Проявление необычных состояний ядерного вещества в сечениях ядерных реакций тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

Введение

Глава I. Влияние аномального состояния ядерного вещества на характеристики ядерных реакций

§ I. Постановка задачи

§ 2. Глауберовское приближение для адрон-ядерного рассеяния.

§ 3. Использование приближения Глаубера для описания упругого рассеяния тяжелых ионов

§ 4. Влияние аномального состояния ядерного вещества на сечения упругого рассеяния

Глава 2. Оптический потенциал в модели однобозонного обмена.

Исследование нейтронных сечений для ядер с большим нейтронным избытком & I. Феноменологическая оптическая модель нуклонядерного рассеяния. $ 2. Потенциалы однобозонного обмена

§ 3. Релятивистская самосогласованная модель

§ 4. Вывод уравнения для среднего поля ядра

§ 5. Построение оптического потенциала

9 6. Расчеты нейтронных сечений

Интенсивное развитие ядерной физики на протяжении нескольких десятилетий привело к тому, что в настоящее время накоплен богатейший экспериментальный и теоретический материал о свойствах ядер и ядерной материи, сделаны существенные выводы о структуре ядра, природе ядерных сил, динамике протекания ядерных реакций. Дальнейший прогресс в понимании свойств ядра и ядерной материи, повидимому, связан с изучением необычных состояний ядерного вещества и исследованием мезонных степеней свободы в ядре. Поэтому в последнее время центр тяжести исследований переносится на изучение мезонных полей в ядре и рассмотрение традиционных ядернофизических задач на уровне мезон-нуклонного взаимодействия. Такой подход позволяет с единых позиций описать как свойства обычных ядер, так и "экзотические" состояния ядерного вещества. В настоящей работе рассматривается влияние возникновения сверхплотного состояния ядерного вещества с ЯТ -конденсатом на характеристики упругого рассеяния тяжелых ионов и возможность микроскопического построения вещественной части оптического потенциала на основе NN потенциалов мезонной теории.

Изучение взаимодействия системы нуклонов с Л -мезонным полем, проведенное А.Б. Мигдалом, показало, что при плотности нуклонов выше некоторой критической возможно возникновение 07 -мезонной неустойчивости, приводящей к появлению в ядре лпионного конденсата. Перестройка 37 -мезонного поля приводит к существенному "смягчению" уравнения состояния ядерной материи, в результате чего может возникнуть аномальное связанное состояние системы нуклонов с плотностью fig , значительно превосходящей нормальную ядерную плотность Т10 . Развитая качественная теория пионной конденсации предсказала значения критической плотности близкие к .

Tl0, что стимулировало интерес к поискам <П" -конденсата и ста1 бильных сверхплотных ядер. Имеющаяся в настоящее время информация о свойствах ядер не противоречит выводам теории 51 -конденсации, однако, экспериментально ни конденсат, ни сверхплотные ядра пока не были обнаружены. Поэтому в последнее время особый интерес вызывают исследования процессов, в которых в принципе возможно образование состояний, характеризующихся плотностями превышающими нормальную ядерную плотность, например, столкновения сложных ядер с энергией на нуклон большей, чем энергия Ферми.

