Исследование высокотемпературной сверхпроводимости и магнетизма в оксидных соединениях мюонным методом тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

РОССИЙСКАЯ акадкшш НАУК ПЕТЕРБУРГСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОИ ФИЗИКИ им.Б.П.КОНСТАНТИНОВА

Ня нравах рукописи

Барсов Сергей Григорьевич

УДК 539Л26

ИССЩДООЛ1МЕ ВЫСОКОТЕМПЕРАТУРНОЙ СВЕРХПРОВОДИМОСТИ И КАГЯГОША. В ОКСИДНЫХ СОЕДИНЕНИЯХ МЮЕНШ МЕТОДОМ

(ОТ.04.07 - физика твердого теле)

Автореферат

диссертации на сокскзнио учэной степшга кандидата физико--математических наук

СгПоторбург

1932

Работа вшсш^иа в Петербургском инсядауто адирш.-и фяакки їм.Б.П.Константинова РАН. _

Официилышо ошгоноити: доктор фвзшсо-матомяти.чбсюх наук А. »1. Окороков,

доктор ^куико-иатеміїїичискях наук Ь.П.Горо.тасин.

Всдуїция Орі’ЬІЬГЗЙЦіиі - НауЧШ-аОЄЛЄДОВПТСШ>Сі{<ІЙ ИНС'РНТУТ НДОр'ШХ иробде.м при ШУ, Минск.

.'кяцятм см-тоитсн " 5" " <? 1992 г. ■д'^Лі^ч.

нь заседании сноциа.паиа'ронгіанві'о ивота по защите» докторскш Д,К'СЭрМила нри ІІ(-,7Є[ібу{-:І'СК0М института ядорной физики им.Б.П.Кодстнпйііошз РАН по удроеу:

ІАйїіЬО, Лоі.ішгр;іДикгш оПл~, (’.Гатчина, Ор.иива роща,

{¡чтопнй аил 'института.

С ДИССС*(>ТЯЦ!1йЯ МО ТОО ОСЛ;»КОМ>ЛТЪСЧ п библиотек«

! ‘її: № им. Б Л і. Коїктантга« і-я Г’А11.

Л)т>];;гГ*-ф<'1Т |)ЯОО«Л.«1 "30" И'Уд

У'-С!ІИ«Й СС'КрІіТ’ОрЬ

с-:ІГ-;іл:;.:г,;-.::иї >н:>ІГі' ¡'О С;>ТіоТ:)

Д'/ктс-р ір.і ,ток.->тичі:<.:і::іх йму;; А.Н.Мч.кшічй

і

" ' •- • • 3 .

Актуальность работы. Изучен»« споЯагп оксидных соодтетй. яр-

ляогсїї-їГпослодш9^’одоРа:«гуг«п.яейіюй ппдпчоЛ фшшси тсордого тала В СВЯЗИ С откритиом В ¡тх високогемлоратурчой ОВОрХНрОВОДИМОСТИ, механизм которой остается неясным. Особоо втімаїшо пр’лппокпот наблюдаемая в купритах воаммосвяоъ ВТСП и аитифсфромагпотасча (.темо» модя, входящих в состав атомшх ппоскостой ОиО,,. тяк как предполагается, ЧТО ЯИТИф0р1Х>МЯПГЛТШЭ корреляции СЛЩ.ОВ МОЇМШ (!и способствовать спариванию носителей заряда /Т/. йначятолт.инй интероо.

0 ЭТОМ отношении тірьдстаїише ИПфОрМПЩІЯ. іголучаомая О ПОНС1ЦЫО МО-

тода цБІі (мюошюго методя), позводящото изучать км« маигатнмо

свойства, обусловлшішп электродинамикой сверхпроводящего состоя-

1 пін, так и хярактвркстлкм мпштаой фасы. Однако, полученгше к началу 1£ши года этим методом даыше в боіі ьнклство жюм относились к састомэ ]аг_г(5г,В<»)хСіЮ, и сверхпроводникам ЇКа^іцО.^.

