Управление самосинхронизацией продольных и поперечных мод гелий-неонового лазера тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.05 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ

Глава I. ВЛИЯНИЕ ДИСПЕРСИОННЫХ ХАРАКТЕРИСТИК ОПТИЧЕСКИХ

ЭЛЕМЕНТОВ ЛАЗЕРА НА САМОСИНХРОНИЗАЦИЮ МОД

1.1. Основные закономерности явления синхронизации.

1.2. Методы синхронизации мод

1.3. Влияние дисперсии активной среды на самосинхронизацию продольных мод газового лазера

1.4. Особенности фазовых характеристик многолучевых интерферометров

Глава 2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ САМОСИНХРОНИЗАЦИИ ПРОДОЛЬНЫХ МОД HC-NC ЛАЗЕРА С ФАЗОВЫМ ИНТЕРФЕРОМЕТРОМ .4.

2.1. Расчет параметров фазового интерферометра для самосинхронизации продольных мод

2.2. Экспериментальное исследование самосинхронизации продольных мод Нб~1\1б лазера с фазовым отражающим интерферометром

2.2.1. Описание экспериментальной установки

2.2.2. Результаты эксперимента

Глава 3. ИССЛЕДОВАНИЕ ЧАСТОТНОГО ВЫРОЖДЕНИЯ В HC~NIC

ЛАЗЕРЕ С КОНФОКАЛЬНЫМ РЕЗОНАТОРОМ

3.1. Методы повышения эффективности использования объема активной среды непрерывных лазеров

3.2. Идеальные частотно-вырожденные резонаторы

3.3. Неидеальный конфокальный резонатор

3.4. Описание экспериментальной установки

3.5.1. Измерение пространственной когерентности

3.5.2. Метод измерения относительного радиуса пространственной когерентности

3.6. Экспериментальное исследование характеристик излучения лазера с конфокальным резонатором

Глава 4. ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОСТРАНСТВЕННОЙ САМОСИНХРОНИЗАЦИИ

ПОПЕРЕЧНЫХ МОД.

4.1. Расчет коэффициентов связи мод

4.2. Пространственная самосинхронизация мод тем()йс^.

4.3. Пространственная синхронизация модТЕМ^д.

4.4. Самосинхронизация мод ТЕМ^ иТЕМдо.

ЗАКЛШЕНИЕ

Для улучшения параметров существующих лазеров и расширения их возможностей в науке и технике требуются новые, более эффективные методы управления спектральными, пространственными и корреляционными характеристиками лазерного излучения. Особенно актуальна задача разработки таких методов для наиболее распространенных типов лазеров, в частности, гелий-неонового лазера.

Одним из способов управления характеристиками лазерного излучения является синхронизация оптических колебаний [I, ¿) . Для лазеров характерны два основных типа спектра синхронизуемых мод. Во —первых, возможен захват близких частот, принудительный [£, 3] или взаимный [4, 5] , при котором возникает одночастотное колебание нескольких полей. Во-вторых, возможна синхронизация группы мод с разными частотами, как правило, эквидистантными, когда выходное излучение представляет собой периодическую последовательность импульсов. Это наиболее изученный к настоящему времени тип синхронизации - синхронизация продольных мод [I, б) .

Одним из важнейших приложений лазеров, работающих в режиме синхронизации продольных мод, являются исследования по лазерному термоядерному синтезу, в которых лазер, генерирующий оптические импульсы, используется в качестве задающего генератора мощ-. ной усилительной системы [7, 8) .

Лазер, генерирующий последовательность коротких импульсов, может использоваться в качестве тактового генератора в прецизионной оптической локации [9] , в быстродействующих оптических устройствах обработки информации [10] и волоконно-оптических линиях связи (ВОЛС) с импульсно-кодовой модуляцией (ИКМ), отличающейся повышенной помехоустойчивостью [II]. К существенному повышению пропускной способности ВОЛС с ИМ может привести использование лазера, генерирующего сверхкороткие импульсы в области спектра, соответствующей минимальной дисперсии оптических волокон [12]. Для устройств обработки информации созданы сверхбыстродействующие оптические логические устройства [13] , а также полупроводниковые лазеры с синхронизацией мод [14] , что в перспективе позволит создать интегральные оптоэлектронные схемы. Лазеры с синхронизованными модами дают возможность генерировать мощные пикосекундные электрические импульсы [15] , измерять быстродействие скоростных фотоприемников и оптических волокон [1б]. Режим синхронизации продольных мод оказывается полезным и в маломощных лазерах, например, он позволяет повысить пиковую мощность [17] и уменьшить уровень шумов выходного излучения [18, 19].

Необходимыми условиями для любого приложения являются простота получения синхронизированного режима, его долговременная стабильность, возможность управлять характеристиками отдельного импульса и последовательности импульсов в целом. Важное значение имеет ширина спектра надежно синхронизованных мод, определяющая предельные параметры импульса - его длительность и пиковую мощность. Однако техническая сложность существующих методов синхронизации мод, их невысокая энергетическая эффективность, недостаточная стабильность генерируемых импульсов препятствуют широкому использованию режима синхронизации мод в серийно выпускаемых лазерах, в том числе и в гелий-неоновом [20, 21] .

Известно, например, что самосинхронизация продольных мод наблюдается в большинстве лазеров, однако только вблизи порога генерации. Это препятствует получению импульсов, ограниченных предельной шириной спектра генерации. Режим самосинхронизации продольных мод чувствителен к настройке резонатора и потому нестабилен [I].

