Экспериментальные исследования термомеханических эффектов в нематических жидких кристаллах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

« мовпиэзиъ ьч аьзппэзиъ ъиьшрипгшзш-ъ

ьрьчиъь Т)ьзичиъ <ШЦШиРИЪ о, £ 0 д

МДО ЩштЬ ишйррпирй 1 Г' .-Ц

аьпииаьюиъг'чичиъ ьрьчпьзвъьрр фпрзириримиъ пшптъииьггн-иа ъьиизрц <ьал^ рзпррьчъйрпиг

и. 04. 07. - «1ф[111 ДшрййЬ ф^Цш» 13шийшя(илп1р]ш13р ф^ф^шйшрЬйшт^и^ш!) q^^u^ntpJПlЬ□Ы^J^ рЬЦСшйпфч|11пшЦшС1 шишЬ&иСф Ьшййшй 1ишЬСш|игшги|Э]1и[1

иьаииорр

Ь Р Ь <4 и Ъ - 2000

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РА ЕРЕВАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

Сантросян Эмин Азатович

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ТЕРМОМЕХАНИЧЕСКИХ ЭФФЕКТОВ В НЕМАТИЧЕСКИХ ЖИДКИХ КРИСТАЛЛАХ

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук по специальности 01. 04. 07. - "Физика твердого тела"

Ереван - 2000

UuibCiuifunumpjutfj pbiiujG hiuumujLni|b[ t öpUaiCih щЬтшЦшй ЬшаицишршйгисЗ

QfiLnwLiujü ^ЬЦшЦшрйЬр'

^шгтпйш^шй cGiytfii3uj|unu(ibp'

Uniuguiuiiup L|wqüuiL|bpii|nipjnLtr

qM- qnl|Uinp, щрпфЬипр n.U.<iul|npjuJü,

йшр. фт. pbLjüuiöni, ryigbüm П.Р.ЦшЦЬргцшй

$>fiq. йшр. qfun. nnl)uinp, щрпфЬипр

Т<. Ршг^шушй ФЬЧ- ¿шр. qlmi- qnl|innp, щрпфЬипр U.<. и^ЬйшЬ

ЬрЬшСф оирлЬЦш-фЬчЬ^шЦшй ¿шфпи5йЬр|1 Q.<h

0 О

№

iliu2WU|UjiirupjniD|3 inbrip ^тОЬйш 2000 р. « Z9 » Ъя^Ь/)^. dujtfp /т hl

« Q.UU bfiqh^wjh ^Ьриигзш^шй ujpnpibiSGbpfi fiüuinfiuinLuifi 021 i3oiu[imqfwiul4ui[i funphpr>fn Cihumniü: <uiugb(i' 375014, bpLuiö, <p. \jbpufiujuib|% 25:

Ubriüuiqhpo шпшрЦшй t «4$ » hn^iph^ . 2000p. qflhyj^l—

Uiuucimq|imuiliuj(j |unphppb qfiuiujliujCi ешршпщшр'

lüiup. q^LTi. рЬЦйшдги, U. С UujpqujiuCi

Тема диссертации утверждена в Ереванском государственном университете

Научные руководители:

Официальные оппоненты:

Ведущая организация:

доктор физ. мат. наук, профессор Р.САкопян,

кандидат физ. мат. наук, доцент Р.Б-Алавердян

доктор физ. мат. наук, профессор ДА. Бадалян

доктор физ. мат. наук, профессор АО. Меликян

Ереванский НИИ оптико-физических измерений

оо

часов

Защита состоится "%$ " НеЛ&рА 2000 г. в

на заседании специализированного совета 021 в Институте прикладных проблем физики HAH РА по адресу: 375914, Ереван, ул. Гр. Нерсисян, 25.

Автореферат разослан " 23 " &>ц ¿ijjvZ 2000 г.

"Ученый секретарь специализированного совета

iRXup&r

кандидат физ. мат. наук, М. А. Саркисян

33 V6-C. 03

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

АКТУАЛЬНОСТЬ ИССЛЕДОВАНИЯ. В настоящее время общеизвестно, что жидкие кристаллы (ЖК) обладают большой чувствительностью к таким внешним воздействиям, какими является статические электрические н магнитные, а также световые поля, механические колебания, тепловые и гидродинамические потоки [1-5]. Это обстоятельство делает очень перспективным применение ЖК в электронике, кибернетике, медицине и в различных областях экспериментальной физики, химии и биологии. Кроме того, ЖК являются прекрасной моделью для исследования различных физических и химических процессов, а также биологических систем.

