Процессы намагничивания ферромагнитных порошков в сильно неоднородных переменных магнитных полях тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.11 ВАК РФ

РОССИЙСКАЯ АКАДЕКШ ШК 7РЛ.ШЖ0Е ОТДЕЛЕН!ÎS ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ íüíGTííTFT ©ИЗИХИ МЕТАЛЛОВ

ta правах рукиттои

Олвфирокко Петр Петрович

пгоцэсси р.иштапившя ферромагнитных порозков

в сильно однородных переменных млгштгенх поля1 01,04.11 - Хтаягса мапштинх явлпикЯ

Автореферат диссертации на сойсколго учаиоН стаяоин доктора технических неук

Екатеринбург - 1992

Робота выполнена во Всесоюзном научно-исоледоватольском институте толевкдакия и радиовещания

Официальные оппоненты: доктор фиэико-ыатвыатическях наук

ЕРМАКОВ А.Е.;

доктор физико-математических наук профессор ЧЕКАНОВ В.В.; доктор технических наук, профессор ХАРИТОНОВ М.И.

Вадущая организация - Институт проблем упра&ления

Защита состоится " 4 '^-¿^Л. 1992 г. в ао на заседании специализированного совета Д 002.03.01 при Института физики металлов УрО РАН (620219, Екатеринбург, Щ1-170, С.Ковалевской, 18).

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке института. Аьторефора" разослан " г.

Учений сокротарь

сиьциалиэарованного совета

доктор физико-математических наук, ^ у

профессор О.Д.ШАШКОВ

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность проблемы. В теоретических работах по процессам намагничивания малых ферромагнитных частиц, выполненных Кондорским Е.И., Брауном, Ит^икманом и др., били установлен» основные принципиальные положения - возможность однородного состояния и его критерии. Теория непрерывно совершенствовалась и стала базой технологии получения материалов для постоянных магнитов и магнитных элементов электроники.

Практика применения высокодисперсяых ферромагнитных порошков показывает, что свойства реальных порошковых материалов описываются теорией только качественно и далеко не полностью реализуются потенциальные возможности порошков, предсказываемые теоретически.

Процессы намагничивания ферромагнитных порошков длительное время исследовались в однородных постоянных магнитных полях и были получены интересные и важныо результата. Однако их недостаточно для понимания процессов намагничивания в технических устройствах, где действующее поле неоднородно в пространстве и изменяется во времени. К таким устройствам относится аппаратура магнитной записи, в которой намагничивание магнитной ленты пли магнитного диска осуществляется полем рассеяния магнитной головки. Градиент поля реачьной магнитной головки в продольном и перпендикулярном плоскости носителя направлениях составляет более 5 10^ Э/мм, частота этого поля достигает 10 -20 С учетом того, что носитель при намагничивании (записи) перемешается относительно Магниткой головки, теоретически описать нелинейный процесс намагничивания в сильно неоднородном переменном поле - чрезвычайно сложная задача.

В настоящее время для изготовления носителей кагпкгкой записи применяются в основном васокодксперсные материалы. Требования, предъявляемые к аппаратуре магнитной записи, непрерывно возрастают, и улучшение, хотя бы одного параметра магнитного материала, имеет принципиальное значение. Именно поэтому особенно актуальными являютдя исследования, касающиеся всего комплекса вопросов, связанных с повьтвенкем качественных параметров аппаратуры магнитной записи.

Полное понимание процесса намагничивания в сильно неодно-

3

родных переменных полях представляет в настоящее время одну из нгчболее актуальных проблем физики магнитной записи. Решение этой проблемы во многом определяет решение таких проблем как улучшение электроакустических параметров аппаратуры звукозаписи и совершенствование магнитных лент.

Кроме того, в технике магнитной записи накопилось немало фактов, не нашедших удовлетворительного объяснения в рамках существующих представлений о процессах намагничивания ферромагнитных порошков. Это - асимметрия намагничивания магнитной ленты в неоднородном переменном поле магнитной головки, особенности размагничивания в различных размагничивавших устройствах, восстановление ранее стертых сигналов и др.

Актуальность проводимых исследований подтверждается также тем, что совершенствование аппаратуры звуко- и видеозаписи отнесено к важнейшая народнохозяйственным задачам. В диссертацию включены результаты, полученные при реализации утвервденной постановлениями СМ СССР и ПОТГ общесоюзной научно-технической Программы 0.26.05 по созданию и освоению производства комплексов новых технических средств телевидения и радиовещания.

Паль диссертационной работ» - разработка и развитие представлений о процессах намагничивания ферромагнитных порошков в сильно неоднородных переменных магнитных полях, исследование микромагнитной структуры мал та ферромагнитных частиц и амплитудно-фазовых соотношений в распре деле мчи остаточной намагниченности при намагничивании полем магнитной головки, исследование связи структурных свойств ферромагнитного порошка с рабочими свойствами носителей и разработка новых методов контроля носителей и аппаратуры.

Основные задачи диссертации, определяемые поставленной целью и состоянием решаемых проблем следующие:

- разработать экспериментальные метода исследования магнитной структуры малых ферромагнитных частиц, в частности изучить влияние поверхности частиц и несовершенств структуры на их магнитные свойства;

- исследовать процессы намагничивания тонкого слоя ферромагнитного порошка в сильно неоднородном переменном магнитном поле головки, разработать методы, позволяющие определить амплитудно-фазовое распределение остаточной намагниченности

4

в носителе при реальных условиях магнитной записи;

- провести оценку стабильности во времени остаточной намагниченности порошкового материала;

- разработать л исследовать пути совершенствования носителей магнитной записи;

- разработать на базе полученных результатов по исследованию процессов намагничивания-порошковых материалов новые методы контроля носителей и аппаратуры магнитной записи.

Корректное и тщательное проведение экспериментов, применение математического моделирования мя интерпретации получаемых результатов, практическое использование предлагаемых методов и моделей подтверждают достоверность результатов, научных положений, выводов в практических рекомендаций.

Научную новизну составляют впервые полученные следующие основные результаты:

- Установлено, что неоднородность намагниченности малых ферромагнитных частиц влияет на форду линии поглощения ферромагнитного резонанса (к.оР): линия поглощения становится асимметричной с более гсрутиа наклонен в обласга слабого ноля а возникает дополнительный механизм ее суженая.

- Предлогоа сяоссб определения шшаггшчеззостя яасьпо-ния л константы кристаллографической аназотрозня фврреггаг-нптннх частиц.

- Изучено влшхадо норнстости на иегшгтнш свойства едо-твц я получено выражение для поля ЕорэыатадчЕвакшг частит

С произвольным ЧИСЛОМ Пор.

- Показано, что увеличение соэрцитвввой силы частиц

поело образования тонкого поверхностного слоя пз феррита кобальта обусловлено з осношом обмешша взаимодействием на границе ядро-ейолочза н поверхностной ыагннтзой анизотропией.

- Разработаны энсперпуентальнлэ методы всследонашя амплитудно-фазового распределения остаточной намагниченности и определения перпецдшоглярной составляпцец накагничонностп после намагничивания в сильно пооднородней переионпса подо магнитной головки.

