Исследование кинетики стеклования методом акустической спектроскопии тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.06 ВАК РФ

АКАДЕМИЯ НАУК ТУРКМЕНИСТАНА ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИП ИНСТИТУТ

На правах рукописи УДК 531.8:538.931

УШАКОВ Александр Юрьевич

ИССЛЕДОВАНИЕ КИНЕТИКИ СТЕКЛОВАНИЯ МЕТОДОМ АКУСТИЧЕСКОЙ СПЕКТРОСКОПИИ

Специальность 01.04.06 — акустика

Автореферат

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

АШГАБАТ - 1995

Работа выполнена в лаборатории молекулярной акустики Физико-технического института Академии наук Туркменистана.

Научный руководитель:

доктор ф.-м. н., профессор, академик АН Т А. А. Бердыев Официальные оппоненты:

доктор ф.-м. н. Г. А. Назарова (Туркменский государственный медицинский институт. Ашгабат)

кандидат ф.-м. н. Б. Овлякулиев (ФТИ АН Туркменистана. Ашгабат).

Туркменский государственный педагогический институт имени Сейди, г. Чарджез.

А" — часов на заседании Специализированного совета Д.2.А.012 по защите докторских диссертаций при Физико-техническом институте АН Туркменистана по адресу: 744000, Ашгабат, Гоголя, 15.

С диссертацией можно ознакомиться в Центральной научной библиотеке АН Туркменистана.

Ведущая организация:

Защита диссертации состоится

1995 г. в

Автореферат разослан

7

Ученый секрс! Специалнзироаанног член АН Т, доктор

М. С. СЕРГИНОВ

OBiilAH ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

---------- Актуальность теми. Проблема изучения механизма стеклоппння -----------

перехода вещества из жидкого состояния в особое состояние, ноям*-емое стеклообразным - привлекает внимание физиков, химигОв и материаловедов уже многие десятилетия. Решение этой проблемы имеет большое как научное, так и практическое значение, обусловленное 'r.u роким применением в настоящее время в электронной промишлс-нносгтн стеклообразных металлов, полупроводников и сверхпроводников, кото-

пипвилв я иягптпвярмии и по я«пу фчлино-химии«(!ки* ¡iñomml.-tl.l»

превосходят кристаллические.

Исследование закономерностей изменения свойств в интервале стеклования актуально не только в связи с изучением' стекл'собраз.уr i щих жидкостей. Но и в связи с изучением поведения,вязко-упругих ' ■ параметров смазочных материалов в экстремальных условиях - в упру-гогидродииамичейксм контакте трения (УГДК), яри когорта ■смяэопнчя'-пленка находится в аморфном или близком к стеклообразному состояниях. . ' ,

Б интервале стеклования пересхлааденной жидкости происходит формиробание как структуры, так и свойств стекла, которые в лал! ■ нейшем определяют его физико-химические и эксплуатационные параметры. При этом к таким факторам, 'влиящим на свойства стекол, t:■-соотав, температура и давление добавляется еще один параметр' - лр«-мя. Отсюда возникает задача изучения зависимости свойстл с то>-разных сред в тенпвратурю-вреыенмых и боро-времвнннхуслот'я» их стеклообразований, которая в настоящее время является одной из главных задач изучения физики конденсированного состояния вощсг'три' и кинетики стеклования. ....

■Равнрвбсные.свойетва переохлажденных жидкостей и ствклообри'г- , ных сред.ранвв были достаточно подробно иесясдоепш.' о о mhói рз - • ботах. Что же касается вопроса изучения кинетики протессч et<;f древняя, то есть влияния твмперттурмо-врйыбннад ремЧол оммч-пп »*>

структуру етеклообразуицих сред, то они немногочисленны и носят несистематизированный характер. В связи с этим вполне оправдано проведение'экспериментальных исследований по изучению кинетики

стеклования переохлажденных жидкостей, которые позволяют выявить «

природу структурных и релаксационных процессов, а также математически описать закономерности изменения вязко-упругих свойств в ■ интервале стеклования. % .

Для исследования'стеклообразуицих жидкостей в сравнении с известными методами предпочтительнее использовать ультраакустические. Они более' удобны и позволяют проводить измерения в широком диапазоне частот, а также комбинировать условия проведения эксперимента в Зависимости от температуры и давления в широких пределах.

Использование методов акустической спектроскопии для исследо-ракия стеклообраэующих жидкостей в режимах непрерывного- охлаждения и скачка давления позволяют получить зависимость от времени таких ц'кустических параметров ' как скорость распространения и коэффициент поглощения продольных ультразвуковых волн, которые непосредственно связаны с Действительно^ и диссипатйвной частями модуля упругости и сравнить релаксационные свойства объектов в режимах нелинейного

к малоамплитудного линейного отклика.

' к . До настоящего времени исследования релаксационштс процессов

v неупорядоченных средах - переохлажденных стеклообразуюцих жидкостях в области нелинейных структурных изменений в режимах непрерывного охлаждения и скачка давления методами акустическое спектроскопии вообще, никем, не проводились. • « ■

i . Очевидно- проблема заключалась в автоматической регистрации параметров непрерывно меняющегося акустического.вигнала, как функции ,изменения скорости охлаждения и величины гидростатического дав-rtÇHUn исследуемых ср$п, обурлорпенных изменением агрегатного сос-гевния при tiepexp^e из ^никого состояния в стеклообразное.- В связи •-■'fcï.ct с-^кншая вааачэ цри изучения кинетики стеклования методами

акустической спектроскопии заключалась в разработке нопой методики и создании автоматизированного измерительного комплекса, позволяющего птюводить непрерывные изменения акустических параметров как п жидких, так и в стеклообразных средах в температурно-врсмгшнюс ге-жимах охлаждения и скачка давления.

Цель работы состояла в исследовании релаксационных процессов в переохлажденных жидкостях в режимах линейного охлаждения и скачка давления в интервале стеклования метолом акустической спектроскопии, необходимые для проведения расчетов изменений структурных

временных режимов стеклообразования.

Для достижения поставлен ой цели в работе решались 0ледугп;ие задачи:

- разработка методики, и создание автоматической аппаратуры для ультразвуковых измерений в переохлажденных жидкостях и стеклах,

в режимах скоростного линейного охлаждения и скачка давления;

- измерение реологических и акустических параметров стёклообрч-зующих и смазочных материалов в условиях термодинамического равновесия в режимах непрерывного охлаждения и скачка давления;

- анализ и интерпретация полученных экспериментальных результатов в рамках современных'теорий'конденсированного состояния вещества.

