Неупругое рассеяние нейтронов и п-гамма корреляции при начальной энергии нейтронов 14 МэВ тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.01 ВАК РФ

? <! 09 5

ГССКОМ СССР ПО НАРОДНОМУ ОБРАЗОВАНИЮ ИНСТИТУТ АТОМНОЙ ЭНЕРГЕТИКИ

На правах рукописи

ЛЫЧАГИН АНАТОЛИЙ АЛЕКСАНДРОВИЧ

УДК 539.172.4

НЕУПРМОЕ РАССЕЯНИЕ НЕЙТРОНОВ И П-у КОРРЕЛЯЦИИ ПРИ НАЧАЛЬНОЙ ВПЕРШИ НЕЙТРОНОВ II мэв

Q1.04.G1 — техника физического эксперимента, физика приборов, автоматизация физических исследований

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Обнинск — 1990 г— - о пл

ОЛи И>.

Работа выполнена в ордена Октябрьской Революции и ордена Трудового Красного Знамени Физико-энергетическом институте.

Научный руководитель: доктор физико-математических наук,

ведущий научный сотрудник, профессор САЛЬНИКОВ Олег Аркадиевич.

Официальные доктор физико-математических наук,

оппоненты: профессор

МАТУСЕВИЧ Евгений Сергеевич, доктор физико-математических наук, ведущий научный сотрудник, профессор СТАВИНСКИЙ Владимир Семенович.

Ведущая организация: ордена Ленина и ордена Октябрьской Революции Институт атомной энергии им. И. В. Курчатова, г. Москва.

М

Защита состоится «. . .» г... . . /. . . , 1990 г. в часоа

на заседании специализированного совета К 064.27.02 Института атомной энергетики в зале заседаний по адресу: 249020, г. Обнинск, Калужской обл., Студгородок, ИАТЭ.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Обнинского Института атомной энергетики.

Автореферат разослан » . , , 1990 г.

Ученый секретарь

специализированного совета К 064.27.02, кандидат физико-математических наук, доцент ( ' ШАБЛОВ В. Л.

ОВЦЛЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТ!]

Актуальность темы. Изучение механизма рассеяния адерних частиц ядрами различных элементов имеет важное значение как для практического использования, так и для фундаментальных исследовании свойств материи на.ядерном уровне. Знание физических характеристик взаимодействия нейтронов с ядрами необходимо при конструировании ядерных энергетических установок различного типа и защиты от нейтронных потоков обслуживающего персонала.

Из элементов, включенных в диссертацию ( Гв ^,

), железо является основным конструкционным элементом, хром - составная часть некоторых сортов нержавеющих сталей. Ниобий рассматривается как возможный конструкционный элемент в бланкетах термоядерных установок, входит, как и висмут, ьо многие сплавы, используется в дозиметрии в качестве эталонного образца. Свинец - основной материал для защиты от гамма - излучений, является одним из предполагаемых теплоносителей в ядерных энергетических установках повышенной безопасности.

Для некоторых из этих элементов имеются достаточно многочисленные данные, для чистых изотопов их крайне мело, а .о изотопу 20!3Р8 вообще отсутствуют. Тем не менее, даже для наиболее изученного элемента - железа, имеются бсльпие различия в данных по спектрам неупругорассеянных нейтронов, измеренных на различных углах рассеяния, что особенно сказывается на результатах теоретической интерпретации.

С точки зрения потребности в экспериментальных данных для развития теории ядра, исследование кеупругого рассеяния быстрых нейтронов дает возможность расширить наши представления о механизме взаимодействия нейтронов с ядрами и уточнить структуру ядер в еоз-буядённои состоянии. Особенно актуальном является вопрос о конкуренции различных реакций в неупругом рассеянии. Измерение спектров нейтронов иэ реакции (П , проведенное в настокцей работе, дало возможность определить вклад этой реакции и реакции (И, 2 П ) в сечение неупругого рассеяния при начальной энергии нейтронов 14 КоВ и рассмотреть энергетическую зависимость конкуренции нейтронной и гамма эмиссии. Решение вопроса о величине вклада реакции (п ) имеет принципиальное значение в теории ядерных реакций. Информация, полученная из энергетических и угловых распределений дает возможность определить Еклад неравновесных процессов в механизм неупругого' рассеяния, природа которых до конце

- г -

ещё не выяснена.

Цель работы. Создание спектрометра по времени пролета, позволяющего проводить измерения спектров неупругорассеянных нейтронов в широком энергетическом диапазоне, с высоким временным разрешением, на различных углах рассеяния. Спектрометр также должен иметь возможность измерения энергетических корреляций между нейтронами и гамма-квантами,испускаемыми в одном и том не акте взаимодействия. Получение экспериментальной информации о дваждадиф-ференциальньк сечениях неупругого рассеяния при начальной энергии нейтронов 14 МоЗ, определение вклада различных конкурирующих реакций ь сечение эмиссии нейтронов, в частности реакций (п и (П ,2п). Исследование возможности предравнопесной эмиссии гамма-квантов при распаде несвязанных состояний и вклад реакции (п ,

в процесс нзупругого рассеяния. Определение энергетической зависимости конкуренции нейтронной и гамма эмиссии и средней по всей спинам и чзтностяы гамма - ширины при пороге реакции (л ,2П).

Нозазиа работы. Построен универсальный спектрометр по времени пролета для нейтронов, образующихся в реакциях с начальной энергией нейтронов 14 МэЗ, позволяющий проводить измерения как в непрерывном, так 11 жпульсном режимах с временным разрешением 0,45нс/м. Предложена новая методика проведения экспериментов и разработана соответствующие аппаратура, позволяющая проводить одновременно измерение полного спектра эмиссии нейтронов, спектра нейтронов в совпадении с гамма - квантами той или иной энергии, спектров нейтронов, совпадающих друг с другом, и амплитудных спектров гамма -- квантов как совпадающих друг с другом, так к без совпадения, при этом измерение эффекта с фоном и фона также проводится одновременно. Разработана методика обработки результатов о - f корреляционных измерений, позволяющая получить качественно новые экспериментальные данные.

Впервые в широком диапазоне энергий ( от 0,4 до 14 Ь!эВ) с достаточно высокой точностью ( 7-I5ÍÜ н с высоким временным разрешением ( 0,4 - 0,45 не /к) измерены двал-двдифференциальные сечения неупругого рассеяния на ядрах железа, ниобия, висмута, а также дифференциальные сечения на изотопах хрома - 52 и свинца-208.

Впервые в мире проведено измерение спектров нейтронов из реакции (л на ядрах изотопа свинец - 208, а также впервые получены достовернее спектры нейтронов из этой реакции, протекающей на ядрах изотопа хрома - 52 и железа, в диапазоне энергий, охватывающем область, где возможна реакция (я, 2 п ).

Вперена экспериментально доказано, что вклад реакции (л ,¿/7), обусловленный предравновесной эмиссией гамма-кванта, ив' превышает величины погрешности измерений и лренебредим по сравнению со вкладами других реакций. Впервые получено значение средкей радиационной ширины несвязанных состояний для ^Рв .