- Доказано, что прпнпшшальнимн причинена ашматрячного намагничивания магнитной ленты в неоднородном поле иагнвтной головки (велюрэф4ект) являются ориентация прекиуаеогненного

направления осей игольчатых частиц под углом к плоскости магнитного слоя и одновременное действие перпендикулярной составляющей поля магнитной головки.

- Исследована стабильность остаточной намагниченноств сигналограымы с учетом влияния нолей взаимодействия и саморазмагничивания .

- Предложен абсолютный метод контроля качественных параметров носителей магнитной записи.

На я яти ту внипс.ятм глтптптое основные положения:

Для удлиненных частиц Ре20з я СгОг существует критическое значение отношения длины к диаметру, при превышение которого в частицах возникает.неколлннеарная магнитная структура.

Неоднородность намагниченности малых ферромагнитных частиц влияет на форму линии поглощения ШР и приводит к дополнительному механизму сужения линии поглощения.

Увеличение коэрцитивной силы частиц ¿р*- РРг Од после образования тонкого поверхностного слоя из феррита кобальта обусловлено в основном обменным взаимодействием на границе ядро-оболочка и поверхностной магнитной анизотропией.

Метод исследования амплитудно-фазового распределения остаточной намагниченности после намагничивания в сильно неоднородном переменном поле магнитной головки.

Экспоненциальный характер расцределения остаточной намагниченности по толщано магнитного слоя ленты после намагничивания магнитной головкой.

Метод определения перпендикулярной составляющей остаточной намагниченности сигналограммы в реальных условиях магнитной завися.

Физическими причинами асимметричного намагничивания ленты магнитной головкой являются ориентация преимущественного направления осей частиц под углом к плоскости магнитного слоя носителя и одновременное действие перпендцн^лярной составляющей поля магнитной голсвки..

Причиной особенностей шума размагниченного носителя магнитной головкой записи (щука паузы) является образование клао-теров (намагниченных микрообластей из нескольких частиц) из-за недостаточной плавности спадания размагничивающего поля.

Разработка абсолютного метода контроля качественных пара-

негров носителей магнитной записи.

Развитее ыетодоя техника магнитной записи доя изучения процессов намагничивания в сильно неоднородных пороиэняых полях.

■• Лиактдяаскга. Ш1ЩЯИ5-ВаййДН сооташязт следу пцие основные результаты.

Оригинальные «атодачэокпе разработка по ясслодовзпшо ферромагнитных частиц о псуозью ферромагнитного резонанса, обоснование пслоаенпя о тса, что удлинение фэррсиагкитных частиц, при котором их аксиальное огношеизо становится ениэ критического значения, приводах к снвкенню нх поля пареиагнзчшзанпя, методика исследования колинейности процесса нанагпячшзаная в неоднородном переменней пало.

Исследования, объясншздао природу ыов?я2ещш поля цереиаг-шчнваяия частиц пра юс поверхностной кобальтпровании, а таила особенности влияния порзстоогя на пола парз?'лгнячдвашш.

Экспериментальные дашхш по еупллт^дао-фазово^ распределению остаточной шшагннчеяности в енгнэлограете и по величию аорпецдикулярной ссстглляэдой шу-огпнчешоста,,

Физическая хшгорпр-згащш асгк^атрдчиого памагначЕпзная ленты в неоднородно'.? полз цагплткой га*озгл»

Закономерности гергсстЕбяльпссга и сггЯлдыгссга еогагочной намагниченности ферромагнитного яоролка«

Обнаружение п йнтернратацш; аовис ^азчссмас г:зха'х'гс:-сл -тупа иагннтной лоя?ыв

Обоснованно еозыо:шосхл абсодктшх доходов контроля натай IV-ннх лент.

Роалазпшт татльтптов работа. Иояучешпю в диссортацди результаты рзбоги нашлл прт-епенно гфегздэ веэго при разработка методов контроля качоствоашх параметров ыагшшгах лент и аппаратуры магнитной записи. Бшш разработана матодпки по контроля ввдюрэфф9ктав стпраеыости и копарэффакта пагннгнцх лонг. Указанные» цетоддка вощгн в технические условия ТУ 6-17-1318-65 "Лента магнитная А4620" и используются при производства магнитных лепт с 1985 г. по настоящее время.

Использовании результатов, подученных при исследовании распределения остаточной намагниченности в магнитной лэнге, позволило повисать точность измерительных нвгшшшх лент, прзменло-шлс для настройки канала затюи-воснроизЕодония магнитофонов и видеомагнитофонов.

Реальный экономический эффект от использования результатов диссертационной работы составил 1,03 илн.руб.

Апробация работы. Основные результаты работы докладива-лнсь и обсуждались на П Всесоюзной научно-технической конференции "Дальнейшее развитие теории магнитной записи" (г.Киев, 1978 г.), на Всесоюзны! научно-технических конференциях ВНТ0РЭС им. А.С.Попова (r.lfocKBa, 1983, 1984, 1986, 1988), на Всесоюзной конференции "Проблемы цифровой звукозаписи" (г.Ленинград,1986), на Всесоюзных научно-технических конференциях " Совершенствование технической базы, организации, планирования телевидения и радиовещания" (г.Москва, 1984,1987,1990), на Всесоюзной конференции "Проектирование внешних запоминающих устройств на подвижных носителях" (г.Пенза, 1988), на 3-ей республиканской конференции "Перспективы развития техники магнитной записи и технологии производства магнитных носителей" (г.Шостка, 1987), на 8-ой конференции соцстран "Магнитные накопители" (г.Бехине, ЧССР,1989) и на других конференциях и семинарах.

Публикации. По результатам, полученным при вшоляенш диссертационной работы, автором опубликовано 62 печатных работы; список основных из них приведен в конце автореферата.

Структура и объем диссертации. Диссертация содержит вве- ^ дение, шесть глав, заключение, список литературы и приложение. Она изложена на 343 страницах, включает 97 рисунков на Ы страница, список литературы (193 наименования) на 14 страницах и приложения на II страницах.

КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении кратко обоснована актуальность иоследованной проблемы, сфорцулироваяа цель диссертационной работы, приведены основные положения, выносимые на защиту и описана структура работы.

В первой главе диссертации на основе анализа отечественных и зарубежных публикаций рассмотрено современное состояние и проблемы магнетизма малых ферромагнитных частиц. Показано, что такие принципиальные вопроси магнетизма малых частиц, как механизм перемагаичивания, структура намагниченности, влияние поверхности и несовериенств кристаллической структуры на магнитные

свойства частиц, стабильность во времени остаточной нам: гни— ченности порошка, намагничивание в слабом поле и др., еще не решены. Традиционно магнитные свойства ферромагнитных частиц исследовались в однородном магнитном ноле, ;огда как в большинстве случаев практических применений на порошковый материал действует неоднородное, изменявшееся во времени поле.

Наиболее существенное овойство малых ферромагнитных чао-тиц - повышение коэрцитивной силы по мере уменьшения их размеров в переход в однодоменное состояние при достижении кригичао-кого размера. Экспериментальные результаты указывают на то, что по мере уменьшения размеров коэрцитивная сила порошка увеличивается, однако теоретические опенки оказываются значительно завышенными. Такое расхождение значений можно обменить, если предположить существование неоднородной магнитной структуры малых частиц. Особенно много внимания уделяется рассмотрению магнитных свойств малых частиц fr- fe20j, СгОг • Со - ф- FV2 О3 , поскольку они являются основой современных носителей магнитной записи.

