Поиск и изучение реакций когерентной диссоциации 12 С3 α в ядерной фотоэмульсии, обогащенной свинцом тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

ОБЪЕДИНЕННЫЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ

Р Г Б ОД

2 5: •;:••;•' 1-95-232

На правах рукописи УДК 539,172.17

БЕНДЖАЗА Авад Али

ПОИСК И ИЗУЧЕНИЕ РЕАКЦИЙ КОГЕРЕНТНОЙ ДИССОЦИАЦИИ Л2С -* За В ЯДЕРНОЙ ФОТОЭМУЛЬСИИ, ОБОГАЩЕННОЙ СВИНЦОМ

Специальность: 01.04.16 — физика ядра и элементарных частиц

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Дубна 1995

Работа выполнена в Лаборатории высоких энергий Объединенного института ядерных исследований и Таджикском Государственном университете

Научные руководители:

доктор физико-математических наук,

профессор Г. М. Чернов

кандидат физико-математических наук,

доцент Д. А. Саломов

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук В.А.Смирнитсний

доктор физико-математических наук В.Л.Любошиц

Ведущая организация:

Физический институт им. П.Н.Лебедева АН России (Москва)

на заседании Специализированного совета Д-047.01.02 при Лаборатории высоких энергий Объединённого института ядерных исследований, г. Дубна Мэсковской области, Лаборатория высоких энергий ОИЯИ, конференц-зал.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ЛВЭ ОИЯИ.

12 „ 1995г- в 10

Р

Защита состоится

и

часов

Автореферат разослан

01 .. иммл

1995г.

Ученый секретарь Специализированного совета

М. Ф. Лихачев

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность исследований

Фрагментация (распад) возбужденных атомных ядер - основной источник информации об их внутренней структуре, волновых функциях различных его составляющих, уравнении состояния ядерной материи и т. д. Решению многих из этих вопросов благоприятствует малость энергии возбуждения фрагментирующего ядра, т. е. малость величины энергии-импульса, переданной ему в соударении частицей или ядром-партнером.

С другой стороны, в физике высоких энергий давно известен особый класс неупругих реакций, характеризующихся весьма малыми передаваемыми импульсами. Это - реакции когерентной диссоциации релятивистских частиц в столкновениях с ядрами, впервые предсказанные Померанчуком и Фейнбергом ещё в 50-е годы [1]. Малость передач импульса в реакциях этого типа определяется условием когерентности: 1/ч ^ И (I? - радиус ядра-партнера), что в сочетании со сравнительно высокой энергией "возбуждения", требуемой для возможности рождения новых частиц, приводит, как правило, к довольно высоким энергетическим порогам для этих реакций.

Недавно (С2] и ссылки в ней) идеи [1] были распространены на реакции мультифрагментации релятивистских ядер-снарядов. Настоящая работа - первое систематическое экспериментальное исследование, посвященное поиску и первоначальному изучению одного из простейших каналов такой реакции - когерентной диссоциации углерода на три с1 -частицы.

Цель работы

К моменту начала настоящего исследования была известна единственна работа, в которой упоминалось о возможности когерентной диссоциации релятивистского ядра-снаряда, - работа [3], в которой наблюдалось около 40 "чистых" событий 12С 3ск при Р0=4,5 Гэв/с

на нуклон в обычной фотоэмульсии. Эта ситуация определила следующие цели нашей работы:

1. Поиск реакции 12С 3с(. в эмульсии, обогащенной РЬ.

2. Выполнение сравнительного анализа характеристик данной реакции в обычной и обогащенной РЬ эмульсиях для:

а) установления когерентного механизма диссоциации углерода в три &С -частицы;

б) получения сведений о динамике этих реакций (дифракционный, . кулоновский механизмы), используя различный состав мишени;

в) получения информации об импульсных и корреляционных характеристиках ■ -частиц из реакции 12С -> ЗсС и их зависимости от массового числа ядра-партнера.

Разумеется, использование фотометода при учете сравнительно небольшой величины сечения когерентной реакции' *2С -> 3 с(. позволяет надеяться лишь на "разведывательный" характер исследования.

Научная новизна

Совокупность результатов исследования позволяет квалифицировать их как полученные впервые и, более того, практически единственные.

Научная и практическая ценность

Методология и результаты работы должны быть использованы при планировании дальнейших экспериментов по поиску и изучению реакций когерентной мультифрагментации релятивистских ядер-снарядов.

