Исследования Kl3-распадов на установке ИСТРА +, поиск аномальных распадов калибровочных бозонов на установке DELPHI тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.23 ВАК РФ

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НАУЧНЫЙ ЦЕНТР РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ

На правах рукописи 2004-17

Ющенко Олег Петрович

ИССЛЕДОВАНИЯ ЯТИ-РАСПАДОВ НА УСТАНОВКЕ ИСТРА + , ПОИСК АНОМАЛЬНЫХ РАСПАДОВ КАЛИБРОВОЧНЫХ БОЗОНОВ НА УСТАНОВКЕ DELPHI

01.04.23 — физика высоких энергий

Автореферат диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Протвино 2004

М-24

УДК 539.1.07

Работа выполнена в Институте физики высоких энергий (г. Протвино).

Научный консультант - доктор физико-математических наук, член-корреспондент РАН РФ В.Ф. Образцов.

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук В.В. Киселев (ИФВЭ, Протвино), доктор физико-математических наук Ю.Г. Куденко (ИЯИ, Москва), доктор физико-математических наук А.И. Голутвин (ИТЭФ, Москва).

Ведущая организация - Лаборатория ядерных проблем, ОИЯИ (г. Дубна).

Защита диссертации состоится "_"_2004 г.

в_часов на заседании диссертационного совета Д 201.004.01

при Институте физики высоких энергий по адресу: 142281, Протвино Московской обл.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ИФВЭ.

Автореферат разослан "_"_2004 г.

Ученый секретарь

диссертационного совета Д 201.004.01 Ю.Г. Рябов

Государственный научный центр

Российской Федерации

Институт физики высоких энергий, 2004

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы исследования

Квантовая хромодинамика (КХД) является сегодня общепризнанной теорией сильных взаимодействий. Благодаря свойству асимптотической свободы, теория может быть успешно применена на малых расстояниях. Соответствующие предсказания, описывающие широкий спектр процессов, происходящих с большими переданными импульсами, получили замечательные экспериментальные подтверждения.

В низкоэнергетической области растущая константа связи и ассоциированный с этим конфайнмент кварков и глюонов делают анализ динамики КХД в терминах фундаментальных полей теории (кварков и глюонов) весьма сложным. Более естественным подходом является описание низкоэнергетической динамики и связанных состояний в терминах асимптотических состояний адронного спектра. Но богатство и разнообразие последнего делают и эту задачу трудновыполнимой во всей области масс известных адронных состояний.

При достаточно низких энергиях, тем не менее, достигается значительное упрощение динамики сильных взаимодействий. Ниже области первых широких резонансов (Е < Мр) адронный спектр содержит только октет псевдоскалярных мезонов , взаи-

модействия которых могут быть описаны, исходя из рассмотрения глобальных калибровочно-симметрийных свойств.

Киральная пертурбативная теория (ChPT) представляет собой систематический метод анализа низкоэнергетической структуры Стандартной модели в терминах асимптотических адронных состояний и кварковых токов. Киральная теория позволяет определить низкоэнергетическое поведение функций Грина, построенных из кварковых токов, таких как электромагнитные формфакто-ры мезонов и амплитуды мезон-мезоного рассеяния. Особое значение приобретают исследования распадов мезонов, поскольку измерения амплитуд мезон-мезонного рассеяния возможны только при ^канальных обменах, что приводит к малому сечению и, соответственно, к небольшой статистике.

Полулептонные распады каонов представляют собой замечательный инструмент, позволяющий исследовать предсказания киральной пертурбативной теории. Матричные элементы этих распадов могут быть вычислены при этом как коммутаторы токов, поскольку импульсы внешних частиц малы по сравнению с массой !У-бозона, что приводит к факторизации амплитуд на адронную и слабую составляющие.

Прямые предсказания киральной теории для адронного тока состоят в вычислениях векторных (для Ке3— и К^— распадов) и скалярного (для распада) формфакторов.

В течение длительного времени (до 2000 г.) вычисления в кираль-ной теории базировались на лагранжиане порядка приводя-

щем к линейной зависимости формфакторов распада от переданного импульса. В последние годы появились вычисления в порядке 0(р6) киральной теории, приводящие к существенной модификации наших представлений о поведении формфакторов распадов.

Главным следствием вычислений в высоких порядках является предсказание о нелинейности векторного и скалярного форм-факторов. Если обратиться к экспериментальной ситуации в изучении распадов, то мы должны констатировать, что имеющиеся экспериментальные данные не только не позволяют установить или опровергнуть предсказания киральной теории в порядке но и

обнаруживают противоречия как с вычислениями в более низком порядке, так и между результатами отдельных экспериментов. С другой стороны, следует отметить, что значения формфакторов должны подчиняться достаточно строгим соотношениям алгебры токов.

Таким образом, высокостатистическое исследование формфакто-ров в распадах является сегодня совершенно актуальной задачей, поскольку должно, с одной стороны, установить корректность вычислений в высоких порядках киральной пертурбативной теории, а, с другой, — устранить существующие разногласия в результатах отдельных экспериментов.

Обнаружение t-кварка на коллайдере FNAL открыло новые возможности для экспериментального поиска явлений за пределами Стандартной модели. Поиск редких распадов t-кварка является одним из направлений таких исследований. Особый интерес среди редких распадов представляют процессы с изменением аромата (FCNC-распады):

Данный распад, предлагавшийся для поиска на коллайдере FNAL, запрещен на древесном уровне Стандартной модели благодаря механизму GIM. Малый вклад в FCNC процессы возникает на однопетлевом уровне за счет СКМ-смешивания, однако величина соответствующих ширин распада остается далеко за пределами измерений:

Br(t (7, д, Z) + c(u)) < КГ10. (1)

Тем не менее, многие расширенные версии Стандартной модели предсказывают существенное увеличение соответствующих каналов. В суперсимметричных моделях и моделях с несколькими дублетами Хиггса предсказывается появление процессов с изменением аромата уже на древесном уровне. Некоторые специфические модели приводят к измеримым значениям FCNC-процессов.

Теоретическое рассмотрение процессов с изменением аромата базируется на модельных лагранжианах, связывающих кварковый ток с фотоном и Z-бозоном, что соответствует наличию двух вершинных

функций и, следовательно, двух независимых констант связи. Однако исследования, проведенные на установках CDF (FNAL) и ZEUS (HERA), позволяют установить лишь достаточно слабые ограничения на константы связи модельного лагранжиана.

В эксперименте на адронном коллайдере (CDF) серьезной проблемой является адронный КХД-фон, который даже при высокой светимости не позволяет надежно выделять сигнал. Эксперимент на ep-коллайдере (ZEUS) позволяет установить ограничение только на константу связи с фотоном, оставляя связь с Z-бозоном не фиксированной.

В такой ситуации нетривиальным результатом явилось то наблюдение, что данный процесс может быть исследован в непрямом канале, который доступен на энергиях LEP за счет распада s-канального фотона или Z-бозона на ароматово-несимметричную кварковую пару с чувствительностью, превосходящей эксперименты CDF и ZEUS.

Таким образом, представляются весьма важными исследования процессов с изменением аромата на коллайдере LEP в фоновых условиях, значительно более лучших, чем на адронных и лептон-адронных коллайдерах, с целью получения лучших ограничений на параметры модельного лагранжиана, что, в свою очередь, может позволить существенно ограничить класс моделей, приводящих к FCNC-процессам.

Стандартная модель (СМ) электрослабых взаимодействий представляет основной базис теории физики частиц. До сих пор не было обнаружено значимых отклонений от предсказаний СМ. Исследования с высокой статистикой на электрон-позитронных коллайдерах (PETRA-DESY, TRISTAN-KEK, SLC-SLAC и LEP-CERN) позволили измерить существенные параметры теории, такие как масса и ширина Z-бозона и угол Вайнберга в перенормировочной схеме на массовой поверхности с высокой точностью.

Увеличение энергии коллайдера LEP выше порога рождения WW— и ZZ— пар калибровочных бозонов открыло новый этап в исследовании предсказаний Стандартной модели, связанный с изучением не только свойств W-бозона (масса и ширина), но и взаимодействий в секторе калибровочных бозонов. Речь идет об изучении

трехбозонных вершин и WWZ, которые существуют на дре-

весном уровне СМ, и поиске вершин ZZZ, ZZ^ и ^77, которые отсутствуют в СМ, но их наличие будет указывать на новую физику. Доступными для изучения оказываются и четырехбозонные вершины \yVWZZ, \VWZi и У/У/^).

Стандартная модель, базируясь на калибровочной группе 5{/(2)х,х С7(1)у, реализована в так называемом "минимальном варианте", где соответствующие вершинные функции (в частности, трехбозонные вершины) представлены операторами минимальных размерностей (до сИтп = 4), возникающими при разложении кинетического члена лагранжиана Янга-Миллса в терминах полевых операторов.

Однако в современной технике операторного формализма легко установить, что симметрийные свойства Стандартной модели не накладывают каких-либо ограничений на размерность операторов, входящих в лагранжиан взаимодействия. Единственное условие, которое должно выполняться, состоит в сохранении локальной х {/(^^-инвариантности.

Следовательно, можно добавить в стандартный лагранжиан дополнительные операторы более высоких размерностей, которые сохраняют калибровочную инвариантность. Любые такие операторы приведут к возникновению новых вершин в бозонном секторе, записанных в терминах полей Янга-Миллса IV я В, Переход к физическим полям А, Z и И'* приведет к вершинам в терминах физических полей. При этом мы можем быть уверены, что амплитуды, полученные с помощью таких вершин, будут обладать правильным поведением в пределе и не нарушат перенормировочных

свойств теории.

С другой стороны, любое расширение калибровочной группы немедленно приводит к появлению дополнительных членов в трехбо-зонных вершинах даже на уровне операторов низших размерностей.

Таким образом, мы можем утверждать, что исследование структуры трехбозонных вершин и поиск аномальных (связанных с операторами высоких размерностей) членов в этих вершинах, с одной стороны, позволяют установить структуру лагранжиана взаимодействия в калибровочном секторе Стандартной модели, и, с другой

стороны, являются мощным инструментом для поиска проявлений физических эффектов, возникающих в расширенных версиях СМ. При этом техника операторного формализма редуцирует вершинные функции, возникающие в моделях с расширенной калибровочной группой, к наборам базисных полевых операторов со все более увеличивающейся размерностью.

Обнаружение отклонений в структуре трехбозонных вершин от минимальной версии Стандартной модели, наблюдение вкладов вершин в нейтральном секторе, которые отсутствуют на древесном уровне минимальной СМ, будет являться определяющим указанием на физику за пределами СМ. С другой стороны, установление жестких ограничений на аномальные вклады будет сужать класс расширенных моделей, определяя дальнейшие теоретические поиски в этом направлении.

Цель, методы и основные задачи исследования:

1. Разработка и создание систем реконструкции и Монте-Карло установки ИСТРА+.

2. Измерение формфакторов в распаде К~ -ь е~Ре7г° на статистике, существенно превышающей мировую, и проверка предсказаний киральной пертурбативной теории в порядке

3. Измерение векторного и скалярного формфакторов в распаде К~ —Ь и проверка гипотезы е — у. универсальности.

4. Поиск взаимодействий, выходящих за рамки стандартной V-A теории в полулептонных распадах каонов.

5. Поиск одиночного рождения t-кварка, индуцированного распадами калибровочных бозонов с изменением аромата, в эксперименте DELPHI на коллайдере LEP, и получение ограничений на параметры модельного лагранжиана.

6. Поиск аномальных вкладов в трехбозонные вершины в заряженном и нейтральном секторах.

Научная новизна диссертации

В работе получены следующие новые результаты:

• Разработана и создана система реконструкции и Монте-Карло установки ИСТРА+, позволяющая с высокой эффективностью, скоростью и точностью проводить реконструкцию и анализ распадов каонов.

• На статистике, во много раз превышающей мировую, проведен анализ векторного и скалярного формфакторов в полулептонных распадах каонов. Параметры формфакторов определены с лучшей на сегодня точностью. Проведена проверка универсальности в полулептонных распадах.

• Впервые обнаружена и измерена квадратичная нелинейность в векторном формфакторе, находящаяся в хорошем согласии с предсказаниями киральной пертурбативной теории в порядке 0(р6).

• Получены ограничения на аномальные вклады в амплитуды полулептонных распадов каонов.

• В рамках моделей распадов калибровочных бозонов с изменением аромата проведены численные расчеты одиночного рождения t-кварка на энергиях коллайдера LEP и показана перспективность исследования подобных процессов с целью обнаружения процессов с изменением аромата, либо установления более сильных ограничений на параметры модельного лагранжиана.

• Проведен поиск одиночного рождения t-кварка в эксперименте DELPHI на коллайдере LEP, и получены новые ограничения на параметры модельного лагранжиана, значительно улучшающие результаты экспериментов ZEUS и CDF.

• Разработаны методы расчета многочастичных диаграмм с использованием техники спиральных амплитуд, и создан пакет программ для анализа процессов с аномальными трехбозонными вершинами.

• Проведены экспериментальные исследования различных конечных состояний в сигнатурах, соответствующих процессам с аномальными трехбозонными константами в эксперименте DELPHI на кол-лайдере LEP. Получены ограничения на аномальные трехбозонные константы в заряженном и нейтральном секторах.

• Впервые получены ограничения на аномальные константы в нейтральном секторе в общем виде, без условия массовой поверхности для калибровочных бозонов в конечном состоянии.

Научная и практическая ценность работы

Полученные результаты измерения параметров векторного форм-фактора полулептонных распадов каонов и обнаружение статистически значимой квадратичной нелинейности подтверждают вычисления в высоких порядках киральной пертурбативной теории. Это показывает важность учета высоких порядков теории и устраняет противоречия между имеющимися измерениями параметров форм-факторов и вычислениями в порядке Полученные ограниче-

ния на аномальные тензорный и скалярный вклады в амплитуду распада позволяют существенно ограничить параметры некоторых расширений Стандартной модели.

Практическую ценность представляет созданная система реконструкции и Монте-Карло установки ИСТРА+. Данная система является прототипом для программ реконструкции строящейся установки ОКА (ИФВЭ), которая также ориентирована на изучение распадов каонов и исследования на которой должны существенно углубить наше понимание киральной динамики и физики редких распадов.

Проведенные исследования процессов с изменением аромата явились сильным стимулирующим фактором для всех коллабораций коллайдера LEP по поиску процесса одиночного рождения t-кварка. Экспериментальные исследования данного процесса значительно улучшают ограничения параметров модельного лагранжиана.

Представляет практическую ценность и пакет программ для расчета многофермионных процессов с учетом вкладов аномальных трехбозонных вершин. Данный пакет в течение последних лет является базисным инструментом для анализа соответствующих амплитуд и получения ограничений на аномальные трехбозонные вершины в эксперименте DELPHI. Разработанная техника может быть успешно применена для расчета процессов на проектируемых линейных коллайдерах и кварковых амплитуд на коллайдере LHC.

Экспериментальное изучение процессов в сигнатурах, соответствующих вкладам трехбозонных вершин, позволило существенно улучшить ограничения на аномальные константы, что подтверждает правильность нашего понимания структуры калибровочного сектора Стандартной модели.

На защиту выносятся следующие положения:

1. Разработка и создание систем реконструкции и Монте-Карло установки ИСТРА+.

2. Исследование распада К~ е~Ре7Г°, измерение параметров векторного формфактора и обнаружение квадратичной нелинейности.

3. Исследование распада К~ й^п0, измерение параметров векторного и скалярного формфакторов и проверка е — ц универсальности.

4. Исследование аномальных вкладов в амплитуды полулептоных распадов каонов.

5. Исследование возможности измерения параметров модельного лагранжиана для процессов с изменением аромата в диапазоне энергий LEP.

6. Экспериментальные ограничения на параметры модельного лагранжиана для процессов с изменением аромата, полученные в лептонном и адронном каналах распада W-бозона на установке DELPHI коллайдера LEP.

7. Техника и программная реализация методов расчета спиральных амплитуд для многофермионных конечных состояний с учетом вкладов аномальных трехбозонных вершин.

8. Экспериментальные исследования конечных состояний в сигнатурах, соответствующих рождению нейтральных калибровочных бозонов, и получение ограничений на параметры аномальных трехбозонных вершин.

