Сбросы люминесценции в лазерных материалах, активированных ионами неодима тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.03 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

Глава I. ВОЗМОЖНОСТИ МЕТОДА СБРОСА ЛЮМИНЕСЦЕНЦИИ ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ СЕЧЕНИЯ ВЫНУЖДЕННОГО ИЗЛУЧЕНИЯ И СКОРОСТИ РЕЛАКСАЦИИ НАСЕЛЕННОСТИ НИЖНЕГО ЛАЗЕРНОГО УРОВНЯ М^/ ИОНОВ НЕОДИМА.

1.1. Методы измерения сечения вынужденного излучения в лазерных материалах, активированных ионами неодима.

1.1.1. Спектроскопические методы определения сечения вынужденного излучения

1.1.2. Генерационные методы определения сечения вынужденного излучения

1.2. Сброс населенности, эффективное сечение вынужденного излучения на лазерном переходе и их связь с пиковыми сечениями межштарковских переходов

1.3. Влияние скорости релаксации населенности нижнего лазерного уровня на сброс населенности метастабильного уровня

1.4. Влияние штарковского расщепления уровней и ^[ду^ ионов Nd на сброс населенности и коэффициент использования энергии, запасенной на метастабильном уровне при учете скорости релаксации W^.

Основные результаты I главы

Глава 2. ПРИМЕНЕНИЕ МЕТОДА СБРОСА ЛЮМИНЕСЦЕНЦИИ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ЭФФЕКТИВНОГО СЕЧЕНИЯ ВЫНУЖДЕННОГО ИЗЛУЧЕНИЯ В ЛАЗЕРНЫХ МАТЕРИАЛАХ С ИОНАМИ НЕОДИМА.

2.1. Причины, нарушающие связь наблюдаемого в эксперименте сброса люминесценции с физическими характеристиками исследуемого материала и пути их устранения

2.2. Экспериментальные установки и аппаратура для исследований.

2.2.1. Описание экспериментальной установки для исследования лазерных материалов методом сброса люминесценции во внешнем возбужденном образце

2.2.2. Экспериментальная установка для исследования спектров и кинетика люминесценции лазерных материалов.

2.3. Измерение эффективного сечения вынужденного излучения ионов неодима в лазерных кристаллах методом сброса люминесценции

2.4. Люминесцентные и лазерные характеристики монокристаллов двойного молибдата бария-гадолиния, активированного ионами Nd

2.5. Спектрально-люминесцентные характеристики и эффективные ориентационные сечения вынужденного излучения ионов неодима в монокристалле La Nb50i4 - Not.

2.6, Люминесцентные и лазерные характеристики ионов неодима в монокристаллах Lc^O^S"" Nd

Основные результаты 2 главы

Глава 3. ОПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТИ РЕЛАКСАЦИИ НАСЕЛЕННОСТИ НИЖНЕГО ЛАЗЕРНОГО УРОВНЯ ^ I ИОНОВ НЕОДИМ МЕТОДОМ СБРОСА ЛЮМИНЕСЦЕНЦИИ.

3.1. Многофононная безызлучательная релаксация

3.2. Определение скорости релаксации населенности уровня ^Ili/g, ионов неодима в кристаллах

YAG-Nd, МБГ-Nd, LOS-Nd.

3.3. Электронно-колебательные спектры кристаллов, активированных неодимом

Основные результаты 3 глаЕы

Развитие квантовой электроники и широкое внедрение ее результатов в народное хозяйство предъявляет все более растущие требования к совершенствованию существующих и разработке новых лазеров, использующих в качестве рабочего тела кристаллы и стекла, активированные редкоземельными ионами. Такие проблемы, как повышение коэффициента полезного действия, получение генерации в неосвоенных диапазонах длин волн, создание миниатюрных лазеров для интегральной оптики являются в настоящее время весьма актуальными. Решение их в значительной степени определяется поиском, исследованием и разработкой новых сред для лазеров, а также совершенствованием методов их исследования С 1,2].

Значительное место в поисковых работах занимают лазерные среды, активированные трехвалентными ионами неодима, широкому приме -нению которого в качестве рабочего иона в твердотельных лазерных материалах способствует несколько причин. Одна из них связана с возможностью реализации энергетически выгодной 4х-уровневой схемы генерации, поскольку нижний уровень наиболее интенсивного люминесцентного перехода в Nd3+ отделен от основного состояния большим энергетическим зазором и при обычных условиях практически не заселяется. В то же время малая населенность нижнего лазерного уровня, наличие нескольких каналов излучательного и безызлучательного распадов населенности метастабильного уровня, штарковское расщепление энергетических уровней создают определенные трудности при изучении материалов с ионами неодима и, в частности, при определении одной из важных характеристик лазерного материала - сечения вынужденного излучения рабочего перехода. Сведения о нем необходимы как при расчете конкретных лазерных устройств, так и при сравнении усилительных свойств различных лазерных материалов.

Для материалов, полученных на первых этапах ростовых работ, как правило, характерны маленькие размеры, низкое оптическое качество, наличие различных тушаших люминесценцию неконтролируемых примесей, отсутствие точных данных о коэффициенте вхождения активатора и т.д. Определение сечения вынужденного излучения иона Nd3* в таких материалах с помощью традиционных спектроскопических методов [1,2] представляет значительную трудность, которая в ряде случаев усугубляется сильным перекрытием линий люминесценции, обусловленных переходами между штарковскими компонентами лазерных уровней.

