Радиационная амортизация кварца в высоковольтном электронном микроскопе тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.10 ВАК РФ

РСССНЙСКЛЯ АКАЯШИЯ ЙОТ ДА.ШЕВ0СТ0ЧЯ02 ОТДКШИЕ ШРСКИЙ ШЧШЙ ЦЕНТР

ЭДШШКМШШГИЧВСКИЙ ЦЕНТР

Нз правах рукописи

сшшц. <шч ашсетшй.

УДК S2I.039.53

РЩЩОНШ ДЙОРФГОЯШЯ гаш В ЙШСОВСИШМ ЗЛЕКГРОНГОМ МЙКРОСКОШ

Специальность 01.04.10 - «Гизикз диэлектриков и полупроводников

АВТОРЕФЕРАТ

дассерташа на соискание ученой степени кандидата физико-мзтештичесша ваук

Блэгс-веаевск - 1992

Работа выполнена в ИЕхеЕерЕО-тешшгическсм центре Щ ДВО ?Ш

Научный руководитель:

доктор технических ваук, профессор КОСГШОВ Н.С.

ОЗшшалшге оппонента:

доктор физкко-матеыатичест наук, прсфесер Дфшц В.Г. доктор фкзико-иатемэтических наук, профессор Неклюдов й.й.

Ведущая организация:.

" Институт ¿томной энергии ЕМ. И. В. Курчатова'""(г'.йосква)

Защита состоится « ¡932 г. в ^^ часов ■

на заседании Спешлизировакного сОЕета ■ Д €02,06.11 Президиума

ИБО во адресу: 675006, г.Благовевдь'ск,. пер.РелочшЁ I, ¿мурКНИй, зэл заседашЕ.

С диссертацией можно ознакомится 8 библиотеке Амурского Еаушого центра. '■

Автореферат разослан

1992 г. •

УченыЁ секретзрь Сдецка-тошровакного созета доктор физвко-магекатичесжех наук

ЛЕВШКИЙ В.Т.

: - з

j v

O'Vf-

Исследования действия большое потоков кшкзирунш излучений на ТБерюлелыие wasepra.® шшся огвс-Я из ссеошх зэдэч радаакшззай 41КШ! кристаллов, поскольку и:енно в этих исследованиях, с одной стсронк, определяйся предельно дог.усдаке для ковструкшоши мзтерЕздов ¿¡аюенсц, э с другой, вырабатывается обшзя идеология поиска кэтериалэв, пригодных для использования в технике ядерных реакторов.

Однако, кассовое исследование материалов путей облучения их в каналах реакторов является дорогостоящи и, что не менее существенно весьма долговременный, и это усугубляется ене я тязяекием изведенной зкткености ютеризлз и трудностям! в сеязи с зтш госледугеих исследований. Одним из разЕивэгаися направлений в радиационной (физике твердого тела стало моделирование действия потока нейтронов потоками электронов высоких энергий (работы А.А, Воробьева, В. Ф. Зеленского, И.МЛйклюдова, В,Примака, У.А.Улманиса а др. ЬОдин из наиболее перспективных методов такого моделирования -облучение материалов электронным пучком непосредственно в колонке электронного микроскопа, что позволяет исследовать рэдизцаонносшлулированшз структурные изменения In situ (В.А.Ершжнн, С.Кшзошта, М.Киритаки, И.Оовкков, Д.Норне, И.Пэскучта, Л.Хоббс н др.) Физика процессов в металлах и сплавах при флвексзх Еонизнрупаих излучений, отвечают нескольким смещениям на кашй этом, к настоящему времени всследована экспериментально и теоретически наиболее надето (А.С.Бакай, В.Ф.Зеленский, Неклюдов Ü.M., ¿.Н.Орлов, А.А.Пзрга, В.В.Трушин). Существенно менее изучены э($екты больших доз в отношении диэлектрических материалов. И хотя количзство 'экспериментальных работ огромно (см.обзора Ф.Клинзрдз, Л.Хоббса), интерпретация этих данных носит чаще всего качественный характер. Между тем, не исключено, что именно диэлектрики (может быть оксидная керамика) станут в блихайиее десятилетие основным изтерцалом для первой стенки термоядерных реакторов. Поэтому выяснение закономерностей изменения структуры и свойств Бысокотенсерзтурша оксидов под действием больших флюенсоз становятся особенно актуальной задачей.

Кварц - охвн ез лаеСолее гзучешзш диэлектрических кристаллов. Квоте рзоота посвядекы исследована; его раяшаюшк свойств ери Солыш. {аюенса* (ск.оОзсра В.Г.ЗуОозз, ¿Т.П.Осиновой, В.Кркмакз ). Бзсьиа подробно изучены Езкевеки его структура е свойств после нестроевого оОлучекия. ПрогеконстцроваЕо, что кварц ерг флоевсе Оыстрьг Еейтровов сорялкэ г/ТО^'к/си'" еолеостьв аморфзуегся, но еще ирв сразниелью низких флюзкеги обнаружен радашишостЕмулЕроваигкй Фазовый переход ез а-юдЗккапш в Показано так® {1.1сте1, Н.Г.Стенгнз, Л.ХобОс), что действие электронов с энергией от 25 КэВ до 1 КэВ также привода к полной аксрСкэацш кззрцз. Однако, дозовне завшшети этого процесса в случае воздействия электронов ве взученн. Нет опрелеленносш и в том, является ш стационарное полностью &к>р£кзовашзое. состоят. полученное в результате йСсгем Сыстршс электронов, токественаш току, оСразущеиуса после действия быстра к£тровов. Между тем, поскольку квшзжзка геверада дефектов рзашш (ЕревиудественБО ударшй в случае Сыстри вейтроков в в суиествеавсй стеЕекк вошзащойнке в случае Скстркх электронов) этот вопрос требует специального рассмотрения. Как ирг электронной, так и пра вейгроввои облученЕг, фоссгруетаг резкое ускоренге процесса амэрфезаш! пра налит в квзрце структурой кш, елнако нет шэ фешгевмшяеекой кодак, которая ошеавала Сы процесс рздшшстогтЕауягроваязой ггйор{ЕзашЕ. Сукесгвует дзе точке зрения во этому вопросу. Согласно одной кз еех, {С.Ве£ескда с созбт.} аморСизацю кварца связана с рададаонвосжулироваЕЕОй сегрегацией креши Согласно другой (Л.Хо<5бс с сот.), эюрфгеаш кварца есть гскогенный процесс, и стацЕонзрасе - так вззыззеиое "кеташетше" (I!} - еостояше также йзляется гомогешм.

