Структура и реакционная способность катион-радикалов линейных алкенов тема автореферата и диссертации по химии, 02.00.09 ВАК РФ

Улюкина, Елена Анатольевна АВТОР
кандидата химических наук УЧЕНАЯ СТЕПЕНЬ
Москва МЕСТО ЗАЩИТЫ
1991 ГОД ЗАЩИТЫ
   
02.00.09 КОД ВАК РФ
Автореферат по химии на тему «Структура и реакционная способность катион-радикалов линейных алкенов»
 
Автореферат диссертации на тему "Структура и реакционная способность катион-радикалов линейных алкенов"

ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ НАУЧНО-ИССВДОВАТЕЛЬСКИЙ ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ им. Л.Я.Карпова-

На правах рукописи

УЮОКИНА ЕЛЕНА АНАТОЛЬЕВНА

СТРУКТУРА И РЕАКЦИОННАЯ СПОСОБНОСТЬ КАТИОН-РАДИКАЛОВ ЛИНЕЙНЫХ АЛКЕНОВ

02.00.09 - радиационная химия

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата химических наук

МОСКВА - 1991

Работа, выполнена в Лаборатории радиационной и физической модификации полимеров Научно-исследовательского физико-химического института им. Л.Я.Карпова.

Научный руководитель: доктор химических наук, ведущий научный сотрудник Словохогова H.A.

Консультант: кандидат химических наук, старший научный сотрудник Федьдман В.И.

Официальные оппоненты:

доктор химических наук, ведущий научный сотрудник Родионов А.Н. доктор химических наук, ведущий научный сотрудник Белевский В.Н.

Всдуяая организация: Институт физической химии АН СССР

1 со

Завита состоится "Ж" ар ¿ляпа 1991 г. в Д на заседании специализированного совета Д 138.02.04 при Научно-исследовательском фиаико-хкмическом институте им. Л.Я.Карпова по адресу: 103064, Москва, ул. Обуха, д. 10.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке института. Автореферат разослан "Jjj" ьол&ря 1991 г.

Ученый секретарь специализированного совета,

кандидат химических наук

Валькова Г.А

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ Актуальность проблемы. Исследования радиационно-хишческих процессов в органических веществах и полимерах составляют фундаментальную основу прогнозирования радиационной стойкости и поиска путей направленного радиационного модифицирования материалов. Механизм радиационно-химических процессов и состав про-' дуктов радиолиза во многом определяется свойствами первичных активных частиц, образующихся на ранних стадиях радиолиза. Судьба первичных катион-радикалов до последнего времени относилась к числу наименее исследованных проблем радиационной химии вследствие очень высокой реакционной способности этих частиц. Для их стабилизации оказалось полезны«* применение метода матричной изоляции, причем наибольшее распространение получил специфический вариант - с использованием электроноакцеп-торных фреоновых матриц, что позволило получить уникальную информацию об электронной структуре, геометрии и механизмах реакций катион-радикалов органических соединений различных классов. Значение этих исследования выходит за рачки радиационной химии, поскольку катион-радикалы и родственные им электроноде-фицитные состояния играют существенную роль в процессах органического синтеза, полимеризации, в каталитических, а. также биологически важных процессах.

Интерес к радиационной химии линейных алкенов обусловлен шрокич практическим использованием соединений ^ого класса (в том числе, в полях ионизирующих излучений), возможностью их применения в качестве мономеров для радиационной полимеризации. Линейные алкены с достаточно протяженной цепью можно рассматривать как модели широкого класса полимеров, содержащих ненасыщенные связи. Реакции с участием катион-радикалов играют значительную роль в механизме радиолиза алкенов. Имеющаяся информация о структуре и свойствах катион-радикалов алкенов относится, в основном, к достаточно простым молекулам. Практически не исследовано влияние положения двойной связи, конформации молекул, мечсмолекулярного взаимодействия и сольватации на характер стабилизации и реакции катион-радикалов линейных алкенов. ^ежду тем, именно эти вопросы представляют наибольший интерес с точки зрения прогнозирования процессов в реальных (прежде всего, полимерных) системах. В связи с изложенным, представляется актуальной постановка систематического исследования строения и сзойств катион-радикалов изомерных линейных алкенов с различным положением двойной связи.

Практически все исследования структуры и реакций катион-радикалов во фреоновых матрицах выполнены с использованием наиболее информативного метода исследования парамагнитных частиц -спектроскопии ЭПР. Однако для решения поставленной задачи очень важно иметь также информацию о состоянии молекул органического вещества и межмолекулярном взаимодействии в матрице до облучения, что может быть обеспечено применением низкотемпературной ИК-спектроскопии. Сочетание методов ЭПР. и ИК-спектроскопии для исследования катион-радикалов представляется весьма перспективным. Этот подход к '*зученив свойств активных частиц был развит в последние годы в Лаборатории радиационной и физической модификации полимеров НИФХИ им. Л.Я.Карпова. Настоящая работа лекит в русле проводимых в лаборатории спектроскопических исследований строения и свойств активных частиц, возникающих при низкотемпературном радиолиэе углеводородов и полимеров.

