Прецизионные измерения сечений деления ядер изотопов урана, нептуния и плутония быстрыми нейтронами тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА I. ИЗУЧЕНИЕ ПРОЕЕЕйДЫ ИЗМЕРЕНИИ СЕЧЕНИЙ ДЕЛЕНИЯ

И ВЫБОР МЕТОДА ИЗМЕРЕНИЙ

1.1. Введение

1.2. Детекторы делений

1.3. Методы "относительных" измерений.

1.4. Методы "абсолютных" измерений.

1.4.1 Метод сопутствующей активности.

1.4.2 Измерения на фотонейтронных источниках.

1.4.3 Метод "черного" счетчика.

1.4.4 Метод сопутствующих частиц.

4.2. Характеристика данных, использовавшихся в оценке .125

4.3. Корреляционная матрица .130

4.4. Комментарии к установлению величин корреляций .131

4.5. Заключение .136

РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ .137

ЛИТЕРАТУРА .139

ВВЕДЕНИЕ

Точное знание нейтронных сечений деления ядер изотопов урана, нептуния, плутония имеет важное как научное, так и практическое значение. Являясь одним из каналов сложного процесса взаимодействия нейтронов с ядрами, деление - наиболее сильный способ поведения ядерной материи, сопровождающийся большим энерговыделением и образованием целого ряда ядер - продуктов реакции. Область энергий налетающих нейтронов принято разбивать на три интервала: тепловую область, область разрешенных резонансов и область быстрых нейтронов. Данная работа касается области энергий быстрых нейтронов (0,1*30) МэВ.

Величина сечения деления с^ и ее зависимость от энергии налетающего нейтрона, непосредственно связанные с модельными представлениями о ядре, позволяют делать заключения о внутриядерной структуре. Впервые эта связь была установлена в работах Н.Бора и Уиллера [ i] , где имеются указания на пороговый характер деления быстрыми нейтронами и на ступенчатый ход зависимости c^ft-f от энергии нейтронов. Взаимодействие нейтронов с энергией несколько десятков мегаэлектронвольт интересно также для понимания процесса так называемого внутриядерного каскада, производимого протонами с энергией до I ГэВ. Наконец, область энергий быстрых нейтронов важна для получения данных для расчета реакторов на быстрых нейтронах, гибридных систем (реактор деления - плюс реактор синтеза) и для ускорителей - размножителей ядерного горючего.

Практическое значение величины определяется суммой трех задач. Эти задачи изложены в листе потребностей в нейтронных данных, периодически вырабатываемом Международным комитетом по ядерным данным при МАГАТЭ [ 2] . Лист , известный как WRENIDA , содержит запросы от четырех региональных центров, в том числе и от Центра по ядерным данным в г.Обнинске.

К первой задаче относятся вопросы безопасной работы реакторов и вопросы учета ядерного горючего в рамках гарантий МАГАТЭ. Как известно, в реакторах происходит накопление многих радионуклидов, образующихся в первичном топливе. Ряд из них, такие 233 II 239 п как и , Ни , после выделения их химическими методами

240 п., 242 Г)п могут вновь служить в качестве ядерного топлива. ги s rU ,

239 о накапливающиеся вместе с rU , определяют технологию изготовления новых тепловыделяющих элементов. 23& U , не основные реакторные изотопы могут оказывать заметное влияние на

258 топливный цикл реактора. |J ~ это питающий изотоп, который находится в основании цепочки накопления радионуклидов.

Количества, в которых тот или иной радионуклид образуется в реакторе, зависят как от сечения реакций, приводящих к его образованию (обычно ( ц?2п. ) или ( п., у ), так и от сечения реакций, выводящих его из цепочки захватов (главным образом ( П, | ). Для решения этой задачи требуется знание сечений деления актинидных ядер с точностью ~ 3%,

Вторая задача - расчет физических характеристик реакторов на быстрых нейтронах.