Среди предсказанных и обнаруженных явлений есть такие, которые в обычных средах пр инципиально отсутствуют [б], некоторые имеют большие времена релаксации и низкие пороги проявления. Блогодаря этому обстоятельству указанные явления легко можно исследовать в реальных масштабах времени, следить за динамикой процессов и предсказывать дальнейшее поведение.

Благодаря успехам теоретических и экспериментальных исследований гидродинамических и акуггогидродинамических, механических и термомеханических свойств ЖК стало возможным создание качественно новой техники для неразрушающего контроля материалов и изделий, медицинской диагностики, сейсмологических модельных исследований и изучения мирового океана, преобразования и передачи информации 17]. Обнаружение и исследование тер-момеханическвх эффектов в ЖК подтверждают и углубляют наши представления об их упругих и механических свойствах, позволяют определить термомеханические коэффиценты ЖК, придумать и реализовать новые опто-механические аналоги. Эти эффекты представляют физический интерес так же тем, что их аналоги в изотропных жидкостях отсутствуют.

ЦЕЛЬ РАБОТЫ. Экспериментальное обнаружение и исследование термомеханических эффектов в неоднородно ориентированных нематических жидких кристаллах (НЖК), а также их индуцирование в однородных НЖК статическими и световыми полями.

НАУЧНАЯ НОВИЗНА. 1. Впервые обнаружен и исследован термомеханический эффект в гибридно-ориентированном тематическом жидком кристалле.

2. Получено одно из двенадцати необходимых соотношений между двенадцатью термомеханическими коэффициентами.

3.Теоретически предсказано и экспериментально зарегистрировано термомеханическое вращение в цилиндрически -гибридно-ориентированном нематическом жидком кристалле.

4. Впервые экспериментально обнаружен термомеханический гидродинамический поток в планарно-ориентировапыом НЖК, индуцированный квазистатическим электрическим полем.

5. Впервые экспериментально обнаружен термомеханический эффект в гомеотропно (т.е. однородно) ориентированном горизонтальном слое НЖК, индуцированный лазерным излучением.

ПРАКТИЧЕСКАЯ ЦЕННОСТЬ. Полученные в диссертации экспериментальные результаты подтверждают и углубляют наши представления об упругих а механических свойствах ЖК, позволяют определить их термомеханические коэффаценты, придумать и реализовать новые опто-механические аналоги. Термомеханические эффекты дают возможность получить наиболее полные и разносторонние сведения о свойствах в строении ЖК, а также о кинетике молекулярных процессов.

ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ, ВЫНОСИМЫЕ НА ЗАЩИТУ.

1. Поведение диссипатпвной функции, обуславливающей термомеханические эффекты в деформированных ЖК относительно обращения времени не отрицают присутствие в нем членов первого порядка по градиентам скорости, директора и температуры.

2. Существуют термомеханические эффекты в гибридно-ориентированном НЖК, выражающиеся в появлении стационарного и ос-циляционного гидродинамического потока ЖК направленного перпендикулярно ирилогаемому градиенту температуры.

3. В прпсутсвии градиента температуры перпендикулярно стенкам цилиндрически-гибридной ячейки НЖК происходит термомеханическое вращение.

4. В НЖК с однородным распределением директора можно индуцировать термомеханические эффекты либо статическим электрическим полем, либо лазерным излучением.

АПРОБАЦИЯ РАБОТЫ.

Основные результаты диссертационной работы обсуждались на семинарах кафедры оптики ЕГУ и докладывались на VII Международной встрече по оптике жидких кристаллов в Германии, на Международных конференциях "Lasers 99" в Канаде и "Lasers 2000" в США.

ПУБЛИКАЦИИ. По теме диссертационной работы опубликованно 10-работ, список которых приводится в конце автореферата. СТРУКТУРА ДИССЕРТАЦИИ. Диссертация состоит из введения, трех глав, заключения и списка литературы из 90 наименований. Общий объем работы 85 страниц, включая 14 рисунков.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ. Во введении обоснована актуальность темы диссертации, дан краткий обзор основных теоретических и экспериментальных исследований ЖК внешними воздействиями. Сформулировано

содержание работы, приведены основные положения выносимые на защиту.

Глава I содержит литературный обзор работ, относящийся к теме диссертации. Она состоит из 4 параграфов.

В § 1 приведены работы, относящиеся к поведению ЖК при внешних воздействиях, где рассмотриваются фазовые переходы в электрических и световых полях.