Цели работы состояли в следующем:

1. Получить информацию о состоянии молекул линейных алке-нов при низких температурах в условиях различного матричного окружения и их поведении при косвенной ионизации во фреоновых матрицах с помощью метода колебательной спектроскопии.

2. Исследовать строение катион-радикалов линейных октенов с различным положением двойной связи.

3. Установить характер влияния распределения спиновой плотности и межмолекулярного взаимодействия на реакционную способность катион-радикалов линейных алкенов.

Научная новизна. Продемонстрирована перспективность сочетания методов низкотемпературной ИК-- и ЭПР-спектроскопии для получения характеристик процессов образования и строения катион-радикалов органических соединений во фреоновых матрицах.

Впервые исследовано влияние строения молекул линейных алкенов и матричного окружения на образование и стабильность мономерных и димерных катион-радикалов этих соединений. Показано, что стабильные димерные катион-радикалы в ряду транс-октенов в матрице фреона-П образует .только транс-октен-2. Установлено, что продуктом превращения димерного катион-радикала является радикал алкильного типа.

Экспериментально установлена корреляция направления депро-тонирования катион-радикалов несимметричных линейных алкенов с их структурой.

Практическая ценность. В работе получена новая экспериментальная информация о строении и свойствах катион-радикалов ли-2

«Иных алкенов, представляющая интерес с точки зрения радиационного модифицирования полимеров, радиационной полимеризации, •шзкотемпературного органического синтеза, каталитической полимеризации и изомеризации олефкшв. Полученные данные о стабилизации и реакционной способности катион-радикалов олефинов могут 5ыть использованы для прогнозирования радиационной стойкости >рганических и полимерных материалов.

Основные защищаемые положения.

1. Образование и стабильность димерных катион-радикалов мнейных алкенов определяются структурой молекулы алкена и характером матричного окружения.

2. Конформационный состав молекул протяженных линейных аланов оказывает заметное влияние на стабилизацию и реакции их :атион-радикалов.

3. Направление ион-молекулярных реакций катион-радикалов инейных алкенов определяется распределением спиновой плотности

их геометрической структурой.

Апробация работы. Материалы диссертации докладывались на У Всесопзной конференции молодых ученых и специалистов по фи-ической химии (Москва, 1990) и II Всесоюзной конференции по еоретической и прикладной радиационной химии (Обнинск, 1990).

Публикации. Оснозное содержание диссертации отражено в 5-и опубликованных работах.

Объем и структура диссертации. Работа изложен-' ;а 147 стра-ицах печатного текста, содержит 5 таблиц и 39 рисунков. Дис-зртация состоит из введения, шести глав, выводов и списка ли-зратуры, включавшего 97 наименований.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении рассмотрены основные причины, определявшие ш-зрес к механизму катион-радикальных реакций, протекающих в чефинах и полимерах.

Первая глава посвящена обзору литературных данных о строе-т и реакциях катион-радикалов алкенов.

Основное внимание уделяется прямым спектроскопическим дан-1М, характеризующим структуру и свойства катион-радикалов ли-;йных алкенов в конденсированноГ' фазе. Проведенный анализ по-1зал, что в литературе практически '/то'утстБ.ует информация о гаянии конформационннх характер«- тч'г *-*1те»кулярного взаи-Iдействия молекул алкенов в матрица на лецикт:• стабилизации и жанизм реакций катион-радикалов, образующихся '¡р.! ж "-низании

Во второй главе описана методика проведения экспериментов. Для приготовления образцов использовались октены с различным полокением двойной связи, специально синтезированные в Институте химии АН ЭССР, и технические фреоны (CFCIy, CPgCICFCIg ), очищенные пропусканием через колонку с молекулярными ситами и оксидом алюминия, фреон CF^CCIg был синтезирован в Лаборатории радиационной химии Химического факультета .4ГУ.

Образцы для ЭПР спектроскопии на основе фреймов CFgCICFCI^ и CF3CCI3 были приготовлены с помощью микропипетки; для приготовления образцов с фреоном-Ii (CFCI3) были использованы газовые смеси октенов с фреоном-Ii определенного состава, получаемые на специальной установке. Образцы для ИК- и УФ-спектроскопии были получены медленной конденсацией газообразных смесей на охлажденную до 77 К подложку.

