Влияние давления на стабильность электронных и магнитных состояний систем на основе 3d- и 4f-элементов тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

На правах рукописи

МЕДВЕДЕВА ИРИНА ВЛАДИМИРОВНА

ВЛИЯНИЕ ДАВЛЕНИЯ НА СТАБИЛЬНОСТЬ ЭЛЕКТРОННЫХ И МАГНИТНЫХ СОСТОЯНИЙ СИСТЕМ НА ОСНОВЕ Зс*-и АГ- ЭЛЕМЕНТОВ

01.04,07- физика конденсированного состояния

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Екатеринбург-2006

Работа выполнена в Ордена Трудового Красного Знамени

Институте физики металлов Уральского отделения Российской академии

наук

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук

Ведущая организация -

Баранов Н.В.

Никитин С.А. Никифоров А.Е.

Институт физики твердого тела РАН г. Черноголовка, Московская область

доктор физико-математических наук, профессор доктор физико-математических наук, профессор

Защита состоится 30 июня 2006 г. в 11 часов на заседании Диссертационного совета Д 004.003,01 при Институте физики металлов УрО РАН по адресу:620041 г.Екатеринбург,ул.С.Ковалевской, 18

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института физики металлов УрО РАН

Автореферат разослан £~у/1<йХ 2.0Сб/~,

Ученый секретарь

Диссертационного совета Д004.003.01 / у/

доктор физико-математических наук ^4-Jio^Лошкарева H.H.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

АКТУАЛЬНОСТЬ РАБОТЫ

Исследования свойств твердых тел, находящихся в условиях сжатия под действием внешнего давления, позволяют получать информацию, которая важна для более глубокого понимания природы многих физических явлений и разработки новых материалов с улучшенными эксплуатационными характеристиками. Магнитные и электронные состояния твердых тел в значительной степени определяются перекрытием электронных орбиталей, которое меняется при изменении межатомных расстояний [1]. Поэтому действие внешнего давления приводит к существенному изменению магнитных, транспортных и других свойств, и, в частности, может воздействовать на структурные, магнитные и электронные переходы в конденсированных средах. Поскольку параметры объема или межатомных расстояний обычно входят или могут быть введены в микроскопические и феноменологические модели, описывающие магнитные и электронные состояния, то данные, полученные из экспериментов под давлением, могут служить для верификации этих моделей. Так, например, характер изменения температуры магнитного или электронного фазового перехода под давлением (знак и величина барической производной <ЗТ/<ЗР) можно сопоставить с предсказаниями теоретической модели.

Наряду с этим эмпирические данные о характере изменения температуры магнитного или электронного фазового перехода могут послужить указанием направления поиска материалов с требуемыми свойствами. Информация о влиянии изменения межатомных расстояний на рабочие параметры материалов важна для прогнозирования поведения магнитных, сверхпроводящих материалов, а также элементов микроэлектроники, в частности, при наличии внутренних напряжений в тонких пленках, наносимых на подложку.

Эффекты давления на макроскопические параметры, характеризующие магнитные и электронные состояния в чистых 3Ь- и 4/-металлах, а также их сплавах и интерметаллических соединениях (температуры сверхпроводящего перехода Тс, ферро- и антиферромагнитных превращений Тс и Г«, намагниченность, электросопротивление и т.п.), в большинстве случаев достаточно малы. Поэтому особый интерес для исследований при высоких давлениях представляют объекты,

где в условиях сжатия при сравнительно невысоких давлениях (менее 20 кбар) могут реализоваться структурные, магнитные, электронные переходы, то есть интересны системы, находящиеся в состоянии, близком к потере устойчивости структурной, магнитной или электронной фазы. Структурным превращениям под давлением посвящено большое количество работ, в то время как нестабильные к давлению магнитные и электронные системы изучены значительно меньше.

В данной работе были впервые исследованы сильно коррелированные системы на основе переходных Зс/- и 4/- металлов, в которых внешнее давление вызывало не только значительное количественное изменение магнитных и электрических свойств, но и в ряде случаев приводило к качественному изменению электронного или магнитного состояния.

ЦЕЛИ И ЗАДАЧИ ИССЛЕДОВАНИЯ

Основной целью данной работы являлось исследование стабильности электронных и магнитных состояний в соединениях и сплавах Зс/- и 4/- элементов по отношению к внешнему давлению и на основе сравнения с другими способами изменения межатомных расстояний выявить роль микроскопических механизмов, ответственных за реализацию этих состояний.

Для достижения основной цели решались следующие задачи:

1. Изучение влияние давления на температуры электронных переходов в слоистых системах с варьированием дефицита аниона в проводящих слоях на примере высокотемпературных сверхпроводящих оксидов УВа2Си3Ох , сульфидов ВаСоо.эМоиЗг.у и Си1г234.

2. Изучение влияние всестороннего сжатия на электронные и магнитные переходы в манганитах Я1^0хМп03 с различными исходными кристаллохимическими характеристиками, определяемыми типом и соотношением Я и О катионов, и выявление связи между объемными эффектами и магнитотранспортными свойствами.

3. Проведение комплексных исследований влияния всестороннего сжатия на магнитные свойства интерметаллических соединений на основе РхРеу с большим содержанием железа и установление критерия стабильности различных магнитных фаз в этих системах.

Выбор методик экспериментов обусловлен поставленными целями исследования. Все исследуемые системы аттестовались при нормальном давлении стандартными методами магнитных, электрических, тепловых и структурных измерений (Институт физики металлов УрО РАН, Екатеринбург; Институт Макса Планка, Штуттгарт, ФРГ; 4 Институт физики Геттингенского университета, ФРГ; Лаборатория СтЭМАТ, Кэн, Франция). При исследованиях сверхпроводящего перехода в оксидах УВа2Си30* и переходов металл-изолятор - в сульфидах ВаСоо.эМсмЗг-у и оксидах И1.х0хМп03 измерялись температурные зависимости электросопротивления и дифференциальной магнитной восприимчивости в условиях всестороннего сжатия под действием гидростатических давлений до 20 кбар в автономных камерах (Институт физики металлов УрО РАН, Екатеринбург, 4 Институт физики Геттингенского университета, ФРГ). Для определения изменения кристаллической и магнитной структуры под давлением привлекались методы ренгеновской дифракции и дифракции нейтронов под давлением (Институт физики высоких давлений РАН, Троицк; Объединенный Институт ядерных исследований, Дубна; Институт Лауэ Ланжевена, Гренобль, Франция). Для изучения магнитообъемных эффектов в интерметаллидах на основе РхРеу использовался комплекс методик измерений при высоких давлениях - температурные и полевые зависимости намагниченности, температурные зависимости электросопротивления, магнитной восприимчивости и термического расширения (Институт физики металлов УрО РАН, Екатеринбург, Институт физики высоких давлений РАН, Троицк; Институт физики Чешской академии наук, Прага, Чехия).

НАУЧНАЯ НОВИЗНА ПОЛУЧЕННЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ

При помощи широкого спектра экспериментальных методик впервые изучено влияние давления на различные группы физических объектов, включающие в себя системы на основе оксидов и сульфидов переходных 3б -металлов (купраты, манганиты, сульфиды кобальта, никеля, меди и иридия), а также смешанные системы на основе интерметаллидов редкая земля- железо и аморфных сплавов с большим содержанием железа. Особое внимание уделялось химическим составам, близким к границе стабильности между различными электронными и магнитными состояниями.

В отличие от большинства известных систем на основе Зс^ и АТ-металлов во всех исследованных объектах наблюдались большие эффекты давления на температуры магнитных и электронных переходов, а также реализовались индуцированные гидростатическим (менее 20 кбар) давлением переходы в другие электронные и магнитные состояния.

Для широкого класса объектов - высокотемпературных сверхпроводящих купратов УВа2Си3Ох, ортоманганитов Р^^МпОз, сульфидов ВаСоодМо.^г-у, Си1г234, твердых растворов на основе интерметаллидов железа и редкоземельных элементов Ьа^ео.вв-хСОхАЬ.^Ы, ЯгРе^ (В=У, Се, 1-й), Р12Ре14В получены данные по барическим коэффициентам критических температур (температуры сверхпроводящего перехода, температуры перехода металл-изолятор, температуры Кюри), которые являются справочными и могут быть использованы при разработке датчиков в микроэлектронике.

Обнаружены системы с гигантскими эффектами смещения температуры ферромагнитного превращения: Се2Ре17 с сГГ^Р= - 38К/кбар и 1_и2Ре17 с с1Т/с1Р = -20К/кбар и температуры перехода металл-изолятор под давлением: ВаСооэМоиЗг-у с с/Тм/с/Р = -38К/кбар.

В исследованных системах УВа2Си3Ох, Р1.,0хМпО3 и интерметал- . лидах на основе Я*Реу установлены закономерности в изменении барических производных температур электронных и магнитных переходов.

В соединениях BaCoo.9Nio.1S2-/, Си1г284р РГо.58го.5МпОз и 1-а(Ре0 88-хСохА10.12)1з (с х—0.009 и х-0.04) обнаружен аномальный эффект стабилизации изолирующей фазы под давлением.

ПРАКТИЧЕСКАЯ ЗНАЧИМОСТЬ РАБОТЫ

Установленные в результате проведенных исследований корреляции между изменением температур магнитных и электронных переходов и их барических производных представляют эмпирическую основу для дальнейшего развития теоретических моделей, углубляющих современные представления о физических механизмах формирования магнитных и электронных состояний в системах на основе Зс/- и 4Л элементов.

Новые данные по устойчивости магнитных и электронных фаз по отношению к изменению объема представляют практическую ценность для прогнозирования поведения материалов, перспективных для использования, например, в качестве сверхпроводящих, магнитных, магниторезистивных и др., элементов электронных устройств в условиях изменяющихся температур и давлений.

Выявленная эволюция стабильности магнитных и электронных фаз в смешанных системах на основе интерметаллидов Р*Реу и манганитов Р^.х^МпОз указывает на направление поиска материалов для барорезистивных и баромагнитных датчиков - в сильнокоррелированных системах с сильной зависимостью обменных взаимодействий от межатомных расстояний вблизи концентрационных и структурных переходов между ферро- и антиферромагнитными фазами. В частности, обнаружение сильных эффектов давления на электросопротивление некоторых из изученных веществ (ВаСоо.эМо^Зг-у, Рго.ббСао.гтЗго.отМпОз. иа^ео^СОо.ооэАЬ.Ып и 1_а(Рео.84бСоо.о4А1о.т)1з'} указывает на возможность их практического использования в качестве барорезистивных датчиков. Бинарный интеметаллид Се2Ре17 может быть использован в качестве низкотемпературного баромагнитного датчика.

ЗАЩИЩАЕМЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ

1. Результаты по влиянию высокого давления на температуру сверхпроводящего перехода Тс, электросопротивление и параметры кристаллической решетки керамик УВа2Си3Ох с различным содержанием кислорода 6.2<х<6.95. Обнаружена аномально большая скорость возрастания температуры сверхпроводящего перехода с/Т^Р = +1.0К/кбар в керамиках с большим дефицитом кислорода х= 6.7, 6.8 и нелинейная зависимость бТ^Р и объемной сжимаемости от концентрации кислорода х, свидетельствующие о различном эффекте давления на кислородно- дефицитные и кислородно- насыщенные составы,

2. Результаты по влиянию гидростатического давления на температуры перехода металл-изолятор и изолятор-металл в серо-дефицитных сульфидах BaCO0.9Ni0.1S1.,, и Си1г28,4. Установлен необычный эффект стабилизации непроводящей фазы под давлением. Выдвинуто предположение о существовании внутреннего критического объема

элементарной ячейки, разделяющего области стабильности металлической и изолирующей фазы в системе ВаСоо.дМЬ Эффект стабилизации немагнитной непроводящей фазы под давлением в Си1г234 интерпретируется в предположении усиления взаимодействий внутри димеров иридия.

3. Результаты по влиянию гидростатического давления на температуру перехода из ферромагнитного металлического в парамагнитное изолирующее состояние, Тт, в дырочно-допированных оксидах КьхОхМпОз ( Я = 1а, Ис!, Рг, 0= Са, Бг, х=0.3), температуры магнитных переходов в РговЗго^МпОз, а также на температуру перехода из изолирующего антиферромагнитного в металлическое парамагнитное состояние Т( в электронно-допированных соединениях Ро.1бСао.В4Мп03 (Я= Рг, Ей, СоГ).

4. Эмпирическая корреляция между положительными значениями барической производной (¡Тт/дР и Тт в манганитах Р?о.7Оо.зМлОз с различным замещением Я, Э и Мп в широком интервале изменения 100<Гт<300: с/Г„/с/Р=А+В(Гт) "1.

5. Обнаружение эффекта подавления ферромагнитной металлической фазы в Рго.53г0.5МпОз и низкотемпературной магнитоупорядоченной изолирующей фазы в электронно-допированных системах ЯолбСаовдМпОз ((Ч=Рг, Ей, вс!) при внешнем сжатии.

6. Результаты по влиянию давления на магнитные и электрические свойства системы 1-а(Рео.в8-хСохА1о.12)1з (0.009^х£0.28). Определены большие отрицательные значения барической производной температуры Кюри : <ЛТсЛ1Р= -(1.5+6.5) К/кбар, зависящие от х и от значения Гс. Установлено понижение температуры Нееля и температуры перехода ферромагнетик-антиферромагнетик под давлением. Обнаружено индуцирование давлением антиферромагнитного изолирующего состояния в сплавах 1_а(Ре0.88-хСохА10.12)13 с х=0.02 и х=0.04 вместо исходного ферромагнитного металлического состояния.

7. Результаты по влиянию давления на свойства систем р}2ре17_хмх (14= У, Се, 1_и, М=А1, Б!, Мп). Обнаружены гигантский эффект давления на температуру перехода из ферромагнитной в антиферромагнитную фазу в бинарных интерметаллидах Се2Ре17 {6Т/6Р= - 38К/кбар) и 1_и2Реп (с1Т/с!Р= - 20К/кбар) и большие магнитные вклады в объемную

сжимаемость и термическое расширение. Установлены магнитные фазовые Р-7" диаграммы в системах Ce2Feu и Lu2Fe17.

8. Эмпирическая корреляция между значением температуры Кюри Тс и ее отрицательной барической производной dT(/dP в системах на основе интерметаллидов RxFey с большим содержанием железа: -dTc/dP~ T¿\ при изменении температуры Кюри в широких пределах 100<7с<600 К. Проведено сравнение с богатыми железом аморфными сплавами, для которых подобная корреляция между dTc/dP и Тс не выполняется.

АПРОБАЦИЯ РАБОТЫ

Результаты работы докладывались на следующих конференциях и симпозиумах:

Международная конференция по физике и технике высоких давлений памяти Л.Ф.Верещагина (Троицк, Моск.обл.,1989), Всесоюзное совещание по физике низких температур: XXV (Ленинград, 1989), XXVI (Донецк, 1990), Международный семинар по эффектам сильного разупорядочения в высокотемпературных сверхпроводниках (Заречный, 1990), Международный симпозиум по физике и технике высоких давлений (Прага, Чехословакия, 1990), IV Международная конференция по физике переходных металлов ICPTM-92 (Дармштадт, ФРГ, 1992), VII Совместная конференция MMM-INTERMAG'98 (Сан Франциско, США, 1998), Второй международный семинар по рассеянию нейтронов при высоких давлениях (Дубна, 1999), XXXVII Европейская конференция по физике высоких давлений EHPRG'99 (Монтпелье, Франция, 1999), Международная конференция по магнетизму ICM-2000 (Бразилия, 2000), Международный симпозиум по магнетизму MISM'99 (Москва, 1999), Международная конференция по физике высоких давлений и технологиям AIRAPT-17 (Гонолулу, США, 1999), Международная школа-семинар Новые магнитные материалы микроэлектроники 17-MIM (Москва, 2000), Европейская конференция по магнитным материалам и их применению EMMA- 1999 (Познань, 1999), EMMA- 2000 (Киев, 2000), Европейско-Азиатский симпозиум по магнетизму EASTMAG-2001 (Екатеринбург, 2001), Совместный Европейский симпозиум EMMA-MRM-JEMS'01 (Гренобль, Франция, 2001), Международная конференция по магнетизму ISM (Познань, Польша 2002), Международная конференция INTERMAG'04 (Бостон, США, 2004), XXXIII Совещание по физике низких температур НТ-

33 (Екатеринбург, 2003), Международный симпозиум по магнетизму MISM-2005 (Москва, 2005).

ЛИЧНЫЙ ВКЛАД АВТОРА

Постановка задачи научных исследований, выбор объектов и методов исследования, проведение основных измерений электрических и магнитных свойств в условиях действия гидростатического давления, анализ, интерпретация и обобщение полученных результатов, формулировка выводов выполнены автором работы.

Используемые в исследованиях поликристаллические образцы были приготовлены в различных научных организациях : образцы УВа2Си3Ох - в лаборатории магнитных полупроводников Института физики металлов УрО РАН, образцы La(Fe0.83.xCoxAI0.i2)i3 и R2Fei7_xMx (R= Y, Се, Lu, M=AI, Si, Мп)- в лаборатории ферромагнитных сплавов Института физики металлов УрО РАН, сульфиды BaCo0_3Ni01S2-y, тиошпинель Culr2S4 , образцы NdojSro.aMnO^ - в 4 Институте физики Геттингенского университета (ФРГ), образцы La0.7Ca0.3Mni_x(Fe,Ge)xO3 - в Институте физики Китайской академии наук (Пекин, Китайская Народная Республика), образцы Яь^МпОз ( R = La, Pr, Gd, Еи, D = Са, Sr) в Лаборатории CRISMAT (Кэн, Франция).

Исследования термического расширения под давлением и намагниченности в SQUID магнетометре проводились совместно с 3. Арнольдом и И.Камарадом и совместно с Н.В.Мушниковым и Е.Г.Герасимовым. Исследования электросопротивления сульфидов BaCOo.9Nio.iS2.y и Culr2S4 под давлением проводились совместно с Х.Кангом и К.Бэрнером. Исследования электросопротивления сплава La(Fe0.6Coo.28Alo.i2)i3 под квазигидростатическим давлением проводились совместно с Л.Г.Хвостанцевым и В.А. Сидоровым. Исследования магнитных структур сплава Lu2Fe17 при гидростатических давлениях проводились совместно с О.Прохненко, 3. Арнольдом, О.Иснардом и Л.Риттером. Исследования магнитных структур манганитов R1.xCaxMn03 (R=Pr,La) при высоких давлениях проводились совместно с В.И.Ворониным и Д.П.Козленко. Обсуждение результатов проводилось с Б.АХижевским, А.Г.Кучиным, Н.В.Мушниковым, Е.Г.Герасимовым, К.Бэрнером, И.Камарадом, З.Арнольдом, Б.Раво, А.Мэньо, К.Мартен, П.Мандалом, Г.Рао.

ПУБЛИКАЦИИ

По теме диссертации опубликовано 36 работы в российских и зарубежных научных журналах, в том числе глава в коллективной монографии.

СТРУКТУРА ДИССЕРТАЦИИ

Диссертация состоит из введения, шести глав, включая обзор литературы, заключения с основными выводами и списка цитируемой литературы из 509 наименований. Она содержит 148 рисунков и 23 таблиц и изложена на 381 страницах машинописного текста.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обосновывается актуальность темы исследований, формулируются цели, задачи работы и результаты, выносимые на защиту, отмечена научная новизна и практическая ценность, указан личный вклад автора.

ГЛАВА 1. Магнитные и электронные состояния твердых тел в условиях внешнего сжатия

Приводится литературный обзор экспериментальных данных и модельных представлений по влиянию давления на электрические, сверхпроводящие и магнитные свойства твердых тел.

В начале главы кратко рассматривается роль давления, как внешнего термодинамического параметра в физике твердого тела. Приводятся и анализируются данные по начальной сжимаемости твердых тел, находящихся в различных электронных и магнитных состояниях.

Рассматривается влияние внешнего давления на магнетизм твердых тел: общие закономерности эволюции магнетизма под действием внешнего давления, основные типы обменных взаимодействий в твердых телах и их зависимость от межатомных расстояний, экспериментальные данные и теоретические модели влияния давления на температуру Кюри ферромагнетиков.

Анализируется эффект давления на электросопротивление металлов, их соединений и сплавов и влияние давления на

электрические свойства сверхпроводников, как классических сверхпроводящих систем, рассматриваемых в модели электрон-фононных взаимодействий БКШ, так и высокотемпературных сверхпроводящих купратов, в которых механизм сверхпроводимости еще до конца не понят.

В настоящее время все теоретические модели, описывающие электронные и магнитные состояния в определенных классах твердых тел, опираются на представления об их электронном энергетическом спектре, электрон-электронных корреляциях, электрон-фононных, спин-электронных и других взаимодействиях.

Современное состояние точности расчетов электронной структуры соединений на основе 3d- и 4f- металлов позволяет получать зависимости плотности электронных состояний N(e) и ее значение на уровне Ферми N(ef). Однако, на этой основе, как правило, возможен лишь качественный и зачастую неоднозначный анализ корреляции изменения N(e), температуры электронного или магнитного перехода и ее изменения при изменении объема. Поэтому экспериментальные исследования закономерностей изменения температур магнитных и электронных переходов в зависимости от изменения объема под давлением предоставляют количественную информацию, важную для проверки модельных представлений о взаимосвязи электронного и магнитного состояния и электронной структуры таких систем.

ГЛАВА 2 . Методики экспериментальных исследований при высоких давлениях

Описываются экспериментальные методики измерения магнитных и электрических характеристик при высоких давлениях. Измерения полевых и температурных зависимостей намагниченности проводились с помощью магнитных весов типа Доменикали в магнитных полях до 16 кЭ, в интервале температур 77 - 600К и с помощью сверхпроводящего квантового интерфейсного магнетометра SQUID (Quantum Design Co.) в магнитных полях до 50 кЭ в интервале температур 5 -300К. Измерения начальной дифференциальной магнитной восприимчивости проводились методом трансформатора в переменных магнитных полях напряженностью до 100 Э на частоте 120 Гц в интервале температур 10-600К. Измерения электросопротивления проводились четырехконтактным методом на постоянном токе через образец.

Описаны методы создания и измерения гидростатических давлений внутри автономных камер высокого давления. Приведены чертежи камер, используемых в проведенных экспериментах. Для измерения температурных зависимостей электросопротивления образцов купратов, манганитов и сульфидов в интервале температур 54-350К при давлениях до 20 кбар и температурных зависимостей намагниченности и магнитной восприимчивости интерметаллидов на основе Я-Ре при температурах до 600К и давлениях до 10 кбар применялись камеры с фиксированным зажимом, изготовленныея из конструкционной стали 45ХНМФА, бериллиевой бронзы, Си-~П - сплава, титанового сплава ВТ-3.

Давление в большинстве случаев определялось из температурных зависимостей электросопротивления манганинового (11%Мп, 2-3%№, Си) датчика. В некоторых случаях давление в камере определялось по сдвигу температуры сверхпроводящего перехода в РЬ.

ГЛАВА 3. Влияние давления на свойства сверхпроводящих купратов ЯВа2Си3Ох

В этой главе приведены результаты исследования влияния гидростатических давлений до 20 кбар на электросопротивление оксидов РВа2Си307-5 (Р=У,Ег,Но), на температурные зависимости удельного электросопротивления р(Т) и влияния квазигидростатического давления до 200 кбар на параметры решетки образцов УВа2Си3Ох с различной концентрацией кислорода х = 6.2 + 6.95 [1А-5А].

Купраты УВа2Си30* с х >6.4 испытывают переход в сверхпроводящее состояние при температуре Гс, которая нелинейно зависит от х. В нормальной фазе электросопротивление линейно возрастает с температурой при Т> 160К , а у составов с х = 6.4 и 6.6 в интервале ТС<Г<160К наблюдается участок р(Т) с полупроводниковым характером проводимости. В несверхпроводящем оксиде УВа2Сиз062 температурная зависимость электросопротивления описывается выражением р - ехр (О/Т)1'4 , которое соответствует механизму проводимости с переменной длиной прыжка [2].

Давление приводит к понижению электросопротивления в нормальной фазе и к возрастанию температуры сверхпроводящего перехода, а также к подавлению полупроводниковой проводимости соединений УВа2Си3Ох с х<6.6 (рис.1). Из линейных зависимостей ТС(Р) (рис.2(а)) определены барические производные бТ^бР.

0,6 0,4 0,2 0,0

. 0.0

•' * -• 4.8 кбар

ю.»

■ к х=&80

. 1 (Ь)

60 80 100 120 140 160 Т,К

1,0 0,9

= 0,8

с

0,7 0,6

■ Х«Б95

в 60

• 66

* 62

Х\ (<!)

12 16 Р.кЬаг

Рис.1. Температурные (а-с) и барические (с!) зависимости электросопротивления образцов УВа2Си30, (Ио-значение электросопротивления при Р= 0 и Т=293К),

Рис.2. Влияние давления на температуру сверхпроводящего перехода в купратах УВа2Си3Ох

'40 50 60 70 60 90 100 110

Тс, К

Рис.3. Зависимость барической производной с!Тс/бР от температуры Тс в купратах УВа2Си3Ох.

Зависимость dTc/dP от х немонотонна: для состава YBa2Cu306.95 с предельным содержанием кислорода и максимальным значением Тс = 93К значение dTJdP = 0.1 К/кбар, для х = 6.7 и 6.8 обнаружены рекордные значения dTc/dP = 1.0 К/кбар. Барическая производная

электросопротивления cñr\p/dP при 7=293К для несверхпроводящего состава в 1.8 раза превышает значение этой величины для сверхпроводящих составов (рис 2(Ь)).

Определены значения сжимаемое™ и ее барических производных вдоль различных кристаллографических направлений. Наибольшие значения сжимаемости наблюдаются вдоль направления с. Этот результат согласуется с представлениями о важной роли расстояния между мостиковым кислородом 0(3), плоскостями Си(2)0(4) и цепочками Си(1)0(1) для механизма сверхпроводимости в ВТСП- оксидах Y-Ba-Cu-О, поскольку возрастание температуры сверхпроводящего перехода Тс коррелирует с этим расстоянием. Установленная немонотонная зависимость dK,/dP от х с максимом вблизи составов с х = 6.7 и 6.8 согласуется с немонотонной зависимостью dTJdP от х.

Полученные экспериментальные результаты анализируются на основе современных представлений о природе сверхпроводящего состояния в купратах [3]. В большинстве обычных сверхпроводящих веществ, например, в чистых металлах или в системах со структурой А15 температура сверхпроводящего перехода падает под давлением. Возрастание Тс в YBa2Cu3Ox при сжатии под действием гидростатического давления является одним из признаков необычного, отличного от электрон-фононного механизма сверхпроводимости в ВТСП-купратах. Можно предполагать, что этот эффект включает в себя несколько вкладов:

Во-первых, возрастание ТС(Р) в какой-то мере может быть связано с переносом заряда из цепочек Си(1)0(1) в плоскости Си(2)0(4) , что согласуется с обнаруженным эффектом анизотропии сжимаемости

(Кс»Кэ.6).

Во-вторых, значение dTc/dP коррелирует со степенью кислородного дефицита- оно мало в близком к стехиометрическому составе YBa2Cu306.95 и значительно выше в купратах с дефицитом в кислородной подсистеме. Кислородно-дефицитные оксиды YBa2Cu3Oj, можно рассматривать как системы, в которых разупорядоченные дефекты в кислородной подсистеме создают случайный потенциал, приводящий

при определенных условиях к локализации носителей заряда. В этом случае проводимость УВа2СизОх является результатом проявления двух основных механизмов: транспорта зонных электронов в металлическом состоянии и прыжковой проводимости, как в примесном или аморфном полупроводнике. Соотношение между этими двумя вкладами зависит от концентрации х, от температуры и от давления. Для сверхпроводящего состава с х = 6.95 превалирует зонная проводимость, для х = 6.2 -прыжковая проводимость, а для промежуточных концентраций ( в данном случае х = 6.8 - 6.4) происходит постепенное изменение этого соотношения.

Из наклона прямых 1пр(Г1/4), построенных на полупроводниковых участков зависимостей р(Т) составов УВа2Си3Ох с х = 6.2 и х = 6.4 , (рис.1 (с)), был оценен радиус локализации Яюс [2]:

О = 2.1[М(£Г)Я1Ж3Г1/4, (1)

где Ы(Ег:) - плотность состояний на уровне Ферми.

Из этих оценок следует, что давление вызывает возрастание Я/ос, и этот эффект коррелирует с ростом Тс. Влияние давления на Тс слабо локализованных систем (с меньшим дефицитом кислорода и большими значениями Тс) оказывается более сильным, чем на Тс сильно локализованных систем (с большим дефицитом кислорода и, соответственно с большим беспорядком, и более низкими значениями Тс), что характеризуется наблюдаемой зависимостью барического коэффициента Тс от концентрации кислорода в интервале 6.4<х< 6.8. Эти результаты могут свидетельствовать в пользу гипотезы о важной роли межэлектронных корреляции при реализации сверхпроводящего состояния в купратах.

В- третьих, максимальные значения с1Тс/с1Р , найденные для составов с х- 6.7 и 6.8 могут быть связаны с проявлением эффектов перколяции в области перехода между 60К- и 90К- сверхпроводящими фазами У-Ва-Си-О.

