Динамические явления в мессбауэровской спектроскопии систем различной размерности и проводимости тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.10 ВАК РФ

ОРДЕНА ДРУЖБЫ НАРОДОВ АКАДЕМИЯ НАУК АЗЕРБАЙДЖАНСКОЙ ССР ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ИНСТИТУТ ФИЗИКИ

На правах рукописи

МИРЗАБАБАЕВ РАУФ МАМЕДАЛИ оглы

УДК 537.638.2:539.1.08:548.1

ДИНАМИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ В МЕССБАУЭРОВСКОЙ СПЕКТРОСКОПИИ СИСТЕМ РАЗЛИЧНОЙ РАЗМЕРНОСТИ И ПРОВОДИМОСТИ

01.04.10 — Физика полупроводников и диэлектриков

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Работа выполнена в Азербайджанском инженерно-строительном институте.

Официальные оппоненты:

Доктор физико-математических наук, профессор Беляков В. А.

Доктор физико-математических наук Иолин Е. М.

Член-корреспондент АН Азерб. ССР, доктор физико-математических наук, профессор Сеидов Ю. М.

Ведущая организация: Всесоюзный научно-исследовательский институт физико-технических и радиотехнических измерений.

Защита состоится « » 1990 года

в часов на заседании специализированного Совета

Д—004.04.01 по защите диссертаций на соискание ученой степени доктора физико-математических наук при Институте физики Академии наук Азербайджанской ССР.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института физики Азерб. ССР (370143, Азерб. ССР, г. Баку, проспект Нариманова, 33).

Автореферат разослан « » 1990 г.

Ученый секретарь ~ '

специализированного совета 1

доктор физико-математических наук (

профессор АЛИЕВ С. А.

ОЩАЯ ХАРАхСГЕРИОТИКЛ РЛШШ

Актуальность теми, эффект Ыессбауэрр является важным методом исследования свойств полупроводников и диэлектриков. Б немалой степени это связано с возможность» изучения динамических эффектов в различных гас проявлениях. В большинстве своем работы, связанные с использованием мессОауэровской спектроскопии, проводятся по традиционной схеме, которая отображает слсживиуюсл методологии проведения экспериментов по ядерному гамма резонан- , су. имеется в виду обычная геометри пропускания резонансных гамма лучей, включающая в себя четыре основных элемента: источник о нерасщепленной линией, поглотитель, являют йся объектом исследования, систему движения источника относительно поглотителя и детектор. Окипергоенты такого рода, как правило, не трудоемки, а интерпретация результатов может быть проведена в рамках хорошо разработанных моделей и теорий.

В геометрии пропускания в детектор попадают в основном кванты, не участвующие в резонансном взаимодействии с ядрами исследуемого вещества. Напротив, продукты распада возбуяденных ядер, которые непосредственно несут в себе информацию об условиях резонансного захвата и испускания, в целом не регистрируются. Поэтому традиционные метода использования эффекта Мессбауэра в принципе не могут охватить всех его потенциальных возможностей.

Очевидно, что дальнейшее развитие массбауэровских исследований полупроводников и диэлектриков должно базироваться на прогрессе в методологии эффекта. Наблюдение новых проявлений ядерного гамма резонанса дает возможность по новому взглянуть на многие известные ранее явления. Это в свою оче^эдь способ-. отвует расширению фронта исследований и тем самым выходу преемственным образом на новые рубежи проблем в связи с возросшими возможностями эксперимента. Все это в совокупности стшулирует дальнейший поиск новых сфар приложения эффекта Мессбауэра т целью изучения динамических явлений в твердых телах.

Цеяьи диссертационной работы было выявление я исследован~е новцх методов использования эффекта Мессбауэра для и&^чеяия динамических явлений в кристаллах, обусловленных когерентным взаимодействием резонансного гаша излучения ; регулярной

решеткой и переходом спиновых систем с размерностью 1Р , 2 Л и 3 5 в критическую ооласть.

Научная новизна работы состоит э том, что наблюдались новые проявления.ядерного гамма-резонанса в кристаллах. Исследовались 'свойства некоторых полупроводниковых и диэлектрических материалов и при этом впервые бил осуществлен рад опытов. Наблюдались чисто ядерная дифракция мессбауэровекого излучения, обусловленная сверхтонким ювадруполъшм взаимодействием, азимутальная зависимость кнтеясивш. .ти дифракции, чисто ядерная дифракция в гэометри Лауэ, новое проявление динамической дифракции ыессбауэровского излучения в совершенном кристалле,

разработана технология и получен крупный монокристалл нит-ропруссвда натрш^из небольшого количества комплекса, обогащенного по изотопу ^е . сконструирован резонансный детектор мес-сСауэровского излучения с ультратонкии конвертором. Задействованы одновременно два канала регистрации гамма излучения в одном детекторе. Пр. лодидксь мессбаузровские измерения одновременно в двух геометриях с регистрацией различных продуктов распада возбужденных ядер.

Обнаружено, что в критической области мессбаузровские спектры, измеренные в различных геометриях, отличаются друг от друга по форме и шарике линий, что приводит к несовпадению регистрируемых температур кюри. Показано, что в силу особенностей маг- • нитной структуры пленки сплавов ЛЛ/ё переходят в квазидвумерноэ магнитное состояние ~ри толщинах в несколько тысяч ангстрем, что значительно больше, чем у упорядоченных магнетиков, Биявлено.что релаксационная картина ыессбауэровских спектров пленок ,

квазяодномернкх кристаллов Т£РеХл , квазздвумерных кристаллов Ошп обусловлена не несовершенством кристаллов, а переходом спиновых систем в квазишшсмерноа состояние. ■.

Практическая ценность работы заключается в следующем: - Экспериментально обнаружен способ выделения ыессбауэровоках квантов из общего потока неразонансного излучения. Кроме того, изучение закономерностей возникновения когерентных пучков при резонансном рассеянии гаша квантов в ядерной система кристалла открыло новые возможности исследования динамических явлений в решетке и прямого определения магнитной и электрической структур методом мессбауэрографии. В изучении магнитной структура мессбау-

эровская дтррактометрия по сравнению с нейтронной имеет существенно более высокие возможности в отношении энергетического разрешения. В изучении электрической структуры квадрупольная ' дифракция мессбауэровская излучения вообще не имеет аналогов в дифракциях других видов излучений.

- В экспериментах по рэлеев^кому рассеянию резонансный детектор с ультратонким конвертором более эффективен в работе по сравнению с обычными детекторами, используемыми в рамках традиционной схемы разделения, когда доля упругой компоненты рассеянного излу^ чения невелика, а также яри высоки/ интеисивностях падавшего излучения. Такой детектор позволяет регистрировать в одном спектре по отдельности линии ядерного резонансного, и рз.г-евского рассеяний от одного и того, же кристалла.

- Полученные результаты позволяют получать более точные значения температур Кюри магнитоупорядоченных кристаллов, с учетом метода измерения, спектрального состава излучения и размерности спяно-ьЛ системы.

- результаты исследования свойств низкомернах спиновых систем могут быть использованы при развитии теории, учитывающей динамические процессы, происходящие в система спинов в широкой области температур.

Научные положения, выносише на защиту:

1. Выделена чисто ядерная дифракция мессбауэровского излучения, обусловленная сверхтонким квадрупольным взаимодействием.

2. Разработана технология и выращен крупный монокристалл

стандартного мессбауэровского поглотителя нитропруссвда наград

из небольшого количества комплекса, обогащенного по изотопу ¡Тг

л? . Уточнена ориентация осей кристалла относительно его естественных граней.

3. Наблюдалась азимутальная зависимость интенсивности дифрагированного мессбауэровского излучения.

4. Наблвдался эффект 'аномального пропускания резонансных" гаша лучей сквозь совершенный монокристалл в условиях чиг^о ядерной дифракции.

5. НаОлодаяось новое проявлений динамической дифракции мессоауэровского излучения в кристаллах, заключающее«:., в резком подавлении резонансной зависимости и осцилляции интенсивности потока квантов при смещении их энергии в облг-ти резонанса.

Б. Из этовлен резонансный детектор 14,4 кэв ¿'"-излучения с конвертором из нержавеющей стали толщиной около 3000 А, который более эффективен для выделена рэдеевского рассеяния мес-сбауоровского излучения, чем обычно применяемые детекторы,когда доля упругой компонент по отношению к фону невелика.

7. Линии ядерного резонансного и упругого рэлеевского рассеяния мэссбауэровского излучения регистрировались одновременно по двум параллельным каналам - конверсионным электронам и фотоэлектронам. Определены оп-'¡малыше толщины конверторов' из золота и серебра для шгистрации ^-излучения на фотоэлектронах.

8. В критической области магнитного фазового перехода мес-сбауэровские спектры одного и того же поглотителя, измеренные одновременно в геометрии пропускания и различных вариациях геометрии рассеяния с помощью конверсионных электронов, характеристического реитгеновекого излучения и резонансного /"-излучения, отличаются друг от друга по форме и ширина линий. Это 'приводит к различиям в регистрируемых значениях температур Кюри.

9. Вследствие дальнодействия обменных связей пленки сплава Ш-Де переходят в квазвдвумерное состояние при толщинах в несколько тысяч ангстрем.

