Влияние электродинамики жидкого диэлектрика на его волновые свойства тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.03 ВАК РФ

РГВ од - 8 ОКТ 1996

САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

На правах рукописи

СТЕБЛЯНКО Александр Викторович

ВЛИЯНИЕ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ ЖИДКОГО ДИЭЛЕКТРИКА НА ЕГО ВОЛНОВЫЕ СВОЙСТВА.

01.04.03 - Радиофизика

01.04.10 - Физика полупроводников и диэлектриков

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Санкт-Петербург, 1996

Работа выполнена в Научно-исследовательском институте радиофизики Санкт-Петербургского государственного университета.

Научный руководитель: доктор физико-математических

наук Стишков Ю.К.

Официальные оппоненты: доктор физико-математических

наук, профессор Полянский В.А., кандидат физико-математических наук Богданов В.Н.

Ведущая организация: Санкт-Петербургский технический

университет

Защита состоится " 3 " С/С'^ги^Ц/ 1996г. в ча-

сов на заседании диссертационного совета Л 063.57.36 по защите диссертаций на соискание ученой степени доктора физико-математических наук при Санкт-Петербургском государственном университете по адресу: 199034, Санкт-Петербург, Университетская набережная, 7/9.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Санкт-Петербургского государственного университета.

Автореферат разослан " " ¿Хо^/^^ 1996 года. Ученый секретарь

Диссертационного совета Рыбачек С.Т.

Общая характеристика работы.

В жидких диэлектриках при воздействии предпробойных напряжений возникает целый ряд специфических процессов, предшествующих пробою. Это - появление объемного заряда, электрогидродинамические течения, нарушение линейности законов Ома. Под воздействием достаточно высоких электрических объемных сил, возникающих в заряженной среде, жидкость может изменять свои электрические и механические свойства. В настоящей работе предпринята попытка обнаружить и исследовать процессы структурирования жидкости под влиянием избыточного объемного заряда. В качестве основного метода исследования выбран фазовый метод измерения скорости звука, позволяющий с высокой точностью обнаружить и исследовать структурные изменения жидких диэлектриков в сильных электрических полях.

Актуальность поставленной задачи обусловлена прежде всего тем, что,при разработке теории взаимодействия электромагнитного поля с намагничивающейся и поляризующейся средой, а также теории пробоя жидкости, необходима информация о влиянии электрического поля на электрофизические и механические свойства среды.

В настоящее время слабопроводящие жидкости используются в науке и технике. Круг применения этих веществ чрезвычайно широк. Жидкие диэлектрики применяются в мощных емкостных накопителях энергии, используемых для питания, например, сильноточных импульсных ускорителей заряженных частиц, мощных лазерных систем, источников электромагнитного излучения и других технологических устройств. Активно исследуется возможность использования эффектов, основанных на взаимодействии жидких диэлектриков и электрических полей. Они нашли применение в электронно-ионных технологиях: таких как электроочистка и электроокраска; получение композиционных материалов и нанесение покрытий из дисперсных полимеров. Электрическое поле успешно используется для управления гидродинамическими течениями, в целях интенсификации тепло- и массообмена в условиях невесомости.

Однако, использование жидких диэлектриков в новых технологиях сдерживается отсутствием четких представлений о проблеме взаимодействия электрического поля и слабопрово-дящей жидкости. Поскольку в настоящее время отсутствует единая теория жидкого состояния, позволяющая определить параметры и характеристики взаимодействия жидкости и поля, исследование жидких диэлектриков проводится в основном экспериментальными методами. Одними из наиболее информативных методов исследования вещества являются методы, основанные на изучении акустических характеристик жидкости. В частности, исследование скорости распространения акустических волн может дать новую информацию о процессах структурирования жидкости под воздействием электрического поля, так как скорость звука и характер ее зависимости от физических условий определяется структурой вещества.

Целью работы являлось:

• Исследование электрофизических процессов в жидких диэлектриках, находящихся под воздействием сильного электрического поля методом измерения фазовой скорости акустических волн в жидких диэлектриках.