Для состава, близкого к оптимально допированному, УВа2Си306.д5, дефектность по кислороду и вместе с ней эффекты локализации практически отсутствуют, очевидно, здесь реализуется другой механизм изменения Тс под давлением, при котором бТ</дР достаточно мало.

ГЛАВА 4. Влияние давления на переход металл-изолятор в сульфидах ВаСоо.дШо.^г.у и Си1г234

В этой главе приводятся результаты исследований влияния давления на переход металл-изолятор в сульфидах ВаСоозМоиЗг-у с различным дефицитом серы и на переход изолятор-металл в тиошпинели Си1гг34 [12А-14А, 22А]. Электронные и магнитные состояния сульфидов

ВаСо1-х1\М*32_у определяются переносом заряда и обменными взаимодействиями в слоях (Со/Ы1)232.у. Важную роль играет дефицит серы, изменение которого существенным и критическим образом влияет на стабильность этих состояний.

ВаСо0.9 N¡0., %-у

0.01

100 140 180 220 260 Тетрега1иге [К]

Рис. 4. Температурные зависимости электросопротивления

СуЛЬфИДОВ BaCOo.9Nio.1S2.yC

различным дефицитом серы при атмосферном давлении.

При концентрациях 0.05 ^ х< 0.20 и 0.05 < у< 0.20 сульфиды ВаСо^МхЗг-у испытывают при температуре Тм/ переход из высокотемпературного антиферромагнитного изолирующего (АР1) состояния в низкотемпературное парамагнитное металлическое состояние (РММ) (рис.4). Переход при ТМ/ является фазовым переходом 1 рода, так как он сопровождается значительным температурным гистерезисом, скачком объема, удельной теплоемкости и теплопроводности. Уникальность этого перехода заключается в том, что переход из антиферромагнитного состояния в парамагнитное происходит при понижении температуры, и в том, что неметаллическая фаза имеет большую энтропию, чем металлическая фаза, несмотря на то, что она магнитоупорядоченна.

Действие внешнего гидростатического давления приводит к понижению электросопротивления . в изолирующей фазе при температурах Т>ТМ, и к незначительному возрастанию

электросопротивления при низких температурах в металлическом состоянии (рис.5).

ВаСоо, N¡0.1 1.9 12

2.5 г 0.7 л . Л

\ 1- \1 Ьаг ■ * %

150 200

ТетрегаШге

[К]

Рис.5. Температурные зависимости удельного электросопротивления образцов ВаСоо.дМо.^г.у с у= 0.07 и 0.04 при различных давлениях

Из зависимостей Й(Т) определены значения температур перехода металл-изолятор ТМ/ и их начальных барических производных: для у1=0.04 Гм,=201К и с1Тм/с1Р = - 27 К/кбар и для у2=0.07 ТМ1=228К и с/Гм/с/Р=-22К/кбар. Значения критического давления

составляют Рс = (1.9 ± 0.2) кбар и (2.9±0.2) кбар для у1 и у2, соответственно. Точка Нееля понижается под давлением с гораздо меньшей скоростью: с/Т^/ИР = - 2.0 К/кбар. Полученные значения <ГГм№Р являются необычно большими и в несколько раз превосходят значения бТм/сЗР большинства оксидов и сульфидов переходных Зс1-

металлов.

6 и

а

160 1ВО 200 220 240

ТетрегаШге [К]

р| ВаСоо 9№о.182-у

Рис. 6. Р-Т магнитная фазовая диаграмма систем

ВаСоо.эМсмЗг-у

Из магнитной фазовой Р-Т диаграммы сульфидов ВаСоо.дМо^Зг-у видно, что давление приводит к исчезновению области

стабильности низкотемпературной металлической парамагнитной фазы за

счет расширения области стабильности антиферромагнитной изолирующей фазы.

Для описания перехода металл-изолятор в ВаСоозЫ^.^г-у предложены теоретические модели, где предполагается, что высокотемпературное непроводящее состояние стабилизируется за счет экранирования электростатических зарядов серо-дефицитных слоев (Со/МЭгЭг термически активированными носителями [4]. При низких температурах носители «вымерзают», электростатическая энергия кристалла возрастает, и может реализоваться новое основное состояние с лучшим экранированием, то есть, металлическое состояние. Сжатие под давлением приводит к уменьшению щели в полупроводниковой проводимости при Т>ТМ, и соответствующему возрастанию числа носителей заряда, поэтому «вымерзание» носителей происходит при более низкой температуре, что может объяснить наблюдаемое понижение Тм:(Р)- Альтернативное объяснение базируется на представлении об ослаблении стабильности конфигурации димеров Со при уменьшении межатомных расстояний.

На основе полученных значений 6ТМ/6Р для ВаСоо.вМолЗг.у проведено сравнение объемных изменений температуры М1 перехода под давлением и за счет внутреннего «химического» сжатия при изменении концентрации вакансий серы. Внешнее давление качественно влияет таким же образом, что и уменьшение концентраций вакансий серы у. температура М1 перехода понижается, скачок электросопротивления при переходе возрастает. Далее при возрастании давления, как и при понижении у, переход М1 исчезает. Соотношение внутреннего («химического») и внешнего давления характеризуется коэффициентом соответствия около 1.5ат% кбар"1.

С учетом проведенных оценок выдвинуто предположение о существовании в соединениях ВаСоо.эМалБг-у внутреннего критического объема \/с, определяющего критические параметры зонной структуры для экранирования либо через механизм «вымерзания» зарядов, либо через изменение ширины зоны. Феноменологическое предположение о критическом объеме позволяет разумно объяснить зависимость Тм1 от дефицита серы без использования специфических деталей межзонных электронных переходов и электрон-электронных корреляций.

Тиошпинель Си1г234 испытывает при охлаждении до Т/м= 230К переход из парамагнитного металлического состяния в диамагнитное

изолирующее состояние, сопровождаемый структурным переходом в тетрагональную фазу. Этот переход является фазовым переходом 1 рода, что доказывается скачком объема, удельной теплоемкости и теплопроводности в точке перехода, а также температурным гистерезисом магнитных и транспортных свойств. Из исследований эффекта Холла получен отрицательный знак носителей заряда при температурах Т>Т,М, что согласуется с парамагнетизмом электронов Паули, установленным из магнитных измерений. На основании низких значений подвижности в изолирующей фазе, выдвинуто предположение, что проводимость при низких температурах осуществляется движением положительно заряженных квазичастиц типа поляронов. Это могут быть либо поляроны, связанные с локальными искажениями решетки типа Яна-Теллера вокруг катионов иридия, либо другие квазичастицы, возникающие в структурных и спиновых димерах 1г4+ [5].

Внешнее давление вызывает повышение температуры перехода Т,м со скоростью с/Тн/с/Р = 1.7 К/кбар, то есть давление содействует стабилизации диэлектрической фазы. Проведенные комплексные исследования свойств соединения Си1г234 при атмосферном и гидростатическом давлении свидетельствуют в пользу гипотезы о том, что переход при температуре Гш не является чисто структурным переходом, но включает в себя процесс конденсации квазичастиц, таких, например, как поляроны, связанные с димерами катионов 1г 4+. Внешнее давление и внешнее магнитное поле приводят к усилению взаимодействия внутри этих квазичастиц и тем самым стабилизируют немагнитную изолирующую фазу.

ГЛАВА 5. Влияние гидростатического давления на электронные и магнитные состояния ортоманганитов ^.хОхМпОз

В этой главе приводятся результаты исследования влияния гидростатических давлений на электронные и магнитные переходы в ортоманганитах Н,.х0хМп03 [11 А, 18А-19А, 26А, 27А, 29А-36А].

Магнитные, электронные, магнитотранспортные и другие свойства ортоманганитов К1_хОхМпОз определяются концентрацией носителей заряда и их энергией, которая, в свою очередь, может варьироваться изменением межатомных расстояний либо при внутреннем «химическом»

давлении, либо под внешним давлением. В зависимости от концентрации носителей, определяемой отношением R:D и от размеров катионов R и D, занимающих А- узлы, в R^D^MnCb реализуются разнообразные магнитные и электронные состояния: ферро- и антиферромагнитные, спиновые и кластерные стекла, металлическое и изолирующее. Магнитные/электронные фазовые диаграммы этих систем сильно несимметричны относительно концентрации х=0 5, что проявляется, в частности, в реализации эффекта колоссального магнитосопротивления главным образом у составов с х<0.5 и практически отсутствием этого эффекта в области составов электронного допирования с х>0 5 [6-8]

В данной работе рассматриваются эффекты давления на электронные и магнитные состояния манганитов R^DxMnCb с концентрацией носителей заряда, относящейся к трем различным областям дырочного допирования (х = 0.3, 0 33, 0.34, R = Nd, La, Рг, D = Sr, Са), наполовину допированных составов (х = 0.5, R = Рг, D = Sr) и электронного допирования (х = 0 84, R = Рг, Eu, Gd, D=Ca). Результаты по влиянию внешнего давления сравниваются с эффектами внутреннего «химического» давления, вызванного изменением усредненного радиуса катиона на узле А - <гА>

Для концентрации носителей, определяемой отношением R:D= 7.3, в манганитах R^D^MnCb реализуется три электронные/магнитные фазы высокотемпературная парамагнитная непроводящая (PI), низкотемпературная ферромагнитная металлическая (FM) (для больших значений <гА>) и низкотемпературная неколлинеарная антиферромагнитная зарядоупорядоченная (COAF) фаза (при малых <гА>). В изученных соединениях Nd0 б73гоззМпОэ.6, La0 7Са0 aMn^Fe/Ge^Cb (у= 0, 0.02, 0.04), Рг0 7 «LaxCaoзМпОз (х=0 12, 0.16), Рг07Са0 3-xSrxMn03 (х = 0.09, 0.10), Pro7Sr03Mn03 и Pr0 66Ca0 34-zSrzMnO3 (х= 0.07, 0.08) при низких

температурах реализуется ферромагнитное металлическое состояние (FM), которое переходит в непроводящее парамагнитное состояние (РМ) при температуре Тт, зависящей от типа R и D катиона, а также от концентрации замещающих элементов Для Рг07Са03МпО3 и Рг0 ббСа0 34 zSrzMn03 (х=0 07,0.08) ниже температуры Тсо стабильно антиферромагнитное изолирующее состояние с зарядовым упорядочением.

Внешнее гидростатическое сжатие приводит к понижению электросопротивления образцов R07Do3IVInC>3 как в металлической, так и в

диэлектрической фазе (рис.7). При этом температура перехода металл-изолятор повышается, 6Т„/6Р >0 (с!Тгт/с1\/<0) (рис 8) Важно отметить, что под действием внутреннего давления за счет увеличения среднего радиуса интерполированного катиона <гА> температура перехода Тт также повышается (с!ТГТ/с1\/>0) Это свидетельствует о том, что в манганитах 1Чо70оэМпОз температура Тш не является функцией объема, а зависит более сложным образом от кристаллохимических параметров

Рис 7 Температурные зависимости электросопротивления Рг0 7Са0 з „ЭГхМпОз при различных давлениях (указаны значения давления при Г=293К)

При варьировании химического состава оксидов ,D»Mn03 путем изменения типов R и D катионов при постоянном их соотношении (х) Т„

коррелирует со средним значением радиуса интерполированного катиона <гА> и фактором толерантности

1=(Гмп+Го)/ \,2(<гл>+г0) (где га -ионные радиусы марганца и кислорода) [8]. Согласно данным нейтронографических исследований систем R07D03MnO3 [9], при возрастании <гА> углы связей Мп-О-Мп возрастают. Для всех исследованных в данной работе систем значение <гА> находилось в пределах 1 18А < <rA> < 1.24А , что соответствовало области монотонного уменьшения расстояния Мп-О при росте <гА>и сохранению орторомбической структуры (по крайней мере, при атмосферном давлении)

На основании проведенных измерений построены зависимости изменения температуры Тт под давлением (рис.8), из которых определены начальные значения барической производной dT„/dP.

Temperature К

Рис.8. Зависимости температуры РМ-Р1 перехода Тт в системах Рго.7-хЬахСао.^у8гуМпОз от давления

• Рг0.66СЯ0.2631«.08МПОЭ ■ РгО ббвЮ 07с»0.27мп03

О

О 2 4 6 8 10 12 14 Р, кЬаг

Для интерпретации эффекта возрастания температуры РМ-Р1 перехода под действием внутреннего и внешнего давления привлекались представления об эволюции кристаллической и электронной структуры при изменении межатомных расстояний в решетке перовскита.

Действие всестороннего внешнего сжатия приводит к уменьшению длин связей Мп-О и изменению углов связей Мп-О-Мп . Установленная эволюция структурных параметров позволила оценить изменение ширины ед-зоны (/-электронов марганца, определяющих магнитные и транспортные свойства манганитов.

Магнитные состояния манганитов принято рассматривать, как результат конкуренции косвенного обменного взаимодействия катионов Мп через анион кислорода и двойного ферромагнитного обмена Мп3+-0-Мп4*. В модели двойного обмена энергия ферромагнитного взаимодействия имеет вид [7]:

где х - концентрация носителей, 0 - угол между направлениями спинов на соседних узлах Мп, I- интеграл переноса. При достаточно высокой концентрации носителей в пределе сильных межэлектронных корреляций температура РМ-Р1 перехода Тс (Гт) пропорциональна ширине зоны ед-электронов марганца И/. Поэтому в простой модели двойного обмена возрастание Тт (или усиление ферромагнетизма) под действием внешнего или внутреннего давления рассматривается, как следствие возрастания ширины зоны е3-элекгронов марганца IV, определяемое изменением длин и углов химических связей Мп-О-Мп, то есть, Тт~ И/.

ЕОЕ- х{ соз(Э/2)

(2)

Для структуры перовскита ширина d-зоны W выражается через соотношение кристаллохимических параметров [10]:

W ~ cos сомп-о-мг/d 15мп-о (3)

где (йт-о-т = 1/г(л-<Мп-0-Мп> - угол между направлениями связей Мп-О-Мп в плоскости связей, a dMn.Q - длина связи Мп-О.

Структурные исследования соединения Рг0.7Са0.зМпО3 [ЗОА] показали, что основной вклад в изменение параметра W под давлением согласно выражению (3) должно давать изменение длины связи dMn-o■ С учетом экспериментальных значений dMnJ2{P) было оценено, что под давлением Р=10 кбар относительное изменение ширины зоны составляет W(P)/W(P=0) - 1.007. При таком давлении изменение температуры перехода Тс (Тт) в исследованных соединениях на основе Рго.7Са0.зМпОз составляет 30-50 % от величины Тс (Тт) при Р= 0 ( рис. 8). Отсюда следует, что зависимость между Тт и W имеет нелинейный характер, и при этом dT„/dV понижается с понижением Тт.

На основании совокупности полученных данных установлена корреляция между изменением Тт и ее барической производной dT„/dP (рис.9), которая может быть представлена в виде: dT„/dP = А + В (Гт)-1 .

7

6

__ 5 го

xi 4

52 з

Ql

5 2

Е

fe 1 о

ЛЗ 6 ■Q в L«0.TC*0.S- bawd •yttttni • РЮ.7СЫ).Э Ьям* «уя«фа

^ >

' « fe2 ю ,

• • o.oSd 0,004 О.ООв 0.01 ^

1 • 1/T , К"' т'

• е

- о °о л «о ^

- 1 1 1 . t

Рис.9. Зависимость ¿Тгг/иР от Тт в системах на основе

Ро.70о.зМп03

(по нашим данным и данным других исследований [36А])

о

100

200 Т ,

300

400

К

Из этой зависимости видно, что барическая производная dTm/dP возрастает по мере понижения Тт. Очевидно, что такое поведение нельзя объяснить только изменением ширины зоны, и следует учитывать или критическое поведение параметров электронных зон и/ или электрон-фононных взаимодействий. Было выдвинуто предположение о возможном вкладе эффектов электрон-фононных взаимодействий, в частности

определяемых эффектом Яна-Теллера В области дырочного допирования (х<0.5) преобладают катионы Мп3+ , вокруг которых создаются дополнительные локальные искажения решетки типа Яна-Теллера, влияющие на параметры электрон- фононных взаимодействий. В настоящее время нет последовательной теории, описывающей вклады различных механизмов при переходе РМ-Р1. Однако некоторые отдельные аспекты существующих представлений позволяют качественно обсудить тенденции изменения различных вкладов. В модели динамического эффекта Яна-Теллера [11] показано, что меньшим значениям матричного элемента /е/г , то есть меньшим значениям Тт, соответствуют большие значения параметра электрон-фононных взаимодействий Асп- Отсюда следует, что, если ролью е-рЛ-взаимодействий можно в какой-то степени пренебречь для широкозонных манганитов, в узкозонных системах с низкими Тт вклад от е-рЛ взаимодействий может быть весьма существенен и может проявляться в барической зависимости <1Т„/бР.

Для оценки вклада от электрон-фононных взаимодействий можно использовать комбинацию модели двойного обмена и поляронной модели. В таком приближении связь между температурой Кюри и шириной зоны VV выражается в виде [12 ]:

квТс = /НГ0ехр(-уЕ;Т/Тю^ (4)

где УУо- ширина сезоны без учета поляронного сужения, /3 - коэффициент пропорциональности. Ел- энергия связи полярона Яна-Теллера, у-зффективный параметр, зависящий от относительной силы электрон-фононного взаимодействия (ЕлЛ¥0), который изменяется в пределах от О до 1, со- характеристическая частота фононов. Тогда:

а 1п гс / ¿р = р\с! 1п 1У0 / ар+\Ел-уск - {¿ел / ар)\у / тш)} (5) где уа=сйпсо/аР - константа Грюнайзена, к=-ЛпУ/аР - объемная сжимаемость.

Первый член сЛпИ/Ь/УР в формуле (5) определяется изменением ширины еэ-зоны носителей заряда через изменение длин и углов связей Мп-О-Мп, а второй член включает изменение фононной частоты ш и энергии Яна-Теллера Е^ под давлением. Формула (5) позволяет качественно объяснить наблюдаемую корреляцию между сУГ^/с^Р и Тт. Однако более подробный количественный анализ различных вкладов в

барическую производную Тс требует знания барических зависимостей микроскопических параметров (в частности, со), которые пока отсутствуют.

Можно рассматривать барическую производную бТт/бР в качестве параметра, характеризующего устойчивость электронного/ магнитного состояния к действию внешнего давления. Устойчивость низкотемпературной ферромагнитной фазы в манганитах Яо.тОо.зМпОз к внешнему давлению уменьшается по мере уменьшения <гЛ> и сопутствующего понижения Тс (Т„). Важно отметить, что величина магнеторезистивного эффекта АР/Р(Тт) , также возрастает по мере понижения Тт [7]. Поэтому из эмпирических зависимостей

с1Тгг/с1Р=А+ВТт~1 и \пАР/Я(Тт)~ 7"т"1 следует, что при уменьшении <гА> и соответствующем изменении кристаллохимических параметров а>мп-о-ш и бш-о системы ^.70о.3Мп03 приближаются к некоторому критическому состоянию, имеющему достататочно низкую температуру перехода в РМ фазу и обладающему сильной чувствительностью к внешнему давлению, изменению химического состава и действию магнитного поля.

Это подтверждается исследованиями близких по составу оксидов Рго.ббСао.2бЗго.о8МпОз и Рго.ббСао.275го.о7Мп03. При нормальном давлении соединение с гэг = 0.08 при охлаждении до Тш = 50К испытывает переход в металлическое состояние, а соединение с = 0.07 остается в диэлектрическом состоянии при всех температурах, однако в нем индуцируется переход в металлическое состояние под действием внешнего давления (Рис.10). Температура индуцированного давлением перехода в Рго.БбСао.275г0.07МпОз быстро возрастает под давлением, зависимость Тт(Р) носит сильно нелинейный характер (рис. 8) и приближается к зависимости Тт(Р) для манганита Рго^СаогЭгоиМпОэ. Температура Тт соединения Рг0.66Саа2б5г008МпО3 ведет себя аналогично. Можно предположить, что такое поведение Тт(Р), связано с проявлением эффектов перколяции, поскольку в этих составах доказано существование неоднородных состояний с фазовым расслоением. Отмеченное критическое состояние, также очень чувствительно к действию внешнего магнитному поля: в поле Н=1,8Тл происходит метамагнитный переход в ферромагнитное металлическое состояние (рис.11). В этих составах обнаружен максимальный среди других манганитов эффект магнитосопротивления Лй/Итах= 2-107 (Т=88К Н=5Т) [8].

1Е9-1 1Е8-| 1Е7 1000000 100000 10000 е юоо-;

Е 100 6 10 <£ 1 0,1

Рго ебСаогЗгоетМпОз

(а)

1000000 100000 10000-, £1000-, |100

О 101 <£ 11 0,1 1 0,01

150 200

т,к

-г

300

150

т, к

Рис.10 (а,Ь). Температурные зависимости электросопротивления Рго.ббСа0.з4-г8г2МпОз

при различных давлениях

Рис.11. Зависимость магнитного момента Pro.BeCao.27Sro.o7 МпОз от приложенного магнитного поля при атмосферном давлении

Индуцированное давлением металлическое состояние с температурой перехода Тм, наблюдается в соединении Рг0.7Са0.зМпОз. Температура индуцированного давлением перехода Тм, возрастает под давлением линейно со скоростью ЬТм/бР = 2.4 К/кбар. Нейтронографические исследования [31А] соединения Рг0.7Са0.зМпО3 при давлениях до 40 кбар показали, что во всем исследуемом интервале давлений кристаллическая структура этого соединения остается орторомбической. Были определены значения параметров кристаллической структуры Рго,7Са0зМпОз при различных давлениях, из которых следует заметная анизотропия сжатия решетки. Значение линейной сжимаемости вдоль оси Ь для Рг0.7Са0.3МпО3 при комнатной температуре составляет кь = (1/Ь0)-(с1Ь/с1Р)т = 0.04 кбар"1, в то время как значения сжимаемости вдоль других направлений Ка, к<; < 0.015 кбар"1.

При атмосферном давлении при низких температурах в Рго.7Сао.3Мп03 реализуется антиферромагнитное изолирующее состояние

со структурой СЕ-типа. Действие внешнего давления приводит к стабилизации антиферромагнитного состояния А-типа, для которого характерно наличие чередующихся вдоль оси b ферромагнитных плоскостей (ас) с противоположным направлением магнитных моментов ионов марганца. В слоистой структуре А-типа упорядоченые в плоскости (ас) орбитали df^-y2) формируют псевдодвумерную зону проводимости. При этом за счет механизма двойного обмена между локализованными спинами ионов марганца возникает ферромагнитное обменное взаимодействие в плоскости (ас), а вдоль оси Ь, вследствие меньшей величины интеграла перекрытия, доминирует антиферромагнитное сверхобменное взаимодействие.

Сравнение изменения температуры индуцированного перехода ТМ/ и изменения ширины зоны W под давлением, проведенное на основе полученных структурных параметров согласно формуле (3), показало отсутствие прямой пропорциональности между этими величинами.

Специфической особенностью манганитов на основе Рг0.7Саа.зМпОз является возможность зарядового упорядочения катионов Мп3+ и Мп4* в непроводящем состоянии, которое устанавливается при температуре Гсо, превышающей температуру магнитного упорядочения. Этот эффект проявляется как аномалия на зависимости электросопротивления от температуры. Температура этого электронного перехода ТСо =204К понижается под давлением со скоростью dTCc/dP = - (1.5 + 0.5) К/кбар, что значительно ниже по абсолютгной величине, чем эффект давления на TMi в перовскитах на основе Рг0.7Са0.зМпОз.

Допированный наполовину манганит Рго.5$Го.5МпОз при атмосферном давлении при низких температурах находится в непроводящем антиферромагнитном состоянии (AFI), которое переходит в ферромагнитное металлическое состояние при Tt= 150К. Ферромагнитная фаза существует до температуры Кюри Тс = 265 К, где происходит переход FM-PM в парамагнитную фазу со слабой металлической зависимостью электросопротивления от температуры. Давление вызывает понижение электросопротивления в AFI фазе при Т< Tt и его рост в FM фазе при Tt < Т < Тс, но почти не влияет на электросопротивление в РМ фазе при Т >ТС (рис.12). Температура перехода Tt возрастает под давлением, это изменение может быть описано эмпирической зависимостью : Tt= Тю + 1.12 ехр(0.23Р).

Температура РМ-РМ перехода слабо понижается под давлением со скоростью с!Тс/с1Р = -0.4 К/кЬаг (Рис.12).

0,015

Е о,01 о о

£ SZ

О

¿0,005

0,000

Рг. _Sr. МпО

D.5 О.Б 3

■ Р=0

1 = Р=9 kbar

V. » Р»13.4 kbar

- Р = 14.1 kbar

IT

I с

1 » 1

50 100 150 200' 250' 300

Т. К

Рис.13. Магнитная Р-Т фазовая диаграмма Pr0.5Sr0.5MnO3

300250 £200 150 100

РМ Pr.Sr.NhQ, 0.5 0.5 ; 3

г.......................А... Тс

FM с

Т. АН

О 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20 22 24 Р.кЬаг

Рис.12. Температурные зависимости удельного электросопротивления образца Рго^Эго^МпОз при различных давлениях.

При температуре Г, система Рго^Эго^МпОз испытывает переход между AFI и FM -состояниями, внутренние энергии которых близки, что подтверждается сильной чувствительностью FM состояния к внешним воздействиям — давлению, магнитному полю и изменению концентрации носителей заряда. Учитывая данные по барическому изменению кристаллохимических параметров, исчезновение ферромагнитной фазы в пользу антиферромагнитной фазы под давлением можно объяснить изменением углов валентной связи Мп-О-Мп внутри плоскостей и между плоскостями Mn-О и соответствующей инверсией межплоскостного обменного взаимодействия.

Исследовано влияние давления на электрические и магнитные свойства электронно-допированных манганитов Ro.i6Ca0.84 МпОз (R = Рг, Gd, Eu) (рис.14). Эти составы относятся к узкому интервалу концентрации носителей заряда 0.80<х<0.92 и сравнительно малых радиусов R-катионов (<ла>~1.17А), где может реализоваться низкотемпературная ферромагнитная фаза, и где наблюдается значительный эффект магни-тосопротивления: AR/Rmax= 3.5103 (7= 4К, Н= 7Тл ) в Еи0.16Сао.84 МпОэ [13]. В этих системах при температурах Т< Tt при атмосферном давлении наблюдается состояние с проводимостью полупроводникового типа,

которое переходит в состояние с проводимостью полуметаллического типа, почти не зависящей от температуры, при Т> Г,. При 7<Т| манганит Рг0.1бСа0.в4МпС)з находится в антиферромагнитном состоянии (с положительным значением парамагнитной температуры Кюри), а в соединениях Сс1о.1бСа0.84Мп03 и Еи0.1бСа0.84МпО3 реализуется сложное магнитное состояние с сосуществованием положительных и отрицательных обменных взаимодействий. Температура перехода 7"{ (Ъ=Т1М) возрастает при увеличении радиуса А- катиона <гА>: с1Т/с1<гА> >0, однако эта зависимость слабее, чем в дырочно-допированных составах.

5Г

0,015

Е .с О

>

(А 2

0,010

5 0,005

0,000 50

Ей.. Са.„ МпО,

1 0.1В 0.84 з .

*» ■ Р=0

V 3.7 кЬаг

* 5.3

О 6.0

X 8.0

А 10.1

(а)

100 150 200 250 300 Тешрега1иге (К)

1оо сь

п

м -о-Р=0

4 КЬвг

110 120 130 ТетрегаЬхе(К)

140

Рис.14. Влияние гидростатического давления на температурные зависимости электросопротивления (а) и намагниченности (6) соединения Еио.16Са08.»МпОз

Давление почти не влияет на проводимость в высокотемпературной парамагнитной фазе при Т>Ти но заметно понижает электросопротивление в магнитоупорядоченной неметаллической фазе при Т<ТЬ В этой области температур эффект давления на низкотемпературное электросопротивление слабо выражен для Рг0.1бСа0.84МпОз, но значительно усиливается для соединений Сс)о.1бСао.84Мп03 и Еи01бСао.84МпОз.

Понижение температуры перехода Г( под давлением в исследованных системах весьма незначительно и вследствие размытости перехода было определено только для Рго.1бСао.В4МпОз : бТ/с1Р = - 0.3 К/кбар. Отрицательный знак с1Т/6Р в Рг016Са0.84МпОз может свидетельствовать о проявлении зонного характера антиферро-

магнетизма, который может осуществляться между одномерными цепочками катионов марганца в антиферромагнитной структуре С-типа.

В отличие от дырочно-допированных манганитов в системах Р?о.1бСао.84МпОз не прослеживается корреляции между эффектом магнитосопротивления МЯ и 6Т1М/(1Р. Даже в соединениях с достаточно большим магниторезистивным эффектом, таких как Еи0.1бСа0.84МпОз, зависимость температуры 1М перехода от объема при внешнем сжатии и при вариации размера А- (в данном случае Я)- катиона остается достаточно слабой: с/Гщ/с/Р на порядок величины меньше, чем у дырочно-допированных систем. Отсюда можно предположить, что в основе механизма эффекта магнитосопротивления в электронно-допированных манганитах Ро^бСаомМпОз лежит изменение отношения объемных долей и, соответственно, проводимости различных магнитных/ электронных фаз в области их сосуществования.