_ Цел* работы. Основной і’киьа начатих в конде 1987 года мссло-довапШГТшЖшка. пптом.чтичвекое яксперимеиталыюе юучотие магнитных свойств спотом.' їВлг(Іи30 • (Г.Іі.З.-соеджютю) и зависимости от содержания кислорода I). вшаная вопрос о сосуществовании мапютаама атокав моди и ешрхироьчдамосги. Крс-мо того, * исслодоїзалн высокотемпературные оверхпроводитш составов ]51.}5г?СаСийОаей (фас-я 2.8.1.2., токстуриропашшй образец) и 6РЬ0 л8г,,Са?0и301О^ (Ф'зоа 2.2.2.3., кораміїка).

' Научная новизна. I. Независимо и практически одпонромоішо с иорубожшт груіг.їамй с. помощью мкошого метода проведеш систематические намерении параметров распраделонм локальных магшпчшх полой » коромико ¥6агС‘и30Г(+^. /3 слорхпроводтцой области (Х--0.4Ї) шервиз обнаружим зависимость юмьряомых параметров в смошоинш состоянии от тохнологяи иаготовлоштя монофяг»га>х образцов. В ппти-фурромапгатной фазе шорг'о обнаружено увеличение шюдцормдност» локальних М.'!ГНИТШ1Х ПОЛОЙ яри Т Л Т ’Л провв/ун ПОИСК ІІСфОХОДО и состоят* спинового стоя. В области іюракрітш сверхпроводящей и кдпнтюй фаа (П.4и<х-0.!й) ¿иоршо оиродслшш отиосатальт:* обгони с Зои* с.оотоян;іій при 'Г =/а>К.

В тохсгурироигпыом образце« 2.2Д.?.~<{ти Кчсриин мг>-ішчм мотодом пь-учояи во. .ічини и тампоратурппе ежви чмости

ярошшювеша к исследована джзмяісч юхревой структуры магштаок поля в условиях ••гк.теагского" крапа. ‘ •

Практэтэсчяя ценность. Нолученшэ результата полезны для бо-.лоо псшіоїч) шжтіаашГй'дешйі процессов, ироисходяцих в соединения:'., обладзи^чх liTCIl. Донныз о влиянии условий изготовивши керада-'шсы5х образцов на их ецорхпроводагдо свойства могут суть полезны Лпя ЯОДУ’ЧСШГЯ сшрхіїроводйжов с большим КрИТМЧОСКШ ТОКОМ. . ■

Автор зачдащяот сяздуиадто остов,ш результати:

ГГСГ гііійГи копцонтраци-о!іі::іс- зависимости аараметроп распределения локальных магнитшю ноля* п кор/ 'ачвских образцах Xl>a2C« 0^ (0.06sxs0.9S) и в тек-

стуряроооккоы свбрхпроаодзике Bl2Sr?Cafti208+0 (фаза 2.2.1.2).

2. Уотакошгош. что в керамических образцах 1.2.3.-соединения с ü.41isr.ü.55 ші*т meto яороходы кок в сворхпроводацве, так а в адаг/штоупорядочоикоо состояний. Обнаружено, что в этой области тууло^атура магниткох-о гироходь более слабо зависит от х, чем в їіссис-рхііротдяща:: образцах <; О.ЗіікО.л.

3. Выяснело, что в сверхпроводящих образцах (Х--0.4І) диспер-

сні локальных- полей в смзшажюм состоянии ко опроделиотся однозначно ни температурой сверхпроводящего лорвхода, ни средним содержащем кислорода, что hs согласуется с предложенной в /2/ "у;ш-нереальной" лиеєйііой свйзыв доеду 2С и концентрацией лосителеЯ заряда в шсоиотемпрратур:шх сверхпроводниках. '

Л. Установлено, что в отличие от СООДИШНИЯ 1.2.3., в сверх-¡троподштхах 2.2.1.2. и 2.2.3.2. 'фаз температурная зависимость глубины ¡фошжповогсш мягшй'иого поля согласуется с результатами Г ¡счета в нрибліиьїим С2ЛЫЮЙ связи /3/.