На магнитных свойствах ферромагнитного порошка весьма сложным образом сказывается взаимодействие между частицами. Поле взаимодействия зависит не только or плотности упаковки, по и or формы частиц и степени их ориентации. На свойства частиц влияют кмовдиеся всегда такие дефекты как поры и инородные включения. Понимание механизма влияния дефектов необходимо для совершенствования технологии производства порошков. Особенно важное значение приобрели в последнее время частицы, поверхностный слой которых кобальтирован. Значительное повышение коэрцитивной силы таких частиц не нашло пока достаточно полного понимания. Экспериментальное изучение магнитных порошков затруднено из-за сложности интерпретации результатов, полученных на ансамбле неодинаковых взаимодействующих частиц. В случав намагничивания в неоднородных полях к этому еще добавляется влияние объемных "магнитных" зарвдов.

Размагничивание, порошкового материала в неоднородном поле затруднено из-за влияния полей рассеяния от неразмагниченшх участков. При стирании электрических* сигналов, записанных на носитель, результат сложным образом зависит от магнитных свойств носителя, ширины зазора магнитной головки и частоты сигнала.

Для совершенствования магнитных лент и дисков на совреыен-

9

ном этапа особенно необходимы точные сведения о связи магнитных свойств материала н рабочих свойств изготовленного из него носителя. Решить эту задачу невозможно без совершенствования существующих и разработки новых методов контроля носителей. Пра намагничивании носителя в его магнитном слое создается сигналограыыа остаточная намагниченность, сложный образом изменяющаяся по длине о толщине слоя. Структура сигналограымы характеризуется двумя уровнями сложности: микроскопической намагниченностью отдельных частиц в макроскопической намагниченностью ансамбля частиц.

Вторая глава посвящена исследованию иикромагнитной структуры магнитных порошков ^Г- Реги С гОг. . Исследования проводились с немощью ферромагнитного резонанса и магнитометрических измерений. Поскольку линия поглощения для магнитного порошка весьма пирокая (д Ii = 2-3 кЗ), особое внимание уделялось неискаженной регистрации линии поглощения. В связи с этим <5цдя изучены различные источники искажения формы линии поглощения, связанные с нестабильностью амплитуды и фазы иодулиру-юцого поля. Предложена методика неискаженной регистрации производной линии поглощения.

Наиболее характерная особенность спектра ориентированных игольчатых частиц Fe2 О3 - его анизотропия; при продольной ориентацииСв направлении преимущественной ориентации осей частиц) производная линии поглощения существенно асимметрична, а пра поперечной - почта симметрична. На угловой зависимости ширины линии поглощения АН набладается максимуы при угле ß> ä: 45 - 50°. Линия поглощения имеет особенность - ее наклон в области слабого поля больше, чем в области сильного поля. Для интерпретация спектра <ШР ориентированных частпц О3

опроделялиоь функции распределения частиц по ориентация^ осей р ( QJ и по полям перэыагничивання F(HA).

Чтобы найти функции F ( 0 ) и F(HA), использовался метод секторногс поремагничивания частиц и определялась ориентация вектора остаточной намагниченности. Исходя из подученной функции F (Нд), ыоано найти намагниченность насыщения п константу анизотропии одноосных частиц, осноЕнваясь на том, что для максимального и минимального значений поля переыагничивания справедливы выражения:

На*акс = 2 Ж + ^ ,

Для объяснения особенностей спектров СЫР ориентированных частщ Оз предложена модель ансамбля частиц, соглас-

но которой часть частщ при продольном намагничивании намагничена неоднородно. При нарушении однородности намагниченности происходит смещение резонансных полей частщ за счет изменения размагничивающих факторов, в результате чего изменяется форма линии поглощения. Вывод о существовании частиц с неоднородной намагниченностью позволяет такие' объяснить экстремальную угловую зависимость ширины линии поглощения.

Низкая температура Кюри ( ~ 400 К) частиц СгОг дола-от их весьма удобными для исследования причин существования неоднородной намагниченности. Особенности спектра ФЫР для ориентированного образца из порошса СгОг те ае, что и для образца из порошса Ге203 , только ширина лилии поглощения имеет ыаксЕыадьпоо значение прэ угле 60°. Этоцу ае углу соответствует перегиб на угловой зависимости параметра асимметрии. Установлено, что с повышением температуры и частоты резонанса параметр а стаю трип уменьшается. При нагревании порошса СгОе паблвдается не только повышение симметрии линии поглощения в уменьшение ее ширины, но и сблияение резонансных полей Нр и Нр в продольном и поперечном направлениях намагничивания. Характерно, что при 415К ширина линии дН не зависит от угла , а Нр зависит. Ширина линии дН для Рег03 и СгОъ при комнатной температуре практически на зависит от частоты в диапазоне 36 - 61 ГГц. Для СгОг. ширина линии дН зависит от температуры болоа сильно в поперечной направления намагничивания« чем в продольном.

Исследование терыомагнитннх свойств показало,

что при продольном намагничивании вблизи температуры Кпри над-

турных зависимостях действительной в мнимой составляющих магнитной восприимчивости при продольном и поперечном намагничивании в слабом поде смещены друг относительно друга на ~ 3 - 4К.

шается линейность зависимости

Максиму 1Ш на темпора-

Третья глава посвящена изучению влияния несовершенств отруктуры ворошка на его магнит«но свойства. Исследовано влияние упорядоченной системы пор на поле пероыагничивания при когерентной вращении намагниченности. Для поля па ре маг кичивакия вдоль длинной оси частицы получено следующее выражение:

Нс= дки* 1[аУ2(д1\1г-лМ1) *

гдедЭД,, дМ2- разности размагничивающих факторов вдоль короткой и длинной осей частицы и поры соответственно, V» -объем частицы, "У^- объем поры, а - число пор, знак ± соответствует случаям расположения цепочек пор вдоль и поперек длинной оси частицы, Кп = £ ( П.-к)/к* ' Л,1ализ выражения (I) показывает, что ири одной и той же пористости разбиение одной большой сферической поры на маленькие уменьшает влияние пор и замедляет спад Н-, при увеличении пористости. В общем случае зависимость Нс (пЛ немонотонна и на ней может быть максимум, если с ростом п поры сближаются.

При поверхностном кобальтировании частиц Од шс

коэрцитивная сила может значительно увеличиваться. Изучен ряд механизмов, приводящих к росту Нс после образования феррита кобальта на поверхности частицы.

Один из ниг заключается в том, что переход от ядра к оболочке может осуществляться при очень малой деформации кристаллической решетки, поскольку радиусы ионов железа л кобальта близки. При неискаженной кристаллической решетке будет осуществляться обменное взаимодействие между спинами, расположенными по разные стороны от границы двух фаз. Б результате из-за выоо-коанизотропной оболочки при перемагничивании ядра на границе образуется переходный магнитный слой, т.е. появляется дополнительный энергетический барьер, для преодоления которого требуется увеличить поле перемагничивания. Оценки показывают, что этот механизм может привести к росту Нс на 600Э.

