Нелинейные свойства гранулированных ВТСП тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

РГЗ 0.1 М

СМДТ-ПЗТЕРБТГааЙ 1ШДАРСТВЕНКЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ

__ШЙШШ_

На правах рукописи

МАКСУТОВА ЗУЛЬФИРА ТА1МР0ВНА

КЕЛИШЙШЕ СВОЙСТВА ГРАНУЛИРОВАННЫХ ВТСП Специальность 01.04.07 - фязлка твердого теп

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степенл кандидата фязико-штеттических наук

САНКТ-ПЕТЗРБУРГ 1993

Работа выполнена в Санкт-Петербургском государственном

техническом университете.

Научный руководитель: доктор физико-математических

наук В.Ф.Мастеров

Ведущая организация НИИ "Домен"

Защита диссертации состоится 1994г.

в £ час. на заседании специализированного совета К 063.38.1 Санкт-Петербургского государственного технического университета по адреоу: 194251 С.-Петербург, Политехническая. 29

• а. ¿&1? / р.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотека СПбГТУ Автореферат разослан / " ^ 1993 г.

Ученый секретарь специализированного совета

Ю.Ф.Титовец

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОШ

Актуальность теки. Отличительной особенностью високотем-гратурных сверхпроводников как керамических, так и большинст-1 монокристаллическях и пленочных является наличие внутренних козефсоновских контактов. В керамических образцах джозефсонов-<ие контакты образуются на межзеренных границах и. как прави-э. имеют различные параметры, в зависимости от протяженности раницы. ее структуры и т.д. Таким образом, керамический сверх-эоводник можно рассматривать, как неупорядоченную множественно джозефсоновскую среду, при этом даозефсоновская связь меж-f отдельными кристаллитами сверхпроводника обуславливает "слано сверхпроводимость" образца, определяющую ее поведение как злого. в слабых магнитных полях. Монокристаллы наиболее рас-эостраненннх высокотемпературных сверхпроводников У- и 31 -ютемы также содержат внутренние джозефсоновские переходы. В знокристаллах У-системы такие переходы возникают в плоскос-IX двойникования. а в В1 -системе либо на границах эпитакси-п>ных проростов неосковной фазы /в неоднородных кристаллах/, ido в результате модудяции структуры /в однородных кристал-ix В i. £ Sr2CaCH20g/. Во всех случаях джозефсоновские перехо-i определяют свойства сверхпроводника при малых токах и в сла-¡X. магнитных полях. Поэтому исследование свойств неупорядочен-)й или упорядоченной множественной джозефсоновской среды пре-гтавляет несомненный научный интерес.Кроме того, многие прак-гееские применения высокотемпературных сверхпроводников прямо ш косвенно также связаны с внутренними джозефсоновскимя передами. Одним из основных проявлений множественной джозефсоноэ-сой среды являются ее нелинейные свойства в относительно сла-IX магнитных полях, в частности, генерация высших гармоник при >здействии на "слабый" сверхпроводник магнитного поля, изменя-1егося по гармоническому закону. Именно этот метод является шовным при изучении нелинейных свойств множественной джозеф-жовской среды в данной работе.

Цель работы. Экспериментальное изучение нелинейных свойств >лн- и монокристаллов высокотемпературных сверхпроводников, поденных во внешние переменное и постоянные магнитные поля.

работы.

1. Для анализа условий генерации высших гармоник и зависимости их от постоянного и переменного магнитного поля предложена модель множественной джозефсоновской среды, как сверхпроводника с усредненными параметрами слабой сверхпроводимости.

2. Впервые обнаружен порог в зависимости амплитуд гармони; от амплитуды переменного магнитного поля при разных значениях температур, а также попарное группирование кривых соседних гармоник: 3-5, 7-9, 11-13 и т.п.

3. Предложен новый метод обнаружения частиц с дробной статистикой -апуоп' ов и осуществлен их поиск в материалах ВТСП /высокотемпературный сверхпроводник/.

