Исследование ядерных реакций типа A(6Li, d) в (альфа) а методом искаженных волн тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

Введение

ГЛАВА I. АМПЛИТУДА ЯДЕРНЫХ РЕАКЩЙ ВИДА Л + ^+с . ц

§ I. Амплитуда процесса —* /) + £+ С .jj в "Post " форме.

§ 2. Обобщенный метод Винсента-Форчуна вычисления радиальных интегралов.

§ 3. Интегральные представления для кулоновских функций и метод предиктор-корректор.

ГЛАВА П. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ СЕЧЕНИЕ И ФУНКВДЯ УГЛОВОЙ.

КОРРЕЛЯЦИИ

§ I. Метод искаженных волн в приближении нулевого радиуса взаимодействия для реакции ( Li > с) ).

§ 2. Функция угловой корреляции.

§ 3. Дифференциальное сечение для срыва в резонанс.

ГЛАВА Ш. ФУНКЩЯ ПРИВЕДЕННОЙ ШИРИНЫ.

§ I. Микроскопическая теория.

§ 2. Феноменологические параметризации.

§ 3. Пример реакции I60(6U ^ J )2°l/e (<Х)1б0.

ГЛАВА 1У. РЕАКЦИЯ 12С(бЦ ^ J )160 ( <Х )12С.

§ I. Зависимость функции W( б^) от оптических параметров и структуры состояния.

§ 2. Конкретные расчеты характеристик реакции

12С(би , с/ ) 1б0( 0( )12С.

§ 3. Двухступенчатые процессы в реакции

12С(бЦ,с1 )160( ос )12С.

Ядерные реакции являются традиционным источником информации о структуре ядра. Особое место среди них занимают прямые ядерные реакции. Согласно Остерну £1"] прямой является реакция в которой принимают участие несколько степеней свободы ядра (малое число степеней свободы по отношению к их общему числу).

В случае неупругого рассеяния - это коллективные координаты поверхности ядра. Для реакций срыва типа (с1,р ) и С с!,п) - это координаты переданного нуклона или группы нуклонов для ( Не у р ) и т.д. реакций.

Прямые ядерные реакции сыграли большую роль при построении моделей ядра, в частности, коллективной и оболочечной. Современная теория таких реакций - это метод искаженных волн [2], который послужил хорошим инструментом анализа дифференциальных сечений реакций срыва, особенно, реакций срыва на связанные состояния. При этом из абсолютной величины сечения извлекается так называемый спектроскопический фактор состояния или квадрат генеалогического коэффициента, характеризующий заселенность состояния, а из углового распределения получают квантовые характеристики состояния.

В последнее время область исследования ядерных реакций переместилась с легких налетающих частиц к тяжелым ионам. Особый интерес вызвали реакции с ионами и ^Ц С 3] ®то

А 'У связано с большим своеобразием Ц и Ц" в ряду других тяжелых ионов. Дело в том, что например ядро обладает ярко выраженной кластерной структурой типа ^Ц-». с! с энергией связи кластеров (X и с1 всего в 1.47 МэВ [5] . Ядро

7 7

Л , имеет кластерную структуру вида 1{ —*.o^+t с энергией связи кластеров Ли t 2.47 МэВ [б ,7] . Поэтому есть все основания полагать, что реакции типа , с1 ) или ( и ,*£) и им подобные, идущие с передачей кластера, будут иметь прямой механизм. Аналогия навеяна здесь случаем (с!,/>) и ( о1,0 ) реакций.

Ясно, что прямым путем в реакциях типа ( и , <¡1 ) с наибольшей интенсивностью будут заселяться Л -частицами состояния, имеющие ярко выраженные одно-альфа-частичные свойства, т.е. состояния, в которых вероятность найти ОС -частицу на поверхности ядра близка к единице. Таким образом, появляется возможность для изучения квартетных состояний в ядрах, что представляет большой интерес с точки зрения ядерной структуры. Действительно, уже сравнительно давно были на эксперименте обнаружены состояния [8] , [9] , которые заселяются в реакциях типа («Ц,Л) и Ц,Ь ) с гораздо большей интенсивностью, чем остальные состояния. Однако измеренные для них дифференциальные сечения имеют невыразительный, "вялый" характер. Это в основном пики под углом нуль градусов. Здесь нет, таким образом, возможности определить спектроскопию состояний подобно тому как это делается в ( сI, р ) реакциях на связанные состояния. Более того, из вида дифференциальных сечений нельзя уверенно судить о механизме реакции.