Усилившийся в последние годы интерес к рассмотрению традиционных задач ядерной физики на уровне мезон-нуклонного взаимодействия во многом связан с успехами, достигнутыми в описании свойств ядер, релятивистской самосогласованной моделью, предложенной Валечкой для построения уравнения состояния ядерной материи. В этой модели полевые операторы рассматриваются как классические поля, кроме того предполагается, что основной вклад в NN взаимодействие в ядерной материи дают скалярные и векторные мезоны, т.е. учитываются компоненты ядерных сил, соответствующие только отталкиванию на малых и притяжению на средних расстояниях. При этом, в приближении Хартри удается описать широкий круг явлений: энергии связи и среднеквадратичные радиусы ядер, одно-частичные энергии, зависимость величины и формы PeVopt от энергии и т.д. Вместе с тем, хорошо известно, что для адекватного описания как двухнуклонных, так и многонуклонных систем необходимо учитывать взаимодействие с псевдоскалярным полем (соответственно рассматривать ОТ -мезонную компоненту нуклон-нук-лонных сил). Попытки непосредственно включить в релятивистскую модель ОТ -мезонное взаимодействие приводит к коллапсу ядра. Поэтому естественно рассмотреть другие возможные подходы к построению среднего поля ядра и вещественной части оптического потен- ■ циала. С практической точки зрения интерес к изучению возможности построения PeVopt на основе реалистических NN сил обусловлен тем, что данные феноменологического анализа о некоторых компонентах оптического потенциала (ОП) носят противоречивый характер (например, величина изовекторной компоненты ОП, ее энергетическая и радиальная зависимости). Поэтому в расчетах нейтронных сечений для ядер далеких от "дорожки" стабильности желательно использовать ОП, полученные непросто экстраполяцией данных феноменологического анализа в эти области, а построенные на основе достаточно общих физических принципов.

В первой главе диссертации рассматриваются возможные проявления состояния ядерного вещества с аномальной плотностью и пи-онным конденсатом в наиболее простой для теоретического анализа реакции упругого рассеяния тяжелых ионов. Для качественного анализа ожидаемых изменений в сечениях рассеяния использовался оптический предел приближения Глаубера, поскольку в рамках этого приближения фаза рассеяния непосредственно связана с распределениями плотности взаимодействующих ядер, что позволяет легко моделировать возникновение аномального промежуточного состояния. В численных расчетах при выборе диапазона энергий и пары взаимодействующих ядер учитывались конкретные параметры строящегося синхротрона Радиевого института.

Глава состоит из четырех параграфов. В первом параграфе проведен обзор основных следствий теории Т» -конденсации и сформулирована постановка задачи. Во втором параграфе анализируются положения глауберовской теории нуклон-ядерного рассеяния, используемые в дальнейших вычислениях. В третьем параграфе рас-сматриавтся обобщение глауберовской теории на случай рассеяния составных частиц. Анализируется применимость приближения Глаубе-ра для описания рассеяния сложных ядер с энергией порядка десятка МэВ/нуклон. Приведено описание алгоритма, разработанного для расчета сечений упругого рассеяния сложных ядер. В четвертом параграфе представлены результаты расчетов сечений упругого рассеяния ядер с учетом и без учета возникновения аномального состояния ядерного вещества. Проанализировано влияние возникновения аномального состояния на угловые распределения и энергетические зависимости сечений упругого рассеяния.

Во второй главе рассматривается применение нуклон-нуклон-ных потенциалов мезонной теории для построения среднего поля ядра и вещественной части оптического потенциала. Для вычисления ReVopt использован нерелятивистский подход, основанный на разложении потенциалов модели однобозонного обмена в ряд по потенциалам нулевого радиуса действия, зависящим от скорости. В этом случае в приближении Хартри-Фока удается получить аналитические выражения для среднего поля ядра и, следовательно, для вещественной части ОП.

Глава состоит из шести параграфов. В первом параграфе сделан обзор данных феноменологического анализа о величине, форм-факторе и энергетической зависимости изовекторной компоненты PeVopt , на основании которого показана необходимость независимого теоретического изучения изовекторной компоненты. Во втором параграфе рассмотрено применение модели однобозонного обмена для описания ядерных сил. В третьем параграфе проанализированы результаты, полученные в рамках релятивистской самосогласованной модели. Показана необходимость других подходов к построению среднего поля ядра. В четвертом параграфе в нерелятивистском подходе в приближении Хартри-Фока получена система уравнений для определения центральной части среднего ядерного поля. В пятом параграфе получены аналитические выражения, связывающие изоска-лярную и изовекторную компоненты, их формфакторы и энергетические зависимости с распределением ядерной плотности и параметрами ОВЕ-потенциала. В шестом параграфе приведены результаты расчетов нейтронных сечений с предлагаемым потенциалом, проведено сравнение с экспериментальными данными и расчетами с феноменологическими потенциалами. Проанализировано влияние параметра нейтронного избытка на значения сечений, показано, что наибольшее отличие от предсказаний феноменологической модели имеет место для ядер удаленных от "дорожки" стабильности.