Ранее предлагался механизм роста Нс, связанный с влиянием поверхностной магнитной анизотропии. Проведенные расчеты показали, что таксп увеличение может составлять около 100 Э. Экопе-рик..нтально найдено, что при обработке ¡горошка в ере

дв, содержащей ионы кобальта , Нс может и уменьшаться. Так пос-

ле кипячения порошка - ^з в растворе соляной кислоты . с Со20л коэрцитивная сила Нс уменьшается на ~ 30%. Существенно, чтс при последующей кипячении порошка в чистой воде Нс увеличивается почти до исходного значения. Это свидетельствует о том, что пони Со2+ усиливают поверхностную анизотропию, а зоны Со3+ ослабляют ее. В ряде публикаций высказывается предпологение о том, что повышенно Нс при поверхностной кобальтарованиа связано с различием констант наг-пдтострикция ядра.л оболочки. В результате этого различия ядро будет сзиыаться или растягиваться оболочкой, что приведет к изменению поля перемагничивания. Проведенный расчет показал, что для предельного изменения поля первиагнпчивания моемо записать выражение

дНс~ ЗХЯоН/1, (2)

где А » Л о- константы ыагнитострикцш ядра и оболочки, Е -шдуль Юага ядра. Расчет по формуле (2) показал, что изыене-пие поля перемагничивания за счет действия стрикционных напряжений не превшает 0,1Э.

Ванным структурным параметром магнитного порошка является размер частиц. Для повышения качественных параметров носителей магнитной записи необходимо уменьшить размера частиц, однако при этом начинают проявляться тепловые флуктуации ггагннт-шх цоментов частиц. Проведены оценки минимального объема частиц, пригодных для носителей, с учетом реально действующих размагничивающих полей в магнитной сигналограаыэ п с учетом необходимости длительного хранения сигналограмл. Получено, что объем частиц магнитной ленты для высокоплотпой записи но должен быть иепызе 1СГ4 та/*.

в Развиты представления о термостабальности магнитных материалов, используемых для носителей ыагньтной записи. Сопоставление наблвдаеынх необратимых изменений наыагниченпости при нагревании в обратном поле с температурной зависимостью коэрцитивной силы позволило сделать вывод, что чем пиле термостабильность, тем сильнее Нс зависит от температуры. Тормостабплыша с точки зрения требований магнитной записи могло считать материал, у которого Нс убывает с ростом температуры быстрее, чем У Гс205, но медленнее, чем у Сг-Ог.

Чтобы найти параметр, с поиощьэ которого можно наиболее еочйо оценить пирану функции распределения частиц магнитного порошка по нолям переуагничиваншз, проведено моделирование петля гистерезиса при эаданннх функциях распределения н рассчитана различные оценочные параметра. Показано, что эти параметры забасят не только от истинной ширины распределения, но и от ко-еффацаента цршюуголььости петли гистерезиса} они хорошо коррелируют между собой в с истинной шириной распределения, но отличаются от точного значения ширины распределения. На основании результатов моделирования для сценки ширины распределения предлагается использовать параметр

где д Н - ширина дифференциальной щшвой петли гистерезиса, Нсй аНс- коэрцитивные силы по остаточной намагниченности и ~ао намагниченности. Этот параметр наиболее точно оценивает истинную шприцу распределения функции Г(Нд).

Теоретически исследовано влияние текстуры магнитного порошка на поле взаимодействия между частицами. Показано, что для эллипсоидальных частиц возможна область концентраций, в которой Ивз *

Б рамках модели сплошной среды проведен расчет влияния магнитной проницаемости среды, в которой находятся частице, на ноле перемагничи!алия.

Доя экспериментальной сценки ноля взаимодействия в ансамбле ферромагнитных частиц пр длохен способ, основанный па использования восходящей и нисходздей ветвей продельной потли гистерезиса и кривой начального намагничивания для организации циклов Еоследсва^зльных приближений с целью найти нараыетр, определя»-SiKíí ноле взаимодействия.

Согласно отиу способу ромагничевзов состояние ансамбля частиц представляется в ваде дпух ансамблей; один ансамбль со-до]55.кт чаекгцы с положительными значениями проекций магнитных ыоыентов, другой - с отрицательными. Поле, действущео на частицы представляется в виде Ht~ H*<¿ I , где Н - внешнее поле, I - намагниченность, </, - коэффициент, определяющий лоле взаимодействия. Бьодатся функции, ояисывашие кравне намагничивания каждого иэ ансамблей. Суть предложенного способа заключается в той, что, задаваясь начальным значением параметрах , но экс-перимйнтальиым ветвям и о тли гистерезиса находим состоянии ан-

1-5 •

сагэблей, соответствующие Еулевоцу полз взаимодействия. По этем состояниям опредедЕзтся кривая начального щшагшгшва- * ши, соответствующая случая нулевого нзавиодействия. Затея строится кривая начального каиагничгаазня j полем взаимодействия, соответствушзи шбравдоиу параметру , и проводится её сопоставление о экспвршептальЕой правой. Процедура подбора параметра <¿L осуществляется до тех пор, пока расчетная кривая начального намагничивания по совпадет с измеренной. Последнее значение параметра <¿. п. определяет пола взаимодействия. С помощью даяаого способа исследуется поле взаимодействия в ансамблях кубически частиц, неориентированных а ориентированных игольчатых частиц при продольном и поперечной оси ориентации намагничивании. Получше, чти в случае кубаческлх частиц Hgg я; «31, а для игольчатых, хорош ораептЕрсзашшх частиц

Нвз ^г (0 - 0,5) I.

В четвертой гйава разработали экспершептальЕШЭ штодн определения амплитуды а фазы оотагочаой вацагднчеяностя в тонкой магнитной слое поело его намагничивания в сальпо неоднороднеу пороменнои мйгнлтноч подо головки. Метод определения акшштуды намагниченности основан на азаллзв зависимости амплитуду воспроизводимого магнитной головкой сягналз от ?o/r?wu сякузеггого слоя. Слой снимается полировкой ила xms*:8cxsj ешваяябч. Таким путем показано, что амплитуда ocrarosacíí намагнзчошеоста • экспоненциально убывает по толщина магнитного слоя*

Для определения распределения фазы кшагначзпносгя по толщина магнитного слс i лоаты предложен следующая цэтод. Посла того как на цагнитную ленту записан сигнал, она подвергается воля-рованяю для удаления слоя, составляхяего прзмерно полевицу ий-ршш. Затем осуществляется визуализация ферромагнитной жидкостью, в результате чего появляется изобразенив паюс на полированном и неполированном участках. Измерив относительное смещение полос на этих участках дх, можно рассчитать фазовый сдвиг по формуле д <р= (2 1fЯ) Д X.

Приводятся результаты по исследованию влияния поля заниса и длины волны записываемого сигнала на фазогый сдвиг. Показано, в частности, что для длин волн по крайней мере не менее 23 шы сдвига фазы намагниченности по толщине магнитного слоя не наблюдается.

В устройствах многоканальной записи важное значение име-tr сдвиги фазы намагннченностей различных дорожек записи. После довано влияние роима намагничивания (тока подмагнкчивания), конфигурации поля магнитной головки (ширины рабочего зазора), магнитных свойств ленты на фазовый разбаланс между каналами, обусловлённай изменениями фазы намагниченности Обнаружено'весьма сильное влияние тока подаагничивания нал Так на частоте 16 кГц при скорости 19 см/с градиент этой зависимости составляет около 40/^дБ. Ширина рабочего зазора магнитной головки незначительно сказывается наАЧ\ однако уменьшение толщины магнитного слоя и повышение его коэрцитивной силы приводит к существенному уменьшения Д^.

