Рассеяние когерентного электромагнитного поглощения неоднородными анизотропными средами тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.03 ВАК РФ

Р Г Б ОД

КИТВСЬКЙЙ УЙЙЫ(Ш"ЕТ IMEH1 ТАРАСА ШЕВЧЕНКА

На правах рукопису УДК 535.36, 535.317

КОЛ1СНИЧЕНКО БОРИС МИКОЛАЙОВИЧ

РОЗС1ЯННЯ КОГЕРЕНТНОГО ЕЛ ЕКТРО M АГН ITH О ГО ВИПРОМ1НЮВАННЯ НЕОДНОР1ДНИМ АН130ТР0ПНИМ СЕРЕДОВИЩЕМ

01.04.03.-радюф1зика

АВТОРЕФЕРАТ дисертацм' на здобуття наукового ступеня кандидата ф1зико-математичних наук

КИ1В-1997

Дисертащею е рукопис.

Робота виконана на кафедр1 квантовоТ радюф1зики радюфюичного факультету Ки'Гвського уншерситету ¡мен'| Тараса Шевченка.

Науковий кершник : кандидат фюико-математичних наук, Мар'енко Валерм Васильович

Оф'щшы опоненти: доктор фшко-математичних наук,

професор Погорелов Валерм бвгенович

кандидат техннних наук, старший науковий cnißpoöiTHHK MiHOB Олег Миколайович

Провщна орган1зац1я: 1нститут фЬики HAH УкраУни (м. Кшв).

Захист вщбудеться "23 »«иою и> 199$ р. о tt в ауд. на засщанж спец1ашзованоУ вченоУ ради Д.01.01.17. при

КиУвському уыверситет1 ¡MeHi Тараса Шевченка (за адресою: 252127 КиУв-127, вул. С. КовалевськоУ 1, радюф1зичний факультет).

3 дисертац1ею можна ознайомитись у б1бл1отец1 Ки'Гвського ушверситету ¡мен'| Тараса Шевченка (252017, КиУв-17, вул. Володимирська 58).

Автореферат розюланий "/f " ОС ¿¡¿W 199^ р.

Вчений секретар спещалюованоУ .^''У

вченоУ ради, доцент /'///■ А.Г. Шкавр

ЗАГАЛЬНА ХАРАКТЕРИСТИКА РОБОТИ

Актуальшсть теми. Вщомо, що у космос! (м1жзоряний пил), а к, в значжй м!р1, на Земл1 (океан, атмосфера, ркзномажтж одж та штучж зол1) електромагжтне випромЫювання взаемодгё з рюю, що знаходиться у дисперсному стаж. Тому, центральною лемою радюф1зики е вивчення оптичних властивостей ерсних середовищ у зв'язку з формуючими Ух факторами -еними та розчиненими речовинами. Це прямо вщноситься до <и океану, атмосфери, а також до таких середовищ, як молоко, 1ники кров1, колоТдж системи, шлвки, суспензГГ мкрооргажзм1в та езультати под1бних дослщжень мають визначне значения для дментальних теорм юимату, видност1, переносу випром1нювання; 'ють основою для розробки експресних методт можторшга стану )лишнього середовища та р1зномажтних бюлопчних об'ектш.

Розс1ювання електромагжтноТ хвил1 супроводжуеться змЫою не л м ¡нтенсивност, а й поляризаци. У зв'язку з цим, актуальним е ¡дження поляризацмних характеристик когерентного громагжтного випром1нювання, розаяного неоднорщними тропними середовищами, \ можливостей Тх використання як гкового джерела ¡нформаци про розсшюч1 середовища.

В результат ¡нтерференцп векторних хвиль з довтьними ¡тудами та фазами, що сформувалися за рахунок розсювання на 1чно розташованих розс1ювачах, гранулярну (спекл) структуру мае ¡льки розподт ¡нтенсивност1, а й поляризаци. Повний опис "ивостей поля, в такому випадку, вимагае статистичного тдходу, ) використання функцм густини ймов1рност1 та 'Гх характеристик опису ¡нтенсивност1 та поляризацмних параметра утворених 1-пол1в.

