Теплопроводность высокотемпературных сверхпроводников тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.09 ВАК РФ

Г6 о» -

московский государственный университет

^ им. м. а Ломоносова

физический факультет

На правах рукописи УДК 537. 312. 62

прядун владимир васильевич теплопроводность высокотемпературных сверхпроводников

специальность 01. 04. 09 - физика низких температур и криогенная техника.

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук.

шсхеэ, 1594.

Работа выполнена на кафедре физики низких температур и сверхпроводимости физического факультета МГУ им. М. Е Ломоносова

Научные руководители:

доктор физико-математических наук, А. Н. Васильев; кандидат физико-математических наук, Ф. Г. Алиев.

Официальные оппоненты:

Ведущая организация:

доктор физико-математических наук, Г. Е Михайлова; кандидат физико-математических наук, М. К. Залялютдинов. Физико-технический институт имени А. Ф. Иоффе, г. Санкт-Петербург.

—часов

Защита состоится " года в

на заседании Специализированного Совета N2 (К053.05.20) Отделения физики твердого тела в МГУ им. М. Е Ломоносова по адресу: П9899 ГСП, Москва, Воробьевы Горы, МГУ, физический факультет, криогенный корпус, ауд. 2-05а.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке' физического факультета МГУ.

Автореферат разослан п —199-

А

Ученый секретарь Специализированного совета N2 ОФТТ (К053. 05. 20) МГУ им. М. Е Ломоносова доктор физико-математических наук Г Г. С. Плотников

I. ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

АКТУАЛЬНОСТЬ ТЕШ

Открытие сверхпроводимости в диапазоне ЗОК Беднорцем и Мюллером [I], а также синтез сверхпроводника УВа2Сиз07_8 с тс~ЭОК группой Чу [2] всколыхнуло весь научный мир. Впервые человечестсво получило соединение с температурой сверхпроводящего перехода выше точки кипения жидкого азота.

С теоретической точки зрения теплопроводность заключает в себе важную информацию о носителях заряда, фононах и процессах рассеяния между ними. В высокотемпературных сверхпроводниках такая информация особенно ценна из-за того, что традиционные гальваномагнитные характеристики, такие как, проводимость, эффект Холла и термоЭДС равны нулю в значительном температурном диапазоне вплоть до Тс. Следовательно, их возможности ограничены областью нормального состояния. Теплопроводность же не имеет подобных ограничений и из нее можно получать сведения о транспортных свойствах ВТСП в широком температурном диапазоне.

. Изучение теплопроводности таких соединений, крома глубокого теоретического интереса, очень важно и с практической точки зрения.' Величина и температурная зависимость теплопроводности - определяющие параметры во многих приборах, например, чувствительность радиационных детекторов, таких как болометры, очень сильно зависит от теплопроводности их тонкого сверхпроводящего элемента.

К началу настоящей работы было опубликовано несколько статей, посвященных экспериментальному -исследованию теплопроводности ВТСП, причем практически все они были выполнены на керамических образцах типа (РЗМ)ва2Сиз07_5. Лишь несколько работ посвящено соединению 1а2-х5гхСиз04_5, данные по теплопроводности ВТСП на основе В1 и Т1 отсутствовали, и имелось только два сообщения (в тезисах конференций) о теплопроводности монокристаллического УВ»2Си30х ПРЙ температурах ниже гелиевой.

Наибольшее внимание при исследовании теплопроводности * привлекает поведение к(Т) в окрестности температуры сверхпроводящего перехода, где наблюдается гзлом на

зависимости к(Т) и возрастание теплопроводности при понижении Т ниже Тс [3,4.5]- Такой характер зависимости к(Т), как правило, объясняется уменьшением рассеяния фононов на электронах, образовавших при Т<Тс сверхпроводящий конденсат. Вместе с тем, в ряде работ было показано [6], что в керамических образцах YBa2Cu307-5 ниже Тс имеется фононный максимум, который затрудняет однозначную интерпретацию такого поведения теплопроводности. Таким образом, для разрешения тех проблем, с которыми столкнулись при исследовании теплофизических свойств ВТСП, необходимо: во-первых, изучить температурные зависимости теплопроводности новых структурных типов ВТСП и провести детальные исследования температурных зависимостей теплопроводности у высококачественных монокристаллических соединений ВТСП.