10. Квазидвумерные магнитные системы Вт и плешей Рс/- Ре , а такие квазиодномерные кристаллы ТСРеХ^ проявляет суперпарамагнитные .свойства, характерные для микрокристаллов квазияулевой размерности. Флуктуации спинов связаны не с наличием кластерных образований квазинулевой размерности, а с самой природой магнитных систем г размерностью Ц> и 2]>,

Апробация работы. Основные результаты диссертации были представлены на Ыендународных конференциях по мессбауэровской спектроскопии (ГДР, Дрезден, 1971.; Чехословакия, Братислава, 1973.; Румыния, Бухарест, 1977г.; Япония, Токио, 1979г.; Венгрия, Будапешт 1989г.), Конференции амер:канского физического общества (США., Вашингтон, 1978г.), Международной конференции по сверхтонким взаимодействиям (Чехословакия, Прага, 1989г.), Всесоюзных конференциях по физике магнитных явлений (Баку, 1975г.; Калинин, 1088г.), Совещании по ядерно-спектроскопическим исследованиям сверхтонких взаимодействий (Грозный, 1987г.), Всесоюзном совещании по прикладной мессбауэровской спектроскопии (Москва, 1988г. )■, 1У Всесоюзном совещании по когерентному взаимо-

действию излучения с веществом (Рига, 1%Ъг.), на паучник семинарах ШДОФТРН, ИАЗ им. Курчатова, КФЛН Азерб.ССР, Институте физики АН Лагв. ССР, ЛЗЛСИ. . '

Публикации. По теме диссертации опус1 тасовано 37 работ.

Объем и структура диссертации. Диссертация состоит из введения шести глав, основных выводов и списка цитируемой литературы из 184 наименований. Работа изложена на /?£/ страницах машинописного текста, включая 60 рисунков и В таблиц.

КРАТКОЕ.СОДЕРКАНИВ ДИССЕРТАЦИИ. '

Во введении дается обоснование выбора теш исследования и ее актуальность, сформулирозала цель диссертационной работы и показали пути для доставляя этой цели,'дано,изложение основных положений, выносимых на защиту.

Первая глава посвящона описанию методов работы и используемой аппаратуры. Описываемся месебауэровский дифракционный спектрометр, техника для температурных исследований, аппаратура для нага тения пленок Я/- ^е . Подчеркиваются характерные особенности экспериментальных установок и описывается порядок работы с ними. Приводится технология приготовления образцов, выращивания кристаллов, напыления пленок. Излагаются результаты анализа качества сплавов Л/т/ё и пленок, напыленных из них, метода измерения толщин пленок.

Разработана технология выращивания монокристалла нитропрусси-да натрия из небольшого количества комплекса и ва ее основе выращен крупный монокристалл, обогащенный по изотопу Ре . Выращивание кристалла проходило в два этапа. Предварительно была изготовлена затравка в виде пластины с естественным по ..зотопноыу составу содержанием келеза. Этот этап проводился в динамическом режиме. Второй этап роста проходил в статическом ргтсиш в растворе комплекса объемом ~ 20 сг/*, который был обогащен по изотопу

в,Ре . Дается оценка степени совершенства выращенных монокристаллов по данным рентгеноструктурных измерений.

Вторая глава посвящена чисто ядерной дифракции мессбауэров-ского излучения, обусловленной сверхтонким квадрупольным расщеплением уровней энергий . Приводится общее выражение для амплитуды когерентного рассеяния гамма лучей в условиях сверхгонкого расщепления ядерных уровней энергии. Из него следует, что в соответствии о предсказанием Белякова при определенных условиях

мокет наблюдаться чисто ядерная дифракция мессбауэровского излучения, обусловленная сверхтонким магнитным и неоднородным электрическим расцеплением ядерных уровней энергии.

Чисто ядерная квадрупольная дифракция была выделена при брэг-говском отражении 14,4 кэв резонансных гамма лучей от монокристалла иитролруссида натрия. Структура этого кристалла такова, что при отражении от нечетких плоскостей (002/»<*) реализуется случай ' тождественного погасания рэлеев-ского рассеяния. В ядерном рассеянии гамда лучей товдественное погасание не происходит. В элементарной ячейке кристалла содержатся четыра ядра железа. Главные оси 21 ГЭП на них параллельны плоскости (00£) и имеют два направле- , ния, угол между которыми равен 72*. Так как Я" -поляризованная компонента аадавдего гамма излучения образует в общем случае неодинаковые углы о осями ча различных ядрах келеза, то амплитуды . резонансного рассеяния на этих ядрах оказываются не равными друг другу по величине, » как следствие этого, их сумма становится отличной от нуля. _ .'.'■.

В брэгговскоы положении ^истаяла (003) измерялась интегральная интенсивность отраженного излучения в функции угла падения гамма квантов па кристалл I (б). В отсутствие резонансного взаимодействия ^"-квантов с ядрами, отражение отсутствует вслед- -ствиз тождественного электронного погасания (Рис.1а). При возбуждении ядерного перехода ±1/2~~±3/2 появляется дифракционный максимум (?ис.1в), сформированный за счет рассеяния ¿^дучей на ядрах Ре ■. Данная работа явилась первым экспериментальным обнаружением чисто ядерной квздрупольной дифракции резонансных ^лучей. Такая дифракция не имеет аналогов в дифракциях других видов излучения.

Как известно, при заданных углах в рассеяния Брзгга интен-

•«■«Йг

I* I

(о)

•I-1-' и г

Рис.1 Чисто ядерная квадрупольная дифракция месобауэ ровокого излучения, а - вне резо.чачса, о-в условиях резонанса, '

эровская дифрактометрия но сравнению с нейтронной имеет существенно более высокие возможности в отношении энергетического разрешения. В изучении электрической структуры квадрупольнал ' дифракция мессбауэровская излучения вообще не имеет аналогов в дифракциях других видов излучений.

- В экспериментах по рэлеев^кому рассеянию резонансный детектор с ультратонким конвертором более эффективен в работе по сравне- ' нию с обычными детекторами, используемыми в рамках традиционной схемы разделения, когда доля упругой компоненты рассеянного излучения невелика, а также при высоки/ интел с'ивностях падающего излучения. Такой детектор позволяет регистрировать в одном спектре по отдельности линии ядориого резонансного, и рз.л'-овского рассеяний от одного и того хе кристалла.

- Полученные результаты позволяют получать более точные значения температур Кюри магнитоупорядоченных кристаллов, с учетом метода измерения, спектрального состава излучения и размерности спино-ьЛ системы.

- Результаты исследования свойств низкомерных спиновых систем могут быть использованы при развитии теории, учитывающей динамические процессы, происходящие в системе спинов в широкой области теглператур.

Научные положения, выносимые на защиту;

1. Выделена чисто ядерная дифракция мессбаузровского излучения, обусловленная сверхтонким квадрупольявм взаимодействием.

2. Разработана технология и выращен крупный монокристалл стандартного мессбаузровского поглотителя нитропруосвда натряя аз небольшого количества комплекса, обогащенного по изотопу

Ре . Уточнена ориентация осей кристалла относительно его естественных граней.

3. Наблкщалась азимутальная зависимость интенсивности дифрагированного мессбаузровского излучения,

4. Наблюдался эффект аномального пропускания резонансных' гамма лучей сквозь совершенный монокристалл в условиях чиг^о ядерной дифракции.

5. Наблюдалось новое проявлений динамической дифракции мессоауэровского излучения в кристаллах, заключающееся в резком подавлении резонансной зависимости и осцилляции интенсивности потока квантов при смещении их энергии в облгти резонанса.

Из этовлен резонансный детектор 14,4 кэв ^-излучения с конвертором из нержавеющей стали толщиной около 3000 А, который более эффективен для выделения рэлеевского рассеяния мессбауэровского излучения, чем обычно применяемые детекторы,когда доля упругой компоненты по отношению к фону невелика.

7. Линии ядерного резонансного и упругого рэлеевского рассеяния мессбауэровского излучения регистрировались одновременно по двум параллельным каналам - конверсионным электронам и фотоэлектронам. Определены он-чмальные толщины конверторов' из золота и серебра для регистрации ^-излучения на фотоэлектронах.

8. В критической области магнитного фазового перехода мес-сбауэровские спектры одного и того же поглотителя, измеренные одновременно в геометрии пропускания и различных вариациях геометрий рассеяния с помощью конверсионных электронов, характеристического рентгеновского излучения и резонансного ¿''-излучения, отличаются друг от друга по форме и иирияе линий. Это'при- . водит к различиям в регистрируемых значениях температур Кюри.

9. Вследствие дальнодействия обменных связей пленки сплава (У-Яг переходят в квазидвумерное состояние при толщинах в несколько тысяч ангстрем.

10. Квазидвумерные магнитные системы 8;„„ Вт Олтз и пленки Р^-Рег , а также квазиодяомерные кристаллы ТСРеХц проявляют суперпарамагнитные .свойства, характерные для микрокристаллов квазинулевой размерности. Флуктуации спинов связаны не с наличием кластерных образований квазинулевой размерности, а с самой природой магнитных систем г размерностью Ц) и 21),

Апробация работы. Основные результаты диссертации были представлены на Международных конференциях по мессбауэровской спектроскопии (ГДР, Дрезден, 1971.; Чехословакия, Братислава, 1973.; Румыния, Бухарест, 1577г.; Япония, Токио, 1979г.; Венгрия, Будапешт 1983г.), Конференции амер; каяского физического общества (США., Вашингтон, 1978г.), Мевдународной конференции по сверхтонким взаимодействиям (Чехословакия, Прага, 1989г.), Всесоюзных конференциях по физике магнитных явлений (Баку, 1975г.; Калинин, 1988г.), Совещании по ядерно-спектроскопическим исследованиям сверхтонких взаимодействий (Грозный, 1987г.), Всесоюзном совещании по прикладной мессбауэровской спектроскопии (Москва, 1988г.), 1У Всесоюзном совещании по когерентному взаимо-

действию излучения о веществом (Рига, 198Ьг.), на научных семинарах ВШдаТРИ, ИАЭ им. Курчатова, КОЛИ Азерб.ССР, Институте физики АН Латв. ССР, ЛзЖИ.

