Влияние геометрии поверхности Ферми на распространение в металле упругих и электромагнитных колебаний тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

О}

НАЦИОНАЛЬНАЯ АКАДЕМИЯ НАУК УКРАИНЫ N ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ НИЗКИХ ТЕМПЕРАТУР ИМЕНИ Б. И. ВЕРКИНА

На правах рукописи УДК 539.2

СТЕПАНЕНКО Александр Михайлович

ВЛИЯНИЕ ГЕОМЕТРИИ ПОВЕРХНОСТИ ФЕРМИ НА РАСПРОСТРАНЕНИЕ В МЕТАЛЛЕ УПРУГИХ И ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ КОЛЕБАНИЙ.

01.04.07 - физика твердого тела

АВТОРЕФЕРАТ, диссертации на сонскание ученой степени кандидата физико-математических наук

Харьков - 1995

Диссертация является рукописью.

Работа выполнена в Физико-техническом институте низких температур им. Б. И. Веркина Национальной Академии Наук Украины

Научные руководители: доктор физико-математических наук, профессор В. Д. ФИЛЬ. доктор физико-математических наук, Е. В. БЕЗУГЛЫЙ

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук,

А. С. P02LABCKM.

кандидат физико-математических наук, A.B. ГОЛИК

Ведущая организация - Донецкий физико-технический институт КАН Украины

Защита состоится Ч lggg r в Ю

часов

на заседании Специализированного совета Д 02.35.02 при Физико-техническом институте низких температур им. Б. И. Веркина HAH Украины (310164, г.Харьков - 164, пр.Ленина, 47)

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Физико-технического института низких температур им. Б. И. Веркина HAH Украины.

Автореферат разослан "2- '^-'-OAaj-Sn iggs г.

Отзывы на автореферат в двух экземплярах с подписью, заверенной Гербовой печатью, просим направлять по адресу; 310164, г.Харьков - 164, пр.Ленина, 47, ФТИНТ HAH Украины.

ученому секретарю Специализированного совета Д 02.35.02

\

Ученый секретарь Специализированного совета доктор.физико-математических наук

А. С. Ковалев

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Как правило, для оценки электронного отклика металла на высокочастотное упругое или электромагнитное поле достаточно воспользоваться простейшей сферической моделью поверхности Ферми ШФ). Но имеются ситуации, когда учет геометрических характеристик ПФ принципиально необходим. В первую очередь зго относится к плоским образованиям на ПФ, оказывающим значительное влияние на распространение звука. С другой стороны, общая форма ПФ, например, сплюснутость вдоль одного из направлений, может определить возможность наблюдения при разумных условиях в металле елабозатуханядих магнитоплазменных волн.

Основным предметом исследований данной работы является изучение взаимодействия звука с электронами плоского участка поверхности Ферми.

В квазидвумерных металлах, какими являются, в частности, высокотемпературные сверхпроводники, ПФ наверняка представляют: собой цилиндрические образования» для которых влияние плоскостности может быть очень существенным. В настоящее время проведение подобных исследований в этих объектах вряд лн возможно из-за их недостаточной чистоты. Но уже сегодня исследование плоских участков ПФ на монокристаллах высокочн-стых металлов могут дать представление о влиянии таких особенностей ПФ на кинетические свойства двумерных металлов, что в значительной мере н определяет актуальность темы диссертации.

Очень важным является вопрос о реальности сукэствования обхгирных плоских участков на ПФ обычных металлов, поскольку в трехмерном случае, в отлнчне от двумерного, каких либо особых соображений о необходимости их возникновения не существует. Наши знания об энергетическом спектре металлов в настоящее время таковы, что достаточно хорошо известны топология и общий вид ПФ, есть уверенность в существовании на ПФ многих металлов линий параболических точек и их пересечений - уплопданий. Однако до сих пор точность зонных расчетов недостаточна для того, чтобы утверждать, что эти образования занимают достаточно больную плоцадь и могут дать заметный вклад в кинетику металла.

К моменту начала исследований было опубликовано доста-

3

точно больше количество теоретических работ £1-3к в которых были обсуждены некоторые аспекты взаимодействия звуковых волн с электронами участков ПФ нулевой кривизны различного типа - плоскость, цилиндр, параболическая точка- Было показано, что наличие ПУ приводит к сильному возрастанию электронного вклада в поглощение и скорость звука, а также к резкой анизотропии угловых зависимостей этих величин. Предшествующие экспериментальные данные качественно подтвердили вкд ожидаемых температурных зависимостей, однако данные по анизотропии угловых зависимостей отсутствовали, что не позволяло однозначно связать наблюдаемые эффекты с проявлением уплощения и не давало возможности определить местоположение этого уплощения на ПФ.

