Влияние реакторного излучения на электрофизические свойства карбонитридного ядерного топлива при напряженно-деформированном состоянии тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

На правах рукописи Для служебного пользования Экз.№ 14

Сурин Виталий Иванович

Влияние реакторного изучения на хчсктрофизическне сво1|стпа карбонитридиого ядерного топлива при напряженно-деформированном состошшн

01.04.07 - физика твердого тела

Автореферат . диссертации на соискание ученой степени кандидата технических наук

Автор:

Москва - 1999

Нанцолярия

И н в. ЦгоО^ви

Рабсгта вьшолнска в Московском государственном инженерно-физическом институте (техническом университете).

Научный руководитель:

кандидат технических наук, доцент Евстюхкн Н.А.

Официальные оппоненты:

доктор технических наук, профессор Ланин А.Г., доктор технических наук, главный научный сотрудник Сергеев B.C. '

Ведущее предприятие:

ГНЦ РФ НИИ АР г.Дмитровград

Защита состоится "30" июня 1999 г. в 15 час. 30 мин. на заседании специализированного совета Д053.03.02 в МИФИ по адресу: 115409, Москва, Каширское шоссе, д.31,ауд. 202,. тел.324-84-98, 323-91-67 '

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке МИФИ. Автореферат разослан " 3/ " мая 1999 г.

Просим принять участие в работе совета иди прислать отзыв в одном экземпляре, заверенный печатью организации.

Ученый секретарь специализированного совета, ■ д.ф.-м.а, профессор

, В.МКудрявцев

' ■ I I

Подписано к печати Заказ /цЧЪЦ._Тираж 100 экз.

Типография МИФИ. Каширское шоссе, д.31

ОБЩЛЯ ХАРАКТЕРИС'ГЙКА РАБОТЫ

Актуальности проблемы. В условиях складывающихся экономических отношений и обостренного внимания к вопросам экологии большой шггерес для развития атомной энергетики представляют разработки, позволяющие повысить эффективность использования существующего ядерного топлива, усовершенствовав его для достижения больших выгораний, а также исследования его новых видоз.

Карбоннтриды урана рассматриваются клх с л у остоятель нын перспективный вид топлива. а также как компонент ;; составе смешанного уран- плутониевого топлива для реакторов на быстрых нейтронах. ■

В процессе длительной эксплуатации под действием радиационного, температурного и механического воздействия в материале сердечника происходят структурные изменения, приводящие к его формоизменению. Размерная нестабилыгость з начале облучения может"заметно проявиться только при нестационарных тепловых режимах. К последйкм относятся релсимы с цнклт{ческим изменением мощности (пуск и остановка реактора), операции по замене и перестановке кассет, регулирование мощности, возникновение нештатных ситуации и др.

Действие термоупругих напряжений, сопутствующих указанные ре:кнмам, особенно неблагоприятно при низких температурах (Т< 0,5 Тпл), когда топливо не обладает достаточной пластичностью. В этом случае имеют место значительные изменения размеров сердечника, приводящие к термомеханическому взаимодействую его внешней поверхности и оболочки.

Поэтому необходимы знания о поведении тоилива в условиях изменяющейся температуры л нагрузки на ранних стадиях облучения, с целью более полного изучения причин и способов предотвращен:!"! указанного явления.

Применение традиционных методов исследования напряжении и. деформаций (рс.гггенсхгфуктур^ш, оггпнео-поллризацношшй, тензомет-рический и др.) в условиях, близких к зкеллуатацкошшм, не представляется возмолшым. В связи с этим актуальной является разработка универсальных (с точки зрения условий проведения испытаний и эксплуатации) методов неразрушающего контроля, основанных на изучении внутренних процессов, происходящих з деформируемом, материале. .

- Цель работм: исследование сопротивления радиационному формоизменению карбонктриднего ядерного топлива электрофизическим методом для изучения причин возникновения н накопления макроплпепгче-ской деформации, зьсываюшей предельные изменения осегого размера сердечника. включая: , ■ '

- разработку экспериментальной базы на основе создания информационно-измерительной системы и ряда внутриканальных высокотемпературных измерительных устройств; " -

- выбор и обоснование режимов радиационной температурно-сшговой обработки карбонитридов урана для моделирования и реализа-'ции условий их размерной нестабильности;

- разработку экспериментально-расчетного метода для исследования внутриреакторного формоизменения и определения величины внутренних напряжений; > .

- разработку модели, связывающей физические свойства контролируемых объектов с величиной наведенной электродвижущей силы, регистрируемой в процессе исследований; .

- идентификацию изменений измеряемых параметров с механизмами деформирования и ползучести:

- верификацию метода на основе критериев математической статистики. а также на основе проведения специальных экспериментов на металлах и сплавах и сопоставления расчетных значений прочности и текучести со справочными.

Научная новизна работы:

1. Разработан новый эффективный метод исследования напряженно- деформированного состояния материалов под облучением - электрофизический метод, базирующийся на экспериментальном определении наведенной эде изделия и ¡эасчете внутреннего напряжения с помощью установленного соотношения. Предложенный метод позволяет исследовать влияние состава (стехиометрия.- легирующие добавки), размера зерна. пористости, а также технологических параметров изготовления на прочностные и пластические свойства ядерного топлива в условиях воздействия интенсивных радиационных полей, высоких температур и нагрузок.

2. На основе теории свободного электронного газа разработана модель, наведенной деформацией эде в материалах с металлическим характером проводимости, научно обоснованы основные закономерности изменения эде в-зависимости от действующих механизмов деформирования и ползучести. Впервые получены значешш внутренних напряжении для топливного сердечника, находящегося в условиях близких к экстремальным. х г

3. Проведено расчетно-теоретическое исследование кинетики накопления радиационных дефектов и их влияния на электро- и теплофизи-ческие свойства карбошггрндов урана. -

Практическая значимость работы определяется:

1. Созданием информационно-измерительного комплекса и экспериментальных средств для исследований внугриреакторного формоизменения материалов по данным электрофизических измерений.

2. Разработкой вн\тр1греакторных методик длл исследования поведения карбонтридного яде р н о го .то гтл и вЗ в экстремальных условиях.

3. Сформулированными рекомендациями по тепловым режимам эксплуатации реакторной установки, негативно влияющим на прочностные свойства топлива. Результаты по радиационному формоизменению карбонитридов урана использовались в техническом обосновании и расчетном обеспечении при разработке твэлов для реакторов на быстрых нейтронах.