I. Размеры активной зоны реактора - R. являются весьма чувствительной функцией от коэффициента размножения нейтронов -. \

K(R~ j-j^—^ \/г ), поскольку величина К близка к единице Г 3] . В расчет коэффициента размножения входит величина как важнейшая характеристика ядерного горючего ig^'+^fy» r#e с5 | - сечение захвата нейтрона ядром; $ - среднее число нейтронов на акт деления. Погрешность расчета коэффициента размножения вследствие погрешности современных ядерных данных равна

4% по оценке Л.Усачева, В.Манохина, Ю.Бобкова [4] . В работе [ 5] обосновывается требование на точность расчета + 1%.

2. Расчеты предельной мощности, снимаемой с реактора, используют коэффициент неравномерности - отношение максимального тепловыделения к среднему. Современные погрешности в ядерных данных приводят к неопределенности 2,5$ в указанной величине, хотя из экономических соображений следует потребовать знание этой величины с точностью 1% [б] .

3. Исходя из необходимой 10%-ной точности предсказания tijjj&oeH. - времени удвоения атомной энергетики с быстрыми реакторами, надо вычислять К bocnp. - коэффициент воспроизводства с 2%-ной точностью [б] ("ЦдЬоен.= ^ ^—^

В докладе Л.Усачева, В.Манохина, Ю.Бобкова современная погрешность коэффициента воспроизводства оценивается в 6% [4] .

Таким образом, по всем трем характеристикам необходимо повысить точность примерно в три раза [ б] .

Третья задача - метрология нейтронных полей - требует выработки общепринятого стандарта с точностью 1%. В качестве такого стандарта предполагается выбрать сечение деления U .

Измерение сечений деления с требуемой точностью - трудная задача. Тридцатилетние усилия экспериментаторов привели к тому,

255 что сечение деления важнейшего для реакторной техники ядра и известно с ~ 6%-ной точностью в области энергий быстры! нейтронов,. Сечения деления ядер других изотопов урана, а также нептуния и плутония,определены с меньшей точностью.

Измерениями П)| занимаются в большинстве крупных ядерных центров мира. По 235 U , например, с 1975 г. насчитывается свыше двух десятков работ. Десятками измеряется число работ и с другими реакторными изотопами. Выполненные разными экспериментальными методами, в разных энергетических диапазонах, измерения дополняют и дублируют друг друга. Этот большой экспериментальный материал нуждается в обобщении.

Если рассматривать каждый эксперимент изолированно от других, то высокий уровень ряда из них позволяет рассчитывать на данные с погрешностью К сожалению, при сравнении данных разных авторов наблюдаются различия, значительно превышающие погрешность отдельного эксперимента. По этой причине встает вопрос о достоверности имеющегося экспериментального материала, т.е. простая компиляция всех имеющихся данных не достаточ- , на.

Цель настоящей работы - получение величин сечений деления некоторых актинидных ядер с точностью, удовлетворяющей требованиям реакторной техники. Решается поставленная цель двумя путями: а) проведением измерений; б) анализом экспериментальных работ разных групп авторов для оценки степени достоверности данных.

Для проведения измерений был выбран метод коррелированных во времени сопутствующих частиц. Он выгодно отличается от других методов: а) хорошими фоновыми условиями; б) малыми величинами вводимых поправок; в) минимальной необходимостью в привлечении литературных данных.

Благодаря этим преимуществам, метод сопутствующих частиц называется абсолютным, т.е. независимым от каких-либо других нейтронных экспериментов.

До начала настоящей работы метод был слабо развит и мало использовался. В нашей работе он развит до уровня точности и надежности, соответствующей высоким современным требованиям к нейтронным измерениям. Особое внимание в данной работе уделялось тщательности в выявлении возможных систематических ошибок.

Результаты проведенных в работе прецизионных измерений сечений деления нейтронами с энергией 2,6 МэВ, 14,7 МэВ и 19 МэВ представляют как самостоятельный интерес, так и могут служить опорными точками для относительных измерений. Использование наших данных в последнем смысле особенно ценно, так как большая часть работ по сечениям выполнена относительными методами, и все они нуждаются в точках привязки.