§2 посвящен работам по тепловым и гидродинамическим эффектам в ЖК.

В §3 приведено феноменологическое построение дисси-пативной функции, описывающей термомеханические эффекты в деформированных НЖК, а так же приведена оценка термомеханической константы.

В §4 рассматриваются работы посвященные термомеханическим вращениям в деформированных НЖК.

Глава II посвящена экспериментальному исследованию термомеханических эффектов в гомеотропно-планарво, а так же цилиндрически-гибридно ориентированных НЖК.

В §1 этой главы описан впервые экспериментально обнаруженный термомеханичекий гидродинамический поток в гибридно-ориентированном НЖК, за счет продольного градиента температуры. Получено соотношение между двенадцатью термомеханическими коэффициентами. В эксперименте использовался НЖК МББА с интервалом нематической фазы 20-47°С. Ячейка подогревалась снизу сплошным прозрачным нагревателем, обеспечивающим однородный нагрев в горизонтальной плоскости с точностью ±0,01°С и возможность наблюдения текстур в поляризационный микроскоп. Максимальная скорость течения для ячейки с толщиной £ = 120 мкм и разностью температур на верхней и нижней поверхностях ДТ=4,7"С была порядка ~ 0,4 мкм/с.

Течение НЖК останавливается после того, как жидкий кристалл достигает края ячейки, что, по:видимому, обусловлено возникновением капиллярных сил на крае ячейки. После выключения температурного градиента жидкий кристалл не возвращается к исходному положению. Экспериментальные результаты в случае, когда подложка, задающая пленарную ориентацию молекул НЖК, находится снизу, качественно отличаются от случая, когда подложка задающая планарную ориентацию молекул НЖК, находится сверху. В этом случае наблюдается следующая динамика гидродинамического течения. После включения градиента температуры УгТ возникает течение НЖК в положительном направлении оси х. Через некоторое время ( ' 15-20 мин) жидкий кристалл постепенно останавливается, не достигая края ячейки, после чего начинается течение жидкости в обратном направлении. После возвращения НЖК к исходному положению процесс повторяется. Таким образом, возникает колебание жидкости, которое практически не прекращается в течение длительного времени (наблюдалось движение в течение более чем 10 ч) при поддержании градиента температуры неизменным. Гидродинамические колебания жидкого .кристалла прекращаются после выключения градиента температуры. На рисунке 1 приведена зависимость максимальной скорости течения ут>х 0Т времени.

V. мкмУсек 0,4 т-----------------------------------------------

-0.4

-0,2

0,2

0

¡0 300

иин

-0.6-1 •• -

Рис. 1. Зависимость скорости потока НЖК от времени.

В §2 теоретически рассматривается термомеханический эффект в гибридно-ориентированном НЖК. Для максимальной скорости термомеханического потока получено:

где £ -термомеханический коэффициент, Т]Х,Т}2 коэффициенты

вязкости Мессовича, AT - перепад температуры на подложках ячейки, L-толщина ячейки. Измеряя скорость гидродинамического потока V^ = 0,4мкм/с для термомеханического коэффициента

получаем £ = 4,3 • 10"7 дин-0С.

В §3 этой главы экспериментально исследовано термомеханичекий эффект в цилиндрически-габридно-ориентированном НЖК МББА с интервалом нематической фазы 2047 °С. В эксперименте, когда подложка ячейки, задающая пленарную ориентацию НЖК, находилась сверху наблюдалось вращение жидкого кристалла вокруг цилиндрической оси z. Когда подложка задающая пленарную ориентацию молекул НЖК, находится снизу в системе возникает колебательное вращение вокруг оси цилиндрической ячейки. Максимальная скорость течения для ячейки с толщиной LfIOOmkm и разностью температур

на верхней и нижней поверхностях AT =5°С была порядка vpmax — 0,5 мкм/с. Период осцилляции состовила 15-20 мин.

В §4 доказывается обратимость по времени термомеханических сил и термомеханических взаимодействий.

В §5 сделаны выводы к главе II, где изложены основные результаты, полученные в этой главе,

В III главе исследуются термомеханические эффекты в однородно ориентированных НЖК, индуцированных квазистатическим электрическим полем или лазерным излучением.