4. Универсальностью и экономичностью разработанного метода при исследовании напряженно-деформированного 'состояния деталей и узлов конструкций широкого профиля. Метод открывает новые перспективы по созданию, мониторинговой системы контроля рабочего состояния твэл в ядерных энергетических реакторах.

5. Внедрением указанного комплекса и экспериментальных средств, а также результатов внутриреакторных испытаний в практику научно- ', исследовательских предприятий ГНЦ ВНИИНМ им. А.А.Бочвара, НПО "Луч", ИРТ МИФИ. На основе результатов настоящей работы создана и прошла пусковые испытания установка для диагностики структурных нарушений г, изделиях авиационной техники в в/ч 21653.

Автор зпнттает:

- верифицированный экспериментально-расчетный метод исследования радиационной стойкости топливных материалов в условиях близких к эксплуатационным;

- методику получения экспериментальной базы данных при радиационной температурно-силовой обработке материалов;

- результаты исследования радиационного формоизменения карбонитридов урана и механизма электропроводности;

- расчетное соотношение величины внутреннего напряжения и наведенной электродвингушей силы в материалах'с металлическим характером проводимости; _

- результаты верификации метода на основе сопоставления расчетных значений прочности и текучести металлов и сплавов со справочными, а также на основе подходов математической статистики.

Апробаппя работы : Материалы диссертации докладывались на XX юбилейной конференции СФ НИКИЭТ( Заречный. 16-13 апреля 1986 г.). на XXXII научной конференции МИФИ (Москва, 25-30 января 1987 г.). на XV Всесоюзном совещании по исследовательским реакторам (Об-

нииск. 30 мая- 3 июня 1288 г.). на Международной конференции по радиационному материаловедению (Алушта. 1991 г.). на V. VIII. IX и XI международной научно- технической конференции "Датчики и преобразователи информации систем измерения, контроля и управления" (Гурзуф, 1993. 1996. .1997, 1999 г.) и на Научной сессии МИФИ (Москва. 1998. 1999 г.). '

Публикации: По основным материалам-диссертации опубликовано 14 научных статен. 10 тезисов докладов; 16 отчетов о НИР. Составляющая представленной работы отмечена второй премией отраслевого министерства по физике радиационных повреждений.

Структура и объем диссертации: Диссертация состоит из введения. четырех глав, заключения и списка литературы. Содержит 235 страниц печатного текста, 94 рисунка, 17 таблиц. Список литературы включает 158 источников.

Содержание работы В работе исследовалось сопротивление радиационному формоизменению карбошпридного ядерного топлива с помощью электрофизического метода неразрушающего контроля. Рассмотрены причины возникновения и накопления макропластнческой деформации, вызывающей предельные изменения осевого размера сердечника.

В первой главе описывается информационно-измерительный комплекс для внутрирсакторных исследований электрических свойств материалов, конструкции измерительных устройств и методики внутрирсакторных исследований. Проанализированы погрешности измерений, обусловленные влиянием монтирующего излучения реактора.

Во второй главе, посвященной исследованию • физико-механических свойств клрбонитрндов урана с помощью разработанного .метода, обсуждаются результаты дореактор1гых испытаний, влияние упругой, упруго-пластической деформации и ползучести на измеряемые характеристики. На основе систематизации и- анализа результатов по ползучести расчетно-графическим методом построена гарта механизмов деформирования для спеченного' монокарбнда урана, с помощью которой идентифицированы наблюдаемые изменения электрических свойств с мехашомамн деформирования и ползучести. В рамках предложенной модели дан вывод формулы, устанавливающей, связь между внутренним напряжением (ВН) и наведенной электродвижущей силой.

• Результаты внутрирсакторных испытаний обсуждаются в третьей главе. Для моделирования и реализации условий внутриреакторного формоизменения использованы режимы термосиловой обработки материалов под облучением. Приведены результаты по измеряемым параметрам в зависимости от различных режимов испытаний, состава и степени

деформацш. Установлена и исследована закономерность возникновения максимумов эдс. рассчитаны значения внутренних напряжений, предшествующих де(|юрмашш высокой степени и разрушению образна. Определены корреляционные зависимости между измеряемым и кон-трол1фуемым параметром. Проведена верификация метода с использованием специальных экспериментов и подходов математ!гчес.кой статистики.

Некоторые аспекты применения. элекгрофиЗ!гческого метода при оценке радиационной повреждаемости материалов и расчете параметров, определяющих теплопроводность сердечника. обсу:эдч:отся в четвертой главе. Приводятся результаты нсследовашш кинетики накопления точечных дефектов под облучением в .фазах внедренжч. теплопроводности и механизмов электропроводности облученного шприда урана.

Ипфопмаш;он;;о-тм&рительнал система для внутрирса;стор-

ных исглелопашш элсстро&изнчсскнз свойств материалов

При решении поставленной задачи были учтены требования по обеспечению условий проведения 'нсготгании. глазными из которых являются высокая температура (до 200010, нагрузка (до 1000 Н) и гюздейст-вие интенсивного нейтронного потока (флюеис по тепловым нейтсонам ~ 10м м':).

Экспериментальный комплекс, разработанный для фнзико- механических псследотшшй в реакторах бассейнового типа. Еключает системы обеспечения и унравлеш<я экспериментом. с-блучлтелысую камеру и систему регистрации результатов. При лабораторных исследованиях экспериментальный комплекс полностью расположен з лаборатории. Для реакторных испытаний в лаборатории остаплгсот только блок ул?-» пленил и систему регистрации результатов. Облучателгнуго камеру с помощью дополнительных загрузочных тр}-б устанавливают рядом с активной зоной, а систему обеспечения размещают на площадке реактора.

Методика измерений. оснозаннзя *а принципе компенсации неизвестного напряжения. удовлетворяет требованиям отраслевого стандарта на аппаратурное и методическое обеспечение при испытаниях ядерного топлива по ОСТ 9510261-87 и государственного стандарта ГОСТ 8473-82. Главное отл:-гя:е предложенной методик!! от традиционных подходов состоит в отказе от изучения изменений температуры твердого тела'от приложенного усилия. Населенная деформацией эдс рассматривается в настоящей работе как основная характеристика напряженно- деформированного состояния исследуемых материалов. Образец включен в измерительную цепь по схеме дифференциальной термопары, в качестве одной из ее ветвей. Это позволило рассчитать значение внутренних напряжений непосредственно по результатам эдс. Замеры электрического соггротиале-

ния выполнены на постоянном токе по четырех точечно!! схеме. В качестве параметра котгроля. характеризующего целостность топливной таб-леткн в процессе испытаний, выбрана величина относительной деформации-

Для исследования размерной нестабильности топливных композиций разработаны и внедрены внутрнреакторные измерительные устройства: Ряд конструктивных изменений внесен в перегрузочное приспособление. сконс1ру1грованное для изучения радиационной' ползучести. В частности, решена задача, связанная с размещением дополнительных токо-подводящих и измерительных коммуникаций, изменения размеров вкладышей и ширины вспомогательных пазов на несущем корпусе устройства, и ряд других. Благодаря чему стало возможным проведение высокотемпературных механических испытаний (в среде инертного газа или остаточного разряжешш 0,1 МПа) с подключением электрофизического метода неразрушающего контроля.

