Свойства магнитных мультипольных возбуждений в атомных ядрах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

Глава I. ОПИСАНИЕ МУЛЬТИПОЛЬНЫХ ВОЗБУЖДЕНИЙ ЯДРА В ТЕОРИИ

КОНЕЧНЫХ ФЕРМИ-СИСТЕМ (ТКФС).

1.1. Низкочастотный отклик ядра на внешнее поле.

1.2. Структура эффективного нуклон-нуклонного взаимодействия для возбуждений аномальной и нормальной четности.

Глава II. СВОЙСТВА МУЛЬТИПОЛЬНЫХ ВОЗБУЖДЕНИЙ И ПАРАМЕТРЫ ЗАВИСЯЩЕГО ОТ СПИНОВ ЭФФЕКТИВНОГО НУКЛОН-НУКЛОННОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ

2.1. Анализ свойств магнитных дипольных резонансов в зарядово-обменном и нейтральном каналах.

2.2. Магнитные характеристики ядер и эффективное спин-спиновое взаимодействие.

Глава Ш. МУЛЬТИПОЛЬНЫЕ СПИН-ФЛИП ВОЗБУЖДЕНИЯ В АТОМНЫХ ЯДРАХ

3.1. Свойства спин-флип возбуждений в ( )-канале.б

3.2. К вопросу о цультипольных магнитных резонансах в нейтральном канале.

3.3. Схематический анализ влияния спаривания на распределение силы MI-возбуждений.

Глава 1У.МАГНИТНЫЕ МУЛЬТИПОЛЬНЫЕ ВОЗБУЖДЕНИЯ В ЯДЕРНЫХ

РЕАКЦИЯХ.

4.1. Микроскопический анализ реакции ( р, р/ ) при

Ер= 200 МэВ с возбуждением магнитных резонансов и состояний аномальной четности

4.2. Электронное рассеяние с возбуждением магнитных состояний. ПО

4.3. Спин-изоспиновые возбуждения в зарядово-обменных реакциях (6 LL , 6Не ), ( ).

Мультипольные гигантские резонансы являются универсальной особенностью отклика атомных ядер на внешнее возмущение. Они цред-ставляют собой нормальные моды ядерных колебаний и могут возбуждаться в самых различных реакциях независимо от типа налетающих частиц и природы их взаимодействия с нуклонами ядра. За десять с небольшим лет, прошедших после первых свидетельств о проявлении в ядерных реакциях мультипольных резонансов, отличных от хорошо известного дипольного резонанса /1,2/, накоплен и систематизирован значительный объем экспериментальной информации (см, /3-6/ и ссылки в них).

Интерес к теоретическому изучению гигантских резонансов в последнее время возрос, что связано с одной стороны с повышением качества экспериментальных данных. С другой стороны, гигантские резонансы, как коллективные возбуждения ядра, относительно слабо зависят от тонких деталей структуры конкретного здра. По этой причине исследование коллективных степеней свободы, связанных с муль-типольными резонансами, дает уникальные возможности определения фундаментальных ядерных характеристик и получения сведений о компонентах эффективных взаимодействий нуклонов в ядрах и роли различных механизмов возбузздения ядра в области энергии возбуждения ниже или порядка энергии Ферми ( tF МэВ).

Особый класс мультипольных резонансов составляют спиновые колебания ядер (магнитные мультипольные возбузкдения) - элементарные моды колебаний, соцровождающиеся изменением ориентации спина нуклонов. Они не имеют классической аналогии, так как связаны с изменением цроекции спина нуклонов и, вообще говоря, их зарядового состояния. Эти возбуждения цроявляются в различных реакциях с передачей спина AS=1 (или спина и заряда /А7"z/ = 1 ). четность их аномальна АТС ~ ( X -полный момент, £ -спиновый момент,

ЗС -четность возбуждения, Tz - цроекция изоспина основного состояния ядра мишени) ;В спин-изоспиновом канале они имеют квантовые числа, как у 1С -мезона ( Т11 = 0~ 1*2I & Т/ = 1 ) - отсюда идя. этих мод возникло название "пионные возбуждения".

Б последние годы спиновые возбуждения стали объектом интенсивного изучения. Оказалось, что исследование характеристик этих низкоэнергетических ( и> g £ F ) состоянии позволяет делать не -посредственные выводы об эффектах, связанных с мезонным обменом внутри ядра, с динамической структурой нуклонов, в частности, с возбуждением Д -изобары и, возможно, других барионннх резонансов, Интересны также воцросы о механизмах и степени нарушения спин-изо-спиновой 5U(4-) -симметрии в атомных ядрах, о возможности наблюдения предкритических эффектов. Указанные цроблемы позволяют перекинуть мостик между традиционной ядерной физикой низких и средних энергий и релятивистской ядерной физикой.

