Некоторые динамические контактные задачи для многосвязных областей тема автореферата и диссертации по механике, 01.02.04 ВАК РФ

Румянцева, Татьяна Григорьевна АВТОР
кандидата физико-математических наук УЧЕНАЯ СТЕПЕНЬ
Ростов-на-Дону МЕСТО ЗАЩИТЫ
1992 ГОД ЗАЩИТЫ
   
01.02.04 КОД ВАК РФ
Автореферат по механике на тему «Некоторые динамические контактные задачи для многосвязных областей»
 
Автореферат диссертации на тему "Некоторые динамические контактные задачи для многосвязных областей"

МИНИСТЕРСТВО НАШ!, ВЫСШЕЙ ШКОЛЫ И ТЕХНИЧЕСКОЙ

■ ПОЛИТИКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ РОСТОВСКИЙ ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ НАУЧНО-ИССЛВДОВАТЕШЖИЙ ИНСТИТУТ МЕХАНИКИ И ПРИКЛАДНОЙ МАТЕМАТИКИ

Специализированный совет К 063.5^.03 по физико-математическим наукам

На правах рукописи РУМЯНЦЕВА. Татьяна Григорьевна

УДК 539.3

НЕКОТОРЫЕ ЩШШШШЕ КОНТАКТНЫЕ ЗАДАЧИ' ДЛЯ ШОГОСШЗНЫХ ОШСТЕЙ

01.02.04 - механика деформируемого твердого тела •

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени

кандидата физико-иатематических наук

0 Ростов-на-Дон^ 1992

Г"

Работа вшголнена в НШ шханики ж прикладной мате атшеи Ростовского ордена Трудового Красного Знамени государственного университета

Научный руководитель: доктор физико-математических

наук,, ст. вдуч. сотр. ■. Щ Селезнев М.Г. ! ;

Офжцгальные' оппоненты: доктор -физико-математическшс

наук, профессор Ефимов Л.Б., : кащвдат физико-математических наук» доцент Ватульян А.О.

• Ведущая организация: . Кубанский государственный университет

Защита состоится " 4Л " 1.992 в ^ часов

на заседании Специализированного совета К 063.52.03 по физико-математическим наукам в Ростовском госуниверситете по адресу: 344090, г. Ростов-на-Дону, ул. Зорге, 5, механико-мг-ематический факультет, ауд. 239.

С диссертацией мокко ознакомиться в научной библиотеке РТУ, /ул. Пушкинская, 148 /.

Автореферат разослан:

Ученый секретарь специализированного совета доцент

3 " ОмАьмЯ 1992 г.

/i

Гетман И.П;

.у ■ ' 3

I

-1 ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

; Актуальность теми. Теоретическое исследование процес-

сов возбуждения и распространения волн в областях сланной структуры и свойств представляет значительный научный и практический интерес, связанный о проблемами виброзащиты и сейсмостойкости наземных сооружений, создания мощных поверхностных вибраторов для целей вибрационного просвечивания Зе«ли п вибровоздействия на нефтяные пасты с целью повышения нартеотда-' чи, расчетом фундаментов сооружений ответственного назначения в регионах с выраненными карсгозши проявлениями и повышенной сейсмичностью. Актуальность таких исследований- подтверкда- _ ется постоянно возрастающим вниманием исследователей к перечисленным проблемам и значительным количеством . действовавших и действующих научных программ различного уровня, нацеленных на их решение {Постановление ГКИТ СССР по проблеме • 0.74.03 - 1981 - 1990 г.Г., ЦКЕ ГКНТ СССР 0.50.03 1986-1990 г.г» и другие научные и технические программы министерств й • . .ведомств). • ■

. 'Анализ опубликованных матариатон показывает практичес- • кое отсутствие исследований, направленных на изучение процес- , сов возбуждения и распространения волн при воздействии штампа на слоистое полупространство, содержащее загубленные неодно- . родности. В то же время именно эти ьадачи наиболее полно моделируют реальные структуры, встречашщеся в отмеченных приложениях. Наличие теоретических результатов, моделирующих ' проецебо возбужгэния ж распространения вола в слоистых много» овязянх областях, позволяет получил информгтдаю, пс ¡учение которой другими сн^обадо чрезвычайно сложно .или практически невозможно.

