Влияние подвижности границы раздела водный раствор-неполярный флюид на закономерности фильтрационного и электрокинетического движения в капилляре тема автореферата и диссертации по химии, 02.00.11 ВАК РФ

Кокорина, Ольга Вениаминовна АВТОР
кандидата химических наук УЧЕНАЯ СТЕПЕНЬ
Ленинград МЕСТО ЗАЩИТЫ
1991 ГОД ЗАЩИТЫ
   
02.00.11 КОД ВАК РФ
Автореферат по химии на тему «Влияние подвижности границы раздела водный раствор-неполярный флюид на закономерности фильтрационного и электрокинетического движения в капилляре»
 
Автореферат диссертации на тему "Влияние подвижности границы раздела водный раствор-неполярный флюид на закономерности фильтрационного и электрокинетического движения в капилляре"

ЛЕНИНГРАДСКИЙ ОРДЕНА ЛЕНИНА И ОРДЕНА ТК/ДОЕОГО КРАСНОГО

зшш государствш^Л таврсятьт

Ка правах рукописи

КОХОГИНА Ольга Вениаминовна

УДК 541.133 + 537.36 + 532.685

БЧИЖ® ГОДБИаНОСТИ ГРАЖЦЦ РАЗДШ Б0Д1Ш РАСТВОР -НЕПОЛЯРККИ СЛН1Д НА ЗАКОНСМЖООТ Ф/ЛЬТРАЦКОККОГО И ЭЛ1К1 РОХИНЕ1ЙЧЕСКОГО ДКСШй В КАПИЛЛЯРЕ

Специальность 02.СО.II - коллоидная а !/к;бранная хккяя

•АБТОРЗФЕРАТ

диссертации га соискание ученой степей! кандидата химических наук

Ленинград - 1951

Работа выполнена на :ш*едре коллоидной химка Ленинградского ордена Ленина п ордена' Трудового Красного Знамени государственного университета

Научный руководитель -доктор химических наук, профессор Тиоколом К.П.

Официальные оппоненте:

доктор хпу.пче.ских наук,

ведущий научшй сотрудник Сум-: Б.Д.

кандидат технических мук,

старгшй ¡аучны»; сотрудник Петрову 3.1.1.

Ведущая организация.^ Леначгрэдсш'Я технологический институт имени Ленсовета.

Защита диссертации состоится "<?() " 1931 г.

в 1Ъ час. на заседания специализированного совета Д-063.57.06 по защитам диссертаций на сскск8ние учено:: степени доктора хпг'лчесхпх наук при Ленинградском государственно:.: университете по адресу: 125004, Ленинград, Средний пр., 41/43.

С диссертацией котсно ознакомиться в НаучноЛ библиотеке И1.'.е:ш А.П.Горького Ленинградского государственниго уннаеоситета,

Автореферат разослан " ¡6 " сО<Х'.'л_ I £21 г.

Учены!! секретарь слециалпзпрэгашгого совета, доктор хп;.'.ических изук

А.Л.Еелтетин

-1 окая ХЛРАКТЖГСГЛКА РЛБОИ

Актуальность теми диссертации. Изучение закономерностей совместного движения з капиллярно-пористом теле двух нес:.:е":-.заю!ц:!Х-ся между собой £лшдов (газ - идасость, дикость - гаккость), •вызванного наложением кэ весь капилляр гая перепздз давления (АР*), так л постоянного электрического поля (ЛН)( предстоаля-ет больной интерес с научной п с практической точтп зрения. Первый вариант дкненга далее называется "фильтрационнам" (ОД), второй - "электрокинетическим" (ЭД).

