Движение частиц высокодисперсного аэрозоля в поле градиента концентрации водяного пара тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.14 ВАК РФ

ВВЕДШИЕ.

X. ДВИЖЕНИЕ ЧАСТИЦ ВЫСОКОДИСПЕРСНОГО АЭРОЗОЛЯ В ПОЛЕ

ГРАДИЕНТА КОНЦЕНТРАЦИИ ГАЗОВОЙ СМЕСИ (ОБЗОР)

1.1 Теория диффузиофореза мелких аэрозольных частиц

1.2 Экспериментальные исследования движения высокодисперсного аэрозоля в переменных диффузионных полях

2. ИНТЕГРАЛЬНЫЙ МЕТОД ИССЛЕДОВАНИЯ ДВИЖЕНИЯ АЭРОЗОЛЬНЫХ ЧАСТИЦ В ПОЛЕ ДИМУЗИИ ВОДЯНОГО ПАРА.

2Л Способ создания стационарных градиентов концентраций в изотермических условиях

2.2 Течение парогазовой смеси в плоском щелевом изотермическом канале с фазовыми превращениями на стенках •••••

2.3 Модель осавдения аэрозольных частиц.

3. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА. МЕТОДИКА ИЗМЕРЕНИЙ. РЕЗУЛЬТАТЫ ПРЕДВАРИТЕЛЬНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ.

3.1 Описание экспериментальной установки

3.1.1 Термодиффузионная камера с сетчатым нагревательным элементом (ТДКС)

3.1.2 Термодиффузионная камера-индикатор (ТДКИ)

3.1.3 Генератор высокодисперсного аэрозоля (ГВА)

3.2 Методика измерений.

3.2.1 Измерение "критического" расхода

3.2.2 Измерение температуры.

3.2.3 Измерение параметров высокодисперсного аэрозоля.

3.3 Результаты предварительных исследований .•••.

4. РЕЗУЛЬТАТЫ ИЗМЕРЕНИЙ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ.

5. ПРИМЕНЕНИЕ СИЛ ДОШУЗИ0Ф0РЕЗА ДЛЯ ОЧИСТКИ ГАЗОВ ОТ

АЭРОЗОЛЬНЫХ ПРИМЕСЕЙ

Одной из наиболее интересных и малоизученных проблем в физике аэродисперсных систем является проблема движения аэрозольных частиц в неоднородных по температуре и концентрации многокомпонентных газовых смесях. Движение частицы в силовом поле, обусловленном действием градиента концентрации, получило название диффузи-офореза, а температуры - термофореза. Указанные явления впервые наблюдали в XIX веке Тиндаль (1870г., термофорез) и Айткен (1883г., диффузиофорез). Если изучением термофореза начали заниматься довольно давно [i] , то на диффузиофорез обратила внимание исследователей работа Фаси, вышедшая в 1955 году [2] . С тех пор появилось много как теоретических [3-24] , так и экспериментальных работ [25-38] , посвященных этой проблеме. Однако, как отмечается рядом авторов [17,19,36-38] , ее нельзя считать решенной. В первую очередь такая ситуация объясняется ограниченностью экспериментального материала.

Описание механизма движения частицы в поле градиента температуры или концентрации одной из компонент газовой смеси зависит, с одной стороны, от соотношения длины свободного пробега газовых молекул X и размера частицы Г , т.е. числа Кнудсена К-rv = A/V , а, с другой, - от наличия фазовых переходов на поверхности частицы. Поэтому по JCii/ различают "крупные" < 0,01), "умеренно-крупные" (0,01 4. ICrv^ 0,3) и "мелкие" частицы (!(Сп,»1), а по наличию конденсации или испарения на поверхности частицы вещества, являющегося одной из диффундирующих компонент газовой смеси, - "летучие", если эти процессы имеют место, и "нелетучие" - в противном случае. Особый интерес представляет изучение диффузиофоретического переноса мелких "нелетучих" частиц. Если для "крупных" и "умеренно-крупных" частиц ("летучих" и "нелетучих") построенные теории явления [15-20] подвергались экспериментальной проверке несколькими авторами, использующими различные методики [27-38] , то опытные данные по диффузиофорезу мелких аэрозольных частиц - полностью отсутствуют. В работах [28-31] результаты экспериментов для удовлетворительно совпадают с теорией, построенной для свободно-молекулярного режима (Клг»1) [3,5] . Однако такое согласие нельзя считать подтверждением справедливости теории [3,5] в силу некорректности проводимого сравнения.

Вместе с тем проблема диффузиофоретического переноса мелких аэрозольных частиц приобретает все больший практический интерес. Например, в облачных системах на стадии эволюции вблизи испаряющихся (растущих) капель возникают переменные диффузионные поля, вызывающие направленное движение ядер конденсации. Осаждение этих элементов на капли может привести к перестройке спектра активности ядер и, как следствие, к существенному изменению структуры формирующейся облачной системы. В работах [39-62] предпринята попытка оценить роль сил термодиффузиофореза в процессах "вымывания" высокодисперсных аэрозолей облачными каплями. Однако отсутствие надежных данных о диффузиофоретическом движении аэрозольных частиц не позволяет провести точные расчеты процесса осаждения.

В экспериментальной метеорологии для определения спектра активности атмосферных ядер конденсации широкое применение находят термодиффузионные камеры (ТД-камеры) [63-66] . Несмотря на длительный срок их использования, до сих пор остается еще ряд нерешенных вопросов, относящихся к методике измерений [66] . Один из таких вопросов связан с влиянием сил диффузиофореза на результаты измерений.

В последние годы всвязи с решением проблемы загрязненности воздушных бассейнов и необходимостью сокращения потерь ценных компонентов производства, выбрасываемых в атмосферу вместе с отходами, а также с целью получения стерильного воздуха (газа) для медицины (фармакологии) и некоторых технологических процессов микробиологической промышленности, огромное внимание уделяется разработке высокоэффективных фильтрующих устройств, способных очищать воздух (газ) от частиц субмикронных размеров. Среди них можно выделить группу так называемых "мокрых" фильтров. В ряде работ [67-82] рассматриваются и анализируются схемы этих устройств, в которых, по мнению авторов [68-73] , основную роль при осаждении частиц играют силы диффузиофореза.

Таким образом, учитывая большой научный и практический интерес к проблеме диффузиофоретического переноса аэрозольных частиц, а также полное отсутствие экспериментальных данных для случая высокодисперсных аэрозолей, в настоящей работе проведено экспериментальное исследование движения частиц при больших числах Кнудсена в поле градиента концентрации водяного пара.