На защиту выносятся:

1. Расчеты сечений упругого рассеяния сложных ядер в оптическом пределе приближения Глаубера. Анализ влияния возникновения аномального состояния ядерного вещества на угловые распределения и энергетические зависимости сечений упругого рассеяния тяжелых ионов.

2. Аналитические выражения, полученные в приближении Харт-ри-Фока, связывающие вещественную часть оптического потенциала (изоскалярную и изовекторную компоненты, их энергетические и радиальные зависимости) с параметрами нуклон-нуклонных потенциалов модели ОВЕР и распределением ядерной плотности. Расчеты PeVopt для различных вариантов модели ОВЕР. Анализ влияния набора обменных мезонов на формфакторы изоскалярной и изовекторной компонент ОП.

3. Расчеты нейтронных сечений для сферических ядер скЪ 80, выполненные с использованием ReVopt , построенной исходя из WN потенциалов мезонной теории. Сравнение расчетных зависимостей нейтронных сечений от параметра нейтронного избытка для ядер далеких от "дорожки" стабильности с данными, полученными экстраполяцией феноменологических значений.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Сформулируем основные результаты, полученные в работе.

1. В оптическом пределе приближения Глаубера проведены расчеты сечений упругого рассеяния тяжелых ионов с энергией на нуклон порядка энергии Ферми, рассмотрены вопросы применимости глау-беровского приближения для описания упругого рассеяния сложных ядер с энергией на нуклон несколько десятков МэВ.

2. Показано, что влияние возникновнния промежуточного состояния с 5Г -конденсатом на характеристики упругого рассеяния можно моделировать простым увеличением фазы рассеяния при энергиях выше критической.

3. Проанализированы условия необходимые для образования аномального состояния и выбрана оптимальная пара ядер с учетом особенностей строящегося ускорителя Радиевого института.

4. Проведены расчеты сечений упругого рассеяния тяжелых ионов с учетом возникновения промежуточного аномального состояния. Расчеты показали, что образование аномального состояния должно приводить к сдвигу угловых распределений упругого рассеяния в сторону малых углов и существенному изменению энергетической зависимости сечений приЕ>Ес.

Ь. Рассмотрено влияние возникновения аномального состояния на оптический потенциал. Показано, что в случае фазового перехода в сверхплотное состояние с СГГ -конденсатом, начиная с некоторой энергии Е>Е , согласие между экспериментальными данными w по упругому рассеянию тяжелых ионов и расчетами по оптической модели можно будет достичь лишь при существенном увеличении глубины потенциала.

6. В приближении Хартри-Фока получен полный самосогласованный набор уравнений, позволяющий исходя из NN потенциалов модели однобозонного обмена строить изоскалярную и изовекторную компо-поненты вещественной части оптического потенциала.

7. Получены соотношения, связывающие вещественную часть Oil (изоскалярную и изовекторную компоненты, их энергетические и радиальные зависимости) с распределением ядерной плотности и параметрами ОВЕ-потенциалов. Отмечено, что в общем случае все компоненты PeV0pt имеют разные радиальные зависимости, форма кото-? рых определяется набором обменных мезонов. Структура в поверхностной области зависит от соотношения тензорных сил, связанных с обменом Tv и f> мезонами.

8. Показано, что при построении изовекторной компоненты 0П нельзя ограничиваться одним векторным-изовекторным р -мезоном, как было сделано в работе /129/. Полученное в /129/ согласие с данными феноменологического анализа, по-видимому, носит случайный характер, так как с учетом релятивистских поправок в приближении Хартри-Фока в потенциал "V^ дают вклад все типы обменных мезонов.

9. Проанализировано влияние на величину и форму Pe^opt набора обменных мезонов. Показано, что возникающие при учете одно-пионного обмена разрывы в формфакторе

Re/V opt можно устранить увеличивая вклад в тензорные силы векторного-изовекторного р -мезона.

