Бездиссоциативное расселение двухатомных молекулярных ионов на атомах поверхности кристаллов тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

ТПИШСКДО ГССУДАРСТВЕ1ПП-1 7;ПШЕРС1!ТЕТ ш.И.ДЕАВШШЯИ

На правах рукописи ЮТЖАШК'ЛИ Вата Нодарнеиич

7ДК 537.

ЕШШ5Ц11ШШ0Е РАССШШЕ ДВУШШШХ ШЛЕЮТЯРШК ИОНОВ 11А АТ0!.Ш: ПОВЕРХНОСТИ КРИСТАЛЛОВ

01.0-1.02 - Теоретическая физика

Авто реферат диссертации'па соисканио ученой степени кандидата «ляшго-матенатичоекпх пауте

ТЕУШСП - 1991

Работа выполнена в Институте атомной энергии им.И.Б.Курчатова в г.Москве и Тбилисском государственном университете 1№. й.джавахиишили.

Научные руководители: доктор физико-катекатичаских наул

Официальные оппоненты: доктор физико-математических нау.:

Ведущая организация: ¿шстигут физию; /Л Республики Грузия,

г. Тбилиси

Защита диссертации состоится" декнОря I г _

часов на заседании специализированного совета А uo7.0J.C- по присуждений учёноЛ огепели кандидата .¡лэико-штел'атичесиих наук по специальности 01.04.02 - теоретическая йизика, в Тбилисском государстаёниом университете.

С диссертаций"; южно ознакомиться в библиотеке ункн-зрсн-

тета.

Авторг^ераг разослан " 3 " ^{¿¡Л^^ 1 ТЯ£1 года.

секретарь,^о.:тор с.т.

профессор ' Мц А-едал:>;•..-;:

О.Б.С^СОВ

доктор ц'изи ат е ;/ат1; ч ее Ш! х наух

ПА.ТАРАЯ А.Д.

кандидат физико-математических наук СИ1РТЛАДЗВ В. С.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность теш тихоертаппп. В поело анео время большое внимание уделяется исследованию процессов, происходящих при бомбардировке, твердо го тела быстрыми заряхентащ частицами. Актуальность таких доследований обусловлена гаг, что полученные результаты широко используются для анализа состава и структуры взщества, пля-ввяснеаия характера .взаишлв-Фгвая частлц. Основ-та источником информации при этом является результаты, каоа*>-цяеея энергетических и углови;; спектров рассеянных и распилеп--пгх частиц и их зарядового состава.

Возне лость использования процесса распадения поверхности зонным пучком пги скользящем падении используется для опредадс-иш химического состава поверхностного слоя.

"зучепао процессов взашюдейотвпя налетающих частиц о поверхностью применяется такко для изменения свойств поверхности [упрочнение, противокоррозионнаяустойчивость и тому подобное).

На использовании зарягегшнх частиц, взаимодействующих о юверхностыо материалов, основано развитпе плазменной и ио/шо-»лектронкой технолога!', Это особенно ыатло, поскольку е настоя-це'> врег,:я в■ космической технологии ппроко применяются полупро-зоднлковие и диэлектрические кристаллы, которые должны устойчд-зо работать.длительное время в зоне действия ионизирующего 1злучепяя.

Метод цонноЛ бомбардировки кристаллов применяется такие прп. ¡озданаи уникаш; элементов микроэлектроника.и лнтегральнкс при сянтезярованил номх веи'зств.

-л -

В связи с вышесказанным в последние три десятилетия весьма интенсивно проводились экспериментальные и теоретические исследования процессов отраяеияя заряяенных частиц от поверхности вещества.

11ет.ь;о настоящей тйоти являлось дальнеГаее теоретическое исследование процесса рассеяния шлекуляриш: попои без диссоциации на а тогах поверхности твердого тела на гшге угли и вменение возможности применения модели двухкратного рассеяния для интерпретации результатов экспериментальных исследований. В частности: • '■ .

1. Определение вероятности двухкратного рассеяния гомо-ядерных моле1уляриых ионов на атомах поверхности твердого тела без диссоциации в случаях:

а) вся опертая относительного движения атоглса молекулярного иона переходит ео вращение;

б) часть энергия относительного движения атомов шлекуляр-ного иона переходит во вращение, а часть - в колебательное два-яоние.

2. Установление, как меняется угол межпу осью молекулярного иоза и нг.празьезг.ем движения при бездиссоциатиЕНОм рассеянии молекулярных попов, когда учитывается движение атома отдачи.