I. ДВИЖЕНИЕ ЧАСТИЦ ВЫСОКОДИСПЕРСНОГО АЭРОЗОЛЯ В ПОЛЕ ГРАДИЕНТА КОНЦЕНТРАЦИИ ГАЗОВОЙ СМЕСИ (ОБЗОР)

I.I Теория диффузиофореза мелких аэрозольных частиц

Если частицу поместить в неоднородную по концентрации газовую смесь, то на нее действует сила, вызывающая направленное движение частицы относительно центра инерции газовой смеси. Эта сила, уравновешенная силой сопротивления со стороны окружающего частицу газа, приводит к перемещению частицы с постянной скоростью.

Физическая причина указанного эффекта связана с неравномерным распределением молекул по скоростям в газе, окружающем частицу, что приводит к отличному от нуля импульсу, передаваемому частице молекулами газа при соударении с ее поверхностью. Строгий газокинетический подсчет величины импульса для частицы любых размеров осложнен тем, что распределение скоростей газовых молекул в слое порядка длины свободного пробега (Л ) зависит от расстояния до поверхности частицы. Задача существенно упрощается, если предположить, что размер частицы много меньше длины свободного пробега молекул газа ()0rv»I), т.е. присутствие аэрозольной частицы в газе не влияет на распределение по скоростям молекул, ударяющихся о ее поверхность.

В этом случае действующая на частицу сила, равная сумме сил диффузиофореза и сопротивления, в кинетической теории газов находится интегрированием потока импульса падающих на частицу молекул по ее поверхности [3-8,83] :

F= £ ^ds Z ^A^if^tti, ( I.I.I ) здесь и - функции распределения по скоростям падающих и отраженных молекул; пги - масса молекул I -ого сорта; 1Ц- скорость молекул 1-ого сорта; dS = 2.5i - векторный элемент поверхности; tv - единичный вектор нормали к поверхности аэрозольной частицы.

Впервые задача о движении аэрозольной частицы в неоднородной по концентрации бинарной газовой смеси была решена в работе [3] . Решая систему кинетических уравнений Больцмана, составленных для обеих компонент смеси, авторы [3] нашли функции распределения молекул ^ и -$2 , описывающие, в первом приближении, поле взаимной диффузии двух газов. Полагая, что все молекулы, падающие на аэрозольную частицу, отражаются от ее поверхности зеркально, т.е.

-J-L , подстановкой в (I.I.I) была найдена результирующая сила, действующая на аэрозольную частицу, а из условия ее равенства нулю - скорость движения частицы относительно центра масс газовой смеси [3] :

V - (ЬТ)* 4 Го л £sfr( JL ! v< ~U I ° J> Wf mK{2 iVi/ + I.I.2 )

7ГЦ где , - численные концентрации молекул первой и второй компонент смеси; \м>к - массы молекул первой и второй компонент смеси; = n^w^ , в аг- плотности первой и второй компонент; р = рч +р2 - плотность смеси; Т - темпета-тура; к - постоянная Больцмана.

Величины d-i , d0 , dA имеют вид:

Г I к'мТъ?

Ав, Во (1Л>3)

I 3/т,0М,МД

2.n4rt'\ Т / В, где

2МГ (45М^?И/£ + 8М,Мг) +

Ь0 = | м"^м;*[мг(30 1316 М(М,)+

У 2л

М* (3Q 3 1 + b № П w(m,m г; в4 = [а?мХг- м^Х^ом^зм^мбм^)

-чМШГЬ а |-2мГ5 М^- Т М* + 8M4Mj +(—• f"

М,

Ma £4 M* M2 f +

-V U

- мГ/2М Д30 M*+\ЪМгг +16 М,М2) а? м,

5/г

- 10 здесь m, = + ; =» vw./wv ; Mz = m-zM i

0^= w,4/ne ; a2l= ; = | ( ^ + oj) - эффективный диаметр столкновения молекул; » - диаметры молекул первой и второй компонент газовой смеси.

В первом приближении кинетической теории газов коэффициент диффузии бинарной газовой смеси определяется следующим образом [83] : где «, = ГЦ + гц. .

Введем относительные концентрации первой и второй компонент смеси: СЛ * лл/л- и t^tt^/rv .

Тогда выражение (I.I.2) можно преобразовать к виду: mf- Wit

1 ЬлАл+ЛсЬм I.I.5 )

Отметим интересный результат вытекающий из (I.I.5). Если пгА=пг2 то есть имеет место диффузия газов с равными молекулярными массами (эквимолекулярная диффузия), то первый член в квадратной скобке выражения (I.I.5) равен нулю и скорость движения частицы в системе центра масс газовой смеси определяется только вторым членом этого выражения.

Этот член связан с существованием, так называемого, диффузионного термоэффекта, т.е. явления возникновения градиента температуры в первоначально изотермической неоднородной по концентрации газовой смеси. Введем коэффициент диффузионного термоэффекта для бинарной газовой смеси аналогично [83] :

1 i I Mi + M.-'1 аЧс.сД m? <

I.I.6)

Тогда для случая эквимолекулярной диффузии (I.I.5) можно переписать так: = ( I.I.7)

Из (I.I.7) видно, что знак коэффициента обт определяет направление скорости аэрозольной частицы.

Если М-< £ , то величина второго члена в (I.I.5), связанного с диффузионным термоэффектом, как показывают оценки, не превышает нескольких процентов от первого члена, обусловленного взаимной диффузией первой и второй компонент смеси. Поэтому при расчетах, как правило, пользуются только первым членом формулы (I.I.5) [28-31] .

Экспериментальное определение скорости аэрозольной частицы в системе центра масс газовой смеси вряд ли возможно. Однако нетрудно измерить ее скорость в других системах отсчета связанных:

1) с молекулами, покоящимися относительно стенок сосуда (на практике этот случай может быть реализован при диффузии газов в большом сосуде с неподвижными стенками);

2) с одной из компонент газовой смеси, неподвижной по отношению к стенкам сосуда (для бинарной газовой смеси, например, второй компонентой) (такое условие может быть создано при диффузии молекул водяного пара через покоящийся инертный газ или воздух в устройствах подобных термодиффузионным камерам).