В работе впервые на основе полученных автором експерименталь-ных данных проведен полный оналиэ спектров эмиссии нейтронов для указанных выше ядер, впервые получен спектр первых нейтронов испарения в реакции (п, 21 ) на ядрах ниобия и железа.

Научная и практическая значимость работы. Создай спектрометр по времени пролета, удовлетворяющий требованиям мировых стандартов и позволяющий проводить широкий диапазон исследований в области нейтронной физики средних энергий. Полученные результаты уточняют и расширяют представление о механизме взаимодействия быстрых нейтронов с ядрами. Точность представленных экспериментальных данных удовлетворяет практическим потребностям. Данные переданы в Центр по ядерным данным в международную библиотеку £У^ОЯ ц могут быть использованы для различных научных и практических целей.

На защиту выносятся следующие положения:

1. Разработка и создание универсального спектрометра быстрых нейтронов по Еремени пролета на бааа электростатического ускорителя КГ-0,3 в той части, что включала в себя:

а) конструирование и изготовление защиты и коллимирующей системы для нейтронных и гамма детекторов,

б) конструирование, изготовление, выбор оптимальных режимов работы нейтронных, гамма и альфа детекторов,

в) разработку логики автоматизированной системы регистрации и накопления данных, технических средств и оборудования, необходимых

для проведения эксперимента, включая изготовление отдельных блоков и узлов.

2. Решение методических вопросов проведения экспериментов на большой пролетной; базе и обработки полученных данных; калибровки нейтронного потока методом сопутствующих частиц и активации алюминиевых фольг; проведения измерений и обработки данных эксперимента по энергетической корреляции вылета нейтрона и гамма-кванта из одного взаимодействия.

3. Результаты измерений дваадыдиф$еренциальных сечений реакций неупругого рассеяния в области энергий бомбардирующих нейтронов около 14 МэВ на ядрах железа, ниобия, висмута и диф^еренци-

алышх сечений на ядрах хрома - 62 и свинца - 209 с экспериментальной погрешностью 7(-15 %, результаты измерений спектров нейтронов из реакции (л ,п'^р с регистрацией нейтрон - гамма совпадений на адрах 5СТе ,Б2Сг,208Рв.

4. Результаты теоретического анализа спектров неуг.ругого рассеяния, исследование энергетической зависимости конкуренции гамма- эмиссии вылету второго нейтрона.

5. Оценка вклада реакции (п,/г> ) с эмиссией гамма-кванта на ранних стадиях образования составного.ядра. Этот вклад оказался значительно пике предсказываемого авторами предыдущих работ к мал по сравнению с другими реакциями.

Апробация работы. Основные результаты диссертации представлялись на ЗОСШ Совецании по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра (г.Хврьков, 1984г.), 6-ой Всесоюзной конференции по нейтронной физике (г.Киев, 1983г), на Международных конференциях по нейтронной физике (г. Киев, 1987г., Кито, Япония, 1988г.), на IX Международном симпозиуме ( г.Гауссиг.ГДР, 1982г), Международной конференции по физике быстрых нейтронов (г. Дубровник,СФРЮ,1986г), Международном симпозиуме по иукло-ядершм реакциям ( г.Смоленицв, ЧССР,1988 г.).

Публикации. По результатам диссертации опубликовано 25 работ.

Объем диссертации. Диссертация состоит из введения, трех глав и заключения. Материал изложен на 174 страницах, включая 12 таблиц и 39 рисунков. Список цитируемой литературы содержит ТОО наименований на II страницах.

СОДЕРЖАНИЕ РАГОТи

Во введении обосновывается актуальность теиы, формулируется цель исследования и приводятся основные положения, выносимые на защиту.

Б первой главе описывается экспериментальная установка: источник нейтронов и спектрометр быстрых нейтронов по времени пролета с описанием заняты, детекторов, способов и методов их калиб-реген н определения эффективности.

Источник нейтронов состоит из Электростатического ускорителя, собрааиэго на €&зв каскадного генератора КР—0,3, в котором дейто— ¡¡и ускэраэтся до приобретения энергии 250 кэВ, и тритиевой мишени, в котгрсЯ в результате реакции Г (с/, П )4Но образуются нейтроны

с энергией от 13,1 до 15,2 МоВ в зависимости ог урла вылета. Длл получения ионов дейтерия используется высокочастотный ионный источник. Частота высокочастотного генератора составляет 120 МГц, напряжение вытягивания - 2,5 нВ, фокусировки - ЗС кВ, диаметр пучка на диафрагме источника - 1мм. Реализация импульсного режима работы ускорителя осуществляется при помощи электронной системы прерывания и группировки сгустков дейтонов до ускорения. Эта система позволяет получать последовательность сгустков с разными периодами, начиная от 100 до IG00 не с шагом 100 не. Ширина сгустка на полувксоте составляла не Солее 1,5 - 2 не.

Спектрометр быстрых нейтронов по времени пролета включвет в себя устройство для снятия отметки "0" времени, детектор нейтронов, детектор гамма-квантов ( прип- корреляционных измерениях), систему коллимации пучка нейтронов и защиты детекторов, монитор, контрольный детектор, автоматизированную систему регистрации событий и накопления информации, различные технические устройства для подъёма и перемещения образцов, нейтронного детектора, защитных и коллимирующкх устройств.

Для получения отметки "0" времени в импульсном режиме использовался пикап - электрод или детектор сопутствующих частиц ( о( -- детектор ), в непрерывном - Ы. - детектор.

В качестве детектора нейтронов использовался жидкий сцинтнл- . лятор NE - 218, контейнер с которым ( внутренние размеры: диаметр 100 мм, высота 50 мл ) устанавливался на £ЗУ XP-204I с диаметром фотокатода ISO мм. Для подавления регистрации гамма-квантов применена схема идентификации частиц по форме импульса. В снеpre-тическом диапазоне от 0,12 МэВ до 15 МэВ кратность подавления гамма-квантов не хуке 20. Сигнал "старт" формировался быстрым дискриминатором, работающем по принципу пересечения нуля.

С целью уменьшения фона нейтронный детектор помещался в aacpi-ту, изготовленную из парафина, смешанного с гидридом лит/л, обогащенным изотопом литий - 6. Со стороны прямого потока с мисени защита усиливалась железной пирамидой и корректирующими наседками из меди и латуни. Кроме того, детектор окружался сл оси с chiefs толщиной от 2 до 3 см. Защита одновременно служила и коллиматором. Вся эта конструкция помечалась на тележке, установленной на поворотном устройстве, что позволяло получить прелетнуа базу ог 1,5 до 4 и л проводить измерения в диапазоне углов от 0 до 150 гряд/cos. Для измерений на больной пролетной базе исггольэовблось отверстие ь стене зала. Геометрия эксперимента предстгвлена на рис. I.