Одним из факторов, препятствующих синхронизации продольных мод, является дисперсия оптических элементов резонатора, в частности, дисперсия показателя преломления активной среды, определяющая фазовые скорости волн в резонаторе и степень неэквидистантности частот. В лазерах с непрерывной накачкой дисперсия приводит к срыву режима самосинхронизации [19] либо ограничивает число синхронизованных мод [22], а в импульсных лазерах приводит к расплыванию импульса из-за частотной модуляции [23].

В работе [22] было предложено компенсировать дисперсию активной среды введением в резонатор дополнительного вещества с противоположным знаком дисперсии. Известно, что в непрерывных лазерах с пассивной синхронизацией мод насыщающимся фильтром такая компенсация имеет место [24]. В результате отклонение от эквидистантности становится настолько малым, что возникает самосинхронизация мод. Однако насыщающийся фильтр является нелинейным элементом, что, естественно, значительно усложняет общую настройку режима самосинхронизации. Очевидно, возможности управления самосинхронизацией существенно бы возросли, если бы настройка производилась управляемым пассивным внутрирезонаторным элементом.

В качестве такого элемента Ю.В.Троицкий предложил [25] использовать отражающий фазовый интерферометр Жирэ-Турнуа [26], который ранее применялся для сжатия частотно-модулированных импульсов вне резонатора [27]. Использование такого интерферометра в качестве одного из зеркал резонатора лазера позволяет скомпенсировать неэквидистантность мод, вызванную затягиванием частот генерации в активной среде, неэквидистантностью мод "холодного" резонатора, не внося при этом дополнительных потерь. В настоящей диссертации проведено подробное теоретическое и экспериментальное исследование самосинхронизации продольных мод Не-Ме лазера с фазовым интерферометром.

В этой связи требует исследования вопрос о частотной зависимости фазы коэффициента отражения интерферометра. В долазер-ной оптике и спектроскопии использовались, в основном, амплитудно-частотные характеристики коэффициента пропускания или отражения интерферометра. В лазерах, однако, дисперсия фазы в резонаторе определяет частоты генерации, поэтому знание фазовых характеристик необходимо в таких областях, как селекция и стабилизация частоты излучения [28] , самосинхронизация мод и преобразование коротких оптических импульсов [29, 30]. В частности, возможности управления спектральными и временными параметрами излучения определяются тем, каков характер связи амплитудно-частотной и фазочастотной характеристик оптического элемента резонатора, насколько они независимы. В диссертации исследован вопрос о связи амплитудно-частотных и фазочастотных характеристик отражающего интерферометра, а также интерферометра Фабри-Перо, работающего на пропускание.

Значительный интерес для различных задач квантовой электроники представляет явление захвата частоты. Например, для селекции мод и стабилизации спектра в мощных импульсных и непрерывных лазерах целесообразно использовать последовательную схелту, состоящую из высокостабильного маломощного задающего лазера и мощного регенеративного усилителя или лазера [2, 31] . В последние годы интенсивно развивается метод когерентного сложения мощностей нескольких полупроводниковых лазеров [4, б] . Меняя уровень связи между отдельными лазерами в такой системе, можно управлять диаграммой направленности в дальней зоне [32, 33] .

Теоретически доказана возможность взаимного захвата близких частот поперечных мод внутри одного резонатора [34-3б], однако прямое экспериментальное доказательство существования этого явления отсутствует. Между тем, одночастотная генерация поперечных мод могла бы оказаться полезной для повышения мощности пространственно-когерентного излучения и для формирования лазерных пучков с заданным распределением интенсивности. Мощность основной моды для большинства серийно выпускаемых лазеров с устойчивым резонатором, как газоразрядных, так и твердотельных, составляет 10-20$ мощности многомодового режима [20, 21, 39], т.е. большая мощность многомодового режима оказывается практически бесполезной.

Причиной низкой пространственной когерентности излучения является многочастотная генерация поперечных мод разной пространственной структуры [38]. Существуют, однако, резонаторы, в которых поперечные моды, в принципе, должны быть вырождены по частоте [40], т.е. в лазере с таким резонатором должно генерироваться единое когерентное поле многих поперечных мод. В твердотельных лазерах получена генерация с вырожденным резонатором, принадлежащим по дифракционным потерям к границе устойчивости [41, 42], однако спектральные и корреляционные характеристики излучения не изучались. Исследование спектра биений излучения гелий-неонового лазера с конфокальным резонатором, номинально являющимся частотно-вырожденным, показало, что разброс частот в группе мод, соответствующих одной частоте идеального резонатора, на 1*2 порядка превышает ширину полосы захвата частот из-за погрешностей оптических элементов [34 , 43].

В [44] была теоретически рассмотрена возможность расширения полосы захвата квазивырожденных частот за счет усиления связи между полями мод при дифракционном возмущении пучка внутри резонатора. Здесь же был предложен термин "пространственная синхронизация" для обозначения явления генерации стационарных суперпозиций вырожденных мод в отличие от изменяющихся во времени полей при временной синхронизации мод с разными частотами.

В диссертации на примере НС-1\|£ лазера с конфокальным резонатором экспериментально подтверждается существование пространственной самосинхронизации поперечных мод, исследуются спектральные, корреляционные и пространственные характеристики синхронизованного излучения. Дифракционное взаимодействие между модами усиливалось путем введения в резонатор пространственно-неоднородных возмущающих элементов.

Помимо повышения мощности пространственно-когерентного излучения, практический интерес представляет задача генерации когерентных полей с заданным распределением интенсивности. В диссертации экспериментально исследована самосинхронизация мод и ТЕМ0р формирующих пучок с кольцеобразным распределением интенсивности в поперечном сечении, имеющим минимум на оси. Такой пучок может оказаться более эффективным, чем пучок основной гауссовой моды ТИ^, в оптических визирных и направляющих системах с фотоэлектрической регистрацией.

