Альфа-кластерные состояния в четно-четных ядрах оболочки тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

^ . ;; .и

V

Российский научный центр «Курчатовский институт»

На правах рукописи УДК 539.17:539.171.02

ПАНКРАТОВ Владимир Витальевич

АЛЬФА-КЛАСТЕРНЫЕ СОСТОЯНИЯ В ЧЕТНО-ЧЕТНЫХ ЯДРАХ ОБОЛОЧКИ

01.04.16 — физика ядра и элементарных частнц

Автореферат

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Москва—1993

Работа выполнена в РВД "Курчатовский институт"

Научта руководитель.-кандидат физнхо-математически наук

М. С. Головков

ОДлщдягьные оппоненты: доктор физико-математических наук (РВД)

кандидат физико-математических ваук (НЮШФ |{Г7)

С. А. Фаянс

к. В. Спасский

Ведущая организация - КЯИ АН Украины

Задета состоится *_" _ювэ г. в _час.

ва заседании Специализированного Совета про РНЦ "Курчатовский институт" по ядерно! физике и физике твердого тела (Д 034.04.02) по адресу: Москва 123182. пл. Курчатова.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке РВД.

Автореферат разослан "_* _ 1883 г.

Ми. секретарь совета, кандидат

физико-математических наук (¿-^ И. Д. Скорохватов

Общая характеристика работы.

Акпздкгодть.тому^ В последнее вромя стаю ясно, что кластерный иди кпэзимохокулярггыа аспект строонял ядра. отражает столь я» фундаментальные ого свойства, как коллэктивпыЯ и одночастичный. Однако, носмотря на то. что »-кластерной томатико посвяирны сотни работ, полная и наложная эксгордмонтальная информация об альфа-кластерных состояниях поручена лишь для двух легких ядер 160 и ^м®. Также достаточно хорошо изучено в области низких энергия возбуждения ядро 44Т1. Поэтому ишкэ свойства «-кластерных состояния в ядрах оболочки будут сравниваться со свойствами кластерных состояний этих ядер. Этими тремя ядрами, как правило, ограничиваются и теоретические изыскания в данной области. Что касается остальных ядер в диапазоне масс от 20 до 40. то по ним имеются липь отрывочные данные по отдельным уровням или по ограниченным интервалам спектра возбужденна. Кроме того. несмотря на долгую историю зксперамонтальныо исследования носили, в каком-то смысле, "случайный" характер. Т.е. велись поиски альфа-кластерных состояний в конкретном ядре и не возникало вопроса о каких-то общих закономерностях их появления в легких ядрах. В настоящей диссертации сделана попытка обобпзггь некоторые данные, полученные автором, а также взять» из литературы.

09УЗЗ§8_аРВИЗЗЭ,_ в диссертации получены следующие щшнцшшашт новь» результаты:

- измерены функции угловой ¿о-корреляцил в реакция (®1.1.<1а)

на ядрах 24На.2а31,

- схЗранужон ряд состояния в ядрах 2а21.,12С.36Аг шлошщх четко виражонпув альфа кластерную структуру.

- развита новая мотодика яиморшшя функция возбуждения упругого рассеяния на толстой юшоин;

нзморош функции БОЗОуЗДНШЯ упругого рассеяния

альфа-частиц в задноа иолусфоро в диапазоне аноргил от 12 до 18

МэВ на . получоии утловш ряспродолония и онредолопы угловые

пр

ножшты ряда состояний ЯД]» 5;

- проводил совместный анализ эксшзримонтальных данных, полученных В упру!ом рассеянии н в киррлляциишшх зкшюримонтах;

сфо]иулй}ов:ти исаопша закономерности проявления а-кластерной структур в четно четких ядрах «--л оболочки.