Вторая часть работы посвящена совместной статистической обработке экспериментальных данных по сечению деления 235\J . Совокупность данных, полученных разными группами авторов, разными методами измерений или на разном техническом уровне рассматривается как исходный материал для: отыскания наиболее точного значения физической величины с? n jj. ; оценки точности этого значения. Для анализа используется корреляционный метод обработки данных, как более соответствующий современному уровню техники эксперимента по сравнению с методами классической теории ошибок измерений.

Работа заканчивается разработкой проекта рекомеццованной

255, I стандартной величины сечения деления и неитронами с энергией 14,5 МэВ.

К защите представлены следующие-положения:

I. Проведены методические исследования, позволившие развить метод коррелированных во времени сопутствующих частиц для прямых измерений сечений деления нейтронами с энергией 2,6 МэВ, 4,5 МэВ, 8,5 МэВ, 14,7 МэВ и 19 МэВ.

- 92. Исследованы явления, искажающе результат измерений, способы их учета, рассчитаны необходимые поправки, что позволило довести точность измерений нейтронами с энергией 14,7 МэВ До 1%.

3. Разработана и создана экспериментальная установка для измерения сечений деления нейтронами с энергией 2,6 МэВ и 14,7 МэВ.

РЗЗ 2^4 \ I

4. Измерены сечения делений девяти нуклидов: ' ' 1J 236,236^ 237^ 239, 2Ц0, 242 ри дри ^ = 14)7 МэВ; и при Е* = 2,6 МэВ и 235U при En = 19 МэВ с точностью, превышающей ранее опубликованные результаты.

5. Разработан проект рекомендованной стандартной величины

ЛЛГ сечения деления U нейтронами с энергией 14,5 МэВ.

Основные результаты, представленные в диссертации, докладывались на всесоюзных и международных конференциях, совещаниях специалистов МАГАТЭ, опубликованы в статьях, отчетах Радиевого института и содержатся в семнадцати публикациях [б7, 70-76, 78-80, 82, 98, 105, I09-IIl] .

- 136 -4.5. Заключение

Оценка EMJF/ B-V проводилась по экспериментальным данным, которые не согласовывались в точке Еп =14,5 МэВ в пределах 5%. Автор оценки Бат констатирует этот факт и определяет точность, с которой оценено сечение 4,3$ [95] .

Со времени проведения Батом оценки ситуация с экспериментальными данными изменилась. Результаты работ [71, 75] пересмотрены. Опубликованы данные новых измерений, каждое из которых выполнено с точностью (1,5+2,5)$. Новые результаты хорошо совпадают между собой [76,89,90,99,104] . Это говорит о надежности последних экспериментальных данных, отсутствии в них систематических ошибок и позволяет надеяться, что процедура усреднения дает правильное значение погрешности средней величины сечения.

Влияние найденных корреляций на погрешность средней величины O'tijj весьма чувствительно. Усреднение без учета корреляций между погрешностями экспериментов дает завышенную точность результата, которая составляла бы величину 0,34$.

Вееьма весом вклад наших измерений. Без учета данных работы [82] погрешность On,-f (вычисленная с помощью матрицы, полученной вычеркиванием первого столбца и первой строки из матрицы в табл.16) составила бы величину I%.

Вывод, который следует из проведенной оценки, состоит в том, что точность, с которой теперь известно сечение деления нейтронами с энергией 14,5 МэВ составляет величину 0,7$. Такой результат совпадает с решением последней встречи специалистов МАГАТЭ в Смоленице, которая оценила эту точность^: 1% [Г0б] .

- 137 -РЕЗЯЬТАТЫ РАБОТЫ

1. На основе анализа состояния вопроса с измерениями сечений деления тяжелых нуклидов нейтронами с энергией 0,14-20 МэВ для реакторной технологии выбран метод КВОТ, как перспективный для решения задачи повышения точности нейтронных данных. Предложен способ повышения точности системы нейтронных данных путем нормировки относительных измерений в ряде опорных точек на абсолютные прецизионные измерения, проведенные методом КВОТ.