Радиационная температурно-силовая обработка была применена для моделирования и реализация условий размерной нестабильности кар-бонитридного ядерного топлива на ранних стадиях облучения, режимы которой соответствуют требованиям к экспериментальным средствам и' основным параметрам испытаний ядерного топлива (ОСТ ,9510261-87 и ОСТ 95912-81). Продолжительность отдельного .внутриреакторного эксперимента составляла от нескольких часов до трех-четырех недель.

Низкая трещиностонкость облучаемых образцов и связанная с этим ' вероятность ах разрушения обусловили достаточно жесткие требования к внутриреакторной методике испытаний. Количество : температурно-силовых циклов, а также предельные значения температуры и нагрузки . выбирались таким образом, чтобы-при выходе на данный режим испьгга-, ннй изменения контролируемого параметра не превышали 5-10% от его начального значения. . >..'■■

Деформацию образцов определяли по показаниям индуктивного преобразователя. Максимальная погрешность измерения электрического сопротивления и наведенной эде составляла менее одного "процента. В таблице 1 даны параметры и виды проведенных испытаний

Таблица 1

Параметры радиационной температурио-силовой обработки Минимальная температура испытаний (температура саморазогрева), К

..............................'....................................................450-600

Максимальная температура испытаний. К .........:...*...........:.........2000

Скорость нагрева-охлаждения, град/с...........i............................до 50

Время выдержки на заданном режиме, ч...................................IO''-Ю3

Нагрузка на образце. Н..........................................

Скорость нагружения. Н/с.....................................

Количество теплосмен для одного образца................

Виды испытаний:

ступенчатое увеличение температуры; термоциклирование; термоудар;

силовое нагружение по прямоугольному профилю; температурно-силовое циклирование; пострадиационный отжиг.

Анализ погрешности электрофизических измерений показах что влияние реакторного излучения на элементы измерительных цепей и конструкций (влияние интенсивности нейтронного потока и гамма-излучения. возникновение наведенных токов и изменение электроизоляционных свойств керамик за счет интегральных эффектов) в интервале указанных флюенсов не превышает значений основной погрешности, регламентированной техническим требованием на используемую аппара-; туру. " : •'.■ . ; : ' ■ •

Дореакторные исследования сопротивления дсформнропанпю карбопитрндоп урана

На основе систематизации и анализа собственных и литературных результатов по ползучести карбошггрндного ядерного топлива, расчетно-. графическим методом с учетом упругих констант, температуры плавления и других физических величин, построена карта механизмов деформирования для спеченного поликристаллического монокарбида урана.

На карту нанесены кривые для четырех значений скорости установившейся ползучести: 5,6-Ю'7; 1,4-10"6; 5.6-Ш"5 и 2,8-Ю"5 с"1, определенные вг области дислокационной ползучести (Ш б) и экстрапо.игрованные в область низких (дислокационное скольжение, II) и высоких (диффузионная ползучесть. V) температу р (рис.1). Кривые построены по точкам, удовлетворяю- щим принятому критершо отбора, методом наименьших квадратов. Построешле карты механизмов позволило идегпгифищгровать наблюдаемые изменения электрофизических свойств с изменениями пластических свойств полихристаллическнх уран- и уран-циркониевых карбонит-ридоз.

В частности, в области упругой деформации (VII) с границами

10"б<а/С< 6-10"4 0,1<Т/ТГл<0,42

200-1000 ....20-50 ......до 10

где ст - приложенное напряжение, в - модуль сдвига. Т - текущая температура. Тпл - температура плавления, в режиме силового нагружек-ия по прямоугольному профилю при постоянной температуре, а также при тем-пературно-силовом циклировании. разброс значений абсолютной эдс находится в пределах ± 10 %. С увеличением температуры, по мере приближения к температуре хрупко-пластического перехода (0,40-0.45) Тпл , значения эдс возрастают. Интенсификация процессов возникновения пластических сдвигов в объеме образца приводит к увеличению амплитуды электрофизических харастеристик.

а/С

1С1

10J : 1С-1

И)5

' кг*

о

В области зернограничной и дислокационной ползучести (VI и III б) при нормализованных напряжениях, удовлетворяющих неравенству .

2-10"5<g/G< 5-Ю'3.

и гомологической температуре

0.42<Т/Тт<0.6

исследованы темпсратурно-скдовые зависимости электрофизических свойств карбошгтридного ядерного топлива UC t.xN х лдя составов с х равным 0; 0,30; 0,43; 0.49; 0.50; 0.53; и 0.93 при следующих зидах испытаний: термический по трапецеидальному профилю . термоциклический. силовой по прямоугольному профилю при разных значениях температуры, термоудар. Установлено, что процесс ползучести сопровождается ска'^сообразным изменсршсм электросопротивления и эдс (рис.2). Образование микронеоднородной пластической деформации привохцгг к появлению скачков электрических характеристик, амплитуда которых резко выделяется на обшем фоне наблюдаемого процесса. Выявлена закономерность изменения электрических характеристик., га которой следует, что:

Рис. 1 Карта механизмов де-формированил спеченного поликристаллического мо!. нокарбида урана

-11- амплитуда скачков электрического сопротивления и эдс возрастает с увелтеиием температуры и напряжения;

- участкам кривой неустановившейся ползучести, на которых возрастает скорость ползучести, соответствуют скачки большей амплитуды;

- наведенная эдс растет с увеличением степени пластической деформации;

- в режиме термоудара или при резком сбросе (увеличении) нагрузки на фоне характерной зубчатости имеют место броски эдс, достигающие в от-дельних случаях положительных значений порядка 9-103 мкВ, относительно сплава 13Р20, для составов с х~0.5.