Поэтому создание экспрессного метода определения лазерных характеристик материалов с ионами неодима на образцах маленьких размеров и низкого оптического качества должно способствовать ускорению поиска и отбора новых перспективных активных сред для лазеров и представляет собой актуальную задачу физики твердотельных лазерных сред.

С точки зрения реализации возможности исследования новых лазерных материалов, имеющих низкое оптическое качество и маленькие размеры, представляется перспективным предложенный в ИРЭ АН СССР В.В.Григорьянцем и М.Е.Жаботинским метод сброса люминесценции. Сущность метода сброса заключена в следующем. Если на активную среду воздействовать возбуждающим излучением, то это вызывает люминесценцию активных ионов, которая будет постоянна во времени при непрерывном возбуждении или будет экспоненциально затухать при возбуждении коротким импульсом. Интенсивность люминесценции при определенных условиях в каждый момент времени пропорциональна населенности метастабильного уровня. Если на возбужденную среду воздействовать излучением на частоте лазерного перехода, то происходит индуцированный этим излучением вынужденный переход, сопровождающийся изменением населенности метастабильного уровня. Изменение населенности проявляется на кривой затухания люминесценции в виде характерного скачка (сброса). При этом не играет существенной роли, является ли вещество активным элементом лазера или же на него воздействует внешнее, вызывающее индуцированные переходы излучение. Сброс в том и другом случаях зависит лишь от плотности энергии сбрасывающего излучения и ряда физических характеристик иона-активатора [24]. Возможности этого метода для изучения характеристик лазерных материалов с ионами неодима рассмотрены в [14-18,22] и ряде других работ. В этих работах проанализированы также различные варианты практической реализации метода сброса. Среди этих вариантов можно выделить два основных.

1. Исследование сброса люминесценции непосредственно в активном элементе лазера.

2. Исследуемый материал находится вне лазера и возбуждается внешним источником, а сброс осуществляется вспомогательным лазером (вариант с внешним образцом).

Значительный интерес для практического использования представляет случай внешнего образца, когда можно исследовать материалы, на которых генерация еще не получена. Минимальная толщина образцов при такой постановке эксперимента определяется только возможностью регистрации люминесценции ионов активатора и при достаточно мощном источнике накачки может составлять десятки микрон.

До последнего времени метод сброса люминесценции применялся для исследования довольно ограниченного круга лазерных неодимовых стекол. Для изучения такого обширного класса лазерных материалов, каким являются лазерные кристаллы, он не применялся. Это было прежде всего связано с отсутствием достаточно мощных и узкополосных лазеров с перестраиваемой в широких пределах длиной волны генерации. Значительный прогресс, достигнутый в последние годы в области исследования и разработки твердотельных перестраиваемых лазеров [37-401, создал предпосылки для дальнейшего экспериментального развития метода сброса люминесценции, в частности, его варианта с внешним образцом, и более широкого применения этого метода в поисковых исследованиях новых лазерных материалов.

Б теоретическом плане явление сброса люминесценции изучалось в ряде работ [21,23,24,31], но проведенный в них анализ не учитывал штарковского расщепления уровней иона неодима кристаллическим полем матрицы, что вносило искажения в трактовку экспериментальных работ и затрудняло их сопоставление с результатами , полученными другими методами. Не выяснено ни экспериментально, ни теоретически влияние скорости релаксации населенности нижнего лазерного уровня и его штарковской структуры на сброс люминесценции и измеряемое этим методом сечение вынужденного излучения. Оставался так же неясным вопрос о возможности исследования анизотропии усилительных свойств материала с помощью метода сброса поляризованным пучком света. Вышеуказанные экспериментальные задачи и теоретические вопросы стимулировали постановку настоящей диссертационной работы.

Цель работы состояла в экспериментальном и теоретическом развитии и углублении метода сброса люминесценции применительно к исследованию лазерных материалов в виде образцов малых размеров и низкого оптического качества.

Конкретные задачи, которые решались в диссертационной работе, можно сформулировать следующим образом:

I. Теоретическое рассмотрение сброса люминесценции, происходящего в лазерном материале, активированном ионами неодима, под действием короткого импульса внешнего когерентного излучения, с учетом реальной штарковской структуры энергетических уровней активатора.

2. Установление связи величины сброса люминесценции с пиковыми сечениями вынужденного излучения межштарковских переходов, скоростью релаксации населенности нижнего лазерного уровня и параметрами сбрасывающего импульса.

3. Разработка и создание универсальной экспериментальной установки душ исследования методом сброса люминесценции во внешнем образце лазерных характеристик ионов неодима в широком круге кристаллических матриц, в том числе в образцах маленьких размеров и низкого оптического качества.

4. Проведение измерений методом сброса люминесценции сечения вынужденного излучения и скорости релаксации населенности низшего лазерного уровня ^ Н/g ионов неодима для ряда известных и новых кристаллов.

5. Создание установки для исследования спектральных и кинетических характеристик люминесценции новых лазерных материалов, с целью использования, их при обработке экспериментальных результатов, полученных методом сброса люминесценции.