I. Скорость движения центра масс относительно молекулярного центра имеет вид [32] :

- и™""?1 (I.I.8)

- 12

Складывая (I.I.5) и (I.I.8), получаем [5,12] I.I.9 )

Из (I.I.9) следует, что скорость частицы может быть направлена как вдоль градиента концентрации первого компонента, так и против. Направление скорости определяется соотношением мезвду массами диффундирующих молекул. Если пгЛ>пг2 , то скорость частицы направлена в сторону противоположную 7, но т.к. 7 = -7&г, то она совпадает с направлением • Если wu, <1^ , то скорость движения частицы совпадает с направлением градиента концентрации первого компонента смеси. Таким образом, во всех случаях частица приобретает скорость направленного движения совпадающую с направлением перемещения диффузионного потока более тяжелого компонента газовой смеси.

2. Скорость центра масс относительно второй компоненты бинарной газовой смеси определяется следующим образом [32] :

Тогда из (I.I.5) и (I.I.I0) имеем [3] : I.I.I0 )

У= I.I.II )

Подставляя в (1*1.11) значения d0 , d, , , £>„2 » его нетрудно привести к виду, представленному в работе [3] . Отметим небольшую неточность, сделанную в [3] - в правой части формулы (20) пропущен сомножитель £ .

Н-л

В работе [3] по формуле (I.I.II) были проведены численные расчеты величины скорости аэрозольной частицы для паровоздушной смеси при нормальном давлении и температуре 293°К. Показано, что если расстояние, на котром относительная влажность изменяется от 100$ до 0 обозначить через Ь , то

V-I.47.I0"2 А (см/с)

Все вышеприведенные формулы для скорости диффузиофореза высокодисперсного аэрозоля свидетельствуют еще об одном важном факте -- скорость частиц в поле градиента концентрации одной из компонент газовой смеси не зависит от их размера.

Дальнейшее развитие теории диффузиофореза мелких аэрозольных частиц шло по пути совершенствования граничных условий на поверхности частиц. Общий же подход к решению задачи во всех работах остается одним и тем же и аналогичен впервые использованному в [3,5] .

В работах [5,7] получены выражения для силы и скорости диффузиофореза с использованием зеркально-диффузной модели граничных условий. Такая модель предполагает, что часть молекул, падающих на аэрозольную частицу, отражается от ее поверхности зеркально, а часть - диффузно с коэффициентами аккомодации Q-i . Тогда функцию распределения отраженных молекул можно представить в виде [5,7] :

С I.I.I2 ) где (1Ц) - функция распределения падающих молекул, в котрой подставлены значения скоростей молекул после упругого отражения; ll[ = Hi -^гЦгПЦ) ; ft - единичный вектор нормали к поверхности частицы; И; - скорость молекулы I -ой компоненты, падающей на аэрозольную частицу; -ji - равновесная функция распределения Максвелла [83] .

Используя функции распределения и -J2 , найденные из решения системы кинетических уравнений Больцмана, формулу (I.I.I2) и пренебрегая диффузионным термоэффектом, для случая бинарной газовой смеси автор [5] получил следующую формулу для скорости аэрозольной частицы относительно молекулярного центра: н

W= - , " . ' ,-, " /-( X.I.13 )

Нетрудно заметить, что формула (I.I.I3) похожа по форме на первый член выражения (I.I.9). Ее отличие состоит в поправке на незеркальное столкновение молекул с поверхностью частицы. В работе [27] было показано, что характер взаимодействия газовых молекул с данной поверхностью слабо зависит от природы молекул. Поэтому для бинарной газовой смеси можно считать коэффициенты аккомодации обеих компонент равными. Тогда (I.I.I3) полностью совпадает с первым членом (I.I.9).

Более общее выражение для скорости движения частицы в системе центра молекул приведено в работе [12] :

Л*тА «аА+тЛ 1ЛЛ4 , 1

W=< j^vt,

Если положить а, = , то (I.I.I4) с точностью до коэффициента переходит в (1*1.9)•f

Первый член (1*1.14) определяет скорость центра масс относительно центра молекул, второй - скорость диффузиофоретического переноса аэрозольной частицы в системе центра масс, связанную со взаимной диффузией компонент газовой смеси, а третий - скорость частицы относительно центра масс, обусловленную наличием диффузионного термоэффекта.

Похожая формула для системы центра масс получена авторами [7] .

В работе [23] была предпринята попытка построения теории диффузиофореза для частиц всех размеров. Считая, что аэрозольную частицу можно рассматривать как гигантскую молекулу, для вывода скорости частицы авторы использовали уравнение молекулярной диффузии. Основа такого подхода к решению проблемы была заложена в работе [22] . Не вдаваясь в подробности этой теории отметим лишь, что для свободно-молекулярного режима ее результат совпадает с результатами других авторов [3,5] .

В целом ряде работ, появившихся в последние годы, начато и продолжается построение теории форетических эффектов для многокомпонентных газовых смесей [12,211 . Вместе с тем нетрудно показать [12] , что формулы для скорости частицы в многокомпонентной смеси содержат, как частный случай, бинарную газовую смесь и совпадают с выражениями приведенными выше.

В заключение кратко остановимся на результатах полученных для случая мелких "летучих" частиц. Под "летучими" частицами, как уже говорилось, понимаются частицы, на поверхности которых могут происходить заметные конденсация или испарение вещества частицы. Одной из первых работ, в которой была найдена сила, действующая на "летучую" аэрозольную частицу, находящуюся в поле градиента концентрации и температуры, является работа [8] . При записи граничных условий в постановке задачи предполагалось, что часть падающих на поверхность частицы молекул "летучего" компонента бинарной смеси конденсируется, а другая часть - отражается зеркально. Проведенные авторами численные оценки показали, что вклад эффектов "летучести" в выражение для силы составляет для веществ, с которыми имеют дело на практике, не более 1%.

Во всех последующих работах [9,11] принимались более сложные модели граничных условий. Так в [9,11] было учтено, что молекулы "летучего" компонента бинарной смеси не испытавшие фазового перехода на поверхности частицы, отражаются как зеркально, так и диффузно. Была учтена и возможность неполной аккомодации энергии для таких молекул. В работе [II] принимается, что оба компонента смеси могут испытывать фазовые превращения на поверхности частицы, в процессе движения частица может изменять свой размер и температуру, а для молекул, не испытавших конденсации, учитывается возможность произвольной аккомодации тангенциального импульса и энергии. Авторами [II] показано значительное влияние эффектов "летучести" на скорость движения аэрозольной частицы. Предельным случаем формул, полученных для "летучих" частиц [9,11] , когда коэффициент аккомодации массы равен нулю, а коэффициенты аккомодации тангенциального импульса и энергии принимают значения либо О либо I (в зависимости от выбранной модели граничных условий), являются выражения для силы или скорости нелетучих частиц в бинарной газовой смеси.