Рис. I. Геометрия эксперимента по измерению дваадвдифферевдиальных сечений

В качестве монитора б большинстве случаев использовался всеволновый счетчик. При проведении контрольных и калибровочных измерений в ряде случаев в качестве монитора использовался и детектор сопут-стьукщях части:;. Показания монитора дублировались показаниями контрольного детектора,.работающего с режиме измерений пика нейтронов из ¡дгаеки по временя пролета. Он устанавливался в зациту, аналогичную защите основного детектора и представлял собой сцинтилляционный детектор на основе кристалла стильбена 030 ш, установленным на СЗГ - 30.

В зависимости о? требований, предъявляемых в том или ином эк-сяеркиеяте, детектором гамма-квантов выбирался либо полупрсводни-жошй герканхЯ - литкевиЯ детектор с чувствительным объёмом 50 см ,

либо сцинтилляционный детектор о кристаллом диаметром 100

мм и высотой 100 км, установленным на ФЗУ I43-I. Первый позволял получить энергетическое разрешение около 0,5 % при энергии гамма-квантов 1,2 МэВ и временное разрешение б не, второй - энергетическое около 7,5 % для гамма-квантов с энергией 2,7 МэВ и временное разрешение 4,5 но. В каждом эксперименте индивидуально подбиралась защита, оптимизирующая соотношение между коэффициентом подавления внешнего фона и фоном, создаваемым самой защитой при рассеянии нейтронов на ней.

В качестве альфа-детектора использовался пластический сцин-тиллятор НЕ - Ю2, толщиной 50,1 10"°м, установленный на ФЗУ - 87 под углом 120 градусов к направлению дейтонного пучка.

На рис. Z приведена блок - схема автоматизированной системы регистрации и накопления данных. Система имеет многофункциональное назначение и позволяет: I) обслуживать многодетекторнуо установку измерения спектров частиц, 2) обеспечивать регистрацию временного распределения событий п - л , Л - f или ]f - % совпадений, 3) проводить одновременно временной и амплитудный анализы как в нейтронном, так и гамма каналах, 4) проводить измерения d непериодическом режиме, 5) контролировать работу ускорителя и спектрометра и останавливать регистрацию событий при выходе за пределы заданных параметров, 6) проводить накопление полученных данных и одновременную предварительную обработку их. Система состоит из следующих основных блоков: ВАЦГС-4 - время-амплитудный цифровой преобразователь, АЦП-9 - амплитудный цифровой пр.зоброзователь, АЦП-12

- то же на 12 разрядов, КЛ - медленная логика, ЕД-III, РДК-1,2 -

- дискриминаторы - формирователи временной отметки по переднему фронту и по методу пересечения нуля,ЕЛ - быстрая логика, БУС - быстрый усилитель, УС - усилитель, ЛВ - линейные ворота, Ф-Д - формирователь - дискриминатор, УС-Ф - усилитель - формирователь, ШС-

- многоканальный счетчик, М0СЧ - мониторный счетчик, ПВА - делитель сигналов, KI06A - креГ.т - контроллер, БАК - блок автономного контроллера, ЕУ - блок управления, ОЗУ - оперативное запоминающее устройство, МДИ - модуль дисплейного интерфейса.

Дифференциальная нелинейность спектрометра составляла примерно 0,5 %, интегральная - менее 0,2 %. Ширина канала определялась при помощи кБярцовонного генератора и проверялось по расстоянию между положениями пиков от нейтронов известной энергии и гамма-квантов и составила 1,02 не. Полное временное разрешение, определяемое по ширине на полувысоте пика "прямых" нейтронов, состав-

дисплеи

ЭВМ СМ-4

дзу

б ч в а к

1

л 1

к А м а к

К106А

МАГИСТРАЛЬ

ЛЦП-9

П8А

влцл-

мл

ии.

ел

УГ Р

АЦП-12

МОСЧ

_| СЕЛ

БД-Щ

Ш-2

БДК-1

-- -- ----- ! ~ "Г" 1

нонгр Н1ИТР

Аиитор АЕЖМОР

БУС

ЛВ

Ф-А

МКС

л.5 ж§ мл

БА-Ф

УС

(тадг1

рч кгнол ]

УС-Ф

Рис. 2. Блок - схема автоматизированной системы регистрации и накопления данных

ляло от 2,5 до 3,5 не.

Эффективность детектора нейтронов в интервале энергий от порога регистрации до 5 - 6 МоВ находилась деление« измеренного спектра нейтронов, образующихся при спонтанном делении ядер на спектр, принятый в качестве стандартного ( в последних измерениях использовалесь версия Манхарта ). Эффективность детектора к нейтрона!,I с энергией от 3,5 до 10,5 МоВ определялась методом рассеяния на водороде. В качество образца был взкт кристалл стильбена диаметром 10 мм, высотой 50 мм с хорошо известным содержанием водорода и геометрическими размерами.. Полученные таким образом абсолютные эффективности хороао совпадали в еиергетическои оиитбрвалв от 4 до 5 '¿эЗ и спивались в атом же кнтерзяле. Эффективность в диапазоне нейтронных энергий от 10,5 до 15 МэВ находилась путём экстраполяции суммарной эффективности к 15 МэЗ-ной точке, значение эффективности в которой определялось путём измерения прямого потека нейтронов с мивени, абсолютный выход которых измерялся либо с помощьо детектора сопутствующих частац, либо методом активации алюминиевых фольг. Методика определения абсолютного и относительного шхода нейтронов из мишени методом сопутствующих частиц а анализ погреп-ностей, влияющих на точность его определения, даны в этой ?.з главе. Для угла вылета альфа - частиц равного 120 градусам, погрешность определения абсолатпого выхода неЯгроксв но превышает 2,1 ¡5, а относительного - I %. 3 случае небольших .по длительности измерений, например, чередующихся через интервал времени не более одного часа измерений эффекта с фоном и фона, погрешность относительного мони-торкрованкл не более 0,3

2тэрая глава посвящена описании методик проведения измерений, обработки экспериментальной информации к оценки погресности измерений.

Измерения дЕаащодкф^вренциалышх сечзну.Я рассеяния нейтронов проводились на малой С от ¿,0 до 3,5 к ) и больной (7м) пролетных базах. Малая пролетная база использовалась при иэмерек/.тх с зким порогом регистрации нейтронов, измзрекия на бользой пролетной базе - для получения части спектра, соответствующей области частично и неперекрывающихся уровней возбужденного ядра, когда требования к энергетическому разрешению резке возрастают. Результаты эксперимента предстазяялпсь в виде спектров, где ниэкоэнергетичная часть состояла из спектров, измеренных :-:а малой пролетной базе, в области промежуточных знерги?,, начиная от порога реакции п, с Л

до 6 - 7 МэВ , спектры хорозго совпадали, поэтому етот интервал анергии представляли сседнеззсэиенше значения измерений на обоих багах, свказ 6-7 МзВ, где структура возбужденных уровней начинает носить дяскрзпагй характер - измерения на большой пролет- . ной базе.