Принципиальным моментом в описании магнитных мультипольных возбуждений является корректный выбор эффективного нуклон-нуклон-ного взаимодействия в спин-изоспиновом канале . Наиболее последовательно этот вопрос был рассмотрен в работах А.Б.Миэдала /7-9/, в которых была показана особая роль однопионного обмена во взаимодействии нуклонов в ядерной среде, Однопионный обмен генерирует дальнодействующую компоненту эффективного взаимодействия нуклонов в ядре, которая определяет основную зависимость ^ от переданного импульса на масштабах тжс , Оставшаяся часть взаимодействия Зъ , отвечающая обмену несколькими мезонами и более тяжелыми мезонными резонансами ( р, ш,. ), локальна вплоть до ПцС — У/г?гс и может быть параметризована с помощью универсальных констант теории конечных ферми-систем (ТКФС). Такая структура взаимодействия приводит к конкуренции в спин-изоспиновом канале локального отталкивания и однопионного цритяжения, вследствие чего энергия "пионных возбуждений" Ш (к) в ядерной среде пошжается. При переданном импульсе cj- К0 -1,5pF ш(к0) (при достаточной плотности нуклонов) может даже обратиться в ноль, что означало бы возможность фазового перехода с образованием периодической неоднородности спиновой плотности нуклонов с волновым вектором К^рр (пионная конденсация, А.Б.Мигдал, 1971 /7/) .

Неоцределейность в значениях констант эффективных NN- и взаимодействий в ядрах не позволяет точно указать критическую плотность нуклонов, отвечающую ft -конденсации; из оценок следует, что она превышает нормальную ядерную плотность (<j>KP—1,5-2 <?0 при Т~0) поэтому в реальных ядрах ft -конденсата скорее всего нет. С другой стороны экспериментальные данные не исключают относительной близости ядер к точке ft -конденсатной неустойчивости (ТПКП). В зависимости от степени близости ядер к ТПКП предсказываются различные эффекты, связанные с усилением "пионного поля" в ядрах. При сильной близости к точке фазового перехода предвритическое усиление настолько велико, что непосредственно проявилось бы в сечениях реакций неупрутого рассеяния с возбуждением магнитных мультипольных состояний /10-13/. При более умеренной близости можно говорить лишь о некотором смягчении пионной степени свободы. Поиск этого эффекта цредставляет сложную экспериментальную задачу, требующую исследования узкого класса реакций, особо чувствительных к пионному полю в ядрах, например (е, е'Л ) /14/, (ft,2 Ж) /15/. Возможность его наблюдения обсуждалась также в связи с проблемой релятивистских ядро-ядерных столкновений /16-18/, при которых достигаются значительное уплотнение и разогрев ядерного вещества и в цринцнпе не исключается усиление пионного поля. Существовавшие до недавнего времени наборы констант эффективных A//V- и XIV -взаимодействий извлекались в основном из анализа слабоколлективных состояний тяжелых ядер /19,12/, для которых параметризация Т<5 ^Зъ4-Щц зачастую оказывается слишком упрощенной. Сечения реакций неуцругого рассеяния с возбуждением магнитных состояшй, рассчитанные с этими наборами констант, имеют заметное пред-Ефитическое усиление в области переданных импульсов что, однако не подтверждается пока на эксперименте.

Таким образом, актуальной остается задача уточнения параметров зависящей от спинов амплитуды взаимодействия квазичастиц в щрах 3~бГ : прежде всего спин-изоспиновой константы Ландау -- Мигдала g-1 и константы перенормировки аксиально-векторных вер-пга в среде f5 , определяющих степень близости ядер к ТПКН. За-1етим, что параметр = \s входит как в оператор локального за->яда по отношению к спин-изоспиновым полям e^L^'cj ~ -i- , так [ в амплитуду однопионного обмена

Тх ~ a-zijf

Константа спин-спинового взаимодействия g* непосредствен-:о не связана со степенью близости ядер к ТПКН, но ее уточнение редставляет интерес по той причине, что существует очень немного влений, чувствительных к величине g . Прямая информация о па-аметрах может быть получена из анализа характеристик кол-ективных возбуждений магнитного типа. Важным моментом является ис-ользование при этом полного одночастичного базиса - только в этом яучае можно говорить о модельно-независимом извлечении констант заимодействия.