0рШПвЧ«!«ка1». значимость ^кЛотм. Результаты диссертации могут бить 11]!ИМО)1С>ПЫ При ПЛ.-цШ(*1ВлНий акснориманю» по поиску альфа-клас-ц-^шых сосавший н иорлЛлтсо их результатов. а тнкжл при тоороипьских расчетах при и^пюркн сост ояттлостн различных моделей

АНРбЗЭШШ рЛоти Розультиш диссертации докладывались на ожбгь.цноа конференции отд.мышя ооира и ндлрной физики РИД "Курчатоьсьиа институт' в Ш№ гг . Всы-ошним совещании но ядерной стчсцысш'ини а С|рунту)*» ашмп/ло я.цр« в ]Ш1 п\ На санитарах ИГД, ял конференции чСл.чс.к^нл в томной и идоршй физика" 1СЦ1 г.. г. Турну (Финляндии), на семинар» в Ой и Академии г. Турку (Фи.инидал).

ихйПК'Л'")!. (хаимиим резулхлаш диси>|1Ттши оиуодиконяии в шии'Ш Гючихяих

Структура Л. ОСй<?м_ Дйссортоции,. Диссертация состоит из вводопия.

пяти глав и заключепия. Обета объем диссертации _страниц, из

них __ страницы мпзанопаспого токста и __ рисунка. Список

литературы содоркит 02 литератур тыо ссылки.

КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ.

Во рпо«опхга дан кратки® обзор экспериментальных и тооротачоских работ по поиску альфа-кластерных состояния и интерпретации экспериментального материала. обоснована актуальность тема диссертации, сформулированы основшю положения и кратко изложено оо содортагпю по главам.

.ГЛЗВа посвязрпа описанию методики угловых корреляций как зкффоктивного инструмонта поиска и исследования альфа-класторних состояний. Покапаны особенность трехчастичной кинематики и изложены основные пршщпы. на основе которых интерпретируются полученные экспериментальные даняыо. Даны оценки оптимальных условна измерений и влияние различных факторов (гоометрия. толщина мшюпва. загрузки) на результаты эксперимента.

Рассмотрим реакцию А(вы. ¿>мВ(а)А. Будем регистрировать дейтрон под малым углом по отношению к направлению пучка лития в режима совпадения с а-частицей. тогда наличие пика в двумерном спектре Е^-Еа свидетельствует о наличие резонанса либо в системе а+<±, либо с!+А. либо «+А. Измепим угол регистрация а-частицы я проследим за положенном пика. В том случае, если положение пшса по энергии дейтрона не изменится, данному пику соответствует

резонанс в системе <*>л. то есть заселяются возбужденные состояния ядра В. При этом энергия дейтрона будет нести информацию о том. при какой аноршн возбуждения образовалось ядро В.

Если бы и дейтрон имоли бы спины, равпыо нулю, то тогда при регистрации дейтрона под нулем градусов в реакции заселялись бы только состояния с проекцией спинов на ось пучка - ш-0. и функция норроляцаи описывалась бы квадратом полинома Лежандра соответствующего порядка.

21+1 г .2 *<»> --¿^-[PjCcoiSjj .

где I - сшга заселенного состояния.

В реальном случае из-за поворота спина возможно засоление проекция -2 s m s 2 Однако, ранео было показано, что вв;юятности засоления состояний с вонулевой проекцией спина на ось пучка сильно подавлены.

Все эксперименты но измерению функции ухловой еа-корреляции. составаыиио основу насто/иаэй диссертации. были выполнены на пучко ионов еи. ускореншх на полутораметровом циклотроне РНЦ "Курчатовский институт". В экспериментах использовались - малая (о 47 см) и большая (»150 см) каморы рассеяния. Дейтроны регистрировались толаскипом дЕ-Е детекторов под углом 0° в лабораторной системе. В телескопе использовались кремниевый поверхностно-барьерный прострелите детектор толщиной 100 мкм и дрейфовый детектор полного поглощения толщиной около 3 мм. Для защити от упруго рассеянных ионов литии перед телескопами устанавливались иммшшевиа филt/rju. '¡'истошно альфа-частицы регистрировались при помощи 10 кромниеьыл поверхностно-барьерных деток горел;. рэсполоакшоих в задний шиусфо;» от 80 до 171

градуса. Для выдаю нал ннтересупаэго процесса регистрировались совпадения каждого телескопа с любым аз десяти a-детекторов. Для отдалонзя альфа-частиц от протонов использовалась методика времена пролета, т.о. регистрировалось время между попаданием дейтрона в детектор полного поглощения и попаданием альфа-частицы в i-а детектор.