В §1 рассматривается экспериментальное исследование термомеханического эффекта индуцированного квазистатическим электрическим полем. Эффект объясняется тем, что выше порога перехода Фредерикса происходит неоднородная переориентация директора НЖК, а в присутствии вертикального градиента температуры и неоднородности распределения директора возникает

1,2

а

и

■§0.8

И

> 0,4 0

16

20

0 4 8 12

И, В

Рис. 2. Зависимость скорости потока НЖК V, от напряжения электрического поля и, при толщине ячейки 1>70 мкм. и перепада температуры ДТ=4,7 °С.

термомеханпческий гидродинамический поток. При толщине ячейки

1.=70мкм и перепаде температуры ЛТ = 4,7°С, пороговое значение напряженности электрического поля для появления гидродинамического потока составляло ипор=0,25в. При увеличении напряжения скорость потока увеличивалась, стремясь к насыщению. Это связано с возрастанием градиента ориентации директора НЖК. Например при и=14в скорость составляла Ушм=1,06мкм/сек, (см. рис. 2). Дальнейшее увеличение напряженности поля приводит к уменьшению градиента ориентации директора и скорости термомеханического гидродинамического потока до нуля при и=18,4в. До установления стационарного потока, скорость испытывает осцилляционные изменения, связанные с конкуренцией между переориентациями директора НЖК полем и гидродинамическим потоком

л

о 4—н---1-------1-1

о 50 1оо 150 ¿со зоо зи 4оо

I. сек

Рис.3. Осцшгощионный характер установления скорости гидродинамического течения.

(см. рис.3) .Экспериментально было показано, что скорость гидродинамического потока возрастает при увеличении градиента температуры а при уменьшении толщины ячейки.

В §2 этой главы приведено теоретическое рассмотрение индуцированного полем термомеханического эффекта.

В §3 и §4 теоретически и экспериментально был исследовав светоиндуцированный термомеханический эффект в гомеотропно-орпентированном НЖК. В такой ячейке в отсутствии градиента директора, термомеханический гидродинамический поток отсутствует. Однако, при падении на ячейку линейно поляризованного света, происходит светоиндуцированный переход Фредерикса сущность которого заключается в том, что выше некоторого порогового значения мощности излучения, директор НЖК переориентируется на угол

что и приводит к возникновению гидродинамического потока в присутствии градиента температуры.

^шаж , „ т ^т

64 Ьг]г

Экспериментально было зарегистрировано, что при толщине ячейки 2=110 мкм, пороговая мощность светоиндуцированного перехода Фредерикса составляла 15 шт. Выше этого порога директор НЖК переориентировался, и в дальней зоне наблюдались абберационные кольца самофокусировки. Таким образом лазерное излучение

Рис.4. Зависимость скорости потока НЖК V, от мощности лазерного излучения Р при толщине ячейки Ь=110 мкм и перепале температуры ДТ=5.2°С.

создавало своеобразное гибридное распределение директора, и в

присуствии перепада температуры АТ = 5,2° С возникал гидродинамический поток. При увеличении мощности скорость потока увеличивалась, что связано с возрастанием градиента директора НЖК. На рисунках 4 и 5 приведены зависимости скорости потока, от мощности лазерного излучения, и от перепада температуры.

В §5 сделаны выводы к главе III, где изложены основные результаты полученные в данной главе.

Рис.5. Зависимость скорости потока НЖК V, от перепада температуры на стенках ячейки, при толщине ячейки Ь=110 мкм и мощности лазерного излучения Р=21.5 мВт.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Сформулируем основные научные результаты полученные в диссертации

1. Показана справедливость предсказаний термомеханнческнх эффектов в деформированных нематиках. Выяснена обратимая по времени природа термомекапических сил и термомеханического взаимодействия.

2. Впервые обнаружен термомеханический эффект в гибридно-ориентированном нематическом жидком кристалле. Исследованы как стационарный так и осцилляционные режимы термомеханического гидродинамического потока. Эмпирически получено одно из двенадцати необходимых соотношений между двенадцатью термомеханическими коэффициентами.

3. Доказана справедливость представления гибридной ячейки в виде "гибкой ленты".

4. Теоретически предсказано и экспериментально зарегистрировано термомеханическое вращение в цклиндрически-гибридно-ориентированном НЖК за счет продольного градиента температуры. Получен режим осцилляционного вращения НЖК.

5. Впервые экспериментально обнаружен термомеханический гидродинамический поток в планарно-орпенгарованном НЖК, индуцированный квазистатическим электрическим полем, за счет градиента температуры.

