Некоторые радиационные эффекты в глубоконеупругом рассеянии поляризованных лептонов на поляризованных нуклонах и ядрах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

ОРДЕНА КРАСНОГО ЗНАМЕНИ р г « п • ИНСТИТУТ ФИЗИКИ им.Б.И.СТЕПАНОВА П « ^Д АН БЕЛАРУСИ

1 з ш 1935

УДК 539.172 Акушевич Игорь Валерьевич

НЕКОТОРЫЕ РАДИАЦИОННЫЕ ЭФФЕКТЫ . В ГЛУБОКОНЕУПРУГОМ РАССЕЯНИИ ПОЛЯРИЗОВАННЫХ ЛЕПТОНОВ НА ПОЛЯРИЗОВАННЫХ НУКЛОНАХ И ЯДРАХ

специальность 01.04.02 — теоретическая физика.

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Минск 1995

' Работа выполнена в Национальном научно-учебном центре физики частиц и высоких энергий при Белгосуниверситете.

Научный руководитель: . доктор физико-ыатемагйческих наук,

профессор ШУМЕЙКО Н.М.

Официальные опноненты:. доктор физико-математических наук,

профессор КУВШИНОВ В.И.

доктор физико-математических наук, . профессор МАКСИМЕНКО Н.В.

Оппонирующаа.организация: НИИ ядерной физики при МГУ,

г.Москва ' ■

Защита состоится " " МЮН-Ц_ 1995 г> в часов на заседании Совета по защите диссертаций Д 006.01.02 в Институте физики • Академии Наук Беларуси (220072, проспект Ф.Скарыны, 70).'

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке АН Беларуси.

Автореферат разосл; 1 "__ 1995 г.

Ученый секретарь Сонета кандидат ф.-м. наук

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы

В настоящее время основными объектами исследования в глубоко нсунругом рассеянна (ГНР) поляризованных частиц являются структурные функции (СФ) протона и нейтрона gi'n(z,Q2) н (/^{х, Q2), а также правила сумм, полученные Бьеркеном в 1966 году [1]:

= f (1)

о '

и Эллпсом, Джаффе в 1974 году [2]:

дл и FjD — параметры /3-распада нуклонов п гиперонов.

В 1988г. коллаборацпей ЕМС в CERN были пре,-.стазлены данные по измереншо СФ ¡71(2;, Q2) для протонной мишени [3], которые противоречили теоретическому предсказанию для правила сумм Элллса-Дхаффе, что привело к ситуации известной как "спиновый кризис". Разрешить это противоречие, а также впервые проверить правило сумм Бьеркена призваны новые эксперименты по измерению поляризационных СФ как протона, так и нейтрона. Последнее может быть достигнуто при рассеянии на поляризованных ядрах. В 1993 году были представлены результаты коллаборацип SMC по ГНР продольно поляризованных мюопов с энергией Ei = ЮОГэВ на продольно поляризованном дейтерированном бутаноле C4D9OD [4] п эксперимента Е142 па ускорительном комплексе SLAC [5], в котором в качестве ытпепп использовался поляризованный газ 3Не. В настоящее время па ускорителе HERA готовится эксперимент HERMES по рассеяшпо продольно поляризованных электронов с Ei — 35ГэВ па продольно и поперечно поляризованных ядрах Н, 2Н и 3Не, где помимо прецизионных данных по планируется получить результаты по дополнительным дейтропным СФ bi(x) и А (г) [6].

5 3F/P-1 + 3 F/D + 1

(2)

Однако известно, что наборы экспериментальных данных включают не только измеримую величину (обычно сечение ш г.симметрии на борновском уровне), но также и некоторые фоновые процессы, которые, как правило, обусловлены излучением реальных фотонов, обменом дополнительным виртуальным фотоном, эффектами поляризации вакуума шш электрослабыми эффектами. Поскольку при обработке данных вклады всех этих эффектов должны быть удалены, важной задачей становится аналитическое вычисление радиационной поправки (РП) к ГНР на поляризованных ядрах.

К настоящему времени достаючпо надежно вычислены РП к ГНР пеполяризованных частиц [7], а также к ГНР поляризованных ленто-нов на поляризованных протонах [8,9]. В рамках стандартной теории имеются точные результаты для электрослабой РП при рассеянии неполяризованных частиц [10]. В случае рассеяния поляризованных частиц для этой поправки существуют лишь приближенные результаты [11], степень применимости которых может быть оценена только в сравнении с результатами для РП, вычисленной точно.