Аппробация работы и публикации

Результаты диссертационной работы докладывались на 17-ой

Международной конференции по твердотельным ядерным детекторам (Дубна, 24-28 августа 1994г.), 12-м Международном семинаре по проблемам физики высоких энергий (Дубна, 12-17 сентября 1994г.) и на научных семинарах ЛВЭ ОИЯИ. Основное содержание её опубликовано в пяти работах (список в конце автореферата).

Автор защищает следующие основные результаты

1. Со значительной степенью достоверности установлено наличие когерентного начала диссоциации 12С -> 3 при высоких энергиях налетающего ядра. В области тяжелых ядер-мишеней, по-видимому, доминирует кулоновский механизм когерентного распада.

2. Выполнен сравнительный анализ импульсных и корреляционных характеристик оС - частиц из когерентной реакции 12С в обычной и обогащенной РЬ фотоэмульсии в л. с. к. и системе покоя диссоциирующего ядра и впервые установлен ряд эмпирических закономерностей, свойственных этой реакции.

3. Обнаружена зависимость механизма распада от энергии возбуждения фрагментирующего ядра: при увеличении последней происходит переход от последовательных бинарных распадов ядра углерода к прямой мультифрагментации.

Структура и объём диссертации

Диссертационная работа состоит из введения, трех глав, заключения и списка литературы - всего 57 страниц, включая 14 рисунков, 4 таблицы и библиографию из 35 наименований.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Работа содержит довольно подробное введение; это связано с характером исследования, выполненного в значительной степени на

стыке двух проблем и являющегося первым систематическим поиском изучаемого процесса.

В первом разделе введения кратко описаны наиболее обще черты реакции когерентного неупругого рождения частиц в адрон-ядерных взаимодействиях. Обсуждены характерные черты этих реакций, подчеркнута малость передаваемых импульсов в них.

Во втором разделе введения отмечена популярная в последнее время в ядерной физике высоких энергий проблема мультифрагментации ядер-снарядов в ядро-ядерных столкновениях. Следуя С2], сформулирована идея о возможном когерентном характере (дифракционном или кулоновском) протекания этих реакций при высоких энергиях и рассмотрены некоторые общие кинематические соотношения для когерентных реакций мультифрагментации (диаграмма - на рис.1). Аналогично случаю упругого дифракционного рассеяния среднее значение передаваемого фрагментирующему ядру продольного импульса должно быть значительно меньше среднего значения передаваемого поперечного импульса, распределение по которому должно иметь вид

с! Сз /¿ц 2 - ехр(-аа 2 ),

<ЯТ> - С7Г/Аа)1'2 д + !?в)

Как и в физике частиц, когерентная реакция мультифрагментации обладает энергетическим порогом, его значение может быть оценено по формуле

рип ^ в 1/3 д

о г

где В - массовое число ядра-мишени, уи - масса пиона, А = _ ~ "дефект массы" по отношению к рассматриваемому

каналу распада. Для ядра-мишени 208РЬ, например, р"^" (12С >Зо<!)-~ 290 МэВ/с на нуклон, что позволяет априори исключить с большой вероятностью присутствие когерентного канала в ряде работ, посвященных изучению рассматриваемой реакции при невысоких ("циклотрон-

ядро А

ядро В (мишень)

ядро

>п

фрагментов

Рис.1. Общая диаграмма реакции когерентной мультифрагментации ядра-снаряда.

т-^С* <¿1 %

10 -

г\> (ъв/су

ол

Рис.2. Распределение по ч^ = ( Т. ? РТ1)2 Для событий С

ных") энергиях.

В третьем разделе введения описаны постановка задачи и цель проводимого исследования, а также последовательность изложения материала в диссертации.

В первой главе диссертации представлены сведения об эксперименте.

Была исследована стопка ядерных фотоэмульсий типа БР-2, обогащенных свинцом в пропорции 1 атом РЬ к 5 атомам Ад. Соли свинца вводились в жидкую эмульсию непосредственно перед изготовлением слоев.

Для сравнения использовались также данные эксперимента [3], выполненного в обычной эмульсии БР-2.

Обе эмульсионные стопки были облучены в пучках релятивисте-1 ?