Намерения угловых распределений и в том к другом случаях прозодилось двумя: или тремя сериала последовательных ису.ерений углов от 3Q до 150 градусоз. Измерения спектров нейтронов в присутствии образца ( сф^зкт + фок ) и ъ отсутствии образца ( фон ) чередовались. Исслздсзаккс искажения фоновой составляющей образцом показало, что его шесежс уагньзает фон не более чем на 0,8 процента практически равномерно по всему энергетическому диапазону, ьнро^8Кло;.!у в о временной скале.

Б процессе первичной обр?.ботг.и получегчой информации все спектры сдвигались за временной пкалз к единому каналу, соответству-шдему моменту взаимодействия neps/.чного нейтрона с ядрами образца, и суммировались с соотвзтствухк^ой нормировкой. Практически, в качзстве реперной точки использовалось положение центра тяжести пика "пряъзс;" нейтронов, регистрируемых контрольная детектором и полохгкхз тгжла-плха и пика "прямого пролегания" на измеряемое спектра. Посла получения суммарна: временнк: спектров и чистого оффокта во вренохной ахала, проводилось вкчктание пика упругого рассеяния по форма "прямого" пика, регистрируемого контрольна детектором, с введением поправок :-:а различие временных разрешений, коллиматоров, угла вылета. Коррохтность проведенных операций доказывается тем,-'что в процессе_обработки выделен первый низколеавдий уровень 0,645 L'o3 ядра ^Fe и полученное сечение рассеяния на кем совпадает с ииаюцна'.ся ахспзрккентальнаьи дан- . ним и з пределах погрешности из>:еро:-;кй и обработки. Д&язе. эракен-кые спектры переводились в энергетические, при этом учитывалась ефАектишость детектора и производилась абсолютная норлировка. Нормировка на абсолютное значение проводилась двумя катодами: откос:;:ельно сечения п-р рассеяния ( метод измерения эталоны/: образцов ) к сечения реакции . i п, ot ) ( метод активации алюминиевых фольг ). Погрешность определения нормируемо козффщи-ента в обоих случаях оказалась примерно одинаковой ( менее 4,4 %), а сами коэффициенты отличались не -олео чей на 3 ». Б полученные сечения вводилась поправка на ослабление падаюцего к рассеяного потоков нейтронов я многократное взаимодействие с ядрами рассеива-

теля. Эта поправка рассчитывалась методом Монте - Карло и её величина но превышала 15 %.

В отой же главе приведены результаты измерений и сравнение их с данными других аэторов. Двавдыднффвренциальные сечения нз-упругого рассеяния на ядрах железа, ниобия, висмута измерены под углами 30, 45, 60, 90, 120, 135, 150 градусов в диапазоне энергий рассеянных нейтронов от 0,4 до 14 МэВ. Получены дифференциальные С по енергии ) сечекия для тех же элементов, а также для чистых изотопов ^Сг и 208Рв. Погрешности определения сечений состоят в основном из статистической погрешности ( 3*30$), погрешности определения эффективности детектора ( 3 + 6 %), погрешности определения поправки на ослабление и многодетное рзс-сеяиие ( 2 t 4 погрепности определения коэффициента, нормирующего на абсолютное значение ( 4+5 %). Таким образом, низко . энергетичная часть спектра до 4 ЫэВ измерена с погрешностью ? * * 8 %, от 4 до 12 КэВ -10+15 %, от 12 до 13,5 МэЗ - 15 + 20Й, в области отделения упругого пика до 30 +40 %. Весь численный материал неправлен в библиотеку нейтронных данных EXfOR . Полученные данные xopoiro согласуются с результатами работ Сальникова ( IS72 г.) в диапазоне энергий от порога до 7 - 8 "эБ, Тако-xami ( 1983г., 19с£ г.) в диапазоне от 2 - 3 МэЗ до II - 12 КэВ, компиляцией, сделанной на основе зсех предшествующих работ Павликом и Банахом ( 1933 г.)- практически во всем диапазоне, охваченном ими. Довольно хорошее согласие наблздается с данными Камердинера ( 1972 г.) для ядра шюбия, для остальных ядер согласие значительно хуже.

Измерение спектров нейтронов, рассеянных на образце в результате реакции С И .п'/^ проведено разработанной автором методикой, существенно отличающейся от методик, использованных для подобных целей ранее. Следует сразу отметить, что речь идет об измерениях в энергетическом диапазоне, включающем энергии возбуждения при которых возможен вылет второго нейтрона. При регистрации нейтронов из реакции ^fe (п , использовалось то обстоятельство, что остаточное воэбуэдеи- э ядра Ре поело вылета первого нейтрона в 98 % случаев снимается через первый возбуждённый уровень 0+ с энергией 0,845 МоВ. Поэтому совпедо-кие регистрации нейтрона и гамма-кванта с такой энергией в тс-; чение одного периода ме;>;ду последовательными вспышками нейтронов на мишени является признаком того, что данный нейтрон порождён в реакции ( л , . Геометрия эксперимента изображена на рис.3.

Одной из особенностей использованной геометрии была та, что образец надевался на мияень и размеры его рассчитывались исходя из оптимального соотношения между числом актов взаимодействия в образце и потерей части событий за счет самопоглощения гамма- . квантов в образце. Такое расположение образца позволило уменьшить его размеры, что с одной стороны уменьшило величину поправки на ослабление и многократное рассеяние, а с другой - уменьшило энергетический разброс падающих нейтронов, который приводит к размазыванию на слепо намерению спектра нейтронов ' ктРе положания ы зргетиче-

кз реакции ского по?ога Реакции 1п'2п)-

Электронная система обеспечения эксперимента дала возможность впервые в подобных измерениях одновременно регистрировать в различных участках памяти следующие спектры:

1. Спектр нейтронов с контрольного детектора, с демонстрацией на дисплее через заданные интервалы времени "прямого пика" и его параметров.

2. Спектр нейтронов без совпадений с гамма-квантами или, по желанию в совпадении со всеми гамма-квантами, исключая те, которые регистрируется в окнах "А" и "Б" анализатора ( см. низе ).

3. Спектр нейтронов, совпадающих с пиком полного поглощения от гаима-КБ&нтов с энергией 0,845 МэВ ( амплитудное окно "А" ).

4.Спектр нейтронов, совпадающих с гамма-квантами, регистрируемыми ь окае "В" , устаталешшм таким образом, чтобы наиболее полна учесть юслсд «оиптоновского рассеяния гамма-квантов более высоких эве|ят5Й в о«но "А".

5. &>£ш1!гзяш3 спектр г&кыа-ксантоп, вылетающих из образца и ре-

Рис.3. Геометрия эксперимента

- 1а

гиетриругацихся в окнах "А" и "Б" или, по желанна, вне окон . Такта образом, велась одновременная регистрация как ефЗект+фона так и фона. Однако, небольшая часть фона, обусловленная регистрацией гаша-КБвнтоз из ядер железа, содержащегося в шшюнедер-хателе кз учитывалась. Поэтому дополнительно проводились измерения без образца. Для определения вклада реакции (А , я /*") вызванной нейтронами из рзакцкк Д {й , л ),Че, бкли выполнены измерения с дейтериевой мкпекьв.