Исследование полей поперечных мод осложняется отсутствием достаточно эффективных методов измерения корреляционных характеристик излучения. Традиционные методы [37, 38], используемые, как правило, при анализе полей с равномерным или гауссовым распределением интенсивности, для исследования многомодовых полей поперечных мод со сложной амплитудно-фазовой структурой либо непригодны, либо у них резко снижается быстродействие, что особенно проявляется при исследовании пространственной когерентности полей, структура которых зависит от времени или от какого-либо изменяющегося параметра. Причиной этого является многоступенчатость методов измерения когерентности. В диссертации описан метод прямого измерения основной корреляционной характеристики многомодового пучка - относительного радиуса пространственной когерентности - по контрасту дифракционной картины спеклов за диффузным рассейвателем. Существенным преимуществом метода является независимость результатов измерений от распределения интенсивности в поперечном сечении пучка.

Целью настоящей работы в соответствии с изложенными выше проблемами является развитие методов управления спектральными, корреляционными и пространственными характеристиками излучения лазера (0,63 мкм) в режиме самосинхронизации продольных или поперечных мод.

В соответствии с целью работы были составлены следующие основные задачи:

1. Разработка и исследование метода управления самосинхронизацией продольных мод.

2. Экспериментальное осуществление взаимного захвата частоты квазивырожденных поперечных мод.

Научная новизна работы заключается в том, что впервые проведено теоретическое и экспериментальное исследование метода управления режимом самосинхронизации продольных мод гелий-неонового лазера при помощи отражающего фазового интерферометра; поставлена и решена задача о характере связи амплитудно-частотной и фазочастотной характеристик многолучевых интерферометров; получено экспериментальное доказательство существования эффекта взаимного захвата частоты поперечных мод - их "пространственной" самосинхронизации; впервые предложен и исследован метод измерения радиуса пространственной корреляции многомодового лазерного пучка.

Автор выносит на защиту следующие положения:

1. В лазере с фазовым отражающим интерферометром за счет взаимной компенсации дисперсии активной среды и фазы коэффициента отражения интерферометра происходит выравнивание межмодовых частотных интервалов и наблюдается регулируемая самосинхронизация продольных мод в широком спектре и при большом превышении над порогом.

2. В отличие от интерферометра Фабри-Перо, работающего на пропускание, в двухзеркальном многолучевом отражающем интерферометре можно независимо управлять частотной дисперсией амплитуды и фазы коэффициента отражения путем изменения параметров зеркал.

3. В гелий-неоновом лазере с конфокальным резонатором под действием внутрирезонаторного рассеивающего элемента возникает взаимный захват частоты поперечных мод и их "пространственная" самосинхронизация, т.е. образование стационарных частотно-вырожденных суперпозиций мод.

4. Контраст спеклов за диффузным рассеивателем однозначно определяется числом генерируемых поперечных мод, т.е. относительным радиусом пространственной корреляции поля, и слабо зависит от угла рассеяния, диаметра лазерного пучка на рассеивателе и распределения интенсивности в поперечном сечении.

Исследования, результаты которых изложены в диссертации,проводились согласно плану научно-исследовательских работ Института автоматики и электрометрии Сибирского отделения АН СССР по темам "Исследование и разработка источников излучения для оптико-электронных устройств восприятия, записи и обработки информации" (Гос. per. № 76050048; 1976-1980 гг.) и "Разработка и исследование новых функциональных систем и элементов когерентной и нелинейной оптики. Методы управления спектром, когерентностью и пространственным распределением поля лазерного излучения" (Гос. per. № 81083902; I98I-I985 гг.).

Основные результаты диссертационной работы опубликованы в журналах "Квантовая электроника" [107, 15б], " Оптика и спектроскопия" [Ю0] , "Автометрия" [153, 157], в препринте ИАиЭ СО АН СССР [133], а также докладывались на Всесоюзной конференции "Приборы и методы спектроскопии" [101]. Диссертация обсуждалась на межлабораторном семинаре 1-го научного направления ИАиЭ СО АН СССР.

Автор благодарит Ю.В.Троицкого за предложенную тему и постоянное внимание к работе, А.Р.Саметова и С.В.Якушкина за помощь в работе, а также сотрудников лаборатории квантовой электроники ИАиЭ СО АН СССР за плодотворные обсуждения результатов работы на семинарах.

ЗАКЛШЕНЙЕ

Перечислим основные научные результаты, полученные в диссертации:

1. Разработан метод расчета параметров отражающего фазового интерферометра для получения самосинхронизации продольных мод. Экспериментально получена самосинхронизация продольных мод гелий-неонового лазера во всем спектре генерации (1,5 ГГц) при средней мощности в б раз больше, чем при самосинхронизации мод без фазового интерферометра.

2. Решена задача о связи амплитудно-частотной и фазо-частот-ной характеристик многолучевых интерферометров. Показано, что у отражающего интерферометра подбором параметров зеркал можно независимо изменять форму АЧХ и ФЧХ в окрестности максимума коэффициента отражения, тогда как у интерферометра Фабри-Перо, работающего на пропускание, эти характеристики жестко связаны дисперсионными соотношениями.

3. Экспериментально исследованы характеристики излучения квазивырожденных поперечных мод в гелий-неоновом лазере с конфокальным резонатором. Предложены методы уменьшения разброса частот мод, вызванного астигматизмом внутрирезонаторных оптических элементов.