До недавнего времени имелось мало достоверных данных о коллек-авных спиновых колебаниях в средних и тяжелых атомных ядрах. Лишь последние годы црогресс в экспериментальных методах исследования пиновых степеней свободы цривел к обнаружению в реакциях ( р/Ъ ) ( р, р/ ) цри цромежуточных энергиях цротонов гигантского гамов-геллеровского резонанса (ГТР) /20/ в ядрах с А=48-238 и М1-резо-энсов в нейтральном канале в среднетяжелых ядрах /21/. Из обработ-I спектров указанных реакций была получена систематика энергий и атричных элементов соответствующих переходов, анализ которой цривощт к ряду важных физических следствий (см.обзоры /22,24/). В частности, оказывается, что эффект подавления аксиально-векторных вершин в среде, обнаруженный ранее при рассмотрении систематики магнитных моментов ядер /25,26/, носит универсальный характер и проявляется в ослаблении силы магнитных резонансов в интервале энергий возбуждения вплоть до Сй £ £Р . Одной из целей настоящей заботы являлся анализ в рамках ТКФС с точным учетом однопионного эбмена и одночастичного континуума новых экспериментальных данных о магнитных мультипольных возбуждениях с целью определения параметров .

Другой 1фуг вопросов связан с исследованием цроявления особенностей микроскопической структуры магнитных резонансов в раз-очных ядерных реакциях, обладающих свойством селективности по отношению к таким состояниям. Имеется в виду микроскопическая схема анализа ядерных реакций, в которой в рамках указанного выше подхода находятся вначале переходные плотности возбужденных состояний 3L9 y-tр О) , характеризующие отклик ядра, независимый от природа внешнего возмущающего поля. Затем найденные величины р °tr Сг) используются в качестве структурной части для вычисления сечений методом микроскопического &W&A , Амплитуда эффективного взаимодействия налетающих частиц с нуклонами ядра F цри малых на -чальных энергиях ( В ^ в f ) предполагается совпадающей с амплитудой взаимодействия ТКФС на поверхности Ферми, а цри промежуточных энергиях приходится учитывать энергетическую зависимость амплитуды F • Непосредственный анализ сечений ядерных реакций имеет преимущество перед сравнением с экспериментом вероятностей переходов, цри извлечении которых используются модельные представления, точность которых зачастую трудно проконтролировать. Такой анализ позволяет, с одной стороны, независимо оценить параметры , а с другой - исследовать степень чувствительности той или иной реакции к эффектам, связанным со смягчением гаюнной моды.

Б соответствии со сказанным выше, основными целями работы являлись:

- уточнение универсальных параметров зависящей от спинов части амплитуды взаимодействия квазичастиц в ТКФС: g- , g' *

76 на основе анализа свойств коллективных возбуждений магнитного типа в рамках ТКФС с точным учетом однопионного обмена и одночас-тичного континуума;

- исследование в предложенной схеме свойств известных возбуждений магнитного типа и црогноз характеристик новых магнитных мультипольных резонансов как в нейтральном, так и в заряженном каналах;

- микроскопический анализ на основе переходных плотностей, полученных с найденными константами, реакций неуцругого рассеяния, позволяющих селективно возбуждать магнитные мультипольные состояния: однонуклонных реакций неупругого рассеяния ( р, гь )9 ( р/р/) при цромежуточных энергиях, реакции неуцругого магнитного рассеяния электронов (е,е') , реакции перезарядки ионов лития:'(б/с,

6 Не). Исследование чувствительности указанных цроцессов к эффектам смягчения пионной моды в ядрах.

Диссертация состоит из введения, четырех глав и заключения.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Кратко перечислим основные результаты, полученные в диссертации.

1. Для описания свойств коллективных возбуждений аномальной и нормальной четности в сферических ядрах предложен метод, использующий координатное представление уравнений ТКФС, с точным учетом одночастичного континуума и включением искусственного затухания квазичастиц. Он позволяет существенно упростить расчеты силовых функций мультипольных возбуждений. В амплитуде взаимодействия квазичастиц для состояний с аномальной четностью выделяется одно-пионный обмен, для состояний нормальной четности вводится модифицированный вариант зависящего от плотности взаимодействия и включается взаимодействие, зависящее от спинов.

2. В рамках принятой модели рассчитаны свойства коллективных магнитных возбуждений в зарядово-обменном и нейтральном каналах.

