Влияние легирующих атомов, радиационных дефектов и их диффузии на диссипативные свойства дислокаций тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.14 ВАК РФ

ctj).

ВВЕДЕНИЕ.'.

I. ВОЗДЕЙСТВИЕ РАДИАЦИОННОГО ОБЛУЧЕНИЯ НА УПРУГИЕ И НЕУПРУГИЕ СВОЙСТВА МЕТАЛЛОВ

1.1. Феноменология дефектообразования на начальном этапе

1.2. Дальнейшие этапы дефектообразования и пространственное распределение радиационных дефектов

1.3. Неупругое дефектообразование в матрице материала

1.4. Конфигурации точечных дефектов, кластеры и скопления радиационных дефектов

1.5. Отжиг радиационных дефектов

1.6. Взаимодействие радиационных дефектов с дислокациями и примесными атомами и влияние этого взаимодействия на свойства облученных металлов

1.7. Постановка задачи

II. ВЛИЯНИЕ НЕЙТРОННОГО ОБЛУЧЕНИЯ НА ИЗМЕНЕНИЕ ВНУТРЕННЕГО ТРЕНИЯ И МОДУЛЯ УПРУГОСТИ МЕДНЫХ СПЛАВОВ.

2.1. Исследуемые сплавы, их химический состав, микроструктура

2.2. Условия эксперимента и его аппаратурное обеспечение

2.3. Основные экспериментальные результаты

2.3.1. Дозовые зависимости величин внутреннего трения и модуля упругости медных сплавов

2.3.2. Влияние температуры на изменение внутреннего трения исследуемых сплавов во время и после облучения

2.3.3. Влияние амплитуды деформации на изменение внутреннего трения исследуемых сплавов во время обличения

2.3.4. Амплитудные зависимости величины внутреннего трения медных сплавов до и после облучения

2.3.5. Временные зависимости величины внутреннего трения исследуемых сплавов

Актуальность работы. Развитие атомной энергетики поставило многочисленные проблемы практически перед всеми естественными науками. В частности, множество новых задач приходится решать и молекулярной физике.

Известно, что молекулярная физика во многом является научной основой современного материаловедения и указывает пути создания технически важных материалов с требуемыми физическими свойствами. Среди физических свойств тел, изучаемых молекулярной физикой,важнейшее место занимают механичеокие свойства (упругость, неупругость, вязкость, пластичность и прочнооть), определяющие способность тел сопротивляться действию внешних сил.

При выборе конструкционных материалов для технологических каналов атомных реакторов и для оболочек твэлов основным критерием в большинстве случаев являются их механические свойства. Изменение же механических свойств облучаемых материалов зависит, в основном, от особенностей взаимодействия дислокационной структуры оо сложными комплексами дефектов радиационной природы. Кинетика поведения радиационных дефектов в матрице материала и в области дислокации в конечном итоге во многом определяет физические свойства облученных материалов.

Возникновение дефектов радиационной природы обусловливает изменение движения частиц в материале, в значительной степени радиационное облучение влияет на силы взаимодействия между молекулами, атомами и ионами тел, вызывает появление новых силовых полей.

Радиационное облучение металлов и сплавов приводит исходный материал в новое состояние: изменяются кристаллофизические параметры, появляются дефекты радиационной природы, изменяются особенности движения частиц, возникают новые виды взаимодействия между атомами и дефектными областями облучаемых металлов.

Взаимодействие собственных дислокаций с радиационными дефектами приводит к их перераспределению в области матрицы. Поскольку межузельные атомы и вакансии существенно влияют на упругие и неупругие свойства твердых тел, то их возникновение в материале приведет к изменению внутреннего трения и модуля упругости материала, в частности, их составляющих, обусловленных взаимодействием с дислокациями и другими структурными неоднородностями. Изменение указанных величин вызвано следующим: I) присутствие дефектов радиационной природы обусловливает изменение подвижности дислокации, границы зерна и других структурных несовершенств; 2) собственные упругие поля радиационных дефектов влияют на особенности диффузионных процессов в кристалле, что может привести к изменению величины раосеиваемой энергии в твердом теле; 3) наличие радиационных дефектов в материале, их подвижность и перераспределение в поле внешних напряжений также вносит дополнительный вклад в рассеивание энергии.

Дислокации и примесные атомы в значительной степени влияют на подвижность дефектов радиационной природы в области дислокации и в матрице материала, изменяя величины внутреннего трения в процессе радиационного облучения и механические свойства облучаемого материала. Указанные взаимосвязи изучены недостаточно. Таким образом, исследование кинетики поведения радиационных дефекн тов в облучаемом материале, влияние на рассматриваемую кинетику собственных дислокаций, типа и концентрации примесных атомов является в настоящее время весьма актуальной задачей. Указанные исследования обычно проводят на модельных материалах, имеющих заранее созданные структурн и заданный оостав, на которых за сравнительно короткие сроки облучения можно получать ощутимые эффекты. В этом отношении конструкционные реакторные материалы для постановки физического эксперимента менее подходят, так как имеют значительное количество неконтролируемых примесей и требуют для получения измеряемых эффектов больших флюенсов. В настоящей работе эксперименты проведены на медных сплавах, содержащих строго дозированное количество задаваемых примесей. Медные сплавы имеют еще и то преимущество, что полученные на них результаты можно сравнить с данными многих других работ.

Задачи работы заключаются в следующем.

1. Экспериментально изучить на основе методики внутреннего трения кинетику диффузии радиационных дефектов в области дислокации в медных сплавах с дозированными и известными примесями в достаточно широком температурном интервале 172-1300 К.

2. Исследовать влияние температуры, амплитуды деформации, типа и концентрации примесных атомов на кинетику взаимодействия дефектов радиационного типа о дислокациями и атомами примесей.

3. На основе экспериментальных данных, полученных методами внутреннего трения и электронной микроскопией, путем теоретического анализа оценить диффузионную подвижность радиационных дефектов в области дислокации, определить энергетические параметры и особенности структуры дислокационного ядра.

Научная новизна. В настоящей работе:

1. Впервые систематически изучены временные и амплитудные зависимости и зависимости от флюенса нейтронного облучения величины внутреннего трения и модуля упругооти сплавов на основе меди.

2. Исследовано влияние типа и концентрации примесных атомов, а также температуры и амплитуды деформации на кинетику поведения радиационных дефектов в ядре дислокации. Показано,что изменения внутреннего трения и модуля упругости исследуемых оплавов при облучении, а также амплитудные и временные зависимости этих величия прежде всего обусловливаются кинетикой диффузии дефектов радиационного типа в области дислокации, а также непосредственным дефектообразованием в этой облаоти.

3. Впервые предложена методика определения типа и концентрации примесных атомов, основанная на однозначном соответствии между изменением величин внутреннего трения и модуля упругости сплавов при радиационном облучении и типом и концентрацией введенной в сплав примеои. Причем, точность методики возрастает с уменьшением концентрации примеси.

4. Обнаружен новый эффект диссипации вводимой энергии. На основе исследования амплитудных и временных зависимостей величин внутреннего трения и модуля упругости показано, что он обусловлен перераспределением радиационных дефектов вдоль дислокационного ядра в переменном упругом поле. На основе предложенной модели показано, что аналогичный процесс можно наблюдать и на других структурных неоднородноетях дислокационной природы, например, на границах зерен.