2. Исследованы возможности метода КВОТ в применении к прямым измерениям O^j. в области энергий быстрых нейтронов. Метод развит для пяти значений энергий нейтронов 2,6 МэВ; 4,5МэВ; 8,5 МэВ; 14,5 МэВ и 19 МэВ. Методические решения реализованы при создании специфических для каждой энергии нейтронов каналов регистрации сопутствующих частиц. Измеренные величины фона в каналах регистрации сопутствующих частиц и нейтронного потока доказывают возможность проведения измерений &nff .

3. Исследованы явления, искажающие результат измерений, способы их учета, вычислены необходимые расчетные поправки. Метод обеспечен всеми необходимыми поправками.

4. Создана экспериментальная установка для измерений сечений деления нейтронами с энергией 2,6 МэВ и 14,7 МэВ.

5. Измерены сечения деления девяти нуклидов: а) 233 , 234 , 235 , 236 , 238 у ? 237 до 239,240,242 ру при Е п. = 14,7 МэВ , б) 236 U при Ёп = 2,6 МэВ , в) 235 u при &П. = 19 МэВ с точностью, превышающей ранее опубликованные результаты других авторов.

6. Осуществлена совместная обработка результатов измерений, выполненных в Радиевом институте и в Техническом университете г.Дрездена, давшая уточненные значения измеренных сечений 235U для ЕЛ = 2,6 МэВ, 237Np > 235U для

ЕГ1= 8,5 МэВ и 233> 235' ^U ,237Мр, 2Ш' 240' 242 Ри при Еп = 14,7 МэВ.

7. Произведена оценка сечения деления 235у по результатам экспериментальных работ, выполненных за последние 20 лет. Установленная величина сечения деления 235 у нейтронами с энергией 14,5*14,7 МэВ предложена в качестве стандарта.

В заключение выражаю глубокую признательность К.А.Петржаку за постоянное стимулирующее внимание к работе. Искренне благодарю В.И.Шпакова за руководство и всестороннюю помощь.

Благодарю О.И.Косточкина за высококачественное изготовление и взвешивание мишеней и за полезные советы по оформлению диссертации; В.Н.Душина, выполнявшего расчеты по математической обработке результатов; а также И.Д.Алхазова, 1.3.Мал-кина, Б.В.Румянцева и А.М.Соколова, много сделавших для технического обеспечения эксперимента.

1. Вог Ж. and Wheeler J.A. The mechanism of nuclear fission. -Phys.Hev., 1939, vol.56, p.426-450.

2. WE3UDA 76/77, IHDC (SEC) 55/URSF, WREEJDA 79/80, Ш0С (SEC)-73/URSF, WEENDA 81/82, ЛГОС (SEC.) - 78/URSF.

3. Глесстон С., Эдмунд M. Основы теории ядерных реакторов. М., ИЛ, 1954.

4. Усачев Л.El., Манохин В.Н., Бобков Ю.Г. Точность ядерных данных и ее влияние на разработку быстрых реакторов. in:

5. Nuclear data in science and technology. Proc. of the Symposium on applications of nuclear data in science and technology IA33A helded in Paris, 1973, vol.1, p. 129-142.

6. Зарицший С JUL, Николаев M.H'., Троянов М.Ф. Потребности в ядерных данных для расчета быстрых реакторов. В сб.:: Нейтронная физика. Материалы Всесоюзного совещания, Киев, 1971. Киев, Наукова думка, 1971, ч.1, с.5-17.

7. Усачев Л.Н. Потребности в ядерных данных. В сб.:: Нейтронная физика. Материалы 2-ой Всесоюзной конференции по нейтронной физике, Киев, 1973. Обнинск, 1974, ч.1, с.8-29.

8. Smith R.K., Henkel Н.Ь. and Uobles R.A. Neutron-induced fission cross sections for 233U, 235TJ, 238U and 239Pu from 2 to

9. Mev. Bull.Am.Phys.Soc., 1957, vol.2, p.196-197.

10. Allen w.d. and Ferguson A.T.G. The fission cross sections of 233U, 23^XJ, 238U and 239pu for neutrons in the energy range 0.030 MeV to 3.0 MeV. In: Proc.Phys.Soc.London, 1957, vol. A70, p.573-585.