Из сравнения с экспериментальными данными о свойствах ГТР и MI-ре -зонансов уточнен набор зависящей от спинов амплитуды взаимодействия квазичастиц в ядрах:

5s = 5f=OJ ; g'=1,1±0,1 ;g=0,0Z±0,1 Со = 300 МэЗ'?м3

Значение 5^=0,1 оказывается достаточным для феноменологического описания наблюдаемого эффекта подавления силы низкоэнергетических спин-изоспиновых возбуждений как в заряженном, так и в нейтральном каналах.

Степень бшзости ядер к ТПКН по константе составляет

Др" / =0,4-0,5, что превышает оценку, полученную ранее из анализа неколлективных состояний ( Ag" = 0,15-0,2).

Полученное малое значение константы спин- спинового взаимодействия согласуется с расчетами на основе пустотного Л/Л/ -взаимодействия в рамках теории Бракнера и с положением недавно обнаруженного состояния Ij в ^ РЬ . Неравенство констант спин-изоспинового и спин-спинового эффективных взаимодействий Ф gr , указывает на существование механизмов, нарушающих $ XT (4-) -симметрию в ядрах. Есть основания полагать, что из свойств коллективных магнитных состояний константы взаимодействия извлекаются более надежно. Во-первых, точный учет одночастичного континуума исключает неопределенность, связанную с ограниченностью базиса. Во-вторых, свойства коллективных состояний слабо чувствительны к тонким деталям .

3. На основе полученного набора констант проведено систематическое исследование силовых функций возбуждений аномальной и нормальной четности во всех изотопических каналах. В частности, рассмотрены изовекторные компоненты MI-резонанса в ^^ РЬ , не об-заруженные пока экспериментально. Цроведен теоретический анализ си-ювых функций резонансов А & =0,1 и A h =0,1,2,3 в ( П-, )-санале, на основе которого сделан вывод о возможном наблюдении резонансов с Д/j- / в реакции 90Zr ( 7и, 7Be) 90Г.

4. В приближении cSI/t/ГД проведены микроскопические расчеты II-резонансов, возбуждаемых в реакции ( рур/ ) при промежуточных •нергиях цротонов. Они основаны на использовании переходных плот-гостей ТКФС, полученных с найденными константами взаимодействия, эмпирического эффективного взаимодействия налетающих цротонов с уклонами ядра, найденные из данных по свободному /VA/ -рассеянию, оказана необходимость учета ослабления силы спин-изоспиновых пере-одов, и сделан вывод об универсальности величины Qq[6tJ тмечено, что такое ослабление делает проблематичной возможность появления цредгфитических эффектов в реакциях неупругого рассеяния уклонов.

5. Обоснован способ извлечения константы сг 1 из относитель

О . ной величины сечений возбуждения Ij - состояния и ГТР при Cj^ipp^ в реакциях перезарядки. Доведены первые микроскопические расчеты реакции ^C^Liflfe)1 Л/ с возбуждением Ij, 2j, 4j - состояний и ГТР, и цроанализированы недавние эксперименты, выполненные в ИАЭ им. И.В.Курчатова. Показана слабая чувствительность реакции ( ^ Li j ^ Hq ) к величине силового параметра спин-изоспинового взаимодействия.

Примененная в диссертации теоретическая схема позволяет с единой точки зрения описать значительное число экспериментальных данных и может быть использована для предсказания интегральных свойств магнитных мультипольных возбуждений. Результаты диссертации использовались при проведении экспериментов по исследованию реакций ( ) в ИАЭ им. И.В.Курчатова и могут быть использована при планировании экспериментов на сильноточных ускорителях средних энергий - "мезонных фабриках".

В заключение выражаю искреннюю благодарность Сергею Ароновичу Фаянсу за руководство и Камерджиеву Сергею Павловичу за ценные консультации. Выражаю признательность Ставинскому B.C., Сапер-штейну Э.Е, Сакуте С.Б., Бятову Н.И., Гарееву Ф.А. и Ершову С.Н. за дискуссии и полезные советы. Особо мне хочется поблагодарить Сергея Владимировича Толоконникова за многочисленные обсуждения и помощь в работе.

1. Мигдал А. Квадрупольное и дипольное Jf -излучение ядер. НЗТФ, 1945, т.15, 81-88.

2. Бегтап B.L., Fultz S.C. Measurements of the giant dipole resonance with monoenergetic photons. Rev.Mod.Phys., 1975, v.47, 713-763.

3. Baldwin G.G., Klaiber G.S. Photo-fission in Heavy elements. Phys.Rev., 1947, v.71, 3-11.

4. Бор 0., Моттельсон Б. Структура атомного ядра. М.: Мир, 1977, т.2. - 664 с.