4. Впервые экспериментально наблюдено явление "пространственной" самосинхронизации поперечных мод, т.е. взаимный захват частоты и образование в резонаторе стационарных частотно-вырожденных суперпозиций поперечных мод под действием внутрирезона-торного возитущающего элемента, усиливающего межмодовое взаимодействие. На основе анализа межмодовых фазовых соотношений идентифицированы некоторые наблюдавшиеся суперпозиции мод. Получено пространственно-когерентное излучение, мощность которого в 2*3 раза превышает мощность основной модыТЕМ^« Осуществлен взаимный захват частот модТЕМд^ иТЕМ^о с одновременным подавлением генерации модыТЕМ^, в результате чего был получен пучок с высококонтрастным кольцеобразным распределением в поперечном сечении .

5. Предложен и экспериментально исследован метод измерения относительного радиуса пространственной корреляции многомодово-го поля по контрасту спеклов за диффузным рассеивателем, освещаемым лазерным пучком.

1. Смит П. Синхронизация мод в лазерах. - ТИИЭР, 1970, т.58, № 9, с. 49-66.

2. Бучек К., Фрейберг Р., Сколник М. Принудительная синхронизация лазеров. ТИИЭР, 1973, т. 61, № 10, с. 41-65.

3. StoWcH.fS-tei#c VI.Lodihf <*ß tfa, QaîVt <y$<iiMato*cs ву Ûffot U^/c&ott,.-AppiLd (Pisces UtfotSj Id66j v.8, /vV, p. 91- 93.

4. Басов H.Г., Беленов Э.М., Летохов B.C. Дифракционная синхронизация оптических квантовых генераторов. ДАН СССР, 1965, т. 161, № 3, с. 556-559.

5. Scifijus <£>., ßuKnAcwi /е., W. PJuzs<e ¿оъ1ш1tKOtf. fippl My. 19Ц V.33,a//Ä, p. lOlS-IOIV.

6. Зельдович Б.Я., Кузнецова Т.И. Генерация сверхкоротких импульсов света с помощью лазера. УФН, 1972, т. 106, в. I, с. 47-84.

7. Басов Н.Г., Захаров С.Д., Крюков П.Г., Сенатский Ю.В., Че-калин C.B. Эксперименты по наблюдению нейтронов при фокусировке мощного лазерного излучения на поверхности дейтерида лития. Письма в ЖЭТФ, 1969, т. 8, в. I, с. 26-30.

8. Мак A.A. Проблемы создания лазерных установок для получения высокотемпературной плазмы. Оптико-механическая промышленность, 1979, № I, с. 5-9.

9. Криксунов Л.З. Системы информации с оптическими квантовыми генераторами. Киев: Техника, 1970.

10. Самосинхронизующийся лазер для ЗУ. Электроника, 1976, № 5, с. 13-14.п. Кбк sei т}САщj F шлАаЛои <>ß an optt

11. C-ol£ time. (JjüvisLon. djLwiMíp&rtUK tfot btovrfy-$о>ил cAcuweis- f\pp£izcl Ор1ш, 19Щ v. U ,а/(>) рма-цц

12. МоМшшяк. £., (&¿oom oD, C&ßot- <$шtabu jQ¿cod¿conJриЛм <щ/ тт£pmMí CWowtifik-i^yum-VL^rOf>t¿jdt>№№¿l8, pJW-lkS

13. Басов Н.Г., Никитин B.B., Семенов A.C. Динамика излучения инжекционных полупроводниковых лазеров. УФН, 1969, т.97, № 4, с, 561-600.

14. Paítale М., СгЦ)чЛ(№> Medow £ Mocb- о ti а ¿окааш cemty topwd¿¿¿£ а Ас^-енж&р fhion-m/n.bp^Opl, !Щ vM, а/1$iB.Tasu? R.j Yax&Wii^ Mode- &>ehct с^илЫм He-Me cuuj ал^я ¿ашл. Ápp¿¿eJ PMaccí19. UcJudaо/<ta¿ ¿ОАШ.

15. EE }оикшхЛ о/ QüLOLnb/ш /$£%3, ы d) р. IV-30.

16. Зеланд Л.В., Леонтьев В.Г. Газовые лазеры и области их применения. Электронная промышленность, 1981, № 5-6, с. 52-60.

17. Кашников Н.Г., Перебякин В.А., Степанов В.А., Седов Г.С. Гелий-неоновые лазеры. Электронная промышленность,1981, № 5-6, с. 62-64.

18. Летохов B.C., Морозов В.Н. Генерация ультракоротких импульсов когерентного света. ЖЭТФ, 1967, т. 52, № 5, с. I296-1302.

19. CuJkddu R.}SvdtoO. Efflect о/oks/msim он fas&t se£f-(Phys.Mt., 1369,v.m,«2, р. П-И.

20. HaUsH. Tynodz-^oa^M^ urUk а$£оъг Scdu,cqMl aJs0t£&c.- IEEE jL crfj (HudktuM g^otconicSj 1Щ

21. Троицкий Ю.В. Одночастотная генерация в газовых лазерах.-Новосибирск: Наука, 1975.

22. Брэдли, Нью. Измерение ультракоротких импульсов. ТИИЭР, 1974, т. 62, № 3, с. 31-71.

23. VcuJM^CJbUip. sjwxi iasw- pufise, ¡¡лима&ок.- Op-ticsамЯ&о&йс v. а/к) р. v. 14,

24. Бондаренко А.Н., Кривощеков Г.В., Смирнов В.А., Фолин К.Г. Исследования временных характеристик рубинового ОКГ с модулируемой добротностью, работающего под действием внешнего сигнала. ЖЭТФ, 1968, т. 55, № I (7), с. III-II3.