5. Предложены оригинальные модели, позволяющие описать подвижность радиационных дефектов в дислокационном ядре. Оценены коэффициенты диффузии межузельных атомов вдоль трубки дислокации, определены энергетические параметры ядра. Выдвинуто предположение о возможности нахождения радиационного дефекта в дислокационной трубке в разных энергетических состояниях.

Практическая ценность. Работа выполнялась в соответствии с приказом министра авиационной промышленности СССР и министра высшего и среднего специального образования РСФСР Л 186/390 (август 1979 г.).

Разработана автоматическая установка для измерения величин внутреннего трения и модуля упругости металлов в условиях радиационного облучения. Впервые проведены исследования влияния типа и концентрации примесных атомов на изменение упругих и неупругих свойств меди, на основе чего предложена новая методика определения типа и концентрации примеоей в высокочистых металлах и сплавах. Иоследованы особенности взаимодействия нейтронного облучения и радиационных дефектов с имеющимися дефектами облучаемого металла. Предложена новая кинетическая модель поведения дефектов радиационной природы в области дислокации.

Результаты выполненной работы привели к новым представлениям о структуре дислокационного ядра, позволили определить его энергетические параметры. Основываяоь на известных концепциях, показано, что радиационное облучение может являться дейотвенным инструментом для исследования собственных структурных неоднород-ностей облучаемого материала и их влияния на его упругие, неупругие и механические свойства. Результаты исследований помогают глубже понять природу легирования металлов и влияния его на поведение механических овойотв материала при нейтронном облучении.

Апробация работы. Результаты диссертационной работы доложены на областной научно-технической конференции "Молодые ученые и специалисты Куйбышевской области - 60-летию ВЛКСМ",Куйбышев, 1978 г.; IX Всесоюзной конференции по физике прочности и пластичности металлов и сплавов, Куйбышев,1979 г.; Всесоюзных совещаниях по механизмам внутреннего трения в твердых телах,Кутаиси,1979,

1982 гг.; П Всесоюзном совещании по радиационным дефектам, Алма-Ата, 1980 г.; Ш Школе по физике радиационных повреждений твердого тела,Алушта, 1980 г.; 1У Всеоюзном совещании по физике радиационных поврежденийДарьков, 1982 г.; X Бакурианской школе по радиационной физике металлов и сплавов,Тбилиси,1983 г.; областной научно-практической конференции "Машиностроению - прогрессивную технологию и высокое качество",Тольятти,1983 г.; и представлены в б публикациях.

На защиту выносятся:

1. Результаты экспериментальных исследований.

2. Представления о механизме влияния легирования на кинетику изменения дислокаций в меди при нейтронном облучении.

3. Методика определения типа и концентрации примесных атомов в высокочистых металлах и сплавах.

4. Новый механизм внутреннего трения в облученных металлах.

5. Предлагаемые модели, позволяющие описать кинетику перераспределения радиационных дефектов в области дислокации, определить коэффициенты диффузии вдоль дислокационной трубки, оценить энергетические параметры ядра и его строение.

Объем работы. Диссертационная работа состоит из введения, четырех глав, выводов, списка цитированной литературы и изложена на У62 страницах машинописного текста, содержит рисунки и таблицы на 56 страницах. Список цитированной литературы содержит 196 наименований.

1У. ОБСУЖДЕНИЕ ПОЛУЧЕННЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ ПО РАБОТЕ И ВЫВОДЫ

В настоящее время существует весьма ограниченное число работ, изучающих поведение дефектов в ядре дислокации, их стабильность, энергетическое состояние и, наконец, совсем не изученным является процесс образования кластеров гомогенного и гетерогенного типа в дислокационной трубке. Вместе с тем существует достаточно убедительных доказательств, например, данные по внутреннему трению, которые свидетельствуют о наличии в области дислокации сложных образований, являющихся центрами закрепления различной прочности. Полученные в этой работе экспериментальные результаты также свидетельствуют об их существовании. Вместе с тем теоретические предположения, введенные в выше предлагаемых моделях,о существовании "незакрепленных" дефектов в трубке дислокации, являются новыми, тем более что дислокационное ядро рассматривается как некое объемное совершенство кристаллической решетки, и предполагается существование различных энергетических состояний "незакрепленных" дефектов.

В связи с этим интересно показать хотя бы качественно непротиворечивость вышеизложенных моделей существующим представлениям.

Известна формула, определяющая время жизни межузельного атома в ядре дислокации [190]-'

- энергия связи дефекта с ядром,

- частота колебаний атомв в решетке.

С точки зрения предлагаемых теоретических моделей нет проти

4.1) где £ энергия активации миграции, воречий между приведенной формулой и представлениями о энергетических состояниях радиационного дефекта - межузельного атома в ядре дислокации, введенными в физическую картину моделей.

Нетрудно видеть, что межузельный атом, находясь на верхнем энергетическом уровне в дислокационном ядре, является нестабильным. Энергия связи такого дефекта с ядром минимальна, и следовательно, минимально и время жизни его в данном энергетическом состоянии. Переход такого дефекта на более низкие энергетические уровни приводят к увеличению энергии связи Ее , что, согласно формуле (4.1), увеличивает время жизни межузельного атома с более низким энергетическим состоянием. Конечно в дальнейшем, когда межузельные атомы образуют стабильные кластеры различного типа, формула (4.1) работать не будет, однако качественно она позволяет привести к согласию и понять экспериментальные результаты и предлагаемую их интерпретацию. В связи с этим следует еще раз напомнить о результатах эксперимента, а именно, о временном уменьшении эффекта изменения В.Т. при включении и выключении входного возбуждающего сигнала. Если на начальном этапе времени уменьшение эффекта имеет значительную скорость, то рост времени приводит к снижению скорости такого изменения В.Т. С одной стороны, это можно трактовать как исчезновение "незакрепленных" дефектов, находящихся в более высоких энергетических состояниях и их миграцию в состояния с меньшей потенциальной энергией в поле ядра дислокации, с другой стороны, падает общая концентрация "несвязанных" дефектов, ответственных за наблюдаемый эффект и переход их в связанное при данной амплитуде деформации состояние.

Электронно-микроскопические исследования, проведенные на электронном микроскопе МВ-ЮОЛ, показали, что в исходной дислокационной структуре используемых материалов наблюдаются расщепленные дислокации. На рис.4.1 в качестве примера приведены снимки структуры сплава Си. + 0,001 % Са. Наличие значительной ширины дефектной зоны расщепленной дислокации может приводить при соответствующих условиях к диффузионному перераспределению радиационных дефектов в этой зоне и, следовательно, давать аналогичный эффект изменения величины внутреннего трения, который теоретически обсуждался в главе Ш. В этом случае рассматриваемый объем, в котором будет происходить диффузия радиационных дефектов вдоль дислокации, увеличивается, то есть вместо размера дислокационного ядра следует брать размер дефекта упаковки. Таким образом, существующие представления широких дислокаций, наблюдение расщепленных дислокаций не отвергают предлагаемой модели перераспределения радиационных дефектов вдоль дислокации как некоторого объемного несовершенства кристаллической решетки.