Спектр кеупрурорассеяннкх нейтронов из реакции ( П, г) ) во временной шкала определялся следующим образом:

л/й/ = (>%*- р0)--ф

где - спектр нейтронов, измеренных в совпадении с гамма-квантами, попадающими в окно "А" гьи1л;:гудного спектра при изме-* рениях с образцом, - то ке без образца,

А/06 - спектр нейтронов, измеренный в совпадении с гамма-квантами, попадающими в^окко "Б" амплитудного спектра, при измерениях с образцом, Д/р - то не без образца,

к0 и Кф —'нормировочные коэффициенты, учитыЕаюцке различие фонов в окнах "А" к "Б",

Га - Фон случайных совпадений при измерениях с образцом, р<у> - то же без образца,

Ы - нормировочный коэффициент на поток нейтронов из ыишэ-ни при измерениях с образцов •/. без образца,

§ - некоррелированный фон, образованный случайными совпадениями регистрации ишульса с нейтронного детектора и импульса с гаша-детектора, регистрируемого в окне "А",

Сон случайных совпадений Г0( Р<р) представляет собой распределение случайных совпадений регистрации частицы.или гаыпа-кванта нейтронным детектором и регистрации гамма? кванта с оне-ргией 0,845 МэВ ^ - детектором коррелированных с одной и той же нейтронной вспшжой ка мишени. В случае измерений с образцом, в этот фон входит неучигывазшаяся никем ранее составляла;7.- -' совпадение регистрация .".спущенных образцом нейтронов и гамма-квантов из разных актов взаимодействия, названных нейтронами из одной вспышки. В настоящей работа учтена и эта часть фока, составляющая значительную его долю. При переводе временного спектра в энергетический вводилась поправка на эффективность только нейтронного детектора. Эффективность гамма - детектора не измерялась, так как спектр совпадений нормировался на полный спектр

нейтронов по той его части, где дают вклад только нейтроны из реакции (Л , ППри введении поправки на ослабление и многократное рассеяние впервые учитывался эффект увеличения числа гемма-квантов при каядом дальнейшей шаге взаимодействия.

Измерение спектров нейтронов из реакции .л'^) про-

водилось з аналогичной геометрии, ко внутренний и наружный диаметры образца были увеличены. Это позволило ввести кевду мишень» и гамма - детектором и мишень» и нейтронным детектором защитные конуса из латуни, что значительно снизило загрузку обоих. В качестве - детектора использовался кристалл Ь1сь 7 ( ^ЮОхЮОмм ), установленный на $ЭУ 143-1. Это позволило значительно увеличить эффективность регистрации квантов. Но энергетического разрешения его оказалось недостаточно для выделения гамма-квантов с энергией Е= 1,43 11эВ, соответствующее переходу из первого возбуждённого состояния ящ>а ^ Сг в основное состояние, от гамма-квантов из реакции Я,2 п )о1Сг.Поэтому отбирались события совпадения регистрации нейтронов с гамма-квантами, энергия которых превышала максимально возможную энергию гамма-квантов из реакции <л,2л ). Таким образом, при величине средней энергии у- - квантов из реакции (и , к'^) равной 2,5 ¡¿эВ, порог регистрации их устанавливался около 1,6 КэВ. Фон в этом случае измерялся в отсутствии образца, что -усложняло расчёт поправок на коррелированный фон случайных совпадений.

При измерении спектров нейтронов из реакции ^®Рв(п , л ), вернулись к методике, использованной для измерений на ядрах железе. Так как нижайший уровень 3" с энергией 2,61 ЫэВ возбуждённого ядра достаточно далеко отстоит от уровней, реализуемых I реакции^®3Рв (г],2.м) ^Р-, составляющей основную конкуренцию реакции ( и , п, то энергетического разрешения ^ -- детектора оказалось вполне достаточно для вцделения этого уровня. Образец изготавливался из цельнометаллического свища, содержащего 99 % изотопа ^03Рв, и представлял собой кольцо с наружным диаметром 70 ым, внутренним - 50 мм, толщиной 10 мм, весом 279 г. Так как в ыишенедерасателе не содержалось ядер свинца, то измерений в отсутствии образца не потребовалось, что значительно сократило время измерений.

Третья глаеа посвяцена теоретическому анализу полученных результатов. Анализ спектров эмиссии проводился, в предполокении, что при начальной энергии 14 МэВ он формируется в результате

двух независимых механизмов рассеяния - равновесного и прямого. Равновесная компонента описывалась в рамках формализма Хаузе-ра - Фешбаха ( Х5 ), прямые процессы - методом сильной связи каналов ( ССК ) и борновского приближения искажения волн (ШИВ). Расчет многокаскадных процессов последовательного испускания частиц из составного ядра проводился по программе

При поиска параметров нейтронного оптического потенциала • ( ОН ), анализировались известные глобальные систематики потенциалов, В зависимости от варианта 0?. сечония отличались не более чем на 15 +'20 %. Выбирался вариант, оптимальным образом описывающий всю совокупность экспериментальных данных по упругому рассеянию. Для эдра Но взяты параметра оптического потенциала Лагрвкжа, boFe - Эль - Кеди, 52 С Г - Есчеттп и Гринлвсса, 2uíPb - Раппопорта, ^81 - Лоусона.

При вычислении плотности уроэкей . _ - ядра ^ /'а испэльзог-а-лась модель фер.'.к - гага "с обратным смещение:.!", для остальных элементов - обобщённая модель сверхтекучего ядра, в случае ядра oü Fe прогеден сравнительный анализ в обоих подходах. Для определения параметров плотности уровней использовалг^ь вся совокупность икекцяхея ка настоящее зрекя зксдеркмвнтадыапс данных по исследуемому ядру 'лли по соседи/:.: ядрам. Так как для ядра ниобия, например, данное о параметрах плотности отсутствуют, использовались экспериментальные данные для соседних ядер - иэото-r-os стронция, кттр/.я, циркония, кэлисдека. При вычислении плотности уровней для расчета равно веской чссти спектра кеупругора-ссеякни нейтронов на ядрах железа, были учтены з нейтронном, протонном к аяьса - каналах Бее из зесг:-с;зп состояния остаточных ядер ( 45 состояний для ,12 для oSMn , 14 для ь3Сг ).