Проведенный анализ теорий диффузиофореза мелких аэрозольных частиц показывает, что данное явление обусловлено, в первую очередь, взаимной диффузией компонентов газовой смеси и диффузионным термоэффектом. Величина скорости движения частицы зависит от физических свойств смешивающихся газов и заданного градиента концентрации, но не зависит от размера частиц.

9. Результаты работы могут найти применение: а) в метеорологии для анализа процессов вымывания высокодисперсных аэрозолей из атмосферы и для создания устройств для измерения параметров атмосферных ядер конденсации на базе поточных термодиффузионных камер; б) в медицине, полупроводниковой и микробиологической промышленностях при разработке высокоэффективных аэрозольных фильтров.

По результатам исследований разработан и изготовлен новый аэрозольный фильтр, защищенный авторским свидетельством СССР. Экспериментальные исследования опытного образца фильтра свидетельствуют о его высокой эффективности при очистке воздушных потоков от аэрозольных включений.

Установлено, что скорость очистки воздуха не зависит ни от концентрации, ни от размеров аэрозольных частиц.

С целью уменьшения энергетических затрат при эксплуатации подобных устройств рекомендуется выбирать тепловой режим фильтра в области высоких средних температур при малых перепадах температуры между рабочими поверхностями фильтра.

Показано, что для инженерных расчетов аэрозольного фильтра на базе ТДКС, может быть использована теория фильтрации, разработанная Бариновой М.Ф., Щукиным Е.Р.

- юз

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

1. Анализ работ по движению аэрозольных частиц в поле градиента концентрации одной из компонент газовой смеси показал, что теория диффузиофореза в свободно-молекулярном режиме ( >>1) строится на основе решения системы кинетических уравнений Больцмана в предположении об отсутствии влияния аэрозольных частиц на распределение молекул газа по скоростям, а причинами движения частиц относительно центра масс газовой смеси являются взаимная диффузия компонент газовой смеси и диффузионный термоэффект. Во всех случаях, за исключением эквимолекулярной диффузии, первый эффект вносит основной вклад в скорость диффузиофореза высокодисперсного аэрозоля. Существующие теории диффузиофореза в свободно-молекулярном режиме не дают зависимости скорости частиц от их размеров.

2. Установлено, что опытные данные по диффузиофоретическому переносу аэрозольных частиц в поле градиента концентрации водяного пара, полученные различными методами, с одной стороны, ограничены по числу Кнудсена (max. К*ъ^1,3), а с другой, - в области < I носят противоречивый характер. Экспериментальные исследования диффузиофореза для lCrv>> I полностью отсутствуют.

3. Результаты сравнения известных экспериментальных схем показали, что применение метода Милликена и струйного метода для исследования диффузиофореза при больших числах ICrv представляет значительные трудности. Наиболее приемлемым для решения указанной задачи является интегральный метод.

4. Для практической реализации метода разработаны и созданы термодиффузионная камера с сетчатым нагревательным элементом (ТДКС) и генератор высокодисперсного аэрозоля конденсационного типа (ГВА).

ТДКС позволяет создавать стационарные контролируемые градиенты концентрации водяного пара в широком диапазоне значений градиентов в изотермических условиях и при отрицательных пересыщениях. Такие условия не могут быть созданы в камерах химической диффузии и обычных ТД-камерах, широко применяемых для исследования диффузи-офореза.

Генератор высокодисперсного аэрозоля дает возможность получать монодисперсный аэрозоль хлористого натрия в диапазоне разме

ТО 9 13 —3 ров (15.300)«10~А м и концентрацией (10 .10х )м со стандартным геометрическим отклонением J^ £ 1,4. Применение ГВА с такими характеристиками существенно упрощает реализацию интегрального метода.

5. Для измерения размеров субмикронных аэрозолей использовался метод модельных "веерных" фильтров. Из анализа кривых проскока высокодисперсного аэрозоля с логнормальным распределением частиц по размерам через "веерный" фильтр впервые получено аналитическое выражение, связывающее размер частиц с коэффициентом проскока через "веерный" фильтр и экспериментально измеряемым параметром. Указанная формула существенно упрощает обработку результатов измерений и справедлива для любых конструкций "веерных" фильтров.

Аналогичные формулы могут быть найдены и для диффузионных батарей различных типов.

6. Результаты измерений "критического" расхода Q* высокодисперсного аэрозоля через ТДКС показали, что величина Q* зависит от градиента концентрации пара, величины пароеодержания, но не зависит как от концентрации аэрозольных частиц, так и от характеристик сетчатого нагревательного элемента.

Наблюдаемое увеличение "критического" расхода с уменьшением размеров частиц при фиксированном тепловом режиме ТДКС связано с броуновской диффузией частиц.

7. В рамках понятия "предельной траектории" построена модель осаждения аэрозоля в канале ТДКС с учетом эффектов переконденсации пара и броуновской диффузии частиц, которая по данным измерений "критического" расхода и размеров аэрозольных частиц позволяет рассчитать скорость движения частиц в поле градиента концентрации водяного пара.

На основе большого экспериментального материала, полученного в широком диапазоне условий проведения опытов, установлено, что скорость движения частиц прямопропорциональна градиенту концентрации, обратнопропорциональна паросодержанию и не зависит от числа Кнудсена, если 2.

8. Результаты измерений скорости движения частиц в поле диффузии водяного пара удовлетворительно согласуются с выводами теории диффузиофореза для свободно-молекулярного режима течения, впервые построенной Дерягиным Б.В., Бакановым С.П. в 1957г.

1. Грин X., Лейн В. Аэрозоли - пыли, дымы, туманы. - 2-е изд.- Л.: Химия, Ленингр. отд-ние, 1972. -428с.

2. Fасу L. La capture des noyaus de condensation par chocs mo-lecularies an cours des processus de condensation. Arch. Meteorol.

3. Geophys. Bioklimatol., 1955, B.A-8, S.229-236.

4. Дерягин Б.В., Баканов С.П. Теория движения малых аэрозольных частиц в поле диффузии. Докл. АН СССР, 1957, т.117, №6,с.959-962.

5. Баканов С.П., Дерягин Б.В. О теории термопреципитации высокодисперсных аэрозолей. Колл. ж., 1959, т.21, вып.4, с.377-384.