ГЛАВА 6. Влияние давления на магнитные свойства богатых железом интерметаллидов на основе Я-Ре

В этой главе приводятся результаты комплексных исследований влияния внешнего давления на свойства богатых железом систем на основе интерметаллидов Зс/- и 4/"- металлов: И2Ре17 ( Я = У, Се, 1_и), У2Ре17.хМх (М=А1, Б!, х=1.7), 1_а(Ре0.8б-хСохА1о.12)1з, К2Ре,4.хМхВ (х=1, У, М=Мп, Сг), а также аморфных сплавов Оу2Ре14В и (Ре1.хМпх)75Р15Сю (0 < х < 0.3) [6А -10А, 15А -17А, 20А, 21 А, 23А -25А, 28А].

В соединениях 1-а(Рео.88-хСохА1о.12)1з с кубической структурой в зависимости от концентрации замещения железа кобальтом реализуется антиферромагнитное (х<хс, Хс =0.01) или ферромагнитное (х>хс) состояние. Температура Кюри Тс, температура Нееля Ты и температура перехода из антиферромагнитного в ферромагнитное состояние Т, сильно зависят от х.

Было изучено влияние давления на ферромагнитные соединения с температурой Кюри, 200<ТС<580К, и на антиферромагнитный состав Ьа(Рео.871Соо.оо9А1а.1г)1з. Давление вызывает понижение критических температур Тс, Ты и Г, (рис.15, 16).

Рис. 1 б.Температурные зависимости Рис.16, (а) Барические

магнитной восприимчивости зависимости температур

соединений 1_а(Ре0.829Соо.обА1о.111)13 (а) магнитных фазовых переходов и

и 1_а(Рео.8бзСОо.о2А1о.117)13 Ф) (Ь) корреляция между с/ТЪ/сГР и Тс

при различных давлениях Р2азк (кбар) в соединениях 1_а(Ре0.8в-хСохА10.12)13

Из полученных данных ТС(Р) (рис. 16а) определены значения начальных барических производных бТс/бР, которые представлены в зависимости от значений Тс на рис.16Ь, откуда видно, что эти величины коррелируют между собой: бТс/с1Р - а/Тс ■ Эта закономерность качественно соответствует модели зонного ферромагнетизма , однако параметр а, характеризующий электронную зонную структуру [14], меняется в достаточно широких пределах а~(1400-2100)К2кбар в зависимости от х. Это указывает на ограниченность модели, развитой в приближении жесткой полосы и неприменимой к данному случаю, где число электронов в сезоне изменяется при замещении железа кобальтом.

В интерметаллидах с х=0.02, 0.04 давление индуцирует низкотемпературную АР фазу, что доказывается независимыми

измерениями магнитной восприимчивости, намагниченности и электросопротивления под давлением. Интересно отметить, что давление приводит к переходу из состояния с металической проводимостью в состояние с полупроводниковым ходом проводимости как для низкотемпературной ферромагнитной (х=0.04), так и низкотемпературной антиферромагнитьной (х=0.009) фазы (рис.17а,Ь). Эффект деметаллизации под давлением достаточно

обусловлен,

перестройкой электронных изменении расстояний.

необычен и вероятно, структуры зон при межатомных

Й 2.0 <5

Рис.17. Температурные зависимости удельного электросопротивления 1_а (Рео.в71 Соо.ооэА1о.1 г) 1 з (а) и 1.а(Рео.в4бСоо.(мА1о.114)1з (6) при различных давлениях (Ргэзк)

Т.К

Сложность интерпретации магнитных состояний в интерметаллидах на основе РхРеу и, в частности, в смешанных системах 1а(Ре0.88-хСо*А1о.12)1з обусловлена прежде всего двойственным характером магнетизма 26-электронов железа. Поэтому для интерпретации магнитных свойств в интерметаллидах на основе Я-Ре альтернативно привлекаются как модели зонного ферромагнетизма, так и представления об обменных взаимодействиях между локализованными моментами.

Смешанная система 1_а(Ре0.в8-хСохА1а12)13 во многих аспектах подобна классическим инварным сплавам, что является результатом сходства локального гцк- окружения атомов железа в этих системах. В 1_а(Ре0.88-хСохА1о.12)1з каждый атом Ре' вместе с ближайшими соседними

атомами Fe" образует магнитно-упорядоченный кластер. Расстояния между атомами железа внутри кластеров в (Feo.8sAlo.i2)i3 различны, но близки к критическому значению dc=2.5A, при котором, согласно модели локализованных спинов, происходит смена знака обменного взаимодействия [15]. Баланс между взаимодействиями, определяющими магнитный момент кластера, и взаимодействиями между кластерами может быть нарушен даже при незначительной деформации решетки,что проявляется в сильном влиянии давления на температуры магнитных фазовых переходов и индуцирование давлением перехода F-AF.

Одним из факторов нестабильности ферромагнитного состояния в системах с гцк-подобным окружением атомов железа может быть также изменение числа ближайших соседних атомов железа. При замещении железа кобальтом число ближайших соседей Fe-Fe уменьшается, что в свою очередь приводит к возрастанию стабильности ферромагнитного состояния, и проявляется, в частности, в возрастании температуры Кюри Тс и уменьшении ее барической прооизводной dTc/dP. Напротив, при уменьшении содержания кобальта стабильность ферромагнитного состояния ослабевает. Магнитное состояние сплава La(Fe0.87iCo о.ооэА10.12)1з крайне нестабильно, о чем свидетельствует сильный эффект давления на температуру перехода F-AF- Т) и температуру Нееля TN. При Р= 10 кбар переход при температуре Tt исчезает, и стабилизируется антиферромагнитное состояние.

Действие гидростатического давления на интерметаллиды R2Fei7 (R = Y, Ce, Lu) и твердые растворы на их основе СегРе^Мп* и Y2Fe17o[Mx (М = Al, Si, х= 1.7) приводит к значительному понижению температуры Кюри, намагниченности, а также в некоторых случаях появлению и усилению антиферромагнитного вклада в намагниченность при низких температурах. Особенно сильны эффекты давления в интерметаллидах Ce2Fe17 и Lu2Fei7, в которых реализуется низкотемпературное ферромагнитное состояние, переходящее в антиферромагнитное состояние при сравнительно невысоких температурах (T¡ = 94К и 7", = 185К, соответственно), их антиферромагнитное состояние термически разупорядочивается в точке Нееля (TN = 205 К и 270 К, соответственно).

В СегРеи давление вызывает небольшое понижение точки Нееля Тн (бТг/бР = - 1.7 К/кбар) и сильное понижение температуры перехода ферромагнетизм-антиферромагнетизм Т(. бТ/сИР = - 38 К/кбар (рис.18).

I I I I | 1 ( I I I I I I I 1 I I * * |

1-0.5кЬаг ОкЬаг ^ , , , ^

окъзг

50 100 150 200

Тетрегаи*е (К)

50 100 150 200 250 300

ТетрегаШпе (К)

Рис.18.Температурные зависимости Рис.Ю.Температурные начальной восприимчивости зависимости линейного

Се2Ре17 при различных давлениях термического расширения

Се2Рв17 при различных давления*

При давлениях выше Рс =2.4 кбар ферромагнитная фаза исчезает. Намагниченность Се2Ре17 значительно понижается под давлением, причем под давлением Р > 2 кбар реализуется слабомагнитное состяние, которое путем метамагнитного перехода в магнитном поле Нс переходит в ферромагнитное состояние. Величина Нс сильно зависит от температуры и давления.

Поведение эффекта термического расширения Се2Ре17 (рис.19) коррелирует с изменением намагниченности под давлением. При атмосферном давлении наблюдаются значительные аномалии термического расширения при Ъ и Г№ связанные с магнитными вкладами. Спонтанная магнитострикция Се2Ре17 положительна в соответствии с отрицательным знаком бТ/бР и составляет ш3= 0.9%, что достаточно велико и сравнимо с ш3 для классических инваров. Аномальный вклад в термическое расширение в ферромагнитной области уменьшается под давлением и исчезает при давлениях Р >2.4 кбар, что хорошо согласуется с магнитными измерениями. Из кривых термического расширения под давлением (рис.19) определена температурная зависимость

начальной объемной сжимаемости к= \/0"'с/\ЛИР интерметаллида Се2Ре,7: ее значение в ферромагнитной области почти в 4 раза превышает значение к в парамагнитной области - такой рекордный магнитный вклад в объемную сжимаемость ферромагнетика наблюдался впервые.

В интерметаллиде 1_и2Ре17 магнитная восприимчивость и термическое расширение изменяются под давлением аналогично случаю Се2Реп, однако критическое давление исчезновения ферромагнетизма Рс(1_и2Ре17)>Рс(СегРе17) (рис.20), что соответствует соотношению объемов их элементарных ячеек. Сравнение поведения Се2Рв17 и Ы2Ре17 позволяет предположить, что наблюдаемое объемное поведение магнитных свойств этих систем определяется главным образом подрешеткой атомов железа.

2 4

Fteare{fer)

2 4 6 8 10 12 Pressure (kbar)

Рис. 20. Магнитные Р-Т фазовые диаграммы Ce2Fe17 и Lu2Fe17 FM- ферромагнитная фаз, AFM- антиферромагнитная фаза, РМ-парамагиитная фаза o,d, а,« - по данным магнитной восприимчивости; Л, V - по данным термического расширения

Магнитообъемные свойства интерметаллидов Ce2Fei7 и Lu2Fe17 можно интерпретировать в модели локализованных спинов, основываясь на представлении о сосуществовании положительных и отрицательных обменных взаимодействий Fe-Fe в богатых железом системах. В интерметаллиде Ce2Fei7 с размером R-иона, наименьшим по сравнению с другими лантаноидами, и, соответственно, наименьшим объемом элементарной ячейки, реализуется структура, в которой большинство ближайших соседств FeFe находятся на расстояниях, близких к dc. Баланс

обменных взаимодействий разного знака, приводящий при низких температурах к ферромагнитному упорядочению, сравнительно легко может быть нарушен внешним давлением вследствие изменения междатомных расстояний.

Эти представления нашли подтверждение в экспериментальных исследованиях магнитной структуры Ц12Ре17 под давлением. Проведенные нейтронографические исследования показали, что магнитное упорядочение Ьи2Ре17 очень чувствительно к изменению объема. При давлении свыше 3.5 кбар подавляется коллинеарное ферромагнитное упорядочение, и в широком интервале температур 2 - 250 К стабилизируется спиральная магнитная структура. Это изменение магнитной структуры можно рассматривать как результат возрастания вклада от отрицательными обменных взаимодействий между катионами железа при уменьшении межатомных расстояний под давлением подобно интерметаллиду СегРе^-

Замещение железа марганцем в твердых растворах Се2Ре17_хМпх приводит к понижению температуры Г( (при х=0.35 Т, = 48К), затем к исчезновению низкотемпературной ферромагнитной фазы. Значение температуры Нееля меняется незначительно (при х=0.35 Гм = 211К ). Поведение соединения Се2Ре16651\/1по.з5 под давлением качественно аналогично поведению бинарного Се2ре17, при этом <ЗТ/(1Р=-Ъ0 К/кбар, а Рс= 1.5 кбар, то есть меньше чем в бинарном Се2Ре17- Такое поведение можно трактовать как проявление вклада от обменных взаимодействий /мпрв и 1мпмп. Хотя легирование марганцем вызывает увеличение объема элементарной ячейки сплавов Се2Ре17.хМпх, результирующее ферромагнитное состояние ослабевает, очевидно, вследствие включения отрицательных взаимодействий 1Мпре и ¡шш- Более низкое значение ёТ/бР у интерметаллида Се2Ре1665Мпо.з5 по сравнению с с1Т/с1Р бинарного интерметаллида Се2Ре17 свидетельствует о том, что вклад от отрицательных взаимодействий 1Мпге и 1Мпмп усиливается под давлением и частично компенсирует уменьшение под давлением баланса взаимодействий типа 1^6-

В твердых растворах У2Ре17.хМх ( М = А1, 81, х= 1.7) наблюдается аномальная зависимость магнитных свойств от объема элементарной ячейки. При сжатии элементарной ячейки У2Ре17 под действием гидростатического давления температура Кюри и магнитный момент понижаются, то есть объемная производная температуры Кюри с1Тс/с1\/>0.

При замещении железа алюминием в У2Ре17.хА1х температура Кюри Тс растет на фоне растяжении решетки (с/7~с/У1Л>0), а при замещении железа кремнием в УгРе^-хЭ^ Тс возрастает на фоне «химического» сжатия решетки (бТс/бУ < 0). Исследования влияния давления на температуры Кюри систем УгРе^зМ^у (М = А1, 51) показали, что в этих соединений с/Гс/с/Р <0, то есть сГГс/сЛ^О. Очевидно, что для описания объемной зависимости Тс недостаточно использовать представления о взаимодействиях локализованных спинов. Более адекватное описание может быть получено в модели коллективизированных электронов, с учетом сильной гибридизации Зс/- и состояний в этих системах.

Исследования влияния давления на температуры Кюри соединений Н2Ре13МВ (Р=У, М=Мп,Сг) показали, что при замещении железа марганцем и хромом в системах У2Ре14_хМхВ температура Кюри падает от 570К до 424 К, а ее барическая производная с/7~<уИР возрастает по абсолютной величине: от -2.3К/кбар до -2.7 К/кбар. Этот эффект может быть связан с дополнительными 1МпМп и 1реш, обменными взаимодействиями и их зависимостью от межатомных расстояний. В системах Р2Ре13МВ выполняется корреляция между Тс и с1Тс/с1Р, аналогичная корреляции, наблюдаемой для других богатых железом интерметаллидов на основе 1Ч-Ре.

Сплав Оу2Ре,4В в аморфном состоянии имеет более низкую температуру Кюри Гс= 425 К, чем сплав того же состава в кристаллическом состоянии (Гс= 590 К). Однако, барическая производная температуры Кюри сГГс/бР этого сплава практически не сильно отличается от бТс/дР в кристаллических сплавах Р2Ре14В : с1Тс/с1Р= - 2.4К/кбар. Отсюда следует, что тенденция возрастания с/Гс/с/Р при понижении значения Тс в аморфной фазе не сохраняется.

Замещение железа на марганец в аморфных сплавах (Ре1.хМпх)г5Р15Сю приводит к значительному понижению температуры Кюри- от ТС=580К (х=0) до Тс=185 К (х=0.3). На температурных зависимостях электросопротивления этих систем имеется минимум вблизи Тс , природа которого остается пока до конца не выясненной. Исследования температурных зависимостей магнитной восприимчивости и электросопротивления аморфных сплавов (Ре1.хМпх)75Р15Сю позволили выявить особенности поведения этих аморфных систем при гидростатическом сжатии.

Во-первых, несмотря на большое различие в значениях температуры Кюри аморфных сплавов (Fe^Mn^sPisCw с различной концентрацией марганца, их барические производные различаются незначительно: dTc/dP=-2.3 К/кбар (х=0), dT(/dP—1.9 К/кбар (х=0.3). В этом случае даже качественно не выполняется соотношение dTc/dP ~-a/Tс , выведенное в теории зонного ферромагнетизма, справедливое для описания кристаллических сплавов с большим содержанием железа. Отсутствие такой корреляции между dTc/dP и 7с наблюдалось и для других аморфных систем, в которых также определено достаточно слабое изменение dTc/dP несмотря на варьирование их температуры Кюри в широком диапазоне (100 - 600К) [16].

Во-вторых, сравнение результатов измерения магнитной восприимчивости и электросопротивления служит дополнительным подтверждением того, что минимум на кривой R(T) связан с магнитным фазовым переходом из парамагнитного в ферромагнитное состояние. Сдвиг dTmir/dP = - (2.0±0.2) К/кбар для х = 0.3 хорошо соответствует значению dT(/dP, определенному из магнитных измерений. Барический коэффициент электросопротивления при Гизм=300К возрастает по мере увеличения концентрации марганца в аморфных сплавах (Fe^xMn^ysP^Cto на фоне возрастания самого значения удельного электросопротивления. Этот эффект согласуется с представлением о различных вкладах в рассеяние - рассеяния на структурных неоднородностях и рассеяния на спиновом беспорядке. Давление наиболее эффективно влияет на спиновую составляющую рассеяния, приводя к максимальному коэффициенту d(lnp)/dP для максимальных в данном исследовании значений хМп.

Исходя из совокупности результатов, полученных для систем на основе интерметаплидов R,Fey, делаются выводы относительно объемной зависимости температур магнитного упорядочения. Понижение температуры Кюри и температуры Нееля под давлением согласуется с зонными моделями ферро- и антиферромагнетизма в этих системах, в соответствии с критерием зонного ферромагнетизма [14]. При сближении атомов Fe под давлением происходит расширение энергетической зоны 3d- электронов, и при этом понижается плотность электронных состояний на уровне Ферми N(ef). Альтернативно, в рамках модели локализованных моментов ослабление ферромагнетизма можно рассматривать, как результат изменения баланса положительных и

отрицательных обменных взаимодействий между атомами железа, находящихся на различных расстояниях друг от друга : с1геРе > с1с или брерв< с1с (с!с = 2.5А). Давление приводит к усилению отрицательного обменного взаимодействия и, соответственно, ослаблению результирующего ферромагнитного обмена.

Величину параметра бТс/бР можно рассматривать в качестве критерия стабильности ферромагнитного состояния к внешнему сжатию. В богатых железом кристаллических сплавах на основе интерметаллидов Я^ву установлено общее эмпирическое соотношение между температурой Кюри и ее отрицательной барической производной: абсолютное значение барической производной с/Гс/с/Р понижается по мере возрастания значения Тс (рис.21).

Тс,К

200 300 400 500 600

то .а

а."

ТО о

-1

-2 -3 -4 -5 -6 -7 -8 -9 -10

X*'

• ■ У2Ре14-хМ*В (М=Сг,Мп>

• у Ег2Ре14-хМпхВ

• А У2Ре17-хМх(М=А1.&)

• 1.а(Ре0 88-хСохА10.12)13

- X ЫйЗ(Ре,Т5)29

□ СеЭ(Ре.Т1)29

• д РгЗ(Ре,Т029)

V С<13(Ре,Т<)29

0 ТЬЗ<Рв,Т029

Рис.21. Корреляция между значениями бТс/бР и Тс в богатых железом сплавах на основе

интерметаллидов ВхРеу по данным настоящей работы и литературным данным для ЕггРе,4_хМпхВ и ЯзРегэ [17].

Такое поведение интерпретируется, как ослабление стабильности ферромагнитного состояния к внешнему сжатию по мере возрастания относительной концентрации железа в сплавах на основе интерметаллидов редкоземельных элементов с железом.

В отличие от кристаллических фаз в аморфных сплавах Оу2РеиВ и (Ре1.хМпх)75Р15С1о (0 < х < 0.3) упомянутая выше корреляция между сЯс/УР и Тс не сохраняется. Причиной указанного различия в барическом поведении аморфных и кристаллических сплавов железа, по-видимому, является существование структурных и магнитных микро-неоднородностей в аморфном состоянии.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ

Впервые проведены экспериментальные исследования влияния внешнего давления на электрические и магнитные свойства, а также на критические температуры электронных и/или магнитных фазовых переходов в системах на основе ЗФ и 4А элементов: кислородно-дефицитных купратах УВа2Си3Ох (х=6.2-6.95), серо-дефицитных сульфидах ВаСооэМсиЗг-у и Си1г234, манганитах Р,.х0хМп03 (х=0.3, 0.5, 0.84, Я = N<1, Рг,1_а,Еи,Сс1, О = Са, Бг) и с замещением Мп на Ре и ве в 1_а0.7Са0.3МпОз, интерметаллидах Р*2Ре)7 (Я = Се, 1-й), У2Ре17.хМх (х=1.7, М = А1, У2Ре14_хМхВ (х=1, М=Мп, Сг), 1_а(Ре,Со,А1)13, аморфных сплавах Оу2Ре14В и (Ре1.хМпх)75Р15С1о (х=0.1, 0.2, 0.3). Выявлены закономерности влияния давления на стабильность электронных и магнитных состояний в изученных системах, представляющие ценность для понимания механизмов реализации этих состояний. Для отдельных классов исследованных систем сформулированы следующие выводы:

1. Установлено, что внешнее давление приводит к аномальному росту температуры сверхпроводящего перехода Тс в купратах УВа2Си3Ох со скоростью с/7с/с/Р=0.1-1.0 К/кбар, что является признаком необычного, отличного от электрон-фононного механизма сверхпроводимости в этих системах. Большие значение с1Тс/с!Р кислородно-дефицитных купратов обусловлены комплексом факторов, изменяющихся при объемном сжатии: эффектами переноса и локализации носителей заряда, эффектами перколяции, а также собственно механизмами, ответственными за реализацию сверхпроводимости.

2. Установлено аномальное действие внешнего гидростатического давления на серо-дефицитные соединения ВаСоо.эМолЗг.у и тиошпинель Си1г234 - подавление металлической фазы и стабилизация диэлектрической фазы. Показано, что в ВаСоодМо^Зг-у при возрастании дефицита концентрации серы у температура перехода металл-изолятор, Тт возрастает, в то время как ее барическая производная бТм/с!Р понижается. Такое поведение согласуется с моделью экранирования носителей заряда электростатическими полями в серо-дефицитных слоях (Со/М1)232-у . В сульфиде Си1г234 стабилизация низкотемпературного диэлектрического состояния под давлением

связывается с изменением межэлектронных корреляций в электронном энергетическом спектре иридия.

3. Установлено, что в дырочно-допированных системах Ро.уйо.зМпОз (Я = N(1, Рг, 1_а, О = Са, 8г) внешнее давление содействует стабилизации низкотемпературного ферромагнитного металлического состояния - температура перехода между ферромагнитным металлическим и парамагнитным изолирующим состояниями Тт растет под давлением. При уменьшении усредненного радиуса интерполированного катиона <гА> в этих системах Тт понижается, а ее барическая производная с/7"„/с(Р возрастает. Установлена эмпирическая закономерность: с1Т„/бР -А+В/Тт, выполняющаяся в широком диапазоне изменения Тт (100-350К) независимо от способа изменения <гА> -замещения И, Э или изовалентного замещения Мп. В электронно-допированных системах Яо.1бСа0.84МпОз давление содействует стабилизации парамагнитной металлической фазы. Барическая производная температуры перехода изолятор-металл, с1Т/с1Р, на порядок величины меньше, чем в дырочно-допированных составах К0.7Оо.зМпОз с близкими значениями температуры перехода металл-изолятор. Обнаружен сильный эффект давления на область стабильности ферромагнитной металлической фазы соединения Рг0.б5г0.5МпО3. Эффект подавления этой фазы при сжатии интерпретируется, как результат уменьшения угла связи Мп-О-Мп между катионами Мп в разных ферромагнитно-упорядоченных слоях и ослабления соответствующего двойного обмена между этими слоями.

4. Показано, что при интерпретации эволюции электронных и магнитных состояний ортоманганитов Я,.х0хМп03 под действием давления необходимо учитывать не только изменение электронной структуры, но и взаимодействие носителей заряда с фононной подсистемой. Этот вывод вытекает из оценок изменения ширины ед-зоны носителей заряда под давлением, полученных на основе экспериментально определенных кристаллохимических параметров - длин и углов химических связей Мп-О-Мп в дырочно-допированных Р?0.7О0.зМпО3

5. Обнаружен сильный эффект давления на низкотемпературное электронное состояние соединений Рг0.ббСа0.278г0.07МпОз и Рг0.вбСа0.2б2г0.08МпОз. . В соединении Рг06вСа0.275г007МпОз установлен индуцированнный давлением переход изолятор-металл при низких

температурах. Ферромагнитное металлическое состояние может быть индуцировано не только внешним давлением, но и внешним магнитным полем. Сильную нестабильность электронного состояния этих систем к давлению можно объяснить в модели перколяционного механизма перехода металл-изолятор.

6. Установлено, что в изученных соединениях редкоземельных элементов с железом И2Ре17 (Я = Се,1_и), УгРе^зМи (М=А1, 31), УгРе^МВ (М=Мп,Сг), 1_а(Ре,Со,А1)1з объемное сжатие подавляет ферромагнитное состояние: давление вызывает понижение температуры ферромагнитного превращения и намагниченности. Стабильность ферромагнитного состояния по отношению к внешнему давлению ослабляется по мере возрастания относительного содержания железа. Показано, что барическая производная температуры Кюри {/7Ь/ИР для широкого класса систем на основе ЯхРеу с большим содержанием железа и температурой Кюри, изменяющейся в широких пределах 100-600К, подчиняется эмпирическому соотношению: бТс/бР~-а1Тс.

7. Эффекты влияния давления на магнитные состояния богатых железом интерметаллидов ЯхРеу интерпретируются на основе различных теоретических представлений- как в модели локализованных спинов, так и в модели коллективизированных электронов. В системах ИгРе^ (Я = Се, 1_и) и 1_а(Ре,Со,А1)13 подавление ферромагнитной фазы при объемном сжатии может быть обусловлено изменением баланса положительных и отрицательных обменных взаимодействий между локализованными моментами атомов железа. Для описания магнитообъемных эффектов в У2Ре,7_хМх (М=А1,50 и УгРе14_хМхВ (М=Мп, Сг) привлекаются представления зонной модели- понижение температуры Кюри под давлением связывается с изменением тонкой структуры . кривой плотности электронных состояний вблизи уровня Ферми.

8. Показано, что для аморфных сплавов с большим содержанием железа Оу2Ре14В и (Ре1.хМпх)7£Р15С1о (0 < х < 0.3) не выполняется эмпирическое соотношением меяеду бТс/бР и Тс , установленное для кристаллических систем на основе железа. Выдвинуто предположение, что причиной указанного различия в барическом поведении кристаллических и аморфных сплавов железа является существование в последних структурных и магнитных микронеоднородностей.

ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА

1. Вонсовский С.В. Магнетизм. Москва:Наука. 1971. -1032 с.

2. Мотт Н.Ф., Дэвис Э.А.Элекгронные процессы в некристаллических веществах. Москва: Мир.1982. -368 с.

3. Chu C.W. High temperature superconducting materials: Present status, Future challenges, and one recent example- the superconducting ferromagnet II Physica C. -2000. -V.341-348. -P.25-30.

4. Phillips.J.C. Internal electric fields and resonant Fermi-level pinning in anionic metals // Phys.Rev.B. -1993. -V.47. -P.11615-11618.

5. Radaelli P.G., Horibe Y„ Gutmann M.J., Ishibashi H., Chen C.H., Ibberson R.M., Koyama Y., Hor Y-S., Kirykhin V., Cheong S-W. Formation of isomorphic Ir3- and lr4+ octamers and spin-dimerization in the spinel Culr2S4 // Nature (London). -2002. -V.416. -P.155-158.

6. Найш B.E. Кристаллические и магнитные структуры орторомбических магнетиков. 111. Фазовые диаграммы. Зарядовое и орбитальное упорядочение // ФММ. -2001. -Т.92. -С. 16-29.

7. Coey J.M.D., Viret М., Molnar S. Mixed -valence manganites // Advances in Physics. -1999. -V.48. -N.2. -P. 167-293.

8. Colossal Magnetoresistance, Charge Ordering and Related Properties of Manganese Oxides. Ed. by C.N.R.Rao and B.Raveau . World Scientific Publishing Co. -1998. -320p.

9. Radaelli P.G., lannone G., Marezio M„ Hwang H. Y., Cheong S. -W., Jorgensen J. D. and Argyriou D. N. Structural effects on magnetic and transport properties of perovskite Af^A'x Mn03 (x=0.25, 0.30)// Phys. Rev. B. -1997. -V.56. -P. 8265-8276.

10. Medarde M., Mesot J., Lacorre P., Rosenkranz S., Fisher P., Gobrecht K. High-pressure neutron-diffraction study of the metallization process in PrNi03 // Phys.Rev.B. -1995. -V.52. -P.9248-9258.

11. Millis A.J., Shraiman Boris I., Mueller R. Dynamic Jahn-Teller effect and Colossal Magnetoresistance in La^Sr* Mn03 // Phys.Rev.Lett. -1996. -V.77. -P. 175-178.

12. Lorenz В., Heilman A.K., Wang Y.S., Xue Y.Y., Chu C.W., Zhang G., Frank J.P. High pressure and isotope effects on polaron hopping in LaoesCaossMnOs // Phys.Rev.B. -2001. -V.63. -P.144405-1-6.

13. Maignan A., Martin C., Damay F., Raveau B. Factors governing the magnetoresistance properties of electron-doped manganites Саг_*АхМп03 (A = Ln, Th) //Chem.Mater. 1998. -V.10. -P. 950-954.

14. Wohlfarth E.P. Magnetoelasticity in ferromagnetic metallic materials // Physica B. -1983. -V.119. -P.203-208.

15. Седов B.Jl. Антиферромагнетизм у-железа: Проблема инвара./ Москва: Наука. -1987. -158 С.

16. Wagner D., Wohlfarth Е.Р. The pressure dependence of the Curie temperature of heterogeneous ferromagnetic alloys //J.Phys.F. -1981. -V.11.-P.2417-2428.