Цель исследования. Развитие и практическая реализация аналитико-численннх методов исследования динамических контактных задач теории упругости, моделирующих процесс возбуждения колебаний в слоистом полупространстве с заглубленными неодно-родностями канонической форлы вибрацией штампа на его поверхности. Исследование особенностей формируемых в среде полей напряжений и перемещений.

Научная новизна и практическая значимость. Развг" метод решения ранее не исследованных смешанных задач динамической теории упругости для двуслойного полупространства с заглубленной цилиндрической полостью ш включением. Получены эффективные приближенные решения ряда динамических т ^нтактных задач для рассматриваемых областей. Создан комплекс прикладных программ, реализующих эти решения на ЭВМ. Проведен численный анализ влияния полости на контактные напряжения и волновые поля перемещений в среде.

Результаты исследований включены в научные отчеты НИШ и 1Ши использованы в ИГ и Г СО АН СССР, ®3 АН СССР, НПО "Нефтегеофизика". • ' .

Достоверность результатов..полученных в диссертации, определяется строгостью и обоснованностью применения математического аппарата, проверкой в некоторых контрольных случаях степени удовлетворения граничным условиям и сопоставлением промежуточных результатов в частных случаях с решениями, по- ,

1 I

лученными другими методами. . . .

На защиту заносится: развитие метода исследования динг. • мических контактных задач об установившихся колебишях дву- ■ слойного упругого полупространства с полостью или включением; построение на его основе приближенных решений ряда конкретных

задач, связаншх о проблемами практики; проведение численного анализа, надаленаого на исследование особенностей распределения контактных напряжений и волновых полей в среде, обусловленных наличием заглубленной неоднородности или нарушением условий сцешгэния штампа со средой.

Апробация работу и публикации. Результаты исследования, проведенного в работе, изложена в 25 публикациях и докладывались на Международном симпозиуме "Прочность материалов и' элементов конструкций при звуковых частотах нагружения" (Клев, 1984); II Всесоюзной шзфоршадай по механике неоднородных структур (Львов, IS37); Всесоюзном научно-техническом совещании СЭО-88 (Нарва, 1988); til Всесоюзной конференции "Смешанные задачи механики деформируемого тела" (Харьков, 1985); II и III Региональных-конференциях "Динамические задачи механики сплошной среды" (Краснодар, 1988, 1990); а такке на семинарах ОБП и ОФМС НИШ и ПМ РГ7, кафедры теории упругости РТУ.

Объем работа. Диссертация объемом 137 машинописных страниц состоит из введения, трех глав, заключения и списка литературы из 109 наименований; в приложение вынесено 85 рисунков.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ Во введении обоснована актуальность поставленных задач, дан краткий обзор исследований, связанных с изучением динамических контактных задач, излагается структура работы и основные полученные результаты.

Разработкой и обоснованием методов исследования динамических контактных задач и возникающих при этом интегральных уравнений занижались В.М.Александров, В.А.Бабешко, А.В.Бело-конь, Н.М.Бородачев, А.О.Ватульян, И.И.Ворович, Я.А.Галин, Е.В.Глушков, В.Т.Головчан, В„Т.Гргагаешсо, А.Н.Гузь, А.Б.Бфи-

мов, В.Л.Ильичев, В.В.Калинчук, В. Ц.Купрадзе, В.И.Моссаков-екий, Б.М.Нуллер, Г.Я.Попов, О.Д.Пряхина, ВЛ.Рвачев В.М. Сеймов, А.В.Смирнова, М.Г.Селезнев, Б.И.Сметанин, А.Н.Трофим-чук, А.З.Улитко, 'Ю.А.Устинов, Я.С.Уашянд и другие авторы.

Реальные структуры .асто являются слоистыми и содержат локализованные неоднородности типа полостей или упругих включений различной конфигурации. Учет этих факторов, особенно заглубленных локализованных неоднородностей, приводит к существенному возрастанию сложности исследования динамических контактных задач для соответствующих областей.