3100

О 12 3 4 5 1,ч

Скачкообразное изменение электросопротивления II и термо-эде Е кар-боиитрида урзна иСо,4зЬ'о.5зОо,о4 в процессе дислокационной ползучести. Координаты значка (*) на карте механизмов деформирования (в ценгре рисунка) соответствуют значению параметров эксперимента

Анализ и сопостазле1шг получетаых результатов с результатами других авторов- позволил!-! разработать модель наведенной деформацией эдс в рамках теории езободкого электронного газа. -

Суть предлагаемой модели заключается з том. что часть энергии, затрачиваемой при деформировании. поглощается непосредственно носителями заряда. Учет данного факта позволяет получить в явном виде соотношение. связывающее механические свойства контролируемых объектов с величиной наведенной эдс.

В результате, упругой деформации ДЬ. вертикально установленного однородного стержня высотой И (ДЬ<< Ь),- один конец которого жестко за-

крсплен. а к другому приложена сила Р (для определенности будем считать ее силой сжатия), вдоль оси стержня индуцируется электрическая разность потенциалов А(р г

И

А(р =(рг -<рх (1)

Предположил!, что стержень сжимается при постоянной температуре. Причины возникновения эде до настоящего времени точно не установлены. Это может быть связано с непосредственным взаимодействием электронов и решетки вследствие изменения микроскошиеских атомных электрических полей (Конторович В.М., 1963 г.).

В основе модели лежит уравнение непрерывности

=-Г — (2)

Б \'а

где j - плотность тога, q - плотность заряда V - объем образца.

Интеграл слева дает заряд, выходящий за единиц}' времени из объема V, ограниченного поверхностью Б. Плотность тока считаем величиной постоянной по сечению образца, совпадающей по направлению с нормалью к площадке <13. Если предположить существование линейной зависимости между величиной наведенной эде и поглощенной при деформировании энергии (Куннн Н.Ф., 1956 г.) при выполнении равенства (3) -

= к1"- с!Агшесь, (3)

где с1А'гс. и аАгткЬ - элементарная электрическая и механическая работы. кр- коэффициент (меньше единицы), то, решая уравнение (2) можно получить формулу для определения внутренних напряжений &{т1. уравновешивающих внешнее приложенное напряжение

<тш,= -кр •А<р* -е-5п (4)

е - заряд электрона, 5п - изменение концентращш носителей в результате упругой деформации.

Для случая осевого перепада температур в отсутствии внешней силы, провода аналогичные рассуждения, можно показать, что величина

- т

термоупругнх напряжении а определяется выражением

ат= -ЗкТ-А<рТ -е-5'п, (5)

кт - коэффициент. 5'п - изменение концентрации носителей в результате теплового расширения образца.

Обобщая оба рассмотренных случая на основе гипотезы об обратных внутренних напряжениях

о = а1П1+оег. .(6)

где <7еГ - эффективное напряжение, вьфажение ддя внутренних напряжений окончательно принимает вид (8)

а-.ш +ас1=-е (к7А<ре -оп + Зкт • Де»т -З'п) = -е -6п-(кГ • Д<рГ fЗkт•Дr/).

(7)

-е-оп-(кр -А<р¥ +ЗкТ е-Оп-АуЗ.- (8)

Ар = (кЪ ■ А<р¥ + ЗкТ ■ А<рТ) (9)

поскольку Оп ~ 5'п или. по крайней мере, одного порядка.

Соотношение (8) .устанавливает связь между величиной внутренних напряжений (напряжения 1 рода) в образце и наведенной электродвижущей силой Д <р.

В диссертации проведено сравнение результатов, полученных элек-трофизтеским и акустико-эмиссионным (АЭ) методами при изучении упругой и пластической деформации в металлах, сплавах и фазах внедрения. Обнаружен ряд общих признаков, в частности, подобие кривых суммарного счета АЭ и наведенной эде с кривой ползучести. Характер измененил временной зависимости скорости счета сигналов АЭ и термо-эде совпадает с характером изменения плотности подвижных дислокации от времени на участке неустановившейся ползучести . Обнаружено также увеличение амплитуды сравниваемых характеристик'при резком изменении температуры и нагрузки.

Внугрирёакторные исследования радиационного форм^пмсиешш

клрбоннтридного ядерного топлива "электрофизическим .метолом

На базе разработанного метода исследована радиационная стойкость' карбошгтридов урана, а также уран- циркониевых карбонитридов {\].1 г) и (и.2г)(Сп^б№,^зОо.об) с добавками циркония около

20 ат.%. под облучением до .выгорания 0,14 % тяжелых атомов в режиме температурно-енлового щгклирования (рис.3). Образцы с различным размером зерна (8-15 мкм) и пористости (8-11 %) готовили методами по'хлх козой металлургии. Деформирование цилиндрэтеских образцов высотой 10-13 мм и диаметром 5-7 мм проводили сжатием на 1-30%. Число циклов нагружения ограничивалось деформацией высокой степени или процессом разрушения.

Осуществляя з разных циклах изотермическую выдержку образца при различных нагрузках и длительностях, можно добиться изменений контро-

Время облучения, ч

Рнс.З Изменение наведенной эде (Дф) и электросопротивления (R) уран-щфко}£иевого карбонигрида (Uo.siZioiig)(Coi2sNo,660o,o6) во внутрире-акторных условиях •

лируемого параметра з ипгроких пределах. В рамках поставленной задачи показано, что сопротивление внутриреакгорному формоизменению; топливных композиций. при моделировании их размерной нестабильности лимитировано несколькими циклами применяемой обработки.

Постепенное увеличение температуры на 100-150 К со скоростью нагрева 50 К-с от температуры саморазогрева до 750 К в течение 30 часов. при постоянной нагрузке (ст=5 МПа) приводит к заметному формоизменению. при котором значение параметра контроля может возрасти до 3% и выше. Еще большее изменение ( до 30%) наблюдалось при увеличе-шш температуры до 2100 К при флюенсе 8.4-10 м"\ До этого образец был предварительно отожжен при 0,3 Тпл после недельного цикла облучения в течение четырех часов.

Полученные результаты проясняют причину появлеш1я максимумов эде, предшествующих деформации высокой степени. Отсутствие эффективного механизма разрядки дислокационных скоплений при низких .температурах приводит к росту внутренних напряжений до критического значения. выше которого происходит их релаксация, сопровождаемая бросками эде спонтанного характера до значений , превышаю пик 10 3мкВ. По-

■£" ?

Ь 2 5 -м §-1 О

500 1000 ' 1500'

I

Температура, 1С

• а)

700.