Научная новизна.

- разработана методика и создана оригинальная эксперимеНтзшпя установка - автоматический акустический спектрометр (a.c. № IfWMwi, A.c. № 1573418, А.с, № I70406I), позволяющий в автоматическом ре- ; жиме' проводить непрерывные измерения скорости распространения я коэффициента поглощения продольных ультрззвуковых волн 8 сильновя.ч-ких жидкостях я стеклообразущих объектах в температурто-яр^ме""''5, режимах охлаждения, в широком интервале частот (3*30 МГц1, трмпо-ратур (213*313 к) и давлений (0,1+150 Шй), при скорости лицсйно-'

рхлаждения .от I К/мин до 20 К/мин;

впервые получены экспериментальные данные температурно-времен-ных И баро-временных зависимостей акустических параметров сложных полиэфиров: политриэтиленгликольсукцината (ПТЭГС), полипропилен-гликольглутарата (ППГГ), полиэтиленгликольглутарата (ПЭГГ) и минеральных ыасел, как чистых, так и с присадкой МКФ-1ЬУ - моторного масла ЫГ-8А,.самолетного масла МС-20, тракторного масла №-1611 на частоте 9,15-МГц в интервале стеклования;

- из полученных экспериментальных данных установлен характер поведения акустических параметров в зависимости от Р , Т , и £ -параметров;

обнаружено запаздывание температурной зависимости в сторону низких гешоратур скорости распространения и коэффициента поглощения продольных ультразвуковых волн с увеличением скорости охлаждения, которое пропорционально, как степени, так и скорости линейного охлаждения;- выявлен механизм.релаксационных процессов и количественно определены степенные коэффициенты дробно-экспоненциальной функции, описывающие релаксационные параметры стеклообразуюцих жидкостей и смазочных материалов для режимов скоростного охлаждения и скачка давления в интервале стеклования;

- результаты акустических исследований, полученных в темпера-турно-временных режимах охлаждения и скачка давления, позволяют провести расчет упругих модулей и релаксационной функции, что эквивалентно проведению акустических исследований в широком температурном и частотном интервалах измерений;

- при интерпретации экспериментальных данных в-рамках современных теорий конденсированного состояния вещества установлено, что поведение акустических параметров для исследованных объектов в терминах нормированной поодольной податливости удовлетворительно описи эпютоя фрактальной теорией в форле дробно-экспононциальной функ-

ции ] с дробной степенью /3 = 0,30*0,Б5.

— — - Практическая ценность:__

- разработанный акустический автоматический спектрометр яля измерения ультразвуковых параметров конденсированных материалов мол",-т быть использован в химической промышленности, в научно-исследовательских и заводских лабораториях для претазионнгх измерений и контроля физико-химических параметров жидких и стеклообразных материалов; • •

- «у* т»"«"-•"»•»■ цапнешь ш .._„_::;::;:.":

пера ту да и давления может быть использована для пссп:сз;:гспз:!:!.т поведения вязко-упругих параметров смазочных материалов в экстремальных условиях - упругогидродинамического режима смазки;

- обнаруженное запаздывание температурных зависимостей акустических параметров с увеличением скорости линейного охлаждения может быть использовано при отработке технологий изготовления стек- ' лообразных материалов с заранее заданными свойствам!!;

- экспериментальные результаты акустических исследований переохлажденных жидкостей в интервале стеклования в режимах скоростного линейного охлаждения и скачка давления необходимы для дальней* шего развития кинетической теории стеклования;

- полученные экспериментальные данные отвечают требованиям, предъявляемым к справочным стандартам, и могут бьть использомн^ как справочный материал для отраеяогих предприятий типической, нефтяной, перерабатывающей промышленности, связанных с производством стеклоизделий и смазочных материалов. .

Автор защищает: с

- созданную экспериментальную установку и разработанную метод:'" ку, предназначенную для автоматического измерения скорости распространения и коэффициента поглощения продольных ультряэруг'отпг волн в переохлажденных жидкостях и смазочмтс материалах п скоростного охлаждения и скачка давления;

- экспериментальные результаты акустических параметров продольных ультразвуковых'волн, полученных.при равновесных условиях, а также в зависимости от скорости охлаждения и скачка давления в сложных „полиэфирах: ПТЭГС, ППГГ, ПЭГГ и смазочнта маслах: МГ-8А,

, MC.-20 , ЙГ-16П;

. - достоверность экспериментальньтс данных, полученных на созданной акустической установке;

»

- интерпретацию полученных экспериментальных данных в рамках современных теорий конденсированного состояния вещества;

рекомендации по практическому использованию результатов экспериментальных. исследований сложных полиэфиров и смазочных масел в . зависимости от скорости охлаждения и скачка давления.

Личный вклад автора. Вклад автора в методический и исследова-, тельский разделы диссертации является определяющим:

- автором создана акустическая камера новой конструкции малого объема ем3, позволяющая проводить акустические исследования сильновязких жидкостей в интервале стеклования в режимах линейного охлаждения со скоростью от I К/мин до 20 К/мин;

- разработана азотная паро-жидкостная система охлаждения, позволяющая задавать режимы скоростного линейного охлаждения акустической камеры с, исследуемым объектом;

■ -^модернизирована акустическая ячейка камер)-' высокого давления, для проведения акустических исследований сильновязких жидкостей в интервале стеклования в режиме скачка давления (A.c. № 1ü7046ö);

- разработана и создана в виде электронных блоков електронно-измеритёльная система, позволяющая проводить одновременно непрерывг иые измерения скорости распространения и коэффициента поглощения-продольных ультразвуковых в.лн в автоматическом режиме (А.С.М5734Ш, •А.о, № 1704001);

- проведены экспериментальные исследования температурно-времен-fii-x и ¿.зро-ирсменнпх зависимостей акустических параметров в слож-

ных полиэфирах и минеральных маслах в интервале стеклования;

- полученные экспериментальные результаты проанализированы;в рамках современных теорий конденсированного состояния вещества.