11. White P.N. Measurements of the 2^U neutron fission cross section in the energy range of 0.04 •» 14 MeV". Journal of Nucl.Energy, 1965, vol.19, Bo.5, p.325-342.

12. Proc. NEADC/NEACRP Specialists meeting on neutron fission cross section s of 233U, 235U, 238U and 239Pu, Argonne National Laboratory, 1976, AHb-76-90.

13. Шпак Д.Л., Королев Г.Г. Измерение отношений сечений деления 233 235

14. Ни п в диапазоне энергий нейтронов 0,06 3,28 МэВ. — В кн.: Нейтронная физика. Материалы 5 Всесоюзной конференции по нейтронной физике, Киев, 1980. - М., ЦНИИатоминформ, 1980, ч.З, с.35г-39.

15. Воротников Е.Ж., Гладких 3.C., Давыдов А.В. и др. Сечение228деления Th нейтронами. Ядерная физика, 1972, т.18, I 5, с.916-918.

16. Jiacoletti H.J. and Brown W.K. Fission cross sections of

17. Hp from 20 eY to 7 MeV determined from a nuclear-explosive experiment. Nucl.Sci.Eng., 1972, vol.48, p.412-419.

18. Gayther D.B., Boyce D.A. and Brisland J.B. Measurement of the fissi0n cross sections in the energy range 1 IceT to 1 MeV. In: Heutron Standard Reference Data. Proc. of a Panne1 on NSEDIAEA helded in Vienna, 1972. Vienna, 1972, p.201-212.

19. Barton D.M., Diven B.C., Hansen G.E. et al. Measurement of the fission cross section over the neutron energy range 1 to б MeV. Nucl.Sci.Eng., 1976, vol.60, p.369-382.

20. Hopkins J.C., Breit G. The 1H(n,n)1H scattering observables required for high-precision fast-neutron measurements. -Huclear Data Tables, 1971, vol.A 9, Ho.2, p.137-146. .

21. Куприянов B.M., Смиренкин Г.Н., Фурсов Б.И. Систематика нейтронных сечений и других характеристик вероятности деления трансурановых ядер. Ядерная физика, 1984, т.39, вып.2,с.281-295,

22. Панкратов В.М. Сечения деления 232Th, 233и, 235и, 2371р, 238в нейтронами в диапазоне энергий 5-37 МэВ. Атомная энергия, 1963, т.14, вып.2, с.177-184.

23. Sidhu G.S., Czirr J.B. A neutron-spectrum monitor with annular radiator and axial recoil detector. Nucl.Instrum. Methods, 1974, vol.120, No.2, p.251-255.

24. Jaszak R.J., Macklin R.b. and Taylor M.C. A proton recoil monitor for neutron flux measurements. Hev.Sci,Instr., 1971, vol.42, Ко.2, p.240-243.

25. Schouky I., Cierjacks S., Brotz P. et al. Absolute neutron flux determination in fast neutron spectra. In: Nuclear cross sections and Technology. Proceedings of a Conference, Washington, 1975. NBS Special Publication 425, 1975, vol.1, p.277-280.

26. Wasson O.A., Schrack R.A. and bamaze G.P. Neutron flux monitoring and data analysis for neutron standard reaction cross sections. Nucl.Sci.Eng., 1978, vol.68, p.170-182.

27. Carlson A.D. and Patrick B.H. 237Np fission cross sections in the MeV energy region. In: Nuclear Cross Sections for Technology. Proc.Int.Conf.Hucl. Cross Sections for Technology, held in Knoxvill, 1979. NBS Special Publication 594, 1980, p.971-975.

28. Czirr J.B., Sidhu G.B. Fission cross section of uranium-235 from 0.8 to 4 MeV. Nulc.Sci.Eng., 1975, vol.58, p.371-376.

29. Poenitz W.P. Experimental determination of the efficiency of the gray neutron detector. Nucl.Instr.Methods, 1969» vol.72, p.120-122.