Незважаючи на достатньо великий ¡нтерес до проблем ювання когерентного електромагжтного випромтювання норщним ажзотропним середовищем, вщом1 теоретичж та зриментальж дослщження присвячеж, головним чином, вивченню юмфност1 розсювання ¡нтенсивност1 на одиничних розаювачах I форми або деполяризацП' випромЫювання на сукупнооп 1нок. Необхщно зауважити, що у лп"ератур1, здебтыи, тдаеться випадок некогерентного розаювання сукупнютю 1нок, тобто не враховують фази когерентного випромшювання, эзстне кожним розаювачем. У даний момент вщом1 роботи, що

враховують фази розстнсн когерентно'!' хвил1 для випадку розсюв, шорсткою поверхнею, хоч таких роб1т замало.

В даний час ¡снуе велика кшьюсть публкацм, що приев? питанию розеювання когерентного електромагжтного випромЫюв; ¡зотропним фазовим екраном. Однак, в даний момент великий науковий, так I практичний ¡нтерес, представляе процес розешв; когерентного електромагштного випромЫювання ан1зотрог фазовим екраном, але у л1тератур1 це питания не розглядаеться.

Як вщомо, в теорм розеювання електромагжтних х використовуеться такий ¡нформацмний об'ект, як матриця Мюлл вона, за визначенням, несе всю доступну методам пруж розаювання ¡нформацю про дисперсне середовище. 0^ надзвичайна складнють теоретичного розрахунку матриц Мюл. для розеюючих середовищ та недостатня точнгсть 'и вим1рювс через недостатньо розроблеы методи вим1рювання, не дозволяю часто використовуватися у ф1зичному експериметч.

У зв'язку з цим мету роботи становлять:

• розробка методики вимфювання матриц! Мюллера роз&км середовищ та оптим1зац1я Мюллер-поляриметр1в з точки отримання мЫмальноТ помилки вимфювання;

• теоретичне та експериментальне вивчення простор характеристик когерентного електромагнтного випромжювання, пройшло скргёь розеюючий шар юнцевоТ товщини;

• теоретичне та експериментальне дослщження, в набли» однократного розеювання, поляризацм когерент електромагн1тного випромЫювання, розстного шаром частинок;

• розробка теоретичних уявлень, що враховують зв'язок статистичними характеристиками, параметрами ан1зотроп фазового екрана та поляризацмними характеристиками розст цим екраном когерентного електромагытного випромЫювання.

Наукова новизна роботи полягае у тому, що вперше:

• запропонована нова вим'|рювальна конф1гурац1я Мюл поляриметра;

• проведена оптим1зац1я двох схем Мюллер-поляриметр точки зору отримання мммальноТ помилки визначення елем( матрищ Мюллера, на основ'| мЫЫзаци числа обумовленост сис ршнянь, за якою обчислюються елементи матриц Мюллера. Нг основ! визначен1 чотири оптимальж стани зондуючих поляризацм;

•експериментально спостер!галась ашзотропна спекл-структура ззстному когерентному пол1 пюля його взаемодГГ з шаром гзного середовища;

• запропонована модель, що пояснюе виникнення ажзотропн п-структури випромЫювання, розстного дифузним шаром;

• показано, що виникнення асиметрм спекп-структури поля, ¡яного дифузним шаром, пов'язано з1 збтьшенням концентрацГГ ¡ювач1в у ньому, що дае можливють використовувати дане явище ¡изначення концентрацм розаювач1в у шар1;

• виходячи з ПуасожвськоТ статистики просторового розподту ¡ювачю у дифузному шар1, отримаш теоретичш вирази для еднених поляризацтних параметр^ спекл-пол1в (стутнь ризацГГ, азимут та елттичнють) в зож розстння, як! достатньо е апроксимують експериментальж результати для дифузного

що складаеться з сферичних розаювач1в;

• розв'язана векторна задача дифракцм когерентно'Г громагжтно! хвил1 на ажзотропному фазовому екраж;