Первая глаза состоит из пяти параграфов. В первом параграфе приводится постановка динамических контактных задач теории упругости для слоистого полупространства с заглубленными полостями или упругими включениями в форме цилиндра кругового или. эллиптического поперечного сечения. Во втором параграфе рассматривается, задача возбуждения антиплоских колебаний вибрацией штампа на поверхности двуслойного полупространства с заглубленной эллиптической полостью (оси'эллшса ориентированы произвольно относительно плоской поверхности). Приводится -алгоритм сведения контактной задачи к системе интегральных уравнений, через решение которой описывается напряженно-деформированное состояние составной упругой области. При использовании принципа суперпозиции, корректном удовлетворении уело-

а

вий излучения и граничных условий, кривая задача сводится к следующей системе интегральных уравнений

■ 'Щ+ЦШ*.()№•?()) ю

.иг

гае

— ©о

р(^) - закон распределения нагрузки, действующей на границу эллиптической полоста I* $о . записанной в координатах эллиптического цилиндра | » 1 » 2 , связанных с осью полости,

- смещения подошвы штампа, - закон распределения контактных напряжений ОС. е [ос.0~ ¿г хг + £]~) , Х (х),

У^)- неизвестные функции напряжений, определенные на границах соответственно однородного упругого полупространства и пространства с эллиптической полостью, через суперпозицию которых описывается поле смещений л напряжений в полупространстве с заглубленной эллиптической полостью. Функции 1/)»

, ¿л . имеют достато^го громоздкий вид, .

поэтому приведем только одну из них для иллюстрации структуры.

Зцесч у) , М*,^, § - периодические функции Матье, Мкмода^ищфованные функции Матаё третьего рода (удовлетворявдие условиям излучения), ! г 1~ координаты

а

точки на повержоста. полупространства»

После реаения систеш'ште1фаиьнах уравнений доле смеще-. ний в упругой срс -е опредедааг'м следующими соотношениями:

- для области " Н < у * О ';.х' ■

- для полупространства с цишщрнческой подссгью еллиптичэс-1 кого поперечного оечен- э смещение записывается равенством

1ДО

сМьк^

м

л

I О}

с*

Тр;

Щ ] XI

шШШШШШ

/ ХГ Ы " и

. о

: сдвига материала я подсишаодех

плотность а могтуэяь,... подстилающего полупространства

, й - большая подуооь адздюз,.-'* - ого эксцентриситет. Контур Г выбираэ!рсй в соответствии с принципом предельного поглощения и обходит отрицательные особенности под-' интегральной функции сверху, положительные ~ снизу, совпадая на остальной ласти о вещественной осью«

В третьем параграфе (аналогично изложенному; рассматривается динамическая контактная задача для двуслойного голу-пространства с заглубленной эллиптической полостью в плоской постановке. Построена система шести интегральных уравнений, через решение которой описывается" нэдряз^енно-деформирозанное состояние упругой области. '■ :

Четвертый параграф, посвящен исследованию контактной за-• дачи для упругого полупространства с. заглубленным упругим включением в вида пдлиндра'злйштаческого и 'кругового поперечного сечения, сплошного и полсЦ-о. Вдоль границы раздела упругих параметров рассматриваются условия жесткого сцепле-'ния. Краевая задача сведена к еноты«© интегральных уравнений, структура кото^Я близка к структуре системы (I).

¡В пятом параграфа исследуются основные общие свойства • систем интегральных уравнений, к которш све; зш рассматриваемые контактные зада® дш олоистнх шогосвязнцх областей. Системы интегральных уравнений являются щотоаараметрачными, • что определяет сложность ш асояедованг-л. Однако выявлен ряд общих свойств, позволяющих при некоторых ограничениях на параметра строить реяенш скигеи о машшальнш использованием аналитических мэтров. А щэшо, в случаз, 1сохда граница поде .та (упругого вкгзтедас) наперееекаатся о пЛэокой границей (заглубление дег» ;ра полоота к> 1 , 8>а/к), операторы * ' *

& » Ц& , М являотся вполно непрэрнвшаг в проотранот-

ве суммируемых функций, а при << I они достаточно малы по норме, что определяет целесообразность использования при решении систем, в этом случае метода последовательных приближений. На примере исследования динамической контактной задачи для двуслойного полупространства с заглубленной круговой цилиндрической полостью при введенных ограничениях на параметры иллюстрируется алгоритм построения ее решения. Следует отметить, что при рассмотрении круговой полости система интегральных уравнений имеет структуру (I), но опера.оры описы- • ваются значительно более простыми выражениями, зависящими от функций Ханкели первого рода и угловой координаты V . В первом прибликении из первых двух уравнений системы следует:

X е , УМ'рМ . Подставляя эти значения в

третье интегральное уравнение, получаем с соответствующей степенью точности для опгэделения закона распределения контактных напряжений следующее интегральное уравнение первого •

Это уравнение тождественно интегральному уравнении дина- • мической контактной задач» длядвуолойного полупространства без подооти. Подынтегральная фунщкя ядра /(имеет на вещественной оси четыре (в еатиплоском случае - две) точки ветвления, В случае сдое,' ue^''jteoii^,; .'чем ждогалавдев 'полупространство, подннтвхрадьяая фуякря вакеадой фиксированной еде тот© мсиет теп конечное чиодо вещественных однокриг- , ных полюсов z чередующихся, о нгди вудвй, В случае более аеот-кого слоя подынтегральная- функция ярее? два симметрично расположенных вещественных полоса » югайочал.то^Ном диапазоне,

близких к полюсу Релея для подстилающего полупространства. С ростом частоты указанные полюса становятся комплексными.

Методы построения решения.этих интегральных уравнений достаточно хорошо разработаны. В данной работе использован метод приближенной факторизации функций и матриц-функций, раз- . витый и обоснованный в работах В.А.Бабешко и И.й.Воровича. Получив -деленное значение функции (ж) в области контакта, маяно ввести ее аппроксимацию с требуемой точностью, напри-

1а1

мер, в виде • м

Это делается для построения аналитических представлений решения системы во втором приближении.

* . -

Подставляя полученное выражение в систему (I), после асимптотического вкгёисления интегралов, мскно получить еле- • дующие представления '

. функция Бвоовля»

Подставляя полученные выражения X (об) и У(^) в правую часть последнего уравнения системы (I) и вычисляя с соответствующей степенью точности интеграла, для определения закона распределения контактных напряжений получаем интегральное • уравнение ы

»'-Л/

операторная часть которого не претерпела изменений, а . свобод-вый член получил поправочное слагаемое, в котором

Изложенная схема построенияяоследовательн^х приблике-ний макет быть продолжена, Существенно, что операторная часть уравнения от приближения к прибликонио не претерпевает изменения, изменяется только свободный член, лолучая поправочные слагаемые возрастающего порядка дадостн. ; .

. . Важным вопросом визлскекпой схеме построения решения системы интегральных уравнений являет вопрос построения ращения интегрального уравнения (спсзша)'первого рода (2). Этоцу вопросу, представляющему бекостоятельпое значение, посвящена вторая глава диссертации.:

Во второй главе, состоящей нз трог параграфов, цзлозена схема и алгоритм применения метода фактораэащш функций и шг-риц-функций к решению интегральный" уравнений в систем перво-, го рс ;а. При исследовании задач одннамзачеоксм контакте жаот-кого штампа с шгаоюш основанием в антшвооаой г плоской (при отсутствии тгенш в обдаота донг ^кта) постановках, прихода к необходимости решения интегрального уравнения первого рода (капршер, (2)1 , В атом случае Еопольеуе-юя схемамзтода

прйблитшой факторизации функций. При рассмотрении плоской . контактной задачи с несткш сцеплением основания штампа по всей его поверхности или ее частя ' приходим к системе интегральных уравнений первого рода, решение которой проводится методом приближенной факторизации функций в случае внутреннего расположения зоны. полного сцепления и матршй&ункций при выходе этой зоны на границу области контакта. Дано краткое из*-лс&лше схемы практического использования, этих методов применительно к кошсраткш задачам.'. ■'

В третьей глазе диссертации приводятся результаты чис-' ленного анализа рада конкретных задач. Изложенная методика реализована применительно к пх решены) прикладными программа- ' мз на ЭШ.