Выход из этого неприятного положения был найден с помощью метода угловых корреляций . Дело в том, что подавляющее большинство переходов, идущих с большой интенсивностью приводит к образованию нестабильных, резонансных состояний, которые, естественно, распадаются, причем в основном ОС -частицами. Это дает возможность проводить измерения на совпадения: например, в реакции ( 1С , о/ ) измерять дейтроны в совпадении с

0( - частицами распада. Это есть фактически измерение функции угловой корреляции \д/ ( ©^ , 6^).

Пусть теперь дейтроны регистрируются под углом близким к нулю б^ 0°, как показано на рис,

7-14 и !®\

7=1 А - - ---

ИЗГ оъ

Если механизм передачи Л -частицы прямой, т.е. не затрагивает других степеней свободы, тогда <* -частица, заселяя состояние £ вносить в ядро ( 7а -0) момент t с проекцией на ось о2 (направление движения пучка и дейтронов) равный нулю (как это легко видно из рисунка). Тогда общее выражение для функции угловой корреляции ос [Я' (ше«)~] преобразуется в ^Чве/,©«) т

X. Ре (с* е*) т.е. 1\/(бс() имеет вид квадрата полинома Лежандра. Если экспериментально измеренная функция ( , ©л) будет иметь такой вид, то можно с уверенностью сказать, что механизм реакции прямой. Таким методом было установлено для ряда -частичных ядер ( А *4к, //=2к) [1|,[12] что:

I) действительно функции корреляций \д/( имеют вид квадратов полиномов Лежандра и реакция идет, таким образом, прямым путем;

Z) существует набор состояний наиболее интенсивно заселяемый -частицами (избирательность);

3) приведенные ширины таких избирательно заселяемых состояний порядка вигнеровского предела;

4) распад этих состояний идет в основное состояние начального ядра с вылетом <* -частицами (несмотря на обилие открытых конкурирующих каналов).

Эти, так называемые, ос -кластерные состояния наблюдаются также и в упругом рассеянии альфа-частиц, где они проявляются как резонансы с вигнеровской приведенной шириной ¡13, 14]. Таким образом, возникает концепция квазимолекулярных <*. -кластерных состояний [l5],fl6j , ¡173 .

Несмотря на то, что была внесена ясность в механизм реакс п ций типа ( Li , с/ ) и ( Li, t ), до сих пор отсутствуют корректные расчеты дифференциальных сечений и функций угловой корреляции ( Öj ,ö^) по методу искаженных волн для высоколежа-щих состояний. Были выполнены весьма немногочисленные расчеты реакций (^Li , cl ) и (^Lt* , t ) на связанные состояния ¡J8],[l9|

Х -частичных ядер с учетом конечного радиуса взаимодействия и с корректными формфакторами передачи (или иначе функциями приведенной ширины).

Для резонансных состояний были проделаны лишь расчеты переходов на низколежащие состояния ¡20],¡21] ,¡22] . Метод, использованный в этих работах, основан на регуляризации ради

А ^ ^ у* альных интегралов вида / %g Ugtr)i Ц^СГ) dr предложенный впервые в работе Хьюби и Майнса •Такая простая процедура "работает" только для узких низколежащих резонансов. Однако основной экспериментальный материал собран как раз для высоковозбужденных резонансных <* -кластерных состояний [10], Си] , [12]. Все это делает весьма актуальной задачу построения универсального формализма для расчета функций угловой корреляций \л/(©с/, ) и дифференциальных сечений о/5Уо/12для любых резонансных состояний.

Ясно, что такой формализм должен включить в себя:

1) корректное определение радиальных интегралов для резонансных состояний;

2) корректное определение функции приведенной ширины (или формфактора), фигурирующей в выражении для радиальных интегралов.

Важной задачей является так же учет много ступенчатых процессов, так как за исключением ядра ^^ все остальные легкие с* -частичные ядра имеют состояния, построенные на так называемом возбужденном коре.

Решению перечисленных актуальных проблем посвящена данная работа.

Цель работы. I) Построение корректного формализма и универсальных алгоритмов для вычисления характеристик реакций г* типа А(°и ,с! ) В(о() А: в первую очередь, дифференциальных сечений и функций угловой корреляции. 2) Исследование на основе построенных алгоритмов функций угловой корреляции. 3) Исследование структуры -кластерных состояний на основе анализа дифференциальных сечений.

