Релятивистские и корреляционные эффекты, взаимодействие с внешними полями в теории атомов, ионов и двухатомных молекул тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

/

российская академия наук

Институт спектроскопии

На права* рукописи УДК 639.184/186

ГЛУПКОВ Александр Васильевич

РЕЛЯТИВИСТСКИЕ И КОРРЕЛЯ1ИОНННЕ &Ф№К1Ы, ВЗАИМОДЕНСТВИЕ С ВНЕШНИМИ ПОЛЯМИ В ТЕОРИИ АТОМОВ. ИОНОВ И ДВУХАТОМНЫХ МОЛЕКУЛ

0( .04.02 - теоретическая <1нзикв АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени

доктора бяякко-мптема'ппески* наук

1 I о

Т1ШЖ - 1992

Габота выполнена в Институте спектроскопии Российской Лкадешп ноук и Одесском гидрометеорологическом институте

ОШЩИАЛЬШВ ОППОНЕНТЫ:

- доктор вмзико-математических неук,

Вайнштвйн Леонид Абрамович

- доктор физико-математических наук,

Лисица Валерий Степанович

- доктор физико-математических наук,

Островский Валентин Николаевич

Ведуяая организация: Троицкий институт инновационных и

термоядерных исследований

Защита диссертации состоится 1992 г. в " "

часов на заседании Специализированного Совете Д.002.28.01 по специальности 01.04.02 - теоретическая физика в Институте спектроскопии РАН по адресу: 142092,г.Троицк, Московская обл.

С диссертацией мояно ознакомиться в библиотеке Института спектроскопии РАН.

Апторефпрат разослан " 5 " _ 1992 г.

Учений секретарь Специппизиронанного Совята, ЛОНТОр фИЭ. МОТ.НПУК _ У.И.СофрОИОПН

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТУ

А?Ш§-?ьио5ТЬ_томи. Диссертация посвяв^на исследованию многоалоктрошшх систои:атомои, ионов,двухатомных молекул,дди которых необходим коррекций учет корреляционных,в так*« родя тивнстских г*Мвктоп то ьнеиних ( однородном ал«ктрическ(<и , .позорном, внутриплазношюн) полях.На гтротякмнии последних лот огромный интерес к изученяэ о па с;;гтои стимулируется потребностями аСТрОфНЗИКИЛШИКИ Г1ЛПЗМЫ И ЛйЗерОВ.ИСГЛЛОДОВаНИЯ.ми по управляемому термоядерному синтезу. В настсяавв время он еш« более вырос.что определяется суаоствеюшм п{хэгроссом в распитии вксперимоитальноЯ техники. Широкое» внедрение ь исил-здова-ния лазерной техники, сопровождающееся значительным увеличением цсааюстй.качества лазпрного и:муч»нии (/И), споооястновчло постановке в атомной физике задач , содоршдци новые важные физические аспокти.Это свяпано:о). с изучением все более энар гетичес"их процессов; 0). со значителмшм повышением точности измерений; я).с возможностью солектиьного гоздойствия на элементарные атомно-молвкулярные процессы вне-ишмн полями.

Процессы.в которых одновременно открыты многие каналы ради ационннх н беэрадиациогашх пароходов, пкл.чля п[<оц«есы спонтанных, вануздвшшх перекодов в присутствия ьноаиего поля из у чаотся особенно интенсивно. Это важно для [«шения таких актуальных практических задач как охлаждение темных пучков ЛИ , ¡."о.иигчация атомных пучкон,создание псоввоопгическмх усгр<ой1'Т1-управления движением пучка.Такие не задачи чозннкькгг при изучении процесса диффузии атомного состояния по систем почти перекрывающихся рндберговых автоионюационньх состояний (АС).

Известный зффкт Штарка,открытий. в прошло« столетии,строго говоря, не имеет ещо теоретического описания в смысле универсального ооьиснения всех особенностей,возникикяшх не только в а те «о Г'одсрюдп.но и о иервуи очередь в не ьодс родных сшломиг, не только в слабых полях, но и в сильных с напряженностью е : п4е~1. Сущеотвугаше методы расчета шторковскит резоиансов при обо^п^нии н» случпй иногоялсктротм* птомлв у учет ролятинип па с1йлкиг>111Г'|<;я с рядом принципиальных трудности. Значшель-мая чниь диссертации носвящонв развитии новых погледлрвт«чь-!ых нею ; .и |,-.>увтш той важной проЛлеми. Нплтич в сиртамр

почти в»/рожде»пшх состояний разной четности создает благоприятные условия для управления атомными процессами о помощью слабого олектричоского поля, в том числе создания инверсной заселенности. В диссертации рассматривается вопрос об управле нии распадом АС тяжелого атома Тт.Следует подчеркнуть.что опи садшо АС тяжелых атомов с помощью традициогош* методов типа многоканального метода квантового дефекта,различных вариантов метода самосогласованного поля (ССП) сталкивается о рядом известных принципиальных трудностей . В то ко время узкие АС особенно перспективны для использования в схемах селективной многоступенчатой фотоионизации атомов ЛИ. Сечение возбуждения атома в узкое АС может достигать значения 10"^см^,что на нос колько порядков больше сечения прямой фотоионизации в контиму ум.Это позволяет роализовывать элементарный квантовый процосо с предельным ~1-абсолютным выходом,что крайне важно в задачах лазерного детектирования единичных атомов,разделение изотопов

В последнее время в различных прикладных исследованиях имеют доло с плазмой, взаимодействующей с лазерным, мязорным или электронным пучком .Присутствие в плазме таких полей приводит к заметным сдвигом спектральных линий внутриплазменных атомов и ионов.Задачи учета их влияния на спектры втомов и ионов,про цессы ввтоионизации.диолектронной рекомбинации в плазме очень актуальны и далеки еще от своего разрешения. В случае плотной неидеальной плазмы имеет место сильная деформация атомных спе ктров под воздействием плазменной средн. Эта задача примыкает к хорошо известной ь физике о томе задаче о "ежетом" ятоме,интерес к которой стимулируется напр.возможностью существования металлического водорода, окон прозрачности в плазме и т.д. В случае плазмы, содержащей тяжелые ио!Ш, решение отой задачи требует применения релятивистского подхода < к настоящему моменту известны лишь нерелятивистские расчеты, в основном для атома водорода ).

Использование мощных лазеров в качестве источников влектро-магнитного излучения привело к пересмотру ряде основных положений .относящихся к процессу взаимодействия ЛИ с веществом на втомном уровне. В качестве примера можно привести явление мно

гофотонной .нелинейной ионизации атомов в сильном поле. Адек-

- -

ватное описание указанных аффектов требует развитая последов телышх »тантоьоэлектродинпмическмх (ЮД) подходов. I! диссер тнцни развивается ноуш." подход к списанию ат-ма ь Поли ЛИ.