Цель лаЕЕой рэСога - Есследовангв структура изменений б коЕокргсталлах кварца в зэбшшости от фдюевеа скстра эжктронов в технике высоковольтной элекгроЕЕой шфоскошв (ЮН), определение завноаосгей фаюенса полной аморфизаши от знергкг- электронов, ог Ентевсгваоми пучка, от некперэтурн. В задачу раСош вкшег Еостроекш феноменологической ушш

рздшшотсткмулироваквоЯ эволюции кристаллической структура в аморфнуп а веществах с полиморфными иовфхшш, рэдиолззупшися в процессе облучения, • э также структурной подали конечного, кетгмшиого состояния облученного кварца.

Достоверность полученных результатов обеспечивается стабильностью и монохроматичностью электронных сучков высокой интенсивности (до I019 эл/см^с) в ЮН ори боль,ной энергии частиц (до 1 1!зВ). Регулировка электронных потоков в колонне электронного микроскопа (ЗЮ дает возкогаость, растянув процесс аморфаззш во времена, получить его дозовые зависимости. Достоверность результатов подтверждается большим статистическим массивом экспериментальных дзшл, определением параметров различными методами, и соответствием полученных экспериментальных данных результатам других авторов во всех случаях, когда сопоставление было воздано осдаствить.

Научную новизну результатов определяв? слздугаке полотаия, которые выносятся на защиту.

1. Впервые исследована зависимость степени гшрфяззщш кварца от фшенса быстрых электронов в экспериментах на ЮМ 1д situ. Определены зависимости флюенсз полной амортизации от интенсивности потока электронов,их энергии, а также от температура облучаемого образца.

2. Измерено изменение плотности кварца после голыоЯ амортизации ' электронным пучком и показано совпадение этой величины с известными

результата™ по- нейтронному облучении. Проведено сопоставление кинетика амортизация при электронном и нейтронном облучении. Покэзана возможность имитации нейтронного дефектообразовашя с помощью интенсивных потоков электронов с энергией не ленее J ffcB.

0. Построена феноменологическая модель рэдазщюнвостЕмулйровэнной эволюции структуры кристаллов, обладают полиморфизмом. Да основании собственных и литературных данных показано, что амортизация кварца непременно сопровождается рэлшизои, а кинетика амортизации определяется гетерогенным процессом образования преципитатов кремния.

4. Сташсэрнов кетаиктиое состояние, осрззущееся при болши флвевсах как нейтронов, так и электронов представляет собою гетерогенную структуру, в которой прешлпзтн крехаш вкраплены в акорфЕзовэадв кзтрщу, отличзщуюя от 5Юг отклонение»; от ствхнокетрш в сторону избытка кислорода. Состаз катрша, названной кате рзддазссом, соответствует 510г (где х » 0,1 ). фсавздазировэвз фетиша срсчаа сгабкдшгств этого структурного сосюякся при дальнейшем облучении, связанная с локальной рекс-кСшаикеС дефектов, определяющей ояиюБвшзи от сгеигокетрвв, с шя&татшжск еобшв рздизцконЕзи дефекта«:.

Практическая зкачккость данного исследования заключается в внешни: некс-торах ззкснокеркосгеС раиэдшюствдгяфсвашх структурных презракккй в кгэдо, что шг доедав» основой ш шгерсрехаои сзс-Сств кристалла, га ц-кет (.вето рздклкз* э тзкхз да установлена экрги: электронов, созволякаей. Ежтсрсвзть процессы деградации диэлектрических мзтериэлов в атомном реакторе эксверожнтакк б KW.

¿проОзция работа. Основные пэлоаекЕЯ дюсерташиий рзсота доклздн^злясь е о5су:<дзлш ез II лацнезостож'й школе-секшаре "&зпкз к tssvs твердого тела" (Блзговеаекск, 1963), I ВекдуЕэрэдкм совеааш; стран С?В "Радиационная 0:за-:э звердог-о тела" (Сочи, I9C9), Ке«укэродкой конферекш: ко рздзшЕксиу катергзловадешаз (Алушта. 19Э0), Всесоюзной шЗерешх "Радиационное воздействие на материалы .термоядерных реакторов" (Ленинград, t9S0). III 1!е£дунзродЕой Екоде-аэяозсуке "fcsraa и хежя твердого тела" (Блзговесенск,1991).

Щгблпкашж. 'Во мке зкеергава спубдисззано 8 работ. Структура и объем работы. йксеотзсия состоит кз введения, трех глаз, ссзз нг-:;из, спгскэ я::ерз:;?д*. Работа ю-сш» на »23 стрзвхгх xsekcssmo текехз, «»¡»яг 2 га&кз» 28 рисунков. Сишк льмв-'у;«

134 наж^ьанкл.

содзтшв Р1Б01Н

Во введек-л дааэ сСзая хзрактержжха проблемы в еэстощзэ врекя. обсснованз актуальность теш диссертация, с^р^яирэвсна цель работа и ее научная новизна.

В первой главе сделан обзор лперзтурн, «шсая! ойще представления о геаерэшз рздЕзшюшк дефектов, щюаЕатаяровэзя особешоста радиационных вэрупзккЗ пга рагяяеа шза обяучзгая. Особое пзгюнгв уделено штвв больна лоз облучения нз диэлектрические кзтергзлы. В обзоре отражены исследования А.С.Бокал, П.А.Бзхидогэ, Г.Шззьярда, Оиттелсэ, С.Ве2сиава, Э.М.Гзсзнова, В.А.ЕрмЕКЕа, В.Ф.Зеленского, В.Г.Зубовэ, Л.И.Йванова, Ф.Кдгаэрдз, Б.Ксжпцсвой, В.И.Ксдаяз, Ч.Б.Луиясэ, Й.Й.Пеклняова, Л.П.ОсиюесГ,, В.Л.Оксенгендлесз, А. А, Параша, Ю. И. Платова, В.Примакз, П.Си'ювз, В.З.Слззобэ, Н.г.Стешзог, й.Б.Тругшзэ , ЛЛоббса а друга азторв,

й-кическнз свойства ккрз а га хзаяяш при облучении частицам гасгашх энергий отра;.:511Н наиболее пофоСЗь Основные результата сводятся к слздааему. При облучении болы'.т:га дозсз £:-Зтроюз КЕорц г"ор?"'5узтся. Облучение а-квзрдз ЩЙЕОДКТ к рззкягу 5К8ЕККГ5 его плотности от 2,65 до 2,28 г/см3 яра фдкексз 2'10го я/см2 а эта шаге» ярзктачзскя да тш&кя. при дальнейшей облучении. Облучение плавленного кварца приводи к некоторому возрастания плотности от 2,22 до того же значения 2,35 г/см3 при флюевсв 5М019 г/с;,!г, которое также не изменяется да увеличгта гоглозенной доза. Показано, что рентгенограммы плавленного я кристаллического квзрцэ после длительного облучения кейтронзми также полностью идентична. Этот принципиально важный факт несомненно свидетельствует о том, что конечное, адорфззованнов, стационарно® состояние, называете дааттныи (Я), полуяэмдееся в результате облучения из кристаллического квзрдз идентично состояния, додученнску из плавленного кварца, Надежно зафиксирован также факт гморйзашя а-квзрца при облучении больший потоками электронов. В экспериментах с нейтронным облучением оточено, что переходу а -кварца в И-состолшю предшествует фазовыЗ переход

а-кодфжашк в ойьешая ©ля которой на дозовых зависимостях

переходит через иаксииум. Предложены альтернативные коделв природы К-состояеия. Глава заканчивается постановкой задач данного исследования.