Апробация работы. Основные результаты диссертационной работы докладывались на 1У Всесоюзном симпозиуме по физике акусто-гидро-динамических явлений и оптоакустике (Авхабая, 1985), на Ш Всесо-. гоэном совещании "Поверхностные явления в полимерных системах"." (Одесса, 1988), сессии отделения сб^ей физики АН СССР (Ашхабад,

1мги~1, ни I а ресауомканскип ц-., -г.;" ""^с^гт*** "«»»""Г тоищ И

специалистов (Ашхабад, 19Ш), на IX конференции Европейского физического общества "Тенденции в физике" (Фдренне-йталия, 19931, на И международной конференции по жидким материалом (Фиренце-Италия, 1993), на региональном семинаре "Молекулярное светорассеяние и релаксационные процессы а жидких средах" (Самарканд, 1993).

Публикации". По теме диссертационной работы опубликовано 15. печатных работ в научных журналах и трудах Международных, Всесоюзных и республиканских конференций, в тем.числе получены 3 авторских свидетельства на изобретение.

Структура и объем работы. Диссертационная работа состоит из 7 глав, включая введение и заключение, списка использованной литературы, пключапцего 191 наименование, и приложения. Содп;клнис работы изложено на 184 страницах маоинсписного текста, имеется 43 рисунка и 1Ь таблиц.

КРАТКОЕ СПЛЕТШИЕ РАБОШ 0

В первой главе (введение) обоснована актуальность проблемы исследования кинетики стеклования методом акустической спектроскопии в переохлажденных жидкостях и емвзочнкх материалах г интервал» стеклования в температурно-временных режимах охлаждения и сгчч"ч давления; Сформулированы цель и задачи исслепоппнин, из.т^сча научная новизна и практическая ценность работы, "оротко «.¡тот. ¡г.- ;;г.-ложения, выносимые автором на эаииту»

Во второй главе приводится обзор теоретических и экспериментальных, работ, посвященных исследованию кинетики стеклования переохлажденных. жидкостей и смазочных материалов. Коротко изложены основные положения современных теорий, традиционно применяемых для анализа и описания релаксационных процессов в сильновязких жидкостях и стеклообразных средах: термодинамической релаксационной теории [ I ], нелокально-диффузионной I 2,1. и фрактальной теории I 3 1. Учитывая, что'в. данной работе впервые используются методы акусти- . ческой спектроскопии для исследования кинетики стеклования, автором в теоретический обзор включена новая, для данного класса работ -кинетическая теория стеклования Волькенштейна-Птицина I 4 ]. В связи с тем, что.публикации экспериментальных работ по изучаемой проблеме методами акустической спектроскопии в литературе отсутствуют, автором приводится обзор работ, посвяченных исследованию кинетики стеклования- переохлажденных жидкостей оптическими, дилатометрическими, реологическими, термодинамическими и другими известными методами. В заключении обзора проведен его анализ, на основании которого сформулирована цель работы и обоснован выбор объектов исследования.

с • '

В третьей главе приводится¿анализ разработанного метода измерения. изменения ультразвуковых параметров в зависимости от Т , Р и £ - параметров состояния исследуемых сред в автоматическом режиме, а' также описание устройства и принцип работы созданного акустического автоматического спектрометра. В качестве метода измерения используется испульсно-фазовый метод фиксированной акустической базы, в основе которого лежит, приншп импульсной интерференции двух когерентных электрических ВЧ-сигналов -'акустического радио-импуль-1 са и непрерывного синусоидального опорного напряжения.

Акустический автоматический спектрометр состоит из следующих основных функциональных узлов и систем: акустической камеры для тсмперптурно-временных измерений, системы задания скорости линей-

ного изменения температуры, акустической камеры высокого давления, системы создания и сброса высокого- давления и элсктрснно-изкеш-тельной системы, работающей в автоматическом режиме.

Акустический тракт измерительной камерн для температурпо-ярпг меннкх режимов охлаждения образован двумя цилиндрическими кварцевыми волноводами (см.рис Л), расположенными вдоль оси направляющего цилиндра, средняя часть которого является однопременно'кинете^ для чппплнения исследуемой жидкостью. Направляющий цилиндр.сбеспечива-ь» сссснсст". т? '*чми>ттп. чю .»^„..^

обходимость юстировки последних. Величина акустической ппг" аг,чнг--...м путем перемещения вдоль оси г прзвляющего пйлиндря верхнего полно-вода и введением калиброванных колец. В качестве излучателя и приемника ультразвуковых волн использовались пьезокерамические диски» .- пьезопреобразователи с резонансной частотой 3 МГц, закрепленные на торцах волноводов. Скорость линейного охлаждения кюветы с исследуемым объектом регулировалась от 1 до 20 К/тн и обеспечивалась путем продувки хлздоагенто - паров азота,чеоз? специальную систему направляющих отверстий, которая расположена непосредственно вокруг внешней поверхности кюветы с исследуемым объектом. Сбъсм,заполняемый в камеру исследуемой жидкостью, не пвевдал см3.

Акустическая камера для проведения измерений в рекимя скачка давления образована ультразвуковой ячейкой, помещенной ро внутреннею полость автоклава высокого давления. Нс;г;;?ру?ти«тяя особенность акустической ячейки состоит в том, что цилиндрически" !>ртлл-лические волноводы на внутренних концах имеют реаьбовув нарезку, нп которую навинчивается направляющий цилиндр, одновременна ебеспечи-воющий соосность волноводов и задающий величину аууетичеегой Аягч-. Исследуемая жидкость заполняется в полость пространства между тег-цаыи волноводов и изолируется от передающей давление яидкети чрто-кдава латунным сильфоном, герметично закрепленного т>о«пуг рнеши"-'! поверхности волноводов. Полжем и' ёбейе . я-еокого доплатя « т>тг-

Система, линейного охлаждения и акустическая камера для температурно-временных режимов измерений

•Рис.1.

I- акустическая камера; 2 - теплоизолированная трубка; '1 -сосуд Дьюара; 4 - испаритель*,. 5 - компенсационный нагреватель; б - термопара; 7,9 - спаи термопары; 8 - фторопластовая втуд-' ка; Ю - ?ерыостат; II - увеличительная;вставка; 12 - усилитель достоянного тока; 13 - самопишущий прибор; 14 - ЛАТР регули-' ровки тока испарителя 4; 16,18 - согласуйте трансформаторы; 16,19 - амперметры; 17-ЗЬ'.ГР регулировки тока нагревателя 5.

клаве обеспечивается поршневым гидравлическим ручным прессом. Максимальная величина создаваемого давления в автоклаве 200 МПа.'Обт—

ем исследуемой жидкости в ячейке составлял см3.-------—-------------

Функциональная блок-схема электронно-измерительной системы созданного автоматического акустического спектрометра приведена ' на рис.2. Отличительная особенность электронно-измерительной системы акустического тракта состоит в том, что избирательней усилитель радиочастоты и дополнительно введенный в схему блок лог-

",мтоин птсмпательной обратной связью, которая образует систему автоматкиосКС?. •«»»«"ия <«гУ",.