К числу традициошгш зьдач ат<лшой $«энки отн юятоя задачи росчоги СПиКТрОСКОНИЧОСККХ Хари!'.'1ирИО?ик ОЮЬЮВ.иинин И ЭДоСЬ

естественно достигну? значителиний прогресс особенно для легких атомов, ыалоьльктрошшх шюгозаридних ионов.В то иш СПьМрЫ МНОГИХ 'ГИКИ лих. ИГОМиН И ни Но и до СИЛ нор ИЭУЧи1Ш Надо статично хо|к.»во. Самый яркий прюм»р :» ьгом р.щу -атомы тя*->лых

(шшр.Рг « Рг-нодоС кони). При »им иона не провидены »расчет является единстьонниы источником ня^^-ми-

О С140Й1Л'Ы1&. ГиЗуУииТО;», '.С-ир^Ц и^ .ии ¡^^сОЮ/ИЛ

тплышо методы расчета (ткни методов ССП, различных вариантов таории возмущений (ТН))с учетом и той или и чей и-зре коррадаци ОНШ.1", рОЛЯТИЬИСТСКИХ &М»)К !оь; О ИХ ПОМОЩИ) получоно большое количес.зо спектроскопической ннКрмацки. Для сложных атомов и для высоковозбувденных, АС важную роль играют спвюЦмчйскне вф^екты типа быстрого размазывания исходного состояния по нео бодримому набору конфигураций•"давление континуума",которые в рик:сиг упомянутых. методой до сих пор но доаускиьг кор^кпкл описание. Указанная проблеме крайне важна н ь задачах расчвей консташ различии! алиментарных. процессов ( моОхэдимых шшр.. для рнш«ния проблем создания лазоров коротковолнового дианазо нв о нспольвошишем горячий плазмы.усовершенствования и создя икя более оптимальных экоиморних лаэороь).Исп.>льзоьыша баз» -сов, генерируемы;: а традиционных методы, в расчетах конотон? влеметарных процессов чисто приводит к различияы в результатах в несколько раз .Одна из фундаментальных причин этою обстоятельств» аПКЛ.ШЯн'ГСЯ в отсутствии П те. рйИ КОр^КЧНОГЛ

ПрИНЦИПН Построения ОИТНМИЗИ|МПП1ШОГО ОДНСНЬЙ'ЯНЧНО'ГН'ПК'-! О Н]¥>

дставления, в рамках которого гвнерирутся оптимальные максимально "чистив" базисы векторов состояний, и гриспособлонного дп» "пссор.!.»? расчетов. Наконец отметим , что ячдвчв генерации

«ч!!чия:>ь!н1х бьзисов и учета плмшх КОррЛЛЯЦИОШ'НХ Кф1йКИ ■1о^рни сорицаюлиш* ионов и особенно двухагимны* молекул еще боЛ.к) ,-.! иш И МеНОО рчмрибот'шн.чем В теории ЯЧ.'МЯ И

!:Ч-(!!Н.1 ¡!| И'П'Г'ГИ-ИН.Н;:- НОРН* ПОДХОДОВ.

По л!; с с о рт а шги является: построение в рамках КЭД ТВ опт: низиров-ншого одноквазичястичного представления в теории мно-гоалектрошшх систем и развитие па ого основа последовательна го М<ПОДЧ релятивистской ТВ с пЪ Initio нулевым приближением для расчетов "из порвых принципов" атомов, ионов;развитее нового последовательного квантовомеханического подхода в тоорки квазистационарных состояний,в теории аффекта Штарка в сильном поле и ого применение к расчету анергий и ширин штарковских реяонаноов для ряде атомов; создание комплекса программ для массовых расчетов характеристик атомов, ионов в любых,вклшоя сильные, влектрических полях; построение в рамках КЭД последовательной теории взаимодействия атомных систем . с внешними лазерными полями; в ее рамках корректное.описание линий радиа ционного поглощения,излучения атоме¡развитие нового вкономно-го метода расчета двухвтом1шх систем, свободного от недостатков традициошшх подходов,получение на ого основе новых результатов при изучении свойств конкротшх двухатомных молекул.

Научная новизна. Предлокпный новый метод построения в рамках КЭД оптимизированного одноквазичастичного представлотш в теории многоэлоктротшх систем позволил разработать новмпири-чоскио варианты метода модельного потенциала (Mil) и ТВ с ab Initio МИ нулевого приближения что,как показали тестовые расчета ряда подокно изученных атомов,позволяет рассчитывать спектроскопические характеристики атомов и ионов из "первых принципов" со спектроскопической точность« ; ь рябото впервые проводок расчет уровней энергии и сил осцилляторов диполышх переходов для целого ряда рпнее неисследованных ионов,в частности, Fr-иодобных,выполнены расчеты анергии связи отрицатель них ионов, в частности, щелочно-земельных »ломентов и впервые ионов благородных газов Кг*,Хе*.Разработанный новый кипптопо-механический подход в теории резонансов и в задаче об г>ЭДякто Штяркэ дает приемлемые численные результаты расчета анергий и ширин штпркопских резонансов кок для атома водорода,так и для многоялектротшх систем, в частности., L1. Значительная часть ятих результатов получена впервые.Впервые в работе исследовано влияние одипролного плектричаского поля на ширины АС в мяо vopnoKTpoHWM рт"мп-Тт,прелсказан новый аффект сильного уншро

- (у -

кия реорнантациокно распадащихся резснансов в достаточно ели Оом подо.В работе продлоконы ыотодики расчета спектров втоыон во внешних вф^эктнвннх поляг штзиошюЯ, металлической, полупроводниковой срод.Расчет спектре тяколого атома Се в плотной неидоальной цезиоьой плази-э показал,что всякие окрукавдой плазменной ерздц приводит к сильной деформации спектр« .причем вклад релятивистских &}фэктов окаэыватся оч(?нь судествешшм.

Разработанная в работе последовательная КЭД теория взаимодоП ствип атогяшх снстеи с полем ЛИ, основанная на адиабатическом формализма Голл-Цшт и Лоу и технике моментов радивциоюшх атомных линий, позволяет непосрвдстеанно изгнать сдвиг, деф^р ^аиий контура линии в лазерном по,-о.

Развитый в работе новый высокоточный мотсд расчета двухатоы систем позволяет вффактивио и экономно решать крайне ььа-нув и молекулярных расчетах проблему корректного учета основных кор_ эляцйонных эффектов: эффекта поляризационного взаимодействия Внешних валентных электронов и эффекта их вкранирова кия; в работе впервые предсказаны внергии связи н равновесные расстояния в целом ряде ди>*еров щелочных изталлов. Предложенная в рамких метода новап форма поляризационного потенциала оказалась аффзктнвноП в задаче расчета квазаиолекулярних тер-!лов систем "атенд щелочного элемента -атом ртути".

РвэвиБввиыэ в работе метода в принципа прюх>днн для расчетов спектроскопических свойств практически любы* атоыов п двухато иных систем, включая их поведение во внешта полях ( алектри-чвеког;,. лазерном, внутриплазмекноы ) независимо от силы поля. Большим практическим преимуществом искомых методов является п; высокая пконошюсть, последовательность, высокая точность. ПрзЕадашшв иа ах основе расчеты позволили получить очень цен ну в »формацию о свойствах атомных а двухатомных систем, о кото рых до сих пор мало что было известно. Предсказание некоторых эг.ЕрактбрВъТйк Тг-подобных ионов, двухатомных соединений фрян-цнл олуши напевным ориентиром в работах по нх измерению.

Особенную практическую ценность представляют разработка в диссертации, касапциеся взаимодействия атомов с склытми внеш гашм полями,в частности с однородным 5йектричепким (аффект

Шторка). Предсказанный в работе эффект сильного уширеняя АС в атоме- Тш уже в слабом (~lOOV/cm) поле монет быть вффективне использован в задачах селективной ионизации атомов олектричес ким полем, разделении изотопов. Выполненные в работе кванто-механичасхие расчеты атомов во внешних плазменном,металлическом и полупроводниковом полях могут быть очень полезны в ряде приложений,в частности,в физике плазмы, кинетике и катализе.

, выносимые на защиту:.

- в рамках КЭД построено оптимизированное одноквазичастичнос ab Initio представление в теории многоэлектронных систем,лише нное недостатков представлений, генерируемых в традиционныз априорных подходах; на его основе развит метод релятивистской ТВ с ab Initio нулевым приближением для расчета атомов,ионов, вкличоя.многозарядные и отрицательные, из "первых принципов".