Ъ. Анализ кочйдзпйй магнитного штока в условиях "гигантского" крала в тэкстурировакши сверхпроводника 2.2.1.2. фази дает оонмглгая полагать, что ітет -вето "плавление” вихревой решетки. Подучена зашззмость предполагаемой температуры "плавлення" от •..'■хлъцчи впоєного поля ггри Н 9С№.

G. З і: итОДфромипш тюЯ фззг< образцов УВагСи306 с й.иС-'.т'.О.Уй ибпарухош увеличмгао неоднородности локальных полей арл ум;>!:ы';р:1,гл тегаоратури ниже 100К (Т«?н), указкваицео на

сущэстеовааио температурной зависижісти рэзупорялочиващего влияния дырок. ■

7. Впервые проведен экспаримонтольгаый поиск перехода в состояпис типа спинового стекла. Показано, что при х<0.40 в интьрвало тошоратур 5-2С0К отсутствуют свойство штш этому фазовому состоянию явления иеооретимости.

8. Экспериментальное исследование керамики УВагСи306> с 0.4іїх<0.55 позволяет заключить, что сверхпроводимость и сильно разулорядочошізя магштгпая «З'за (по не состояние сшшового стшсла) сосуществуют на расстояниях не болев ¡»скольких элементарных ячеек, по крайней мере, при 0.41£Х50.-13 и Т-4.ОК.

Осношше результаты диссертации апробированы:

I. на 25-ом Всесоюзном совещании по физике низких томлорятуу (Ленинград, 17-21 октября 1988г.);

. 2. на Меадународком сомиаро по использованию ядерно-фюичвс-ких методов в исслэдэвании ВТСП (Дубна, 28 июня -І ипля 1389г.);

3. на пятой Международной -конференции но проблемам цМ

(Оксфорд, Англия, 9-12 апреля 1900г.); '

4. на Международное совещания по исследоваг-’о ВТСП ядерно-физическими методами (Дубна, 9-12 ноября 1991г.);

5. на Сойотско-французском семинаре по исследованию ВТСП (Свкле, Франция, 8-15 декабря 1991г.);

6. на семинарах Отдала физик*. высоких энергий и Отдела исело-1 дований конденсированного состояііия Шії> (Гатчина, І988-1991гг).

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из Введения, чётирих’глав, раздолошых на разделы,; Заключения. Во Введении изложены имевшиеся к началу работы сведения о свойствах оксидны;; соединений и сформулирована цель исследований. В первой главе оім-сан мюошшй метод и отмочены ислользуемио при инторпретадаи представленим о ловыдании поляризации мюонов и сридо, рассмотрен разработанный в ЛШФ "интвгральний'* способ. Цриипдг-пи характеристик экспериментальной Аппаратуры, технология изготовления образцов <л

роаулі.мта йл тостнрояаїші. Нооледувдае три гласи иис:гиод*ш иаж>~ яоиию а оОсуздимию оксльримиїгтпьшх роаультатои. В Іїнюшчоїши снстомотюирош'ш получошша дашші; о мапптшх свойствах со-(ДОШиші УЙ'і^СіцО^t? и еформудйрошіш шкоди.

Л>їіісо[)ї‘ация содержит МТ стрйшщу машшишясиош текста, нклачая ha pi'.cyi’jcoo, одіцг тасижс/ и 90 наимшюпаний цитируемой тмторату ¡>u.