Система АРУ обеспечивает постоянство уровня акустического радиоимпульса на выходе сумматора посредством изменения напряжения постоянного тока на управляющем входе модулятора. Величина изменения скорости ультразвуковых волн регистрируется самопишущим прибором, подключенным и выходу сумматора, в виде временной зависимости синусоидально изменяющегося уровня суммарного сигнала, а коэффициент поглощения - регистрируется самопишущим прибором, подключенным к управляющему входу модулятора, в виде временной зависимости 'управляющего напряжения. '

Разработанная электронно-измерительная система позволяет проводить измерения скорости распространения и коэффициента погло-пе-ния продольных ультразвуковых волн кпк в жидких, таг и с стеклообразных орепах в автоматическом режиме* в режимах скоростного линейного охлаждения и скачка давления в диапазоне частот от 3 до 30 МГц.

О

В заключительной части главы приводятся подробный теоретический анализ систематической ошибки измерений» расчет относительной Погрешности измеряемых параметров и опенка достоверности полученных экспериментальных данных на соэданнбм акустическом автоматическом спектрометре. Величина систематической погрешности птнг-'..'-тельных измерений ультразвуковых параметров, согласно, г

Функциональная блок-схема электронной измерительной системы акустического автоматического спектрометра

Рис.2.

I - генератор синусоидальных ВЧ -колебаний;. 2 модулятор; 3,6 - генераторы прямоугольных импуяьЬов; 4 - акустическая камера; пьезоэлектрические излучатель и приемник

ультразвука; 5 - усилитель радиочастоты; 7 - фазовый сумматор; 6 - блок АРУ; 9,10 - регистрирующие приборы.

данным, для скорости ультразвука в среднем составляла. 0,02

------- а. для поглощения ~3

В четвертой главе . приведены результата экспёримсйталыплг-------- --------

измерений реологических (плотность, вязкость) и акустических параметров в сложных полиэфирах: политриэтиленгликольсукцинатс ПТЭГС-, полипропиленгликольглутарате ПШТ, полиэтиленгликольглутэрате ПЗГГ и в смазочных маслах, как в вдетых - моторном масле ?.Т~э«, самолетном масле КС—20, тракторном масла МГ-16П, так и с приезд. Г"* мк<и_1п,. ""»«лчетпи постоянного объема

с точностью 0,05 %, а измерение яо%Ф<«>№мии на ротационном вискозиметре типа РН с точностью 0,5 % в интерпале температур от 248 К до 363 К.

• Впервые приводятся экспериментальные результаты акустических • измерений параметров распространения продольных уЛьтразйуковых вол?! в сильнойя'эких жидкостях, полученных при различных темпера-турно-временных режимах линейного охлаялёнггя и режиме уптйвйкной разгрузки давления, что позволило получить совершенно ночуя информацию о процессах структурной релаксации р органических объектах и смазочных материалах в интервале стеклования.

Измерения акустических параметров в тешературно-вречяк»«? режиме охлаждения проводилась на частоте 9,1В ?*Г11 ъ интервале температур 313*203 К при различных скоростях линейного охлаждения от 2 ¡С/мин до И К/уич, Намерения акустических параметров я режиме скачка давления проводились на частоте 9 ("ГГтг при р»лкчин» перепада давления 50 Ша и ЮО Ша при различных фиксирспанш-х температурах, вклтоащих интервал стеклования.

Из экспериментальных результатов, полученных в темпвратурно-временных режимах охлаждения, а такяе даннкх, полученных рр работах . [ 5 1, измеренных при равгкттен?'* режимах охлаждения, установлено, что для всех исследовяннгх об-«егтоп гт'"1' гн« «г чие дисперсии скорости и аномального поглсцонич пргпояьн' ?'

звуковых волн. Скорость ультразвука описывается нелинейной функцией от температуры, давления и частоты, причем: (Рс&т)^ <0 ,

Температурная зависимость скорости распространения ультразвуковых . волн в исследуемых объектах имеет сложный характер и зависит одновременно как от частоты и давления, так и от скорости охлаждения. На графиках температурной зависимости скорости ультразвука выделяются тр^относительно линейные области с постоянными температурными коэффициентами и две точки перегиба (см.рис.3). Первая линейная область соответствует жидкой фазе исследуемого объекта, вторая - интервалу стеклования, а третья - твердой стеклообразной фазе. С увеличением скорости охлаждения (£ > 3 К/икн) температурная зависимость скорости ультразвуковых волн запаздывает, по температурной шкале в сторону низких температур в сравнении с режимом равновесного охлаждения 3 К/мин), величина которого увеличивается пропорционально степени и скорости охлаждения исследуемого • объекта .

Температурная зависимость коэффициента поглощения имеет форму асимметричного, контура и характеризуется явно выраженным максимумом (см.цис.4). С увеличение^ скорости охлаждения наблюдается аналогичное запаздывание температурной зависимости коэффициента поглощения по температурной шкале в сравнении с режимом равновесного охлаждения. При этом максимум величины коэффициента поглощения увеличивается и смещается по температурной шкале в сторону низких температур пропорционально степени и скорости охлаждения.

Температурная зависимость скорости ультразвуковых волн в смазочных маслах несколько отличается от температурной зависимости • скорости в сложных полиэфирах, обусловленное тем* что температурный коэффициент скорости смазочных масел почти в два раза меньше, чем у полиэфиров, а угол перегиба линейных участков более овальней. Сравнение величины и формы графиков температурной зависимости ко-

с, к/с

2750 2500 э'гао 2000 «50 1500

1—-1-1-1-1-1-г-

203

223 243 263 283 303 Т,К

Рис.3. Температурная зависимость скорости распространения продольных ультразвуковых волн на частоте У, 15 ;-!Гц в сложных полиэфирах ПШТ и ПТЭГС при различных скоростях охлаждения! для ПШТ о_з К/мин, л . 12 К/мин; для ПТоГС • - 2 К/мин, * - 12 К/мин. г-

ск «/м.

2500 -

2000

1500 -

<000

500 -

203 223 243 263 283 303 Т, К Рис.4. Температурная зависимость коэффициента поглощения продольных ультразвуковых волн на частоте 9,15 мгц в сложных полиэфирах ППГГ и ПТЭГС: для ПШТ о - 3 К/мин,* -12 К/мин; дляТГГЭГС • - 2 К/мин, * - 12 К/мин.