Таким образом, подробное исследование электромагнитных и электрослабых эффектов в ГНР поляризованных лептонов на поляризованных нуклонах и ядрах позволяет минимизировать вклад радиационных поправок в систематическую ошибку.экспериментов, что • имсзт важное значение, особенно в условиях роста энергий сталкивающихся частиц.

Целью иагтоящсй работы является^

1. Расчет модельно независимой лептонной РП для ГНР поляризованных лептонов па поляризованные нуклонах и ядрах.

2. Исследование результатов для радиационных хвостов в ультр- • арелятивистском приближении. °

3. Построение. Ф ОРТРАН-программы для вычисления РП низшего порядка.

4/ Создание процедуры РП для данных экспериментов SMC, Е142 и HERMES.

5. Точный расчет полной однопетлевой поправки к ГНР продольно поляризованных лептопов и нуклонов в рамках партонлой модели и электрослабой стандартной теории.

Научная новизна работы

состоит в том, что впервые

а получены аналитические выражения для РП в ГНР па продольно и поперечно поляризованной мишени спина 1;

о приближенные результаты получены прп единственном предположении — ультрарелятивистском;

э .построена ФОРТРАН-программа, предназначенная для проведения процедуры РП для экспериментов по ГНР на поляризованных ядерных мишенях;

в методом Бардина и Шумейко в рамках партонной модели получены точные аналитические и численные результаты для полной однопетлевой электрослабой поправки.

На защиту выносятся:

1. Точные лоренц инвариантные выражения для модельно ш*«. виснмой однопетлевой лептонной РП ~ а к сечению ГНГ ••;• •• дольно поляризованных лептонов па продольно- н uonept поляризованных легких ядрах.

2. Результаты расчетов поправки к непрерывному спектру и радиационного хвоста от упругого пика в ультрарелятивистском приближении.

3. ФОРТРАН-црограмма POLRAD для вычисления PH низшего порядка к ГНР поляризованных лаптопов поляризованными ядрами. . ■ ..

4. Результаты проведенной с помощью программы POLRAD процедуры РП экспериментальных данных в современных поляризационных экспериментах па ускорительных комплексах CERN, HERA и SLAC.

5. Ковариантпые точные и приближенные выражения для злек-трослабого однопетлевого вклада в сечение ГНР продольно поляризованных лептонов на продольно поляризованных нуклонах в рамках партонной модели.

Практическая ценность работа

Полученные точные и приближенные результаты для л ел тонной РП и в первую очередь созданная па их основе программа POLRAD могут быть применены и/лли уже применяются для проведения процедуры РП в современных поляризационных экспериментах, проводимых на ускорительных комплексах CERN, HERA п SLAC.

Апробация работы

Результаты исследований докладывались п обсуждались па семинаре Лаборатории высоких энергий В ОИЯИ (Дубна, декабрь 1992г.), на Рабочем совещании коллаборации SMC в CERN (SMC meeting, CERN, March 15-16,1Э93) а также на Рабочем совещании, посвященном проблем.-ли радиационных поправок в ГНР (Zeuthen Workshop on radiative corrections to dgep inelastic scattering, Zeuthen, June 2225, 1993).

Структура диссертации

Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка литературы, содержащего 90 наименований. Объем диссерта-

цпп.— 122 страницы машинописного техста, включая 16 рисунков, б таблиц и 10 страниц списка литературы.

Публикации

Опубликовало пять работ в виде статей в физических журналах, две — в качестве препринтов DESY и две ¿сак ноты экспериментов SMC п HERMES.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении кратко обсуждается современный статус поляриза-цпонной-физшш в ГНР и возможности ее прецизионной проверки в проводимых экспериментах. Особое внимание уделяется обсуждению процессов, которые дают вклад в сечение ГНР па ядрах па уровне РП, а также обсуждению схемы перенормировок па массовой поверхности, которая была использовала для расчета одпопетлевой электрослабой поправки. Во введении также приведен обзор литературы, посвящеппый исследованию этих вопросов.