Облучение образцов для ЭПР-спектроскопии проводилось <Г-лу-чами Со на источнике типа К-200 ООО в НИФХИ им. Л.Я.Карпова. Мощность дозы составляла 4-5 кГр/час, доза облучения не превышала 5-20 кГр. Облучение образцов для ИК- и УФ-спектроскопии проводилось на ускорителе ЭГ-2,5 быстрыми электронами с энергией 1,2-1,5 МзВ до доз от 100 до 400 кГр (ток пучка 0,5 мкА).

Спектры ЭПР регистрировались на спектрометре Х-диапазона с ВЧ-модуляцией 100 кГц. Измерение спектров проводилось при 77 К в сосуде Дьюара, а в диапазоне 90-150 К - в дыоаровской трубке, продуваемой парами азота. ИК-спектры измерялись с помощью спектрометра с Фурье-преобразованием Perltin Elmer- 1710 в области 4000-450 см , разрешение составляло 1-2 см""*. Электронные спектры поглощения в области 400-1000 нм регистрировались с помощью устройства КСВУ-23, спектры измерялись с интервалом мекду точками I ну.

Для интерпретации сложных спектров ЭПР использовалось компьютерное моделирование спектров. Специальная программа для моделирования изотропных спектров была разработана на языке BASIC для 8-разрядной микро-ЭВМ DATA STATION-3700 фирмыPerkin Elmar.

Автор выражает признательность. В.П.Базову за проведение экспериментов с использованием аргоновых матриц и А.Н .Панкратов за помощь в измерении электронных спектров поглощения.

Третья глава посвящена исследованию колебательных спектров поглощения индивидуальных октенов и молекул октенов, изолирован ных в различных матрицах - инертной (аргоновой) и взаимодействующей (фреоновой). Спектроскопическая информация о состоянии молекул алкенов в матрице до облучения необходима для коррект-4

ной интерпретации данных об условиях стабилизация к реакционной способности соответствующих катион-радикалов.

Было обнаружено, что при разогреве до 135-145 К октен-1, транс-октен-2 и цис-оятен-4 переходят из стеклообразного в кристаллическое состояние, что сопровождается изменением вида спектров: происходит сдвиг максимумов некоторых полос или растепление на несколько компонент, увеличение интенсивное:-/ всех полос и уменьшение их полуширины. Поскольку наиболее т/нот-вительнши к изменению температуры оказалась полосы, относящиеся к деформационным колебаниям, в настоящей работе иоподова-лась температурная зависимость изменения полос пог.тсврнчя, относящихся к деформационным колебаниям группы С-Н при двойной связи (в области 1000-900 а также к маятниковым колеба-

ниям метиленоБых групп в алифатических частях молекул (в области 800-700 см-*). Для транс-октена-3 и транс-октена-4 было зафиксировано существование двух кристаллических форм. В этих случаях переход стекло—> кристалл-1 происходит при НО ;{, а дальнейший разогрев до 140 К сопровождается вторым фазовым переходом кристалл-1—кристалл-2. При этоы изменения в спектрах носят дискретный характер.

В спектрах молекул транс-октенов, изолированных в инертной аргоновой матрице (разбавление составляло 1/700-1/800), после конденсации на охлажденную до 15 К подложку наблюдались полосы с полушириной 9-10 ом-1, максимум этих полос лежит в области 970-967 см-*. После,дующий откиг образцов до 25-30 К приводит к появлению в этой области мулътиплетов с более узкими компонентами (4^2/2=2-3 см-*). Наблюдаемые полосы были приписаны различным конформерач молекул октенов, отличающихся поворотом вокруг простых С-С связей.

При конденсации газовых смесей октен-1/фреон-П (мольное отношение компонентов 1/100) на охлажденную до 77 К подложку в ИК-спектре наблюдается полоса с максимумом при 912 а для

более концентрированной смеси (отношение компонентов 1/20) наблюдается дублет 917,913 см-*, причем полоса с максимумом при 917 (наблюдавшаяся и в спектре чистого кристаллического

октена-1) - более интенсивная. Исходя из этого, полоса с максимумом при 917 см-* б".!ла приписана ассоциированным формам окте-на-1, а полоса о максимумом при 913-912 см-* - изолированным молекулам огстена, сольватироваяньгм молекулами фреона.

