Нелинейные взаимодействия световой бигармоники, резонансной спиновым частотам с парамагнитными газами тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.05 ВАК РФ

Р г Б ОА

1 ц 1995

На правах рукописи Еньшин Анатолий Васильевич

нелинейные взаи;,«действия световой бигардоншщ,

РЕЗОНАНСНОЙ СПИНОВЫМ ЧАСТОТАМ, С ПАРАМАГШШШМИ ГАЗАМИ I 01.04.05- ОПТИКА

АВТОРЕФЕРАТ диссертации па соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Томск -19Э5

Работа выполнена в НИИ прикладной математики и мехекики при Томском государственном университете

Официальные оппоненты:

Доктор физико-математических, наук, профессор О.Н.Улеников

Доктор физико-математических, наук Ю.Д.Колытин

Доктор физико-математических наук Л. В. Горчаков

Ведущая организация: Институт сильноточной влектроники 00 РАН

Защита состоится. 1996 г,

на заседании диссертационного совета Д 069.63.02 при Томском государственном университете 634080, пр.Ленива, Э6

С диссертацией мокко ознакомиться в библиотеке Томского университета

Автореферат разослан "

М-ССЛ . 1996 Г.

Б.Й.Пойвнер

Учёный секретарь диссертационного совета

*

Известно, что для разработки будущих летательных аппаратов и решения важных практических задач ло их обнаружению а распознаванию, организации связи при- входе в атмосферу и т.д. необходимо иметь информацию о физико-химических превращениях газа в слутных следах, сопрововдающих сверх-и гиперзвуковое движение этих аппаратов. В связи с этим, в середине 70-ых годов й НИИ прикладной математики и механики при Томском госуниверснтете при сотрудничестве с Институтом оптики атмосферы 00 РАН была предпринята попытка применить для этих целей метод'лазерного зондирования на основе СКР. Адаптация метода применительно к агрофизическим исследованиям на баллистической трассе осуществлялась следующим образом. Монохроматическое излучение лазера с модулируемой добротностью фокусируется на ось предполагаемой траектории полёта испытуемой модели. Мзменты. срабатывания лазера и источников света аппаратуры для визуализации течения в следе синхронизуются с движением модели на баллистической трассе. В результате в заданный момент времени излучается однократный импульс монохроматического света, который с помощью линз и поворотных зеркал фокусируется на ось следа, и далее направляется в осветительные части приборов, предназяаченых для высокоскоростного фотографирования самой модели и течения газа в следе за »

ней теневыми и интерференционными методами.

Рассеяное газом, находящимся в фокусе лазерного пучка, •излучение направляется на входные щели спектральных приборов и анализируется по распределению интеноивностей в линиях вращательного а колебательного спектров СКР.

По результатам обработки т^неграмм и интерферограмм исследуемого процесса обтекания модели и физико-химических превращений газаvв следе за ней определяется положение рассеивающего объёма относительно действительной-оси следа и его расстояния от донного среза' модели. При обработке информации о распределении интенсивностей в линиях вращательного н колебательного спектров СКР удалось определить вращательную к колебательную температуры, химический состав и концентрацию компонентов в рассеивающем объёме с пространственно-временным разрешением 5 * 10"^ см3 и Ю-® е., соответственно. Хотя эти исследования и подтвердили применимость метода лазерного зондирования для определения перечисленных локальных характеристик газа на модельной баллистической трассе, но они выявили и ряд ограничений метода для перехода к полигонным испытаниям. Главное из них - низкий уровень сигнала СКР, не удалось преодолеть ни повышением энергетики лазеров, ни повышением чувствительности фотоприёмников,

Шиск физической основы метода лазерного зондирования, позволяющей избегать этого ограничения, привёл нас к методам активной спектроскопии комбинационного рассеяния-АСКР. Сущность методов АСКР достаточно проста. Для когерентного возбуждения молекулярных колебаний частоты i? используется световая бигарыокика (ангармоническая накачка) - две лазерные волны с частотами СгЛ и и^г. такими, чтoU)-,-¿i)z — SL . При взаимодействии бигармоники с электронной оболочкой молекулы атома наводится дипольный момент cL=<L£(£ - напряжённость электрического доля, du - поляризуемость молеку-mj, который продолжая взаимодействовать с шлем приводит к энергии V = -CÍE = - cLEZ. Пол« £ - бигарыокика. Поэтому в выражении для энергии появятся спектральные компоненты поля-

- 5 - .

ризации на комбинированных частотах, в том числе и компонента на разностной частоте (и)^ - и)2 J , которая и будет резонансно взаимодействовать с молекулярными колебаниями частоты > фазируя их в пространстве, занятом световыми волнами. Рассеяние пробной волны частоты & (в качестве пробной может быть использована одна из волн накачки сд.1 или од г J на сфазированных в пространстве колебаниях происходит когерентно, в направлениях, определяемых условиями фазового синхронизма, аналогично рассеянию на фазовой дифракционной решётке. Величина детектируемого сигнала КР возрастает при этом на несколько порядков сравнительно со спонтанным расоеянием.

Однако применение АСКР для дистанционного зондирования в полигонных условиях ограничено трассами протяжённостью всего несколько десятков метров из-за невозможности выполнения условий фазового синхронизма при коллинеарном распространении спктральных компонент бигармоники С01 и СОг из-за быстрой расходимости, т.к. на практике разность (сб^-и)^) составляет обычно несколько тысяч обратных сантиметров. Действительно, поскольку длина когерентного взаимодействия лучей определяется соотношением с-ког= к » естественно, для. её увеличения необходимо уменьшить ДК - фазовую расстройку лучей, т.е. разностную частоту бигармоники.' Исследованию такой возмокности и посвящена данная работа, в которой обосновывается применение световых бигармоннк с разностными частотами, резонансными типичным частотам ядерного (ЯМР) и электронного (ЭПР) парамагнитных резонансов, которые характеризуются обычно диапазонами Ю6 - Ю0 Гц ц Ю8 - Ю** Гц, соответственно. Шэтому нами в экспериментах использовались разностные частоты бигарыоник 5*108 Гц и примерно 10** Гц соот-

• ветствеюга для когерентного возбуждения движений магнитных моментов молекул (атомов) и электронов в парамагнитных газах, каковыми являются, напрмер, основные компоненты атмосферы - азот (ядерный спин равен двум) и кислород ( электронный спин равен единице], и атомы металов переходной группы.