. В первоИ главе представлены явные аналитические результаты для лентоппой РП к сплошпому .спектру, радиационных хвостов от упругого и квазпупругого пиков, а также вкладов излучения виртуальных фотонов и эффектов поляризации вакуума. Рассмотрены ядра со спипом 0, 1/2 и 1. Мшпень может быть поляризовала как продольно, так и поперечно. В случае ядер со спином 1 изучены также квадрупольпые эффекты.'

Основная формула, соответствующая процессу с излучением тормозных фотонов лептонами

. ЦкиО + хм-* е(к,) + у(к) + х, (з)

представлена в виде

3 с т»,- 8 h Л»" р;'-3

= —7TJ7 J àr £ Е 0ф) / (4)

Переменные г, R и пределы интегрирования определены следующим образом:

1 + г

kki — kkj _ Sg ± у/Xq

Т~ к^ ' Tma*'min ~ ,2M2 '

(5)

Af (m,) — масса нуклона (тг-мезона), t = Q5 + Rt, a Q3, 5», WJ, A, и Ag являются стандартными кинематическими инвариантами для описания ГНР на борновском уровне [7]. Сумма по » соответствует вкладам различных комбинаций СФ или формфакторов Кинематический фактор, описывающий тормозное излучение, представлен в виде суммы по степеням R: jj QijR'~\ Явный вид функций приведен в [13]. Этот результат был получен по стандартной методике Бардина и Шумейко, однако имеются две особенности.

1. Мы отказались от представления результатов в виде сечений, зависящих от векторов поляризации, разложив их по некоторому базису в пространстве Минховского.

2. Сечение записано в переменных интегрирования, разделяющихся в выражениях для результатов аналитического йнтегри-рования по z = ЗД.

Каждая из этих находок упрощает формулы и облегчает как аналитическую, так и численную работу с ними. Из формулы (4) получены результаты д ля свободной от инфракрасной расходимости части вкладг неупругого радиационного хвоста, а также для упругого радиационного хвост~. В последнем случае необходимо отдельно вычислять величины Fti, которые зависят от формфакторов ядер. Такой расчет был проведен для всех рассматриваемых ядер, и в работе представлены явные результаты. ' .

В работе показано также, какие замены следует сделать в выражении д ля упругого радиационного хвоста на протоне для получения вклада радиационного хвоста от квазиупругого пика.

^Вторая глава. Полученные в первой главе формулы достаточно громоздки. Дальнейшие их упрощения возможны при единственном и .вполне естественном предположении — ультрарелятивистском. Этому расчету посвящена вторая глава диссертации.

Основная идея вычислений заключается в явном интегрировании по * и удержании ведущих вкладов по квадратам масс лептонов и нуклонов. Результат для приближения можно записать в виде

= Ь^Л1(~,у)+1п^Л2(х,1/)+А3(х,1/)+0(т7<32,А/7«2), (6)

где А; — независящие от масс величины.

Первое слагаемое обусловлено излучение^, кс тлинеарным импульсам начального и конечного лептонов, и представляет собой результат, полученный в приближении ведущих логарифмов. Второе обусловлено Шпиком — ситуацией, когда реальный фотон излучается параллельно виртуальному. Оба вклада содержат ведущий логарифм. Третье слагаемое не зависит от масс частиц. Оно более громоздко, но имеет малый вклад в сечение.

В случае упругого радиационного хвоста основной вклад дается Шпиком. Именно этот факт лежит в основе построения ультрарелятивистского приближения.. Зависимость формфакторов от * не позволяет избавиться от интегрирования по этой переменной, тем не менее полученные результаты достаточно компактны.

В третьей главе представлена ФОРТРАН-программа РОЫЪШ, созданная на основе результатов, полученных в предыдущих главах. Подробно обсуждается задача построения непрерывной во всей кинематической области подгонки СФ и формфакторов. Англизируются численные данные для наблюдаемых величин в популярной модели Шеффера.

' В этой главе мы обсуждаем различные подходы к процедуре РП — задаче выделения одного или нескольких наборов данных ни бор-новсгом уровне для сечений рассеяния, СФ или асимметрий ю со-

ответствующпх измеренных величин . у тем корректного учета радиационных эффекто. В одном.из подходов РП вычисляется при gi(x,Q2) в какой-либо модели: •.