Измерения проводились с помощь» измерительно-вычислительного комплекса ИВК на базе двух ЭВМ СМ-4. В порвоа главе дано описание структуры ИВК. приведены характеристики аналоговой к цифровой аппаратуры, описана система сбора а накопления данных, а такта описаны программы обработка в режиме orr-iin».

&Q_BX8PQ2_I39Se приведены результаты измерения спектров do-совпадеяиа я фукнцих угловоя da-корреляции ддк реакция 24Ha(®Ll. d)2^!"^)24^

^(бц.й)38^«)32 Измерения во всех трех случаях выявили сходную картину, приведенную ниже на примере реакция

На рисунке 1а показан спектр дейтронов из этой реакция, измеренный в режиме совпадения о альфа-частицами. Спектр представляет собой суммму нескольких экспозиция, соответствущих углу регистрации дейтронов 9° и «-частиц 153-171°. На рясунхе хорошо видно, что спектр даЯтронов обладает ярко выражэнноя структурой. Видны пикя нля группы пиков, четко отделенные друг от друга. Угловые распределения а-яастяц. совпадающих с дейтронами я отвечашях распаду в основное состояние ядра были построены для всех групп пиков, наблцдакцяхся в спектрах. На рисунке 1а горизонтальными линиями над спектром дпкашпш

а

интервалы, дм которых были получены функции корреляция, проведанные на рисунка 2. Таким образом, в ядре найдены уровня или группы уровней в области анергий возбуждения 20.6 МэВ 7~. 23.8 МэВ - в+. 24.9 МэВ - 8" и 27.8 МэВ - 10+. Их альфа-кластерная природа проявляется в том. что они избирательно заселяются в реакции .аэ. распадаются с большой вероятностью в основное состояние 24Ма. функции угловой корреляции имеют полиномиальную структуру. Кроме того ¿»-кластерные состояния в 2аБ1 по сравнения с ядрами 1в0 и ^Не демонстрируют новое свойство - распад в первое возбужденное состоите. Спектр совпадении для процесса 24Мя(В1-1 .согаз1Сеог*ма(1.зВ8) показан на рисунке 16.

Найденные состояния группируются в ротационную полосу. График зависимости энергии состояния от квадрата углового момента приведен на рисунке 3. Видно, что зависимость линейная, причем, следует отметить второе важное отличив от а-кластерных состоянии в 1в0 и отсутствие сдвига между четными и

нечетными состояниями. характерного для альфа кластерных состоянии в 1В0 и

Следует также отметить ещэ одну характерную особенность полученной каргины - каждому из угловых моментов соответствует

та

целая группа уровней. в отличие а кластерных состоянии в 0 и

рл

не. гдэ подобной фрагментации не наблюдалось. Подобные шо результаты были получены для ядер 32з. ^аг. По результатам зтих измерений можно сделать следующие выводы.-

I. ¿льфа-кластерныо состояния - это явление общее для большой группы (с достаточной долей уверенности для всех) легких ядер.

2. В ядрах ^si. 32s, 36аг альфа-клалстерные состояния растеплены (фрагментированы) на несколько более узких состояния.

3. В ядрах ^si. ^s. 30Ar альфа-кластерные состояния образует ротационную полосу без сдзнга можду четными в нечетными членами полосы.

4. Однако, четные состояния шире и Фрагментируют на больнее число уровней.

Следует отметить, что подобная картина наблюдалась уже ранее для «-кластерных уровнеЯ в ядре 44Т1 в экспериментах по измерению функции возбуждения упругого рассеяния «-частиц на

Так как характерная ширина фрагментов порядка 70-100 кэВ и. следовательно, для получения подробной картины требуется разрешение в несколько раз лучше, метод угловых корреляций для* этого не годится, т.к. по многим причинам такое хорошее разрешение а нем но может быть достигнуто. Поэтому самым простым было бы исследовать явления фрагментации в упругом рассеяния альфа-частиц, чему посвящены следующие главы диссертация.