ЦЕЛЬ РАБОТЫ состояла в экспериментальном исследовании транспортных свойств ВТСП соединений RBa2Cu307_s (R=y или редкоземельный элемент) в сверхпроводящей и диэлектрической фазах, а также соединений ' Т128а2са2с"30х • и В«2(С»0. 5SrO. 5)3Qu20x-

Для этого . была . создана оригинальная методика, позволяющая на образцах малых размеров (0.1*1*3 мм3), что важно при исследовании монокристаллов ВТСП) проводить следующие измерения:

а) температурные зависимости коэффициента теплопроводности к(т) в области температур . 5+I40K и в магнитных полях, до 3. 5Тл;

б) температурные зависимости удельного сопротивления Кт) при температурах 5+ЗООК:

в) температурные зависимости коэффициента термоЭДС s(t) в температурном диапазоне 5+I40K.

При необходимости также проводились измерения магнитного момента образцов на базе вибрационного магнитометра parc-I53, позволяющего измерять температурные и полевые зависимости магнитного момента при Т=4.2+300К в магнитных полях (н^бкЭ).

Проведенные эксперименты преследовали цель решения следующих основных задач

1. Изучение электронного и фононного вкладов в теплопроводность, механизмов рассеяния.

2. Объяснение поведения теплопроводности при Т<ТС.

3. Изучение влияния флуктуационных явлений в области Тс на транспортные свойства.

НАУЧНАЯ НОВИЗНА РАБОТЫ заключается в гот, что в ней . впервые:

1. Измерена температурная зависимость теплопроводности соединения Т12Ва2С»2Си30х в диапазоне температур 5+160К.

2. Проведены измерения транспортных свойств и магнитного момента двухфазного керамического образца В1-5г-Си-0 с фазами 2-2-2-3 (ТС~П5К) и фазой 2-2-1-2 (ТС~85К), которые позволили установить связь между появлением сверхпроводимости и возрастанием теплопроводности при понижении температуры.

3. Изучено влияние магнитного поля на теплопроводность керамического соединения УВа2Сиз07_5.

4. Измерена температурная зависимость теплопроводности монокристаллического сверхпроводящего соединения ТтВа2Сиз07 и несверхпроводящего с<)ва2сиз0б в плоскости а-Ь в диапазоне 5+120К.

5. Обнаружено аномальное поведение теплопроводности монокристаллических соединений в^ггСаСигО* в плоскости а-Ь при Т>ТС.

6. В рамках простой кинетической теории рассчитана температурная зависимость длины свободного пробега фононов для соединения 7тВ»2Си307-

7. Предложено объяснение аномальному . . поведению теплопроводности выше температуры сверхпроводящего- перехода соединения В123г2СаСи20х.

ПРАКТИЧЕСКАЯ ЦЕННОСТЬ РЕЗУЛЬТАТОВ РАБОТЫ I. Полученные в диссертационной работе результаты способствует дальнейшему развитию представления о %транспортных свойствах ВТСП. В частности о степени взаимодействия между электронной и фононной подсистемами, и'

таким образом, представляют собой еще один вклад в понимание природы высокотемпературной.сверхпроводимости. 2. Разработанный метод одновременного измерения трех кинетических параметров (теплопроводность, проводимость и термоЭДС) с одних и тех же контактов для образцов малых размеров позволяет получать надежные экспериментальные данные.

АПРОБАЦИЯ РАБОТЫ И ПУБЛИКАЦИИ

Основные результаты диссертационной работы докладывались на:

- Международной конференции и^-итбс ii, Стэнфорд, США, 1989.

- 2-ой Всесоюзной конференции по высокотемпературной сверхпроводимости, Киев, 1990;

- XXVI Всесоюзном совещании по физике низких температур, Донецк, июнь 1990;

- 3-ем Всесоюзном совещании по высокотемпературной сверхпроводимости, Харьков, апрель. 1991.

По результатам диссертации опубликовано 10 печатных работ.

СТРУКТУРА И ОБЪЕМ ДИССЕРТАЦИИ

Диссертация состоит из введения, четырех глав, выводов и содержит страниц машинописного, текста, рисунков, и список Литературы из наименований.

11. СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ ■

Во ВВЕДЕНИИ обосновывается актуальность исследуемой . проблемы, формулируются основные цели . • и задачи диссертационной работы, отмечается научная новизна и практическая значимость результатов работы

ПЕРВАЯ ГЛАВА представляет собой литературный обзор, в • котором рассмотрены основные теоретические представления и экспериментальные данные о теплопроводности сверхпроводящих

соединений. Изложены основные выводы теории теплопроводности ВТСП Тевордта-Волькхаузена.

В первой главе представлены экспериментальные данные по влиянию различных факторов на теплопроводность в соединении (РЗМ)Ва£Сиз07_5, в том числе: замещение редкоземельного элемента РЗМ у. на Бга и ва; и содержание кислорода 07.5 для составов с 8=0.3, $=0.47, 5=0.69, 8=1. Систематизирован^ литературные данные о поведении теплопроводности при сверхнизких температурах. Подробно рассмотрен метод получения температурной зависимости сверхпроводящей щели Д(к) из анализа данных по тепловому и электронному транспорту в ВТСП соединениях предложенный Избизки.

ВТОРАЯ ГЛАВА в основном посвящена обоснованию и описанию созданной оригинальной методики для проведения экспериментов по изучению теплового и электронного транспорта в интересующих соединениях при низких температурах. Приводится краткий обзор существующих методов измерения температурной зависимости теплопроводности, анализируются их достоинства и недостатки. За основу вьгбран метод стационарного теплового потока (см. рис. I), в котором коэффициент теплопроводности определялся из закона Фурье по следующей формуле:

к=(р/<1т)-(1Д),

где Р-мощность, выделяемая источником тбпла. Для проведения измерений при низких температурах была разработана и изготовлена специальная низкотемпературная вставка (см. рис.2) с вакууквыа объемам а прокачкой ^Не, которая вставляется непосредственна в транспортный 40л дьвзр ^Не, что удобно при проведении даапгелышх (более: 3 суток) экспериментов.

Для проведения исследований на монокристаллических образцах ВТСП, (которые пока, к сожалению^ имеют малые линейные размеры -3*1*0.1 мм^), бьша разработана специальная конструкция (см. рис. 3) позволяющая исследовать подобные ( объекты. Основа конструкции - подложка из тонкого (толщина ~0,2 мм) фольгированного текстолита с протравленным рисунком контактных площадок.

1

Рис. 2 Низкотемпературная часть установки. I - Подводящие провода. 2 - Трубка для вакуумной откачки. 3 - Медный охлаждаемый объем. 4 - Хладопровод. 5 - Антирадиационный экран. 6 - Активированный уголь. 7 - Тепловой контакт с нагревателем Н1. 8 - Тепловой контакт с датчиком Д1. 9 - Тепловой контакт с датчиком Д2. 10 - Контактное кольцо. II - Нагреватель Н2. 12 - Вакуумный стакан. 13 - Капиляр. Т4 - Трубка откачки капиляра.

Рис. 3 Подложка для измерения теплопроводности образцов имеющих малые линейные размеры.

о 20 10 60 во 100 120 140 1в0 TEMPERATURE. [ К ]

Рис. 4 Температурная зависимость теплопроводности подложки.

Вся подложка прижимным медным контактом закрепляется на хладопроводе описанной выше низкотемпературной вставки. Теплопроводность подложи без образца ненормированная на размеры (экспериментальные точки приведены на рис. 4) апроксимируется полиномом и вычитается при измерении теплопроводности образца.

В этой же главе большое внимание уделяется автоматизации проводимых измерений. Автоматизация выполнена на база ЭВМ ibm pc/xt, которая осуществляет полное управление и контроль за всеми отдельными блоками; в нее поступает вся необходимая информация ' для расчета коэффициента теплопроводности' к(т), коэффициента термоЭДС s(t) и удельного сопротивления j>(t) исследуемого образца. Таким образом, измерительная часть установки позволяет работать в режиме полной автоматизации эксперимента, что очень важно при проведении подобных экспериментов, так как на измерение одной температурной зависимости в диапазоне .5+I20K необходимо время порядка 3 суток.

В конце второй главы описаны■ методики синтеза, условия приготовления, отжига моно- и поликристаллических образцов, использованных в работе. Приводится анализ ошибок измерений.

