Флуктуационные и когерентные явления в гранулированных сверхпроводниках тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

JIABA I. ФЛУКТУАЦИОННЫЕ, НЕРАВНОВЕСНЫЕ И КОГЕРЕНТНЫЕ

ЯВЛЕНИЯ В СВЕРХПРОВОДНИКАХ.

1.1. Флуктуационные эффекты в сверхпроводниках

1.1.1» Флуктуационная проводимость

1.1.2. Флуктуации параметра порядка вблизи Тс

1.1.3. Особенности резистивных переходов и флуктуационная проводимость в гранулированных сверхпроводниках

1.1.4. Термические топологические возбуждения в сверхпроводящих плёнках при Т Тс.

1.2. Критические токи сверхпроводящих плёнок . .и

1.3. Избыточный ток в слабосвязанных сверхпроводниках

1.4. Когерентные эффекты в гранулированных сверхпроводниках.

1.1.1. Когерентные эффекты на постоянном токе

1.4.2. Когерентное джозефсоновское излучение

1.4.3. Когерентные эффекты при наличии внешнего СВЧ сигнала.

1.5. Постановка задачи и выбор объектов исследования . 36 ЛАВА 2. ИССЛЕДОВАНИЕ РЕЗИСТИВН0Г0 СОСТОЯНИЯ ТОНКИХ

ГРАНУЛИРОВАННЫХ ПЛЙЮК ВАНАДИЯ В ОБЛАСТИ ИХ СВЕРХПРОВОДЯЩЕГО ПЕРЕХОДА.

2.1. Образцы и техника эксперимента.

2.2. Флуктуационная проводимость при Т ^Tq.

2.2.1. Резистивные переходы гранулированных плёнок

2.2.2. Особенности на зависимости Т/ , обусловленные гранулящией плёнок

2.3. Область критических флуктуаций

2.4. Обсувдение экспериментальных результатов и сравнение их с теорией.

2.4Л. Флуктуации при Т

2.4.2. Область критических флуктуаций

2.5. Особенности поведения сверхпроводящих гранулированных плёнок при Т ^ TQ.

2.6. Исследования в СВЧ полях.

2.6.1. Влияние СВЧ излучения на резистивные переходы плёнок.

2.6.2. Влияние СВЧ излучения на критические флуктуации «

2.6.3. Влияние СВЧ излучения на размерность флуктуаций

2.7. Выводы.

ГЛАВА 3. ИССЛЕДОВАНИЕ КРИТИЧЕСКИХ И ИЗБЫТОЧНЫХ ТОКОВ

СВЕРХПРОВОДЯЩИХ ГРАНУЛИРОВАННЫХ ПЛЁНОК ВАНАДИЯ.

3.1. Критические токи сверхпроводящих гранулированных плёнок.

3.1.1. Особенности вольт-амперных характеристик плёнок и зависимости при Т Тс и малых измерительных токах.

3.1.2. Обсуждение экспериментальных результатов и сравнение их с теорией.

3.1.2.1. Температурная зависимость критического тока плёнок.

3.1.2.2. Связь наблюдаемых явлений со структурой образцов.

3.2. Избыточный ток в сверхпроводящих гранулированных плёнках ванадия.

3.2.1. Экспериментальное исследование избыточного тока сверхпроводящих гранулированных плёнок

3.2.2. Обсуждение экспериментальных результатов и сравнение их с теорией.

3.2.2, Выводы.

ГЛАВА 4. КОГЕРЕНТНЫЕ ЭФФЕКТЫ В ГРАНУЛИРОВАННЫХ

СВЕРХПРОВОДНИКАХ.

4.1. Когерентные эффекты в сверхпроводящих гранулированных плёнках

4.1.1. Эффекты на постоянном токе

4.1.2. Когерентное джозефсоновское излучение

4.1.3. Когерентные эффекты при наличии внешнего СВЧ сигнала.

4.1.4. Детектирование СВЧ сигналов сверхпроводящими гранулированными плёнками

4.1.5. Связь наблюдаемых эффектов со структурой образцов.

4.2. Когерентные эффекты в сверхпроводящих порошковых ниобиевых контактах.

4.2.1. Технология изготовления образцов

4.2.2. Вольт-амперные характеристики контактов различных типов

4.2.3. Особенности смешения СВЧ сигналов ниобиевыми порошковыми контактами.

4.2.4. Смеситель частот миллиметрового диапазона на сверхпроводящем порошковом контакте

4.3. Сравнительное обсуждение экспериментальных результатов.

Теоретическое предсказание в 1962 году Lil и экспериментальное подтверждение в 1964 году C2J эффектов Джозефсона послужило мощным стимулом для развития исследований в области физики слабосвязанных сверхпроводников. Общим для сверхпроводящих слабосвязанных контактов (ССК) является наличие двух сверхпроводников, соединенных областью с пониженным значением параметра порядка А . Суть эффектов Джозефсона заключается в том, что в отсутствие внешнего магнитного поля /У , во-первых, ток, протекающий через слабую связь оказывается зависящим от разности фаз У параметра порядка в берегах контакта:

1= I0 tin f, Ш) где Iq - максимальное значение тока, протекающего без диссипации через контакт, и, во-вторых, при появлении напряжения на контакте в нём генерируются электромагнитные колебания, частота которых ^ связана с напряжением V соотношением hf=ZeV (0-2) где h - постоянная Планка; Q - заряд электрона. По мере развития исследований в данной области стало ясно, что наличие у ССК джозефсоновских свойств зависит от соотношения мезвду характерным размером слабой связи S и длиной когерентности при данной температуре , а именно: $** ^ (Т) . Число слабых связей, обнаруживающих эффекты Джозефсона достаточно велико СЮ . Наиболее изученными из них являются собственно джозефсоновские туннельные контакты, сверхпроводящие точечные контакты (СТК), микромостики Дайема, мостики переменной толщины (МПТ) и мостики на Эффекте близости.

Наличие существенно нелинейной вольт-амперной характеристики

ВАХ) и собственного высокочастотного излучения определили значительный прикладной интерес к ССК. Наряду с исследованиями физики процессов, протекающих в ССК, значительное число работ конца 60-х, начала 70-х годов было посвящено вопросам применения различных ССК в качестве нелинейных элементов генераторов,детекторов и смесителей частот СВЧ диапазона C4~6J . Причем по ряду параметров, и в первую очередь по быстродействию, то есть возможности применения в субмиллиметровой области длин волн ССК значительно превосходили существовавшие в то время полупроводниковые детекторы и смесители С7,8J . В то же время, всем ССК присущ ряд недостатков, которые не позволили пока реализовать предсказываемые теорией предельные параметры приемных устройств, использующих в качестве нелинейных элементов такие контакты. К ним относятся: механическая нестабильность, заключающаяся в изменении параметров слабой связи со временем и особенно в процессе охлаждения (СТК); малое сопротивление (микромостики и МПТ) и большая ёмкость (туннельные контакты), приводящие к недопустимо большим потерям на рассогласование с СВЧ трактами.