В природе а в различи:-:* производствах весьма часто имеет место течение эмульсий. Выявление количественных связей ме'хду характеристиками силоекх поле;;, свойствами ме^зпных слоев и ос-ноенйд параметрами дадпенпя кахдого флюида эмульсин з отдельности я их суммарного потока оказывается настолько трудны'., что основной целью многочисленных исследовательских работ являлось получение качественных эмпирических сведений, относятася к конкретным системам. Капилляр, заполненной хндксстью с частицей флюида - простейшая модель капиллярно-пористого тела, насыщенного эмульсией. Теоретические решения задач как ОД, так и ЗД з данной модельной системе достаточно сломы. В опубликованных к насгоясему времени работах о>-. выполнена только для сильно идеализированных систем. Явно недостаточны знания о влиянии на закономерности ОД и ЭД структурно-механических свойств (СХ) граничных слоев.

Цель работы заключалась: - в определении взаимосвязей величин Д^а йН со скорость» движения капли неполярного флюида в гидрофильном капилляре, заполнение:.! водным раствором, а такие с толщиной водной пленка меяду стенками капилляра я боковой поверхностью кашга ( ), природой .¡йвада, сгруктурчо-кехзжчес-К/П.щ свойствам! слоев у поверхности раздела вода - неполяршй <уднид путем получения экспериментального материала г.о данным зависимостям, анализа существующих и предложения своих представлений о механизмах движения с получение:; количественных решений, сопоставления теоретических и опытных результатов; - получении сведений о структурно-механических свойствах поверхностей раздела двух флюидов с помощь» кодифицированного метода закручивания диска. • •

Каучнзя новизна. I. На основе экспериментального систематического комплексного исследования Епервые получен большой коше-

репы!: материал о зависимостях от дР~и АН скоростей ОД и Зд части' пеполярнкх глюлдов 2 капилляре, заполненной еодни/. растворе:.; Л/аС£ в отсутствие к з присутствии ПАВ (лаурпловый старт и доде:г.:лсуль{ат натрия в различных концентрациях). 2. С использование:.: £-уя»кентальшх уравнений гидромеханика выведена ^оркулг., отрз-гаг-хая Егажоомзь параметров при ФД частиц с ка-ло:1 подвижноетьи поверхностного слсл. 3. На основе бундакента-льиых урап.чек/.Г; гидродинамики а электройтатика получе:а форг/.у-ла для расчета ^ -потенциалов на подвижных границах :: с ее использование:.: из экспериментальных данных были вычислены величины ^ -потенциалов на поверхностях раздела флюидов во всех изученных с!!стс:дх. 4. Откечеио существенное повышение скорости ЗД при помещении в капилляр стслбика нополярного пди;да. 5. Получена новзя экспериментальная информация о характере закручивания иска, помещенного на поверхность раздела двух флюидов, под деЛстьцем вращения этой поверхности; показано, что в случае неструктурированных или слабо структурированных мекйаз-ных слоев даек находится в репейке периодических незатухающих -колебании, амплитуда которых зависит от струнтурно-кеханаческих свойств поверхности.

Практическая значимость. Результата цогут послушать основой для решетя технологических задач, связанных с движением эмульсий в капиллярно-пористых смсте.'.^х. Получение инфор;.сацхи о значениях -потевдилов и структурно-механических свойствах из границе раздела двух фдшдов необходимо для прогнозирования устойчивости эмульсий. Установленный нага факт увеличена» скорости движения жидкости через капилляр под действие:; электрического поля при введении в него частицы неполярного длвида может бить использован для ускорения пропитки пористых систем.

Полевения. гшиос::мие на ззглгу: - представления о механизмах «"ильтрациоляого движения в зависимости от поверхностных свойств границы вода - неполярный флюид, с количественна; выгодой для одного из двух предельных случаев; оценка на основе экспериментальных данных областей пракеникости моделей, известных из работ других авторов и предлагаемо:: нами; формула для расчета -потенциалов на подвижных границах; дякт сильного ускорения ЭД при введении в капилляр частица непроводящего (глю-ида; возкикковекие режима периодических колебаний при примеке-

или кетодз закручивания диска; связь :.:сжду аг-ллитудеп этих колебаний и CMC ме^озных слоев.

Пубгпчац:::!. По материалам диссертации оьубликонэно 5 печатник робот.

Апробация оаботн. Результаты работы был:: представлены га конференции колодах учета химического алкультзти '.ТУ (Москва, январь 1239 ), ХУ1 кеу.вузовско!: конференции ¡..олодых ученых "Ьашя л физика твердого тела" (Ленинград, 1289).