Цели и задачи работы:

1. Изучение деталей электронного вклада в скорость и затухание звука и выделение таких особенностей, которые однозначно позволяли бы связать их с проявлениями ПУ и тем самым доказать реальность существования плоских участков на ПФ обычных металлов. х

2. Анализ различных механизмов взаимодействия звука с электронами ПУ, в частности, определение соотношения между деформационным и полевым вкладами.

3. Изучение влияния сверхпроводящего перехода на характеристики взаимодействия звука с электронами ПУ.

4. Определение местоположения ПУ на ПФ и его размеров.

5. Изучение отклика металла с ПУ на электромагнитное возмущение.

Научные результаты н положения, выносимые на защиту.-

1. Разработан метод изучения геометрических характеристик ПФ, сочетающий возможность высокоточного измерения экстремальных размеров с одновременным определением знака носителей заряда. Уточнены размеры основных листов ПФ галлия, доказано существование электронной группы 9е(Т) вместо предполагавшейся ранее дырочной 6МТ).

2. Доказана реальность существования практически плоских образований на ПФ расположенных в тестой дырочной зоне. Оценены размеры плоского участка.

3. Установлено, что в нормальвом металле с плоским участком ПФ на низких частотах резонансные особенности дзформа-4

«ионного вклада в поглощение и скорость звука полностью компенсируются вкладом вихревых электромагнитных полей, сопро-воагдакжзих звуковую волну.

4. Подтверждено существование в сверхпроводнике с ПУ ПФ новой ветви коллективных колебаний- слабозатухакщей электромагнитной пучковой волны, проявляющейся в ее резонансном взаимодействии с упругой волной.

5. Впервые в "хорошем" металле изучено распространение альфвеновских магнитоплазменных колебаний. Обнаружено хорошее совпадение измеренных скоростей альфвеиовских волн с расчетными значениями. Возможность наблюдения альфвеновских волн в сравнительно небольших магнитных полях обусловлена как симметрией циклотронных орбит, так и значительной сплюснутостью ПФ в одном из направлений.

Большинство из приведенных экспериментальных результатов получено впервые, что определяет научную новизну исследований.

Научное и практическое значение работы.

Научная значимость полученных в диссертации результатов заключается в первую очередь в экспериментальном подтверждении реальности существования ПУ на ПФ трехмерного металла и в обнаружении нового типа коллективных колебаний в сверхпроводнике, обусловленных проявлением уплощений. • Определенный интерес представляет также н преодоление "висмутового барьера" в изучении распространения в металлах альфвеновских волк. Практическую ценность имеет новая методика изучения геометрических размеров ПФ, приближающаяся по точности к квантовоосцнлляцнонным явлениям, но гораздо более простая в интерпретации.

Результаты исследований, составившие содержание диссертации, продли апробацию на 10 Всесоюзной акустической конференции (Москва, 1983); 24 Всесоюзном совещании по физике низких температур (Тбилиси, 1886); XII Всесоюзной конференции по акустсзлехтраннке и квантовой акустике (Саратов, 1883); хш Всесоюзной конференции по акустозлектроннке н квантовой акустике (Черновцы, 1888); и опубликованы в 6 печатных работах, список которых приведен в конце автореферата.

Личккй вклад автора в получение научных результатов. Все основные экспериментальные результата диссертации полу-

чены автором самостоятельно. Научные руководители В. Д. Филъ и Е.В.Безугльгй принимали участие в постановке задач исследований, обсуждении экспериментальных результатов и их интерпретации.

Структура и объем работы. Диссертация состоит из введения, пяти глав, заключения и списка цитированной литературы, включающего 44 наименования. Полный объем работы составляет 136 страниц, включая 43 рисунка и 2 таблицы.

Во введении обоснована тема диссертации и ее актуальность, определены цель работы и основные результаты, выносимые на защиту. Кроме этого во введении содержится качественный анализ влияния ПУ на распространение звука в высокочистом металле, основанный на результатах теоретических работ с 1 -33. Описана структура диссертации и представлен список опубликованных работ.