Одним из возможных путей устранения указанных недостатков явилось создание и исследование многосвязных джозефсоновских систем (МДС) в виде цепочек [9,10] и наборов Е1%12.] ССК, а также гранулированных сверхпроводников (ГС) различных типов C3J , в том числе и гранулированных плёнок . Если создание регулярных наборов ССК является сложным технологическим процессом, требующим применения электронной фотолитографии, то гранулированные плёнки могут быть получены широко известным методом вакуумного напыления. Совершенствуя метод напыления удаётся получать образцы с заданным размером гранул и контролируемыми параметрами. Помимо простоты изготовления другим и основным аспектом, определившим выбор гранулированных сверхпроводников в качестве объекта исследований, является широкий спектр физических явлений в ГС, которые к моменту начала настоящей работы либо вообще не были исследованы, либо изучались в некоторых частных случаях. К таким явлениям следует отнести флуктуационные эффекты в ГС в области их резистивного перехода как вше, так и ниже температуры перехода Тс, критический и избыточный токи в гранулированных плёнках; когерентные эффекты в статистических наборах ССК. Как известно, поведение ГС существенным образом зависит от соотношения между средним размером гранул^ и ^(Т) » что в свою очередь даёт возможность проследить взаимосвязь исследуемых явлений со структурой образцов.

Что касается наблюдения джозефсоновских свойств, то основная трудность при реализации системы слабых связей заключается в необходимости создания большого числа контактов с одинаковыми параметрами. Поскольку в реальных системах разброс параметров всегда имеет место, существенным для понимания процессов в наборах ССК является выяснение условий их синхронизации как внешним, так и собственным излучением, а также выявление других возможных механизмов, приводящих систему в когерентное состояние, в котором набор ведет себя как единое целое по отношению к внешним возь/уще-ниям. При этом возросшее сопротивление, а также температурная и временная стабильность ГС создают предпосылки для их успешного использования в качестве нелинейных элементов различных СВЧ устройств.

Понимание изучаемых явлений имеет не только большое прикладное значение. Их правильная интерпретация важна и с общефизической точки зрения, так как она позволяет глубже понять сущность фундаментальных микроскопических процессов, происходящих в сверхпроводниках. Отсюда очевидна актуальность исследований, представленных в настоящей работе, цельюкоторой является всестороннее и полное изучение перечисленных выше явлений в гранулированных сверхпроводниках на основе переходных металлов в широком интервале температур и токов как в отсутствии, так и при наличии внешнего СВЧ излучения.

Использование измерений на постоянном токе в сочетании с разнообразными исследованиями в СВЧ полях применительно к гранулированным сверхпроводникам, свойства которых могут меняться в значительных пределах под действием температуры, тока и СВЧ излучения, позволило получить ряд новых физических результатов, определивших научную новизну настоящей работы, а именно:

- на кавдом конкретном образце полностью изучено влияние всех известных флуктуационных механизмов на резистивные переходы гранулированных пленок как выше, так и ниже Т; V показана возможность существования термических топологических возбувдений типа вихрь-антивихрь в гранулированных пленках ванадия ниже Тс;

- изучено влияние СВЧ излучения на резистивные переходы гранулированных пленок и обнаружено: изменение размерности слабых флуктуаций; уменьшение за счет стимуляции сверхпроводимости, а затем увеличение области критических флуктуаций при увеличении мощности внешнего СВЧ сигнала; стимуляция сверхпроводимости нульмерного ансамбля частиц малого размера вблизи температуры их резистивного перехода Тс0; резкое возрастание сопротивления образцов в температурной области существования термо-вихрей; показана взаимосвязь наблюдаемых явлений с соотношением нение ряда электрофизических параметров ГС при переходе от случая между и эффективным размером гранул ; обнаружено измевблизи Тс к случаю при изменении температуры;

- У

- обнаружен избыточный ток в ГС и изучено его поведение как при малых, так и при больших напряжениях вплоть до перехода образцов в нормальное состояние, показана связь наблюдаемых явлений с когерентными свойствами набора ССК;

1 - обнаружены и исследованы когерентные эффекты как в гранулированных плёнках ванадия, так и в Nb порошковых контактах; измерены предельные параметры СВЧ детекторов и смесителей, использующих в качестве активного элемента такие ГС; разработан и испытан лабораторный макет сверхпроводникового смесителя миллиметрового диапазона длин волн на сверхпроводящем порошковом контакте.

Указанные выше результаты настоящей диссертации являются основными и выносятсяназащит^.

На основе полученных физических результатов показана перспективность применения сверхпроводящих гранулированных плёнок для детектирования и смешения СВЧ сигналов миллиметрового диапазона, проведен сравнительный расчет вольт-ваттной чувствительности таких устройств, показано негативное влияние собственной джо-зефсоновской генерации на приём слабых сигналов и даны рекомендации по улучшению достигнутых параметров; получена разносторонняя информация о влиянии флуктуаций на резистивные переходы гранулированных плёнок, что имеет первостепенное значение с точки зрения их практического применения в сверхпроводниковых болометрах; определены требования к структуре образцов, необходимые для реализации нужных свойств ГС.

Диссертация состоит из введения, четырех глав и заключения.

3.2.3. Выводы

Полученные результаты позволяют сделать следующие выводы:

1. Вблизи Тс и образцы представляют собой достаточно однородные сверхпроводники второго рода. При атом зависимость Т*(Т/ оказывается линейной как в обычных широких пленках.

2. При переходе к ситуации ^(Т]^ при понижении температуры образец распадается на совокупность отдельных гранул, соединенных слабыми связями, влияние которых на поведение плёнок становится преобладающим. Одновременно зависимость Т(>(Т1 отклоняется от линейной. Определение температуры , соответствующей точке перегиба, позволяет оценить размер граунл из соотношения который хорошо согласуется со значениями определенными для этих же образцов при Т выше Т., а также с данными V алектроннографических исследований.