Сб".г", ,ч структура тоссертпщ'и. Диссертация изложена па 149 страницах, включаю;:;« 95 страниц гл^поппсного текста, 50 рисункоз, 12 таблиц, список литературы, содеретый 70 наименована, приложение - 4 страницы. Основной текст состоит из введения, трех глав и выводов.

С0Д5.РLiAIHb РАБОТЫ

Во зтоодснни обоснован выбор те:.а и определена цель работы.

В пер-of! глзге проведен анализ сувдствукях в литературе представлений о фильтрации в кодельной системе, состпяце" из капилляра, заполненного скачяЕакаце« жидкостью с частице;: неполярного блкида. Сделан критически!; обзор робот, посвященных ЭД в капиллярах и определению С -потенциалов границ раздела двух флюидов.

Втооая глава вклвчает оь.сакке объектов исследования, принты выбора методик проведения экспериментов; приводятся те расчетные ;;орг.:улы, которые не является решениями, выполненшд.и! в данной работе.

Обмыта иссле.доБзния. Работа проводилась ia стеклянных капиллярах (стекло "Пирскс"), содерззпдх частицу нсполярного флю-пда (воздух; октан; раствор 5-10"^ Ы лауриловсго спирта в октане; тркдека.ч) длиной 0,5 см в водном растворе, содержащем 0,1 М NqCH и натрий додецилсульТат (5Э5). Концентрация последнего изменялась от 0 до 7-I0"4 М. Водные растворы_ готовились на Сядастшкяте. Размеры капилляра ( tH = 1-10"^ сг.-:,

¿к = 19,5 си) соответствовали обычно используема/, на кафедре коллоидной химии ЛГУ в работах данного направления. Выбор неорганического электролита обусловливался использованию.! в работе электродов, обрита/ах к иону СЛ. я те:.:, что он содержит одноикенннй ион с S3S .

С псмояьи ПАЗ варьировали ЕС поверхности раздала водный раст-Еор - ног.оляр:йл: флхпд.

^етоду_вкс1|ЬК:ментоБ. Основным методом исследования ОД и ■ ЭД в зависимости от съоистз 1.:е;:;сазных слоев было одновременное изиераке скоростей движения частицы неголгрного флюида б заполнением зодни.; раствором капилляре ( Ус ) и электрических характеристик рабочей системы: электропроводности (& ) на переменно:.; токе в опытах по ОД и сели тока ( ^ ) в опнтах по ЭД. "з значений 3 и & рассчитывались с учетом поверхностной про-еоднмости товдкы водных пленок ( ), отделяющих боковую поверхность частицы от стенок капилляра. Величины ЛР в данной работе ле:«алн в интервале 50 + 870 Па, значения Л1-1 - 20 + 450 В (рис.1).

¡¿егфазное натяжение измерялось методами отражения света от мениска и взвепквзния капель. Электрические потенциалы по- ' верхкости, разделяющей флюида, ( ) рассчитывались из данных по адсорбции с помощью уравнения Гул.

Структурно-механические свойства на границе двух флюидов исследовались методом закручивания диска (ЗД) с использованием более тонкой, чем описано б опубликованных другими исследователям: работах, вольфрамовой нити.

В третье?: главе приводятся результата предварительных экспериментов (§ I), исследования ФД (§ 2), ЭД (§ 3) и полученные методом ЗД,

Результат_п£едварительннх_ опатоз. Получены значения / для изучаемых систем. Показано, что изменение концентрации ¿"2)3 ( Сзгз ) от 0 до 7,4-10"^ М не оказывает существенного влияния на объемные свойства водной фазы, ^ -потенциалы границы водный раствор - стекло заметно не изменяются в интервале £от О до 1,4 10"'^ М. Дани диаграмма распределения, опытов по значени-яи , установившимся через полчаса после заполнения капилляра. На их основе проведено сравнение кинетики установления равновесного в отсутствии внеаних полей состояния в зависимости от состава частицы и округашего ее раствор.