В ТРЕТЬЕЙ ГЛАВЕ приведены результаты исследования удельного электросопротивления, теплопроводности и магнитных свойств структурных типов соединений ВТСП типа в<-Sr-Ca-Cu-o и Т1 -Ва-Са-Си-0 с температурами сверхпроводящих переходов 85К и 12ОК соответственно.

На рис. 5 показана температурная зависимость коэффициента, теплопроводности образца П2Ва2с*2СчЗ°х- В диапазоне температур т>120К теплопроводность слабо зависит от температуры, причем величина к приблизительно на 30--40S меньше значения к(т) системы YBa2Cu30x в нормальной фазе. В области 90К<т<120К наблюдается возрастание (приблизительно на 20%) значений к(т), коэффициент к(т) проходит черед максимум [kmax=2.1Вт/(м*К), Ттах<«90К] и затем почти линейно уменьшается с понижением температуры Так же как и в хорошо изученных керамических УВа2Сизоу_б ВТСП, начало возрастания к(т) у Т12Ьа2Са2СизОх соответствует переходу в

сверхпроводящее состояние. Температурные зависимости Кт) и М(Т) для Т12Ва-2Са2Сиз0х свидетельствуют о том, что сверхпроводимость носит объемный характер. Оценка электронного вклёда в теплопроводность из закона Видемана-Франца:,

ke = U' Т/л

где 10=2. 45*1СГ8 ( Вт-Ow 1С"1 ] - число Лоренца, дает при T-I40K ke*0.4k, что больше, чем в система YB»2Cu30x- Полученная величина ке является оценкой сверху, поскольку при наличии неупругого электрон-фононного рассеяния число Лоренца К10.

*1.5

со

Û.S

О- ^СР

оо

о о

О О

о о

ф

о

J_

-i-

-L.

О 40 80 120 1<эО

Т, К

Рис. 5 Теплопроводности образца T12B»2Cï2Cu3ax-

Исследования электрических и магнитных свойств системы 2(вао. 55г0.5)3СЦ3°Х указывают на то, что она Состоит из двух сверхпроводящих фаз: с критическими температурами Тс«€5К и П5К (см. рис. 6). Температурный ход теплопроводности свидетельствует, прежде всего о низкой (более чем на порядок меньше, чем в ув«2Сиз07) величине к у системы В1 2(в»о. 55г0. 5)зСиЭ°х- Наличие двух участков начала роста на кривой к(т) вблизи Т«в5к и Н5К отражает двухфазность системы

В работе [6] высказана мысль о том, что максимум на зависимости к(т), наблюдаемый в УВа2Сиз07_х, характерен и для неупорядоченных диэлектриков и поэтому нельзя однозначно связывать его с установлением сверхпроводимости. Однако наличие установленных корреляций между температурами. сверхпроводящих переходов двух фаз и резким изменением наклона в к(т) у B12(Вао. 5S>"0.5)3Cu30x. делает это предположение маловероятным.

0J

л-}.. ' L ' ' • ' Г 1

<и ¿0 120 160 200 Т,К

JMOUiL

2*0 . И •

1210 • •

t И40 • •

ti 70

SO 110 140 Т. К

J--

Рис. 6 Транспортные и магнитные свойства керамического образца Bi 2(BaQ 5S<"0. 5)3Cu3°x-

В этой же главе представлены экспериментальные результаты по изучению влияния магнитного поля на теплопроводность полученные на керамическом образце УВа2Сиз07- Показано,. что в пределах ошибки измерений (4-5%) влияние магнитного поля на теплопроводность в нормальном состоянии и при Т<40К отсутствует. В диапазоне температур (90-60)К наблюдается уменьшение теплопроводности'в магнитном поле (примерно на 12% в .поле 3.5Тл), что свидетельствует о увеличении рассеяния фононов на вихревой решетке. При дальнейшем понижении температуры Т<60К, влияние магнитного поля постепенно ослабевает. Это, по видимому связано с увеличением эффективной длины волны фононов, и они "не

замечают" вихрей. Магнитное поле .направлено параллельно тепловому потоку. Данный результат был позднее подтвержден и в других работах [7, 8, 9].