3. На основании изучения вольтовых ступеней на ВАХ исследована и сопоставлена с теориями /Г//6, зависимость ^(Т/. Обнаружено, что при Tg » тогда как ниже 7g , где не зависит от температура. Таким образом показано, что, в соответствии с теорией 0420]* именно структурные неоднородности ответственны за отсутствие зависимости ^ от Т.

4. Обнаружено, что в процессе старения образцов заметно уменьшается, что может быть объяснено уменьшением ^ , происходящим в результате окисления гранул. При атом для всех плёнок выполняется условие /<£ — /

5. Обнаружен и исследован избыточный ток в сверхпроводящих гранулированных плёнках ванадия.Показано, что избыточный ток системы ССК не превышает избыточный ток одиночного контакта и может быть описан уравнением (3.1).

6. Исследована и сопоставлена с теорией £61] зависимость AVlV^XtftfilTlfitf .Показано, что ниже , где ^СТ)1^. и плёнка представляет собой статистический набор МПТ, температурная зависимость 4 V совпадает с теоретической, что указывает на переход образца в когерентное состояние.

7. Обнаружен и исследован дополнительный избыточный ток в таких плёнках, возникающий в результате резонанса собственного когерентного излучения набора МПТ (см. главу 4). По измеренным значениям It/siT определено число самосинхронизированных контактов/^, дающих основной вклад в избыточный ток. Полученное таким образом значение Mq практически совпадает с оценками , сделанными при изучении когерентных аффектов в таких ГС.

8. Изучены особенности перехода образцов в нормальное состояние при Т Тс и больших токах.

ГЛАВА 4. КОГЕРЕНТНЫЕ ЭФФЕКТЫ В ГРАНУЛИРОВАННЫХ

СВЕРХПРОВОДНИКАХ

Изучаемые гранулированные плёнки и порошковые контакты фактически представляют собой статистические наборы большого числа ССК, свойства которых ниже Тс, когда $ i и будут определять поведение таких ГС. Как следует из обзора литературы (глава I), оптимальной является ситуация когда такой набор находится в когерентном (синхронизированном) состоянии. В этом случае свойства набора в достаточной степени предсказуемы, к Hei^y могут быть применены теории, описывающие одиночные джозефсоновские контакты и, в принципе, понятно возможное практическое применение в сверхпроводниковой электронике. В то же время, как также отмечалось в обзоре, к моменту проведения рассматриваемых в настоящей работе исследований, высокочастотные когерентные эффекты в гранулированных сверхпроводниках обнаружены не были. Поэтому ставилась задача обнаружить и изучить когерентные эффекты в гранулированных системах и определить возможность их применения в качестве нелинейных элементов различных СВЧ устройств.

4.1. Когерентные эффекты в сверхпроводящих гранулированных пленках

4.I.I. Эффекты на постоянном токе

Структурные исследования образцов, обнаруживающих когерентные свойства, показали, что такие плёнки представляли собой двумерный набор мостиков (контактов) переменной толщины с характерным размером jj^SOO А. "Берегами" мостиков служили более крупные о сверхпроводящие блоки с характерным размером Cj до 5000А. Основные параметры изучавшихся в данном параграфе образцов приведены в таблице 4.1.

Как было отмечено, при исследованиях на постоянном токе основная информация о когерентном состоянии содержится в резистив-ных переходах ГС. Согласно существующим представлениям 7SJ » ступенчатый переход Я(Т) прямо указывает на реализацию в системе когерентного состояния ниже Т . Правда, при этом предполагается, что слабые связи обладают джозефсоновскими свойствами (что не всегда верно) и не учитывается влияние термических возбуждений. На рис. 3.7 на примере образца V-2-2 показана типичная для образцов, проявляющих когерентные свойства, ступенчатая зависимость

Ш .

Из рис. 3.7 хорошо видно, что у образцов, проявляющих когерентные свойства, не только сильно разнесены температуры Тсо и Тс, но и отношение R#/Rq является минимальным (см. например рис. 2.5)разброс параметров гранул, образующих берега, относительно невелик, так как переход в области Т , ширину которого t по аналогии с Г35] обозначим = Псо" ~ 0,022, достаточно узок. То же можно сказать и о переходе вблизи Тр и, соk V ответственно, о разбросе параметров мостиков. Полученная зависимость

R/TJ позволяет определить относительный температурный сдвиг — равный в данном случае 0,097. С другой стороны, можно рассчитать величину , пользуясь выражением (I.I6). Так, для образца V-2-2, полагая валентность ванадия равной 5, из приведенных в параграфе I.I3,

L" 0 Т 0 соотношений (1.9) - (I.I6) находим [\р - 2,2А , 42А, 7,5 х Ю~4 Ом, Rg= 0,97 Ом, = 0,146 и Тс = ЗК. Последнее достаточно хорошо совпадает с экспериментальным значением Тс = 3,168К. Следует отметить также, что полученное экспериментально неравенство Rj хорошо соответствует теории E&GJ » предсказывающей при этом ступенчатый вид зависимости

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Таким образом, в настоящей работе проведены исследования различных типов гранулированных сверхпроводников в широком диапазоне температур и токов, как в отсутствие, так и при наличии СВЧ излучения, что даёт возможность глубже понять природу физических процессов, происходящих в таких сверхпроводниках, и определить возможности их практического применения. Основные результаты, полученные в диссертации, заключаются в следующем:

1. Использование в качестве объектов исследования гранулированных плёнок с непосредственной проводимостью мелоду гранулами, свойства которых могут меняться в широких пределах в зависимости от изменения соотношения между и Cj при изменении температуры, позволило на каждом конкретном образце изучить влияние различных флуктуационных механизмов на резистивные переходы таких плёнок как выше, так и ниже Т. V

2. Флуктуационная проводимость (Г исследована в широком интервале температур, включая области критических и слабых двумерных и нульмерных флуктуаций. На основании данных, полученных в области критических флуктуаций, определена эффективная масса носителей заряда в исследуемых образцах. Исследованиями в области двумерных флуктуаций обнаружено, что основной вклад в О"' даёт М-Т механизм, который в сплошных плёнках обычно играет вспомага-тельную роль по отношению к основному А—Л механизму. Полученный результат показывает, что имеющиеся флуктуационные теории не учитывают специфику поведения СГ'в гранулированных сверхпроводниках и требуется дальнейшее развитие теоретических представлений. В результате исследований в области нульмерных флуктуаций для всех образцов получено соотношение Км^йд/гр и, таким образом, показана определяющая роль сопротивления слабых связей между гранулами в общем сопротивлении плёнок. В соответствии с теорией гранулированных сред на всех исследовавшихся плёнках обнаружено и исследовано изменение размерности слабых флуктуаций от П~ 2 к /7=0, при изменении температуры.