5. Goeke К., Speth J. Theory of giant resonances. Ann.Rev.Nucl. Part.Sci., 1982, v.32, 65-115.

6. Speth J., van der Woude A. Giant resonances in nuclei. Rep. Prog.Phys., 1981, v.44, 721-785.

7. Cannata P., Uberall H. Giant resonance phenomena in intermediate-energy nuclear reactions. Springer Tracts in Mod. Phys., 89, В-Н-Ы-Y.: Springer Verlag, 1980. 110 p. Мигдал А.Б. Устойчивость вакуума и предельные поля. ЖЭТФ, 1971, т.61, 2209-2224.

8. Мигдал А.Б. Фазовый переход в ядерном веществе и непарные ядерные силы. ЖЭТФ, 1972, т.68, 1993-1999.

9. Мигдал А.Б. Ферыионы и бозоны в сильных полях. М.:Наука, 1978. - 272 с.

10. Саперштейн Э.Е., Толоконников С.В., Фаянс С.А. Влияние эффектов конечности на характер ^С-мезонной конденсации в атомных ядрах. Письма в ЖЗТФ, 1975, т.22, 529-531.

11. Pion condensation in heavy ion collisions.

12. Z.Phys., 1976, v. A277, 391-394. . Галицкий B.M., Мишустин И.Н. Влияние фазового перехода на динамику ударных волн в ядерном веществе. Препринт ИАЭ-2873, М. -1977. 9 с.

13. Nishimura М., Faessler А., Shimzu К. Pion condensation in finite nuclei and dynamical growth of the pion field. Nucl.Phys., 1983, v. A407, 522-540. . Саперштейн Э.Е., Толоконников С.В. Об уровнях 0~ ядра 160.

14. Изв. АН СССР, сер.физ., 1978, т.42, 1890-1892. . Indiana University Cyclotron Facility Sci. and Techn. Report

15. CF-1979, Indiana, USA, 1979, p.27. . Anantaraman N. e.a. Observation of M1 strength by the inelastic scattering of 200-MeV protons. Phys.Rev.Lett., 1981, 46, 13181321.

16. Gaarde C. Gamow-Teller Resonances. Phys.Scripta,1983,v.T5,55-62.

17. Crawley G.M. e.a. Excitation of M1 resonances by medium energy protons. In: Proc. 1983 RCNP Int. Symp. on Light ion reaction mechanisms, Osaka, Japan, 1983, p.153.

18. Пятов Н.И., Фаянс С.А. Зрядово-обменные возбуждения ядер. ЭЧАЯ, 1983, т.14, М.:Энергоиздат, 953-1019.

19. Arima А., Horie Н. Configuration mixing and magnetic moments of odd nuclei. Prog.Theor.Phys., 1954, v.12, 623-641.

20. Мигдал А.Б. Теория конечных ферми-систем и свойства атомных ядер. 2-е изд., М.: Наука, 1983. 430 с.

21. Ландау Л.Д. К теории ферми-жидкости. ШЭТФ, 1958, т.35, 97-103.

22. Backman S.-O., Sjoberg 0., Jackson A.D. The role of tensor forces in Fermi liquid theory. Nucl.Phys., 1979, V.A321, 10-24.

23. Борзов И.Н., Фаянс С.А. Частично-дырочный пропагатор в континууме. Препринт ФЭИ-П29, 1981. 17 с.

24. Саперштейн Э.Е., Троицкий М.А. Роль однопионного взаимодействия нуклонов в ядрах. ЯФ, 1975, т.22, 257-268.

25. Brown G.E., Weise W. Pion condensates.

26. Phys.Repts., 1976, v.027, 1 62 .

27. Toki H., Weise W. Precritical behavior in pionlike nuclear excited states. Phys.Rev.Lett., 1979, v.42, 1034-1038.

28. Carter A. e.a. The total cross sections for pion-proton scattering between 70 and 290 MeV. Nucl.Phys., 1971, v. B26, 445-460 .

29. Dickhoff V/.H. , Faessler A. , Muther H. How strong is the rho-meson exchange in ХШ-interaction. Phys.Rev.Lett., 1982, v.49, 1902-1905.

30. Toki H., Comfort J.R. Proximity to the rho-meson condensation threshold in Nuclei. Phys.Rev.Lett., 1981, v.47, 1716-1719j. Фаянс С.А., Ходель В.А. Условия согласования в системах с нарушенной симметрией. Письма в ЖЭТФ, 1973, т.17, 633-636.