• експериментально вивчеж поляризацмж характеристики эентного електромап-мтного випром1нювання, розстного 1тропним фазовим екраном з лжмною фазовою ажзотроп1ею;

• показана залежнють ступеня поляризаци випромЫювання, ¡яного ан'юотропним фазовим екраном, вщ типу поляризаци омшювання, опромнюючого екран. Для фазових екражв з 1ми дисперсюми флуктуацм параметр1в, для ортогональних онент опром1нюючого поля показано виникнення розбЬкностей в 5нях поляризаци випром1нювання, розстного цим екраном, при гональних опромшюючих поляризацшх.

Практична значимють роботи полягае у тому, що:

• отримаж результати можуть бути використаж при розробш дт та приладь для дослщження поляризащйних характеристик ¡юючих об'ектш;

• зниження асиметрм спекп-структури поля, розс1яного 'зним шаром, може бути використано для визначення ентрацн розсшючих центра у ньому;

• застосування поляризацтних вим1рювань поля, розсшного чм шаром дифузор1в, дозволяв пЩвищити точнють визначення Ух метрш, осюльки поляризащйж вим1рювання за своею природою >сн1, 1 тому, виключають неконтрольоваж флуктуацм параметр1в зювального каналу;

•одержан! поляризацшж залежносл когерентного розаяного ажзотропним фазовим екраном, дають можл! проводи™ вим1ри його параметрш, а саме, величини та хара аызотропи та його статистики.

Достовденють результата роботи визнача використанням стандартно!' вим1рювальноТ апаратури, застосувг апробованих метод1в теоретичного аналЬу розглядуваних зад також сптпаданням експериментальних та теоретичних залежное

Положения , що виносяться на захист:

1. Точнють вим1рювання поляризацмних параметрш оС може бути 0птим'130вана за допомогою запропонованоУ у дисе методики вибору поляризацм зондуючого електромагжтного nyi метод1 чотирьох поляризацм) або opieHTauin хвильовоУ плалв метод| чотирьох Kyrie);

2. Розстння когерентного електромагжтного поля випад* дифузним шаром юнцевоУ довжини призводить до утво| анЬотропноУ спекл-структури, параметри якоУ залежать концентрацм розс1ювач1в та геометричних po3MipiB об'ему розс1ян

3. Запропонований метод дослщження поляриза! структури когерентного електромагжтного поля, що грунтуеты модел1 розс1яння випромшювання тонким шаром випа; розташованих вторинних джерел з довтьними характернее розс1яння;

4. Розсшння когерентного електромагжтного випромшю ажзотропним фазовим екраном призводить до част деполяризаци розеюного випромшювання; стутнь поляр розс1яного поля залежить вщ поляризацн зондуючого випромжю та ктькюно визначаеться величиною ажзотропи та статисти1 характеристиками неоднорщностей розешвача.

Апробащя роботи. Основы положения роботи доповщалу були представлен! на:

International Symposium on Biomedical Optics Europe'94, September, Lille, France, 1994.

European Symposium on Satellite Remote Sensing II, September, Paris, France, 1995.

Symposium Intelligent Systems and Advanced Manufacturing, October, Philadelphia, Pennsylvania, USA, 1995.

SPIE's International Symposium on Aerospace/Defense Sensing & rol and Dual-Use Photonics AEROSENSE, 17-21 April, Orlando, la, USA, 1995.

NATO Advanced Study Institute "Frontiers in Nanoscale Science of )n/Submicron Devices" WORKSHOP "Mesoscopic'95", 16-27 August, Ukraine, 1995.

SPIE's International Symposium on Aerospace/Defense Sensing & ol and Dual-Use Photonics AEROSENSE, 20-25 April, Orlando, la, USA, 1997.

SPIE's International Symposium on Optical Science, Engineering, nstrumentation, 27 July-1 August, San Diego, California, USA, 1997. International Conference on Optical Diagnostics of Materials and :es for Opto-, Micro-, and Quantum Electronics OPTDIM'97, 13-15 Kiev, Ukraine, 1997.