3. На основании исследования резистивности ниже Тс показана возможность существования термических топологических возбуждений типа вихрь-антивихрь в таких гранулированных плёнках. Пиннинг термо-вихрей в изучаемых плёнках пренебрежимо мал, и они могут двигаться по образцу под действием любого малого тока, что и приводит к возникновению резистивности ниже Тс. Температура спаривания термо-вихрей Т^ характеризуется исчезновением диссипации и изменением формы ВАХ. Определенные таким образом экс

О 7> периментальные значения Т для всех образцов хорошо согласуются с теоретическими.

4. При исследованиях в СВЧ полях впервые обнаружены: изменение размерности слабых флуктуаций; уменьшение за счет стимуляции сверхпроводимости, а затем увеличение ^ TRp при увеличении мощности излучения; стимуляция сверхпроводимости нульмерного ансамбля частиц малого размера вблизи Т ; резкое возрастание сопротивления образv U цов в температурной области существования термо-вихрей.

5. Показана взаимосвязь наблюдаемых явлений с соотношением между ЦП) и ^ . Обнаружено и исследовано изменение температурных зависимостей критического и избыточного токов, глубины проникновения продольного электрического поля в сверхпроводник (Т Т ), а также размерности флуктуаций (Т>Т.)

V С при переходе от условия вблизи Тс к условию при изменении температуры.Определенные независимым образом, из различных экспериментов выше и ниже Тс значения Cj хорошо согласуются друг с другом и с данными электроннографических исследований. Таким образом показано,что отмеченные особенности на зависимостях Xuz^TK ^jcfrJ vl (Tf(T) могут служить для определения^ в таких сверхпроводниках.

6. Обнаружен избыточный ток в ГС и изучено его поведение как при малых, так и при больших напряжениях вплоть до перехода образцов в нормальное состояние. Показано, что системы ССК не превышает ТиъЕГ одиночного контакта. Исследована и сопоставлена с теорией зависимость 2"иъхСП • Обнаружено, что ниже Т cf , где плёнка представляет собой статистический набор МПТ, зависимость 1из1>{Г/совпадает с теоретической, что указывает на переход образца в когерентное состояние. Обнаружен и исследован дополнительный избыточный ток в таких плёнках возникающий при Т Т^ в результате резонансного когерентного излучения набора МПТ. По измеренным значениям 1и$> определено число синхронизированных контактов , дающих основной вклад в избыточный ток, которое оказалось практически равным величине А//) , определенной при изучении когерентных эффектов в этих же образцах.

7. Обнаружены и исследованы когерентные эффекты в гранулированных плёнках и порошковых контактах; выявлена взаимосвязь мееду когерентными эффектами на постоянном токе и ВЧ когерентными эффектами. Показано, что при малом разбросе параметров контактов синхронизация тонкоплёночных ГС осуществляется за счет проникновения в берега контактов продольного электрического поля на глубину . Поскольку в таких плёнках » для наблюдения когерентного состояния достаточно выполнения неравенства Обнаружено, что наличие СВЧ излучения приводит к возрастанию числа синхронизированных контактов /\/ прямо пропорционально мощности излучения. Таким образом, показана также возможность синхронизации тонкоплёночных ГС СВЧ излучением. В таких плёнках косвенно, по собственным ступеням, зарегистрировано собственное когерентное излучение, мощность которого оказалась пропорциональной числу когерентных контактов. В порошковых ГС, ним СВЧ излучением и проявляется в специфической зависимости отклика от напряжения смещения.

8. Исследованиями в СВЧ полях показана возможность использования гранулированных сверхпроводников в качестве детекторов и смесителей СВЧ сигналов, определены параметры таких устройств; разработан и испытан лабораторный макет сверхпроводникового смесителя миллиметрового диапазона длин волн на сверхпроводящем порошковом контакте; даны рекомендации по улучшению достигнутых параметров.

В заключение мне хочется выразить глубокую благодарность моему научному руководителю профессору Дмитриеву Виталию Михайловичу за предложенную тему, постоянный интерес к работе и всестороннюю поддержку. Я признателен старшему научному сотруднику Христенко Евгению Васильевичу за доброжелательность и помощь в проведении экспериментов и обсуждении результатов; Ищенко Людмиле Алексеевне за помощь в оформлении диссертации, а также всем остальным сотрудникам отдела за внимание и помощь. Я благодарен сотрудникам ХПИ Стеценко Александру Николаевичу и Федорен-ко Анатолию Ивановичу за разработку и изготовление образцов, на которых была выполнена значительная часть экспериментов. синхронизация осуществляется внешX X X

1. Янсон И.К., Свистунов В.М., Дмитренко И.М. Экспериментальное наблюдение туннельного эффекта для куперовских пар с излучением фотонов. ЖЭТФ, 1965, 48, вып. 3, с. 976-979.

2. Лихерев К.К., Ульрих Б.Т. Системы с джозефсоновскими контактами. Основы теории. М. МГУ, 1978, - 446 с.

3. Губанков В.Н., Лихарев К.К. Сверхпроводниковая электроника (обзор). Радиотехника и электроника. 1975, 20, № I, с.1-27.

4. Надь Ф.Я. Приемники миллиметрового и субмиллиметрового излучения на основе джозефсоновских переходов (обзор). ПТЭ, 1975, № I, с. 7-22.

5. Волков А.Ф., Заварицкий Н.В., Надь Ф.Я. Электронные устройства на основе слабосвязанных сверхпроводников. М. Сов.радио, 1978. - 136 с.

6. Баррас Ч.А. Точечные и плоскостные диоды миллиметрового диапазона. ТИИЭР. 1966, 54, № 4, с. 143-156.

7. Алфеев В.Н. Радиотехника низких температур. М. Сов.радио, 1966. - 386 с.дв Palmer D»W*, Mercereau J„E« Mode loking in arrays of superconducting weak links»- Phys*Lett*, 1977, 61 А, К 2, p*135-137*

8. Lindelof P»E#, Bindslev Hansen J,, Mygind J., Pedersen Sorensen O.H. Coherent Josephson radiation from an array of two Dayem bridges,- Phys.Lett,,1977, 60A, N 5, p.451-452.