А2А(х) = АС0-гг(дГ'и')-A?(grdtl(x)); (7)

второй подход связал с итерационной процедурой, при которой gi(x) строится из обрабатываемых данных. Проведенный в работе анализ показал, что если gi(x) в модели и gi{x), полученное в результате процедуры РП, не совпадают с хорошей точностью, то расчет, связанный с формулой (7), является грубым приближением, и в качестве процедуры РП должна использоваться версия, связанная с итерационной процедурой.

В третьей главе представлены результаты процедуры РП для реальных измеренных данных экспериментов SMC и Е142 и для проектных данных HERMES. Кроме простейшего варианта итерационной процедуры, при которой выделяется СФ gi(x) при условии д2(х) = 0, были использованы также другие ее варианты:

-выделяются СФ gi(x) и дг{х) из наборов ; ,анных для продольной и поперечной асимметрий; . -выделяется СФ bi(x) из набора данных по квадрупольпоЦ асимметрии.

В заключении этой главы рассматривается вопрос об источниках неопределенности результатов процедуры РП. Все неопределенности можно подр;оделить на три класса:

« неопределенности итерационной процедуры,

• неопределенности из-за модельной зависимости вычисленных радиационных хвостов,

• неопределенности из-за неучтенных фиэичёскях эффектов. .

В работе оценен вклад в погрешность результата от каждого из источников. Получено, что главный вклад в неопределенность про-

исходит от значительной погрешности обрабатываемых экспериментальных данных.

В четвертой главе рассчитывается РП в рамках стандартной электрослабой теории. Основное внимание уделяется пеупругоыу радиационному хвосту и вкл.-дам, обусловленным эффектами полярд-зацни вакуума и излучения виртуальных бозонов (У-вкладу). Вычл-слсппя проводятся в партоппой модели, исследуется получение как лаптопами, так и адронамп. Для расчета У-вклада мы использовали калибровку Хофта-Фейнмапа п схему перенормировок па массовой поверхности, во многом опираясь па результаты, полученные Бомом, Холликом н Шпицбергером (12]. Результаты для полной однопетле-вой поправки представлены в явном виде.

Подробно исследована зависимость сечеппй от масс частиц. Показано,-что она содержится в виде логарифмических массовых спн-гулярпостей в собственных энергиях, вершинных функциях, а также во вкладах чисто лептонпого и чисто адроппого излучения.

На основе проведенных числеппых расчетов анализируются вклаг ды электрослабых эффектов л адроппого излучения в,систематическую погрешность, изучаются вопросы о вкладах различных эффектов следующего за борновскнм порядка в наблюдаемое сечение ГНР, а также исследуется поведение асимметрий в зависимости от эпергцп начального лептопа и точки в кинематической области.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ Й ВЫВОДЫ

1. Точные лоренц инвариантные выражения для модельно независимой одпопетлевой лептопной РП ~ « к сечешпо ГНР продольно поляризованных лептонов на продольно- и поперечно

• поляризованпых легки : ядрах.

2. Результаты расчетов поправки к непрерывному спектру и радиационного хвоста от упругого пика в ультрарелятивпстском приближении.

3. Созданная на основе этих формул ФОРТРАН-про грамма POLRAD для вычисления РП низшего порядка.

4. Результаты проведенной с помощью POLRAD процедуры РП экспериментальных данных в современных поляризационных экспериментах на ускорительных комплексах CERN, HERA и SLAC.

б. Точные и приближенные выре жения дня электрослабого одно-петлевого вклада в сечение Х'НР продольно поляризованных лептонов на продольно поляризованных нуклонах в рамках кварк-партонной модели нуклона.

ПУБЛИКАЦИИ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ

1. Ахушевич И.В., Кухто Т.В. Электрослабые радиационные эффекты в лептон-нуклонном ГНР в приближении ведущих логарифмов // Вопросы атомной науки и техники. Серия: ядерно-физические исследования (теория и эксперимент). - 1990. - вьш.1(9). - с.91-93.

2. Акушевич И.В., Кухто Т.В. Радиационные эффекты в электрослабых взаимодействиях поляризованных лептонов и нуклонов // Ядерная физика. -.1990. - т.52, N5(11)..- с.1442-1446.