Публшацп. За матер1алами роботи опублковано 6 друкованих з, список яких наведений у к1нц1 реферату.

Структура та обсяг роботи . Дисертацт складаеться ¡з вступу, зьох глав, загальних висновюв, 132-х сторЫок машинописного у, 26 рисунюв, 111 посилань на лтературн! джерела.

Особистий внесок автора у працях, яю виконаж у вторств!, полягае у проведенж теоретичних та зриментальних дослщжень, розрахунюв з використанням злювальноУтехжки, в обговорена результате та Ух ¡нтерпретацм.

3MICT РОБОТИ

У BCTyni обгрунтовуеться актуальысть дисертацм, мульоваж УГ мета та положения, идо виносяться на захист, дано кий 3MicT дисертацм. Коротко охарактеризовано основы 1ьтати, одержан! в дисертацм, Ух новизну, наукове та практичне

!ння.

У перилй глав| розглянул ochobhI методи розрахунку летр1в електромагжтного випромтювання, що розаяне эваними частниками pi3Hnx форм, властивостей та p03MipiB. здений аналпичний огляд лп-ератури щодо питань, пов'язаних з ними проблемами виршення прямоУ та оберненоУ задач1 ювання. Обгрунтовано перспективнють методт поляриметрм [1,2] вир!шення оберненоУ задач1 розстовання.

У друпй глав1 Проведений анал'13 вимог, що пред'являюты вим1рювальних оптичних систем, при проведенж досл1д поляризацмноУ структури оптичного поля, розаяного р1зного об'ектами з флуктуючими параметрами. Обговорюеться можлу вир1шення виникаючих при цьому труднощ1в, за допом використання в зондуючому каналу описаного в дисе| поляриметра, електрично керованоУ фазовоУ плат1вки [3] на о кристалу нюбата л1т1я. Це дозволило зробити процес калЮров! вим1рювань повнютю автоматизованим та знизити по; вим1рювання елеменлв матрищ Мюллера.

3 використанням активного перетворювача поляризацп такого як електрооптична фазова пла^вка (ЕФП), була ствс експериментальна автоматизована система для вим1рювання ма Мюллера. ЕФП використовуеться у зондуючому канал1 системи приймальному канал1 застосована кристал1чна фазова платюка, ; орюнтаци 'и швидкоУ В1с'| здмснювалось за допомогою шаге двигуна. Керування параметрами системи та процесом вим1рю! здмснюе ЕОМ за допомогою стандартного ¡нтерфейсу "КА1* Точжсть вимфювання елемент1в матриц Мюллера такою сиск складае 0.1%, час вим1рювання-2 сек.. Показано, що за допок/ використання у приймальному канал1 фазовоУ платшки, на о куб1чного кристалу, вир1заного вщповщно вимог [5], можливо зн1 час вим1рювання до 10"5сек.

Також продиться дослщження причин, що впливають на по: визначення елемент1в матиц1 Мюллера в р!зних схемах Тх вим1рюв Для двох схем вим1рювання матриц Мюллера, схема чот1 поляризацм [6] та чотирьох кутш, показано, що похибка визна' елеменлв матриц Мюллера, суттевим чином, залежить вщ > обумовленост'| матриць систем р'шнянь [7], за допомогою обчислюються елементи матриц! Мюллера об'екта, що дослщжуе МЫмюащя похибки визначення елеменпв матриць Мю) проводиться за допомогою мУмюацп числа обумовленосл ма системи ршнянь, яка здмснюсться шляхом вибору опромшк поляризацм в зондуючому канал1 першоУ схеми та орюнтацм фе платшки в друпй схем1 вимфювання. Наводяться вектори С зондуючого випромЫювання та кугов1 положения фазовоУ плат1в^ застосуванш яких число обумовленост1 та, внаслщок цього, похи мЫмальною.

У третш глав! розглядаеться питания проход) когерентного пучка кр1зь дифузний шар сюнченоУ тов1 Теоретично та експериментально було дослщжено ажзотропну с структуру Рис.1, що виникае при цьому. Були визначеж параг

Рис.1

этропних спекл-структур в залежное^ вщ кута розстння та

концентрацн розстовачт у дифузному шар1.