В ЧЕТВЕРТОЙ ГЛАВЕ приводятся результаты исследования кинетических свойств монокристаллических образцов ВТСП в соединениях ттва2сиз07 и в125г2саси20*. На рис.7 представлены температурные зависимости удельного сопротивления Хт), термоЭДС 5(т) и тешюнройоднооти монокристалла к(т) ттва2сиз07, измеренные в плоскости а-Ь в температурном диапазоне (5+130)к. Оценка электронного вклада ке в теплопроводность в нормальной фазе показана на рис.8 и

Рис. 7 Транспортные свойства ТтВа2СизОх.

составляет ке £ 0.25- к. На этом же графике приведена рассчитанная температурная зависимость длины свободного пробега для монокристаллического образца ТтВа2Сизох. Для расчета использовалось уравнение Больцмана в приближении Дебая:

ед/Т

кр(,=(1/з)-у5 ЦрьЫ-СрьЫ-ах о

Скорость звука и температурная зависимость теплоемкости Срь были взяты из литературы. В нормальном состоянии длина свободного пробега 1р(, слабо зависит от температуры и при Т~100К 1рг,~8-а (где а - постоянная решетки, а«3,8А). При Т<ТС наблюдается существенное увеличение скорости роста что видимо связано с уменьшением фонон-электронного рассеяния и при Т~6К, 1р|,~вООА.

ТЬвгта1 сопйисИуНу [ УУ / т КI

г

8 'РИ ^л

о ¿Р

' V ■

ОйВагСц,Ов

ДЧ1IIIIIIIIII , ^^Оосопзрсо ООО О 00

800 М в а п

еоо

400

200

20 40 60 ВО 100 120 Тетрега№ге IК /

140

Г г в в

Р

а #

Ь

Рис. 8 Теплопроводность ТтВа2Сизох, С(1Ва2Сизо$ и температурная зависимость длины свободного пробега фононов в

ТшВа2СизОх. .

Ь этой же главе приведены результаты измерений электросопротивления, терыоЭДС и теплопроводности для монокристаллов В125г2СаС^20х в плоскости а-Ь. Результаты измерений А?), Т) и к(Т) показаны на рис.9. Видно, что максимальные значения теплопроводности в несколько раз выше, чем наблюдаемые у керамических образцов на основе В1. Оценка электронной части теплопроводности ке говорит о том, что в нормальной фазе электронами переносится менее четверти общего потока тепла. •

Другим новым и интересным аспектом полученных данных является наличие двух участков изменения, наклона к(Т) при Т~ТС (рис.10). В . большинстве предыдущих работ излом на

зависимости к(Т) наблюдался лишь при Тс Ко результаты, полученные в данной работе, свидетельствуют о наличии на температурных зависимостях теплопроводноеги монокристаллов В125г2Са1и2ох участков возрастания к(Т) уже при Т«К 110+115) К. Возможность возрастания теплопроводности за счет влияния сверхпроводящих флуктуаций на кд была теоретически рассмотрена А. А. Варламовым и Д. Е Ливановым. Ими было получено следующее выражение для флуктуационной поправки к электронной части теплопроводности ке в случае квазидвумерного электронного спектра:

Э*5 тс т-тс т-тс -1/2

* £2)) . .

Тс т-тс т-т

— • (- •(—

Ч Тс Тс

где 5 - параметр квазидвуыерности, определяющий эффективную размерность флуктуаций.

В этой же главе сделан расчет флуктуационной поправки к проводимости в рамках модели Лоренса-Дониаха (ДЦ). Флуктуационный вклад в проводимость равен:

сг(т)=-^аь(«) / [Ль(*)].

где д/аь(т)=/1аь(т)-/'аь(т); ^(т-тс)/тс, а /•аьСт) -линейная экстраполяция сопротивления' из диапазона (Т>130 К).

Для слоистого сверхпроводника с джозефссновскоЛ связью между слоями согласно модели ДЦ избыточная проводимость о*, возникающая вследствие термодинамических флуктуаций:

где о={ 5С С 0) /а]2, а а-расстоянио между слоями, 1с(0)-длина когерентности вдоль оси с. В модели ДЦ должен наблюдаться переход от 2-х мерных к 3-х мерным флуктуациям по мере приближения к. Тс при т0 » У исследованных образцов в125|"2СаСи2°х Н.1 и N.2 смена режима происходит при. 1пт « -2. 7 и 1пг » -3.1. Оцененная