4. Изучен процесс намагничивания и нелинейный отклик свер: проводящих керамик различной формы на низкочастотное магнитное поле и показано существенное влияние геометрического фактора образца на зависимость М(Н) .

5. Анизотропные свойства монокристаллических образцов в перпендикулярном магнитном поле Н ]_ от ориентации образца в переменном магнитном поле Н^.

6. Обнаружена и исследована анизотропия нелинейного отклика монокристаллов 31 -системы на воздействие переменного магнитного поля в присутствие постоянного магнитного поля.

Практическая значимость диссертационной работы состоит в следующем:

1. Получены новые экспериментальные факты, представляющие интерес для создающейся теории нелинейных свойств ВТСП. В частности: 1 /развита модель множественной джозефсоновской среды лт объяснения нелинейных свойств сверхпроводников, содержащих внутренние даозефсоновские переходы: 2/осуществлена попытка обнаружения в высокотемпературных анизотропных сверхпроводниках ВС-системы частиц с дробной статистикой, что позволило в конечном счете исключить возможность образования сверхпроводящего состояния в аггуоа Мос!е6

2. Для объяснения экспериментальных данных использовав метод. основанный на Фурье-анализе нелинейного отклика исследуемого образца на переменное магнитное поле и разработана програ» ма Фурье-анализа, предложенная для расчетов на ЭВМ.

3. Предложен метод измерения постоянного магнитного поля по второй гармонике спектра ВТСП.

4. Используемая экспериментальная установка может быть ре-

лизована:

/ для экспресс-анализа, позволяющего отличать монохристалли-еские образцы от полукристаллических ВТСЛ: / для определения качества экранов из ВТСП-материалов; \/ в качестве навигационного прибора, реагирующего на магнит-:ое поле Земли.

Научные положения, внносимне на защиту.

1.Наличие порога в зависимости амплитуд гармоник от амп-лтуды переменного магнитного поля,обусловлено наличием не-инейного участка на зависимости М(Н) в области магнитных по-;ей, соответствующих состоянию слабой сверхпроводимости в не-иорядоченном сверхпроводнике.

2. Попарное группирование кривых на зависимостях ампли-уд гармоник от амплитуды переменного магнитного поля являет-я следствием определенной зависимости намагниченности от нгнитного поля.

3. Внутреннее поле, обусловленное 'частицами с дробной татистикой. если и существует, то его величина меньше Э.

4. Вид кривой намагничивания зависит от фактора формы бразца неупорядоченного сверхпроводника /от соотношения диа-етра и высоты цилиндра/.

5. В присутствии постоянного магнитного поля Н ^ . пер-ендикулярного переменному Н1, в монокристаллах возникает сл~ ьная зависимость амплитуды четных гармоник от ориентации об-азца в магнитном поле.

'Апробация работы. Основное содержание диссертации отравно в пяти публикациях. Материалы диссертации докладывались а научно-технической конференции "Оксидные магнитные материли" в Санкт-Петербурге в ноябре 1992 г.

Структура и объем работц. Диссертация состоит из виедо-ия. пяти глав, заключения и списка литературы из 141 наиме-ования. Работа содержит 157 страниц машинописного текста, в ом числе 54 рисунка.

С0ДЕР£_АП'/3 РАБОТУ

Во ппояонич ооосновама актуальность проводимых исследо-

ваний, их отличительные особенности, сформулирована цель работы. коротко изложены ее структура и содержание. Отмечены научная новизна, практическая значимость работа, сформулированы основные научные положения, выносите на защиту.

Первая глава является обзорной. В ней рассматриваются известные экспериментальные данные по исследованию нелинейных свойств ВТСП и дан !фитический анализ состояния исследований н момент начала работы.

Исходя из анализа литературных данных, делается заключена о том, что целый ряд вопросов в изучении нелинейных свойств мн явственной джозефсоновской среды, которую представляют собой сверхпроводники, содержащие внутренние джозефсоновскле контакты. остается нерешенным, и прежде всего, не существует единой теории, объясняющей экспериментальные данные.

