Фазовые и структурные состояния в нанокристаллических порошках на основе диоксида циркония тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ
Королев, Петр Васильевич
АВТОР
|
||||
кандидата физико-математических наук
УЧЕНАЯ СТЕПЕНЬ
|
||||
Томск
МЕСТО ЗАЩИТЫ
|
||||
1998
ГОД ЗАЩИТЫ
|
|
01.04.07
КОД ВАК РФ
|
||
|
Институт физики прочности и материаловедения СО РАН
На правах рукописи
Королёв Пётр Васильевич
ФАЗОВЫЕ И СТРУКТУРНЫЕ СОСТОЯНИЯ В НАНОКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ ПОРОШКАХ НА ОСНОВЕ ДИОКСИДА
ЦИРКОНИЯ
01.04.07. - физика твёрдого тела
Диссертация на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук
Научный руководитель: доктор физ.-мат. наук, профессор Кульков С.Н.
СОДЕРЖАНИЕ
стр.
ВВЕДЕНИЕ.......................................................................................................2
1. СОВРЕМЕННЫЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЯ О СТРУКТУРЕ, ФАЗОВОМ
СОСТАВЕ И ФАЗОВЫХ ПРЕВРАЩЕНИЯХ В ПОРОШКОВЫХ
НАНОКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ МАТЕРИАЛАХ НА ОСНОВЕ гЮ2
ПОД ВОЗДЕЙСТВИЕМ ДАВЛЕНИЯ И ТЕМПЕРАТУРЫ.........................9
1.1. Равновесные и метастабильные фазы в материалах на основе 7г02: особенности их структуры и фазовых превращений...................9
1.2. Особенности строения, фазового состава и дефектной структуры ультрадисперсных и нанокристаллических порошковых материалов на основе 2г02......................................................................................19
1.3. Влияние внешних факторов (ударно-волновой обработки и отжига) на фазовый состав и структуру порошковых материалов на основе 2Ю2............................................................................................31
2. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ. МАТЕРИАЛЫ И МЕТОДИКА
ЭКСПЕРИМЕНТА.......................................................................................41
2.1. Постановка задачи................................................................................41
2.2. Материалы и методика эксперимента.................................................50
3. ИССЛЕДОВАНИЕ ОСОБЕННОСТЕЙ СТРОЕНИЯ, ФАЗОВОГО
СОСТАВА И ПАРАМЕТРОВ ТОНКОЙ КРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ
СТРУКТУРЫ ПЛАЗМОХИМИЧЕСКИХ ПОРОШКОВ гг02(ЗУ)
И гг02(ЗУ)+20%АЬ203 В ИСХОДНОМ СОСТОЯНИИ............................56
3.1. Электронно-микроскопический анализ структуры плазмохими-ческих порошков гЮ2(ЗУ) и гг02(ЗУ)+20%А1203..............................56
3.2. Рентгеновское исследование фазового состава и структуры плазмохимических порошков 2г02(ЗУ) и 2Ю2(ЗУ)+20%А12Оз..........69
3.3. Анализ фазового состава плазмохимических порошков 2Ю2(3У)
стр.
и ZrC>2(3Y)+20%Al203 на основе представлений о критическом размере кристаллитов...........................................................................86
4. СТРУКТУРА И ФАЗОВЫЙ СОСТАВ ПЛАЗМОХИМИЧЕСКИХ
ПОРОШКОВ Zr02(3Y) И Zr02(3Y)+20%Al203 ПОСЛЕ УДАРНО-
ВОЛНОВОЙ ОБРАБОТКИ..........................................................................92
4.1. Структура, фазовый состав и параметры тонкой кристаллической структуры плазмохимических порошков Zr02(3Y) и Zr02(3Y)+20%Al203 после ударно-волнового нагружения...............92
4.2. Особенности дефектной структуры нанокристаллических фаз в порошках Zr02(3Y) и Zr02(3Y)+20%Al203 после ударно-волновой обработки............................................................................130
5. ФОРМИРОВАНИЕ ФАЗОВОГО СОСТАВА И СТРУКТУРЫ
ПЛАЗМОХИМИЧЕСКИХ ПОРОШКОВ Zr02(3Y) И
Zr02(3Y)+20%Al203 ПРИ ОТЖИГЕ..........................................................144
5.1. Фазовый состав и дефектная структура исходного и обработанного ударными волнами порошка Zr02(3Y) после отжига.......................144
5.2. Изменение фазового состава и структуры исходного порошка Zr02(3Y)+20%Al203 при отжиге.........................................................155
5.3. Размерные изменения уровня микроискажений и параметров решётки Т-фазы в порошке Zr02(3Y)................................................169
ЗАКЛЮЧЕНИЕ..............................................................................................179
ЛИТЕРАТУРА................................................................................................181
ВВЕДЕНИЕ
Нанокристаллические порошки, получаемые методами плазмохимии, являются одними из наиболее перспективных для получения керамики на основе диоксида циркония. В процессе получения, в таких порошках формируется более равномерное, по сравнению с обычными способами получения, распределение компонентов по частицам [1], а также запасается значительная, по сравнению с порошками микронных размеров, избыточная энергия, обусловленная формированием разветвлённой системы зёренных границ, что позволяет осуществлять спекание данных порошков при значительно более низкой температуре.