Научная новизна. I. Впервые развит формализм, позволивший выполнить корректные вычисления амплитуды реакции вида с( ) В (ос )А, идущей через резонансное промежуточное состояние ядра В .

2. Впервые проделаны корректные исследования функции уг

ТО А ТА то ловой корреляции реакции С(°11',с1 ) 0( <* ) С, причем на примере состояния 4+2(П.09 МэВ) ядра 0 обнаружено существование двухступенчатого механизма передачи Л -частицы.

3. Впервые проведены расчеты дифференциальных сечений реакции <* с передачей оС -частицы на высоковозбужденные состояния ядра В и показана плодотворность применения метода искаженных волн для исследования структуры

Л -кластерных состояний.

Научная и практическая ценность работы. Концепция квазимолекулярных или кластерных состояний в атомных ядрах играет исключительно важную роль в понимании строения ядра и внутри ядерных взаимодействий. Поэтому каждый метод, позволяющий извлекать из эксперимента достоверную информацию о структуре кластерных состояний приобретает большое научное и практическое значение. С другой стороны, не меньшее значение имеет знание механизма ядерных реакций.

Развитые в диссертации методы построения амплитуды прямой реакции из двухчастичного начального канала в трехчастичный конечный канал позволяют, с одной стороны, идентифицировать детали механизма реакции, а с другой стороны, извлекать информацию о структуре кластерных состояний.

Предложенное в диссертации обобщение стандартного метода искаженных волн может быть использовано при анализе многочисленного экспериментального материала.

Основные результаты работы докладывались и обсуждались на ХХХШ и ХХХ1У Всесоюзных Совещаниях по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра, международном симпозиуме "Некоторые передовые рубежи ядерной физики" в Ленинграде (1981г.), Всесоюзной конференции по теории систем нескольких частиц с сильным взаимодействием в Ленинграде (1983), научных семинарах НИИФ ЛГУ.

На защиту выносится:

1. Обобщение метода Винсента-Форчуна для вычисления радиальных интегралов в методе искаженных волн.

2. Метод вычисления кулоновских функций при больших значениях комплексного аргумента.

3. Метод феноменологической параметризации функции приведенной ширины.

4. Исследование функции угловой корреляции \л/ ( , б*) в реакциях 12С(6Ц, о! ) 1б0 ( ОС )12С и 1б0(бЬ',с/ )2СУе (X )1б0 при малых углах регистрации дейтронов с утверждением: функция \л/ (определяется в основном механизмом реакции.

5. Анализ дифференциальных сечений реакции с1 )1б0( Л с утверждением: метод искаженных волн с реалистической функцией приведенной ширины позволяет извлекать из эксперимента достоверную информацию о структуре -кластерных состояний.

Результаты диссертационной работы могут быть использованы в Институте атомной энергии им.И.В.Курчатова и в Институте ядерных исследований АН УССР.

Основные результаты работы опубликованы в работах ^бз], [б4] , [71], [78^ [б5] и доложены на ХХХШ, ХХХ1У Всесоюзных совещаниях по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра, международном симпозиуме "Некоторые передовые рубежи ядерной физики" (1981г), Всесоюзной конференции по теории систем нескольких частиц с сильным взаимодействием (1983г.).

Автор приносит благодарность доктору физико-математических наук Гридневу К.А. и кандидату физико-математических наук Семенову В.М. за научное руководство, а так же кандидату физико-математических наук Субботину В.Б. за обсувдение результатов и интерес к работе.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Ядерные реакции с ионами лития являются мощным средством изучения сложных состояний в атомных ядрах. Особую роль среди

А I них играют реакции передачи ОС -частицы типа ( э с! ) и

7 б I и 5 Ь ), что обусловлено кластерной структурой и—► и —. Подобные реакции позволяют изучить -частичные корреляции в ядрах. Существовавшие ранее трудности в идентификации механизма этих реакций были успешно преодолены с помощью метода угловых корреляций. Для (X -кластерных квазимолекулярных состояний изучение функции угловой корреляции приводит к однозначному выводу о прямом процессе передачи частицы в резонансное состояние промежуточного ядра с последующим ОС.-частичным распадом. Таким образом становится обоснованным применение метода искаженных волн для расчета характеристик реакций вида А(\\ , о! ) В ( ОС )А.