9. Hansma P«K# Thin-film array of weakly coupled superconducting particles.- Solid State Comm.,1973, 12, N 3, p.397-400.

10. Hansma P#K,,Kirtley J#R# Two-dimensional arrays of Joseph-son weak links*- J.Appl.Phys., 1974, 9(2), p.4016-4024.

11. Glover R.E. Superconducting component of conductivity above the transition temperature,- in Proc. 11th Int. Conf.on Low Temp.Phys. St,Andrews, V-II, Б 3,1, p.793-797»

12. Асламазов Л.Г., Ларкин А.И. Влияние флуктуаций на свойства сверхпроводника при температурах выше критической. ФТТ, 1968, 10, № 4. с. II04-IIII.

13. Maki К» Critical fluctuation of the order parameter in super-conduct or.-Progr.of Theor.Phys.1968,40, N2,p.193-200.

14. Thompson R.S, Microwave flux flow and fluctuation resistance of dirty tipe-II superconductors»- Phys.Rev.B;Condens.Matter., 1970, 1, N 1, p.327-333.

15. Imamura Т., Okamoto K,, Saito M., Ohtsuka M. Fluctuation induced conductivity above the superconducting transition temperature in thallium films*- J.Phys.Soc.(Japan), 1976, 40, N 5, p»1256-1262.

16. Bhatnagar A.K., Saxena А.К» Paraconductivity of superconducting", tin films .- Solid State Comm., 1982, N 4,p.295-297.

17. Kirtley J*, Imrg Y., Hansma P,K, Fluctuation-induced conductivity above the critical temperature in small-particle arrays»- J,Low,Temp,Phys,, 1977, Ц, N 3/4, p,247-254*

18. Aoki R,, Kawaguchi T,, Hatada It,, Kawamura N. Resistive transition of superconducting gallium films»- In Proc. 12th Int#Conf,on Low Temp.Phys,,Kyoto, 1970,p.112,

19. Skocpol W.J., Tinkham M, Fluctuations near superconducting phase transitions.- Reports on Progr.in Phys,, 1975, 38,1. N 9, p. Ю49-1097*

20. Сидоренко А.С. Исследование резистивных сверхпроводящих переходов плёнок ванадия и тантала. Диссертация на соискание учёной степени кандидата физ.-мат. наук. Харьков. 1979.-154с.

21. Silverman P.J, Superconducting fluctuations effects in amorphous bismuth thin films in the presence of a perpendicular magnetic field»- Phys,Rev,B; Gondens.Matter., 1979, 12, N 1, p.233-237,

22. Lechoczky S»L,, Briscoe C.V. Fluctuation effects in the ac conductivity of thin superconducting lead films at microwave frequencies,- Phys.Rev.B; Gondens, Matter,, 1971, 1, N 11, p,3938-3951 *

23. Schmidt H, Fluctuations in superconductors above incL

24. Proc, 11th Int, Conf.on Low Temp,Phys. St, Aiitews, 1968, V-II, В 3,2, p.798-801,

25. Гинзбург В.Л., Ландау Л.Д. К теории сверхпроводимости. ЖЭТФ, 1950, 20, вып. 12, с. 1064-1082.

26. Ларкин А.И., Вакс В.Г., Пикин С.Л. О методе самосогласованного поля при описании фазовых переходов. ЖЭТФ, 1966, 51, вып. 7, с. 360-375.

27. Гинзбург В.Л. Несколько замечаний о фазовых переходах второго рода и микроскопической теории сегнетозлектриков, ФТТ,1.60, S, № 9, 2031-2043.

28. Хоэнберг П. Дальний порядок при сверхпроводящем переходе. -УФН, 1970, 102, № I, с. 239-246.

29. Kadanoff L»P#, Laramore G. Anomalous electrical conductivity above the superconducting transition.- Phys.Rev.,1968, 175. N 2, p.579-586#

30. Masker \V.E#, Marcelja S#, Parks R«D* Electrical conductivity of a superconductor,- Phys.Rev,, 1969, 188. N 2, p*745-754*

31. Fogel IT.Y*, Cherkasova V#G., Sidorenko A.S# Two-one- and zero-dimensional critical fluctuations observed on thin superconducting vanadium films#- Phisica, 1981, 108B, p#993-994.

32. Deutscher G#, Imry Y*, Gunther L# Superconducting phase transitions in granular systems*- Phys*Rev*B; Condens»Mat-ter., 1974, 10, N 11, p.4598-4606.

33. Гершензон M.E., Губанков B.H. Критические токи распаривания в узких ниобиевых плёнках. ФТТ, 1979, 21, № 3, с. 700-703.

34. Дмитриев В.М., Соловьев А.Л. Когерентные эффекты в сверхпроводящих гранулированных плёнках. ФНТ, 1981, 7, № 5, 575-594.

35. Шенберг Д. Сверхпроводимость М. Иностранная литература. 1955, 288 с.

36. Березинский В.Л. Разрушение дальнего порядка в одномерных и двумерных системах с непрерывной группой симметрии. П. Квантовые системы, ЖЭТФ, 1971, 61, вып. 9, с. II44-II56.

37. Kosterlitz J#M#, Thouless D#J# Ordering^metastability and phase transitions in two-dimensional systemse-J#Phys»C# Solid State Phys*,1973, 6, N 7, p.1181-1203.

38. Beasley M#R., Mooij J.E., Orlando T#P^ Possibility of vortex-ant ivortex pair dissociation in two-dimentional superconductors»- Phys#Rev* Lett., 1979, ^2, N 17, p.1165-1168.

39. Doniach S„, Huberman В,A, Topological excitations in two-dimensional superconductors,- Phys,Rev,Lett,1979»42, N 17, p.1169-1172,

40. Gubser D,U,, Wolf S,A, Critical current behavior of superconducting granular NbN Films,»- Solid State Comm,, 32» N 6, p.449-453.

41. Gubser D«U,, Wolf S.A., Puller W,W,, Francavilla T,L. Current-voltage behavior of 2D granular FbN films,- Physi-ca> 1981, 107 B, p,485-486,

42. Resnick D,J,, Garland J,C, Kosterlitz-Thouless transition in proximity-coupled superconducting arrays,- Phys,Rev, Lett,, 1981, ££, N 21, p.1542-1545*

43. Акопов С.Г., Лозовик Ю.Е.,Фазовый переход в сверхпроводящее состояние в гранулированных плёнках. Квантовые флуктуациии топологический переход. ДАН СССР. 1981, 258, № 6, с.135Г--1353.