Однако, полной реализации заложенной в таких системах избыточной энергии удаётся достичь не всегда, что связано с трудностями их формования, обусловленными большими силами межчастичной адгезии.
Эффективным способом преодоления адгезионных сил является приложение высокого давления, в связи с чем, современные методы формования дисперсных порошков так или иначе связаны с воздействием высоких давлений на порошковую среду. При этом может наблюдаться дополнительная «активация» порошка, за счёт повышения дефектности кристаллической решётки. Благодаря комплексному воздействию на структуру и фазовый состав, обработка высоким давлением перспективна для снижения температуры спекания нанокристаллических порошков на основе гг02 [2]. В этой связи исследование влияния высоких давлений на структуру и фазовый состав нанокристаллических порошков на основе Zv02 приобретает особое значение, поскольку расширяются возможности по формированию заданной конечной структуры.
В последнее время наблюдается повышенный интерес к динамическим способам обработки дисперсных порошков, позволяющим более эффективно
воздействовать на порошковую среду.
Известно, что при высоких статических и динамических давлениях диоксид циркония может испытывать ряд фазовых превращений [3-32]. При этом, наиболее хорошо изучено влияние статического давления на фазовый состав монокристаллов и крупнокристаллических порошков [2-5,7,911,14,16,19,20]. Фазовые превращения при высоком давлении в материалах с нанокристаллической структурой исследованы недостаточно. В особенности это касается поведения данных систем при ударно-волновой обработке.
В частности, влияние ударно-волновой обработки на структуру и фазовый состав плазмохимических порошков с добавками оксидов иттрия и алюминия лишь при давлениях около 5 ГПа. [27,28], в то время как эксперименты по статическому нагружению крупнокристаллических порошков осуществлялись при давлениях до 60 ГПа [14]. Исследование влияния высокого давления на структуру и фазовый состав нанокристаллических порошков важно как для углубления знаний о процессах, протекающих в таких мелкозернистых системах, так и для получения новых материалов с новыми структурами и фазами [33].
Следует, однако, отметить, что исходная структура и фазовый состав плазмохимических порошков с добавками оксидов иттрия и алюминия изучены недостаточно. В частности, не существует единого мнения относительно того, в каком фазовом состоянии находится в данных порошках диоксид циркония, недостаточно данных о характере распределения оксида алюминия. В связи с этим, требуется проведение исследований для уточнения структуры и фазового состава данных материалов.
Для практического использования плазмохимических порошков как в исходном состоянии так и после обработки ударными волнами важно знать, как изменяется их структура и фазовый состав при нагреве. Однако данных о влиянии ударно-волновой обработки на поведение плазмохимических
порошков при термообработке также не имеется. Не имеется также данных и о характере изменения структуры и фазового состава плазмохимических порошков в при температурах до 1500 °С. В работах [34,35] исследовалась структура материалов, спечённых из необработанных плазмохимических порошков с добавками оксидов иттрия и алюминия при температурах 15001750 °С. Однако из анализа конечной структуры невозможно определить, при какой температуре и насколько быстро в данных порошках осуществились процессы огрубления исходной зёренной структуры. Недостаток сведений о поведении структуры и фазового состава в промежуточной области температур не позволяет, в полной мере использовать избыточную энергию данных порошков, связанную с межкристаллитными границами, при спекании в области температур до 1500 °С. В связи с этим, проведение таких исследований представляется актуальным.
Всё вышесказанное определило цели и задачи настоящей работы, связанные с изучением особенностей фазового состава и структуры нанокристаллических порошков на основе диоксида циркония и их изменения при ударно-волновой обработке и отжиге.
