Образование кумулятивных ...-частиц на ядрах под действием пионов и протонов с энергиями в диапазоне от 1 до 8 ГэВ тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

институт экспериментальной и теоретической физики

На правах рукописи

3 а г р е е в Борис Васигович

образование кумулятивных л°- частиц на ядрах под действием пионов и протонов с энергиями в диапазоне от 1 до 8 гэв

01. 04.16 - физика ядра и элементарны/ частиц

Автореферат диссертации ка соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Москва 1991 г.

уж 539.172

Работа выполнена в Институте теоретической к экспериментальной физики

Научный руководитель: кандидат физико-математических наук, ст. научный сотрудник А. В.Смирнитский

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук,

профессор Ф.М. Сергеев С МИФИ) доктор физико-математических наук, ст. научный сотрудник В. А. Шебанов (ИГЭФ)

Ведущее предприятие: Лаборатория высоких энергий Объединенного института ядерных исследований С г. Дубна).

Защита состоится "21 •• лл^а^>я. 1992 ГОда на заседании специализированного совета Д.034.01.01 при Институте теоретической и экспериментальной физики по адресу: 117259, Москва, Б.Черемушкинская, 25.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ИТЭФ.

Автореферат разослан " " 1991 года

Ученый секретарь специализированного совета кандидат физико-математических наук

лерехов ¡0. в. /

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ С помощью электронной методики исследовались ядерные реакции : вылетом низкоэнергичных Л"-частиц в результате фрагментации ядер >т углерода до свинца под действием пионов и протонов в диапазоне Сергий ускорителя ИТЭФ.

Актуальность проблемы Крупным достижением в исследовании реакций взаимодействия шстиц высокой энергии с ядрами было открытие ядерного скейлинга [ли предельной фрагментации. Гипотеза ядерного скейлинга была [ервоначально сформулирована для вторичных кумулятивных протонов, '.е. образующихся в кинематической области, недоступной для реакций на свободном нуклоне. Суть эффекта состоит в том, что при ;остаточно высокой энергии пучка инклюзивные спектры кумулятивных истиц, вылетающих из ядер под фиксированным углом, описываются ■ниверсальной функцией, не зависящей от сорта и энергии первичной ¡астицы. Масса ядра-мишени сказывается только на- нормировке пектров, форма спектра не зависит от сорта ядра-мишени. Тогда же ффект был экспериментально независимо открыт на примере вторичных -мезонов а затем распространен на вторичные частицы других ортов.

Первые данные по образованию в кумулятивной области Л®-частиц

были подучены в 1973-1973 г.г. при анализе фотографий, полученный со 120-литровой пузырьковой пропаа-ксеноновой камеры ОТЭФ с магнитным полем, облученной на пучке тт~~мезоков с. импульсок 2.9 ГэВ/с. Эти данные к появившиеся впоследствии данные друтю камерных работ (МИФИ, ОИЯЮ подтвердили некоторые черты явление предельной фрагментации для Лв-частиц. Результаты этга экспериментов . к последующих опытов с оптическими стриыерншд камерами СБеркли, ОИЯЮ бедны статистически Св лучшем случае дс нескольких сотен распадов Л° ■+ рп~), отрывочны в смысле начальны) условий и не давт обцей картины образования странных барионов I кумулятивных процессах.

Дополнительный интерес к изучению кумулятивных Л°-частиц < самого начала был вызван возможностью определения поляризации Спс слабому распаду Л° •+ рк") без постановки специальных опытов ш вторичному рассеяний. Измерения, выполненные в первой же работ« показали высокую С- 13, ко с большими статистическими ошибкам поляризацию Л°-частиц, вылетающих под углом - 90° в л. с.

В 1981-1982 г. г. в ИТЭФ было решено продолжить измерения разработать новув электронную методику и поставить специальны; опыт, который позволил бы качественно улучшить точность пр; некоторой определенной энергии и провести обзорный эксперимент в< воем интервале энергий ускорителя ИТЭФ и на представительно! наборе ядер-мишеней.