25. Stifau $Ьафс ц ВитАдм®. ъецуиим ънЫbujih. sfrdfie Uuecäb* ¿сьШ>- A/o/JMtid33. 0и>ъ>е Aiwwt V. "io&bi'Uiai- еалн&с сои/ь&к>£ аил/ рАсШ £oelUw ^ UazcäoK ¿<иш-1ЕЕЕ$.oß Quant 136*, v,Qj ык} р. (60-JM.

26. Белоусова И.М., Винокуров Г.Н., Данилов О.Б., Розанов H.H. Взаимодействие типов колебаний в газовом оптическом генераторе с резонатором со сферическими зеркалами. ЖЭТФ, 1967, т. 52, № 5, с. II46-II56.

27. Зейгер С.Г., Фрадкин Э.Е. Взаимодействие поперечных мод в лазерах. В сб.: "Физика газовых лазеров", Л., 1969,с. 55-93.

28. Фолин К.Г., Гайнер A.B. Динамика свободной генерации твердотельных лазеров. Новосибирск: Наука, Сиб.отделение, 1979, 264 с.

29. Мирзаев А.Т., Рахвалов В.В., Степанов В.А. Когерентность излучения лазеров, ч.2. Обзоры по электронной технике, 1979, сер. 4, вып. I (622): М., ЦНИИ "Электроника".

30. Ахманов С.А., Дьяков Ю.Е., Чиркин A.C. Введение в статистически) радиофизику и оптику. М.: Наука, 1981, с. 268.

31. Зверев Г.М., Дьякова Ю.Г., Шокин A.A. Твердотельные лазеры на АИГ:Мс1 для народного хозяйства. Электронная промышленность, 1981, № 5-6, с. 15-19.

32. Аincu/d j. о/о t¿caJ2 (lawtUs. /\r¡D¡a£.

33. Optici, 1369, v.<S} а/i, р. IS9-I3S:

34. Мypcß/2. Fasí г&Фсои--#гам-sca¿tJa,s&t. IEEE fr. Quant %édtt.} ¡9CSt vc Qt

35. Калинина A.A., Любимов B.B., Носова Л.В., Соме Л.Н. Лазер с управляемым распределением интенсивности излучения. -Всесоюзная конференция "Оптика лазеров" (1982, Ленинград); тезисы докладов: Л., 1981, с. 222.

36. Белоусова И.М., Данилов О.Б., Любимов В.В. К вопросу о спектре оптического квантового генератора непрерывного действия с конфокальным резонатором. ЖТФ, 1967, т. 37, № 6, с. II34-II39.

37. Ривлин Л.А. Пространственная синхронизация мод оптического квантового генератора. В сб.: Квантовая электроника,под ред. акад. Н.Г.Басова,: М., 1972, № 5 (II), с. 46-52.

38. Теодорчик К.Ф. Автоколебательные системы. М.-Л.: Гостех-издат, 1952, 244 с.

39. Адлер. Исследование явления синхронизации генераторов. -ТИИЭР, 1973, т. 61, № 10, с. 5-И.

40. Мигулин В.В., Медведев В.И., Мустель Е.Р., Парыгин В.Н. Основы теории колебаний. М.: Наука, 1978, 391 с.

41. Манешин П.К., Хохлов Р.В. Взаимная синхронизация двух молекулярных генераторов при малой связи. Научные доклады высшей школы, сер. "Радиотехника и электроника", 1958, №3, с. 74-83.

42. Басов Н.Г., Петров А.П. Об относительной стабильности частоты молекулярных генераторов. Радиотехника и электроника, 1958, т. 3, № 2, с. 298-301.

43. Лэмб У. Теория оптических лазеров. В кн.: Квантовая опти и квантовая радиофизика. М., Мир, 1966, с. 282-376.

44. Раутиан С.Г. Некоторые вопросы теории газовых квантовых генераторов. Труды Физ. ин-та им. П.Н.Лебедева АН СССР, 1968, т. 43, с. 3-II5.

45. Волновые и флуктуационные процессы в лазерах. Под ред. Климонтовича Ю.Л. М., Наука, 1974, 415 с.

46. Троицкий Ю.В. Исследование спектра генерации гелий-неонового ОКГ. В сб.: Квантовая электроника, под ред. акад. Н.Г.Басова,: М., 1973, №3 (15), с. 35-39.

47. VJcJjmcdk Y., PuUohT, KoiayaskL М. PJiase £оекша. pim-потша mfMitsuut-s botse, modis ¡л

48. Htt~Ul ¿O&0CS.-IEEE ji. ofl Quantum ifafootuts, 1Щ V.lf} лti} p. ¿80-88k.

49. HcufasN., LiuA&oJmmAI. doutt to шхк шa thxM mock Ие-He 3,39^им uu£ucUh^, ckcto$ш ih secondcvc^ fteqccm^.- 0м.} 1Ш,v.26A, р.2315--ЛШ

50. Зейгер С.Г. Теоретические основы лазерной спектроскопии насыщения. Л.: ЛГУ, 1979, 166 с.

51. GrcMidi /3. Mode. jbuMnr 1и wtfr ¿а$Ш. IEEE Quant 19Q9/ p. 91- lof.

52. Su^ulU 77, lutiS. 1ш fi&imocjf noise. Ut unJocJie/vnultiModk Hz-Ue fyoaMse i of Ajo/о^ (Mys-j

53. Базыленко В.А., Рендель Ю.С. Флуктуации интенсивности излучения многомодовых газовых лазеров, обусловленные неэквидистантностью мод. Квантовая электроника, 1981, т. 8, № 7, с. 1587-1590.