9. Экспериментальные исследования конечных состояний в сигнатурах, соответствующих рождению заряженных калибровочных бозонов и одиночному рождению W-бозона, и получение ограничений на параметры аномальных трехбозонных вершин.

Апробация работы и публикации

Основные результаты, представленные в диссертации, докладывались на многих международных конференциях, совещаниях и семинарах, в том числе на:

Рочестерских конференциях в 2002 г. (Амстердам, Голландия), 2000 г. (Осака, Япония) и 1998 г. (Ванкувер, Канада); Еврофизиче-ских конференциях в 2003 г. (Аахен, Германия); 2001 г. (Будапешт, Венгрия) и 1999 г. (Тампере, Финляндия); конференции "Beyond the Desert" (Оулу, Финляндия) в 2002 г., 11-ой Ломоносовской конференции (МГУ, Москва, Россия) в 2003 г., Лептон-фотонной конференции (Рим, Италия) в 2001 г., сессиях отделения ядерной физики Российской академии наук.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах [1-19].

Структура и объем диссертации

Диссертация состоит из введения (глава 1), 7 глав и заключения (глава 9). Объем диссертации составляет 199 страниц, включая 89 рисунков и 25 таблиц. Список литературы включает в себя 197 наименований.

СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ

Во Введении (Глава 1) раскрывается актуальность научных проблем, изучению которых посвящена диссертация. Изложены цель и методы исследования, научная новизна и практическая ценность работы, представлены положения, выносимые на защиту, а также кратко описана структура диссертации и апробация работы.

В Главе 2 дан обзор современного состояния расчетов в рамках киральной пертурбативной теории. Последовательно рассмотрены основные положения киральной теории и эффективные лагранжианы в низшем и next-to-leading порядках. Обсуждаются следствия киральной модели для мезонных формфакторов в низших порядках, включая предельные теоремы, следующие из методов алгебры токов и связывающие параметры формфакторов распадов.

Показано, что киральный лагранжиан в порядке 0(р2) приводит к постоянным векторным формфакторам, в то время как следующий порядок (О(р4)) генерит ^-зависимость:

Показано, что теорема Сирлина, связывающая электромагнитные формфакторы мезонов (2) с векторными формфакторами

позволяет получить численные оценки параметров для формфак-тора который возникает в адронном матричном элементе распада:

С помощью стандартного представления

где

можно получить А+ =0.031, используя значение зарядового радиуса мезона, измеренного с высокой точностью. Как и для векторного, линейное представление может быть введено и для скалярного формфактора. При этом теорема Дашена-Вайнштейна связывает соответствующий наклон с отношением ме-зонных констант ^ и ^ и приводит к численному значению

Показано, что эта оценка хорошо согласуется со значением, получаемым из теоремы Каллана-Треймана: Ао = 0.019.

В заключении данной главы обсуждаются предсказания, полученные в порядке 0(р6) киралыюй пертурбативной теории. Указывается, что вычисления в высшем порядке приводят к появлению квадратичных нелинейностей как в векторном, так и в скалярном формфакторах. Отмечается, что параметры наклонов являются модельно-зависимыми, и соответствующие параметры лагранжиана не могут быть надежно зафиксированы из других низкоэнергетических данных. Приводятся численные оценки на параметры наклонов.

Глава 3 посвящена феноменологии К^—распадов, влиянию радиационных поправок и обзору современного состояния экспериментальных исследований векторных и скалярных формфакторов и аномальных вкладов в амплитуды распада.

Детально рассмотрены представления амплитуды распада со стандартными и аномальными вкладами и кинематика распада. Обсуждается поведение векторного и аномальных вкладов на Далитц-плоте, показывается доминирование аномальных амплитуд на границах фазового объема.

При рассмотрении радиационных поправок приводятся численные оценки их величины для распада и отмечается, что максимальные поправки наблюдаются на границах фазового объема в областях, соответствующих аномальному тензорному вкладу.

Обсуждаются основные экспериментальные результаты в распадах Кез и Кцз. Отмечаются определенные противоречия в результатах различных экспериментов, особенно при измерении скалярного формфактора.

В Главе 4 приводится детальное описание систем реконструкции и Монте-Карло установки ИСТРА+. Приводится общая харектери-стика установки с описанием отдельных элементов и триггерного условия.

Установка ИСТРА+ расположена на отрицательном пучке 4А ускорителя У-70 с максимальной интенсивностью 107 частиц/импульс. Установка спроектирована для исследования распа-

до в пучковых частиц с импульсами в диапазоне 15-25 ГэВ. При сравнительно высоких энергиях пучка установка является практически герметичной, позволяя регистрировать продукты распадов в 47г-геометрии (в системе покоя пучковой частицы). При этом в поперечном направлении она достаточно компактна

Пучковая трековая система состоит из магнита с интегралом поля и 0.5 Тм и быстрых пропорциональных камер. Камеры имеют шаг сигнальных проволок 1.1 мм, рабочую площадь 140x130 мм2, сигнал имеет временную привязку.

Вакуумированный распадный объем окружают 8 колец, состоящих из 8 блоков свинцового стекла каждое и предназначенных для регистрации фотонов низкой энергии, излучаемых иод большими углами. Данная охранная система дополняется электромагнитным калориметром из свинцового стекла, который имеет отверстие в центральной части для прохождения пучковых частиц и продуктов распада и служит также для обеспечения герметичности установки.

Основная трековая система состоит из спектрометрического магнита с аппертурой и интегралом поля пропорциональных камер с шагом сигнальных проволок 2 мм, широкозазорных дрейфовых камер с шагом 4 см, дрейфовых камер с шагом 1 см и четырех двойных плоскостей дрейфовых трубок диаметром 2 см.

Электромагаитный калориметр, изготовленный из свинцового стекла, состоит из 576 ячеек размером 5.2x5.2 см и длиной и 15 Хо. Такая длина электромагнитного калориметра недостаточна для полного развития ливней от фотонов и электронов больших энергий. Начиная с Еъе. > 12 ГэВ, становятся заметными утечки из калориметра, и стандартные методы реконструкции ливней, основанные на суммировании энерговыделения в ячейках, дают заметное отклонение от линейности. В связи с этим был развит метод, основанный на фитировании "образов" ливней, который автоматически учитывает утечки и дает линейную зависимость во всем рабочем

диапазоне установки.

Система реконструкции установки ИСТРА+ состоит из системы on-line мониторинга, позволяющей наряду с оперативным контролем качества данных проводить калибровку трековых детекторов,

систем реконструкции пучкового и вторичных треков и процедур реконструкции ливней в электромагнитном калориметре.

Обсуждаются алгоритмы калибровки и геометрической привязки элементов детектора. Детально описываются алгоритмы реконструкции пучкового и вторичных треков. Малая заряженная множественность конечного состояния позволяет применять алгоритмы полного перебора, которые характеризуются высокой эффективностью.

На рис. 1 приведены распределения, характеризующие точность реконструкции импульса вторичного трека. Можно отметить несмещенность оценки импульса и стабильность реконструкции его величины во всем рабочем диапазоне энергий трековой системы.

(Р-РмсУРЧя р

Рис. 1. Абсолютная разница между реконструированным и точным значениями импульса (левый рисунок). Относительная точность восстановления мпульса (правый рисунок).

Реконструкция импульса производится на этапе вершинного фита, осуществляющего восстановление координат вершины распада. При этом фите производится совместный анализ хитов в пучковой и распадной частях установки при условии наличия общей вершины.

Координатная точность реконструкции вершины распада приведена на рис. 2. Подробно рассматривается алгоритм реконструкции ливней в электромагнитном калориметре. Данный метод позволяет

эффективно реконструировать перекрывающиеся ливни в калориметре ограниченной длины.

14000

Рис. 2. Распределения отклонений реконструированного положения вершины распада от точного значения для .Х- и ^-координат.

Для реконструкции электромагнитного калориметра на установке использовался метод восстановления ливней по интерполируемым образам, сгенеренным с помощью программ Монте-Карло.

На большой статистике Монте-Карло были получены усредненные энерговыделения в каждой из ячеек матрицы 3x3 для энергий фотонов в диапазоне 1-г25 ГэВ с шагом 1 ГэВ и для фиксированных координат входа фотона в ячейку с шагом 4 мм по обеим координатам. Для каждой точки входа фотона и для каждой энергии были получены 9 чисел, отражающих образ энерговыделения в матрице 3x3. Общее количество сгенеренных образов было 4394.

Для каждой ячейки в матрице 3x3 зависимость энерговыделения от энергии исходного фотона аппроксимировалась полиномом 4-й степени. Набор полученных функций (1521) и составляет, в конечном итоге, банк образов энерговыделения в калориметре.

В процедуре фитирования осуществляется наложение банка образов на текущий кластер. При этом функции, описывающие энерговыделение в конкретной ячейке матрицы, корректируются с учетом

относительных калибровочных коэффициентов реального калориметра.

Параметрами фита кластера являются его энергия (Е7) и точка входа фотона (Ху и У7). На каждом шаге минимизации осуществляется интерполяция коэффициентов функций, описывающих энергетическую зависимость для текущих значений по двумерной таблице исходных коэффициентов в пространстве Х—У. Полученные интерполированные коэффициенты определяют энерговыделение в каждой из 9 ячеек матрицы 3x3 для текущих значений параметров фотона. При этом очевидно, что если определенная ячейка принадлежит сразу двум (или более) локальным кластерам, то необходимо просто просуммировать энергии, вносимые независимыми образами.

Таким образом происходит одновременное фитирование ячеек кластера, независимо от того, какое количество локальных кластеров было в нем реконструировано.

Рис 3 Энергетическое и координатное разрешения процедуры реконструкции электромагнитного калориметра.

На рис. 3 приведены энергетическое и пространственное разрешения процедуры реконструкции фотонов в калориметре. Энергети-

ческое разрешение характеризуется зависимостью

а

^0.3©

у/Щ

11.2

Пространственное разрешение уже для фотонов с энергиями ~ 5 ГэВ составляет ~ 2 мм и выходит на плато ~ 1.5 мм, начиная с Ej > 8 ГэВ. Разрешение может быть существенно улучшено при использовании более мелкого шага пространственной решетки (например, 1 мм вместо используемой величины 4 мм). Однако ширина 7г° определяется, главным образом, энергетическим разрешением, и достигнутая координатная точность является совершенно достаточной.

В заключении данной главы описывается система Монте-Карло установки.

Основные черты программы Монте-Карло можно сформулировать следующим образом:

1. Геометрическое описание камер и элементов установки детализировано до максимально возможного уровня.

• камеры описаны до уровня отдельных проволок и до элементов конструкций, таких как элементы крепления проволок;

• там, где это было возможно, использовались оригинальные чертежи детекторов для максимально точного описания.

2. Материал камер описан точно, включая компоненты газовых смесей, используемых в камерах.

3. При пропагации частиц через установку были включены все механизмы взаимодействия, предусмотренные в пакете GEANT:

• все частицы могли распадаться, и осуществлялась полная пропагация всех продуктов распада;

• были включены все механизмы электромагнитных и адронных взаимодействий, и все вторичные частицы, рожденные в таких взаимодействиях на веществе в канале, пропагировались до полной остановки или распада.

4. Были выбраны низкие электромагнитные и адронные пороги, что обеспечивало адекватное описание развития ливней.

5. При прохождении заряженных частиц через газовый объем камер включался механизм рождения 6-электронов с низким порогом, и они пропагировались до полной остановки. Это позволяло адекватно отобразить отклик пропорциональных камер с малым шагом.

6. Детальное описание развития электромагнитного каскада в калориметре и процесса сбора сигнала:

• при разыгрывании электромагнитного каскада в калориметре включался механизм рождения черенковских фотонов;

• они пропагировались в свинцовом стекле с учетом его дисперсионных и оптических свойств до попадания на фотокатод ФЭУ;

• реакция фотокатода разыгрывалась с учетом квантовой эффективности как функции длины волны падающего фотона.

Глава 5 посвящена анализу распадов на установке ИСТРА+. Обсуждаются методы идентификации электронов и мюонов в установке ДСТРА+.

Идентификация электронов основана на анализе отношения Е/Р для треков, ассоциированных с ливнями в электромагнитном калориметре. Эффектовность процедуры идентификации составляет 73% вклад пионов ~ 15%. Для идентификации мюонов используется как информация о продольном развитии ливня в адронном калориметре, так и полное энерговыделение. Исследование эффективности и чистоты процедуры идентификации осуществлялось на реальных данных в распадах К~ и п К~ ~> 7г~7г°. Эффективность реконструкции составила 88%, вероятность идентификации пиона как мюона — 0.03.

Далее обсуждаются методы анализа данных. Подробно описывается метод весовых функций, который:

• При адекватных описании установки и процедуре Монте-Карло

— автоматически учитывает миграцию событий по Далитц-плоту;

— не требует поправок на эффективность реконструкции, отбора и аксептанс установки;

— позволяет точно учитывать радиационные поправки.

• Позволяет использовать всю информацию о распределении событий по Далитц-плоту.

• Позволяет исследовать наличие аномальных вкладов в амплитуду распада.

• Легко обобщается на полиномиальные аппроксимации зависимости формфакторов от переданного импульса.

Описывается метод выделения конечного состояния По-

еле стадии предварительного отбора, которая выделяет конечные состояния с идентифицированными мюоном и кардинальное подавление фона достигается при использовании угловых переменных после кинематического фита.

На рис. 4 приведено распределение угла между мюоном и 7г0 в системе покоя распадающегося каона после кинематического фита. Наблюдается ярко выраженный пик фоновых процессов при малых значениях косинуса угла. Отбор по этой переменной позволяет практически полностью подавить фон (вклад фоновых процессов оценен на уровне < 0.3%), и общее количество отобранных событий составляет 537 К.

Как и в распаде отбор событий . основан на анализе

угловой переменной. После предварительного отбора и кинематического фита угол между пучковым треком и системой трек является оптимальной переменой для выделения данного распада (рис. 5). Вклад фона оценивается на уровне 2.1%, и общее количество отобранных событий составляет 919 К.

Процедура получения параметров формфакторов распадов состоит в фитировании весовыми функциями бинированных распределений событий на Далитц-плоте (40x40 бин для К^ и 100 х 100 бин для .Ке,-распадов соответственно). Качество фита составляет х2/пс= 1-008 для Кцз и х2/п<^ = 0.97 для К&. Качество описания данных может быть оценено из рис. 6 и 7.

14000

Рис. 4. Угол между треком и импульсом тг0 в системе покоя каона. Недостающая энергия после процедуры отбора.

Рис. 5. Угол между пучковым треком и импульсом ситемы трек+7г0. Недостающая энергия после процедуры отбора.

2=2Е)Г/МК

Рис. 6. Качество описания данных в процессе К~

Рис. 7. Качество описания данных в процессе К~ е""утг0.

Отмечаются статистически значимая квадратичная нелинейность в векторном формфакторе распада Кез и отсутствие аномальных вкладов. Суммарные результаты приведены в табл. 1. Констатируются совпадение среднего линейного наклона векторных формфак-торов в обоих каналах распада, что подтверждает гипотезу универсальности, согласованность нелинейных вкладов, а также вы-

сокая точность определения наклона скалярного формфактора и отсутствие аномальных вкладов. Показано, что нелинейность не может быть описана аномальным скалярным вкладом.

Таблица 1. Результаты анализа #(з-распадов.

Ке з кц3

А+ а; Ао fr/U(0) /s/MO) 0.02774 ± 0.00047 ± 0.00032 0.00084 ± 0.00027 ± 0.00031 -0.012 ¿0.021 ±0.011 -0.003713 0.0041 0.0277 ±0.0013 ±0.0009 0.001 ± 0.001 0.0183 ±0.0011 ±0.0006 -0.0007 ±0.0071 ±0.002 0.0017 ±0.0014 ±0.0009

Завершается глава анализом систематических ошибок и формулировкой результатов.

В Главе 6 рассмотрены теоретические аспекты распада Z-бозопа на ароматово-несимметричную пару кварков. Приводятся численные оценки сечения, обсуждаются дифференциальные распределения и кинематические характеристики адронных струй в конечном состоянии.