B_IE9IW8JH3B9 описана методика измерения функция возбуждения упругого рассеяния на ^si. Измерения проводилась на полуметровом изохронном циклотроне Обо Академии г. Турку (Финляндия). Для ускорения процесса измерения была разработана я использована на практике новая методика, названная "метод толстой мишени** (МТМ). Эта методика позволяет получить функцию возбуждения упругого рассеяния с малым шагом по энергии при большом шаге анергии пучка. Основные принципы МТМ взяты яз Резерфордовского обратного рассеяния (POP). Однако, в отличие от POP в МТМ по спектру частиц, рассеянных от толсто! мишеня.

определяется зависимость дифференциального сечения рассеяния от энергии частиц, т. е. функция возбуждения. Задача состоят в установлении соответствия между номером канала в спектре рассеянных частиц и энергии альфа-частицы перед рассеянном а также между числом отсчетов в канале и дифференциальным сечением рассеяния. Для нахождения этих зависимостей была написана специальная программа, моделирующая задачу методом численного интегрирования и дающая связь между выше указанными величинами.

В главе 3 также даны оценки для факторов, ппящп на разрешение метода и выбор шага по энергии пучка альфа-частиц таких, как разрешение детектора и монохроматичность пучка, положение первого возбужденного состояния в ядре мишени, энергетический страглинг. кинематическая зависимость и т.д.

В_ГЛ8§е_4 приведены результаты измерения функций возбуждения упругого рассеяния альфа-частиц на в диапазоне энергий от

12 до 18 МэВ в лабораторной системе. Получены угловые распределения, определены спины уровней ядра заселяемых в упругом рассеянии. Функция возбуждения упругого рассеяния, изморенная под 173° в л. с.. показана на рисунке 4. нижняя шкала - энергия альфа-частиц в лабораторной системе, верхняя - шсаха энергии возбуждения ядра На рисунке указаны сшош и

четности состояний, полученные из угловых распределений. Как видно из рисунка 4. в спектре возбуждений ядра прослеживается следующая закономерность: уровни с одним моментом объединены в группы, при атом величина момента растет о ростом энергии центра тяжести группы. Горизонтальными линиями отмочены положения групп уровней с соответствующим моментом найденные в корраляцшлшых екодорымовтах. Видно, что уровни о моментами

полученными в корреляционных экспериментах преобладают в указанных областях энергии возбуждения.

ИвХЭЯ-НЭВа посвящена совместному анализу данных об альфа-кластерных состояниях ядер 28S1 и 3ZS. полученных в упругом рассеянии и в корреляционных экспериментах.

Известно, что оба процесса - упругое рассеяние a-частиц"и реакции прямой передачи а-частацы приводят к избирательному заселению ядерных состояния, имеющих большие относительные и абсолютные «-частичные ширины. Причем структуры функции возбуждения Асa.а) и спектра da-совпадепиЯ из реакции AceLi.«DBMceOA. измеренного под углами вылета a-частиц, близкими х 180°. в областях, соответствующих той энергии возбуждения составного ядра, где лежат a-кдасторныэ уровни, близки друг другу даже в деталях .

На рис. s показаны функция возбуждения упругого рассеяния «-частиц на ядре и спектр da-совпадения из реакции

24MoceLi.di38si"cei)adMaOCH По оси абсцисс отложена энергия

эо

возбуждения составного ядра - si. По оси ординат -дифференциальное сечение упругого рассеяния a-частиц. Вертикальный масштаб спектра совпадения выбран произвольно.

Видно, что пикам или грушам пиков в функции возбуждения соответствуют структуры и в спектре совпадения. Ясно, что из-за худшего энергетического разрешения спектр совпадении явхяет собоя более усредненную по энергии картину чем функция возбуждения, но их близкая корреляция очевидна. Структура функции возбуждения позволяет утверждать, что каждому пику соответствует уровень составного ядра. Как было показано в главе 4 спин-четности этих уровней полученные из вида угловых

распределение совпадают данными из корреляционных экспериментов. Разумно предположить, что эти уровня дают . основной вклад к в структуры спектра совпадений . На рис. 5 не следует обращать внимания на различие в общем характере зависимости сечения от энергии для двух представленных на рисунке процессов, поскольку относительная картина заселения в реакции с°и..аэ состояний, лежащих в различных областях энергии возбуждения, зависит от энергии бомбардируыдшцх ионов в1_1.