-разработан квазичастичный формализм вП.обобщаодий известный стандартный подход Кона-Шэма и отличительной особенностью которого является явный учет зависимости массового оператора J от анергии; метод целесообразно применять для решения задач , в которых важны эффекты энергетической зависимости -развит принципиально новый,последовательный,квантовомеханя-ческий подход в теории квазистационарных состояний в нероляти вистской квантовой механике и теории эффекта Штарка в сильном поле для атома водорода- операторная форма ТВ; метод двет приемлемые результаты для энергий и ширин итарковских резонан сов как для атома Н, так и для многоэлектронных атомов, -на основе формализма операторной формы ТВ и метода ¡¡СП разра ботан новый метод расчета спектроскопических характеристик : энергий и ширин итарковских разонансов,спектрального рвепреде ления сил осцилляторов, уширеиил ширин АС в поле- многоэлектронных атомов в однородном элоктрпеском поле;

-предложена релятивистская модель учета сильного влияния окру кашей плазменной среды на спектр! тязелых атомов в плотной яеидеальной плазме;

- в рамках КЭД с использованием адиабатического формализма Гелл-Мана и Лоу и техники моментов построена последовательная теория взаимодействия атомов с ЛИ , позволяющая рассчитывать непосредственно наблюдаемые в эксперименте характеристики :

сдвиг и деформацию радиационных линий поглощения и иэлучышя. -предложен новый, экономный,высокоточный метод расчета спектроскопических характеристик квпзи-и дву1«то>1ных молекул- фор мально точная ТВ с затравочным нулевым приближением, лишенный принципиальных недостатков традиционных априорных подходов; новым методом получены новые результаты при изучении свойств конкретных молекулярных систем.

-разработаны »Ммктивкнв, последователыше методики учете в молекулярных рчсчетаз зпгнеРгиг корреляционных (»Эдиктов:поляризационного взаимодействия валентных эликтрснов и их вявмю го экранирования; предлоиена новая форма поляризационного по-тттмиля, позволяйся корректно учость эМекти поляризации в ?вде'>5Х расчета днухптошпгг. модькул мехш ;,ышх потенциалов.

ЛЩ1робация_роботы. Результаты работы представлялись и докладывались на следупдих Всесоюзных и международных семинарах л конфе. энциях: конференция по физике электронных и атомных столкновений (Юрмала,1984),симпозиумы по теоретическим проблемам химической физики, по динамике элементарных втомно-мо-лекулярных процессов и химической'информатике (Черноголовка, 736^,1986,1993),симпозиум социалистических стран по новым про о^амвм спектроскопии (Грояик, 1984), семинорм а конференции по теория пгомов и «точных спектров (Ужгород, Одессе.I9W ; Тбилиси,1983; Томск.1999; Суздаль, 1991; Черноголовка, 1992). сомиийрм "Автокошзвцнонные явления в лтомаг" (Москва, 1905, 1939),свккнаги по оптической ориентации etotton и молекул (Ленинград, 1986» ID39); совещание "Элементарные принесен в поле ЛИ" (Узгород,] 907); сештар "Моделирование па ЭРМ атомных про ца ссоз" (IU',6г., 1932), национальные химические конференции ША и Канады (Сан-Лиего,1990;Гвл»1пкс,1990),конгресс по теоропгтпс кой хиоти (Торонто, 1990), Европейская конференция по атэдгй^ .'■о.пакуляраоЗ физике (Рига, 1992),семинары ИСАИ, мгу и др.

Публикация.Результаты диссертации опубликованы в Б4 статья* в советских и международных нурнвлох.

оаьем «.структура работа. Диссертация состой г из вредят'« . 5:;!гн i íif¡p.Rfii'.n«'-(pHHH»приложения и списка литературы ич J?PI и"

нпцглешоп«"^ инюяонп яч 250 с. мшттпописяогр т^кпп.подоржи!

Г IV'iytnf.-"!! ,t ТЯЛИИЦ.

с0до1ш?. .работы Во в&9£'2У?и обосновывается актуальность темы исследования, аннулированы ocuoBiBie задачи диссертации, кратко изложено сод*ржание диссертации по главам, перечислены основные положения, выносимые на защиту.

посвящена изложению метода построения оптимизированного одноквазичестичного представления в теории многоэлектрс иных систем,генерирупаего ab Initio нулевое приближегае в ада оовтической ТВ для релятивистского уравнения с централышм пс текши»лом. В 551.1,2 дан детальный обзор современных методо! расчета атомных систем,рассмотрены основные формы эффяктивныл обмонно-поляризационных потенциалов, применяемых в расчетах. Хотя большое количество спектроскопической информации было получено в рамках получивших широкое применение в расчетах методов, основв>шых на приближении ССП типа Хвртри-Фока (ХФ) в их различных модификаций на случай учета корреляционных, рвлл тивистских &Ф1пктов,одночвстичные представления, генерируемые в втих методах обладают рядом приниклиалышх недостатков.Так для сложных атомов и для ридберговых , АС значительную роль начинают играть тонкие корреляционные аффекты типа быстрого размазывания исследуемого состояния по необозримому набору конфигураций,давления континуума и др..которые в рамках изве стных модификаций методов ССП не могут быть адекватно описаны. Альтернативный вариант одночастачного представления дает метод естественных орбиталей, развиваемый на протяжении последних лет например, в работах Давидсона.Главное достоинство адась- векторы состояний получаются значительно "чище",чем в представлении ССП, что упрощает фактический расчет энергетической матрицы и матрицы элементов других операторов. Однако регулярного метода построения базиса естественных орбиталей, приемлемого для массовых расчетов не известно. Среди эвристи ческих подходов к оптимизации базиса в последние годы применение получил метод функционале плотности (ФП), однако в том виде, как обычно этот метод используется в массовых расчетах, его точночть часто оквзнвается недостаточно высокой. Во многих случаях оказываются очень эффективны различные варианты методов емпирического МП,однако,если какая-либо ампирнческяя

информация,используемая для подгонки параметров НП. отсутствует, применение этих Ш1 становится проблематичны. В 51.3 излагается адиабатическая ТВ роллтиьнстского уравнения с центральный потенциалом,в рамка?. которой функция состояния и ьно ргетичвский сдвиг г.ыракаются чорээ S-матрицу рассеяния. Указы вазтся общие принципы диагроматазациа матричных элементов раа личных операторов,определяется секуллрный оператор.Далее cipo ится ряд ТВ для сякулчрной матринк. В § 1.4 рассмотрен вопрос аффективного учета основных корреляционных :4фектов как ьЭДйк тов высших порядков ТВ.Выделяются два основных типа эффектов: I .состояния, с воя б увдянным octwh «»точней ггнсте'ш с ела нцокопцкцци квааичвстнцйст чад сст?всг;их нилсгзкиа учитывав? дополштельное поляризационное взаидадейстЕиа (IIB) квазичастиц друг с другой ; 2. состояния с заморовенюли остовом и воабун-деюшмн квазичастицашг.их наложение учитывает поправки высших порядков от непосредственного взаимодействуя кьазичастиц друг с другом.Для потенциала ПВ предлагается нолая нелокальная релятивистская форма, полученная на основе расчета диаграмм "2" порядка ТВ о применением релятивистского ««года Тем:: с a ir, р. га:

tfpolírlr2)"Xt/ar"Pc0)1/3ír*>е(г' * /'гГг'1 lr'"r2l

-{f(Ir,p(l0)t/3<r' )6(г' )/|г,-г' |Jdr' ' )В(г* •) /

/¡г*'-r?j)/ jdr p¿0),/3(r)-e(r)},

где Ö (г) * С1 +! Зт." • ' (г) J2/3/c2>'/2, рс-8Лвк*.?ронная плотность, о - скорость света,X -численный коэф!ициент. В §1.6 форыулиру ется новый принцип построения оптимизированного одноквяэичве-тичного представлв!шя, генерирующего оптимальный оазис ( "0я приближение) ТВ.Для стого используется энергетический подход.