На рис. 8 приведены энергии адронов в конечном состоянии для FCNC-процесса вблизи порога. Наблюдается надежное кинематическое разделение сигнального и фонового процесса.

Приводится краткое описание установки DELPHI и основных аспектов реконструкции данных, существенных для анализа процессов с изменением аромата и аномальными бозонными константами.

Подробно описываются процедуры анализа адронного и полулеп-тонного конечных состояний и методы поиска FCNC-процессов. Описываются процедуры предварительного отбора и метод построения дискриминирующей переменной. Данный метод основан на выборе переменных, распределения которых для сигнальных событий и для фона заметно отличаются, и их интерпретации как плотности распределения вероятностей (PDF) для сигнала и фона соответственно.

1 do

« dE,«

- . - - , , - ■

- W t

- c-jet -

- 1 b-jet -

UJ .....

„ || I |Т . ■ il I I i 1 I1T1 1 ■ ■ — ■ 1 I. I , I I . I 1-. . . I .

0 25 SO 75 100 125 150 175 200

Рис. 8. Энергетические спектры частиц. Кривые с индексом "q-jet" соответствуют струям, возникающим при парном рождении W-бозонов.

Для каждого события два набора плотностей — в соответствии с сигнальными и фоновыми PDF. Перемножая плотности в каждом наборе, мы получаем соответственно кумулятивные плотности вероятностей (функции правдоподобия) для интерпретации данного события как сигнального и фонового. Дискриминирующая переменная строится как логарифм отношения кумулятивных плотностей вероятности.

Подробно обсуждаются переменные, используемые при построении дискриминирующих переменных для обоих конечных состояний. Анализируются различные источники систематических ошибок. Показывается, что основной вклад в систематику связан с величиной массы t-кварка. Результаты формулируются в виде ограничения на параметры модельного лагранжиана как функция массы t-кварка (рис. 9).

1 0.9 DELPHI 189 -208 GeV

; ! L i ZEUS Limit

08 : j л CDF Limit

0.7 Г " * i i

0.6 Ё- ! j u t U* 1

0.5

0.4 0.3 0.2 0.1 ^s»«* v. I 1 * ^«fSs-*^ . m, = 180GeV/c3

0 с 0.1 0.2 0.3 0 4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1

кг

Рис. 9. Контуры, соответствующие 95% -му уровню достоверности в плоскости ку — кг для различных масс ¿-кварка.

Глава 7 посвящена обзору калибровочного сектора Стандартной модели и методам, применяемым при вычислении многофермионных амплитуд.

Подробно обсуждается формализм, который позволяет строить инвариантные операторы высоких размерностей, вклад которых может быть ассоциирован с разложением эффективного лагранжиана по полевым операторам. Приведены выражения для аномальных трехбозонных констант как в заряженном, так и в нейтральном секторах. Отмечается, что феноменологические параметризации обладают существенными недостатками, такими как явное нарушение локальной 31/(2)1 х (7(1)у-инвариантности, нарушение унитарности на древесном уровне и отсутствие перенормируемости. Обсуждаются представления аномальных вершин, основанные на калибровочно-инвариантном формализме.

Подробно рассматривается техника вычисления спиральных амплитуд, которая может быть эффективно применена как для чи-

сленных, так и для аналитических расчетов многофермионных процессов. Обсуждаются проблемы калибровочных сокращений в сингулярных диаграммах и технические методы их реализации.

Завершается данная глава рассмотрением основных классов процессов с аномальными трехбозоными вершинами. Обсуждается чувствительность различных процессов, показывается важность процессов с одиночным рождением калибровочных бозонов.

В Главе 8 приводятся результаты поиска аномальных трехбо-зонных вершин в эксперименте DELPHI.

Изучение нейтрального сектора трехбозонных констант возможно в процессах е+е~ —> Zj, е+е~ —> Z"f* и е+е~ ZZ. Поледний процесс наблюдается на LEP выше порога образования пары Z-бозонов.

Наиболее чувствительным к аномальным константам является процесс когда фотон в конечном состоянии находится

на массовой поверхности. В этом процессе наиболее чувствительной кинематической областью является область больших энергий и больших полярных углов фотона. Наличие аномальных констант приводит как к изменению числа событий, так и к увеличению сечения рождения продольно-поляризованных Z-бозонов. Основное внимание уделяется изучению двух каналов для

которых наблюдается максимальная статистика.

Процедура отбора рождения состояния в кинема-

тических областях, которые наиболее чувствительны к наличию аномальных констант, сосредоточена на изучении событий с энергичными фотонами в угловом диапазоне 45° < G < 135°, где в — полярный угол по отношению к оси пучка. Эта область полностью перекрыта центральным газовым электромагнитным калориметром, что обеспечивает хорошее энергетическое и пространственное разрешение для фотонов. Кроме того, большие полярные углы фотонов позволяют значительно уменьшить фон от излучения в начальном состоянии, характеризующемся малыми углами рождаемых фотонов. Обсуждается процедура отбора событий в конечных состояниях и приводятся сравнения наблюдаемых величин с предсказаниями Стандартной модели.

Конечное состояние ХХ характеризуется большим набором сигнатур, соответствующих различным каналам распада 7-бозонов. В анализе используются конечные состояния ддад (49% всех распадов в топологии г г), д^Р (28%) и яд11 (9.3%).

Наиболее статистически значимое четырехструйное конечное состояние характеризуется большим фоном, возникающим от процессов е+е~ —ь ЦТ+\У~ и е+е" 99(7). Для разделения 1У+ЦГ~— и ХХ— гипотез используется вероятностный подход, основанный на оценке комбинированной вероятности, учитывающей следующие факторы: амплитуды рождения и ХХ\ конечные ширины ка-

либровочных бозонов и фазовый объем; вероятность кинематических фитов с условием сохранения 4-импульса и равенства инвариантных масс двухструйных конфигураций; вероятность наличия Ь-струй в конечном состоянии.

Данный метод позволяет надежно разделить и

ХХ— гипотезы, но оставляет большой фон от од^-событий. Для идентификации этого фона заметим, что 4-струйные конфигурации в конечном состоянии возникают в процессе фрагментации

жесткого глюона, амплитуда излучения которого имеет массовую и коллинеарную сингулярности. Это означает, что две дополнительные струи, соответствующие глюону, должны быть близки в пространстве к одной из кварковых струй. Использование переменной •^риг = Е^у/Е^Ь, где Е\{Е2) — энергии самой энергичной (и второй по энергии) струи, а ^1(^2) — минимальный (и следующий по малости) угол между струями в событии, позволяет существенно снизить фон от КХД процессов.

Характерной особенностью состояния является

наличие двух акопланарных стуй (аколлинеарных в плоскости, перпендикулярной пучку) с инвариантной и недостающими массами, сравнимыми с массой 7-бозона. Наиболее серьезным фоном в данном канале являются процессы одиночного рождения и ЖЖ при распаде одного из бозонов в п/т и КХД процессы.

После проведения предварительного отбора окончательный анализ осуществляется с помощью построения дискриминирующей переменной методом, аналогичным тому, который использовался при

анализе процессов с изменением аромата. Анализ конечных состояний ZZ —)■ дд11 и Z'y* ц^й полностью эквивалентен и основан на идентификации изолированных лептонов одинакового аромата и противоположного заряда в конечном состоянии. Единственное отличие состоит в выборе диапазона масс лептонной пары (Мц ~ Мг для конечного состояния и Мц <10 — 20 ГэВ при распаде виртуального фотона в лептонную пару).

Во всех каналах не обнаружено статистически значимых отклонений от предсказаний Стандартной модели. Полученные ограничения приведены в табл. 2.

Таблица 2. Ограничения на аномальные трехбозонные константы в нейтральном секторе.

Параметр Канал Значение 95% С.Ь. Оп-БЬеП

а)

м тг «1 т2 "з тг 22 2«с 22 2-1* 22 2ч* 22 2-у* -o.i3ig-.lg +0-И1о27 +0.05^0 20 [-0.48,+0.41] [-0.41,+0.67] [-0.26, +0.28] [-0.48,+0.60] а Я п п

2-1 2-у' 2-1 2-Г -0.1&8 [-0.24,+0.25] [-0.32,+0.18] л? л?

2121' 2-, 2ч* +0.061%% +0.00312;™ [-0.15,+0.15] [-0.046, +0.048] л? Ч

Ь)

2-г* г-1* +0.Ц11'67 [-2.8,+2.8] [-1.00, +0.98] —

с) 1)

-^выгпг^ё 27(*> 22 +0.051^1 [-0.14,+0.15] К[

-соЬ в\ут%^г£ г7<*> 22 +0.0031°;°25 [-0.049,+0.047]

И)

-соЬвмтЪ^Ц 2у('> 22 +0.09121? [-0.25,+0.25] л?

-с оЬ01ут%^££ -соЬв^тг^ёа 2-у('> 22 -0.17ig-.il [-0.31,+0.19] л|

2у(,) 22 +0.061П1 [-0.15,+0.15] ч

27('> 22 +о.ооз!2°134 [-0.046,+0.048]

Вершины и дают вклад в процессы е+е~

Первый процесс содержит диаграммы с s-канальными 7 и Z и характеризуется относительно большим сече-

нием (доминирующий процесс парного образования калибровочных бозонов, а ~ 20 пб). Второй процесс связан с одиночным рождением W-бозона и характеризуется малыми углами вылета конечного электрона (позитрона). В данной кинематической области доминирует ^канальная диаграмма с вершиной 7ИЛ+И'Г-, и ее влияние на поведение сечения как функции аномальных констант приводит к тому, что при сечении пб данный процесс является столь же

чувствительным к параметру как и процесс парного образования калибровочных бозонов, что определяет его важность в изучении аномальных констант.

Рис. 10. Комбинированная вероятность для конечного состояния (левый рисунок) и дискриминирующая переменная для ддир.

Анализ аномальных трехбозонных констант в процессах е+е~ —> \У+\У~ и е+е~ —> IVей осуществляется в топологиях Ц1и и ЦЦ при парном рождении IV, ЦХ и IX при одиночном рождении Ж

Анализ конечного состояния Щи осуществляется в технике итерационного дискриминирующего анализа. В данной технике предполагается, что сигнал и фон имеют схожие распределения, но со смещенными средними значениями.

При анализе канала jjjj использовалась нейронная сеть, основанная на пакете JETNET, использующем стандартный алгоритм обратной пропагации. Нейронная сеть тренировалась независимо на каждой энергии. Для тренировки использовались 2500 сигнальных событий и 2500 событий из фона Z/7 —t qq(g). После этого алгоритм нейронной сети использовался для других независимых наборов Zj7, 77 и четырехфермионных фоновых процессов и для реальных данных.

Конечные состояния jjX и IX соответствуют рождению одиночного W-бозона и характеризуются наличием двух энергичных струй и недостающим импульсом, направленным под значительным углом к оси пучка (jjX), а также наличием одного энергичного лептона в событии (IX).

Основными фоновыми процессами в топологии jjX являются процессы двухфермионного рождения процессы пар-

ного рождения W-бозонов с распадом одного из бозонов в лептон-ную моду и потерей сигнала от лептона в области малых полярных углов и процессы Последний тип процессов может соот-

ветствовать как парному рождению Z-бозонов, так и мультиперифе-рическим диаграммам в процессе e*~e~*qqi/eüe. В последнем случае в данный процесс также дает существенный вклад диаграмма с одиночным рождением Z-бозона и аномальной вершиной ZWW.

Таким образом, в отличие от конечных состояний jjjj и jjlf, сигнатура имеет фоновые процессы, которые сами по себе содержат вклады трехбозонных вершин, что позволяет также использовать эти события для извлечения ограничений на аномальные трехбозонные вершины. Строго говоря, только процесс jqq может рассматриваться как фон в данном канале, поэтому при анализе одиночного рождения W-бозона учитывались зависимости всех остальных процессов от аномальных констант.

Наличие аномальных трехбозонных вершин приводит как к изменению полного числа событий, так и к модификации угловых распределений излучаемого W-бозона. Во всех описанных выше каналах (кроме используется как полное число событий, так и угловые характеристики излучения или распада W-бозона.

Во всех каналах применялся метод расширенной функции правдоподобия, который в дополнении к функции правдоподобия выбранных переменных использует и абсолютное значение для предсказываемой величины сечения (числа событий).

Рис 11. Логарифмы функций правдоподобия для однопараметрических фитов в разных каналах. Показаны также комбинированные кривые и учет систематических ошибок.

Во всех каналах, ассоциированных с аномальными трехбозонны-ми константами в заряженном секторе, не обнаружено отклонений от предсказаний Стандартной модели. На рис. 11 приведены логарифмы функций правдоподобия как для отдельных каналов, так и комбинированные с учетом систематических ошибок.

В Заключении сформулированы основные результаты диссертации:

1. Разработана и создана система реконструкции и анализа данных установки ИСТРА+. Система включает в себя приложения, позволяющие осуществлять калибровку трековых детекторов как в on-line, так и в off-line режимах: привязку и общий мониторинг качества данных установки; осуществлять реконструкцию пучкового и вторичных треков; реконструировать ливни в электромагнитном калориметре. При анализе треков используются алгоритмы полного перебора, обеспечивающие максимальную эффективность реконструкции. Разработан и реализован метод реконструкции ливней в электромагнитном калориметре, основанный на интерполируемых образах ливней. Данный метод использует полную информацию о распределении энерговыделения по ячейкам кластера и позволяет существенно улучшить разрешение калориметра даже при его ограниченной длине и в случае перекрывающихся кластеров. Общая эффективность реконструкции пучковой части установки составила ~ 85 %, что определяется в основном эффективностью работы камер и фоновыми условиями. Эффективность реконструкции вторичных треков составляет ~ 60 % и определяется геометрическим аксептансом.

Система идентификации вторичных частиц позволяет эффективно и с малым уровнем фона выделять электроны, мюоны и 7г-мезоны. Реконструкция вершины распада осуществляется с высокой точностью, и процедуры кинематического фита позволяют надежно восстанавливать кинематические переменные в инклюзивных распадах.

2. Разработана и создана система Монте-Карло установки ИСТРА+. Система поддерживает детальное описание геометрии, материалов и свойств различных элементов установки, включая учет оптических и дисперсионных свойств материала электромагнитного калориметра и квантовые характеристики фотокатодов фотоэлектронных умножителей.

Монте-Карло установки проводятся с учетом реальных характеристик пропорциональных и дрейфовых камер, калибровочных свойств электромагнитного калориметра. Данное свойство системы Монте-Карло позволяет получить адекватное описание установки и сигналов в различных детекторах. События, полученные в Монте-Карло, реконструируются и анализируются теми же процедурами, что и реальные события. 3. Проведено исследование распада К~ —> е-Ре7Г0. Статистика, отобранная для анализа, составляет 919К событий и существенно превышает мировую.

Анализ векторного формфактора осуществлен во всей физически разрешенной области Далитц-плота. Впервые на статистически значимом уровне обнаружена нелинейность в векторном формфакторе, которая находится в согласии с предсказаниями киральной пертурбативной теории в порядке Величи-

ны параметров формфактора с квадратичной нелинейностью составили:

А'+ = 0.00084 ± 0.00027 (stat) ± 0.00031 (syst)

для квадратичного члена и

Л+ = 0.02324 ± 0.00152 (stat) ± 0.00032 (syst)

для линейного, который в порядке О(р6) должен интерпретироваться как df+(t)/dt\t=о- Использование линейного форм-фактора приводит к значению

А^ = 0.02774 ± 0.00047 (stat) ± 0.00032 (syst),

который при статистически значимой нелинейности имеет смысл среднего наклона формфактора в физической области распада.

В данном канале получены ограничения на аномальные тензорный и скалярный вклады, которые составили:

/г//+(0) = -0.012 ±0.021 (stat) ± 0.011 (syst)

" fs/f+(0) = -0.0037±8;88II (stat) ± 0.0041 (syst)

соответственно. Их значения сравнимы с нулем, что позволяет констатировать отсутствие аномальных вкладов.