эффициента поглощения для сложных полиэфиров и смазочных масел показало, что максимум величины поглощения минеральных масел по абсолютной величине почти в полтора раза меньше, чем у полиэфиров, а полуширина максимума приблизительно в 1,3 раза больше. Причем, асимметрия графика температушой зависимости поглощения в области низких температур для масел значительно больше, чем у полиэфиров.

Характер и величина запаздывания температурной зависимости акустических параметров смазочных масел с увеличением скорости ох-лаадзния аналогичны сложным полиэфирам и почти того же порядка.

Сравнение графиков температушой зависимости коэффициента поглощения ультразвуковых волн для чисткх масел, например, МГ-8А и масла с присадкой МГ-вА+2% (см.рис.5) показало явное влияние про-тивоизносной присадки на акустические свойства масел. Добавление металлоплакирупцей присадки МШ-18У к маслу МГ-£А в количестве пои равновесной скорости охлаждения 3 К/мин) увеличивает левую асимметрию графика температурной зависимости коэффициента поглощения. Однако, при увеличении скорости охлаждения до £ = 12 КУмнн металлоплакирующая присадка, напротив, уменьшает левую асимметрию температурной зависимости коэффициента поглощения. Из этого следует, что введение металлоплакирувдей присадки к чистым маслам при больших скоростях охлаждения повышает противоизносные свойства смазки в узлах трения.

Дяя исследования релаксационных процессов в режимах нелинейного отклика и сравнения последних с релаксационными свойствами исследуемых объектов, полученных в режимах малоамплитудного линейного отклика, были проведены экспериментальные исследования вре-меннор зависимости акустических параметров.в режимах мгновенной изотермической разгрузки давления - скачка давления.

Используемый в данном случае метод скачка давления является < наиболее удобным для изучения низкочастотных релаксационных процессов я жидкостях и стеклообразных средах. Наблюдая за процессом

£000

1500 "

1000

Рис.5.

500

203 225 24Ь 263 283 503 Т,К

Температурная зависимость коэффициента поглощения продольных ультразвуковых волн на частоте 9,15 МГц в моторном масле МГ-ЙА и МГ-ьА с присадкой 2% ¡.Ш-1ьУ при различных-скоростях охлаждения: для МГ-аАо- о ¡С/мин, л-12 К/мин; для МГ-8А+2* е - 3 К/мин, * - 12<?Умия.

С , ГЛ / с

3 4 5 Ш.С

Рис.6. . Временная зависимость скорости распространения продольных ультразвуковых! воли на частоте 9 МГц в сложном полиэфире ПЭГГ при фиксированной температуре Т = 250 К и различной величине скачка давления: ° 50 Ша, л - аР* ЮО Ша.

установления нового равновесного значения любого релаксирупцего параметра (например, с или е£ ), можно изучить и рассчитать параметры медленных (низкочастотных) структурных процессов переохлажденных жидкостях к смазочных материалах при заданных Р , V , Т - параметрах состояния.

Измерение изменения акустических параметров как функции вре-1 мени в режиме изотермической разгрузки давления проводились на частоте j = 9 МГц при фиксированных температурах, охватывающих интервал стеклования исследуемых объектов при различной величине окачка давления: лР= 50 Ша и 100 МПа и скорости разгрузки давления не менее 30 Ша/сек.

С Временная зависимость как для скорости с , так и для коэффициента поглощения продольных ультразвуковых волн для всех исследованных объектов носит нелинейный характер и списывается дробно-экспоненциальной функцией. С повышением температуры кривизна графиков временной зависимости акустических параметров ста- * новится более выпуклой в сторону оси времени, что свидетельствует об уменьшении времени структурной релаксации. С увеличением величины скачка давления от 50 Ша до 100 Ша (си.рис.б) временные зависимости ультразвуковых параметров подобны и описываются одной ■ и той же дробно-экспоненциальной функцией, т.е. величина скачка давления в пределах 5*100 Ша мало влияет на характер временной зависимости акустических параметров исследованных объектов.

Пятая глава посвящена анализу и интерпретации полученных экспериментальных результатов в радоах современных теорий конден-•сированного состояния вещества.

В первой разделе главы приводится описание методов математи-о

ческой обработки на ЭВМ экспериментальных данных и графо-аналити-ческий расчет значений предельных модулей низкочастотной и высокочастотной продольной податливости и их температурные зависимости, которые необходимы для дальнейшего обсуждения полу-

ченных данных.

Интерпретация экспериментальных результатов проведена в тчф-

-О

минах действительной с и-мнимой с части нормированной продольной попатливости ¿"»¿'-¿^ , которые раесчитыгшются непосредственно по экспериментально-измеряемым параметрам - скорости распространения и коэффициента поглощения продольных ультразвуковых волн по известным формулам I 6 ]: и

е' . у £

С* ——--1 с

£о -£ш £e ~ £«.

i 4 « V Л »1С/,.,

ее* и ^ ««ни ' ос * ^ I »лс й

- < Чй ' г V ' ^

ю - частота ультразвука; £ ,£ - действительная и мнимая части комплексного модуля продольной податливости.

Полученные расчетные значения нормированной продольной податливости в форме £*- затем путем графического наложения срав-

t Ц

нивялись с'теоретическими. Теоретические значения и

рассчитывались по методике, предложенной Вильямсом-Виттссм 17],

С

согласно которой комплексная продольная податливость может бить выражена соотношением:

откуда находится

г1 / rftj^ + A) t <г ..„ Р у

(iot)-A • Г(НИ)

где г(и+1)г JiV </£ - гамма-функция; к - число членов ряда; /з - постоянный параметр, величина которого лежит в интервале О ¿-fi < I; - время релаксации. Численный расчет теоретических ; ависимостей ¿Y10^ , & проводился на персональном компьютере IBM PC/XT-ЬОЬо для ' аэличныл значений J* » 0,1*0,9 с шагом tfi «= 0,05 при изменении приведенной частоты = _6 * +ь. (Максимальное чиоло членов ряда состав-

, ляло и. = 500, необходимое для обеспечения сходимости ряда. Графический вид зависимости J представляет собой асимметричную дугу, которая изображена на рис.7 для значения Ji = 0,40.