Вторая глава посвящена описанию методики эксперимента и характеристике исследуемых образцов. Экспериментальная установка представляет собой сбалансированный мост взаимной индуктивности, для возбуждения которого использовался низкочастотный сигнал до 1000 Гц. При помещении образца в установку нарушается баланс схемы и появляется напряжение разбаланса, называемое в дальнейшем откликом образца. Спектральный анализ отклика образца производился с помощью анализатора спектра СК 4-7 и записывался на двухкоординатном графопостроителе. Амплитуда переменного поля Н1 изменялась от 0 до 210 Э. Представленные в диссертации эксперименты проводились при азотной /Т=77 К/ и ге лиевой /Т=4,2 К/ температурах. Компенсация поля Земли осуществ лялась с помощью трех ортогональных пар катушек Гельмгольца. Применение этих катушек дало возможность помещать образец дополнительно в постоянные магнитные поля Н// и Hi относительно направления переменного поля Н1. Амплитуда постоянных полей из менялась от 0 до 150 Э. Применение фазового детектора и умножи теля частоты позволило регистрировать амплитуду и фазу второй гармоники отклика образца непосредственно на графопостроителе. С помощью интегратора, на вход которого подавался исследуемый сигнал, наблюдалась основная кривая намагничивания м(Н) и петля гистерезиса.

Измерения проводились на керамических образцах ВТСП состава УВа2Си307_5 /Тс=92 К/, где Тс-критическая температура/ - 1-ая серия и Bi 2-х^г2Рьх Са2СиЗ°8 /тс=108 к/ - 2-ая серия и монокристаллических образцЗк составов Bi^rgCaC^Og /Тс=82 К/ • 4

1-ья серия и В12$г2Са2Си30д /Тс=108 К/ - 4-ая серия. Также ис-гользовался керамический порошок образцов 1-ой и 2-ой серий.

В третьей главе приведены экспериментальные результаты ^следований нелинейных свойств гранулированных ВТСП образцов -ой серии на низких частотах, проявляющиеся в генерации крат-гых гармоник в нулевом и конечном магнитных полях при Т=77 К и ?=4,2 К и их обсуждение.

1. Нам наблюдался спектр отклика образцов в переменном агнитном поле. Спектр состоял только из нечетных гармоник галоть до 43-ей. Обнаружено, что в зависимости амплитуды гармо-гик от амплитуды переменного поля Н-, /рис.1/ существует порог

ю Е|, зависящий от номера гармоники, с которой начинается ге-герация.

2. При включении постоянного поля Н0 в спектре допалните-сьно появляются четные гармоники, а зависимость амплитуды чет-1ых гармоник от величины возбуждающего сигнала Е] аналогична 1ависимости, представленной на рис.1. Наблюдая за поведением >торой гармоники в постоянном магнитном поле Н0, нами обнару-1ено, что зависимость амплитуды второй гармоники от Н0 при за-(анных значениях переменного поля Н-| в диапазоне до 6,5 Э по-сазывает хорошую линейную зависимость. Этот диапазон уменьшает-!Я с уменьшением переменного поля.

3. Зависимость амплитуды гармоник от постоянного поля ногат периодический характер, причем число периодов пропорциональ-[0 номеру гармоники /рис.2/.

4. На рис.1 обращает на себя внимание спаривание гармоник: 1-5, 7-9. 11-13 И т.п. при Т=77 К и при Т=4,2 К.

'Для анализа полученных результатов наш рассматривался силяндрический образец, помещенный в два магнитных поля: пере-енное и постоянное. Образец характеризуется некоторыми усред-[енными параметрами слабой сверхпроводимости и определенной ависимосты) ф(н] . где Ф - магнитный поток, проходящий через юперечное сечение образца. 2 о. Н

Для расчета зависимость ф(н) принята нами в форме -

а2 + К2

сак наилучшая аппроксимация экспериментальных зависимостей в Еиапазоне используемых нами полей, где а- - некоторая постоянная, гмещая размерность магнитного поля. На рис.3 представлена жспериментальная и теоретическая кривая Ф(Н) при Ц« 5 Э.