31. Саперштейн Э.Е., Фаянс С.А., Ходель В.А. Квантовогидродинами-ческое описание коллективных состояний атомных ядер. ЭЧАЯ, 1978, т.9, М.:Энергоиздат, 221-260 .

32. Bohnacki Z. , Holban I.M., Mikhailov i.N. Residual interaction in nuclei. Nucl.Phys., 1967, v. A97, 33-51.

33. Gaarde С. е.a. The 48Са(3Не,t)48Sc reaction at 66 and 70 LieV. Nucl.Phys., 1980, V.A334, 248-268.

34. Толоконников С.В., Фаянс С.А. Правила сумм для дипольных переходов в конечных системах и природа гигантского дипольного резонанса в атомных ядрах. Письма в ЖЭТФ, 1982, т.35, 403406.

35. Bohr A., Mottelson В. On the role of the A -resonance in the effective spin-dependent moments in nuclei. Phys.Lett., 1981, B100, 10-12.

36. Delorme J., Ericson M., Guichon. Quark spin-isospin sum rules and the Adler-Weisberger relation in nuclei. Phys.Lett., 1982, B115, 86-90.

37. Niskanen J.A. A note on the Gamow-Teller sum rule with non-nucleonic degrees of freedom. Phys.Scripta, 1983, v.T5, 196-198.

38. Goodman C.D. e.a. Gamow-Teller matrix elements from 0°(p,n) cross sections. Nucl. Phys., 1981, v. A369, 258-280.

39. Gaarde С. e.a. Excitation of giant spin-isospin multipole vibrations. Nucl.Phys., 1981, V.A369, 258-280. . Osterfeld F. Microscopic background calculations for (p,n) reactions at intermediate energies. Phys.Rev., 1982, v. C26, 762-765.

40. Osterfeld F., Schulte A. Microscopic background calculations for the 9°Zr(p,n) reaction at E=200 MeV. Phys.Lett,1984,B138, 23-26. • Bang J.,Fayans S.A.,Gareev F.A.,Ershov S.H.,Pyatov N.I. Microscopic DV/IA analysis of the (p,n) reactions.

41. Preprint NBI-31 ,1984,45p. . Anderson B.D. e.a. Observation of T^ Gamow-Teller State in 48Ca(p,n)48Sc at 160 MeV. Phys.Rev.Lett., 1980, v.45, 699-702. . Banium D.E. e.a. Observation of giant particle-hole resonances in 90Zr(p,n)90lTb.

42. Phys.Rev. Lett., 1980, v.44, 1751.

43. Comfort J.R. e.a. 86,88Sr(d, 3He)85'87Rb reactions and possible

44. Brown G.E., Raman S. Where is missed M1 strength in 208pb?

45. Comments Nucl. Part. Phys., 1980, v.9, 79-83.208

46. Wienhard K. e.a. Parity of bound dipole states in Pb. Phys.

47. Rev. Lett., 1982, v.49, 18-21. 3. Вдовин А.И., Пономарев В.Ю., Шилов В.М. Электровозбуждение

48. Ml- и Ш-резонансов в сферических ядрах. ЯФ, 1981, т.34, I009-I0I9.

49. Троицкий М.А., Ходелъ В.А. Вычисление магнитных моментов сферических ядер. ЯФ, 1965, т.2, 205-214.

50. Ткачев В.Н., Еорзов И.Н., Камерджиев С.П. MI-переходы в сферических ядрах. ЯФ, 1976, т.24, 715-724.

51. Еорзов И.Н., Камерджиев С.П. Гигантские мультипольные резо-нансы в ядрах. Изв. АН СССР, сер.физ., 1977,т.41,4-26.

52. Kamerdshiev S.P., Borzov I.N., Tkachev V.N. M1 resonance and comparative study of E1, E2 and M1 resonances in near-threshold region. Acta Phys. Polonica, 1977, v. B8, 415-420.

53. Гапонов Ю.В., Григорьян Ю.И., Лютостанский Ю.С. Восстановление нарушенной вигнеровский ^/"(4 )-симметрии в тяжелых ядрах. ЯФ, 1980, т.31, 65-78.

54. Гапонов 10.В., Лютостанский Ю.С., Алексанкин В.Г. Положение гамов-теллеровского резонанса и проблема восстановления виг-неровской SIT(4)-симметрии. Письма в ЖЭТФ, 1981, т.34, 407-409.

55. Gaponov Yu.V., Shulgina N.B., Vladimirov D.M. Wigner SU(4)-symmetry restoration in heavy nuclei and the many-body forces problem. Nucl.Phys., 1982, v.A391 , 93-117.