Публикации. По теме диссертации опубликовано 37 работ.

Объем и структура диссертации. Диссертация состоит из введения шести глав, основных выводов и списка цитируемой литературы из 1Б4 наименований. Работа изложена на страницах машинописного текста, включая 60 рисунков и В таблиц.

КРАТКОЕ.С0ДЕР2АНИЕ ДИССЕРТАЦИИ.

Во введении дается обоснование выбора темы исследования и ее актуальность, сформулирозана цель диссертационной работы и показаны пути для достижения этой цели, дано ..изложение основных положений, выносимых на защиту.

Первая глава лосвящона описанию методов работы и используемой аппаратуры. Описываемся мессбауэровский дифракционный спектрометр, техника для температурных исследований, аппаратура для нага тения пленок Р</- , Подчеркиваются характерные особенности экспериментальных установок и описывается порядок работы с ними. Приводится технология приготовления образцов, выращивания кристаллов, напыления пленок. Излагаются результаты анализа качества сплавов /У-Яг и пленок, напыленных из них, методы измерения толщин пленок.

Разработана технология выращивания монокристалла нитропруссн-да натрия из небольшого количества комплекса и на ее основе выращен крупный монокристалл, обогащенный по изотопу fe . Выращивание кристалла проходило в два этапа. Предварительно была изготовлена затравка в виде пластины с естественным по „зотошюму составу содержанием железа. Этот этап проводился в динамическом режиме. Второй этап роста проходил в статическом рсхимэ в растворе комплекса объемом 20 см3, который был обогащен по изотопу

*гРе . Дается оценка степени совершенства выращенных монокристаллов по данным рентгеноструктурных измерений.

Вторая глава посвящена чисто ядерной дифракции мессбатэров-ского излучения, обусловленной сверхтонким квадрупольным расщеплением уровней энергии ^ . Приводится общее выражение для амплитуда когерентного рассеяния гамма лучей а условиях сверхтонкого ¡^оцепления ядерных уровней энергии. Из него следует, что в соответствии с предсказанием Белякова при определенных условиях

1№

Ш?кГ

1 *

(Г)

(О)

Рис.1 Чисто ядерная квадру-польаая дифракция месебауэ ровокого излучения, а - вяе резонанса, и - в условиях резонанса. '. '

может наолодаться чисто ядерная дифракция ыессбауэровского излучения, обусловленная сверхтонким магнитным и неоднородным электрическим расщеплением ядерных уровней энергии.

Чисто ядерная квадрупольная дифракция была выделена при брзг-говском отражении 14,4 кэв резонансных га1,»,и лучей от монокристалла яитроцруссвда натрия. Структура этого кристалла такова, что при отражении от нечетных плоскостей (002л«/) реализуется случай ' тождественного погасания рэлеев-ского рассеяния. В ядерном рассеяния гамма лучей тождественное погасание не происходит. В элементарной ячейке кристалла содержатся четыре ядра железа. Главные оси И ГШ на них параллельны плоскости (00£) и имеют два направления, угол между которыми равен 72*. Так как/Г-поляризованная компонента задающего гамма излучения образует в общем случае неодинаковые углы с осями ча различных ядрах железа, то ашлвтуды . резонансного рассеяния на этих ядрах оказываются не равными друг другу по величине, и как следствие этого, их суша становится отличной от нуля. '

В брэгговском положении кристалла (003) измерялась интегральная интенсивность отраженного излучения в функции угла падения гамма квантов на кристалл I (в). В отсутствие резонансного взаимодействия у-квангов с ядрами, отречение отсутствует вследствие тождественного электронного погасания (Ряс .1а). При возбуждении ядерного перехода ±1/2 -*13/2 появляется дифракционный мак-сиыум (?ис.1в), сформированный за счет рассеяния /"-лучей на ядрах /е . Данная работа явилась первым экспериментальным обнаружением чисто ядерной квадрудольиой дифракции резонансных ^лучей. Такая дифракция не имеет аналогов в дифракциях других видов излучения.

Как известно, при

углах 6 рассеяния Брзгга идтен-

I

I

Рис.2 Азимутальная зависимость интенсивности дифракции месобауэровского

излучения.

сивность дифрагированного пучка рентгеновских лучей не зависит от азимутального угла У поворота кристалла вокруг нормали к отражающим плоскостям. Ьалротив, из-за анизотропии рассеивателей т кая зависимость должна иметь место в случае дифракции мессбауэ-ровского излучения на ядрах, имеющих упорядоченную структуру сверхтонких полей. Азимутальная зависимость наблидалась нами при брэгговском рассеянии от системы плоскостей (003) монокристалла нитропруссида натрия (рис. 2)1

Скорость источника в опыте была постоянной и равна резонансной, Интенсивность отражения в этих условиях определяется соотношением амплитуд рассеяния на ядрах с различной ориентацией осей 2 ГЗП. При азимутальное вращении кристалла это соотношение резко меняется, и, следовательно, меняется интенсивность отраженного ^-излучения. Максимум'интенсивности дифракции приходится на угод р в области 40°* Минимального значения интенсивность достигает при V =0°а 30°. Описанный эксперимент • явился первым наблюдением' азимутальной зависимости дифракции месобауэровского излучения. Получевныв результаты показывает, что с помощью азимутальной зависимости могно определять структуру Бнутрикристаллических электрических полей..

Третья глава посвящена нзблвдеяяэ чисто ядерной магнитной ' дифракции в геометрии Лауэ. Для проведения опытов был выбран . толстый идеальный монокристалл гематита. Так как оя им^л совершенную структуру,, дифракция носила динамический характер. Как показали Каган и Афанасьев, при динамической г -фракции резонанс-

нюс ^-лу*ей в идеальном кристалле происходит подавление неупругих каналов ядерной реакции. Для ^-квантов, распространяющихся вблизи угла Брэгга, кристалл из сильно поглощающего становится прозрачным. Помимо аномального пропускания нами наблюдалось также новое проявление эйс^екта подавления. Его обнаружение стало возможным благодаря тому, что эффект подавления впервые исследовался в условиях чисто ядерной Лауэ дифракции ^дучей. Для проведения экспериментов была выбрана система плоскостей (331) '(ристалла й-£ел03 , обладающего антиферромагнитной структурой. Предварительный анализ показал, что при рассеянии у-лучей от этих плоскостей возтшает чисто ядерное отражение, связанное с магнитной структурой гематита.

Эксперименты в геометрии Лауэ проводились в два этапа. Цель первого этапа состояла в том, чтобы обнаружить прохождение ^-квантов через сильно поглощающий кристалл в условиях чисто ядерной дифракции. Для этого измерялась интегральная интен-, сивяость Лауэ-отракеняя. в' зависимости от угла поворота кристалла в окросгности угла Брэгга 6, =17*11'. В отсутствие резонансного взаимодействия ^-лучей с ядрами, когда тлеет место только рэлеевское рассеяние, на электронах, дифракционный пик не регистрируется вследствие тождественного погасания . При возбуждении ядер появляется дийракциошшй максимум, который является кривой аномального пропускания.

На втором этапе измерялась зависимость интегральной ин-. тенсивности НЕ) от энергии падавших ^"-яучей, когда кристалл и детектор были зафиксированы неподвижно в отражавшем положении (331) (рис. 3). В окрестности четырех резонансов, соответствующих ядерным- переходаматя +1, видны широкие максимумы, на вер-иинах которых находятся провалы. Две линии спектра сав=0 отсутствуют, гак как для у^-лучей в этих резонаясах происходит токдественное погасание. Исследуемый кристалл гематита в обычной геометрии пропускания имеет ширину крайних резонансных линий, равную 15 Г. В данном г,е случае, когда были выполнены условия динамической дифракции, шяршы крайних резонансных линий достигали 45 Г.

Интенсивность Лауэ-дифрагировааного излучения мояно представить в следующем виде:

г/' 77/ ^ ,

Вблизи резонанса (/=0) эффективная толцина гщсталла, определяемая показателями экспонент очень велика, поэтому вторым и третьим 'членами в скобках можно лоенобречь. Интенсивность является величиной постоянной, поскольку подавляется резонансная зависимость излучения. При достаточно больших расстояниях от резонанса, где ** 1 , вклад от двух других слагаемых .воз-

растает. Второе слагаемое представляет сильно поглоиащуы ветвь волнового поля. Поглощение для нее в два раза сильнее обычного. Третье слагаемое отвечает за интерференцию обеих волновых ветвей. Второй член насыщается достаточно быстро, в то ^ремя как третий осцилирует вследствие ¡«синусоидального аргумента, также меняющегося с частотой. Вез ¡.змененвя интенсивности при значительном удалении от резонанса определяются главным образом третьим членом.

В условиях динамической дифракции в кристалле возбуждается волновое поле, являющееся суперпозицией четырех когерентных волн.' Две из яих и, и Д распространяются близко к направлению падающего пучка, две другие Л, и Д -близко к направлению, образующему с направлением падавшего пучка угол 2 Вв . Так как эти волны когерентны мевду собой, то яаблвдается их интерференция, Интенсивность на выходе из кристалла зависит от разности хода волн ¿Ар. , Разность хода является функцией толщины кристалла и смещения анергии ^юзаатов от резонанса. По этой причине колебания интенсивности даарагировашюго излучения

кгяетм

V

/Л

УV ,

Рис.3 £Щзк? подавления при чисто ядерной Лауэ-дифракцил

А*

¿А V"

у" «V,»

•V

-гГ

определяв.ся относительной скоростью источника и рассеивателя. Вблизи резонансной энергии контраст в поглощающей способности волн laß очень велик. Поэтому эффект осцияляций проявляется только на сравнительно большом удалении от резонансной энергии. Так к;.: образом, появление провалов на вершинах широких максимумов связано с динамическим взаимодействием ядерной решетки с падающим излучением. На величину провалов оказывают влияние также остаточные факторы пох'лощения.