54. Привалов В.Е. Колебания в разряде газового лазера. Квантовая электроника, 1977, т. 4, № 10, с. 2085-2119.

55. Апанасевич П.А., Запорожченко В.А. Импульсные твердотельные лазеры с активной синхронизацией мод. Известия АН GGGP, сер. физическая, 1982, т. 46, № 8, с. 1504-1509.

56. ОкоиС.,Ui№hß(JWj Q^Ccwuüwos pjse Mjßotity роим and ыо(к рЛа1м а He-tie&ts&cofAppi Mfs., im, v.^^Spj m~ me.

57. Беннет В. Эффект образования провалов на линиях лазера на смеси гелий-неон. В кн.: Лазеры, М., ИИЛ, 1963, с. 207242.

58. Гончуков С.А., Ермаченко В.М., Проценко Е.Д. Захват мод в газовом лаеере. ШЭТФ, 1973, т. 65, № 2, с. 487-494.

59. Otm-еММ. (Uiawcte'c&'tics of Mode. -coupJkdßasevs.

60. EE journal о/ Quantum %Л<фсомх, 196$ vi i,

61. MeillmiZ. Mode £oduw 1kkawt °fUt £ои,$ ссмкйея- bb&ed (Piusfa idt&ts} 196$ v. ¥ ,

62. Was/t F. OSs&cdhÜoh o{j spoictqnjwus pAase of ТВМщ modes of 0,63¡им. -IEEE ¿>fQuaiduw1.utHotite, \Щ V. 3} л1*9496,

63. Smik R W. Se£f- pu&Lwj ¿aset oteMafat1.BEf orf Quaniuw ¡9^)v.3/till, 7

64. ННаио ^^мига T МиЩ-& htoc/e £ocJUh$ o^ <&*

65. Ж2. IEEE 9. of йиаийк* > /369f

66. OdLfatayi-iT V, R, ВгЫмГТМ, iisihyn Vt Д/. S^iedioHa hol sщ- Soojciw of Modes w a He- hieiJtkM ноп£ш ol< a£so*tp tion. -I EE E %wui.o$ Quant t36$ v. ц} v ut ¡к m- m.

67. Fox ScMsqx^ Smcbk P. Use o-f той as ot кок&шис аЛъочД&с fcrz ynodo. ¡м а Не-Ш -hfp&ed Pfystcs i&tt&t?, 136S, v. ¡2, Ы 6.p. ъи-г*ъ.

68. Ruttfjjz P. VlmtfamMi tuning о^аи шЛа&мсЬ/ jou^joad tW уиос/е -Socbid сш ¿as&t-Op-tite Сомтяс-tcMons, 1ВЩ v.r,*/ffp. 3lf- 3ik

69. Ucvujwve fW PoMaA M. iocJu^ He-4/е &t£0t Modes '¡МС/МА&Л i&f sinvcowiisZ шАлаш&г Moda&tccn-fyfj. Mf$. &Л-, i36и 6; A/i}

70. Харрис. Стабилизация и модуляция лазеров с помощью переменных внутренних возмущений. ТИЭР, 1966, т. 54, № 10,с.193-206.75. /\Ши£.} to McMmxs /Р. 7ш сстЛу mode- о^а Не-Не ¿аш.- fyfJieJ (PJtfsics £jdfacs) 136% v.1. N ¡2} p. kU-kif.

71. Kovusju$tJ 77, $ил£аТ. Mode- Socking a He-Ue 3, 3$ju^ ias,m (¿sow sbcon* ш^емм/ pdutse mdxlafaft. {l^ics 13%p. (>60-662.

72. Васильев И.И., Кузмин В.В., Лившиц М.Г., Сасункевич В.А. Стабилизация режима активной синхронизации мод в аргоновом лазере. ПТЭ, 1982, № 3, с. I79-I8I.

73. Kocjz£uk Н.}& Т. £аж -hams амЛ

74. ОрЬ, IS 66, v. 57 MlOj p. /5~6V- 15~б¥.

75. Auston®. 7ъм$Ф&с$е mode -IEEE 1 of Qncud. Ifafamics, !36g; HO-kiS.

76. С. у ЮаМи, F. Тъалs v^tse mode.

77. UUM (udcud^AMv ъишкеЗил, modus. -IBB В ^ orf Quantum 1Ш,

78. BI .Si^ftfTttR. ?0Z$iJc£tte. d'o^ltM-Ston du U&tKo-uJLou^i oUs Mode.$ tuLfcsv&cses dundjL jo^Slpa (Цй/ьЗе^СШ} и 8, A/i,p. гъ-^8.

79. Ckou) FotstfrfA L Pwf-ettes kljk obdrn irtaAiiWtse modes Ui asU^ncftce ¿az&t ecovtties.

80. SA, IS?S; v. 6 Ь~а/ 8, p. S6S- 86

81. Коваленко E.C., Кущ Г.Г. 0 структуре поля излучения при синхронизации поперечных мод в ОКГ. Изв.вузов, Физика, 1973, т. 16, № 2, с. 156-158.

82. Гоноровский И.С. Радиотехнические цепи и сигналы. М.: Сов. радио, 1971, с. 193.

83. Якубович Е.И. 0 связи между вещественной и мнимой частями поляризуемости нелинейной резонансной среды. ЖЭТФ, 1969, т. 57, № 6, с. 2120-2124.

84. Чернов В.А. 0 фазовых соотношениях между продольными модами ОКГ в режиме самосинхронизации. ЖТФ, 1973, т. 43,4, с. 884-886.