Во второй главе диссертации -содержтся описание црвиенявшася в работе экспериментальных методов и язлокены результаты экспериментов. Основной кетод, прккеняекыН в данном исследовании - высоковольтная электронная кикроскопия. Использовался высоковольтный электронный шфоскоп JO-1 ООО баркн "ЛШ," с энергией электронов до t КэВ в разрешением до 20 1, нз котором имеется возкожность варьировать плотность потока электронов вплоть до очень больших значений ПО53 скГгс"т). Это позволяет осуществлять набор больша доз облучения непосредственно в колонне кккроскспа. осуществляя фоти'ра^роваы.'е электрокЕомжроскопкческцх изоОрэаениг и электроногрэи: 1д situ. Прженение именно высоковольтного кикроскопз при исследовании зазиожостей изменений структуры от величины флюенса является принципиально важным по двуи прятакак. Во-перных. поскольку длина свободного пробега электронов быстро рзстет с увеличением их энергии, кош? использовать обрззцы для злектгсшюштескосических экспериментов нз просвет с достаточно сольисС сопиноё (порядка нескольких еасров}. к зго шзволяет исжд^ьэгь объемные э<йекты в образцах, практически не искаженные бл^остьс поверхности. Во-вторых, использование электронов с энергнеС ! 1!эБ позволяет вклкчить ь исследование не только дфкззоСрззовашда но поекззцесш-оку кехзксэку, к> и к ударвску. Применение более ваш. ЭЕергсГ б ЭК. использованных ьзцзэй?, ь экспериментах Хоббса к Пзскуччи, исключает эти возкоееостк. 1Ь:знад'.ггасвэЕЫ наряду с достоинствами недостатки метода ЕэОсра флкнсз при ссдучекх электрона® в колоше юасроскопа, которые сохраняются и в ЕЗЭйнев&С методике. Прежде всего, это локальность оСдуадевьз областей к ззгруд-есся в проведений шлекса исследований фкякееш. свойств осрззца, хотя некоторые ез этих трудностей .удается устрзнить.

Образцы для ЕССлеловаЕЕй в ВШ Epzroios-teis из монокристалла кьзрца в виде елзсген, толзша тощ доводилась до 1-S ккк с оак««; хшгаскссо

травления в рэстворз концентрированной EBüj и 40J Н? {1:Н. В pese© набора догн электронный луч спеигально Фокусировался, швцадь облученного участка образца определялась в каждой серпа эхепзр^жнтов, полный ток через образец измеряла с питаю штсадрэ Фэрзхзя. Как показала пмроСакв исследования Тгетафеевэ в подобных экспериментах э ВЗЯ, взгроз обрззцз электронным пучком незначителен. В установке JEJ - 1000 прзгусмотрена бозкояностъ регулируемого нагревания образцоз ло оОО°С.

D процессе облучения íacczposaccb фотогрфкаска элехтроногрз:.?,а а макроструктура образца в облучгетЗ зоне. Ясслздовгния структуры провалены лля нескольких фпкегровангах гначенй! знерга облучгиэх электронов (250,500,750, ¡СЮ КэЗ) пра различных тг-лерэтурах (25,200,.400,600 Проведена тага юслзловавня язменеша. структура в завясяюсти от плотности потока электронов, воторце вэрькровэ.есь путей регужровка яшсска электронов нз катодэ электронной пупки. Лзкененсэ плотности квэрцэ прз полной эмер&тада определяла дака cnocofea: по гзкзнеЕВ расстошя кэаду кейсам нз облученных кржшятх размероа порядка нескольких ¡езтев и со Ееяичпнз рзспухансг. ва краях оЩчгегж шэстшск. В процессе облучения характерные точечЕкв • рефлекса на элекгрозограсгах рггкшксь-, возникали гало, свидетельствовав;^ об аярфгзаш - образца. Электровогркда подвергались Фэтавтряровани» вдоль ' направлений, соответствукга фзссвровзЕшн кристаллографией®» направлениям, При определенна степени аюр$аззциз пользовались- правилом аддитивности, интенсивности ДЕфрзкцгоншх кзшиумов а интенсивности гало в точках этих максимумов от плоскостей с"калии индекеша Киллера, вычитая из суммарной кривой уровень íososoro рассеяния,' который определялся по опзбзккей к кривой распределения пнтенсиввоста рассеяния электронов в данном направлении. Здесь ш использовала кэтодику. разработанную Новиковым с соэвт. на примере шарографата.

Помимо этого при рззшх режимах облучения определяла - фявеяс полной аморЗмзэш (Фа), используя визуальные нэблкденая дшгетса изгавзная электроногракм s процессе облучения.. Визуально фжсяровался педант

исчезновешя точечных рефлексов ез аштрошдрзида, и полученный флюенс счета® значением Фа . Б гот £3 комевт производила фэтогрзфироваше злектроногра.ащ. Ецогда Еа фотоснимках обнаруживали следы точечных, рефлексов, интенсивность которнх ез превшзла 5$ от кнтевсшюсяа гало. Эту велачану г.ы првниаем в качестве оценки погрешности определения Фа,

Осеоеннэ результаты экспериментов сводятся к сяедукщм количественна.! ззшжкостяа в качественна; набвкенаям.

1. Шотеость полкостьв аиорфазованвого эдектронаьм пучкск квзриз совпадзет с плотностьэ кетакшвого кварца, полученного облучением нейтронам;. Это является свидетельство;.! шнтачкостн состояний, полученных при разных типах облучешя и деконстирирует возиошмяь, по крайней мерз, качественного шделпроззшя нейтронного облучения облучением электронам: высот энергий (рисЛ).