При конденсации газовых смесей транс-октена-2 с фреоном-П различного состава на холодную подложку в ИК-спектре слоя при

77 К наблюдается группа полос в области 980-960 см"* (рис. I). Относительная интенсивность полос в этой области изменяется в зависимости от состава смесей. Так для смесей с содержанием ок-тена I мольн.^ интенсивности полос с максимумами при 973,970 и 967 см близки, при увеличении концентрации алкена относительная интенсивность полосы с максимумом при 973 см-* уменьшается, а полосы с максимумом при 967 см"1 - возрастает, при снижении концентрации октена наблюдается обратная картина. Исходя из этого, а также на основании литературных данных о влиянии матричного окружения на положение некоторых полос поглощения в колебательных спектрах алкенов, полоса с максимумом при 973 см"* была отнесена к изолированным молекулам транс-октена-2, полоса с максимумом при 967 см"* - к ассоциатам, а промежуточная полоса с максимумом при 970 см-1 была приписана димерным комплексам транс-октена-2.

В ИК-йпёктрах смесей транс-октена-3 и транс-октена-4 с фреоном-П также наблюдались группы полос в области 980-970 см-* - для транс-октена-3 и в области 990-970 см"* для транс-октена-4. Но в отличие от транс-октена-2, относительные интенсивности этих полос, практически не зависят от концентрации алкена, и для всех полос наблюдается сильный высокочастотный сдвиг (по сравнению с положением полосы в индивидуальном окте-не), характерный для изолированных молекул алкенов. Описанные поло.ры были отнесены к различным конформерам соответствующих октенов, по-разному сольватированньгм.матрицей.

''В ИК-спектрах твердых растворов цис-октена-4 во фреоне-П' наблюдалась группа полос в области 750-700 см-*, характерной для внеплоскоетных деформационных колебаний группы С-Н, находящейся в цис-полокении при двойной связи. Относительные интенсивности этих полос практически не зависят от концентрации октена, и они были приписаны различным конформерам цис-октена-4.

В результате облучения образцов быстрыми электронами во всех случаях в ИК-спектрах наблюдается снижение интенсивности полос, принадлежащих изолированным молекулам октенов и появление полосы с Максимумом при 1137 см"*, которая была приписана катион-радикалам алкенов. Предполагалось, что полоса относится к внеплоскостным деформационным колебаниям группы С-Н при ионизированной двойной связи, т.е. ионизация приводит к высокочастотному сдвигу полосы на 160 см"*.

В четвертой главе представлены главным образом результаты ЭПР-спектроскопических исследований катион-радикалов изомерных

0,02

J3 g

o

f

o

ё e

я

к

V

\L

.ГТ"

te «

и

I 7

o _

3,0

o

II» 1130 V80 970 963 9Щ

•5 ,«r:

ис.1. ИК-спекгры твёрцых астверов тргно-октена-2 во реоне-II при 77 К с соцер-акием октеиа 0.25 мольнД а); I нол;>н.£-(б);5 тяън.% в). I - после конденсации, - после облучения цо доз X), 100, 200 . кГр соответ-гвенно (а), (б), (в).

Рис.2, Спектры ШР облучённых твёрдых растворов тренс-октена-2 во фрооне-П: а -0.25 нолън.% октена, б - тот же образец после фотолига, в - модельный спектр катион-радикала октека-2, г -I мольн./й октена, ц - тот же образец после фотолиза.

охтенов, стабилизированных в матрице фреона-П.

В результате облучения замороженных растворов октена-1 во фреоне-И (содержание октена 0.25-5 мольн.Й! в спектре ЭПР при 77 К наблюдается плохо разрешенный муяьтипдет. Для разбавленных растворов при повышенной температуре регистрации можно выделить триплет триплетов с констангада СГВ 35-37 Э и 11-12 Э соответственно (что близко к расщеплениям в спектре катион-радикала бутена-1). Йультиплет был приписан катион-радикалу октена-1.

Спектр замороженного облученного раствора транс-октена-2 во фреоне-П (концентрация октена 0.25 мольн.%) при 77 К представляет собой наложение сигналов различных частиц: на фоне плохо разрешенного мультиплеть выделяется сравнительно узкий анизотропный синглет (рис. 2а). Относительная интенсивность синг-лета возрастает с ростом концентрации октена до I мольн.% (рис. 2г). Синглет и мультшлет ведут себя по-разному при различных воздействиях на образец. Так, при увеличении мощности СВЧ синглет насыщается быстрее, чем мультиплет. При фотовизе видимым светом интенсивность синглета снижается,и в спектре отчетливо проявляется мультиплет, представленный на рис. 26. Для интерпретации этого мультиплета был построен модельный спектр катион-радикала транс-октена-2 (рис. 2в). При этом полагалось, что константы СГВ с метальными прогонами и протонами при двойной связи близки к соответствующим константам для катион-радикала транс-бутена-2: а^(СН^)=24-26 Э, ан(СН)=9.8 Э; а нонсганты СТВ с метнленовыми протонами определяются информацией катион-радикала. Наилучшее соответствие модельного спектра и экспериментального получается в предположении эквивалентности метияе-новых протонов с константами СТВ ан(СН2)=12.5 Э, что отвечает диэдральным углам 6\=04=6О°для метиленовьа протонов (3,^-50 Э).