6. V/aldmann L. tfber die Kraft eines inhomogenen Gases auf kleine sus pendierte Kugeln. Z. Uaturforsch., 1959, В.14а, К .7, S. 589-599.

7. Bakanov S.P., Derjaguin B.V. The motion of a small particle in a non-uniform gas mixture. Disc. Faraday Soc., 1960, v.30, N.1, p.130-136.

8. Щукин E.P., Яламов Ю.И. Теория термо- и диффузиофореза мелких аэрозольных частиц при произвольном характере взаимодействия. -- Изв. АН СССР, Мех. жидкости и газа, 1972, №3, с.186-188.

9. Яламов Ю.И., Щукин Е.Р. Теория термо- и диффузиофореза мелких летучих аэрозольных частиц. Ж. техн. физ., 1974, т.44,вып.2, с.447-450.

10. Яламов Ю.И., Щукин Е.Р., Дерягин Б.В. Теория диффузиофореза малых летучих аэрозольных частиц. Докл. АН СССР, 1975, т.222, №2, с.406-409.

11. Баринова М.Ф., Бахтилов В.И., Марков М.Г. и др. О влиянии несферичности на движение мелких аэрозольных частиц. В кн.: Физика аэродисп. систем и физ. кинетика, 1979, вып.4, ч.1, с.2-57

12. Деп. в ВИНИТИ, №3828-79Деп.).

13. Береснев С.А., Черняк В.Г., Суетин П.Е. Термодиффузиофорез мелких аэрозольных частиц при фазовых переходах на их поверхности.- Колл. ж., 1980, т.42, вып.З, с.439-444.

14. Whitmore P.J. Thermo- and diffusiophoresis for small aerosol particles. J. Aerosol Sci., 1981, v.12, N.1, p.1-9.

15. Марков М.Г., Щукин Е.Р., Яламов Ю.И. К теории термодиффу-зиофореза мелких аэрозольных частиц в многоатомных газовых смесях.- Инж.-физ. ж., 1984, т.46, №3, с.513 (Деп. в ВИНИТИ, №5510-83Деп.).

16. Яламов Ю.И., Дерягин Б.В. Теория термофореза умеренно-крупных и крупных аэрозольных частиц с учетом теплового скольжения газа и скачка температуры у поверхности частиц. Колл. ж., 1971, т.33, вып.2, с.294-299.

17. Яламов Ю.И., Гайдуков М.Н. Два метода построения теории термофореза крупных аэрозольных частиц. Колл. ж., 1976, т.38, вып.6, с.1149-1155.

18. Баканов С.П., Дерягин Б.В., Ролдугин В.И. Термофорез в газах. Усп. физ. наук, 1979, т.129, №2, с.255-278.

19. Дерягин Б.В., Яламов Ю.И. Теория движения больших нелетучих аэрозольных частиц. В кн.: Исследования в области поверхностных сил: Сб. докл. III конф. по поверхностным силам, Москва, 1967, с.506-518.

20. Яламов Ю.И,, Гайдуков М.Н., Голиков А.М, Два метода построения теории диффузиофореза крупных аэрозольных частиц, Колл, ж., 1977, т.34, вып.6, C.II32-II38.

21. Баканов С.П., Ролдугин В.И. Диффузиофорез в газах. -Колл. ж., 1980, т.42, вып.6, с.1043-1050.

22. Viehland L.A., Mason Е.А. Phoresis of spherical particles in multicomponent gas mixture. J. Aerosol Sci., 1977, v.8, N.6, p.381-385.

23. Annis B.K., Malinauskas A.P., Mason E.A. Theory of drag on neutral or charged spherical aerosol particles. J. Aerosol Sci., 1972, v.3, U.1, p.55-64.

24. Annis B.K., Malinauskas A.P., Mason HI.A. Theory of diffu-siophoresis of spherical aerosol particles and of drag in a gas mixture. J. Aerosol Sci., 1973, v.4, N.4, p.271-281.

25. Яламов Ю.И., Бахтилов В.И. К теории диффузиофореза аэрозольных частиц при всех числах Кнудсена. Ж. физ. химии, 1978, т.52, вып.7, с.1825.

26. Федосеев В.А., Полянский А.И. Опыт применения крутильных весов к измерению малых сил при взаимодествии капель. В кн.: Сб. фиэ.-мат. фак-та и НИИ физики ОГУ. Киев, Изд-во Киев. гос. ун-та, 1954, т.5, с.95-98.

27. Прохоров П.С., Леонов Л.Ф. Исследование диффузионных сил дальнодействия между водяными каплями и нелетучими частицами. -- Колл. ж., 1961, т.23, вып.4, с.464-468.

28. Scmitt К.Н. Untersuchungen an Schwehstoffteilchen in

29. Temperaturfeld. Z. Uaturforsch., 1959, В.14а, N.10, S.870-881.

30. Schmitt K.H., Waldmann L. Untersuchungen an Schwebstoff-teilchen in diffundierenden Gasen. Z. Uaturforsch., 1960, B.i5a,1. N.10, S.843-851.

31. Schmitt K.H. Untersuchungen an Schwe"bstoffteilchen indiffundierenden Wasserdampf. Z. Haturforsch., 1961, В.1ба, H.2, S.144-149.

32. Goldsmith P., Delafield H.J., Cox L.C. The role ofdiffusiophoresis in the scavenging of radioactive particles from the atmosphere. Quart. J. Hoy. Meteorol. Soc., 1963, v.89, И.379, рЛЗ-61.

33. Сторожилова А.И. Измерение скорости движения аэрозольных частиц в поле диффузии водяного пара. Докл. АН СССР, 1964, т.155, №2, с.426-429.

34. Waldmann L., Schmitt К.Н. Thermophores! s and diffusiophoresis of aerosols. In: Aerosol Science. Edited by Davies G.N. London-New York: Academic Press, 1966» PИ37-162.

35. Goldsmith P., May F.G. Diffusiophoresis and thermophoresis in water vapour systems. In: Aerosol Science. Edited Ъу Davies C.N. London-New York: Academic Press, 1966, p.163-194.

36. Дерягин Б.В., Сторожилова А.И., Щербина Г.И., Обухов Б.А. Измерение струйным методом скорости движения водяных капель в неоднородной по температуре и концентрации смеси воздух водяной пар. - Докл. АН СССР, 1971, т.201, Ш, с.651-654.