Температура, К

о)

60 40 20 0

1200 1400 1600 1800 Температура, К

Рис.4 Изменение внутреннего напряжения карбо-нитридов урана от темпе-ратуры:а-(и0.з12го.19) (Сю No.6sOo.ije), сг=10 МПа. без" облучения; б - тот же состав.. гу= 10 МПа. первые 20 ч облучения; в - UCn.j-No.50O0из • сг=:>. МПа. 200 ч облучения

. з)

имо этого, элс. соответствующая заданно^' -значению деформации, для уран-циркониевых карбо нитридов по абсолютной величине в 1,5-2 раза выше, чем эде карбошгтридов урана, не легированных цирконием.

Для выявления воздействие реакторного излучения на деформационные свойства топлива необходимы данные для вне- и знутриреакторных испытаний. С этой целью образцы обогащенного уран-циркониевого кар-бошггрида (ио912гп1о)(С,:8Ног-лОооб)- взетые из одной партии, были проде-формированы по единой программе испытаний..

Установлено, что без облучения величина ВН при постоянной нагрузке пропорциональна температуре (рис.4). Рассчитанные значения внутреннего напряжения при температуре 700 К под облучением (после 20 часов испытании) примерно в пять раз превышают соответствующее значение без облучения. При заданных значениях температуры и нагрузки величина ВН под облучением может изменяться в широких пределах. Увеличение числа теплосмен приводит к росту внутренних напряжений до значения, при котором с большой вероятностью прогнозируется деформация высокой степени.

Сравнивая зависимости внутреннего напряжения как функции приложенного напряжения, при низких температурах, приходим к выводу, что и в этом случае под облучением ВН имеют более высокие значения (рис.5).

I £ 14

= 13,5

Рис.5 Изменение внутрен-

него напряжения карбо-шггридов урана от приложенного напряжения: а-(ии,812г,ш) (Ссс8 N0,66 Оо.оо), Т=720Х без обду-

ва

О 20 40 60 Напряжение, МПа

а)

чения:

б - тот же состав. Т=620К. 15 часов облучения

55 = 45

5 35 25

0

20 40

Напряжение. МПа

б)

Результаты пострадиационных отжигов слабодеформнрованных (деформация ~ нескольких десятых процента) уран-циркониевых карбо-шпридов показали, что электросопротивление и эде полностью "восстанавливаются" при температуре (0.3-0.5)ТГ[Л в течение 3-4 часов. При высокой степени деформации (>10 %) признак}! восстановления наведенной эде отсутствуют, а электросопротивление возрастает на один-дпа порядка.

В таблице 2 даны значения внутренних напряжений для различных режимов температурно-силовой обработки карбонитридов урана под облучением. рассчитанные по формуле (8). Среднее значение наведенной эде <Дср> во временном интервале (1- -1,) определяли как

■ - ' 1

<Дф> =----I Аф ■ <И, (10)

■ «2 ~Ч> «1

расчет изменение плотности носителей заряда от времени облучения приводится в следующем разделе (см. таблицу 3). Как и следовало ожидать, наибольшую опасность для данного вида топлива в начале облучения представляет термоудар.

С формулированы рекомендации для неблагоприятных тепловых режимов работы реакторной установки, отрицательно влияющих на прочностные свойства топлива и присохших к предельным изменениям осевого размера сердечника:

резкое охлаждение со скоростью КУ К/с и более от температуры 1500-2000 К; •

продолжительное по времени (в течение нескольких суток) изменение температуры сердечника относительно номинального значения в пределах Ю-20%-'

циклическое измените температуры в интервале 300-1500 К.

Обнаружена линейная связь.между величиной наведенной эде и от-, носительной деформацией при испытаниях UC1.13Nn.53O0.w- Для данного случая определен коэффициент корреляции

соу(Да>. е) гЛф.Е= —--=0.801. (11)

1 п

где ковариация со\'(Дф.г.) = — • £ (Д^: -Дё>)-(£: - £)■

п ¡=1 .

Шд, , ыс - дисперсии: ДсЗ", г - средние значения: Расчет произведен для п=69.

Таблиц;! ?

Гасим nue ша-нмши mi) i jiL-iiiiiix напряжении при радиационной темпсратурно-снлопой

обработке карбонпгрилои урана

I-e.,*. «I»« ц»м_> л A HjK'Ml'HIIIIII И H i cjiit.* 1 I l|HI. IU.KUMIIIK' О 1 not II 1 CJH.HU>! 11 H\ 1 |tl'l)IICC

1* 1to. UH 1 »1 »ÜI till 1 ». (Hill 1 I I:MMC|>>I I > |l, ,И.'<(М1||Л1»|11НМ, "/о ll.llipil/KCH He, MHil

К Mlla

Ui.i- MHI.I'M- 1 С KV Cpe.uici' TcKymet:

Htrc iiiec MiiJlLII. -man

I i'|i4iunil>«;l. (U.V-r) r-„„

nui |1)Ж(;нис s-iH SOO-1 BOO 0,1 - O.l - З.И -

C.'k.i'iii»; no tJt'u «Nuíii OI 4iU .'Irt 7I>0

I I'MIU'pM 1 > |»«Г 0„..u <2») _ _ Ü,1 _ 5,7

1 (-MII|'|)J 1 ) |>- (и./-. ) <:„.,. Л

мо-снлоиис U-40 500-1000 11 „ 32 _ 6.2

цнклири-

lUlllir sno-tuoo и _ 0»5 _ 12 ...

o„„. 2-70 300-1300 20 1,5 - 7.2 -

11 <>c i (la.'itiaitii - (U.Z.. > CVj. H 1 t'MCIIliC J- X

UilllUIH •liicon iioc-i*: 550-1 ООО . 0.1 _ 0,3 _ И.5

U 1 ЖИГ 1 20 ч oG-tiy'i. »

Ct^i-uui'- t«I,Z.r) C„„

pyVWl'IIIH1 HO N,,«0„ 1Л50 27 IS 11 _

»»pjIMUyi OJI.

|1|><»<|>>(ЛЮ ■ -

! 1)11 рем

o„UJ 170-210 1000-2200 5 - . - «>,2 19 _

Терм«) /4M11 (ll,/.r) I.,,.,»

N 0 с О i, ¡v. Sill) 1N0O-4OO 5 „ 20 _ _ «6

- 525 2000-5(10 5 - 2() - 257

Проведена верификация разработанного электрофизического метода на основе:

- методов математической статистики, путем определения корреляционных связей между выборками отдельных измерений, полученных при испытаниях металлов и сплавов на растяжение:

-сравнения значений прочности и. текучести для металлов и сплавов, рассчитанных по показаниям наведенной эдс. со справочными.

В первом случае проводился длительный эксперимент в течение 1.7-103 часов. Показания снимались с интервалом —170 ч. Массив экспериментальных данных, составлял 100 точек на каждее измерение. Построены графики, на которых обнаружены типичные скачки измеряемой характеристики.