Критерия.« выбора параметров плотности яде» ал уровней в непрерывной части спектра возбуждённых состояний во всех трех учитываемых каналах распада составного ядра были требования воспроизведения з расчетах: I) имеющихся данных по плотности нейтронных резонйнсов и спектра;« низ кол ежащих уровней, 2) интегральных и диф{ереяци£ль;шх спектров ¡миссии кзйгроноз, 3) ецененюс интегральных сечений G"„p , о пл. и спектров эмиссии ель$а-част;гц. Б процессе поиска оптимального варианта функции f(lí) ь кйзгдом канале варьировались три параметра! асимптотическое значение параметра плотности уровней ( а ), значение корреляционной ё;.-нх-даи (До) и величина козф&ициента в/Ссдциокного. усиления плотности уровне С cv ). Процесс поиска ¡более оптимального rapaa-

нта набора этих параметров проводился итерационным способом. Параметры, лсг.ользовенпие для расчета прмЕедеш в таблице I.

Таблица I

Зс Фесми - газ Модель сверхтекучего ядра

Боках настоящая работа

s А а" А о 1 с SW

'-'эЗ"1 йэВ ■ МэЗ"1 ! 1ÎD3 ! îJoE"1 11 э В МэВ

56 ре s^Cr 5.0 0,9 3.1 6,00 6,53 5,95 с,ео -1,54 -0,72 6,60 5,97 ' 5,¿5 1,35 1,30 :,65 ООО -2,03 -1,53 -1,93 0,65 0,93 1,13

В таблице: EQ - начало области ¡:ераэрз::енн1пс состояний,

г - п~гаметр снергетичзсхэй зависимости плотности ядер:;ых уроьи&Т,,

А. - cQç,ei:ï/;3Hoe энергии возбуждения,

а' - £,сп:лг.тотическоо значение парауетра плотности,

- гсрреляцпокнад фуккция,

cv - параметр вибрационного усилен/я,

i у,'- значение оболочечнсй поправки,

lûz - энергия кввдруполького сибргцнонного состояния.

Остальное пс;р£2!2?ри брались согласно рекомендации.; Игнатгоха и

ГрудзеЕлча.

При cHa.ïirsa г.есгксй част;: спзэтра^ информация о параметрах джсличеехоН': де£ор1!ац/.л Еакта ко данных по кеупругоуу

рассгяк» г.рстокоз. Раоч«? сечеш:Я пряли; переходов проводился с уча; см ьозбудг,ек;ц: виСрационкьтс одко^енэицых и двухфоьонкых сос-токкий. -ûk, для эдра Fc при рссчзто в EL13 сз.-лы пря^-з переходи с ьоабудцсккзи 27 вкброц:'.он:-зпс одко^онокких спетсякиХ здра-ыкхгга, г- МССК учл'лхзалэсь е:;3 1С. дьухдонскних состояний ^ Z*zZ~j, . ^S1":: 3~j , /3-и 3~i . Глубине яоЕзр»ноотиого поглощения в 0.1 ЕЗЕта рагьоГ^б,'! ."со. Эта величина соотгетстзует каклучте^гу спи-càïu'^J рйссел.'./;л через г.о?за2 воог;уэдз:-ссг2 урогекь 2+ <2 =0,8<*5лэВ). Сцокк!. ьк.:ад& ¡..'лгцитных кудь'Гиколькь'Х возбу:зде;-:;:й с j" = 1+, 3+ и с" показала, таз вклад их весьма незначителен : G" --г -- 0,2С2,\:б, (J 0,215 :.;с, g 0,03о к С ь лктергале энергий ьоабузденкя а' 5 до 6 МэБ, где зклад пряазг; возбуждения нереальной четности составляет около 21 кЗ.

Для ссгель:-î.:x ядер расчет в хахок жа подходе с

учете;.: ¡к сссо^дос?;;:. Расче: сечет/..'. прямого

шлуо понгдупста, д,уйц-зя страница па рото "

спектрах неупругого рассеяний нейтронов на ядрах н^И , а

также согласуются с расчетами, выполненными в рейках вышеизложенных предположений I рис. 4 }

.Рис. 4. Дифференциальные сечзшя неупругого рассеяния на ядрах и Jßl 7 - 208Ра, • - 209 ßi , настояцая работа, х - 209в^ - данные Такехаши (OKT. Report A-M-Ol}t -- расчет

Различие экспериментальных и расчетных данных в интервале энергий от 5 до 10 МэВ может быть связано с характерной причиной - отсутствием спектрометрической информации, к кот' рой можно добавить и некоторый произвол в выборе величины мнимой части оптического потенциала. Не исключаетсяя и возможность вклада других механизмов реакции неупругого рассеяния.

Используя спектр нейтронов из реакции (и ^), определены экспериментальные значения сечений реакции (■*,2'1), причем полные спектры эмиссии получены в том же эксперименте.

неупругого рассеяния на ядрах ниобия и висмута проводился с учётом модели валентного механизма связи нечетного протона с обо-

Для определения конкуренции нейтронной и гемма вмиссии при распаде несвязанных состояний рассматривалось соотношение вероятностей протекания реакций (л ) и (л ,2 Л ), доминирующих среди иеупругкх процессов, вызванных нейтронами с энергией 14 11эВ. В результате для ядра аелеза получено отношение радиационных ширин Гу / Гп в функции от энергии возбуждения, которое вполне согласуется с результатами проведенного расчета. Значение средней радиационной ширины ядра ^ Р<Э при энергии, соответствующей порогу реакции (л , 2 0 ), вполне согласуется с результатами, подученными из данных по радиационному захвату нейтронов для соседних ядер. Подобных данных для ядра ^ Ре. не существует по причине нестабильности ядра - мишени 55 Ге . ■

Одним из основных и наиболее важных результатов настоящей работы является вывод о том, что вклад предравновесного испускания гамма-квантов в области энергий возбуздения достаточных для вылете второго нейтрона, пренебрежимо мал и утверждение об аномально большом вкладе реакции ^ п ) в эту область энергии не

имеет достаточного основания. Анализ причин, которые не ли бы привести авторов предыдущих работ к такому утвервдения, показывает, что они связаны с методическими ошибками при проведении экспериментов и что вывод, сделанный нами, справедлив и для других ядер, по поводу которых делалось подобное утвервдение. Экспериментальное исследование конкуренции гамма и нейтронной эмиссии из ядер о2Сг и 2СЬРв подтверждает это заключение.

Так как спектр эмиссии из ядер чистого изотопа ( 99,8

% ) при начальной энергии 14 !.1эЗ измерен впервые, то интересно было сравнить спектры эмиссии нейтронов из ядер Рв и'Ы , отличающихся одним протоном на внешней оболочке у ядра висмута. В связи с отсутствием параметров плотности уровней и спектрометрической информации о пологими, спина, и четности вибрационных фо-конов для ядра висму-э, эта информация при расчете спектров эмиссии заменялась данными для Структура возбувдённых состояний ядра висмута моделировалась приближением слабой связи нечетного протона в оболочке 9/2" с вибрационными состояниями дважды кагагавеюзго остова - ядра Экспериментальные данные подт-Еердаклг вдзнтичность характерных структурных особенностей на

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОИ

I. На база каскадного ускорителя КГ-0,3 создан спектрометр быстрых нейтронов по времени пролета, работающий как в импульсном, так и непрерывном режимах. По сзоим параметрам спектрометр находится на уровне лучяш спектрометров аналогичного типа. В наго входит : автоматизированная информационно - измерительная система на базе ЭВМ СМ 1420, детектор нейтронов со схемой идентификации частиц, всеволновый детектор-монитор, контрольный детектор - монитор по времени пролета, детектор сопутствующих ельфа--частиц, система коллимации нейтронного пучка и защиты нейтронного детектора, а такие различные'технические устройства, необходимые для проведения эксперимента, такие как устройство для подъёма и перемещения образца, поворотное устройство для установки нейтронного детектора совместно с защитой на требуемый угол.