На основании анализа процесса контактного копирования (т.е. намагничивания в поле рассеяния снгкалограммы при наличии внешнего подаагничивоющего магнитного поля) предложен способ определения составляющей нгилагннчанности, перпенцикулярной поверхности магнитного слоя, при намагничивании полом магнитной головки. Анализ позволял получить формулы, связввагацЕе воспроизводимые сигнала со сторона основы Е2 и рабочего слоя EQ с вкладами от продолтчой Ej, а перпендикулярной Еу составляющих намагниченности сигналограммы копии: Ео = Ех - Еи,

гдо D - толщина магнитной лента.

' . е»

С ПОМОЩ1.Ю предложенного способа исследована з 'Рисимость лерпендикулярной составляющей намагниченности от длины волны записи, намагниченности, магнитных сеойств и толщины магнитного слоя. Получено, что на 'перпендикулярную составляющую весьма слабо (влияют намагниченность и длина волны записи. В общем же случав перпендикулярная составляющая достигает 16% от продольной.

На процесс намагничивания магнитного слоя в неоднородном магнитном поле существенное влияние оказывают поверхностные & и объемные р магнитные заряды, действие которых зависит от толщины магнитного слоя. Для выяснения роли магнитных зарядов экспериментально исслодовались характеристики намагничивания магнитных лент, отличающихся только толщинами магнитных слоев. Получено, что по мере повышения частоты занисываимого сигнала характеристики намагничивания этих лент сближаются, затем в об-

16

ласти относительно больших токов намагничивания превалирует намагниченность более тонкого магнитного слоя. При дальнейшем повышении частота характеристики снова сближаются и совпадают. Указанные особенности объясняются действием полей иагнитных зарядов и эффектом размагничивания со стороны намагничивающего переменного поля. Для полноты изучения влияния толданы магнитного слоя па наыагничлваяне проведено фазпчоское моделирование процесса намагничивания (записи) па двухслойном носителе с последующим разделением слоев и воспроизведением сигналов с каждого слоя отдельно.

Пятая глава посвящена исследованию связи структуры магнитной сдгналограиыы.с качественными параметрами аппаратур?'. В магнитной записи известен эффект, асимметрии намагничивания (во-люрэффект), т.е. различно характеристик намагничивания магнитной ленты при записи сигналов в двух противоположных направлениях магнитной ленты. С целью выяснения физических причин этого эффекта проведено всестороннее его исследование и математическое моделирование. Для объяснения принципиальной возможности асимметрия процесса намагничивания предложена модель, согласно которой оси преимущественной ориентации игольчатых, частиц не совпадают с плоскостью магнитного слоя, а в процессе намагничивания существенную роль играет перпендикулярная составлявдая поля магнитной головки. Проведонноо моделирование процесса намагничивания в таких условиях позволило сделать вывод, что во-люрэффект возможен, если ось преимущественной ориентации составляет с плоскостью магнитного слоя угол около 15°.

В устройствах магнитной записи требуется, чтобы при повторных записях старые сигналы стирались на 80-90 дБ. Наиболее чао-то в качестве стирающего устройства используется стирающая магнитная головка, а в ряде случаев применяется стирание соленоидом . Проведено исследование особенностей стирания магнитной головкой и соленоидом. Специфика стирания головкой, поле которой ограничено узкой областью, связана о том, что намагниченная область сигналограммы по размерам больше области действия размагничивающего поля. В результате на размагничиваицое поле налагается поле рассеяния от неразмагничешнс участков намагниченной полуволновой области. Это явление так называемой перезаписи приводит к значительному усложнению процесса стирания, проявляющемуся, например, в немонотонной зависимости стирае-

17

мости от длины волны записываемого сигнала. Изучение волновод зависимости стираемости с помощью магнитных головок с различными длинами рабочих зазоров позволило установить следупцув зависимость между шириной зазора" д_ и длиной волны Ял, при которой наблвдается макетам стираемости: £ « 0,5 Ли (2,1 Л - 0,92» под стираемостью понимается величина С =-20 £а (1/с /и0}» ГД° ис • Т/о - напряжение сигнала после стиранияи до. Физически наличие минимумов на волновой зависимости стираемости объясняется сложением стираемого и перезаписываемого сигналов с учетом фазовых соотношений.

В случае стирания сигналов соленоидом волновая зависимость стираемости определяется магнитными свойствами ленты и имеет либо экстремальный характер с плоским максимумом, либо плавно увеличивается с повышением частоты сигнала. При объяснении этих зависимостей принимается во внимание, что по мере уменьшения длины волны записи (повышении частоты) размагничивающий фактор полуволновой области сначала увеличивается, затем не изменяется, а остаточная намагниченность уменьшается.

Из-за процессов перезаписи, возникающих при стирании сигналов магнитной головкой, использование постоянного тока болев эффективно, чем переменного. Этот факт используется ори разработке метода стирания сигналов, записанных на высококоэр-цигивной магнитной ленте.

Приведены результаты, найденные из зависимости стираемости от времени между процессами записи и стирания. Получено, что для современных магнитных ленг в пределах времени от I ч до 22 дн. с погрешностью ± I дБ стараемость всех испытуемых лент не изменяется. Однако для лент, у которых магнитные частицы имеют сложный состав, например, кобальтированные окислы железа, наблюдается такой специфический эффект как восстановление ранее стертых сигналов под действием переменного поля со стороны головок стирания иди записи. Для изучения этого эффекта сигнал ограммы на различных лентах нагревались в течение 3 ч при температуре 383К, и после охлаждения до комнатной температуры проводилось стирание до уровня шумов (-110 дБ в узкой полосе) . После воздействия переменного поля ранее стертый сигнал для лент из гамма-окиси железа восстанавливался до уровня -78-г-90 дБ относительно номинального. Для лент из кобальти-

Ю

рованной окиси лелеэа уровень восстанавливаемого сигнала -70-Г-60 дБ. Характерно, что наряду с 1-й гармоникой восстанавливаются 2-я и 3-я гармоники. Если при записи сигнала компенсировать 2-ю гармонику, то и в восстановленном сигнале она но появится. Исследование восстановления сигнала после нагревания и выдержка в нормальных условиях показало, что нагревание сигналограммн в течение 3 ч при 383К эквивалентно по образованию "памяти" месячному хранению в нормальных условиях. Полученные результаты подтверждают, что наиболее вероятной причиной такого вида магнитной памяти является однонаправленная обменная анизотропия, проявляющаяся в ферромагнетиках сложного состава без непосредственного контакта двух различных магнитных фаз«

Проведено экспериментальное исследование нелинейности процесса намагничивания тонкого порошкового магнитного сдоя полом магнитной головки* Для этого использована методика записи сигнала на двухслойный носитель о последующим разделением слоев. Измерялись коэффициенты третьей гармоники Кд для двухслойного носителя и для отдельных слоев в зависимости от тока высокочастотного подаагничивання. Показано, что па суммарный коэффициент Кд решающее влияние оказывает фазовое соотношение между магнитными потоками 3-й гармоники ближнего и дельного (от головка воспроизведения) слоев магнитного покрытия ленты. Именно протлвофазность этих потоков позволяот подучзть значения К^ ~ 0,1 - 0,5?.