• Выяснение физико-химических факторов, влияющих на распространение звука в заряженной жидкости.

• Установление связи между параметрами электрического объемного заряда, возникающего в жидкости под воздействием сильного электрического поля, и скоростью звука в заряженной жидкости.

• Построение физико-математической модели акустической дисперсии в условиях одно- и двухкомпонентной среды, возникающей под воздействием электрического поля ионов, образующих объемный заряд.

Научная новизна.

• Обнаружен эффект существенного влияния предпробойно-го электрического поля на акустические свойства жидких диэлектриков, имеющий пороговый характер.

• Проведено целенаправленное исследование влияния основных электрофизических параметров системы электрод-жидкость на ее акустические свойства.

• Установлено, что существенное изменение акустических свойств среды происходит под влиянием объемного электрического заряда, появляющегося в системе электроды-жидкость под воздействием электрического поля.

• Предложена физико-математическая модель акустической дисперсии, возникающей в результате структурирования молекул жидкости в окрестности ионов, формирующих объемный заряд в среде.

Основные положения, выносимые на защиту.

• Результаты экспериментального исследования зависимости скорости распространения акустических волн от напряженности электрического поля и анализ влияния физико-химических свойств системы электрод - жидкий диэлектрик - электрод на скорость звука.

• Физико-математическая модель влияния электрического объемного заряда на скорость распространения акустических волн в жидких диэлектриках, учитывающая структурирование жидкости в поле ионов, образующих объемный заряд.

Практическая ценность.

Полученные результаты следует использовать при построении физико-математических моделей сплошной среды взаимодействующей с электрическим полем, а также при создании новых устройств и технологий, основанных на электрогидродинамических эффектах. Экспериментальный материал может быть использован для разработки сред с управляемыми акустическими свойствами.

Апробация работы.

Материалы диссертации докладывались на VI Всесоюзном совещании по электронной обработке материалов в г.Кишиневе

в 1990г., на 2 Всесоюзном семинаре-совещании и Международной конференции по электрогидродинамике и электрофизике жидких диэлектриков в Ленинграде в 1991г. и 1994г., на VII Всесоюзном съезде механиков в Москве в 1991г., на научно-технических конференциях в г.Николаеве в 1992 и 1993г.г.

По итогам работы опубликовано 11 печатных работ, список которых приведен в конце автореферата.

Структура и объем диссертации.

Работа изложена на 94 стр. и состоит из введения, пяти глав, заключения и списка литературы из 77 названий. Содержит 16 рисунков.

Основное содержание работы.

В главе I рассматриваются общие характеристики электрогидродинамических (ЭГЛ) явлений и анализируются причины, которые эти явления вызывают. На основе краткого обзора результатов, имеющихся в литературе можно сделать вывод о том, что, хотя сам механизм создания ионов еще не совсем ясен, физико-химические факторы, влияющие на величину и характер объемного электрического заряда определены достаточно четко. Это - химический состав слабопроводящей жидкости, материал электродов, физические свойства жидкостей (диэлектрическая проницаемость, вязкость, дипольный момент и др.), величина и длительность воздействия электрического поля, предистория образца.

В главе II приводятся некоторые косвенные факты, указывающие на существование процессов структурирования в сложных по своему молекулярному составу жидкостях при наложении внешних воздействий, а также формулируются некоторые положения качественной модели, объясняющей предполагаемое изменение скорости распространения акустических волн в жидких диэлектриках при воздействии сильных электрических полей.

Сопоставительный анализ известных данных из электрогидродинамики с современными представлениями о структуре жидкости показывает:

(a) жидкий диэлектрик под воздействием электрического поля может изменять свои вязкоупругие свойства;

(b) основной причиной экстремального поведения жидкого диэлектрика в сильном электрическом поле выступает долгоживущий объемный заряд;

(c) основными электро-физическими факторами, влияющими на процесс зарядообразования, являются примесный состав слабопроводящей жидкости, величина электрического поля, материал электродов;

(d) изменение механических свойств жидкого диэлектрика должно проявляться в изменении его акустических свойств (в частности, скорости звука);

(e) поскольку ожидаемое изменение свойств слабопроводящей жидкости связано с образованием объемного заряда, то факторы, влияющие на процессы зарядообразования, должны влиять и на скорость распространения акустических волн в жидком диэлектрике, находящемся под воздействием электрического поля.