За время планирования и проведения эксперимента интерес : ядерной физике высоких энергий резко возрос. В частности становится все более ясным, что исследование образован«, кумулятивных частиц и, в более широком, смысле, моеледоваки

глубоконеупругих ядерных реакций, не сводящихся к взаимодействие налетавшей частицы с квазисвободным нуклоном ядра, позволяет существенно продвинуться в таких фундаментальных вопросах как проблемы конфайнмента, адронизации и обраэования кварк-глюонной плазмы. Реакции с образованием странных частиц на ядрах, бывшие ранее экзотикой, занимает теперь особое место: предполагается, что определение доли и механизма образования странных S и S кварков, неуничтожимых в сильных взаимодействиях - чувствительный способ диагностики аномальных состояний ядерного вещества.

В настоящее время можно выделить несколько областей исследований:

- Исследование кумулятивных странных частиц в адрон-ядерных взаимодействиях СИТЭФ, ОйЯИ, ИФВЭ, КЕЮ.

- Образование странных частиц (в том числе кумулятивных) в центральных ядро-ядерных взаимодействиях СБруккейвен, ЦЕРЮ. .

- Образование странных частиц в рА взаимодействиях. (Здесь при низкой начальной энергии Л°-частицы кумулятивны по определению) СКЕК, ЦЕРН, ИТЭ«0

Что касается кумулятивных странных частиц, то уже получены первые яркие результаты.- в недавних экспериментах ОПЯИ и КТЗФ был обнаружен аномально большой выход К+-мезонов в кумулятивной области.

В 1989 году, уже после публикации первых результатов, появилась данные, полученные ка спектрометре FANCY СКЕК), где пока исследовалась одна реакция л~ + С Л° + X, при 4 ГэВ/с в интервале углов 70° + 145° в л.е., со статистической точность» на уровне упомянутой выше первой камерной работы.

Цели и задачи исследования Целью диссертационной работы являлось изучение образования кумулятивных Л°-частиц под углом 90° на различных ядрах, при различных начальных энергиях и типах налетающих частиц. Были поставлены следующие задачи:

1. Создать и освоить детектор "Лямбдометр" - оригинальную электронную методику, для исследования образования кумулятивных Л°-частиц.

2. Провести обзорный эксперимент по исследованию образования Л°-частиц под углом 90° в реакциях:

Сгг.р) + СС,А1 ,Си,Сс1,РЬЗ А° + X при импульсе налетающей частицы 1.2 7.3 ГэВ/с.

3. В реакции п~ +■ ядро Л° + X при импульсе налетающего гс~-мезона 3 ГэВ/с, где мокно сравниться с данными уже упоминавшейся наиболее статистически обеспеченной камерной работы, детально измерить спектры и выходы кумулятивных Л°-частиц, а также возможно точно определить их поляризацию.

Новизна диссертационной работы состоит в том, что:

1. Впервые проведен электронный эксперимент по изучению образования кумулятивных Л°-гиперонов.

2. Впервые данные получены в широком интервале начальных импульсов Сот 1.2 до 7.3 ГэВ/с), для различных типов налетающих частиц Сгг+, п~, р), на различных ядрах-мишенях СС,А1 ,Са,Сб,РЬ).

3. Полученные данные Скак спектры, так и поляризация} являются лучшими по точности в сравнении со всеми известными в настоящее время результатами по исследованию кумулятивных Л°-частиц.

Достоверность результатов подтверждается тщательным анализом

работы экспериментальной установки, а также сравнением, где это возможно, со всеми известными данными об образовании кумулятивных Л°-частиц.

Практическая ценность работы состоит в том, что:

1. Получены новые оригинальные данные, которые могут быть использованы для проверки экспериментально наблюдаемых закономерностей образования кумулятивных частиц, а также способствовать выяснению механизма образования кумулятивных странных частиц в ядерных реакциях при высокой энергии.