3. Рассмотрение тоге, -пая' глияет кходтовокеханкчёскпЗ эффект (преодоление 'Чт,ентробе:.шого барьера") не процесс регистрации ^одекряр-авс ионов, рассеянных после взеакодействяя с атог,я-ш ¡каяеав. Выведение 'ордулы той относительной энергии, которуз ЕОйаея получить поп в процессе столкновения;- чтобы ион диссоциировал за то вреля, которое пугчо, чтоби долететь до детектора.

4. Проведение расчетов по. ¡(вдучедаск'фо^ула!'' гля перодт-зоозге!': рассеяния без диссоциации 2ля кэякрзгного ¿-.учая л срал-

нонио получениях результатов с имеющаяся в литературе эксперл-ментальнши данными.

Научная новизна л практическая ценность работ;'.

I. Получена формула вероятности нераспаца молекулярного иона при двухкратном рассеянии, когда вся приобретенная энергия относительного движения атомов иона переходит во вращение. В отличие от [1], в формуле разложения относительной скорости атомов молекулярного иона по углу ^ меяду осью нона и направлением его двияения (по соображениям симметрии) отсутствует квадрат '.«••П член. То есть для избежания "бесконечности" вероятности ( Р -- I) нераспада ионов [2] кроме линейного члена присутствует только ¡."убическин член.

'2. Показано, что если учитывается возможность перехода части относительной энергии в колебательные уровни молекулярного иона, то в формуло разложения относительной скорости атомов молекулярного лона по ^ , кроне лилейного члена пая устранения "бесконечности" вероятности, следует оставить квадратнгчгЛ член, л тогда учет кубического члена является лшмлм.

3. Показано, что рассеяние го .да- и гетероатокнш: молекулярных ионов на атоме поверхности, когда относительная энергия зтоюэв молекулярного дона равна нулю, происходит при разакх значениях угла ^ ; величин« этих углов разяне в зависимости

)Т того, учитывается дин пет дв.таеняе атома отдачи; г. частности, щя гетероэтомякх молекулярпнх ионов существенно, какой: из атомов - легки'! или тякелтг" - рассеивается первш. '

4. В зависимости от того, какая доля относительной энергии 'больше энергии диосоцвациь) атошв молекулярного иона переходит » ирещепие, время диссоциации этого иона разное. Ь'о^ет окапать-

- с -

ся, что время ¡шссовдации больше времени пролета вона по доток-тора, я тогда регистрируется нодиссоцииронанннП молекулярннИ ион. Получена формула той относительной энергия, которую должен получить молекулярный .ион..в процессе столкновения, чтобы он диссоциировал за то время, которое нужно, чтоби долететь до детектора, и которая определяется ш эксперимента. Получена такие формула тоП минимальной относительной энергия, которую должен получить молекулярный ион, 'чтоби диссоциировал мгнсве&но. , •

На защиту выносится:

1) поправки н теории Парилиса-Битенского;

2) учет колебательного движения атомов молекулярного яош

3> учет конечного размера ркна детектора; -

4) учет квантовомехэнического эффекта при сравнении тоор] с экспериментом;

5) зависимость угла между осью гетероатошого иона и направлением двидения от разниц» масс атомов юна при учете овит пая втома отдачи.

Апробагтля работы. ОсноЕИне результаты диссертации бичи доложены я обсуждена на ХУЛ {1991 г., г.Брисбен, Австралия) международной конференции по физике электронных я атомних стол »аовениП Х1СРЕАС), XI Всесоюзной конференции по физике электрон ннх и атог.:я'!У. столкновений (1991 г., Чебоксары, П БКЭАС) и иг 1 Всеоотаиой научной конференции по теории атомов и атошга еле: роц (1908 г., Тбилиси). ¿ :

..■•'■ -Дк&ШШШй« Ло результатам пяссортацил опубликовано вое

■'.,--. ■;■ '""-'у'';'

Г |?Ол"?Г",г чипе с р'1 ацч;;. ¿.дссеулл:/;: сосрэ::т ¿¿¡зпсрля.

трех глав, выводов, заточения и списка литературы из наи-

менований. Она изложена па стр. машинописного гекста, включая 35 рисунков л 2 таблиц.

КРАТКОЕ СОДЕКШНЕ РАБОТЫ

Бо введении дано обоснование выбора теш диссертационной работы, сформулированы решение в ней задачи, изложены основные результаты.