44. Шевченко С.И. К теории топологических фазовых переходов в сверхпроводящих тонких плёнках и квазидвумерных кристаллах. ФНТ, 1981, 7, № 4, с. 429-442.

45. Pearl J*Current distribution in superconducting films car-ring quantized fluxoids, Appl,Phys,Lett,, 1964, j?, И 4,p.65-66,

46. Де Жен П . Сверхпроводимость металлов и сплавов. М. Мир, 1968, -280 с.

47. Таренков В.Ю., Дьяченко А.И., Ступаков В.В. Обнаружение вихревых структур в окрестности сверхпроводящего перехода гранулированных плёнок алюминия. Материалы 22-го Всесоюзного совещания по физике низких температур. Кишинев, 1982,с-58, с. 227-229.

48. Свистунов В.М., Дьяченко А.И., Таренков В.Ю., Ступаков В.В.

49. Динамические свойства тонких плёнок вблизи температуры сверхпроводящего перехода. Письма в ЖЭТФ, 1981, 33, № 5, с.274--277.

50. Abeles В., Ping Sheng, Coutts M,D«, Arie Y. Structural and electrical properties of granular metal films*- Adv.in Phys. 1975, 2±, H 3, p.407-461.

51. Иванченко Ю.М., Хирный В.Ф., Михеенко П.Н. Исследование мета-стабильных токовых состояний в сверхпроводящих плёнках. -ЖЭТФ, 1979, 77, вып. 3, с. 952-967.

52. Tinkham Ы. Effect of fluxoid quantisation on transitions of superconducting films,- Phys#Rev,, 1963, 122, и 6,p.2413-2422.

53. Лихарев K.K. Движение вихрей и эффект Джозефсона в сверхпроводящих тонких мостиках. ЖЭТФ, 1971, 61, вып. 4, с.1700-1711.

54. Андрацкий В.П., Грундель A.M., Губанков В.Н., Павлов Н.Б.

55. О разрушении током сверхпроводимости в тонких узких плёнках.- ЖЭТФ, 1973, 65, вып.4, с. I59I-I599.

56. Гершензон М.Е., Губанков В.Н. Критические токи гранулированных сверхпроводящих плёнок малого поперечного сечения. Письма в ЖЭТФ, 1980, 32, № 3, с. 236-240.

57. Pankov J.I. New effect at superconducting contacts.- Phys. Lett.,1966, 21, N 4, p.406-407

58. Губанков B.H., Кошелец В.П., Овсянников Г.А. Избыточный ток в сверхпроводящих микромостиках переменной толщины ФНТ, 1981, 7, № 3, с. 277-280.

59. Дивин Ю.Я., Надь Ф.Я. Зависимость избыточного тока в сверхпроводящих точечных контактах от температуры и напряжения.- Письма в ЖЭТФ, 1979, 29, № 9, с. 567-570.

60. Артеменко С.Н., Волков А.Ф., Зайцев А*В. Теория нестационарного эффекта Джозефсона в коротких сверхпроводящих контактах-ЮТФ, 1979, 76, вып. 5, с. I8I6-I833.

61. Зайцев А.В. К теории мостиков переменной толщины. Материалы 21-го Всесоюзного совещания по физике низких температур. Харьков. 1980. С4=1, с. 132-133.

62. Зайцев А.В. Теория чистых коротких микромостиков. ШЭТФ, 1980, 78, вып. I, с. 221-233.

63. Волков А.Ф. Вопросы теории неравновесных процессов в сверхпроводниках. Диссертация на соискание ученой степени доктора фйз.-мат. наук. Москва, 1979, - 219 с.

64. Clark T.D,, Electromagnetic properties of point-contact Josephson-junction arrays,- Phys»Rev,B; Condens.Matter., 1973, 8, U 1# p.137-162.

65. Warman J*, Jahn M,T,, Kao Y,H, Josephson Effects in a bulk granular superconductor,- J.of Appl,Phys,,1973, 42, N 12, P.5194-5196.

66. Yu IvI.L., Saxena A,M# Coherent ac Josephson effect in a bulk granular superconducting system,- IEEE Trans. Magn., 1975,11, И 2, p.674-677.

67. Соловьев A.JI., Христенко E.B., Дмитриев B.M. Сверхпроводящие порошковые контакты в СВЧ полях. ФНТ, 1978, 4, № 2, с.152--162.

68. Finnegan Т,Р,, Wahlsten S. Observation of coherent microwave radiation emitted by coupled Josephson junctions,-Appl,Phys,Lett,, 1972, 21, N11, p,541-544.

69. Кузьмин Л.С., Лихарев К.К., Овсянников Г.А. Взаимная синхронизация джозефсоновских контактов. Радиотехника и электроника. 1981, 26, № 5, с. I067-1076.

70. Артёменко С.Н., Волков А.Ф. Электрическое поле и коллективные колебания в сверхпроводниках (обзор). -УФН, 1979, 128, № I, с. 3-30.

71. Аматуни Л.Э., Губанков В.Н., Зайцев А.В., Овсянников Г.А. Проникновение электрического поля в сверхпроводник в джозеф-соновских микромостиках. ЖЭТФ, 1982, 83, вып. 5, с.1851--1863.

72. Аматуни Л.Э., Губанков В.Н., Овсянников Г,А. Исследование СВЧ свойств цепочек джозефсоновских микромостиков. ФНТ, 1983, 9, № 9, с. 939-943.

73. Rosenblatt J.Coherent and paracoherent states in Joeephson coupled granular superconductors»- Rev.Phys.Appl., 1974, 2> N 1, p.217-222.

74. Анцыгина Т.И. Парапроводимость одномерных гранулированных систем. ФНТ, 1975, I, №9, с. 1093-1097.

75. Entin-Wohlman О», Kapitulnik A., Shapira Yu, Тс dependenceof normal state resistivity in granular superconductors.-Physica-, 1981, 107 (B),p.125-126.

76. Deutscher G., Entin-Wohlman 0., Fishman S., Shapira Y. Percolation description of granular superconductors.-Phys. Rev.B; Condens, Matter., 1980, 21, N11, p.5041-5047.

77. Tilley D.R. Superradiance in arrays of superconducting weak links. Phys.Lett.,1970, 33(A), N 4, p.205-206.

78. Хлус В.А., Рожавский А.С., Кулик И.О. Нелинейные эффектыв системе большого числа контактов Джозефсона. ФНТ, 1979, 5, №4, с. 357-362.