2. Полученные результаты, методический опыт и программное обеспечение могут быть использованы в дальнейших экспериментах по изучению кумулятивных Л°-частиц.

На защиту выносятся

1. Данные об инвариантных сечениях Сспектрах) Г=Е-<±г/(13р /"-частиц, вылегащнх из ядер под углом 90° в л. с. в реакциях:

л~ + СС,А1,Си,Ш,РЮ Л° + X, Р = 1.2; 3; 5 ГэВ/с п+ + СС,РЬ) /° + X, Р =3 ГэВ/с

О

р + СС,РЮ Ч- А° + X, Р = 3; 7.5 ГэВ/с

г о

2. Результаты аппроксимации спектров функциями типа Г• ехрС-Т/То)

и полученные при этом впервые зависимости параметров С и То от

энергиии, сорта налетавшей частицы и атомного номера ядра мишени.

160 МэВ

3. Энергетическая и А-заьисимость выходов 1= /С скг/с1ТсЮ) | с5Т

50 МэВ 8~-90°

кумулятивных Л°-гиперонов.

4. Данные о поляризации кумулятивных Л°-частиц, образующихся в указанных выше реакциях.

Апробация

Материалы, изложенные в диссертации, неоднократно

s

докладывались % обсуждались как специально, на семинарах в ИГЭФ, МИФИ, сессиях отделения ЯФ АН СССР, проходивших в РПЭФ и МГУ в 1987, 1S88, 1990 Г-Г.., Всесоюзных совещаниях по предельной фрагментации 1986, 1988 г,т., Лколах С'НИИЯФ МГУ - 1989 г., ИТЭФ -1991 г., ОИЯИ-ЦЕРН - 1991 г.), Международных конференциях: "Hadron structure*- 1989" С ЧССР), "HucLeon-AntiNucleon Interactions -1991" СИТЭФ), л Международном семинаре "Релятивистская ядерная физика и квантовая хромодшамика" СДубна, 1990); так и совместно с другими данными в обзорных докладах по результатам исследования явления предельной фрагментации на всесоюзных и международных семинарах и конференциях.

Основные результаты были опубликованы а работах [1-8].

Структура диссертации Диссертация состоит из введения, четырех глав и заключения, содержит 104 страницы, включая 5 таблиц и 35 рисунков. Список цитируемой литературы насчитывает 64 наименования.

КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ Во введении описана ситуация, сложившаяся к началу исследования в ядерной физике высоких энергий, в особеннсти относительно образования кумулятивных странных частиц. .На основании анализа известных экспериментальных данных формулируется цель работы и обсусдается постановка эксперимента. Далее следует описание расположения материала диссертации. Приводятся необходимые сведения об актуальности, новизне к практической ценности диссертационной работы, об апробации и публикации основных результатов.

Глава - методическая. В ней дается краткое описание установки "Лямбдометр", изображенной на рис.1.

Пучок частиц Си мезонов или протонов с импульсами от 1.2 до 7.5 ГэВ/с от внутренней мишени ускорителя ИТЭФ проходил через ряд пучковых счетчиков (Б^ ± Бз) и фокусировался на ядерных мишенях М диаметром 30 мм. Использовались следующие ядра: С (19.1 г/смг), А1 СЗО.О г/смг), Си С50.2 г/смг), СсЗ С 42.2 т/см2), РЬ С50.4 г/см2).

А0-частицы регистрировались по распаду на протон и л" мезон, которые идентифицировались с помощью сциктилляционных счетчиков .2 безмагнитного адронного спектрометра С БАС) методом совместного измерения времени продета и зкерговыделения з счетчике. Счетчика Z толщиной 20 см с эффективной рабочей поверхность» % 15 х 20 снг были собраны в группы по 4 шт. со средним углом 90° относительно оси пучка. Перед каждой группой 2-счетчиков находились счетчика X, которые служили для подавления фона случайных совпадений. Треки частиц регистрировались 12 многопроволочными камерами ПК с точностью 1 1 мы.