В главе III описаны метод и оригинальная экспериментальная установка для измерения фазовой скорости распространения акустических волн в жидких диэлектриках, находящихся под воздействием электрического поля. Измерения проводились фазовым методом в режиме непрерывного излучения акустических колебаний. Сравнивались фазы излучаемого сигнала и сигнала, прошедшего через кювету. Блок-схема экспериментальной установки изображена на рис.1. Акустические ! колебания возбуждались в кювете 5, выполненной из оргстекла с помощью пьезокерамической пластины 8 диаметром 4мм. j Акустические колебания в пьезокерамической пластине 8 воз- j буждались высокостабильным цифровым генератором низкой j частоты 10 (ГЗ-119) через усилитель 9. Прошедшие через кю- ■ j вету акустические колебания принимались пьезокерамической пластиной 5 диаметром 4мм и усиливались усилителем 4. Сигналы специальной формы с управляющего генератора 14 подавалась на вход управляемого источника высокого напряжения

12, который усиливал их до необходимой величины, и подавались на высоковольтный электрод 7. Электрод 6 был заземлен через сопротивление И. Электроды выполнялись из тонкой проволоки диаметра 0.2-0.4мм, свернутой в виде спирали и повернутых плоскостью спирали перпендикулярно распространению волн. Ток через ячейку вычислялся по падению напряжения на сопротивлении И, измеряемого вольтметром 11 (Ф283). Высокое напряжение на электроде 7 измерялось (через делитель) вольтметром 13 (В2-36). Разность фаз измерялась измерителем разности фаз 2 (Ф2-16) и записывалась на электронно-вычислительное устройство 1 (БК 0010-01). Форма и величина излучаемого и принимаемого сигналов контролировались на двухлучевом осцилографе 3 (С1-55).

Рис.1

Ллина канала равнялась 0.23м. Поперечное сечение волнового канала составляло 4мм. Межэлектродный промежуток составлял 6мм.

Относительное изменение скорости звука вычислялось на основе измеренной разности фаз ф по формуле Дс/со = —Ак/(Ак + к) = —ф/(ф + шх/со), где с и со - соответственно скорости звука в заряженной и незаряженной средах, £ = ы/со

- волновое число акустической волны, х - длина межэлектродного промежутка.

В главе IV приводятся обоснование выбора объектов экспериментального изучения и рассматриваются основные результаты, полученные в ходе исследования влияния электрического поля на скорость звука в системах, характеризующихся различным характером процессов зарядообразования.

Для эксперимента подбирались такие ЭГЛ-системы, в которых процессы зарядообразования исследованы достаточно подробно. Одним из наиболее изученных объектов в электрогидродинамике является техническое трансформаторное масло, состоящее из смеси неполярных углеводородов.

Для получения максимальных плотностей униполярного заряда в жидкостях необходимо реализовать высокую степень ас-симетрии зарядообразования на каком-либо электроде, (например, катоде) одним из трех способов:

(a) введением в жидкость примесей, обладающих повышенными электронно-акцепторными свойствами (иод, бутанол);

(b) применением электрода, выполненного из материала с повышенными электронно-донорными свойствами (например, алюминия);

(c) геометрической ассиметрией электродной системы (когда характерный размер катода существенно меньше характерного размера анода - например, система электродов провод над плоскостью).

Наиболее ярко эффект изменения скорости звука в жидких диэлектриках под воздействием электрического поля проявляется при использовании геометрической ассиметрии электродной системы (электроды провод 0О.О5мм-пластина, медь). Плотность униполярного заряда в такой системе существенно превышает плотность униполярного заряда в однородном электрическом поле.