Процесс £ильтрации.г.-Во всех исследованных системах (0,1 М . Hc.CZ- воздух; 0,1 М ЫаК. _ октан, 0,1 Ы Ыо(Х. - октан +ЬОН 0,1 М №<Х+ 1-КГ& - октан; 0,1 М А<аСС + 1,4-10"4М ¿Х-И -

октан; 0,1 11 ЫаС1 + 7,4.Ю"4 М - октан) движение было не-

стационарным. Изменение Ыс цри ОД сопровождалось изменением

Рлс.1. Схем установки для опытов по ОД ¡1 ЭД (масштабы реальных соотношений толсти пленки, радиусов капилляра и частицы не соблпдены):

1 - амперметр 37-21,

2 - мост переменного ¿оке Е.1-484,

3 - вольтметр цифровой Щ-1413,' .

4 - клич (в опытах по сгильтрацп разомкнут),

5 - ключ (в опытах по эле-ктроосмосу разомкнут),

6 - намазные хлорееребряные электрода,

7 - внешне кагилляра,

8 - частица и.^люида,

9 - пленка воды,

10 - рабочий капилляр,

11 - краны

. Основные особенности ФД суммированы в трех таблицах к ил-ластрпровакь! графиками.

Получено решение для ОД, когда внутри частицы нет движения Ллкда и изменение.: полей скоростей к давлений в облает:: торцов мочно пренебречь. В качестве исходной использована система уравнений, ссствящад из уравнений неразрывности для обоих флкадов ( I - индекс фазы) к Кавье-Стокса, с учетом принятой модели имеющая вид:

о/"? + ± ф^.-С- -г )

у И)

Граничные условия:

и, - О % ~)

и<т--и»о -г --Х.-*« С (2)

II, - х-состаияямгая скорости,уИ - вязкость, Р - давление, индексы указывают, что величина относится к заполняющей капилляр жидкости - "среде" (т ) или к £азе масла ( О ). Конечная формула:

.к 8(и~ис ¿р) £е

^ (3)

где Сс - длина частицы.

Подоконные в основу решения допущения справедливы, если вязкость всей частицы или ее поверхностного слоя очень велика. В |о:.'.:'.:')Х предложенной нами модели скорости двпкенпя г смачивао-с.еГ пленке наибольшие из всех возможных вариантов, поэтому она' долее'называется моделью полного .течения плеши (1ГГО).

Полученные в диссертации экспериментально данные пэкгза-ли, что зависимости Ие = в системах 0,1 М ИаСС -

воздух очень близки к рассчитанным, из теории сколккошя (ТС), предложенной Ерезеотоком для движения пузырька воздуха, а в системах ОД Ы ЫШ + 1,<-10"4 К SZJ - октан - к ГГГП, в осталышх - находятся меаду шя, Мы полагаем, что чем ближе дьчдение к описываемому формулой (3), тем более вязким являет-

ся поверхностный слой (рлс.2-4).

В системах 0,1 :.'. /VаСС + 7,4-10~' S%¡S _ октан имело место сильное растяжение частица (вплоть до двухкратного увеличения ее длины). Несоответствие рассчитанных Т} к удлинения, а такие визуально наблздаемая очень сильная волнистость частицы свидетельствовали о неприменимости для о тих систем приближений, использук.'лх при ре счете

Злсктрокчкетичезкое дизение^. Представлена результаты исследования ЭД в системах 0,1 !,; А/аС£ + - октан при

С SZS - 5-Ю"5 1.1; 1,4-Ю"4 М; 3,0-Ю"4 М; 7,4'10"4 ";; 0,1 М л6С£ + - гездух при С ^ = 0; 1,4-Ю"4 М; 7,4-10~'5 !.!; 0,1 М г/аСг + октан + ЬОН ; 0,1 М ЫМ + 7,4-Ю~')М 52Х - трпдекан. Установлено, что системы 0,1 М Уай? _ октан неустойчивы в электрическом поле. Ео всех системах ис были много ввие, чем скорости движения водного раствор в отсутствии частицы.