2. Определены ззвксшэсте степени ©»р^изаща! ог дозы облучения при различай, температурах с различных энергиях электровоз {рис.2), Все кривые в:зют кгракенЕкЗ Б-образнай характер.

3. Определена зэвисидаста фтансз полной 51»р£изав:и от гнергш электронов. ООнаруазаатся порогозке знерш. • шз которых облучение, . по-всдиему, не ЕрЕводЕГ к а»р{сзаш (рзс.З).

4. Определены текпературные зависимости <?а , которзз деконстргруот наличие кшЕкукэ вблиза 300°С при облучении элзктроЕзкк с В ~ 1 1!зВ.

5. Определена зазвсЕ-асхв $а от кнтенсшюсш потека электронов. Еелютна !/$а растет с ростом интенсивности.

6. На Езобрааенвях 1ззкрострущра обрззпоз после воздействия флюзнсов электронов порядка !*10госк7гс-1тяз.г1ястся контрзстЕй образования. в фс-рг.'.е дисков, которые шетпчнн такова: в кварщ, сбнарукенам Хеббсок к Пзскуччи при облучеша электронам более яизких знерггй. Иеззвиско от штерцретзша: зте образования предоставляй собой области боеза лэкшена кехзнЕческа напряжений. Б десертзшя показано, что с роете;.', фтвса с;я5Евз:есй образоваиш укрупняется, а и поверхностная плотнеть укйшззется.. ХоСбс к

алгоенс

Рис I. Кчмягеняе плотности кварпа <1,2) а кварцевого с?екха (3), облученного пря комнатной те:люратура: !-<!> = 10 ол/си** /126/; ?,3 - Ф « 10?0 и/c-.i2 /52/.

21 -2 ^:ЛЮеНС 10 з.г cu

Pec. 2. Зависимость стелет аыорфизашш кварца от фетенса электронов с вкергкей: Î - Ï Ь!зБ, 2 - 0,75 ЫзВ, 3 - 0,25 НзВ; Ï - £0°С. ишгенсквяость потока электронов

Рис. 3. Зависимость счспгнп аксрф.'аагста кварца о? "перг:г> электронов при «J:Kci:poiparnm значения флюснса дат температур 20 м 600°С: I - О =0,С5 Ю2Г зз с:Г2; 2 - <3 = 0,1 I02ï ал см-2;. 3 - О = а,15 Ю21 зл см"2; 4 - <2 = 0,2 Ю21 од с?»'2; 5 - Ô я 0,25 IGH ол см-2; 6 - 3 » 0.4 I021 эл са

Пх-зчи: is-iopasssr структурную одарвюсть гкср^эоззакго кззрцз.

КС.Г5Н 07:'.:<í¿iui.2 В ESEX 5;i:i.Op¡iSKÍ3X £ЖТ ЕЭЛИЧИл Б Шая» S»pÎB50B3â25a

обгссхйс текаас сбрпзосадй (контраст пкшюста) с харааерага рзгкгр&.2

о

порлд:-:о 40-60 L. Щре б сбадчшкй кварце но Еббвдагзсь. •

Б третьей шаг десертаиш ироводася обработка зхсюрскйзаиеа хзшис. лается качестзшш es Еакяеставшш íx ЕЕтерцрзтацгя, схеланз пяшкз обоСшь вое тказся дгвЕнв (ау^чая лйгерэгурш») со сж^аенцк структура кБзрцг под leßmzex лгбйх bezos сошзсруках взлучшЯ и дать oft&e Фл;д;гнодоп:ческсе ешаав кннетккг. эха саввевсг. 1. Остановлен, treses всего на ашкзе структура г разового состгаз К-состоявй. В нзпояцое врекя супеству^т две Бзаа^Ешткож iojws это:о стационарного ври к>здДстка: <&льах íüwecob cgswíüe;, Ода кз еех. й^Езогийетзя XoCCvy í: ГЬокуччн (1501). сс-сюкт в к-к. ч-д, К-состош:е й5.шгсй гскэгсш£!к е e?8£cï3sjbie с СОбОЬ шсо&зоааинув cïpj'ktypy сосгзьз SiO.,. Азх.г-р:С оско5;."взэт sic. првзюлоиевёё .шслк,<и!»(ш& ta тс«. ч;о в ei 5Лс-к:псЕНот:рс-сксш:чзс1й1х -эксиержнга! еь обЕзруагьазтса ваож.'регЕос1ьЁ в тсросгруктура И-сосаогши 2остоззрность srex zaasix не вж&зи: сокьенсё,

о

однако Basso отеехнть, что довлеее* ca' вз-очень тс-ша образцах Г ВСЮ ¿)

при доээльно кэлга. зшчзнгш. ssepasa izo 12s КзБ) оолучагезге злжрекеогй

сучкз с aaùcpa: ахорОзарцщей дэзк за очень короткое врекя (десяти секунд}.

Вероятно, что рзшшз - обрззозаше гетерегйнннх продуктов дегрвгаш - Ь-

успзвзет за это врека пргБзстк к воздев» круша ЕидедаЕй izo

является рвзулыато» гойузк. &лкке se бшд«2ея. го-гшкоку, остаются

Езрозрзгзгги в cii. Б надгх зютероянгах со значнгсЛсно солеп; ;олстаз:

сбр&ЗШЗ (ссрззсз езск0.шхх Ш!?ОН>, зев?ст?льн0 ссльше экэгея-з:

электрик» (I í-'зЗ) е наборе $ашгсэ юй а><срй!32ш: за íscíckc. coca: е

джй s-roks сскущ 06?83t2¡ е0ся5 полной skcpîesauœ окззьвьктся hioîepc'zhsï

о

с хзрасгерш! рьзк^рс« текни. э?Х8зи2 - 40-60 ¿, z:sí. ко: с;» сссгавл&гг сорйЗгй» 6 $ о'щго обьемз образца.

Шэ:::у, к» е вкьоду, что кс-дль однеродного й-сосгсшк

неверна, и га.:еет кесто радиол» кварца с образованием црвцкштэгов креети». Такая кодель :ата"л<ктям'о соотошм вадшутэ ВеЕскзяок с сотрудакакк ees в ! £-33 года на оекевзккз дзаих электронной ккросшши а-пснтгепогкЛулеского !хслйдсвйе!я обрззцоз, облученных в течзниз длительного ввекена (порядка пелугодз} болык'я фяятяя гЯИрронов.