Первая глава диссертации посвящена описанию экспериментальных установок, использовавшихся для проведения исследований настоящей работы. Описана оригинальная методика измерения экстремальных размеров ПФ с одновременным определением типа носителей заряда, сочетающая метод электронного переноса звука в магнитном поле с 43 с отсечкой циклотронных орбит с рис. 15, и обеспечивающая точность измерения размеров больших листов ПФ т! у,. Также описаны методики обработки образцов, система компьютерной развертки и регистрации магнитного поля, меры по. По. контролю и компенсации внешних магнитных полей.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ.

П

\

Рнс.1. П - пьезопреобразователь.

Вторая глава диссертации посвящена детальному исследо-. ваши» ПФ галлия. Обсуждаются особенности эксперимента. Проведено подробнее сравнение полученных экстремальных размеров с тюдедышми с53 и с данными, полученными другими экспериментальными катодами £6-8J,

Наибольший интерес вызывает взтвь, очень хорош совпа-датощал с размерами центрального сечения еь "монстра" плоскостью ka.kc. В области углов 45-52° от оси ka электронный перекос звука, соответствугадай этому размеру, очень интенсивен и достигает нескольких процентов от уровня основного сигнала. 8 этой же области углов уверенно регистрируется перенос по цепочке из двух орбит. Аномально большая величина переносимого сигнала объясняется наличием на эффективной зоне при q й ь довольно обпирного уплощения, размеры которого существенно превыиают площадь обычного "пояска" эффективных электронов.

Иащи данные определенно указывают также на существование малой электронной группы 9ист> вместо дырочной еьсто.

В целом оказалось, что экспериментальные размеры шестой дырочной зоны "монстр" в основном хорошо согласуются с моделью Рида, в то время как размеры электронных зон 7&CL5 и зесь> систематически на 10-15« больше модельных. Это расхождение вполне объяснима с точки зрения тех критериев, которые были приняты при конструировании полуэмпирического псевдопотенциала. Мы полагаем, что полученные в настоящей работе данные могут служить основой для более точного определения параметров псевдопотенциала галлия.

Третья глава посвящена изучению взаимодействия продольной акустической волны с электронами уплощенного участка ПФ галлия в нормальном состоянии. Выводы предыдущей главы, а также обнаруженный в работе с9) резкий температурный рост электронного вклада в затухание («/qj и скорость CóS/S3 высокочастотной звуковой волпы с волновым вектором ч, направленным вдоль кристаллографической оси ь галлия, указывали на возможность существования плоского участка поверхности Ферми вблизи зоны эффективного взаимодействия электронов со звуком <а. Однако надежных экспериментальных доказательств, что эти особенности связаны с плоским участком, получено не было. 6 связи с этим наибольший интерес представ-

ляет изучение угловых зависимостей затухания и скорости звука, снятых при отклонении ч от оси симметрии в масштабе углов V -

Согласно первоначальным оценкам 133, в этом случае надо было ожидать довольно резких зависимостей резонансного типа (т. е. максимум в затухании н ь- - образное поведение скорости звука). Однако в г-3' был учтен только деформационный вклад во взаимодействие, в то время как учет электромагнитных полей 401 приводит к устранению особенности резонансного типа в области однозлектронного резонанса, хотя в целом угловая зависимость ожидается достаточно резкой.

Интересным результатом работы 403 является также предсказание возможности распространения в металле с ПУ слабозатухающей электромагнитной пучковой моды в нулевом магнитном поле, взаимодействие которой с упругой волной должно привести к возникновению резонанса в области пересечения дисперсионных кривых упругой и пучковой мод. К сожалению, область существования пучковой волны ч<5ь > 1 (<ч - волновое число,

Лоняоновская глубина проникновения) в настоящее время для эксперимента вряд ли доступна, т.е. в угловых зависимостях «-'ч и не следовало ожидать существования особенностей резонансного типа.

О^Д^хЮ'

з-

>

г 1 о

ОС/^дБ/Б Х10

Ь)

-1-1-г-1-1-1-г

О 0,5 1,0 1,5 0 0,5 1,0 1,5

Рис.2

Зависимости поглощения и скорости от угла <р между а и ь измерялись г; шагом 13'. На рис.2 представлены эксперимен-8