2. Решён ряд методических и технических вопросов реализации больиоЯ пролетной базы. Решены методические вопросы : корректного учёта фона, вычитанкя упругого пика, экспериментального измерения эффективности детекторов, корректного интегрирования спектров по углам рассеяния. Для яормяровки на абсо.татное значение реализованы методы использования эталонных образцов, активации елю;г/.н;;евых фолы, регистрации сопутствующих частиц, определены их погрешности.

3. Предложена новая методика измерения спектров нейтронов из реакции ( л , л'^"), оснознсй сутью которой является одновременное изкерение полного спектра эмиссии нейтронов, спектра нейтронов , совпадающих с галма-квактами той или иной энергии, амплитудных спектров гакма-ххонссз, участвовавших или нэ участвоввзаих в совпадении. Существенны.: отличием предложенной методики является возможность одновременного измерения эффект + фон и фона. Для её реализации разработаны специфические электронные логические устройства в системе СлЫАС, обеспечившие достоверность и надёжность полученной информации.

4. Измерена двшздедкфференцигльнце сечен*ш неупругого рассеяния на ядрах железа, ниобия,_висиута, дифференциальше сечения неупругого рассеяния на ддрзх Гс. ?э. Так как сечш'л измерены и для средних и для тяжелых ядер, в широком энергетическом диапазоне, под пятьв - аестьа углами рассеяния, го полученные данные даю достаточно полнее представление о характеристиках т-упругого взаимодействия нейтронов. Погрешности определенных сеч.:-ний составляют 7 + 15 % и удовлетворяет предъявляет*« а насг'п^е

вреыя требованиям по точности. Хорошее согласие с данными других авторов, полученных при сопоставимых условиях эксперимента, подтверждает надёжность представленных в настоящей работе данных.

5. Измерены спектры нейтронов из реакции (п, п^) на яд-рахСг Ре < Рб ■, причем на ядрах 2 Рв намерения проведены впервые в мире, на ядрах ^О' имеется лишь одна работа, келеза - два. Предложен метод зведения поправок на случайные совпадения, не применявшийся ранее и обеспечивший более корректный учет их. Впервые'введен учет увеличения вероятности регистрации Л- совпадений за счет размножения гамма-квантов при многократном рассеянии нейтронов в образце.

6. Проведен теоретический анализ экспериментальных данных. Исследовалась пригодность известных в литературе нейтронных и протонных оптических потенциалов для описания спектров рассеянных нейтронов при начальной энергии 14 ЫзВ.. Сечения неупругого рас -сеяния нейтронов проанализированы с точки зрения вклада двух механизмов взаимодействия ~ равновесного и прямого. Равновесная часть рассчитывалась в рамках формализма Хаузера - Фешбаха с использованием как модели форма - газа " с обратным смещением ", так и обобщённой модели сверхтекучего ядра для расчета плотности уровней. Показано, что применение модели сверхтекучего ядра дает лучкее описание экспериментальных спектров. При расчете вклада прямых переходов с использованием борцовского приближения искажённых волн и метода сильной связи каналов учтены вклады всех известных однофононных и каибодез возбуждаемых двухфоноккых состояний вибрационной природы. Получено хорошее описание экспериментальных спектров под всеми угла.«.

7. Долучонше в работе спектры нейтронов из реакции (я ,п у) и анализ возможных погрешностей, вносимых при обработке аппара -туршх спектров, доказывают, что вклад.предравновасной эмиссии гамма - квантов пренебрежимо мал и обнаруженный ранее другими авторами аномально большой вклад её является следствием методических ошибок. Показано, что величина средней радиационной ширины при энергии возбуждения равной энергии связи нойтрона для всех исследованных едер соответствует её величине, получаемой из экспериментов по радиационному захвату нейтронов. Конкуренция рассада несвязанных состояний через испускание нейтрона или гамма-кванта, то есть зависимость отьоиония радиационной ширины к полной иирине уроэнай от энергии возбувдения вполне описывается статистическими закономерностями. Получена величина Гу для а .

В. Непосредственное намеренна спектра нейтронов из реакции (О ,ф позволило разделить спектры нейтронов из двух основных конкурирующих реакций - ( и и iо ), определить сече-

ние последней, а также получить спектры первого и второго нейтронов. Показано, что эти спектры хорошо описываются в рянкрх статистического механизма их испускания.

Основные результата диссертации опубликован» в следующих работах:

1. Ануфриенко В.Б., ДеЕкин Б.В., Лкткииа В.М., Лычагин A.A., Не-стеренко B.C., Сальников O.A. Спектрометр по времени пролета для измерения спектра нейтронов из реакции ( л, 2 п ). Отчет ФЗИ,

ЭЗ - 1024. Обнинск, 1969г.

2. Ануфриенко В.Б., Девкин Б.В., Лычагин A.A., Сальников O.A. Некоторые проблемы измерения спектров нейтронов из реакции (л,2п). Отчет ФЭИ, 52-1220. Обнинск. 1971 г.

3. Ануфриенко В,В., Девкин Б.З., Баулин Н.В., Деменков В.Г., Заболотский В.П., Кривенков М.В., Кулабухов Ю.С., Лычагин A.A., Сорока В.И., Маталии Л.А., Матвеев В.М., Нестеренко B.C., Сальников O.A., Тимохин Л.А. Корреляционный спектрометр быстрых нейтронов

по времени пролета. Отчет ФЭИ, 20-1278, Обнинск. 1972 г.

4. Лыткина В.М., Лычагин A.A., Миронов А.Н,, Нестеренко B.C. Логическое устройство трехмерного анализа ядерной реакции (л ,2п). Препринт ФЭИ - 642. Обнинск. 1974 г. 20С.

5. Борыба В.Я., Девкин Б.В., Куравлёв Б.В., Корнилов Н.В., Лычагин A.A., Сальников O.A. Детектор нейтронов с компенсацией лучей для измерений по времени пролёта. Препринт 0ЭИ-577. Обнинск.1975 г. IGC.

6. Ануфриенко В.Б., Девкин Б.В., Деменков В.Г., Кулабухов Ю.С., Лычагин A.A., Миронов А.Н., Нестеренко B.C., Сальников O.A., Тимохин Л.А.'Универсальный спектрометр быстрых нейтроное по времени пролета // ВАНТ. Сер.Реакторостроекие.Вып.5(19).1977г.С34.