Далее.рассматривается вопрос об отнесении синглета. Подобные сигналы до сих пор не наблюдались в спектрах ЭПР облученных образцов алкенов во фреоновых матрицах. Как ясно из вышеизложенного, синглет не может быть приписан катион-радикалу транс-октена-2. Было сделано предположение, что наблюдаемый синглет может принадлежать димерному катион-радикалу. По данным ИК-спектроскопии, в матрице фреона-П существуют "заготовки" для образования таких частиц, то есть возникновение димерных катион-радикалов происходит в результате ионизации нейтральных ди-меров. Образование димерных катион-радикалов наблюдалось ранее для некоторых алкенов и ряда соединений других классов. Характер спектров этих частиц должен зависеть от энергии взаимодей-8

ствия в димере. При слабом взаимодействии образуются димерные катион-радикалы "резонансного" типа, для которых константы СТВ равны половине соответствующих констант в мойомерных катион-, радикалах. При более сильном взаимодействии происходит существенное перераспределение электронной плотности в обобществленной ^-системе и изменение длин связей, в результате чего параметры СТВ зачетно изменяются. При малых величинах констант СТВ растепление перестает разрешаться и наблюдается синглет.

При фотолизе образца с содержанием транс-октена-2 во фреоне I иог.ья.% также происходит снижение интенсивности синглета, но, в отличие от более разбавленной смеси, при этой проявляется квинтет с расщеплением около 22 Э (рис. 2д). Можно полагать, что частица, которой принадлежит квинтет, возникает в результате превращения димерного катион-радияала. Квинтет был приписвн димерному радикалу алкильного типа, образующемуся по схеме:

сн3-днт9н-(сн2)4-сн3 /»о сн3-сн-£н-(сн2)4-сн3

СН3-ЬН-6Н-(СН2)4-СН3 * СН3-СН-СН-(СН2)4-СН3 Предполагалась магнитная эквивалентность всех ^-протонов.

В спектрах ЭПР замороженных облученных смесей транс-ок-тена-3, цис- и транс-октена-4 наблюдаются только плохо разрешенные мультиплеты, нечувствительные к действию видимого света, которые были приписаны катион-радикалам соответствующих окте-нов. Синглетов в этом случае не наблюдается, что Согласуется с отсутствием нейтральных димеров в исходных смесях до облучения (по данным ИК-спектроскопии). Плохое разрешение спектров объясняется наложением сигналов от различных конформеров катион-радикалов кавдого октена.

Для подтверждения образования в случае транс-октена-2 ди-мерных катион-радикалов, имеющих характерные полосы поглощения в видимой области спектра, была использована электронная спектроскопия поглощения. При облучении замороженных смесей транс-октена-2 с фреоном-П наблюдалось появление широкой полосы поглощения с максимумом в области 600 нм, интенсивность которой снижается при фотолизе видшшм светом. Ни в чистом фреоне-П, ни в смесях фреона с транс-октеном-3 подобных полос при облучении не наблюдалось.

В пятой главе приводятся результаты исследований реакций катион-радикалов октенов во фреоновых матрицах: поликристаллическом СРзСС13 и стеклообразном СР^СЮРС^. Использование различных фреоновых матриц для стабилизации катион-радикалов алкенов позволяет изучать их мономолекулярные а бимолекулярные .-

реакции, происходящие в момент облучения или при последующем нагревании образцов.

В результате облучения смеси октена-1 с СР3СС13 в спектре ЭПР при 77 К наблюдается плохо разрешенный мультиплет. Наблюдаемый спектр существенно отличается от спектра, полученного во фреоне-П и приписанного катион-радикалу октена-1, но практически идентичен модельному спектру катион-радикала транс-ок-тена-2. Это позволило сделать вывод о протекании мономолекулярной реакции изомеризации катион-радикала октена-1 в катион-радикал транс-октена-2, которая в значительной степени проходят в этой системе уже в процессе облучения при 77 К.

Спектр замороченного облученного раствора транс-октена-2 в СРдСС1д представляет собой плохо разрешенный мультиплет, при по-вьшении температуры до 125-130 К разрешение спектра улучшается и его можно с уверенностью приписать катион-радикалу транс-октена-2.