В четвертой главе .i. латаются результаты, полученные с детектором на фото- и конверсионных электронах. Особенность детектора состоит в том, что в качестве конвертора используются несколько параллельно расположенных ультратонких металлических фо-ьг без подложки, толщина которых порядка длины пробега электронов. В таком конверторе рабочими поверхностями являются обе ее стороны, поэтому потери электронов очень малы. Благодаря этому детектор обладает рядом отличительных свойств я имеет более высокую по срав -ению с другими детекторами эффективность регистрации гаша излучения.

В качестве конверторов могли использоваться три однородные по составу фольги из нераавеюдей стали размером 2,5 х 2,5 см толщиной 2460, 3000 и 3160 А. Кавдая из них, обогащенная до . Ь0% по-изотопу , поглощала до 50% резонансного излучения и давала одиночную нерасщеллеяную линии шириной 0 »32 да/сек. оптимизация реяима работы детектора велась с помощью.индекса счета С, обратно пропорцис..алыюго времени, необходимому для достижения, заданного разрешения в ьессбауэровскоы спектра. Очевидного чем больше индекс счета С, тем ыепьае вреш, требуемое для достижения заданного разрешения в ыессбауэровском спектре и, следовательно, тем лучше должен работать детектор.

Для,того, чтобы определить наилучший оеяим работы, была измерена серия месобауэровскях спектров под прямым пучком ^-лучей. Менялись толщина и количество фольги в детекторе в различных сочетаниях, пороги дискриминации, анодное напряжение, скорость истечения газов, толаина. алюминиевого фильтра перед детектором. После обработки результатов да ЭВМ вычислялось значение параметра С, которое давало количественную оценку режима, работы детектора.

Результат^ показывают, что наибольший эффект, равный

£ =Ь20$, получается с конвертором, состоящим только из одной фольги толщиной 2460 Л. Очень большое преимущество резонансного, детектора в величина эффекта 20 достигается ценой потери в скорости счета в резонансе « 0,5. Еол1. принять индекс счета О равным единице в том случае, когда внутри находится одна фольга, то с двумя фольгами индекс С становится максимальным и равным 1,5 т.о. реализуется огтималышй режим работы детектора. С тремя фольгами индекс счета С равен 1,2.

Сконструированный детектор был использован для выделения упругой компоненты излучения при некогерентном рэлеевоком рассеянии резонансных квантов от рассекателей, не содержащих резонансные ядра. Полученные результаты свидетельствуют о том,что когда упругая компонента рассеянного мессбауэровикого излучения шла, резонансные детекторы с ультратонким конвертором значительно более эффективны в работе и требуют меньше времени для измерений по сравнению с обычно применяемыми детекторами, используемыми в рамках традиционной методики разделения. Наблюдался пик, ооусловленный нвкогерентными рэлеэвским расо.еянием резонансных У*-лучей в кристалле. Для сравнения это же рассеянное излучение анализировалось методом разделения с помощью пропорционального счетчика и поглотителя из обогащенной нержавеющей стали в качестве резонансного фильтра. В пределах точности измерений, проведенных за тот жз период времени, линия поглощения в спектре не была обнаружена из-за более низкой эффективности метода разделения. Чтобы ее выделить потребовались бы более длительные эксперименты, Аналогичные результаты были получены при рассеянии в бериллии, алшинки, вольфраме, 3<* 7iû3.

С помощью резонансного детектора с ультратонким конвертором можно наблюдать в одном и том жа мессбауэровском спектре . • одновременно линии ядерного резонансного и рэлеевского рассеяния

У"-лучей по отдельности. Достигается это благодаря тому, что кванты регистрируется но только по конверсионным электронам, как в обычных резонансных детекторах, но также по фотоэлектронам, излучаемым из фольги при фотоэффекте и кол: ооновском расселяя |~~лучей. Наблюдающиеся при этом спектры представляют собой суперпозицию двух парциальных спектров рассеяния. Шесть линий спектра яелеза, а такко центральный пик, располагающийся между внутренними линиями железа регистрируются различным образом.

Кванты, рг^ные по энергии ядерным переходам в железе, попадают в детектор после резонансного переизлучения в рассаивателе. Они поглощаются в фольге вследствие фотоэффекта, способствуя тем самым возрастанию уровня фона. Из-за того,-что толщина фольги мала,уровень фона оказывается чувствительным к изменениям интенсивности падающего излучения и потому меняется по резонансному закону. Центральная линия является линией резонанса в нержавеющей стали. Она выделяется за счет конверсионные электронов, испускаемых при переизлуч^чии возбужденных ядер Ре конвертора. Интенсивность этой линии пропорциональна интенсивности рэлеев-ского рассеяния на электронах железа и не связана с резонансным рассеянием в келезе.

Для того, чтобы определить наилучшие условия детектирования на фотоэлектронах, была проведена серия мессбауэровских измеренш в геометрии пропускания. В качестве конверторов использовались фольги из золота и серебра толщиной 1570 - 5250 А и 2В70 -14850 А соответственно, результаты показали, что наиболее эффективно детектор работает при полностью открытом' окне дискриминатора. Индекс счета С у золота в полтора раза выше, чем у серебра из-за большего атомного веса. Оптимальная толщина золотой фольги равна 2070 А, серебряной - 8550 А. Максимальное значение индекса С получается при использовании двух фолы из золота. Оно в 1,5 раза выше, чем с одной фольгой.

Характерной особенностью фотоэлектрического детектора является отсутствие "асыщеяяя цри высоких яитеясивностях гамма-пучка. Достигается это благгдаря тому, что задействованы несколько анодов и рабочих поверхностей конверторов,' эквивалентных нескольким параллельно расположенным детекторам. ■

В пятой главе описывается результат измерения температур Кюри массивных образцов сплава Ш-Ре в различных геометриях регистрации эффекта; Считается, что величала сверхтонкого магнитного поля имеет одно в то ке значение независимо от того, какая экспериментальная методика используется для ее измерения-геометрия рассеяния или пропускания. Однако, как показали данные результаты, это не всегда верно. В условиях магнитного фазового перехода ыессбауэровскпе спектры, измеряемые в непосредственной окрестности температура Кюри, в зависимости от ■ ■ геометрии опыта могут существенно отличаться друг от друга по

форме и ширине резонансных лилий, что влечет за собой несовпадение регистрируемых значена точек Кюри.

Была впервые сконструирована установка, которая позволяла измерять мессбауэровские спектры одного и тог' же образца в геометриях поглощения и рассеяния одновременно. В качестве поглотителей - рассеивателей использовались две фольги из сплава Р4-Ре толщиной 10 и 25лк/у . Они содержали 14,4 ат# келеза, обогащен,чого до 50$ по изотопу . При такой концентрации железа температура магнитного упорядочения сплава едва превыиала комнатную. Одновременное измерение спектров велось двумя различными способами. В одном устройстве фольга Рё-Ре. располагалась под углом 45° к пучку 14,4 кэв ¿'"-лучей от источника

Со . В нем в качестве детекторов использовались два пропорциональных счетчика. Один счетчик стоял на пути ¿'"-пучка и регистрировал спектр поглощения. Второй детектор располагался под углом 90* по отношению к падающему пучку. Он мог наотрая-вг 'ься на 14,4 кэв или 6,3 кэв кванты, переизлучаемые возбужденными ядрами фольги PJ-Fe . В другом устройстве фольга располагалась внутри проточного пропорционального счетчика. Путем использования смесей газов, состоящих из 90$ аргона и 10% метана пли 90$ гелия и 10% метана, можно было регистрировать соответственно 6,3 кэв рентгеновское излучение или конверсионные электроны. Он бил оптически прозрачным для 14,4 кэв гамма излучения, поэтому еще один детектор, установленный за первым, использовался в геометрии пропускания. В обоих устройствах нагрев и регулирование температуры фольги осуществлялся путем освещения ее излучением от обычной лашы накаливания. Точность измерения .'емпэра-туры была равна. ± 0,1 К, что вполне соответствовало требованиям эксперимента.

Выше 313 К все спектры независимо от толщины фольги, геометрии опыта, вида детектирующего устройства и способа детектирования представляют собой одиночные линии о совпадающими по величина ширинами, ниже 309 К формы• и ширины спектров поглощения и рассеяния также совпадают и меняются с температурой оди-' наковыы образом. По мере поникания температуры спектры уширяются и постепенно распадаются на отдельные линии сверхтс кого магнит ого расщепления.

■ Однако, в интервале температур 309 - ЗГЗ К, где происходит

окончательно коляапсированис сверхтонких линий, спектры сильно отличаются друг от друга. Спектры поглодения представляют собой значительно более широкую линию, чем соответствувдие спектры рассеяния. Исходя из общепринятого способа измерения температур магнитного перехода из ыеосбауэровских спектров, состоящего в том, что находится температура начала уширения резонансных линий, можно установить, что температура Кюри, определяемая из спектров поглощения, равна 313 К. Более быстрчс коллапсиро-ванне спектров рассеяния с "остом температуры свидетельствует о том, что температура Юори в этом случае ниже. Для 6,3 кэв издученил она равна 310,5 К.