Трудности технического порядка, связанные с корректными вычислениями амплитуды прямого перехода из двухчастичного начального канала в трехчастичный конечный канал, долгое время препятствовали серьезному теоретическому анализу реакций типа 2 Ц , ). Для их преодоления в данной работе предложены методы вычислений кулоновских функций при произвольных комплексных значениях аргумента р^Цу, а также обобщен метод Винсен-та-Форчуна вычисления радиальных интегралов в методе искаженных волн. Все это позволило построить алгоритмы для расчета дифференциальных сечений и функций угловой корреляции реакции А( Ц , с/ ) В (Ы)А в методе искаженных волн. Проведенные расчеты и анализ имеющихся экспериментальных данных показывают, что метод искаженных волн может служить хорошим инструментом как для изучения структуры кластерных состояний в атомных ядс рах, так и для исследования механизмов реакций типа ( Li,с/), (7U, t ).

1. N.Austern. Direct Nuclear Reaction Theories, Wiley,1970

2. R#G.Satchler, Nucl. Phys. ,55,I,(1964)

3. А.А.Оглоблин, ЭЧАЯ, 3, 936 (1972).

4. K.Wildermuth, W.McClure. Cluster Representation of Nuclei., Springer Tracts in Modern Physics ,41,1966.

5. В.Г.Неудачин, Ю.Ф.Смирнов. Нуклонные ассоциации в легких ядрах. Москва, Атом издат, 1969.8« В.З.Гольдберг, В.В.Давыдов, А.А.Оглоблин,СЗ.Сакута,В.И.Чуев, Известия АН СССР, сер.физ. 33,566, 1969

6. В.3.Гольдберг,В.В.Давьщов,А.А.Оглоблин,С.В.Сакута,В.И.Чуев,

7. Известия АН СССР, сер,физич.,33,579,1969. 10. E.P.Artemov, V.Z.Goldberg, I.P.Petrov, et.al., Phys. Lett.,5TB,6I,(I97I)1.* К.П.Артемов,В.З.Гольдберг,И.П.Петров,В.П.Рудаков,И.Н.Сериков,

8. В.А.Тимофеев. Я.Ф., 21, 1157, 1975. 32. К.П.Артемов,В.З.Гольдберг,И.П.Петров,В.П.Рудаков,В.А.Тимофеев, Р.Вольски,Я.Шмидер. Я.Ф.,21,1169,1975.

9. T.P.Marvin, P.P.Singh, Nucl. Phys.,A180,282, (1972) G.J.Clark, D.J.Sullivan, P.B.Treacy, Nucl. Phys. ,AII0,481, (1968

10. P.P.Prady, J.A.Jungerman, J.clYoung, Nucl. Phys.,A98,241,(1967)14. j. John, J.P.Aldridge, R.H.Davis, Phys. Rev.,181,1455, (1969)

11. W.E.Hunt, M.K.Mehta, R.H.Davis, Phys. Rev.,160,782,(1967)

12. Prog. Theor. Phys. Supply,52,(1972)

13. Prog, Theor. Phys. Suppl.,62,(1977)

14. Prog. Theor. Phys. Suppl. ,68, (¿980)"18.„ K.I.Kubo, Uucl.Phys. ,AI87?205,(1972)

15. K.I.Kubo, F.Nemoto, H.Bando, Nucl. Phys. «А224.573. (1974) U.Strohbusch, C.L.Fink, B.Zeidman, Phys. Rev. ,09,965,(1974) N.Anantaraman, H.E.Gove, J.P.Trentelman, J.P¿Draayer,F.C. FJundt,Nucl. Phys.,A276,119,(1977)

16. N. Anantaraman, H.E.Gove. J.Ioke, J.P.Draayer, Nucl. Phys.,A279,474,(1977)

17. Г9. K.I.Kubo, M.Hirata, Hucl. Phys.,AI87,186,(1972)

18. К.А.Гриднев,В.М.Семенов,В.Б.Субботин,Х.Ф.фон Герамб,Е.Ф. Хефтер. Изв.АН Каз.ССР, сер.физико-мат.,6,1,1980.

19. К.А.Гриднев,В.М.Семенов,К.Микулаш,В.Б.Субботин,Е.Ф.Хефтер, Известия АН СССР, сер.физич.,44,2320, (1980).