Отримано добре

сгивпадання теоретичних та експериментальних результата, у випадку розстння когерентного електромагжтного пучка шаром сферичних

розсювачт. На основ1 теоретичних та

експериментальних результат^ був пояснений мехажзм руйнування

ажзотропП' спекл-структури льшенням концентрацн дифузорт у розЫюючому шар1.

Наступна трупа питань, що розглядалась в ц!й глав1, присвячена иенню векторноУ задач! дифракцП' когерентного Гаусового пучка тонкому розаюючому шар1, що складений з випадково ашованих дифузор1в, яю мають довтьну матрицю перетворення в припущеж, що просторове розташування вторинних джерел в являе собою Пуасожвське поле [9], тобто припускаеться, що >ження кожного з джерел не залежить вщ координат шших джерел, юпднють того, що на деяк1й площ1 Э поверхж дифузного шару одиться М джерел описуеться розподтом Пуасона. Ц1 |ущення дозволили визначити матрицю когерентное^ эагованого поля ¡, тим самим, дало можливють розрахувати ¡нь поляризацГГ, азимут та ел1птичнють [10] розаяного рентного електромагжтного випромжювання. Отримано добре 1адання теоретичних та експериментальних результалв для дку дифракцП' поля на шар1 сферичних розс1ювач1в. Отримаж льтати можуть бути використаж для визначення параметра 1ювач1в, на основ1 вим1рювання поляризащйних характеристик 1ЯНОГО поля.

У четверти глав1 розглядались питания, що присвячеж енню, як теоретичному, так 1 експериментальному, ном1рностей змжи поляризацмних характеристик когерентного тромагжтного випромшювання, розс1яного неоднорщним этропним середовищем. Як модель такого середовища, лядався ажзотропний фазовий екран. Виршення векторноУ задач1 ракцГГ на ажзотропному фазовому екраж, в припущен! ГаусовоУ

статистики флуктуацм параметра [11] екрану, дозволило визна стул1нь поляризацГГ, азимут та ел1птичнють дифрагованого г Завдяки цьому, вдалося показати, що для екрану, що мае лн фазову ажзотропю, стутнь поляризацГГ розс1яного когерент електромагжтного випромЫювання сильно залежить вщ виг опромжюючоУ екран поляризацГГ Рис.2-теор1я.

1.0 0.9 —" I......1 ' 1 ' 1 ' 1 ■ ....... гк=юм :

0,8

0.7 а2=11.7 :

0.6 у о=о° X

0.5 0,4 ' е=45°

0.3

0 2 0.1 \ 0=90°

0.0 1 1 1 I 1 1 1.1.

О 10 20 30 ад 50

Б

Рис.2.

Також, спостер1гаеться залежнють поляризащйних парам) розаяного поля вщ параметрш фазового екрану, а с спостер1гаеться залежжсть вщ величини ажзотропи фазового гкр дисперай та рад1усу кореляцГГ флуктуащй параметр1в екрану. » залежносл ступеня поляризацГГ розстного випромжювання вщ виг опромжюючо'Г поляризацГГ дозволив вщнести ажзотропний фаз екран до класу ашзотропно-деполяризуючих об'еклв. Отримано ц< яюсне ствпадання теоретичних та експериментальних результат¡е Гх основ1 був пояснений складний мехажзм формування ажзотрс деполяризацГГ.

висновки

В дисертацм розроблена методика вим1рювання поляризацмних 1метр1в розс1яного когерентного електромагштного юмнювання. Теоретично та експериментально дослщжено ггорову та поляризацмну структуру поля, що формуеться при ¡¡янш електромагштного випромЫювання шаром неоднор1дного этропного середовища. Це вщображено у наступних результатах:

1. Вперше було показано, що при побудов1 систем вим1рювання )И1_и Мюллера розаюючих об'еклв найбтьш перспективною е 1а, в зондуючому канал'| якоУ використовуеться електрооптична 1Ьова плат1вка, а в приймальному кристальна хвильова платтка цка вюь якоУ поогндовно приймае потир1 фксованих положения, так ака схема дозволяе виключити похибку вим1рювання, яка виникае :лщок значноУ природноУ ашзотропП' електрооптичноУ хвильовоУ ¡вки.