Thermal conductivity I W / m КI

T h 10 0

r m

о p

0 о w e

* r

so 40 во во гоо tso но {(

Temperature IК J

Рис. 9 Транспортные свойства Bl2Sr2C»c«20x-

4.8 4.7 4.0 4.6 4.4 4.3

Thermal conductivity W / m К J

* • ■

« «* «

i 0 I я * *

1 Ч <1у» ** »

То * 1 ж

70 76 80 85 80 08 W0106 110 116 120 126130 Temperature IK]

Рис. 10 Теплопроводность ыонокристаллического образца B12Sr2CaCu20x вблизи Тс. •

таким образом величина отношения îc(0)/d составляет соответственно (113 и QII. Следует отметить, что несмотря на грубость оценки ( sc может также слабо зависеть от т), полученный результат совпадает с другими независимыми оценками. Необходимо также заметить, что хотя по данным рентгеновского анализа фаза 2-2-2-3 отсутствует в исследованных кристаллах, нельзя' полностью исключить возможность наличия следов этой фазы с ТсЛП5К, которые могут давать некоторый вклад в р, к и s в диапазоне Т>ТС.

III. ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ

1. Создана автоматизированная установка для исследования температурных зависимостей теплопроводности образцов малых (~о. 1*1*3 ммз) размеров, позволяющая также проводить одновременно измерения удельного электросопротивления и коэффициента термоЭДС в диапазоне

температур 3+I60K.

2. Исследованы температурные зависимости теплопроводности керамического соединения Tl2Ba2Ca2Cu3°x (тс=12СК) и двухфазной керамики ' B12(Sro. 5Сай 5)зСи20х (тс1=П5к; Тс2=85к). В этих соединениях обнаружено возрастание теплопроводности на величину -10+20% при переходе в сверхпроводящее . состояние, которое, свидетельствует в пользу наличия сильного взаимодействия фононной и электронной подсистем. Наличие 2-х максимумов, теплопроводности у 2-х фазной керамики на основе В1 дало основание однозначно связать эффект возрастания теплопроводности со сверхпроводимостью

3. Изучено влияние магнитного поля на теплопроводность керамического соединения YBa2Cu307_g.

4. Измерена температурная зависимость теплопроводности монокристаллического сверхпроводящего соединения ТтВа2Сиз07 и несверхпроводящего GdBa2Cu306 в плоскости а-b в диапазонё 5+I20K. Сделана оценка электронной части теплопроводности

ке, которая составляет (1/4) часть от полной теплопроводности.

5. В рамках простой кинетической теории рассчитана температурная зависимость длины свободного пробега фононов Iph для соединения ТшВа2Сиз07. Показано, что при Т>ТС lph слабо зависит от температуры и при T-IOOK 1 ph~8- а (где а -постоянная решетки, а«<3,8А). При т<тс наблвдается существенное увеличение скорости роста 1рь, что видимо связано с уменьшением фонон-электронного рассеяния, и при Т-6К. lph-eOOJL

6. Экспериментально обнаружено влияние сверхпроводящих флуктуаццВ. на электронную часть теплопроводности в соединении В<2*г2с*сц20х» что подтвердило теоретический вывод Варламова и . Диышовз. Произведен также расчет флуктуационной поправка к проводимости в рамках модели Лоренса и Дониаха.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах:

1. Алиев Ф. Г., Буздин А. И,, Балашов В А., Мощалков ЕВ, Колотыркина Н. А., Еремина Е. А., Олейников Н. Н., Полонский С.Е , Прядун Е Е , Третьяков КХ Д.. Подавление сверхпроводимости высокотемпературных керамик в продольном и поперечном магнитном поле. Сверхпроводимость: физика, химия, техника, т. 2, N. 2, с. 28-31, 1989. •

2. Алиев Ф. Г., Мощалков Е Е , Прядун Е Е. Теплопроводность высокотемпературных керамических сверхпроводников В<2(Саа 5$гО. 5)ЗС«20х» Т12Ba2Ca2Cu30x, YBa2Cu307. Материалы II всесоюзной конференции по высокотемпературной сверхпроводимости, Киев, т. 3, с. 210211, 1989.

3. Алиев Ф. Г., Прядун ЕЕ, Леонюк Л. И.. Измерение г теплопроводности образцов малых размеров. Препринт N. 26,

физический факультет МГУ, 1989.