3. Akushevich I.V. and Kukhto T.V. Radiative effects in Ellis-Jaffe sum rule and structure faction gi // Acta Physica Polonica B. - 1991. - vol.22 No 9. - p.77i-784.

4. Akushevich I.V., Kukhto T.V. and Pacheco P. The radiative tail from elastic peak to deep inelastic scattering of polarized particles within standard electroweak theory // Journal of Physics G. - 1992. - vol.18. -p.1737-1746.

5. Akushevich I.V. and Shumeiko N.M: Radiative effects in deep inelastic scattering of polarized leptons by polarized light nuclei // SMC/93/7 - 1993. - 25 p.

-Q. Akushevich I.V. and Shumeiko N.M. Radiative effects in deep inelastic scattering of polarized leptons by polarized light nuclei jJ Journal of Physics G. -.1994. - vol.20. - p.513-531. .

7. Akushevich I.V. and Shumeiko N.M. Radiative correction calcular tion for deep inelastic.scattering by polarized and unpolarized nuclei // DEZI-Zeuthen 94-02 - 1994. - p.3-21.

8. Akushevich LV., Shumeiko N.M. and Tolkachev A.E. Structure and algorithms of the Fortran code POLRAD // QEZI-Zeuthen 94-02 - 1994. - p.4a-49.

9. Akushevich I.V., Shumeiko N.M. Radiative corrections to process 3+ 3He e' + X'// HERMES Note - May,1995. - 16 p. .

Литература „

[1] Bjorken J.D. Application of chiral 17(6) x J7(6) algebra of current densities // Phys. Rev. - 1966. - v.148. - p.l467-147S.

[2] Ellis J., Jaiïe R.L. Sum rile for deep inelaatic electro production from polarized protons // Phys. Rev. - 1974. - v.D9. - p.J444-1423.

[3] Ashman J., Badelek B. et.al. An investigation of the spin structure of the proton in deep inelastic scattering of polarized muons on polarized protons // Nud. Phys. - 1989. - V.B328. - p.1-35.

[4] ' Adeva В., Ahmad S.

et al. Measurement of the spin-dependent structure function gi(x) of the deuteron // Phys. Lett. - 1993; -V.B302 - p .533-539.

[5] Anthony P.L. et al. Determination of the Neutron Structure Function. // SLAC-PUB-6101(1993). 1993.

[6] Technical design report. The HERMES collaboration. // DESY-PRC 93/06,. MPTI-V20-1993. 1993.

[7] Ахупдов А.А., Бардин ДЛО., Шумейко Н.М. Электромагнитные поправки к глубокопеупругому др-рассеяншо // Ядерная Физика. - 1977. - т.26. - с.1251-1257.

[8] Кухто Т.В., Шумейко Н.М. Электромагнитные эффекты в глу-бокопеупругом рассеянии поляризованных лептоноБ на поляризованных нуклонах // Ядерная Физика. - 1982. - т.36. - с.707-721.

[9] Kukhto Т.V., Shumeiko N.M. Radiative effects in deep inelastic scattering of polarized leptons on polarized nucleons // Nucl. Phys. -1983. - V.B219. - p.412-436.

[10] Bardin D.Yu., Burdik 6., Christova P.Ch., Riemann T. Electroweak radiative corrections to deep inelastic scattering at HERA. Neutral current scattering // Z. Phys. - 1989. - v.42. - p.679-692.

[11] Акушевич И.В., Кухто T.B. Радиационные эффекты в электрослабых взаимодействиях поляризованных лептонов □ нуклонов // Ядерная физика. - 1990. - т.52, N5(11). - с.1442-1446.

[12] Bohm М., Hollik W., Spiesberger Н. On the one-loop renorxnalization of the electroweak standard model and its application to leptonic processes // Fortschr. Phys. - 1986. - v.34. - p.687-751.

[13] Akushevich I.V. and Shumeiko N.M. Radiative effects in deep inelastic scattering of polarized leptons by polarized light nuclei // Journal of Physics G. - 1994. - v.20. - p.513-531.

. РЕЗЮМЕ .

РЕЗЮМЕ. Лкушевот И.В. "Некоторые рвднадпршзые эффекты в глуботсояеупругом рассеяшт поляризованных лаптопов на, поляризованных нуклонах и ядрах".