тальные угловые зависимости «-''ч(-) и asxs(* ), полученные при отклонении вектора q от оси ь в двух плоскостях симметрии, содержащих кристаллографические оси «,ь а) и <=,ь в), на частоте 257 МГц. В приведенных данных для отклонения ч в плоскости а,ь, а также результатах, полученных на других частотах, четко просматривается общая тенденция, заключающаяся в быстром спаде электронного вклада в скорость звука при ■й >зо- и в более медленном уменьшении затухания при увеличении угла отклонения. Таким образом, поведение экспериментальных зависимостей качественно совпадает с результатами расчета, из которых следует практически монотонная угловая зависимость «'"q и а также значительно более быстрый спад as.-'S (- у ), чем «^я (- v'z). Сколько-нибудь резкие резонансные особенности в «^ч отсутствуют. Значения AS---S спадают до уровня ~ , соответствующего электронному вкладу в случае ПФ общего вида, и никаких больиих отрицательных значений as/s, отвечающих деформационному механизму £33, не наблюдается. При отклонении ч в плоскости ь>с _ угловые 'зависимости а/q и ¿S/-S гораздо более плавные, что позволяет считать направление скорости электронов ПУ близким К ОСИ а.

Совокупность полученных экспериментальных данных свидетельствует о том, что в галлии вблизи эффективной зоны взаимодействия для звуковых колебаний с q к ь существуют достаточно обшрные уплощенные участки. Оценки, сделанные по величине вклада ПУ в asxs, показали, что относительная площадь ПУ с= sny/ s^ достаточно велика ( С > 4% ).

В совокупности с результатами второго раздела, можно сделать вывод о том, что обсуждаемый ПУ принадлежит к шестой дырочной зоне, поскольку именно под таким углом к оси а направлены скорости электронов, обеспечивающие интенсивный перенос по цепочке орбит. Из измерений магнитополевых зависимостей «•'q и as/s в области полей - 13 удалось также оценить линейные размеры ПУ.

Четвертая глава диссертации посвящена изучению взаимодействия продольной акустической волны с электронами ПУ ПФ в сверхпроводнике. Согласно теоретическим расчетам, основанным на общей схеме описания взаимодействия звука с электронами в анизотропных сверхпроводниках t И J. при переходе металла в сверхпроводящее состояние распространение слабозатухакйцях

пучковых волн вблизи критической температуры становится возможным в области частот, обычно используемой в акустическом эксперименте и отвечающей их сильному затуханию в нормальном состоянии. Формальной причиной этого является то, что к мнимой части проводимости нормального металла 1ч2бг добавляется больиое диамагнитное слагаемое ivгP¡¡>^~я^ где <=Э=2С т-т^э/т^ -плотность сверхпроводящего конденсата. При этом обеспечивается бездиссипативный перенос электромагаитного возмущения на расстояния, существенно превышающие длину экранирования <5, определяемую диссипативным вкладом нормальных электронных возбуждений. Кроме этого, закон дисперсии электромагнитной волны (ЭНВ) начинает зависеть от температуры.

+ рв , _ Т - Ч ш = у---—_ ; з р = а

I с + счб + р ' в тк

^ ь ' в

Это означает, что при определенных условиях дисперсионные кривые упругой волны и ЭМВ могут пересекаться, что приводит к их резонансному взаимодействию.

На рис.3 представлены температурные зависимости поглощения и скорости при разных углах скольжения (Р = 257 МГц).

Характерными особенностями является наличие вблизи Тк резкого спада в скорости звука и появление узкого максимума в затухании. В окрестности резкого спада скорости иногда наблюдается некоторое ее возрастание^

При углах <? - 0.25 - 0. 5° амплитуды особенностей максимальны, а далее с увеличением <с они быстро спадают.

Из приведенных результатов видно, что при наличии экстремума в затухании его положение всегда совпадает с серединой "скачка" в скорости звука, форма которого в целом соответствует поведению дисперсии вблизи линии резонансного поглощения. Это подтверждает резонансный характер особенностей.

Таким образом, полученные результаты показывают, что в сверхпроводящем металле с плоским участком ПФ существует новая для сверхпроводников ветвь коллективных колебаний - слабозатухающая электромагнитная пучковая волна с зависящим от температуры спектром. Экспериментально она себя обнаруживает через резонансное взаимодействие с упругой волной, в скорости а затухании которой вблизи критической температуры возникают особенности резонансного типа. 10

-1-1-г-1-■-1-Г*

Тк

д«Шм

»5/5*

0 -0,1

У--0,5

о?

1,04

-6Д-

)

-од

■0,5

/Г**

У--

-0,5

I,

Об 1.02 -г и

т-1-1-1---»-1-■-Г—Г-

),оЦ »,06 ьо& т,К

. Рис. 3

Пятая глава диссертации посвящена исследованию распространения в "хорошем" металле (галлии) альфвеновской волны. Это еще один пример, показывающий, что учет геометрии ПФ может оказываться важным для распространения в металле ЗМВ.