Полученные результаты свидетельствуют о том, что значения температур Кюри, определяемых с помоьц,» эффекта Мессбауэра, зависят от геометрии опыта и способа регистрация продуктов распада возбужденных ядер. Поэтому следует проявлять осторожность в определении температур магнитного упорядочения с помощью аспекта Мессбауэра.

Шестая глаьа посвящена изучен;ш свойств низкомерных спиновых систем. Известно, что ультрамалые магнитоупорядоченные частицы обладают свойствами суперпарамагнетизма. Оно состоит в том, что из-за тепловых с^луятуаций.вся спиновая система частицы целиком вращается в пространстве. В ыеосбауэровских спектрах тонких магнитных пленок также наблюдаются релаксационные явления. Однако, их обычно относят не к свойствам всей системы в целом, а объяс-. нлют несовершенством технологш; изготовления пленок и образова- . нием в них отдельных магнитна, кластеров. С этой точки зрения представляет интерес изучение таких магнитных систем, которые были бы лишены технологических недостатков. Исследовались пленки сплава Рё - Ре различной толщины и концентрации келеза, слоистые диэлектрические кристаллы В;тп В„ (8* Ъ, гс^ь) с различной толщиной магнитного слоя, полдароводнш овае кристаллы ТеЬХг •

Магнитные свойства /с Ра л2 , определяются главны,! образом взаимодействием менду нонами келеза, располокенными внутри цепочки тетраэдров, поэтому их мокщо рассматривать как квазкодномерные магнитные системн. В слоистых соединениях

дм ионы Ре обменно связаны главным образом в <

разках одного пакета, поэтому их мокло рассматривать как квази-

двумерн'ые магнитные системы.

Ферромагнитные свойства РУ-Ре связаны с особенностями палладия как металла с обменным усилением магнитной восприимчивости. Примесный спин железа подмагничивает матрицу на больших по сравнению с постоянной решетки расстояниях. В.соотвот- ■ ствии с теорией скейлинга мера расстояний, па которых флуктуации спинов взаимно скоррелированы, определяется радиусом корреляции флуктуации ] .Размерность и поведение пленок определяются соотношением мезду ее физической толщиной й и амплитудой корреляционной длины £ , • которая в свою очередь зависит от характера взаимодействия меаду спинами. Обменное взаимодействие в сплава Р^-Ре происходит на расстояниях, много превыпагащих постоянную реают-ки. Поэтому значение Д настолькц велико; что пленки РсI-Ре переходят в квазидвуыерное.состояние при очень' больших толщинах.

Исследовались пленки Рс! -Ре двух концентраций. железа 14,4 ат# и 7,8 ах%. Показателем того, что пленки переходят из трехмерного состояния в квазидвумерное, является уменьшение полей на ядрах и сдвиг температур Кюри. Полученные результаты хорошо согласуются с предсказанным в рамках, различных тборкй. выражением в котором устанавливается

связь мекду / и 7? . Экстраполяция,полученных данных методом наименьших квадратов дает следующие значения для параметров пленок с концентрацией железа п, =7,8 ат$ -^=0,95+0,15; С =255+5 А. Для л, =14,4 ат^ - ^ -0,8610,15; С =33,9+5 А. Экстраполируемое значение % (к>) для пленок, содержащих 7,8 равно 193+7 К, что очень близко Те =192+2 К, полученной из измерений массивного.сплава. Последнее свидетельствует о том, что состав пленок и массивного образца один и тот ке.

Определены пороговые толщины ¿„ меньше которой плешей Рй-Ре данного состава не могут пребывать в состоянии магнитного порядка даже при температуре абсолютного нуля. Для сплавов с концентрацией келеза 7,8 ат$ и 14,4 ат$ они равны ~341 и 60 А соответственно. При толщинах меньше ¿л плешек PJ-Fe являются спиновыми стеклом. Следовательно, обратить сплавы в спиновое стекло монно не только путем уменьшения концентрации железа до Л< 0,1 ат#, но также утонения пленок до

пороговых толщин. Определены критические толщины ¿кр , меньше которой пленки переходят в квазидвумерное состояние. Они равны I9£Q А и 7990 Л для сплавов FU'Fe. q концентрациями жолеза 14,4 ат$ и 7,8 ат% соответственно.

Меньшей концентрации,: железа соответствует боль-

ший радиус дальнодействия амплитуда корреляционной длины }. (п<) ^ }„ (*<-) . В трекерных системах геометрические размеры кристаллов намного превышают корреляционную длину L>>}„(ti,)>fa(r\,) и поэт-ому не сказываются на магнитных характеристиках, зависящих от концентрации. В кристаллах с пониженной размерностью, у которых L и Д одного порядка величины, различие в концентрациях оказывает влияние также на характер протекания критических явлений. Зависимость л Т^ (L) для концентраций железа,7,Б ат$ и 14,4 ат^ имеет ввд:

rp _. г , . ' Г» («а ■ с, _ г.ы- с, 7

t <4 4W-/ ¿^ - LA, J

У (трехмерных сплавов правая часть этого выражения равна нулю, ' поэтому д TKf, э ftг toní¿. При переходе в двумерное состояние чувствительность к концентрации магнитных примесей растет. Чем меньше толщина пленки, тем больше л и тем сильнее

выражена чувствительность' к составу сплавов.

Те же законоывриочти наблюдаются в кристаллах со слоистой структурой. Результаты измерений температур Кюри этих кристаллов показаны в таблице. Большим толщинам магнитных слоев соответствуют болез высокие'значения полей на ядрах и температуры Кюри. Например, соединения 71-, М^^Ре^^О^а Bi7. Fe¿ Q¡t отличаются друг от друга тем, что число магнитных слоев в первом из них равно tn =5, во втором - гу =6. Магнитные поля насыщения на ядрах , измеренные при Т=4,2 К, в

обоих случаях одинаковы и равны 520 t IO кэ. С ростом температуры поля на ядрах уменьшается, однако, скорость уменьшения . и соответственно температура Кюри неодинаковы.

Как и в тонких магнитных дяепНах чувствительность к концентрации железа ■ в магнитном'слое тем выше, чем тоньше этот слои. В соединениях А'6 0,з и WЬс<с/¡?¿s<йа

число монооктаэдрлческих слоев в их перовскитоподобных пакетах одинаково и равно 5,.т.е. ;уолщшш двумерных слоев одинакова, различие в концентрациях, амеза» равное ьп =0,1, приводит к

тому,-что температуры Кюри отличаются друг от друга на =135 К. Чувствительность к концентрации, которую можно выразить в относительных единицах, оказывается равной = 2350. У другой пары соединений 8/7 Т;ъ Он и З;3 Ъ}Ре<!Олг чувствительность много ниже: ¿3 £/¿/7 < 480, так как толщины магнитных слоев выие. ' •

Кристаллы проявляют свойства, характер-

ные для квазиодномерных систем. Об этом свидетельствуют аномально низкие значения сверхтонких полей насыщения при гелиевой температуре, а такке характерный теттературцый ход кривой магнитной восприимчивости, связанный с формированием ближнего пор-г-ядка (рис.4).

Мессбауэровские спектры всех квазинизкомерних систем б пироном интервале температур имеют- вид, характерный для релаксационных процессов. В условиях флуктуации спинов форма спектров зависит от соотношения мезду частотой ядерной ларморогой прецессия СО с и частотой (флуктуации 1/*сь . • При достаточно низких температурах, когда , спектры состоят только из лиий сверхтонкой магнитной структуры. При более высоких температурах, когда частоты выравниваются ~52 ^ , спектры .содержат как зёемановские, так и парамагнитные линии. При дальнейшем повы- ' тении температуры, .когда становится Г5сверхтонкое расщепление' полностью исчезает, остаются только 'парамагнитные линии.

Спектры, относящиеся к промежуточной области температур, могут быть разложены на зееглановскую и пара:,агяитную компоненты. У всех пленок независимо от голщшш соотношение мезду компонентами спектра метается с приведенной температурой одинаковым образом, причем ход изменения совпадает о тем, что наблюдается у массивных образцов. Такой однотипный характер поведения пленок

Соединение Концентрация п Приведенная толщина 72 шгн. 77 месс.

I. 5 Ре. 0,25 4 ■ - -

2. Си 0>а 0,4 5 . 120 25

3. 0,5 5 260 . 160

4. В,г 71з 0,5 6 330 210

5. 0,625 8 400 270

_. *

млчГ

_......з............:......

МЕССБ.

указывает яа то, что флуктуация спинов в та вызваны одной и той же причиной, а именно переходом в двумерное состояние.

Проявлением флуктуации спинов в цепочечных и слоистых • кристаллах является гакке асимметрия линий квадрупольного расцепления. В соответствии.с моделью Блюма она вызвана том, что флуктуации магнитного ноля по разному влияют на различные компоненты квадрупольного дублета.

• Еще одним проявлением флуктуации является несовпадение температур Кюри', измеряемых различными методами. Характеристики магнетиков, наблюдаемые в опытах, зависят от соотношения между временами релаксаций и характерными временами методов

измерения Z . Это видно из рис. 4 , в котором сравниваются температуры перехода в Т£/е , измеренные с помощью

эффекта Мессбауэра (/Г~ 10сек) и магнитной восприимчивости сек).