Основная задача- формулировка принципа выбора электронной плотности рс остова в атомной системе с одной и несколькими квазичпетицами над остовом,не использующего эмпирические энэр гии.Показано, что принцип оптимизации рссвдзан с минимизацией Фй.продстовлягаяго собой специальный вклад поляризационных ди агримы 4 порядкч КЭД ТВ в мнимую часть энергии возбужденного состояния, Д->;л определенности рассмотрена одаоквазиччетичнвп

- П. -

системе.Возмущением в ТВ является оператор: гле А-вектор-потенциал электромапгатного поля,^оператор то 7с(г)- МЛ остова.Ненулевой вклад в мнимую часть энергии в н них порядках КЭД ТВ дают диаграммы: В= - единствен«

диаграмма 2 порядка ; Ад- прямая и Аех» -обм

нея, диаграммы 4-порядка КЭД ТВ,учитывающие влияние поляриэ емости остова на самодействио квазичастицы; Оптимальным явл ется базис ТВ,который уже в I неисчезвгаем приближении игам зирует неюшвриантный вклад А д. При этом фактичекски миними; руется вклад коллективных «{фактов в матричные элементы опр деленного типа,что соответствует общему принципу построена базиса естественных орбиталей.Соответствующий вклад диаграмм

Ай в 1ш Е: 1с---е? ПИйг,<1ггйг3агА £ ("¡¿"Гй^ +

> О-а^/г^).

{[{Оза4 - (азПз4)(а4Пз4))/г34 .01л1 ^(^2^34) ♦ «ап* 008'шап<Г12+г34)пи ^"ЗД У (а4°ЗЯ> >> ,фт(г3,фа(г4 ,фп(г2 ,фв<Т

где а^- матрицы Дирака, Ф - собственные функции уравнения Дн река с МП.Индекс т нумерует конечное число состояний,занятых в остове и состояния отрицательного континуума. Связанная с континуумом часть описывает поляризацию вакуума электронного поля.Известно,что численно поправка на поляризацию вакуума в реальных системах настолько мала,что ее имеет смысл учитыват лишь в очень прецизионных расчетах.Опуская часть суммы с после ряда преобразований приходим к конечной системе интегр -дифференциальных уравнений, решение которой дает оптамальну рс.Связанный с ней стандартным обрвзом МП остова далее испол зуется в качестве ЫП"0"приблга:ения формально точной ТВ <§1.3 В §1.6 для многоэлектронной системы развивается квазичастич ный формализм теории СП, обобщающий известный формализм Кона Шэмэ на случай учета энергетической зависимости межчастичноп взаимодействия.Подход целесообразно использовать при решегоп тех задач,где важны искомые энергетические эффекты.

В ттве_2 для аппробирования развитых выше методов,а также с целью получения новой спектроскопической информации о прак •плески неизученных ионах выполнены расчеты в рамках энерге-

тнческого подхода и метода ab Initio и полуэмпирического МП энергий, сил осцилляторов для целой группы атзмов и ионов, в частности атомов и ионов изоэлектроюшх серил атомов щелочных металлов (Na,Rb,Ca,Pr), а такае А1-,Са-подо£ных ионов. Значительная часть результатов,в частности, для Се- , Рг-подобных конов получена впервые. В качестве примера в табл.1 приведены полученные в работе значения сил осглллятср:>в для Зе-Зр перехода в ионе SYI. Использовалась модельная функция вида:

pírbpjjd-)* pL(r)—|-exp(-2r) + 3^-eip(-br)(1 -br^bV), где Py. -вклад К -оболочки, р^-вклад L оболочки остова с Ne-подсбной конфигурацией. Единственный параметр b находился согласно описанной в главе Т пЪ" Initio процедуре,исходя из гдгзацин ФП ImflE.KaK и следовало ояидать.существенным оказался вклад поляризации остова¡полученное в расчете оптимальное эна чение параметра b =0,58 функции плотности и соответственно МП "СГприГ ижения хорошо согласуется со значением Ь,использованным в эмпирическом расчете Не-,М£-подобных hohob¡эмпирическое энвчвние:Ь8МП»0,59 получено по экспериментальной энергии иони зенки SYT .Проведенный расчет в принципе указывает на практическую эквивалентность подходов, основшппл на полуэмпиричес-KOü и неэмпирическом моделировании "СГприблгкення ТВ,и коррек тность этого приблийошш в смысле соответствия эксперименту. ТАБЛ.1.Силы осцилляторов gf дипольного перехода 3s2S-3p£P в ноне SVI; а) вклад Ic ; Ь).значение gf с учетом поляризации остова;с) значение gf без учета поляризации остова¡d) экспе-риментадыюв значение gf; ( b- параметр рс).

b 0,56 0,58 0,60 0,62 0,64 0,66

a, tO"2 0,1052 0,1035 0,1040 0,1051 0,1063 0,1076

b 0,652 0,664 0,678 0,69! 0,705 0,770

о 0,69

d o,66i0,02

В глпрч !7 пгяв«дянн тпюхе результаты расчетов спектроскопических флкт(-;юп для ионов нзоэлектронной серии Arl п ряда тя аелнх атомов в рямкях релятивистского приближения <И! (§2.3).

й $2.4 приводятся результаты расчета на основе релятивистской ТВ как с аЬ 1л1Но-,так и эмпирическим "О" приближением энергий связи в ряде отрицательных ионов,в частности, уточняющие кмеисиеся в литературе данные для ионов щелочно-земельных ато моб Са, Бг и гфедсказывапше существование новых стабильных отрицательных ионов атомов благородных газов Кг*, Хе*.

Г^'ЬО..? посвящена изложению принципиально нового в теории последовательного квантовомеханического метода расчета атомных характеристик во внешнем,в частности, однородном электрическом (&Ф1йкт Штарка) и внутриплазменном полях. В $3.1 и 3.2 анализируется современное состояние проблемы расчета характеристик квазистационарных состояний (резонансов) многоэлектрон ных систем и дан детальный обзор работ по эф1юкту Штарка.Этот эффект в последнее время вызвал "всплеск" рвбот вевязи с необ ходимостью решения ряда актуалышх задач: смешивание в поле квпзидискретных состояний,автоионизация сложных атомов, аффект потенциального барьера (резонансы формы), возможные нопертур-бативные эффекты воздействия электрических полей на АС,ответе ТЕвнные за диэлектронную рекомбинацию.Хотя в теории достигнут известный прогресс, тем не менее суиествушие методы расчета штарковских резонансов в основном соориентированы на атом Н . Их обобиение на случай многоэлектрошшх атомов весьма пробле-матично.Среди существующих методов следует выделить ВКБ метод .метод асимптотических фаз, в принципе им о геи о одно и то же ус ловив применимости:резонансы должны быть хорошо отделены друг от друга и от континуума. Подходы, основанные на ТВ по полю, требуют применения процедур суммирования расходящихся рядов ТВ типа бореллевской и др.Более &Ф1йктивными являются методы, основанные на построении функции резонанса путем разложения по некоторому базису типа штурмовского,однако эти методы едва ли легко обобщаются на многоэлектронный случай.В 53.3 предлагается единый квантовомеханический подход к решению проблем теории квазистационарных состояний, включая эффект Шторка как для атома Н.так и для многоэлектронных атомов,а также проблемы рассеяния.Метод позволяет рассчитывать комплексные собстве нные значения (СЗ) энергии и, что особенно важно подчеркнуть, применим для исследования области спектра вблизи понизивгаего-

оя под влиянием поля континуума. Суть метода заключается во включении известного в теории "dlotortert waves" приближения