Резюмируя изложенное, подчеркнём, что актуальность данной темы определяется не только рассмотрением вопросов, имеющих отношение к решению ранее упомянутых важных прикладных ■ задач, но и тем, что в ней рассматриваются вопросы, являющиеся частью общей проблемы взаимодействия излучения с веществом, имеющие непосредственное отношение к проблеме экологического мониторинга земной атмосферы и распространения в мвй лазерного излучения.

Заметим, что.корреляция спиновых внутримолекулярных движений с помощью резонансного бигармонического доля привносит, бравнательно с обычным АСКР, свои специфические черты в процесс рассеяния света, поскольку упорядочение движений спиновых магнитных моментов частиц является, вообще говоря, предпосылкой для проявления макроскопических квантовых эффектов типа спиновых волн в ферромагнитных кристаллах или спин-поляризованных "квантовых" газах при наложении на них . постоянного магнитного поля. Только в обсуждаемом случае роль спиновой волны играет волна поляризации на разностной частоте. Подчеркнём условность проводимых аналогий явлений, имеющих различное физическое происхождение. Спиновые волны в твёрдых телах и спин-поляризованных "квантовых" газах образуются за счёт перекрытия волновых функций отдельных атомов (молекул) либо из-за большой плотности частиц (для твёрдых тел примерно на четыре, порядка вше, чем у газов), либо за счёт увеличения (при понижении температуры среды до несколь-

, - 7 -

: / ких Кельвинов) дебройлевской длины волны частиц системы

^ £ Ш ~ (тТ)^(тг масса частицы, Т - температура среды/до величин, значительно превосходящих атомные размеры 2С , когда масштаб делокализации частицы оказывается больше её размеров А 2о , и в системе ыокно ожидать качественно новых, по сравнению с классическим газом, и принципиально квантовых свойств. С учётом этого замечания условимся о терминологии, принятой в данной работе. Е<удем называть оптические фононы, соответствующие когерентно-возбуждённым движениям (осцилляциям) спиновых магнитных моментов, ядерных или электронных, в резонансном бигармоническом поле - магнонами, по аналогии с известными квазичастицами, которые ставятся в соответствие спиновой волне. Такая терминология, хотя и носит несколько условный характер, но достаточно наглядно подчёркивает спиновое происхождение фононов.

В связи с изложенными обстоятельствами Цель настоящей работы заклиналась в экспериментальном и теоретическом исследовании механизма нелинейных взаимодействий световой би-гармоники, резонансной спиновым частотам, с парамагнитными газами. В частности, конкретными задачами диссертации являлись ;

- изучение механизма взаимодействия световой бигармошаш, резонансной ядерным спиновым частотам, с парамагнитными компонентами атмосферы;

- изучение механизма взаимодействия световой бигармоники, резонансной электронным спиновым частотам, с парамагнитными компонентами атмосферы и атомами паров металлов переходной группы;

- разработка физической модели механизма взаимодействия резонансного бигармонического годя я моментов квантовых

систем.

Научная новизна исследований, представденных в диссертации, определяется следующими обстоятельствами. В работе впервые

- обнаружено комбинационное рассеяние света на когерентно возбуждённых спиновых состояниях частиц, ядерных и элект ронных, в атмосфере;

- -исследована зависимость величин регистрируемых сигналов КР света на возбуидёншх спиновых состояниях частиц от химического состава и давления газа;

- исследован механизм взаимодействия световой бигармоншси, резонансной злктроншм спиновым .частотам, с атомами паров металлов переходной группы;

- исследована физическая картина наблвдаемых явлений при взаимодействиях второго порядка световой бигармоншси и колебаний ядер двухатомных молекул;

- построена физическая модель механизма взаимодействия световой бигараоники, резонансной спиновым частотам, с магнитными моментами квантовых систем.

На защиту выносятся следующие положения;

1. Бигарыоническое лазерное излучение, резонансное спиновым ядерным частотам, воздействует на парамагнитную газовую среду аналогично постоянному магнитному полю ври кало-кешш его на ферромагнитные кристаллы или спин-поляризован-ные "квантовые" газы.

2. Взаимодействие бигармоники, резонансной электронным с парамагнитными газами

спиновым частотам/ приводит к наблюдаемой физической картине, аналогичной, для ядерных частот ( см. Положение I], что свидетельствует об одинаковой изначальной причине - спин шиос бигарьюыика.

3. Бигармоническое лазерное поле, резонансное электронным спиновш частотам, вынуждает атомы паров металлов переходной группы когерентно высвечиваться в видимую и ультрафн-

1

олетовую области спектра.

4. Взаимодействие бигармонического поля и моментов квантовых систем относится к числу тех эффектов, которые в нелинейной физике'ведут к образованию новых структур на макроскопическом уровне, что сопровождается понижением порядка оптической нелинейности.

Научная и практическая значимость работы состоит в следующем.

1. Показана и подтвервдена экспериментально возможность применения световой бигарыоники, резонансной спиновш частотам, для когерентного возбуждения магнонннх поляритонов

в атмосфере, что позволяет на несколько поредков увеличить длины трасс дистанционного зондирования атмосферы методами АСКР.

2. Шказана и подтвервдена экспериментально возможность малоэнергетического управления такой макроскопической хара-' ктеристикой парамагнитной "газовой среда, как оптическая нелинейность. ■

3. Продемонстрированная способность атомов железа когерентно высвечиваться в бигармоническом поле, резонансном электронным спиновым частотам, монет быть использована для создания перестраиваемых лазеров на парах металлов переходной группы как в видимой, так и в ультрафиолетовой областях спектра.

4. Создан стенд для исследования аффектов распространения бигармонического лазерного излучения через атмосферу, позволяющий варьировать в рабочей камере химический состав

и давление газов в диапазоне 760 - Ю-4 мм рт. ст. Стенд может быть использован и для решения других задач рассеяния, например, для исследования KP света на поляритонах в кристаллах, в которых исследуются процессы под малыми-углами к направлению распространения возбуждающего излучения.

5. Предложена физическая модель механизма взаимодействия резонансного бигармонического поля и момегтов квантовых систем, предполагающая возникновение упорядоченной структуры моментов частиц, которая переводит газ чв"квазикристашш-ческое" состояние со всеми вытекающими физическими последствиями: понижением оптической нелинейности системы из порядка во второй порядок нелинейности, что открывает возможности протекания в газовой среде процессов второго порядка. В рамках этой модели могут быть описаны трёхфотонные процессы с образованием поляритонов и комбинационным рассеянием света на них, а также резонансное взаимодействие бигармони-ки и спинового момента электрона для случая атомов паров металлов переходной группы.