7. Лычагин A.A., Лунёв Б.П., Сальников O.A., Виноградов В.А., Девкин Б.В., Сухих С.З. Измерение спектров неупругорассеяиных нейтронов на ядрах Fe и анализ жесткой части спектра при энергии падающих нейтронов 14,3 МэВ. Препринт СЭИ-923. 0бнинск.1979.2СС. Ö. Лычагин. A.A., Виноградов В.А., Грудзевич О.Т., Девкин Б.В., Котельников» Г.В., Пляскин В.И., Сальников O.A. Измерение и анализ спектра эмиссии нейтронов при бомбардировке ядер ниобия нейтронами с анергией 14 КэВ. Препринт ФЭИ-1385. Обнинск. 1933г. ICC.

9. Лычагин A.A., Девкин Б.В., Виноградов Б.А., Деменков В.Г..Котельникова Г.В., Сальников O.A. Измерение спектров неупруторас-сеянных нейтронов на спектрометре по времени пролета с пролетной базой 7 м. Препринт 5ЭИ-1406. Обнинск. 1983. 16 С,

10. Лычагин A.A., Виноградов В.А., Грудзевич О.Т., Девкин Б.В., Котельникова Г.В., Сальников O.A. Спектр вторых нейтронов и сечение реакции (п, 2п) на ниобии // Нейтронная физика. ЦШИ-атомшфрм. М. 1984. Т.З. С. 288. Атомная энергия. 1984. Т.57(4) С. 266.

11. Лычагин A.A., Девкин Б.В., Котельникова Г.В., Сальников O.A. Дифференциальные сечения неупругого рассеяния нейтронов на ядрах ниобия при начальной энергии нейтронов 14 МэВ. // Атомная энергия. Т. 58(2). 1985. С. 131.

12. B.V.Devkin, Lychagin A.A., lleeterenko V.3., ShadinM.N.,

it

Goiichar A.I., Mironov A.H., Suhih S.S., 3ztario3kai I.,Peto G. A lime of Plight Spelctrometor for Gamma Correlated. Neutron Spectrum Measurement In Cn,n' jf) Reactions // Proc. of the XI - th Internashio nal Symp. ZÍK - 476. 1982. Gau3Sig. P. 71.

13. Девкин Б.В., Лычагин A.A., Миронов A.H., Нестеренко B.C. Логика организации амплитудных и временных окон в экспер: лентах по исследованию n - jf" совпадений. Препринт ФЭИ-1557. Обнинск. 1984. С. 10. '

14. Куравлев Б.В., Лычагин A.A., Лунев В.П. Спектроскопия ядра 93„ь в реакции неупругого рассеяния нейтронов // Материалы ХХХ1У совещания по ядерной спектроскопии и структуре ядра. Тезисы докладов. Харьков. 1984.

15. Лычагин A.A., Девкин Б.В., Журавлев Б.В,, Кобозев М.Г., Котельникова Г.В., Миронов А.Н., Раков И.В., Сальников O.A., Талалаев В.А., Петё Г., Сгаричкаи Т., Вашвври Л. Измерение-спектра неупругорассеянных нейтронов из реакции n,n' f на ядрах железа. Препринт ФЭИ-1722. Обнинск. 1985.

16. Andriaah-in A.V., DovkinB.V., Lychagin A.A., Minjko I.V.,

и

Silronov A.if., Ileste« Jco V.S., Peto G., Staxicskai T.,Vasvari 1. Time of Plight Spectrometer for the measurement of Gamma - Correlated Neutron Spectra // Proo, of the Int., Conf. on Paot l'.eutron Reactiona, Smolenica. 1985.

17. Lychacin A.A., Sinakov S.P., Salnikov o.a., Devfcin B.V., laaherJco A.B., Sztarichkai Т., Teto G., Study of Po(n,n' f")

Reaction at 14,1 MeV // Proc. of the lilt. Conf. on Fact neutron Thy a. Dubrcnmic. 1986. P. 272.

18. Andriashin A.V., Dsvkin B.V., Lyche^in A.A., Minjico I.V.,

Ii

Mironov A.II., Ueatsrenlco V.3., peto G., Sztaricckai T.,V&avari L, Time of Plight 3pectroaeter for the I.'.oasureraont of Gamraa-Corra-lated Neutron Spectra in ( n,n' Enactions. П Hauch. Apperat. 1986. 1(3). 3. 161 - 165.

19. Лычагин A.A., Симаков С,П., Довкин Б.З,, Андросенко A.A., Грудзевнч 0.Т., Петё Г., Старичкам ?., Ваявари Л. Исследование реакции при начальной энергии нейтронов 14 !<ЬВ. // Ядерная физика. IS67. 'Г.45. Bvn.5. С. 1226-1235.

20. Лычагин А.А,, Лунев В.П., Куравлев Б.З., Сальников O.A., Титаренко Н. Н. Неупругое рассеяние нейтронов с энергией 14 ,'foB на ядрах желеоа // Нейтронная физика.М. Цп"Иатоминформ, I960. Т. 3. С. 231-235.

21. Lyche3i.11 A.A., Sincncov З.Р., Devkin S.V., Zhuravlev Ij.V., Kobozev M.G., Salnikov O.A., ia.lc.laev V.A. Keutron Spectra íroi.i the 52Cr(n, a'jf) and ^Pbfn.n' J"-) reactions // Pro o, oí the Intern. Conf. on Kaclear Induced Reactions. Vol.15. "*93e. Bratislava ?. 272.

22. Скмаксв С.П., Лычагин A.A., .чндписенко A.A., Андросенко II. А., туравлев Б.З., Зеленецкий A.B., Лунзз З.П., Сальников O.A., Пе-тё Г., Старичка/ Т., Зашварл Л. Ксняургицпí и механизм процессов и ( п,2п) при энергии 14 йэЗ // Proc. of Inter-' nat. Syrup, on Nuclear-nuclear Ir-reration. 1Э8В. Smolenice.

23. lychacin A.A., iunev V.P., 3i:ui*evlsv. 3.V., Saluikov C.A., Sitarenko IT,:,. Inelastic Scattering of "4 MeV Neutrons by Iron Kuclei П nuclear 2ata for Science and Technology. 1988. Mito, Japan. P. 307 - 305.

24. Дэвкин Б.В., Журналов Б.В., Кобозев М.Г., Лунев В.П., Лычагин A.A., Симаков С.П., Гале.лаев З.А., Титаренко H.H. Спегт-рк нейтронов из реакции n -г при энергии 14 МеВ // BAiíT. Сер. Ядерные константы. 1989. Вкп.2. С. 19.

25. Лычагин A.A., Журавлев Б.В., Титаренко H.H. Вклад равновесного и прямого механизмов в спектры эмиссия нейтронов из ядер

при начальной энергии 14 :.ЬЗ // Ядерная физика. 1990. Т. 51. Вкп. 2. С. 35Э.