30. Sebharn K.K., baumer H., Kern B.D. and Gabbard I*. A neutron detector for measurement of total neutron production cross sections. In: Nucl.Instr.Methods, 1976, vol.133, p.253-257.

31. Протопопов A.H., Селицкий Ю.А., Соловьев C.M. Сечение деления урана на быстрых нейтронах. Труды Радиевого института им.В.Г.Хлопина АН СССР, 1959, т.И, с.55-60.

32. Gilliam D.M. and Inoll G.l. An absolute determination of the / 23% fission cross section at 964 KeY. Ann. of Nucl. Ener6У» 1975, vol.2, p.637-648.

33. Robertson J.C. et al. I'rans. of Am. Nucl. Бос., 1975, vol.21, p.503-506.

34. Davis M.C., Robertson J.C., Engdahal J.C., Ziioll G.I*. Absolute determination of the fission cross section at 140, 265 and 964 £eV. Trans. Am.Nucl. b0c., 1975, vol.22, p.663-664.

35. Meier M.M., Carlson A.D. and bamaze G.P. Detector calibration with an associated partiel apparatus. In: Nuclear cross (sections and Technology. Proc. of a Conference, Washington, 1975. UBS Special Publication 425, 1975, vol.1, p.75-77.

36. Poenitz W.P. The black neutron detector. flucl.Instr.Methods, 1973, vol.109, p.413-420.

37. Poenitz W.P. Additional measurements of the (n,f) cross section in the 0.2 to 8.2 MeV range. Nucl.Sci.Eng., 1977, vol.64, No.4, p.894-897.

38. Lamaze G.P., Meier M.M. and Wasson O.A. A black detector for 250 KeV 100 KeV neutrons. - In: Nuclear cross sections and Technology. Proc. of a Conference, Washington, 1975. BBS Special Publication 425, 1975, vol.1, p.73-74.

39. Poenitz W.P. Relative and absolute measurements of the East-neutron fission cross section of Nucl.Sci.Eng., 1974 vol.53, No.3, p.370-392.

40. Meier M.M., Wasson O.A., Duvall K.C. Absolute Measurement of the standard cross section from 0.2 * 1.2 MeV. Bull. Am.Phys.Soc., 1979, vol.24, p.888-889.

41. Meier M.M. Associated particle methods. In: Neutron Standards and Applications. Proc. of the Int.Spec.Symp. Neutron

42. Standards and Applications, Gaitherburg, 1977. NBS Special Publication 493, p.221-226.

43. Galloway R.B. and Waheed. An associated particle system to2 3provide a polarized neutron beam from the H(d,n)^He reaction. Hucl.Instr.Methods, 1975, vol.128, p.505-513.

44. Jonhonson P.B., Gallaghan J.E., Bartl U.M. et al. An associated particle neutron time of flight system. Hucl.Instr. Methods, 1972, vol.100, p.141-148.

45. Schuster D.G. Production of collimated monoenergetic beams of neutrons from 2 MeV to 14 MeV by the associated particle method. Hucl.Instr.Methods, 1969, vol.76, p.35-42.

46. Bartl C.M. and Quin P.A. The production of a 2 10 MeV collimated monoenergetic neutron beam of known flax using the associated particle technique. - Hucl.Instr.Methods, 1974, vol.121, Ho.1, p.119.127.

47. Fort E., Leroy J.E. and Marquette. Mesure de l'Efficacite d'un Scintilateur de Verre an ^Li Par une Methode de Parti-cule Associee Pour des Neutrons de 100 KeV A 500 KeV. -Hucl.Instr.Methods, 1970, vol.85, p.115-123.

48. Czirr J.В., Carlson G.W. Precise Uranium-235 fission cross-section measurements below 1 KeVf Nucl.Sci.Eng., 1977, vol.64, p.892-894.

49. Poenitz W.P. sample mass-determinations and intercom-parisons. In: Proc. IAEA Consultants' Meeting on the 235U Fast-Heutron Fission Cross-Section and the 2^2Cf Fissionifeutron Spectrum, Smolenice, 1983. INDC(KDS)-146, 1983, p. 2752.