Спектры ЭПР замороженных облученных растворов транс-ок-тена-3, цис- и транс-октена-4 в СР^СС^ представляют собой плохо разрешенные мультиплеты, которые были приписаны катион-радикалам соответствующих октенов. В пользу такого отнесения свидетельствует сходство их со спектрами катион-радикалов этих октенов, стабилизированных во фреоне-П. Видимо, и в этом случае спектры представляпт собой наложение сигналов от различных конформеров катион-радикалов. Для катион-радикала транс-окте-на-3 была предпринята попытка реконструкции экспериментального спектра в предположении наличия трех конформеров с заданной геометрией, присутствующих в равных концентрациях. Сделан вывод, что. хонформационный состав катион-радикалов может существенно влиять на направление их реакций.

Дня катион-радикала гранс-октена-3 было обнаружено необратимое образование парамагнитного комплекса с молекулой СРдСС1д при разогреве до 140 К.

В отличие от СРС13 и СР3СС13, фреон-ПЗ (СР2С1СРС12) - матрица относительно мягкая, и при температуре около ПО К, когда происходит переход стекло—»-кристалл, сопровождавшийся размораживанием локальной поступательной диффузии, в ней протекают ион-молекулярные реакции, в "результате которых образуются ал-дильные радикала, дающие при 120-130 К в спектрах ЭПР хорошо разрешенные мультиплеты с характерным расщеплением 12-15 Э.

Для катион-радикалов изомердах октенов возможны альтернативные пути протекания ион-молекулярных реакций: 'ДО

CHg=CH-CH2-(CH2)4-CH3 + EH —* СН2==СН==СН-(СН2)4-СНз + RHg

+ .

CH2=CH^rCH-(CH2)4-CH3

•и.

СН3-СН2-СН=СН-(СН2)3-СН3 + RH--/ ' (II) ~ ~ i gH£

CH3-CH=CH-(CH2)4-CH3 + RH u; +

СНоЧЗН-СН^СН- (CHo) n-CHo (II) г J 3

CHo-CH=CH=CH-( СНо) ,,-СН,,

CHg-CHg-CH—CH—CH- (CHg) 2-сн3 + (III)

CH3-(CH2)2-CH=CH-(CH2)2-CH3+RH—* CH3-CH2-CH=CH=CH-(CH2)2-CH3 +

(III) + RH^

где RH - нейтральная молекула соответствующего октена.

В результате облучения твердых замороженных растворов ок-тена-I во фреоне-ПЗ (концентрация октена составляла 0.25-2 мольн.^) в спектре ЭПР при 77 К наблюдаются плохо разрешенные мультиплеты. При разогреве образцов до 130 К происходит необратимое изменение спектра: появляется секстет с а^=13.0 Э, который соответствует аллильному радикалу СН2==СН—CH-CCHg^-C^.

При облучении замороженных растворов транс-октена-2 во фреоне-ПЗ различных концентраций при 77 К в ЭПР спектрах также наблюдается плохо разрешенный мультиплет (рис. За). При разогреве до 125 К спектр необратимо изменяется и появляется секстет с а^=13.0 Э (рис. 36). Как видно из приведенной схемы, для транс-октена-2 возможны два варианта протекания реакции катион-радикала с нейтральной молекулой: с образованием аллильного радикала СН2=СН=СН-СН2-(СН2)3-СН3 (частицы I) либо радикала ]Hj-СН—СН—СН-(CHg)з-СН^ (частицы II). Наилучшее соответствие /сдельного спектра - ан(5НЫ3.0 Э, ан(1Н)=3.8 Э, dffi=4.5 Э -'.рис. Зв) с экспериментальным наблюдается при полном отсутствии з спектре сигнала частицы II. Т.о. в случае транс-октена-2 ион-юлекулярная реакция протекает с большим выходом по первому пути.

После облучения замороженных растворов транс-октена-3 во ipeone-ПЗ при 77 К наблюдается плохо разрешенный мультиплет рис. 4а), который необратимо преобразуется в спектр аллильного едикала при разогреве до 120 К (рис. 46). В этом случае также озможни два варианта протекания ион-молекулярной реакции: с бразованием СН3-СН2-СН=СН=СН- (СН2)2-С% (радикала III) либо Н3-СН=СН=СН-(СН2)3-СНз (радикала II). Варьируя ширину ли-ии и соотношение частиц (II) и (III), был построен модельный пектр (рис. 4в) со следующими параметрами: 45% радикала (II)

^ и]

Рис.3. Спектры ЭПР облучённого твёрдого раствора транс-октена-2 во фреоне-ПЗ (0.25 мольн.% октена). а - температура регистрации 77 К, б - температура регистрации 125 К, в - ыоцелькый спектр аллильного рацикала I (см. схему реакцийК

Рис.4. Спектры ЭПР облучённого твёрдого раствора транс-октена-3 во фреоне-ПЗ (0.25 кольн.5 октена). а - температура регистрации 77 К, б - температура регистрации 120 К, в - модельный спектр смеси радикалов 11 (73£) и III (23£).