В случав запаси на ыагнптнув ленту слгналогракма сматывается в рулон. Намагниченные участка создают вокруг себя поле рассеяния (напряженностью около 10 Э), которое воздействует т соседние ваткп и иамагннчЕвает их. В результата образуются опережающие и запаздывающие эхо-спгналы (хсошрэффект). В диссертации развиты представления о механизма намагничивания высококоэрцитивного материала в слабом поле и получены общие вырааения, связывающие параметры магнитной ленты с параметрами копирэффек-та. На основании этих выражений предлоген способ•прогнозирования копирэффеьта магнитной ленты по магнитным свойствам порошка.

Известно, что действие переменного поля головки стирания и иодаапшчивания на хороао размагниченную ленту приводит к повышению уровня щума на 3-7 дБ. Это так называемый шум пауза п звуко: аписи. Предложена новая модель щуыа паузы, объясняющая

19

все его оснсшшэ особенности. Модель основана на том, что дала при относительно высокой частоте тока иодаагничивашш ( ¿100 кГц) относительное уменьшение последовательных амплитуд поля магнитной головки, действующего на даваущийся олемент магнитного слоя, реально' составляет более причеа эта ве-днчиаа резко зависит от коорданатн элешнта слоя. Следствием такой неоднородности явлдегся образование в магнитном слое "кластеров"- наыагничешшх областей со случайными фазшн на-¡шчшчааностд. Шшз словшз, после действия на размагниченный носитель переменного поля магнитной головки он не приобретает постоянной составляющей намагниченности, а как бы состоит ез хаомчеока аашгнычеынш кластеров. .Анализ показал, что после образования кластеров к^м повшаатся пропорционально величине л/к (1 + Vй) в ГД° I- " среднее число частиц в кластере» ©у- - дисперсия распределения кластеров по объецу, "V -средний обгсь° кластера.

Дра поЕшетш плотности запаси есть основания считать, что магнитная структура сигналограгаш находится в менее устойчивом состоянии, 46» при низких плотностях записи. В связи с отиа становится актуальной задача повысить стабильность сигна-дограшн к внешним воздействиям (кратковрэиэшши или длительным, лоханичасшл, ¡¿агнитшш и .др.).

Представлены результаты по изучению влияния внешних механических нагрузок и полей на стабильность сигналограгаш. Предлагается следующее объяснение уменьшения нашгякчадяости сиг-палограшы после шогократнас механических воздействий на магнитную ленту со стороны лентопротяжного тракта. Ыаг-итный слой а лентопротяжном тракте подвергается' скатт между прижимным роликом в ведущим валом. В области сжатия происходит повышение объемной концентрации магнитных частиц, что приводит к уменьшению поля переыагшчивашш частиц. Одновременное с этш действие полей самораэгзагничивания в магнитной сигналограмме приводит к переыагнгчиванию отдельных частиц, а значит и к уменьшению намагниченности сигналограммы.

Результаты, полученные по исследованию стабильности сиг-налограммы высокопсстной записи, позволили сформулировать освоение требования, предъявляемые к магнитной ленте для цифровой видеозаписи. Сделай вывод, что наиболее подходящим материалом магнитной ленты для цифровой видеозаписи является порошок ке-

20

лоза. Однако для этой цели можно использовать внсококоэрци-тивнне порошки Со — "fr- и CrOa •

Шестая глава диссертации посвящена разработке и совершенствованию методов контроля аппаратуры и носителей магнитной записи на основе результатов, полученных при исследовании процессов намагничивания в сильно неоднородном переменном поло магнитной головки.

При контроле аппаратуры для магнитной ваписи широко ио-пользуются измерительные магнитные ленты с записанными контрольными сигналами. Для повышения качественных параметров аппаратуры необходимо повышать точность измерительных лент.

Проведено изучение влияния неоднородного распредел ния намагниченности сигналограмиы и перпендикулярной составляющей намагниченности на абсолютное значение магнитного потока сигналограмиы. Показано, что при отрогом соблюдении существующей технологии изготовления измерительных лент нвучет влияния неоднородного распределения намагниченности по толщине магнитного слоя может привести к погрешности магнитного noioia до 1,5 дБ. Наличие перпендикулярной составляющей намагниченности приводит к погрешности магнитного потока (0,3 - 0,9) дБ.

Исследованы физические причины того факта, что при зазоре между магнитным слоем и магнитной головкой невозможно подучить в слое такое se значение намагниченности, что и при плотном контакте. Как показано, это связано с тев, что при удалении магнитного сдоя от головки невозможно одновременно получить те ке величины поля записи и его градиента, что и при плотном контакте. Это обстоятельство приводит в тому, что существуют истинные контактные потери при записи Пко, которые невозможно компенсировать увеличением тока записи. Показано, что истинные контактные потери описываются следующим выражением

П ко * ех.р [- /2 Та/Д.] ,

где d - расстояние между головкой н магнитным слоем.

Даны предложения по повышению точности определения неков-такта (параметра a ) при использовании параметрического способа путем учета Пко в общем выражении для напряжения воспроизводимого сигнала.

Разработан метод абсолютных измерений рабочих параметров магнитных лент, основанный на предложенном способе оиределд-

21

ьин напряженности шгнитного поля в рабочем зазора магнитной ¿оловка. Согласно предлагаемому методу напряженность паля при пропускании тока I чороз первую иолуобмотку расочитцзаат-ся по формуле

ип.]Ш1 пВ ' §У<Фк

1'до JJrJ - напряжение на второй полу обмотка при воспроизведении сигналов сигналогра>£5ц с магнитный потоком Фк, L - индуктивность первой солуобыотка, <2 - ширина рабочего зазора, U» -напряжение на второй полуооыогке при пропускании тока через первую.

Определив напряженность поля в рабочем зазоре, можно рассчитать среднее поло по толщине рабочего слое, а затеи в абсолютную чувствительность магнитной ленты как отношение остаточного магватного потока к среднему значению намагничивающего иода. Экспериментально доказана применимость предлагаемого метода для измерения чувствительности магнитных лент для звукозаписи как ва низких частотах, так и на высоких.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ

В диссертации разработаны и развиты методы исследования процессов намагничивания ферромагнитных порошков в сильно неоднородных церемонных магнитных полях. Исследования проведены на микроскопическом уровне отдельных частиц в на макроскопическом уровне ансамбля частиц. Характерной особенностью проведенных исследований является широкое использование физического в математического моделирования процессов, Что позволило разработать новые методы, повыиаицие эффективность исследований. В диссертации много внимания уделено учету специфики намагничивания порошкового магнитного слоя полем магнитной головки, поскольку магнитные порошки являются наиболее важным элементом аппаратуры магнитной зашей. На основе полученных результатов существенно улучшены качественные параметры магнитных лент для звукозаписи, разработаны новые методы их контроля. Достигнутые результаты позволяют считигь, что в диссертации осуществлено решение научной проблемы, имеющей важное значение, - проблемы взаимосвязи параметров магнитного порошка о качественными параметрами аппаратуры магнитной записи.