6. Проверка возможности изучения ориентационной зависимости сечения вынужденного излучения в анизотропных кристаллах методом сброса люминесценции.

НАУЧНАЯ НОВИЗНА РАБОТЫ состоит в следующем:

1. Впервые получено выражение, связывающее пиковые сечения между вынужденного излучения переходов^штарковскими подуровнями с сечением вынужденного излучения, измеряемым методом сброса. Это позволило внести ясность в вопрос о соответствии между собой сечений, получаемых методом сброса и спектроскопическими методами.

2. Экспериментально и теоретически исследовано влияние скорости релаксации населенности нижнего лазерного уровня и его штарков-ской структуры на сброс люминесценции и коэффициент использования запасенной на метастабильном уровне энергии.

3. Впервые методом сброса люминесценции для широкого круга кристаллов с ионами неодима измерены эффективные лазерные сечения вынужденного излучения и показана перспективность метода сброса люминесценции во внешнем образце для исследования материалов низкого оптического качества и малых размеров.

4. Впервые проведены исследования спектрально-люминесцентных характеристик ионов неодима в новых кристаллах BaGd^MoO^-Nd и LaNb50^-Nd. Методом сброса люминесценции измерены сечения вынужденного излучения перехода ^Ъ^ ~~ ^н/д • монокристалле состава BaGd1fi5NdoJMo0^c длиной активной зоны 1,2 мм получена генерация при ламповой накачке. Показано, что благодаря большой величине сечения вынужденного излучения, возможности эффективного возбуждения и слоистой структуре кристаллы BaGd^MoO^-Nd могут найти применение в качестве активных элементов лазеров.

5. Впервые у нас в стране проведено исследование монокристалла LQsOaS - Nd . На образце кристалла толщиной 0,4 мм получена генерация при накачке красительным лазером. Методом сброса люминесценции измерено сечение вынужденного излучения. Показано, что благодаря большой величине эффективного сечения вынужденного излучения ( бэ<р = 5,5-Ю-19 см2) и <5°льшому коэффициенту поглощения в областях накачки этот материал может найти применение в малогабаритных лазерных устройствах.

6. Предложен и практически реализован на ряде кристаллов метод измерения скорости безызлучательной релаксации населенности уровня ну ионов неодима.

НАУЧНАЯ И ПРАКТИЧЕСКАЯ ЦЕННОСТЬ диссертационной работы заключается в следующем:

1. Разработан и практически реализован метод экспрессного измерения сечения вынужденного излучения и скорости релаксации населенности нижнего лазерного уровня в материалах с ионами неодима. Этот метод применен для исследования новых лазерных материалов.

2. Показано, что использование метода сброса люминесценции во внешнем образце позволяет проводить исследования материалов низкого оптического качества, включая порошки. Возможность экспрессного определения усилительных свойств лазерных материалов с ионами неодима в сочетании с невысокими требованиями к оптическому качеству и размерам образцов должно способствовать ускорению отбора новых перспективных материалов на предварительных этапах ростовых исследований.

3. Результаты теоретического рассмотрения сброса люминесценции с учетом штарковского расщепления уровней лазерного перехода и скорости релаксации населенности нижнего лазерного уровня достаточно универсальны и могут быть использованы для анализа сброса люминесценции не только в материалах с ионами неодима, но и с другими активаторами.

Диссертационная работа является частью плановых исследований, проводимых в ИРЭ АН СССР, и ее результаты вошли в отчеты по плановым темам.

Разработанные в диссертации методики и результаты исследований новых лазерных материалов могут быть переданы в ГОИ, ИОФАН, ИК АН СССР и ряд других организаций для использования в поисковых исследованиях активных сред твердотельных лазеров.

ОСНОВНЫЕ ЗАЩИЩАЕМЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ: Теоретическое и экспериментальное развитие метода сброса люминесценции во внешнем образце и результаты приложения этого метода для изучения сечения вынужденного излучения и скорости безызлучательной релаксации энергии в ряде известных и новых кристаллов с ионами неодима.

ЛИЧНЫЙ ВКЛАД АВТОРА состоял в теоретическом анализе сброса люминесценции, создании экспериментальных установок, проведении экспериментов и анализе полученных результатов.

АПРОБАЦИЯ РАБОТЫ. Результаты работы докладывались на следующих конференциях и семинарах:

1. I Всесоюзная конференция "Материалы для оптоэлектроники". Ужгород, 1980 г.

2. I Всесоюзная конференция "Применение лазеров в науке и технике". Ленинград, 1981 г.

3. УП Всесоюзный симпозиум по спектроскопии кристаллов. Ленинград, 1982 г.

4. Московский семинар по физике и спектроскопии лазерных кристаллов, 1981, 1982, 1983 гг.

ПУБЛИКАЦИИ. Основные результаты диссертации опубликованы в 10 статьях и тезисах докладов, список которых приведен в конце введения.

ОБЪЕМ РАБОТЫ. Диссертация состоит из введения, трех глав, заключения, содержит 125 страниц машинописного текста, 50 рисунков, 6 таблиц. Список цитированной литературы включает 107 наименований.