Какснз судьба "деда«" атс.сз кислорода после сегрегации крекнля? Он:: ютл! Си завернуть сегр-зггшэ, обрзсоЕзз горн, но сори в образца* И-квэрцэ яе ебззружазтея. Ссо<Зодк!Я кислород ;<ог <53 сскйауо» сбрзгец, Однако, в У-ссстсянгл по гаегм Грлсхсмз оСнзругхвзется знзчптелдае количество верехегганх гонов что етло <5а свидетельствовать о тем, что "гшвй* кислород распределен з кзтрцце Н-сестожя, создав -двухззрядше молекулы кислорода. Поэтеку рэото предав»», что ягниЯ каслород распределен в £мор^зоеееес5 изгрыз. fases врвдюжткз игекззал еда Приах з 1SS8 году. Бел зто средчо.ю:::?с:з серю, то плотность гкорйговзшЗ sarpsa Л-состоянся 0{, до.глз бить е:™э, чел плотность вттвоп каря. Птоверш это прэдполо;;:е!г:е, 'мэгая, что р,5 есть одджшяга гзпягнэ ( р = |> t где рэ - плотность з:.:орг.;зозс121сЛ гзгрэду, з которой распределены крапления гфе:.';д!я. Toreo ра = ри- р31*АВ1/(< - ¿51!, где áei- ебьетязя доля врецкптк® крекная в й-сосгоявя, которая щшшэсхя совпадает по дезшм работы Вейстева а нетх ксследовашЛ (5,3 и 6 сcootestcteseho). Зезя рн=2.26 г/см3, плотность кристаллического ■ хреяш ра4~ 2,42 г/см3, плотность аморфного креквия р31=2,00 г/см3, получзгм 'zsmazs ра =2,25 г/см3, в случае, есга прешитаты крекния язлштса краеталлкескет а ра =2,28 г/см3, есла внпзденйя креиша в катрл® гюрфш. Гвкет образом, внеказашоэ ¡из предположение подтверждается: плотность с:;орфазовзкыоЯ катргца «зкгакгаого состояния превосходит плотность илзвлекяого кварца (2,22 г/си3 ) независимо от предположив. о состояла нрешпнтатов кргипа. 9то находятся в согласии с нам прешолоягшж о той, что ггзорфкзоваквза иэтргца близка по структура к плавленному кезрцу с распределении а нем етгм югелородои. Аморфизовашзя матрица й-состояная. гахвм образом, отличается по стехиометрии от SiO„, н

поскольку состояние является стационарным, этой матрице следует приписать стехиометрию sio2+_, где д ~ 0,1. Ш назвали это состояние радшшссои, Ис/л'очисленныв литературное даккь» об инфракрасных спектрах tí-состсянкя также подтверждает, что рздкглас отличается от плавлеккого кварца по колебательным спектра!,!. Одним из наиболее удивительных проявлений кетамштого состояния является неизменность всех его физических свойств при дальнейшей наборе дозы Ееннзирушвго излучения. В диссертации предложена модель, основанная иаушяителько на объясненной выше ^акте отклонения от стехиометрии и созоолящая интерпретировать стабильность параметров Н-состояния срк исключительно большх флюенсах.

Известно, что вблизи любого дефекта в регулярной кристаллической решетке существует зона неусчсйчнвости (Вшьярд, Коакки). Зона неустойчивости - это область с го , такая, что если другой дефект попадает в эту зону, то он бегзкизашювю при лххМ сколь угодно низкой теьзтературе жбо присоединяется js дефекту, создающему зону неустойчивости, либо выталкивается из нее . В случае, если взаиздейсти:« кааду дефектами соответствует притяжению, то зека адсхс-Лчсзоси: представляет собою область спонтанной реконбЕнацив тзкнх дефектов . Пусть мзтрика рздкглзссэ подвергается дадьнеСиеку облучению, а в ней возникают вакансии в результате габиваккя ионов кислорода из сетки связей. Если гмешкЯся свободный кислород окажется в зоне неустойчивости такой еэкзнси:, то один из этемов молекулы - >:ди квхдеузельккй кислород кохет безактивзнионно рекскбинировать с вакансией, а выбитый атск организовать перокепдный ион в другой связи ели попасть в кенузельнув позицию. При такс« оСкеке обцее число 2"~центров останется неизменшк. Подобная ситуация проявляется ерг.так нззывзеых; дозаг насыщения в йвталлах (Томпсон). Если объем зоны неустойчивости свободного кислорода относительно вакантной позиция

о

кислорода в сетке рздкглэсса есть ыо* 4 t r¡ / J, "'<-> кокко вычислить езияачкш количества нешхесквтраческих атомов ккслэродз cií, в еданвш ось«» iipi¡ увагвиша поглоагнкой дезы на сФ :

<ШЙ= (1чооК4)х <3 (1)

где г - количество радиационных. дефектов, Бзсдащх единичной поглс&еьЕ;". дезой. ГЬдепм, в отжчие от Тсмпсокз при внтегрвиовзв'л (1) в качестве начального условия вй - н0 при ф = 0, где м есть кижчество свибедапг-кислорода в стационарной структуре рздЕГласа. Тогда

^ = Шо [1-(1-иоНо)ехр{-щозгф>] (2)

Из (2) ясно, что при

мвЯ„ = 1 (3)

значение = 1/шв = Но не заветт от флвенса к сохраняется равным исходной концентрации свободного кислорода, Эквивалентное уравнение коже? бить получено для выбита атоюв кремния, которые вступи» в химическую связь со свободна; каслородом, встракваятса тем саква в сетку стеклз, Условие (3) соответствует тону, что зоны неустойчивости покрывает весь объем радиглзса, поэму лабой еь£итнЯ атом кремам-из лвбзя разорванная связь, образовавшаяся в результате вабпвзкия кнелородэ кз сетки рздкглэсеа сказывается в зоне юустоачаюетя блкхайаего свободного кислорода (или свободный кислород в зоне к«уст0й'п.;в'.'ст1' нового дефекта), к, шм образом, структура сэгоззлечивзется в каялей глк« рздшиссэ, что и определяет его устойчивость по ствоееш» к радоаздвд? воздействию. Общий объем прецшштатов креяккя, составлять - '5*6) обЛ нрп флюенсе образования стационарной фазы рздкгласса есть одновременно и концентрата распределенного кислорода в рздаглэссе, что соответствует б'Ю^аГ3 в ( но (3)! .объему зоил неустойчивости

о? •>

в стекле (¡>0= 1/Н0 -- 240 8Г и.радиусу зоны неустойчивости гс« 3,5 А. Котя в силу нерегулярности структура стекла рздяус зоны неустойчивости не является одинаковы-! в рззшх точках сгекл?, тем ¡-л иеаее, ->1э средняя величина етет бить сопоставлена с аналитически-^ рзечетгт для кристаллов. Соответствие окгзквзется достаточно близким, 15 этот факт следует рассматривать как еое одно подтверждение радколктаческой сегрегации кварца с образовав:?!?, рздшчассэ с игкекекной по сравнение с 510,, стехиометрией {5Юг+х, [да х «