■ Из сравнения экспериментальных и теоретических зависимостей следует, что нелокальная теория дает только качественное описание экспериментальных донных. Фрактальная теория удовлетворительно ■ описывает экспериментальные зависимости в форме дробно-экспоненциальной функции, соответствующей расчетному экспоненциальному закону Кольрауша: Ф (г) = (*/&) J

С дробной степенью р , заключенной в интервале 0,2 £ 4 п,5, для исследованных объектов. Причем, как это видно из приведенного ри-с$яка, с увеличением скорости охлаждения величина /3 увеличивается, а ширина спектра времен релаксации сужается. Для минеральных масел наблюдается аналогичная зависимость. Однако, добавление металлоплакирунцей присадки расширяет ширину спектра времен релаксации.

Из сопоставления данных теоретической н экспериментальной зависимостей в форма с учетом теоретической зависимости.

' для tf' в форме £ для исследованных объектов были рассчи-

таны температурные зависимости времени структурной релаксации ^/(т), . Согласно расчетным данным температурная зависимость времени релаксации для всех исследованных объектов описывается дробно-степенным уравнением.

Сравнение температурных зависимостей времени релаксации в

1 сложных полиэфирах и минеральных маслах показало (см.рис.8),

. что абсолютное значение в- в сложных полиэфирах при одинаковых

температурах почти на два порядка больше,.чем в минеральных масс

лах, а кривизна графиков более туче у полиэфиров. С увеличением скорости охлаждения температурный коэффициент времени релаксации для всех исследуемых объектов уменьшается. Это обусловлено, по-видимому, тем, что структура не успевает принять равновесное эна-

Рис.7.

О 0.2 ОЛ 0.6 O.B £'

Зависимость мнимой части & нормированной продольной податливости от действительной части С в сложном полиэфире Ш1ГГ при различных скоростях охлаждения: о -3.К/мин, л _ 12 K/mhhj точки- эксперимент; 1,2 - дробно экспоненциальная релаксационная функция при^з 0,40, Р>= 0,42; 3 - нелокально-диффузионная теория.

Рис.8,

3.2 3 а 3.6 Температурная завис

Т'.|0*Н

3.8 4.0 4.2 4.4 4.6

шость времени структурной релаксации ъ в сложном полиэфире ППГГ - 1,2 и моторном масле МГ-ЬА - 1,2'при различных скоростях охлаждения: о -3 IVмин, Л _ J2 К/мин.

чение своих термодинамических параметров и определяется предшествующим состоянием вещества.

■Во втором разделе главы приводится интерпретация результатов экспериментальных исследований в рамках теории свободного объема I Ь,9 ], кинетической теории и фрактальной теории. С позиции теории свободного объема объясняется экспериментально наблюдаемое смешение максимума температурной зависимости коэффициента поглощения ультразвуковых продольных волн в область низких температур, а также увеличение максимума по абсолютной величине с увеличением скорости охлаждения.

С Используя феноменологические представления и вводя фиктивную температуру и давление при обработке экспериментальных результатов, полученных в режиме скачка давления, была рассчитана релаксационная функция для исследуемых объектов исходя только из данных акустических измерений в режиме скачка давления на одной частоте.

Следует отметить, что как в случае скачка давления при различных фиксированных температурах, так и в случае равновесных измерений акустических параметров в широком диапазоне частот и температур, экспериментальные результаты описываются релаксационной функцией Кольрауша с очень близкими значениями параметра у5 .

Из сравнения результатов экспериментальных исследований переохлажденных жидкостей в интервале стеклования в режиме линейного охлаждения и скачка давления следует, что как при мгновенной разгрузке давления, так и при скоростном линейном охлаждении стекло-образующих сред происходит изменение только макроскопических параметров - плотности, вязкости, упругих модулей; при этом струк-с

Тура вещества и характер молекулярного движения сохраняют свое подобие на каждом временном шаге.

В тестой главе проанализирована возможность использования методов акустической спектроскопии в сочетании с режимами окорбст-Ного линейного охлаждения и мгновенной разгрузки давления.для

прогнозирования поведения вязко-упругих параметров смазочных жидкостей в экстремальных условиях - упругогидродкнамического режима смазки при больших скоростях вра-дения контактов трунил. Обнаруженное запаздывание температурных зависимостей акустических параметров переохлажденных жидкостей в интервале стеклования с увеличением скорости линейного охлаждения может быть непосредственно использовано при отработке Технологий изготовления стеклообразных материалов с заранее заданными свойствами. Метод мгновенной разгрузки давления в сочетании с методом ультразвукового ппо""»« -г:-;:;;—«ял ассл»пу««ч» •"ifcp'.xicb но ¿икеирлрпннсг? частого нозколкет непосредственно определять параметры дробно-экспоненциальной релаксационной функции конденсированных сред.

основше результаты и выводу

1. Разработана методика и создана оригинальная акустическая автоматизированная установка (A.c. If 1070468, A.c. 57341b, A.c.' № I704C6I), позволяющая в аатоматическом режиме проводить непрерывные измерения одновременно скорости распространения и козффи циента поглощения продольных ультразвуковых волн в стеклосбрчзую-щих жидкостях и смазочных-материалах в режимах скоростного линейного охлаждения и скачка давления в диапазоне частот Ь*30 МГц, в интервале температур 213*313 К при изменении скорости охлаждения от I К/мин до 20 К/мин и величине скачка давления аР« 60*100 Ша,

2. Впервые получены течперзтурно-временные зависимости скорое ■ ти распространения и коэффициента поглощения продольных ультразвуковых волн на частоте 9,15 МГц в стек ообразуюцих жидкостях ПТЭГС, ППГГ, ПЭГГ и смазочных маслах, как чистых МГ-ЪА, №-20, ШЧ-Ш], так и о присадкой ?Ш-1ЬУ в интервале стеклования в условиях tö(mq-i динамического равновесия, в режимах скоростного линейного охлаждения и скачка давления.

3. Установлен характер поведения акустических параметров распространения продольных ультразвуковых волн от температурно-вре-мниных режимов охлаждения и скачка давления.

4. Обнаружено запаздывание температурной зависимости в сторону низких температур скорости распространения и коэффициента поглощения продольных ультразвуковых волн с увеличением скорости охлаждения, которое пропорционально как степени, так и скорости линейного охлаждения.

5. Установлено, что в режиме скачка давления при понижении фиксированных температур исследуемых объектов, время установления равновесного значения акустических параметров увеличивается.