79. Lindelof Р.Е., Hansen J,В. Coherent behavior of two interacting Dayem bridges.- J.Low Temp.Phys», 1977, 29» p.369-396.

80. Stancampiano C.V., Shapiro S. Ampification by injection locking of a Josephson oscillator.- Appl. Phys.Lett., 1974, 2j?, N 5, p.315-318.

81. Куликов В.А., Матвеец Л.В. Приемник миллиметрового излучения с детектором на гранулированных объемных сверхпроводниках.-ЖТФ, 1979, 10, №9, с. 664-667.

82. Wahlsten S#, Rudner S,, Claeson Т. Arrays of Josephson tunnel junctions as parametric amplifiers*- J^Appl.Phys,, 1978, 42, И 7, p.4248-4263.

83. Юрченко И.И., Картавцев B.C., Матвеев В.И., Дмитренко И.М. Детектирование СВЧ излучения системой последовательно соединенных точечных контактов Джозефсона. ЖТФ, 1973, 43, № 12, с. 2174-2177.

84. Ayer Yv.J,, Rose К, Radiation detection by coherent Joseph-son phenomena in agglomerated tin films.- IEEE Trans,Ivlagn*, 1975, Ц, ^ 2, p,678-680,

85. Bertin C,L., Rose К» Enhanced-mode radiation detection bysuperconducting films,- J.Appl.Phys*, 1971, 42, N 2, p.631-642*

86. Демьянчук А.П., Коваленко E.B., Стульчикова H.B. Влияние структуры плёнок ниобия на сверхпроводящие переходы под действием тока ФТТ, 1982, 24, № 8, с. 2403-2406.

87. Белевцев Б.И., Комник Ю.Ф. Сверхпроводящие флуктуации выше Тс в холодноосажденных плёнках индия с водородом: наблюдение перехода от двумерных к нульмерным флуктуациям. ФНТ, 1983, 9, № 6, с. 581-589.

88. Radebaugh L.R*, Keesom Р«Н# Low-temperature thermodynamic properties of vanadium.- Phys.Rev.,1966, H^, H 1, p.209-23U

89. Frehcn R,A* Intrisic type-2 superconductivity in pure niobium,- Cryogenics, 1968, 8, N 5,Р*301-308*

90. Гершензон M.E. Нелинейные и релаксационные явления в узких сверхпроводящих плёнках. Диссертация на соискание ученой степени кандидата физ.-мат.наук Москва, 1981т134 с.

91. Стеценко А.Н., Колинько Л.Е., Федоренко А.И., Фогель Н.Я. Структура и сверхпроводящие свойства тонких плёнок ванадия, осажденных на грань 001 фторфлогопита. Металлофизика. 1981, 3, №2, с. 59-67.

92. Стеценко А.Н., Голованев Е.А., Кравченко В.В., Федоренко А.И. Эпитаксия, структура и сверхпроводящие свойства тонких плёнок ниобия на поверхности (001) фторфлогопита. Физ.Мет. и Металловедение. 1980, 49, № 4, с. 804-812.

93. Михин Н.П., Янсон И.К. Устройства для исследования малых нелинейностей вольт-амперных характеристик туннельных контактов (обзор). Физ. конд. состояния. ФТИНТ АН УССР (труды). 1973, 24, с. I22-I3I.

94. Harper F,E,, Tinkham М,Т, The mixed state in superconducting thin films,- Phys,Rev.,1968, Ц2, К 2, p.441-450,

95. Таблицы физических величин. Справочник под редакцией И.К. Кикоина. М. Атомиздат. 1976. - 1006 с.97. v/еЪЪ G.W.Lov; temperature electrical resistivity of pure niobium.» Phys,Rev,, 1969, l&L, N 3, p,1127-1135.

96. Mayadas A.P., Laibowitz R»B., Cuomo J.J, Electrical characteristics of rf-sputtered single-crystal niobium films.- J. Appl.Phys,, 1972, £3, p,1287-1289.

97. Finnemore D.K., Stromberg T,F,, Swenson C.A, Superconducting properties of high-purity niobium,- Phys, Re v. , 1 966, 149. H" 1, p.231-243.

98. Masker W.E., Parks R,D. Pair conductivity above T in alumiОnum films,- Phys. Rev.B; Condens, Matter, 1970, 1, IT 5, p.2164-2169,

99. Karla S,B«, Dheer P,N, Excess conductivity of thin superconducting films of tin above the transition temperature,-Solid State Comm., 1977, 2±, II 7, p.651-653.

100. Шмидт В.В. 0 фазовом переходе в сверхпроводниках малых размеров. Письма в ЖЭТФ, 1966, 3, № 3, с. I4I-I47.

101. Теплов А.А., Михеева М.Н., Голянов В.М., Гусев А.Н.Температура сверхпроводящего перехода, критические магнитные поляи структура плёнок ванадия. ЖЭТФ, 1976, 71, вып. 3, с.1122--1128.

102. Свистунов В.М., Таренков В.Ю., Ступаков В.В., Дьяченко А.И. Стимуляция сверхпроводимости в гранулированных плёнках алюминия. Материалы 22-го Всесоюзного совещания по физике низких температур. Кишинев, 1982, С-48, с. 94-95.

103. Дмитриев В.М., Христенко Е.В. Индуцирование и стимулирование сверхпроводимости внешним электромагнитным излучением.(обзор). ФНТ, 1978, 4, № 7, с. 821-856.

104. Дьяченко А.И. Вихри в джозефсоновских средах. Препринт. Дон ФТИ, Донецк, 1984, 2(77). - 66 с.

105. Асламазов Л.Г., Ларкин А.И. Эффект Джозефсона в точечных сверхпроводящих контактах. Письма в ЖЭТФ, 1969, 9, № 7, с. 150-154.

106. Дмитриев В.М., Соловьев А.Л. Нестационарные и неравновесные явления в статистическом наборе сверхпроводящих мостико-вых контактов. ФНТ, 1981, 7, № 12, с. 1523-1529.

107. Arobegaokar V», Baratoff A. Tunneling between superconductors,- Phys, Rev.Lett., 1963, N 10, p.486-489, 1963, N 11, p,104-Ю6.

108. Волоцкая В.Г., Дмитренко И.М., Мусиенко Л.Е., Сиваков А.Г. О разрушении током сверхпроводимости в широких плёнках. --ФНТ, 1981, 7, № 3, с. 383-385.