ких ионов С при одном и том же ро - 4. 5 А РэВ/с на синхрофазотроне ЛВЭ ОИЯИ. Ядерные составы обеих эмульсионных стопок приведены в табл. 1.

Таблица 1

Фото- Число ядер в 1 см3 ( хЮ22 )

эмульсия Н С N 0 Вг Ае РЬ

БР-2 (стандарт) 2.97 1. 40 0.37 1.08 1.03 1.03 —

БР-2 + РЬ 3.26 1.64 0. 28 1.49 0. 76 0.76 0.15

Отбор и измерения событий в обоих экспериментах были абсолютно идентичными. Отбирались "чистые" события - случаи с тремя хорошо идентифицированными -частицами без каких-либо признаков возбуждения или развала мишени и каких-либо "рожденных" частиц. Поиск событий в обычной эмульсии (Ет) проведен исключительно мето-

дом "вдоль трека" , в разбавленной солями РЬ (Епн-РЬ) - частично "вдоль трека", частично (для увеличения статистики) - "по площади".

Средний свободный пробег для искомых событий составил:

лЕт = 10.3 :

^ Егп+РЬ = 4-8 -1.1 ♦

т. е. оказался существенно разным. Полное число реакций "чистой" диссоциации 12С составило 44(Ет) + 72( Ет+РЬ) = 116 событий. Для увеличения точности геометрические измерения во всех случаях проводились многократно.

Во второй главе диссертационной работы были рассмотрены основные характеристики сечения и одночастичные распределения по поперечным импульсам в л. с. к. и системе покоя диссоциирующего ядра углерода.

Полученные значения среднего свободного пробега для "чистых" событий 12С ->3 оС соответствуют поперечным сечениям, равным 20+4 и 48+16 мбарн/среднее ядро эмульсии. Учитывая, что среднее значение массового числа <А> ядра-мишени при разбавлении эмульсии солями РЬ уменьшается (это связано с происходящим при этом перераспределением плотности легких (С, N. 0) и "тяжелых" (Вг, Аг) ядер эмульсии в пользу первых; см. табл.1), это указывает на то, что на тяжелых ядрах-мишенях доминирует кулоновский механизм реакции. Этот вывод подтверждается и сравнением с недавно появившимися данными по реакции 12С ->Зо£ в пропановой пузырьковой камере; Сэ 4 4. 3+0. 5 мбарн/ядро углерода (частное сообщение).

Подробно рассмотрены распределения по поперечным импульсам рт -частиц в отобранных в Еш и Ет+РЬ реакциях 12С -> 3 с?С .

В л. с. к. рТ -распределения для обоих случаях различаются : среднеквадратические значения <р^ > равны 192+10 (Еш) и 161+6 (Ет+РЬ) МэВ/с (табл.2). Кроме того оба распределения не согласуют-

ся с распределением Рэлея дс? /с1р2 = ехр(-р 2 /2 <о 2 ), вытекающим из статистической теории прямого распада возбужденного ядра.

Таблица 2

Характеристика Em Em + РЬ

Число oi -частиц <р2 >1/2 , МэВ/с А <р*2 >1/2 , МэВ/с А* В * <q j >1/2 , МэВ/с 132 192 ± 10 -0. 21 ± 0. 09 141 ± 7 0. 48 ± 0. 08 0. 32 ± 0. 08 383 ± 42 216 161 .+ 6 -0. 20 ± 0. 07 130 ± 8 0. 43 + 0. 06 0. 44 ± 0. 06 281 + 19

Отмечено, однако, что для корректных заключений о соответствии или несоответствии эмпирических и теоретических характеристик необходим переход к системе покоя фрагментирующего ядра, т. к. наблюдаемые в л. с. к. значения рт фрагментов искажены (увеличены) его поперечным движением (эффект "bounce off"). Наличие "переносного" поперечного имлульса q т , получаемого ядром С при его столкновении с мишенью, прямо доказывается в работе наличием азимутальной асимметрии вылета Ы. -частиц в поперечной плоскости реакции, имеющей место в обоих экспериментах.

При предположении об отсутствии дополнительных нейтральных фрагментов в отобранных реакциях qT = ^i_1PT1 • Анализ распределений событий по | qT| показал :

1. Значения <q2> для событий в Em и Em+Pb различны (табл.2): для стопки, содержащей свинец, <q2 заметно меньше. Это - ещё одно свидетельство в пользу заключения о кулоновском механизме диссоциации на ядре РЬ.