В триггер входили сигналы пучковых счетчиков * 5з и, в соответствии с геометрией распада Л°, срабатывания 2-счетчиков из двух различных групп Свместе с соответствующими Х-счетчиками).

Основная идея эксперимента .заключалась в том, чтобы регистрировать Л°-частицы, распавшиеся на р и п~ вне мишени, что позволило кардинально уменьшить фон от Сря) пар, вылетающих непосредственно из точки взаимодействия, который ■ велик, ввиду высокой множественности вторичных протонов.

Далее з главе подробно описана процедура математической обработки Сглавньм образом анализ трековой информации) полученных

■2. 5>5

Пучок

ъппвчо

2 9-Л»

Рис.1 Принципиальная схема установки "Лямбдометр".

и

данных, введение поправок к измеренной энергии частиц и критерии отбора Л°.

Характерные экспериментальные распределения по эффективной массе системы Срл) показаны на рис.2. Виден четко выраженный пик в области массы Л". Ширина пика соответствует расчетному разрешению. Штриховкой показан фон, процедура определения которого также подробно описывается.

Далее обсуждается расчет методом Монте-Карло эффективности регистрации установкой кумулятивных Д°, различные введенные поправки, а также возможные систематические ошибки.

Б главе 2 приведены экспериментальные результаты изучения инклюзивного образования кумулятивных Л°-гиперонов в сравнении со всеми известными данными других работ. Общая накопленная статистика составляет ^ 4000 шт. Л" -частиц, что на порядок вше тем в наиболее статистически обеспеченных камерных работах. Приведены графики и таблицы данных о спектрах Л°-частиц, вылетающих под углом 90° в реакциях:

гГ ♦ СС.А1 .Cu.Cd.Pb) ■* Л" * X, при начальном импульсе Р = 1.2; 3; и 5 ГэВ-'с

О

7!+ + СС.РЬ) - Л° + X, Р =3 ГэВ'с

О

р + СС.РЬ) Д° * X, Р =3и7.5 Гэд/С

г о

Спектры анализировались в виде инвариантного сечения Г - Е-г)о--'с!'р Показано, что для кумулятивных Л°-частиц они хорошо алпрокс;жруэтся функцией вида Г = С-ехрС -Т-Т ) На рис. 3 для примера показаны спектры Л°-частиц в наиболее статистически обеспеченной реакции п~ + А Д° + X, Ро = 3 ГэВ/о. Параметры наклона Т для всех ядер близки и в среднем Т = 43 * 2 МэВ.

для А°-частиц (светлая гистограмма) и фона (штриховка). Черньмп точкам показано распределение для Слгр) пар с вершиной внутри мишени, нормированное на площадь фена,

Г,мбГэв"гс3ср~'

100 150

Т,Мэв

Инвариантное сечение Г=с£а/с1гр в зависимости от кинетической и Т для Л0-частиц, вылетающих из ядер под действием эВ/с). о - наши данные, » , Н " данные пропан-ксеноновой с ИТЭФ и спектрометра ГАНС! СКЗО. Штр&кобксц - СлеКГ/>

УООНОЁ.

Так*е в главе приводятся данные об энергетической (см. рис.

160 МэВ

и А-зависимости (см. рис.5) выходов 1 = Jdcr/dTdQI dT Л°-части

50 МэВ 90°

вылетающих под углом 90° в лаб. системе.