37. Сторожилова А.И., Щербина Г.И, Измерение скорости диффузи-офореза крупных нелетучих аэрозольных частиц в смеси воздух водяной пар. - Докл. АН СССР, 1975, т.221, №3, с.673-676.

38. Липатов Т.Н., Контуш С.М., Шингарёв Г.Л. Исследование движения одиночных частиц в различных силовых полях методом "тонкой струи капель". В кн.: Физика аэродисперсных систем. Киев-Одесса, Вища школа, Головное изд-во, 1977, вып.16, с.79-83.

39. Липатов Г.Н. Экспериментальное исследование термодиффузио-фореза крупных "летучих" аэрозольных частиц. В кн.: Физика аэродисперсных систем. Киев-Одесса, Вища школа, Головное изд-во, 1979, вып.19, с.16-22.

40. Фукс Н.А. Термофорез аэрозолей при малых числах Кнудсена. Теория и эксперимент. Изв. АН СССР, Физ. атмосф. и океана, 1982, т.18, №3, с.251-255.

41. Slinn V/.G.N., Hales J.M. Phoresic processes in scavenging.- In: Precipitation Scavenging, Proc. Symp. Richland (Wash.), Oak Kidge, 1970, p.411-422.

42. Slinn W.G.N., Hales J.M. A recvaluation of the role of thermophore sis as mechanism of in and below-cloud scavenging.- J. Atm. Sci., 1971, v.28, p .1465-1476.

43. Барсегян O.A., Яламов Ю.И. К вопросу движения твердых аэрозольных частиц относительно растущих или испаряющихся капель.- Ж. техн. физ., 1974, т.44, вып.II, с.2410-2412.

44. Яламов Ю.И., Метелкин Е.В. Движение аэрозольных частиц из нелетучих или малолетучих веществ в поле диффузии вблизи испаряющихся и растущих капель. Ж. физ. химии, 1974, т.48, вып.1, с.109-112.

45. Дерягин Б.В., Яламов Ю.И., Щукин Е.Р., Барсегян О.А.

46. О термодиффузиофоретическом захвате нелетучих аэрозольных частиц растущими или испаряющимися каплями. Докл. АН СССР, 1976, т.229, М, с.924-927.

47. Яламов Ю.И., Щукин Е.Р., Васильева Л.Ю. К вопросу о термодиффузиофоретическом захвате аэрозольных частиц на облачных каплях.- Изв. АН СССР, Физ. атмосф. и океана, 1976, т.12, №2, е.211-212.

48. Дерягин Б.В., Яламов Ю.И., Васильева Л.Ю., Щукин Е.Р.

49. О влиянии броуновского движения и термо- и диффузиофоретических сил на захват аэрозольных частиц крупными каплями. Докл. АН СССР,1976, т.228, №4, с.833-836.

50. Яламов Ю.И., Щукин Е.Р., Дерягин Б.В. О захвате нелетучих аэрозольных частиц постоянного радиуса крупными и умеренно крупными испаряющимися (конденсирующимися) каплями. Ж. техн. физ.,1977, т.47, вып.2, с.466-468.

51. Wang P.K., Pruppacher H.R. An experimental determination of the efficiency with which aerosol particles are collected Ъу water drops in subsaturated air. J. Atm. Sci., 1977, v.34,p .1664-1669 •

52. Белов А.П., Осаждение частиц на непрерывно испаряющуюся каплю. Ж. техн. физ., 1979, т.49, И, с.215-217.

53. Яламов Ю.И., Щукин Ё.Р., Трайтак С.Д. 0 роли термодиффузио-фореза и броуновского движения при захвате аэрозольных частиц каплями. Изв. АН СССР, Физ. атмосф. и океана, 1979, т.15, №1,с.122-125.

54. Щукин Е.Р., Трайтак С.Д. Теория захвата аэрозольных частиц неподвижными растущими или испаряющимися крупными и умеренно крупными каплями. В кн.: Физика аэродисп. систем и физ. кинетика, 1979, вып.4, ч.2, с.124-147 (Деп. в ВИНИТИ, Ш829-79Деп.).

55. Яламов Ю.И,, Щукин Е.Р,, Трайтак С.Д. 0 взаимной роли электрических и термодиффузиофоретических сил при вымывании аэрозольных частиц каплями. В кн.: Физика аэродисп. систем и физ, кинетика, 1979, вып.4, ч,2, с.148-154 (Деп. в ВИНИТИ, №3829-79Деп.).

56. Щукин Е.Р, Об особенностях движения нелетучих аэрозольных частиц в окрестности испаряющейся под действием электромагнитного излучения капли, В кн,: Физика аэродисп, систем и физ. кинетика, 1979, вып.4, ч.2, с.155-160 (Деп. в ВИНИТИ, №3829-79Деп.).

57. Placek T.D., Peters L.K. A hydrodynamic approach to particle target efficiency in the presense of diffusiophoresis.- J. Aerosol Sci., 1980, v.11, N.5/6, p.521-533.

58. Carstens J.G., Martin J.J. In cloud scavenging "by ther-mophoresis, diffusiophoresis and brownian diffusion. - J. Atm. Sci.,1982, v.39, Н.5» p.1124-1129*

59. Leong K.H., Beard K.V., Ochs H.T. Laboratory measurementsof particle capture Ъу evaporationg cloud drops. J. Atm. Sci.,1982, v.39, Н.5» p.1130-1140.

60. Трайтак С.Д. Нестационарный термодиффузиофоретический и броуновский захват аэрозольных частиц каплями. В кн.: Физика дисп. систем и физ. кинетика, 1983, вып.7, ч.2, с.104-114 (Деп. в ВИНИТИ, №5982-83Деп.).

61. Щукин Е.Р., Мягков А.В., Яламов Ю.И. и др. Теория захвата высокодисперсных частиц растущими или испаряющимися каплями.- В кн.: Физика дисп. систем и физ, кинетика, 1983, вып.7, ч.2, с.186-236 (Деп, в ВИНИТИ, №5982-83Деп.),

62. Белов А.П. Осаждение субмикронных аэрозолей на испаряющуюся в стоксовском потоке каплю. Инж.-физ. ж., 1983, т.45, №6,с.1019-1020 (Деп. в ВИНИТИ, №2885-83Деп.).

63. Александров Э.Л. Измерение концентрации ядер конденсациии облачных ядер (обзор), Тр. Инс-та эксперим, метеорол,, 1970, вып.19, с.50-80.