0,1). Поскольку в рздпглассе рекайшом вовых радиационных дефдаов происходит в юй к» точке, где они роадотся, какие Си то В1 было потеки шест из радагяасса, шкулкровашда радвакей, не формируются, и это о^соечшбт шбйлыюсть его состава и отсутствие дальнейшего рэдаолиза. 2. В работе предложена модель радиашоикстиадларованного аерехида а-кварца е И-еосояние. Образование гетерогенного тешсшрного состояния сосле облучения сй:детельствуег «всврвквю» в о тем, что процесс зароздеш И роста поедашзтов креккня при облучении а-кварцз не кот быть кяогенвни. Рэдколпзу кварца додаю предшествовать обрззовзак пршдаественшх участков хвшзэш $зза креаш,

Б этой связи и обратила Еиагание на структурное преградите а-квзрцэ в £-козфэяда. К сожалений, элгктрокографичеекпе даше не позволяет разлада» эти ыодфжзциг. Однако, рентгенографические и ияфргкрасшз данные свидетельствуй', что облучение а-кварца Еейтронкд при тегяерзтуре вике тедарэтуры фагового перехода « - ¡5 приводит к образованию {Нага, концентрация которо!» достигает каксекука при фкзасе нейтронов ф порядка (5 - "ПО19 в/смг (га.рзОоты Гесавовэ, Колонковой с соавт.). Яра больиих фжнеа? начинается быстрый рост дола ютаиаяного состояли, сопровоквюгёся ксчезвовенвеи как а- так и {Каз. Фшкс полной еяорфезада соответствует 2'Шгиа/а^. 1&еется ряд работ, идастрирукш дозовые зависимости перехода ири облучении вейтронзкк. Из рис.4 собраны некоториз из этих результатов.

Таких образ«;, представляется несомненном, что образованна конечного, мегам'хжопо состояния срдаествует образование 0-фззы кварца. Какова роль рзсире деленной в матрице а-кварца, иоявшюйся как результат ьл^Псгеся радивини, в кошлупкй рэдиодаткчьской сегрегащ» кварца?

УдельиЛ объем р-фхы закатно презкшзег таковой у см-шфжапии. ГК'зкку, как вкрапления р-фззы, так к окрукэздза их матрица а-квариэ шккы ц-.'дьергагься действию Содышх кешкичешх напряжений. Как показала и-л-.'^дс-еан^я Серрелз с соавторам, еозшкоьенке зароджей р-фззн в

Рис.4. Сбъсукоа содертаняеи И-фаз кварка в

ТП с

злб;!си}'ост!5 о? доза сблучошы пзйтрспаки (Ф=Ю1а н/с;/): I кварц, г;:дростатич»с!:оэ взвсзиванио-/52/;

? кваргт, рентгенография /93/; 3 - $ - яварп, реот-гемогра£яя /03/; 4 - -варя, Ж - спектроскопия /36/; 5 - у?- квярп, Ш. - спектроекоггат /36/; 6 - нетакикгоое соетоянко, Г-К~спе;:трсс;:спгл /35/.

а-КБзрдз при температурном «-р пзриюде действительно сопровождается больше дакальнша нгщшеижа, иргвогдаа 0 результата к вогшЕНОвеезз ш»ствешш> щродаЗшжованЕЯ Дх&на. Уквсно предполагать, чю $зжнео ш области упрут, яащшешЗ в облученном а-кварде становятся стокаа для радиэшонво-геверировэкЕпх нетаузвльшх атомов крааая и ш.;еш> в результате скоблькия их в кестах появления (Ншфааада бозшкзят прецкштзта щшя. Позтсзд koseo утверхдаь, что ¡.{-состоят® образуется ез р-фазц или, по крайней мере, с ее участием. Прц этом естественно,, кестом локализации срециктатов извозятся пустые шш, шзгщеся как в решетке а-кварца, так и ¡З-квзрца, как это показано в упомянутой работе Еейаиивз с соавтора;,щ,

РадцакоЕЕсспздгароБзнззаг Фззобш перехода без взнзшвд состава фаза (иапржер, переход а - £ ) югво рассматривать как локальные. ЗЙекты ^СЕхпориисыгрованш состава (радиоллтаческие переходы хрюшя а- и р-фзз в конечном Н-состоши) гребукзв, конечно, включения ¡с^шш членов в уоэшеыш кий-геки ври полуколзчествешсм ошсдаа, на которое претендует предлагаемая модель, считаются айекжно вклаченакл в кинетические коэйых&вги.

Пусть ij, Лг, 13, id - объекнне дола а-кзэрца, р-квзрцз, радиглзсса и крекЕЕЯ соответственно (k3 + - К, - доля кзтзьжгвого состояния), а кинетические козйышиы переходоз gt к являются функаша иктенсавноот облучения т, так что в простейшем случае gj^ кщ»порцковалько /.Тогда система уравЕзвй, ошснвзвцая юшкику рашэдошостзмулкрозанных преьриаекий а а-кварце записывается «едунам обрзхк.

(4а)

(4В) (¿с) (4д)

/dVdî = €)3V S^V < С« Л, /<V® S14V ЁгЛ > 6зЛ ' S«4*

Здесь С = £12 1 £13 * Предполагается, что отсутствуют обратные переходы рэдиглзссз в крегзгя в а- и р-фэзн, кшзткческй коэф^щиент

Очевидно, что уравнения С4а> и (4в) рзсцеплеш от остальных урзвнекгй и

эквиваленты со зэпеси уравнения* клзосстескоЗ хкаческой шзекгка для двух

носледователшнкраллгльЕД резкий (см. Эмануэль к Кнорре). Выражения для объемнгх долей а- в р-фэз:

А,= ехр {-С (5)

¿2= С [ехр (-62(3,43 §ЛГ) " с"сг//)]

Легко видеть, что содерлзние р-Фэзн кварца проходит через иакскмуи нрз

10 Кз.л/5 ]-—---' <7>

%з,лГ 8

Обдашзз доля штзкжшсй фззи

s

V ¿з 1 -- 1 - V = Ьехр(-Ф/х) [ - - 1 ] -

ь.р

Как указано вкае, ВЗУ - эксперимент показывает задолго до аморСизгщя появление областей кикроншржешй. Эта области хорошо завела как в наших экспериментах, так и s исследованиях 1о6бса. Ш полагаем, что эти области -проявления МЕкронзиряжевий вокруг образовавшихся (3-шкиевий. При полной ькорЗезэциа зга облзста ксчезззт. -В эхспергкентах Хоббса остается однородное полз. В какшс зкснерк.кктах и со даншм Вейсмазз воле аморфной награда покрыто шфодсшрсныка Бкршшниш1, которне лредставляит собою только контраст плотяостк. Основываясь на приведенных вике данных о плотности, шкно полагать, что. з-го внсзденгя лрецшштатоз крещия.