Содоржшау работа

Віндояі«

Один кі» подходов к нробдешГйсіханизма BTCIt предполагает. что » іг[ющіс(;с ';)і';рив«пля носителей заряда сукіост яшую рол'> игравт корреляции сішюв атомов мидилак теме в большинство огссздішх соє-дииошіЯ умашлошо содержании опредолоішого аііемонта (лапршор. ßa или Sr в la (Ba.Sr) С«04. 0.0<x;ü.I&; кислорода u Yßa^Cu.jO^^, Ох.'Л> w^auier їісиіяхйшо 'U.. вплоть до полного иечозиоізоііия сворх-хгрошдимос-гк, ш üOümucaftT іюреход и аптифкрромапттпоп состояние. Но меро дриелкшшія к области коицентрацкотюго аорохода аитифер-рачапюткк сверхпроводник оадднатея уволичйішо рааулорядочешоста w чіитлой подсиетоми а тивлоігео состояли я стінового стакля, что TpciOytiT ДОВІЛЬНОГО изучошя Міітпитних СШЙСТП иїОІІ-ЧЯТіфИПЛОВ.

Глава І. Гксисфиминталі.шЛ мотод и характеристики о^раацов ~ГЛ ’.^свшіпІГЩгмотод¥Г^ ис-

сл0Дуь-м0(Т“7ющі5с'Ш) ^-ій*55їїов вследствие асимметрии их распада определяет понятность регистрации образующихся позитронов (шк;к-троко«) n jíüKOTOf/.M їолосігом у гле:

}! ) N ,

“е Iі о '3'

;; .erj,(_tj/4 )п-»а G¡t. )}t -,Г , (I)

* ц ' р ‘ и р

где время t ) ото.читиваотся от момента остановки каждого из мюонои; N - ¡н>р:л.іровочїшй »зфілиуіаііт: af_ - зксиоримоиталі.ішй к<ly.M'iinnüKT асимметрия распада р.-мсзоноп; а - период их полураспад;) в исследуемом к>і:;пстш (я * й.200'('с. для Ц1 ) ; í> - ¡Joh случайных сек'пдевлй. ііоличшїн N /К., и а зin уивиснг от сиоїїотв

* ' 1> |і О

ооро-.ца а не я «ніирмицня oö эволодщ ¡кхллрішлцяи мздиов иод ira-

• двйстгш>м среда сосредоточена в функция релаксации 0(t), вид « параметр» которой опродоляются мщчттниии характеристиками изучаемого в&щества.

, 2.1. Выбор модели ъляимодэйствия шюнов со средой. В иссяо-донашшх сшд»июЖяГ,'ЖТ>0шф^в^Н{л««1<’1йад:иТй"'нп“'ойраапт1№о мюония иди жюнисшчюдо^пих радикалок. Поэтому нрадиольгаатся, что воздойстиио сроди сводится к (¿ущосткчваншо и моете; локализации pf мэпшпюго поля h, вокруг и'апраялония которого происходит про.цое-сия опшш ц+ с частотой:

VV1*11' (2)

ГДО 7 « ЙГ.-13.Й5-10''(ГС-С ) - гиромагнитное отношение для сво-

бодного мюона. Нлжяшим р1 на ого окружение» ироноброгаотся. Тогда фуякции релаксации в статических нолях 'о:п>? йт. записано так:

0(t) ^(1^/Лг+ [ ()Al^)/h? !• соз(y^lit)>W(i.)clîi, (3)

ГДО ОСЬ У, НОГфаПШПЛ вдоль исходи«'Я поляризации, a 'V(h) - функция рлсиродслонш! ЛОКЯЛЫШХ МГ11*1ГКТ1ИЛЛ полай. При <1'1> » <№*> ИМООТ моото процооеия с частотой u^jr Воздайсгвио неро.уешшх лоягчц,-IDIX ПОЛОЙ ЗЯНИСКТ ОТ ХНрлКТОрИОГО 1*рОЧЛОНИ ИХ ИЗМПИШШ! (1 ) по направляли® и шличияе. Чра даже силышо магнитимо ноля мо-

гут но шопать заметной дгшолярнаацки. я поля, апч^нятодося па 'Со»'г.^, могут ае.сматришгься как кнгш'лстатячискав.