6. Из экспериментальных результатов выявлен механизм релаксационных процессов и количественно определены степенные коэффициенты дробно-экспоненциальной функции, описывающие поведение релаксационных параметров переохлажденных жидкостей и смазочных материалов в интервале стеклования.

7. Результаты акустических исследований, полученных в темпера-турно-временных режимах охлаждения и скачка давления позволяют провести расчет упругих модулей и релаксационной функции, что эквивалентно проведению акустических исследований в широком температурном и частотном интервалах измерений.

8. Из анализа экспериментальных результатов установлено, что изменение скорости охлаэдения переохлажденных жидкостей и смазочных материалов в интервале стеклования приводит к существенному изменению в основном статических параметров таких, как плотности, вязкости, упругих модулей: при этом структура вещества и характер молекулярного движения, характеризующийся диффузионно-дырочным обменом и ^коллективными процессами структурной релаксации, сохраняют свое подобие на каждом временном шаге.

9. Рассмотрена возможность использования методов акустической спектроскопии в сочетании с температурно-временными режимами охлэж-

дения и режимом скачка давления для разработки технологии производства стеклообразных материалов с заранее заданными свойствами . а также для прогнозирования поведения вязко-упругих параметров смазочных материалов в условиях упругогидродинамического контакта трения.

ЦИТИРУЕМАЯ ЛИТЕРАТУРА

1. Литовитц Т., Дэвис К. Структурная и сдвиговая релаксация в

ЖИДКОСТЯХ.// ГЗГСХЗ;»./ Гш йен- » «№»««• » ;

liirtii.- Т.Н.- 'T"CTL Л." C.C£&-Cv'0.

2. Исакович М.А., Чабан И.А. Распространение еолн в сильновяа-ких жидкостях.// ЖЭТФ.- 1966.- 7.50.- Вып.5.- е.1343-1362.

Зл Klafter J., Shleslnger M.F. On the relationship among three theories of relaxation In disordered systems.// Proc. Wat. Acad,-USA.- 1986.- V.83.- N.4.- P.848-851.

4. Волькенштейн M.B., Птицин О.Б. Релаксационная tic. РПЛ СТёКЕОЬч ния.1.Реаение основного уравнения и его аееледозшшс.// ,Ш'.-19Ьб. Т.26,- N.10,- С.2204 -2222.

5. Бердыев А. А., Хемраев-В.Х., Троицкий В.Ы., Рудин А. В., Халлыев Б. Акустическая релаксация в некоторых пэреохл&лдешш); жидкостях.// Материалы XI Интернационального конгресса,- Париж, 1983.- С.89-92.

6. Бердиев А.А., Мухамедов В.А., Хемразв В.Х. Объемная и сдвиговая релаксация в минеральных маслах.// Сиаика AH«Kuio состояния.- Сб.тр.- Киев.- 1985.- Вып.13.- С.81-93.

7. Willians S., Watts D.S.. Dev S.B., North A.M. Further Cnr. slderatlon of nonsymm f.rlcal dielectric relaxation behaviour arising from simple empirical decay function.// Trans. Faraday Soo.- 1971.- V.67.- P.1323-1335.

8. Cohen M.H., Grest G.S. Dispersion of relaxation rates In dense llqlds and glasses.// J. Phys. Rev. В.- 1981,- V.24.-N.7.- P.4091-4094.

9. Cohen M.H., Grest G.S. The nature of the glass transition. // J. Non-Cryst. Solids.- 1984.- V.61-62.- P.749-760.

ОСНОВНЫЕ МАТКРИШ ДИССЕРТАЦИЙ ОПУБЛИКОВАНЫ В РАБОТАХ:

1. A.c. № 1070468 СССР, 19ИЗ, Ш Ol« 29/00. Устройство для измерения акустических параметров жидких сред под давлением./ Бердыев A.A., Хемраев В., 1удин A.B., Ушаков A.D. (СССР) - 4с.:

ил Л.

2. Бердыев A.A., Мухамедов В.А., Ушаков А.Ю. Релаксационное процессы в глицерине под давлением и природа гистеюезисннх потерь.// Из в. АН ТССР. Сер.йТХ и ГН.-1984— # 2. - C.3fi-42.

3. Бердыев A.A., ГУдин A.B.» Ушаков A.D., Хемраев Б.Х. Акустическая камера высокого давления для измерения ультразвуковых параметров в переохлажденных жидкостях и стеклах.// Тез.докл.1У Всесоюзного симпозиума. - Физика акусто-гидродинамических явлений и оптоакустика, молекулярная акустика и геоакустика./ Ашхабад. -I9Ü5.-C.83. . '

4. Берлыев A.A., Рудин A.B., Ушаков A.D., Хемраев Б.Х. Ультразвуковая камера для измерения акустических параметров конденсированных сред при высоких давлениях.// Ашхабад, Туркмен НИИНГИ,-1987. - » b7-Ift. ; .

5. Руиин A.B., Ушаков А.Ю: Акустическая камера для темпера-турно-временных исследований стеклообмзупцих объектов.// Тез. докл.4-й Научно-практической конференции молодых ученых./ Ашхабад.

/ - 1987. - С.195-196.

6. Бердыев A.A., Троицкий В.М., Рудин.A.B., Ушаков А.Ю. Влияние режима стабилизации на вяэкоупругие свойства сложных полиэфиров.// 3-е Всесоюзное совещание. - Поверхностные явления в полимерных системах, пленки, покрытия, клей./ Одесса.-19Э8.-С.34-ЗВ.

7. Троицкий B.H.I Ушаков A.D. Влияние режима охлаждения на кине^яку молекулярных перестроек в Иолитриэтиленгликольсукцина-те.// Теэ;докл.9-й Республиканской научной конференции молодых учаных.// Ашхабад. - 1988. - С.37.

ti. A.c. * 15734IB СССР, 1990, MICH 01 » ¿9/üüVУстройство дли f зтоматической регистрации ультразвуковик параметров нонденсирьиз!; ___ — ных материалов;/ Бердыёв A.A., Рудин A.B., Ушакон A.L., Троицкий R.M. (СССР)'. - 6 с.-, ил.I.

9. A.c. № 1704061 СССР, 1991, МКИ 01 » 29/00. Устройство р.щ автоматической регистрации параметров жидких сред./ Бердиев A.A., Рудин A.B., Ушаков А.Ю., Троицкий В.М. (СССР). - IB е.: ил.1.