в poraoj формально точной ТВ. Гамильтониан "О'приближения HQ ТВ обладает только стационарными связанными и состояними pao соянч.ч я опредоляотся системой ортогональных собственных Фуп иций (СФ) и СЗ энергии без кокхретсашдои потенциала "СГприб-лигкнгая.Для достижения быстрой сходимости ряда ТВ выбирается физический разумный спектр ОФ я СЗ.Порокетр малости ТВ - Г/Е (Г, Ч -ияркна°и очоргия рояоийнсо).При этом условие Г/Е*1/п ^пг.гч. ^дшюо дако вблизи границы понизившегося континууме .Дан ныИ метод получил назвонив операторной формы ТВ. Для атома H

vrmmiairuo Шпо тли^лглг. (/ni/ глЛиtjiio nr» ч пп гс по тч^а р мпрпЛл1гг1»1Тг»ги'Т1*

Г?СрДГ!СТЗХ с fj Т- Н0 ССПППДООТ С ПОЯШМ Г0Г"1ЛЬТС!ИП!!С" пря еО.Чтобы рассчитать ширину резонанса в низшем порядке ТВ не обходим базис только функций связанного состояния Ф^К.^.ф) и состояний рассеяния (С.т),ф) с одинаковыми СЭ.Здесь решается общая проблема построения функции связанного состояния и полного ортогонального набора функций рассеяния.Система диф.уровнений, получаемая после разделения переменных: (C.tí.'Í•>- fp^C.) «Rb^XC, рщтется при слоду^да у слоит-:

f(t) -0, г, « -г.-; £Д(Р,Е)/<ЗЕ=0 , где

ШЛ) i lm íí/( t) »- (g'(t)/k)2)-t,m!4<'

t tr>

Первое - стандартное условие, второе минимизирует амплитуду гсккптотччосжих осцилляция функции,огтсывощой движение вдоль тГосп(а этом направлении имеется барьер).Эти условия квантуют онерпю Е,константу розделения pf.Функция рассеяния имеет вид

®к.я(С.т».ф)- fE>n(i) KE';i(T» (C-T?im|/2exp(inxp)/(2w),/2

я ортогонально ф'/нкшм связанного состояния,о текгч любой дру гой функции рассеяния с СЗ Е"; gE,B выбирается в виде:

gE.e(t) = g, (t) - Z^ggft),

Величино Zp ивходится из условия сртогоиальности '^I^V0 Bue функции определяется решением систега уравнения (Pj+Pg^l}

rF/n + lr!1|il,rÊ*8 + [Г"'2 + - «/■1 1 ;' ..,,•')

- [5 -

еГ + + 1Е/2 + + ША 1 в, =0,

Вг + Щ-'Вг + + + СХ/А 1 82 = 26е.ь

В низшем порядке ТВ мнимая часть анергии определяется как:

1шЕ » Г/г = % <®ЕЪ|Н|ШЕа>2 (о полным гамильтонианом Н) и легко факторизуется в виде про наведения одномерных интегралов. Функции Ф^и ®£а нормируются соответственно на I и 0(к -к'Ьусловие (к-импульс электрона). Матричные элементы <®е>н)Н|®е..0 >,включаодие поправки высших Порядков ТВ.определяются аналогично.Вся вычислительная процедура сводится к решению системы дифференциальных уравнений и является одномерной.В отличие от существу ища подходов,предло хенный метод позволяет построить функцию состояния с комплексной энергией с полным ортогональным дополнением функций рас-оеяния.Это позволяет риссчитывать характеристики любых процео сов,упомянутых выше. Метод является универсальным и применим для описания резонансов в принципе любой природы. В настоящее время он применяется нами для изучения резонансов компаунд -ядра, образующегося при столкновении тяжелых ядер. 'В §3.4 пре дставлены результаты массового расчета штарковсккх резонансов

Табл.2. Энергии и ширины штарковских резонансов для атома водорода : а-наст.расчвт-.Ь - Дамбург-Колосов (1976) с- Колосов (1987); й Вепавв1 & СгессМ (1980 );е, Островский -Тельнов (1989); I- Попов-ВаЙнОерг-Мур-Сергеев (1991).

(п П^ш} 6 Метод Ер.ат.ед. Г , ВТ.од.

2 0)0 0,005 в с 0,1426 0,1426 0,102 0,106 10~3 Ю-3

9 0,1426 0,106 10~3

0,01 а 0,1661 0,108 ю-1 ю-1

с 0,1661 0,109

<1 0,1661 0,109 1С! 10'

е 0,1661 0,109

5 2 ? 0 1,0.10"4 а 0,2062 0,278 ю-5

Ь 0,2062 0,228 Ю~5

1 0,2062 0,228 ю-5

Г 0,2062 0,222 ю-5

8 атоме водорода для целого набора состояний и полей.В качестве примера в табл.2 приведены некоторые ноши результаты, а Totcto даогзшося в литературе результаты, полученные на основе ресчогов в ВКБ приближении, суммированием расходящегося ряда сОучной (по поля) ТВ и числа шшн решением уравнения Шрединге-рэ с мспользоеагша:.! разложении по некоторому базису.Как видно настоящий расчет уао в "I" порядке операторной формы ТВ дает вполне приемлпмко результаты. Естественно точность может быть уквлчччнв уютом сладу пае го порядка ТВ. Целый ряд результатов здесь н работе получен впервые. В § 0.5 аналогичная последова тельная теория развивается для описания эффекта Штарка в случае ичогорлектрс!П21Г спстсу.ь четности, втоноп элкштов ¡цз-"г-тпллзп;подход основывается на операторной форме ТВ и методе 'Ш,позволяет рассчитывать характеристики многоелвктрон них атомов в электрических полях любой напряженности. В 5 3.6 приводятся результатын расчета итарковских резонансов для ато ма лития и проводится сравнение с имеющимся для слабых полей экспериментом.Здесь ае указывается на важность разработанного метода в связи о возмомшм использованием для расчета процесса селективной кс.глг.гчит атомоа мантрическим и лазерным по-я«м, опорные предложенного, по-видимому.B.C.Летоховмм. В §3.7 решена аодпчп о илиянки электрического поля на овтоиониззщгон ныи рег>он«нсн о достаточно слолном отсме туллия.Если два АС -рсзноП четности, то внешноо электрическео поло может нх сыв-пать и порорпепроделоить меаду }шми вероятность АО распадо. Проведенные расчеты предсказывают еффек? сильного уширения уз кого пвтоионизациошюго резонанса, раснадавщегоя по реориентв ционнсму каналу (ото канал впервые указан Ивановым.Видоловой-Ангеловой) уже в слабом поле поле с elO^J/cM. П тпОл.З притзе ленн соответствующие ширин» ЛС в зависимости от е.

Тябл.З. Знчрпш и вирины АС в атоме Tin (в см-1; б - в V/cm)

Состояние:-В.е-0 ' Г.е-0 Г.в-50 ГТе^Ш Г,еИ5(3

J 49854,7 1.1Н-05 1,16-04 4,27-04 <\:>Л П<

3)?5p1 (§4 49865 1 ,207-01 1,205-01 1,203-11 1 .¿МП

Р ''_____________ _

В §3.7 решена задача учета влияния окруианцвй шшзманной ср§-ды на спектры атомов и ионов.которое может быть очень сильнш в плотной ноидеальной плазме.В частности, известно, что в Св-неидвальной плазма при плотностях Ю^-Ю^см-3 имеет место сильная деформация спектров атомов. В работе развивается реля тивистская теория расчета искомого аффекта Ц демонстрируется важность учета релятивистских поправок на примере расчета спектра атома Се в плотной цезиевой плазме. В §3.8 рассмотрен круг задач, связашшх с взаимодействием атомов с внешними пота нциалышми полями, создаваемыми в ряде сред,в частности, «эта лличиской и полупроводниковой. По своей постановке задачи типично квантовомеханичоские, однако они имеет очень вахзше при локошш,в частности,в кинетике и катализе.Путем числешюго ре шения уравнения Шредингера проведен расчет спектра атома водо рода и установлена корреляция мезду типом спектра ( с алойной или дискретный) и параметрами ЫП, используемых для описании искомых полой; эти параметры связаны однозначно о параметрами электронной структуры указанных сред.