Колебания Не во время экспериментов был:', меньпе, чем прл';Д и не коррелировала с изменениями Т. В отсутствие ПАВ и е системах с 1С И движение было катодшг, в присутствии 5" 2)6' - анодкмм. При 5-10"° г? Суг5 ^ З-Ю"4 величины У* мало различались метлу собой, а при С^ = 7,4 •Ю"'1 1.1 - были немного нк;:<е.

Ка основе тех ме лредпой.ясенпй, что приняты при выводе ПТП с учетом отсутствия зарядов внутри кеполлрного (Тль'пдп была получена формула взаимосвязи характеристических величин при ЭД. Исходным для ое вывода являлось уравнение Кэвье-Стокса, которое в данном случае имеет гид:

У* # «>

где Ь - диэлектрическая проницаемость, £* - х-составля:лг,пя напряженности электрического поля," ^ - переменная - состэв-ляыгая электрического потенциала поверхности, обусловленная наличием ДЗС. Оно записывалось отдельно для каждой Лазы и для каждой области капилляра с частицей ( I = .И) и без частицы ( } = I).

Граничные условия: а) в области _Г

- s -

Условные обозначения:

• - ЛРЯ= 100 Па; - - ЛРИ я ^00 Па;

А - 3S0 Па; о - аР* = 590 Па; F - = 780 Па.

i

Рис. 3. Зависимости Ue=í&¡) в системах

0,1 M МаСе + 2-Ю"6M SOS - октак. Условные обозначения:

• - Л/»*= 100 Ш; * - 190 Па;

А - лР*= 290 Па; иг - дР"= 590 Па; а - &Р"= 780 Па; о - &РМ= 870 Па

| цс *10гсл/с

Рис. 4. Баяисжостк и*в системах

0,1 М ЫяС2 + 1,4-Ю"4 М 535"- октан. Условные обозначения: Г- ЛР* = 130 Па; • - йР*^ 2£0 Па; А - дР* = 590 Па; О - ДР* = 690 Па; X - ДР* = 870 Па

г = т.

1 --О

i ит = 0

\ clt U

/ 4У-: О V. Ó'l

б) в области П:

( - координа-

та гранит раздата флюидов)

г = i*

■г - О

Ш'-о

г О

fuj,

■tí

cluo

* и: - <

- о

z О

- условие строении ДОС

- прилипание п::дксс:и

симметрия картины

- согласно принятой модели

- отсутствие зарядов в фазе неполярнего флюида

- условие неразрывности

- прилипание жидкости

симметрия картины

Конечная íop-ула пг/.еет вид

w« - Щплихщг^)^¿i-) * - IJ (v

где € - диэлектрическая проницаемость? индекс укЕзыгяеи,

что величина относится к границе Еода - стекло, a w/o - юдл -нег.олярнык флюид ("гасло").

3 результате проведенных по фО]х:уле (4) расчетов показано, что при "?( 5- 2-10" с;.: влияние на Uc прсиебретсжо

[.:ало ip;ic.5). В опытах , как правило, лежали в этой области.

С использование.*.: (4) из экспериментальных данных вычислены значения íf --потенциалов. В интервалах O.Sc^-í" 4 ^ S см,

= ICO + 200 ííkm, í.0 В < АН ^ 450 В рассчитанные ^ не зависели от Сс , г, и ¿W , что свидетельствовало в пользу достоверности првдлоаепноЕ фор.'.ули. Полу^епг.ке значения данной величины для растворов с SS)S сопоставлены с рассчлтвнььг.'л

по теории Гун нз адсорбции значения:« пие когсду ними является разукнж.

(табл.1), соотноси-

Рис. 5. Зависимости = рассчитанные по

формуле ( V ). Значения ^^ указаны около кривых, Л И = 80 В, = 0,5 см, Т* = 1-Ю-2 см, -¿'«"й-

Таблица I. Значения ^ л на границе водный распор

SЗS - октан в присутствии 0,1 !.! Масг.