ан(ЗН)=15 Э, ан(4Н)=12 Э, анС1Н)=3.8 Э, дН=4 Э; 25^ радикала (III) ан(6Н)=13 Э, ан(1Н)=3.8 Э, дН=4.5 Э.

В результате облучения твердых растворов цис- и транс-ок-тена-4 во фреоне-ПЗ в обоих случаях при 77 К наблюдаются плохо разрешенные спектры, которые при нагревании образцов до 125-130 К необратимо изменяются и превращаются в спектры ал-лильных радикалов (для каждого октена - свой): константы СГС ан(6Н)=13 Э, ан(1Н)=3.8 Э и ширина линии 4Н=4.5 Э - для транс-октена-4, и ан(6Н)=13.7 Э, ан(1Н)=3.8 Э и ДН=6.5 Э - для цис-октена-4. Наблюдаемые спектры аллильных радикалов, образующихся из катион-радикалов цис- и транс-октена-4,несколько различаются протяженностью и шириной лиши. Это свидетельствует о стерео-специфичности ион-молэкулярных реакций.

Особый интерес представляют результаты, полученные для несимметричных алкенов - транс-октена-2 и транс-октена-3. Как уяе отмечалось, для катион-радикалов этих октенов возможны два варианта протекания ион-молекулярных реакций. Хотя с точки зрения термодинамической стабильности следовало бы ожидать образования "серединных" аллильных радикалов, в эксперименте наблюдается обратная картина: в случае транс-октена-2 образуется практически исключительно концевой радикал (I), и катион-радикалы транс-октена-3 подвергаются депротонированию преимущественно из положения, близкого к концу молекулы. Был сделан вывод о том, что направление депротонирования коррелирует с распределением спиновой плотности в катион-радикале. Как уже отмечалось, для транс-октена-3 во фреоновых матрицах было зафиксировано существование нескольких конформеров, поэтому неоднозначный результат ион-молекулярной реакции в этом случае может быть связан с избирательным характером депротонирования различных конформеров катион-радикалов транс-октена-3.

В шестой главе были рассмотрены основные факторы, определяющие строение катион-радикалов линейных алкенов. Был сделан вывод о влиянии конформации метиленовых групп, находящихся в ^-положении по отношению к двойной связи, на параметры спектра катион-радикала алкена. Определенную роль в стабилизации тех или иных конформеров алкенов играет матрица, ее электроноакцеп-торные свойства, размер и форма матричных полостей. Существенное влияние на форму стабилизации катион-радикалов оказывает межмолекулярное взаимодействие и окружение молекул октенов. Вероятность образования димеров определяется главным образом сте-рическими факторами: "доступностью" двойной связи для образова-

13

нил димерного комплекса. С другой стороны, стабилизация достаточно прочных димеров возможна лишь при ограниченной подвижности фрагментов, примыкающих к двойной связи, и достаточной жесткости окружения. Так, для октена-1 по данным ИК-спектроскопии были зафиксированы нейтральные димеры, но свидетельств стабилизации димерных катион-радикалов получено не было. А для транс-октена-2 были зафиксированы и нейтральные димеры, и димерные катион-радикалы. В случае октена-1 димеры образуются, поскольку концевая двойная связь является наиболее стерически доступной для образования димерных комплексов, но, видимо, димерные катион-радикалы, возникающие при их ионизации, достаточно легко превращаются в алкильные или аллильные радикалы уже в момент облучения. А димерные комплексы транс-октена-2 оказались наиболее прочными: с одной стороны, двойная связь относительно доступна для образования димера, с другой стороны, алкильные концы молекулы препятствуют быстрому распаду этого комплекса, и при ионизации образуются димерные катион-радикалы транс-октена-2. Транс-оитен-3, цис- и транс-октен-4, имеющие двойную связь в "труднодоступном" центре молекулы, практически не образуют димеров во фреоновых матрицах.

Реакционная способность катион-радикалов алкенов в значительной степени определяется их строением, а также структурой и динамикой матрицы. Так, мономолекулярная реакция изомеризации была зафиксирована только для одного алкена - октена-1, и только в одном фреоне - йдСС^. Протекание таких реакций очень специфично и определяется строением и размерами матричной клетки. Бимолекулярные реакции наблюдались для всех исследованных алкенов и протекали по крайней мере в две стадии - через образование промежуточного димерного комплекса. Прочные димеры при ограниченной подвижности (в жесткой матрице) превращаются в радикалы, алкильного типа, как в случае транс-октена-2 во фреоне-П. А в стеклообразном фреоке-ПЗ при наличии достаточной молекулярной подвикности (вблизи фазового перехода) промежуточные димерные комплексы превращаются в аллильные радикалы. Было показано, что механизм этих реакций заключается в переносе протона (а не атома водорода), и селективность депротонирования коррелирует с электронным строением катион-радикала.