ïa:::;:i обрезе;,;, ярстхд v.oz~¿:ъ кого::..;; сг^ссгь i: cíeoüíí

rsm coíoí со Kps^ioí Ksps ззз ssxux fc-raa s pasiaüK&ioS

кгшш ензорцз: EencusîoiHcs 2 юс?»

лзюшого пердодз б дол;: А^ кзккдлшго состок^я.

Во всех oi:caep:_:3Eïa:; oiiswica, что цглжз еож s -кварца pisso •jzeszusizoí: c;;opoc?i обрззогзтдя М-сотео.щдл. годи дод::;^ агрзгь ту

г;з роль цзнтпез re торгового ззро:::д8т, что к образуемся Ьфсахшш;

Тогда ургдкиз (41 Cm егиегка следует,; ©5рззо»

г<1Л,/0 = -s12 Л, - ,-,„,, - А,

/(lyC = G,, ¿, - е^з,;, - fi£0 L (9!

с г^/ö » ьиз,Л) t ¿2¿2(3)í) » Ц ♦ S„D ¿g

где s) - каквтрзшя в ачагс îeœ.î ecxdcsx. дефектов, которио ютут бить ctgko:.ü для швоугелшж) кремния; 3, и б£ -- кинекгаск;::; кооД;;щ:сНЫ, xspampcsyica кйдазэюсть вргсоеяши! креьс&я в а- к р-фаззх ссодатстьы-во, к jiassaca ísískíck. Из (9) дао, в чгстюск, есж <*■,!> »Çg(3 4),g12, то г&гбзлиязя часть И-состеязя ьояхказг со значительно Солькй скорость», чек up:: bOt up» Ееносредстьснком рас&дазе а -¿ига, кшзуя срс!»«5гточк» р-сылошз. В этом случае доживи исчезать и усахкаьгкГ.ся лэтеажЛ период в кхштеке гшорф:згцщ кварца, что к вгйдагзадся в зтжршятгл Х&ббса.

3. Илиста кзерачешй, яелжцшея стоками шздоузельного кремния, uorjï своя характерные рззкеры но каре увеличения количестве сшлшиегося абльзг щи креигам. Естественно, это особенно сказывается upa достаточно гжедька эксиозыхкх., когда крешЛ успевает не только иродуДФундироьзть к «soim стоков, во ссувестзпь перераспределена; преишкзтов со размерам в ссогзетстэа с кехашзмем коалесшлащ Лфваа-Слезовз. Проведение в данной рабств гкеперимевга показывает, что с росток íattea, ese перед настушшш« зг-р&зацга процесс укрупневщ этих ойлаетеа действительно очень

заметен. Укажем также, что роль днКузна в процессе сегрегации кремния сказывается очень существенно особенно при неввджк температурах. Когда отжиг эморйизовэяЕчх областей с более высокой энергий акгаваша, чем анергия активации днйузга, евд не является определявшим процессом, рост теглературы (н, следовательно, дайузии) приводит к более бнстрй сегрегации кремния и соответствует Солее эффективной гморфазэиш. Фляенс полной амортизации при воздействии электрокзш с энергией t ИзВ скачала уменьшается с ростом температуры, а при более высоких температурах начинает расти. По крайней мере при высот тегакрагурзх такое поведение сходно с результатом да нейтроном. В случае облучения электронами более низких гнергсй фотенс полной амортизации укекьвается с ростом текперзтури. Это, вероятно, связано с тем, что при шшзащгоннок кеханиэм образования дефектов жигируюцей стадией создания Н-состоякия является прямая дк®узйокнз« сегрегация кремния. 4, Ода из пзрзграфов работа носвязен анализу взбйск.юсгй эйективностц гнорфгээшш от ¡нтенсгвностя j потока электровоз. Показано, что фиоевс полной еморйяавд р-згко с росток i , тек что функция

растет существенно бистре?, чей лккейю.

Проанализирована относительная зйехтишосгь амортизации пра воздействии

Скстрнде. тьщът н бдараки электрошки, и кшо:шоста аюш действия

кейтрсноз psaoopa в экспериментах на высоковольтном электронном шсроскопе.

Zaa геата кг ср»:енвд прием, пре&текешй Двдавя, обработки ршацгонных

зксцерввнов в сриведеншх, безрадершд параметрах. Выяснено, в частности,

что кинетические кривые акор&'ззщд в приведенных параметрах (Ф / б

где флюекс полуиреврзвдшя )■ тождественны для быстрых нейтронов и

электронов с энергией i ИэВ пра шшзтной температуре. Ото означает, что

cmamsa с кшаь» КЖ Ероцесоов в ядерных реакторах дает адекватные

результата. Кгкёяжш» крике з приведенных параметрах для других энергий и

щт, тшврагур облучения отличаются от дозовых заадсшютей аюрввзкви 1

кейтронзгд (ркс.5). По-еидащу. тщст с энергией вя 1 КзВ кекее пригодны для издаст процессов нейтронного облучения.

1-2 Т

I

Н

-ч

0.3 ^ 0.6 -

0.1

0.2 -1

т

," г

1

А ^

0 0 Тг" 'Т ГТ ГГ"1 ','Т т

0.0 КО 2.0

—а

Ф Ф

1/2

-{-.' "ггп гптгг'г

3.0 4.0

Рис. 5. Зависимости стапзни аморфилации А кварца от приведенного фетеиса олоктрснов: 1 - Е - I йэв, 2-Е - 0^75 ЬЬв, 3 - 0,?5 1аЬБ; паьисимость изменения плотности, отнесенной к изменению плотности при * бесконечной" доле электронов (4); эакиеимость нормированного изменения плотности от приведенного фгоепса. быстрых нейтронов (о), обработка данных /52/.

ОСНЕШЕ РЕЗУЛЫШ РАБОТЫ

В данной диссертации сроведено исследование In situ влияния электронов высокой энергии на структуру и фазовый состав а-кварца.

1. Плотность полностью амортизированного электронным пучком кварца (при воздействии электронов 1 ИэВ) сошадзег с плотностью метажкткого кварца, полученного облучением нейтронам. Ото является свидетельством идентичности метажктвого состояниа, полученного ври разных телах облучения и демонстрирует возможность по крайней кере качественного моделирования нейтронного облучения электронзки высоких энергий.