20. V.B.Subbotin, V.M.Sema'onov, K.A.Gridnen¿ E.F.Hefter, Phys. Rev. ,028,1618,(1983)

21. R.Huby, J.R.Mines, Rev. Hod. Phys. J52,406,(1965)

22. L.L.Foldy, W.Tobocman, Phys. Rev.,10^,1099,(1957)

23. S.T.Epstein, Phys. Rev.,106,598,(1957)

24. E.Gerjuoy, Ann. Phys.(N.Y.)^58,(1958)

25. E.Gerjuoy, Phys. Rev. ,109,1806,(1958).

26. V.E.Bunakov, Nucl. Phys.,AI40,241,(1970)

27. V.E.Bunakov, K.A.Gridnev, L.V.Krasnov, Phys 1 Lett.,32B1587,(197$

28. V.E.Bunakov, K.A.Gridniev,L.V.Erasnovi Physlbett. 27,(1971)

29. В.Е.Бунаков,К*.А.Гриднев,JI.В.Красно^Я.Ф. ,15,906, (1972).

30. С.Т.Батлер. Ядерные реакции срыва. Москва,ИЛ, I960'.

31. G.M.Vincent, Phys. Rev. ,175., 1309,(1968)

32. А.Мессиа. Квантовая механика, Москва, Наука, 1979.

33. К.А.Гриднев,Л.В.Краснов,И.Н.Кухтина,В.К.Лукьянов,В.И.Никитина, В. Ф. Фурман. Препринт, ОИЯИ,2458,Дубна,1965.

34. Y.B.Zel'dovich, Sov.Phys. «ГЕТР ,2,542,(1971)

35. T.Berggren, Kud. Phys. ,A109,265,(168)

36. T.Berggren, Hud. Phys. ,A169+353»(1971)

37. S.H.Mu&ierjee, R.Shyam, S.Pal, H.K.Gangaly, Phys. Rev.,С18r 1110,(1978)

38. C.M.Yincent, H.T.Fortune, Phys. Rev, ,02,782,(1970)

39. Е.Т.Уиттекер, Г.Н.В&1*сон. Курс современного анализа, Москва, 1933.

40. Т.Tamara, Comp. Phys. Сошшп.1,1,(1969)

41. Т.Tamara, Comp. Phys. Commun.8,349,(1974))

42. G.Baroett, comp. Phys. Commun.8,377, (1974)

43. M.Абрамович и И.Стиган, Справочник по специальным функциям.

44. Москва,Наука,1979. 46. W.G.Bickley, J.Math. Phys.,27,183»(1948)47* Э:Д.Бут. Численные методы, Москва, ИЛ, 1959.

45. W.Tobocman. Theory of Direct Nuclear reactions.»Oxford,1961

46. A.Arima, in. Proceedings of the International Conference on Clustering Aspects of Uuclear Structure and Nuclear Reactions Winnipeg,1978, P.I50» В.З.Гольдберг, В.П.Рудаков, В.А.Тимофеев. Ядерная физика, 19, 503, (1974).

47. Т.Ю.Ву, Т.Омура. Квантовая теория рассеяния. Москва, Наука, 1969.

48. С.Сунакова. Квантовая теория рассеяния,Москва,Мир,1979.

49. Дж.Тэйлор. Теория рассеяния. Москва, Мир, 1975.

50. Р.Ньютон. Теория рассеяния волн и частиц. Москва,Мир,1969.

51. V.J.Menon, А. V.Lagu, Phys. Eev. Lett.,¿1,1407,(1983)

52. J.A.Wbeeler, Phys. Eev.,¿2,1083,110?,(1937) 57* S.Saito, Prog. Theor. Phys. Suppl.,62,11,(1977) 58. H.Horiuchi. Erog. Theor. Phys. Suppl.,62,90,(1977) 59» H.Feshbach, Ann* Phys. ,19,287,(X962)

53. А.И.Базь, Я.Б.Зельдович, A.M.Переломов. Рассеяние, реакции и распады в нерелятивистской квантовой механике. Москва, Наука, 1966.

54. A.Arima, S.Yoshida, Nucí. Phys., А2Г9»475. (1974)

55. J.Hiuxa, R.Tamagaki, Prog. Œheor. Phys¿ Suppl.,¿2,25,(1972) 63¿ V.B.Subbotin, K.A,'Grixlnev,E.F.Hefter,V.M.Sem¿jonov, K.M.Omar,

56. Его с." S ome Fronties in Nuclear Physics",Hannover ,P. 135,1982 б^« X.M.Омар, В.М.Семенов, В.Б.Субботин, К.А.Гриднев, Тезисы докладов ХХХ1У Совещания по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра, Алма-Ата, стр.469,1984.