Рассмотрим случай, когда амплитуда переменного магнитного

Рис.1.Зависимость амплитуды нечетных гармоник для

образца УЛ^СИдй^ 5 от переменного магнитного поля Е| / Н0 = 0 /.

постоянного магнитного поля:

1 - экспериментальная

2 - расчетная.

поля / 1/: функция т.- / 2/.

й2 + #

поля Н^ кала в сравнении с Н0 и с параметром С1 функции Ф(н| . При вычислении амплитуд четных и нечетных гармоник мы воспользовались табличным результатом, преобразуя который получаем

где = с(. - 2л5оНо/Фо ■ $ = <Ро ,

9>о - некоторая величина размерности площади, Ф0 - квант магнитного потока, ¡1 - номер гармоники.

Отсюда следует, что зависимость амплитуда гармоники от постоянного поля представляет собой последовательность пиков /рис.2/ /за счет косинуса и синуса/. Из условия = 0

определим положения минимумов нечетных гармоник: ^^ ■

откуда следует, что последовательность пиков не является периодической. Однако для больших 0 , когда Е2(0 +•()] имеем ~ , т.е. = [У{2<+<)]/[2(0*1)]. Первые пики у высоких гармоник при малых Н1 расположены периодично с периодом д с1 = 5 + *) .

Проведя аналогичные преобразования для четных 0 , получим общую формулу: и$~сР("(с1) , где Ф^ -!) -я производная от Ф.

При малых Н-| зависимость ) -л гармоники от Н0 представляет собой 0 -га производную от основной функции ф(н) .

В случае, если амплитуда переменного поля ^ велика в сравнении й , амплитуда нечетной гармонию!

ТОв р = ■

И в этом случав нет периодичности в положении пиков. Однако при больших размерах номеров гармоник д первые пики можно считать эквидистантными с периодом до£ = ¡1 .

Таким образом, период по Н0 пропорционален Н1 и обратно-пропорционален номеру: гармоники 0 . Как видно из рис.2 наблюдается хорошее согласие экспериментальных результатов с теоретическими расчетами.

Аналогичным образом объясняются остальные экспериментальные результата,которые качественно согласуются с предложенной теорией, объясняющих их, как например, особенность связанная с попарным группированием гармоник не монет быть объяснена в ранках предложенной функции , однако видоизменение ее может привести к наблюдаемому спариванию. Каждый член разложения нечетной функции Ф(Н)в степенной ряд дает вклад во все гармонк-

7

ки низшего порядка, и полные амплитуды гармоник определяются распределением значений коэффициентов разложения О^кч . Если в распределении йгк.ц наблюдаются аномалии, например, какие-то коэффициенты обращаются в нуль, то амплитуда соответствующей 1-й гармоники определяется следующим коэффициентом СЦ«-2 • т. I -я гармоника сблияается с (¡- + 2) -ой.

В четвертой главе приводятся результаты исследований влия ния геометрического фактора формы образца на вид зависимости М (Н). В диапазонах переменного магнитного поля ^ от 0 до 150 для образцов разной формы были получены кривые намагничивания, имеющие следующие особенности: /рис.4/

-м,___

1 2

5

о 20 АО 60 80 И,Э

Рис.4 Зависимость м(н)для разных по размерам образцов Ва2Сиз07

1.т= 104 мг; 2.т= 52 мг; 3. т = 15 мг; 4. деградированный образец; 5. порошок т = 100 м,

1. Крутизна линейного участка тем выше, чем тоньше образе]

2. Чем тоньше образец, тем при меньших полях заканчивав?! ся линейный участок.

3. При увеличении поля крутизна кривой для более тонкого образца уменьшается быстрее, при некотором поле эта кривая пересекает соответствующую зависимость для более толстого и щу дальнейшем росте поле приближается к ней, оставаясь ниже ее.

4. Для всех цилиндрических образцов по мере роста поля кривые М(,н) постепенно сближаются, асимптотически приближаясь к кривой М(н)для порошка.