85. В. MeaSMZfrtejUs o^j ¡исоз&мкЛ pu/se structimi LCSLM> (u>frt/>ftezsioH UcAtuatce. Ap/d?. 1Щ v. 4/, /3; p. ¡12-1 Ik.88. (¿¿sjoott-ie Ф^ FaJ^U-P-^co^iafcs b &CjJUof <№Oj sArtl clcetarfcOH.- jj-OSA,5~, y.65; p. 1Ч18-1М6.

86. Щй 0.} Ксш^^-^ы S Tew/bet^сс/ермсмЛ to -UL£еаМ1ш> сш1 АррЛеЛ 19Ц к90. Я^МохмоЕ ¿аялМ. т1. Ы ^ (м/^шн^ ^ыей^А ве&с1. ЬмшСк ¿шаЛим ¡ЗН)

87. ОЧ-О/^Ц) О-^О^С^в М о^ ¿СШК О/ор. Ьоч-^оз.

88. Чайка М.П. Модулятор монохроматического света. Опт. и спектр., 1976, т. 40, № 3, с. 582-587.93. МиШс МеЛекН. £)гаад имы^рккО-ЦЦЯ. }

89. Ся'ии <?,, &ияМалг ¿шимМ Фа£маСЯеаейон <у{ ЕоЛъс (Р-Ш? 'ш/^Асон^е/с А М йаЫ1. ОрИса Ни, 1Щ *р. ¡ЯМ-1236.

90. Жилинский А.Г. Формирование фронта световой волны в интерферометре Фабри-Перо. Опт. и спектр., 1977, т. 43, № I, с. 110-113.

91. Троицкий Ю.В. Интерферометрия высокого разрешения в отраженном свете. В сб.: Новые методы спектроскопии, под ред. С.Г.Раутиана, Новосибирск: 1982, Наука (Сиб.отд.), с. 78126.

92. Альтман Дж. Устройства свехвысоких частот. М.: Мир,1968, 487 с.

93. Бельтгогов В.Н. Новые форцулы для расчета двухзеркальногомноголучевого отражающего интерферометра. Опт. и спектр., 1979, т. 46, № 6, с. I030-1032.

94. Привалов В.E., Филатов Ю.В. Влияние насыщения усиления на затягивание частот генерации линейного и кольцевого Нб-№ лазеров. Кв. электроника, 1975, т. 2, № 7, с. 14891496.

95. Фаддеева В.Н., Терентьев Н.М. Таблицы значений интеграла вероятностей от комплексного аргумента. М.: ГИТТЛ, 1954, 268 с.

96. Ю8. $mthP.W. On tfa ojatinwM (¿¡¿отёку otfa C3ZS A -i&s&c oicMz^O'U. IEEE S. в/ Quasduf"

97. Woü} (¡¿wJiwd cutdWüiüoh, 196 ^ iU pp.

98. НО. Привалов В.E., Ходовой В.А. Экспериментальное исследование Н2-1\1б лазера с разрядным промежутком прямоугольного сечения. Опт. и спектр., 1974, т. 37, № 4, с. 797-799.

99. Галутва Г.В., Рязанцев А.И. Селекция типов колебаний и стабилизация частоты оптических квантовых генераторов.-М.: Связь, 1972.

100. Коровицын A.B., Наумова Л.В., Лебединская З.Т. Селекция типов колебаний в полуконцентрическом резонаторе газового оптического генератора. Радиотехника и электроника, 1966, т. II, № 4, с. 668-674.

101. Ананьев Ю.А. Оптические резонаторы и проблема расходимости лазерного излучения. М.: Наука, 1978.

102. И4. SpihJtiwu^ Ayuiü <0, Ршмм Q. оЛар

103. Ьы op-tecs. 3: HSU RIA Арр€Op1., \f.2d, ар.ЗЗбв'ЗЗМ. И5. Ccbsp-шоп L ФАсыл cornjamsadioK. ^£амс 4еам

104. Jm. Opi(ta£ алЛQuakAfw ^Лл&о^асг, !Щ v.<i>i, J

105. Троицкий Ю.В. Равномерное освещение при помощи газового лазера. Опт. и спектр., 1974, т. 37, № 5, с. 973-978.

106. Кущ Г.Г., Коваленко Е.С. Самосинхронизация поперечных мод в режиме многомодовой генерации. Известия вузов, Физика, I971, № 7, с» 68-72.

107. Штейншлейгер В.Б. Явления взаимодействия волн в электромагнитных резонаторах. М.: Оборонгиз, 1955, 113 с.

108. Андронова И.А., Берштейн И.Л. Экспериментальное исследование оптических путей встречных волн кольцевого лазера на 3,39^ ЖЭТФ, 1969, т. 57, № I, с. 100-107.

109. Климонтович Ю.Л., Курятов В.Н., Ланда П.С. 0 синхронизации волн в газовом лазере с кольцевым резонатором. ЖЭТФ,1966, т. 51, № I, с. 3-12.

110. К ccfy HaK^aÂtS., YcwùvA eou/i&d¡ЛиШ-<ёссШ (WOW.- Apfd?. . Ùâ,, !9S3t и Ц д/ р. 5-5-6.122. $>jmcM>M.}£jcmJw.$. Ьыо eou^âJ ¿алш, ж., !9Ц v.¿/Я, p. m-ses.