17. Kamar^d J., Arnold Z., Mikulina O., Algarabel P.A., Garcia-Landa В., Ibarra M.R. Magnetovolume phenomena in Fe-rich R-Fe Intermetallics II High Pressure Sci. Techn.-1998. -V.7. -P.682-684.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИИ ОПУБЛИКОВАНЫ В

СТАТЬЯХ:

1 А. Медведева И.В., Берсенев Ю.С., Мамаев С.В., Талуц Г.Г., Лаппо И.С., Кожевников В.Л., Чешницкий С.М. Влияние высокого давления на электросопротивление высокотемпературной сверхпроводящей керамики Y-Ba-Cu-O // ФММ.-1987. -Т.64. -Вып.4. -С.820-821.

2А. Медведева И.В., Берсенев Ю.С., Мамаев С.В.,Талуц Г.Г., Лаппо И.С., Кожевников В.Л., Чешницкий С.М., Кобелев Л.Я. Влияние высокого давления на электросопротивление высокотемпературных

сверхпроводящих керамик R-Ba-Cu-O (R= Y, Но, Ег). /Сб."Проблемы высокотемпературной сверхпроводимости". Информационные

материалы Свердловск. -1987. -4.2. -С.211.

ЗА. Медведева И.В., Добромыслов А.В., Долгих Г.В., Талуц Г.Г., Лаппо И.С., Шангуров Л.В., Блиновсков Я.Н. Особенности структуры и электрические свойства сверхпроводящей керамики YBa2Cu307^ после различных режимов механотермической обработки// ФММ. -1988.-Т.65.-Вып.4.-С.763-771.

4А. Медведева И.В., Берсенев Ю.С., Гижевский Б.А., Костылев В.А., Чеботаев Н.М., Наумов С.В., Самохвалов А.А., Талуц Г.Г Влияние высоких давлений на температуру сверхпроводящего перехода и электросопротивление керамик YBa2Cu3Ox с дефицитом кислорода // ФММ. -1988. -Т.66. -Вып.З. -С.621-623.

5А. Medvedeva I.V., Bersenev Yu.S., Gizhevsky B.A., Tschebotaev N.M., Naumov S.V., Demishev G.B.Pressure effect on Tc and resistivity: localization in YBa2Cu3Ox oxides// Z.Phys.B: Cond.Matter. -1990. -V.81. -P.311-317.

6A. Medvedeva I.V., Ganin A.A. Shcherbakova Ye.V., Yermolenko A.S., Bersenev Yu.S. Magnetic phase transitions in the system La(Fe,Co,AI)i3 at high pressures// J.AIIoys and Compounds. -1992. -V.178. -P.403-412.

7А. Medvedeva I.V., Bersenev Yu.S., Ganin A.A., Bärner К., Schünemann J.W., Heinemann K. Pressure derivatives of Tc in amorphous (Feioo-xMnx)75 P15C10 alloys//J.Magn.Magn.Mater. -1993. -V.124. -P.293-297.

8A. Медведева И.В., Ганин A.A., Сидоров В.А., Хвостанцев Л.Г. Барические производные температур Кюри новой инварной системы La(Fe,Co,AI)13// ФММ. -1993. -Т.76. -Вып.З. -С.137-140.

9А. Bärner К., Heinemann К., Medvedeva I.V. Magnetoresistance and Hall effect in ferromagnetic amorphous alloys ( Fe 1 oo*M nx)75 P15C10 // Phys.Stat.Sol.(b). -1994. -V.185. -P.455-464.

10A. Kraus E., Bärner К., Heinemann К., Kanomata T., Medvedeva I.V., Mandai P., Gmelin E. Some thermal properties of amorphous (Fe10l>.xMnx)75 P15Cio ribbons //Phys.Stat.Soi.(a).-1996. -V.157. -P.449-454.

11 A. Medvedeva I.V., Bersenev Yu.S., Bärner К., Haupt L., Mandai P., Poddar A., The influence of hydrostatic pressure on the temperature dependence of the resistivity in Nd2«Sr1ßMn03^ //.Physica B. -1997. -V.229. -P.194-198.

12A. Kang H., Mandai P.,Medvedeva I.V., Liebe J., Rao G.H., Bärner К. Magnetic moment, thermal and electrical transport in the inverse Mott systems BaCo09Ni0iS2-y and Cul^SV/ J.Appl.Phys. -1998. -V. 83. -P. 6977-6979.

13A. Kang H., Medvedeva I.V., Bärner K„ Sondermann U. Hydrostatic pressure effect on the metal-insulator transition in sulfur deficient BaCo09NioiS2.y/y Physica B. -1998. -V. 245. -P. 20-26.

14A. Kang H., Bämer К., Medvedeva I.V., Mandai P., Poddar A., Gmelin E. Order parameter of the metal to insulator phase transition in the thiospinel Cul^S«//JAIIoys and Compounds. -1998. -V.267. -P.1-5.

15A. Kuchin A.G., Medvedeva I.V., Gaviko V.S., Kazantsev V.A. Magnetovolume properties of Y2Fe17.xMx alloys (M = Si or AI) //J. Alloys and Compounds. -1999. -V. 289. -P.18-23.

16A. Medvedeva I., Arnold Z., Kuchin A., Kamarâd J. High pressure effect on the magnetic properties and volume anomalies of Ce2Fei7// J.Appl.Phys. -1999. -V. 86. -N11. -P.6295-6300.

17A. Arnold Z., Prokhnenko O., Medvedeva I.V., Kamarâd J., Kuchin A G. Effect of pressure on magnetization and magnetovolume anomalies of Ce2Fe,7 compound// Proceedings of thé Intern.Conf AIRAPT-17. -1999. Honolulu, USA. -Part 2. -P.715-718.

18A. Medvedeva I.V., Bersenev Yu.S., Haupt L., Hamad N.. Bärner К., Rao G.H. Hydrostatic pressure effect on the metal-insulator transition in La07Ca03Mni-x(Fe/Ge)xO3 perovskites// High Pressure Research.- 2000. -V.18 . -N1-6. -Part I. -P.173-179.

19A. Medvedeva I.V., Barrier К., Rao G.H., Hamad N.. Bersenev Yu.S., Sun J.R. Pressure dependences of the metal-insula tor transition temperature of La0.7Ca0.3Mn1.x(Fe/Ge)xO3 perovskites //Physica B. -2000. -V.292. -P .250-256.

20A. Voronin V.I., Teplykh A.E., Medvedeva I.V., Kuchin A.G., Sheptyakov D.V., Glazkov V.P., Savenko B.N. Magnetic and structural properties of Y2F153SH7 alloy under high pressure //High Pressure Research. -2000. -V.17.-P.193-200.

21 А. А.Г.Кучин, В.И.Воронин, А.Е.Карькин, И.В.Медведева, З.Арнольд, Б.Н.Гощицкий Корреляция между структурными и магнитными параметрами соединений Re2Fe17 /В сборнике трудов 17 Международной школы-семинара Новые магнитные материалы в микроэлектронике. Москва. МГУ.-июнь 2000г.- С.776-778.

22А. Poddar A., Kang Н., Barner К., Mandal P., Gmelin Е., Annaorazov М., Medvedeva I. Anomalous metal-insulator transition in BaCoi.xNixS2.y as a triggered phase transition //Phys.Stat.Sol.(b). -2001. -V.225. -N2. - P.443-448.

23A. Arnold Z., Prokhnenko O., Medvedeva I., Kuchin A., Kamar^d J., Pressure-induced ferromagnetic phase in Се^е^Ми, compound // J.Magn.Magn.Mater.-2001.-V. 226-230.-P. 950-952.

24A. Прохненко А., Арнольд 3., Камарад И., Медведева И., Кучин А. Магнитообъемные аномалии в С©2^"©17-хМПх //Физикэ Низких Температур.-2001.-Т.27. -N4. -С.275-277.

25А. Kamarid J., Arnold Z., Medvedeva I.V., Kuchin A.G., Metamagnetic behaviour and phase diagram of Lu2Fei7 under high pressure // J .Magn.Magn .Mater. -2002. -V. 242-245. - P. 876-878.

26A. Ahmed A.M., Kattwinkel A., Hamad N„ BSmer K., Sun J.R., Rao G.H., Shicketanz H., Terzieff P., Medvedeva I.V. Evidence for magnetic clustering around Ge-sites in fixed valence doped manganites La07Ca03Mn,.xGexO3 // J .Magn.Magn.Mater. -2002. -V.242-245. -P.719-721.

27A. Medvedeva I., Maignan А., Вйгпег К., Bersenev Yu., Roev A., Raveau B. Effect of the hydrostatic pressure on the metal-insulator transition temperature of Pr07Ca0 3MnO3-based perovskites// Physica B. -2003. -V. 325.-P. 57-64.

28A. Prokhnenko O., Ritter C., Medvedeva I., Arnold Z., Kamar^d J..Kuchin A. Neutron diffraction study of Lu2Fei7 under high pressure // J. Magn.Magn.Mater. -2003.-V.258-259.-P.564-566.

29A. Kozlenko D.P., Glazkov V.P., Sadykov R A, Savenko B.N., Voronin V.I., Medvedeva I. Structural study of pressure-induced magnetic phase

29A.Kozlenko D.P., Glazkov V.P., Sadykov R.A., Savenko B.N., Voronin V.I., Medvedeva I. Structural study of pressure-induced magnetic phase transitions in manganites 1_а0б7Са0зз Mn03 and Рг07Са0зМпО3 // J.Magn.Magn.Mater. -2003. -V. 258-259. -P.290-292.

30A Медведева И., Мартен К., Берсенев Ю., Морщаков В., Бэрнер К., Раво Б. Влияние объемных изменений на электронные и магнитные переходы в манганитах Pr1.xSrxMn03(x=0.3, 0.5)// ФММ. -2004.-Т.97. -N2. -С.55-62.

31А Козленко Д.П., Воронин В.И., Глазков В.П., Медведева И.В., Савенко Б.Н. Магнитные фазовые переходы в манганитах Pr0.7Ca0.3Mni.yFeyO3 при высоких давлениях//ФТТ. -2004. -Т.46. -N.3. -С.471-477.

32А Morchshakov V., Boshta М., BSmer К., Medvedeva I.V., Guiblin N., Martin С., Raveau В. Evidence of photogenerated space charges in the charge ordered state of Pr0 6зСа0 37МПО3 single crystals //Physica B. -2004. -V.351. P.171-177.

ЗЗАВагпег К., Medvedeva I.V., Zavadskii E.A. Pressure dependence of the Ml- transition temperature under competing double-exchangesuperexchange interactions close to CDO afm insulating states //Physica B. -2005. -V. 355. -P. 134-139.

34A Morchshakov V., M. Annaorazov, Medvedeva I.V., Baerner K. Determination of the baric coefficient using a double AC-method // Rev.Sci.lnstr. -2005. -V.76. -P.073904-1-6.

35A Medvedeva I., Maignan A., Martin C., Barner K., Raveau В., Bersenev Yu., Mushnikov N., Gerasimov E. Hydrostatic pressure effect on electrical and magnetic properties of electron-doped R0 ieCa0 вдМпОз (R= Pr, Gd, Eu) // Physica B. -2005. -V.365/1-4. -P. 114-120.

36A Medvedeva I. Controlling the transfer integral in orthomanganites-External and chemical pressure. / В кн. New Trends in the characterization of CMR-magnetics and related materials. Ed. K.Baerner: Singpost. Singapour. -2005. ISBN: 81-308-0043-8. -P.181-197.

Отпечатано на Ризографе ИФМ УрО РАН тираж 85 заказ 3 5

объем 2 печ.л. формат 60x84 1/16

620041 г.Екатеринбург ГСП-170, ул.С.Ковалевской, 18

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА 1. МАГНИТНЫЕ И ЭЛЕКТРОННЫЕ СОСТОЯНИЯ ТВЕРДЫХ ТЕЛ

В УСЛОВИЯХ ВНЕШНЕГО СЖАТИЯ (Обзор литературы).

1.1. Давление, как внешний термодинамический параметр в физике твердого тела.

1.2. Действие гидростатического давления на твердое тело и начальная сжимаемость различных магнитных и электронных фаз.

1.3. Влияние давления на магнитные состояния твердых тел

1.3.1. Общие закономерности эволюции магнетизма под действием внешнего давления.

1.3.2. Основные типы обменных взаимодействий в твердых телах и их зависимость от межатомных расстояний.

1.3.3. Влияние давления на температуру Кюри ферромагнетиков (теоретические модели).

1.4. Влияние давления на электросопротивление металлов, их соединений и сплавов.

1.5. Влияние давления на свойства сверхпроводников.

АКТУАЛЬНОСТЬ РАБОТЫ И ВЫБОР ОБЪЕКТОВ ИССЛЕДОВАНИЙ

Исследования свойств твердых тел, находящихся в условиях сжатия под действием внешних гидростатических давлений, позволяют получать информацию, которая важна для более глубокого понимания природы mhoi их физических явлений. Магнитное состояние и электронные свойства твердых тел в значительной степени определяются перекрытием электронных орбиталей, которое меняется при изменении межатомных расстояний [1]. Поэтому действие внешнего давления приводит к существенному изменению магнитных, транспортных и других свойств, и, в частности, может оказывать влияние на структурные, магнитные и электронные переходы в конденсированных средах. Поскольку параметры объема или межатомных расстояний обычно входят или могут быть введены в микроскопические и феноменологические модели, описывающие магнитные и электронные состояния, то данные, полученные из экспериментов под давлением, служат для верификации этих моделей. Так, например, характер изменения температуры магнитного фазового перехода или электронного перехода под давлением (знак и величина dT/dP) можно сопоставить с предсказаниями теоретической модели.

С другой стороны, эмпирические данные по изменению температуры магнитного или электронного перехода под давлением могут послужить указанием направления поиска материалов с требуемыми характеристиками. Например, понижение под давлением температуры Кюри (Гс) сплавов на основе железа и редкоземельных металлов показало, что для поиска магнитных материалов с более высокими Тс полезно найти способ растяжения решетки, например при внедрении немагнитных атомов Н, С, N. Аналогично: из эффекта возрастания критической температуры сверхпроводящего перехода высокотемпературной сверхпроводящей (ВТСП) керамики La-Ca-Cu-0 следовало направление поиска ВТСП материалов с более высокой Тс - в системах типа Y-Ba-Cu-О с меньшим объемом элементарной ячейки. Информация о влиянии изменения межатомных расстояний на рабочие параметры материалов важна для прогнозирования поведения этих материалов в элементах микроэлектроники, например, при наличии внутренних напряжений в тонких пленках, наносимых на подложку.

Эффекты давления на макроскопические параметры, характеризующие магнитные и электронные состояния в чистых 3d- и 4/-металлах а также их сплавах и интерметаллических соединениях (температуры ферро- и антиферромагнитных превращений Тс и TN, намагниченность, электросопротивление и т.п.), в большинстве случаев достаточно малы. Для заметного изменения этих величин и, тем более, для качественного изменения электронного или магнитного состояний таких систем необходимо действие высоких давлений порядка десятков и сотен килобар (1бар = 1.01972 кгс/см2 = 0.96784 атм). Кроме того, в большинстве случаев, не проявляются единые закономерности в барическом поведении таких характеристик. Например, для Fe dTc/dP=0.05 К/кбар, для Ni dTc/dP=0.35 К/кбар, а для Fe-Ni сплавов значения dTc/dP могут быть отрицательны и по абсолютной величине на порядок величины выше, чем в этих металлах, что отражает комплексный характер действия давления на электронную и магнитную подсистемы.

Поэтому особый интерес для исследований при высоких давлениях представляют объекты, где в условиях сжатия при сравнительно невысоких давлениях (менее 10 кбар) могут реализоваться структурные, магнитные, элеюронные переходы, то есть системы, находящиеся в состоянии, близком к потере устойчивости структурной, магнитной или электронной фазы. Структурным превращениям под давлением посвящено большое количество работ [2], в то время как нестабильные к давлению магнитные и элеюронные системы изучены значительно меньше. В данной работе были впервые исследованы сильнокоррелированные системы на основе переходных 3d- и 4f-металлов, в которых внешнее давление вызывало не только значительное изменение магнитных и электрических свойств, но и в ряде случаев приводило к качественному изменению электронного или магнитного состояния.

На протяжении предыдущих декад в физике твердого тела большое внимание уделялось сильнокоррелированным системам на основе переходных 3d- и 4/- металлов, в частности, сложным оксидам меди и марганца, а также интерметаллидам железа и редкоземельных металлов. Многие представители этих систем обладают уникальными физическими свойствами, перспективными для практического применения. Поскольку их свойства обусловлены нетривиальными взаимодействиями между решеточными, зарядовыми, спиновыми и орбитальными степенями свободы, то эти объекты представляют также значительный интерес в качестве модельных систем для решения фундаментальных проблем физики конденсированного состояния.

Оксиды YBa2Cu3Ox с различным содержанием кислорода относятся к семейству купратов (A,E,R)Cun02n+m+2.s (где А= Hg, Bi, Tl, Е = Ва, Sr, Са; R- редкоземельный элемент), в которых проявляется эффект высокотемпературной сверхпроводимости (ВТСП), используемый в технике и микроэлектронике. Вопросы, связанные с механизмами ВТСП в купратах, получили освещение в многочисленных экспериментальных и теоретических работах, однако, ряд проблем ВТСП остается нерешенным по настоящее время. В частности, до сих пор отсутствует единая точка зрения на микроскопический механизм куперовского спаривания в этих ВТСП оксидах [3]. Поскольку ВТСП реализуется у составов вблизи концентрационного перехода диэлектрик-металл, то представляют несомненный интерес экспериментальные исследования влияния изменения межатомных расстояний вблизи этого перехода на параметры, характеризующие электронные взаимодействия, такие как, критическая температура сверхпроводящего перехода, радиус локализации и т.п. в кислородно-дефицитных купратах YBa2Cu30^(6.2< х <6.95).

Серо-дефицитные сульфиды BaCoi^Ni^.^ в структурном отношении аналогичны ВТСП купратам (A,E,R)Cun02n+m+2-o. Эти сульфиды также имеют слоистую структуру с ближайшим окружением катионов Co/Ni анионами S, которая подобна окружению Си атомами О в оксидах. В обоих случаях транспортные свойства определяются переносом заряда в слоях Co(Ni)-S и Си-О, и важную роль играет дефицит аниона- серы и кислорода, соответственно. В системе BaCoi.xNixS2.y также реализуется концентрационный переход изолятор-металл, причем наблюдается чрезвычайно сильная зависимость свойств от дефицита серы. Это указывает на близость данной системы к некоторму критическому состоянию и позволяет выдвинуть предположение о значительном изменения свойств при варьировании зонных параметров при изменении объема решетки. В связи с этим представляется интересным провести исследования влияния гидростатического давления на переход металл- диэлектрик в системе BaCo09Ni0 чтобы выявить особенности критического поведения этого перехода.

К изоструктурному ряду перовскитов относится также семейство манганитов R^DjMnC^ (R- редкоземельный элемент, D -щелочноземельный элемент), к которым в последнее десятилетие возобновился большой интерес в связи с открытием в веществах этого класса эффекта колоссального магнитосопротивления (CMR) [4,5]. Хотя основные особенности поведения этих систем были объяснены еще около 50 лет назад на основе модели двойного обмена, природа CMR- эффекта в манганитах еще до конца не изучена. Поэтому открытие необычных магнитотранспортных свойств этих систем стимулировало интенсивные экспериментальные и теоретические исследования. В настоящий период теоретические представления обогатились учетом эффектов ян-теллеровских искажений, представлениями о магнитных поляронах, зарядовом и орбитальном упорядочении и т.п. Обширные и подробные исследования систем R^D^MnOj свидетельствуют о том, что их магнитотранспортные свойства являются результатом сложного взаимодействия между электронной, магнитной и решеточной подсистемами. В то время как транспортные свойства и магнитные структуры определяются Зс/-электронами марганца и 2/хэлектронами кислорода, комбинация R и D- катионов регулирует геометрическую конфигурацию атомов в кристаллической структуре, которая обеспечивает специфические электронные состояния и взаимодействия d-электронов.

Варьирование размеров R и D- катионов и их соотношения создает разнообразие электронных и магнитных фазовых диаграмм, в которых реализуются области металлической и полупроводниковой проводимости, ферро-, антиферро- и неколлинеарного магнитного упорядочения, области с зарядовым и орбитальным упорядочением [6]. Исследование температур переходов между этими различными состояниями под действием внешнего и внутреннего химического давления важно для понимания природы эффекта колоссального магнитосопротивления в системах Я|.дОдМпОз. Однако создание химического давления при изменении размеров катионов и (или) их соотношения R/D, может приводить не только к изменению структурных параметров, таких как длины и углы химических связей, но и к изменению концентрации носителей заряда. Поэтому представляется важным исследовать температуры переходов между различными магнитными и электронными фазами при фиксированной концентрации носителей заряда, изменяя только геометрические параметры, под действием внешнего давления.

Влияние кристаллохимических факторов, таких как средний радиус катиона на узле А- <гА> исследовалось для систем Я^ЦМпОз с различными R = La, Sm, Рг и D = Са, Sr, и была показана их важная роль для формирования магнитного и электронного состояния и эффектов колоссального магнитосопротивления [7]. Как следует из этих исследований, наибольшие значения магнитосопротивления наблюдаются у систем с сильной зависимостью свойств от <гА>. Можно предположить, что свойства таких систем будут весьма чувствительны к сжатию под внешним давлением.

Известно, что эффект колоссального магнитосопротивления проявляется вблизи перехода металл-диэлектрик и вблизи температуры Кюри, что, в свою очередь, отражает сильное взаимодействие между магнитными и транспортными свойствами в этих системах. Определяющими факторами этого взаимодействия являются параметры электронной структуры, в частности, перекрытие d- и р- орбиталей в решетке перовскита. В настоящее время нет последовательной модели описывающей связь между параметрами электронного спектра е^-электронов, обеспечивающих проводимость, и температурой перехода металл-диэлектрик Tw или температурой магнитного упорядочения Тс. Поэтому систематические исследования влияния гидроетического давления на манганиты R|.tDtMn03 с различными исходными кристаллохимическими параметрами дают ценную информацию о взаимосвязи

В физике магнитных явлений традиционно большое внимание уделяется сплавам на основе интерметаллических соединений редкоземельных элементов с железом (РЗЖ)- R^Fe^ [8]. Этот интерес стимулировался, с одной стороны, прикладными задачами разработки новых магнитных материалов, и, с другой стороны, разнообразием магнитных состояний и магнитных свойств этих веществ. Особый прикладной интерес представляют богатые железом сплавы на основе интерметаллидов R2Fei7, R2Fei4B, R(Fe,Me)n и т.д. Исследования этих материалов, проведенные при нормальном давлении, показывают, что они, как правило, обладают инварными свойствами -аномальным термическим расширением, большой спонтанной магнитострикцией, большой восприимчивостью парапроцесса и др. Поскольку магнитное состояние таких систем определяется главным образом взаимодействием в подрешетке железа, состоящей из нескольких катионов, находящихся в неэквивалентных кристаллографических позициях, которое весьма чувствительно к ближайшему окружению, можно ожидать сильной чувствительности свойств сплавов РЗЖ с большим содержанием железа к внешнему давлению. Действие внешнего давление может приводить не только к существенному изменению магнитных характеристик, но и к индуцированию новых магнитных состояний. Поэтому изучения влияния всестороннего сжатия на магнитные свойства и магнитообъемные эффекты в новом классе инваров -сплавов на основе интерметаллидов R^Fe^ важно для более глубокого понимания механизмов кооперативного магнетизма в этих системах.

ЦЕЛИ И ЗАДАЧИ ИССЛЕДОВАНИЯ

Основной целью данной работы являлось исследование стабильности электронных и магнитных состояний в соединениях и сплавах 3d- и 4f- элементов по отношению к внешнему давлению и на основе сравнения с другими способами изменения межатомных расстояний выявить

Для достижения основной цели решались следующие задачи:

1. Изучение влияние давления на температуры электронных переходов в слоистых системах с варьированием дефицита аниона в проводящих слоях на примере высокотемпературных сверхпроводящих ВТСП оксидов УВагСизО^ и сульфидов BaCoogNiolSj.j,

2. Изучение влияние всестороннего сжатия на электронные и магнитные переходы в манганитах Ri.J^MnCb с различными исходными кристаллохимическими характеристиками, определяемыми типом и соотношением R и D катионов, и выявление связи между объемными эффектами и магнитотранспортными свойствами.

3. Проведение комплексных исследований влияния всестороннего сжатия на магнитные свойства интерметаллических соединений на основе R^Fe^ с большим содержанием железа и установление взаимосвязи между различными магнитообъемными характеристиками.

МЕТОДИКИ ЭКСПЕРИМЕНТОВ

Выбор методик экспериментов обусловлен поставленными целями исследования.

Все исследуемые системы аттестовались при нормальном давлении стандартными методами магнитных, электрических, тепловых и структурных исследований (Институт физики металлов УрО РАН, Екатеринбург; 4-й Институт физики Геттингенского университета, Геттинген, ФРГ; Институт Макса Планка, Штуттгарт, ФРГ; Лаборатория CR1SMAT, Кэн, Франция).

При исследованиях сверхпроводящего перехода в оксидах УВа2СизО< и переходов диэлектрик - металл в сульфидах BaCoogNio , Culr2S4 и оксидах Ri.JtDJtMn03 измерялись температурные зависимости электросопротивления в условиях всестороннего сжатия под действием гидростатических давлений до 20 кбар в автономных камерах (Институт физики металлов УрО РАН, Екатеринбург; 4-й Институт физики Геттингенского университета, Геттинген, ФРГ).

Для определения сжимаемости кристаллической решетки изучаемых систем привлекались методы ренгеновской дифракции и дифракции нейтронов под давлением (Институт физики высоких давлений РАН, Троицк; Объединенный Институт ядерных исследований, Дубна)

Для изучения магнитообъемных эффектов в интерметаллидах на основе RjFej, использовался комплекс методик измерений при высоких давлениях - температурные и полевые зависимости намагниченности, температурные зависимости электросопротивления, магнитной восприимчивости и термического расширения (Институт физики металлов УрО РАН, Екатеринбург; Институт физики высоких давлений РАН, Троицк; Институт физики Чешской академии наук, Прага, Чешская Республика).

Магнитное состояние интерметаллида Lu2Fei7 под давлением изучалось методом дифракции нейтронов в Институте Лауэ Ланжевена, Гренобль, Франция.

УСЛОВИЯ ЭКСПЕРИМЕНТОВ

Исследования намагниченности, магнитной восприимчивости и электросопротивления при нормальном давлении проводились в интервале температур 4-300 К, в полях до 5 Тл.

Исследования магнитной восприимчивости при гидростатических давлениях до 10 кбар проводились в интервале температур 10-300К, исследования намагниченности под давлением до 5 кбар проводились в диапазоне температур 5-300К в полях до 5 Тл. Исследования электросопротивления при гидростатических давлениях до 20 кбар проводились в интервале температур 54-350К, при квазигидростатических давлениях до 85 кбар в интервале температур 300-600К. Для определения сжимаемости вдоль различных кристаллографических направлений снимались дифрактограммы исследуемых образцов, находящихся при комнатной температуре в условиях квазигидростатических давлений до 100 кбар.

Магнитные структуры при высоких давлениях до 10 кбар изучались в интервале температур 4-100К и при квазигидростатических давлениях до .40 кбар в интервале температур 15-300К.

НАУЧНАЯ НОВИЗНА ПОЛУЧЕННЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ

При помощи широкого спектра экспериментальных методик впервые изучено влияние давления на различные группы физических объектов, включающие в себя системы на основе оксидов и сульфидов переходных 3d -металлов (купраты, манганиты, сульфиды кобальта и меди), а также системы на основе интерметаллидов редкая земля- железо и аморфных сплавов с большим содержанием железа. Особое внимание уделялось химическим составам, близким к границе стабильности между различными электронными и магнитными состояниями.

В отличие от большинства известных систем на основе 3d- и 4/-металлов в исследованных объектах наблюдались очень большие эффекты давления на температуры магнитных и электронных переходов, а также реализовались индуцированные сравнительно невысоким (менее 20 кбар) давлением переходы в другие электронные и магнитные состояния.

- Для широкого класса объектов - высокотемпературных сверхпроводящих купратов УВа2СизОл, ортоманганитов Ri.JD^MnOj, сульфидов BaCo09NioiS2.>, CuIr2S4, интерметаллидов на основе железа и редкоземельных элементов La(Feo88^Co^Aloi2)i3> К-г^п (R=Y, Се, Lu), R2Fei4B получены данные по барическим коэффициентам критических температур (температуры сверхпроводящего перехода, температуры Кюри, температуры перехода металл-изолятор), которые являются справочными и могут быть использованы при разработке датчиков в микроэлектронике.

- Обнаружены системы с гигантскими эффектами смещения температуры ферромагнитного превращения: Ce2FeI7 с dTc/dP=-38К/кбар и Lu2FeJ7 с dTc/dP = -20К/кбар и температуры перехода металл-изолятор под давлением: BaCoogNio iS2.5 с dTu/dP = -38К/кбар

В исследованных системах УВа2Си3Од, R|.xD^Mn03 и интерметалидах на основе R-Fe установлены закономерности в изменении барических производных температур электронных и магнитных переходов, которые могут быть использованы для развития представлений о механизмах электронных и магнитных состояний в этих системах.