2. Распределения по д2 не противоречат рэлеевской форме, которая следует из экспоненциального вида зависимости с1 со /сИ по передаваемому в соударении 4-импульсу, V - Ь- 1т1п (]> 1) = Чу (рис. 2).

Значение величины "переносного" поперечного импульса позволяет легко осуществить перевод поперечных импульсов в систему покоя фрагментирующего на 3 с^-частицы ядра-снаряда:

Р*1- Рп " % /3 - ри - 1 ри /3

Vо

(здесь и далее звездочки соответствуют с. ц. и. ядра С).

Анализ р* -распределений привел к следующим утверждениям:

1. Среднеквадратические <р*2>1/2 , как и ожидалось, заметно

9 1/9 '

меньше, чем <рр , но в отличие от последних, совпадают для обоих наборов реакций в пределах статистических погрешностей (табл.2). Это, конечно, связано с различием в <я2 >1^2.

2. Оба распределения по р*2 не согласуются с распределением Рзлея, обнаруживая "несгатистический" хвост больших р* .

Были проанализированы также распределения (рис.3) по парному азимутальному углу £ .* -агссоэ (р*. р*. /р*. р*. ) между попереч-ними импульсами рп и рт. оС -частиц из одного события и значения коэффициентов азимутальной асимметрии А* и коллинеарности Е?:

г .

f (dN/d£*)d£* - f (dN/d £ *)d £*)/ I (dN/d £*)d £ JT/!>. - T n sr/v Jn T

7 J<iz

А* = (

Л/4 V/2 Д О Fh "0 f.

B*= ( I (dN/d£*)d&*+ / (dN/d£*)d£*- / (dN/dOd£V /(dN/d<S*)d £ *

0 iifr JW ^

инклюзивного £ *- распределения. Распределение по ¿'^ также не описывается распределением, следующим из статистической теории прямого распада 12С * 3 о( , отличаясь от него статистически обеспеченной тенденцией к коллинеарности векторов поперечных импульсов ol -частиц.

Важной характеристикой распада является распадная "темпера-

Рис.3. Распределение dn/dS?:. в с.ц.м. для событий из обычной (ЕдО и обогащенной РЬ (Е/п+РЬ ) стопки. Кривая - расчет по статистической теории.

тура" или, другими словами, энергия возбуждения диссоциирующего ядра. Эти величины легко оцениваются в рамках статистической теории быстрой фрагментации, используя знаяение <р*2 >. Полученные таким образом значения кТ составили кТ=3. 4 МэВ для эмульсии, разбавленной РЬ, и кТ=4. О МэВ - для обычной. Эти значения кТ значительно (в несколько раз) ниже определенный для реакций "обычной" мультиф-рагментации остаточных ядер.

А + В ->0<+ X

(X = "все остальное"), являющихся, конечно, в подавляющем большинстве некогерентными.

Оцененные нами кТ существенно меньше и энергии связи нуклонов в ядре углерода, что подчеркивает сильное влияние кластерной структуры ядра и соответствует предположению о когерентном характере рассматриваемой реакции.

Кажущимся логическим противоречием модели статистического распада, использованной для оценки его "температуры", являются отклонения р* и £ распределений от форм, соответствующих этой модели. За это, в частности, могут быть ответственны следующие факторы:

а) наличие "каскадной" моды распада ядра углерода на три гС -частицы, 12С -> вВе +■ сС -> 3 оС ;

б) возможное наличие углового момента у диссоциирующего ядра;

в) механизмы взаимодействия между с/ -частицами в конечном состоянии (эффект тождественности);

г) механизмы взаимодействия между аС-частицами и ядром мишенью (перерассеяние, кулоновское отталкивание).

В частности, первые два из перечисленных факторов могут привести к повышенной, в сравнении со статистической теорией прямого распада, коллинеарности векторов поперечных импульсов вторичных сС-частицв поперечной плоскости реакции.

Третья глава диссертации посвящена анализу корреляционных характеристик и механизма реакции 12С ->ЗсС .