Выше 220 К кристалл Те£е.$г является-парамагнетиком и подчиняется закону Кюрн-Вейса. При Т - 220 К хаотические флуктуации, характерные для парамагнитного состояния, уступают место флуктуациям вдоль осей легкого намагничивания. Пока частота флуктуации больше. ¿4 .'зееыановские линии в спектрах отсутствует. Они появляются ниже 160 К, когда флуктуации вдоль легкой оси замедляются настолько, что. частоты становятся сравнимыми по'величине. Нике 100 К.спектры Т£Ре состоят только из зееыановскях лилий. В то не время кривая указывает на то, что переход в трехмерное состояние

происходит ниае 10 К. Как видно из таблицы, такое же сильное • расхождение в температурах Кюри, полученных путем измерения магнитной восприимчивости и эффекта Мессбауэра, наблюдаются в двумерных кристаллах. Тем самым проявляется еще одно свойство квазиодномер;тых и квазидвумерных магнитных систем, делающее их похожими на микрокристаллы квазянулевой размерности. ' ■

Различие в характерных временах измерений проявилось также в следующем опыте. Измерялся эффект Мессбауэра соединения

^"чг в спектрах излучений ядер f&\\ 5/? . в

этом кристалле вследствие косвенного обменного взаимодействия, осуществляемого по цепочке Ре-О-Вп-О-Ре, на ядрах наводится эффективное магнитное поле.

Известно, что в трехмерных магнитоупорядоченных кристаллах величины сверхтонких магнитных полей, собственных - па ядрах

г//- ' 'Не .

ге. и наведенных - на диамагнитных ядрах ,, следуют одной и той же температурной зависимости и обращаются в нуль при. одной и той же температуре - температуре магнитного, фазового перехода. Однако, в.. это не происходит.-Времена релаксаций Для различных изотопов одинаковы £1 ) =

(Ре) , поскольку спиновая система.едина, но ларморовые частоты не совпадают по величине ¿¿¿(За)^ ¿4 (¿¿) . Поэтому с ростом температуры условие ¿«А ^ нарушается вначале для ядер '"в* , а затем ,

Характерной особенности) флуктуации - в исследуемых низкомерных соединениях является то, что она происходят вдоль выделенных направлений. Если выполняются' условия наблюдения зее-мановсяих линий йЛ ^ , то'магнитная сверхтонкая структура в мессбауэровских спектрах ничем но отличается от той,что шеет место в магнитоупорядоченных кристаллах. В частности, форма спектров оказывается зависящей от углов мезхду направлениями полей, осями 2? ГШ и волновыми векторами падающих ^-квантов. Для определения этих углов были проведены мессбауэровскпе д измерения в монокристаллах ТС Ре % ТС Ре. 8е3

Спектры монокристаллов также имеют вид, характерный для релаксационных процессов. Однако, из-за поляризационных факторов интенсивности линий иные, чем в поликристаллах.Значения углов бши одредэлены при Т = 80 К. Эта температура достаточно низка, чтобы -мессбауэровские спектры состояли из одной компоненты сверхтонкого магнитного расщепления с хорошо разрешенными

линиями. В то же время она заведомо вше температуру трехмерного упорядочения % » ю К, когда происходит замораживание спинов.

Полученные результаты позволили определить углы мевду направлениями магнитных полей, главных осей Z ГЭП на ядрах и кристаллографическими осями T£fe S^ и Т££еЗег. Был определен также угол мевду магнитным и неоднородным электрическим полями в двумерном кристалле <9/3 7/, FesOi7 . Вашо отметить, что сам факт наличия релаксаций в спектрах монокристаллов свидетельствует о том, что они вызваны не плохим качеством кристаллов, а низкой размерностью магнитной системы.

Результаты показывают, что исследуемые квазиодномерные и квазидвумерные магнитные системы проявляют та же суперпарамагнитные свойства, что и микрокристаллы квазинулевой размерности. Эти свойства не есть результат несовершенства кристаллов, в которых образуются отдельные кластеры, а связаны с самой природой магнитных систем с размерностью 12> и 22> .

, ■ ОСНОВНЫЕ в.ыводы

I

.В диссертации развивается новое научное направление, заключающееся в выявлении и исследовании новых методов использования эффекта Мессбауэра для изучения когерентных и критических явлений в полупроводниках и диэлектриках различной размерности. При этом впервые были получены следующие основные результаты,

I. Разработана технология и выращен крупный монокристалл нитропрусоида натрия размером 12 х 16 х 2,5 мы из небольшого

STr

количества ~ Зг комплекса, обогащенного по изотопу 'ns . рентгенодвфракциошше исследования позволили уточнить ориентацию кристаллографических осей нитропрусоида натрия относительно

его естественных граней, ■ .

* (

' .2, Наблюдалась часто ядерная дифракция мессбауэровского

излучения, обусловленная•сверхтонким квадрупольныы расщепле-аием уровней энергии ядер ге . Она была выделена при брэггов-зком отражении К ,4 кэв резонансных ^лучей от плоскостей (003)

монокристалла нитропруссида натрия, когда рэлеевское рассеяние на электронах товдествепно погасается.

3. Наблюдалась зависимость интенсивности дифрагированного мессбауэровсяого излучения от азимутального угла вращения крис- ■ талла вокруг нормали к отражающим плоскостям. Она была обнару-' ■ нена при чисто ядерном брэгговском рассеянии 14,4 кэв ^-лучей

в монокристалле нитропруссвда натрия. Форма этой кривой зависит от структуры внутрикристаллетеских электрически полей.

4. Наблюдалась чисто ядерная магнитная дифракция моссбауэ-' ровского излучешш в геометрии Лауэ. Она была выделена в толстом совершенном монокристалле гематита. Тем самым был реализован эффект аномального пропускания резонансного. ^излучения.

5. Наблвдалось новое проявление динамической дифракции мессбауэровского излучения. Оно заключается в сильном ослаблений резонансной зависимости интенсивности отражения и осцилля- • ции интенсивности потока.квантов при смещении' их; энергии в области резонанса. ••' '

6. Для исследования рэлеевского рассеяния 14,4 кэв мессбаузровского излучения изготовлен резонансный детектор, у которого з качестве конвертора используются параллельно распо-лоаенные фольги из нержавеющей стали толщиной ~3000 А. Эти детекторы более эффективны, чем обычно применяемые детекторы

в рамках традиционной схемы разделения, когда доля упругой компоненты рассеянного излучения мала,

7. Резонансные детекторы с ультратонким конвертором позволяют регистрировать ^лучи одновременно в двух параллельных каналах. Линии резонансного рассеяния на дарах рассей-вателя фиксируются за счет фотоэффекта в фольге, рэлеевская ли-

иия - за счет конверсионных электронов. Определены оптимальные условия детектирования ^лучей на фотоэлектронах.

8. Массбауэровские спектры снимались одновременно в геометриях пропускания и рассеяния. Гамма излучение от одного и того же источника падало, на один и тот же поглотитель, а результаты регистрировались двумя различными детекторами. Геометрия рассеяния была реализована путем регистрации вторичного 14,4 кэв

^-излучения, конверсионных электронов и 6,3 кэв рентгеновского излучения.

9. В критической области температур мессбауэровские спектры поглощения и рассеяния сплава Ы-Ре не. совпадают по ширине. Это приводит к тому, что температуры Кюри, определяемые в различных геометриях, отличаются друг от друга на 2,5 К. Вне пределов критической области формы и ширины линий поглощения- и рассеяния совпадают '0 меняются с температурой одинаковым образов. •.'"•.

10. Пленки сплава Л/-/е переходят в ' квазидвумерное состояние при толщинах в несколько тысяч ангстрем. Связано это с тем, что обменное взаимодействие меаду атомами келеза происходит на больших по сравнению с постоянной решетки расстояниях. Наличие таких пленок позволяет изучать свойства квазидвумерных магнитных систем, яиаенннх технологических недостатков при их изготовлении.

II» Квазидвумерныэ магнитные система А* пленки ' Ре. , а также квазиодаомэрныв кристаллы ТСРе Хг проявляют суперпарамагнитные'свойства, характерные для микрокристаллов кЕазинулевой размерности. Флуктуации спинов связаны не с наличием кластерных образований квазинулевой размерности, а о-самой природой магнитных систем с размерностью 13) и 22> . Определены

углы между осями легкого намагничивания, осями Z ГШ и кристаллографическими осями.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах:

1. Скляровский Б.В., Смирнов Г.В., Артемьев А.Н., Мирза-_ бабаев P.M., Шестак Б., Кадечкова С. Прямое наблюдение аномального пропускания резонансных У^-лучей Fe монокристаллом • Fe Si П Письма в ЮТФ. 1970. Т.П. & II. с. 531-534.

2. Артемьев А.Н., Мирзабабаев P.M., Скляровский В.В., Смирнов Г.В, Изготовление однолинейных мессбауэровских источников "Со // ПТЭ. 1970. Т.З. с.74-76.

3. Артемьев А.Н., Алешин К.П.,' Мирзабабаев P.M., Скля-ревский В.В., Смирнов Г.В., Степанов Е.П. Мессбаузровский дифрактометр высокого углового разрешения. Ц -ПТЭ . 1971. й 6. с. 64-67. • "

4. fiirzaixnb<*ye.V Я.M., Smirnov 6V., SkLjraœ</skiiI/И,' ßrlamyt!/ АЛ/., Jzmjé&nLù if-Л/. t ßallcP ft. У., fit/re^' ntoUtar c()-ffratifien of res.onan-1 ßatnma - rays с&щ '/о

hyper fine fuacfruficte ¡»-¿ts-aéS/o*. //fi^cz ¿е^Агя

5. Mirzoba bawzA/ &.M., Sfn '/rnev &У , ^Llyor&vsLit V.V. The diffraction of if- juehio bj SfFe ncule* caused by hyp&rfihe yitadrupole )n~l*s<ac-f-iori // fronted tigs of- Me Conference (ft Messbcu/er specdr&mztrj. ■

Dresde*, . Wl V 2. p. 66/

6„ Mir-zababagev &-fii., ]/. V., Smirnoif G V

dzimuHaL defi&ndence. e>f t^e purely ли^еср dïffrac/''os? for <fy, 4 Ke.v rascoctnt -rags.// PAys/cs /e-fâ&rs. .