Глава 3 посвящена методике и результатам измерен поляризации кумулятивных Л°-гиперонов. Исследование поляризац А°-частиц не требует отдельного опыта; направление спи А°-частицы определяется при ее регистрации по слабому распа А° ч рп". При этом угловое распределение протонов от распа А°-гиперонов, поляризованных по направление Ü = (единственного выделенного направления в случаях, когда образуются в сильных взаимодействиях, сохраняющих Р-четност имееет вид:

ыСв) «= 1/2 (1 + o-P cos(ß)), где а = 0.642 ± 0.013;

Р - поляризация Л°-частицы относительно направления fi, В - угол вылета протона относительно Я в системе покоя Л°. Если обозначить N+ - события с вылетом протона по нормали плоскости реакции, К_ - против нормали, то измеряемая асимметрия однбзначно связана с поляризацией Р.

к в (N+ - N_)/(N+ + N_) = а-Р-< |cos(ß) |>, где средний по модуле косинус угла вылета протона (ь дакг установке одинаковый для протонов, вылетавших как по, так и прот Й) равен <|cos(S)|> = 0.912 * 0.002

Далее в главе анализируется возможная локная прибор? асимметрия, которая оценивается ъеличиной S AY. на 90'.; ypoi достоверности.

• В таблице i приведены усредненные по спектру значе!

О 1 2 3 4 5 012345678

Р,МэВ/с

160 МэВ"

Рис. 4 Зависимость выходов I = ГС daydTdi»} dT кумулятивных

50 МэВ l9=90° А0-частиц от импульсов налетавших л"мезонов (а) и протонов (б) для

различных ядер. Сплошными кривыми показаны выходы кумулятивных нуклонов на ядрах РЬ и С. Штриховкой показано инклпзизное сечение рождения Л°-частиц в элементарных реакциях: ;г~р -+ Л°Х рис. (а) и рр Л°Х рис. Сб). Точки » - данные пропан-ксеноновой камеры ЯТЭФ, приведенные к ядру Cd, Э - данные спектрометра FANCY :углерод).

о

10

10

10

•2

т л£

1> Ср

I.

-1

¥

А

М

Си

СЫ

Рё

160 МэВ

Рис.5 Зависимость выходов I = .[Сйа/сГМШ I ёТ кумулятивнь

50 МэВ 9=90°

А0-частиц от атомного номера ядра мишени в реакциях под действие и" мезонов с импульсами 3 ГэВ/с С©), 5 ГэВ/е (А) и 1.2 ГэВ/с С к' под действием п+ мезонов с импульсом 3 ГэВ/с С В) и под действш протонов 7.5 ГэЗ/с СО). Штриховкой для сравнения показаны выхо; кумулятивных нуклонов в относительных единицах.

'ляризации Л°, вылетающих под 90° в лаб. системе, измеренные как данной работе, так и во всех других известных в настоящее время бот? х. По результатам данной работы поляризация мала и вместима с нулем. Во всяком случае новые дагаые позволяют верить об отсутствии большой (порядка десятков процентов) ляризации для Л°-частиц, вылетающих из ядер под углом 90" в л.с.

В главе 4 обсуждаотся полученные результаты. Показано, что я спектров кумулятивных Л° (которые, как указывалось ранее,хорошо лсываются функциями вида Г ^ ехрС-Т/То)) выполняются -сономерности ядерного скейлинга, как и для других ?-умулятивных гтиц. Наклон спектра То * 40 МэВ близок к наклону спектров .«улятивных нуклонов и не зависит от атомного номера ядра мишени, ?ргии и сорта налетающей частицы. Лругие характеристики (улятивных Л° также очень похожи на характеристики других 1улятивных частиц. Так выходы Л° имеют сильную А-зависимость А1,3) и характерный выход на скейлинг по энергии.

Если построить спектры различных кумулятивных частиц Ср, п,

К", и А°) по инвариантном кинематическим переменным

мулятивному числу 0 или переменной светового конуса а), то при сированном угле вылета они будут параллельны. Это явление учило название "суперскейлинг".

Также обнаружено и обсуждается згсллени& выхода Л" осительно выхода нуклонов в кумулятивной области по сравнению с им соотношением мнозсественностей Л° и нуклонов.