При отсутствии инфнннтных траекторий для поверхности Ферми произвольного вида дисперсношгэе уравнение магнито-плазменной волны альфвеновского типа, распространяющейся вдоль магнитного поля, направленного по оси симметрии не ниже Сд. имеет вид

у а

г

н"

С1 +

р =

где ^ - частота релаксации, ^ _ проекция (Теркиевскоя скорости на направление н, Дрх = 'р - р7_ рх - проекция импульса на ось, ортогональную Е н н> черта сверху обозначает усреднение' по орбите, а угловые скобка - усреднение по Рц .

Второе слагаете связано с затуханием Ландау и для оп-

11

ределенной симметрии ПФ и некоторых направлений оно обращается в нуль. При этом затухание альфвеновской волны остается чисто релаксационным. Последнее будет тем меньке, чем меньез т.е. при больпай скорости альфвеновской волны Наиболее характерным признаком, позволявши идентифицировать альфвенсвскке волны в зхсперимзнте, является линейное по И-1 изменение фазы $ = ч'Ц сигнала, просодсгго образец толщины Ц в магнитном поле. Такое поведение фазы и представлено на Рис.4, свидетельствующем о возбуждении алъфвеновс-кой волны, обладакяззй заметной анизотропией скорости.

£ 40

со

Т = 1.5К. 1- ЗНГц

н » нооз

Е II СООН

Н II С1001

Е 8 С 0013 3- ЗЫГц

Н II С0013

Е II [100Э

0.02

0.06

О.ю

-I

н ,

кЬ

-I

0.14

Рис. 4

Изкзршне производилось двумя методами. Гшрвыа из них за&лгэчзлся в измерении наклона кависигккгш Фглоы сигнала от толщакы образца в постоянном кагпатном поле . ЛБъфвенсвс-кая скорэсть кпаит бшъ такке найдгаа кз наклона приведенных ва" Рис. 4 еавксииостей нормированного па ^ изменения фазы. Результата обоих методов измерения л<д представлены в Табл.1 и с&шрухавакгг достаточно хорозее совпадение.

В правей колонке табл.1, представлены расчетный значе шш покупанные на основании кадгли ПФ галкня с 53.

Ц/дрю* результаты свидетельствуют о том, что наблюдение алЫрзапвЁС&щ боли возможно не только в полуметаллах типа 12

Геометрия Альвеиовская скорость. Ю^см'свк {К » 14.в кЗ)

эксперимента Из Из $(H_i) Расчет при vp _ » 7.9-107СК/С

н ¡J tlOOJ Е jj toon 4,о ± о,г 4,13 ± 0,04 4,13

н ¡} toon Е g tlOOJ Э, 4 ± 0,15 3,42 ± 0.04 3,40

Табл.1

Bi. но и в обычнкх металлах при надлежавзм выборе геомгтрин эксперимента. В случае "За основным фактором, обеспечиваем высокие значения и малое релаксационное затухание, является сильная сплюснутость его поверхности Ферми вдоль оси ь. Важным результатом можно считать совпадение их измеренных скоростей с расчетными величинами. Зависимость скорости аль-Фвеновскоа волны от температуры позволяет восстановить параметры злектрон-злектрокного и злектрон-фонокиого рассеяния, хоропо согласуюгцнеся с результатами других измерений.

В заключении приведены основные результаты и выводы диссертационной работы.

Основнн результаты диссертации опубликованы в работах;

1. Безуглыя Е.В., Денисенко В. И., Степаненко А. М. , Филь В. Д. Об отклонении от формулы БКШ для затухания звука в анизотропном сверхпроводнике. ФНТ, 1983, 9. N1. 93-96.

2. Безуглкй Е. В.. Степаненко А. Н., Филь В. Д. Взаимодействие акустической волны с электронами уплощенного участка юверхностя Ферми. I• Нормальные металлы. ФНТ, 1987. 13, N3, 246-аео.

3. Безуглкй Е.В., Степакенка А. Н., Филь В. Д. Взаккодеа-ггеке акустической волны с электронами упрощенного участка юверхнсстн Ферма, и • Возбуждение лучковой электромагнитной галны в сверхпроводнике. ФНТ, 1987, 13. >'7, 713-7244. Степаненко А. Н. , Филь В. Д. Новые данные о поверхности Ферми галлия. ФИТ. 1988, 14. N12, 1205-1273.