Первая глава посвяхена вопросу о двухкратном рассеянии молекулярного иона без диссоциации. Рассмотрены два случая:

I) Вся приобретенная энергия относительного движения атомов ¡-.шекулярного иона переходит во вращение (жесткий молекулярный ион),

В [1]дааа формула вероятности нераспада молекулярного иона, при выводе которой в разложении относительной скорости атомов иона по ( - угол иехту осью яопа и направлением его движения) по сообраяенлям симметрия доляен отсутствовать квадратичный. член (что подтверждается более точным выводом формулы). Учитывая члены внсаюго порядка, е этом разложении получена следующая формула вероятности нераспада молекулярного иона:

о

. % ■

Р^Г(гг^-^ггС^ТЧ <»

о

где "

г _ уПУ

1'< £

Ш1Ш

.. ?< Я

гп - гасса а'А'ома иона, V - скорость молекулярного нона,

- угол рассеяния на первом атоме, поверхности с прицелы«»

параметром > Э(ра) - угол рассеяния на втором атоме с ири-

пелъпт параметром р Я- - расстояние мееду атокаии моле-

куляряого иона, , - р'аосгояаие мезду .атомаш поверхности.

Яро нелепо гра£ с е исследование того телесного угла, в

преяаяах которого мо~эт • вр аться ось молекулярного иона, чтобы

он не диссоциировал. Получено, что этот угол приближенно ра&-

1 '

яяетоя ичо-ади эллипса.

2) Чаек относительной энергия атомов молекулярного иона переводят з 'колебательное дквхение,

Оказалось, что раало-леияе скорости колебания по чр начинается с квадратичного члена. Поэтому в разложении врардагейьао.! скорости по, чр молио ограничиться лшейнш членом. Формула вероятности нераспада имеет олецу^рЗ вид:

о

г л

то и Ь-г дгтется С'ормулам] (2) и (3), а

Решение интегралоо (I) и (5) дает возможность падисать при&ппошю:

р=,чН°Га° (7)

где ^ = , а - корень подшггогршшшх вграхений

(I) и (5).

Полученное аналитическое выражение используется на конкретном примере для случая рассеяния Л4 на поверхности меди Си с потенциалом взаимодействия Томаса-Ферми-Зярсова:

||= ОМ

+ г1

где - заряд атома молекулярного иона, - заряд атома

мишени. '

Графики, построенные для обоих случаев по формуле (7) (¡. =¡0.1,2), имеют "горб", который уменьшается при усреднении вероятности нераспада на +2° (учитывая ширину окна детектора).

Во второй главе диссертации изучен вопрос о недиссоцлацин гомоа'юг.инж и гетероат^лпсс молекулярных ионов при однократном рассеянии на малие угли пои киловольтных энергиях, с учетом дшшшя атома ьслени с {.агсоа М.

Устанавливается, чеку равняется угол между осью

молекулярного иоаа ,и напряжением движения, при котором ион не'

шг)к р

40 •

-ю -

%2 I

8

Ю

12 й *6 18 9° Рис. I, График вероятности чэраспада к:олекуляр;:ого кона

при рассеянии поверхность») кристалла геди.

д - построении.". по' '.{оркуле ( 7) с воши« (I)

• - усреднении": на углову» ¿крику дете;{гора * 2°

Рис. 2. График вероятности нераспада молекулярного иона мота поверхностью кристалла кеда с учётом вращательного и колеОательногс возбуждения ионов;

* - построенный по (Тюрмуле (7) с помощь» (5) "

• - усредиьнныЛ на угловую ширину детектор" 42

приобретает вращение. Для гошатог/цого мол велярного иона, если не учитывать движение атош мишени, етот угол равняется нулю, а для гетероатомного иона:

где я - прлцальяые параметры легкого "а" :: тяже-

лого "в" атомов лона соответственно, © - угол рассеяния, К - расстояние мезду атомами молекулярного попа.

При учете движения атома .пля тсоатомного молекулярного иона угол ^ приникает следуэдее течение:

где т - масса атома нона, а для гетероатомного молекулярного иона имеет значение,тягкели"; или логш'П атом летит перв'-м. В зависимости от этого угол между ось» нолскулярпого иона направлением его движения меняется по-раз::о;.у.