8

5. Для образца из порошка в области полей 0 Н ^ 4П Э зависимость М(Н)линейна, а вобласти Н ? 40 Э рост ее замедляется и наблюдается отклонение от линейности.

Теоретически полученные результаты можно объяснить следующим образом. При малых полях, меньших некоторого критического поля Нс. образец находится в мейсснеровском состоянии, пола в него не проникает, М линейно зависит от Н. При полях, больших Нс, становится выгодным образование в образце джозефсоновских вихрей, обусловленных слабыми связями мезду гранулами. Вследствие пиннинга эти вихри не могут заполнить сразу весь образец. Сначала они возникают в приграничных областях, а по мере роста внешнего поля постепенно проникают внутрь. Магнитное поле выталкивается из гранул, и созданный за счет этого магнитный момент пропорционален внешнему полю с коэффициентом, пропорциональным доле площади сечения, занятой сверхпроводящим! гранулами.

Образование вихрей становится выгодным когда внешнее поле НР параллельное оси цилиндра больше Н„ (1 - а) , где Н„ -нижнее критическое поле, п. - размагничивающий фактор.

Когда вихри начинают проникать в образец, преодолевая силы пиннинга, появляется центральная область в форме цилиндра, находящаяся в мейсснеровской фазе, а так же внешняя область, пронизанная вихрями, в которой протекают токи, плотность которых равна критической в каждой точке. При увеличении поля вихри проникают все глубже в образец, центральная часть при этом остается в дайсснеровской фазе. Компенсация внешнего поля в ней происходит за счет поверхностных токов, а также макроскопических круговых токов в области занятой вихрями. При некотором значении внешнего поля область мейсснеровской фазы стягивается в точку. Внешнее поле равно тому максимальному значению, которое может быть скомпенсировано полем круговых токов, протекающих во всем объеме цилиндрического образца.

При обсуждении полученных результатов исследований была найдена величина внешнего поля Нтси ~ Ь., где Ь. - высота образца, при этом магнитный момент единицы объема М=-1; ^, где Лс - критическая плотность тока, & - радиус образца.

С увеличением внешнего поля величины критических токов уменьшаются и кривые М (Л) для образцов разной высоты сближаются. При некотором поле слабые связи меяду гранулами разрушаются, после чего образцы представляют собой набор сверхпроводящих

цепочек сечением равным одной гранула, а единая для всех образцов кривая м!н)должна выйти на линейный участок, причем на этом участке кривая должна бить обратимой. При Т=77 К разрушение слабых связей происходит при внешнем поле большем критического поля отдельных гранул относительно возникновения в них абрикосовских вихрей. Абрикосовскими вихрями в гранулах и объясняется отклонение всех кривых от прямой линии при полях больпих 40 Э /рис.4/.

Дятая глава посвящена исследованию анизотропии нелинейных свойств монокристаллических образцов Bi-системы /3-ья серия/, а именно зависимость амплитуды второй гармоники от ориентации образца в постоянном перпендикулярном поле Нд.и поиск частиц с дробной статистикой - Qriyori"c>6

При исследовании угловой зависимости проводились измерения, когда образец находился: 1/ только в переменном поле fyí 2/ в переменном Н1 и постоянном параллельном Н /,J3/ в переменном Е| и постоянном перпендикулярном Hi. .

В первых двух случаях наблюдался спектр, аналогичный керамическому. В третьем случае в спектре имеются и четные и нечетные гармоники, но меньшей^амплитуды, чем при том же значении Н/, Вращение образца вокруг Н, приводит к периодическому изменению амплитуд четных гармоник. Зависимость амплитуды второй гармоники выходного сигнала имеет вид косинусоиды.

При помещении монокристаллического образца во внешнее магнитное поле в нем возникают вихри, образованные абрикосовскими контурами в плоскостях а 6 , a так же даозефсоновскиии токами, протекающими по слабым связям между плоскостями.