Апробация работы. Результаты исследований докладывались на следующих конференциях, совещаниях и семинарах.

1. Всесоюзных итоговых конференциях Томского госуниверситета по математике в механике: г. Томск, 1975 г. и 1977 г.

2. Всесоюзном совещании по аэробаллистике Томск. 1976 ..

3. Всесоюзном научно-техническом семинаре в МВТУ им.Н.Э.Баумана Мэсква, 1977 .

4. У-оы Всесоюзном симпозиуме по лазерному и акустическому зондированию атмосферы Томск, 1978 .

5. I Сибирское совещание по спектроскопии Томск, 1981 .

6. 11-ая и ХН-я Всесоюзные кколы до методам аэрофизических исследований Новосибирск, 1979 и 1982 г,г. .,

7. X Всесоюзный симпозиум по лазерному и акустическому зондированию атмосферы Томск, 1988 .

- II - -

8. IX Всесоюзный симпозиум по молекулярной спектроскопии высокого и сверхвысокого разрешения, ^Якутск, 1989).

9. XIII Международная конференция по когерентной и нелинейной оптике ( Минск, 1988).

10. X Международная Вавиловская конференция по нелинейной оптике (Новосибирск, 1990).

11. Семинар по спектроскопии отделения СО ЮА РАН (1989].

12. Семинар (рук. Длатоненко В.Т.^ отделения нелинейной оптики Московского государственного университета ( Москва, 1988).

13. Научный семинар Физико-технического института иы. Иоффе (Ленинград, 1977).

14. Семинар отдела Государственного института прикладной оптики (Казань, 1978).

Публикации. Общий список трудов диссертанта включает 73 названия. По теме диссертащш опубликовано 40 печатных работ. Список основных публикаций приведён в конце автореферата. Практическую значимость работы отражают перечисленные (Ш 23-29 ) авторские свидетельства.

Структура диссертации. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения, примечания й списка литературы. Она изложена на 111 страницах, включая ^5*рисунков и 2 таб- . лицу. Список цитированной литературы содержит 195 наименований. Приводится также список основных трудов автора по материалам диссертации.

СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ

Введение. Во введении к диссертации формулируются цели и задачи работы, обосновывается актуальность выбранного нап-

равления исследований, кратко изложено содержание диссертации а приведены основные положения, выносимые на защиту. Здесь же излагаются новые результаты, полученный автором при исследовании нелинейных взаимодействий световой tí ига р-моники, резонансной спиновым частотам, с парамагнитными компонентами атмосферы и атомами паров Металлов переходной группы. . ' 1

В первой главе обсуждается идея постановки эксперимента по наблюдении КР света.на магнонных поляритонах в атмосфере и приведены результаты экспериментальных исследований механизма взаимодействия.световой бигармоники, резонансной ядерным спиновым частотам, с парамагнитными компонентами атмосферы, Пэказано, что для выявления поляритоаного характера возбуждений следует проводить наблюдение КР света на них под малыми углами f к направлению распространения возбуждающего излучения. Для бигармоники с разностной частотой 500 МГц резонансное значение волнового вектора фотона К реэ. составляет примерно 0,1 см-* и соответствующий угол наблюдения <Р - волновой вектор возбуждающего света } равен I0"6 рад. Для реализации идей постановки эксперимента по наблюдению КР света на поляритонах в атмосфере разработан и создан стенд, обеспечивающий варьирование в рабочей камере химического состава газа и давления в диапазоне 760 - IO"4 мм рт.ет,, а также точность измерений величин регистрируемых электрических сигналов не иенеее 1%. В основу идеологии измерении на стенде положена дифференциальная схема, реализуемая'с помощью двух оптических ветвей - опорной и рабочей, как в интерферометрических измерениях. Только в отличие от интерферометрии сравниваются не фазы, а амплитуды световых волн. В разделе 1.2 проведено описание оп-

. - 13 -

тической схемы стенда и характеристик основных элементов. Приведены интерферограммы Фабри-Перо_ полученные при исследовании спектрального состава излучения используемого гелий-неонового лазера. Шказано, что разностная частота би-гармоники, используемой, в эксперименте, составляет примерно 500 МГц. Далее, в разделе 1.3 приведено описание методики и результатов эксперимента по наблвдению КР света на коге-рентно-возбувдённых спиновых состояниях парамагнитных компонентов атмосферы. Обработка зарегистрированного частотно-углового спектра, образующегося при взаимодействии световой бигармоники, резонансной ядерным спиновым частотам, с воздухом при комнатйой температуре и атмосферном давлении, позволила идентифицировать, его с аналогичными спектрами комбинационного рассеяния света на поляритонах в кристаллах.

По своей структуре зарегистрированный спектр состоит из девяти сплошных горизонтальных линий, восемь из которых расположены симметрично относительно'наиболее яркой цетраль-ной линии, по четыре сверху и снизу. С учётом характеристик спектрального прибора и расстояний линий от центральной удалось рассчитать, что углы рассеяния У3 характеризуются диапазоном.значений ± (ю~6 - 3,2*Ю-3 рад.). Соответствующие этому диапазону углов частоты дипольно-активннх

„т

колебаний оптических фононов имеют величины; 0,016 см ; 5,57 см"1 ; 11,14 см"1 } 28 »66 см"1 и 50,95 сьГ-1 ,и соответствуют сверхтонкому и тонкому взаимодействиям, а такве вращениям'молекул.

Что касается Форш зарегистрированных линий, то продол-кая аналогию о поляритонаыи в кристаллах, можно заметить, что для наиболее подходящего для, сравнения двухатомного кубического кристалла горизонтальная сплошная линия соответст-

вует совместному решению уравнений Максвелла и колебаний кристаллической решётки для случая продольных волн, которое имеет вид _

Ш'Г-^СО**^ (1.1,)

где Се)а - частоты продольного оптического фонона и дипольно-активного колебания оптической решётки; £р, статическая и оптическая диэлектрические постоянные.