Проведено исследование распада К~ —> /х~£^7г . Статистика, отобранная для анализа, как и в случае Кез распада, существенно превышает мировую и составляет 537К событий. Проведен анализ векторного и скалярного формфакторов К^ распада. Наклон векторного формфактора в линейном приближении составил

Л+ = 0.0277 ± 0.0013 (stat) ± 0.0009 {syst),

что находится в отличном согласии с величиной, полученной в распаде К3 и подтверждает гипотезу е — р универсальности. Величина наклона скалярного формфактора составила

Л0 = 0.0183 ± 0.0011 (stat) ± 0.0006 (syst),

что является наиболее точным измерением данного параметра на настоящий момент и находится в хорошем согласии с предсказаниями киральной пертурбативной теории. Как и в Кез-распаде, в данном канале исследовались возможные аномальные вклады. Получены следующие значения для тензорного и скалярного вкладов:

/г//+(0) = -0.0007± 0.0071 (stat) ± 0.002 (syst)

и

/<?//+(0) = 0.0017 ±0.0014 (а*а*) ±0.0009 (зузЬ) ± 0.0053 (Леог).

Полученные значения сравнимы с нулем и являются наиболее сильными на настоящий момент. 5. В рамках модели распада 7-бозона с изменением аромата, исследована возможность обнаружения процессов одиночного рождения Шкварка на коллайдере ЬБР. Получены численные оценки сечений и дифференциальных распределений, которые позволяют утверждать, что изучение данного процесса на энергиях ЬБР может привести к существенному улучшению имеющихся ограничений на параметры модельного лагранжиана. Проведен анализ кинематических характеристик частиц, рождающихся в процессе и установлено, что

область энергий в районе порога данной реакции характеризуется достаточно жестко фиксированной кинематикой продуктов распада, что позволяет надежно выделить данный процесс на фоне обычных КХД-процессов и процессов рождения пар калибровочных бозонов.

6. Проведен анализ данных установки DELPHI с целью поиска процессов одиночного рождения i-кварка. Анализ осуществлялся в лептонном и адронном каналах распадов W-бозона. Количество отобранных событий при различных энергиях хорошо согласуется с предсказаниями Стандартной модели. Получены ограничения на константы модельного лагранжиана для вершин 7 te и Z -> te на уровне достоверности 95%:

Kz(tíy = 0) 0.340 0.411 0.527 ку{к2 = 0) 0-402 0.486 0.614

Данный результат улучшает ограничения, полученные в экспериментах ZEUS и CDF.

7. Разработан пакет программ DELTGC, позволяющий осуществлять вычисления сечений и дифференциальных распределений в процессах для произвольных конечных состояний и в произвольной кинематической области. В данном пакете реализованы полные представления для аномальных трехбозонных констант в заряженном и нейтральном секторах. Аномальные трехбозонные константы в нейтральном секторе впервые реализованы как в стандартном (on-shell), так и в общем (off-shell) представлениях.

8. В результате анализа данных установки DELPHI в каналах ZZ,

получены ограничения на аномальные трехбозонные константы в нейтральном секторе:

Впервые получены ограничения на аномальные константы в общем виде (без условия массовой поверхности).

9. В результате анализа данных установки DELPHI в каналах WW и Wей получены ограничения на аномальные трехбозон-ные константы в заряженном секторе:

Полученные значения существенно улучшают ограничения, установленные в экспериментах DO и CDF, и хорошо согласуются с результатами других коллабораций LEP.

Список литературы

[1] И.В. Ажиненко и др. (Коллаборация ИСТРА+) "Изучение распада К~ тг°е~г/\ Phys. Atom. Nucl. 65 (2002) 2064; ЯФ. 65 (2002) 2125.

[2] И.В. Ажиненко и др. (Коллаборация ИСТРА+) "Изучение распада К" -> /i-i/7r°", Phys. Atom. Nucl. 66 (2003) 105; Яд. Физ. 66 (2003) 107.

[3] I.Y. Ajinenko et al. (ISTRA+ Collaboration) "Study of the K~ тг°е~1/ decay", Phys. Lett. В574 (2003) 14.

[4] О.P. Yushchenko et al. (ISTRA+ Collaboration) "High statistic study of the K~ -n^yTv decay", Phys. Lett. В581 (2004) 31.

[5] О.P.Yushchenko et al. (ISTRA+ Collaboration) "High statistic measurement of the K~ —> 7r°e~u decay form-factors". - IHEP Preprint 2004-12. Принято к публикации в Phys. Lett. В.

[6] В.Ф. Образцов, С.Р. Слабоспицкий, О.П. Ющенко. "Поиск аномальных взаимодействий топ-кварка на коллайдере LEP-2", ЯФ. 62 (1999) 108.

[7] P. Abreu et al. (DELPHI Collaboration) "Search for Leptoqurks and FCNC in e+e~ Annihilation at y/s - 183 GeV", Phys. Lett. B446 (1999) 62.

[8] V.F Obraztsov et al. (DELPHI Collaboration) "Search for FCNC in Hadronic Events at ^fi = 189 GeV", CERN-OPEN-99-376 (1999), Proceed. Lepton-Photon 99, Singapur, World Scientific (2000)927.

[9] P. Abreu et al. (DELPHI Collaboration) "Search for Single Top Production via FCNC at ^/s = 189 - 208 GeV", CERN-EP-2003-066 (2003), accepted by Phys. Lett. B.

[10] A.A. Лиходед, О.П. Ющенко. "Аномальные бозонные константы в процессе е+е~ vPy на е+е~ коллайдерах", ЯФ. 60 (1997) 612.

[11] О. Yushchenko, V. Kostyukhin. "DELTGC. A Programm for Four Fermion Calculations", DELPHI 99-4 PHYS-816 (1999).

[12] W. Adam et al. (DELPHI Collaboration) "Search for Anomalous Production of Single Photons at *fs = 130 and 136 GeV", Phys. Lett. B380 (1996) 471.

[13] P. Abreu et al. (DELPHI Collaboration) "Measurement ofTrilinear Gauge Couplings in e+e~ Collisions at 161 and 172 GeV.", Phys. Lett B423 (1998) 194.

[14] J. Abdallah et al. (DELPHI Collaboration) "ZZ Production in e+e" Interactions at y/s = 183 - 209 GeV", Eur. Phys. Jour. C30 (2003) 447.

[15] P. Abreu et al. (DELPHI Collaboration) "Measurement ofTrilinear Gauge Boson Couplings WWV, (V = 2Г,7) in ее Collisions at. 189 GeV', Phys. Lett. B502 (2001) 9.

[16] P. Abreu et al. (DELPHI Collaboration) "Measurement ofTrilinear Gauge Boson Couplings WWV, (V = Z, 7) in ее Collisions at 183 GeV', Phys. Lett B459 (1999) 382.

[17] P. Abreu et al. (DELPHI Collaboration) "Measurement and Interpretation of the W-pair cross-section in Interaction at 161 GeV', Phys. Lett B397 (1997) 158.

[18] O.P. Yushchenko. "Single-W Production and Neutral TGC at LEP-2", Proceedings Europhysics Conference on High-Energy Physics 99, Bristol, UK (2000), 745.

[19] O.P. Yushchenko. "Rare Processes and Anomalous Gauge Couplings at LEP-2", Proceedings Beyond the Desert 2002 (Oulu, Finland), Bristol and Filadelphia Publ. (2003) 665.

Рукопись поступила 22апреля2004года.

Список авторов коллаборации ИСТРА+

И.В.Ажиненко, С.А.Акименко, К.С.Белоус, Г.И.Бритвич, И.Г.Бритвич, К.В.Дацко, А.П.Филин, А.В.Инякин, А.С.Константинов, В.Ф.Константинов, И.Я.Корольков, В.А.Хмельников, В.М.Леонтьев, В.П.Новиков, В.Ф.Образцов, В.А.Поляков, В.И.Романовский, В.М.Ронжин, В.И.Шелихов, Н.Э.Смирнов, А.А.Соколов, О.Г.Чикилев, В.А.Уваров, О.П.Ющенко, В.Н.Болотов, С.В.Лаптев, А.Р.Пасцяк, А.Ю.Поляруш, Р.Х.Сиродеев.

Список авторов коллаборации DELPHI

J.Abdallah, P.Abreu, W.Adam, P.Adzic, T.Albrecht, T.Alderweireld, R.Alemany-Fernandez, T.Allmendinger, P.P.Allport, U.Amaldi, N.Ama-pane, S.Amato, E.Anashkin, A.Andreazza, S.Andringa, N.Anjos, P.Antilogus, W-D.Apel, Y.Arnoud, S.Ask, B.Asman, J.E.Augustin, A.Augustinus, P.Baillon, A.Ballestrero, P.Bambade, R.Barbier, D.Bar-din, G.Barker, A.Baroncelli, M.Battaglia, M.Baubillier, K-H.Becks, M.Begalli, A.Behrmann, E.Ben-Haim, N.Benekos, A.Benvenuti, C.Berat, M.Berggren, L.Berntzon, D.Bertrand, M.Besancon, N.Besson, D.Bloch, M.Blom, M.Bluj, M.Bonesini, M.Boonekamp, P.S.L.Booth, G.Borisov, O.Botner, B.Bouquet, T.J.V.Bowcock, I.Boyko, M.Bracko, R.Brenner, E.Brodet, P.Bruckman, J.M.Brunet, L.Bugge, P.Buschmann, M.Calvi, T.Camporesi, V.Canale, F.Carena, N.Castro, F.Cavallo, M.Chapkin, Ph.Charpentier, P.Checchia, R.Chierici, P.Chliapnikov, J.Chudoba, S.U.Chung, K.Cieslik, P.Collins, R.Contri, G.Cosme, F.Cossutti, M.J.Costa, B.Crawley, D.Crennell, J.Cuevas, J.D'Hondt, J.Dalmau, T.da Silva, W.Da Silva, G.Della Ricca, A.De Angelis, W.De Boer,

C.De Clercq, B.De Lotto, N.De Maria, A.De Min, L.de Paula, L.Di Ciaccio, ADi Simone, K.Doroba, J.Drees, M.Dris, G.Eigen, T.Ekelof, M.Ellert, M.Elsing, M.C.Espirito Santo, G.Fanourakis,

D.Fassouliotis, M.Feindt, J.Fernandez, A.Ferrer, F.Ferro, U.Flagmeyer, H.Foeth, E.Fokitis, F.Fulda-Quenzer, J.Fuster, M.Gandelman, C.Garcia, Ph.Gavillet, E.Gazis, R.Gokieli, B.Golob, G.Gomez-Ceballos, P.Goncal-ves, E.Graziani, G.Grosdidier, K.Grzelak, J.Guy, C.Haag, A.Hallgren, K.Hamacher, K.Hamilton, S.Haug, F.Hauler, V.Hedberg, M.Hennecke, H.Herr, J.Hoflman, S-O.Holmgren, P.J.Holt, M.A.Houlden, K.Hultqvist, J.N.Jackson, G.Jarlskog, P.Jarry, D.Jeans, E.KJohansson, P.D.Johansson, P.Jonsson, C.Joram, L.Jungermann, F.Kapusta, S.Katsanevas,

E.Katsoufis, G.Kernel, B.P.Kersevan, U.Kerzel, A.Kiiskinen, B.T.King, N.J.Kjaer, P.Kluit, P.Kokkinias, C.Kourkoumelis, O.Kouznetsov, Z.Krumstein, M.Kucharczyk, J.Lamsa, G.Leder, F.Ledroit, L.Leinonen, R.Leitner, J.Lemonne, V.Lepeltier, T.Lesiak, W.Liebig, D.Liko, A.Lipni-acka, J.H.Lopes, J.M.Lopez, D.Loukas, P.Lutz, L.Lyons, J.MacNaugh-ton, A.Malek, S.Maltezos, F.Mandl, J.Marco, R.Marco, B.Marechal, M.Margoni, J-C.Marin, C.Mariotti, A.Markou, C.Martinez-Rivero,

J.Masik, N.Mastroyiannopoulos, F.Matorras, C.Matteuzzi, F.Mazzucato, M.Mazzucato, R.Mc Nulty, C.Meroni, W.T.Meyer, E.Migliore, W.Mita-roff, U.Mjoernmark, T.Moa, M.Moch, K.Moenig, R.Monge, J.Montenegro, D.Moraes, S.Moreno, P.Morettini, U.Mueller, K.Muenich, M.Mulders, L.Mundim, W.Murray, B.Muryn, G.Myatt, T.Myklebust, M.Nassiakou,

F.Navarria, K.Nawrocki, R.Nicolaidou, M.Nikolenko, A.Oblakowska-Mucha, V.Obraztsov. A.Olshevski, A.Onofre, R.Orava, K.Osterberg, A.Ouraou, A.Oyanguren, M.Paganoni, S.Paiano, J.P.Palacios, H.Palka, Th.D.Papadopoulou, L.Pape, C.Parkes, F.Parodi, U.Parzefall, A.Passeri, O.Passon, L.Peralta, V.Perepelitsa, A.Perrotta, A.Petrolini, J.Piedra, L.Pieri, F.Pierre, M.Pimenta, E.Piotto, T.Podobnik, V.Poireau, M.E.Pol,

G.Polok, V.Pozdniakov, N.Pukhaeva, A.Pullia, J.Rames, L.Ramler,

A.Read, P.Rebecchi, J.Rehn, D.Reid, R.Reinhardt, P.Renton, F.Richard, J.Ridky, M.Rivero, D.Rodriguez, A.Romero, P.Ronchese, E.Rosenberg, P.Roudeau, T.Rovelli, V.Ruhlmann-Kleider, D.Ryabtchikov, A.Sadovs-ky, L.Salmi, J.Salt, A.Savoy-Navarro, U.Schwickerath, A.Segar, R.Seku-lin, M.Siebel, A.Sisakian, G.Smadja, O.Smirnova, A.Sokolov, A.Sopczak, R.Sosnowski, T.Spassov, M.Stanitzki, A.Stocchi, J.Strauss, B.Stugu, M.Szczekowski, M.Szeptycka, T.Szumlak, T.Tabarelli, A.C.Taffard, F.Tegenfeldt, J.Timmermans, L.Tkatchev, M.Tobin, S.Todorovova,

B.Tome, A.Tonazzo, P.Tortosa, P.Travnicek, D.Treille, G.Tristram, M.Trochimczuk, C.Troncon, M-L.Turluer, I.A.Tyapkin, P.Tyapkin, S.Tzamarias, V.Uvarov, G.Valenti, P.Van Dam, J.Van Eldik, A.Van Ly-sebetten, N.van Remortel, I.Van Vulpen, G.Vegni, F.Veloso, W.Venus, P.Verdier, V.Verzi, D.Vilanova, L.Vitale, V.Vrba, H.Wahlen, A.J.Wash-brook, C.Weiser, D.Wicke, J.Wickens, G.Wilkinson, M.Winter, M.Wi-tek, O.Yushchenko, A.Zalewska, P.Zalewski, D.Zavrtanik, V.Zhuravlov, N.I.Zimin, A.Zintchenko, M.Zupan

О.П. Ющенко.

Исследования /^-распадов на установке ИСТРА+, поиск аномальных распадов калибровочных бозонов на установке DELPHI.

Оригинал-макет подготовлен с помощью системы IM^jX.

Редактор Н.В. Ежела. Технический редактор Н.В. Ежела.

Подписано к печати 26.04.2004. Формат 60 х 84/16. Офсетная печать. Печ.л. 1,48. Уч.-изд.л. 1,26. Тираж 100. Заказ 250. Индекс 3649.

ГНЦ РФ Институт физики высоких энергий 142284, Протвино Московской обл.

Индекс 3649

АВТОРЕФЕРАТ 2004-17,

И Ф В Э,

2004

1 Введение

2 if/з-распады в киральной пертурбативной теории.

2.1 Введение.

2.2 Киральные лагранжианы.

2.2.1 Киральная симметрия.

2.2.2 Эффективный лагранжиан в низшем порядке.

2.2.3 Мезонные формфакторы в низшем порядке.

2.2.4 Next-to-leading киральный лагранжиан.

2.3 Низко-энергетическая феноменология киральной теории.

2.3.1 Мезонные формфакторы.

2.3.2 Предельные теоремы и численные оценки.

2.4 Формфакторы в порядке О(р6). v 3 Т^-распады в экспериментальных исследованиях

3.1 Амплитуды и кинематика распада.

3.2 Радиационные поправки в Т^-распаде.

3.3 Обзор экспериментов по изучению формфакторов в .ЙГ/з-распадах.