Глава_4 посвящена построению в рамках КЭД последовательного нового метода описания взаимодействия атомов с полом ЛИ.В14.1 дан дотальшг? обзор современных методов расчета характеристик атомов в иоле ЛИ,а таете указан ряд новых эффектов,открытых в последние годы.Откзчаэтся ряд неудовлетворительных моментов в существующих теориях.В §4.2 рассмотрена строго математическая и физическая постановки задачи. Предлагается изучать характеристики атома, непосредственно наблюдаемые в современном екс-перименте, в частности, линии радиационного поглощения и нзлу чения. Положение и форма атнх линий полностью определяют спек троскогшю атома в поле ЛИ. Линии описываются своими моментами ^ разных порядков.Основной вклад в ^.естественно, дает резонансная область. Величины ^ можно разложить в ряд ТВ , хотя для вероятностей перехода ТВ может быть неприменима в реэонан сной области. Моменты цп существенно зависят от качества ЛИ : ингенсивнооти и кодового состава, причем обнаруживается их своеобразная зависимость от квантовости процесса,Удобный подход к решению задачи дает адиабатический формализм Гелл -Мнна и Чпу (энергетический подход). Для произвольною уровня а вы-

'тасляэтся шотмая часть энергетического сдвига Im En(w0) как функция центральной частоты лазерного импульса ы .Искомая фун кция имеет вид резонансной кривой.Наядой розонпнс 'связывается с конкретным переходом а-р, а котором поглощаотся или излучается определенное число фотонов.Рассмотрим для опродолоннооти переход а-р о поглагшием к фотонов, причем обо уровня а и р-дискрзтныо. Для резонанса, соответствукцого этому переходу,

ВЫЧИСЛЯЮТСЯ ВЭЛ'.ПИКЫ:

ChjJfpa| k) » Jdu ImEa(o>) (w-"o /k) / N,

Мад = /Л» ImE^ (ш) (GMi^XJ/k)m/ H.

i An N= j Go.' imba -нормировочный множите ль, - положение несмещенной линии атомного перехода a -р, Cw(pa|k)~ сдвиг линии при к-фотонном поглощении, w =u +k Ooj(pa|k). Первые моменты и Цд определяют соответственно сдвиг центра тяжести линии, ее дисперсию и коаМмниент асимметрии. Для их вычисления требуется разложение 0Еа в ряд ТВ.Для получения этого розложе тшя используется адиабвтическая формула Гелл-Мана, Лоу (§4.3) Здесь у.е упмннпотпл, что адиабатическая «Хорглулм справедлив? по кройней H'ips с юй ■'<} точностью,что п ТВ. Далее в §4.4 при родятся окончателышо nwpnsoint!) для сдвига и деформации радиа '.»ifot-HHX атсюшх линий в поло Л;5 ггрн различном рмборе Формы ям пулюч ли (Гчуоса, Лоренца ).В §4.Ь раг.робатыасотсл численная процедура олрэделонил цементов радиационных линий, основанная не методе дкф^оренципдьиих уравнений Л.И.Иваново. Наконец п § !.6 приводятся конкретные примеры численных оценок моментов радиационных атомных линий, проводится анализ ряда эксперимен точ (дчч Ч,С(?).домштстрируяпдаЯ лЯФоктишюеть расшитой теории.

г note 5 поезидана рчзьития нрмншншплыю ногнх методов рао чета кваэи- и двухатомных молекулярных систем,лишенных недостатков существущих традиционных априорных методов. §5.1 посвящен обзору современных подходов к расчету электронной струк ту pi wMwxy.irpinix <ттем,в чпстисоти,рассматривавгея инк полу ?мгоц нчоскио. ч з". и несмнирическио метода, дветоп их крптош хяряктсристякя. опализяруятся основные достоинстве и т»«д'-''*тчт :ги.Укаэнвоегея,что рзгаюйшим критерием эЭДяктивиооги .пуо иг:'-иного метода является его способность наиболее полно и после- 19 -

довательно учитывать играющие очень важную роль ( значительно большую,чем в случае атомов) в теории молекул аффекты межэлак тронной корреляции,. 13 §6.2 развивается принципиально новый в теории метод расчета,базирующийся на формализме формально точ ной ТВ с МП "О" приближения и вФ1*жтивным учетом важнейших ко рреляционних аффектов как ^фактов ьисших порядков ТВ.Введено кваэичастичное разложение для секулярной матрицы

К « M<°h м(1> + ы<г> + м<к>

где к-число надостоъных квазичастиц; "О" приближение ТВ генерируется решением уравнения Шродингера с ЫП в сфероидальных координатах.Развиваются оригинальные регулярные процедуры учв та таких вакиойших основных типов корреляционных аффектов как эффекты ПВ внешних валентных электронов через поляризуемый ко лекулярный остов и экранировочше эффекты. Предлагается новая нелокальная Форма потенциала ГШ. Здесь же в рамках разработан ного метода ТВ предлагаются новые методы расчета потенциалов ионизации нейтральных двухатомных молекул и отрицательных молекулярных ионов, обладающие высокой точностью. §5.3 посвящен приложению развитых методов применительно к конкретным задачам: выполнены расчеты молекулярных постоянных для двухатомных молекул- димеров щелочных металлов (АВ: А,В = Ll.Na.K.Rb, Cs.Fr) и молекулярного иона .Большая часть приводимых результатов получена впервые. Иоквэшю, что учет указанных выше корреляционных эффектов принципиально важен для получения высокой точности расчета. В § Б.4 развивается версия метода эффективных гамильтонианов для расчета межатомных потенциалов взаимодействия (кввзииавекулярных термов), основанная на корректном учете эффектов ПВ, по методике,изложенной в §6.2. Выполнен расчет квазимолеиулирных термов систем "атом щелочного металла-атом ртути", для которых к настоящему моменту отсу тствуют надежные спектроскопические данные. §§ 6.6,6.6 посвящены npHMetismm разработанных в работе процодур учета многочастичных корреляционных эффектов б методе ФП и методе уровне пий.л.вивепия с цпяью их дальнейшего усоваркенствсвпнип.На основа раечвта спектроскопических яармктрристик ряда мотку ляр-нях систем н pOMitox метода ФП я метода уравнений яри«<птп и|».,Ц1?мгч.»'.!ур«ро»<;.' "J »М^КТЯРИОСТЬ .

Основные результата диссертации состоят в следующем:

1).в рамках КЭД предложен фундаментальный ab Initio метод поо трсоиил оптимизированного одло:ссЕзичастнчного представления в теер:п нпогоэлохтрогашх систем,основашшй на принципе мшпши-чашш вклада поляризационных диаграмм 4 порядка КЭД ТВ в мни-•■уп часть олекгрон*;ой энергии птомэ; па ого основе разработали ab Initio варианта методов МП п ТВ с ab Initio нулевым прибтоеччем для расчетов птомов и ионов из"первых принципов"

2). выполнены рпсчетн уровной энергии я сил осцилляторов для ионов изоэлектронных серий щелочных атомов (NaI,RbI,CBl,FrI), я гаилт ait,Опт, демонотпияудпие эфЬектшшость предложенного

твк»в екйнрвлентчооть онэиоов, генерируемых искотым вЪ initio представлением и представлением, получаемым в эмпирических мзтодах МП и ТВ ; часть результатов получена впервые;

3). предложена новая нелокальная релятивистская форма поляризационного потенциала для многоэлектронного атома, выведенная на.основе вф|яктивног,о расчета основных поляризационных диаграмм ТВ в релятивистском приближении Томаса-Ферми;

4), выполнены расчеты янарпш связи электрона в ряде отрица-тольнг.ч ио!;оь, ï ïo з воли вши о уточнить существующие дашше для >ю:юп рдало'шо-зос.олышх атомов Ca.Sr и предсказыввпцие сущес-тво&пкиэ новых с.;аояяьннд отрицатольинх попов втомов Кг*, île?