Рассмотрим случай, когда джозефсоновскими связями между плоскостями аЬ можно пренебречь. Это допущение имеет место, т. к. резкое уменьшение амплитуд всех гармоник наблюдается в случае, когда магнитный момент образца создается только токами протекающими по слабым связям между плоскостями. В этом случае вихри создаются лишь токами в плоскостях О.Ь • Эти токи, в следствие наклона плоскостей относительно оси а /рис.5/, создают магнитное поле Н ' , имеющее компоненту Н/, вдоль _оси t . Таким образом симметрия относительно сизны знака поля Н,/(//1) нарушена, что и приводит к возникновению ненулевых четных гармоник.

Для поиска частиц, с дробной статистикой апуоп оЬ были изготовлены "сэндвичи" из чередующихся слоев моно- и поликрис-10

галлических ВТСП, в которых монокристаллические слои должны Зыли играть роль "источников постоянного магнитного поля", а керамические - датчиков /измерителей/ этого поля. Также использовались монокристаллические образцы 3-ей серии сверхпроводника пророщенными слоями сверхпроводника 2-ой серии. Очевидно, что такая структура является дгозефсоновским контактом 2,-С,'-с, , размеры которого сравнимы с расстоянием между плоскостями Си-0 внутри каждого из сверхпроводников. н'

, Ш

Рис.5 Магнитное поле Н . создаваемое вихрем, расположенным в плоскости йЬ , составляющей угол ^ с осьв 2 .

При использовании "сэндвичей" не важна относительная ориентация монокристалчических образцов, при амплитудном детектировании четных гармоник их полные амплитуды будут складываться из амплитуд гармоник,генерируемых в слоях керамики, прилегающих к монокристаллу. Такой способ эффективен для регистрации поля апуоп'о£ как в случав "ферромагнитного" упорядочения поля апуоп'оЬ по плоскостям Си-0 внутри кристалла так и "антиферромагнитного". Если приграничные с джозефсоновским контактом плоскости в 2-х сверхпроводниках не создают одинаковых по величине и противоположног направленных краевых полей, то возможно обнаружение и краевого поля апуопо&.

В эксперименте наш дополнительно был повышен уровень компенсации выходного сигнала первой гармоники до 60 дБ. Измерительный блок помещался в центре системы, состоящей из 3-х ортогональных пар катушек Гельмгольца. позволявших компенсировать лабораторное пОяе с точностью до * 20 мЭ ыв направлениях перпендикулярных Е); о точностью дб£ 1 (й в направлении, параллельном Е). Компенсация лабораторного поля проводилась в несколько этапов, окончательно по амплитуде второй гармоники керамического цилиндрического образца У ЬадСизО^. Однако дополнительным критерием "полной" компенсации перпендикулярных соотавляю-

11

щих лабораторного поля являлось отсутствие угловой зависимости спектра в поле, параллельном Н1.

Поскольку окончательная компенсация внешнего поля проводилась по амплитуде второй гармоники с использованием керамического цилиндрического образца, то очевидно, речь мокет идти только о нулевом поле в образце, но не в свободном пространстве. Поэтому при помещении образца в измерительную катушку может возникнуть систематическая "разность нулей". обусловленная, например разными размагничивающими факторами образца, • датчика поля. Эта систематическая разность приводит к тому, что значения поля, соответствующие нулю амплитуды второй гармоники для керамического образца и исследуемого монокристаллического образца могут отличаться. В наших экспериментах эта величина не превышала 20 nG. Обращает на себя внимание то, что при незначительном поперечном поле Hi появляется зависимость амплитуды четвертой гармоники от ориентации образца. Переворот образца на 180° не приводит ни к смене знака д Н, ни к изменению его величины.

Из приведенных результатов можно сделать вывод: если в образцах Bi^^CaC^Og и существуют частицы с дробной статистикой'и, то их внутреннее микроскопическое поле меньше

ю-3 Э.

Основные выводы.