В заключение продемонстрированы возможности использования полученных результатов для интерпретации некоторых имевшихся в литературе данных по низкотемпературному радиолизу алкенов и радиационному сшиванию каучуков. 14

вывода

1. Проведено систематическое исследование образования, строения и свойств катион-радикалов линейных октенов методами ЭПР и ИК-спектроскопии. Показало, что использование ИК-спектро-скопии позволяет характеризовать состояние и взаимодействие молекул алкенов в низкотемпературных матрицах различной природы и изменения, происходящие в процессе облучения.

2. Установлено, что молекулы бктенов во фреоновых матрицах могут стабилизироваться в различных конформациях, по-разному взаимодействующих с фреоновым окружением, о чем свидетельствует сдвиг некоторых полос поглощения в колебательных спектрах алкенов.

3. Показано, что межмолекулярное взаимодействие существенно влияет на форму стабилизации катион-радикалов алкенов. Для транс-октена-2, в отличие от других транс-изомеров, экспериментально обнаружено наличие димерных ассоциатов в матрице фрео-на-11 до облучения (по данным ИК-спектроскопии) и образование димерных катион-радикалов, наряду с мономерными, в результате

их ионизации (по данным ЭПР-спектроскопии).

4. С помощью ЭПР-спектроскояии определены геометрические параметры и распределение спиновой плотности в катион- радикалах линейных октенов. Получены указания на возможность одновременной стабилизации нескольких конформеров катион-радикалов транс-октена-3, цис- и транс-октена-4 во фреоновых матрицах.

5. Обнаружено, что катион-радикал октена-1 претерпевает мономолекулярную изомеризацию в катион-радикал октена-2 в матрице СГ3СС13 при 77 К.

6. Установлено, что механизм ион-молекулярных реакций, протекающих в условиях размораживания локальной диффузионной подвижности в матрице фреона-ПЗ, заключается в переносе протона от катион-радикала к молекуле алкена, причем депротонирова-ние протекает по месту с наибольшей спиновой плотностью.

7. Получены указания на конформационную селективность де-протонирования катион-радикалов алкенов в ион-молекулярных реакциях.

Основное содержание диссертации изложено в следующих опубликованных работах:

I. Е.А.Улгакина, В.И.Фельдман, С.М.Борзов, Ф.Ф.Сухов, Н.А.Слозохотова. Спектроскопические исследования образования, строения и свойств катион-радикалов линейных транс-алкенов во

15

фреоновой матрице/Дим. физика.-1990.- Т.9.- № 8.- С.1053-1059.

2. Е.А.Улюкина, В.И.Фельдман, С.Л.Борзов, Ф.Ф.Сухов, Н.А.Словохотова. Спектроскопические характеристики и свойства катион-радикалов транс-октенов, стабилизированных в низкотемпературной матрице //Химия низких температур и криохимическая технология: Сб. науч. тр./ Под ред. Г.Б.Сергеева.- и.: Изд-во МГУ, 1990.- С.41-48.

3. Е.А.Улюкина, В.И.Фельдман. Межчолекулярное взаимодействие и сольватация молекул алкенов в низкотемпературных матрицах //1У Всесоюзная конф. молодых ученых и специалистов по физической химии: Тез. докл.- Ч.: НИИТЭХИМ, 1990,- Т.1.- С.162-163.

4. Е.А.Улюкина, В.й.Фельдман. Реакционная способность катион-радикалов алкенов во фреоновых матрицах//1У Всесоюзная конф. молодых ученых и специалистов по физической химии: Тез. докл.-М.: НИИТЭХИМ, 1990.- Т.З.- С.102-103.

5. Е.А..Улвкша, В.И.Фельдман, Ф.Ф.Сухов, Н.А.Словохотова. Образование и реакции катион-радикалов линейных алкенов во фрео-нобых матрицах//П Всесоюзная конф. по теорет. и прикладной радиационной химии: Тез. докл.- Л.: НИИГЭХИМ, 1990.- С.276.

Научно-исследовательский институт технико-экономических

исследований. Москва, ул. Наметкина, 14 Лаборатория'обзорной и реферативной НГИ и подготовки изданий. .Лоскза, ул. Ибрагимова, 15

о

Подписано в печать 20.06.91 Формат 60x84 1/16 Тираж 100 экз.

I печ.л. 0,92 уч.-изд^л.

Заказ № 226 Бесплатно