-fS72 . 4/J //<$/ p- 34â-3à О

7. Sm)rt>ov 6 Y-, SklyareJ&k*/ У /., rt. л/., M¡ fiababo^ev e.M- Jm/ezJi^aJiw с/Me efft&C e-f suppression of nuc¿tar гехге^/еп ca»o¿ a-f -Me chffra&fic/i f>f resonant ptu?r?ia iron те/

crystal // Proceedings of Qvtferance art M¿ss¿e>t(er S.f>ec¿ro/r>e.-íry . Orcsdcj, ■ S&J/ V- a?.

8. Скляревский B.B., Смирнов Г.В., Артемьев A.IU, Мирзабабаев Í>.M., Степанов Е.П. Эффект подавления в условиях чисто ядерной Дауэ-дифракции резонансных у -лучей. /У НЭТФ. 1973« т.64. № 3. с. 934-936.

■ 9. M/rzababaye* R.M , Anckr^ Ц.-й, Цс &.D.,

VlaLker J С- fit) X-ray d&¿ec4or usinp pJioloe.ie*Jro*?s Jrom Me é¿> etic foife //£>c,ee. <9m<s Pfys Sec. Mff JB.S64

. 10. Мирзабабаев P.M. Фотоэлектрический детектор массбау-эровского гамма-излучения. Ц ПТЭ. IS86. Ус 4. с. 69-72.

' II. Мирзабабаев Р.",". Резонансный детектор конверсионных ;; электронов с ультратонким конвертором. В кн. 1У Всесоызноо совещание по когерентному взаимодействию излучения с веществом. Тез.докл. // Москва: ВНИМГРИ. 1968, с. 264-265.

12. Мирзабабаев P.M. Применение резонансних детекторов с ультрагонким конвертором в экспериментах по рэлеевокому рассеянию мессбауэровского излучения. В кн. 1У Всесоюзное совещание по когерентному взаимодействии излучения с веществом. Тез. докл. // Москва: ЫШШТРИ. 1988, с. 286-287.

13. Мирзабабаев P.M. Одновременная регистрация в мессбау-эровскоы спектре ядерного резонансного и рэлеевского рассеяния. В кн. И Всесоюзное совещание по когерентному взаимодействию излучения с веществом. Тез. докл. // Москва: ВНИГЭТРГ1. 1988, е..288.

14, Мирзабабаев P.M.•Наблюдение линий ядерного резонансного и рэлеевского расселши в одном мсссбауэровском спектре.

// Всесоюзное совещание по прикладной мессбауэровской спектроскопии. Тез. докл. Москва: MI7. Ш'Ж. 1988. с. 26.

15. Мирзабабаев P.M. регистрация мессбауэровского излучения за счет нерезонансного поглощения в тонкой металлической фольге. В кн. Всесоюзное совещание по прикладной мессбауэровской спектроскопии. Тез. докл. Ц Москва: МГУ. МИФИ. 1988."с. 21.16. Smimov &-V j SkLyarecabii У. К , /?М

Mlrzababaya" R.M. , Periinev 2-Р- , Sitfiqnov Ye. P. finematotss shape of iht Mt>ss£auer Line in -the. fttrtiLy r>ite-Lej?r dlffme-tion /Л« jqmma ra^s in a -thick crys fei . // The. S ** Jn&rvctP;0nal Conference c/> A/oss¿си&г sfiuatro»>etry. erq-fi&lavA. . /372 . p. Ш.

17. M^GraMt fi.D. , NirzaiaUgu/ P.M., t^alLtr J. C. Differences ¿n ci"i'Hc£iL • ¿eAeiv/'or с ¿Sensed near 7~c • wiih Nds%beuter. sCA-Herinp a no/ -transmission, ргяъъ^г/еа,// Physics Utters. . *t2.,f> /¿/S'/SO

18. Mirzababcya* #.M.;M*GraM P.V., UalUr ¿Г.С. Jhe. ifs.n.rra4-ion of difference^. ¿»¡¿Veen sauHvr?/^ a/icJ -tronsnris^iP" tfe'ssixuter spe&tm. near ihe. Ce/r/a taJr}f<zr£rlur<s // Zeurnal </* PAysij* ■ fS*3- r-40. р.сг-Л/6

19. Мирзабабаев P.M. Суперпарамагнитные свойства пленок . 11 ФГТ. Г969. т. 31. Js II. с. 305-307.

20. Султанов Г.Д., Гусейнов Н.Г., Мирзабабаев P.M. Магнитные свойства перовскитоподобных сегнетомагнетиков.- В кн. Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений. Тез. докл.

И Баку: ГШ!. 1975. с. 175.

21. Султанов Г.Д., Гусейнов II.Г., Иомаилзаде И.Г., Мирза-бабаев P.M., Алиев Л.А. Магнитные свойства слоистых перовскито-подобных сегяетомагнетиков. Ц ¿>ТТ. 1975. т. 17. В 7. с. 19401943. .

22. Султанов Г.Д., Чечерский В.Д., Ыирзабабаев P.M., Ибрагимов С.Г., Шукюров A.C. Сверхтонкие взаимодействия в кристалле TPfeS^ . в кн. Ц совещание по ядерно-спектроскопическим исследованиям сверхтонких взаимодействий. Тоз. докл.

// Грозный. 1987. с. 147.

23. Султанов Г.Д., Мирзабабаев .P.M., Ибрагимов С.Г., Гусейнов Г.Д. Суперпарамагнетизм T£F*SeA . в кн. ХПИ Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений. Тез. докл.

// Калинин. 1988. с. 629-630. •

. 24..Мирзабабаев P.M. Суперпарамагнетизм-толстых пленок PJ-Fe. . H ДАЛ A3.ССР. 1989. tè 9.

' 25. ôuL-tonov С-О., Guseinoi/ , Shctitfav *9S„ Mïrz* habere*/ fi-M. Mössiaver ¿¡net mtyfie&c t*t*st/reme*

of Me ß;mti Вт ¡-dieted C0»t/>t»»c/s .

con-feronez oft Me OfpUcsCfiM /Че&ъЛоиег effteX.

fre&l of абаф-ая^е. . /. / bicctapzaS .■ 1СЛМЕ'2$. /&ГЗ. p. 72#<i

26. Mlrwiabagw R M, SyL-éa/ioi/ S Gusz/noi/ Shuiarxx/ Ji S. Mossicuser e-ffd&t > 'Hie choii- ¿iLc. crystal* IS Ft Sgj a„J T6fe S^ . В Iriiksna&OHal

Conference о/г Me afifi^caßfions, O-f V£<2 Mosnb&ittir ef{<u£t. &os>l of аЬ^&ла^Ь . f.d. // : 2CAME'J>S.

4SP9. p. {PVf.

_ . 27. SuHanpv GO, t?. 2.6. '

Hi>ssi>aue.r sfucfy ef ferovJLrfa - ¿'¿S -

■fvcrvblartic* B;s V3 Ъ tys// Д/vtwW/V« . V-

■p. ЛЛ7- ЛЗО

углы мевду осями легкого намагничивания, осями Z ГШ и кристаллографическими осями.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах:

1. Скляревский B.Q., Смирнов Г.В., Артемьев А.Н., Мирза-, бабаев P.M., Шестак Б., Кадечкова С.' Прямое наблюдение аномального пропускания резонансных ^лучей монокристаллом • Fe Si // Письма в ЛЭТФ. 1970. Т.Н. № II. с. 531-534.

2. Артемьев А.Н., Мирзабабаев P.M., Скляровский В.В.,' Смирнов Г.В. Изготовление однолинейных мессбауэровских источников "Со Ц ПТЭ. 1970. т.З. с.74-76.

3. Артемьев А.Н., Алешин К.П.Мирзабабаев P.M., Скля-ревский В.В., Смирнов Г.В., Степанов Е.П. Мессбауэровский дифрактоыетр высокого углового разрешения. // -ПТЭ; 1971. К 6. о. 64-67. -, .. "

4. Mi г га U Ь*yev , Smirnor в. V., SkLgarevskii 1/ flHimyei/ A-M-, JxraJle*)la ¿-Л/., Aj¿£t>v d. I/., РигеЛу r/tceÂtar tO-ffrà&fiet, о/ rezanan^ Jammo- r<j^s due. "to hyfresfive fwdrupete ^-¿tsaetfiOA. ' А/Щу&сц ¿¿^

v. 37 J., л/Sp. 4 V/- ffJt

5. Mir za baba y SA/ RM., Smirnov Q.V. ) S klyQ revsbi V.V. The Ji-f-frocfion of yuan ia by S1 Fe nualeJ caused

by hypef-fibe <juadru/>oie ¡niesac-fiion // Prooeed/ngs of -Me

Conference en Mè's&bewe.r spec£rg>me.érg ■

Dresde* . /3-7/- Y S. p ■ 66/

6„ Mir-zababagev R M.y 4Li^.ar&vsii/ K, Smirnor (S-/. AzimuHaL defieside»ce of "the pi/rely nusUear di-ffrae/t'oo -fer {Ц, 4 Kev rénovant до m ma -ragz // Ptys-ics. .