64. Saxena V.K., Burford J.N., Kassner J.L. Operation of a thermal diffusion chamber for measurements on cloud condensationnuclei. J. Atm. Sci., 1970, v.27, N.1, p.73-80.

65. Brown I.Т., Ir. and F.D. Schowengerdt Water droplet growthmeasurements in a continuous flow parallel plate thermal diffusion cloud chamber. J. Aerosol Sci., 1979, v.10, В .5, p.515-526.

66. Волковицкий O.A., Третьяков Н.Д., Щелчков Г.Н. 0 некоторых ошибках измерения спектра облачных ядер конденсации. Тр. Ин-та эксперим. метеорол., 1973, вып.4(38), с.116-121.

67. Духин С.С., Дерягин Б.В., Михельсон М.Л. Пересыщение и конденсация в турбулентном потоке между влажными поверхностями неодинаковой температуры. Докл. АН СССР, 1955, т.105, №6,сЛ229-1232

68. Власенко Г.Я. О механизме движения аэрозольных частиц в поле диффузии пара. В кн.: УШ Всес. межвузовская конф. по вопросам испарения, горения и газовой динамики дисперсных систем, Одесса: Одесский госуниверситет, 1968, с.16.

69. Власенко Г.Я. Изучение движения аэрозольных частиц в поле диффузии пара. В кн.: Мат. совещания "Пылеулавливание и газоочистка на предприятиях цветной металлургии". - М., 1969, с.117-122.

70. Meisen A., Bobkowicz A.J., Cooke N.E., Parkas E.J.

71. The separation of micron-size particles from air by diffusiophoresis. Can. J. Chem. Eng., 1971, v.49, p.449-457.

72. Яворский H.A,, Теребенин А.Н,, Быков А.П. Осаяздение аэрозолей в пересыщенной водяными парами среде, Изв. Сиб. отд. АН СССР Сер. техн. науки, 1972, вып.2(8), с.86-92.

73. Теребенин А.Н., Быков А.П. Механизм осаждения аэрозолей в поле диффузии водяного пара. Ж. прикл. химии, 1972, т.45, вып.5, с.1012-1015.

74. Whitmore P.J., Meisen A. Diffusiophoresis under turbulent conditions. J. Aerosol Sci., 1973, v.4, N.6, p.435-446.

75. Яворский H.A., Теребенин А.Н., Быков А.П. Улавливание аэрозолей в оловянной промышленности. Новосибирск: Наука, Сиб.отд-ние, 1974. -86с.

76. Островский Ю.К., Щукин Е.Р., Яламов Ю.И. Теория термодиффу-зиофоретического захвата аэрозольных частиц.в плоекопараллеьных разнотемпературных каналах с ламинарным режимом течения. Ж. физ, химии, 1978, т.52, №6, с.1565 (Деп. в ВИНИТИ, №3905-77Деп.).

77. Островский Ю.К., Щукин Е.Р., Яламов Ю.И. Исследование тер-модиффузиофоретической очистки газов от аэрозольных частиц.

78. Ж. физ. химии, 1979, т.53, №9, с.2346-2348.

79. Щукин Е.Р., Баринова М.Ф. Теория термодиффузиофоретического захвата высокодисперсных аэрозольных частиц в плоском и коаксиальном каналах. В кн.: Физика дисп. систем и физ. кинетика, 1979, вып.4, ч.2, с.73-106 (Деп. в ВИНИТИ, Ш829-79Деп.).

80. А.с. 735280 (СССР). Устройство для стерилизации газа / Дерягин Б.В., Сторожилова А.И., Щукин Е.Р. и др. Опубл. в Б.И., 1980, №15.

81. Баринова М.Ф., Щукин Е.Р. О термодиффузиофоретическом захвате аэрозольных частиц в разнотемпературном плоском канале.- Инж.-физ. ж., 1981, т.41, №1, с.47-54.

82. А.с. I068I49 (СССР). Устройство для очистки газов от аэрозольных включений / Липатов Г.Н., Шингарёв Г.Л., Скапцов А.С.- Опубл. в Б.И., 1984, №3.

83. Липатов Г.Н., Скапцов А.С. Экспериментальное исследование фильтрующей способности термодиффузионной камеры с управляющим элементом. Инж.-физ. ж., 1984, т.47, Щ, с.93-100.

84. Чепмен С., Каулинг Т. Математическая теория неоднородных газов. М.: Изд-во иностр. лит-ры, I960, -510с.

85. Стыро Б,И. Самоочищение атмосферы от радиоактивных загрязнений. Л.: Гидрометеоиздат, 1968. -288с.

86. Фукс Н.А. Высокодисперсные аэрозоли. Сер. Физическая химия. - М.: Изд-во ВИНИТИ. -84с.

87. Mercer Т. Т. Aerosol Technology in Hazard Evaluation. -- London-New York: Academic Press, 1973. -370p.

88. Кирш A.A., Стечкина И.Б. Инерционное осаждение аэрозолей в модельных фильтрах при малых числах Рейнольдса. Колл. ж., 1977, т.39, вып.1, с.36-43.

89. Кирш А.А., Жуланов Ю.В. Измерение проскока аэрозолей через высокоэффективные фильтры. Колл. ж., 1977, т.39, вып.2, с.288-294.

90. А.с. 859983 (СССР). Термодиффузионная камера. / Липатов Г.Н., Шингарёв Г.Л. Опубл. в Б.И., 1981, №32.

91. Липатов Г.Н., Шингарёв Г.Л., Скапцов А.С. О возможности безинерционного управления пересыщением в термодиффузионных камерах. В кн.: Физика аэродисперсных систем. Киев-Одесса, Вища школа, Головное изд-во, 1983, вып.23, с.100-104.

92. Франк-Каменецкий Д.А. Диффузия и теплопередача в химической кинетике. М.: Наука, 1967. -492с.

93. Амелин А.Г. Теоретические основы образования тумана при конденсации пара. М.: Химия, 1972. -304с.

94. Баринова М.§., Островский Ю.К., Щукин Е.Р., Яламов Ю.И.

95. К вопросу об особенностях ламинарного течения летучих бинарных газовых смесей в плоском и коаксиальном каналах. Дрикл. матем. и техн. физика, 1980, №3, с.50-56.

96. Щукин Е.Р., Островский Ю.К., Баринова М.Ф. Об особенностях ламинарных течений летучих бинарных газовых смесей в плоском и коаксиальном каналах. Инж.-физ. ж., 1980, т.38, №1, с.160-161.