10. Проведены расчеты нейтронных сечений для сферических ядер с к 80. Расчеты показали, что используя ReV^t » построенную из NN потенциалов модели ОВЕР, и феноменологическую мнимую часть ОП удается с одним единожды выбранным свободным параметром f/^ (отношение констант тензорной и векторной связи у -мезона с нуклоном) описать с 10% точностью данные по нейтронным сечениям в диапазоне энергий I - 16 МэВ.

11. Показано, что удовлетворительное описание нейтронных сечений в рассматриваемом диапазоне А и Е можно достичь используя различные варианты ОВЕ-потенциалов. При этом изоскалярная компонента PeV.1t оказывается близка к феноменологическим значениям, изовекторная же существенно отличается по величине и может иметь формфактор отличный от вудс-саксоновского. Следовательно, предлагаемый способ построения ReVobt может иметь значение при прогнозировании нейтронных сечений в области нейтроно-избыточных ядер, в частности, продуктов деления.

12. Проведенный анализ влияния изовекторной компоненты ОП на величины нейтронных сечений для ядер - продуктов деления показал, что использование в расчетах вещественной части ОП, построенной из NKI потенциалов модели ОВЕР, приводит к более слабой зависимости в* от параметра нейтронного избытка, чем это следует из расчетов со стандартными оптическими потенциалами. Поскольку PeVopt построена исходя из достаточно общих физических представлений о мезонной природе ядерных сил, использование ее в расчетах сечений для нейтроноизбыточных ядер более обосновано, чем простая экстраполяция в эту область феноменологических ОП, полученных из анализа экспериментальных данных для "нормальных" ядер,

В заключение автор считает своим приятным долгом выразить глубокую благодарность кандидату физико-математических наук, старшему научному сотруднику Ипполитову В.Т. за научное руководство, доктору физико-математических наук, профессору Немилову Ю.А. и доктору физико-математических наук Эйсмонту В. П. за интерес к работе и ценные замечания, кандидатам физико-математических наук Андрианову А.А., Бунакову В.Е. и Рубчене В.А. за плодотворные дискуссии.