В связи с вышеизложенным следует сказать, что аналогичную картину кинетики движения "несвязанных" радиационных дефектов следует ожидать и на границах зерен.

Садананда и Марцинковский в работе [189] , рассматривая чистую миграцию границы зерна, движущей силой которой может быть, например, избыток точечных дефектов, считают, что миграция осуществляется в результате чисто неконсервативного движения компенсированных зернограничных дислокаций. Таким образом, в ходе такого процесса происходит дислокационная реакция в границе:

Ekp-bi -6z > Ьгр- a/!U bz (4.2) то есть распад зернограничной дислокации на составляющие ее решеточные дислокации с переползанием последних, как показано на рис.4.2.

Рис,4.1. Электронно-микроскопический снимок дислокационной структуры сплава Си + 0,001 ат % & до облучения ( увеличение Х20000 ) vto хл-ч ' <44 I'M \ v У b) 4

Рис.2, Возможный механизм чистой миграции границы зерна.

На наш взгляд такое неконсервативное переползание совокупности зернограничных дислокаций, приводящее к миграции границ зерен и вызывающее диссипацию энергии в случае, если движущей силой является, например, внешнее периодически меняющееся напряжение, можно аппроксимировать движением мембраны в вязкой среде. Таким образом, движение, а вернее часть сложного движения границы, представляется движением мембран под действием приложенного напряжения, причем размер мембран определяется расстоянием R. между сильно закрепленными точками на границе, показанное на рис.4.3.

Физической основой модели воздействия колеблющейся мембраны на модуль упругости и внутреннее трение является периодическая деформация материала, содержащего структурные дефекты. При этом деформация по фазе отстает от напряжения, что приведет к диссипации энергии и возникновению дефекта модуля и эффекта внутреннего трения.

Развитие рассмотренной модели зависит от решения гиперболического уравнения затухающих колебаний мембраны: где Л1 - эффективная масса, ф - некоторя постоянная, характеризующая энергетические потери, ji - поверхностное натяжение границы, д - оператор Лапласа, <Э0 - амплитуда приложенного напряжения.

Краевое условие имеет вид

4.4)

Начальное условие выбрано из задачи в работе [194]

4.5)

Необходимо отметить следующие ограничения: во-первых, рассматривается случай изотропного растяжения, во-вторых, предполагается "сильный" [194] изгиб мембраны, то есть деформация ^ сравнима с толщиной границы, хотя и должно выполняться требование При этом всюду по сечению мембраны реализуется деформация растяжения. Решение этого уравнения позволяет определить величину внутреннего трения, обусловленного предложенным механизмом. Опуская промежуточные выкладки запишем выражение для внутреннего трения: п' ЙЭЕ'Е СО'С и* амии3 (4,б) где - некоторый коэффициент, учитывающий условия аппроксимации части границы мембраной,

Е - модуль Юнга, у - коэффициент Пуассона, j| - размер зерна,

CuOJn ~ величины, имеющие вид: и r=<£&! , • (4.7)

6Л ягт

Оценка максимума внутреннего трения, а также величин иЦ> если взять разумные величины физических констант и параметров из работ [195,134,196] , приводит:

Я:=х10~7 сек, ^ = #jf-IC)7 гц и для поликристаллического никеля

Этот результат оценки величины внутреннего трения хорошо согласуется с экспериментом. Надо отметить следующее, что данная модель не рассматривает сдвиговую деформацию и, следовательно, может только дополнять зинеровскую модель скольжения. Кроме того выражение (4.6) получено из предположения о наличии $ - распределения мембран по их размерам.

Известно, что зернограничный пик внутреннего трения, как правило, всегда широк. Разброс в размерах зерен приводит к набору времен релаксации, но как отмечает ряд авторов, например, [1962 , распределением по Н можно объяснить лишь часть ширины зернограничного пика. Очевидно, спектр времен будет обусловлен не только разбросом по размерам зерен, но разбросом по энергиям границ, что непосредственно следует из выражения (4.7), а также и распределением размеров мембран.

Таким образом, выражение (4.6) будет иметь вид: О ^ °© ОО ^ а=wwJJJ-j^ здзнсц at, {1>.8) гДе X(hIQ(R), ifr) " Функция плотности распределения по размерам зерен, мембран и по энергии границ.

Нетрудно видеть, что в предложенной моделе зернограничной релаксации, которая обсуждалась в работах [I9I-I93J , обусловленной чистой миграцией границы зерна, возможно перераспределение дефектов вдоль границ. Таким образом, с нашей точки зрения при радиационном облучении на границах зерен возможен диффузионный процесс перераспределения радиационных дефектов, аналогичный рассмотренному в главе 3. Конечно, такое предположение требует экспериментального подтверждения.

Б рассматриваемой работе утверждение об определяющей роли межузельного атома, который, взаимодействуя с дислокацией, в конечном итоге определяет динамику движения ее, а, следовательно, и ответственен за поведение исследуемых величин внутреннего трения и модуля упругости, нуждается в дополнительных специальных исследованиях, а связи с этим были проведены исследования поведения временных зависимостей величины внутреннего трения при низких температурах, когда вакансию можно считать неподвижной. На рис.4 Л в качестве примера показан эффект изменения величины внутреннего трения при выключении и включении возбуждающего сигнала образца Си + 0,U0I , облученного дозой ЭД.Ю^н/см2 при температурах 300 и 173 К. Нетрудно видеть, что наблюдаемый эффект при температуре 173 К аналогичен эффекту, который регистрировался при комнатных и выше температурах. Определение энергии активации эффекта перераспределения дефектов в системе координат о Ю5 if = СП Т и X— — , где Т - время релаксации процесса как при снятии внешних напряжений, так и при включении возбуждающего сигнала, дало одинаковые результаты W = (0,1 ± 0,02) эв. Таким образом, низкотемпературные экспериментальные результаты позволяют сказать, что рассматриваемым радиационным дефектом, участвующим в процессах диффузии вдоль дислокации, является межузельный атом, который и является ответственным за поведение исследуемых в работе зависимостей величины внутреннего трения. при обсуждении влияния примеси на поведение величины В.Т. исследуемых сплавов при нейтронном облучении было показано, что тип примеси и способность атомов примеси рассеивать нейтроны, обусловленная их сечением рассеяния, играют важную роль в изменении дислокационных неупругих свойств материала. Различие сечений рассеяния нейтронов для различного типа примесных атомов приводит к существенному отличию процессов дефектоооразования в области дислокации, что и обусловливает в конечном итоге динамику дальнейшего движения дислокаций, показано, что нейтронное об

6,6 «М 18

40 45 ВО 55 60 65

Рис. 4.4. Изменение величины В.Т. сплава Си + 0,001 ат %Jfy> при выключении и включении возбуждающего сигнала I - 173 К, II - 300 К, флюенс - 9,1-1014 н/ см амплитуда деформации - 9*10-7.

М ин лучение способно не только классически приводить к закреплению дислокации, обусловленному появлением на них центров закрепления радиационного типа, но способно за счёт образования пиков смещения в дислокационной области освобождать дислокацию от уже существующих точек закрепления. Вообще следует подчеркнуть особое влияние типа примесных дефектов на поведение упругих и неупругих свойсв материалов, подвергшихся нейтронному облучению.