Основные результаты 3 главы

1. Обработка полученных экспериментальных данных о характере зависимости сброса люминесценции от плотности сбрасывающего излучения, проведенная с помощью расчетных соотношений I главы диссертации позволила измерить скорость релаксации населенности нижнего лазерного уровня и]^ ионов неодима в кристаллах YAG--N^ НБГ-Nd, LOS-Nd. Скорость релаксации W£1 в этих кристаллах о т лежит в интервале (1-гЗ)*10 с .

2. Показано, что кристаллы YAG~Nd, МБГ~Шмогут работать с высокой эффективностью в режиме усиления или генерации коротких импульсов благодаря как большой скорости релаксации населенности нижнего лазерного уровня, так и его штарковскому расщеплению. При усилении или генерации импульсов длительностью 30 не предельный энергосъем может достигать 90$ от запасенной на мета-стабильном уровне энергии.

3. Предложен новый способ оценки скорости релаксации энергии возбуждения из полос поглощения на метастабильный уровень ионов Nd3+. Способ позволяет исследовать быстрые процессы релаксации без использования регистрирующей аппаратуры с высоким временным разрешением. Оценка скорости релаксации возбуждения с уровня на уровень ^Gsfa ионов неодима в иттриево-алюминиевом гранате о т показала, что она не ниже 10 с .

4. Получены данные о величине электронно-колебательного взаимодействия и протяженности примесно-активного спектра фононов в кристаллах YAG-Nd, L03 -Nd, МБГ-Nd. Граничная частота этого спектра доходит до 700 см~* в YAG-~Nd, до 900 см~* в МБГ~№ и до 480 см"1 в LOS -Nd.

5. Полученные значения скорости релаксации населенности с уровня Б YAG-Nd, МБГ-Nd , LOS-Nd не противоречат данным о величине ЭК взаимодействия и протяженности примесно-активного спектра фононов в этих кристаллах.

- 178 -ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Б диссертационной работе получены следующие основные результаты.

1. На основе анализа сброса люминесценции в лазерных материалах с ионами неодима, впервые проведенного с учетом штарковского расщепления энергетических уровней рабочего перехода, установлена в аналитической форме связь пиковых сечений вынужденного излучения межштарковских переходов, эффективного сечения вынужденного излучения, скорости релаксации населенности нижнего лазерного уровня с измеряемыми в эксперименте величиной сброса люминесценции, плотностью энергии, длительностью и длиной волны сбрасывающего импульса.

2. Основываясь на результатах п.1, разработана и создана экспериментальная установка для исследования методом сброса люминесценции во внешнем образце лазерных характеристик широкого круга материалов с ионами неодима. Выполненные на этой установке исследования кристаллических и поликристаллических материалов показали, что метод сброса люминесценции во внешнем образце обладает рядом преимуществ перед традиционными методами исследования. Главное преимущество заключается в возможности изучать лазерные характеристики материалов на образцах низкого оптического качества, включая порошки. Это достоинство метода сброса, в сочетании с его относительной простотой, открывает широкие возможности для поиска и исследования новых лазерных кристаллов.

3. Развитый в работе метод сброса люминесценции в сочетании с методами лазерной спектроскопии применен для исследования ряда новых лазерных кристаллов с ионами неодима. На примере исследования анизотропного кристалла LdNb5 01Z/ - Nd показана возможность изучения методом сброса люминесценции поляризованным излучением анизотропии усилительных свойств активированных лазерных кристаллов.

4, Методами лазерной спектроскопии впервые получены данные о протяженности примесно-активного спектра фононов в кристаллах с ионами неодима. YaAtgO^-Nd; BaGd^MoO^ ; La^S-Nd.

1. Каминский А.А. "Лазерные кристаллы". М.: Наука, 1975.

2. A.A.Kaminskii. Laser crystals, their physics and properties. Springer-Verlag, Berlin, New-York, Heilderberg, 1979.

3. Riseberg L.A., Weber M.J.-Relaxation phenomena in rare-earth luminescence.

4. Progress in optics, 1976, V. XIV, p. 91-162.

5. Зверев Г.М., Колодный Г.А., Оншценко A.M. Безызлучательные переходы между уровнями трехвалентных редкоземельных ионов в кристаллах иттрий-алюминиевого граната. ЖЭТФ, 1971, т.60, № 3, с.920-927.

6. Weber Н.Р., Liao P.P., Tofield B.C.- Emission cross section and fluorescence efficiency of Nd-pentaphosphate.--IEEE, J. Quantum Electronics, 1974, QE-IO, N.7, p.563-567.

7. Neeland J.K., Evtuhov W.- Measurement of the laser transition cross section for Nd^+ in yttrium aluminum garnet.-Phys. Rev., 1967, V.I56, N.4, p.244-248.

8. Камарзин A.A., Мамедов А.А.,Смирнов Б.А., Соколов В.В., Щербаков И.А. Процессы деградации электронного возбуждения4 о.состояния ?з/2 ионов Nd б монокристалле полупроводника La2S3 . Препринт ФИАН № 61, Москва, 1982.

9. Агеева А.Е., Брачковская И.Б., Лунтер С.Г., Пржевуский А.К., Толстой М.Н. Определение сечения вынужденного излучения неоди-мовых стекол методом измерения поглощения с термически заселенных уровней ^Ijj/g.