97. Щукин Е.Р., Демберел О.Ж., Яламов Ю.И. Теория ламинарного течения летучих бинарных газовых смесей в плоских разнотемператур-ных каналах. В кн.: Физика дисп. систем и физ. кинетика, 1983, вып.7, ч.1, с.119-131 (Деп. в ВИНИТИ, №5981-83Деп.).

98. Липатов Г.Н., Скапцов А.С. Исследование осаждения высокодисперсного аэрозоля в поле градиента концентрации водяного пара.- Тез. докл. 1У Всес. конф. по аэрозолям. Ереван, 1982, с.12.

99. Скапцов А.С. Диффузиофоретическое осаждение высокодисперсных аэрозолей в термодиффузионной камере с управляющим элементом.- Тез. докл. межобл. научно-практ. конф. молодых ученых. Одесса, 1983, с.165-168.

100. Иванова А.П., Колерский С.В., Кравченко И.И. и др. Установка для генерирования и исследования аэрозолей в диапазоне размеров 5.I0"7 Ю"5см. - Ж. измерит, техн., 1974, №4, с.74-76.

101. Фукс Н.А., Сутугин А.Г. Монодисперсные аэрозоли. Успехи химии, 1965, т.34, вып.2, с.276-299.

102. Коган Я.И. Молекулярные ядра конденсации. Докл. АН СССР, 1965, т.161, №2, с.388-391.

103. Сутугин А.Г. Методика неселективного разбавления аэрозолей. Измерит, техн., 1971, №8, с.79-83.

104. Гольдман Б.М., Анкилов А.Н., Куценогий К.П. Экспериментальное исследование характеристик разбавителя для аэрозолей.- Колл. ж., 1980, т.42, вып.З, с.539-542.

105. Кочин Н.Е., Кибель И.А. Теоретическая гидромеханика.- 6-е изд., исправл. и доп. М.: Физматгиз, 1963, ч.2. -727с.

106. Фукс Н.А., Сутугин А.Г. Высокодисперсные аэрозоли.- Колл. ж., 1964, т.26, вып.1, c.IXO-116.

107. Чмутов К.В. Техника физико-химического исследования.- 3-е изд., перераб. и доп. М.: Госхимиздат, 1954. -343с.

108. НО. Фукс Н.А. Механика аэрозолей. М.: Изд-во АН СССР, 1955. -352с.

109. Беляев С.П., Никифорова Н.К., Смирнов В.В., Щелчков Г.И. Оптико-электронные методы изучения аэрозолей. М.: Энергоиздат, 1981. -232с.

110. Лукьянович В.М. Электронная микроскопия в физико-химических исследованиях. М.: Изд-во АН СССР, I960. -275с.

111. Kirsch А.А., Stechldna I.Б. A diffusional method for the determination of the size condensation nuclei. In: Proceeding of the 7th conference on condensation and ice nuclei, Prague-Vienna,1964, p.284-287.

112. Радушкевич Л.В. Теория осаждения частиц из газового потокана изолированном цилиндре всвязи с процессом фильтрации аэрозолей.-- Ж. физ, химии, 1958, т.32, №2, с.282-290.

113. Стечкина И.Б. Диффузионное осаждение аэрозолей в волокнистых фильтрах. Докл. АН СССР, 1966, т.167, №6, с.1327-1330.

114. Кирш А.А., Фукс Н,А. Течение жидкости в системе параллельных цилиндров, расположенных перпендикулярно потоку, при малых числах Рейнольдса. Прикл. математ. и техн. физика, 1966, №6, с.101-103.

115. Кирш А.А,, Фукс Н.А. Сопротивление системы параллельных цилиндров, Колл. ж,, 1967, т.29, вып.5, с,682-686.

116. Стечкина И.Б., Фукс Н.А. Расчет диффузионного осаждения аэрозолей в волокнистых фильтрах. Колл. ж., 1967, т.29, вып,2, с.260-265,

117. Кирш А.А., Фукс Н.А, Диффузионное осазвдение аэрозолей в волокнистых фильтрах. Колл. ж., 1968, т.30, вып.6, с.836-841.

118. Ingham D.B. The diffusional deposition of aerosols infibrous filter. J. Aerosol Sci., 1981, v.12, N.4, p.357-365.

119. Cheng Y.S., Yeh E.C. Theory of screen-type diffusionalbattery. J. Aerosol Sci., 1980, v.11, Н.З» p.313-320.

120. Cheng T.S., Keating J.A., Kanapilly G.M. Theory andcalibration of a screen-type diffusion battery. J. Aerosol Sci.,1980, v.11, H.5/6, p.549-556.

121. Lee K.W., Connick P.A., Gieseke J.A. Extension of thescreen-type diffusion battery theory. J. Aerosol Sci., 1981, v.12, N.4, p.385-386.

122. Кирш А.А., Загнитько А.В., Чечуев П.В. О диффузионном методе определения размеров субмикронных аэрозолей. Ж. физ. химии,1981, т.55, №12, с.3034-3037.

123. Еш1 Н., Kanaoka С., Kuwabara Y. The diffusion collection efficiency of fibers for aerosol over a wide range of Reynolds number. J. Aerosol Sci., 1982, v.13, N.5, p.403-414.

124. Чечуев П.В., Кирш А.А. Диффузионное осаждение аэрозолейв модельном фильтре при малых числах Пекле, Ж, физ, химии, 1982, т.56, №5, с.1304-1305.

125. Yeh H.G., Cheng Y.S., Orman М.М. Evaluation of various types of wire screen as diffusion battery cells. J. Coll. Interf. Sci., 1982, v.86, N.1, p,12-16.

126. Чечуев П,В., Кирш А.А. Использование модельных фильтров для дисперсного анализа субмикронных аэрозолей. Тез. докл.1У Всес. конф. по аэрозолям. Ереван, 1982, с.162.

127. Беспалов Д.П., Козлов В.Н., Матвеев Л.Т. Психрометрические таблицы. Л,: Гидрометеоиздат, 1972. -236с.

128. De Marcus W.C. Theory of a diffusion battery. U.S. Atomic Energy Commission report OML-1413, 1952, p.280-281.

129. Tan C.W., Thomas J.W. Aerosol penetration through a parallel plate diffusion battery. J. Aerosol Sci., 1972, v.3, N.1, p.39-43.

130. Кикоин И.К, Таблицы физических величин, М.: Атомиздат, 1976, -1008с.

131. Агекян Т.А. Основы теории ошибок.- М.: Наука, 1972. -172с,