Проведенные в настоящей работе исследования позволяют сделать следующие выводы:

1. Исследовано влияние температуры, концентрации и типа примесных атомов, амплитуды деформации входного сигнала, флюенса облучения на поведение величины внутреннего трения при снятии временных, амплитудных зависимостей этого параметра.

2. Экспериментально обнарухен новый вид диссипации вводимой энергии, обусловленный кинетикой движения радиационных дефектов вдоль дислокационной трубки.

3. На основе теоретического анализа предложена модель, описывающая кинетику поведения радиационных дефектов в трубке дислокации. Показано, что радиационными дефектами, ответственными за изменение динамики движения дислокаций являются межузельные атомы, причем конфигурация типа "краудион" исключается.

4. Оценена энергия связи межузельного атома с дислокацией. Поведение радиационных межузельных атомов в трубке дислокации является весьма сложным и обусловлено температурой и временем их нахождения в ядре дислокации. Межузельные атомы следует подразделять на "незакрепленные", находящиеся в ядре в различных энергетических состояниях и связанные, образующие новые центры закрепления радиационного типа*

5. На основе предложенной кинетической модели оценены коэффициенты диффузии межузельных атомов вдоль дислокационной трубки.

В пределах погрешности измерения полученных экспериментальных результатов коэффициента диффузии радиационных дефектов по дислокации для всех исследуемых сплавов одинаковы.

6. Показано, что с момента рождения межузельного атома в матрице материала до его становления центром закрепления дислокации определяющим процессом является миграция радиационного дефекта в дислокационном ядре, где процесс диффузии дефекта происходит с гораздо меньшими скоростями, нежели в бездефектном объеме материала.

7. Показано, что дислокация может являться "конденсатором" потенциальной энергии дефектов, обусловленной кинетикой перераспределения радиационных дефектов в дислокационной трубке при приложении внешних напряжений. Предложенная модель зернограничной релаксации позволяет сказать, что аналогичное поведение дефектов радиационного типа возможно наблюдать и на других структурных несовершенствах дислокационного типа, например, на границах зерен.

8. Тип и концентрация собственных примесных атомов существенно определяет величину дислокационного внутреннего трения и ее изменение в процессе нейтронного облучения. Показано, что скорость изменения величины внутреннего трения и введенные параметры и взаимооднозначно определяются типом и концентрацией примесных атомов, что позволяет создать новый способ определения типа и концентрации примесей в высокочистых металлах и сплавах. Чувствительность такого способа повышается с уменьшением концентрации примесей.

9. На основе теоретического анализа и анализа экспериментальных данных, а также полученных результатов в данной работе установлено, что в дислокации как структурном несовершенстве следует различать дислокационное ядро и дислокационную атмосферу. Ядро дислокации представляет область достаточно больших размеров порядка нескольких и при нейтронном облучении оно является основным элементом дислокации, поглощающим радиационные дефекты. Кинетика диффузии радиационных дефектов по дислокационному ядру для изученных сплавов не зависит от типа примеси, что указывает на относительно малую концентрацию примесных атомов в трубке дислокации.

10. На основе экспериментальных данных показано, что тип при-мвсных атомов, в частности, сечение рассеяния нейтронов на ядрах примеси в значительной степени определяют дефектообразование в области дислокации, что влияет на динамику поведения дислокаций и соответственно характеризует величину потерь вводимой энергии на дислокациях.

II. Результаты настоящего исследования показали, что поведение упругих и неупругих свойств металлов и сплавов при нейтронном облучении существенно определяются их структурой и легированием. На динамику дислокаций влияет не только появление новых точек закрепления радиационной природы, но и изменение диффузионной подвижности дефектов в области дислокаций. Поэтому в вопросах создания новых конструкционных материалов, прогнозирования поведения существующих металлов и сплавов полученные данные имеют не только теоретический интерес, но и прикладное значение.

Автор выражает глубокую признательность и благодарность научному руководителю доктору технических наук, профессору Кришталу М.А. за выбор темы, постоянное внимание и интерес к данной работе; благодарит кандидата технических наук, доцента Выбойщика М.А. за помощь в выборе темы и консультации, а также коллектив кафедры "М и ТМ" и Hi/Ul-IO за всестороннее обсуждение работы и полезные замечания.

1. Sampson J.В., Hurwite H.Jr., and Clancy E.F. Sensivity of radiation damage to the displacement probability. - Phys. Rev., 1955, V.99, p. 1657.

2. Fein A.E. Influence of variable Ejection probability on the displacement of atoms. Phjis. Rev., 1958, V. 109, p.1076-1084.

3. Neufeld J., Snyder W.S. Number of vacancies created by heavy corpusenlar radiation. Phys. Rev., 1955, V.99, p.1326.

4. Kinchin V.H., Pease P.,S.The Displacement of atoms in solids by radiation. Rep. Progr. Phys. 1955, V. 18, P.1-7.

5. Harrison W.A., Seitz F., Uumber of vacancies in solids by radiation. Phys. Rev., 1955, V.98, p.153-158.

6. Jwata T., Nihira T., Atomic displacement by electron irradiation in pyrolytic graphite. Phys. Soc.Jap.,1971, V.31, p.1761.

7. Корбетт Д., Бургуэн Ж. Дефектообразование в полупроводниках. В кн: Точечные дефекты б твердых телах. М: Мир, 1973, с.9-152.

8. Yoshida К., Urban К. An investigation of the temperature dependence of the threshold energy for atom displacement in electron-irradiated copper. Phys. lett., 1980, A.75, p.231-233.

9. Jung P., Ghuplin P.L.,Fensl H.J. Atomic displacement by elector irradiation in copper. Jbid., 1973, V.88,p.533-537.

10. Gibson J.B., Goland A.N., Milgram M., and Vineyard G.H. Dynamics of radiation damage. Phys. Rev. 1960, V.120, p.1229-1253.

11. Kenik F.A., Mitchel Т.Е. Orientation dependence of the threshold displacement energy in copper and vandium. -Phil. Mag., 1975, V.32, p.815-831.

12. Лейман К. Взаимодайствие излучения с твердый телом и образование элементарных дефектов,- М: Атомиздат, 1979,'-с.152.

13. Конобеевский С.Т. Действие облучения на материалы. М: Атомиздат, 1967,-с.433.

14. Динес Дж., Виньярд Дж. Радиационные эффекты в твердых телах. -М: Атомиздат, I960,-с.106.

15. Sigmund P. On the number of atoms displaced by implanted ions or energetic recoil atoms. Appl. Phys. Lett.,1969, V.14, p.114-117.

16. J.D.Kelley, M.Wolffsberg. Exact classical calculations on collisional energy transfer to diatomic. J.Chemic. Phys., 1970, V.53, p.2961-2977.

17. Плишкин Ю.М. Методы машинного моделирования в теории дефектов кристаллов. В кн: Дефекты в кристаллах и их моделирование на ЭВМ. Л.: Наука, 1980, с.77-99.

18. Томпсон Д., Парэ В. Неупругость при исследовании радиационных повреждений. В кн: Влияние дефектов на свойства твердых тел. М.: Мир, 1969, с.350.