Когда порви.1 летит легкий атом с г-гссо": • ГПд- , то г:тот угол принимает следу:'л,ее значение:

м

где (Л - масса ато;.?. отдачи.

А в случае, .когда первн.; лет"»? тт-^г"; атом с масс'" (У)£

то ■•■:.■

гг>1 /Л

Получена гопкула вероятности нераспада гетероатомного мо-•.екуляркого попа при однократном рассеянии:

р. 1

ГПсц+ ГЛй

Пая,

+ |Т>4

ЭА

(к

пе ГОа , Ёа'.е^). Л. л ГГ>4 , Е« Р| - шсса,

портал, угол ргссеяиня и прицельннГ: параметр атомов молекуляр-пго иона соответственно.

В третье"- глава рассмотрен вопрос о регистрация расъеянння зстяц. Бгло изучено влияние квантовоиоханического эффекта . чреодолепие "центробежного барьера") «а регистрацию ионов. По-:запо, что е зависимости от того, катая поля относительной •' торгпя атомов голстулярлого лона лереяеадгс вовращегше, время рохо?.пеивл лог.о?! "центробежного заарьвра* разное, то есть разное время циссоцчацлл. Мо^ет бггь так, что время прохождения 1емтробе™ного барьера" окаяется болше, чем время пролета от шепи но-детектора. Молекулярный ион не успеет диссоциировать регистрируется педксссцг.ировашшЗ голекулярный ион.

Получено вграгеппе то:": ниинмальнои энергия относительного тюякя ато:.;о^ ;юяя, которую должен получать шлекулярякй ион« процессе стагх-.ов&нпя, чтоб!' он диссоциировал мгяоаепяо:

к -и

пЧ гМ^АЗ)) ЦТ

г/л (5)

(ю)

К= Еотн- ' (и)

Йо > - равновесное расстояние между атомами иона, - пр) веденная шсса, и> - частота колебания, Е^с. - энергия ди' , социации иона, Еогц. - относитапьная энергия атомов молекулярного иона, меняется от 0 до I. .

Бее величины, входящие в (10), .для конкретного молекуляр гюго иона известны (то есть известно значение П ). В завис, моста от того, какая доля относительной энергии переходит во вращение (меняя от 0 до I), из (9) находим значение К ; После этого из (II) вычисляем минимальную энергии, необходиму для мгновенного' распада молекулярного иона

; Для молекулярного иона Уь : (учитывая, что при малых уг лах рассеяния-почти вся энергия относительного движения перех дат.во вращение, то есть^ =1), получено, чтоЕ01(ь->">)=0,339 а. . . Получена такзе формула той относительной энергии атомов колакулнрксго иона, которуд должен получить ион, чтобы он дис циироваь. га то время (определяищееся из эксперимента), которо Унуапо,\ чтоба полегэть до детектора:

где 7 - время пролета от имени до детектора, Д - призэ-д он пая масса значенае эффективного потенциала молеку-

лярного иона в максимуме, Ч^б™*^ яЧр^1!4'™- значения второй производного по й ■ (• .Я - расстояние мезду атомами молену-лярного лона) элективного потенциала в точках максимума а ним- , мума соответственно.

Для & получим, что яоя успеет диссоциироваться са время ~ 10"^ сек, если он получит энергия ?» 0,332 а.о.

вызола', ^;

I. В работе в рамках мод&чл двухкратного рассеяния .юлекулярного иона на атомах поверхности кристалла зависимость . зероятноста рассеяния иона без диссоциации Р от cyi.-v.apno-"о угла рассеяния 0о шее! особенность - в определенной облд-!тя углов рассеяния вероятность становится "бесконечной" (то ;сть рассеянле происходит без диссоциация). Такой результат ¡ротиворечлт результата:.! эксперимента, согласно которым завсса-.-¡ость имеет кепрергако падагощгё характер. ' '

Б паогоэдеГ; работа при определения вероятности Р г разорении отлооптельяоЗ скорости ато;.:ов «олсаулярного ион?, по глу у осьзз сояа и аалравзеакш его дыпенея учтапк.

лонк ¿олес п'сотго порядка, в рэсулгтатб чего указапяия"бпо-очоч.чссть" устраняется. Спнакэ,' в ото" области угдоя рассоягдч.

в отличав от экспериментальных результатов, гшблппастся особенность в ваде "горбика" (вторая производная Функции Г^Ф») меняет знак).