По результатам проведенных исследований можно сделать следующие выводы:

1. На керамических образцах состава УВаСиО и монокристаллических образцах состава В;.$гСаСиО /2:2:1:2/ и /2:2:3:2/ обнаружены и исследованы нелинейные свойства, проявляющиеся в генерации гармоник выходного сигнала и кривых намагничивания М(Н) . Наблюдаемая генерация гармоник в ВТСП не требует подробного анализа микропроцессов в отдельных джозефсоновских контурах. Получаемые в эксперименте зависимости объясняются в рамках представлений о ВТСП как о сверхпроводнике П рода, характеризующимся некоторыми значениями критических полей Нс , Н_ .

Генерация гармоник обусловлена нелинейными к^гнитшки свойствами материала выме некоторого критического поля Нс .

2. В магнитном поле изменяется размагничивающийся фактор гранул. При Н^ Н за счет выталкивания поля из гранул на 12 ^

границы происходит концентрация магнитного поля в джозефссчовс-ких переходах и слабая связь эффективно находится в большем поле, чем НЛ. При Нл> Н„ часть магнитного потока, огибавшего гранулу входит в нее. Изменяется эффективный размагничивающий фактор гранул. В результате магнитное поле в джозефсоновском переходе увеличивается медленнее, чем внешнее поле HQ.

3. Вид петель гистерезиса, а следовательно, и распределение гармоник нелинейного отклика на гармонически меняющееся поле долшш зависеть соответствующим образом от толщины образца.

4. Для процессов намагничивания образцов Bi^S^CaCHgOg при Т=7? К можно выделить два вклада - необратимый, связанный с пиннингом вихрей, и обратимый, обусловленный вероятно намагничиванием вихревой решетки.

5. Проведенные эксперименты по изучению поиска состояний

с нарушенной Т-инвариантностью на В'>.-кристаллах позволяют заключить, что если внутреннее поле апуопс^и существует в высокотемпературных сверхпроводниках, то его величина меньше Ю-3 Э.

6. Экспериментально исследована зависимость спектрального состава нелинейного отклика ВТСП на внешнее переменное магнитное поле от ориентации образца относительно переменного и постоянного внешних магнитных полей. Четные гармоники в случае керамического образца отсутствуют, если постоянное поле перпендикулярно переменному. В случае же кристаллического образца BigS^CaCi^Og амплитуды четных гармоник периодически меняются при повороте образца вокруг переменного магнитного поля. Предложена теоретическая модель для объяснения этого факта, основанная на учете кристаллической структуры образца.

Основное содержание работы отражено в следующих публикациях:

1. Мастеров В.Ф., Максутова З.Т., Зеликман М.А., Соболевский В.К. Ипатов А.Н., Федоров A.B. Нелинейные свойства гранулированных ВТСП в низкочястотных переменных полях.// СФХТ. 1991,

т.4, J* 3, с. 470-481.

2. Аронов А.Г., Мастеров В.Ф,, Максутова З.Т., Соболевский В.К. Генерация четных гармоник как способ обнаружения нарушения симметрии обращения времени в высокотемпературных сверхпроводниках. // СФХТ. 1992, т. 5, М 6, с. 1033-1038.

3. Структурные особенности и исследования приповерхностных свойств сверхпроводящих монокристаллов в системе B^-Sr- Са-

Си-О. /Шибанова Н.М.. Максутова З.Т., Потапов В.6., Соболевский В.К., Лихолит И.Л., Духовская В.Л., Каможная A.A., Амосова Н.Л., Яковлев D.M. //Материалы научно-технической конференции С.Петербург, ноябрь 1992. - С.Петербург, 1992 г., с. 122-124.

4. Зеликман М.А., Максутова З.Т., Соболевский В.К., Старостина Н.В. Нелинейный отклик сверхпроводящих керашк различной формы на низкочастотное магнитное поле. //КТФ, 1993 в печати.

5. Мастеров В.Ф., Максутова З.Т., Зеликман М.А., Соболевский ' В.К.. Старостина Н.В. Анизотропия нелинейных свойств сверхпроводящих кристаллов Bi^rfießti^Q в магнитном поле. //

СФХТ. 1993, в печати.