19. Рязанов А.И., Метелкин Е.В. К теории образования точечных дефектов в радиационном каскаде при столкновении атомов с произвольным потенциалом взаимодействия.- Препринт, ЙАЭ-3223, М.: 1979.

20. Holmes D.K. Radiation damage in solids. Proc. Intern.

21. School. Phys. "Enrico Fermi" Course № 18 New York,1963. p.182.

22. Snyder V/. S., Neufeld J. Vacancies and displacement in 4 solid resulting from heavy corpuscular radiation. Phys. Rev. V.103, 1956, p.862-864.

23. Sigmund P. On the number of atoms displaced by implanted ions or energetic recoil atoms. Appl. Phys. Lett. V.14, 1969,p.114-117.

24. Vineyard D.H. Dynamics of radiation damage. Phys Rev. V.120, 1960, p.1229-1253.

25. Beeler J.R., Beseo D.G. Range and damage effects of tunnel trajectories in wurtzite structure. J. of Appl. Physics, v.34, 1963, P. 2873-2878.

26. Robinson M.T., Torrens J.M. Computer simulation of atomic displacement cascades in solids in the binary collision approximation. - Phys. rev. 1974, V.89, p. 5008-5024.

27. Кирсанов B.B. Первичные процессы радиационного повреждения.-Вопросы атомной науки и техники. Сер.: Физика радиационных повреждений и радиационное матер., 1978, вып.2(7), с.3-16.

28. Holmes D.K. The Ranges of energetic atoms in solids. -Jn. Radiation damage in solids. V.I, Vienna JAEA., 1962, p.3-47.

29. Holmes D.K., Seibfried G. Range of radiation induced primary knock-outs in the hard core approximation.-J. of Appl. Physics, 1960, V.31, p.1046-1056.

30. Корчовей А., Гика Г., Грену Д. Распределение смещенных атомов в твердом теле, обусловленные первичным атомом, генерированным облучением. Физика твердого тела, 1962, т.4, с.2777-2790.

31. Dederichs Р.Н. Die raumliche Structur einer Defectkascade.--Physics Status. Solidi, V.10, 1965, p.303-318.

32. Jan V.R. Defektverteilung in verlagerungskaskaden. -- Physka Status. Solidi, 1964, V.6, p.925-938.

33. Павлов П.В., Гетельбаум Д.И., Зорин Е.й. О распределении введенных атомов и радиационных дефектов при юнной бомбардировкекремния (расчет методом Монте-Карло).- Физ.тв.тел, т.8, 1966. с.2679-2687.

34. Beeler J.R. Displacement spikes in cubic Metals. I. -iron, copper, and tungsten. Phys. Rev., 1966, v.150, NO 2, p.470-487.

35. Кирсанов B.B. Каскады соударений в облучаемых кристаллах.-В кн.: Дефекты в кристаллах и их моделирование на ЭВМ. М.: Атомиздат, 1980, с.134-155.

36. Brice D.K. Jon implantation depth distributions energy deposition into atomic processes and locetions. Appl. Phys. Lett. v.16, 1970, p.103-106.

37. Leibfried 0. Defects in dislocations produced by focusing collisions in f.e.c. lattices. J. of Appl. Physics, 1960, v.31, p.117-121.

38. Троицкий O.A., Штейнберг В.Г. Радиационная физика прочности металлических кристаллов.- М.: Атомиздат, 1969,-с.60.

39. Kamada К», Kazumata I., Suda S. Displacement threshold energy and fоcuson-impurity interaction in copper near 10 K. -Phys. Status Solidi., 1964, v.7, p.231-238.

40. Heinisch H.S., Schiffgens I.O., Schwartz D.M. The application of dynamical computer models to high energy cascades.-J. Uuel. Mater, 1979, U 85-86, p.607-610.

41. Brinkman I.A, On the nature of radiation damage in metals.-J. Appl. Phys., 1954, v.25, p.961-970.

42. Seitz P., Koehler I.S. Radiation Effect in metals. -Труды 1-й Женевской конференции, M.: 1956, с.419-425.

43. Brinkman I.A. Radiation damage in s&lids.- Uucl. Melal-lurg. 1959, v.6, p.1-17.

44. Coltman R.R., Klabunde C.E., Me Donald D.L., Redman I.K. Reacor damage in pure metals. J. of Appl. Physics. 1962, v.33, p. 3509-3522.

45. Фирсов О.Б. Качественная трактовка средней энергии возбуждения электронов при атомных смещениях.- ЖЭТФ, 1959, т.36, с.1076.

46. Шалаев A.M. Связь радиационной повреждаемости с электронной структурой металлов.- Вопросы атомной науки и техники. Сер: Физика рад.повреждений и рад.материаловедения, 1979, вып. 2(10), с.14-21.

47. Келли Б. Радиационные повреждения твердых тел.- М.: Атомиздат, I970,-c.I26.

48. Ибрагимов Ш.Ш. Радиационные нарушения в металлах и сплавах. -В кн: Радиационные дефекты в металлических кристаллах. Алма-Ата.: АН КазССР, 1978, с.33.

49. Виньярд Дж. Применение машинных методов расчета в теории радиационных нарушений. В кн.: Физика кристаллов с дефектами, Тбилиси.: АН ГрССР, 1966, т.З, с.5-50.

50. Walker R.M. Characterization and annealing behaviour of voids in neutron irradiated metals, J.Nucl.Mat. 1960, v.2, p.147-153.

51. Vineyard D.H. Dynamics of Radiation damage.- Phys. Rev., 1960, v. 120, p.1229-1253.

52. Scholz A., Lechmann C. Stability problems, low-energy-recoil events and vibrational behaviour of point defects in metals. Phys. Rev., 1972, v.86, p,813-826.

53. Granato A.V., Nilan T.G. Concenration dependance of stage I annealing in irradiated copper. Phys.Rev., 1965,v.137, N 4A, p.1250-1263.

54. Dederichs P.H. Diffuse seattering from defects clusturs near bragg reflections. Phys. Rev., 1971, v.B4,p.1041-1050.

55. Trinkaus H. On determination of the double-force tension of point defects in cubic crystals by diffuse X-ray seattering. Physica Status Solidi. 1972, v.516,p.307-319.

56. Schmatz W. X-ray and neutron seattering studies on disordered crystals, -Jn. Treatise on Materials Science and Technology, N.-4, London, Acad.Press. 1973»vol.2, p.105-229.

57. Keating D.T., Goland A.U. Convergence of lattice sums encountered in computing the seattering of X-ray by crystal defects. Aeta. Cryst. 1971, A27, p.134-139.

58. Haubold H.G. Measurement of diffuse X-ray seattering between reciprocal lattice points as a new experimental methods in determining interetitiaJL structures. -J.Appl. Cryst., 1975, vol,8, p. 175-183.

59. Захаров О.П. Возможности метода диффузионного рассеяния рентгеновских лучей в исследовании начальной стадии радиационных повреждений. Вопросы атомной науки и техники. Сер.: Физика рад.повреждений и рад.матер., 1983, вып.3(26), с.72-85.

60. Batterman B.W. Detection of foreign sites by their X-ray fluorescence seattering.-Phys.Rev.Lett.,1969,v.22,p.703-705.

61. Robinson M.T., Oen O.S. Computer studies of the slowing down of energetic atoms and crystals. Phys.Rev.,1963, v. 132, N 6, P.2385-BB 2398.