В этих предположениях и был проведен совместный анализ результатов исследования функции возбуждения упругого рассеяния ««-частиц н реакции прямой передачи «-частиц.

В анализе использовалось несколько ело думцах соотношения.

Знание сечения в резонансе и углового момента дает возможность определить отношение парциальной »-частичной (Га) I полное <Гпадн > ширин состояния по формуле Брайта-Вигнера:

<ааЛМ1ао. -х2 (21+1 >2(Га/Гподн. >2. (I)

где х - длина волны падающей «-частицы и 3 - спин образующегося состояния.

Полные шцлшы состояния определяются из наблюдаемых ширин в функции возбуждения упругого рассеяния «частиц . которая измерена о хорошим ( 20 кэВ) з иератическим разрешением . Зная гполн и г</гполн • ,,ожно найти парциальные а-частнчные ширины

Парциальные а-частичные ширины состояния, на которые расщепляется входное состояние, связаны с шириной этого состояния Правилом сумм :

гТ - ^ (2)

ю

Отсюда определяется ширина входного состояния Г?.

Наконец, нзйлодаемая ширина всей группы состояния с одним и тем же спином (огибающая этоЯ группы)- Г - связана с так называемой "спредовоЯ" - Г - шириной соотношением:

Г - Г* ♦ г! (3)

р1 не является "шириной" в обычном понимания, а представляет собой величину, характеризующую степень связи входного состояния с состояниями компаунд-ядра. В приближения теории возмущений:

Г - (<комп|У|упр>)2р(Е.1) (4)

где <комп|У|упр> - матричный элемент связи упругого канала с уровнями компаунд-ядра я р(ЕЛ) - плотность уровней компаунд-ядра .

На основе соотношений (I) - (4) были проанализированы экспериментальные данные о системе «*24Мо.

Оценки получены для всех уровней каждой группы, вклад которых в общре сечении группы составлял не менее 10-15*. Приводить ах все слишком громоздко. Поэтому в Таблице I даны средние по каждой группе уровней величины. Поскольку разброс значений приведенных в Таблице I характеристик уровней внутри каждой группы невелик, то средние значения дают хорошее представление о свойствах исследованных уровней.

В Таблице I прежде всего следует обратить внимание на строчку для отношения пшрипа Га/ГЦй]Ю . Видно, что эта величина составляет от 0.4 до О.15. что говорит об очень высокой степени «-кластеризации этил, состояний. Такой же вывод можно сделать на основе отношений приведенных «-частичных ширин этих состояний к величине Внгнеровного предела. Эти отношения близки к единице.

Такта образом, «-частичная природа исследованных состоянии, качественно проявлявшаяся в избирательности их заселения в ■ резонансном рассеянии о-частиц а в реакции (вы,<о. подтверждается и количественным анализом их характеристик.

Таблица I

Е* , ЫэВа> "а 19 21 23 25 28

8+ 7" 8+ 9~ 10+

н*б> 8 7 7.5 8.2 9

Гс/ГПОЛН. 0.37 0.35 0.25 0.18 0,13

Га. кэВ 48 50 32 22 20

гТ. кэВ 480 250 230 70 130

2 2 в> 'а 1.20 0.7 0.8 0.2 0.4

Г . кэВ 1700 750 1100 580 2800

и37* 10 5 7 3 7

<комп|У|упр>. кэВ 17 Ю 13 10 30

а) Указанная энергия возбуждения соответствует центру группы. б> Волновое число соответствует энергии «-частиц, отвечающая энергии возбуждения, указанной в ворхнеЯ строчке. Радиус равен В"(1,гаА1Л^1,в> ферми.

в) Отношение приведенной а-частичноя ширин» к Вигнеровскому пределу. Проницаемости рассчитаны для к из п. б).

г) Число уровней в группе.