2. В работе рассмотрены возможные случаи рассеяния молекулярного иона на атомах поверхности:

а) вся приобретенная энергия относительного движения атомов молекулярного иона переходит во вращательные степени свободы иона;

б) часть этой относительной энергии перехоцит в колебательные степени свободы дона.

Получено, что в обоих вышеуказанных случаях рбкцп"; характер зависимости вероятности рассеяния молекулярного иона боз диссоциации от угла рассеяния.одинаков, и указанная особенность в виде "горбика" наблюдается для одной и той же области углов рассеяния.

3. Показано, что между случаями, когда энергия относительного движения атомов молекулярного иона передается только'вращательным 'степеням, свободы иона и когда она передается и вращательным, и колебательны,! степеням свободы, имеется следующее различие:

а) Когда вся приобретенная энергия относительного движения атомов молекулярного'иона переходит только во'вращение, в разложения относительной скорости по углу ^ манду ось» иона я направлением его движения должны присутствовать только члены нечетного порядка по ^ (то ость ^ и ), е отличие от результатов работы П ] .

... б) Когда часть приобретенной энергии относят елыюго движения переходит в колебательное движение, то в разложении относя-

тельной скорости вращения по ^ шшю'ограничиться членом, первого порядка, а разложение относитачьнсД скорости колебания по ^р начинается с члена второго порязка (то есть у* ), Поэтому корректнее в первую очередь учитшзагь колоба таимую степень сгобопн, а не поправку по углу ^ к адзахдоеаыюй степени свободы молекулярного иона.

4. Усредняя вероятность нераслада мэлекулиита: яокоь. на +2° (то есть учятнвая ширину окна детектора) в случае, когда вся пглюбрвтенная энергия относительного цютоэпня зтть юивцу-лярного иона переходит во вращение,' "гороик" на грау'шке вдроа?-нооти'уменьшается. А в случае, когда часть этой энергия переходит в колебательное двшение, "горбик" при уоредкеяии ира.(тач6сь

; I •

кп исчезает, хотя он вое же эаметен по срава'ци® о экопврлиен-тачышгш результатами.

' 5. Показано, что рассеяние молекулярные ионов с учетом движения атома отдач!! эквивалентно случаю, когда колекуздрикй ион рассеивается без учета движения атома отдачи, по при друта.. значении угла иезду осью нона и напрягленяэи его дрц-адня. В случае гетероатошпх молекулярянх йпнов герояупость рассеяния без диссоциации зависят от последоЕ.п?о.;х>'\остч стойкпогеякя с ато!.о].! поверхности. В зависимости о-г того, гля лени!?

атом попа ряссечжстся перьты, утя пегпу ось.-, иона .ч плем его чвпчения гоняется по-разиог-у.

В.-рш определения пачпого тя^зе^га атп/арчг:::' " г о л, получении:: п^д диссоциации шнекуоддегл аоцок, надо у пост?, кваптопй гЛ};ект (преодолевг;с ~

ним .'юпсг.'О . Л ззвпеишети от того, гг.долп ■:.Г.

оперт".'.;; атог/оз ■-■ол-г-^лярного ¡-.она ( Е. ' г* Е»ус. ) ' ;. >

вращоние, время прохондения "центрэбезного барьера" разное, то есть время диссоциация разное. Соответственно, в зависимости от расстояния мекцу мишенью и детектором может оказаться, что не " все молекулярные ионы успеют диссоциировать, и поэтому регистрируется часть атомарных ионов, образованных в процессе диссоциации вдолекуляряга ионов.

: . ■■■■'•,,' .'ЗАКЛЮЧЕНИЕ

I, В рамках модели двухкратного рассеяния молекулярного иона на атомах поверхности кристаллов следует учесть возможность передачи энергии относительного движения атомов иона как вращательным, так. я колебательным степеням свободн. При учете этого обстоятельства расчетные значения вероятности рассеяния молекулярного иона без диссоциации лучше согласуются с экспе-:1 рикентальндаи результатами, чем в случае, когда вся энергия /относительного движения переходит во вращательные степени свобо , ды. Однако, в отличие от эксперимента, на теоретической кривой > ^зависимости указанной вероятности от угла рассеяния, в онрэдэ-Тленной области углов рассеяния наблюдается "горбик", что, по-ви дямому, .связано с тем,.что в расчетах не учитывается взаимодей-Д ствае молекулярного иона с атомами поверхности соседних цепочек /с' ; ■ : -, Надо отметить, что в работе [I] проведено, численное реие-рнде-лл^еренциальных. уравнений движения молекулы при её столкно рвения о, дискретной поверхностной цепочно!'! атомов. Полученные '.'.'впачоиия вероятности рассеяния молекулярного иона без дя

7 еоциац.ая' на поверхность меди (учитывается пять атомов цепочки) Ггороцо'^со^па^ах^ -даннкыи.