62. Gemmell D.C. Channeling and related effects in the motion of charged particles through crystals. Rev.Mod.Phys., 1974, vol.46, p.129-214.

63. Калашников Н.П. Ориентационные эффекты при взаимодействии излучения с кристаллами.- Вопросы атомной науки и техники. Сер.: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение, 1981, вып.2(16), с.28-36.

64. Mausel W., Marangos., Vogl G. Complexes of impurity atoms with trapped interstitials in molibdenum observed jd by Mossbaues spectroscopy.-Huperfine Interact, 1981, v.10,1. И 1-4, p.687-690.

65. Verbiest E., Pattyn H., Odenrs J. Recovery of radiation damage in platinum studied by Mossbauen spectroscopy. -Nucl. Instrum. and MMeth., 1981, N 182-183, Part 1, p.515-520.

66. Rechnogel E., Wichert Th. Defects in metals studied by inplanted radioactive atoms.-Nucl. Instrum. and Meth. 1981, 182-183, Part 1, p.439-455.

67. Johnson R.A. Calculation for surface energies and vacancy-surface interactions.-Phys.Rev., B, 1978,vol.18, N 26,p.2939.

68. Seeger A., Mann E., von Jan R. Irradiation creep due to point defect absorbtion.-J.Phys.Chem.Sol., 1962, v.23, P.639-644.

69. Плишкин Ю.М., Подчиненов И.Е. Модельные расчеты характеристик точечных дефектов в ГЦК решетке. Физика твердого тела, т.12, вып.З, 1970, с.958-959.

70. Ehrhart P., Schilling \V. Investigation of interstitials in electron-irradiated aluminium by diffuse-X-ray scattering experiments.-J.Phys.Rev., 1973, v.B8, p.2604-2621.

71. Hay-bold H.G. Application of X-ray diffuse scattering to structure determination of point defects. Rev.Phys. Appl., 1976, vol.11, N 1, p.73-81.

72. Damask A. C., Dienes G.J., Weiser V.G. Calculation of migration and binding energies of mono-,di- and tri-vacancies in copper with the use of a morse function.Phys.Rev1959.v.113»N3,p.781 -78Д.

73. SeegerA.Z. On the theory of radiation damage and radiation hardening.2nd United Nations Conference on peaceful uses of Atomic Energy.United Nations,1958,vol.6,New York,p.250-262

74. Lomer W.M. Defects in pure metals.-Prog.Metal Physics, 1 959»v.8, p.255-320.

75. Nguen Van Daan,Adda Yves.Quelques aspects theoriques de devolution des defauts d4 irradiation dans les solid.es .-J . microse, France 1973,,v.10,N2,p.125-156.

76. Seeger A.,Schumaker D. Lattice Defects in quenched metals.-Cotter ill , London,1965,p.15.

77. Seeger A.,RuhleM.,Gerold V.,Chick K.P. Migration energy and binding energy of Di-vacancies in copper.-Phys Lett.,1963,5» p.107-109

78. Vineyard G.H. Discussions of the Faradey Society,1961,31 p.7-15.

79. Beeler J.R.Jr.,Johnson R.A. Vacancy Clusters in Alpha-Iron.-Phys.

80. Rev.,1967,vol.156,p.677-68Д.

81. Агранович B.M., Кирсанов B.B. Проблемы моделирования радиационных повреждений в кристаллах. Успехи физических наук, 1976, т.118, с.3-51.

82. Кирсанов В.В., Ласкина Э.Н. Гелий-вакансионные кластеры в меди.-Кристаллография, 1976, т.21, с.886-893.

83. Дохнер Р.Д., Орлов А.Н. Исследование конфигурации дефектов в кристаллах методами машинной математики. Известия АН СССР, Сер.физ., 1967, т.31, с.851-853.

84. Плишкин Ю.М., Подчиненов И.Е. Микроскопический расчет плоских скоплений вакансий в ГЦК-решетке.- ФММ, 1971, т.32, с.254-258.

85. Орлов А.Н. Точечные дефекты в кристаллах и их свойства. -В кн.: Дефекты в кристаллах и их моделирование на ЭВМ. М.: Атомиздат, 1980, с.13-19.

86. Cotterill R.M. Low temperarure resistivity of ordered and disordered crystals. .-Berkeley Conf. ,1961,N4-1,p.176-182.

87. Johnson R.A.,Brown E. Point defects in copper.-Phys.Rev.,1962,v.127,N2,p.U6-454.

88. Dederichs P.H.,Lehmann C.,Schober H.R.,Scholz A.,Zeller R. Lattice theory of point defect.-J.Nucl.Mat.,1978,v.69-70, p. 176-199.

89. Johnson R.A. Comparison of F.С.С.interstitial calculations-J.Phys.Chem.Sol.,1967,v.28,p.275-277.

90. Ingle K.W.,Perrin R.C.,Schober H.R. Interstitial cluster in F.C.C.metals.- J.Phys.F.Metal.Phys.,1981,11, p.1161-1173.

91. Bondarenko A.I.,Konobeev Y.V. Void Growth Kinetics in metals. Physica Status Solidi,1976,34,p.195-198.94.. Gibson I.B.,GolandA.N.,Milgram M., Vineyard C.H. Dynamics of radiation damage.- Phys.Rev.,1960,v.120,N4,p.1229-1253.

92. JohnsonR.A. Point-defect Calculations for an F.C.C. Lattice.-Phys. Rev.,19 66,v.14-5,N2,p. 423-4-33.

93. Kirsanov V.V.,Zhetbaeva M.P. Process of Interstitial trapping by impurities.-Solid State Com1979,v.29,p.365-370.

94. Johnson R.A. Effect of Trapping on interstitial cluster nucle-ation at the onset of irradiation. Nucl Mater., 1979. 83, p.14-7 159.

95. Johnson R.A. Interstitial cluster nucleation at the onset of irradiation.-J. Nucl. Mat.,1979,75,p.77-84.

96. Hasiguti R.R. Impurity trapped interstitials and the low-temperature annealing stages in irradiated copper.-J. Phys.Soc.,

97. Japan, 1960,1 5, p. 1 807-1 8U.

98. Wedwpohl P.T. Influence of electron distribution on atomic in-interaction potentials.,Proс.Phys.Soc.,1967,v.92,p.79-93.

99. Wilson W.D.,Bisson C.L. Inert Gases in solids:interatomic potentials and their influence on rare gas inability.-Phys.Rev.В., 1971,v.3,p.3984-3992.

100. Сосин А., Кифар Д. Воздействие облучения на внутреннее трение, модуль упругости и магнитное последействие в кристаллах.

101. В кн.: Микропластичность. М.: Атомиздат, 1972, с.130-141.

102. Ван Бюрен. Дефекты в кристаллах.- М.: Атомиздат, 1962, с.261.

103. Томпсон М. Дефекты и радиационные повреждения в металлах. -М.: Атомиздат, 1971,-с.292.

104. Келлер Дж. Радиационные и другие дефекты в твердых телах.-Тбилиси.: АН ГрССР, 1974, т.1, с.168.

105. Kuzovkov V., Kotomin Е. Kinetics of direct accumulation and recombination I.General Formalism.-Physica Status Solidi В., 1981,105,N2,p.789-801.