К основным результатам диссертации относятся следучцие:

I» Разработана методика регистрация широких линий фврромаг- • нитиого резонанса, позволяющая устранить искажения производной линии поглощения, вызванные нестабильностью амплитуды и фазы модулирующего поля в процессе развертки постоянного магнитного поля,

2. Предложена и обоснована модель ансамбля ферромагнитных частиц, основанная на существовании неоднородной магнитной структуры у определенной дачи частиц. Установлено, что при удлинении частиц, когда их аксиальное отноиение становится выше критического значения, их шшагклчеяность становится неоднородной, причем неоднородность намагниченности сохраняется во внешнем магнитном поле. Как показано, влияние неоднородной намагниченности частиц на форму линии поглощения ферромагнитного резонанса внраяается в том, что линяя становится асимметричной с более крутым наклоном в области слабого поля и возникает дополнительный механизм сукения линии, приводящий к максимуму на угловой зависимости ашрлны линии.

3. Установлено, что влияние пористости на поле перемагнвчвванпя зависит от структуры пор. При разбиении больших пор на мелкие замедляется спад поля перемагничивания с увелдчии-ем пористости. Зависимость поля перемагничивания частицы

от числа пор при определенных условиях полот сметь экстремальный характер.

4. Показано, что увеличение коэрцитивной силы частиц ^-рРхС^ после поверхностного кобальтировоняя обусловлено в основном обыеннш взаимодействием на границе яцро-оболочка и поверхностной магнитной анизотропией. Действие этих механизмов будет эффективным только в том случае, если кобальтирование не разрушает кристаллическую структуру частяцн в переходной области. Оболочка и ядро частицы имеют разную магнитострпк-цшэ, но это не гложет существенно изменить пола переыатничи-вания.

5. ПрвдлоЕЗнн экспериментальные иэтода исследования ашллгуд-но-фазового распределения остаточной намагниченности в тонком магнитном слое после намагничивания в неоднородном, изменяющемся во времени магнитном поле.Показано, что распределение остаточной намагниченности по толщине магнитного

£3

слоя ленты носит экспоненциальный характер. Для хорово ориентированных магнитных лент перпендикулярная составлявшая намагниченности поставляет 5-15$ от продольной.

6. Установлено, что принципиальными причинами асимметричного намагничивания ленты в неоднородном поле магнитной головки (велюрэффект) являются ориентация преимущественного направления осей игольчатых частиц под углоы к плоскости магнитного слоя и одновременное действие перпендикулярной составляющей поля магнитной головки.

7. Доказана диффузионная природа эффекта магнитной памяти -восстановление ранее записанного сигнала после полного размагничивания. Наиболее вероятным механизмом этого вида памяти представляется однонаправленная обменная анизотропия, имеющая место бее непосредз твениого контакта ферромагнитной и антиферромагнитной фаз.

6. Развиты представления о нелинейности процесса квазиидеального намагничивания в неоднородном поле магнитной головки. Экспериментально доказано, что минимум нелинейных искажений в рабочей области тока подмагничжвания объясняется противофаз-ностью магнитных потоков третьей гармоники.

9. Предложена кластерная модель шума магнитной ленты, базирующаяся на том, что относительно большие перепады последующих амплитуд переменного поля магнитной головки в сочетании с нерегулярностями функции распределения частиц по полям пере-магничивакия приводят к образованию кластеров-групп одинаково намагниченных частиц.

Ю.Предложен способ определения напряженности магнитного псшя в рабочем зазоре магнитной головки. На базе этого способа разработан абсолютный метод контроля чувствительности магнитной ленты.

В приложении представлены акты о внедрении результатов диссертации в промышленность и научные исследования.

По теме диссертации оцубликовано 62 печатные работы.

Основные материалы диссертации .опубликованы в следующих работах.

1. Шпиньков Н.И., Опьфиренко П.П. Магнитная структура удлиненных частиц Fest03 // ФТТ. - 1978. - т.20, B.2.-C. 385-387.

2. Шпиньков Н.И., Олефиренко П.П. Влияние размеров частиц магнит-

24

ного порошка на интегральные магнитные характеристика ленты звукозаписи // П Всесоюзная научно-техническая KOisJje-ренция "Дальнейшее развитие теории магнитной записи"! Тез. докл.-Киев,-1978.-С.6-7.

3. Шпиньков Н.И., Олефиренко П.П, Проявление магнитной структуры включений в свойствах неоднородных магнитных пленок // Сб. Физика магнитных пленок.-Саранск.-1979.-С.148-149.

4. Шпиньков Н.И., Олефиренко П.П. Неоднородность намагниченности мелких частиц 002. Доп. в ВИНИТИ 10.01.79. й 93-79.-II с.

5. Шпиньков Н.И., Олефиренко П.П. 0 возможности устранения типичных ошибок в модуляционной радиоспектроскопия // Веотн. ЩУ, физ., астрон .-19">9.-т.20,M.-C.I08-II0.

6. Олефиренко П.П., Немцова С.Р. Вёдюрэффект магнитных лент // Техника кино и телевцдения.-1982.-Л6.-С.26-27.

7. Олефиренко П.П. Влияние пор на свойства игольчатых частиц // Научн.-техн. сб. "Радиовещание", в.1(44), Ы., ВНИТР, 1982.-С.3-4.

8. Олефиренко П.П., Павлов AJD. Некоторыо особенности тераонаг-нитного копирования и торуоогаранид// Научн.-техя.сб. "Радиовещание", в.3(52), Н., ВНКИТР, I902.-C.2-3,

9. Олефиренко П.П., Вробдевский А.А., Гольцэ&а G.A.

Методы анализа магнитных фаз носителя записи // Науча-^ехн, сб. "Радиовещание", в.4(53), М., ШШР, I982.-C.3-4.

10. Олефиренко ПЛ., Павлов А.Ю. Терксаагнатнсе копирование в терыостираниэ магнитных сзгналограш // Техника кино а телевидения. -I982.-S9.-C.44-46.

11. Олефиренко П.П., Вробдевский А.А., Гольцева С.А. Особенности магнитных свойств днухксмпонедтных магнитных лент // Техника кино и телевидения. - 1982.- Ш.-С.55-56.

12. Олефиренко П.П. О влияшн тепловых фдуктуаций на перемагна-чивание частиц магнитной ленты // Научн.-техн. сб. "Радиовещание", в.4(59), Ы., ВШПГГР, 1983. -С.4.

13. Олефиренко П.П. Влияние магнитной проницаемости среды на поле перемагничквания однодоменных частиц // 38 Всесоюзная научная сессия, посвященная Дню радио: Тез .докл.-Ы., 1983. ЧЛ.-С.83-84.

14. Олефиренко П.П., Введенский Б.С. Глубина намагничивания рабочего слоя при записи с ВЧП // 38 Всесоюзная научная е«ооия,

25

посвящашая Дню радио: Тез.докл.-М.,1983. 4.1.-С.84-65.

15. Олефиренко П.П. Влияние структуры игольчатых ферромагнитных частиц на их магнитные свойства: сб.научн.тр.КШИТР "Проблемы магнитной записи, радиовещания и экономики теле-видешш". И., 1983. -С.75-78.