6. Впервые экспериментально обнаружен термомеханический гидродинамический поток в гомеотропно (т.е. однородно) ориентированном горизонтальном слое НЖК, индуцированный световым полем. Эффект объясняется тем, что выше порога светонндуцированного перехода Фредерикса происходит неоднородная переориентация директора НЖК. Последняя обусловливает гидродинамический поток в присутствии вертикального градиента температуры.

Цитируемая литература

1. Де Жеи П. Физика жидких кристаллов, М„ Мир, 1977, 400 с.

2. Блинов Л.М. Электро- и магнитооптика жидких кристаллов, М., Наука, 1978, 384 с.

3. Чандрасекар С. Жидкие кристалли, М., Мир, 1980, 344 с.

4. Аракелян С.М., Ляхов ГА., Чилингарян Ю.С., Нелинейная оптика жидких кристаллов, УФН, 1980, т.131, вьш.1, с. 3-44.

5. Зельдович Б.Я., Табирян Н.В., Ориентационная оптическая нелинейность жидких кристаллов, УФН, 1985.Г.147, вып.4,с.633-674.

6. Borstnlk A., ZumerS.,Forces in an inhomogeneuously ordered nematic liquid crystal, stable and metastble states., Phys. Rev. E, 1997, v.56, 3 pp. 3021-3027.

7. Капустин А.П., Капустина OA., Акустика жидких кристаллов., М., Наука, 1986, 247с.

Список опубликованных работ

1. Акопян Р.С., Алавердян Р.Б., Сантросян ЭА, Чилингарян Ю. С., Термомеханический эффект в гибридно-ориентированном нематическом жидком кристалле., Письма в ЖТФ. 1997. 23(17).

с. 77.

2. Akopyan R.S., Alaverdian R.B., Chilingarian Yu.S., Santrosyan E.A Light-Induced Thermomechanical Effects In Nematics., Abstracts of the VII International Topical Meetting on Optics of Liquid Crystals{september 8-12,1997, Heppenheim, Germaniy).

3. Акопян P.C., Алавердян Р.Б., Сантросян ЭА, Нерсисяи С.Ц., Чилингарян Ю. С., Термомеханический эффект в цилиндрически-гибридном нематическом жидком кристалле., Письма в ЖТФ. 1999. 25(6). с. 71.

4. Акопян Р.С., Алавердян Р.Б., Сантросян ЭЛ., Нерсисян С.Ц., Чилингарян Ю. С., Термомеханический эффект в пленарном нематике, индуцированный квазистатическим электрическим полем., ЖТФ. 1999. 69(4). с. 122.

5. Акопян Р.С., Алавердян Р.Б., Сантросян ЭА., Нерсисян С.Ц., Чилингарян Ю.С., Электроиндуцированный термомеханический эффект в нематическом жидком кристалле., Изв., НАН, РА, Физика, 1999, 34(3), с.140-153.

6. Акопян Р.С., Алавердян Р.Б., Сантросян ЭА Чилингарян Ю.С. Светоиндуцированный термомеханический эффект в ' однородных нематнках. Квантовая Электроника, 2000, т. 30, N6.

7. Akopyan R.S., Alaverdian R.B., Chilingarian Yu.S., Santrosyan EA., Laser-Induced Thermomechanical Effects in Nematics., International Conference on LASERS'1999, December 13-17, Le Chateau. Frontenac Quebec. Quebec Canada.

8. Акопян P.C., Алавердян Р.Б., Сантросян ЭА, Чилингарян Ю.С., Экспериментальное исследования термомеханический явлений в НЖК., Изв., НАН, РА Физика, 2000, г. 35, (4).

9. Akopyan R.S., Alaverdian R.B., Chilingarian Yu.S,, Santrosyan E.A., Hydrodynamic Oscillations in Nematics Due to the Laser-Induced Thermomechanical Effect., International Conference on LASERS 2000, December 4-8, Albuguergue, New Mexico.

10. Akopyan R.S., Alaverdian R.B., Chilingaryan Yu.S., Santrosyan E.A., Seferyan H.Ye., "Thermomechanical Rotatioa of Cylindrlcal-Hybryd Oriented Nematic Liquid Crystal".- Abstracts of the International Conference on "Conversion Potential of Armenia and ISTC Programs", October 2-7, 2000, Yerevan.

sfcpuuubtuuuhmmub ьпьапьзгаььрь Фпрэигипичиъ ги-илнлииьппмго bbuushM Rbani-M рзш-рьчььрщ-и