109. ИЗ. Дмитренко И.М., Волоцкая В.Г., Сиваков А.Г. Исследованиераспределения напряжения в плёнке, находящейся в динамическом смешанном состоянии. ФНТ, 1983, 9, № 2, I5I-I55.

110. Дьяченко А.И., Таренков В.Ю., Ступаков В.В. Особенности неоднородного токового состояния в широких сверхпроводящих пленках. ЖЭТФ, 1982, 82, № 4, с. 1262-1266.

111. Копнин Н.Б. Теория резистивного состояния сверхпроводников. -Диссертация на соискание ученой степени доктора физ.-мат. наук. Москва-Черноголовка. 1983, 240 с.

112. Дмитриев В.М., Христенко Е.В. 0 температурной зависимости глубины проникновения неравновесного продольного электрического поля в сверхпроводник.-ФНТ,1977,3, №9, с. I2I0-I2I3.

113. Skocpol W#J., Beasley M.R., Tinkham M. Phase-slip centers and nonequilibrium processes in superconducting tin micro-bridges. -J,Low Temp.Phys., 1974, 1/2, p. 145-167.

114. Klapwijk T.M., Mooij J.E. Phase-slip centers in superconducting aluminum, Phys.Lett., 1976, 57A, N 1, p. 97-98.

115. Kadin A.M., Skocpol W.J., Tinkham M. Magnetic field dependence of relaxation times in nonequilibrium superconductors. J. Low. Temp. Phys,, 1978, * N 5/6, p. 481-503.

116. Гогадзе Г.А., Кулик И.О. 0 влиянии структурных флуктуаций на глубину проникновения продольного электрического поля в сверхпроводящую плёнку. ФНТ, 1980, 6, № 9, с. I2I0-I2I3.

117. Латышев Ю.И., Надь Ф.Я. Температурная зависимость избыточного сопротивления границы нормальный металл-сверхпроводник.-Письма в ЮТФ, 1979, 29, № 10, 610-613.

118. Губанков В.Н., Кошелец В.П., Овсянников Г.А. Свойства джо-зефсоновских тонкопленочных микромостиков переменной толщины. ЮТФ, 1977, 73, № 4, с. 1435-1444.

119. Губанков В.Н., Кошелец В.П., Овсянников Г.А. Неравновесные явления в микромостиках переменной толщины. ФНТ, 1980, 6, № I, с. 50-59.

120. Асламазов Л.Г., Ларкин А.И. Сверхпроводящие контакты с неравновесной функцией распределения электронов. 1ЭТФ,1976, 70, № 4, с. 1340-1349.

121. Губанков В.Н., Кошелец В.П., Овсянников Г.А. Когерентные Эффекты в сверхпроводящих мостиках переменной толщины. -ЖЭТФ, 1976, 71, № I, с. 348-358.

122. Лихарев К.К., Якобсон Л.А. Динамические свойства сверхпроводящих нитей конечной длины. ЖЭТФ, 1975, 68, № 3, с.1150--1159.

123. Хоткевич А.В., Янсон И.К. Совместное изучение энергетической зависимости избыточного тока в сверхпроводящем состоянии и функции ЭФВ в нормальном состоянии для точечных микроконтактов. ФНТ, 1981, 7, № 6, с. 727-737.

124. Хлус В.А. Нелинейная вольт-амперная характеристика микроконтакта типа . ФНТ. 1983 , 9, № 9, 985-988.

125. Янсон И.К., Комарчук Г.В., Хоткевич А.В. Нелинейности вольт-амперной характеристики точечных микроконтактов сверхпроводник нормальный металл, обусловленные электрон-фононнымвзаимодействием. ФНТ. 1984, 10, № 4, с. 423-426.

126. Dayem А.Н,, Grimes С#С. Microwave emission from superconducting point-contacts»- Appl.Phys.Lett,,1966, N 1 »p.47-51.

127. Dmitriev V,M,, Khristenko E,V,, Solovev A.L. Selfdetecting of AC Josephson Currents in thin film superconducting bridges.- Phys.Stat.Sol,(a), 1973, 19, Р.К157-К159.

128. Бевза Ю.Г., Дмитренко И.М., Лукашенко А.В., ТУрутанов О.Г. Аномальный гистерезис на ВАХ неоднородных сверхпроводящих плёночных структур. Материалы 21-го Всесоюзного совещания по физике низких температур, Харьков, 1980, C5-I06, с.185--186.

129. Выставкин А.Н., Губанков В.Н., Дьяков В.П. Особенности преобразования частоты на джозефсоновских переходах в режиме "самонакачки". Радиотехника и электроника, 1979, 24, №1, с. 198-201.

130. Grimes С,С,, Richards P,L,, Shapiri S, Ear-infrared response of point contact Josephson junctions,- Phys.Rev,.Lett., 1966, 12, N 8, p,431-433,

131. Auracher P,, Van Duzer T, Mixing in superconducting weak links: numerical calculations and experimental results.-Rev.Phys,Appl., 1974, % N 1, p.233-241•

132. Шоль Ж., Марфан И., Мгонш М., Торрель П., Комбет П. Приемники ИК излучения. М.:Мир.1969, - 269 с.

133. Галайко В.П. О микроскопической теории резистивных токовых состояний. ЖЭТФ, 1975, 68, № I, с. 223-237.

134. Kuli.kov V#A,, Kurdjumov , Leschenko G.E,, Matveev L.V,, Migulin V.V,, Soldatov E,S, Josephson detectors of millimeter electromagnetic radiation,-Rev,Phys,Appl,,1974,9,N1,293

135. Ричарде П.Л., Аурочер Ф., Ван .Яузер Т. Смешение и детектирование миллиметровых и субмиллиметровых волн слабыми сверхпроводящими звеньями. ТИИЭР, 1973, 61, № I, с.44

136. Kanter H.Josephson junction mixer using an external local oscillator*- Rey.Phys.Appl.,1974,9, И 1,р,255-2б2*. ■

137. X4I,Blaney T.G. Heterodyne laser radiation detection at 891 GHz using Josephson point contacts.-Rev.Phys.Appl., 1974, К 1, p.279-284.

138. Grimes C.C., Shapiro S. Millimeter-wave mixing with Joseph-son junctions,- Phys.Rev.,1968,269, p.397-408.

139. Чурилов Г.E., Дмитриев В.М., Бескорсый А.П. Нелинейные свойства сверхпроводников на СВЧ^ В сб.: шизика конденсированного состояния. Сер. Сверхпроводимость. Вып. 8. Харьков, 1970, с.58-85 (ФТИНТ АН УССР).