Ключевые слова: раде: циоппые эффекты, полярпзоваппыэ частицы, глубокоиеупругое рассеяние, радиационный хвост, однопетле-вая поправка, электрослабые эффекты, процедура радиационной поправки экспериментальных данных. .

Поперечное сечешге п поляризационная асимметрия в глубокси-пеупругом рассеянии поляризоваппых лептонов. па поляризованных мишенях (Н, 0,3Не) йсследовалы как па борповсром уровпе, так пс учетом радиационных поправок. Рассеяппе в случае поп^ -тло по-лярнзовапной ышпепп ¿акже рассмстрепо. Все веллчпны представлены в коварпаптном впде. Для поправки низшего порядка получены точные результаты. Представлена ФОРТРАН-программа РОЫ1АВ для вычисления этой поправки. Детальный численный алалпз проведен с учетом кппематпческпх условий проводимых нолярнзацпоп-пых экспериментов. Подробно обсуздаются два подхода к процедуре радиационной поправки экспериментальных данных. Представлены результаты вычисления РП в режиме итерационной процедуры. В рамках стандартной теории электросл&бо го взаимодействия н обычной партонной модели с использованием схемы перенормировок на массовой поверхности получены к ах точные, так и приближенные выражения для одпопетлевой поправки. Численный анализ проведен с учетом условий современных поляризационных экспериментов.

РЭЗЮМЭ. Акушэв1ч 1.В. "Некаторыя радьхяцььлтыя эфекты $ глыбоканяпругшм рассеяшп палярызаваных ляптона^ на палярызаваных нуклонах 1 ядрах".

Ключавыя словы: радыяцыйныя эфекты, палярызаваныя час-вдцы, гдыбокадяпругкае расеянне," радыяцыйны хвост, адпапетля-вая направка, электр аслабыя эфекты, працэдура радыяцыйнай па-

npajhri экспериментальных даных.

Папярочнае сячэнне i палярызацыйная ааметрыя у глыбока-няпругюм рассеянш палярызаианых ляптона^ на палйрызаваных мшэнях (Н, D ,3Не) даследавапы як на борпаусюм узроуш, так i з уликам радыядыйных паправак. Рассеяние $ выпадку папяроч-на палярызавацай мппэш разглядзена таксама. Усе вел1чыш прад-ста^лены ^ каварыянтньш выглядзе. Для паирауы найшжзйшаг га парадку атрымапы дакладныя в лйы. Прадстаулена ФОРТРАН-праграма POI/RAD для вышчэшш гэтайпапраую. Дэталевы лжавы аналлз праведзены з улЗкам кшематычных умо^ правадз]мых паля-рызацыйных эксперымента^. ПадрабяЗйа абмяркоуваюцца два па-дыходы да нргщэдуры радыядыйнай папраую экспериментальных даных. Прадста^лены выши выиичэння радыядыйнай папраую $ . рэжыме 1тэрацыйнай працэдуры. У рамках стандартпай тэорьп Электр аслабага ^заемадзёяння i звычайпай нартоннай мадэл! з выкары-станнем схемы перанарм]ровак на ыасавай наверхнз атрымапы як дакладныя, так i прыбл^жаныя выразы для аднадетлявой папрауш. Лжавы анализ праведзены з уликам умоУ сучасных палярызацыйных эксперыментау.

SUMMARY. Akushevich I.V. "Radiative effects in deep inelastic of . polarized leptons by polarized nucleons and nuclei".

Keywords: radiative effects, polarized particles, deep inelastic scattering, radiative tail, one-loop correction, electroweak effects, procedure of radiative correction of experimental data.

Cross section and polarization asymmetry of deep inelastic scattering of polarized leptons by polarized targets (H,I>,3He) are investigated both on the Born level and with taking into account radiative corrections. Scattering in the case of transverse polarized targets is also considered.. All quantities are presented in terms of (¿variant variables. Exact results are obtained for low order corrections. FORTRAN code POLRAD for calculation of the corrections is presented. Detailed numerical analysis

under the conditions of forthcoming, polarization experiments is carried out. Two points of view on calculation of radiative correction to experimental data are discussed in detail. The results of computer run in the regime of data processing iteration procedure are presented. Both exact and approximate formulae for o^e-loop electroweak correction are obtained in frame of quark-parton model. Numerical analysis of the one-loop correction is carried out under requirements of the modern polarization experiments.