3.3.1 /Гез-распады.

3.3.2 К^ з-распады.

4 Система реконструкции и Монте-Карло установки ИСТРА+ 41 4.1 Установка ИСТРА+.

4.1.1 Общее описание установки.

4.1.2 On-line мониторинг данных на установке ИСТРА+. 4.2 Реконструкция данных.

4.2.1 Калибровка и геометрическая привязка

4.2.2 Реконструкция пучкового и вторичных треков

4.2.3 Реконструкция электромагнитного калориметра.

4.3 Монте-Карло установки ИСТРА+.

5 Исследование К^—распадов на установке ИСТРА+

5.1 Введение.

5.2 Идентификация электронов и мюонов.

5.2.1 Идентификация электронов.

5.2.2 Идентификация мюонов.

5.3 Метод анализа данных.

5.3.1 Модельно-независимый метод.

5.3.2 Метод весовых функций. 5.4 Отбор событий Кя.

5.4.1 Распад К~ —>

5.4.2 Распад К~ -> е'м0.

5.5 Анализ формфакторов и аномальных вкладов.

5.5.1 Распад К~ -> \Tvтг°.

5.5.2 Распад К~ -> 0.

5.6 Систематические ошибки и заключение.

6 Поиск распадов Z°-6030Ha с изменением аромата

6.1 FCNC на коллайдере LEP.

6.1.1 Введение.

6.1.2 Процесс е+е" -> (7*, Z*) -> tc на энергиях LEP.

6.2 Установка DELPHI.

6.2.1 Введение.

6.2.2 Измерение светимости.

6.2.3 Симуляция детектора и реконструкция.

6.3 Поиск процессов с изменением аромата.

6.3.1 Реальные данные и Монте-Карло.

6.3.2 Адронный канал.

6.3.3 Полу-лептонный канал. у 6.4 Систематические ошибки и получение ограничений на константы связи.

7 Аномальные бозонные константы

7.1 Взаимодействия в бозонном секторе.

7.1.1 Бозонный сектор Стандартной Модели.

7.1.2 Аномальные бозонные вершины 7(Z) —> W+W~

7.1.3 Аномальные бозонные вершины в нейтральном секторе.

7.2 Вычисления для процессов е+е~ —> 4f.

7.2.1 Введение.

7.2.2 Вычисления спиральных амплитуд.

7.2.3 Калибровочные сокращения.

7.3 Процессы с аномальными трехбозонными вершинами.

8 Изучение аномальных бозонных вершин в эксперименте DELPHI

8.1 Аномальные трехбозонные константы в нейтральном секторе.

8.1.1 Введение.

8.1.2 Конечное состояние Z7.

8.1.3 Конечное состояние ZZ.

8.1.4 Конечное состояние Z7*

8.1.5 Результаты и обсуждение.

8.2 Аномальные трехбозонные константы в заряженном секторе.

8.2.1 Введение.

8.2.2 Конечное состояние jjlv.

8.2.3 Конечное состояние jjjj.

8.2.4 Конечные состояния jjX и IX.

8.2.5 Методы, используемые при анализе аномальных констант.

8.2.6 Систематические ошибки.

8.2.7 Результаты и обсуждение.

Актуальность темы исследования

Квантовая хромодинамика (КХД) является на сегодняшний день общепризнанной теорией сильных взаимодействий. Благодаря свойству асимптотической свободы [1, 2] теория может быть успешно применена на малых расстояниях. Соответствующие предсказания получили замечательные экспериментальные подтверждения, описывая широкий спектр процессов, происходящих с большими переданными импульсами.

В низко-энергетической области, растущая константа связи и ассоциированный с этим конфайнмент кварков и глюонов, делают анализ динамики КХД в терминах фундаментальных полей теории (кварков и глюонов) весьма сложным.

Y Более естественным подходом является описание низко-энергетической динамики и связанных состояний в терминах асимптотических состояний адронного спектра. Хотя богатство и разнообразие последнего делают и эту задачу трудновыполнимой во всей области масс известных адронных состояний.

При достаточно низких энергиях, тем не менее, достигается значительное упрощение динамики сильных взаимодействий [3]. Ниже области первых широких резонансов (Е < Мр) адронный спектр содержит только октет псевдоскалярных мезонов (7Г, К, rj), взаимодействия которых могут быть описаны, исходя из рассмотрения глобальных калибровочно-симметрийных свойств.

Киральпая пертурбативная теория (ChPT) и представляет собой систематический метод анализа низко-энергетической структуры Стандартной Модели в

V) терминах асимптотических адронных состояний и кварковых токов. Формулировка теории, основанная на формализме эффективных лагранжианов, была предложена в работе [4].

Киральная теория позволяет определить низкоэнергетическое поведение функций Грина, построенных из кварковых токов, таких как электромагнитные форм-факторы мезонов и амплитуды рассеяния мезон-мезон. Особое значение приобретают исследования распадов мезонов, поскольку измерения амплитуд мезон-мезонного рассеяния возможны только при t-канальных обменах, что приводит к малому сечению и, соответственно, к небольшой статистике.

Полулептонные распады каонов представляют собой замечательных инструмент, позволяющий исследовать предсказания киральной пертурбативной теории. Матричные элементы этих распадов могут быть вычислены при этом как коммутаторы токов, поскольку импульсы внешних частиц малы по сравнению с массой И^-бозона, что приводит к факторизации амплитуд па адроппую и слабую составляющие.

Прямые предсказания киральной теории для адронного тока состоят в вычислениях векторных (для Ке3- и /^-распадов) и скалярного (для /^-распада) формфакторов.

В течении длительного времени (до 2000 года) вычисления в киральной теории базировались на лагранжиане порядка 0(р4) [5], приводящем к линейной зависимости формфакторов распада от переданного импульса. В последние годы появились вычисления в порядке О(р6) киральной теории [6, 7], приводящие к существенной модификации наших представлений о поведении формфакторов распадов.

Главным следствием вычислений в высоких порядках является предсказание ^ о нелинейности векторного и скалярного формфакторов. Если обратиться к экспериментальной ситуации в изучении /^-распадов (она подробно рассмотрена в разделе 3.3), то мы должны констатировать, что имеющиеся экспериментальные данные не только не позволяют установить или опровергнуть предсказания киральной теории в порядке 0(р6), но и обнаруживают противоречия как с вычислениями в более низком порядке, так и между результатами отдельных экспериментов.

С другой стороны следует отметить, что значения формфакторов должны подчиняться достаточно строгим соотношениям алгебры токов, таким как те-V оремы Сирлина [8], Адемолло-Гатто [9], Дашена-Вайнштейна [10] и Каллана

Треймана [11].

Таким образом, высокостатистическое исследование формфакторов в Ki3-распадах является на сегодняшний день совершенно актуальной задачей, поскольку должно, с одной стороны, установить корректность вычислений в высоких порядках киральной пертурбативной теории, а, с другой стороны, устранить существующие разногласия в результатах отдельных экспериментов.

Обнаружение f-кварка на коллайдере FNAL [12, 13] открыло новые возможности для экспериментального поиска явлений за пределами Стандартной Модели. Поиск редких распадов f-кварка является одним из направлений таких исследований. Среди редких распадов особый интерес представляют процессы с изменением аромата (FCNC-распады) [14]: t 7(g,Z) + с(и).

Данный распад, предлагавшийся для поиска на коллайдере FNAL, запрещен на древесном уровне Стандартной Модели благодаря механизму GIM [15]. Малый вклад в FCNC процессы возникает на однопетлевом уровне за счет СКМ-смешивания [16, 17, 18], однако величина соответствующих ширин распада остается далеко за пределами измерении:

Вг(*->(7, д, Z) + с{и)) < Ю-10.

1.0.1)

Тем не менее, многие расширенные версии Стандартной Модели предсказывают существенное увеличение соответствующих каналов [14, 19, 20, 21]. В суперсимметричных моделях [22] и моделях с несколькими дублетами Хиггса [23] предсказывается появление процессов с изменением аромата уже на древесном уровне. Некоторые специфические модели [24] приводят к измеримым значениям FCNC-процессов.

Теоретическое рассмотрение процессов с изменением аромата базируется на модельных лагранжианах, связывающих кварковый ток с фотоном и Z-бозоном [19], что соответствует наличию двух вершиных функций и, следовательно, двум независимым константам связи. Однако, исследования, проведенные на установках CDF(FNAL) [25] и ZEUS(HERA) [26], позволяют установить лишь достаточно слабые ограничения на константы связи модельного лагранжиана.

В эксперименте на адронном коллайдере (CDF) серьезной проблемой является адронный КХД-фон, который, даже при высокой светимости, не позволяет надежно выделять сигнал. Эксперимент на е^ьколлайдере (ZEUS) позволяет установить ограничение только на константу связи с фотоном, оставляя связь с Z-бозоном не фиксированной.

В такой ситуации нетривиальным результатом явилось наблюдение, что данный процесс может быть исследован в непрямом канале, который доступен на энергиях LEP за счет распада s-канального фотона или Z-бозона на ароматово-несимметричную кварковую пару [27], с чувствительностью, превосходящей эксперименты CDF и ZEUS.

Таким образом, представляются весьма важными исследования процессов с изменением аромата на коллайдере LEP в фоновых условиях, значительно более лучших, чем на адронных и лептон-адронных коллайдерах с целью получения лучших ограничений на параметры модельного лагранжиана что, в свою очередь, может позволить существенно ограничить класс моделей, приводящих к FCNC-процессам.

Стандартная Модель (СМ) электрослабых взаимодействий [28, 29, 30] представляет основной базис теории физики частиц. До сих пор не было обнаружено значимых отклонений от предсказаний СМ. Исследования с высокой статистикой на электрон-позитронных коллайдерах (PETRA-DESY, TRISTAN-KEK, SLC-SLAC и LEP-CERN) позволили измерить существенные параметры теории, такие как масса и ширина Z-бозона и угол Вайнберга в перенормировочной схеме на массовой поверхности [31, 32, 33] с высокой точностью:

91.1882 ±0.0022) ГэВ (2.4952 ± 0.0026) ГэВ 0.22302 ± 0.00040

Увеличение энергии коллайдера LEP выше порога рождения WW и ZZ пар калибровочных бозонов, открыло новый этап в исследовании предсказаний Стандартной Модели, связанный с изучением не только свойств Ж-бозопа (масса и ширина), но и взаимодействий в сскторс калибровочных бозонов. Речь идет об изучении трехбозонных вершин WW^ и WWZ, которые существуют на древесном уровне СМ и поиске вершин ZZZ, ZZ7 и Z77, которые отсутствуют в СМ, но их наличие будет указывать на новую физику. Доступными для изучения оказываются и четырехбозонные вершины (WWZZ, WWZ^ и WW уу).

Стандартная модель, базируясь на калибровочной группе SU(2)jr, х U(l)y [28, 29, 30], реализована в, так называемом, "минимальном варианте", где соответствующие вершинные функции (в частности, трехбозонные вершины) представлены операторами минимальных размерностей (до dim = 4), возникающими при разложении кинетического члена лагранжиана Янга-Миллса в терминах полевых операторов.

Однако, в современной технике операторного формализма легко установить, что симметрийные свойства Стандартной Модели не накладывают каких-либо ограничений на размерность операторов, входящих в лагранжиан взаимодействия. Единственное условие, которое должно выполняться, состоит в сохранении локальной SU(2)l х С/(1)у-инвариантности.

Следовательно, можно добавить в стандартный лагранжиан дополнительные операторы более высоких размерностей, которые сохраняют калибровочную инвариантность. Любые такие операторы приведут к возникновению новых вершин в бозонном секторе, записанных в терминах полей Янга-Миллса W и В. Переход к физическим полям A, Z и W± приведет к вершинам в терминах физических полей. При этом мы можем быть уверены, что амплитуды, полученные с помощью таких вершин, будут обладать правильным поведением в пределе s —> 00 и не нарушат перенормировочных свойств теории [34].

С другой стороны, любое расширение калибровочной группы немедленно приводит к появлению дополнительных членов в трехбозонных вершинах даже на уровне операторов низших размерностей.

Таким образом, мы можем утверждать, что исследование структуры трехбозонных вершин и поиск аномальных (связанных с операторами высоких размерностей) членов в этих вершинах с одной стороны, позволяет установить структуру лагранжиана взаимодействия в калибровочном секторе Стандартной Модели, и, с другой стороны, является мощным инструментом для поиска проявлений физических эффектов, возникающих в расширенных версиях СМ. При этом техника операторного формализма редуцирует вершинные функции, возникающие в моделях с расширенной калибровочной группой к наборам базисных полевых операторов со все более увеличивающейся размерностью.

Обнаружение отклонений в структуре трехбозонных вершин от минимальной версии Стандартной Модели, наблюдение вкладов вершин в нейтральном секторе, которые отсутствуют на древесном уровне минимальной СМ, будет являться определяющим указанием на физику за пределами СМ. С другой стороны, установление жестких ограничений на аномальные вклады будет сужать класс расширенных моделей, определяя дальнейшие теоретические поиски в этом направлении.

Цель и методы исследования

Основными задачами данной работы являются:

1. Разработка и создание систем реконструкции и Монте-Карло установки ИСТРА+.

2. Измерение формфакторов в распаде К~ —> е~йетт° на статистике, существенно превышающей мировую и проверка предсказаний киральной пер-турбативной теории в порядке О (р6).

3. Измерение векторного и скалярного формфакторов в распаде К~ и проверка гипотезы е — /i универсальности.

4. Поиск взаимодействий, выходящих за рамки стандартной V-A теории в полулептонных распадах каонов.

5. Поиск одиночного рождения ^-кварка, индуцированного распадами калибровочных бозонов с изменением аромата, в эксперименте DELPHI на кол-лайдере LEP и получение ограничений на параметры модельного лагранжиана.

6. Поиск аномальных вкладов в трехбозонные вершины в заряженном и нейтральном секторах.

Научная новизна

В работе получены следующие новые результаты.

Разработана и создана система реконструкции и Монте-Карло установки ИС-ТРА+, позволяющая с высокой эффективностью, скоростью и точностью проводить реконструкцию и анализ распадов каонов.

На статистике во много раз превышающей мировую проведен анализ векторного и скалярного формфакторов в полулептонных распадах каонов. Параметры формфакторов определены с лучшей на сегодняшний день точностью. Проведена проверка е — ц универсальности в полулептонных распадах.

Впервые обнаружена и измерена квадратичная нелинейность в векторном формфакторе, находящаяся в хорошем согласии с предсказаниями киральной пертурбативной теории в порядке 0(р6).

Получены ограничения на аномальные вклады в амплитуды полулептонных распадов каонов.

В рамках моделей распадов калибровочных бозонов с изменением аромата проведены численные расчеты одиночного рождения i-кварка на энергиях кол-лайдера LEP и показана перспективность исследования подобных процессов с целью обнаружения процессов с изменением аромата либо установления более сильных ограничений на параметры модельного лагранжиана.

Проведен поиск одиночного рождения f-кварка в эксперименте DELPHI на коллайдере LEP и получены новые ограничения на параметры модельного ла

I Lt гранжиана, значительно улучшающие результаты экспериментов ZEUS и CDF.

Разработаны методы расчета многочастичных диаграмм с использованием техники спиральных амплитуд и создан пакет программ для анализа процессов с аномальными трехбозонными вершинами.

Проведены экспериментальные исследования различных конечных состояний в сигнатурах, соответствующих процессам с аномальными трехбозонными константами в эксперименте DELPHI на коллайдере LEP. Получены ограничения на аномальные трехбозонные константы в заряженном и нейтральном секторах.

Впервые получены ограничения на аномальные константы в нейтральном секторе в общем виде, без условия массовой поверхности для калибровочных бозонов в конечном состоянии.

Научная и практическая ценность работы

Полученные результаты измерения параметров векторного формфактора по-лулептонных распадов каонов и обнаружение статистически значимой квадратичной нелинейности подтверждают вычисления в высоких порядках киральной нертурбативной теории. Данный результат показывает важность учета высоких порядков теории и устраняет противоречия между имеющимися измерениями параметров формфакторов и вычислениями в порядке 0(р4). Полученные ограничения на аномальные тензорный и скалярный вклады в амплитуду распада позволяют существенно ограничить параметры некоторых расширений Стандартной Модели.