2. При исслепоЕании поверхности кристаллов метопом её бомбардировки пучком молекулярных ионов результаты исследования процессов возбуждения н ионизации следует дополнить результатами боздиссоциативного рассеяния молокулярних ионов.

3. При обсуждении экспериментальна паннюс по исследованию рассеяния молекулярных ионов на атомах поверхности следует Зачесть, что э^ективность регистрации продуктов диссоциации зависит от условий эксперимента, в частности, от расстояния мет.яу мигаонь-э и детектором.

ОСНОНШЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИИ 01ЕПЮШК0ВАШ В СЛЕДУЩК РАБОТАХ: .'. ■

1. Кирикашвили В.Г1., Фирсов О.Б. Вопрос о регистрация рассеянных молекулярша ионов. Тезисн цоклапов Всесошного семинара по теории атомов и атомнкх спектров. - Тбилиси, 1988, с.21.

2. Кикиани Б.И., Кирикашвили 13.Н., Фирсов О.Б. О рассеянии молекулярных ионов на атомах на малне угли. Тезисн докладов Всесоюзного семинара по теории атомов и атомных спектров. -Тбилиси, 1988, с.:?2.

3. КирикашЕилг, В.Н., Тирсов О.Б. О регистрации рассеянних молекулярных ионов. ЖТФ, 1989, т.59, Bwn.II, с.185-183.

4. Кириказ1вилп В.Н., Фирсов О.Б. Рассэяниз бистркх молекулярных г,о;юв поверхпостьи твердого та^а без диссоциация. ЕГЗ,

. 1951, т.61, л;п.З, С.Г34-12В. •'■//.' ., -г.;'

5. Кирпка:шил1! З.Ц.,. 5кроов О.т., Хакиаяя Б.Я. Колебательное возбуждение тлекулярпнх.• сояов при расселяли аа поверхности ,

■ твердого тола. Тозясв г.окдалов П Всесоюзно;'? конференции по ' ¡.Тпзлке элскт.-.ог.г'х ¡. а'тдак столкногог,;:4. - Чебоксар!?, 1001,

6. Кикиани Б.И., Кирикатвили ВЛГ., Фирсов О.Б. О рассеянии гетеро-ядеряых молекулярных ионов на атоме поверхности с учетом движения атома отдачи // Письма в ПТФ, 1990, т.16, вып.23,с.46-49.

7. Кирикатвили В.Н., Фирсов О.Б. Учет колебат&чьного движения атомов молекулярного иои'а при рассеянии без диссоциации на малые углы // ГТФ, 1991, т.62, .вып. 12.

8. KiKiftni ß.D-, KiaiK«5bvi'ßi VN., Firso^O-ß- 5caHetmg oj-sujijt mo^fecaCat ions ¿^j .sulfate- atom", u;i№oat ol»isoda*lon//Aßshacis oj KVH XPjEkl. [ViiiiW. Aushaßia. <391 P. №.

ЛИТЕРАТУРА

1. БитенскиЗ K.C., Парилпс S.C. Рассеяние быстрых молекул без диссоциации поверхностно твердого тела. - Поворхмостъ, 1985,

2, с.25-37.

2. ßafiüsboyfl ZbJonov АЛ( Finov ОН, Gaxin ьЬ 1а/у MasKiievfti Е.5., ЛЬ&ЖДПОУ ^ ^ ^¿cfionu^ efjech

/'о tfte- ге^есИоп ej mü^^fc'at /on.s (vili ¿.n^t^'^s oj fe»s> oj üeV \tfin ¿uxjoti-// ¿Waffen

E&th. ЫЪ. VA 7?. Ptf 67-77-

aa'iojjöjüiv aja) боыяоь со

rjjei9'>)j5n orjSgôab tfodi'yjj .

poü.Jünocinoü cJJ^JÖJ j-inbeiùçijdnb SjpJJntnü o<sr>9^ô5o

(ЮороОп - ¡99117.

Печатных л. 1,23 Учёгно-издаг. л. О, Kl" Бесплатно Заказ Тира» 100 .