- В системах BaCo09Ni0iS2.r CuIr2S4, Pro5Sro5Mn03 и La(Fe088.дСолА1 012)13 (с х=0.009 и х=0.04) был обнаружен аномальный эффект стабилизации изолирующей фазы под давлением.

ПРАКТИЧЕСКАЯ ЗНАЧИМОСТЬ РАБОТЫ

Установленные в результате проведенных исследований корреляции между изменением температур магнитных и электронных переходов и их барических производных представляют эмпирическую основу для дальнейшего развития теоретических моделей, углубляющих современные представления о физических механизмах формирования магнитных и электронных состояний в системах на основе 3d- и 4f- элементов.

Новые данные по устойчивости магнитных и электронных фаз по отношению к изменению объема представляют практическую ценность для прогнозирования поведения материалов, перспективных для использования, например, в качестве сверхпроводящих, магнитных, магниторезистивных и др., элементов электронных устройств в условиях изменяющихся температур и давлений.

Выявленная эволюция стабильности магнитных и электронных фаз в смешанных системах на основе интерметаллидов R-Fe и манганитов Ro7D03MnO3 указывает на направление поиска материалов для барорезистивных и баромагнитных датчиков - в сильнокоррелированных системах с сильной зависимостью обменных взаимодействий от межатомных расстояний вблизи концентрационных и структурных переходов между ферро- и антиферромагнитными фазами. В частности, обнаружение сильных эффектов давления на электросопротивление некоторых из изученных веществ (BaCoopNio,^ , Pr066Ca027Sr007MnO3i La(Fe0 88.ЛСолА1012)13 (х=0.009, 0.04) указывает на возможность их практического использования в качестве барорезистивных датчиков. Бинарный интеметаллид Ce2Fei7 может быть использован в качестве низкотемпературного баромагнитного датчика.

ПУБЛИКАЦИИ И АПРОБАЦИЯ РАБОТЫ

По теме диссертации опубликовано 33 работы в российских и зарубежных журналах (Физика твердого тела, Физика металлов и металловедение, Физика низких температур, J.Appl.Phys., Physica В, Zeit.Phys:Cond.Matter, J.AlIoys and Compounds, J.Magnetism and Magnetic Materials, Physica Status Solidi, High Pressure Research), в том числе 1 глава в коллективной монографии. Результаты работы докладывались на 23 российских и международных конференциях и симпозиумах.

ЛИЧНЫЙ ВКЛАД АВТОРА

Постановка задачи научных исследований, выбор объектов и методов исследования, проведение основных измерений электрических и магнитных свойств в условиях действия гидростатического давления, анализ, интерпретация и обобщение полученных результатов, формулировка выводов выполнены автором работы.

Используемые в исследованиях образцы были приготовлены в различных научных организацияхюбразцы УВа2Си3Ол -в лаборатории магнитных полупроводников Института физики металлов УрО РАН, образцы La(Fe088.хСодА1о 12)13 и R^Fe^M* (R= Y, Се, Lu, М=А1, Si, Мп)- в лаборатории ферромагнитных сплавов Института физики металлов УрО РАН, сульфиды BaCo!.tNitS2.,,, тиошпинель CuIr2S4 , образцы Nd0 ?Sr0 зМпОз^ - в 4 Институте физики Геггингенского университета (ФРГ), образцы La0 7Ca03Mn/ t(Fe/Ge)^03 -в Институте физики Китайской академии наук, образцы R!^D,Mn03 ( R = La, Pr, Eu, Gd, D = Ca, Sr) - в Лаборатории CRISMAT (Кэн, Франция).

Исследования термического расширения под давлением и намагниченности в SQUID магнетометре проводились совместно с 3. Арнольдом и И.Камарадом в Институте физики Чешской Академии наук (Прага, ЧР) и совместно с Н.В.Мушниковым и Е.Г.Герасимовым в Институте физики металлов УрО РАН. Исследования электросопротивления сульфидов BaCoi.tNijSi.j и CuIr2S4 под давлением проводилось совместно с Х.Кангом и К.Бэрнером в 4 Институте физики Гетгингенского университета (Геттинген, ФРГ). Исследования электросопротивления и изменения объема при квазигидростатическом давлении проводилось совместно с Л.Г.Хвостанцевым, В.А. Сидоровым и Г.Б. Демишевым в Институте физики высоких давлений РАН (Троицк). Исследования магнитных структур сплава Lu2Fei7 при гидростатических давлениях проводилось совместно с О.Прохненко, 3. Арнольдом, О.Иснардом и Л.Риггером в Институте Лауэ-Ланжевена (Гренобль, Франция). Исследования магнитных структур манганитов Я^Са^МпОз (R=Pr,La) при высоких давлениях проводилось совместно с В.И.Ворониным и Д.П.Козленко в Объединенном Институте ядерных исследований (Дубна).Обсуждение результатов проводилось с Б.А.Гижевским, А.В.Кучиным, Н.В.Мушниковым, Е.Г.Герасимовым (Институт физики металлов УрО РАН), К.Бэрнером, (4-й Институт физики Гетгингенского университета, ФРГ), И.Камарадом, З.Арнольдом (Институт физики Чешской Академии наук, Прага, Чешская Республика), Б.Раво, А.Мэньо, К.Мартен (Лаборатория КРИСМАТ, Кэн, Франция), П.Мандалом (Институт ядерной физики, Калькутта, Индия), Г.Рао (Институт физики Китайской Академии Наук, Пекин, Китайская Народная Республика)

СТРУКТУРА ДИССЕРТАЦИИ.

Диссертация состоит из Введения, шести глав, включая литературный обзор, Заключения с Основными выводами и списка цитируемой литературы из 509 наименований. Она содержит 148 рисунков и 23 таблиц и изложена на 381 страницах машинописного текста.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ

Впервые проведены экспериментальные исследования влияния внешнего давления на электрические и магнитные свойства, а также на критические температуры электронных и/или магнитных фазовых переходов в системах на основе 3d- и 4/- элементов: кислородно-дефицитных купратах УВа2Си3Ол (х=6.2-6.95), серо-дефицитных сульфидах BaCo09Ni0iS^ и CuIr2S4, манганитах R,.,D,Mn03 (х=0.3, 0.5, 0.84, R = Nd, Pr, La, Eu, Gd, D = Ca, Sr) и с замещением Мп на Fe и Ge в La.0 7Са0 3Мп03( интерметаллидах R2Fen (R = Се, Lu), Y2Fe17.>l, (х=1.7, М = Al, Si), Y2FeI4.,M,B (х=1, М=Мп, Сг), La(Fe,Co,Al)|3, аморфных сплавах Dy2Fe!4B и (Fei^Mn^P^Cio (х=0.1, 0.2, 0.3). На основании этих исследований сформулированы следующие выводы:

1. Установлено, что внешнее давление приводит к аномальному росту температуры сверхпроводящего перехода Тс в купратах УВа2Си3Ол со скоростью dTc/dP=0.\-\.0 К/кбар, что является признаком необычного, отличного от электрон-фононного механизма сверхпроводимости в этих системах. Большие значение dTc/dP кислородно-дефицитных купратов обусловлены комплексом факторов, изменяющихся при объемном сжатии: эффектами переноса и локализации носителей заряда, эффектами перколяции, а также собственно механизмами, ответственными за реализацию сверхпроводимости.

2. Установлено аномальное действие внешнего гидростатического давления на серо-дефицитные соединения BaCoo9NioiS2^ и тиошпинель CuIr2S4 - подавление металлической фазы и стабилизация диэлектрической фазы. Показано, что в BaCoogNio |S2.V при возрастании дефицита концентрации серы у температура перехода металл-изолятор, 7\//, возрастает, в то время как ее барическая производная dTyi/dP понижается. Такое поведение согласуется с моделью экранирования носителями заряда электростатических полей в серо-дефицитных слоях (Co/Ni)2S2.>, . В сульфиде CuIr2S4 стабилизация низкотемпературного диэлектрического состояния под давлением связывается с изменением межэлектронных корреляций в электронном энергетическом спектре иридия.

3. Установлено, что в дырочно-допированных системах Ro7Do3MnC>3 (R = Nd, Pr, La, D = Ca, Sr) внешнее давление содействует стабилизации низкотемпературного ферромагнитного металлического состояния - температура перехода между ферромагнитным металлическим и парамагнитным изолирующим состояниями Тт растет под давлением. При уменьшении усредненного радиуса интерполированного катиона <гА> в этих системах Тт понижается, а ее барическая производная dTJdP возрастает. Установлена эмпирическая закономерность: dTJdP =А+В/Тт, выполняющаяся в широком диапазоне изменения Тт (100-350К) независимо от способа изменения <гл> - замещения R, D или изовалентного замещения Мп. В электронно-допированных системах Ro )6Са084МпОз давление содействует стабилизации парамагнитной металлической фазы. Барическая производная температуры перехода изолятор-металл, dT/dP, на порядок величины меньше, чем в дырочно-допированных составах Ro7Do3Mn03 с близкими значениями температуры перехода металл-изолятор. Обнаружен сильный эффект давления на область стабильности ферромагнитной металлической фазы соединения Pr0 5Sr0sMnO3 Эффект подавления этой фазы при сжатии интерпретируется, как результат уменьшения угла связи Mn-0-Mn между катионами Мп в разных ферромагнитно-упорядоченных слоях и ослабления соответствующего двойного обмена между этими слоями.

4. Показано, что при интерпретации эволюции электронных и магнитных состояний ортоманганитов R^D^MnOj под действием давления необходимо учитывать не только изменение электронной структуры, но и взаимодействие носителей заряда с фононной подсистемой. Этот вывод вытекает из оценок изменения ширины е^-зоны носителей заряда под давлением, полученных на основе экспериментально определенных кристаллохимических параметров - длин и углов химических связей Mn-0-Mn в дырочно-допированных Ro7Do3Mn03

5. Обнаружен сильный эффект давления на низкотемпературное электронное состояние соединений Pr066Cao27Sroo7Mn03 и Рг0 ббСа0 26Sr0 озМпОз. В соединении Pro66Ca027Sroo7Mn03 установлен индуцированнный давлением переход изолятор-металл при низких температурах. Ферромагнитное металлическое состояние может быть индуцировано не только внешним давлением, но и внешним магнитным полем. Сильную нестабильность электронного состояния этих систем к давлению можно объяснить в модели перколяционного механизма перехода металл-изолятор.

6. Установлено, что в изученных соединениях редкоземельных элементов с железом R2Fe17 (R = Ce,Lu), Y2Fe153Mi7 (M=AI, Si), Y2Fei3MB (M=Mn,Cr), La(Fe,Co,AI)l3 объемное сжатие подавляет ферромагнитное состояние: давление вызывает понижение температуры ферромагнитного превращения и намагниченности. Стабильность ферромагнитного состояния по отношению к внешнему давлению ослабляется по мере возрастания относительного содержания железа. Показано, что барическая производная температуры Кюри dTc/dP для широкого класса систем на основе R^Fe^ с большим содержанием железа и температурой Кюри, изменяющейся в широких пределах 100-600К, подчиняется эмпирическому соотношению: dTc/dP-aJTc.

7. Эффекты влияния давления на магнитные состояния богатых железом интерметаллидов RxFey интерпретируются на основе различных теоретических представлений- как в модели локализованных спинов, так и в модели коллективизированных электронов. В системах R2Fej7 (R = Се, Lu) и La(Fe,Co,AI)i3 подавление ферромагнитной фазы при объемном сжатии может быть обусловлено изменением баланса положительных и отрицательных обменных взаимодействий между локализованными моментами атомов железа. Для описания магнитообъемных эффеетов в Y2Fei7.^Ml (M=AI,Si) и Y2Fei4.xMxB (M=Mn, Сг) привлекаются представления зонной модели- понижение температуры Кюри под давлением связывается с изменением тонкой структуры кривой плотности электронных состояний вблизи уровня Ферми.

8. Показано, что для аморфных сплавов с большим содержанием железа Dy2Fei4B и (Ре^Мп^Р^Сю (0 < х < 0.3) не выполняется эмпирическое соотношением между dTc/dP и Тс , установленное для кристаллических систем на основе железа. Выдвинуто предположение, что причиной указанного различия в барическом поведении кристаллических и аморфных сплавов железа является существование в последних структурных и магнитных микронеоднородностей.

БЛАГОДАРНОСТИ

Выражаю свою признательность всем коллегам, сотрудникам Института физики металлов УрО РАН, которые предоставили мне образцы для исследований и принимали участие в получении экспериментальных результатов и их обсуждении- Ю.С.Берсеневу, Н.Г.Бебенину, В.И. Воронину, Б.А. Гижевскому, Е.Г.Герасимову, А.Г.Кучину, Н.Н. Лошкаревой, Н.В.Мушникову, Е.В. Щербаковой Я благодарна сотрудникам Института физики высоких давлений РАН (г.Троицк) Л.Г.Хвостанцеву, В.А.Сидорову, Г.Б. Демишеву за помощь в проведении измерений при квазигидростатических давлениях.

Я по достоинству оцениваю большую роль моих зарубежных коллег, многолетние плодотворные контакты с которыми способствовали выполнению этой работы- проф. К Бэрнера (4 Институт физики Геттингенского университета, ФРГ), др-ра И.Камарада и др-ра 3 Арнольда (Институт физики Академии Наук Чешской республики, Прага ЧР), проф.Г.Рао (Институт физики Китайской Академии Наук, Пекин, Китай), проф.П.Мандал (Институт физики, Калькутта, Индия), проф.Б.Раво, проф. А.Мэньо, проф К.Мартен (Лаборатория КРИСМАТ, Кэн, Франция).

Большое спасибо моим коллегам из лаборатории физики высоких давлений Института физики металлов УрО РАН В.П.Пилюгину, А.М.Пацелову, Р.Н.Ещенко, А.В.Пашееву, В.Т. Шматову, Е.Г. Чернышеву, Т.М.Тетериной, В.И.Терацуевой за доброжелательное отношение и помощь в решении текущих проблем.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

1. Вонсовский С.В.Магнетизм. Москва:Наука, 1971, -1032 с.

2. Тонков Е.Ю. Фазовые диаграммы элементов при высоком давлении. Москва: Наука, 1979, -191 с.

3. Chu C.W. High temperature superconducting materials: Present status, Future challenges, and one recent example- the superconducting ferromagnet.- Physica C, 2000, v.341-348, p.25-30.

4. Tokura Y. Colossal magnetoresistive manganites.- J.Magn.Magn.Mater., 1999, v.200, p. 1-23.

5. Salamon M.B. The physics of manganites: Structure and transport -Rev.Mod.Phys., 2001, v.73, p.583-626.

6. Найш B.E. Кристаллические и магнитные структуры орторомбических магнетиков. III. Фазовые диаграммы. Зарядовое и орбитальное упорядочение.- ФММ, 2001, т.92, с. 16-29.

7. Colossal Magnetoresistance, Charge Ordering and Related Properties of Manganese Oxides. Ed. by C.N.R.Rao and B.Raveau. World Scientific Publishing Co., 1998, -320p.

8. Buschow K.H.J, lntermetallic compounds of rare-earth and 3d-transition metals.-Rep.Prog.Phys., 1977, v.40, p. 1179-1256.

9. Bridgman P.W.The Physics of High Pressure (G.Bell and Sons Ltd, London), 1949, 398 p.

10. Bundy F.P., Hibbard W.R.(Jr) and Strong H.M. Progress in very High Pressure Research (John Willey and Sons Inc., New York), 1960.

11. П.Свенсон К. Физика высоких давлений. Под ред. Л.Ф.Верещагина, Москва: Изд. Иностранной литературы, 1963, -367с.

12. Physics of High Pressures and the Condensed Phase. Ed.by A.Van Itterbeek, North-Holland Publ.Comp.-Amsterdam, 1965.

13. Твердые тела под высоким давлением. Под ред.В.Пол, Д.Варшауэр, Москва: Мир, 1966, -523 с.

14. Levy М., Olsen J.L. Superconductivity under pressure.-in Physics of High Pressures and the Condensed Phase. Ed.by A.Van Itterbeek, North-Holland Publ.Comp.-Amsterdam. 1965, ch.13, p.525-555.

15. Physics of Solids under High Pressure. Ed.by J.S.Schilling&R.Shelton. North-Holland Publ.Comp. Amsterdam-New York-Oxford, 1981, 419 p.

16. McMahan A.K. Pressure-induced changes in the electronic structure of solids.-Physica B, 1986, V.139&140, p.31-41.

17. Schilling J.S. Electrical and magnetic properties of solids at high pressures: some recent results.- Physica B,1986, V.139&140, p.369-377.

18. High Pressure Phenomena. Ed.by R.J.Hemley&G.L.Chiarotti, IOS Press, Ohmsha, Amsterdam, Oxford, Tokyo, Washington, 2002.

19. TOHKOB Е.Ю. Фазовые диаграммы соединений при высоком давлении. Москва: Наука, 1983, -280 с.

20. McMillan P.F. New materials from high-pressure ?xperiments.-Nature materials. 2002, v.l, p.19-25.

21. Hemley R.J. High-pressure physics. Science, 1998, v.281, p. 1333-1335.

22. Ekimov E.A., Sidorov V.A., Bauer E.D., Melnik N.N., Curro N.J., Thompson J.D., Stishov S.M. Superconductivity in diamond. Nature, 2004, v.428, p.542-545.

23. Shimizu K., Kimura Т., Furomoto S., Takeda K., Kontani K., Onuki Y., Amaya K. Superconductivity in the non-magnetic state of iron under pressure.- Nature, 2001, v.412, p.316-318.

24. Gao L., Xue Y.Y., Chen F., Xiong Q., Meng R.L., Ramirez D., Chu C.W, Eggert J.H., Mao H.K. Superconductivity up to 164K in HgBa2Cam.1Cum02m+2+5 (m = 1, 2, and 3). Phys.Rev.B, 1994-11, v.50, p.4260-4263.

25. Pfleiderer C.,Uhlarz M., Hayden S.M., Vollmer R., Lohneysen H., Bernhoeft N.R., Lonzarich G.G. Coexistence of superconductivity and ferromagnetism in the d-band metal ZrZn2. Nature, 2001, v.412, p.58-61.

26. Birch F. Elasticity and constitution of the earth's interior. J.Geophys.Research, 1952, v.57, p.227.

27. Францевич И.Н. , Воронов Ф.Ф., Бакунин С.А.Упругие постоянные и модули упругости металлов и неметаллов. Киев: Наукова Думка, 1982, -286 с.

28. Свойства элементов. Справочник под. ред.М.Е.Дрица. Москва: Металлургия. 1985, -672с.

29. Физические величины. Справочник под ред. И.С.Григорьева и Е.З.Мелихова. Москва: Атомиздат, 1991,-1232с.

30. Завадский Э.А., Вальков В.И. Магнитные фазовые переходы. Киев: Наукова Думка, 1980,-191 с.

31. Handbook of elastic properties of solids, liquids and gases. Ed.by M.Levy, H.E.Bass, R.R.Stern. Academic Press, A Harcourt Science and Technology Company, San Diego, USA, 2001, v.II, p.249-253.

32. Lorenz В., Meng R.L., Chu C.W, High pressure study on Mg2B. Phys.Rev.B, 2001, v.64, p.012507-1-3.

33. Patrick L. The change of ferromagnetic Curie points with hydrostatic pressure. -Phys.Rev, 1954, v.93, p.384-392.

34. Brouha M., Buschow K.H.J., Miedema A.R. Magneto-volume effects in rare-earth transition metal intermetallics. IEEE Trans.Magn., 1974, v.Mag-10, p.182-185.

35. Shiga M., Kusakabe Y., Nakamura Y., Makita K., Sagawa M. Magnetoelasticity of Nd2Fe14B and Y2Fe14B. Physica B, 1989, v. 161, p.206-208.

36. Morellon L., Algarabel P.A., Ibarra M.R., Blasco J., Garcia-Landa В., Arnold Z., Albertini F. Magnetic-field-induced structural transition in Gd5(Sii 8Ge22). -Phys.Rev.B, 1998, v.58, p.14721-14724.

37. Shilling J.S. Some recent results in magnetism under high pressure. In Physics of Solids under High Pressure. Ed.J.S.Shilling&R.N.Shelton, North-Holland, 1981, p.345-346.

38. Frontiers of High Pressure Research II: Application of High Pressure to Low-Dimensional Novel Electronic Materials. NATO Science series. Ed.H.D.Hochheimer, Kluwer Academic Publishers, USA, 2001, -580 p.

39. Левитин Д.Ф., Понятовский Е.Г. О влиянии давления на температуру антиферромагнитного превращения хрома. ДАН СССР, 1964, т. 156, с.69-71.

40. Воронов Ф.Ф. Влияние давления на температуру антиферромагнитного перехода хрома. -ЖЭТФ, 1964, т.47, с. 1999-2001.

41. Mitsui Т., Tomizuka С.Т. Effect of hydrostatic pressure on the Neel temperature of chromium.- Phys.Rev, 1965, v. 137, p.564-565.

42. Evenson W.E., Hall H.T. Volume measurements of chromium up to pressure of 30 kbar. Science, 1965, v.150, p.l 164-1165.

43. Mori N., Mitsui T. Effect of hydrostatic pressure on the Neel temperature and electrical resistivity of a-manganese. Phys.Lett.A ,1972, v.39, p.413-414.

44. Mori N. Effect of pressure on the Neel temperature and the electrical resistivity of a-Mn and a-Mn092Fe0og alloy. J.Phys.Soc.Japan,1974, v.37, p. 1285-1290.

45. Patrick L. The change of ferromagnetic Curie points with hydrostatic pressure. -Phys.Rev., 1954, v.93, p.384-392.

46. Leger J.M., Loriers-Susse C., Vodar B. Pressure effect on the Curie temperatures of transition metals and alloys.- Phys.Rev.B, 1972, v.6, p.4250-4261.

47. Brouha M., Rijnbeek A.G. Curie temperature determination from permeability measurements up to 150 kbar. Results for Nickel. High Temp.-High. Pressures, 1974, v.6, p.519-524.

48. McWhan D.B., Stevens A.L. Magnetic properties of some rare-earth alloys at high pressures. Phys.Rev., 1967, v.154, p.438-445.

49. Белов К.П., Белянчикова М.А., Левитин Р.З., Никитин С.А., Редкоземельные ферро- и антиферромагнетики. Москва: Наука, 1965, с.86-89.

50. МсWhan D.B. Magnetic and structural properties of Europium metal and Europium monoxide at high pressure. Phys.Rev., 1966, v. 143, p.385-389.

51. Гражданкина Н.П. Влияние давления на электрическое сопротивление и температуру антиферромагнитного превращения европия. ЖЭТФ, 1967, т.52, с.397-399.

52. Milton J.E., Scott Т.А. Pressure dependence of the magnetic transitions in Dysprosium and Erbium. Phys.Rev., 1967, v. 160, p.387-392.

53. Handbook of American Institute of Physics. Ed.by Dwight E.Gray. McGraw-Hill Book Company, 1972, p.5-197.

54. Kamigachi Т., Masumoto K., Hikara T. Pressure effect on magnetic transition in MnAs and Cr-modified Mn2Sb. J.Sci.Hiroshima Univ., Ser.A, 1965, v.29, p.53-56.

55. Гражданкина Н.П., Берсенев Ю.С. Влияние давления на магнитные превращения арсенида марганца. ЖЭТФ, 1966, т.51, с.1052-1058.

56. Menyik N., Kafalas J.A., Dwight К., Goodenough J.B. Effect of pressure on the magnetic properties of MnAs. Phys.Rev., 1969, v. 177, p.942-950.

57. Гражданкина Н.П., Бурханов A.M., Берсенев Ю.С. Влияние всестороннею давления на температуру Кюри монофосфида марганца. ЖЭТФ, 1968, т.55, с.2155-2159.

58. Ido Н., Kaneko Т., Kumigaki К. Effect of pressure on the Curie temperature of CrTe and MnSb compounds of nickelarsenide type. J.Phys.Soc.Japan, 1967, v.22, p.1418-1420.

59. Samara G.A., Giardini A.A. Physics of solids at high pressure. Ed. by T.Tomisuka and R.M.Ermirek, Academic Press, New York, 1965, p.308.

60. Nagasaki H., Wakabayashi I., Minomura S. The pressure dependence of the lattice parameters of MnSb and MnTe. J.Phys.Chem.Solids, 1969, v.30, p. 329-337.

61. Kanomata Т., Shirakawa K., Yaasui II., Kaneko T. Effect of hydrostatic pressure on the magnetic transition temperatures of MnRhAs. J.Magn.Magn.Mater., 1987, v.68, p.286-290.

62. Edwards L.R., Bartel L.C. Effect of pressure on the ferromagnetic transition of MnAs^Sb/.* solid solutions. Phys.Rev.B, 1972, v.5, p. 1064-1072.

63. Nakagira N., Yamamoto Y., Nomura M., Fujii H., Okamorto Т., Fujiwara H. Pressure effect on the Curie temperature of (Со^Мп^Р. J.Phys.Soc.Japan, 1983, v.52, p.246-249.

64. Suski Т., Igalson J., Story T. Ferromagnetism of (Pb,Sn,Mn)Te under high pressure.- J.Magn.Magn.Mater., 1987,v.66,p.325-330.

65. Гражданкина Н.П., Родионов К.П. Влияние давления на величину порогового поля и температуру антиферромагнитного превращения в соединении MnAu2. ЖЭТФ, 1962, т.43, с. 2024-2027.

66. Завадский Э.А., Сибарова И.А. Магнитное превращение в арсениде хрома под давлением.- ФТТ, 1977, т. 19, с. 1736-1737.

67. Завадский Э.А., Сибарова И.А. Магнитные и структурные превращения в сплаве CrAs0 42Sb0 58 под давлением. ФТТ, 1977, т. 19, с. 1868-1870.

68. Kaneko Т., Yoshida Н., Ohashi М., Kamigaki К., Yamada М. The exchange striction and the pressure effect on the Neel temperature of CrSb.- В.кн. Труды MKM-73 Москва: Наука, 1974, т.З, с.515-519.

69. Abe S., Kaneko Т., Ohashi М., Yoshida Н., Kamigaki К. Magnetic properties of CrSb. J.Phys.Soc.Japan, 1984, v.53, p.2703-2709.

70. Bloch D., Mollard P., Voiron J. Contribution a l'etude de CrN. C.R. Acad.Sci., 1969, v.269, p.553-555.

71. Гражданкина Н.П. Исследование температуры ферромагнитного превращения теллурида хрома под давлением. ЖЭТФ, 1957, т.ЗЗ, с. 15241525.

72. Kanomata Т., Shirakawa K., Kaneko T. Effect of hydrostatic pressure on the Curie temperature of FeCr2S4. J.Phys.Soc.Japan, 1985, v.54, p.334-338.

73. Kanomata Т., Shirakawa K., Kaneko T. Effect of hydrostatic pressure on the Curie temperature of CuCr2Se4.xBrA. J.Phys.Soc.Japan, 1983, v.52, p. 1387-1393.

74. Kafalas J.A., Menyuk N., Dwight K., Longo J.M. Effect of pressure on the magnetic properties of Ca^SrAMn03. J.Appl.Phys., 1971, v.42, p.1497-1498.

75. Zhou J.-S.and Goodenough J.B. Exchange interactions in the perovskites Са/.^МпОз. Phys.Rev. B, 2003, v.68, p. 054403-1-6

76. Ibarra M.R., Arnold Z., Marquina C., Garcia-Orza L., Del Moral A. Low-field ac magnetic susceptibility under pressure in GdMn2 and TbMn2 intermetallics.-J.Appl.Phys., 1994, v.75, p.7158-7160.

77. Brouha M. and Buschow K.H.J. The pressure dependence of the Curie temperature of rare earth-cobalt compounds. J.Phys.F.: Metal Phys., 1973, v.3, p.2218-2226.

78. Kanomata Т., Shirakawa К., Kaneko Т. Effect of pressure on the Curie temperature of FeCr2S4 and CoCr2S4. J.Phys.Soc. Japan, 1985, v.54, p.334-338.

79. Brouha M. and Buschow K.H.J. Magnetic properties and pressure dependence of the Curie temperature of LaCo^Cu 5.5л. J.Appl.Phys., 1975, v.46, p.1355-1358.

80. Brouha M. and Buschow K.H.J. Magnetic properties of LaCo^Ni^. J.Phys.F.: Metal Phys., 1975, v.5, p.543-554.

81. Beille J., Towfig F. High field and high pressure magnetic behaviour of Fe,Coi ,Ti alloys. J.Phys.F, 1978, v.8, p. 1999-2009.

82. Buis N., Disveld P., Brommer P.E., Franse J.J.M. Magnetic properties of some off-stoichiometric Ti(Fe0 5Co0 5) compounds. J Phys.F:Metal Phys., 1981, v. 11, p.217-226.

83. Inoue J., Shimizu M. Pressure dependence of Curie temperature and magnetization in itinerant ferromagnets. Phys.Lett., 1982, v.90, p.85-88.