- 104

1.Б., Попов B.C. УФН, т. 105, с. 403

2. Мигдал А.Б. Фермионы и бозоны в сильных полях, "Наука", . М., 1971

3. Мигдал А.Б. ЖЭТФ, 1972, т. 63, с. 1993

4. Мигдал А.Б. Письма в ЖЭТФ, 1974, т. 19, с. 539

5. Celena L.S., Nutt W.T., Shakin CA Phys. Lett,, 1977, v. 72Б, p. 23

6. Саперштейн Э.Е., Троицкий M.A. 1975, т. 22, с. 257

7. Троицкий M.A. и др. Письма в ЖЭТФ, 1975, т. 21, с. 96

8. Троицкий М.А., Чекунаев Н.И. Ш, 1976, т. 24, с. 52, 1039

9. Троицкий Ы.А., Колдаев М.В., Чекунаев Н.И. ЖЭТФ, 1977, т. 73, с. 1258

10. Ю. Гал-ицкий В.М. УФН, 1976, т. 120, с. 138

11. Migdal А.В. Phys. Lett., 1974, v. 52В, p. 172

12. Weise W., Brown G.E. Phys. Rev. Lett., 1975, v. 58 p. 300

13. Lee T.D. Rev. Mod. Phys., 1975, v.47, p. 267

14. Kulikov A., Pontecorvo B. Phys. Lett., 1977, v. 66B, p. 136

15. Карнаухов В.А. Изв. АН СССР, сер.: физ., 1977, т. 41, с. 1539

16. Алешин В.И. и др. Письма в ЖЭТФ, 1976, т. 24, с. 114

17. Громов К.Я. и др. ЯШ, 1980, т. 31, с. 289

18. Абдулаев А. и др. Препринт ОИЯИ I2I25, 1979

19. Nuclear Physics with Heavy Ions and Mesons, North-Holland 1978

20. Карнаухов В.А., Поликанов C.M. Письма в ЖЭТФ, 1977, т. 25, с. 328

21. Галицкий В.М., Мишустин И.Н. Письма в ЖЭТФ, 1977, т. 26, с. 56

22. Glauber R.J. Lectures in Theoretical Physics, ed. Brittin1. N.Y. 1959, v. 1, p. 315

23. Akhieser A.I., Sitenko A.G. Phys. Rev., 1957, v. 106, p. 1236

24. Sandinos I., Wilkin C. Ann. Rev. Kucl. Science, 1974, v. 24, P. 314

25. Ситенко А.Г. ЭЧАЯ, 1974, т. 4, с. 546

26. Hufner I., Schaffer K., Schurman B. Phys. Rev. C., 1975, v. C12, p. 1888

27. Czyz W., Maximon L.C. Ann. Phys. N.Y., 1969, v. 52, p. 59

28. Kofoed-Hansen 0. Uuovo Cim., 1969, v. 60, p. 621

29. Kirzon Z., Dar A. Kucl. Phys. A., 1975, v. A237, p. 319

30. Пак А.С., Тарасов А.В., Ужинский В.В. ЯФ, 1979, т. 30, с. 102

31. Гольдбергер М., Ватсон К. Теория столкновений, "Мир", М., 1967

32. Osborn Т.A. Ann. Phys. N.Y., 1970, v. 58, p. 417

33. Kujawski E, Phys. Rev. D., 1971, v. D4, p. 2573

34. Wallace S.E. Ann. Phys. U.Y., 1973, v. 78, p. 190

35. Kujawski E. Ann. Phys. N.Y., 1972, v. 74, p. 567

36. Глаубер P. УФН, 1971, т. 103, с. 641

37. Hahn Y. Phys. Rev. C., 1974, v. C10, p. 585

38. Kohmura Т., Negishi T. Prog. Theor. Phys., 1974, v. 52, p.518

39. Brissand I., etc. Phys. Rev. C., 1975, v. C11, p. 1537

40. Tikochinsky Y. Phys. Lett., 1969, v. 29B, p. 270

41. Поздняков А.В. Препринт Радиевого ин-та, РИ-Пф, 1980

42. Wong C.W., Young S.K. Phys. Rev. C., 1975, v. C12, p. 1301

43. Young S.K., Wong C.W. Phys. Rev. C., 1977, v. C15, p. 2146

44. Андреев И.В., Чернов А.В. Препринт, ФИАН №106, 1977

45. Рак A.S., etc. Preprint JINR, Е2-11633, 1978- 109

46. Барашенков B.C., Тонеев В.Д. Взаимодействие высокоэнергетических частиц и атомных ядер с ядрами, "Мир", М., 197147» Поздняков А.В. Материалы конференции молодых ученых и специалистов Радиевого института, Л., 1979, с. 13

47. Darriulat P., etc. Phys. Rev. 1964, v. 134 p. B426

48. Ипполитов B.T., Поздняков А.В. Изв. АН СССР, сер. физ., 1979, т. 43, с. 2126

49. Бор 0., Моттельсон Б. Структура атомного ядра, "Мир", М., 1971, т. I

50. Шилов В.П., Девятко Н.Н., Поздняков А.В. Препринт Радиевого ин-та, РИ-82, 1977