Для выявлешш корреляционных связей ме:-хду измерениями использовался аппарат математической статистики.

Были отобраны значения, попадающие в интервал ±0.5Х,Р где ХсР -среднее значение для каждой з отдельности выборки. Результаты обработаны по критерию грубых оишбок, с целью исключения промахов, которые могли появтггься вследствие ноздействия посторонних фагсторов.

Затем определено наибольшее отклонение (Х.-Хср), оценен параметр критерия т = Х,-Хс? /3, где X,.- текущее значение пыбергсл. Б- среднеквад-рат!ггеское отклонение к определены доверительные границы для рассмзт-риваемых выборок.

После установления доверительных границ применялся критерий знаков, в котором находили число положительных и отрицательных разностей Х,-У, среди сраснипаемнх гыборок. Для более точной проверки использовали критерий. свободный относительно гипотезы распределения изучаемого параметра (критерий Унлкоксопа).

Проведенный анализ позволил сделать вывод, что исследуемые выборки принадлежат х одной генеральной совокупности, а наблюдаемые процессы имеют общую физическую природу.

Для верификации по второму методу была проведена серия испытаний на металлах (техтгческой чистоты медь, свинец) и сплавах (хромель НХ10, вольфрам-ренин ВР20 и сталь СтЗО) при комнатной температуре на рзстяжепке. На ссиопс результатов испытании, обшей длительностью более 10 ООО часоз. выявлены ебшие закономерности изменения наведенной эдс. В частности, при приближении к условному пределу текучести (а<о„:) з металлах I! сплавах наблюдается рост абсолютных значений эдс. На фоне скачков малой .амплитуды (единшш микровольт) появляются броски, превышающие фоновые значения.з 5-И) раз. При нагрузках близких к значению Сто.; отдельные броски могут достигать сотен микровольт и более, а при <х>ао,2 наблюдаются скачки средней амплитуды и последующий спад

эдс вследствие релаксации внутренних напряжений. Укатанное поведение эдс характерно как для металлов. так и для сплавов.

• По показаниям эдс. соответствующим приложенному напряжению близкому к о,(милливольтовый диапазон измерений), рассчитаны значения условного предела текучести (медь, свинец). Предел прочности определяли по эдс. предшествующей моменту разрушения образца (медь, сплав ВР20). Расхождение расчетных данных со справочными значениями прочности и текучести" лежит в пределах 10-20%.

Как видно из представленных результатов верификации во всех перечисленных случаях получены положительные результаты.

Применение электрофизического метода при нсслсдопаиий'па- . днящ|.?;;ит'| повреждаемости п фазах ппстрсппя и электропроводности . облученного нитрида урана • ;

Исследована кинетика накопления точечных дебетов в карбидах и нитридах переходных металлов на начальной стадии облучения. Установ-., лено. что количество точечных дефектов при азотных температурах прямо пропорционально величине флюенса быстрых нейтронов с энергией выше 0.1 МэВ. При облучении осколками деления урана-235 (содержание последнего не должно превышать нескольких долен ат.%) оно линейно от времени лишь в узком интервале флюенсов (до 2-Ю21 м'2). Концентрация насыщения пар Френкеля для нитридосодержащих фаз урана составляет около нР'ат/см1 при температу ре облучешш 400 К. Выше указанного значения (флюенсов интенсифицируются процессы кластеризации. УвСл1гчение концентрации делящегося компонента (до 5 ат.% и выше) при температурах облучения 400-500 К приводит к существенной нелинейности числа образующихся дефектов от времени. _ .•"•,-'

На основе модели 2-х зонной полосы проводимости рассчитаны параметры электропроводности и термо-эде нитрида урана в зависимости от времени облучения. Показано, что электропроводность нитрида урана" смешанная, характеризующаяся преимущественно дырочной проводимостью. которая и определяет знак коэффициента Холла и абсолютной термо-эдс. Выше дозы 10"^ дел/м"1 ее доля существенно уменьшается , однако, все же она доминирует вследствие относительно высокой подвижности дырок, порядка Ю"1 м:/Вс.

Расчет концентрации точечных дефектов, основанный на их аддитивном вкладе в прирост удельного сопротивления, не является корректным. Количество разрушенных межатомных связей, в результате расчета, оказывается выше значений соответствующих расплавленному состоянию. Этого удается избежать, если предположить наличие двух зонной .полосы

проводнмости в 1ГЫ и . наряду с электронами, носителями заряда рассматривать дырки. Основанием этому следует считать экспериментально установленный факт перекрытия полос энергетических уровней для внешних электронов атомов металла и металлоида. Переход от карбида к нитриду сопровождается увеличением количества валентных электронов и уровень Ферми смешается га полностью или почти полностью заселешюй {сЦ'Ме) + р(С/1чГ)} - полосы в следующую мало заполненную полосу связи металл-металл. Тогда кинетические свойства определяются соотношением концентраций электронов и дырок (Лесная М.И.. 1931 г.).

. По аналопш с карбидами 3(1- и 4<1- металлов полагаем, что полное число носителей заряда N. в нитриде урана есть сумма числа электронов П| н дырок п:. образовавшихся вследствие изменения электронной плотности зз счет перехода электронов с 7$-атомных орботалей урана на 2р-орбитали азота и часпгчно на 5Г"-орбнтата урана (Жуков ,В.П.. Губаноа В.Л.. Вебер Дж.. 1980 г.). Считал, что 7э - полоса намного ипгрс узкой области перекрытая, можно определить N5

2-Пс-

-5-(12)

М

где Пэ - плотность 7б- эле1стронов: Мд - число Лвогадро; М - молярная масса химического соединения . Двойка з числителе учитывает 5- состояния с различной ориентацией спина.

Расчет пркмяведен по методу для системы с несколькими типами ноагтелей заряда:

а - 1сг,. (13)

а-ст = Ес^-ст,. (14)

Яя -(15)

(»¡Г- ,

= 1/П|-е. (16)

сц = кв/е-[(5/2+ч,) - еРДв-Т], (17) иц = сг/п,-е. (18)

где 1 1и 2 - индекс для электронов и дырок соответствешю: ст - электропроводность: а- термо-эде: Я - коэффициент Холла: п -плотность носителей заряда: е - заряд электрона: ка - постоянная Больцмлил; q - параметр рассеяния: Т - гемперзтура; и - подвижность носителей: ср, - энергия Ферми. Изменение концентрация носителей под облучением рассчитывагн по форхгуле:

п1 = соп51-Р,с(у.")(Т/То)и. '(19) где Р|/:(р.) - шггеграт Ферм!:; ц' = кв-Т: Т0 - начать кал температура.