В олучао локализации (л1 в раадичпшх мэздоуахилх кристалличое-кой рои гки, с Tflictso при нгшт. в обрагзцо достаточно 0oj;mi;hk, областей, запятых состояниями с рагштошми магнптиимд сиойствша, G(t) продсташшлнсъ в вид«:

G(t)= E(a1/«o)-«i(t), (4)

гдо a, /;ir) - оасолспшооть того или иного .вадоугшш ш относи-толышй объем той или иной фдац в образце; lî ( t ) - функция решж-сацик поляризации мюопоа и i-m шокдоузлия или фа зовом состоянии.

Для ООЛОО ClUCTpOÎH) получения иш}х'рмацм| об изиоьошях G(t) при измонатт гже'.кф'лмонтялышх условий использовалась шт-гралышя itopixmiocvi. рагисл'ращгл пози’Г'оиоп:

. At r .

п ■■ N -Г N (t)<U, д-г^нГ^с, (Г>)

4 * О

где îlo(t) онрадсинмго гиргшмг.юм (I), н Ai. • длин-э гистограмм, ! ..ч. 'Ivxhhkîi :>Kcnap»MfiT.'i. И:<м(Г|Юния и|>>род«>гись p {-ячдо

традиционной время -даффйрацциальной методики pSR. Пучок поляризо-и'їнних мдаков с. импульсам около 90 МэВ/с направлялся на помеченный в центр' катумюк Гельмгольца образец толщиной 3.&+4.5 г/см2, в котором 60-8035 мюонов останавливались практически равновероятно по ис.ему обмму. Позитроны распада регистрировались талескопом сщш -тилляциошшх счетчиков в направлении импульса пучка. Времокяоо разрешение составляло около 2,5 наносекунд. Рассеянные магнитные поля в мосте размещения образца компенсировались до 10~г Гс. Стабильность магнитного поля и характеристик регистрирующей аппаратуры - но хуже ТО'3 в течение суток. Для измонэпия температури образцов в диапазона (300-5Ж использовался продувавший парами гс-лад криостат оригинальной конструкции, отличительной особенностью которого шляется малая толщина столок (около O.QS*O.U£> г/см2) вдоль направления пучка мюонов. Стабильность температури - 0.ІК при ‘J4IÜ0X и около О.ЗК при 'Г>200К.

1.4. 'Технология изготовления и характеристики образцов. ОбрппШ7" »5о)№Іс:[м;Т TBá^Cu3o64 х~, имевшие фзрму дисков диаметром 30-50 км и тозщжюй 8-М мм, изготавливались в ИФТТ (г.Черноголовка) кз отобранных частиц размером d. Посла окисляадого отжига в атмосферо кислорода при температуре Тотж и продолжительность® tOTX от. имели x-0.95i0.02, определявшееся методом титрировашя.• По измерениям магнитной восприимчивости в пало около ІкГс все обрвзіш УВа?Сцд06 95 имели температуру начала сверхпроводящего порехода ї°,иіЄЧ-90-У1Х при полной ширине Л1'с=1-ЗК. Кристаллическая структура соответствовала орторомбичес-кой• фазе 1.2.3. со степенью однофазное*™ на менее Э&%. Получение г<0.Э5 производилось аутом отанга в аргонг с применением циркониевого геттера с последующим медлешшм охлзвдетіем в течение 4-5 часов. Окончательное содераса-нме кислороде определялось взвесиваниам.