51. Тейлор Дж. Теория рассеяния, "Мир", М., 1975

52. Becchetti P.D., Greenlees G.W. Phys. Rev., 1969, v.182, p.1190

53. Perey P.G., Buck B. Nucl. Phys,, 1962, v. 32, p. 353

54. Lane A.M. Hucl. Phys., 1962, v. 35, p. 676

55. Wilkinson D.H. in Proc. Int. Conf. on ITucl. Structure., Kinston, Canada, 1960, p. 45

56. Brueckner K.A., Dabrowski J#A. Phys. Rev., 1964, v. 136, P. B722

57. Satchler G.R., Drisko R.M., Bassel R.H. Phys. Rev., 1964, v. 136, р. B637

58. Perey F.G. Phys. Rev., 1963, v. 131, p. 745

59. Rapaport J#, Pinlay R.Y/. IEEE Transactions on llucler Science, 1979, v. NS-26, p. 1197

60. Lagrange Gh., Jary J. Preprint, INDC(FR) 30/L, 1978

61. Bochin V.P., Nemilov Yu.A. Nucl. Phys., 1964, v. 51, p. 161

62. Sood P.G. ITucl. Phys., 1966, v. 89, p. 553

63. Greenlees G.W., Pyle G.J. Phys. Rev., 1966, v. 149, p. 836

64. Satchler G.R. Nucl. Phys. A., 1967, v. A91, p. 75

65. Fricke M.P., etc. Phys. Rev., 1967 v. 156,p. 1207

66. Fulmer C.B., etc. Phys. Lett., 1967, V.24B, p. 505

67. Ball J,В., Fulmer C.B., Bassel R.H. Phys. Rev., 1964, v. 135, p. B706

68. Durisch F.E., Gould P. Phys. Rev., 1965, v. 137, p. B906

69. Sood P.G. Phys. Lett., 1965,v. 19, p. 52

70. Thomas R.N., Burge E.J., Hodgson P,E. Nucl. Phys., 1964, v. 52, p. 93

71. Baugh D.J., etc. Nucl. Phys., 1965, v. 65, p. 33

72. Benveniste J. Phys. Rev., 1964, v. 133, p. B323

73. Satchler G.R. Nucl. Phys., 1967, v. 92, p. 237

74. Hodgson P.E. Nucl, Phys., 1967, v. 21, p. 21

75. Dukarevich Yu.V., Dyumin A.N., Kaminker D.M, Nucl. Phys. A., 1967, v. A92, p. 433

76. Perey F.G., Buck B. Nucl. Phys., 1962, v. 32, p. 353

77. Holmqvist В., Weidling T. Nucl. Phys. A., 1972, v. A188, p. 24

78. Velkley D.E., etc. Phys. Rev. C., 1974, v. C9, p. 2181

79. Makofske M., etc. Phys, Rev, C., 1972, v. C5, p. 780

80. Guenther P., Smith A., Walen J. Phys. Rev. C,, 1975, v. C12, p. 1797- 111

81. Ходгсон П. Оптическая модель рассеяния,"Атомиздат", М., 1966

82. Shinha B.C. Phys. Rep., 1975, v. 20C, p. 1

83. Satchler G.R. in Isospin in Nuclear Physics, ed. D.H. Wildinson, Amsterdam 1969

84. Batty C.J,, etc. Nucl. Phys. A., 1968, v. A116, p. 643

85. Rapaport J., etc. Nucl. Phys. A., 1978, v. A296, p. 95

86. Rapaport J., etc. in Symposium on Neutron Cross Sections from 10 to 40 MeV, BNL-NSS-50681, 1977

87. Kwiatkowski K., Wall N.S. Nucl. Phys. A., 1978, V. A301,p. 349

88. Patterson D.M., Doering R.R., Galouski A. Nucl. Phys. A., 1976, v. A263, P. 261

89. Green A.S.E., Sawada T. Rev. Mod. Phys., 1977, v. 39, p. 5л

90. Ueda Т., Green A.S.E. Phys. Rev., 1968, v. 174, p. 1304

91. Erkelenz K. Phys. Rep., 1974, v. 3C, p. 191

92. Stagat R.W., Reiwe P., Green A.S.E. Phys. Rev. C., 1971, v. C3, P. 352

93. Calogero P., Levi C. Phys. Rev. C., 1973, v. 08, p. 83

94. Gersten A., Thompson R.H., Green A.S.E. Phys. Rev. D., 1971, v. D3, P. 2076