84. Alberts H.L., Beille J., Bloch D., Wohlfarth E.P. Ferromagnetic properties at high fields and high pressures of nickel-platinum alloys near the critical concentration for ferromagnetism. Phys.Rev.B, 1974, v.9, p.2233-2243.

85. Kadomatsu H., Fujiwara H. The Curie temperature and the effect of pressure of Ni-based alloys Ni-Cu, -Pd, -Pt and -Rh. Solid State Commun., 1979, v.29, p.255-258.

86. Buis N., Franse J., Brommer P.E. The magnetic properties of Ni3Al under high pressure. Physica B+C, 1981, v. 106, p. 1-8.

87. Jaakkola S., Parviainen S., Pentilla S. Volume dependence of the Curie temperature of rare-earth-3d- transition metal compounds. J.Phys.F: Metal. Phys., 1983, v.13, p.491-502.

88. GignouxD., Voiron J.Phys.Lett., 1985, V.108A, p.473.

89. Arnold Z., Franse J.J.M., Kamarad J., Fring P.H. Pressure dependence of magnetization and Curie temperature of NiCr alloys.- Physica B, 1985, v.128, p.201-206.

90. Dubovka G.T., Ponyatovskii E.G., Georgieva I.Ya., Antonov V.E. Some peculiarities of the T-P-C-diagram of the system Fe65(Ni/.tMnJ35. -Phys.Stat.Solidi (a), 1975, v.32, p.301-304.

91. Antonov V.E., Dubovka G.T., Ponyatovskii E.G. The effect of pressure on the Curie points of Fe-Ni-Cu and Fe-Ni-Mn alloys.- Phys.Stat.Solidi (a), 1975, v.27, K21-K23.

92. Wayne R.C. and Bartel L.C. Pressure dependence of the Curie temperatures of the fee alloys of Fe with Ni, Pd and Pt. Phys.Lett., 1968, V.28A, p.196-197.

93. Zvada S.S., Medvedeva L.I. Magnetic vacancies of iron phosphide, induction of metamagnetism. J.Magn.Magn.Mater.,1988, v.72, p.349-356.

94. Hoshi K. Pressure effect on the magnetic properties of Н^./Га<Ре2. J.Phys.Soc. Japan, 1988, v.57, p.3112-3118.

95. Samara G.A. and Giardini A.A. Effect of pressure on the Neel temperature of magnetite. Phys.Rev., 1969, v.186, p.577-579.

96. Halasa N.A., DePasquali G., Drickamer H.G. High pressure studies on ferrites. -Phys.Rev.B, 1974, v. 10, p. 154-164.

97. Arnold Z., Kamarad J. Magnetic phase transitions in R2Fe17 compounds under pressure. IEEE Trans.Mag, 1994, v.30, p.619-621.

98. Nikitin S.A., Tishin A.M., Kuzmin M.D., Spichkin J.I. A pressure induced magnetic phase transition in Y2Fei7 intermetallic compounds.- Phys. Lett.A, 1991, v.153, p.155-161.

99. Brouha M., Buschow K.H.J. Pressure dependence of the Curie temperature of .intermetallic compounds of iron and rare earth elements , Th and Zr.

100. JT.Appl.Phys.,1973, v.44, p.1813-1819; J.Appl.Phys.,1975, v.46, p.1355.

101. Андреенко A.C., Никитин C.A., Спичкин Ю.И. Неколлинеарная магнитная структура всоединении Er2Fen.-ФГГ, 1992, т.34, с. 1823-1828.

102. Arnold Z., Ibarra M.R., Morellon L., Algarabel P.A., Kamarad J.The effect of pressure on the magnetic phase transition in Nd2(FeTi)i7 and Nd(FeTi)12 compounds. J.Magn.Magn.Mater., 1996, v. 157-158, p.81-82.

103. Arnold Z., Kamarad J., Morellon. L., Algarabel P.A., Ibarra M.R. Volume dependence of magnetic phase transitions in novel Nd3(Fe,Ti)29, Pr3(Fe,Ti)29 and Tb3(Fe,Ti)29 compounds. Solid State Commun., 1994, v.92, p.807-810.

104. Arnold Z., Kamarad J., Morellon L., Algarabel P.A., Ibarra M.R., Fuerst C.D Anomalous compressibility and magnetovolume effects in Ce3(Fe,Ti)29. -J.Appl.Phys., 1996, v.79, p.4656-4658.

105. Kamarad J., Ibarra M.R., Morellon L., Algarabel P.A., Arnold Z. Volume dependence of magnetic ordering temperatures of R3(FeTi)29 (R=Pr, Nd, Gd and Tb) compounds. J.Magn.Magn.Mater., 1996, v. 157-158, p.381-382.

106. Morellon L., Algarabel P.A., Ibarra M.R., Kamarad J., Arnold Z., Pareti L., Albertini F., Paoluzi A. Magnetic anisotropy and pressure dependence of the order temperature in Gd3(Fe,Ti)29 compound. J.Magn.Magn.Mater., 1995, v.150, p.L285-289.

107. Nagata H., Hirosawa S., Sagawa M., Ishibashi A., Endo S. Pressure dependence of the Curie temperature of intermetallic compounds R2Fe)4B ( R=Y, Ce and Nd). J.Magn.Magn.Mater., 1987, v.70, p.334-336.

108. Kamarad J., Arnold Z., Schneider J. Effect of pressure on the Curie and spin-reorientation temperatures of polycrystalline Nd2Fe14B. J.Magn.Magn.Mater., 1987, v.67, p.29-32.

109. Arnold Z., Kamarad J., Morellon L., Algarabel P.A., Ibarra M.R. Effect of pressure on the magnetic phase transitions in Er2(Fe|.tMn<)|4B. -J.Magn.Magn.Mater., 1995, v. 140-144, p.951-952.

110. Fukamichi К., Shirakawa К., Saton Y., Masumoto Т., Kaneko T. Magnetic properties and pressure effects on the Curie temperature of Fe-Nd and Fe-Nd-B amorphous alloys.- J.Magn.Magn.Mater., 1986, v. 54-57, p.231-232.

111. Fukamichi K., Hiroyoshi H., Kikuchi M., Masumoto T. Invar effects in some iron-based amorphous alloys.- J.Magn.Magn.Mater., 1979, v. 10, p.294-299.

112. Shirakawa K. Fukamichi K., Kaneko T. and Masumoto T. Pressure dependence of the Curie temperature in Fe-Zr amorphous alloys.- Physica B+C, 1983, v.l 19, p. 192-197

113. Kamarad J., Arnold Z. High pressure study of magnetism in amorphous Fe-based alloys.-Physica, 1986, v. 139&140B, p.382-385.

114. Kamarad J., Arnold Z., Nielsen H.J.V. The effect of pressure on Curie temperature of Fe-Cr-B metallic glasses.- J.Magn.Magn.Mater., 1981, v.23, p.69-72.

115. Schneider J., Kamarad J., Arnold Z. The pressure dependence of the Curie temperature of amorphous Fe-P-Ga and Fe-P-Ge alloys.-Phys.Stat.Solidi(a), 1983, v.76, p.K183-188.

116. Schiller J., Wiesnevski R. Pressure dependence of the Curie temperature of amorphous Feg0.xMnxBi0 alloys. J.Magn.Magn.Mater., 1989, v.80, p.318-320.

117. Andreenko A.S., Nikitin S.A., Spichkin Yu.I. The effect of atomic volume on the Curie temperature and exchange integrals in amorphous R-Fe alloys. -J.Magn.Magn.Mater., 1993, v.l 18, p.142-146.

118. Herring C. Exchange interaction among itinerant electrons. В кн. Magnetism Ed by G.T.Rado and H.Shull, Academic Press, NY and London, 1966, v.IV, p.3.

119. Тикадзумн С. Физика ферромагнетизма. Магнитные характеристики и практические применения, Пер с англ. Москва: «МИР», 1987, -420 с.

120. Slater J.C. Note on the effect of pressure on the Curie point of iron-nickel alloys.-Phys.Rev., 1940, v.58, p.54-46.

121. Khvostansev L.G., Vereshchagin L.F., Novikov A.P. High Temp-High Pressure, 1977, v.9, p.637.

122. Гуденаф Д. Магнетизм и химическая связь. Москва:.Металлургия, 1968, -325 с.

123. Zener С. Interaction between the d-shells in the transition metals. II. Ferromagnetic compounds of manganese with perovskite structure.- Phys. Rev., 1951, v.82, p.403-405.

124. Anderson P.W., Hasegawa II. Consideration on doulble exchange. Phys.Rev., 1955, v. 100, p.675-681.

125. De Gennes P. Effects of double exchange in magnetic crystals. -Phys.Rev., 1960, v.l 18, p.141-154.

126. Нагаев Э.Л. Аномальные магнитные структуры и фазовые переходы в негайзенберговских магнетиках. УФН, 1982, т. 136, N 1,с.61-103.

127. Stoner E.C. Collective electron ferromagnetism.- Proc.Roy.Soc.(London), 1938, v.A 165, p.372-374; V.A169, p.339-371.

128. Wohlfarth E.P. Very weak itinerant ferromagnets: application to ZrZn2.-J.Appl.Phys., 1968, v.39, p.1061-1066.

129. Hubbard J. The magnetism of iron.I.-Phys.Rev.B, 1979, v.19, p.2626-2636.

130. Kanamori J. Electron correlation and ferromagnetism of transition metals.-Progr.Theor.Phys.(Kyoto), 1963, v.30, p.275-289.

131. Evenson W.E., Schrieffer J.R., Wang S.Q. New approach to the theory of itinerant electron ferromagnets with local moment characteristics. -J.Appl.Phys., 1970, v.41, p. 1199-1204.

132. Cyrot M. Phase transition in Hubbard model.-Phys.Rev.Lett., 1970, v.25, p.871-874.

133. Hubbard J.Magnetism of iron II.- Phys.Rev.B,1981, v.23, p.4584-4595.

134. Hubbard J.Magnetism of Nikel.-Phys.Rev.B, 1981, v.23, p.5974-5977.

135. Moriya Т., Hasegawa H. Unified theory of magnetism in narrow band electron systems.-J.Phys.Soc.Japan, 1980, v.48, p.1490-1503.

136. Мория Т. Последние достижения теории магнетизма коллективизированных электронов. УФН, 1981, т.135, с.118-170.

137. Hasegawa Н. A theory of magnetovolume effect of itinerant electron magnets. II. Pressure dependence of the critical temperature. J.Phys.Soc. Japan, 1982, v.51, p.767-775.

138. Rhodes P., Wohlfarth E.P. The effective Curie-Weiss constant of ferromagnetic metals and alloys. Proc.Roy.Soc.(London), 1963, V.A273, p.247-258.

139. Bean C.P., Rodbell D.S. Magnetic disorder as a first order phase transition.-Phys.Rev., 1962, v.26, p. 104-115.

140. Мирсаев И.Ф., Талуц Г.Г. К теории магнитных фазовых переходов первого рода в условиях гидростатического давления. III. Переходы порядок-беспорядок. ФММ, 1982, т.53, с.251-256.

141. Медведева И.В., Медведев М.В. Влияние давления на магнитный фазовый переход II рода типа порядок-беспорядок в неупорядоченном сплаве с конкурирующими обменными взаимодействиями. ФММ, 1983, т.56, с.435-444.

142. Lang N.D., Ehrenreich Н. Itinerant-electron theory of pressure effects on ferromagnetic transition temperature: Ni and Ni-Cu alloys.-Phys.Rev., 1968, v.168, p.605-622.

143. Wohlfarth E.P. Thermodynamic aspects of itinerant electron magnetism.-Physica B+C, 1977, v.91, p.305-314.

144. Wohlfarth E.P. Magnetism of metals under high pressure. In Physics of Solids under High Pressure. Ed.J.S.Shilling&R.N.Shelton, North-Holland, 1981, p. 175180.

145. Wohlfarth E.P. Magnetoelasticity in ferromagnetic metallic materials.-Physica B, 1983, v.l 19, p.203-208.

146. Bartel L.C., Edwards L.R., Samara G.A. Pressure dependence of the Curie temperature in transition metal compounds and alloys.-AIP Conf.Proceedings, N5. Magnetism and magnetic materials, 1972, v.5, part 1, p.482.-486.

147. Гражданкина Н.П., Берсенев Ю.С. Влияние высокого давления и легирования на температуру Кюри теллуридов хрома.- ЖЭТФ, 1976, т.71, с.1481-1489.

148. Гражданкина Н.П., Медведева И.В., Влияние высокого давления на температуру Кюри сплавов Mni.TCr.,Sb alloys.- ФММ, 1983,t.55,N1, с.96-101

149. Dubovka G.T., Ponyatovskii E.G., Georgieva I.Ya., Antonov V.E. Some peculiarities of the T-P-C-diagram of the system Fe65(Ni/^Mnx)35. -Phys.Stat.Solidi (a), 1975, v.32, p.301-304.

150. Wagner D., Wohlfarth E.P. The pressure dependence of the Curie temperature of heterogeneous ferromagnetic alloys.- J.Phys.F: Metal Phys, 1981, v.l 1, p.24I7-2428.

151. Edwards L.R., Bartel L.C. Effect of pressure on the ferromagnetic transition of MnASjSb/.* solid solutions.- Phys.Rev.B, 1972, v.5, p. 1064-1072.

152. Inoue J., Shimizu M. Pressure effect on the Curie temperature in dilute ferromagnetic alloys.- J.Phys.F: Metal Phys., 1980, v.10, p.721-728.

153. Shimizu M.Forced magnetostriction, magnetic contribution to bulk modulus and thermal expansion and pressure dependence of Curie temperature in iron, cobalt and nickel.- J.Phys.Soc.Japan, 1978, v.44, p.792-800.

154. Edwards D.M., Wohlfarth E.P. Magnetic isoterms in the band model of ferromagnetism.- Proc.Roy.Soc.(London), 1968, V.A303, p.127-137.

155. Shimizu M. Itinerant electron magnetism.-Rep.Progr.Phys., 1981, v.44, p.329-409.

156. Schtrikman S., Wohlfarth E.P.The influence of heterogeneties on the magnetic isoterms of weakly magnetic alloys. Physica, 1972, v.60, p.427-431.

157. Morya Т., Usami K. Magneto-volume effect and invar phenomena in ferromagnetic metals.- Solid State Commun., 1980, v.34, p.95-99.

158. Wohlfarth E.P. Comments on "Magneto-volume effect and invar phenomena in ferromagnetic metals" by T.Moriya and K.Usami.- Solid State Commun., 1980, v.35, p.797-800.

159. Moriya T. Theory of itnerant electron magnetism .- J.Magn.Magn.Mater., 1991, v.l00, p.261-271.

160. Dederichs P.H., Zeller R., Akai H., Ebert H. Ab-initio calculations of the electronic structure of impurities and alloys of ferromagnetic transition metals.-J.Magn.Magn.Mater., 1991, v. 100, p.241-260.

161. Entel P., Herper H.C., Hoffmann E., Nepecks G., Wassermann E.F., Acet M., Grisan V., Akai H. Understanding iron and its alloys from first principles. Phil. Mag. B, 2000, v.80, p.141-153.

162. Acet M., Wassermann E.F., Pepperhoff W. Relevance of magnetic instabilities to the phase stabilities of Fe-alloys.- Phil. Mag. В., 2000, v.80, p. 127-139.

163. Acet M., Gehrmann В., Wassermann E.F., Bach H., Pepperhoff W. Relevance of magnetic instabilities to the properties of interstitial solid solutions and compounds ofFe.- J.Magn.Magn.Mater., 2001, v.232, p.221-230.

164. Coehoorn R. Calculated electronic structure and magnetic properties of Y-Fe compounds.- Phys.Rev.B, 1989, v.39, p.l3072-13085.

165. Sabiryanov R.F., Jaswal S.S. Electronic structure and magnetic properties of Y-Fe compounds.- Phys.Rev.B, 1998, v.57, p.7767-7772.

166. Stager R.A., Drickamer H.G. Effect of temperature and pressure on the resistance of four alkaline metals.-Phys.Rev.,1963, v.132, p.124-127

167. Stager R.A., Drickamer H.G. Effect of temperature and pressure on the resistance of four alkaline earth metals.-Phys.Rev.B, 1963, v. 131, p.2524-2527.

168. Stager R.A., Drickamer H.G. Effect of pressure on the resistance of Cesium.-Phys.Rev.Lett.,1963, v.12, p.19-23.

169. Bardeen J. Conduction: Metals and Semiconductors. In Handbook of Physics. Ed.E.H.Condon, H.Odishaw, McGraw-Hill Book Company, New York, 1967, Ch.6., p.4-72-4-76.

170. Dugdale J.S. Electrical resistivity at low temperatures.- Science, 1961, v.134, p.77-86.

171. Займан Дж. Электроны и фононы. Москва: Иностранная литература, 19626 -488 с.

172. Китель Ч. Введение в физику твердого тела. Москва: Наука, 1978, -791с.

173. Брандт Н.Б., Ицкевич Е.С.,' Минина Н.Я. Влияние давления на поверхность Ферми металлов,- УФН,1971, т.104, с.459-488.

174. Cote P.J., Meisel L.V. Effect of pressure on electrical resistance of transition-metal-based alloys.- Phys.Rev.B, 1982, v.25, p.2138-2143.

175. Cochrane R.W., Strom-Olsen J.O., Rebouillat J.P., Blanchard A. Pressure dependence of the resistivity of several amorphous alloys.- Solid State Commun.,1980, v.35, p.199-202.

176. Schacklette L.W.,Williams W.S. Influence of order-disorder transformation on the electrical resistivity of vanadium carbide.- Phys.Rev.B, 1973, v.7, p.5041-5053.

177. Lazarus D. Effect of pressure on electrical resistance of Pd82vVvSii8 metallic glasses.- Solid Sate Commun., 1979, v.32, p. 175-177

178. Mooij J.H. Electrical conduction in concentrated disordered transition metal and alloys.- Phys Stat.SoIidi(a), 1973, v. 17, p.521-528.

179. Ioffe A.F., Regel A.R. Prog. Semicond., 1960, v.4, p.437.

180. Amaya K., Shimizu K. High pressure induced superconductivity. Physica C, 2003, v.392-396, p.17-21.

181. Брандт Н.Б., Гинзбург Н.И. Влияние высокого давления на сверхпроводящие свойства металлов. УФН, 1965, т.85, с.485-521.

182. Bardeen J., Cooper L.N., Schrieffer J.R. Microscopic theory of superconductivity.-Phys.Rev.,1957, v.106, p.162-164.

183. Bardeen J., Cooper L.N., Schrieffer J.R. Theory of superconductivity.-Phys.Rev., 1957, v.108, p.l 175-1204.

184. McMillan W.L. Transition temperature of strong-coupled superconductors.-Phys.Rev.,1968, v.167., N.2.p.331-344.

185. Seiden P.E. Pressure dependence of the superconducting transition tmperature.-Phys.Rev.,1969, v. 179, p. 458-462.

186. Sham L.J., Smith T.F. Thermodinamics of pressure effects in V3Si and V3Ge.-Phys.Rev., 1971, v.4, p.3951-3953.

187. Lorenz В., Meng R.L., Chu C.W. High-pressure study on MgB2. Phys.Rev.B, 2001, v. 64, p.012507-1-3.

188. Tomita Т., Hamlin J.J., Schilling J.S., Hinks D.G., Jorgensen J.D. Dependence of Tc on hydrostatic pressure in superconducting MgB2. Phys.Rev.B, 2001, v.64, p.092505-1-4.

189. Tang J., Qin L.Ch., Matsushita A., Takano Y., Togano K., Kito H., Ihara H. Lattice parameter and Tc dependence of sintered MgB2 superconductor on hydrostatic pressure.- Phys.Rev.B, 2001, v.64, p.132509-1-4.

190. Bednotz J.G. and Miiller K.A.Possible high Tc superconductivity in the Ba-La-Cu-0 system.- Z.Phys.B, 1986, v.64, p. 189-193.

191. Chu C,W., Ног P.H., Meng R.L., Gao L., Huang Z.J. Wang Y.Q. Evidence for superconductivity above 40K in the La-Ba-Cu-0 compound system. -Phys.Rev.B, 1987, v.58, p.405-407.

192. Ног P.H., Gao L., Meng R.L., Huang Z.J., Wang Y.Q.,Forster K„ Vassilious J., Chu C.W. High-pressure study of the new Y-Ba-Cu-0 superconducting compound system.- Phys.Rev.Lett., 1987, v.58, p.911-912.

193. Chu C.W., Ног P.H., Lin J.G., Xiong Q., Huang Z.J., Meng R.L., Xue Y.Y. High pressure study of high temperature superconductors:material base, universal Tc-behavior, and charge transfer, -в кн. Frontiers of high pressure research, Ed.

194. H.D. Hochheimer and R.D.Etters, Plenum Press, New York, 1991, p.383-397.

195. Gao L., Xue Y.Y., Chen F., Xiong Q., Meng R.L., Ramirez D., Chu C.W., Eggert J.H., Mao H.K. Superconductivity up to 164 К in HgBa2Cam.iCum02m+2+5 (m =1.2, and 3) under quasihydrostatic pressures.- Phys.Rev.B, 1994, v.50, p. 42604263.

196. Lin J.G., Matsuishi К., Wang Y.Q., Xue Y.Y., Ног P.H., Chu C.W. Pressure effect on superconducting transition temperature of Tl2Can.iBa2Cun02n+4 5 -Physica C, 1991, v. 175, p.627-633.

197. Tallon J.L., Lusk J., Presland M.R. Pressure dependence of Tc in superconducting cuprates.- Physica C, 1991, v. 174, p.345-351.

198. Maple M.B., Paulius L.M., Neumeier J.J. On the pressure dependence of Tc of Y, лРгдВа2Сиз07.8 system.- Physica C, 1992, v.195, p.64-70.

199. Lin J.G., Huang C.Y.,Xue Y.Y., Chu C.W., Cheng X.L.,Ho J.C. Pressure effect on Tc for (УЬ/.,Рг,)Ва2Сиз07. Phys.Rev.B, 1996, v.53, p. 11855-11859.

200. Jansen L., Chandran L., Block R. On the relationship between doping, critical temperatures and pressure gradients of Tc in high-Tc cuprates: The double role of oxygen. Physica C, 1992, v.201, p.295-304.

201. Jorgensen J.D., Pei S., Lightfoot P., Hinks D.G., Veal B.W., Dabrowski В., Paulikas A.P., Kleb R., Brown I.D. Pressure-induced charge transfer and dTc/dP in YBa2Cu307^- Physica C,1990, v.171, p.93-102.

202. Mayatake Т., Wada Т., Kosuge M., Yaegashi Y., Ichinose A., Yamaguchi H., Koshizuka N., Mori N., Tanaka S. Composition dependence of the pressure effect on Tc in Yb07Ca03 (Ba08Sr0 2)2Cu3O2.-Phys.Rev.B ,1991, v.44, p. 11971-11976.

203. Baran M., Fita I. High effect of pressure on the critical temperature in GdBa, 5Sr0 5Cu3Ox. -Physica С, 1996, v.261, p. 125-130.

204. Baran M., Dyakonov V., Fita I., Gladczuk L., Wisnewski A., Szymczak H. Pressure-induced oxygen-ordering processes in GdBai 5Sr0 sC^O^*.- Physica C, 1996, v.267, p.313-320.

205. Neumeier J.J., Zimmermann H.A. Pressure dependence of the superconducting transition temperature of YBa2Cu307 as a function of carrier concentration: A test for simple charge-trtansfer model.- Phys.Rev.B, 1993, v.47, p.8385-8388.

206. Peng J.L., Klavis P., Shelton R.N. Upper critical field and normal-state properties of single-phase У^Рг^ВагСизО^. Phys.Rev.B, 1989, v.40, p.4517-4526.

207. Fink J., Nucker N., Romberg H., Alexander M., Maple M.B., Neumeier J.J., Allen J.W. Evidence against hole filling by Pr in YBa2Cu307.- Phys.Rev.B, 1990, v.42, p.4823-4826.

208. Infante C. El Mously M.K., Dayal R., Husain M., Siddiqi S.A., Ganguly P. On the localization of charge carriers and suppression of superconductivity by praseodymium in systems derived from YBa2Cu307.d.- Physica C, 1990, v. 167, p.640-656.

209. Griessen R. Pressure dependence of high-Tc superconductors.- Phys.Rev.B, 1987, v.36, p.5284-5290.

210. Sadewasser S., Schilling J.S., Knizhnik A., Reisner G.M., Eckstein Y. Dependence ofTcon hydrostatic pressure in a 123 superconductor.- Eur.Phys.J.B, 2000, v.l 5, p. 15-20.

211. Domenicali C.A. A null-coil pendulum magnetometer.- Rev.Sci.Instr., 1950, v.21, p.327-329.

212. Циклис Д.С. Техника физико-химических исследований при высоких и сверхвысоких давлениях. Москва: Химия, 1976, -430 с.

213. Бредли К. Применение техники высоких давлений при исследованиях твердого тела. Москва: Мир, 1972, с.25.

214. Берсенев Ю.С., Гражданкина Н.П., Олейник М.И. Камера высокого давления для измерения намагниченности при помощи маятниковых весов.-ПТЭ, 1969, т.5, с.158-159.

215. Kamarad J., Machatova Z., Arnold Z. High pressure cells for magnetic measurements.-Destruction and functional tests.- Rev.Sci.Instr., 2004, v.75, p.5022-5025.

216. Koyama K., Hane S., Kamishima K., Goto T. Instrument for high resolution magnetization measurements at high pressures, high magnetic fields and low temperatures- Rev. Sci. lnstr., 1998, v.69, p.3009-3014.

217. Rodrigez-Carvajal J. Recent advances in magnetic structure determination by neutron powder diffraction.- Physica B, 1993, v. 192, p.55-69.

218. Kamarad J., Arnold Z., Pollert E. Pressure dependence of the critical temperature of superconductivity in YBa2Cu307.v. Phys.Stat.Solidi (b), 1987, v.144, p.K39-K43.

219. Borges H.A., Kwok R., Thompson J.D., Wells G.L., Smith J.L, Fisk Z., Peterson D.E. Comparison of pressure dependencies of Tc in the 90-K superconductors RBa2CuA (R = Gd, Er and Yb) and YBa2CuA. Phys.Rev.B, 1987, v.36, p.2404-2407.

220. Parker I.D., Friend R.H. The pressure dependence of the transport properties of YBa2Cu307.5. J.Phys.C:Solid State Phys, 1988, v.21, p.L345-452.

221. Осипьян Ю.А., Понятовский Е.Г., Малышев В.Ю. и др. Влияние квазигидростатического давления до 65 кбар на сверхпроводящие переходы в YBa2Cu30>,, GdBa2Cu3Ov и La2.tSrvCur- ФТТ, 1988, т.ЗО, с.904-906.

222. Allgeier С., Heise J., Reith W., Schilling J.S., Andres K. Magnetization studies of the high temperature superconductors La2Cu04.>, and YBaiCuA^ under hydrostatic pressure.- Physica C, 1989, v.l57, p.293-300.

223. Besson J.M. Pressure dependence of Tc and electron phonon interaction in MBa2Cu307 systems. J.Phys.France, 1989, v.50, p.1433-1443.

224. Huber J.G., Liverman W.J., Xu Y., Moodenbaugh A.R. Superconductivity under high pressure of YBaiCCu^M^O^ ( M= Fe, Co, Al, Cr, Ni, and Zn).-Phys.Rev.B, 1990, v.41, p.8757-8761.

225. Медведева И.В.,Берсенев Ю.С. Мамаев С.В. Талуц Г.Г. Лаппо И.С. Кожевникове. Чешницкий С.М. Влияние высокого давления на электросопротивление высокотемпературной сверхпроводящей керамики Y-Ba-Cu-O. ФММ, 1987, т.64, с.820-821

226. Medvedeva I.V., Bersenev Yu.S., Gizhevsky B.A., Tschebotaev N.M., Naumov S.V., Demishev G.B. Pressure effect on Tc and resistivity: localization in YBajCusO,.- Z.Phys.B: Cond.Matter, 1990, v.81, p.311-317.

227. Borges H.A., Wells G.L., Cheong S.-W. Resistivity of EuBa^Cu^Zn^O^ as a function of temperature, magnetic field, pressure and z-concentration. Physica1. B,1987, v.148, p.411-413.

228. Marcus J., Escribe-Filippini C., Reydet P.L., Boujida M., Devenyi J., Schlenker

229. C., Beille J., Gundlach K. High temperature superconductivity in SmBa2Cu307.T: transport properties and effect of pressure.- J.Phys.France, 1988, v.49, p. 111-120.

230. Bucher В., Karpinski J., Kaldis E., Wachter P. Strong pressure dependence of Tc of the new 80K phase YBa2Cu4(W-Physica C, 1989, v.157, p.478-482.

231. Beyers R., Ahn В., Gohman G., Lee V., Parkin M. Ramirez M., Roche K., Vasquez J., Gur Т., Huggins R. Oxygen ordering, phase separation and the 60K and 90K plateaus in YBa2Cu3Ot Nature, 1989, v.340, p.619-621.

232. Morr Н.Ф., Дэвис Э.А. Электронные процессы в некристаллических веществах. Москва: Мир, 1982, -368 с.

233. Ревенко Ю.Ф.,Свистунов В.М. Сверхпроводимость металлооксидов УВа2Сиз065+й в орто-2 фазе в условиях гидростатического сжатия,- ФТТ, 1989, т.31, с.310-312.