В разделе 1.4 приведены результаты исследований зависимости характеристик рассеяного на поляритонах света от плотности и химического состава газа. Установлено, что в диапазоне 760 - 10""* мм рт.ст. величины регистрируемых световых сигналов от давления не зависят. Показано, что это возможно только в случае их пропорциональности произведениям Хр (А- - средняя длина пробега, р - плотность частиц], входящим в коэффициент внутреннего трения ¿, , который характеризует явление переноса момента количества движения.

При варьировании в рабочей камере стенда химического состава газа установлено, что наиболее активными в процессе ' взаимодействия о бигарыоникой являются молекулы азота. Молекулы кислорода, хотя и менее активны, чем азот; но вносят в регистрируемый сигнал заметно больший вклад, чем инертный аргон.

Совместное обсуждение результатов, приведённых в разделах 1.3 и 1«4, позволило сформулировать гипотезу о механизме взаимодействия бигарыоники, резонансной ядерным спиновый частотам, с парамагнитными газами в следующем виде. Действие светйвой бигарыоники, резонансной ядерным спиновым частотам, на парамагнитную газовую среду аналогично

действию постоянного магнитного поля на ферромагнитные кряс-

- ~ / '

тадлн ж слин-поляризованные "квантовые" газы, фи таком

- 15 -

действии поля движения магнитных моментов частиц упорядочивается. Они начинают прецессировать вокруг направления вектора напряжённости магнитного. поля с лармсровой разностной частотой. Из первоначального хаоса образуется некоторая упорядоченная структура на макроскопическом уровне, которая и является предпосылкой для перехода газа в "квазикристаллк-ческое" состояние с понижением оптической нелинейности системы из третьего порядка во второй. Такой переход открывает возможность протекания в среде каскадных трёхфотонных процессов с образованием поляритонов и комбинационным рассеянием света на них. При этом заметно возрастает роль волн поляризации. Она становится сравнимой с ролью спиновых волн в кристаллах и сшш-поляризованных "квантовых" газах. Распространение света в такой упорядоченной структуре сопровождается комбинационным рассеянием света на магнонных и вращательных поляритонах.

Во второй глава продолжено описание и обсуждение результатов экспериментов, по исследованию взаимодействия световой бигармоники, резонансной спиновнм частотам, с парамагнитными газами. Главное отдачие этого цикла исследований - разностная частота бигармоники почти на три порядка превышает разностную частоту для ранее,описанных ядерных частот и составляет примерно 10** Гц. Для получения таких значений использовалась техника лазеров с модулируемой Д.обротиостью. При этом в схеме ранее описанной экспериментальной установки гелий-неоновый лазер заменялся лазером на неодимовой основе. Причём э эксперименте используется излучение второй гармоники этого лазера," спектральный состав которого контролируется предварительно с помощью интерферометра Фабри-Перо. Длительность лазерного импульса сос-

-16-

тавляла примерно 30 н.с., а энергия излучения второй гармоники в импульсе обычно находилась в диапазоне 0,05 - 0,10 ДЭксперименты проводились в воздухе при комнатной температуре и атмосферном давлении по методике обычно используемой в исследованиях KF света на поляритонах в кристаллах. Сущность её заключается в следующем. Щель $ спектрального прибора с высокой точностью устанавливается в фокальной плоскости фокусирующей линзы. В этом случае по высоте изображения щели £ в фокальной плоскости камерного объектива спектрографа получается развёртка по углу рассеяния f относительно направления возбуждающего света. Середина изображения щели соответствует рассеянию точно вперёд, т.е.

f -О , а на фотоплёнке получается двумерная спектрограмма, представляющая собой зависимость частоты рассеяного. света от угла рассеяния ф . Расстояние , к- от центра щели до некоторой, точки по высоте изображения щели и угол рассения f связаны простым соотношением фокус-

ное расстояние камерного объектива спектрографа).

При проведении эксперимента в воздухе с неодимовым лазером но описанной методике зарегистрирован частотно-угловой спектр, лредсталяющий собой семь сплошных горизонтальных линий, шесть из которых расположены симметрично относительно центральной линии« по три сверху и снизу. Углы, под которыми линии дид"" вз центра щади, характеризуются диапазоном значений (о,5«КГ6 - I,65'I0~3j радг Сответствуицне резонансные значения частот дипольно-активных колебаний характеризуется рядом значений 0,01 csTr ; 1.90 cu-1 ; 12,68 см"1 ; 31,28 см"1 к такке, как и ранее полученные величины, соответствуют сверхтонкому и тонкому взаимодействиям, а также вращениям молекул. Что касается яркости линий, то отметим, что наиболее

- 17 -

яркие линии расположены рядом с центральной и характеризуются. частотой дипольно-активного колебания 1,90 см~* , которая соответствует разностной частоте используемой бигар-ыоники. Яркости остальных линий сравнимы мевду собой, на заметно меньше чем у линий ¿1,90 см""*. Общей характерной чертой для всех линий, спектра является примерно одинаковая интенсивность во всём регистрируемом диапазоне значений волнового вектора К(см~*), который в используемом спектральном приборе соответствовал диапазону длин волн 200 *■ 850 нм.

По своей структуре спектры с электронной бигармоникой и с ранее описанной ядерной бигармоникой удивительно похожи - серия сплошных горизонтальных линий, расположенных симметрично относительно центральной линии. Причём наиболее яркими линиями являются те, которые соответствуют резонансному взаийодействию бигармоники о характерными внутриыоле-

о

кулярными движениями. В случае адерной бигармоники, 5'10 Ец,-это движения ядерных магнитных моментов молекул азота, в в случае электронной бигармоники, Ю11 ГЦ, - это движения электронных магнитных моментов молекул кислорода. На обоих спектрах имеются линии, которые соответствуют КР света на поляритонах, обязанных своим происхождением вращениям молекул. Распределение интенсивности в линиях во всём регистрируемом диапазоне длин волн примерно равномерное

Удивительное, сходство обсуждаемых частотно-угловых спектров обусловлено, на наш взгляд, сходством механизмов взаимодействия резонансной бигармоники с ядерными и элктрон-ными магнитными моментами молекул. Поэтому распространим проведённые ранее аналогии и на случай электронной бигармоники, представив этот механизм взаимодействия следующим образом.