В ходе систематических исследований влияния электрического поля на скорость звука при использовании несимметричной системы электродов выявился ряд характерных черт:

• Изменение фазовой скорости звука имеет ярко выраженный резонансный характер; максимальное изменение скорости звука наблюдается в диапазоне частот (±3%) вблизи резонансной частоты, которая в условиях эксперимента была 98кГц.

• Эффект начинает проявляться с пороговой величины электрического напряжения ~ 5кВ; в послепороговой области наблюдается монотонный рост изменения скорости звука с ростом напряжения.

• Вблизи резонансной частоты при напряженности электрического поля ЗОкВ/см максимальное изменение скорости звука превышало 10%.

Типичные результаты исследования зависимостей относительного изменения фазовой скорости звука со временем и от величины напряжения на электродах на ряде частот в области выше и ниже резонансной частоты приведены на рис.2 (период изменения напряжения 200 секунд).

Рис.2.

Из рисунка отчетливо видно, что изменение скорости звука

начинается с некоторого порога, затем, по мере роста напряжения на электродах, линейно растет и, затем, по мере снятия напряжения, линейно спадает. В дорезонансной области скорость звука уменьшается с ростом напряжения, а в послере-зонансной увеличивается. По мере удаления от резонансной частоты, эффект быстро падает до величины ~ 1%.

При переходе к геометрически симметричной системе электродов типа двух параллельных звукопрозрачных пластин резонанс в диапазоне частот 50 — 200кГи обнаружить не удалось.

Типичные результаты экспериментов по исследованию влияния электрического поля на скорость звука в однородном электрическом поле на частоте 96 кГц представлены на рис.3 (система электродов типа плоскость-плоскость, материал электродов - медь).

На электроды подавались импульсы напряжения прямоугольной формы с амплитудой 20 кВ и длительностью 45 секунд. Начало координат совпадает с передним фронтом очередного импульса.

Рис.3.

В экспериментах обеспечивались необходимые условия для создания повышенных плотностей электрического объемного

заряда в жидкости, интенсифицируя приэлектродные реакции путем введения примесей или применяя активированные электроды. Так для чистого трансформаторного масла одним из наиболее эффективных инжекторов оказался катод, выполненный из электрохимически очищенного алюминия. В качестве добавок применялся бутиловый спирт.

Для того, чтобы выяснить особенности влияния этих способов увеличения плотности электрического объемного заряда на величину изменения скорости звука в жидких диэлектриках были проведены эксперименты для ЭГД-системы, в которой используются трансформаторное масло с 5% добавкой бутилового спирта и медные электроды, а также для ЭГД-системы с чистым трансформаторным маслом, медным анодом и катодом, изготовленным из электрохимически-очищенного алюминия.

Наиболее сильное изменение скорости звука до 2% было зафиксировано в трансформаторном масле с 5% добавками бутилового спирта (кривая 2 на рис.3) и в чистом трансформаторном масле с активированным электродом (кривая 1 на рис.3) при напряжении на электродах 20 кВ.

В чистом трансформаторном масле (кривая 4 на рис.3) и трансформаторном масле с 20% добавками бутилового спирта (кривая 3 на рис.3) при напряжении на электродах 20 кВ относительное изменение скорости звука носило нестационарный характер и составляло меньше 0.5%.

Изучение релаксационных процессов, возникающих при подаче напряжения, показало, что существует ощутимая задержка между подачей напряжения и изменением акустических свойств среды. Так, время установления процесса изменения скорости звука при включении напряжения, в случае использования жидкости с 5% добавками бутилового спирта, составляло 10-20 секунд, и, приблизительно, соответствовало времени релаксации к исходному состоянию после отключения напряжения. В случае же использования алюминиевого электрода и жидкости без добавок эти времена достигали 30 секунд.