5).г,пзгл5т ксазичестичннй формализм <Ш, обобщавший стандартный форчя/тэм Конв-Шамэ »;« случвй учета зависимости мпссового one ротор» £ от анергии е;получены простые виракения для ¿УЯе; вндолнан расчет спектрофпктсров ряда Аг-подобних и др. ионов; G). пр-здлон'М! новый последовательный кпантовомоханический под ход в теории квазистационарных состояний и в теории эффекта Шт-'.'рч« з сильном поле,в основе которого лежит операторная фор ;.ш TL!; проведены массовые расчеты энергий и ширин итврковских резонансов атома водорода для различных состояний и полей, демонстрирующие эффзктивность и вполне приемлемую точность ;чтсдз,кск поквэвло сравнение с оуцествупвими лучшими вариантом! росчотов о ремкох других подходов;в отлично от упомянутых методов предложенный подход легко оОоОщаотся на гяюгеэлэк трошшй случай,учет релятивистских эффектов;кроме тот.,позволяет рассчитать комплексную энергию, соответствующую розонпн-

су, плюс полный ортогональный набор функций рассеяния; 7). на основе метода МП и операторной формы ТВ разработан новый непертурбатньный (по отношению к внешнему пот) метод р§о чета спектроскопических характеристик шюгоолектроиннх атомов (энергий Е, ширин Г штерковских резонансов, спектрального рас пределения сил осцилляторов и др. ) во внешнем электрическом поле; проведены расчеты Е, Г штарковских резонансов для атша Li; Создан автоматизированный комплекс программ. Е). решена задаче о влиянии электрического поля на ширины ¿0 в атоме Тш.Предсказан эффект сильного уширения реоривнтаццон-но распадающихся е втоиониэ пциошшх резонансов в атоме Тт усз в слабом электрическом поле (~100 V/cm).

9). предложена релятивистская схема учета влияния окружающей плазменной среды на споктрн тяжелых атомов в плазке; Расчет спектра атома Св в плотной цезиевой плазме показал важность учета релятивистских Бффектов, приводящего к количественным изменениям в картине деформации спектра атома.

10). решены задачи о спектре атоиа водорода в вффэктнвнНх по лях,создаваемых в металлической и полупроводниковой средах в описываегдых на основе МП; установлена корреляция меаду типоьз спектра (сплошной , дискретный) и параметрами №1, связанными о параметрам электронно!! структуры искомых сред;

11). в рагжах КЭД с использованием адиабатического, формализма Гелл-Мана н Лоу и техники моментов построена последовательная теория , описывающая взаимодействие атоме в лазерным полеу;по лучены формулы для комэнтов радиационных атомных линий поглощения и излучения, определяющие сдвиг и деформации последних;

12).развит новцйtвкономный метод расчета двухвтошшх Шлекул: формально точная ТВ с МП нулевого приближения; выполнены расчеты энергий связи.равноввсних расстоянкйдимэров щелочных т та двое. Подавляющая чаоть этих данных подучена впервиэ; показано, что два основных корреляционных аффекта: поляризационное взаимопойствке валентных електронов и аффект экранирования должны учитываться в прецизионных расчетах одновременно.

13). Предложены новые формы поляризационного потенциала и показана их вффективность как в расчетах двухатомных молекул так и рночетак ¡^""-молекулярных термов двухатомных систем.

1 .Глушков A.D. ,йпгшов Л.Н. ,Иванова Е.П.Релятивистский распад зопбуздошшх атомных состояний Обобщенный энергетический под ход //Аптоионнпационные явления в атомах.M:НИИЯФ МГУ,1986. г.Ттапота E.P.jvnnov L.N. .GJuahkov A.V.,Kramlüa A. E.//High ante г correction» In HolalSvhUlc Perturbation Theory nit,h model zero Appro*imation//Fhyo.3cr. 19ar>.V.32.НД. P.512-524 .

3.Глушко» А.В.С««»ия9 п дпформитя рада-тиоиных атомных лигой о поле лазерного излученкя//М'1Тпр. I сом.по оптич.ориен тации атомов и молекул.-Л.:ФГИ им.А.И.Иоффе,1986.С.103.

4.Глутко»> A.B., Цчдико^кпя С.". Попы" метод определении .,1{пктр<?скошгтос!сгх 1дктсроп отомоп.Гасчвт Аг-подобных ионов // Ироцесссн во внутротгих атомных оболочкох. Под ред. Софроновой У.И. И!.. 1986.С. 173-179.

Б.Глушков A.B., Малиновская C.B. Новый метод определения спектроскопических факторов атомов и ионов// Опт.и Спектр. 1937.Т.(32.N5.0.966-969.

6.Глушков А.В.,Малиновская С.В.,Филатов В.В. Расчет спектроскопических хирйкт(-?ристик AI ГЮДОбТШТ ионов методом модель кого потешшоля//Опт. я Спектр. 1987.T.62.HR. О ЛЯГ -- Г 2 ] Б.

7.Гл'»'ккпп A.B. кввзичпсттннй валентный гамиль-

7 0ИИПИ МОДОКуЛ В ПООЛОДО.''ПТ'.»ЛЬ)!ОЙ ПОДу аМПИрИЧйской теории //

¡Л!. струит. х и>«;и. ! . Т. 29. H 4. С. 3 -10. Ч.Глушкпп A.B..Малинопскпл 0.П.Новый подход к построении иф фиктивного потенциала валентных элоктро|юи//лурн.фия.химии. ! 988.Т.б;:.m .С. 100 104.

9.1'луп:ков A.B.,.Малиновская С.В.Эффективный подход к постро-emin модельного потенциала многойлектронного птпмч //0п»кт~ рО^КОПИЯ МНОГО'1()рЯДНКХ ИОНОВ.Иод рг'Д.Са^рОНОВОЙ У.И.-М,1988. т.Глуикор A.B. 00 одной модели многоэлокгронного атома //

Опт.и Спектр.1988.Т.64.N2.С.446-448. 11.Глушков А.В.,Малиновская О.В.,Филатов В.В. Расчет и пкет-рЧПОЛЯНЯЯ СПЧКТрОСКСЯПГ?"ГКИХ хпрпкт'ориотик СЛОКННК МНО? о?п ряяннх ионов// Ппектроскония многояерпднн!! ипнов.Ипд {«д, f :»1р<.жопой У. И. - M.. 1988. С. 121 -128.

1?.Г.пупгкев АЛ1. .Филатов В.В. Рлсч»т и вкстраполпнлп v'.^pü«*} -.ii'-pi ии f',n„ подушных НОНОВ//0ИТ.И СпоктрЛЭЗЭ.Т.R6.HP«.0.1273

13.Глушкав А .В., Малиновская С.В. .Филатов В.В.З-матричный фор мализм в расчетах вероятностей атомных переходов с учетом поляризационных вф1вктов//Изв.вуз.Физика.I989.N12.0.73-79.

14.Глушков А.В.Универсалышй квазичастичный внергетический функционал в теории функционала плотности для релятивистского атома//0пт.и Спектр.]9Ö9.Т.66.HI.С.31-36.

16.Глушков А.В.Приблинешшй квазичастичный функционал в теории функционала плотностн/Укр.физ.ну рн.1989.Т.26.0.1422-1426 16 Л'лушков А. В. ¡¡оный не эмпирический подход к построению модельного псевдопотонциала валентных 8лек1,ронов//Журн.структ. химии. 1989. Т.. 30. N1. С. 3-7.