UtíOíKDUQhp

UmbOuiíununi.pjniDc Сфр4ш0к Qbúiuinfilj hbrxntlj pjiupbri&bpmú gbptíujúbtuui-ОЬЦш1)шО bpliiujpQbp[i фпр0шршрш1$шО hiujwGujpbpííujGi] ЦгиипиЗОилфрйшйс: игГишшшОйпиЗ итшдф). Ьй ЬЬш^ш^фтш^шй ujpr)jm.Gßübp[r

1. Фпр0йш1)шСтрЬй gnijg t шрф[ pbpi3ni5bfuwGtil)i-ul¡uiü bpUnijpGbpfi шЬиш1|шО l|ujüfuujmbuni.i5übp|i Ö2Üujpinuig[inLpjruGD Gbúuiwfil) hbn.ni.lj pjmpbqGbpniCi: Piuguihuijinilbt t pbptfni5b|nuiD|itjUjl)tJUü rudtpfi Quin <*илЗшОш1)[1 Ьш^шгцлр-öbifiaipjntCQ:

2. ®npàGml)ujûnpbG gnijg t inpiJbL pbpi3m5bfuujG|il¡LUl)UjQ bpUrujpGbpfi qnjmpjniûp hjipp|ii> IjnriúGnpr^iluió СЬйидгфЦ hbi\nLl| pjnipbijujljuiû psgniú, nLrçriiiihuijujg S>bpi5muui|i6ujGu)j|iû qpujrvtibGmji umljiujiu^jiuQ щш]йшйЬЬртд5: fUuriuSGuiufip-4bL t pbpúnúb|uuj(j|-iljiuljLuG hfitVpnufiGmiihljuilimü hnußfi ф-uPßD. hö^bu ишш-g|inGiup, uijGuibii tL ougfiuiughnQ rcbtf[n5Gbpni.ú:

3. Uu|uigmgilbi t hfippfirç tynqtfGnpn^ilujö p?h2D< npufbu «öljni.0 ctuiujuii|bG» Gbpl|iu-juigQbini hüuipuji|npnipjni.OQ: b[Gbin4 фпрЙОш^шй uipryiruûgGbpfig amuigfiG luûquJÙ qQiuhuiwi}bi. t pbpùni5bfuuiG[it|Luljiuû qnpôw^gQ:

4. SbuuiljUJÛnpbG l|uuGtuiuinbuiJbi L фпрйОш1)шйпрЬй qpuiGgiJbi t pbpúnúbfuuiGfi-ЦшЦшО ицшпцш hfip[i|irycuu)Gujj[\G l(ai\i5ünpnjLlmó Gbúuiuifrlj hbt\ntLt pjMLpbqai-1)luQ pggniú, nLrçquihiujiug gbpdujiuntiöujoujjtiü qpuir¡[ibljunh umtiLujrupjuJÛ ujaijùujûQbp(Hi3: Pujgiuhuijirulbi t Gbi5iuin|il| hbrinLl) pjm.pbrtfi u|miujinfi ougfiijuigfinCi nbrffi^D'

5. UnwgfG t-uGqiui фпр001и1|шйпрЬО htujuiGujpbpilb|L t pbpúnübtuuuGfil|UJl)uiú hHpnrçfiGuiùtiliailjiuû hnuß щциСшр l)nr¡i3Qnpn24wó Gbúujinfilj hbiyul) pjni.phrini.i3' ûluI)U1ôi(uiô ßiluiq|iumujintil| t|bl)inpuil)UiG rçuj2tnni[, riirirLiuhujjiug ghpùuiuuifiSuiCiuijtiG qpiuitfibtimf! iual)Uijnt.pjujG п-ЬщепиЗ:

6. UnuigfiG uiGqaiJ фпрЙйшЦшОпрЬй huJiwGujpbpitbL t pbpùnùbfbUiGFiljUJliUiG bpUrn.jp hnúbntnpnin l|nriüGnpn2i[wó Gbüuiinfil) hbryiLl) pjnipbrih hnpfiqnGiuljUjQ 2bpuiniú, |u¡qbpiujtiü öumwqiujpntl: bpUriipp ршдштрфий t ОршОпЦ, np Jptirçbptifiu|i inujuiùuiljuiô^iuft ¿bühS ршрйр uipdbßGbpfi фадпиЗ mbr\fi t niûb&ruii GbiSmuifiLi hfaiinity pjnipbnb nhnbüinnnh uiGhuuüiuubn Ubnrn-

Ijnriúünpn^nLÍ U jbpúuiutntróuiGiujhG шпшдшйшй t hhi}pnr|.tiGuji5}!l)U)l)iuQ hnuß