•5. A.c. 13S973S, СССР MXH3G Ol N£9,-00. Способ определена энергетического спектра проводников. Степаненко А. М., >иль В. Д. Опубл. 15.12.87. Бюл.М4е.

6. Безуглый Е.В., Бурма Н.Г., Дейнека Е. Ю. , Степанен-ко A.M., Фнль В.Д. Альфвеновские волны в галлии. ФНТ. 1994, 20, т. 954-960.

ЛИТЕРАТУРА

1 • Ахиезер А. И. О поглощении ультразвука в металлах, ЖЗТФ, 1938 , 8, N12, 1330-1339.

2. Конторовнч В. И. Уравнения теории упругости и дисперсия звука в металлах, ЖЭТФ.-1963.-45,вып.5.-С. 1638-1653.

3. Конторовнч В. М. Динамические уравнения теории упругости в металлах. УФН.-1984.-142. вып. 2.-С. 265-307.

4. Фнль В. Д., Бурма Н. Г. , Безуглый П. А. Перенос звукового поля электронами проводимости в галлии. Письма в ЖЭТФ, 1976. 23, вып. 8, с. 428-432.

5. Reed W. A. Sand structure and Fermi surface of gallium by the pseudopotential method. , Phys. Rev. , 1989,1S8,N3,p. 11841192.

6-Fultumoto A. » Strandberg M. W. P. Fermi surface in gallium determined from the radio-frequency size effect. Phys. Rev. ,1967,136. N3,p. S35-693.

7-Alque C. ,Lewiner J. Acoustic geometric and acoustic-cyclotron resonance, in gallium. Phys. Rev. B. ,1972,6, N12, p.4490-4S02.

в- Animal u А. О. E. .Heine V. ,Phil. Mag. ,1983,12,p. 1249.

9- Филь В. Д. , Денисенко В. И. , Безуглый П. А. В кн. xxi Всесоюзное совещание по физике низких температур. Тезисы докладов. Харьков, 1980, ч.ш. с. 99.

10. Безуглый Е.В. Аномальный скин-эффект и слабозатуха-юпдае волны в металлах с локальными уплощениями поверхности Ферми. ФНТ. -1983. -9,вып. 5. -С. 543-547.

11. Безуглый Е. В. Уравнения теории упругости и особенности поглощения н дисперсии скорости звука в анизотропных сверхпроводниках. ФНТ, 1983, 9, М, 15-28.

Stepanenko A, M. The influence of the Fermi surfos geometry on propagation of elastic and electromagnetic waves iri metal.

The thesis for obtaining the Candidate degree of science, physics and mathematics, speciality CI . 04. 07 - physics of the solid state, B.I.Verkin Institute for Low Temperature Physics and Engineering, Kharkiv, Ukraine, 1QQS.

The thesis coritaines experimental c-onfirmation of existing flat sections- of Fermi surface? in 3-D metals. A new type of collective waves in superconductor, atributed to this' flat sections, was found. For the first time the propagation of the Alfven-type waves- in-"good" metal was studied. A new method for studing of the For-mi surface geometrical suses was developed, beeing nearly as accurate as quantum—oscillation method, but more simple in interpretation, and beeiri^ of much , prac ti c.-al interest.

Степаненко О. И. Вплнв геометр! i поверий Фермi на роз-повтадження в металл пруаашх та електромагн i тних колпвань.

Дисертацхя на 'здобуття вченого ступеи» кандидата ф1зн-ко-математичних наук за фахом 01.04.07 - ф!знка твердого Ti-ла, Ф1зико-техн1чний 1и-тут низьких температур !м.Б.I. Верона НАН Украхви, Харк!в,1995.

Захтдаеться днсертац!я, яка мхетить, в першу чергу, експерименталъне п1дтвердження реальност! зсиування плоских д1лянок на поверхнi Ферм! TpuMipimx метал!в. Також виявлении новая тип колектнвних коливань в надпров1днику, обумовленяй вплнвом цнх площин. Вперше в "доброму" металi вивчено роз-повскщження альфвен t всъких хвиль. Практнчний iirrepec мае нова методisa внвчення геометричних розм!р!в Г!Ф, яка наближа-еться по точност! до квантовоосц! ляцШшх явищ, але набагато прост!иа в 1нтерпетацИ.

Клшчов! слова;

поверхня Ферм!, плоек! д!лянкн, надпрегидннк, альфве-

швська хвиля.