Теперь обратимся к характеристикам входных состояния. Если сравнить приведенные в Таблице I величины ьк с угловыми момэнтами этих состояния, то оказывается, что соотношение

к В хорошо выполняется для радиуса в. равного ся<мо

1/1

радиусов ядра я «-частицы, т.е. В-С1.25А +1.6) вера. Т.е. угловые моменты этих состояний отвечают касательной парциальной волне. Таким образом, те особенности, которые мы наблюдаем я в функциях возбуждения я в спектрах совпадений из реакции е°1л,<ю являются отражением процессов, протекающих на поверхности ядра.

Далее, если мы рассмотрим график зависимости энергии возбуждения входных состояний от величины то окажется,

что этот график представляет собой прямую линяю . Т.е. разница вэнергиях этих состояний соответствует разнице кинетических энергий вращательного движения с различными угловыми моментами:

где и ■ - приведенная масса системы о-частица плюс

ш «м ядро-мишень.

Наконец, если оценить экспериментальную величину момента инерции с - которую дает наклон прямой на графике зависимости Е* от .Ш+1) я сравнять ее с вычисленной для В-(1.25А1/3*1.В) верки, то я здесь получим для системы а+24Мд

2 .Ж

хорошее согласив: экспериментальное значение а« ■ 15.0 10 г. см2 вычисленное а. О Ю-25 г. см2. Т. е. оказывается, что твердотельный момент инерции системы из касающихся друг друга а-частицы и ядра 24Ма согласуется с наблюдаемыми характеристиками ротационной полосы в 2а£1.

Аналогичные результаты получены я для системы сн-2^. что позволяет сформулировать некие общие закономерности взаимодействия а-частицы с ядрами «-¿-оболочки.

Взаимодействие а-частицы о ядром приводят к образованию

входных состояний, обязанных своим происхождением одной

касательной парциальной волна с JJ <J+I)- к В. Эти состояния формируют ротационную полосу. Энергия возбуждения этих состояния такова, что они дожат в области, где плотность уровней составного ядра уже достаточно велика. Взаимодействие входных состояний с уровнями компаунд-ядра приводит к фрагментации широкого состояния на несколько более узких уровней. Эта Фрагментация идет по состояниям с ярко выраженной а-кластерной структурой, т. о. по состояниям с большой приведенной а-частичноа шириной.

В заключении едэ раз следует отметить, предположение о существовании во всех легких ядрах квазимолекулярных «-кластерных ротационных полос, высказанное около 10 дет назад на основе экспериментальных данных только о ядре 44Ti. получает сейчас более строгое обоснование.

Основные результаты диссертации

\

I. Измерены функции угловой ^»-корреляций в спектры da-совпаданий дхя реакция

24Hfl(6Li.<i)28si,l(o)24Ha

в ядрах 2fiSl.32S a ZBtc обнаружены группы a-кластерных состояний в ядрах ^i.3^ и 38Аг а определены их квантовые характеристики а определены следующие закономерности в свойствах:

а) В ядрах ^si. ^s. ^аг альфа-кластерные состояния расщеплены (фрагнэнтарованы) на несколько более узких состояний:

б) В ядрах 30аг альфа-кластерные состояния образуют

ротационную полосу без сдвига между четными и нечетными членами полосы:

в) Однако, четные состояния шире и фрагментируют на большее число уровней.

2. Разработана методика измерения функции возбуждения упругого рассеяния на толстой мишени и измерена фунющя возбуждения упругого рассеяния я-частиц на 2аБ1 в диапазоне энергии от 12 до 19 МэВ в л. с. с шагом в кэВ и разрешением лучше 30 кэВ под 40 углами в задней полусфере.. Получены углом.» распределения и определены квантовые характеристики большинства уровней. Показано, что в упругом рассеянии и в реакции прямой передачи а-частицы для определенного интервала энергия возбуждения заселяются состояния с одним и тем же моментом.