- 18 -

Бигармошгческое лазерное излучение, резонансное электронным спиновым частотам, взаимодействует на парамагнитную ' газовую среду, как постоянное магнитное поле на ферромагнитные кристаллы или спин-поляризованные "квантовые" газы -оно упорядочивает движения магнитных моментов. Из первоначального молекулярного хаоса возникает некая магнитоупоря-доченная структура магнитных моментов, прецессярувдих вокруг вектора напрякённости магнитного поля волны поляризация, Образование упорядоченной структуры на. макроскопическом уровне является предпосылкой для перехода газа в "квазикристаллическое" состояние со всеми вытекающими физическими последствиями - понижением оптической нелинейности системы из третьего порядка во второй, протеканием в среде трёхфотонных процессов с образованием полярктонов и комбинационным рассеянием света на них. '*

Третья глава диссертации посвящена исследовании механизма взаимодействия бигарлонкки, резонансной электронным спиновым частотам, с атомами паров металлов.переходной группы.

Выбор в качестве объекта исследования атомов металлов переходной группы обусловлен следующими обстоятельствами.

Известно, что в исследованиях явления электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) наиболее широкое распростране-. ние в качестве объектов наблюдения получили ионы с частично заполнеными.внутренними оболочками, в частности, ионы переходных элементов. Дело в том, что в постоянном магнитном поле И уровни энергии парамагнитной частицу, например, атома со спином £ и магнитным, моментом , расщеп-

ляется на ¿¿+1 магнитных, подуровней, разлнчавдяхся по

энергии на величину зеемановского расщепления л £ -2. ¿¿.Н „

л£

Когда жэанх .электромагнитной энергии имеет частоту ОУ- ,

» '

- 19 - _

между магнитными подуровнями возможны переходы, которые сопровождаются резонансным поглощением энергии веществом, содержащим парамагнитные частицы.' Причём переход электрона с одного подуровня на другой сопровождается одновременно переворотом его сшша, т.е. изменением направления спина на обратное: (/%- магнитное квантовое число/. При переходе с нижнего уровня на верхний энергия поглощается, а яри обратном переходе - излучается. Вероятность этих процессов одинакова, но так в условияхтермодинамического равновесия населённость,нижнего уровня ¿V/ согласно распределении Больциана больше, чем верхнего ^г , то энергия поглощается. Из изложенного следует,'что если каким-либо образом создать инверсию населёшюстей , то под действием электромагнитного 'Поля система будет излучать энергию, как 'квантовый генератор, т„'е. когерентно. В дайной глава для реализации этой идея использовались: в качестве активной среды - атомы паров, эелеза, а в качестве накачки - светогая бя-гармоника, резонансная элктроннки спиновым пастотам".

Отличительной особенностью данного исследования является то, что возбуждающее излучение используется одновременно и для образования паров металлов. Шзто:.!у в схему экспе- . риментальной установки введены дополнительные элементы: металлическая мшень и фокусирующая оптика. Естественно, что в связи с такой, спецификой получения в экпер;шенте паров металлов особое внимание уделено оценкам характеристик испарённого, с поверхности облучаемой микенц вещества. ГЬскольку выполнение точных расчётов при проведении таких оценок доста- -точно проблематично, нами, основной упор делался, на результаты экспериментов -прнисследованиях взаимодействия импульс- ,' ныт лазеров, со сравнимыми эяергохаракгерпстякакя, с метал-

- 20 -

лическими мишенями из исследуемых материалов. Отметим, что мишень в наших исследованиях представляет собой стандартную щель спектрального прибора, ножи которой выполнена либо из нержавеющей стали, либочиз другого испытуемого материала. Ширина щели в эксперименте устанавливается меньшей примерно на 0,1 - 0,2 мм размера фокального пятна фокусирующей линзы и составляет обычно 0,2 + 0,3 ым. При облучении контактной поверхности мишени (щели), устанавливаемой вне спектрографа, происходит испарение вещества поверхности и образование из испарённого вещества плазыеной короны (факелаJ, которая частично или полностью перекрывает щель. Дальнейшее взаимодействие лазерного излучения с испарённым веществом в области фокусировки исследуется с помощью спектрографа путём регистрации лаблвдаемого спектра на фотопластинку, фи этом изображение щели в облучаемой мишени проецируется на входную щель спетрографа, а нелровзаимодействушцее излучение второй гармоники неодимового лазера отсекается свтофильтром. При проведении экспериментов зарегистрировано когерентное излучение, направление распространения которого совпадает с направлением распространения возбуждающего света. Спектрограмма излучения характеризуется дискретным спектром, состоящим в диапазоне 198 ны 4 394 нм примерно из 750 линий. Ш результатам обработки спектрограммы установлено, что линии зарегистрированного на ней спектра идентифицируются с точностью до нескольких десятых долей ангстрема (погрешность эксперимента ) с известными линиями эмиссионных спектров нейтральных и ионизованных атомов железа. Дая подтверждения гипотезы о механизме взаимодействия бигараоники и атомов металлов переходной группы была проведена серия экспериментов, в которой заменялись либо активная среда,на атомы паров адлши-

- 21 -

ния, не имеющие магнитного момента, либо бигармоническое поле на монохроматическое излучение. В первом случае ножи облучаемой мишзни щели изготавливались из алюминия, а во втором случае лазер на неодимовом стекле в экспериментальной установке заменялся на одночастотный лазер на алю -мо-иттриевом гранате со сравнимыми энергохарактеристжками. В экспериментах варьировались ширины щелей и число экспозиций, что позволяло экспонировать плёнку как нормально, так и с передарякой, Во всех сериях экспериментов обнару- . кить на планке какие-либо 'признаки спектра рассеяного излучения не удалось. Таким образом, проведённые эксперименты убедительно показали: атома ларов аелеза в световом бя~ гарлоничяском поле, резонансном электронным спиновым час. тотам, когерентно щмвечиваютс/гкак в видимую, так и ультрафиолетовую области спектра. Причём, как и в эксяерикен-тах с атмосферными газами, сечение рассеяния световой би-гармоники на.атомах паров келеза сравнимо с сечением упругого рассеяния частиц друг на друге, а в некоторых случаях даже превосходит его. Действительно, согласно проведённым оценкам количества испарённого вещества число выброшенные с поверхности мишени атоиов аелеза составляет примерно Ю16. В область взаимодействия попадает около десятой части этого количества. В зарегистрированном спектре содержится.несколько тысяч л»гя&, Следовательно в внсззта-вании одной линии участвуют не более Юто атоиов. Цродол-

к /о

¡штельность-лазерного импульса составляет 3*10"° С.