и

Для выяснения возможной роли "каскадного" варианта распада 12С -+ Зо( был выполнен расчет распределения д <о /с! £ ; * по методу

19 Я г Я / ^

Монте-Карло. Распады С Ве +сх и Ве ±2оС предполагались происходящими в соответствии со статистической теорией быстрой фрагментации, как и для прямого распада 12С ■* Зо( . При предположении одинаковости "температур" обоих этапов каскадного распада значение коэффициента коллинеарности В* распределения дб'/дВ.Х В*=0.18), оказалось почти совпадающим с соответствующим (В*=0.16) для прямого распада и противоречащим эмпирическим значениям В* (табл.2) для обоих эмульсионных экспериментов.

Дальнейший прогресс в понимании причин коллинеарного разлета оС-частиц в изучаемой реакцити был достигнут при рассмотрении распределений по относительным пространственным углам между оС -частицами, в л. с. к. или (что фактически одно и то же) распределений по эффективным массам пар -частиц из одного события. Примеры распределений по показаны на рис. 4.

Анализ показал, что:

а) Распределение с!сГ/с1Э^ обнаруживает два достаточно хорошо разделенных максимума при <=0.15 и 0.5 град.

б) Положение второго максимума совпадает с положением единственного максимума, рассчитанного согласно статистической теории, распределения по (эти распределения практически совпадают как для прямого, так и каскадного случая, при одинаковых "температурах" обеих бинарных распадов, вариантов распада 12С ->ЗоО, однако, его ширина существенно меньше расчетного. Что же касается первого из максимумов, - ни его положение, ни его ширина не воспроизводятся в рассматриваемых вариантах статистической теории, таким образом, эти события однозначно идентифицируются как события с каскадным распадом через основное или слабовозбужденное состояние ядра 8 Ве.

Нижняя граница доли распадов 12 С Зс£ , протекающих по "каскадному" варианту, дает величину -20%.

Интерпретация событий, попадающих в область второго максиму-

ма, значительно сложнее. Здесь, кроме наличия углового момента, могут играть роль каскадные распады, с образованием возбужденных состояний ядра 8Ве с большими спинами (например, состояние 2+ (2.9 МэВ), 4+ (11.4 МзВ) и т.д.).

Для более уверенных заключений нужны:

а) количественная проработка всех возможных вариантов распада и

б) больший статистический материал по рассматриваемым реакциям.

К аналогичным результатам приводит и рассмотрение распределений по эффективной массе пар - частиц.

Особый интерес представляет изучение механизма рассматриваемой реакции в зависимости от энергии возбуждения фрагментирующего ядра углерода. В ряде работ, выполненных при небольших (десятки МэВ/нуклон) энергиях фрагментирующих ядер-снарядов, такая возможность была обнаружена для некоторых каналов распада: при небольших энергиях возбуждения доминируют последовательные бинарные распады, а при больших (кТ>,4 МэВ/нуклон) энергиях возбуждения - прямая мультифрагментация. В некоторых работах, однако, такая зависимость не нашла экспериментального подтверждения.

Для поиска возможной зависимости механизма протекания изучаемой нами когерентной реакции 12С -> ЗоС от энергии возбуждения мы, имея, к сожалению, невысокую статистику событий, разделили все 116 событий на две группы примерно одинаковой численности: 57 событий с <р*> <100 МэВ/с и 59 событий с <р*> >100 МэВ/с (граничное значение <р£> =100 МэВ/с в событии соответствует согласно статистической теории распада величине кТ «2. 5 МэВ).

Пример наличия сильной зависимости механизма распада от величины <кТ> представлен на рис. 46,в. В табл. 3 показаны значения коэффициентов А* и В* для рассматриваемых подгрупп.

Рис.4. Распределение по относительным углам в л.с.к. между

^-частицами из реакции 12С 3оС при р0= 4.5 ГэВ/с/нуклон:

а) - суммарное распределение;

б) - подгрупп событий с < Ру > < 100 МэВ/с;

в) - подгрупп событий с <Ру>>100 МэВ/с. (значения < Ру > - для с.ц.м. ядра ^С).

Кривая - расчет по модели ФХГ.

Таблица 3

Набор событий Характеристика

А* В*

все '2С -> 3 Ж при кТ 2. 5 МэВ при кТ » 2. 5 МэВ модель прямого распада 0. 45 + 0. 05 0. 30 + 0. 07 0. 50 + 0. 06 0. 5 0. 39 + 0. 05 0. 56 ± 0. Об 0. 23 + 0. 07 0.16

В результате анализа показано:

а) все "корреляционные" распределения (сЗсэ/с! ¿1* , ¿(¿/¿^¡^^ , с^/сЗМ^ ) - существенно изменяют свою форму при переходе от малых <кТ> к большим (пример - на рис. 46,в).