В первом параграф проведен анализ закона распределения: контактных напряжений, Анатаз нацелен на выявление основных закономерностей, обусловленная наличие?.! и расположением за-глублейной полости шш условиями контакта основания штампа со средой (отсутствий трения зшшлноа сцепление: по всей облас-.тн контакта шш ее части). Выявлена существенная количественная и качественная заБНСШосчь кошштшх напрянений от рас-полоиения полости дане при стюсзотэяьно большом ее заглублении. Пример» рашрэдшгошя шшщщ иошгактннх н„ лряаейий приведен на рис.1, с^еоь сплошной линией . нанесен модуль амшгату-; да контавтншс напршбняйлрн отсутствии. полости в ереде, штри-; ховоя ЛИНИЯ 'СООТЕЭТСТВуеТ одтчэю,.. кода, цешрн полости и ШТШ-■ па расположены на сдаой вертикали (параметр, с , определяя- ' .дай отклонение центра подаоти от центра штампа по горизонта- , ли, равен нуло). • Цуиктирная. линия соответствует случаи с =3,. ;. птрах-иунктирная- - " С=5. Приведенная частота колебаний .5

А*

i-tl \ IV \\ \ м п ti J' /

у\ .....-.......— \\ \ 4 — '■•................. jj

X, хА

JUI 'v А "А t • i i / , rt.

. • é : Г"'' ts ' <?í и ' ^ 1 1 I I IOS

РисЛ . Рио.2

штампа Xit =1. . полуширина штампа I =1.

Во втором параграфе изложена результаты исследования задачи Еозбуздения антишюскйх колебаний в однородном упругом полупространстве с заглубленной яшшндрической полостью зл-лжшгческого поперечного сечения с произвольно ориентированным? относительно плоской гранвдылолуосями. Предполагается, что колебания возбундаютея поверхностным источником шш системой распределенных по границе -полости усилий« Исследована зависимость втштг, дко-частотных и ашлижудно-пространствен-ных характеристик смещения точек упругой области от величина : эксцентриситета эллипса, ориентации его полуосей и взаимного расположения поверхностного источника и полости. На рис, 2 приведена характерная зависимость распределения амплитуда

IU/I ш л\;Л

\ \ \ YJ/^y • «J * -ФА Л:> " VI 1\ • . . V М i

т i л í ¡ м \' \

■Í- V i ■ ■ — ^ ■ у 1 N. ^ ' .._■ """ "V 4' .. ■ -•.. 2

V \ .... - " Щ , „ , , i-1T

Рис.3.

;-,V, РИС.4

смещения вдоль луча, проходящего через центр полости и центр области приложения нагрузки, при возбуждении колебаний с поверхности полупространства. Приведенная частота колебаний =3, глубина залегания центра полости А =100; сплошная линия соответствует эксцентриситету г =0.1, штрих-пунктирная -I =0.5.

На рис. 3 приведено распределение амплитуды смещения цдс.гь луча, перпендикулярного плоской поверхности и проходящего через центр полости, при возбуждении колебаний равнорас-пределенной нагрузкой, действующей на границу полости, при различных углах поворота ^ большой полуоси эллипса к поверхности полупространства. Линия I соответствует р =0, линия 2 - = Ж /А, линия 3 - ^ - 5^/2. Приведенная частота колебаний е^гг, =3, величина заглубления центра полости А-10, ¿5=0.5.

Третий параграф посвящен исследованию задачи возбуждения антиплоских колебаний в полупространстве с заглубленным круговым цилиндрическим включением (сплошным шш полым). Выявлена существенная зависимость амплитуд смещения от соотношения упругая параметров полупространства и включения, особенно при возбуждении колебаний нагрузкой, распределенной по внутренней границе полого включения-. На рис.4 представлено распределение амплитуд смещения вдоль прямой параллельно^ плоской границе, при нагрузке, равнораспределенной по внутренней границе включения, при различных соотношениях , где рх -модуль сдвига включения, - модуль сдвига окружающего полупространства. Евден выраженный рост амплитуд смещения в среде при увеличении параметра § . Линия I соответствует ^=0.1, линия 2 - ^=1, линия 3 - <р =10. Приведенная частота колебаний З^м ¿3, внутренний радиус упругого включения

$ =0.6, внешний <2=1. При возбуждений колебаний поверхностным источником влияние, механических параметров, характеризующих материал включения, выражен более слабо и проявляется в амплитуде отраженного .г включения поля, которая имеет более высокий порядок малости, чем. прямое поле источника.