2. При експериментальному визначенш матриц! Мюллера за )дом "чотирьох" поляризашй ¡снують чотири оптимально з точки ' м'|н'|м'1зац'м похибки вим1рювання, зондуюч'| поляризацн, а у метод1 ирьох" купв ¡снують чотири кути ор1ентацп швидкоУ в1с1 хвильовоУ ¡вки, при яких похибка вим1рювання матриц Мюллера е иальною.

3. Отримана вщповщнють результате експерименту 1 (етичного анал1зу стверджуе адекватнють обраноУ модел1 \ 1ьних ф1зичних процеав, що призводять до формування этропноТ спекл-структури при розаянш гаусового пучка дифузним ом скшченоУ протяжности

4. Знайдений характер зв'язку м1ж поляризашйними тивостями розаяного поля та концентрацию I параметрами ¡¡ювачт у дифузному шар1, може бути використаний для рювання параметра розс1ювач1в та Ух концентрацм. Монотоннють 1маних поляризацмних залежностей дае можливють визначати 1метри розсювачт за допомогою одного вим1рювання, уникаючи осування вимфювання просторовоУ структури розс1яного поля.

5. Вперше вир1шена векторна задача дифракцГГ на ашзотропному эвому екраш дозволила показати, що ступень поляризаци юмЫювання, розстного екраном з л1шйною фазовою ашзотротею жить вщ вигляду опромжюючоУ екран поляризацГГ. Залежнють еня поляризацм розстного поля вщ дисперсй' неоднорщностей ну, призводить до того, що за допомогою вим1рювання ступеня ¡ризацм розстного поля можна визначати статистичш

характеристики екрану, здмснюючи ттьки одне поляриза! вим!рювання.

6. Показано, що р1зниця ступеыв поляризацГГ випромЫюЕ розсюного ажзотропним фазовим екраном для ортогона; поляризацм опромжюючого поля дозволяе визначати вел!^ ажзотропй' фазового екрану.

Основн1 результат дисертацн опублкованГ у наст^ роботах:

1.Колисниченко Б. Н., Марьенко В.В Оптимизация параме схем измерения матриц рассеяния света // Оптика и спектроског 1996. - т. 80, № 6. - с. 966-969.

2. Колисниченко Б.Н., Марьенко В.В. Влияние концентр рассеивателей на форму спеклов излучения, рассеянного му слоем конечной толщины. // Оптика и спектроскопия. - 1997. -№ 5. - с.845-848.

3. Колюниченко Б.М., Мар'енко В.В. Проходження лазер пучка скр1зь мутний шар сюнченноУ товщини.// УкраУнський ф1з1/ журнал. - 1997. - т.42, № 3. - с.381-384.

4. В.М. Kolisnychenko, V.N. Kurashov, A.V. Kovalenko, Marienko, S.N. Savenkov. Polarization of coherent light scattered b} of identical particles.// SPIE Proc.. - 1997. - vol.3059. - pp. 154-162.

5.B.M. Kolisnychenko, V.N. Kurashov, V.V Marienko, S.N. Save Polarimetry of inhomogeneous slab of anisotropic medium.// SPIE F -1997. - vol.3359. - pp. 446-454.

6.Марьенко В. В., Колисниченко Б. Н., Савенков С Автоматизированная система для исследования поляризацис структуры оптического поля, рассеянного природными объекта! Оптика атмосферы и океана. - 1993. - т. 6, № 11. - с. 1460-1464.

ЦИТОВАНА Л1ТЕРАТУРА

1. Сидько Ф. Я., Лопатин В. Н., Парамонов Л Поляризационные характеристики взвесей биологических част Новосибирск: Наука. Сиб. отд-ние, 1990. - 120 с.