Ю. Бердиев A.A., Р^дин A.B., Троицр'ий В.М,, Удааков A.D. Влияние режима охлаждения ня отт/и-гуг^..« ^.^-«.."«ишшиги.ш!. ^трчвтелекг.гттгсльсухцили•;•«.// Изь.АН itCr. cep.uri'X и Г1Г. - № 3. -

1992. - C.3b-43.

11. Троицкий В.М., Рудин A.B., Уиаков-А.Ь, Динамика структурнгу процессов в некоторых переохлажденных жидкостях при скачке давления.//Тез.докл.регионального семинара, - Молекулярное светорассеяние и релаксационные процессы в жидких средах./ Самарканд. -

1993. - С.17.

12. Бердыев A.A., Троицкий В.И., Рудин A.D., Ушаков А.й. Об аномальном поведении акустических параметров в минеральных мослах при различных скоростях охлаждения.// Тез.дек».регионального семинара. - Молекулярное светорассеяние и релаксационные процессы

в жидких средах./ Самарканд. - 1993. - С,21.

13. Бердиев A.A., Рудин к.Ъ,, Троицкий B.U., Ушаков A.I), Исследование воздействия режима охлаждения не структурны; сьойства минеральных масел в интерпале стеклования.// Тез.докл.9-й международной конференции Епопейского Физического сообщества. - Тенденции в физике./ Фиренце.-Италия.-1993'. С.2Ь.

14. Бердыев A.A., Рудин А,В., Троицкий 'В.М., Ушаков А.¡и. Эязкс-упругое поведение некоторых жидкостей при различных кинетицеерчх., условиях.// Тез.дскл. 2-й международной конференции по жидким ма. териалам./ Фиренце.-Италия. - 1993. -.C.ICb,

15. Еердыев A.A., руцин A.B., Троицкий В.М., Ушаков A.D. ,!труктурйая релаксация в сложных полимерах переохлажденных при рвэличных режимах.// Тез.докл 2-й международной конференции по яидкям материалам./ Фиренце-Италия. - 1993. - С.243.

8 заключении выражаю искреннюю благодарность научному руководителю диссертационной работы, доктору физ.-мат.н., академику АН Т Еардыеву. Ата Абдурахмановичу, определившему научное направление «¿¡следований, выбор пути и методов решения поставленной в диссертации цели, а тагскб за постоянное внимание и замечания в ходе выполнения .работы., ■■' 4

t ■ Выражаю благодарность аав.лаборатории молекулярной акустики К.ф<~м.н. Троицкому'В.М. за помощь в оформлении и редактировании обсуждения полученных экспериментальных результатов, а также за РрамотнЬ составленную программу для ЭВМ, что значительно сократило время обработки экспериментальных данных.

■■ Выражаю благодарнбсть ст.н.с. лаб.молекулярной акустики, к.ф.-м.н.; 1Удину A.B.'за содействие при. разработке методики, соз«,' дании автоматиаированного акустического комплекса и проведении • измерений в темперятурно-временных режимах охлаздения и скачка давления. - . " ■ '■■■.

¡ Одновременно выражаю особую благодарность коллективу сотрудников института ФГИ АН Т, а также ведущим специалистам в области "молекулярной акустики д.физ.-мат.н., профессору Хемраеву Б.Х., д.фив.-мат.н.,чл.АН Т Лежневу Н.Б., д.физ.-мат.н. Мухамедову В.А., сотрудникам отдела "Акустика11 и лаборатории молекулярной акустики, оказавшим значительную помощь и участие в обсуждении полученных • Ьегультатов. и оформления представленной работы.

Реферат

Диссертащюн на Туркменистан Шымдар академиясынын Физи-

ка-техш«си институты« шмекумяр акустика лаОораторпясьида ери-не етирилди.

Диесертацион иш маддаларьи конденсирлеяен ягдайдаын фгаи-касынын хем-де айна гернушиш гечмек кинетикасынын эсасы мэсе-лелеринин бнрн болан ченденаиа совадшан сувуклыюгарыц во яг-; лайам материалларын айна гврнунмне гстезк яитервалында, сое-зт-магыя температура-ватт рэлоганде хем-де бзсшвд беетшинде акустики спектроскопия усулы Сшей рзлакпацги дроцзслеркнин дерневлерте багшишдц.

iwikeui шьалвпй чм^мкп VUHW уяшпттта ' отюртепи вжм«*"»««

. i. .шдеы'д мумкияч^чк берйам и^нгкнад зкуггягя дссга ишлоп тайярлакылда хем-дэ дерэдилди ( А. с. N 1070468, ' А. с. М 1573418, А. с. Н 1704051 ).

}tii*jmr/> гезек ПТЭГС,ШГГ,ГОГГ чштирымлы полизфкрлердэ г,е МГ-8А, 1Ю-20, МГ-16П чалшвш яглзрвда айна-горушге гечмек интервалында ( 213-313 К ),'• 2 К/мй! -дан 14 К/шн -да' ченлк бодан тизлиге баглы чызыклы срвртшк хем-де басшля бэкун (Р » 50 ве 100 НПа-j релашеринде 9.15.КГЦ йшшыгыпда богаа яйраян. ультрасес таякунларыння яйрайна тиэлигияия »е еквдярклиг фициентиниц температура-ватт баглшшклзрй,альмдц.

Алиаи зксперкментал кетиязэлеривдея чызыклы соватшгыа Ti!3-лигине .хем дереароине пропорционаа болен акустики параметрле-ринич температура багдылыгьиын сова?мак тизлиганин аргдкршгма-гы билен ашак темаературалар тарапьша болул течйэн гигикн<гсн беян здилди. • | •

Маддаларын конденсирленен ягдайыньи хззирки за».ш теорияла-ркиыя чэклериаде геадрилен зкслерикеитал ¿'лглумат^арга ачализи Силен интерпретациясьшдан релаксация процеслерингч мэханизми йузо чыкаршды хем-де Шльянс-Ваттсын релаксация функцяясынык дере.^г козффэдиентлори ear таядай snistssккдди.

Аваыатлзрн енуиден белли айна секилля материалларын внду-рют технолописшш кплзц тайярлаюгы хсы-да суртудонкн .кайьк-гак-гидродинамики контакты иертлериядзки ягдаЖвд материалларын шепбешик-ыайыигзк . параметрлэринин хзсиетияи лрогнозирлемек учин. температура-ватт еоватмак ве Сасышын бвкуп реяюдори Силен сазлашгыада акустики спектроскопия усудларрынын уланна мумгашчилнги анализлепилди. ^