Из анализа углового распределения Л0-частиц, долученного с ользоЕанкем данных ранних камерных работ, а также из анализа *ых по образованию других кумулятивных частиц, з т. ч. их

Таблица 1

Поляризация -частиц, вылетающих пол углом 90 .

Реакция Импульс Поляризация /? Год

7Т~+ С—>Л°+ X 1.2 ГэВ/с -57 + 63 1989*

7Г~+ А1—>Л°+ X _ ц _ -28 1 45 __а__»

7Г~+ Си — >/\+ X 1 * ^ 68 ± 45 --"_

К"+ Сс1—>Л°+ X »» 85 + 49 --

К~+ РЬ—>Д°+ X !Г 39 + 37 --

?Г~+(С,Хе)-> Л°+Х 2.9 ГэВ/с 80 + 30 1977

К' + С—>А°+ X 3 ГэВ/с 17 ± 10 1988 *

А1—>л°+ х -4 + 8

К~+ Си — >л°+ X --"-- 6 + 8 __', ___*

ПГ~+ С<!—>Л°+ X | _»Р____ 8 + 6 __"__»

'Т"+ рь—>л°+ X --"-- 7 ±5 --"__»

П"1" + С—>А°+ X 1Г 38 ± 26 __"__*

7Г+ РЪ—>А°+ X ч -19 + 14 --"__*

тт~ + с—х 4 ГэВ/с 100 ±50 1979

7Т~+ С—>/\+ X 19 25 + 15 1989

тт~+ Л1—>л°+ х 5 Гэв/с -19 ±40 1989 *

Л"~+ С-11—>Д°+ X 1 г -14 +51 --л

7Г~+ С<1—>ДВ+ X Г 9 -31 ±44 —»_-*

7Г+ РЬ—>А° + X 1 1_ -9 ± 18 __9*__2

П + С—>/\+ X 7 ГэВ/с 100+50 1979

р + С—>л°+ х 7.5 Гг>1>/с -3 + 19 1 989 *

[р + РЬ-->Л°+ х » » 14 ± 41 --

(•) — результаты настоящей работы

орреляций, можно сделать вывод, что результаты не противоречат ому, что кумулятивные Л° и другие кумулятивные частицы изотропно ылетаат из небольшого Фм) движущегося сгустка "горячей" дерной материи.

В конце главы также обсуждается образование Л°-частиц при [алых энергиях, близких к порогу рождения Л° на свободном нуклоне.

В заключении подводятся итоги проделанной работы, [еречисляются основные полученные результаты:

1)Данные об инвариантных сечениях (спектрах) Г=<1<х-л13р Л°-частиц, ¡ылетаюш,их из ядер под углом 90° в л.с. в реакциях:

п~ + СС,А1,Си,Сс1,РЬ) -+ Л° + X при начальном импульсе Р = 1.2 ГэВ/с, 3 ГэВ/с и 5 ГзВ/с;

О

я+ + СС,РЬ) Л9 + X, Р =3 ГэВ/с;

О

р + СС,РЬ) Л° + X, Р =3 ГэВ/с и 7.5 ГэВ/с.

г о

2) Результаты аппроксимации спектров функциями типа Г = С-ехрСТ/Т } ■! полученные впервые зависимости наклонов спектроз от энергии, зорта налетающей частицы и атомного номера ядра мишени.

3)Полученные впервые данные об энергетической и

160 МэВ

^-зависимости сечений образования (выходов) I = _[Сс1сг/сГМП) | с1Т

50 МэВ б=90°

кумулятивных Л°-частиц.

4)Сведения о поляризация кумулятивных Л°-гиперонов в указанных зыше реакциях.