Таблица 3

Измените параметров электропроводности UN в зависимости от времени облучения

Нремх ■I Дои ¡U-JO mj , 10" Тем-iii'pa- К Параметры pUt'14'UJLMM ПлиИКК'ГЬ ИО-11НСД1М !' К1ШХ, 10 M Энергии Ферми, 'jlï Похшжмость, MVD-C, 10'6 а2/а. а J Ах,

«Ii <h П, il. С F! Ср. Ul U2

0 0 500 0,8 0,5 4b, Z 'ó 22, 19 0,096 C.0Í9 OS 152 2.08 54 0.8

to /0.0 555 0,32 G 52 59,5ä 23, 47 D.U4 0.082 ¡.Dis m 2.09 48 0,83

го ¿7,6 355 о.зч 0,54 59, ÎS 28,4? П 44 0.CS2 i(Z ю* '7,03 VS 0,9!

30 52 Л 36 5 0,Sb 0.5 b Í2,69 20. W 0,((6 e.031 (.09 105 2,¡5 чч 1.5

40 45.г 363 o.eJ 0. 53 C1.8Í 29,55 0, US acte из 97 2, 10 41- 1,5

50 5X0 5Ь5 0,90 0,60 65,21 29,78 0,-ffô. 0,032 97 2.12 ■ ■ 40 1.64 '

60 6S.S ' 565 0.91 0,62 -.65,2! 29.7g QW е.сы U 7 94 2, <2 38 1,16

70 ?5.6. 365 ОМ 0.6'/ 65.21 30,53 0.-76 о,с$з <.20 95 , 2,08 37 < 91

so 86.4 ¡65 0,95 ОЛЬ 65, г i 30,39 0, /,'( 0.CÖ5 (,20 2.08 37 2.25

90 92.2' 365 0,97 0,6 5 • 62,59 30. ¿9 0. KÍ 0.035 Ш 95 2.05 35 2,5

100 (ОЗ.о 56Ô as 9 0,70 CO. 73 PS.14 oxm 0.0S9 1,34 95 2 04 35 2.21 '

(7.0 им 594 1.0 0.75 7 i. SI 37.02 0, (2b 0,0 se U? 76 1.93 34 2.53

(40 (5 (.2 414 1.2 0,78 7ß,20 51, ¿ú 0, (3? 0.099 1.09 75 2,07 52 5,23

ISO (72,8 413 í.r 0,80 г t.86 ''¿ 3, 77 0. (45 0,(0/ i,Oh 71 ■Iff 32. 3.35

(80 <94,4 '//<' 1.6 0.85 âô.9S 40,12. 0,150 G/53 (Ol 57 2. IS 30 ч,0

г оо г (6.0 591 18 0,90 84,26 37.94 0.148 0.100 1.08 59 2.22 25 9 63

220 257.6 4(1 1.9 С. 95 95,56 42.56 0, 156 0, (06 0.99 45 2. го 25 19

240_ 259.2 Изо.Г 4(5 195 0,95 94, >5 "тЖ m 32 0,159 o.l 05 ■ (.00 <6- 2,55 С, 6 35

45 У 2.0 ■ 0.(2 . t), 178 Q!3b 0.91 52 ¿15 0,06 78 V

о

Константа в данном выражении принимает 'значение 8.7-10"' для электронов и 6.5-Ю"1 - для дырок. Временная зависимость q,(t). связанная с рассеянием носителей на точечных дс(|)скта.\. задана априори.

Результаты расчета параметров проводимости для нитрида урана представлены в таблице 3. Высокие начальные значения сь подтвер;кдают превалирутощую роль дырочной проводимости.

Быстрое заполнение электронной полосы проводимости усиливается с ростом дозы и увеличением числа вакансий. Об этом" можно судить по монотонному возрастанию энергии Ферми nF, и электропроводности ст.: ос-, вободившиеся электроны нарушенных валентных связей пополняют вышеуказанную полосу. Одновременно с этим заметно увеличивается и количество дырок, причем отношение п,/гь на протяжений всего эксперимента практически не изменяется.

Дырочная проводимость, уменьшаясь в начальный период, катастрофически быстро падает при дозах порядка 10"" дел/м3 . Однако смены механизма проводимости, равно как и инверсии знака термо-оде, не наблюдалось из-за высокой подвижности дырок - порядка К)1 м"ЛЗ-с. Зто более чем на два порядка выше подвижности электронов, что связано с высокими значениями плотности последних.

Причиной дальнейшего уменьшения электропроводности UN выше дозы 2.8-К)""1 дел/м"1 послужило появление и рост микротрешнн в результате многократных остановок реактора. Поэтому данные, полученные выше указанной лозы, в настоящей работе не рассматривались.

Таким" образом, наблюдаемое поведение электропроводности шпри-' да урана при лозах 10*' - Ю2"1 дел/м3 связано с кинетикой накопления вакансий в кристаллической решетке. Относительно низкие температуры облучения, не превышающие значения 0.2 Т^т /затрудняют протекание диффузионных процессов и рекомбинации

Выше лозы К)3 дел/м3 концентрация вакансий во много раз превышает равновесную, что приводит к термодинамическом)' дисбалансу . Понижении свободной энергии системы происходит вследствие у норядочения точечных дефектов . образования кластерных скоплений и в конечном итоге приводит к вакансионному распуханию.

Полученные результаты исследования "электропроводности облученного ыприла урана использовались при расчетах внутренних напряжений и сценке теплопроводности карбонитридного ядерного топлиза Основные результаты работы

1. Созданы и внедрены информационно-измерительный комплекс, экспериментальные средства для единовременного исследования механических и электрофизических свойств материалов в условиях деформирования под облучением при температурах до 2ООО К.

2. Разработан новый эффективный метод исследования радиационной стойкости материалов - электрофизический метод, базирующийся на экспериментальном определении наведенной элекГродзижушей силы изделия и расчете внутреннего напряжения с помощью установленного соотношения. Предложенный метод позволяет исследовать влияние состава (стехиометрия, легирующие добавки), размера зерна, пористости, а также технологических параметров изготовления на прочностные и пластические свойства ядерного топлива в условиях воздействия интенсивных радиационных полей, 'высоких температур и нагрузок.

3. Разработаны внутрирсакторныс методики исследования физико-механических свойств и размерной стабильности ядерного топлива в экстремальных условиях. Их отличительной особенностью является возможность проведения электрофизических измерений на образцах малых размеров в процессе деформирования. Показаны существенные преимущества и перспективы применения предложенных методик в широком интервале температур и нагрузок, в условиях воздействия ионизирующих излучений..