10. Каминский А.А., Саркисов С.Э., Павлюк А.А., Любченко В.В. Анизотропия люминесцентных свойств лазерных кристалловkgd(wo^)2 и ky(WO^)2 с ионами неодима. Известия АН ссср, "Неорганические материалы", 1980, т.16, № 4, с.720-728.

11. Edwards J.G.-Measurement of the cross section for stimulated emission in neodymium-doped glass from output of a free-running laser oscillator.- Brit. J, Appl. Phys.

12. J. Phys. D), 1968, S.2, V.I, p.

13. Birnbaum M., Gelbwachs J.A.- Stmulated-emission cross section of Nd3+ at 1,06 mkm in POCl^, YAG, CaW04, ED-2, glass and LG$5 glass.- J. Appl. Phys., V.43, 1972,N.5» p.2335-2338.

14. Tucker A.W., Birnbaum M., Erler J.W.- Stimulated-emission cross section at 1064 nm and 1342 nm in NdYVO^.-J. Appl. Phys., 1977, V.48, N.I2, p.4907-4911,

15. Lomheim T.S., Deshazer L.G.- Determination of optical cross section by measurement of saturation flux using laser-pamped laser oscillators.- J. Opt. Soc. Amer., 1978, V.68, N.II, p.1575-1579.

16. Белан В.P., Григорьянц В.В., Жаботинский М.Е. Использование лазера для измерения сечения индуцированного излучения вещества. - Письма в ЖЭТФ, 1967, т.6, № 7, с.721-724.

17. Collier F., Girard G., Mishon M., Pocholle J.P.-Measurement of the amplification cross section 2j of Nd3+ in liquid laser. -IEEE. J. Quantum Electronics, 1971, QE-7, N.II,p.519-528.

18. Белан Б.P., Брискина Ч.М., Григорьянц В.В., Жаботинский М.Е. Передача энергии возбуждения между ионами неодима в стекле.

19. ЖЭТФ, 1969, т.57, вып.4 (10), C.II48-II59.

20. Григорьянц Б.В. Информативность люминесценции активного вещества ОКГ, работающего в режиме свободной генерации. ЖЭТФ, 1970, т.58, вып.5, с.1593-1605.

21. Grigoriants V.V., Zhabotinskii М.Е., Markushev V.M.- basing and spectral line characteristics in phosphate glassesand inorganic liquids with neodymium.- IEEE. J. Quantum Electronics, 1972, QE-8, N.2, p.196-198.

22. Никитин Б.И., Соскин М.С., Хижняк А.И. Новые данные о внутренней структуре полосы люминесценции 1,06 мкм Nd3+ в силикатном стекле. Письма в ЖТФ, 1976, т.2, вып.4, с.172-176.

23. Григорьянц В.В., Жаботинский М.Е., Маркушев В.М. Определение эффективного сечения вынужденного излучения ионов неодима в различных матрицах методом сброса люминесценции. - Квант.электроника, 1981, т.8, № 3, с.571-575.

24. Алексеев Н.В., Изынеев А.А., Кравченко В.Б., Рудницкий Ю.П. -Влияние концентрационного тушения и воды на энергетические характеристики стекол, активированных неодимом. Квантовая электроника, 1974, т.1, № 9, с.2002-2008.

25. Григорьянц В.В. Эффективное усиление и форма спектрального провала в лазерных средах с неоднородным уширением спектральных линий. Радиотехника и электроника, 1971, т.16, № 10,с.I865-1873.

26. Григорьянц В.В. Люминесценция лазерных сред, находящихся под воздействием когерентного излучения. Докторская диссертация, Москва, 1971.

27. Пантел Р., Путхоф Г. Основы квантовой электроники. М.: Мир, 1972.

28. Зленко А.А., Прохоров A.M., Шипуло Г.П. Возбуждение кристаллов LaF-j монохроматическим светом. ЖЭТФ, 1970, т.59, № 4, с.785-793.

29. Martin М.Е., Milam D.- Gain saturation in Nd-dopedlaser materials.- IEEE. J. Quantum Electronics, 1982, QE-I8, N.7, P.II55-II63.

30. Zabocritskii В.У., Manuilskii A.D., Odulov S.G., Soskin M.S, Double-transition oscillations in crystals and radiation-less relaxation.- Phys. Stat. Sol., 1970, V.42, p.KI57-Kl63.

31. Губа B.C., Мак А.А., Потапов С.Л., Седов Б.М., Шашкин В.В. -Спектральные особенности съема энергии возбуждения в усилителе на неодимовом стекле. Квантовая электроника, 1982, т.9, № 6, с.1223-1227.

32. Ramsey J.M., Whitten W.B.- Multiphonon relaxation in Nd-YAG crystals.- J. Appl. Phys. Lett., 1981, V.38, N.I, p.9-II.

33. Григорьянц B.B., Жаботинский М.Е., Маркушев В.М. Определение времени релаксации Т 21 уровня 41х1/2 ионов неодима в стекле. - ЖСПС, 1971, т.14, № I, с.73-77.

34. Маковецкий А.А. Об оценке коэффициента усиления активной среды по кинетике затухания сверхлюминесценции. Квантовая электроника, 1980, т.7, ё 5, с.1006-1012.