56. Еорзов Й.Н., Фаянс С.А. Зависящее от спинов эффективное нуклон-нуклонное взаимодействие в ядрах. В кн.: Тезисы докл. XXXII Совещания по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра,1982, Л.:Наука, с. 174.

57. Iiayakawa S.I. М1 Strength in 208Pb via (p,p/) and (d, 3He)reactions. Phys.Rev.Lett., 1982, v.49, 1624-1627» 3. Mairle G. e.a. Spectroscopic results from a high-resolutionpQQstudy of proton particle-hole states in Pb. Phys.Lett.,1983, v. B121, 307-312.

58. Speth J., Klempt V. , Wambach J., Brown G.E. The influence of the SC ana J)-exchange potential on magnetic properties of nuclei. Nucl.Phys., 1980, v. A343, 382-416.

59. Love W.G., Franey M.A. Effective nucleon-nucleon interactionfor scattering at intermediate energies. Phys.Rev., 1981,v. C24, Ю73-Ю94.

60. Richter A. Electric and magnetic giant resonances of low multipolarity studied with inelastic electron scattering. In: Proc.1.t. School on Nuclear Structure, Alushta, USSR, 1980, p.195*48

61. Willis A. e.a. Giant resonances in Ca excited by 218 MeV alfa inelastic scattering. In: Proc. Int. Symp. Highly excited states and nuclear structure, Orsay, 1983, p.14.1. AO

62. King 1T.S.P. ,Ullmann J.L. The (n,p) reaction at 60 MeV on N > Z targets. In: Conf. on the (p,n) Reaction and the Uucleon-Nucleon Force, n-y and London, 1980, p. 373-385

63. Brady P.P., Needham G.A. The (n,p) reaction on light nuclei at 60-MeV. Ibid., p.357-371-). Needham G.A. e.a. Excitation of analog isovector giant resonan1. Л А Лces via the (n,p) reaction on N and 0 at 60 MeV. Nucl. Phys.,1982, v. A385, 349-372.

64. Вопросы атомной науки и техники, сер. общ. и ядерная шиз.,1983, т.4(25), с. 19.

65. Hasinoff М. е.а. Е1 and Е2 strength from 89Y(p, }f ) reaction.

66. Phys. Lett, 1976, v. 62B, 146-148. i. Fukuda S., Torizuka Y. Evidence for giant monopole resonance in 90Zr.

67. Phys.Lett., 1976, v. 62B, 221-238.208

68. Speth J., V/ambach J. , Klempt V. e.a. The new kind of giant M1 resonance in nuclei. Phys.Lett., 1976, v.B63, 257-260.1. OR

69. Woodward С., Peterson G.A. Search for 2hw excitation in РЪ Phys.Rev., 1979, v.C20, 2437-2438.

70. Richter A. Inelastic electron scattering, fine structure of M1 giant resonances and Gamow-Teller states. Phys. Scripta, 1983, v.T5, 63-67.

71. Таулес Д. Квантовая механика системы многих частиц. М.: Мир, 1975. 379 с.

72. Борзов й.Н., Ткачев В.Н. MI-резонанс в сферических ядрах со спариванием. Изв. АН СССР, сер.физ., 1977, т.44, 12631273.

73. Van der Bijl К.Т. Quenching of the elctron scattering form reactor of 1+ state at 3.48 MeV in 88Sr.

74. Z.Phys. , 1982, v. A305, 231-234.88

75. Marty N. e.a. Excitation of 1 states and resonances in Sr byinelastic scattering. In: Int.Symp. on Highly Excited States and Nucl. Structure, Orsay, 1983, p.84.

76. Love W.G. Properties and applications of effective interactions derived from free nucleon-nucleon forces. In: Conf. on the (p,n) Reaction and Nucleon-Nucleon Force, N-Y and London, 1980,p.373-385.

77. Rehm К.Е. е.a. Possible mesonic effects on inelastic proton scattering to 10.24 MeV 1+ state in 48Ca. Phys. Lett.,1982, v. B114, 15-18.

78. Crawley G.M. e.a. Observation of 1=0 spin-flip transitions in 48Ca. Phys.Lett., 1983, v. B127, 322-326.

79. Crawley G.M. e.a. M1 strength in zirconium isotopes by proton inelastic scattering. Phys.Rev. 1982, v. C26, 87-96.

80. Nadasen A. e.a. Elastic scattering of 80-180 MeV protons andthe proton-nucleus potential. Phys.Rev., 1981, v. C23, 1023i1043.