4. F.G.Aliev, V. V.Moshchalkov, V.V.Pryadun, M.A.Arranz Monge. Thermal conductivity of TmBa2Cu30x »nd B12Sr2C»Cu20x single crystals In the vicinity of the

superconducting transition. Solid State Comm., v.82, p. 241-244, 1992.

5. F.G.Allev, V. V. Hoshchalkov, V.V.Pryadun. Thermal conductivity of the B12(CaQ. 5Stq; 5)3Cu20x, T12Ba2Ca2Cu30x ceramics and GdBa2Cu30x single crystals. Physlca B163, p.647-648, 1990.

6. Ф. Г. Алиев, H. E Брандт, E E Мощалков, E E Прядут:, Г. А. Чесноков, А. И. Акимов, E И. Гапальская, Е.Г. Стрибук. Теплопроводность высокотемпературных керамических сверхпроводников. СФХТ, т. 2, N. 5, с. 29-31, 1989.

7. Ф. Г. Алиев, Е Е Мощалков, Е Е Прядун, А. А. Буш, М. А. Аррапц Монге. Кинетические свойства монокристаллов Bl2Sr2CaCu20x вблизи Тс: электросопротивление, тершЗДС

и теплопроводность. СФХТ, т. 4, N. 5, с. 966-969, 1991.

8. Ф. Г. Алиев, А. И. Буздин, Е А. Балашов, Е Е Мощалков, Н. А. Колотыркина, Е. А. Аремина, Н. Н. Олейников, Е Е Прядун, Ю. Д Третьяков. Подавление сверхпроводимости высокотемпературных керамик в продольном и поперечном магнитном поле. ФНТ, т. 15, N. 3, с. 317-319, 1989.

9. Ф. Г. Алиев, Е Е Прядун. Теплопроводность ыонокристал- • лических высокотемпературных сверхпроводников. Материалы XXVI Всесоюзного совещания по физике низких температур, Донецк, стр. 19-20, 1990.

10. Ф. Г. Алиев, 0. Ю. Липунова, Е Е Прядун, А. А. Буш. Влияние флуктуаций на теплопроводность монокристаллов В12Sr2CaCu20x вблизи Тс. Материалы 3-го Всесоюзного' совещания по высокотемпературной сверхпроводимости, Харьков, т. 3, стр. 81 - 82, 1991г.

ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА

1. Bednorz J. G. and Muller К. A., Z. Phys.Rev. B, v. 64, p. 189, 1986.

2. Wu M.K., Asburn J.R., Torng C.O., Ног P.H., Heng R. L. , Gaol L., Huang Z. J., Wang Y. Q. and Chn C.tf., Phys.Rev. Lett., v. 58, p. 908, 1987.

3. Hori К., Noto К., Sasakawa И., et.al.. Thermal Transport and magnetic properties of GdBa2Cu307^s Superconductors. Physica C, v.153-155, p. III5-I5I6, 1988.

4. Gottwick U., Held R., Sparn. 6., Cteglish. F., Reltschel H.. Transport properties of YBa2Cu307. Resistivity, Thermal conductivity, Thermopower and Hall Effect, Europhys. Lett., v. 4, N. Щ p. II83-II88, 1987.

5. Freeman 0. J., Freldnan Т.Д.« Ginsberg D.H., Chen. J., Zingvll A.. low-Temparatire Thermal Conductivity of msCu307, Phys. Rev. В.. Condens Matter, v. 36, N.I6, p. 8786-8787, 1987.

6. Марксов E A., Хаджай Г. Я.. Оболенский М. А. и Гавренко 0. А;, Сверхпроводимость: физика, химия, техника, т. 2, N. 4, стр. 19-23, 1989г.

7. Da-Hing Zhu, A.C.Anderson, Т.A.Friedmann and O.H.Ginsberg, Phys. Rev. B4I, 6606, 199a "

8. Т. T. N. Pal stra, B.Batlogg, L.F.Schneemeyer and J. V. Naszczk, Phys. Rev. Lett 64, 3090; 1990.

9. V. F1 orevti ev, A.Inyushkin, A.Taldenkov, O.Helnikov and A.Bykov, Proc. Intern. Conf. on Transport Properties of Superconductors, Rio de Janeiro, Brasil, Hay, I99Q in "Progress In High Temperature Superconductivity",

' R. N1 col sky, ed. (World Sientlflc Publishing, Singapore, p. 462, 199й