Практическую ценность представляет созданная система реконструкции и Монте-Карло установки ИСТРА+. Данная система является прототипом для программ реконструкции строящейся установки ОКА(ИФВЭ), которая также ориентирована на изучение распадов каонов, и исследования на которой должны существенно углубить наше понимание киральной динамики и физики редких распадов.

Проведенные исследования процессов с изменением аромата явились сильным стимулирующим фактором для всех коллабораций коллайдера LEP по поиску процесса одиночного рождения i-кварка. Проведенные экспериментальные исследования данного процесса значительно улучшают ограничения параметров модельного лагранжиана.

Представляет практическую ценность и пакет программ для расчета много-фермионных процессов с учетом вкладов аномальных трехбозонных вершин. Данный пакет в течении последних лет является базисным инструментом для анализа соответствующих амплитуд и получения ограничений на аномальные трехбозонные вершины в эксперименте DELPHI. Разработанная техника может быть успешно применена для расчета процессов на проектируемых линейных е+е~-коллайдерах и кварковых амплитуд на коллайдере LHC.

Экспериментальное изучение процессов в сигнатурах, соответствующих вкладам трехбозонных вершин, позволило существенно улучшить ограничения на аномальные константы, что, на сегодняшний день, подтверждает правильность нашего понимания структуры калибровочного сектора Стандартной Модели.

Положения, выносимые на защиту

На защиту выносятся следующие положения:

1. Разработка и создание систем реконструкции и Монте-Карло установки ИСТРА+.

2. Исследование распада К~ —» е~Реп°, измерение параметров векторного формфактора и обнаружение квадратичной нелинейности.

3. Исследование распада К~ —» измерение параметров векторного и скалярного формфакторов и проверка е — ц универсальности.

4. Исследование аномальных вкладов в амплитуды полулептоных распадов каонов.

5. Исследование возможности измерения параметров модельного лагрангиана для процессов с изменением аромата в диапазоне энергий LEP.

6. Экспериментальные ограничения на параметры модельного лагранжиана для процессов с изменением аромата, полученные в лептонном и адронном каналах распада ТУ-бозона на установке DELPHI коллайдера LEP.

7. Техника и программная реализация методов расчета спиральных амплитуд для много-фермионных конечных состояний с учетом вкладов аномальных трехбозонных вершин.

8. Экспериментальные исследования конечных состояний в сигнатурах, соответствующих рождению нейтральных калибровочных бозонов и получение ограничений на параметры аномальных трехбозонных вершин.

9. Экспериментальные исследования конечных состояний в сигнатурах, соответствующих рождению заряженных калибровочных бозонов и одиночному рождению Ж-бозона и получение ограничений на параметры аномальных трехбозонных вершин.

Апробация работы и публикации

Основные результаты, представленные в диссертации, докладывались на многих Международных конференциях, совещаниях и семинарах. В том числе на:

Рочестерских конференциях в 2002 (Амстердам, Голландия), 2000 (Осака, Япония) и 1998 (Ванкувер, Канада) годах; Еврофизических конференциях в 2003

Аахен, Германия), 2001 (Будапешт, Венгрия) и 1999 (Тампере, Финляндия) годах; конференции "Beyond the Desert" (Оулу, Финляндия) в 2002 году, 11-ой Ломоносовской конференции (МГУ, Москва, Россия) в 2003 году, Лептон-фотонной конференции (Рим, Италия) в 2001 году, сессиях отделения ядерной физики Российской Академии Наук.

Основные результаты диссертации опубликованые в работах [80, 81, 82, 83, 84, 27, 114, 115, 116, 154, 145, 156, 157, 158, 169, 170, 172, 173, 174].

Структура и объем работы

Диссертация состоит из Введения (Глава 1), 7 Глав и Заключения (Глава 9). Объем диссертации составляет 199 страниц, включая 89 рисунков и 25 таблиц. Список литературы включает в себя 197 наименования.

Основные результаты работы сформулированы следующим образом:

1. Разработана и создана система реконструкции и анализа данных установки "ИСТРА+". Система включает в себя приложения, позволяющие осуществлять калибровку трековых детекторов, как в on-line, так и в off-line режимах; привязку и общий мониторинг качества данных установки; осуществлять реконструкцию пучкового и вторичных треков; реконструировать ливни в электромагнитном калориметре. При анализе треков используются алгоритмы полного перебора, обеспечивающие максимальную эффективность реконструкции. Разработан и реализован метод реконструкции ливней в электромагнитном калориметре, основанный на интерполируемых образах ливней. Данный метод использует полную информацию о распределении энерговыделения по ячейкам кластера и позволяет существенно улучшить разрешение калориметра даже при его ограниченной длине и в случае перекрывающихся кластеров.

Общая эффективность реконструкции пучковой части установки составила ~ 85 %, что определяется, в основном, эффективностью работы камер и фоновыми условиями. Эффективность реконструкции вторичных треков составляет ~ 60 % и определяется геометрическим аксептансом.

Система идентификации вторичных частиц позволяет эффективно и с малым уровнем фона выделять электроны, мюоны и 7Г-мезоны. Реконструкция вершины распада осуществляется с высокой точностью и процедуры кинематического фита позволяют надежно восстанавливать кинематические переменный в инклюзивных распадах.

2. Разработана и создана система Монте-Карло установки "ИСТРА+". Система поддерживает детальное описание геометрии, материалов и свойств различных элементов установки, включая учет оптических и дисперсионных свойств материала электромагнитного калориметра и квантовые характеристики фото-катодов фотоэлектронных умножителей.

Монте-Карло установки проводится с учетом реальных характеристик пропорциональных и дрейфовых камер, калибровочных свойств электромагнитного калориметра. Данное свойство системы Монте-карло позволяет получить адекватное описание установки и сигналов в различных детекторах. События, полученные в Монте-Карло, реконструируются и анализируются теми же процедурами, что и реальные события.

3. Проведено исследование распада К~ —> е~йетг°. Статистика, отобранная для анализа, составляет 919К событий и существенно превышает мировую.

Анализ векторного формфактора осуществлен во всей физически разрешенной области Далитц-плота. Впервые на статистически значимом уровне обнаружена нелинейность в векторном формфакторе, которая находится в согласии с предсказаниями киральной пертурбативной теории в порядке 0(р6). Величины параметров формфактора с квадратичной нелинейностью составили:

А+ = 0.00084 ± 0.00027 (stat) ± 0.00031 (syst) для квадратичного члена и

А+ = 0.02324 ± 0.00152 {stat) ± 0.00032 {syst) для линейного, который в порядке 0(р6) должен интерпретироваться как df+(t)/dt|t=0. Использование линейного формфактора приводит к значению

А1;" = 0.02774 ± 0.00047 (stat) ± 0.00032 (syst), который при статистически значимой нелинейности имеет смысл среднего наклона формфактора в физической области распада.

В данном канале получены ограничения на аномальные тензорный и скалярный вклады, которые составили: г//+(0) = -0.012 ±0.021 (stat) ±0.011 (syst) и fs/f+(0) = -0.0037™6 (stat) ± 0.0041 (syst), соответственно. Их значения сравнимы с нулем, что позволяет констатировать отсутствие аномальных вкладов.

4. Проведено исследование распада К~ —> уГй^. Статистика, отобранная для анализа, как и в случае Кезраспада, существенно превышает мировую и составляет 537К событий.

Проведен анализ векторного и скалярного формфакторов К^з-распада. Наклон векторного формфактора в линейном приближении составил

А+ = 0.0277 ± 0.0013 (stat) ± 0.0009 (syst), что находится в отличном согласии с величиной, полученной в распаде Кез и подтверждает гипотезу е — ц универсальности.

Величина наклона скалярного формфактора составила

А0 = 0.0183 ± 0.0011 (stat) ± 0.0006 (syst), что является наиболее точным измерением данного параметра на настоящий момент и находится в хорошем согласии с предсказаниями киральной пертурбативной теории.

Как и в .Кез-распаде, в данном канале исследовались возможные аномальные вклады. Получены следующие значения для тензорного и скалярного вкладов: fr/f+(0) = -0.0007 ± 0.0071 (stat) ± 0.002 (syst) и fs/f+(0) = 0.0017 ± 0.0014 (stat) ± 0.0009 (syst) ± 0.0053 (theor).

Полученные значения сравнимы с нулем и являются наиболее сильными на настоящий момент.

В рамках модели распада Z-бозона с изменением аромата, исследована возможность обнаружения процессов одиночного рождения t-кварка на кол-лайдере LEP. Получены численные оценки сечений и дифференциальных распределений, которые позволяют утверждать, что изучение данного процесса на энергиях LEP может привести к существенному улучшению имеющихся ограничений на параметры модельного лагранжиана. Проведен анализ кинематических характеристик частиц, рождающихся в процессе е+е~ (7, Z) tc и установлено, что область энергий в районе порога данной реакции характеризуется достаточно жестко фиксированной кинематикой продуктов распада, что позволяет надежно выделить данный процесс на фоне обычных КХД-процессов и процессов рождения пар калибровочных бозонов.

Проведен анализ данных установки DELPHI с целью поиска процессов одиночного рождения t-кварка. Анализ данных осуществлялся в лептонном и адронном каналах распадов W-бозона. Количество отобранных событий при различных энергиях хорошо согласуется с предсказаниями Стандартной Модели. Получены ограничения на константы модельного лагранжиана для вершин 7 tc и Z tc на уровне достоверности 95%: mt (ГэВ) 170 175 180 kz{K 7 = 0) k7(«z = 0) 0.340 0.411 0.527 0.402 0.486 0.614

Данный результат улучшает ограничения, полученные в экспериментах ZEUS и CDF.

Разработан пакет програм DELTGC, позволяющий осуществлять вычисления сечений и дифференциальных распределений для процессов е+е~ //7 и е+е~ —» 2/2/ для произвольных конечных состояний и в произвольной кинематической области. В данном пакете реализованы полные представления для аномальных трехбозонных констант в заряженном и нейтральном секторах. Аномальные трехбозонные константы в нейтральном секторе впервые реализованы как в стандартном (on-shell), так и в общем (off-shell) представлениях.

В результате анализа данных установки DELPHI в каналах ZZ, Zy и Z7* получены ограничения на аномальные трехбозонные константы в нейтральном секторе:

Параметр Канал Значение 95% C.L. On-shell а) lzzzm\ lzzzm\ zz zy zz zy zz zy zz zy -o.i3l°f0 +o.ii±g:g +о.о5±8:й +O.1418;277 [-0.48, +0.41] [-0.41,+0.67] [-0.26, +0.28] [-0.48, +0.60] fi fi f1 J4 fb lzz^m\ z-y zy z-y zy +o.iol°;°97 -0 1Q+0-29 [-0.24,+0.25] [-0.32,+0.18] Af hi efrnl z-y zy zi zy +0.061°;?? +0.0031°;°^ [-0.15,+0.15] [-0.046, +0.048] hj 4 b) zy zy -0.03l0°;^ [-2.8,+2.8] [-1.00, +0.98] c) i)

- cot 0wm2z^ISu(2)xU(i) - cot ewm2z\esu^)xU(i) z^f zy zz z-f zy zz +0.051°;?^ +0.003l8;o25 [-0.14,+0.15] [-0.049, +0.047] hj Щ ii)

- cot flvyml2^^ — cot Owm It -cot0vym|^f z~i zy zz z~i zy zz zy zz zi zy zz +0.091°;°? -0.171»:» +0.0618;?8 +0.003l°;8g [-0.25,+0.25] [-0.31,+0.19] [-0.15,+0.15] [-0.046, +0.048] hf 4 hj hj

Впервые получены ограничения на аномальные константы в общем виде (без условия массовой поверхности).

В результате анализа данных установки DELPHI в каналах WW и Wev получены ограничения на аномальные трехбозонные константы в заряженном секторе:

Agz = 0.003l°;°L9

Дк7 = -0.043183» Л7 = 0.0151QO42

Полученные значения существенно улучшают ограничения, установленные в экспериментах DO и CDF и хорошо согласуются с результатами других коллабораций LEP.

В заключении считаю своим приятным долгом выразить глубокую благодарность член.-корр. РАН, руководителю эксперимента ИСТРА+ и ответственному от России в эксперименте DELPHI с 1996 года В.Ф. Образцову, за предложение заняться данной тематикой, неизменный интерес, многочисленные исключительно полезные обсуждения и советы и многолетнюю поддержку данной работы.

Я признателен академику А.А.Логунову, профессору Н.Е.Тюрину и профессору А.М.Зайцеву за постоянное внимание и активную поддержку экспериментов ИСТРА+ в ИФВЭ и DELPHI на коллайдере LEP на всех этапах: от разработки и создания установок до получения физических результатов.

Я хочу поблагодарить профессора П.В.Шляпникова, внесшего неоценимый вклад в успешное участие нашего Института в эксперименте DELPHI.

Мне хотелось бы выразить свою признательность коллегам из Института Ядерных Исследований РАН профессору В.Н.Болотову и С.В.Лаптеву, и из Объединенного Института Ядерных Исследований С.В.Ященко, Б.З.Залиханову и В.З.Сердюку, внесших неоценимый вклад в создание установки ИСТРА и успешную ее работу в течении многих лет.

Невозможно переоценить заслуги всего коллектива установки ИСТРА+ в успешной работе и продуктивных исследованиях, благодаря которым наш эксперимент занимает одно из лидирующих положений в изучении каонных распадов.

С особой теплотой мне хочется выразить свою благодарность В.А.Полякову, А.В.Инякину, В.И.Романовскому, И.Я.Королько, А.П.Филину, Н.Э.Смирнову -своим коллегам по установке ИСТРА+, которые внесли заметный вклад в успешную работу эксперимента и обсуждения с которыми всегда были исключительно продуктивны.

Я хочу поблагодарить своего коллегу и соавтора С.Р.Слабоспицкого, совместная многолетняя работа с которым всегда была продотворной и интересной.

Мне хочется также поблагодарить своих коллег в эксперименте DELPHI: Р.Л.Секулина, К.Маттеузи, А.Онофре, Л.Пирелли, В.Верзи, совместная работа с которыми была весьма продуктивной.

1. D.J. Gross, F. Wilczek "Ultraviolet behaviour of non-abelian gauge theories", Phys. Rev. Lett. 30 (1973) 1343.

2. A. Pich, "Effective Field Theory", Lectures at Les Houches Summer School in Theoretical Physics, Les Houches, France, 1997 (hep-ph/9806303).

3. S. Weinberg, "Phenomenological Lagrangians", Physica 96A (1979) 327.

4. J. Gasser, H. Leutwyler, "Chiral Perturbation Theory: Expansion in the Mass of the Strange Quark", Nucl. Phys. B250 (1985) 465.

5. J. Bijnens, G. Colangelo, G. Ecker, "Renormalization of Chiral Perturbation Theory to Order P6", Annals Phys. 280 (2000) 100.

6. P. Post, K. Schilcher, uKl3 Form-factors at Order P6 of Chiral Perturbation Theory", Eur. Phys. Jour. 25 (2002) 427.

7. A. Sirlin, "First Order SU(3) Theorem Relating Weak and Electromagnetic Frm-factors and its Possible Experimental Verification", Phys. Rev. Lett. 43 (1979) 904.

8. M. Ademollo, R. Gatto, "Nonrenozrmalization Theorem for the Strangeness Violating Sector", Phys. Rev. Lett. 13 (1964) 264.

9. R.F. Dashem, M. Weinstein, "Theorem on the Form-factors in Kl3 Decay" Phys. Rev. Lett. 22 (1969) 1337.

10. C.G. Callan, S.B. Treiman, "Equal Time Commutators and K-meson Decays" Phys. Rev. Lett. 16 (1966) 153.

11. F. Abe et al. (CDF Collaboration) "Observation of Top Quark Production in pp Collisions.", Phys. Rev. Lett. 74 (1995) 2626.

12. S. Abachi et al. (D0Collaboration) "Observation of the Top Quark", Phys. Rev. Lett. 74 (1995) 2632.

13. S. Parke "Summary of Top Quark Physics", FERMILAB-Pub-94/322-Т, 1994.

14. S.L. Glashow, J. Iliopoulos, L. Maiani "Weak Interactions with Lepton-Hadron Symmetry", Phys. Rev. D2 (1970) 1285.

15. B. Grzadkowski, J.F. Gunion, P. Krawczyk "Neutral Current Flavor Changin Decays for the Z Boson and the Top Quark in Two Higgs Doublet Model", Phys. Lett. B268 (1991) 106.