81. Heisenberg J. e.a. Excitation of positive parity states in90inelastic electron scattering from Zr. Phys.Rev., 1984, v. C29, 97-102.

82. Delorme J. e.a. Critical opalesecnce of nuclear pion field a possible evidence in M1 (15.11 MeV) form factor of 12C. Phys.Lett., 1980, v. B89, 327-331.

83. Дюгаев A.M. Характер фазового перехода при ^-конденсации. Письма в ЖЭТФ, 1975, т.22, I8I-I85.

84. Sagawa Н. е.a. Effect of core polarization and exchange cur12rents on the form factors of magnetic transitions in C. Nucl.Phys., 1979, v. A322, 361-368.

85. Chuev V.I., Davidov V.V., Man'ko V.I., Novatsky b.g., Sakuta S.B., Stepanov L.N. The quasielastic scattering of 6Li-ions. Phys.Lett., 1970, V.B31, 624-626.

86. Chuev V.I., Davidov V.V., Novatsky B.G., Ogloblin A.A.,6 6

87. Sakuta S.B., Stepanov L.N. The ( Li, He) spin-isospin-flip reaction. Journ. de Phys., 1971, v.32,06-167-169.

88. Ajzenberg-Selove P. Energy levels of light nuclei A=13-15. Nucl.Phys., 1981, V.A360, 1-186.

89. Duhm H.H. e.a. A study of 26Mg(6Li,6He)26A1 charge-exchange reaction. Phys.Lett., 1972, v.B38, 306-310.

90. Gaarde C., Kammuri Т., Osterfeld P. The (^Li,^He) spin-iso-spin-flip reaction. Nucl.Phys., 1974, v.A222, 579-595.

91. McGrath e.a. Spectroscopy in 54Co with the (6Li,6He) reaction. Phys.Rev., 1981, V.C23, 1060-1063.

92. Wharton W.R., Goodman C.D., Hensley D.C. Gamow-Teller sum rules and 14C(6Li,6He )14"N reaction. Phys.Rev., 1980, V.C22, 1138-1144.14 14

93. Hernandez A.M. e.a. Gamow-Teller strength in the —> N (3.948 MeV) beta decay. Phys.Rev., 1981, V.C24, 2235-2239.i A Л A

94. Cunsolo A. e.a. Charge exchange reaction Nucl.Phys., 1981, V.A355, 261-268.

95. Гареев Ф.А., Гончаров С.А., Ершов C.H., Казача Г.С., Банг Е. Исследование реакций перезарядки {6Li , ). ЯФ, 1983,т.38, 73-79.

96. Satchler G.R. The distorted-waves theory of direct nuclear reaction with spin-orbit effects.

97. Nucl.Phys., 1979, V.A313, 119-130.с

98. Bang J., Gignoux C. A realistic three-body model of Li with local interaction.

99. Nucl.Phys., 1979, V.A313, 119-130.

100. Кукулин В.И. и др. Структура ядер с А=6 в рамках трехчастич-ной модели. ЯФ, 1981, т.34, 21-28.

101. Rose H.J., Hausser 0., Warburton Е.К. Evidence for a nuclear tensor force from mass-14 beta- and gamma-decay data. Rev. Mod.Phys., 1968, v.40, 591-623.

102. Wong C., Anderson J.D., Madsen V.A. e.a. Polarization and ang14ular distribution of neutrons from C(p,n) reaction and tensor force. Phys.Rev., 1971, v.C1, 1904-1920.3

103. Ball G.C., Cherny J. Microscopic analysis of the ( He,t) and3 3

104. He, He ) reactions of 1p-shell nuclei. Phys.Rev., 1969, v.177, 1466-1497.

105. Goodman C.D. e.a. Gamow-Teller resonances. Nucl.Phys., 1982, v.374, 241c 252c.1.• 155 i1129. Борзов Й.Н., Толоконников С.В. Зщждовообменные 1+-возбужде-! ния и предкритические эффекты в атомных ядрах. Изв . АН СССР, 1983, т.47, 901-906.

106. Изо. Fayans S.A., Gareev F.A., Ershov S.N., Pyatov U.I. Microscoipic description of the charge-exchange nuclear resonancesexcited in the (p,n) reactions. Preprint-IAE-3894/2, 1984.40 p.

107. Tadeucci T.N. e.a. The 14N(p,p») faction at 159.4 MeV.1.: Indiana Univ. Sci. and Techn. Report., 1980, Indiana, .USA, p.24.

108. Чепурнов В.А. Среднее поле нейтронов и протонов оболочки с

109. N>126 и Z> 82. ЯФ,1967,т.6,с.955-960.