. "_5_. "В

МО-6 -29+9 - 68

-104 + 4 -103 + 6 -107 + 2

- 68 -135 -147 -151 -157

Из2чекие_!.!ехснлческих свойств.поверхности гиядога зт)£С_; ¡¿лпидог методом закр^чигащя_^ис£<з.. Полученные зависимости величины угла закручивания диска ( $ ) от времени при 5-ти скоростях вращения поверхности раздела двух флгадоэ принципиально отличаются от известных по опубликованным работам других авторов, в которых изучались сукяственно более прочные поверхностные слои. Наиболее характерной особенностью в изученных нагл скстем-'ах является периодичность изменений -Ь - (*) . Б большинстве опытов колебания были незатухающими. Амплитуда колебаний зов"-' села от природы и состава соприкасавшихся ¿газ» Наблюдались уме-нызенле амплитуды с уменьшением подвияности поверхностных слое;..

Соруководителем данной диссертационной работы по ессм лл;и;г ям ео выполнения является Возкая З.В.

X. Изучены закономерности Фильтрационного и электрокияет;:-ческого движения в тонком стеклянном капилляре, заполненном водки,: растюром с частицей неполярного голюида, при вариации сил внешних полей, прг-родн флюида, а такае природы и концентрации

2. Предложена модель механизма ймьтрационкого двийсння флюидов при малой подвижности разделяющего их грзнпчного слоя. Выведена Формула, отратлкдая взаимосвязь скорости дгкэт.чня с перепадом давления на концах капилляра, толщиной пленки и радиусом капилляра.

3. Показано, что окспериментально полученные зависимости скорости движения от толщины пленки близки к рассчитанным по

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫЗОЛУ

ПАВ

теории сксльге.члк Ерезертонз б случае очень подвижной поверхности (пузырек воздуха без ПАВ) л го предложенной в данной дис-сертгг;:;-, (Формуле в случае мало подвижно!, поверхности (достаточно большая концентрация ПАВ).

4. Установлено, что кинетика изменения толщины водных пленок во внешних палях и в их отсутствие, значения скоростей ([пльтрЕтокиого движения и их зависимости от толщины пленок, а тзю-5 данные, полученные методом закручивания диска позволяют пргдг.5ло~::ть супсотденноо изменение структурно-механических свойств поверхностей в присутствии ПАВ дате с относительно неболь::.:": молекулярным г.есо:.: ( S2>S l ОН ).

6. На основе предложенного решения задачи ЗД выведена формула для расчетов -потенциалов на подкгашх границах. С ее помощи вычислены С? -пстещиалы в 10 системах. Независимость рассчитанных значений -поге!:ц::злов от радиуса капилляров, кзг.рпт.енпя олектркчссгого поля, длины частицы полярного флюида, а так/.е их хорогая корреляция со значения.'.^ электрических потенциалов поверхности, вычисленных из адсорбции ПАВ, свидетель-стхувт о правомочности формулы.

6. Установлен факт значительного ускорения электрокинетического движения при введении в капилляр непроводящей частицы Ф.нада.

7. Исследована зависимость угла закручиваки диска от времени. Обнаружено, что в случае подвижных граничных слоев эта зависимость качественно отличалась от известных из литературы, полученных для прочных ме:;:фаз;;ь!х слоев и поэтому требует иной метод интерпретации результатов.

Основное содержание работы изложено в следующих публикациях:

I. Искорнна О.З., Возная Э.Е., Кудрявец T.JI. Едпяние свойств границы раздела вола/1,асло на фильтрацию двух несмеш'.ваншх-ся гддкостей// Хакия и физика твердого тела. Тезисы докладов ОТ Межвузовской конференции молодых ученых.-Л..1£'39.-С.45-

46.

Кскорина О.В., Возная Э.Е. Влияние ПАВ на электрокпнетиче-ское движение модели эмульсии в цилиндрическом капилляре// Материалы конференции молодых ученых хим.фак.МГУ.Москва. 24-26 января 1£89.-Деп. в ВИКИТИ.-8.08.1989.-й 5357-889. '