2. Определены ззшкжмоств степени амортизации от дозы облучения при различных энергиях« текиерэтурах облучения и интенсивности электронного пучка. Б результате отжига неравновесной экорфеой матрица амортизация кварцз при высоки егаературах ( ваше 600°С) за;®длена и флюенс полной амортизации возрастает. Увеличение флвенсз полной амортизации ккеет место при уменызенЕИ энерпа электронов, когда происходит смена преимущественных механизмов образования дефектов с ударного на шшшцгонвкй. Зазксикость Фа от шпеЕсивнгсги пучка электронов является существенно нелинейной в при больших значениях последнее ( >Ю1Бэл cifc~' ) Ф, становится постоянным -

о

I ?Ог'эл см"2. Определены значена флюенсз полной гморЗизации кварца при различных условиях облучения.

3. Показано, что состроенные в приведенных (безразмерных) координатах дозовке зависимости плотности е степени аморфиз'зции при воздействии электронов о энергией f 1'ъВ тождественны подобным зависимостям, построенным для быстрых нейтронов. Безразмерные дозовые зависимости для электронов меньших энергий существенно отличаются от указанных вше. Таким образом, для иш-ации зоздЕстекя быстрых не£трснов на кварц следует применять интенсивные потоки электронов с энергией не менее f КэВ.

■i. Пдаъеркдеко, что кетзжкткое состояние является гетерогенным продуктом ражжзэ кзграэ и состоит из вкраплений кремния, распределения, в ожрфюй

матрице. Показано, что эта кэтрдца отличается от Si02 OXfJiOEeffieíJ от стехиометрия в сторону избытка кислорода. Указан состаз 'этой аюрфнзоззиной катрццы, вззвашой рэдиглзссо:.! í SiOgtz, где i ~ 0,1) аздей плотность 2,256 ± 0,015 г/см3. Показано, что шзденвэ преципитатов крекаия прз облучении продолжается до тех пор, сока распределенные избыточные атош кислорода достигнут такой концентрата, когда в зону неустойчивости любого нового радиационного дефекта в радшшсе непрскешо попадает избыточный атом квсдарола, В этом случае прокаюдсс вокальная рекомбгнэщя шшм и образуются новых дефектов. Это обеспечивает устойчюость свойств радигласа при шслегуЕдеи облучении. Одйовремешо локальная рекомбинация нскетает возйоюзсть диффузионного продашнвя дефектов к сюкеа.

5. Предложена феноменологическая модель, созволетгя спасать рэдизциощосткмуларовзЕную эволюцию структура а-кварцз, как последовательные реакции а-Фэза =» р-фэзэ > гетерогенное М-состояше. Модель описывает экспериментальные факты рздигщонкостимулкроБЭЕНого образования (З-фэзц и немонотонную дозову» зависимость ее содержания.

6. ¿кзлгз совокупности экспершшталькьа результатов данного исследования в работ друга. авторов показал, что наиболее вероятно образование прецяиитатов кры-г-хя в безводных обрззцзх а-квэрца вблизи граш вкраплений р-тодотации кварца в а-матрще. Показано, что при наличии в кристаллах кварца воду последняя мает играть роль стоков для радациошзогенерировэнкых сьободиих атскоз креккгя. В этом случае гетерогенное зарождение прешштатов Ht требует предварительного образовав (Ижрэшиниа, и амортизация г.-/. исходит без этой промежуточной стада, что является причкиой резкого ускоряй» зж-рСкзэсш крекши, наблюдаемой экспериментально.

На изображениях гежроструктзрн. образцов после воздействия больших Í.TKECCB электронов с заерлиё (0.25-1.0) ИэВ появляйся контрасты» обрэзовзЕкя в ф>{ке дажоз, которое водность» совпадай! цо вяду с сонар/а нкыки рзнее другом авторами ирг облучении электронами более низких ?нерл2. Эти образования ызузлизкругг области с больша локальными

нзпряхеы:ш!.

Основные результаты работы отражены в следусда публикациях:

1.K0CTCK03 il.С., Демпук В.А., Саяиина О.В. Влияние Еошшрушх кзлучеml на свойства кзтеркиюв.- Дев. в ВИНИТИ ; И., 1937, К 8515 - В 87, t IG с.

2. СаянЕкз О.В., Костюков U.C., Ерь-лшш В.А.. Лемчук В.А. о моделирована нейтронного дефектообрззовзнпя в кварце потоком внеокознергетичных электронов// Тез.докл. II шш-сшшара "Физика к химия твердого тела", Благовещенск, 1938, т.1, с.102-104.

3. Саяпинэ О.В,, Демчук В.А., Костюков U.C. ¿корфиззшш квзрцз при облучекш электронам! в WW/ Тез.докл. Международного совещания стран СЭВ "Рэдацкокная {каика твердого гелз", Сочи, 1909, с.55-56.

4. Костскоз U.C., СэяшнэО.В., Трунов A.M., Демчук В.А. Температурная зависимость радиационной стойкости керзкических катериалов// Тез. докл. Кекдунзродная конференция по радиационному катершоведешв, Алушта, 1990, Ч.З, с.78.

5. Костиков U.C.. Саяпша О.В., Лекчук В.А. Керамические электроизоляционное материала для термоядерных реакторов// Тез.докл. Всесоюзн.конференцт "Воздействие на материалы тертоядерных реакторв", Ленинград, 1330, 4.2, С.174-175.

6. Сэяпинз О.В., Конкин В.M. Радиациокносшгулированнне явления в кристаллах с nomtopissKai// Писька та, 1990, т.16, в.17, с, 58-61.

7. СаяЕйна 0.В.,Костюков Н.С. Рэдиацконкосдаулкрованкне ¡разовые перехода и рэдшаюнностоЕкке состояния в квзрпе// Тез,докл. III Кеэдкэродн. таш-сг-мюзкум "Физика и хгая тарсс-го тела", Благовещенск, 1991, с.77-78.

8. Сэяшша О.В., Ерюзаам В.!.!., Костюков U.C. Исследование процесса вмэр&ээсш кззрцэ гри облучекш эяекгронзмв в внеокозольтном электронном t."i^:pc>cKO!ie// 4пз;:кэ и химия обработки материалов, 1991, Л* 3, с.33-37.

9. Сзяшшэ О,В., Вригкш В.М.,Томенко А.Д. Радиационные дефекты в кварце при облучёш! кнтенсизкш шоком электронов// Вопр.аюм.яауюз н техн. сер. радкзц.соврехд.и рздзвдок.матерезл., 193!, !! 3 (57), с.00-99.