95. Савушкин Л.Н., Фоменко B.H. ЭЧАЯ, 1977, т. 8, с. 911

96. Шапиро И.С. УФН, 1973, т. 109, с. 431

97. Бабиков В.В. Изв. АН СССР, сер. физ., 1970, т. 34, с. 2034

98. Nagels М.М., etc. Phys. Rev. D., 1978, v. D17, p. 768

99. De Swart J.J. Nucleonica, 1980, v. 25, p. 397

100. Walecka J.D. Ann. Phys. N.Y., 1974, v. 83, p. 491

101. Brockman R., Weise W. Phys. Rev. C., 1977, v. C16, p. 1282

102. Chin S.A., Walecka J.D. Phys. Lett., 1974, v. 52B, p. 24

103. Tezuka H. Lett, al Nuovo Cim,, 1980, v. 28, p. 487

104. Бирбраир Б.JI., Савушкин Л.Н., Фоменко В.Н. Препринт ЛИЯФ-615, I960

105. Lee T.D., Wick G.C. Phys. Rev. D., 1974, v. D9, p. 2291

106. Tezuka H. Phys. Rev. C., 1980, v. C22, p. 2585

107. Noble J.V. Phys. Rev. Lett., 1979, v. 43, p. 100

108. Lohs K.P., Hufner J. Nucl. Phys. A., 1978, v. A296, p. 349

109. Noble J.V. Phys. Lett., 1980, v. 89B, p. 325

110. Bouyssy A. Phys. Lett., 1981, v. 99B, p. 305

111. Miller L.D., Green A.S.E. Phys. Rev. C., 1972, v. C5, p. 241

112. Miller L.D. Phys. Rev. C., 1974, v. C9, p. 537

113. Brockman R. Phys. Rev. C., 1978, v. C18, p. 1510

114. Савушкин Л.Н. ЯФ, 1979, т. 30, с. 660

115. Vautherin D., Brink D.M. Phys. Rev. C,, 1972, v. C5, p. 625

116. Green A.S.E. in Nuclear Many Body Problem, ed. Calogero P., 1973, p. 771

117. Jeukenne J.P., Lejenne A., Mahaux C. Phys. Rep., 1976, v. 25C, p. 83

118. Jaminon M., Mahaux C., Rochus P. Phys. Rev. C., 1980, v. zC22, p. 2027

119. Jaminon M., Mahaux C., Rochus P. Phys. Rev. Lett., 1979, v. 48, p. 1097

120. Arnold L.G., etc Phys. Rev. C., 1981, v. C23, p. 1949

121. Arnold L.G., Clark C. Phys. Lett., 1979, v. 84B, p. 46

122. Noble J.V. Nucl. Phys. A,, 1979, v. A329, p. 354

123. Поздняков А.В., Савушкин Л.Н., Ипполитов В.Т. Тезисы докладов XXX совещания по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра., "Наука", Л., 1980, с. 486

124. Поздняков А.В., Савушкин J1.H., Ипполитов В.Т. Изв. АН СССР, сер. физ., 1980, т. 44, с. 2319

125. Dover С,.В., Giai N.V. Nucl. Phys. А., 1972, v. А190, p.373

126. Passler K.H., Hucl. Phys. A., 1976, v. A257, p. 253

127. Поздняков А.В., Савушкин JI.H., Ипполитов В.Т. Изв. АН СССР, сер. физ., 1982, т. 46, с. 874

128. Negel J.W. Phys. Rev. С., 1970, v. С1, p. 1260

129. Moszkowski S.A. Phys. Rev. C., 1970, v. C2, p. 402

130. Поздняков А.В. Нейтронная физика. Материалы пятой всесоюзной конференции по нейтронной физике. М., I960, Ч. 4, с. 5413Q. Carlson А.В., Barschall Н.Н. Phys. Rev., 1967, v. 158, p. 1142

131. Arnold L.G., Glark B.C., Mercer R.L. Phys. Rev. C., 1980, v. C21, p. 1889

132. Dabrowski J#, Hausel P. Can J. Phys., 1974, v. 52, p. 1768

133. Roock J.R. Hucl. Phys. A., 1973, v. A222, p. 529

134. Schwerer 0. International Atomic Energy Agency, ITDS-25, Fission Products Library 1979