В параграфах 4 и 5 рассматриваются задачи для полостей или включений сферической формы. Рассмотрена пространственная задача о вынуэденных установившихся колебаниях полупространства с заглубленной сферической полостью поверхностным источником, расположенным нецентрально по отношению к полости. Алгоритм исследования задачи.реализован на ЭВМ и проведены расчеты, представленные в виде графиков.

В заключении кратко сформулированы основные результаты, полученные автором.

В приложение вынесены графики, полученные при проведений численного анализа рассмотренных задач.

основные вывода

. I. Развит метод исследования ранее не изученных динамических контактных задач для упругого слоистого полупространства с заглубленными полостями или упругими включениями канонической формы.

* 2, Построены приближенные решения контакта задач об установившихся колебаниях штампа на поверхности двуслойного полупространства с заглубленной полостью или упругим включением в взде кругового или эллиптического цшшщра.

■ 3. На основе составленных прикладных программ проведено численное исследование влияния условий контакта (наличие или отсутствие сцепления) или наличия и расположения заглубленной неоднородности (полости или включения) на распределение кон-

J.Y

тактных напряжений.

4. Проведен численный анализ поведения полей смещений в упругой многосвязной области при заданных на ее границах сис- . темах усилий, в том числе полученных из решения контактной задачи. Изучено влияние геометрии области, соотношения механических параметров задач на характер волнового движения в среде.

5. Результаты исследования использованы пр.; выполнении госбюджетных и хоздоговорных НИР НШ механики и прикладной математики РТУ и включены в отчета по НИР и использованы в ИГ и Г СО АН СССР, И§3 АН СССР, НП7- "Нефтегеофизяка".

СПИСОК

основных работ автора, содержащих результаты диссертации:

1. Румянцев А.Н., Румянцева Т.Г. Динамическая задача для полупространства с цилиндрической лолостыэ.- Ростов н/Д, 1986, • - Деп. в ВИНИТИ, JS 8507 - B8S деп.

2. Румянцев А.Н., Румянцева Т.Г. колебания штампа на двуслойном полупрост: листве с полостью в виде эллиптического цилиндра. Тез. докл. ,111 регион, конф. "Динамические задачи механики сплошной среды", Краснодар, 1990. ■■ '

3.- Румянцев A.ÏÏ., Румянцева Т.Г; Контактные задачи с разнородными условиями в области контакта. В кн. : "Статические и дина-мич. задачи теории упругости", Ростог н/Д, 19оЗ.-С. 173-193.4. Румянцев А.Н., Румянцева Т.Г., Селезнев М.Г. Колебания полупространства с полостью или включением в ввде эллиптическо-'го цшшндра//Изв. СКЕЦ ВШ. Сер. Естеств. науки. - 1990. - J23.

С. 63-69.

5. Румянцева Т.Г. Л'элебанкя полупространства с полым упругим включением. Тез. докл. II регион, конф. "Динамич. задачи ме

ханики сплошной среды", Краснодар, 1988. - С. 140.

6. Румянцева Т.Г., Селезнев М.Г. К расчету динамики подкрепленных полостей в упругом слоистом полупрост]: нотве. Тез.докл Всес. науч-техн. совещ. СЭО-88, Нарва, 1988,

7. Румянцева Т.Г., Селезнева Т.Н., Селезнев М.Г. Пространственная задача об установившихся колебаниях упругого полупространства со сферической полостью//1МЛ.-1986.-50,^4.-С.651-656.

8. Румянцева Т.Г., Селезнев М.Г., Чепиль М.В. Динамическая контактная задача для двуслойного полупространства о полостью //ПММ. - 1989. - 53, ]£. - С. 348-351.

9. Солезнг- М.Г., Румянцева Т.Г., Румянцев А.Н. Колебания полупространства, содержащего упругое включение 1. виде полого цилиндра. - Тез, докл. 21 Всес. конф. по мех. неодрод. струк- . тур. - Львов, 1987. - Т.2. - С.246.

10. Селезнев М.Г., Селезнева Т.Н., Румят,зва Т.Г. Анализ на-прявенно-дефоршрованного состояния упругого полупространства с заглубленной цилиндрической или сферической полостью. Тез. докл. междунар. симп. "Прочность материалов и элементов конструкций при звуковых частотах нагружеНия", Киев, 1984. •,