35. Каминский А. А. НоЕые неорганические лазерные материалы. -Изв. АН СССР, сер. физ., 1979, т.43, & 6, с.1169-1178.

36. Брискина Ч.М., Васильев Е.В., Логинова Е.М., Маркушев В.М., Пономарев Н.М. Некоторые лазерные характеристики La£Q£S-Nd. Тезисы докладов I Всесоюзной конференции "Материалы для опто-электроники". Ужгород, 1980, с.208.

37. Хижняк А.И. Экспериментальное и теоретическое исследование гигантских импульсов с перестраиваемой частотой излучения. Автореферат кандидатской диссертации, Киев, 1975 г.

38. Марков В.Б., Марусий Т.Я., Соскин М.С., Хижняк А.И. Лазеры с перестраиваемой частотой. Тематический сборник, Киев, 1973 , c.IOO-IIO.

39. Марков В.Б., Марусий Г.Я., Соскин М.С., Хижняк А.И. Перестраиваемая по частоте генерация гигантских импульсов в спектрально-неоднородных средах. ЖЭТФ, 1973, т.64, № 5, с.1538-1548.

40. Кравченко В.Б., Соскин М.С., Тимофеев В.И. Плавная перестройка и контроль частоты генерации твердотельных лазеров. В сб.: Квантовая электроника, 1969, № 3, с.39-53, Киев : Наукова думка.

41. Дианов Е.М., Карасик А.Я., Корниенко Л.С., Прохоров A.M., Щербаков И.А. Измерение сечения генерационного перехода в неодимовых стеклах. Квантовая электроника, 1975, т.2, № 8, с.1665-1670.

42. Singh S., Benner W.A., Grodkiewicz W.H., Graeso M., Van Uitert L.G.- Nd-doped yttrium aluminum garnet with improved fluorescent liftime of the 2 state.-J. Appl. Phys. Lett., 1976, V.29, N.6, p.343-348.

43. Singh S., Smith R.G., Van Uitert L.G.- Stimulated emission cross section and fluorescent quantum efficiency of Nd^+in yttrium aluminum garnet at room temperature.- Phys. Rev., 1974, B, V.IO, N.6, p.2566-2573.

44. Kushida Т., Marcos H.M., Geusic J.E.- Laser transition cross section and fluorescence branching ratio for Nd-^+ in yttrium aluminum garnet.- phys. Rev., 1968, V.I67, N.3, p.289-291.

45. Geusic J.E., Bridges W.H., Pankove J.J.-Coherent optical sourses for communications.- Proc. IEEE, 1970, V.58,p.1419-1439.

46. Alves R.V., Buchanan R.A., Wickersheim K.A., Yates E.A.-Neodymium-activated lanthanum oxysulfide- a new high-gain laser material.- J. Appl. Phys., 1971, V,42, p.3043-3048.- 186

47. Прохоров A.M., Щербаков И.А.-О квантовом выходе люминесцен -ции с метастабильного состояния ^з/д в силикатных стеклахи кристаллах Y3Al50I2:Nd . Докл. АН СССР, 1974, т.216,с.297-299.

48. Накамото К.- Инфракрасные спектры неорганических и координационных соединений.- Москва. Мир, 1966.

49. Каминский А.А., Павлюк А.А., Клевцов П.В.- Спектроскопические свойства монокристаллов КУ(Моо4)2 , активированных ионами Nd3+ Оптика и спектроскопия, 1970, т.28, с.292-296.

50. Kaminskii A.A., Klewtsov P.V., Pavlyuk A.A.- Stimulated emission from KY(Mo04)2:Nd3+ crystal laser.- Phys. Stat. Sol., (a), 1970, V.I, p.K9l-K94.

51. Kaminskii A.A., Sarkisov S.E., Li L.- Investigation of stimulated emission in the 4?з/2 ^13/2 "transition of Nd3+ions in crystals.- Phys. Stat. Sol., (a), 1973, V.I5, p.KS4I-KI44.

52. Майер A.A., Грошенко H.A., Балакирева Т.П., Егорова A.H. Двойные молибдаты барий-лантаноидов BaLn2(Moo4)4 Кристаллография, Х979, т.24, №6, с.973-976.

53. Киселева И.И., Сирота М.Н., Балакирева Т.П., Озеров Р.П. Двойные молибдаты барий-лантаноидов BaLn2(Moo4)4 .- Кристаллография, 1979, т.24, №6, с.1277-1281.

54. Золин В.Ф., Коренева Л.Г.- Редкоземельный зонд в химии и биологии.- Москва, Наука, 1980, с.24-38.

55. Van der Ziel J.P., Bonner W.A., Kopf L., Singh S.,

56. Van Uitert L.G.- Laser oscillation from Ho3+ and Nd3+ ions in epitaxially grown thin aluminum garnet films.- J. Appl. Phys. Lett., 1973, V.8, p. 55-64.

57. Massey G.A., Yarborough J.M.- Criterion gor selection of CW laser host materials to increase available power in the fundamental mode.- J. Appl. Phys. Lett. , 1970, V.I7, p.213-215.