В первой главе приведен обзор литературных данных об особенностях структуры и фазового состава ультрадисперсных и нанокристаллических материалов на основе ЪхОг. Отмечены основные недостатки существующих на сегодня представлений о структуре и фазовом составе нанокристаллических порошков с добавками оксидов иттрия и алюминия, получаемых в сильно неравновесных условиях. Особое внимание уделено вопросам, связанным с влиянием высоких динамических давлений на структуру и фазовый состав данных порошков. Рассмотрены процессы, протекающие при отжиге ультрадисперсных и нанокристаллических порошков на основе Zr02.
Во второй главе сформулирована постановка задачи, обоснован выбор
материалов и режимов их обработки, описаны экспериментальные методики.
В третьей главе исследованы структура, фазовый состав, и параметры решётки исследуемых порошков в исходном состоянии. Особое внимание уделено, анализу особенностей их строения обусловленных малым размером кристаллитов и особенностями метода получения.
В четвёртой главе исследованы структура, фазовый состав и параметры тонкой кристаллической структуры порошков с добавками оксидов иттрия и алюминия после ударно-волнового нагружения и проведён анализ полученных результатов.
В пятой главе исследовано изменение фазового состава и параметров тонкой кристаллической структуры тетрагональной фазы в исходном и обработанном ударными волнами порошке ЪсОг - У20з, а также в исходном порошке ЪсОг - У203 - А^Оз при отжиге. Проведено обобщение полученных в работе данных о структуре исследуемых порошков. Это позволило сформулировать ряд рекомендаций для практического применения ударно-волновой обработки и отжига данных порошков для целенаправленного формирования заданной структуры и фазового состава материалов, получаемых из них.
На защиту выносятся следующие положения:
1. Совокупность экспериментальных данных о фазовом составе и структуре нанокристаллических порошков диоксида циркония с добавками иттрия и алюминия в исходном состоянии и об изменении этих характеристик при ударно-волновой обработке и отжиге.
2. Фазовый состав нанокристаллического диоксида циркония, стабилизированного иттрием, при ударно-волновом нагружении контролируется уровнем микроискажений в решётке тетрагональной фазы: повышение уровня микроискажений решётки тетрагональной фазы в
процессе ударно-волнового нагруженпя приводит к понижению величины эффективного критического размера кристаллитов.
3. Особенностью строения высокотемпературных модификаций диоксида циркония в порошке с добавками иттрия и алюминия является формирование на их основе неравновесных твёрдых растворов типа гЮ2(У,А1).
Основные результаты диссертации опубликованы в работах [36-41].
1. СОВРЕМЕННЫЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЯ О СТРУКТУРЕ, ФАЗОВОМ
СОСТАВЕ И ФАЗОВЫХ ПРЕВРАЩЕНИЯХ В ПОРОШКОВЫХ НАНОКРИСТАЛЛИЧЕСКИХ МАТЕРИАЛАХ НА ОСНОВЕ ЪхОг ПОД ВОЗДЕЙСТВИЕМ ДАВЛЕНИЯ И ТЕМПЕРАТУРЫ
1.1. Равновесные и метастабильные фазы в материалах основе ХхОг'. особенности их строения и фазовых превращений
Известно, что стабильной при обычных условиях фазой 2Ю2 является моноклинная фаза (?2\1С), при этом, при повышении температуры наблюдается её превращение сначала в тетрагональную (Р42/тпс), а затем и в кубическую (ТтЗт) фазы [42]. Кубическая (К) фаза имеет структуру типа флюорита (СаТ2). При этом, структуры тетрагональной (Т) и моноклинной (М) фаз могут быть получены из кубической путём тетрагонального или моноклинного искажения её решётки [42].
Т->М превращение в диоксиде циркония является превращением мартенситного типа [43]. Оно может наблюдаться как при охлаждении, так и под действием напряжений, в процессе нагружения материала, содержащего в своём составе тетрагональную модификацию. Основными факторами, контролирующими температуру М5 мартенситного Т->М превращения в диоксиде циркония являются количество стабилизирующей добавки и размер зерна [44].
Высокотемпературные (Т или К) фазы диоксида циркония могут быть сохранены (стабилизированы) путём его легирования рядом оксидов, в частности, оксидом иттрия (У20з) [44,45] и могут существовать при комнатной температуре в метастабильном состоянии. Равновесная фазовая диаграмма системы 2Ю2-У20з представлена на рис. 1.1..
Твёрдые растворы на основе моноклинной, тетрагональной и
Рис. 1.1. Фазовая диаграмма системы 2г02-У20з [45].
кубической структур в системе 2г0г-У20з являются растворами типа замещения [45]. Замещение четырёхвалентных ионов трехвалентными ионами У3+ приводит к формированию одной кислородной вакансии на каждые два иона иттрия для компенсации заряда [44,45]. При растворении У20з наблюдается линейное изменение значений параметров тетрагональной и кубической фаз при увеличении концентрации, рис. 1.2. [45].