106. Muroge Takeo, Sukurai Shunichi, Iwata Shuichi. Computer simulation of point defects annealing in metals.-Coro sukencen-emko,Aannun.Rept. Eng. Res. Inst. Fac. Eng. Untv.,Tokyo,1979 38,p.215-217.

107. Gurol Husam. The rate equations used in irradiation studies.-J.Appl:Phys.,1980,v.51,N1,p.15-18.

108. Krishan K. Exact solutions of models for continuous and pulsed irradiaton and implications for stability and fluctuations . -Radiation Effect,1980, 45 N3-4,p.169-184.

109. Diel J., Seidel G.P. Effect of alloying and cold work on the neutron irradiation hardening of metals.- Rad. Damage in Reactive matter.-Vienna,1969,v.1,p.37.

110. Thompson D.O., Buck 0. Diffusional properties in the Stage 3 defects in copper.Ill Bule diffusion.,Appl. Phys. 1967,v.38 p. 3068-3074. ■

111. Sosin A. Dis location pinning in copper at 4»2 deg. К and in Stage I.Appl. Phys.,1962,v.33,p.3373-3376.

112. Keefer D.W.,Robinson J.C. and Sosin A. Modulus Effects in metals after low temperature electron irradiation-I lu.-Acta Met. 1965,v.13,p.1135-1152.

113. Corbett J.W.Electron Radiation damage in Semiconductors and metals.- Academic Press.New York.1966,p.147.

114. Burger 0.,Meissner H. and Schilling W. The influence of the initial defect concentration on the annealing of low temperature irradiated metals.-Physica Status Solidi,1964,v.4,p.267.279.

115. Thompson D.0.,Pare V.К.Effect in fast neutron bombardment at various temperatures upon the Youngv s Modulus and internal friction of copper.Appl.Phys.,v.31,1960,p.528-535.

116. Pare V.КThompson D.O. Temperature dependence from 250 to 370 deg.K of dislocation pinning in copper single crystals by radiation defects.-Acta Met1962,v.10,p.382-389

117. Seeger A.,Mann E. Bildungsenergien und gittervezerrungen von zwischen gitteratomen und leerstellen in kubuschfla-chenzentrierten kristallen, ins besondere in kupfer.-J. Phys.Chem. Solidi,1960,12,p.326-3AO.

118. Benneman K.H. Stable atomic configurations for an interstitial in copper.-Phys.Rev.,1961,v.12A,p.669-670.

119. Hockstra P.,Berendt D.R.Energies of two interstitial configurations in a face-centered cubic crystal.-Phys.Rev., 1962,v.128,N2,p.560-562.

120. Tewordt L. Distortion of the lattice around an interstitial,a crowdion, and a vacancy in copper.-Phys.Rev.,1958, v.109,N1,p.61-68.

121. Подчинбнов Й.Е. Расчет характеристик точечных дефектов ГЦК-кристаллов в машинных моделях.- Автореф.канд.дис., Свердловск.: ИФМ УНЦ АН СССР, 1976.

122. Seeger A.The ranges of energetic atoms in solids.-Cryst. att. Defects,1973,p.221-225.

123. Plishkin Yu,M.,Podchinenov J.E. Vacancy migration energy calculation in an F.C.C. copper lattice by computer simulation . -Phys . Stat . Sol . ,1976,v.38,p.51-57.

124. Damask A.L.,Dienes O.I.,Weiser V.G. Calculation of migration and binding energies of mono-,di-and tri-vacancies in copper with the use of a Morse function.-Phys.Rev., 1959,v.113,p.781-784.

125. Airoldi A.,Bachella G.L.,Germagnoli E. Energies of two interstitial configurations in a face-centered cubic crystal Phys.Rev.,1962,v.128,p.560-563.

126. Lucasson R.0.,Lucasson A.The rate equations used in irradiation studies.-Jour.Phys.Chem.Sol.,1963,27,p.1423-1425.

127. Schilling ¥.Self-interstitial production mechanism .-Nucl.at.,1978,v*69-70,p.465-489.

128. Хирт Дж., Лоте И. Телрия дислокаций.- М.: Атомиздат, 1972,-с.600.

129. Криштал М.А., Головин С.А. Внутреннее трение и структура металлов.- М.: Металлургия, 1976,-с.452.

130. Фридель Ж. Дислокации.- М.: Наука, 1967,-с.470.

131. Эшелби Дж. Континуальное теория дислокаций. М.: Наука, 1963,-с.357.

132. Damask А.С. Proeiden Symposium on radiation damage in solids and reaction materials.-JAEA,Venice,1962,p.273.

133. Hertel В.Elektronenmikroskopische Beobachtung von Fehlst-ellenagglomeraten in Kupfer nail Beschuss mit 5klv Argin-onen.-Phyl.Mag.,1979,v.40,N3,Part 1,p.331-349.

134. Koptelov E.A. Kinetics of interstitial loop formation in irradiated metals containing pre-existing dislocations.-Radiation Effect,1980,v.45,N3-4,p.163-168.

135. Young F.W. Interstitial mobility and interactions.-J. of Nucl.Mat.,1978,69.70,p.310-330.

136. Koehler J.S. On the dislocation theory of plastic deformation .-Phys.Rev.,1941,v.60,N5,p.397-410.

137. Cottrell A.H.,Billy В.A. Phil.Mag.,1951,v.A264,N3,p.269-275.

138. Вопросы металловедения и физика металлов.- Тула.: Тульский политехнический институт, 1972,-с.148.

139. Термодинамика, физическая кинетика, структурообразование и свойства чугуна и стали. М.: Металлургия, 1971,-с.480.

140. Bilby В .A.,Mathematical simulation of radiation defects in crystals containing dislocation.-Proc.Phys.Soc1950,A 63 p.191-194.

141. Pileiderer H.,Seeger A.,Kronen E. Untersuchungen des E-Modulus von Kupfer nach koltverformung und bestrahlung.-Zeit-Naturforsch,Bd15a,H.g.S,1960,p.758-765.

142. Fleischner R.L. Kinetic Theory of growth and re-combination of radiati on defects in solids.-Acta Met.,1961,9» p. 184-188.

143. Fiore N.F.,Bauer C.L. Interaction of atom interstitial ith dislocation.-Progress in materials science,1967,v.13, N2,p.87-151.

144. Girifalko L.A.,Kulmann-Wilsdorf D. Interaction of primary defects with dislocation.-J.Phys.Soc.Japan,1963,v.18,p. 294-301.

145. Cottrell A.H.,Hunter S.L.,Nabarro F.K. Dislocation properties of metals.-Phil,.Mag. ,1953,44,p.Ю64.

146. Канер Э.А., Фельдман Э.П. Дислокационные зоны электронного энеогетического спектра. Журнал экспериментальной,теоретической физики, 1971, т.61, с.419-422.

147. Suzuki Н. Dislocations and mechanical properties of crystals. -New York,Wiley,1956,p.363-376.

148. Erickson T.A. The temperature and concentration dependence of the stacking fould energy in the Co-Ni System.-Acta Metal ,1966,v.14,p.853-865.