Токстурировишшй образец D^S^CaCi^O^. представлял сборку 10 параллелепипедов размерами "(30x10x2.5 )мма, вырезаншх из ООраЗЦОИ ЦИЛИНДрИЧОСКОЙ фОрМН, получэшшх В МИСиС МЄТОДОМ бести-гельной зоіліоЗ плавки. По дншшм рентгеноструктурного анализа они содороали не миной 99* фазы 2.2.Т.2. Нейтроногра^ачоский анализ показал, что образцы имеют полжкрист&мичоокуг структуру со средним разбросом ориентации локальних осей С (перпендикулярных слоям СХ.,) <- £<IC¡°- [7°). Среднее направление осей С перпендикулярно

нняАолыюй гряни нпрадиолоїтиодов. Лет сборка имсиїа тэмпор^туру почила опархпроьодяциго норо ход« кпЛ‘>>К нрк «глрішо ЛТ *7К.

Корамичоскнй оОрвоуц В1 ( 6І‘Ь0 4ї'г;>СагС))^0(О(С синтозяртвчп в КОТШТ (г.Мавок) и годоїжая ни мопса ОЬЖ ^ази .1 .У..?..4.1,. По дтшим иаморошй чагнмтиогі восирлимчиїюсте - яри лї -мпк.

Главо 2. МССЛКДОВЛШШ ИА1ШТ1Ш СВОЙСТВ С4М'ХПР0В0ДН!да ФАЗІ І

2-І. Фувкция дополярлзапїт» ц'-мозопоп н пиоокототорятурннх сворхії^юдіійкгїх 'іГ шшяпшГ'д lijÿhnîi ЖччкяГ." ~(Г отлутстіп?? влйшиїго ifіТіїигшіго1шл,Т~(їр7)'7~'їто "для~ї'*іг“'¡¡їй'іЬ/іїчи» фпьо Ьїоilcmojm вдам« эт граіглц слорхіі]х>иодітіїп, ири ?<:І7(Ж доікшірйнш.ім миопо» по знвисиля от того, находится ли обракоц и но]м:і.!іьііом шиї сідархпро-водяїцом состоянии:

C;4(t)-b‘Xp(-0^t,'?) с Ом=(().!2-0ЛЗ)-ГГ;° сГ1 (G)

Количиня ом характерна дал всох ін-.елодшанііих спорхнронодшікол л ОПрйДОЛЯОТСЯ, СІСОрСО всего СТОХПСТИЧОСКИМЙГ ДИПОЛІ,ЯШМ поляки ндорних момоіггов. При Т/Г няложоним плоікіюго ноли ¡(„--Иг?, пир:»,я— вольного исходной поляризации шхшоп, умоимипот скорость рОДЯКСО-Ц’,ш до Л, = (Л.О! (1.02)*106 с'.'1 Во пжпшюм магнитном поло, иапргш-ЯОШІОМ ГГОрПВВДИКУ-ЛЯрНО ИСХОДНОЙ полярипяцли мгл:юя (Ht), фуіГКЦ’ИЯ j( і ) В НОрМЭЛЫЮЙ ¿{ООО И.МО от вид:

nN(t)=exp(-^t2)-(!o.'Ur^flti) с о^,/VS,(o.œ о.ш5)-.то6 с:1 <?)

імплатудз процессии при ЇМ1 соответствует полному КОЛ^фЦЦИМП-у рсиммотрии а .Ногшвисимость ом(Т) н омС’П от содержания кікию[к).ци ri диапазоне X=0.'jft-0.'i0 д;ют основания принеброчь щюцоссом диффузии мюонов при интерпретация дгнми, иолучотшх нри T<17UK.

Пароход в сверхпроводящую фяву приводит к аиататалыючу [мету :;ко рости ролоксации нроиоссии во ічшшисм магнитном поло, частоти которой ошюввшггся моныио 7 ІГ. При охлаздонті » достаточно больном 11л, приложошюм при Т>То CîMoHI coollng -R'C), амплитуда про цессия достигав О. Т)-а . Ао в машх II при І.1«? ноблэдалое-о появ-

Г» -1- * О

ЯШ1ИО нопроцоссиру^цим KOMIIOIIOIITU, скорость риЛНКОІІІЇИИ которой !"пОТВ(1ТС'ГВОШ1Ла СЛУЧГЛ II,. ИОЭ’П'МУ ДЛЯ O0J ЗОТІСЯ СІПНІСИиОСТОЛ (І), юлучишпи МОТОДОМ КС, бШКІ ïtlfipilllrt СЛОДЗ/ОДЯЯ ІШрОКС.ІМ.ІІ'ЧП С (І,).