16. M.E. Luke, M.J. Savage "Flavor Changin Neutral Currents in the Higgs Sector and Rare Top Decays.", Phys Lett. B307 (1993) 387.

17. G. Eilam, J.L. Hewett, A. Soni "Rare Decays of the Top Quark in the Standard and Two Higgs Doublet Models", Phys. Rev. D44 (1991) 1473 and Erratum ibid D 59 (1999) 039901.

18. R.D. Peccei and X. Zhang "Dynamical Symmetry Breaking and Universality Breakdown", Nucl. Phys. B337 (1990) 269.

19. T. Han, R.D. Peccei and X. Zhang "Top Quark Decay via Flavor Changing Neutral Currents at Hadron Colliders", Nucl. Phys. B454 (1995) 527.

20. B.A. Arbuzov "Probability of Z bb Decay and Anomalous Properties of the t Quark", Phys. Lett. B353 (1995) 532.

21. G.M. de Divitiis, R. Petronzio, L. Silvestrini "Flavor Changin Top Decays in Supersymmetric Extensions of the Standard Model", Nucl. Phys. B504 (1997) 45.

22. D. Atwood, L. Reina, A. Soni "Probing Flavor Changin Top-Charm Scalar Interactions in e+e~ Collisions", Phys. Rev. D53 (1996) 1199.

23. B.A. Arbuzov, M.Yu. Osipov "An Enhancement of Neutral tc Transition in the Model of Dynamical Breaking of the Electroweak Symmetry", Phys. Atom. Nucl. 62 (1999) 485, Яд. Физ. 62 (1999) 528.

24. F. Abe et al. (CDF Collaboration) "Search for Flavor Changin Neutral Current Decays of the Top Quark in pp Collisions at y/s — 1.8 TeV", Phys. Rev. Lett. 80 (1998) 2525.

25. S. Chekanov (ZEUS Collaboration) "Search for Single Top Production in ep Collisions at HERA", Phys. Lett.В 559 (2003) 153.

26. В.Ф. Образцов, С.P. Слабоспицкий, О.П. Ющенко "Поиск аномальных взаимодействий топ-кварка на коллайдере LEP-2", Яд. Физ. 62 (1999) 108.

27. S.L. Glashow "Partial Symmetries of Weak Interactions", Nucl. Phys. 22 (1961) 579.

28. S. Weinberg "A Model of Leptons", Phys. Rev. Lett. 19 (1967) 1264.

29. A. Salam, in Elementary Partcle Theory, ed. N.Svartholm (Almquist and Wiksells, Stokholm, 1969), p. 367.

30. G. Passarino, M. Veltman "One Loop Corrections for e+e~ Annihilation intoin the Weinberg Model", Nucl. Phys. B160 (1979) 151.

31. F.A. Berends, R. Kleiss, S. Jadach "Radiative Corrections to Muon Pair and Quark Pair Production in Electron-Positron Collisions in the Z° Region", Nucl. Phys. B202 (1982) 63.

32. M. Bohm, W. Hollik "Electroweak Radiative Corrections to the e+e~ -» Asymmetry", Phys. Lett. B139 (1984) 213.

33. T. Appelquist, G.-H. Wu "The Electroweak Chiral Lagrangian and New Precision Measurements", Phys. Rev. D48 (1993) 3235.

34. R. Kaiser, H. Leutwyler, "Large N(C) in Chiral Perturbation Theory", Eur. Phys. Jour. C17 (2000) 623.

35. S. Adler, R.F. Dashen, "Current Algebras", (Benjamin, New York, 1968).

36. V. de Alfaro, S. Fubini. G. Furlan, C. Rossetti, "Currents in Hadron Physics", (North-Holland, Amsterdam, 1973).

37. J. Goldstone, "Field Theories with "Superconductor" Solutions", Nuov. Cim. 19 (1961) 154.

38. J. Gasser, H. Leutwyler, "77 З7Г to One Loop", Nucl. Phys. B250 (1985) 539.

39. J. Gasser, H. Leutwyler, "Low Energy Expansion of Meson Form-Factors", Nucl. Phys. B250 (1985) 517.

40. S. Weinberg, "Pion Scattering Length", Phys. Rev. Lett. 17 (1966) 616.

41. M. Gell-Mann, R.J. Oakes, B. Renner, "Behaviour of Current Divergences Under SU(3) x SU{3).", Phys. Rev. 175 (1968) 2195.

42. M. Gell-Mann, "Symmetries of Barions and Mesons", Phys. Rev. 125 (1962) 1067.

43. S. Okubo "Note on Unitary Symmetry in Strong Interactions", Prog. Theor. Phys. 27 (1962) 949.

44. J. Gasser, H. Leutwyler, "Chiral Perturbation Theory to One Loop", Annals Phys. 158 (1984) 142.

45. G. Amoros, J. Bijnens, P. Talavera, "Ki4 Form-factors and 7Г7Г Scattering", Nucl. Phys. B585 (2000) 293.

46. S.R. Amendolia et al. (NA47 Collaboration), "A Measurement of the Space-Like Pion Electromagnetic Form-factor" Nucl. Phys. B277 (1986) 168.

47. J. Bijnens, P. Talavera, "K^ Decays in Chiral Perturbation Theory", Nucl. Phys. B669 (2003) 341.

48. H.J. Steiner et al., "Analysis of Decay X2 Collaboration", Phys. Lett. B36 (1971) 521.

49. M.V. Chizhov, "Search for Tensor Interactions in Kaon Decays at DA<3>NE", Phys. Lett. B381 (1996) 359.

50. E.S. Ginsberg, "Radiative Corrections to K3± Decays", Phys. Rev. 142 (1966) 1035.

51. E.S. Ginsberg, "Radiative Corrections to Ke3± Dalitz Plot", Phys. Rev. 162 (1969) 1570.

52. E.S. Ginsberg, "Radiative Corrections to Кц3 Decays", Phys. Rev. D1 (1970) 229.

53. V. Cirigliano, M. Knecht, H. Neufeld, H. Rupertsberger, P. Talavera, "Radiative Corrections to Klz Decays", Eur. Phys. Jour. C23 (2002) 121.

54. A.S. Levchenko et al. (E246 KEK-PS Collaboration), "Test of exotic scalar and tensor interactions in Ke3 decay using stopped positive kaons", Phys. Atom. Nucl. 65 (2002), 2232; Яд. Физ. 65 (2002) 2294.

55. S. Shimizu et al. (KEK-E246 Collaboration), "Test of exotic scalar and tensor couplings in K+ -> ■K°e+v decay", Phys. Lett. B495 (2000) 33.

56. S.A. Akimenko et al. (Hyperon Collaboration), "Measurement of the K+ —> тт°е+и form factors", Phys. Lett. B259 (1991) 225.

57. V.N. Bolotov et al. (Istra Collaboration), "Measurement of the form-factor for the decay I<~ -> тг°е-р.", JETP Lett. 47 (1988) 7; Письма в ЖЕТФ 47 (1988) 8.

58. A. Apostolakis et al. (CPLEAR Collaboration), "Measurement of the energy dependence of the form factor /+ in decay.", Phys. Lett. B473 (2000) 186.

59. V.K. Birulev et al., "A Study of the Semileptonic Decays of Neutral Kaons.", Nucl. Phys. B182 (1981) 1.

60. G. Gjesdal et al., "Measurement of the Vector Form Factor in the Decay Kl —> irev", Nucl. Phys. B109 (1976) 118.

61. V. Bisi et al. (Aahen-CERN-Torino Collaboration), "A Measurement of the KL ixev Form-factor", Phys. Lett. B36 (1971) 533.

62. V.M. Artemov et al. (Istra Collaboration), "Determination of Form-factor Parameters in the Decays K~ —> 7г° and K~ —> ei>7r°", Phys. Atom. Nucl. 60 (1997) 2023; Яд. Физ. 60 (1997) 2205.

63. R. Whitman et al., "Measurement of the Decay Spectrum and Form-factors.", Phys. Rev. D21 (1980) 652.

64. S. Merlan et al., "Determination of Ki3 Form-factors from Measurements of Decay Correlations and Muon Polarizations", Phys. Rev D9 (1974) 107.

65. H. Chiang et al., "K+ Decay in Flight", Phys. Rev. D6 (1972) 1254.

66. K. Horie et al. (KEK-E246 Collaboration), "Measurement of Г(^3)/Г(^е3) Ratio Using Stopped Positive Kaons" Phys. Lett. B513 (2001) 311.

67. H.W. Fearing, E. Fischbach, J. Smith, "Current Algebra, Form-factors, and Radiative Kf3 Decay", Phys. Rev. D2 (1970) 542.

68. A.R. Clark et al., "Determination of the —> ж — Form-factor х(я2) by Muon Polarization Measurements." Phys. Rev. D15 (1977) 553.

69. C.D. Buchanan et al., "A Study of Three-body Charged Decays of \ Phys. Rev. Dll (1975) 457.

70. G. Donaldson et al., "Measurement of the Form-factors in the Decay KaL —>

71. Phys. Rev. D9 (1974) 2960.

72. J. Sandweiss et al., "Muon Polarization in the Decay K*l —> 7Г — an

73. Experimental Test of the Time-reversal Invariance.", Phys. Rev. Lett. 30 (1973) 1002.

74. B.H. Болотов и др. "Установка ИСТРА-М для исследования редких распадов заряженных легких мезонов", Препринт ИФВЭ 95-111, Протвино, 1995.

75. H. Kalmar et al. "New Method for Constructing Multiwire Chambers.", Nucl. Instr. and Meth. A307 (1991) 279.

76. E. Gushin et al. "Fast Beam Chambers of the Setup ISTRA-M", Nucl. Instr. and Meth. A351 (1994) 345.

77. B.H. Болотов и др. "Электромагнитный калориметр установки ИСТРА-М", Препринт ИЯИ РАН, П-0428, Москва, 1985.

78. A. Filin et al. "The Linux Based Distributed Data Acquisition System for the ISTRA+ Experiment", Proceedings of the CHEP-2001, Beijing, (2001), 616.

79. A. Lednev "Separation of the Overlapping Electromagnetic Showers in the Cellular GAMS Type Calorimeters", Preprint IHEP-93-153 (1993).

80. R. Brun et al. "GEANT Detector Description and Simulation Tool", CERN-DD/EE/84-1.

81. И.В. Ажиненко и др. (Коллаборация ИСТРА+), "Изучение распада К~ -» 7r°e"v", Phys. Atom. Nucl. 65 (2002) 2064; Яд. Физ. 65 (2002) 2125.

82. И.В. Ажиненко и др. (Коллаборадия ИСТРА+), "Изучение распада К

83. Phys. Atom. Nucl. 66 (2003) 105; Яд. Физ. 66 (2003) 107.

84. I.V. Ajinenko et al. (ISTRA+ Collaboration), "Study of the K~ тг°е~и decay", Phys. Lett. B574 (2003) 14.

85. O.P Yushchenko et al. (ISTRA+ Collaboration), "High statistic study of the K~ decay", Phys. Lett. B581 (2004) 31.

86. O.P.Yushchenko et al. (ISTRA+ Collaboration), "High statistic measurement of the K~ 7r°e~^ decay form-factors", Preprint IHEP-2004-12.

87. L. Rosselet et al., "Experimental study of 30000 Kei decays.", Phy. Rev. D15 (1977) 574.

88. F. James "MINUIT Function Minimization and Error Analysis.", CERN D506,1989.

89. F. James. M. Roos "MINUIT. A System for Function Minimization and Analysis of the Parameter Errors and Correlations.", Сотр. Phys. Comm. 10 (1975) 343.

90. B. Abbott et al. (DOCollaboration) "Direct Measurement of the Top Quark Mass at D0", Phys. Rev. D58 (1998) 052001.

91. F. Abe et al. (CDF Collaboration) "Measurement of the Top Quark Mass with the Collider Detector at FERMILAB", Phys. Rev. Lett. 82 (1999) 271.

92. T. Affolder et al. (CDF Collaboration) "Measurement of the Top Quark Mass with the Collider Detector at FERMILAB", Phys. Rev. D63 (2001) 032003.

93. P. Aarnio et al. (DELPHI Collaboration) "The DELPHI Detector at LEP", Nucl. Instr. Meth. A303 (1991) 233;

94. P. Abreu et al., (DELPHI Collaboration) "Performance of the DELPHI detector", Nucl. Instr. and Meth. A378 (1996) 57.

95. N. Bingefors et al. (DELPHI Collaboration) "The DELPHI Microvertex Detector", Nucl. Instr. and Meth. A328 (1993) 447;

96. V.Chabaud et al. (DELPHI Collaboration) "The DELPHI Silicon Strip Microvertex Detector with Double Sided Readout", Nucl. Instr. and Meth. A368 (1996) 314.

97. S.J. Alvsvaag et al., "The DELPHI Small Angle Tile Calorimeter", contribution to the IEEE Nuclear Science Symposium and Medical Imaging Conference, Norfolk, USA, 1994.

98. S. Jadach et al., "Monte Carlo program BHLUMI 2.01 for Bhabha scattering at low angles with Yennie-Frautschi-Suura exponentiation", CERN-TH 6230/91 (1991).

99. F.A. Berends, W. HoIIik и R. Kleiss "Radiative Corrections to Bhabha Scattering at High Energies. 2: Hard Photon Corrections and Monte Carlo Treatment.", Nucl. Phys. B304 (1988) 712.

100. DELSIM User Manual", DELPHI 87-96/PROG 99, 1989; "DELSIM Reference Manual", DELPHI 87-98/PROG 100, 1989.

101. T. Sjostrand "PYTHIA 5.7 and JETSET 7.4: Physics and Manual", Сотр. Phys. Comm. 79 (1994) 74.

102. G. Marchesini и B.R. Webber "Simulation of QCD Jets Including Soft Gluon Inteerference", Nucl. Phys. B238 (1984) 1;

103. G. Marchesini и B.R. Webber "HERWIG: A Monte Carlo Event Generator for Simulating Hadron Emmision Reactions with Interfering Gluons. Version 5.1-April 1991.", Сотр. Phys. Comm. 67 (1992) 465.

104. Lonnblad "ARIADNE version 4: A Program for Simulation of ACD Cascades Implementing the Color Dipole Model", Сотр. Phys. Comm. 71 (1992) 15.

105. F.A. Berends, R. Pittau и R. Kleiss "EXCALIBUR: A Monte Carlo Program to Evaluate all Four Fermion Processes at LEP-200 and Beyond.", Сотр. Phys. Comm. 85 (1995) 437.

106. J. Fujimoto et al. "GRC4F vl.l: A Four Fermion Event Generator for e+e~ Collisions.", Сотр. Phys. Comm. 100 (1997) 128.

107. F. Carena и G. Gopal, "CARGO User Manual", DELPHI 86-28/PROG 46,1986.

108. DELANA User Guide", DELPHI 89-44/PROG 137, 1989.

109. P. Billoir "Track Fitting with Multiple Scattering: a New Method.", Nucl. Instr. and Meth. 225 (1984) 352.

110. T. Sjostrand "PYTHIA 6.0 and JETSET 7.4: Physics and Manual", Сотр. Phys. Comm. 82 (1994) 74.

111. J.E. Campagne, R. Zitoun "Electromagnetic Radiative Corrections at LEP-SLC Energies for Experimentalists", Zeit. Phys. С 43 (1989) 469.

112. S. Jadach, B.F.L. Ward, Z. Was "The Monte Carlo Program Koralz, Version 4.0, for the Lepton or Quark Pair Production at LEP/SLC Energies.", Сотр. Phys. Comm. 79 (1994) 503.

113. S. Jadach, W. Placzek, B.F.L. Ward "BHWIDE 1.00: 0Q YFS Exponentiated Monte Carlo for Bhabha Scattering at Wide Angles for LEP-1/SLC and LEP2.", Phys. Lett. В 390 (1997) 298.

114. F.A. Berends, R. Pittau, R. Kleiss "All Electroweak Four Fermion Processes in Electron-Positron Collisions", Nucl. Phys. B424 (1994) 308.