58. Massey G.A., Yarborough J.M.- High average power operation and nonlinear optical generation with the Nd:YA10^ laser.- J. Appl. Phys. Lett. , 1971, V.I8, p.576-579.

59. Consaler J.L., Smith A. J.- Crystal structure of LaNb(-Ox/l. Eleventh international congress of crystallography. Warshawa, 1978, 3-12 august, p.l67.

60. Мурашов Б.А., Евдокимов А.А., Фролов A.M., Трунов В.К. Выращивание и свойства кристаллов La Nb^o^ . Расширенные тезисы У1 Международной конференции по росту кристаллов, Т.З., 1980, с.114.

61. Артамонова М.Б., Брискина Ч.М., Бурштейн А.И., Зусман Л.Д., Склезнев А.Г. Исследование передачи возбуждения между ионами редкоземельных элементов. - Ж.эксперим. и теорет.физ., 1972, т.62, с.863-870.

62. Максимова Г.В., Соболь А.А. Оптические центры в кристаллах фторфосфатов кальция и стронция. В сб. : Спектроскопия лазерных кристаллов с ионной структурой. М.: Наука, 1972. - с.57.

63. Морозов A.M., Морозова Л.Г., Трофимов А.К., Феофилов П.П. -Спектральные и люминесцентные характеристики монокристаллов фтораппатита , армированных редкоземельными ионами. Оптика и спектроскопия, 1970, т.29, с.ПОб-ШО.65. Трунов Б.К., Лыкова Л.Н.

64. Выращивание и структурные свойства кристаллов Журнал неорганической химии, 1976, т.21, № 6, с.1630-1631.

65. Geusic J.Е., Marcos Н.М., Van Uitert L.J.- Laser oscillations in Nd-doped yttrium aluminum , yttrium gallium and gadolinium garnets.- J. Appl. Phys. Lett. , 1964, V.4,p.182-184.

66. Сыгунов В.А., Шипуло Г.П. Температурные исследования кристаллов MAT:Nd-3+ . Физика твердого тела, 1968, т.10, с.2821-2824.

67. Каминский А. А. Анализ штарковской структуры спектров ионов TR3-i методом спектроскопии стимулированного излучения. ЖЭТФ, 1969, т.56, с.83-87.

68. Каминский А.А. Исследование индуцированного излучения крисоталлов YjAl^Ojg-Nd . Ж.эксперим. и теор. физ., 1966,т.51, с.49-58.

69. Жариков Е.В., Житнюк В.А., Зверев Г.М., Калинин С.П., Куратев И.И. и др. Активные среды для высокоэффективных нео-димоеых лазеров с неселективной накачкой. Квантовая электроника, т.9, $ 12, 1982, с.2531-2533.

70. Каминский А.А. Достижения и проблемы спектроскопии стимулированного излучения активированных кристаллов. Б сб.: Спектроскопия кристаллов. М.: Наука, 1975, с.92-122.

71. Birnbaum M., Tucker A.W., Eincher C.L.- Laser emission cross section of Nd-YAG at 1064 nm.-J. Appl. Phys., 1981, V.52, N3, p.I2I2-I2I5.

72. Stone G., Burrus C.A.- NdjYgO^ single-crystal fiber laser: Room temperature CW operation at 1,07 and 1,35 mlan wavelenght.- J. Appl. Phys. , V.49, N.4, p.2281-2287.

73. Pollak T.M., Wingh W.P.; Grasso R.J., Chickis E.P., Jenssen H.P.- CW laser operation of Nd-YLF. -IEEE. J. Quantum Electronics, 1982, QE-I8, N.2, p.

74. Lenth W., Hattendorff H.D., Huber G., Lutz P.- Quasi -CW laser action in K^Nd(Mo04)4.- Applied Physics, 1978, V.I7, H.4, p.367-З7О.

75. Kruhler W.W., Plutther R.D., Stetter W.- CW oscillationat 1,05 and 1,32 mkm of LiNdP^O.^ laser external resonator with directly applied mirrors.- Applied Physics, 1979, V.20, N.4, p.329-334.

76. Nakano J., Kubodera K., Yamada Т., Miyazawa S.- Laser emission croas section of MeNdP^Ojg crystals (Me= Li,Na,K) -J. Appl. Phys., V.50, N.10, p.6492-6499.

77. Yamada Т., Nakano J., Otauka K.- Laser emission cross section of the system LiNdQ)5Mo,5*4°I2 Ьа)-J.Appl. Phys., 1975, V.46, N.I2, p.5297-5299.

78. Danielmeyer H.G., Weber H.P.- Fluorescence in neodymium ultraphosphate.- IEEE. J. Quantum Electronics, 1972, QE-8, N.IO, p.805-808.

79. Weber H.P. Nd-pentaphoaphate lasers.

80. Opt. and Quantum Electron., 1975, V.7, N,6, p.431-442.

81. Arnold D.H., Hanna D.C.- Measurement of the stimulated emission cross section of Nd^+ in CaWO^ Brit. J. Ap; Phys.; (J.Phys.D), 1969, S.2, V.2, p.1174-1176.

82. Singh S., Miller D.O., Potopowicz J.R.,

83. Shick L.K.- Emission cross section and fluorescence quenching of Nd^+ lanthanum pentaphosphateJ. Appl. Phys., V.46, 1975, N.3, p.H9l-II96.