3. Проведен совместный анализ данных взятых из корреляционных экспериментов и экспериментов по измеронию функций возбуждения упругого рассеяния а-частиц для систем а+24Ма и а+Э!2®. Показано, что заимодеяствие а-частицы с ядром приводит к образованию входных состояний, обязанных своим происхождением одной касательной парциальной волне с 3 * кВ. Эти состояния формируют ротационную полосу. Взаимодействие входных состояния с уровнями компаунд-ядра приводит к фрагментации широкого состояния на несколько более узких уровяея.

4. Дана оценка величины матричного адомента <комп|У|упр> связн упругого канала с уровнями компаунд-ядра. Для систем а+24Ио и а+З!2® его величина колеблется от 10 до 30 кэВ.

ю

§

3 юо

''Шшы:

15 16 17 18

Расунох 4. фукИЦИЯ ВОЗбуИДОНИЯ ^Ка.а), изморенная под углем 173° в л. о. Горизонтальные линиями в ворхноя части рисунка обозначены области энергия возбуждения. для которых измерены функции угловой ао-корреляции в реакции передача

2а31Сви.дЭ323НСсО*

>^1. и определены угловое моменты, указанные на рисунка. Ниже на рисунке указаны моменты получение из угловых распределения упругого рассеяния.

о I

Рисунок 5. Верхняя гистограмма г)£»-совяапаяэязя аз

МдС и . сО С оО Мд

гаектр реакции из-

а

моренный при энергиз ы 20 МзВ. Угол регистрации дейтронов 3°. а-частиц 171°. Ниже -фухнция возбуждения Мд(".а). измеренная под углом 179° в л. с. Девая шкала по оси ординат (м&'стер. ) дана для функции возбуждения. Правая - для спектра совпадений. Горизонтальными линиями в верхней часта расунка обозначены участка спектра совпадения, для которья измерены функции угловой корреляции и определены угловые моменты, указанные на рисунке.

1 г

Основные» результаты диссертации опубликованы в следующих работах:

1. Артомов К. П.. Голопкпа М.С,, Гол^'йорг В. 3.. Духанов В. И.. Мазуров И. Б.. Панкратов В. В. Парамонов В. В. Рудаков В. П.. Сориков И. Н.. Соловьев В. А.. Тимофеев В. А. «-кластерная структура ядра ^l.- Ядерная Оизика. 1230. т. 51. стр 1220-1228

2. Артемов К. П.. Вольски Р.. Головков М. С.. Гольдборг В. 3.. Д.ьнелян Л. С.. Мзда я М.. Панкратов В. В. Рудаков В II.. Сериков И. Н.. Тимофеев В. А.. Шкидор Я. «-кластерная структура ядра S2S. -Ядорнэя Сазикл. IS9I. т. 54. стр 1185-1121

3. Артемов К. П.. Головков М. С.. Панкратов В. В. Рудаков В. П.. О некоторых общие закономерностях проявления а-шястерноа структуры возбужденных состоянии легких ядер,- Ядерная Физика. 1202. Т.55. стр 530-5SB

4. Артемов К. П.. Бреннер М.. Головков Ы. С.. Гольдберг В. 3.. Kojlimsh К. -М. . Леннрот Е.. Каннгорд П.. Панкратов В. В.. Рудаков В.П.. Функция возбуждения упругого рассеяния а-частиц на 28S1 а а-кластерная структура ядра 32S.~ Ядерная Физика. 1232. т. 55. стр км-ьаз

5.P.Manngard. H.Brenner. К.-Н. Kellman. Т. Lonnroth. И. Hygard. V. Z. Goldberg. Н. S. Golovkov. V. V. Pankratov and V. P. Eudakov. Hlgli-Eesolutlon Study of a+2®si Elastic Scattering with а Cyclotron. Fragmented ¿»-Cluster states? Proc. of the Int. Confer. "Clustering Phenomena in Atoms and Nuclei.". Turku

Finnland 1991

6. P. Hanngard. - H.Brenner. К.-M.Kellman. T.Lonnroth.

K P Artemov. У Z. GoldUîra. M S GÓluvVcov. V. V. Pnnkrat ov and У. P. ÜJdakov. Excitation Function oT a-i'%1 Elast.lc УсаИкПпа. Thick Tarnet TedinUjue. Noel. Instr and Muth. vol. . 1 !Ш . pp.