Шэтому скорость резонансного фотовозбугаешет, равная числу возбугдаемых атомов в единицу времзна, равна 0,53*10^с~^. Шскольку скорость резонансного возбуждения, сечение резонансного возбуждения оптических переходов электронной обо-

лочки и интенсивность потока фотонов в лазерном луче <7 связаны простым соотношением К/= ^«г. • 0 , то подставляя в него V = 0,33'Ю18 о-1 и С/- Ю28 см"2 с-1, определим, что 6<мг,-3,3*10"*® см2. Эта величина превосходит более чем на четыре порядка сечение упругого рассеяния молекул азота друг на друге, которое, как известно, составляет примерно 10"*^ см2. Различие заключается.в следующем. Атмосферные молекулярные газы ведут себя в бигармока-ческом поле, резонансном сшшовым частота?.!, аналогично двухатомным кубическим кристаллам. Световая бигармоника рассеивается на них с протеканием каскада трёхфотонкых процессов, в которых сначала образуются поляритоны,. а затем происходит комбинационное рассеяние света на них. Атомы железа под воздействием световой, бигармоншси начинают сами когерентно излучать свет. Что же касается механизма образования волы по-Тла/гшт

ляризации на разностной, то он, повидимому, имеет общий характер ках для молекул, так и для атомов; бигармоническое поле действует на электронную оболочку нолегсулы (атома) и наводит дипольный момент сС-<СЕ, который, продолжая взаимодействовать с полем, приводит к энергии - сС£ -~сь£г . Поле £. - бигармоника и т.д. Шэтому распрстраним ранее выдвинутую для молекул гипотезу о действии (Энгармонического Поля на парамагнитную газовую среду аналогично действию постоянного магнитного поля, и на механизм взаимодействия би-гармоники и атомов металлов переходной группы.-Оценим величину этого постоянного ыагнстного шля, полагая что оно вынуждает прецессию магнитного момента частицы с разностной частотой &\~0)^-и)г . Из теории. ЭПР известно, ч*о квантовые перехода разрешены только между соседними магнитными подуровнями (I\M-tij , т.е. на опыте наблюдается един-

4

ственная частота, пропорциональная наложенному полю:

си

где ¿с гп~ гиромагнитное отношение; гп - заряд и масса электрона, С - скорость света, ^ - фактор ■ Ланде ( 2, если магнетизм.имеет спиновое происхождение; и = I для орбитального магнетизма). Щцстайляя в (I)

известные значения величин Пъ, С и разностные частоты , определённые из эксперимента, получил величину эквивалентного магнитного поля Н . Она оказалась равной примерно 5*10^ Гс, т.е. выглядит достаточно внушительно.

В четвёртой главе рассматривается механизм взаимодействия некой классической вращательной системы типа спинового или вращательного магнитных моментов частиц о бигармоничес-ким полем, резонансным частоте вращений этих систем, рассмотрение проведено на трёх примерах, на первыйвзгляд, имеющих мало общего. В первом примере рассмотрено взаимодействие бигармоникя с близкими частотами, ¿¿Л — , с ядраш. Во втором - описано поведение ротатора в резонансном бигар-моническом поле. Й, наконец, в третьем примере рассмотрена задача взаимодействия атом - спин - бигармоника, фи более детальном рассмотрении этих трёх задач удалось показать, что они зиздятся да единноЯ физической модели. Обсудим это более подробно.

В цервой задаче рассмотрен случай двухатомной молекулы типа азота или кислорода. Дяя учёта злектроя-фононной связи в уравнениях движения электронной оболочки к ядер потенциальная энергия молекулы представляется в вида разложения по степеням их малых отклонений 1- л р из положения равновесия:

4

и'Сг,?) = ¿¿ГО,О) + ^гг^Ъ* (2 )

где в правой части удержаны, только линейные и квадратичные

\

по 1 слагаемые. Тогда, с учётом (2], ограничиваясь взаимодействиями только второго порядка теории возмущений, представим уравнения для поляризационных и молекулярных колебаний в ввде:

• = + ^ £(*,£)^ О).

где И - приведённая масса молекулы, М ~ плотность

/// /

электронов, $ ~ - м- _ргг С0/"0)//^! ; и) о, 0.о -собственные частоты колебаний электрона и ядер, соответственно; . ■£) - приложенное Электрическое поле; Г - па-

раметры затухания.

Мк Получения замкнутой системы уравнений к уравнениям (3) й (4) добавляется уравнение, описывающее динамику распространения света, которое для сплошной диэлектрической среды имеет Известный вид!

где С£) - вектор электрической индукции. Поскольку нас интересует случай резонансного взаимодействия бимодального света о собственными колебаниями молекул через н&ведённне поляризационные колебания, то представим поле взаимодействующих световых волн в виде суперпозиции комбинированных гармоник ¿'¿у £

£(*, =I 1 (6)

где со а • !

эе = - Кг I векторы поляризации и амплитуда

световых волн; у - направление распространения света.

Уравнения (8)-(5| с учётом (6 ) составляют основу для описания рассматриваемых нелинейных процессов взавыодейст-

« >

- 25 -

вия бимодального света с молекулярными газами. Они имеют общий вид и граничные условия, определяемые из геометрии эксперимента. При помощи метода асимптотических разложения применительно к уравнениям в частных производных из них получается уравнения для амплитуд взаимодействующих волн, которые решаются и исследуются. В нашем случае такое уравнение приводится к виду

. Цг= У^Ц-Сь*., ✓ Г?) .

где О-п^о точностью до фазового множителя равно амплитуде световой волны С1п, , V - коэффициент взаимодействия волн, а ¡¿I ~ амплитуда вынужденных колебаний.

При постоянном значении амплитуда.вынужденных колебаний 4 уравнение (7 ) становится линейным дкфЬерекдиально-разностянм и его полный ортогональный набор решений составляют функции Бесселя , а общее решение имеет вид:

г^-ь) = (в!'

С учётом граничных.условий, определяемых из эксперимента, имеем интересующее решение ■

Изходя из свойств функций Бесселя а (9), эволюцию световых, мод при распространении бимодального света в газе можно описать следующим образом. - ^

При малых, значениях аргумента 2 2- , а

яри <2 ^ функции Бесселя при • !% 2 сравагми да вели-

ЧИНВ ' а-Т <Г

(ю)

и при ¡ъ> 2 /является пренебрежимо малой величиной.

Это означает, что бимодальный свет по длине порождает

примерно по

опутншюв, синих и красных, со сравнимыми интенсивностями.