149. Schock G.,Seeger A. On points defect distribution in the dislocation.-Acta Met.,1959,7,p.469-474•

150. Балоу P., Ньюмен P. Кинетика миграции точечных дефектов к дислокациям. В кн.: Термически активированные процессы в кристаллах. М.: Наука, 1973, с.76.

151. Cottrell А.Н. Proceedings of the conference on creep and fracture . -Teddington , 1 954 » New York,1956,p. 1 23.

152. Криштал M.A., Троицкий Й.В. Равновесная концентрация примесных атомов вокруг дислокации.- Физ. химия обработки металлов, 1971, № I, с.55-60.

153. Криштал М.А. Выбойщик М.А., Филяев В.И. Влияние размера примесных атомов на их взаимодействие с дислокациями. -В сб.: Физика структуры и свойств твердых тел. Куйбышев, 1976, с.37.

154. Криштал М.А., Головин С.А. Извлечение информации о структуре и свойствах металлических материалов, изданных по внутреннему трению. В сб.: Аналитические возможности метода внутреннего трения. М.: Наука, 1973, с.178.

155. Маргвелашвили И.Г., Саралидзе З.К. Влияние упругого поля дислокации на стационарные диффузионные потоки точечных дефектов.» Физика твердого тела, 1973, с.2665.

156. Heald Р.Т. The preferential trapping of interstitials of dislocations .-Phil.Mag.,1975,v.31,p. 551 558.

157. Maksimov L.A.,Ryasanov A.I. Diffusion growth of interstitial and vacancy dislocation loops in a supersaturated solution of point defects.-Radiat.Eff.,1977,V.33.N1,,p.7-11.

158. Рязанов А.И., Бородин B.A. Дислокация как сток точечных дефектов в теории радиационного повреждения материалов. -Препринт ИАЭ-3315/II, М., 1980.

159. Bost S.К.,Mishra R.and Bhattacharyd.Effect of nuetron irrad-iationof the grain boundary internal friction peak.-Acta Met. 1972, v. 20, p. 4-69-4-71 .

160. Mishra R.G.,Laijik D.L. and Bhattacharya. Effect of quenchingneutron irradiation on grain boundary relaxation peak.-Indian Journal Puppl .Appl.Phys.,1975,v.13,p.U7-453.

161. Fleischner R.L. Solution hardening by tetragonal distortions. Application to irradiation hardening in f.e.c. crystals.-Journ.Aeta Metallurgica,1962

162. Fleischer R.L. Rapid solution hardening, dislocation mobility, and the flow stress of crystals, Journ. Appl. Phys., 1962, v. 33, P.3504.

163. Huntington Н.Б. Mobility of interstitial atoms in face-centered metal. Phys. Rev., 1953, v.91, H 5, p.1092-1098.

164. Неклюдов И.М. Радиационное упрочнение металлов и сплавов.-Вопросы атомной науки и техники. Сер.: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение, 1978, вып.3(8), с.3-19.

165. Криштал М.А., Выбойщик М.А., Филяев В.И. Влияние размера примесных атомов на их взаимодействие с дислокациями,- В сб.: Физика структуры и свойств твердых тел. Куйбышев, 1976, с.76.

166. Баланова Г.С., Калебин С.М., Адиб М.А. Измерение спектра нейтронов на выходе горизонтальных каналов тяжеловодного реактора ИТЭФ и реактора СМ-2 НИИАР методом времени пролета. Препринт НИИАР П-156, 1972.

167. Судник В.А., Криштал М.А., Головин С.А. Автоматическая установка для непрерывной регистрации внутреннего трения при из-гибных колебаниях стержней. Зав.лаб., № 6, 1974, с.743.

168. Выбойщик М.А., Русанов Е.А. Новые приборы для измерения внутреннего трения в особых условиях. Тез. Машиностроению -прогрессивную технологию и высокое качество деталей. Тольятти, 1983, с.13.

169. Криштал М.А., Выбойщик М.А*, Русанов Е.А. Механизмы амплитудной и временной зависимости, обусловленной радиационными дефектами. Вопросы атомной науки и техники. Сер.: Физика радиационных повреждений и рад.матер. 1981, вып.5, с.62-65.

170. Томпсон Д., Парэ В. Использование явлений неупругости при исследовании радиационных повреждений и диффузии точечных дефектов. В кн.: Влияние дефектов на свойства твердых тел. М.:

171. Наука, т.З, 4А, 1969, с.347.

172. Bauer G.L. The binding entropy of point defects todislocation. J. Phys. Chem. Solids, 1966, vol.27, p. 1133-1132.

173. Jenkins M.L., English C.A., Tichmarsh J.M. Direct observation of the displacement cascades in Cu, Au produced by fast neutron irrasiation. Jn.: Electron Diff., p.1922-1977, Invit and Ion trib., Pap., London 1977, Bristol - London, 1978, p. 395.

174. Ямафуджи К., Бауэр Ч. Дислокационные затухания, связанные с диффузией вдоль дислокации. В кн.: Актуальные вопросы теории дислокаций. М.: Металлургия, 1968, с.115.

175. Николаев М.П., Базазянс И.О. Анизотропия упругого рассеяния нейтронов. М.: Атомиздат, 1972,-с.283.

176. Филяев В.И. Исследование особенностей влияния валентности и ионного радиуса примесных атомов на их параметры взаимодействия и диффузию в области дислокаций. Автореф. диссертации. Свердловск, 1976.

177. Криштал М.А., Филяев В.И. Электрическое и упругое взаимо-дейсвие примесных атомов с дислокациями в металлах. -Физ. химия обработки металлов, 1977, № 5, с.83.

178. Алефельд Г. Сопоставление дислокационных моделей струныи цепочки перегибов.- В кн: Актуальные вопросы теории дислокаций, М.,:Металлургия, 1968, с. 152.

179. Бойко B.C. Машинное моделирование ядра дислокации.-В сб.: Дефекты в кристаллах и их моделирование на ЭВМ. Л.: Наука, 1980, с. 156-177.

180. Саданамда к., Марцинковский М. Единая теория болыпеугловых границ зерен. I. Структура границ. В кн: Атомная структура межзеренных границ. М. : Мир, 1978, с.55-113.

181. Рязанов А.И., Бородин В.А. Дислокация как сток для точечных дефектов в теории радиационного повреждения материалов.-Препринт ИАЭ-3315/II, М, 1980.

182. Русанов Е.А. К вопросу о зернограничной релаксации.- Тезисы областной научно-технической конференции. Молодые ученые и специалисты Куйбышевской области 60-летию ВЛКСМ, Куйбышев, 1978, с.6.

183. Русанов Е.А. Взаимодействие примесных атомов с границами зерен. Тез. 9-й Всесоюзной конференции по физике прочности и пластичности металлов и сплавов. Куйбышев, 1979, с.181.

184. Криштал М.А., Выбойщик М.А., Русанов Е.А. Об одном механизме зернограничной релаксации.- В кн.: Внутреннее трение в метал -лах и неорганических материалах. М.: Наука, 1982, с.25-28.

185. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теория упругости. М.: Наука,1965," с. 81.

186. Мак Лин Д. Границы зерен в металлах.- М.: Металлургия, I960, с.78.-182196. Новик A.t Берри Б. Релаксационные явления в кристаллах. -M.J Атомиздат, 1975, с.131.г