111. F^cU^fi., F^OHM, (WuMusfy P. SpMwoc/¿- uw-taJéz rasottadov. - А{зр£. O/ot^ 13Щ

112. Ли T., Смит П. Вццеление моды и увеличение модового объема в газовом лазере с внутренней линзой. ТИИЭР, 1965, т.53, № 4, с. 459-460.125. (RecsM Í. Mode ^ШаЛоя сии/çaéicàeft Си a wocâeJ968, v.tz,ñf% f. SI

113. Hcutcbj у. Шфе ша^е fttMraÚM ш -IBM ЧШМсА cwJ </ш&рнсеи&} I365~}v< А ЗУ-И.

114. СгочЯои, ^¡Соуь&икН. Е^шФ^Ляге 'кеЛаш/и <шон&

115. S>pd(Míca£шс/соХ ojsücaJ?veéacaâtd.-(ßi&Sadfa* ЪсЖмсся?^) (Sty к128. Mi^amú) T Oudjou/ ачМк а а ьоообг ¿еАайгж- Ор-б.,

116. Шл^с (к., (томЛи Л Т^а^ш^ сЛахае1. ШЦ

117. ИанЛш^О-.^Т. (У^шх^ ({т^сШ^и/ оя <?иХ1. Мша о/Аьа£мсиш, ^ (Р^м^ щи. нзи), р.^^ьу-я.

118. Калитеевский Н.И., Попов М.М., Рымарчук Ю.А., Толчинская Т.Б., Чайка М.П, Мощность генерации газового лазера в резонаторах, близких к конфокальному. Опт. и спектр., 1966, т. 21, № 2, с. 258-260.

119. Курятов В.Н., Фрадкин Э.Е. Влияние конфигурации резонатора на мощность излучения лазера. Опт. и спектр., 1966, т. 20, № 2, с. 324-326.

120. Вайнштейн Л.А. Оптические резонаторы и оптические волноводы. М.: Сов. радио, 1966, 475 с.137. Яоил^и <£. ош/ии${аМ.

121. Чамьа£). А ъЪсц-ым&с ^ала^ссш -kahcs ры^ссся/^ №caMj а^ммгЖис ¿алМ IEEE. <}. о^ Quad, ШЖ., 136% и N10, р. Ш- MS.

122. Борн М., Вольф Э. Основы оптики. М.: Наука, 1973,719 с.

123. Дубков В.И. Метод фотосмешения в спектральном анализе лазерного излучения. Опт.-мех. пр-сть, 1977, № 6, с. 5964.

124. Долотко В.И., Кричевский В.И., Шевченко В.В. Исследование пространственной когкрентности серийных газовых лазеров.-ПТЭ, 1973, № 4, с. 211—213.

125. Остапченко Е.П., Рахвалов В.В., Рублева Н.И., Степанов

126. В.А. Влияние вырождения и деформации мод на пространственную когерентность излучения лазеров. Опт. и спектр., 1976, т. 40, № 5, с. 859-865.

127. Духовный A.M., Королев А.Е., Стаселько Д.И. Об особенностях измерения пространственной когерентности лазерного излучения интерференционным голографическим методом. -Опт. и спектр., 1980, т. 48, № 3, с. 560-567.

128. Назарова Л. Т. Измерение степени когерентности лазера методом Юнга.- Опт. и спектр., 1970, т. 29, № 4, с. 757-760.

129. Аракелян С.М., Арутюнян А.Г., Ахманов С.А., Тункин В.Г., Чиркин A.C. Предельная когерентность колебаний типаТЁМоо^ непрерывного лазерного излучения.- Квантовая электроника, 1974, т. I, № I, с. 215-217.

130. Эрриот Д. Оптические свойства лазера непрерывного действия на смеси неон-гелий. В кн.: Лазеры, М.: ИИЛ, 1963, с. 191-206.

131. Герке P.P., Денисюк Ю.Н., Локшин В.И. Метод контроля когерентности излучения 0КГ, применяемых в голографии.

132. Опт.-мех. пр-сть, 1968, № 7, с. 22-26.

133. Франсон М. Оптика спеклов. М.: Мир, 1980.

134. Клименко И.С., Матинян Е.Г., Скроцкий Г.В. Голографичес-кая регистрация сфокусированных изображений с многомодо-вым излучением лазера. Оптика и спектроскопия, 1972, т. 33, № 6, с. 1139-1144.

135. Г<ци Н., Ыки.%аТ З^ссСхйсаЛ ръо/тЬи ияа^раШич (л радЛссь^ ьо<Ашл£

136. Цо(шМя (Ытлл сСОр-Ьйрссе, и б,р. 5- \Ц.151. (ЯоЬиА^ Аьакика 77 р^со^сЬ^ ¿аМК1. Цг сЩиийом/1. А^. Орг., \щ V. /6,

137. Климков Ю.М. Основы расчета оптико-электронных приборов с лазерами. М.: Сов.радио, 1978.153* Суханов И.И. Оценка радиуса пространственной когерентности многомодового лазерного пучка по контрасту спеклов.-Автометрия, 1983, № 3,с. 58-62.

138. Ро£ссили Т} и (¡пресса орЪъсД<ип£кесеХнШ? пйюсш.- оЦ А(РЛ^оЫ, ¡363

139. Смит Д.К. Распространение мощного лазерного излучения. Тепловое искажение пучка. ТИИЭР, 1977, т. 65, № 12, с. 59-103.

140. В£оом А //, у.: й/^ алсЛ /щ

141. С&фМСи^С.) с1&1)а#а£ои, Ш ил <$<>сл£ хе^ооя суЦо„¿ои^мгС"Соммшисойот, 19щ изб; ы4 р.зж-зея

142. Усииуксш1гщрсгса£ сио/ ¿^Л^сшен^е ожа^Ш е^ТЕМ^ мос/е. 1Щ К #3, А/ <?, р. ¿0!*