« ( t ) - ;\о ’ І а • ихр ( - о'- '/ ) ■ соя (7^1! 1 ) і іхіхп (- Л „ t ) +»,/!„ ( t > 1. (8 )-

СдактрМ лолуїеинме поело ¡(¡юцг>дур ?,Л: (кого ficM cool !■;/;!

или УіТС (Ггоаоп Т1<з1<1 сооНа-О, обрабатчхэались с учотом иоэмошос-ТИ ОД1Ю8рЄМі'»ЗІККЧ> суЩООТЬОПаКИЯ двух рвсігродолоїшй локилышх мог-іглтинл поле Я ь одно \г.) котирмх соотвьтструат исходному состоншю и при КУС опиенм.лоеь '!(г) ідіда (?), я при РгУС - виргшишем (И).

2.2. Исслодонпимо шіревоа структуры и малых шпишга полях.

¿Тту>к;^>?>Г11гГ1_В;('СЛ^ '*ПоГГ1ад7.аУ^Го нйо/О'іороли^^с'і-и ’і;окі:иіьних- млг-ШШШ^ІЇОЛ^ ~ІфЖОДЇщрй л росту скорости затухоїгая НрОЦОССИМ, и отсутствии майо-ію})опской фази при РС-і/ороходи в спорхпроподящпв соогоя.'Ліо шжго объяснить нозниишошнном вюриаой структура магнитного ноля и сверхпроводнике* второго ¡'хода. Иаїкістно. что для ;;оот{К)ШіМ'о сшрхпрооодтда; дрсшірсия локольшх маїчштішх полой рогуля;іію-іі рьшоті шхроЯ Абрикосова <Дйг> гашсит от виличшш магнитной инд'/кцин С и глубины прошкаоодіші А.(Т):

if-l

4

<¿iia> =-----------=----------. Í<J)

т /9

„гдо L=c- (ф /В) *" ~ - постоянной шхровой рошотки. с константа порядка едшшцм, зависящая от формы элементарной ячойкя, а Ф =2.07* КГ** '£• c.t/’ - квант мялгатного потопа. При H»lf

О О I

<ЬЛхг> -- O.ÜC37I-®a*X~4('Jf}. (ТО)

О

Учи- ’вая удоидотворителыюо описание акспоршшгп) аппроксимацией (8) (//точку <1.1 и дов&ритолъный уровень C.L>0.2)j из (3) имеем:.

■ В = <h> а о2 = 1/2 'с^ {ЛЪ*> . (II)

Роаульт^'Ш FC-йсолодовашй (рис. 1,3) свидатодьстнуют, что по-уодониа скорости рвл&кевциа i* основном соотиотстпуот ОЖИЛМ1МОЦУ из (9,-(II), ХОТЯ ВОЗМОЖНОСТЬ КОЛИЧаСТиотГОГО пнализп ДЛЯ ПОЛОЙ 110-рядчя И существенно огрянтонп шгллняом пншгинга и игопютронии ВТС11. Том по менее, в обоих образцах роализуотся случмЛ (Ю) (Для обрнзца соодизшыя 1.2.3. это происходит при eUsTíauX). Тсмнира-турши- м нолявио зйбисдмости сродной поличинн локальных полой, опредилящий '-'астоту процессии, такш на противоречат шрааюни» для явдукщш спархг^юЕОДиико» в >рого рода:

Ф шш ,/в>

о ОС

В * Н---------5----1П(Н,/В) * Н - Н -5TS------------(12)