на основании полученных результатов в сопоставлении с другими известными данными были сделаны следующие обцие выводы: 1)Для кумулятивных Л°-частиц, также как для других кумулятивных частиц выполняется ряд закономерностей,

обобщенных под названием "ядерный скейлинг": а)Инвариантные сечения С=Е-скг/б3р в зависимости от кинетическс энергии Т хорошо аппроксимируются функцией вида Г=С•ехрС-Т/Г Параметр наклона спектра То не зависит от атомного номера ядр мишени, начальной энергии и типа налетающей частицы. в)Величина р=/^ ^ при достаточно высокой начальной энергии от нее не зависит.

2)Для кумулятивных Л°-частиц, как и для других кумулятивны частиц:

а)Имеет место сильная зависимость сечения образование 160 МэВ

(выхода) I = /Сёсг/йТбП) I сЗТ ст атомного номера ядра мишени,

50 МэВ е=Э0° параметризующаяся в виде I ~ А®. Величина параметра а ^ 1.3 I

пределах ошибок от начальной энергии не зависит.

б)При фиксированном "А зависимость выходов от начально5 энергии имеет пороговый характер: с увеличением энергии сечение растет и затем, начиная с некоторой энергии, перестает от нее зависеть.

3)Лри низкой начальной энергии близость порога элементарной реакции на нуклоне гГ + А Л° + X в- пределах ошбок не влияет на степень А - зависимости выходов и величину параметра наклона спектров То кумулятивных Л° частиц.

4)Основные свойства образования кумулятивных Л°-частиц количественно повторяют свойства кумулятивных нуклонов (нейтронов):

а5Инвариантные сечения Л°-частиц, и нейтронов для ядер от С до ?Ь в зависимости от их кинетической энергии подобны, т. е. параметры наклонов спектров Т одинаковы к составляют ~ 40 МэВ

б)Сечения образования Свыходы) Л0-частиц и нейтронов имеют

1 1

одинаковую зависимость от атомного номера ядра-мишени: ОА )

5)Функция Г=с1сг/с13р кумулятивных Л°-частиц в зависимости от инвариантных переменных О С кумулятивное число) или а (переменная светового конуса) имеет экспоненциальный вид Г ~ ехрС-О/О ) или Г ** ехрС-а/ао). Значения наклонов и а^ близки к соответствующим значениям для р, п, п~, К1, т.е. имеет место так называемый "суперскейлинг": независимость наклонов спектра еще и от сорта вторичных частиц.

5) В кумулятивной области, т.е. при О С или а) > 1 имеет место резкое усиление образования А0-частиц: отношение . Гд^ при О Сили а) > 1 под данным углом (90°) имеет величину ~ 0.5.

7) Не найдено значимого отличия поляризации от нуля. Достигнутый наилучший уровень точности (в реакции п~СЗ ГэВ/с) + А ■* Л° + X на средних и тяжелых ядрах) составляет: величина поляризации порядка величиям ошибки ~ 5 X.

шлшиш

Результаты, представленные в диссертации, опубликована в следующих работах:

1. Л.С.Воробьев, В. Б. Гаврилов, НА. Горяиков, Ю. Г. Грищук, П. В. Легтяренко, Ю. В. Еременко, Б. В.Загреев, М. В. Косов, С.Г.Кузнецов, С. В. Кулешов, Г. А. Лексин, Н. А. Пивках, А. В. СмирнитскиЯ, В. Б. Федоров, Б. Б. Шварцман, С. М. Шувалов

Лямбдометр. М., Препринт ИТ35, 1986, Л 98.

2. Л. С. Воробьев, В. Б. Гаврилов, Н. А. Горяинов, й.Г. Грищук,

П. Б. Дегтяренко, D. Б. Ефременко, Б. В. Загреев, М. В. Косов, С.Г. Кузнецов, С. В.Кулеиов, Г. А. Лекеин, H.A. Пивнюк, А.В.Сшрнитский, В. Б.Федоров Ф.М.Хасанов, Б.Б.Шварцман, С. М. Шувалов

Энергетическая и А-зависимость выходов кумулятивных Ла-частиц под углом 90° в л.с. М., Препринт ИТЭ£, 1987, № 126, с.15.