Исследования зависимости скорости звука от величины напряженности электрического поля показали, что в системах, в которых процессы зарядообразования идут максимально эффективно: трансформаторное масло с 5% добавками бутило-

вого спирта, трансформаторное масло при электрохимически очищенном алюминиевом электроде, изменение скорости звука линейно зависит от напряженности поля при напряженности поля в диапазоне 5-30 кВ/см. В ЭГЛ-системах, в которых ЭГЛ-явления выражены слабо, таких как трансформаторное масло с медными электродами, трансформаторное масло с 20% добавками бутилового спирта, зависимость скорости звука от напряженности поля слабее и носит нестационарный характер.

Таким образом, экспериментальному изучению были подвергнуты системы, в которых ЭГЛ-эффекты изучены достаточно подробно. Полученные результаты находятся в определенной зависимости от ранее наблюдаемых ЭГЛ-эффектов. Так, наиболее сильное изменение скорости звука наблюдается в системах, в которых процессызарядообразования происходят наиболее интенсивно, и, соответственно, скорость звука меняется слабо в средах, в которых ЭГЛ-эффекты выражены слабее. Это позволяет сделать вывод о том, что изменение скорости звука в жидком диэлектрике под воздействием электрического поля связано с образованием в межэлектродном промежутке > электрического объемного заряда.

В главе V представлены результаты теоретического исследования влияния электрического объемного заряда на ско- ; рость распространения акустических волн в жидких диэлектриках.

Основной физической причиной, влияющей на скорость звука в жидких диэлектриках, помещенных в сильное электрическое поле считается структурирование молекул жидкости в электрическом поле ионов, образующих объемный заряд.

Система уравнений электрогидроакустики в случае унипо-лярнозаряженной жидкости записывается следующим образом: |

(1) !

(2) !

[

(з) !

7—— = —дгаар + рЕ а г

<1У

— + <Ну(уТ?) = 0

Эр дг

+ Их/ } = 0

ееоНь Е = р

(4)

] = р(~и +Ь Ё) р = р{у)

(5)

(6)

где - плотность жидкости, и - скорость, р - давление, р -

плотность электрического объемного заряда, Е = Е ех( + Е я -

суммарная напряженность электрического поля, состоящая из —► —

внешнего поля Е ег( и поля заряда Е ч, Ь - подвижность ионов в жидкости. Уравнение (1) представляет собой уравнение Навье-Стокса без учета вязкости, (2) и (3) - уравнение непрерывности жидкости и закон сохранения заряда, (4) - соотношение Гаусса-Остраградского, (5) - определение тока без учета диффузии, (6) - уравнение состояния. Электрический объемный заряд однородно размазан по жидкости с плотностью ро- Заряд считается "вмороженным" в жидкость.

Тогда для квадрата фазовой скорости в приближении линейной акустики, а также полагая и ЬЕ, Еч <С Еехг, можно получить следующее выражение:

Выражение для скорости звука показывает, что в равномерно заряженной жидкости существует дисперсия скорости звука. Распространяются волны с частотой выше граничной частоты

Следует также отметить, что в реальности в слабопрово-дящей жидкости электрический заряд распределен очень дискретно. Простые оценки указывают, что на каждый ион приходится порядка 1012 — Ю10 нейтральных молекул. Таким образом, рассматривая распространение акустических волн в рамках "сплошной среды" мы не учитываем того факта, что ионы и молекулы могут перемещаться в жидкости с различными скоростями.

где

В качестве второго приближения рассмотрим двухкомпо-нентную среду. Будем считать, что жидкость состоит из нейтральных молекул массой М и равномерно распределенных ионов. Возле каждого иона в жидкости группируются нейтральные молекулы. Каждая молекула испытывает на себе действие со стороны соседних молекул и ближайшего иона. На каждый ион действует кулоновская сила со стороны поля остальных ионов Е, которое не зависит от времени, когда жидкость находится в покое. При смещениях молекулы из положения равновесия со стороны соседних молекул на молекулу действует сила

— где U - энергия взаимодействия молекулы с соседними молекулами. При малых смещениях молекулы под действием акустической волны можно считать U(x,t) = — где С

- параметр взаимодействия средней молекулы с соседними молекулами, £ - смещение молекуы под действием акустической волны. Уравнение движения молекулы запишется следующим образом:

Подставляя v = получаем волновое уравнение

2 &Í dt2 "а*2

где Cq = С/А/ - скорость распространения акустической волны. При М = 7/TV, и С — K/N, где j - плотность жидкости, N - концентрация молекул, К - модуль сжимаемости, скорость звука принимает стандартное выражение в макроскопических параметрах: Сд = К/к. Так как, молекула находится также и под воздействием иона, то она- будет изменять свою скорость и при смещении иона. Будем считать, что при малых смещениях иона энергия взаимодействия между ионом и средней молекулой равна — С+Ц*-, где С+ - параметр взаимодействия между ионом и молекулой, - смещение иона, волновое уравнение для средней молекулы жидкости в одномерном случае запишем в виде:

Mdv 4. г т

Волновое уравнение для структурных образований можно записать в виде:

дг> д'6

Здесь Л/+ - присоединенная масса иона, равная массе комплекса, жестко связанного с одновалентным ионом, С\ - параметр взаимодействия молекул комплекса с окружающей средой, еЕ - кулоновская сила, действующая на комплекс со стороны остальных ионов.

Данная система дополняется уравнениями, описывающими поведение электрического заряда (3)-(5). Подставляя в систему уравнений (7)-(8) решение в виде плоских волн, можно получить для фазовой скорости распространения акустических волн:

„ 2 _ _ , 2 Л , \

где

_ С+С, 2 _ ер0 ~ ММ+ ~ £оеМ+'

На рис.4 представлена зависимость скорости звука от частоты, расчитанная по этой формуле для различных С+. Расчет проведен для р = 0.2 Кл/м3,со = 1500м/сек, М = 10~24кг, М+ = 10 3М.

рис.4.

Таким образом, рассматривая заряженный жидкий диэлектрик как гетерогенную по физическим свойствам среду, состоящую из нейтральных молекул и заряженных молекулярных комплексов, образованных в поле отдельных ионов, мы приходим к существованию резонансной дисперсии скорости звука. Зная плотность электрического объемного заряда, по резонансной частоте шо можно оценить размер молекулярных комплексов. Так для резонансной частоты в ~ ЮОкГц и плотности объемного заряда ~ 0.1Кл/м3 комплекс должен содержать ~ 1000 нейтральных молекул.

Сопоставление результатов теории и эксперимента показывает их качественное соответствие, что позволяет сделать вывод об изменении физических свойств жидких диэлектриков в поле ионов, образующих объемный электрический заряд.

Выводы.

Таким образом, на основании проведенного экспериментального изучения влияния электрического поля на фазовую скорость распространения акустических волн в жидких диэлектриках можно сделать следующие выводы:

♦ Фазовая скорость распространения акустических волн изменяется под воздействием электрического поля. Наиболее сильные изменения фазовой скорости звука зафиксированы в ЭГД-системах, в которых применяется неоднородное электрическое поле.

• В однородном электрическом поле в чистой жидкости изменение скорости звука носит нестационарный характер и не превышает 0.5%. Влияние электрического поля на скорость звука в однородном электрическом поле увеличивается при введении в слабопроводящую среду небольших добавок с повышенными электронноакцепторными свойствами или при использовании активированных электродов. Относительное изменение скорости звука при напряженности электрического поля ~ ЗОкВ/см в частотном диапазоне 50-200 кГц достигает 2%.

• Поскольку использование неоднородного электрического поля, активированных электродов, добавок с повышенными электронноакцепторными свойствами приводит к значительному увеличению плотности электрического объемного заряда, то можно сделать вывод, что основной причиной изменения скорости звука в сильном электрическом поле выступает электрический объемный заряд.

Теоретическое рассмотрение влияния электрического объемного заряда на скорость распространения акустических волн в жидких диэлектриках в рамках физико-математической модели, учитывающей структурирование жидкости в поле ионов, показало:

• Наличие заряженных структур значительного размера в жидкости приводит к дисперсии ультразвука. Дисперсия носит резонансный характер.