234. Zhang Dian-lin., Lu Li, Huang J., Duan H-M., Lin Sh-y., Ma B-h., Cao Sh-Ch., Jin B.J. Anisotropic pressure dependence of the superconducting transition in YBa2Cu307.5 single crystals.- Phys.Rev. B, 1990, v.41, p.6692-6696.

235. Suenaga K., Oomi G. Of oxygen deficiency and compressibility of high-Tc superconductor YBa2Cu307.5. J.Phys.Soc.Japan, 1991, v.60, p. 1189-1192.

236. Suenaga K., Oomi G. Effect of pressure on the physical properties of high Tc superconductor YBa2Cu307.5.- J Magn.Magn.Mater, 1990, v.90&91, p.685-686.

237. Глазков В.П.,Гончаренко И.Н., Соменков B.A. Исследования сжимаемости УВагСизО^ при высоких давлениях методом дифракции нейтронов.- ФТТ, 1988, т.ЗО, с.3703-3705.

238. Hirsch J.E., Marsiglio F. Prediction for the change in lattice constants of electron-doped high Tc superconductors under hydrostatic pressure based on the observed pressure dependence of Tc.- Physica C, 1990, v. 172, p.265-266.

239. Oomi G., Suenaga K. High pressure X-ray study of YBa2Cu307.s.- Physica B, 1990, v.163, p.255-258.

240. Murayama C., Mori N., Yomo S., Takagi H., Uchida Y., Tokura Y. Anomalous absence of pressure effect on transition temperature in the electron-doped superconductor Ndi 8Ce0 i5Cu04.6.-Nature, 1989, v.337, p. 293-294.

241. Fietz W.H., Quenzel R., Ludwig H.A., Grube K., Schlachter S.I., Hornung F.W., Wolf Т., Erb A., Klaser M., Muller-Vogt G. Giant pressure effect in oxygen deficient YBa2Cu30v Physica C, 1996, v.270, p.258-266.

242. Almasan C.C., Han S.H., Lee B.W., Paulius L.M., Maple M.B., Veal B.W., Downey J.N. Pressure dependence of Tc and charge transfer in of УВа2Си30Л (6.35<x<7) single crystals.- Phys.Rev.Lett.,1992, v.69, p.680-683.

243. Lin J.G., Xue Y.Y., Chu C.W., Cao X.W., Ho J.C. Pressure effect on the superconducting transition temperature of Dyi.xPr^Ba2Cu307.s. J.Appl.Phys., 1993, v.73, p.5871-5873.

244. Scholtz J.J., Van Eenige E.N., Wijngaarden R.J., Griessen R. Pressure dependence of Tc and Hc2 of YBa2Cu4Og Phys.Rev.B, 1992, v.45, p.3077-3082.

245. McElfresh M.W., Maple M.B., Yang K.N. Onset of superconductivity at 107 К in YBa2Cu307.sat high pressure. Appl.Phys. A, 1988, v.45, p. 365-368.

246. Wijngaarden R.J., Jover D.T., Griessen R. Intrinsic and carrier density effects on the pressure dependence of Tc of high-temperature superconductors.- Physica B, 1999, v.265, p.128-135.

247. Goldschmidt D., Klehe A.-K., Schilling J.S., Eckstein Y. Pressure dependence of Tc in cuprate superconductors: Application to (CarLai.T)(Ba! 75.JtLao25^)Cu3Ov. -Phys.Rev.B, 1996, v.53, p.14631-14636.

248. Jansen L., Chandran L., Block R. Indirect exchange mechanism of high Tc superconductivity. Pressure gradients of Tc in hole-doped and electron-doped superconductors.- Physica C, 1991, v. 173, p.409-413.

249. Kresin V., Ovchinnikov Yu., WolfS. Intrinsic inhomogenity and the origin of the pseudogap.- Physica C, 2000, v.341-348, p.103-106.

250. De Mello E.V.L., Orlando M.T.D, Gonzalez J.L., Caixeiro E.S., Baggio-Saitovich E. Pressure studies on the pseudogap and critical temperatures of a high-Tc superconductor.- Phys.Rev.B, 2002, v.66, 092504-1-4.

251. Tanahashi N., Iye Y., Tamegai Т. The Strontium content dependence of pressure effect in (La,.xSrx)2Cu04.- Japanese J.Appl.Phys., 1989, v.28, L762-L765.

252. Ye J., Zou Zh., Matsushita A., Oka K., Nishihara Y., Matsumoto T. Unusual large Tc enhancement in supercondusting PrBa2Cu3Ox under pressure.-Phys.Rev.B, 1998, v.58, p.619-622.

253. Crommie M.F., Liu A.Y., Zettl A., Marvin L., Cohen M.L., Parilla P., Hundley M.F., Creager W.N., Noen S., Sherwin M.S. c-axis stress dependence of normal and superconducting properties of YBa2Cu3Ox .- Phys.Rev. B, 1989, v.39, p.4231-4234

254. Martinson L.S., Schweitzer J.W., Baenziger N.C. Properties of the layered BaCo|.xNixS2 alloy system.- Phys.Rev.B, 1996, v.54, p. 11265-11270.

255. Zhou J.-S., Zhu W.J., Goodenough J.B. Characterization of the metallic phases in BaCo09Nio iSj 87- Phys.Rev.B, 2001, v.64, p.140101-1-4.

256. Martinson L.S., Schweitzer J.W., Baenziger N.C. Metal-insulator transitions in BaCo,.xNi^S2.y Phys.Rev.Lett.,1993, v.71, p.125-128.

257. Imada M., Fujimori A., Tokura Y. Metal-insulator transitions.- Rev.Mod.Phys., 1998., v.70, p.1040-1263.

258. Mentink S.A., Mason Т.Е., Fisher В., Genossar J., Patlagan L., Kanigel A., Lumsden M.D., Gaulin B.D. Antiferromagnetism, structural properties, and electronic transport of BaCo09Ni0iSj 8 Phys.Rev.B, 1997, v.55, p. 1237512381.

259. Mattheiss L.F. Electronic structure of quasi-two-dimensional BaNiS2.- Solid State Commun.,1995, v.93, p.879-883.

260. Phillips J.C. Quantum percolation and lattice instabilities of high-Tc cuprate superconductors.- Phys.Rev.B, 1989, v.40, p.8774-8779.

261. Phillips J.C. Internal electric fields and resonant Fermi-level pinning in anionic metals.- Phys.Rev.B, 1993, v.47, p.l 1615-11618.

262. Kang H., Mandal P., Medvedeva I.V., Barner K., Poddar A., Gmelin E. Heat diffusivity of Mott systems BaCo1.,Ni,S2.>, and CuIr2S4. Phys.Stat.SoIidi(a), 1997, v.163, p.465-473.273.274.275.276,277,278,279,280281282283284285286

263. Kang.H., Mandal P., Medvedeva I.V., Liebe J., Rao G.H., Barner K., Poddar A., Gmelin E. Magnetic moment, thermal and electrical transport in the inverse Mott systems BaCoi„Ni,S2.rand CuIr2S4.- J.Appl.Phys., 1998, v.83, p.6977-6979.

264. Kang H., Medvedeva I.V., Barner K., Sondermann U. Hydrostatic pressure effect on the metal-insulator transition in sulfur deficient BaCo09Ni0 iS2.r- Physica B, 1998, v.245, p.20-26.

265. Poddar A., Kang H., Barner K., Mandal P., Gmelin E., Annaorazov M., Medvedeva I. Anomalous metal-insulator transition in BaCoi^Ni^S^ as a triggered phase transition.- Phys.Stat.Solidi (b), 2001, v.225, N.2, p.443-448.

266. Felner I., Gersten J., Litvin S., Asaf U. Magnetic properties and specific-heat studies of the metal-insulator transition in BaCoogNiojS^ Phys.Rev.B, 1995, v.52, p.10097-10103.

267. Gelabert M.C., Brese N.E., DiSalvo F.J., Jobic S., Deniard P., Brec R. Polymorphism and superstructure in BaCoS2.0.-J.Solid Sate Chem., 1996, v.127, p.211-221.

268. Wilson J.A., Pitt G.D. Metal-Insulator transition in NiS2.- Phil.Mag., 1971, v.23, p. 1297-1310.

269. McWhan D.B., Remeika J.P. Metal-Insulator transitions in (Vi.^Cr^)203.-Phys.Rev.B, 1970, v.2, p.3734-3750.

270. Desfours J.P., Godart C., Weill G., Averous M., Linares C. Hydrostatic-pressure effect on the electrical resistivity of EuO in the temperature range 6-300K.-Phys.Rev.B, 1978, v. 18, p.2750-2754.

271. Ramasesha S. K., Mohan M., Singh A.K., Honig J.M., Rao C.N.R. High pressure study of Fe304 through the Verwey transition.- Phys.Rev.B, 1994, v.50, p. 1378913791.

272. McWhan D.B., Marezio M., Remeika J.P., Dernier P.D. Pressure-temperature phase diagram and crystal structure of NiS.- Phys.Rev.B, 1972, v.5, p.2552-2555.

273. Canfield P.C., Thompson J.D., Cheong S.W., Rupp I.W. Extraordinary pressure dependence of the metal-to-insulator transition in the charge-transfer compounds NdNi03 and PrNi03.- Phys.Rev B, 1993, v.47, p.12357-12360.

274. Torrance J.B., Lacorre P., Nazzal A.I., Ansaldo E.J.,Niedermayer Ch. Systematic study of insulator-metal transitions in perovskites RNi03 (R = Pr, Nd, Sm, Eu) due to closing of charge-transfer gap.- Phys.Rev.B, 1992, v.45, p.8209-821.

275. Kanomata Т., Shirakawa К., Kaneko T.Effect of hydrostatic pressure on the Curie temperature of FeCr2S4and CoCr2S4.- J.Phys.Soc.Japan, 1985, v.54, p.334-338.

276. Wakabayashi I., Kobayashi H., H.Nagasaki, Minomura S. The effect of pressure on the lattice parameters. Part I. PbS and PbTe. Part Il.Gd, NiO and a-MnS.- J.Phys.Soc.Japan, 1968, v.25, p.227-233

277. Menyuik M., Kafalas J.A., Dwight K., Goodenough J.B. Effect of pressure on the magnetic properties of MnAs.-Phys.Rev, 1969, v. 177, p.942-951.

278. Sturge M.D. The Jahn Teller Effect in Solids, Solid State Physics, Ed. F.Seitz, D.Turnbull and H.Ehrenreich, Academic Press, New York, 1968, v.21.

279. Oda Т., Shirai M., Suzuki N., Motizuki K. Electronic band structure of sulphide spinels CuM2S4.- J.Phys.: Condens.Matter, 1995, v.7, p.4433-4445.

280. Matsumoto J., Mizokawa Т., Fujimori A., Zatsepin D.A., Galakhov V.R., Kurmaev E.Z., Kato Y., Nagata S. Photoemission study of the metal-insulator transition in CuIr2S4.- Phys.Rev.B, 1997, v.55, p. 15979-15982.

281. Kumagai K., Tsuji S., Hagino Т., Nagata S.- in Spectroscopy of Mott Insulators and Correlated Metals. Ed. A.Fujimori and Y.Tokura, Springer Series in Solid-State Sciences, Springer Verlag, Berlin, 1995, v.l 19, p.255.

282. Pasternak M.P., Xu W.M., Rozenberg G.Kh., Taylor R.D., Jeanloz R. Pressure-induced coordination crossover in magnetite; the breakdown of the Verwey-Mott localization hypothesis. -J.Magn.Magn.Mater., 2003, v.265, L107-L112.

283. Ramirez A.P., Cava R.J., Kraewski J. Colossal magnetoresistance in Cr-based chalcogenide spinels.-Nature (London), 1997, v.386, p. 156-159

284. Kang H., Barner K., Medvedeva I.V., Mandal P., Poddar A., Gmelin E. Order parameter of the metal to insulator phase transition in thiospinel CuIr2S4.-J.Alloys and Compounds, 1998, v.267, p. 1-5.

285. Hagino Т., Seki Y., Nagata S. Metal-insulator transition in CuIr2S4: comparison with CuIr2Se4.- Physica C, 1994, v.235-240, p. 1303-1304.

286. Займан Дж. Принципы теории твердого тела. Москва: Мир, 1974, с.268.

287. Oomi G., Kagayama Т., Yoshida I., Hagino Т., Nagata S. Effect of pressure on the metal-insulator transition temperature in thiospinel CuIr2S4.-J.Magn.Magn.Mater., 1995, v. 140-144, p. 157-158.

288. Rao G. Lattice effects in perovskite manganites: Local and global structural distortions-в кн. New Trends in the Characterization of CMR-manganites and Related Materials, Ed.K.Barner, Research Singpost, 2005, p.29-54.

289. Kubo K., Ohata N. A quantum theory of double exchange. J.Phys.Soc.Japan, 1972, v .33, p.21-32.

290. Von Helmolt R., Wecker J., Holzapfel В., Schultz L., Samwer K. Giant negative magnetoresistance in perovskite-like ЕашВа2/3Мп03.-Phys.Rev.Lett., 1993, v.71, p.2331 -2333.

291. Von Helmolt R., Wecker J., Samwer K., Haupt L., Barner K. Intrinsic giant magnetoresistance in mixed valence La-A-Mn oxide (A = Ca,Sr,Ba).-J.Appl.Phys., 1994, v.76, p.6925-6928.

292. Chahara K., Ohno Т., Kasai M., Kozono Y. Magnetoresistance in magnetic manganese oxide with intrinsic antiferromagnetic spin structure.-Appl.Phys.Lett., 1993, v.63, p. 1990-1992.

293. Millis A.J., Littlewood. P.B., Shraiman B.I. Double exchange alone does not explain the resistivity of dynamic Jahn-Teller effect and colossal magnetoresistance in Lai.xSrxMn03 .-.Phys Rev.Lett., 1995, v.74, p.5144-5147.

294. Millis A.J., Shraiman Boris I., Mueller R. Dynamic Jahn-Teller effect and Colossal Magnetoresistance in Lai.xSrxMn03 Phys.Rev.Lett., 1996, v.77, N1, p. 175-178.

295. Roder H., Zang J., Bishop A. Lattice effects in the colossal-magnetoresistance manganites. Phys.Rev.Lett., 1996, v .7, p.1356-1359.

296. Rao C.N.R. Giant magnetoresistance, charge ordering and other novel properties of perovskite manganites. J.Phys. Chem. Solids, 1998, v.59, N4, p.487-502.

297. Ramirez A.P. Colossal magnetoresistance. J.Phys.:Condens.Matter, 1997, v.9, p.8171-8199.

298. Изюмов Ю.А., Скрябин Ю.Н. Модель двойного обмена и уникальные свойства манганитов.- УФН, т. 171, №2, с. 121 -148.

299. Dagotto Е., Hotta Т., Moreo A. Colossal magnetoresistant materials: the key role of phase separation.- Phys.Reports, 2001, v.344, p. 1-153.

300. Gor'kov L.P., Kresin V.Z. Mixed-valence manganites: fundamentals and main properties.-Phys.Reports, 2004, v.400, p. 149-208.

301. Coey J.M.D., Viret M., Ranno L., Ounadjela K. Electron localization in mixed-valence manganites. Phys.Rev. B, 1995, v.l5, N21, p.3910 - 3913.

302. Martin C., Maignan A., Hervieu M., Raveau B. Magnetic phase diagrams of L/.АМпОз manganites (L=Pr, Sm; A= Ca, Sr).- Phys.Rev.B, 1999, v.60, N17, p.12191-12199.

303. Maitra Т., Taraphder A. Magnetic, orbital and charge ordering in electron-doped manganites. Phys.Rev.B, 2003, v.68, p. 174416-1-14.

304. Maezono R., Ishihara S., Nagaosa N. Phase diagram of manganese oxides.-Phys.Rev.B, 1998-1, v.58, N17, p.l 1583-11597.

305. Kajimoto R., Yoshizawa H., Kawano H., Kuwahara H., Tokura Y. Hole-concentration-induced transformation of the magnetic and orbital structures in Nd,.,Sr,Mn03. Phys.Rev.B, 1999-1, v.50, N13, p.9506-9518.

306. Shannon R.D. Revised effective ionic radii and systematic studies of interatomic distances in halides and chalcogenides. Acta Crystallographica, 1976, V.A32, part 3, p.751-767.

307. Knizek K., Jirak Z., Pollert E., Zounova F., Vratislav S. Structure and magnetic properties of Рг1.л8гхМп03 perovskites.- J.Solid State Chem., 1992, v. 100, p.292-300.

308. Medvedeva I.V., Bersenev Yu.S., Barner K., Haupt L., Mandal P., Poddar A., The influence of hydrostatic pressure on the temperature dependences of the resistivity in Nd2,3Sr|/3Mn03.6.- Physica B, 1997, v.229, p. 194-198.

309. Медведева И., Мартен К., Берсенев Ю., Морщаков В., Бэрнер К., Раво Б. Влияние объемных изменений на электронные и магнитные переходы в манганитах PrI.JCSr,Mn03 (х=0.3, 0.5).- ФММ, 2004, т.97, с.55-62.

310. Barner К., Medvedeva I.V., Zavadskii Е.А. Pressure dependence of the MI-transition temperature under competing double-exchange-superexchange interactions close to CDO afm insulating states.- Physica B, 2004, v. 355, p.134-139.

311. Morchshakov V., Annaorazov M., Medvedeva I.V., Barner K. Determination of the baric coefficient using a double AC-method.- Rev.Sci.Instr, 2005, v.76, p.073904-1-6.

312. Tokura Y., Tomioka Y., Kuwahara H., Asamitsu A., Moritomo Y., Kasai M. Origin of colossal magnetoresistance in perovskite-type manganese oxides.-J.Appl.Phys., 1996, v.79, p. 5288-5290.

313. Caignaert V., Maignan A., Raveau B. Up to 50000% resistance variation in magnetoresistive polycrystalline perovskites Ln2/3Sr1/3Mn03 (Ln = Nd, Sm).-Solid State Commun., 1995, v.95, N6, p.357-359.

314. Barner K., Raveau В., Troyanchuk I.O. Some elements of non-stoichiometry in manganites. Rec.Devel.Mat.Sci.Eng., 2003, v.2, p. 185-216.

315. Ju H.L., Gopalakrishnan J., Peng J.L., Li Qi., Xiong G.C., Venkatesan Т., Green R.L. Dependence of giant magnetoresistance of oxygen stoichiometryand magnetization in polycrystalline Ьа0б7ВаоззМп03. Phys.Rev.B, 1995-1, v.51, N9, p.6143-6146.

316. Troyanchuk 1,0., Efimov D.A., Szymczak H., Szymczak R., Krzymanska B. Effects of oxygen deficit , Sr, Ti and Cr substitution on the antiferro-ferromagnet transition in Nd0 6Ca0 4Mn03.- J.Magn.Magn.Mater., 1999, v.202, p.95-99.

317. Barner K., Haupt L., V.Helmolt R.Comment on electrical transport in oxide based double exchange ferromagnets.- Phys.Sat.Solidi(b), 1995, v. 187, p. K61-K65.

318. Mandal P., Poddar A., Jansen A.G.M., Barner K., Haupt L., V.Helmolt R. Anomalies of Hall effect and magnetoresistance in oxygen deficient Ьа2/зА1/3МпОз.5 epitaxial layers.- Phys. Stat.Solidi(a), 1998, v. 165, p.219-230.

319. Zhou J.-S., Goodenough J.B., Asamitsu A., Tokura Y. Pressure-induced polaronic to itinerant electronic transition in Ьа^Зг^МпОз crystals.-Phys.Rev.Lett.,1997, v.79, N17, p.3234-3237.

320. Coey J.M.D., Viret M.,Von Molnar S. Mixed-valence manganites.- Advances in Physics, 1999, v. 48, N2, p.167-293.

321. Lee S., Hwang H.Y., Shraiman Boris I., Ratcliff II W.D., Cheong S.-W. Intergrain magnetoresistance via second-order tunelling inperovskite manganites. Phys.Rev.Lett., 1999, v.82, N22, p.4508-4511.

322. Maignan A., Martin C., Hervieu M., Raveau B. Intragrain and intergrain magnetoresistance in Mn, Fe/Mo and Co simple, double and oxygen deficient perovskite oxides. J.Magn.Magn.Mater., 2000, v.211, p. 173-179.

323. Radaelli P.G., Iannone G., Marezio M., Hwang H. Y., Cheong S. -W., Jorgensen J. D. and Argyriou D. N. Structural effects on magnetic and transport properties of perovskite А/.дА'лМп03 (x=0.25, 0.30).- Phys. Rev. B, 1997, v.56, N13, p. 8265-8276.

324. Morimoto Y., Asamitsu A., Tokura Y. Pressure effect on the double-exchange ferromagnet La1.tSrtMn03 (0.15< x <0.5).- Phys.Rev.B, 1995-11, v.51, N22, p. 16491-16494.

325. Toledano J.C., Toledano P. The Landau theory of phase transitions. World Scientific.Publ., Singapore, 1987, p.20.

326. Tomioka Y., Asamitsu A., Morimoto Y., Kuwahara H., Tokura Y. Collapse of a charge-ordered state under a magnetic field in Ро/^г^МпОз.- Phys.Rev.Lett., 1995, v.74, N25, p.5108-5111.

327. Kozlenko D.P., Glazkov V.P., Jirak Z., Savenko B.N. High pressure effect on the crystal and magnetic structure of Pri.^Sr^Mn03 (x = 0.5-0.56).-J.Phys.:Cond. Mattter., 2004, v. 16, p.2381-2394.

328. Hwang H.Y., Cheong S-W., Radaelli P.G., Marezio M., Batlogg B. Lattice effects on the magnetoresistance in doped LaMn03. Phys.Rev.Lett., 1995, v.75, N5, p.914-917.

329. Damay F., Maignan A., Martin C., Raveau B. Cation size-temperature phase diagram of the manganites Lno5Sro5Mn03.- J.Appl.Phys., 1997, v.81, N3, p.l 372-1377.

330. Damay F., Martin C., Maignan A., Raveau B. Cation disorder and size effects upon magnetic transitions in Ln0 5A0 5Mn03.- J.Appl.Phys., 1997, v.82, N12,4 p.6181-6185.

331. Argyriou D.N., Hinks D.G., Mitchell J.F., Potter C.D., Schultz A.J., Young D.M., Jorgensen J.D., Bader S.D. The room temperature crystal structure of perovskite Pr0 5Sr0 5Mn03. J.Sol.State Chem., 1996, v. 124, p.381-384.

332. Damay F., Martin C., Herview M., Maignan A., Raveau В., Andre G., Bouree F. Structural transitions in the manganite Pr0 5Sr0 5Mn03.- J.Magn.Magn.Mater., 1998, v.184, p.71-82.

333. Kawano H., Kajimoto R., Yoshizawa H., Tomioka Y., Kuwahara H., Tokura Y. Magnetic ordering and relation to the metal-insulator transition in Pr,.rSr,Mn03 and Nd,.t Srt Mn03 with x -'/з. Phys.Rev.Lett., 1997, v.78, N22, p.4253-4256.

334. Chmaissem O., Dabrowski В., Kolesnik S., Mais J., Jorgensen J.D., Short S. Structural and magnetic phase diagrams of Lai xSr^Mn03 and Pr^Sr^MnOj.-Phys.Rev.B, 2003, v.67, p.094431-094444.

335. Maignan A., Martin C., Hervieu M., Reveau B. Ru doping of the A-type antiferromagnet Pr05Sr05MnO3: Conversion to a metallic ferromagnet. -J.Appl.Phys., 2001, v.89, N1, p.500-503.

336. Козленко Д.П., Воронин В.И., Глазков В.П., Медведева И.В., Савенко Б.Н. Магнитные фазовые переходы в манганитах Pr07Ca03Mni.vFe>,O3 при высоких давлениях. ФТТ, 2003, т.46, N3, с.471-477.

337. Kozlenko D.P., Glazkov V.P., Sadykov R.A., Savenko B.N., Voronin V.I., Medvedeva I.V. Structural study of pressure-induced magnetic phase transitions in manganites La067Ca033MnO3 and Pr07Ca03MnO3.- J.Magn.Magn.Mater., 2003, v.258-259, p.290-292.

338. Jirak Z., Krupicka S., Simsa Z., Dlouha M., Vratislav S. Neutron diffraction study of PruCa,Mn03 perovskites. J.Magn.Magn.Mater., 1985, v.53, p.153-156.

339. Radaelli P.G., Ibberson R.M., Cheong S.-W., Mitchell J.F. Neutron scattering studies of phase segregation in Pr07Ca03MnO3.-Physica B, 2000, v.276-278, p.551-553.

340. Tomioka Y., Asamitsu A., Kuwahara H., Morimoto Y. Magnetic field-induced metal-insulator phenomena in Рг^Са^МпОз with controlled charge-ordering instability.- Phys.Rev B, 1996, v.53, N4, p. 1689-1692.

341. Cox D.E., Radaelli P.G., Marezio M., Cheong S-W. Structural changes, clustering and photoinduced phase segregation in Рг07СаозМпОз.- Phys.Rev.B, 1998, v.57, N6, p.3305-3314.

342. Hwang H.Y., Palstra T.T.M., Cheong S-W., Batlogg M. Pressure effects on the magnetoresistance in doped manganese perovskites .- Phys.Rev.B, 1995, v.52, N21, p. 15046-15049.

343. De Tereza J.M., Ibarra M.R., Marquina C., Algarabel P.A., Oseroff S. Crossover from charge-localized state to charge-ordered state in Рг2/зСа1/3МпОз.- Phys.Rev.B, 1996-11, v.18, N54, p.12689- 12692.

344. Simon Ch., Mercone S., Guiblin N., Martin C., Brulet A., Andre G. Microphase separation in Pr0 67Ca0 ззМпОз by small-angle neutron scattering.-Phys.Rev.Lett., 2002, v.89, p.207202-1-4.

345. Morimoto Y., Kuwahara H., Tomioka Y., Tokura Y. Pressure effects on charge ordering transitions in perovskite manganites.- Phys.Rev.B, 1997, v.55, N12, p.7549-7556

346. Yoshizawa H., Kajimoto R., Kawano H., Tomioka Y., Tokura Y. Bandwidth control- induced insulator-metal transition in РгобзССа^г^озбМпОз and Рг07Са0зМпОз.- Phys.Rev B, 1997, v.55, N5, p.2729-2732.

347. Medarde M., Mesot J., Lacorre P., Rosenkranz S., Fisher P., Gobrecht K. High-pressure neutron-diffraction study of the metallization process in PrNiC>3. -Phys.Rev.B, 1995, v.52, N13, p.9248-9258.

348. Medvedeva I., Maignan A., Barner K., Bersenev Yu., Roev A., Raveau B. Effect of hydrostatic pressure on the metal-insulator transition temperature of Pr0 7Ca0 3Mn03-based perovskites.- Physica B, 2003, v.325, p.57-64.

349. Maignan A., Simon Ch., Caignaert V., Raveau B. Size of the interpolated cation and hole carrier density: two key parameters for the optimization of the colossal magnetoresistive properties of Pr-based manganites.- Zeit.Phys.B., 1996, v.99, p.305-310.

350. Maignan A., Raveau В., Simon Ch., Caignaert V. Magnetic field dependence of the resistance and magnetization of the giant magnetoresistive Pr07Cao25Sroo5Mn03.- J.Magn.Magn.Mater.,1996, v. 152, p.L5-L9.

351. Raveau В., Hervieu M., Maignan A., Martin C. The route to CMR manganites: what about charge ordering and phase separation.- J.Mater.Chem., 2001, v.l 1, p.29-36.

352. Medvedeva I.V., Barner K., Rao G.H., Hamad.N., Bersenev Yu.S., Sun J.R. Pressure dependence of the metal-insulator transition temperature of Lao7Cao3Mn, t(Fe/Ge)t03 perovskites.- Physica B, 2000, v.292, p.250-256.

353. Medvedeva I.V., Bersenev Yu.S., Haupt L., Hamad N., Barner K., Rao G.H. Hydrostatic pressure effect on the metal-insulator transition in LaovCaosMn^CFe/Ge^Cb perovskites.- High Pressure Research, 2000, v.l 8, N1-6, parti, p. 173-179.

354. Rao G.H., Sun J.R., Kattwinkel A., Haupt L., Barner K., Schmidt E., Gmelin E. Magnetic, electric and thermal properties of Ьа^СаозМпь^Оз compounds. Physica B, 1999, v.269, p.379-385

355. Barner K., Haupt L., Von Helmolt R. Comment on electrical transport in oxide based double exchange ferromagnets.- Phys.Stat.Solidi(b), 1995, v. 187, p.61 -66.

356. Tang Y., Giessinger E.R., Ladizinsky E., Braunstein R., Metal-sermiconductor transition in the double exchange system LaosS^Mn^CutCV- Phys.Lett.A., 1992, v. 165, p.473-479.

357. Akter Hossain A.K.M., Cohen L.F., Kodenkandeth Т., MacManus-Driscoll J., Alford N.McN. Influence of oxygen vacancies on magnetoresistance properties of bulk La0 67Ca0 33МПО3.5 J.Magn.Magn.Mater., 1999, v. 195, p.31 -36.