16. Олефиренко П.П. Коэрцитивная сила частиц ^-РСгОз 0 кобальтированным поверхностным слоем // I Всесоюзная конференция "Совершенствование технической базы, организации и планирования телевидения и радиовещания": Тез.докл.-М., 1984. -С.52-53.

17. Олефиренко П.П., Немцова С.Р. О восстановлении отертой сигналюграммы// I Всесоюзная конференция "Совершенствование технической базы, организации и планирован_я телевидения

и радиовещания": Тез.докл.-U., 1984, -С.51-52.

18. Олефиренко П.П. Магнитная лента для цифровой видеозаписи// Техника кино и телевидения. -1985. JÜ.-С,28-31.

19. Олефиренко ПЛ. Ыоделирование процесса магнитной записи на носителях разной толщины // 41 Всесоюзная научная сессия, посвященная Дню радио: Тез.докл. - Ы., 1986.-С.82-83.

20. 0^>иренко П.П., Немцова С.Р. Неполное стирание сигналов магнитной сигналограммы // 41 Всесоюзная научная сессия, нис вященная Дню радио: Тез.докл. -Ы., I986.-C.83-84.

2X. Олефиренко П.П. Распределение намагниченности в магнитной сигналограмме. - Деп.во ВНЖГР 25.08.85, Ш. - 17с.

22. Олефиренко П.П. Стабильность сигналограммы ци'ровой звукозаписи //Всесоюзная конференция "Проблемы цифровой звукозаписи": Тез.докл.- Лен-д, I986.-C.I4.

23. Олефиренко П.П. Размер частиц в магнитной ленте для высокоплотной записи. Сб.научн.тр. ВНИИТР "Вопросы организации труда и развития технологии телаввдения и радиовещания".

- Ы., 1985.- С.83-85.

24. Олефиренко П.П. i<asa намагниченности в элементарных слоях магнитной сигналограши // Зональный семинар "Моделировании систем записи - воспроизведения информации с применением üis Тез.докл. -Пенза, I986.-C.9-10.

25. Олефиренко И.П., Верх O.A. Ыаталлизировашшо носители душ записи с продольным намагничиванием // Техника кино и телевидения. - 1986. -ЛШ). - С.10-18.

26. 0л&фир<щко П.П. О магнитных свойствах высококоэрцитивних

'.'Я

оксидных магнитных лент. - Деп.во ВНИИТР 10.08.86, ¡Г.7.-8с.

27. Олефиренко П.П. Влияние толщины рабочого слоя магнитной ленты на характеристики намагничивания. - Деп.во ВНИИТР» 03.12.85. Н2, -14 с.

28. Олефирэнко П.П., Немцова O.P., Иеаов'сл. Фактор врпыени и температуры при измерении стараемости н копнрэффокта магнитных лент // 2 Всесоюзная конференция "Соверпои-стЕованио технической базы, организации и планирования телевидения и радиовещания": Гез.де-л.Ч). 1987. -С.94-95.

29. Олефиренко П.П. Два фактора, влияющие на уровень записи измерительной сигналограимы // 3 Республиканская конференция "Перспективы развития техники магнитной записи в технологии производства магнитных носителей": Тез.докл. - Шост-йа, I987.-C.29.

30. Олефиренко П.П., Немцова O.P. Налавейяко искажения современных магнитных лент// 3 Республиканская конференция "Перспективы развития техника магнитной записи и технологии производства ыагнитных носителей": Тез.докл. - Шостка, I987.-C. 37-38.

31. Олефиренко П.П. Распределение по поляа поре^агначжвания частиц магнитной ленты а способ его ояродглзгшя. - Дея.ло ЕНШГТР 21.05.87, £25. - Юс.

32. Олефиренко П.П,, Пантер Г.Б. СозерЕвзсгаоваяяе ыореетдазых магнитных материалов для магнитных лент// Тогятаа кто я телевидения. -1987. -HI.-C.S-I4.

33. Олефиронко П.П. Стабильность сигнал ограьиа вксокопготной магнитной записи// Техника кино и телевидения. -1988. -М. -С.18-21.

34. Олефиренко П.П. О иуыз паузы в магнитной звукозаписи// Всесоюзная научная сессия, посвященная Дню радио: Тез, докл.- Ы.,1988.-0.77-78.

35. Олефиренко П.П. Оценка однородности нагннтного пороша по полям перэмагничивания// Всесоюзная конференция "Проектирование внешних запоминающих устройств на подвижных носителях": Тез .докл.- Пенза, 1988, '-С.74-75.

36. Олефиренко П.П., Немцова С.Р., Шнгов Л.В. Выбор режима записи звука в магнитной видео- в звукозаписи// Сб.научи.тр. НИКФИ "Технология и аппаратура магнитной запис« звука хнно-

27

фильмов", H., I988.-C.5-II.

37. Олофиреыко П.П., Горин А.Я. Изморе кие неконтакта в магнитной записи параметрическим способом// Сб.научн.тр.НИКФИ "Технология и аппаратура магнитной записи звука кинофильмов", M., 1988. -С.23-28.

38. Олефиренко П.П., Немцова С.Р. Стнраемость магнитных лент // Техника кино и телевидения. - 1989. -ÄI.-C.27-32.

39. Олефиренко П.П., Немцова С.Р., Говорова Е.З. Велюрэффект магнитных лент// 8 Конференция соцстран "Магнитные накопители": Тез.докп. - Бехине, ЧССР,1989. -С.25а.

40. Олефиренко П.П. Повышение точности изготовления измерительных магнитных лент // 8 Конференция соцстран "Магнитные накопители": Тез,докл.-Бехнне, ЧССР, 1989. - С.За.

41. Олефирзнко П.П. Метод абсолютных измерений параметров магнитных лент // 3 Всесоюзная конф. "Совершенствование технической базы, организации и планирования телевидения и радиовещания": Тез.докл. - Ы., 1990. -C.I04.

42. Олефиренко П.П., Верх O.A., Ковалева A.C. Влияние бокового поля рассеяния магнитной головки на ширину дорокки //

3 Всесоюзная конф. "Совершенствование технической базы, организации и планирования телевидения и радиовещания": Тез.докп. -U., I990.-C.I33.

43. Олефиренко П.П., Берх O.A. Магнитные ленты на базе порошка феррита бария// Техника кино и телевидения.-1990,-*4 .-С. 27-35.

44. Олефиренко П.П., Берх O.A., Ковалева A.C. Фазовый сдвиг в стереофонической записи// Семинар, посвящений памяти В.Г.Королькова: Тез.докл.-Ы., I99I.-C.4-5.

45. Олефиренко П.П. Метод абсолютных измерений параметров магнитных лент// Техника кино и телевидения. -1991. -J9.-C.22-25.

46. Олефиренко П.П. Аппаратура магнитной записи и воспроизведения сигнале j // Итоги науки и техники. Сер. Радиотехника.-М. ВИНИТИ. -I99I.-43C.

47. A.c. J6I596389 СССР, МКИ GIIB5/455. Способ определения напряженности переменного магнитного поля в рабочем зазоре магнитной головки/ П.П.Олефиренко. - 0пу0л.30.09.90, Бюл.ЖЗб.

48. A.c. 1624519 СССР, МКИ GHB27/I0. Способ определения размагниченного состояния носителя магнитной записи/ П.П.Олефиренко,

28