• Резонансная частота зависит от плотности электрического объемного заряда и степени структурирования жидкости (в частности от того, какое количество молекул связано с каждым ионом).

• Дисперсия существует в рамках моделей как одно так и двухфазной сред. Однако, характер дисперсии, близко соответствующий обнаруженному в эксперименте с неоднородным электрическим полем, выявлен лишь для двухком-понентной гетерогенной среды, учитывающей взаимодействие ионов с окружающими молекулами жидкости.

Таким образом, как экспериментальное, так и теоретическое рассмотрение указывает, на то, что электрический объемный заряд, внедренный в слабопроводящую среду оказывает существенное влияние на сжимаемость слабопроводящих сред.

Материалы диссертации опубликованы в следующих работах:

1. Стишков Ю.К., Стеблянко A.B. Акустические методы исследования жидких диэлектриков в сильном электрическом поле. - В сб. тезисов докладов VI Всесоюзно-

го совещания по электрической обработке материалов, г.Кишинев, 13-15 ноября 1990г., с.150-151.

2. Стишков Ю.К.,Стеблянко A.B. Электрический объемный заряди акустические свойства жидких диэлектриков. - В сборнике "Электрогидродинамика и электрофизика жидких диэлектриков" (тезисы докладов II Всесоюзного семинара-совещания 1-5 июля, Петродворец), Ленинград, 1991г., с.32-33.

3. Стеблянко A.B., Стишков Ю.К. Акустические свойства жидких диэлектриков в сильном электрическом поле. -Аннотации докладов VII Всесоюзного съезда по теоретической и прикладной механике (Москва, 15-21 августа 1991г.), с.327.

4. Стишков Ю.К., Стеблянко A.B. Влияние сильного электрического поля на распространение акустических волн в жидких диэлектриках. - В сборнике "Современные проблемы электрофизики", СПб., 1992г., с.273-277.

5. Стишков Ю.К., Стеблянко A.B. Акустические методы исследования слабопроводящих жидкостей в сильном электрическом поле. - В сб. тезисов докладов III Межреспубликанского семинара "Физика быстропротекающих плазменных процессов", Гродно, 1992г., с,38

6. Стишков Ю.К., Стеблянко A.B. Структурные изменения в слабопроводящих жидкостях, находящихся под воздействием электрического поля. - В сборнике тезисов докладов VI научной школы " Физика импульсных воздействий на конденсированные среды", Николаев, 1993г., с.177-178.

7. Остапенко A.A.,Стишков Ю.К.,Стеблянко A.B. Электрический объемный заряд и вязкоупругие свойства низкопроводящих жидкостей. - В межвузовском сб. "Проблемы дифракции и распространения волн" под ред. М.П.Базаровой, С.-Петербург, Издат-во С.-Петербургского гос. университета, 1994г.,с.169-181.

8. "Стишков Ю.К.,Стеблянко A.B. Электрический объемный заряд и его влияние на структуру жидких диэлектриков. - В межвузовском сб. "Проблемы дифракции и распространения волн" под ред. М.П.Базаровой, С.Петербург, Издат-во С.-Петербургского гос. университета, 1994г., с.205-214.

9. Стишков Ю.К.,Стеблянко A.B. Влияние структурирования униполярно-заряженной жидкости на дисперсию ультразвука. - В сборнике "Современныепроблемы электрогидродинамики и электрофизики жидких диэлектриков" (тезисы докладов III международной конференции, 28 июня- 1 июля, Петродворец), С.-Петербург, 1994г., с.131-132.

10. Стишков Ю.К.,Стеблянко A.B. Электрогидродинамическая дисперсия ультразвука в жидких диэлектриках. -В сборнике "Современные проблемы электрогидродинамики и электрофизики жидких диэлектриков" (тезисы докладов III международной конференции, 28 июня - 1 июля, Петродворец), С.-Петербург, 1994г., с.133-134.

11. Стишков Ю.К.,Стеблянко A.B. Влияние структурирования униполярно заряженной жидкости на дисперсию ультразвука. - Электронная обработка материалов, 1995 г., N1, с.48-52.