Во втором примере рассматривается задача о взаимодействии некой классической вращательной системы с ангармоническим резонансным полем. Как и материал предыдущего раздела, изложенное далее решение"нельзя классифицировать как теорию, исчерпывающе трактующую рассмотренные ранее экспериментальные результаты, но оно несомненно способствует пониманию соответствующей физической картины.

Цри рассмотрении основные идеи излагаются для задачи, физической моделью которой является жёсткий ротатор - гантельная модель двухатомной молекулы. Роль динамических переменных играют углы Эйлера и ^ Поле задаётся в обычном виде

£ * + ¿сог ¿Л К С- . (12 )

где £г / и)^ сд^ - амплитуды и частоты состав-

ляющих бигармоники.

Потенциальная энергия ротатора полагается квадратичной по полю и задаётся соотношениями

V =(-*£)- 1 (-13)

где Д ¿5 и &- анизотропия электрической и магнитной поляризуемости для ротатора.

Далее составляются дифференциальные.уравнения движения в гамильтоновой форне и проводится их качественный анализ. Основные результаты рассмотрения задачи можно сформулировать следующим образом.

\ I. Д1Я классического вращения системы о заданным ло-тендаадом (13) в бигариоиическои поле (12) характерен "вечный резонанс",- т.е. неопределённо долгое нахождение системы в состояние резонансного взаимодействия с полем, вплоть до

«

- 27 -

его выключения. Шэтому даже сравнительно небольшие возмущения способны основательно Мраскрутитьисистему.

2. Взаимодействие поля и квантовой систзмы обретает сипергетические черты: квантовые флуктуации системы приводят её в стационарное состояние, соответствующее предельно- • му циклу принципиально нелинейного вращения системы.

3. Возникает, упорядочение моментов вращения частиц в пространстве, занятом световыми волнами. Из начального хаоса возникает некая упорядоченная структура, которая является предпосылкой для перехода газа в "квазикристаллическое" состояние со всеми вытекающими "кристаллическими" последствиями: понижением оптической нелинейности ситемы, протеканием трёхфотонных каскадных процессов с образованием полярито-нов и комбинационных рассеянием света на них й т.д.

И, наконец, в третьем примере рассмотрена квантовомеха-ническая задача о поведении в бигармоническом поле частицы • со спином. Обсукдена структура гамильтониана задачи и последовательно исследоаакн решения соответствующих уравнений Щрёдшгера для его слагаемых. Показано, что при разложении гамильтониана сшш-орбитального взаимодействия по релятивистскому параметру во втором порядке теории возмущений, т.е. О{, появляется возможность резонансного взаимодействия спина и бигармоника. Шлученннй результат позволяет качественно оценить сценарий взаимодействия бигарыо-ники я атомов металоз переходной группы.

Как уже отмечалось, несмотря на каауиуюся автоко.мность, все три рассмотренные задачи зихдятся на единой физической модели, которую можно описать, следующим обрааоа.

фи взаимодействии, резонансного бнгарыоничесЕого поля с парамагнитными газами возникает упорядоченная регулярная

» •

- 28 -

структура моментов частиц, которая переводит газ в "квазикристаллическое" состояние со всеми вытекающими физическими последствиями. Во-первых, понижается оптическая нелинейность системы. Она из третьего порядка нелинейности, ха-* рактерной для газов, переводится во второй порядок нелинейности, характерной для кристаллов. Во-вторых, понижение оптической нелинейности системы открывает возможность протекания в ней процессов второго порядка, каковыми являются, например, трёхфотонные процессы с образованием магнон-1шх поляритонов и комбинационным рассеянием света на них. В рамках предложенной физической модели удаётся объяснить экспериментальные данные, приведённые в главах 1 + 3 дан- -ной работы. В частности, становится понятной равномерное распределение интенсивностей в линиях зарегистрированных частотно-угловых спктров КР света на поляритонах в атмосфере. Совершенно естественно вписывается в такую физичес-/

кую модель и решение второй задачи, которое гласит: движения моментов системы как для электрического, так и для магнитного вариантов взаимодействия упорядочиваются: они образуют некую упорядоченную регулярную структуру, которая и является предпосылкой для перевода оптической нелинейности системы 1-.з третьего порядка во второй. ' Существенным дополнением к этой общей физической картине является и решение третьей задачи, согласно которому возможно резонансное -Взаимодействие бигармоники и спинового момента электрона, и тоже во втором порядке теории возмущений. Поскольку спиновой момент электрона при квантовых переходах может принимать только два значения,

т.е. опрокидываться, то в резонансном би-гармоннческом поле квантовая система, например, атом мета-

- 29 -

ла переходной группы, последовательно поглощает или излу-. чаетх энергию. Причём излучает, как квантовый генератор, т, е. когерентно. Из когерентного высвечивания атомов также вытекает необходимость образования упорядоченной структуры моментов. Выяснено, что образование упорядоченной структуры моментов является неотъемлемой частью предлагаемой физической модели. Достоверность такой модели подтверждается следующими результатами. Во-первых, экспериментальные факты : частотно-угловые спектры KP света на магнонных поляритетах, а также спектры когерентного высвечивания атомов паров металов переходной группы, - свидетельствует о протекании в газовой среде процессов второго порядка. Во-вторых, теоретические фрагменты подтверздают возможность существования механизмов, обеспечивающих понижение порядка оптической нелинейности, - это ориентация моментов, вынужденное комбинационное рассеяние света на колебаниях ядер и электронов при учёте взаимодействий только второго порядка как для молекул атмосферных газов, так и для атомов металлов переходной группы.

В заключении сформулированы основные результаты, полученные в диссертационной работе.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах:

1. Еяьпшн A.B. Выбор информативных участков вращательного епктра СКР при измерении температуры газов в диапазоне 300 - 1200 К.// Изв. ВУЗов СССР, Физика, IS77, й I,

с. 116-119.

2. Зуев B.S., Еньиин A.B., Самохвалов И.В.// Определение температуры пространственных нестационарных газовых потоков в дпапазоне 300 - 1200 К методом на основе СКР// В

сб.У Всёсоюзн. симп. по лазерному и акустическому зои-т дированию атмосферы, ч.П.-Томск: Изд-во ГОА, 1978.