50. Schmitt H.W. and beachman R.B. Ionization vs energy relationfor fission fragments. Phys.Rev., 1956, vol.102, p.183-185.

51. Болыпов В.И., Прохорова JI.И., Околович В.Н.,. Смиренкин Г.Н.

52. Некоторые данные о спонтанном делении ^Ст. А.Э., 1964, т.17, вып.Х, с.28-33,

53. Muller R. and Gonnenwein F. Slowing down of fission fragments in various absobers. luc1.Instr.Meth., 1971, vol.91, p.357-363.

54. Kahn S., Harman R. and torque V. Energy distributions of fission fragments from uranium dioxide films. Nucl.Sci.Eng., 1965, vol.23, p.8-20.

55. Horthcliff L.C., Schilling R.E. Range and stopping-power tables for heavy ions. Nucl. Data Tables, 1970, vol.A7, Иов.3-4, p.235-464.

56. Safford G.J. and Melkonian E. Determination of the absolute neutron fission cross section of 2^TJ. Phys.Rev., 1959, vol.113, p.1285-1293.

57. Ацдросенко Х.Д., Королев Г.Г., Шпак Д.Л. Угловая: анизотропияосколков деления 232ть, 233* 235» 2Э8и, 237Ир, 238' 239Ри нейтронами с энергией. 12,4 —16,4 МэВ. ВАНТ, сер. Яд.константы, 1982, вып.2 (46), с.9-12.

58. Halpern I., Strutinsky V.M. Angular distributions in particle-induced fission at medium energies. In: Physics in 2Jucl. Energy. Proc. of the Second Intern. Conf. PUAE held in Geneva, 1958. Geneva, TO, 1958, vol.15, p.408-417.

59. Simmons J.E., Henkel R.b. Angular distribution of fragmentsin fission induced by MeY neutrons. Phys.Rev., 1960, vol.120, p.198-210.

60. Душин В.Н. Учет эффектов конечной геометрии в нейтронно-физических экспериментах. Автореферат диссертации на соискание ученой степени канд. физ.-мат. наук. ~ Л., 1982, ФИ.

61. Bethe Н.А. Moliere theory of multiply scattering. Phys,

62. Rev., 1953, vol.89, p.1256-1266.

63. Сорокина А.В., Петр:жак К.А., Фомичев А.В., Шпаков В.И.,238

64. Румянцев Б.В. Измерение сечения деления TJ нейтронами сrvSrэнергиями Г4,6 МэВ. В сб.: Нейтронная физика. Мат. 2 Бсес.конф. по нейтронной физике, Киев, Г973. Обнинск, 1974, ч;.4, с.13-17.

65. Алхазов И.Д., Касаткин В.П., Косточкин О.И., Малкин Л.З.,

66. Петржак : К.А., Фомичев А.В., Шпаков В.И. Абсолютные измере235ния сечения деления и нейтронами с энергией 14,8 МэВ. -В сб.: Нейтронная физика. Мат. 3й Всес. конф. по нейтр.физ., Киев, Е975. М., ЦНИИатоминформ, 1976;, ч.б, с.9-12.

67. Алхазов И.Д., Косточкин О.И., Малкин Л.З., Петржак К.А., Фомичев А.В., Шпаков В.И. Абсолютные измерения сечений деления 238 и нейтронами с энергией 14,8 МэВ. В сб.: Ядерно-физ. исследования в СССР, Атомиздат, 1976, вып.22,с.12-14.

68. Алхазов И.Д., Коваленко С.С., Косточкин О.И., Малкин Л.З.,

69. Adamov V.M., Alkhazov I.D., Gusev s.e., Drapchinsky L.V.,

70. Dushin V.N., .Fomichev A.V., Kovalenko S.S., Kostochkin 0.1.,

71. Куке И.М., Матвиенко В.И., Немилов Ю.А. и др. Измерение се238чения деления и нейтронами 2,5, МэВ при определениии потока нейтронов методом сопутствующих частиц. Атомная энергия, 1971, т.30, вып.1, с.55-57.