358. Lakshmi S.L., Sridharan V., Natarajan D.V., Chandra Sh., Sastry V.S., Radhakrishnan T.S., Pandian P., Joseyphus J.R., Narayanasamy A. Possible magnetic phase separation in R-doped Ьа0б7Са0ззМпОз.- J.Magn.Magn.Mater., 2003, v.257, p. 195-205.

359. Maignan A., Martin C., Damay F., Raveau B. Factors governing the magnetoresistance properties of electron-doped manganites Са/.хА^МпОз ( A = Ln, Th).-Chem.Mater, 1998, v. 10, p. 950-954.

360. Taguchi H. Electrical properties of CaMn03.5.- Phys.Stat.Solidi (a), 1985, v.88, p.79-82.

361. Maignan A., Martin C., Damay F., Raveau B. Transition from a paramagnetic metallic to a cluster glass metallic state in electron-doped perovskite manganite. -Phys.Rev.B, 1998, v.58, p. 2758-2763.

362. Savosta M.M., Novak P., Marysko M., Jirak Z., Hejtmanek J., Englich J., Kohout J., Martin C., Raveau B. Coexistence of antiferromagnetism and ferromagnetism in Cai <Рг<МпОз (x<0.1) manganites.- Phys.Rev.B, 2000, v.62, p.9532-9537.

363. Neumeier J.J., Cohn J.L. Possible signatures of magnetic phase segregation in electron-doped antiferromagnetic CaMn03. Phys.Rev.B, 2000, v.61, p. 1431914322.

364. Wollan E.O. and Koehler W.C. Neutron diffraction study of the magnetic properties of the series of perovskite-type compounds (7-;c)La,xCa.Mn03.-Phys.Rev., 1955, v.100, p.545-563.

365. Neumeier J.J., Hundley M.F., Thompson J.D., Heffner R.H. Substantial pressure effects on the electrical resistivity and ferromagnetic transition temperature of Ьа,.дСа^Мп03.- Phys.Rev.B, 1995, v.52, N 10, p.7006-7009.

366. Markovich V., Rozenberg E., Gorodetsky G., Martin C., Maignan A., Hervieu M., Raveau B. Pressure effect on the charge-ordering state in SmoiCaogMn, Дил03.- Phys.Rev. B, 2001, v.64, p. 224410-1-5.

367. Kafalas J.A., Menyuk N., Dwight K., Longo J.M. Effect of pressure on the magnetic properties of Ca^ Sr^Mn03.- J.Appl.Phys., 1971, v.42, p.1497-1498.

368. Zhou J.-S.and Goodenough J.B. Exchange interactions in the perovskites Ca^MnOj. Phys.Rev. B, 2003, v.68, p. 054403-1-6.

369. Mitchell J.F., Argyriou D.N., Potter C.D., Hinks D.G., Jorgensen J.D., Bader S.D. Structural phase diagram of La1.lSrJtMn03+g: Relationship to magnetic and transport properties.- Phys.Rev.B, 1996, v.54, p.6172-6182.

370. Anane A., Dupas C., Dang K.Le., Renard J.P., Veillet P., De Leon Guevara A.M., Millot F., Pinsard L., Revcolevschi A. Transport properties and magnetic behaviour of Lai.tSrvMn03 single crystals. -J.Phys.:Condens.Matter, 1995, v.7, p.7015-7021.

371. Zhao Guo-meng, Hunt M. B. and Keller H. Strong oxygen-mass dependence of the thermal-expansion coefficient in the manganites (La^CaOi.^Mni^Cb. -Phys. Rev. Lett., 1997, v.78, N4, p 955-958.

372. Zhao Guo-meng, Conder K., Keller H. and Muller K. A. Isotope and pressure effects in manganites: Important experimental constraints on the physics of manganites.- Phys. Rev. B, 1999, v.60, N17, p.l 1914-11917.

373. Wang Y.S., Heilman A.K., Lorenz В., Xue Y.Y., Chu C.W., Frank J.P., Chen W.M. Oxygen-isotope effects on Ьа065Саоз5МпОз under pressure.-Phys.Rev.B, 1999, v.60, p. 14998-15001.

374. Arnold Z., Kamenev K., Ibarra M.R., Algarabel P.A., Marquina C., Blasco J., Garcia J. Pressure effect on yttrium doped La0 6oY0 o?Ca0 ззМп03 compound.-AppI.Phys.Lett., 1995, v.67,N.19, p. 2875-2877.

375. Morimoto Y, Asamitsu A., Tokura Y. Pressure effect on the double-exchange 44 ferromagnet La,.,Sr,Mn03 (0.15<x<0.5).- Phys.Rev.B, 1995, v.51, p.1649116494

376. Laukhin V., Fontcuberta J., Garcia-Munoz J.L., Obradors X. Pressure effects on the metal-insulator transition in magnetoresistive manganese perovskites.-Phys.Rev.B, 1997-11, v.56, N16, p.l0009-10012.

377. Ibarra M.R., Algarabel P.A., Marquina C., Blasco J., Garcia J. Large magnetovolume effect in Yttrium doped La-Ca-Mn-0 perovskite.-Phys.Rev.Lett.,1995, v.75, N 19, p.3541-3544.

378. Lorenz В., Heilman A.K., Wang Y.S., Xue Y.Y., Chu C.W., Zhang G., Frank J.P. High pressure and isotope effects on polaron hopping in Lao65Cao35Mn03. -Phys.Rev.B, 2001, v.63, p. 144405-1-6.

379. Archibald W., Zhou J.-S., Goodenough J.B. First-order transition at Tc in the orthomanganites.-Phys.Rev.B, 1996, v.53, p. 14445-14449.

380. Khazeni K., Jia Y.X., Lu Li, Crespi Vincent H., Cohen Marvin L., Zettl A. Effect of pressure on the magnetoresistance of single crystal Nd05Sr036Pb0i4MnO3.d.- Phys.Rev.Lett., 1996, v.76, p.295-298.

381. Miyano К., Tanaka Т., Tomioka Y., Tokura Y. Photoinduced insulator-to metal transition in a perovskite manganite.- Phys.Rev.Lett., 1997, v.78, p.4257-4260.

382. Нагаев JI.E. Физика магнитных полупроводников. Москва: Наука, 1979,-431с.

383. Нагаев Е.Л. Манганиты лантана и другие магнитные проводники с эффектом гигантского магнитосопротивления.-УФН, 1996, т. 166, с.833-858.

384. Uehara M., Mori S., Chen C.H., Cheong S.-W. Percolative phase separation underlies colossal magnetoresistance in mixed-valent manganites.-Nature, 1999, v.399, p.560-563.

385. Dagotto E., Moreo A. Theory of manganites: key role of intrinsic inhomogeneities.- J.Magn.Magn.Mater., 2001, v.226-230, p.763-768

386. Moreo A., Yunoki S., Dagoto E. Phase separation scenario for manganese oxides and related materials.- Science, 1999, v.283, p.2034-2040.

387. Khomski D. Phase separation, percolation and giant isotope effect in manganites.- Physica B, 2000, v.280, p.325-330.

388. Demin R.V., Koroleva L.I., Balbashov A.M. Anomalies of magnetostriction and thermal expansion in La0 7Sr03MnO3 perovskite.- J.Magn.Magn.Mater., 1998, v.l 77-181, p.871-872.

389. Abramovich A.A., Koroleva L.I., Michurin A.V., Gorbenko O.Yu., Kaul A.R. Relationship between colossal magnetoresistance and giant magnetostriction at the Curie point in Sm0 55Sro45Mn03 -Physica B, 2000, v.293, p.38-43.

390. Abramovich A.I., Koroleva L.I., Michurin A.V. Anomalies of magnetic, electric and elastic properties of Smi.tSr^Mn03 manganites due to phase separation.-J.Magn.Magn.Mater, 2003, v.258-259, p.319-322.

391. Mollah S., Huang H.L., Liu S.J., Ho P.L., Huang W.L., Huang C.W., Sun C.P., Lin J.-Y., Gou Y.S., Li W.-H., Yang H.D. Electronic and magnetic instability in Pro65Cao25Sro iMn03.- J.Magn.Magn.Mater., 2003, v.265, p.215-221.

392. Белов К.П.Магнитные превращения. Москва: Наука, 1960, -240с.

393. Никитин С.А. Магнитные свойства редкоземельных металлов и их сплавов, Москва: Изд-во МГУ, 1989, -248 с.

394. Седов B.J1. Антиферромагнетизм у-железа: Проблема инвара. Москва: Наука, 1987, с. 158.

395. Zener С., Heikers R.R. Exchange interactions.- Rev.Mod Phys., 1953, v.25, p.191-198.

396. Tauer K.J., Weiss R.J. Unusual magnetic structure of face-centred cubic Fe.-Bull.Amer.Phys., 1961, v.6, p.l25; Weiss R.J. The origin of "Invar" effect.-Proc.Phys.Soc., 1963, v.82, p.281-288.

397. Shimizu M., Hirooka S. Ferromagnetism and invar effect of fee 3d-alloys.-Phys.Lett.A., 1968, v.27, p.530-531; High-field susceptibility and temperature dependence of the magnetization for invar alloy.-1969, v.30, p. 133-135.

398. Kachi S., Asano H. Magnetic heterogeinity in the Invar alloy due to the concentration fluctuation.-J.Phys.Soc.Japan, 1968, v.25, p.285-286.

399. Wasserman E.F. The Invar problem.- J.Magn.Magn.Mater., 1991, v. 100, p.346-362.

400. Acet M., Gehrmann В., Wassermann E.F.,K.H.Andersen., Kulda J., Murani A.P., Wildes A. Large spin-fluctuations and moment-volume coupling in Fe in an FCC environment.- Physica B, 2000, v.276-278, p.728-729.

401. Menshikov A.Z. On the Invar problem.- Physica B, 1989, v. 161, p.1-8.

402. Palstra T.T.M., Nieuwenhuys G.L., Mydosh J.A., Helmolt R.B., Buschow K.H.J. Neutron diffraction and magnetostriction of cubic La(Fei^Al^)|3 intermetallic compounds.-J. Magn.Magn.Mater., 1986, v.54-57, p.995-996.

403. Palstra T.T.M., Nieuwenhuys G.L., Mydosh J.A., Buschow K.H.J. Mictomagnetic, ferromagnetic, and antiferromagnetic transitions in La(Fej.xAU)i3 intermetallic compounds.- Phys.Rev.B, 1985, v.31, p.4622-4631.

404. Palstra T.T.M., Werij H.G.C., Nieuwenhuys G.L., Mydosh J.A., De Boer F.R., Buschow K.H.J. Metamagnetic transitions in cubic LaCFe^AWn intermetallic compounds.- J.Phys.C:MetaI Phys., 1984, v.14, p.1961-1966.

405. Palstra T.T.M., Nieuwenhuys G.L., Mydosh J.A., Buschow K.H.J. Magnetic properties of cubic LatFe^AUn intermetallic compounds.- J.Appl.Phys., 1984, v.55, p.2367-2369.

406. Palstra T.T.M., Mydosh J.A., Nieuwenhuys G.L., Van der Craan A.M., Buschow K.H.J. Study of the critical behavior of the magnetization and electrical resistivity in cubic La(FeSi)i3 compounds.- J.Magn.Magn.Mater., 1983, v.36, p.290-296.

407. Ермоленко A.C., Щербакова E.B., Андреев A.B., Баранов Н.В. Магнитные фазовые переходы в сплавах La(Fe,Co,Al)i3. ФММ, 1988, т.65, р.749-757.

408. Medvedeva I.V., Ganin А.А., ShcherbakovaYe.V.,Yermolenko A.S., Bersenev Yu.S. Magnetic phase transitions in the system La(Fe,Co,Al)i3 at high pressures.- J.Alloys and Compounds, 1992, v. 178, p.403-412.

409. Медведева И.В., Ганин A.A., Сидоров B.A., Хвостанцев Л.Г. Барические производные температур Кюри новой инварной системы La(Fe,Co,Al)i3.-ФММ, 1993, т.76, с. 137-140.

410. Abd-Elmeguid М.М., Schleede В., Micklitz Н., Palstra Т.Т.М., Nieuwenhuys G.L., Buschow K.H.J. The stability of the ferromagnetic state in La(Fe086Al014)13 under high pressure . Solid State Commun., 1987, v.63, p. 177-180.

411. Ludorf W., Abd-Elmeguid M.M., Micklitz H. Pressure-induced instability of the Fe magnetic moment in an FCC-like environment : La(Fe0 esAlo 12)13--J.Magn.Magn.Mater., 1989, v.78, p. 171-175.

412. Nakamura Y., Hayase M., Shiga M., Miyamoto Y., Kawai N. Magnetic properties of Fe^CNii.tMn*)^ alloys under hydrostatic pressure.- J. Phys. Soc. Japan, 1971, v.30, p.720-728.

413. Min B.I., Youn S.J. Electronic structure of LaCoi3.- Phys.Rev.B, 1994, v.49, p.9697-9701.

414. W.E.Wallace Rare earth-transition metals permanent magnet materials. -Progress in Solid State Chemistry, 1985, v. 16, p. 127-162.

415. Mori K., Clark A.E., Masters O.D. Magnetostriction and thermal expansion of polycrystal R2Fel7compounds (R-rare earth).- J.Magn.Magn.Mater., 1983, v.3I, p.855-856.

416. Andreev A.V. Thermal expansion anomalies and spontaneous magnetostriction in rare-earth intermetallics with cobalt and iron.- in Handbook of Magnetic Materials Ed. by K.H.J.Buschow, Elsevier Science, 1995, v. 8, ch. 2, p.59-187.

417. Radwanski R.J., France J.J., Kropp H. Invar effect in rare earth intermetallic compounds. Physica B+C, 1988, v. 149, p.306-308; Physica B+C, 1977, v. 91, p.261.

418. Radwanski R.J., Franse J.J.M., Krop.K. Magnetovolume effect in the R2Fen intermetallics.- Acta Physica Polonica, 1985, v.A68, p.373-377.

419. Givord D., Lemaire R.Magnetic transition and anomalous thermal expansion in R2Fe17 compounds.- IEEE Trans. Magn., 1974, v. Mag-10, p. 109- 113.

420. Due N.H. Intersublattice exchange coupling in the lanthanide-transition metal intermetallics.- in Handbook on the Physics and Chemistry of Rare Earth. Ed. K.A.Schneider&L.Eyring, Elsivier Science, 1997, v.24, p.339-397.

421. Coey J.M.D., Allan J.E.M., Minakov A.A., Bugaslavsky Yu.V.Ce2Fei7: Mixed valence or 4/-band?- J.Appl.Phys.,1993, v.73, p.5430-5432.

422. Givord D.and Lemaire R. Magnetic structures of Ce2Fei7, Tm2Fei7, Lu2Fei7-compounds.- Proceedings Int.Conf.on Magnetism, ICM-73. Moscow:Nauka, 1974, v.3, p.492-496.

423. R. Plumier and M.Sougi- Diffraction study of helimagnet Ce2Fe)7 .Proceedings Int.Conf.on Magnetism, ICM-73. Moscow.Nauka, p. 487-491.

424. Medvedeva I.V., Arnold Z., Kuchin A.G., Kamarad J. High pressure effect on the magnetic properties and volume anomalies of Ce2Fei7.- J.Appl.Phys., 1999, v. 86, p.6295-6300.

425. Arnold Z., Prokhnenko 0., Medvedeva I.V., Kamarad J., Kuchin A.G. Effect of pressure on magnetization and magnetovolume anomalies of Ce2Fei7 compound.- Proceedings of the Intern.Conference AIRAPT-17, 1999, Honolulu, USA, Part 2., p.715-7I8.

426. Andreev A.V., Lindbaum A. Spontaneous magnetostriction of Ce2Fei7.-J.Alloys.Compounds, 2000, v.297, p.43-45.

427. Givord D., Lemaire R., Moreau J M., Roudaut E. X-Ray neutron determination of a so-called Th2Nii7-type structure in the Iutetium-iron system.- J.Less-Comm.Met.,1972, v.29, p.361-369.

428. Isnard O., Zach R., Niziol S., Bacmann M., Miraglia S., Soubeyroux J.-L., Fruchart D. J. Magn. Magn. Mater., 1995, v. 140-144, p.1073-1074.

429. Koyama К., Goto Т., Fujii H., Takeshita N., Mori N., Fukuda H., Janssen Y. Observation of new magnetic phase in Ce2Fei7 under high pressure and high magnetic fields.- J.Phys.Soc.Japan, 1998, v.67, p. 1879-1882.

430. Кучин А.Г., Ермоленко A.C., Храбров В.И. Магнитные состояния псевдобинарных сплавов Lu2Fe15 3Mi 7 и Ce2Fei53Mi 7 (M=Si и А1).- ФММ, 1998, т.86, с.276-280.

431. Prokhnenko О., Ritter С., Arnold Z., O.Isnard., Kamarad J., Pirogov A., Teplykh A., Kuchin A.-Neutron diffraction study of magnetic phase transitions in Ce2Fe17 compound under pressure.- J.Appl.Phys., 2002, v.92, p.385-391.

432. Prokhnenko 0., Goncharenko I., Arnold Z., Kamarad J.- Magnetism in Ce2Fei7 at pressures up to 70 kbar.- Physica B, 2004, v.350, p.63-65.

433. Gavigan J.P., Gavigan D., Givord H.L., Li J., Voiron D. 3d-magnetism in R-M and R2M14B compounds (M=Fe,Co; R=Rare Earth).-Physica B, 1988, v. 149, p.345-351.

434. Kamarad J., Arnold Z., Mikulina O., Algarabel P.A., Garcia-Land В., Ibarra M.R. Magnetovolume phenomena in Fe-rich R-Fe intermetallics.- High Pressure Sci.Technol., 1998, v.7, p.682-684.

435. Sidorov V.A., Khvostantsev L.G. Magnetovolume effects and magnetic transitions in the invar systems Fe65Ni35 and Er2Fei4B at high hydrostatic pressures.-J.Magn.Magn.Mater., 1994, v.129, p.356-360.

436. Jayaraman A. Fusion curve of cerium to 70 kbar and the phenomena associated with supercritical behavior of fee cerium.- Phy.Rev., 1965, v. 137, p.A179-A182.

437. Isnard O., Miraglia S., Fruchart D., Giorgetti C., Dartyge E., Krill G. X-ray absorption spectroscopy and the magnetic circular X-ray dichroism in Ce2Fe17N3.-J.Phys.:Condens.Matter., 1996, v.8, p.2437-2446.

438. Chaboy J., Marcelli A., Bozukov L. The influence of interstitial solution (H,N) on the cerium electronic state in Ce-Fe intermetallic compound: an x-ray absorption spectroscopy (XAS) study.- J.Phys.:Condens.Matter, 1995, v.l, p.8197-8210.

439. Kuchin A.G., Pirogov A.N., Khrabrov V.I., Teplykh A.E., Ermolenko A.S., Belozerov E.V. Magnetic and structural properties of Ce2Fe|7.tMnx compounds.- J.Alloys and Compounds, 2000, v.313, p.7-12.

440. Prokhnenko O., Arnold Z., Kamarad J., Medvedeva I., Kuchin A. Magnetovolume anomalies in Ce2Fei7.jMnt.- Low Temp.Phys., 2001, v.21, p.275-277.

441. Arnold Z., Prokhnenko 0., Medvedeva I., Kuchin A., Kamarad J., Pressure-induced ferromagnetic phase in Ce2Fe16Mn1 compound. J.Magn.Magn.Mater.,2001, v.226-230, p. 950-952.

442. Teplykh A., Pirogov A., Kuchin A., Prokhnenko 0., Ritter C., Arnold Z., Isnard 0. Magnetic field induced phase transition in СедРе^Мп^ compounds.-Appl.Phys.A., 2002, v.74, p.S577-S579.

443. Prokhnenko 0., Ritter C., Arnold Z., Isnard 0., Teplykh A., Kamarad J., Pirogov A., Kuchin A. Effect of pressure and Mn- substitution on magnetic ordering of Се2Ре17.,Мпл(х=0,1).- Appl.Phys.A., 2002, v.74, p.S610-S612.

444. Kamarad J., Arnold Z., Medvedeva I.V., Kuchin A.G., Metamagnetic behaviour and phase diagram of Lu2Fen under high pressure. J.Magn.Magn.Mater.,2002, v. 242-245, p. 876-878.

445. Prokhnenko 0., Ritter C., Medvedeva I., Arnold Z., Kamarad J., Kuchin A. Neutron diffraction study of Lu2Fen under high pressure.-J.Magn.Magn.Mater., 2003, v.258-259, p.564-566.

446. Arnold Z., Prokhnenko 0., Ritter C., Garcia-Landa В., Kamarad J. Pressure-induced non-collinear magnetic structure in Y2Fei7 compound.-ILL Millenium Symposium, Grenoble, 2001, Book of Abstracts, PD 8, p.63.

447. Никитин C.A., Терешина И.С., Панкратов Н.Ю., Терешина Е.А., Скурский Ю.В., Скоков К.П., Пастушенков Ю.Г. Магнитная анизотропия и магнитострикция интерметаллического соединения Lu2Fe17.- ФТТ, 2001, т.43, с. 1651-1657.

448. Kuchin A.G., Medvedeva I.V., Gaviko V.S., Kazantsev V.A. Magnetovolume properties of Y2Fe17.tMt alloys (M = Si or Al) .- J. Alloys and Compounds, 1999, v. 289, p.18-23.

449. Voronin V.I., Teplykh A.E., Medvedeva I.V., Kuchin A.G., Sheptyakov D.V., Glazkov V.P., Savenko B.N. Magnetic and structural properties of Y2F153Sii7 alloy under high pressure.- High Pressure Research, 2000, v. 17, p. 193-200.

450. Кучин А.Г., Коуров Н.И., Князев Ю.В., Клейнерман Н.М., Сериков В.В., Иванова Г.В., Ермоленко А.С. Корреляция между температурой Кюри и параметрами электронной структуры в сплавах Y2Fei7,Y2(Fe09Mo i)i7, М = Al and Si.- ФММ, 1995, т.79, с.41-47.

451. Kuchin A.G., Kourov N.I., Knyazev Yu.V., Kleinerman N.M., Serikov V.V., Ivanova G.V. and Ermolenko A.S. Electronic, magnetic, and structural properties of the alloys Y2(Fei.tMt)|7, where M = Al and Si.- Phys. Stat. Solidi (a) 1996, v.155, p.479-483.

452. Mohn P., Wohlfarth E.P. The Curie temperature of the ferromagnetic transition metals and their compounds.-J.Phys.F: Metal Phys., 1987, v. 17, p.2421-2430.

453. Knyazev Yu.V., Kuchin A.G., Kuz'min Yu.l. Optical conductivity and magnetic parameters of the intermetallic compounds R^e^M^ (R=Y,Ce,Lu; M=Al,Si).- J.Alloys.Compounds, 2001, v.327, p.34-38.

454. Jaswal S.S., Yelon W.B., Hadjipanayis G.C., Wang Y.Z., Sellmyer D.J. Electronic and magnetic structures of the rare-earth compounds R2Fei7N^.-Phys.Rev.Lett., 1991, v.29, p.644-647.

455. Sagawa M., Fujimura S., Togawa M., Yamamoto H., Matsuura Y. New material for permanent magnet on a base of Nd and Fe.- J.Appl.Phys., 1984, v.55, p.2083-2087.

456. Onodera H., Yamaguchi Y., Yamamoto H., Sagawa M., Matsuura Y., Yamomoto H. Magnetic properties of a new permanent magnet based on a Nd-Fe-B compounds (neomax).- J.Magn.Magn.Mater., 1984, v.46, p. 151-156.

457. Croat J.J., Herbst J.F., Lee R.W., Pinkerton F.E. Pr-Fe and Nd-Fe-based materials: A new class of high performance permanent magnets.- J.Appl.Phys., 1984, v.55, p.2078-2072.

458. Burzo E., Chelkowski A., Kirchmayr H.R.- in Magnetic properties of metals, ed. H.P.J.Wijn, Landolt-Bornstein, Springer, Berlin, New Series, 1990, v. 192, -469 p.

459. Cadogan J.M., Coey J.M.D., Gavigan J.P., Givord D., Li H.S. Exchange and CEF interactions in R2Fei4B compounds. J.Appl.Phys., 1987, v.61, p.3974-3976.

460. Herbst J.F. R2Fei4B materials: Intrinsic properties and technological aspects.-Rev.Mod.Phys., 1991, v.63, p.819-898.

461. Givord D., Li H.S., Moreau J.M. Magnetic properties and crystal structure of Nd2Fei4B. Solid State Commun., 1984, v.50, p.497-499.

462. Kirchmayr H.R. Permanent magnets and hard magnetic materials. -J.Phys.D:Appl.Phys., 1996, v.29, p.2763-2778.

463. Sinnema S., Radwanski R.J., Franse J.J.M., De Moori D.B., Buschow K.H.J. Magnetic properties of ternary rare-earth compounds of the type R2Fei4B.-J.Magn.Magn.Mater., 1984, v.44, p.333-341.

464. Pareti L., Solzi M., Bolzoni F., Moze O., Panizzieri R. 3d-magnetism in Y2Fe14.tMevB with Me = Co, Ni, Mn,Cr. Solid State Commun., 1987, v.61, p.761-766.

465. Bolzoni F., Leccabue F., Moze 0., Pareti L., Solzi M. Magnetocrystalline anisotropy of Ni and Mn substituted Nd2Fei4B compounds. -J.Magn.Magn.Mater., 1987, v.61, p.373-377.

466. Bolzoni F., Gavigan J.P., Givord D., Li H.S., Moze O., Pareti L. 3d- magnetism in R2Fei4B compounds. J.Magn.Magn.Mater., 1987, v.66, p. 158-162.

467. С.И.Новикова Тепловое расширение твердых тел. Москва:Наука, 1974, с.196-199.492.493.494.495.496.497.498,499,500,501.502,503,504,505,506

468. Sellmyer D.J., Engelhardt M.A., Jaswal S.S., Arko A.J. Electronic structure and magnetism of Nd2Fei4B and related compounds.-Phys.Rev.Lett., 1988, v.60, p.2077-2080.

469. Hasegawa R. Amorphous magnetic materials a history.-J.Magn.Magn.Mater., 1991, v.100, p.1-12.

470. Kakehashi Y. Magnetism in amorphous transition metals. -Phys.Rev.B, 1991, v.43, p.10820-10830.

471. Kakehashi Y. Magnetism in amorphous transition metals.II. -Phys.Rev.B,1993, v.47, p.3185-3195.

472. Medvedeva I.V., Barner K., Schiinemann J.-W., Heinemann K., Bersenev Yu.S., Ganin A.A. Pressure derivatives of Tc in amorphous (Feioo-^Mn^bPuCio alloys.- J.Magn.Magn.Mater., 1993, v. 124, p.293-297.

473. Heinemann K., Barner K., Medvedeva I.V. Magnetoresistance and Hall effect in ferromagnetic amorphous alloys (Feioo.lMnj75P15Cio .- Phys.Stat.Solidi (b),1994, v.185, p.455-464.

474. Kraus E., Barner K., Heinemann K., Kanomata Т., Medvedeva I.V., Mandal P., Gmelin E. Some thermal properties of amorphous (Feioo^Mn^PuCio ribbons.- Phys.Stat.Solidi (a), 1996, v. 157, p.449-454.

475. Kamarad J., Arnold Z., Schneider J., Krupicka S. Effect of pressure on the Curie temperature of metallic glasses (Ni^Fei.JsoPioBio.- J.Magn.Magn.Mater., 1980, v.15-18, p.1409-1410.

476. Heinemann K., Michaelsen C., Fieber M., Barner K. (Ре^Мп^Р^Сю an ideally mixed amorphous metallic class?- J.Magn.Magn.Mater.,1989, v.82, p.204-212.

477. Heinemann K., Barner K., Transport and magnetic properties of amorphous (Fei.tMnt)75PisCio alloys.- J.Magn.Magn.Mater., 1984, v.42, p.291-294.

478. Waseda Y and Chen H.S. A structural study of metallic glasses containing Boron (Fe-B, Co-B and Ni-B).- Phys.Stat.Solidi (a), 1978, v.49, p.387-392.

479. Fujiwara Т., Chen H.S., Waseda Y. On the structure of Fe-B metallic glasses of hypereutectic concentration.- J.Phys.F.: Metal Phys., 1981, v.l 1, p.1327-1333.

480. Wieser E. Differences in the radial distribution functions for metal-metal, metal-metalloid and metalloid-metalloid pairs in amorphous (Fei.xMn^)75Pl5Cio alloys.- J. Magn.Magn,Mater., 1979, v. 14, p.237-238.

481. Cochrane R.W., Harris R., Strom-Olson J.O., Zuckermann M.J. Structural manifestations in amorphous alloys.: Resistance minima. Phys.Rev.Lett., 1975, v.35, p.676-679.

482. Mikulina 0., Kamarad J., Arnold Z., Garcia-Landa В., Algarabel P.A., Ibarra M.R. Invar behaviour of Y2Fei7and Y2FeuTi single crystals: magnetic moment of Fe under pressure.- J.Magn.Magn.Mater.,1999, v. 196-197, p.649-650.