115. Т. Alderweireld et al. "TWOGAM, a Monte Carlo Event Generator for Two Photon Physics", CERN-2000-009, p. 219.

116. T. Sjostrand "The LUND Monte Carlo for e+e- Physics", Сотр. Phys. Comm. 28 (1983) 229.

117. J. Abdallah et al. (DELPHI Collaboration), "b-tagging in DELPHI at LEP", Eur. Phys. J. C32 (2004) 185.

118. DELPHI Coll., P.Abreu et al. "Measurement of the W-pair Cross-section and of the W mass in e+e~ Interactyions at 172 GeV", Eur. Phys. J. C2 (1998) 581.

119. P. Abreu et al., (DELPHI Collaboration) "Search for Leptoqurks and FCNC in e+e~ Annihilation at y/s = 183 GeV", Phys. Lett. B446 (1999) 62.

120. V.F Obraztsov et al., (DELPHI Collaboration) "Search for FCNC in Hadronic Events at y/s = 189 GeV', CERN-OPEN-99-376 (1999), Proceedings Lepton-Photon 99, Singapur, World Scientific (2000), 927.

121. P. Abreu et al., (DELPHI Collaboration) "Search for Single Top Production via FCNC at v^ = 189 208 GeV", CERN-EP-2003-066 (2003), accepted by Phys. Lett. B.

122. P. Abreu et al., (DELPHI Collaboration) "Tuning and Test of Fragmentation Models Based on Identified Particles and Precision Event Shape Data", Zeit. Phys. С 73 (1996) 11.

123. F. Cossutti, A. Tonazzo, F. Mazzucato, "REMCLU: a package for the Reconstruction of Electromagnetic CLUsters at LEP200", DELPHI note 2000164 (2000).

124. S. Catani et al. "New Clustering Algorithm for Multi-jet Cross-sections in e+e-Annihilation", Phys. Lett. В 269 (1991) 432.

125. V.F. Obraztsov, Nucl. Instr. Meth. A 316 (1992) 388 and Erratum in Nucl. Instr. Meth. A 399 (1997) 500.

126. L.J. Reinders, H. Rubinstein and S. Yazaki "Hadron Properties from QCD Sum Rules", Phys. Rep. 127 (1985) 1.

127. A. Heister et al. (ALEPH Collaboration) "Search for Single Top Production in e+e~ Collisions at y/s up to 209 GeV.", Phys. Lett. В 543 (2002) 173.

128. G. Abbiendi et al. (OPAL Collaboration) "Search for Single Top Quark Production at LEP-2", Phys. Lett. В 521 (2001) 181.

129. P. Achard et al. (L3 Collaboration) "Search for Single Top Production at LEP2', Phys. Lett. В 549 (2002) 290.

130. Т. Kunimasa, Т. Goto "Stuckelberg Formalism for Gauge Fields", Prog. Theor. Phys. 37 (1967) 452.

131. T. Sonoda, S.Y. Tsai "The Generalized Stuchelberg Formalizm and the Glashow-Weinberg-Salam Electroweak Model", Prog. Theor. Phys. 71 (1984) 878.

132. C. Grosse-Knetter, R. Kogerler "Unitary Gauge, Stuckelberg Formalism and Gauge Invariant Model for Effective Lagrangians", Phys. Rev. D48 (1993) 2865.

133. T. Appelquist, C. Bernard "Strongly Intercating Higgs Bosons", Phys. Rev. D22 (1980) 200.

134. A. Longhitano "Low Energy Impact of a Heavy Higgs Boson Sector", Nucl. Phys. B188 (1981) 118.

135. J. Bagger, S. Dawson and G. Valencia "Testing Electroweak Symmetry Breaking Through Gluon Fusion at pp Colliders", Phys. Rev. Lett. 67 (1991) 2256.

136. A. De Rujula, M.B. Gavela, P. Hernandez and E. Masso "The Selfcouplings of Vector Bosons: Does LEP-1 Obviate LEP-2? Nucl. Phys. B384 (1992) 3.

137. A. Dobado, M.J. Herrero and J. Terron "The Role of Chiral Lagrangians in Strongly Interacting Wl Ws Signals at pp Supercolliders", Z. Phys. C50 (1991) 205.

138. K. Gaemers and G. Gounaris "Polarization Amplitudes for e+e~ —> W+W~ and e+e~ ZZ", Zeit. Phys. CI (1979) 259.

139. K. Hagiwara, K. Hikasa, R.D. Peccei, D. Zeppenfeld "Probing the Weak Boson Sector in e+e~ W+W~", Nucl. Phys. B282 (1987) 253.

140. F.A. Berends and A.I. van Sighem "Anomalous Four Fermion Processes in Electron-Positron Collisions", Nucl. Phys. B454 (1995) 467.

141. M. Bohm, A. Denner "Radiative Corrections in the Electroweak Standard Model", Preprint CERN-PPE-92-002

142. H. Aronson "Spin-1 Electrodynamics with an Electric Quadrupole Moment", Phys. Rev. 186 (1969) 1434.

143. M. Bilenky, J.L. Kneur, F.M. Rcnard, D. Schildknecht "Trilinear Couplings Among the Electroweak Vector Bosons and Their Determination at LEP-200", Nucl. Phys. B409 (1993) 22.

144. G.J. Gounaris, F.M. Renard "New Physics from Custodial SU(2) Symmetric W Interactions at Supercolliders", Z. Phys. C59 (1993) 133.

145. К. Hagiwara, S. Ishihara, R.Szalapski, D. Zeppenfeld "Low Energy Effects of New Interactions in the Electroweak Boson Sector", Phys. Rev. D48 (1993) 2182.

146. W. Buchmiiller, D. Wyler "Effective Lagrangian Analysis of New Interactions and Flavor Conservation", Nucl. Phys. B268 (1986) 621.

147. G.J. Gounaris, J. Layssac, F.M. Renard "Signatures of the Anomalous Zj and ZZ Production at the Lepton and Hadron Colliders", Phys. Rev. D61 (2000) 073012.

148. G.J. Gounaris, J. Layssac, F.M. Renard "Off-shell Structure of the Anomalous Z and 7 Selfcouplings", Phys. Rev. D62 (2000) 073012.144. "Physics at LEP2", Eds. G.Altarelli, T.Sjostrand and F.Zwinger, CERN 91-01.

149. O. Yushchenko, V. Kostyukhin "DELTGC. A Programm for Four Fermion Calculations", DELPHI 99-4 PHYS-816 (1999).

150. G.P. Lepage "A New Algorithm for Adaptive Multidimensional Integration", Jour, of Сотр. Phys., 27, 192 (1978).

151. D. Danckaert, P. De Causmaecker, R. Gastmans, W. Troost, T.T. Wu "Four Jet Production in e+e~ Annihilation", Phys. Lett. 114B (1982) 203

152. F.A. Berends et al. "Multiple Bremsstrahlung in Gauge Theorues at High Energies. 6. The Process e+e~ e+e~yi\ Nucl. Phys. B264 (1986) 243

153. K. Hagiwara, D. Zeppenfeld "Helicity Amplitudes for Heavy Lepton Production in e+e~ Annihilation", Nucl. Phys. B274 (1986) 1

154. U. Baur, J.A.M. Vermaseren, D. Zeppenfeld "Electroweak Vector Boson Production in High-Energy ep Collisions", Nucl. Phys. B375 (1992), 3

155. Y.Kurihara, D. Perret-Gallix, Y. Shimizu "e+e~ —>■ e~veud from LEP to Linear Coolider Energies", Phys. Lett. B349 (1995), 367.

156. E.N. Argyres, A. Denner, S.Dittmaer, J. Hooland, R. Kleiss, C.G. Papadopoulos, G. Passarino "Stable Calculations for Unstable Particles: Restoring Gauge Invariance", Phys. Lett. B358 (1995) 339.

157. Wim Beenakker et al. "The Fermion Loop Scheme for Finiter Width Effects in e+e~~ Annihilation into Four Fermions", Nucl. Phys. B500 (1997) 255.

158. А.А. Лиходед, О.П. Югценко "Аномальные бозонные константы в процессе е+е~ vvy на е+е~~ коллайдерах", Яд. Физ. 60 (1997) 612.

159. J. Alcaraz, "On the Experimental Effects of the Off-shell Structure in Anomalous Neutral Triple Gauge Vertices", Phys. Rev. D65 (2002) 075020.

160. W. Adam et al. (DELPHI Collaboration), "Search for Anomalous Production of Single Photons at y/s = 130 and 136 GeV", Phys. Lett. B380 (1996) 471.

161. P. Abreu et al. (DELPHI Collaboration), "Measurement of Trilinear Gauge Couplings in e+e~ Collisions at 161 and 172 GeV.", Phys. Lett. B423 (1998) 194.

162. J. Abdallah et al. (DELPHI Collaboration), "ZZ Production in e+e~ Interactions at y/s = 183 209 GeV", Eur. Phys. Jour. C30 (2003) 447.

163. J. Abdallah et al. (DELPHI Collaboration), "Zy* Production in e+e~ Interactions at y/s = 183 209 GeV", CERN-EP-2003-333, Submitted to Eur. Phys. Jour.

164. J. Abdallah et al. (DELPHI Collaboration), "Photon Events with Missing Energy in e+e" Collisions at y/s = 130 209 GeV", CERN-EP-2003-324, Submitted to Eur. Phys. Jour.

165. G. Montagna, O. Nicrosini, F. Piccinin, L. Trentadue "Invisible Events with Radiative Photons at LEP", Nucl. Phys. B452 (1995) 161.

166. P. Abreu et al. (DELPHI Collaboration), Nucl. Instr. and Meth. A427 (1999) 487.

167. P. Abreu et al. (DELPHI Collaboration), "Measurement of the Mass of the W Boson Using Direct Reconstruction at y/s = 183 GeV", Phys. Lett. B462 (1999) 425.

168. P. Abreu et al. (DELPHI Collaboration), "Measurement of the W-pair Cross-section and of the W Mass in e+e~ Interactions at 172 GeV", Eur. Phys. Jour. C2 (1998) 581.

169. M. Acciarri et al. (L3 Collaboration), "Search for Anomalous ZZj and Zjj Couplings in the Process e+e~ Zj at LEP", Phys. Lett. B489 (2000) 55.

170. M. Achard et al. (L3 Collaboration), "Z-bozon Pair Production at LEP.", Phys. Lett. B572 (2003) 133.

171. G. Abbiendi et al. (OPAL Collaboration), "Search for Trilinear Neutral Gauge Boson Couplings in Z — 7 Production at y/s — 189 GeV at LEP.", Eur. Phys. Jour. C17 (2000) 553.

172. G. Abbiendi et al. (OPAL Collaboration), "Study of Z-pair Production and Anomalous Couplings in e+e~ Collisions y/s Between 190 GeV and 209 GeV.", CERN-EP-2003-049 (2003), hep-ex/0308013.

173. P. Abreu et al. (DELPHI Collaboration), "Measurement of Trilinear Gauge Boson Couplings WWV, (V = Z, 7) in ее Collisions at 189 GeV", Phys. Lett. B502 (2001) 9.

174. P. Abreu et al. (DELPHI Collaboration), "Measurement of Trilinear Gauge Boson Couplings WWV, (V = Z, 7) in ее Collisions at 183 GeV", Phys. Lett. B459 (1999) 382.

175. P. Abreu et al. (DELPHI Collaboration), "Measurement of Trilinear Gauge Couplings in e+e- Collisions at 161 and 172 GeV", Phys. Lett. B439 (1999) 209.

176. P. Abreu et al. (DELPHI Collaboration), "Measurement and Interpretation of the W-pair cross-section in e+e~ Interaction at 161 GeV", Phys. Lett. B397 (1997) 158.

177. O.P. Yushchenko "Single-W Production and Neutral TGC at LEP-2", Proceedings Europhysics Conference on High-Energy Physics 99, Bristol, UK (2000), 745.

178. O.P. Yushchenko "Rare Processes and Anomalous Gauge Couplings at LEP-2", Proceedings Beyond the Desert 2002 (Oulu, Finland), Bristol and Filadelphia Publ. (2003), 665.

179. P. Buschmann et al. (DELPHI Collaboration), "Measurement of the W-pair Production Cross-section and W Branching Ratios at y/s = 192 — 202 GeV.", DELPHI Note-2000-039 CONF 357 (2000), contributed paper to the XXXVth Rencontres de Moriond.

180. P. Buschmann et al. (DELPHI Collaboration), "Measurement of the W-pair Production Cross-section and W Branching Ratios at y/s = 205 and 207 GeV.", DELPHI Note-2001-024 CONF 465 (2001), contributed paper to the XXXVIth Rencontres de Moriond.

181. P. Abdallah et al. (DELPHI Collaboration), "Measurement of the W-pair Production Cross-section and W Branching Ratios at y/s = 161 — 209 GeV.", CERN-EP-2003-071 (2003) (accepted by Eur. Phys. Jour.).

182. E. Accomando, A. Ballestrero, "WPHACT 1.0: A Programm for WW, Higgs and Four Fermions Physics at e+e~ Colliders.", Сотр. Phys. Comm. 99 (1997) 270.

183. E. Accomando, A. Ballestrero, E. Maina, "WPHACT 2.0: A Fully Massive Monte Carlo Generator Programm for Four Fermions Physics at e+e~ Colliders.", Сотр. Phys. Comm. 150 (2003) 166.

184. F.A. Berends, P.H. Daverveldt, R. Kleiss "Monte Carlo Simulation of Two Photon Processes. 2. Complete Lowest Order Calculations for Four Lepton Production Processes in Electron-Positron Colliders.", Сотр. Phys. Comm. 40 (1986) 285.

185. F.A. Berends, P.H. Daverveldt, R. Kleiss "Monte Carlo Simulation of Two Photon Processes. 1. Radiative Corrections to Multiperipheral e+e~p,+(i~ Production.", Сотр. Phys. Comm. 40 (1986) 271.

186. A. Ballestrero, R. Chierici, F. Cossutti, E. Migliore "Four Fermion Simulation at LEP-2 in DELPHI", Сотр. Phys. Comm. 152 (2003) 175.

187. S. Jadach, B.F.L. Ward, Z. Was "The Precision Monte Carlo Event Generator KK for Two Fermion Final States in e+e- Collisions.", Сотр. Phys. Comm. 130 (2000) 260.

188. T.G.M. Malmgren "Iterative Non-linear discriminant analysis-IDA 1.0.", Сотр. Phys. Comm. 106 (1997) 230.

189. C. Peterson, T. Rongnvaldsson, L. Lonnblad "JETNET 3.0: A Versatile Artificial Neural Network Package.", Сотр. Phys. Comm. 81 (1994) 185.

190. K.H. Becks, J. Drees, U. Flagmeyer, U. Muller "Separation of Hadronic W-decays from QCD-background with Selforganizing Maps.", Nucl. Instr. Meth. A426 (1999) 599.

191. G. Fox, S. Wolfram "Event Shapes in e+e~ Annihilation.", Nucl. Phys. B149 (1979) 413, Erratum ibid. B157 (1979) 543.

192. R. Barlow "Statistics", (John Wiley and Sons, Chichester, 1989), p.90.

193. R. Barate (ALEPH Collaboration) "Measurement of Tripple Gauge Boson Couplings at 172 GeV.", Phys. Lett. B422 (1998) 369.

194. R.L. Sekulin "Ambiguities in the Determination of the Vector Boson Couplings at LEP-200", Phys. Lett. B338 (1994) 369.

195. M. Diehl, O. Nachtmann "Optimal Observables for the Measurement of Three Gauge Boson Couplings in e+e~ W+W~.", Z. Phys. C62 (1994) 397.

196. G.K. Fanourakis, D. Fassouliotis, S.E. Tzamarias "Accurate Estimation of the Trilinear Gauge Couplings Using Optimal Observables Including Detector Effects.", Nucl. Inst. Meth. A414 (1998) 399.

197. J. Alcaraz "A Proposal for the Combination of TGC Measurements." L3 Note 2718 (2001).

198. R. Barate et al. (ALEPH Collaboration), "Measurement of Tripple Gauge-Boson Couplings in e+e" collisions from 183 to 209 GeV.", ALEPH 2003-015 CONF 2003-011.