3. Л.С.Воробьев, В.Б. Гаврилов, Н. А. Горяинов, Ю.Г. Гришук, П. В. Дегтяренко, Ю. В. Ефременко, Б. В. Загреев, М.В.Косов, С. Г. Кузнецов, С.В.Кулешов, Г.А.Лексин, H.A. Пивнюх, А. В. Сыирнитский, В.Б.Федоров, Ф.М.Хасанов, Б.Б.Шварцман, С. М. Шувалов

Поляризация кумулятивных Л°- частиц, шдетапщпс из ядер С,AI,Си,Cd,РЬ г.од углом 90° в л.с. ?,!., Препринт ИТЭ5, 1988, 16 ИЗ, 18с. " ~

4. Я.С.Воробьев, В. Б. Гаврилов, H.A. Горяинов, "Ю.Г. Гришук, П.В. Дегтяренко, D. В. Ефременко, Б. В.Загреев, М.В.Косов, lü. J. кузнецов!, С.В.Кулешов, Г.А.Лексин, H.A. Пивнвк, А. В. Смирнитский, В.Б.Федоров, Ф.М.Хасанов, Б.Б.Шварцман, С. М. Шувалов ■

Результаты электронного эксперимента по исследование реакций а(я~, р) + АСС, AI, Cu.Crf.Pb) Л° + X. V.., Препринт ИТЭ?, 1989, £ 27, с.8. 1

5. Я.С.Воробьев, В. Б. Гаврилов, Н. А. Горяинов', Ю.Г. Гришук, П.В. Дегтяренко, D. Б. Ефременко, Б. В.Загреев, М. В.Косоь, К,-, г. кузнецов |, С. В. Кулешов, Г. А. Лексин, Н. А. Пивнск, A.B.Смирнитский, В. Б.Федоров, Ф.М.Хасанов, Б.Б.Шварцман.

С. М. Шувалов Детектор "Лямбдометр". // ПТЭ, 1991, Т.2, с. 49-59.

Л. С. Воробьев, В. Б. Гаврилов, Н. А. Горяинов, D. Г. Гришук, П. В. Дегтяренко, D. В. Ефременко, Б.В. Загреев, М.В. Косов, ГС. 1". Кузнецов! , С. В Кулешов, Г. А.Лексин, Н. А. Пивнюк,

A. В. Смирнитский, В. Б. Федоров, Ф. М. Хаоанов, Б. Б. Шварцман, С. М. Шувалов

Изучение свойств кумулятивных А°-частиц: ядерный скейлинг и поиски бариононасыщенной кварк-глюонной плазмы. // ЯФ, 1991, Т.S3, Вып.З, с.732-745.

P.V.Degtyarenko, Yu. V. Efremenko, V. В.Fyodorov, V. В. Gavrilov, U A. Goryainov, YuG. Grishuk, F. M. Hasanov, M. V. Kosov, S. V. Kuleshov, [S. (j. Kuznetsov |, G. A. Leksin, N. A. Pivnyuk, S. M. Shuvalov, В. B. Shwartsman, A. V. Smirnltsky, L.S. Vorob'ev,

B. V. Zagreev

Investigation of Cumulative h° Particle Properties: Nuclear Scaling and Search Гог Baryonrich Quark-Gluon Plasma . M., Preprint ITSP, 1991, N 35. 1991.

P. V. Degtyarenko, Yu. V. Efremenko, V. B. FyodoroY, V. B. Gavrilov, N. A. Goryainov, Yu. G. Gr ishuk, F.M. Hasanov, M.V.Kosov, S. V. Kuleshov, lb', ti. Kuznetsov|. G. A. Leksin, N. A. Pivnyuk, S. M.Shuvalov, В.B.Shwartsman, A. V. Smirnitsky, L.S. Vorob'ev, 8. V. Zagreev

Lambdameter. M., Preprint ITEP, 1991, H 36.