57. К.А.Гридне в,X.M.Омар,В.M.Семено в,В.Б.Суб ботин. Изве стия АН СССР* сер.физич.,том.48,стр.963, (1984).

58. A.I.Baz, V.Z.Goldberg, E.Z#Darwiseh., H.A»Gridnev, V.M.Semtfonov, E.P.Hefter, Lett. Nuoso Cimento, 18,227i'(1977)

59. А.И.Базь, В.З.Гольдберг, К.А.Гриднев, В.М.Семенов. Ядерная физика, 25, 759, (1977).

60. К.А.Гриднев, В.М.Семенов, В.Б.Субботин, Х.В.фон Герамб, Е.Ф.Хефтер. сб."Прикладная ядерная спектроскопия",- Москва, Атом-издат, 10, 221, (1981). \

61. A.Ctffisolo, A .Fot i, G.Pappalardo, G.Eacitx, N.Saunier, Phys, Eev., GI8, 85в, (19787

62. A.Cunsolo, A.Foti, G.Imme,G.Pappalardo., G.Raciti,H.Saunier, Phys. Hev. ,021,2345,(1980)

63. К.А.Гриднев, Х.М.Омар^ В.М.Семено,В.Б.Субботин. Тезисы докладов Всесоюзной Конференции по теории систем нескольких частиц с сильным взаимодействим, Ленинград, стр.108,1983.

64. P.SchTamaclier,N.IJeta,E.H.I)uhm,K.I.Kubo,W.J.Klage8, Nucl. Phys. А2К, 573, (197/3)

65. C.M.Perey, F.G.Perey. Atomic Data and Httclear Data Tables, 13,293,(1974)

66. P.K.Bindal, K.Ifagatani, M.J.Sclmeider-, P.D.Borud, Phys, Bev., 09,2154, CI974).

67. Ъ, Ы.Mallard et.al. , Hucl. Phys., AII|,I6I,(J968)

68. C.M.Perey, F.G.Perey. Atomic Data and Euclear Data Tables, 12,(1976)77* В. В .Давыдов, Б. Г. Новацкий, А. А. Оглоблин и др. Известия АН СССР, сер.физич., 35, 2399 (1971).

69. К.А.ГридневД.М.Омар,В.М.Семенов,В.Б.Субботин. Тезисы докладов ХХХШ Совещания по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра. Москва, стр.442, 1983.

70. H.Horiuchi, Prog. The or. Phys., 51, 745, (1974)

71. Soil T.Suzuki, Prog. The or. Phys., 5£, 1751, CI97&)

72. Т.Suzuki, Prog. Theor. Phys.,56,111,(1976)

73. B.Kozlowsky, A.De-Shalit, Hucl. Phys«,7?»215,(1966)

74. I.McCOrthy, D.Pal, Phys. Hev. ,01,2000,(1970)

75. P.J.Iano, N.Austerrt, Phys. Rev.,151,853,(1966)

76. Х.Вибике, В.К.Лукьянов,Г.И1ульц, ЭЧАЯ, 3^ 993, (1972).

77. В.К.Лукьянов,Известия АН СССР, сер.физич,36, 870, (1972).

78. K.A.Gridnev, V.K.lAikyaiiov, Y«ü«Semjo.iovJ Acta pijysice colonice, 167/j(1973)•

79. В.К.Лукьянов, В.М.Семенов, Я.Цейпек. Ядерная физика,19, 583, (1974).

80. С.И.Дроздов, ЖЭТФ, 28, 734, 736, (1955). .

81. С.И.Дроздов, ЖЭТФ, 30, 786 (1956).

82. Е.В.Инопин, А.В.Шебеко, Ядерная физика, 6¿ 279 (1967).

83. Е.В.Инопин, Ю.П.Мельник, Ядерная физика, 9'¡ 982 (1969).

84. E.F.da Silveira, Ph., ТЬеве, Orsay, 1977«

85. A#Straz®eri, Nuovo Cimento, 3fjA,229,(.1976)#

86. A#Strazzeri, Huovo Gimemto, 3%, 193,(.1977/).96« N.Anantaraman, E.E.Gove, EД .LindgrerL, J.Toke, J.P.Trentelman J.P.Draóyer, F.C»Jtuadt, G^Guillaute, Hucl. Phys, ,A3I3,445» (1979).