2. Приезжев А. В., Тучин В. В., Шубочкин Л. П. Лазе диагностика в биологии и медицине. - М.: Наука., 1989. - 240 с.

3. Марьенко В. В., Филин А. Г. Вращение плоа поляризации света с помощью кристалла LiNb03 // Вестник Киев-университета, сер. Физика. - 1983. - вып. 24,- с. 62-67.

4. Шутов А. М. Оптические схемы устройств измерения летров поляризованного излучения // Оптико-механич. эниленность. - 1985. - №11. - с. 52-56.

5. Марьенко В. В., Савенков С. Н., Красинский И. М. Условия !зации вращающейся фазовой пластинки в электрооптических аллах // Вестник Киевского Унив. - серия "Физика".- 1990.- с. 66. Джеррард А. Берч Дж. М. Введение в матричную оптику. - М.:

- 1978. - 342 с.

7. Воеводин В. В. Вычислительные основы линейной алгебры.-аука, 1977. - 302 с.

8. Борен К., Хафмен Д. Поглощение и рассеяние света малыми цами,- М.: Мир, 1986. - 660 с.

9. V.N.Kurashov.A.V.Kovalenko.Determination of concentration of iring centers in homogeneous media by polarization urements// Optical Engineering bulletin. - 1995. - v.6., №2, pp. 3210. Аззам P. Эллипсометрия и поляризованный свет. - М.: Мир.

I.- 584 с.

II.Рытов С. М., Кравцов Ю. А., Татарский В. И. Введение в стическую радиофизику. Часть 2. Случайные поля. - М.: Наука. -

- 464 с.

Колисниченко Б.Н. Рассеяние когерентного электромагнитного ения неоднородными анизотропными средами. (Рукопись). Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-латических наук по специальности 01.04.03.- Радиофизика, жий университет имени Тараса Шевченко, Киев, 1997 г. щается 12 научных работ, которые содержат исследования )сов, связанных с исследованием поляризации когерентного ромагнитного излучения, рассеянного неоднородной ггропной средой. Исследованы вопросы оптимизации схем 1ер-измерителей, с точки зрения получения минимальной шности измерения. Теоретически и экспериментально ¡дована анизотропная спекл-структура, возникающая при >ждении когерентного пучка через рассеивающий слой, пожена методика измерения концентрации рассеивающих юв в диффузных слоях. Решена векторная задача дифракции на м слое рассеивателей и анизотропном фазовом экране, ние векторной задачи дифракции на анизотропном фазовом ie показало, что степень поляризации рассеянного излучения ;ит от вида облучающей экран поляризации. Это обстоятельство

позволило отнести анизотропный фазовый экран к анизотр« деполяризующим объектам.

KnioHOBi слова: Поляризац1я, оптим1зацю, матриця Мюл. вектор Стокса, ажзотротя, фазовий екран, спекл-струк ажзотропна деполяризац1я.

ANNOTATION

12 scientific papers being defended contain the researchs on prot connected with the polarization of the coherent electromagnetic rad scattered by inhomogeneous anisotrophyc medium. The research done with the aim to obtain a minimum error in measurements optimizing the diagrams of Muiier measuring instruments. The anisol speckle-structure that appears while the coherent beam is pa through the scattering slab has been theoretically and experime proved. The method of measuring the concentration of the scatl centers in diffusive slabs was introduced. The vectorial task о diffraction on the thin slab of scatterers and anisotropic phase s< was succesefully solved. The solving of the vectorial task of diffractic the anisotrophyc phase screen ultimately demonstrated that the degr polarization of the scattered radiation depends on the type о polarization irradiating the screen. This fact allowed to take anisotrophyc phase screen to the anisotrophyc depolarising objects.

Шдписано до друку 29.12.97. Р1зограф1чний друк. Тираж 100 прилпрнишв. Вщдруковапо СП "Пзо-Нринт ", Кшв, вул Дмитр1всыса, 30, тел./факс (044) 216 4298, 216 2910, 216 5431