4. На базе электрофизического метода исследовано сопротивление радиационному формоизменению карбонитрндов урана, а также уран-циркониевых карбоннтридов с добавками циркония около 20 ат.%. в условиях реакторного .облучения для следующих режимов термосиловой обработки: термического нагружения. термоциклического нагружения. термоудара. силового нагружения по прямоугольному профилю при постоянной температуре, температурно-силового циклирования. пострадиационного отжига, облучения без нагрузки при температуре дамора'югрева.

5. Определены характеристики радиационной стойкости карбонит-рндного ядерного топлива:

- максимальные значения температуры и нагрузки до появления в нем значительной (более 30%) остаточной деформации;

- количество тсмпературно-силовых циклов до разрушения;

- значения внутренних напряжений, сдерживающих радиационное формоизменение топлива на начальной стадии облучения.

6. Разработана модель наведенной деформацией эде в материалах с металл1Р!еским характером проводимости на основе теории свободного электронного газа.

7. Установлена общая закономерность изменения электрической проводимости и эде в поликристаллических металлах, сплавах и фазах внедрения при их деформировании, обусловленная случайным характером накопления и сброса внутренних напряжений:

- наведенная эде растет с увеличением уровня внутренних напряжений. уменьшается - при их релаксации:

- увеличение амплитуды скачков эдс взаимосвязано с образованием неоднородной пластической деформации:

- при высокой степени "относительной деформации наблюдаемые'«, максимумы электрических характеристик связаны с образованием (распространением) микроскопических трещин.

8. На основе систематизации и анализа результатов по ползучести расчетно-графическим методом построена карта механизмов деформирования'для спеченного поликристаллического монокарбида урана. Па карту нанесены значения скорости установившейся ползучести, определенные в областидислокационной"ползучести и экстраполированные в область низких (дислокационное скольжение) и высоких (диффузионная ползучесть) температур. Идентифицированы наблюдаемые изменения- электрических характеристик с механизмами деформирования и ползучести карбо-шггридов урана.

„ Построение карты .механизмов деформирования позволило сделать научно обоснованный выбор режимов испытаний, позыснть их эффективность, увеличить объем полезной информации, получаемой с одного образца.

9. Исследована кинетика накопления точечных дефектов в карбидах и нитридах переходных металлов на начально!1 стадии облучения. Установлено. что количество точечных дефектов при азотных температурах, прямо пропорционально величине флюенса быстрых нейтронов с энергией выше 0.1 МэВ. При облучении осколками деления уранз-235 (содержание последнего не должно превышать нескольких долей ат.%) оно линейно от времени лишь в узком интервале флюенсов (до 2-Ю"1 м'~). Концентрация насыщения пар Френкеля для ннтридосодсржащих фаз урана составляет около Н)"" ат/см"' при температуре облучения 400 К. Выше указанного значения флюенсов интенсифицируются процессы кластеризации. Увеличение концентрации делящегося компонента (до-5 ат.% и выше), при температурах облучения 400-500 К приводит к существенной нелинейности числа образующихся дефектов от времени.

10. С использованием модели 2-х зонной полосы проводимости рассчитаны параметры электропроводности и термо-эле нитрида \ рана в зависимости от времени облучения. Показано, что электропроводность нитрида урана смешанная, характеризующаяся преимущественно дырочной проводимостью. которая и определяет знак коэффициента Холла и абсолютной термо-эде. Выше дозы Ю"4 дел/.м3 доля дырочная компоненты существенно уменьшается, однако, ее вклад остается определяющим вследствие высокой подвижности дырок, порядка 10"* м"/В-с.

11. Сфор.^лировлны рекомендации для неблагоприятных тепловых режимов работы реакторной установки, отрицательно влияющих на проч-

ностные свойства топлива и приводящих к предельным изменениям осевого размера сердечник:). Результаты по радиационному формоизменению карбонитрпдного ядерного топлива использовались в техническом обосновании и расчетом обеспечении проектов разработки твэлог для реакторов на быстрых нейтронах.

12. Проведена верификация электрофизического метода с использованием подходов математической статистики. Основные выводы провере--ны и подтверждены с помощью специальных экспериментов на металлах и сплавах, путем сопоставлена расчетных значений прочности и текучести со справочными.

Основные результаты диссертации оиубликоканы is работах:

!.Ползучесть карбонитридов урана/ С.Н.Тарасов. Н.А.Евстюхин. В:И.Князев. В И.Сурин. А:Ф.&ражников//Всиросы атомной науки и техники. Сер.Атомное материаловедение, 1983, ДСП. Вып.1(12), с.9-12.

З.Сурин В.И.. Евспо.чин H.A.. Князев В.И. Сборник трудов 32 научной цднференции МИФИ "Исследование материалов атомной техники". Дсп. ВИНИТИ. NVOS5-B87. 1987. с. ¡2. -

З.Об использовании метода электросопротивления и термо-эде в реакторных условиях / В.И. Сурнн. НА Евстюхин. В.И.Князев. С.Н.Тарасов, КЛ.Писаренко // Техника реакторного эксперимента. М.: Энергоатомиздат. 1987. с. 80-85. .

J Эксчерпмешальнын комплекс "ПОИСК" для высокотемпературных физико-механических исследований / H.A.Евстюхин. В.И.Князев. В.И.Сурин. С.Н.Тарасов. Ю.Д.Фурсов // Экспериментальное обеспечение реакторных исследований материалов. М.: Энергоатомиздат. 1990. с.60-67.

5 Методика лля изучения .электрофизических свойств материалов с металлическим характером проводимости/ В.И.Сурин. Н.А.Евспохнн. В.ИКня^ев. Б.И.Чебуркоз//Там же. с.6-12.

6.Евстюхин H.A.. Сурин В.И.. Чебурков В.И. Влияние упругой деформации и П0Л1УЧССТИ на электрофизические свойства карбонитридов урана.// Вопросы атомной науки и техники. Сер.: Материаловедение и новые материалы. 1993. Вып.2(49), с. 11-18.

" Sarin V.l.. Evstyuklnn N.A.. Cheburkov V.l. Conductiyity of fission-uainaged uranium nitride/'/ J.Nuci. Mater.. 1995. Vol.218, p.268-272.

s Sunn V.L. Evstjuklun N.A.. Grisha S.G. Elecmcal resistance and thermoelectric power of sintered uranium carbonitnde during primary creep// J Nucl. Mat.. ГУ96. Vol.232, p.69-74. ' '