84. Miyakawa Т., Dexter D.L.- Phonon sidebands, multiphonon-assisted energy transfer between ions in solids.- Phys. Rev., B, 1970, V.I, N.7, p.2961-2969»

85. Басиев Т.Т., Боронько Ю.К., Миров С.Б., Прохоров A.M.о

86. Частотная селекция ионов Nd + в стекле при монохроматическом лазерном возбуждении на резонансном переходе 4Ig/2-4^3/2 . Письма в ЖЭТФ, 1979, т.29, вып.II, с.696-700.

87. Никитин В,И., Соскин М.С., Хижняк А.И. Люминесценция неодимо-вых стекол при узкополосном возбуждении в области резонансного перехода ^ъ/г'^Ъ/г • ~ УФЖ» 1980» т*25» № 9» с-1543" 1548.

88. Мак А.А., Ананьев Ю.А., Ермаков Б.А. Твердотельные оптические квантовые генераторы. Успехи физ.наук, 1967, т.92,с.373-426.

89. Riseberg L.A., Моов H.W.- Multiphonon orbit-lattice relaxation in LaBr^, LaCl^ and LaJ1^.- Phys. Rev. Lett.; 1967, V.I9» N.25» p.1423-1426.

90. Андриеш И.О., Гамурарь Б.Я., Былегжанин Д.Н., Каминский А.А., Клокишнер С.И., Перлин Ю.Е. Электрон-фононное взаимодействие в Y3a150I2-Nd3+ . -ФТТ, 1972, т.14, № 10, с.2967-2979.

91. Perlin Y.E., Kaminskii A.A., Enakii V.N., Vylegzhanin D.N.--Nonradiative multiphonon relaxation in Y^Al^O^-j Nd.-Phys. Stat. Sol. (b), 1979, V.92, N.2, р.дОЗ-411.

92. Перлин Ю.Е., Каминский А.А., Блажа М.Г., Енакий Б.Н., Рябченко В.В. Нелинейное электрон-фононное взаимодействие как причина безкзлучательных переходов tr3+ ионов в кристаллах.-ФТТ, 1982, т.24, № 3, с.685-706.

93. Перлин Ю.Е., Каминский А.А., Блажа М.Г., Енакий В.Н. Многофононная безызлучательная релаксация примесных РЗ ионов. -УП Всесоюзный симп. по сп.крист. Ленинград, 1982, с.99.

94. Богомолова Г.А., Вылегжанин Д.Н., Каминский А.А. Спектрально-генерационные исследования гранатов с ионами . ЖЭТФ, 1975, т.69, вып.З (9), с.860-873.

95. Сычугов В.А., Шипуло Г.М. 0 скорости релаксации с нижнего лазерного уровня. ЖЭТФ, 1970, т.58, с.817-820.

96. Прохоров A.M., Сыгучов В.А., Шипуло Г.М. Исследование двух-частотной генерации кристаллов, активированных неодимом LaP3-M3+ . ЖЭТФ, 1970, т.56, № 6, с.1806-1814.

97. Вылегжанин Д.Н., Каминский А.А. Проявление электрон-фононного взаимодействия при генерации в системе кристалл TR3+ . -ЖЭТФ, письма, 1970, т.II, с.569-573.

98. Зленко А.А., Сычугов В.А. Измерение времени релаксации1. JLв кристалле Y3Al5°j2 • Б сб.: Квантовая электроника, 1972, с.103-106.

99. Мак А.А., Прилежаев Д.С., Серебряков Б.Н. Измерение скоростей релаксации в стеклах, активированных ионами неодима. Оптика и спектроскопия, 1972, т.33, № 4, с.689-695.

100. Григорьянц В.В., Жаботинский М.Е., Маркушев В.М. Определение вероятности релаксации населенности уровня ^ц/^ионов неодима по сбросу люминесценции в малом внешнем образце. -Квантовая электроника, 1982, т.9, № 8, с.1576-1581.

101. Martin W.E., Milam D.- Direct mesurement of gain recovery in a saturated Nd glass amplifier.- Appl. Phys.1.tt., 1978, V.32, N.I2,p.8l6-8l8.

102. Frantz L.M., Nodvik J.S.- Theory of puis propogation inlaser amplifier.- J.Appl.Phys. , 1963, V.34, N.7, p.2346-2349.

103. Агранович Б.М., Галанин М.Д. Перенос энергии электронного возбуждения в конденсированных средах. - М.: Наука, 1977.

104. Robbins D.J. The effects of crystal field and temperature on the photoluminescence exitation efficiency of Ce3+in YAG. J. Electrocemical Soc., 1979, V.26, N.9, P.I550-I555.

105. Золин Б.Ф., Маркушев Б.М., Царюк Б.И., Брискина Ч.М. -Электронно-колебательные спектры кристаллов, активированных неодимом. Журнал прикл.спектр., 1983, т.38, № 4, с.614-620.

106. Золин Б.Ф., Маркушев В.М., Царюк В.И. Электронно-колебательные спектры и строение координационных соединений с тетраэдри-ческими лигандами. - Координационная химия, 1983, т.9, № 3,с.336-340.