♦ '»

\-3Q- ,

3. Енъшян A.B., Мерзляков В.Д. Локальные измерения температуры, концецирадии и плотности в. следе за телами, двикущимися со сверхзвуковыми скоростями// Сборник .спец. трудов НИИ ШМ при ТГУ.-Томск: изд-во ТГУ, 197?,

С.40-51.

4. Еньшин A.B. Разработка метода лазерного зондирования для определения локальных характеристик пространственных нестационарных газовых потоков// Сб. II Всесоюзн. школа по методам аэрофизических исследований, ч.П.Минск; йзд-во БГУ, 1979, С, 103-105.

5. Еньшин A.B., Зайцев В.Г., Пэстннков В.Г. Определение цлотности в ближних следах за телами, двикущимися со сверхзвуковыми скоростями, по данным интерференционных

' измерений// Материалы научно-практической конф. "Молодые учёные и специалисты Томской области в девятой пятилетке".-Томок: Изд-во ТГУ, 1975, С. 69-72.

6. Белозёров А.Ф., Еньшин A.B., Зайцев В.Г., Зейликович И.С., Спорник U.M. Применение голографического интерферометра с опорной волной, сформированной из объектной,

в баллистическом эксперименте// Нурнал технической физики, 1976, т.46, вып.9, С.I987-1989.

7. Еньшин A.B., Зайцев В.Г. Применение метода лазерного зондирования для определения вращательной температуры газов в быстролротекащих процессах// Сб. III Всесозн. школа по методам аэрофизических исследований тез.докл., ч.Ш.-Минск: Изд-во Ш, 1982, С.70-73.

а. Вшшш A.B., Зайцев В.Г., Шляков В.Н. Аэробаллистическая стандая регистрации// Сборник спец. трудов НИИ 1Ш при ТГУ.-Томск: Изд-во ТГУ, 1982, С. 135-137.

9. Еньшин A.B., Зайцев В.Г., Поляков В.Н. Комплекс аопара- '

« .

- 31 -

туры для аэрофизических исследований- на баллистической трассе// Сборник спец. трудов НИИ ПММ при ТГУ.-Томск: Изд-во ТГУ, 1982, С.146-148.

10. Еньшин A.B., Зайцев В,Г. Измерение вращательной температуры в высокочастотном факельном разряде// Изв.вузов СССР, Физика.-1983, й 4, С.85-88.

11. Еньшин A.B., Зайцев В.Г. Применение метода многоракурсной голографической интерферометрии в аэробаллисигтеских 'исследованиях и его. перспективы// Сборник спец. трудов НИИ ШМ при ТГУ.-Томск: Изд-во ТГУ, 1987, C.I73-I77.

12. Еньшин A.B., ШляковВ.Н., Скородинский И.Т. Исследование распределения осевой температуры в дальнем следе // Сборник спец. трудов НИИ ШМ при ТГУ.- Томск: Изд-во ТГУ, 1987, С.177-183.

13. Агачев А.Р., Беляев А.Г., Брагин B.C., Еньшин- A.B., Захаров В.Н., Зелинский-H.H., Лэляков С.Н., верных В.Г. Многоракурсная голографическая интерферометрия и её применение в аэробаллистическом эксперименте // Оптико-механическая промыщенность, 1987, tf 8, С.25-28.

14. Еньшпн A.B. Параметрическое преобразование частоты света-в коротковолновую область двухатомными газами // ДАН СССР, т.289, Й 6,0.1360-1362.

15. Еньшин A.B. Когерентные состояния двухатомных молекул при адсорбции и эмиссии в бигармоническом вращательном поле// Оптика атмосферы, 1988, т. № 5, С. 48-54.

16. Еньшин A.B., Творогов С.Д. Рассеяние света двухатомными молекулами в бигармоническом вращательном поле // Сборник

тез. докл. , XIII Международная конф. по когерентной и нелинейой. оптике. ч.1У,- Шнек: Изд-во ЕГУ, 1988, C.I08-109.

- 32"-

1?, Еньвпш A.B., Творогов с.Д, Еоткмй ротатор в бигарыони-чеокоы резонансном поле // Оптика атмосферы. 1989, т.2, Я 5, С.456-461. Ib« Еньшин A.B., Творогов С.Д. Возбуждение и эмиосия двухатомных молекул в резонансном бигармсшичеокоы поле // ДАН СССР, 1990, т.314, № 3, С.600-603, 1э„ Бакай B.C., Еаьшин A.B. Нелинейные взаимодействия световой бигармрники в газовых средах без центра инверсии// Изв.вузов. Физика.- 1994, J6 10, СЛ00-Ю7.

20. Еныпин A.B. Стенд для исследования эффектов раопростра-' -нения бигармонического лазерного излучения через атмосферу // Оптика атмосферы и океана. 1994, т.7, № 10, С. I4I5-I4I9,

21. Еныиин A.B. Распространение бигармонического лазерного излучения, резонансного слишвш частотам, через атмосферные и инертные газы.// Часть I.- Оптика атмосферы

и океана. 1995, "т.8, № 4, С.532-539.

22. Еньшин A.B. Распространение бигармонического лазерного излучения, резонансного спиновым частотам, через атмосферные и инертные газы.// Часть II.- Оптика атмосферы

и океана. 1995, т.8, й 5, С.701-705,

23. Еньшш A.B., Зайцев В.Г., Истинов В.Г., Новиков В.В., Шляков В.Н. Авторское свидетельство JI 10524,9 от 4 мая 1977 г.

24. йяьшин A.B., Зайцев В.Г., Истинов В.Г., Новиков В.В.,

\

Шляков В.Н. Авторское свидетельство # 105986 от 2 июня 1977 г.

25. йшшш A.B., Зайцев В.Г., Истинов В.Г., Шляков В.Н. Авторское свидетельство № 143378 от 7 мая 1980 г. 4

2§, Еньшин A.B. Авторское свидетельство » 139850 от 6 февра-

ля 1980 г.

2?. Еньшян A.B. Способ преобразования лазерного излучения.

Авторское свидетельство ifc 1346005 от 15 июня 1987 г1. 28. Еньшин A.B., Звонов A.A., Илиодоров В.А.,.Сумиц A.C.

Авторское свидетельство Я 327905 от 9 июля 1991 г. 29- Вньшип A.B. Способ преобразования лазерного излучения. Авторское свидетельство № 4927606 от 27 февраля 1992 г.

Заказ 78. РИО ТГУ

Тираж 100 экз.

, Томск, 29, НнкнтииаА