72. Отчет РИ, Инв.Л 536>-И, Д., 1983.

73. Cance M., Greniere G. Absolute neutron fission cross sections of 235U, 238U and 239Pu at 13.9 and 14.6 MeV. Nucl.Sci., Eng., 1978, vol.68, No.2, p.197-203.

74. Wasson O.A., Carlson A.D. and Duvall K.C. Measurement of the neutron-induced fission cross section at 14.1 MeV. Nucl.Sci.Eng., 1982, vol.80, No.2, p.282-303.

75. Smith A.B. The 238U fission cross section. In: Nucl. Data Standards for Nucl. Meas. IAEA, 1983, Techn. Reports Series No.227, p.53-58.

76. Анципов Г.В., Коныпин B.A., Суховицкий Е.Ш. Ядерные константы для изотопов плутония, Минск, "Наука и техника", 1982.

77. Derrien Н., Doat J.P., Fort Е., Lafond D. Evaluation of 237-"Hip neutron cross-sections in the energy range from 10-5 еу to 14 MeV. INDC (FR) 42/L, 1980.

78. Bhat M.R. Evaluation of the fission cross-section from 100 eV to 20 MeV. Proc. HEAEDC/HEACRP specialists* meeting on neutron fission cross sections of 23%, 238U and 239Pu at Argonne National Laboratory, 1976. АЖБ-76-90, p.307-332.

79. Neutron physics and nuclear data. Proc. Intern. Conf. on neutron physics and nuclear data for reactor and the applied purposes. Harwell, 1978. IAEA, 1978.

80. Czirr J.В., Sidhu G.S. Fission cross section of 23^tr from 3 to 20 MeV. Nucl.Sci.Eng., 1975, vol.57, No.1, p.18-27.

81. H (n-p) cross section. Proc. NEANDC/NEACRP specialists'233 235meeting fast neutron fission cross sections of U,-38TJ and 2%u at Argonne National laboratory, 1976. ANIi-76-90, Argonne, 1976, p.246-257.23Q 24-0

82. Kari K. Messung der Spaltquerschnitte von ^Pu and Pu relativ zum Spaltquerschnitt von 23^TJ und Streuquerschnitt H (n,p) in dem Neutronenergiebereich zwischen 0,5 20 MeV: Dissertation. - Karlsruhe: Kernforschungszentrum, 1978.

83. Mahdavi Й., Knoll G.F., Robertson J.С. Measurements of the 14 MeV fission cross-section for 23^tJ and 239Pu. In: Nuclear data for science and technology. Proc. Intern. Conf., Antwerpen, 1982. Brussels, 1983, p.58-61.

84. Carlson A.D., Patrick B.H. Conclusions and recommendations. In: IAEA Consultants' meeting on the -^U fast-neutron fission cross-section and the 2^2Cf fission neutron spectrum, Smolenice, 1983. INDC (EDS) - 146, - Vienna, 1983,p.13-22.

85. Ю7. Алхазов И.Д., Душин B.H., Коваленко С.С. и др. Сечения деления 235» 238 и нейтронами с энергией. 14,7 МэВ. Ат.энергия, 1979, т.47, внп.&, с.416-418.

86. Szabo I., Leroy J.b., Marquette J.P. Measure Absolute de la Section Efficate de Fission de 235U, de 239Pu et de 241Puо

87. Eute 10 KeV et 2,6 MeV. В сб.: Нейтронная физика. Мат. Z Всесоюзной конф. по нейтр. физике. Киев, 1973. Обнинск,1974, ч.З,. с.27-45.

88. ПО, Коваленко С.С,, Фомичев А.В., Шпаков В.И, Оценка сечения деления 235 и нейтронами с энергией 14,5, 14,7 МэВ. Препринт РИ-186 - Л., 1984.

89. Кемниц Ю.В. Математическая обработка зависимых результатов измерений. М., Недра, 1970.

90. Adams В., Batchelor R., Creen T.S. React. Sci. Technol. 1961, vol.14, p.85.

91. Hansen G., Me Guire S., Smith R.K. Wash 1074, 1967, 75.