Особым вниманием исследователей пользуются материалы на основе диоксида циркония с добавкой А^Оз. В отличие от оксида иттрия, оксид алюминия практически не растворяется в решётке в связи с чем, в
структуре материалов, данные оксиды существуют раздельно. Лишь при высоких температурах наблюдается незначительное растворение А120з в решётке ЪсОъ, рис. 1.3. [46]. Равновесной фазой А120з устойчивой вплоть до температуры плавления является а-фаза (корунд) с гексагональной структурой [47].
Следует отметить, что системы на основе 7г02 характеризуются низкими коэффициентами диффузии катионов, что является причиной медленного достижения в них фазового равновесия. В связи с этим, в зависимости от условий получения, в них могут формироваться неравновесные фазовые состояния.
В частности, в крупнокристаллических материалах 7Ю2-У20з при быстром охлаждении из области стабильности кубической фазы, в результате бездиффузионного К->Т' превращения, формируется так называемая Т'-фаза [48,49]. От обычной Т-фазы она отличается наличием «ёлочной» внутренней структуры, состоящей из тонких (< 100 нм) двойников с тремя взаимноперпендикулярными направлениями оси С тетрагональной решётки и когерентными границами, а также более высоким содержанием У2Оз [48].
Быстрое охлаждение систем 2г02-А120з из жидкого состояния способствует аморфизации или формированию метастабильных 8-, у-, 9-
Рис. 1.2. Концентрационная зависимость параметров решётки твёрдых растворов на основе кубической (К) и тетрагональной (Т) фаз диоксида циркония в системе ЪхОг - УгОз [45].
Рис. 1.3. Фазовая диаграмма системы ЪсОг
-А1203 [46].
модификаций оксида алюминия, часто называемых промежуточными [50-54].
Известно, что при повышении давления нестабилизированный диоксид циркония может испытывать ряд полиморфных превращений [3-16].
В работах [3-16] сообщается о наблюдении фаз высокого давления Zт02 с орторомбической [3,4,6-13,15], тетрагональной [5,14,16] и гексагональной симметрией [15].
На основании обобщения результатов по статическому сжатию в [15] предложен современный вариант Р-Т диаграммы нестабилизированного диоксида циркония, рис. 1.4., где отражены области стабильности фаз нормального и высокого давления: моноклинной, тетрагональной, кубической, орто1, ортоП и гексагональной модификаций Zr02. Там же отражены и условия появления тетрагональной фазы высокого давления, о которой сообщается в [14].
В работах [10,13] сообщается об особенностях фазовых превращений М -» орто1 и орто1 ортоП в нестабилизированном Ъг02. В частности, в [10] сообщается, что М -» орто1 переход в монокристаллах, при высоком давлении, характеризуется признаками мартенситного превращения. В ходе термодинамических измерений на порошковых образцах показано, что превращение М орто1 сопровождается ростом энтропии, в то время как превращение орто1 -» ортоП её понижением [13].
В диоксиде циркония, стабилизированном У20з, также регистрировались фазовые изменения при статическом сжатии [16-18]. Сообщается о наблюдении фаз высокого давления 2г02 с тетрагональной [16] и орторомбической симметрией (фазы орто1 и ортоП) [17,18]. В частности, при сжатии выше 4 ГПа, в ультрадисперсных порошках Ъс02 + 2 моль.% У20з, наблюдалось формирование фазы орто1 [17]. При сжатии выше 15 ГПа в ультрадисперсных порошках Ъс02 + 2 моль.% У203 и Ъх02 + 6 моль.% У203 наблюдалось формирование фазы ортоП [18].
Р, ГПа 45
40
кбО ГПа тетрагональная
35ф-25
20
15
ортоП / гекс.
10 -
5 -орто!
о
мон.
л
тет.
куб.
0 500 1000 1500 2000 2500
т,°с
Рис. 1.4. Фазовая Р-Т диаграмма Ъх<дг по данным работы [15].
Фазовые превращения в системе 2г02-А120з при высоком давлении практически не исследовались. Лишь в работе [21] изучалось влияние давлений до 25 ГПа на фазовый состав плёнок Zr02 - А12Оз с атомным соотношением Хг.М = 64:36, полученных магнетронным распылением. Сообщается, что высокотемпературная тетрагональная фаза Ъх02 в них не испытывала превращения в фазы высокого давления орто1 и ортоП при сжатии до 16 ГПа.
Известно, что ультрадисперсное и нанокристаллическое состояние может способствовать формированию при нормальных условиях метастабильных в