б) при кТ 2. 5 МэВ все распределения и их численные характеристики не противоречат предположению о доминировании прямого канала мультифрагментации 12 С -> 3 оС ,

в) при кТ -б 2. 5 МэВ все распределения и их численные характеристики противоречат предположению о прямом распаде 12С -> 3 оС или каскадному распаду с одинаковой "температурой" бинарных распадов. При этом кТ данные согласуются с представлением о последова-

1 о

тельных бинарных распадах ядра С через промежуточное нестабиль-

р

ное состояние Ве при малых энергиях возбуждения.

В заключении диссертации представлены краткая сводка основных результатов проведенного исследования.

1. Впервые выполнены поиск реакций когерентной диссоциации релятивистского ядра углерода на 3 оС -частицы и сравнительный анализ данных по этой реакции, полученных в обычной и обогащенной ядрами РЬ эмульсиях.

2. Совокупность данных по распаду 12С -> при р =4. 5 ГэВ/с на нуклон в обычной и разбавленной солями РЬ эмульсиях указывает

на наличие реакций когерентной диссоциации, в области легких и средних ядер-мишеней, по-видимому, доминирует дифракционный механизм, а для ядра РЬ - кулоновекий механизм реакции, т. к. средний свободный пробег для диссоциации 12С -> Зо£ уменьшается при разбавлении эмульсии ядрами РЬ примерно вдвое.

3. Распадные температуры ядра углерода в рассматриваемой реакции слабо зависят от массового числа ядра-партнера. Однако переход к кулоновскому механизму диссоциации сопровождается заметным уменьшением передаваемого ядру поперечного импульса, что приводит к различию в рт -спектрах распадных о(-частиц в лаб. системе.

4. Эти температуры (кТ-З. 4+4.0 МэВ) значительно меньше таковых при обычной (некогерентной) мультифрагментации релятивистских ядер-снарядов и энергии связи нуклонов в распадающемся ядре.

5. Разлет с/-частиц из реакции 12С -> Зо( в поперечной плоскости реакции обнаруживает тенденцию к коллинеарности.

6. Распределение обнаруживает два хорошо разделенных и сравнительно узких максимума при в^ -0.15 и 6-,.. ~ 0. 5 град. Положение второго максимума совпадает с максимумом расчетного (согласно статистической модели) распределения для обоих каналов распада 12 С -» зЛ. , однако его ширина существенно меньше; что же касается первого максимума, - ни его положение, ни ширина не воспроизводятся в статистической модели. Те же свойства обнаруживают и распределения по эффективным массам пар '^¿-частиц.

7. Обнаружены зависимости корреляционных характеристик -частиц из реакции 3оС от энергии возбуждения фрагментирующего ядра. Их совокупность позволяет утверждать, что имеет место переход от последовательных бинарных распадов ядра 12С при небольших кТ к прямой мультифрагментации при увеличении "температуры".

Основное содержание диссертации опубликовано в работах:

. Белага R В. , Бенджаза А. А. и др. а, 1994.

. Белага В. R , Бенджаза А. А. и др.

¡. Белага В. В. , Бенджаза А. А. и др. 995.

. Белага В. В. , Бенджаза А. А. и др. 995.

. Beiaga V. V. , Benjaza A.A. et al. n Nuclear Tracks in Solid, Dubna,

Препринт ОИЯИ, Р1-94-285. Дуб-

ЯФ, 1995, Т.58, N10 (в печати). Сообщ. ОИЯИ, Р1-95-40, Дубна,

Сообщ. ОИЯИ, Р1-95-41, Дубна,

17-th International Conference !4-28 August. 1994, р,178.

Цитированная литерахура:

. Померанчук И. Я. , Фейнберг Е. JL ДАН СССР, 1953, т.93, с.^439;

Feinberg Т. L. , Pomeranchuk I. Ia. Suppl. Nuovo Cim. , 1956, v.3, p.652. . Chernov G.M. Coherent Multifragmental on of Relativistic uclei, Proc. of the XII ISHEPP, Dubna, Sept. 1994. . Абдуразакова У. А. и др. ЯФ, 1984, т. 39, с. 272.

Рукопись поступила в издательский отдел 29 мая 1995 года.