17.Глуш1Сов A.B..Малиновская С.В.,Дудник H.H. Теория возмущений с модельным нулевым приближением для молекул:!^ //Еурн. структ.химии,1эт.Т.29.NI.С.166-1 67.

18.Глущков A.B..Филытов В.В. Валентные и остовные корреляции в атомах и молекулах//0нт.и СпектрЛЭввЛ.бб.Ш.С.ПбБ-Ибб.

19.Глушков A.B. Новый метод определения потенциаловв ионизации молоку л//Жу ¡)Н. прикл. спектр. 1988. 'Г. 48. Н4. С. 840-842.

20.Глушков А.В.,Дудник H.H. Теория возмущений о модельным нулевым приближением для молекул: новая форма поляризационного потенци ала//Журн. Структ. химии. 1989. Т. 30. N1.0.163-166.

21.Глушков A.B. Спектроскопические факторы двухатомных молекул //Опт.и Спектр.I989.Т.66.N6.С,1238-1301.

;'2.Глушков А.В.Расчет молекулярных постоянных молекул в ква~ эичастичном приближении функционала плотности//Журн.физ.химии. 1989.Т. 63.N11.0.2896-2898.

23.Глушков A.B. Эффективный оптимизированный функционал в теории молекул//Журн.Струк'1 .лнмии.1990.Т.31 .N1. С.13 18. 24Л'лушков A.B. Расчет электроннохо снактра формальдегида// Курн.прикл,спектр Л 990. Т. БЗ Л J6. С.962-9ББ. 25.1'лушков А.В.Учет 2р 2h корреляций в методе уравнений движения для сложных молекул//йури.фиэ.хиыииЛ9ЭО.Т.64.С.31Ш-3 26.1'лушков A.B. Теоретическое определение спещроскапических характерно/як молекулы йорыальдш нда//0|п*атм. 1991.Т.3.С.6-84 2?.Глушкон "А,В.Теория возмущений с модельным нулевым нрибла-»uhhüm для м^лекун//Жу рн.физ.химЛ991 Л'.6Б.N11.0.2У75 '¿чщ, ?Я. Рлушкои А В Э4'1<жтпн!Шй учет энергетических ИФоктов обт

на и корреляции в теории иногоелектронннх систем //Журн. струит.химии.1990.Т.31.N4.С.3-9.

29.Глушков А.В.,Филатов В.В. Релятивистские спектрофокторн тяяетх атомов, ионов//Журн. прикл,спе ктр Л 990. Т. 53. С. 1010-1 ?,.

30. Глушков A.B. Релятивистский поляризационный потенциал шогоэлектрошюго атомп//Иэв. вуз.Физика. 1990.N1.0.3-7.

31.Глушков A.B..Малиновская C.B..Тарчонко A.D. Простой полу-вмпиричвский метод расчета сил осцилляторов многояпрпдшх ионоп//Яурн.прикл.спектр Л 991.Т. 54.Ni.С.139-141.

32.Глушков A.B. Расчет спектроскопических характеристик Fr-подобных ионоп//Опт,и СпектрЛ99Т.Т.70.N4 0.952-966.

ЯЗ.Глушков A.B..Тпрчонко Л.В,Новый мотод учета поляризационных афритов в расчетах вероятностей атомных переходов//Опт. И Спектр.1991.Т.71.N2.С.297-299.

34.Глушков А.В.Расчет и »кстраполяция спектроскопических характеристик Ся-подобных ионов//Изв.вуз.Физика.1991.N4.0.41-47

35.Глушков a.B. Силы осцилляторов Св-,Rb-подобных ионов // яурн.прикл.спектр.1992.Т.66.HI.136-138.

36.Глушков А.В.Расчет спектроскопических характеристик К-, Са-подобннх ИОНОВ//СШТ.И Спектр.1992,Т.72.N4. 0.733-737. ¿7.Глушков A.B. îîout/R метод расчета анергии связи, спектре отрицательных ионон//Изв. вуз .-Физика. 1990.N9.С. 42-47. Зв.Глукко» A.B. Отрицательные ионы благородных газов //

Пигп.мн п ЗЛТФ. 1992. Т. 66. Н2. С Л 04 -107.

39.Глушков А.В.,Иванов Л.И. Последовательный квантовомохани-ческий подход в задаче об оОД/жта Штарка в сильном поле¡Операторная форма теории возмущений.Атомы H.Ll.Tm в электрическом поле//Матер.III Семин.по втомн.спектр.-Черноголовка,1992

40.Gluohkov Л.V.. ivrtnov J,.H. DO Strong Field Stark effect: conniot.nnt quantumifichiinlcal approach/ZPreprint N92-1-AS.-Institute of Spectroscopy of RAN.-Troitsk,1992.

41.Gluohkov A.V.,Ivanov L.N.DC Strong-field Stark effect:con atet«?nt qwnti'T,nech«»nic*l approach//J.Fhyn.B: 1992Л.25."?'. 4?.Глушков A.B.,Дудник H.H. .Малиновская C.B. Гелятиоистп-мЧ модель учета влияния плазменной среды на спектры тяжелых ато мов в плотной неидеплыюй ллозсге //Мотор. 11ICemw .но ргомн. гчтектр. - Черно голор.чп Л 992. .

43.Глушков А.В.Атомы и двухатомные молекулы во внешних еффек тив1шх полях N-компонентшх маториалов//Моделированив на ЭВУ элементарных атомных процессов.- Киев,1992.C.I2I.

44.Глушков А.В. К олектронной Teopira катализа на металлических сплавах :влектродинамическая модель//Электрохим.1991.Т.27 N1.С.139-141.

45.Глушков А.В.Новый метод расчета потенциалов ионизации отри цвтелышх молекулярных ионов//Опт.Спектр.1992.Т.72.Н1.С.ЗЗ-41

46.Глушкоо А.В. Спектроскопия азота: вф^октивний учет 2p-2h корроляций в расчете внергий и вероятностей переходов азота методом уравнений дшпкония//Оит.атм.1992.Т.4.N6.0.682-587.

47.Глушков А.В.Новый подход к онределению потенциалов иониэа ции молекул на основе мотода функций Грина//Журн.(1мз.химии. 1992.Т.66.N4.С. М19-Ь95.

40.Глушков А.В.Расчет квазимолекулярных термов системы "атом щелочного влемента-атом l!g//Hyрн.Зиэ.химии. 1992.Т66.С.1259-60

49.GluBlikov A.Y.,Ivanov L.N. Shift and deformation of radiation atomic linea in the laser emiBBlon flelf//J.Quant.Speot Rad.Tranaf.1993.V.49.N1.

50.Glushkov A.V.,Ivanov L.N. Shift and deformation of radiation atomic lineo in the laser emission Held. Multlphoton processes// Preprint N92-3-AS.-Institute of Spectroscopy of RAN.-Troltok,1992.

51.Глушков А.В.,Иванов Л.H. Сдвиг и,деформация радиационных атомных линий в поле лазерного излучения.Ыногофотоиные про-цвссы//Матвр.П1 Сомин.по атомн.опектроск.-Черноголовка,1992

52.(¡lushkov А.V.Spectra of the complex atóralo lone.Shlft and deformation of the radiation emmlBlon and absorption atomic lines in laser field//AbBtr.IY European conf.ori.Atom.&Jáoleo. Piiya.-Riga ,1992.

63.GJuahko? A.V.,Ivanov I.Л1.Radiation decay of atomic states : atomic'residue and gauge noninvarlant oontributlons/ZPhys. Le 11. A. 1992. V. 170. N3. P. 33 -37. ■

64.<;iutihko? A.V.,lvanov L.N.A broadening of the thulium atom ни to I onle.atlon rooonaticeo in a weak elootrlo fieldZ/Preprlnt N9?-? AS. Institute of Spectroscopy of lUH. TrolInk, 1992.

- г6 -