<ff?2 . и 4M., г/4/ p-3¥9-3SO

7. Smirnoi/ 6 V-, 3í.iyarei/&k<,- У./., rt. У, Mitiababa^ev JvvexJífaJ/íor? effe&t C-f suppression tf nctcíear resaltan /ne¿A&¿¿c cano¿ c-f ■fáe di-ffra&fton (rf rezenasi í y<tc?n¿a tron oncf hema-iiúi cingle cr-yslaL // Proceed tips of Gvtferesjce on Mó'ssítmer

■ Ofascfes, . /3-7/. /■ a?, yo. &?¿>

8. Скляревский B.B., Смирнов Г.В., Артемьев A.II., Цирза-бабаев P.M., Степанов Е.П. Эффект подавления в условиях чисто ядерной 1ауэ-дифракции резонансных -лучей. // ЛЭТФ. 1973. т.64. Я 3. с. 934-936.

• 9. Mirzababayw R-M , Jiderscj, Мс Gra-tt #

Walker ¿¡.С. X-ray de-izcdor uS/-t£ phoioe.lbeJi'otin

from -the- Ht tattle -fats//&v£e. «W fitys Sir.

, 10. Мирзабабаев P.M. Фотоэлектрический детектор мессбау-эровского гамма-излучения. // ПТЭ. 1986. ib 4. с. 69-72.

'II. Мирзабабаев P.M. Резонансный детектор конверсионных электронов с ультратояким конвертором. В кн. 17 Всесоюзной совещание по когерентному взаимодействию излучения с веществом. Тез.докл. И Lioсква: ЕКЮТРИ. 1968. с. 264-265.

12. Мирзабабаев P.M. Применение резонансных детекторов с ультратонким конвертором в экспериментах по рэлеевскому рассеянию мессбауэровского излучения. В кн. 1У Всесоюзное совещание по когерентному взаимодействию излучения с веществом. Тез. докл. // Москва: ВШЯ&ТРИ. 1988. с. 286-287. •

13. Мирзабабаев P.M. Одновременная регистрация в мессбау-эровском спектре ядерного резонансного и рэлеевского рассеяния. В кн. 1У Всесоюзное совещание по когерентному взаимодействию излучения с веществом. Тез, докл. Ц Москва: ВНИИОТРИ. 1988, С..2В8.

Iil. Мирзабабаев P.M. -Наблюдение линий ядерного резонансного и рэлеевского рассеяния в одном мсссбауэровском спектре. // Всесоюзное совещание по прикладной массбауэровской спектроскопии. Тез. докл. Москва: МГУ. МИФИ. 1988. с. 26.

15. Мирзабабаев P.M. Регистрация мессбауэровского излучения за счет нерезонансного поглощения в тонкой металлической' фольге, в кн. Всесоюзное совещание по прикладной мессбауэровской спектроскопия. Тез. докл. // Москва: МГУ. ИШ. 1988."с. 21.16. Sri ¡гпо и G-Vj SJcLyorevzhi V. И, driemyeir /9М ШггаЬаЬауел' R.M. , P&~i.in&v 2-Р- / Sie/>Qipi/ /е. Р. /Ф/гоюа/оггх, ¡.каре of ~the. M&ssbaucr Line in иг furaiy hu&lear diffrae-iion of /Ле ^ятто rays /'» a -itiici crystal. ff The. 5 ** Jnter/ia-tJenai Confer<uice era-fi&latra. . Ш2 . p. W.

17. M"6raU fi.D. , Mrzaiaiaye* P.M., Mai Lit ff. C. Differences in trii-ical • feJttw/o r ¡i/sfca/ near Tc •

Y^iih Nos^bauer. sCA-Hej-iny an of -iransr»iss.'9i // .

Physics. U&ers . /-SW ■ 67Д . Aj2. .p- /43-/S0

18. Mirzaboiayiv Mc6ra4f, R-V. , MofUr ¿f.C. The ofserra-tion ef differences. soxf^r,'/^ a*cf transmiszle» Mossbcu/er speafm. near -¿he Curia ¿алуыа'/иге // 3ourr,al dt PAysife • WW "3. r. 40. p.C2-J/6

19. Мирзабабаев P.M. Суперпараматнитные свойства пленок . // ФТТ. 1989. т. 31. Я II. с. 305-307.

20. Султанов Г.Д., Гусейнов Н.Г., Мирзабабаев P.M. Магнитные свойства перовскитоподобных сегнетомагнетиков,- В кн. Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений. Тез. докл.

// Баку. ЭЛМ. 1975. с. 175.

21. Султанов Г.Д., Гусейнов Н.Г., Иомаилзаде И.Г., Мирзабабаев Р.М., Алиев Л.А. Магнитные свойства слоистых перовскито-подобных сегнетоыагнетиков. Ц у ТТ. 1975. т. 17. J& 7. с. 19401943. .

22. Султанов Г.Д., Чечерский Б.Д., Мирзабабаев P.M., Ибрагимов с.Г., Шукюров А.С. Сверхтонкие взаимодействия в кристалле Т€Р&&Л . В кн. II совещание по ядерно-спектроскопическим исследованиям сверхтонких взаимодействий. Тез. докл.

Н Грозный. 1987. с. 147.

23. Султанов Г.Д., Мирзабабаев Р.Ы., Ибрагимов С.Г., Гусейнов Г.Д. Суперпарамагнетизм r£faSea . в -кн. -XHII Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений. Тез. докл.

и Калинин. 1988. с. 629-630.

24. Мирзабабаев P.M. Супердарамагнетизм толстых пленок ' Pd-Fe . И ДА11 Аз.ССР. 1989. гё 9.

' 25. SULÍQhoi/ GO > Guseínov M.Q. , Shuiuw J-S., H¡ rz# ЬаЬадел/ fi-M. Móss¿cu/e'~ tlnaf mtyxsfrc mensure

c&n-ferancz, on vWc afpUcschoñ frf&ie. Mó's.i¿aatr e-ffiteX.

of dicAe¿/a . Zuda^S: ICAMB'M- s<?¿>3 p. Y-2Vq

' 26. MlrwiaiayeV R M; £2>/ <htsa¿*oi/ MGy

SUujbartu/ ■/}■ S. MoSSÍ>a#er e-ffe&f /V» 'Hie сАсйп- ¿¡¿e.

crystal* je Fe. Sej Tí Pe . g ¿v. Irifo/uvfional

Conference en Me affibazshonz в-f Me Mos+haetes-effe¿*. Bos>í ef eJjb&a&fh : 2CAA¿£'j*p

. p. (014- .

27. SuLianév G OAf¿rza¿a6£iget/ fí. M, Zs/nailbeda I.<2 Ht>ssi>aue.r srfudy ef farorsÁite - ble. - ¿j/a

fecrvelartlc* B;s T;3 Pe t?,s// Aw^/« <•' л/у

•р.АЛч-лт

fi.M. . £</l-ta»cv G P Mösticwer W. падпе&с о/ "Me orre-c/;»te*afe*ctl У///-Ц

JnfarTfJrontl Сои-per¿лее ts> tyfterfiHe. Jn^te^fctrsi. ß^oA. Gf Pragui . A/FJ 'PQ »Ц-JL

29. Султанов Г.Д., Мирзабабаев P.M., Ибрагимов С.Г., Шукюров X., Касумов М.Т.. Релаксационные эффекты в кристалле TtFe^i . И ФТТ. 1967. г. 29. в. 7. с. 2138-2140.

30. Мирзабабаев P.M. Релаксационные явления в пленках-М- R . /I ФШ. 1990. т. 69. К 3.

31. Султанов Г.Д., Гусейнов Н.Г., Мирзабабаев P.M., Миршили O.A. Суперпарамагнетизм массивного кристалла

Bi37itrS~S^,s/iiOjf . Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений. Тез. докл. Ц Баку: ЭЛМ. 197.5. с. 175.

32. Султанов Г.Д., Гусейнов Н.Г., Мирзабабаев P.M., Миривши ф.А. Суперпарамагнетизм слоистого сегнетоантиферро-магнетяка . //ФТТ. 1976.*. 18. № 9.

0. 2562-2564. • • . .

33. Султанов Г.Д., Чечерский В^Д.Мирзабабаев P.M., ■. Ибрагимов С.Г., Гусейнов Г.Д. Сверхтонкое взаимодействие

в микрокристалле те/=ы5Л , jf фтг. 1988. т. 30. в. 3. с. 875-677.

34. Sultanol/ e.V., Miriai&bcufetf #М. fy/>erff/,e ¡ц-ierawfiOhS }h

те К s«u eye. tees, //т.- -Me.

Jrt ftrnafroial Cb/*fe.re*ica en typerfine .

BvoL о/ aAetraafs. - fh^e* . p. B4-t3.

35. Султанов Г .'Д., ¡йрзабабаев P.M., Гусейнов Н.Г., Мамедов P.A., Алиев Л,А. Определение угла меяду магнитным

54 г- ■

полем и ГЗП на ядрах гг. в сегяетоантиферромагнетике B>f7i3 fifty? JlProc. of -Me. 3*fer„avtio>>ql Cc»fere*ce on. MossAauer Spe&froscipy. BtbtJiQrarf . /9/7. p. 4a?

36. Султанов Г.Д., Мирзабабаев P.M., Гусейнов Н.Г., Мамедов Р.Л. Комбинированное сверхтонкое взаимодействие в BisTiifbsO^ . // ФТГ. 1978. т. 20. « 6. с. 1888-1890.

37. MirzctbaJ>c^<i*/ S.V. у Gus&inot/ */■ 6., SJxtiutvs yi S. Си Me р sit¡ага magnate prZ>pes*be». oj еле. - a»d *(*<> <flnt**tslenaL аррИсаЖоы р/ Moszbave/- tf-feert- &u>L о/ aJxejrna^s Yd. .

1 CAMS 'fS . p- to. /3.