азОМТ) ^ c1 l'íne

Л’л..ойное уминш-енио 1VH при Т>60К (Рис.1) хорошо коррелирует с ли-H;¡.4!íjjm ростом о('1'\ п этом инторвгш* томларятур и согласуогсн с ни

Рис.2 Зависимости дисппрсттаг ЛОКИЛЫШХ полей 0РС. СрОДПОЙ их »(лгапш Ь?с и амплитуда

о и *в « »о ?д о » 40 со „а г.к

РЙС.1. КЯПИОИМОСТИ СрОДНОЙ величины, прецоссил а1"0 ОТ Ш1С1ШШГО ПОЛЯ

рЯЖОПИОМ Горккопа дли тсмнорятурпой »апиеимоста глуоюш прснтшо^ понян вОлиуи Тс: ('С) Х’ (Т=Г> )(1-1 /Т ). ■

УМОНМПОНШ» амплитуды процессии и цояшипгио нопроцессирумцой 1СОМТО1ШНТ11 1фИ ШфОХОДО П С1>ОрХ1({Х>ВОЛЯЩШ) состояние в малых Их , отражающий отшюкшшо наприошмя локвлышх мшчгнпгцх полой от па-прашшиин шннишач) магнитного поля, трудно объяснить влиянием гоы-нинга гг/хрий или рязмпгничивляцего фактора. Эти данные» яаяяьтся Прямим ПК<'Шф!1МО!ПЧ)ЛЫШМ НОДТПОРВДОНКОМ предсхяоашюг тооротичос-ки в /А/ влияния анизотропии око рх I ¡роиодкмо сти на ориентацию в таро Я Абрикосова относитольни ппгамого магнитиого поля »близи И . СТреМ||1'.1ИХСЯ 1» 1)ТОЙ ситуации иршгять Т!1!<00 нпправлонио, !фИ кото^юм г*1»*хч>тиши»| глубин» пропиши'нония били би паиболиваЙ. Но и случпо ьолкмияа Х.,1(||('Г), о!ф(|Двл<!1»ц1Ш ;шм'1йни'.) о(Т). аиписит только от кишмной ориентмции КрИСТНЛЛОГряфИЧОСКИХ ОСиЯ И НПЯВШОГО ПОЛЯ, что позволяет сия:\;»Т1г /ЦфСП с рл.-лнмми значениями тензор» гдубиии

13 В^З^СаСи^Оу.д <То»82К) при У^С И И»С .

іг -

ііроииши'иши;;;. Другч./!» осик-іШосше ¿«iüux оьораироводцвков явлиотся :ііі!і'ііушльи<хі ,уг®?ліА)і.ііШ) с я «и ютпиші'и при кшоригурох тою лижа '£ <íi** ('Р' Ііїі t'tíC.l) ¡i СО>5.у‘!’йТВу.«а:! ' ІП'С.МУ SíUCOKÍi« подіжаюста

иихроюй структур (‘Титан-тші*'’ кріоі ).

Я.З. ШЧУЮДУЮШИЯ ГМіХВяЧЙШЮІ’О МЙГИИТ1ЮРО ÜO'iOÍU) II

1! і ,Ü' 6a&X,0(,^¿Г ¡ÍOCJ1Í) 'іїїіісстчоияліїьіійш?то ші'ііитіюг^ноли (РгКС,

(Г-;'Сі/]гГТфіГ тv'.OK fc'iDíiyiíi ршииспсцил C(t) как для JI*C, так и для lit С содерї.Ші :ш MiJHfiit дь.ух ;iXí<;:oKu:rt’. о.гуга из них соотоететаоиалп КСХОДІКЗД ¡).!ч;ііроделоижо локальних мгнчигсних полой, получшшому в м^ультатс! їй. ¡'¿‘.тичці, что в отрази* > рпалаауотся критичоское состоянии, шішпуми кмшоаоит o'ííjew исподьяовали діл. оцовкіі плотности крита часкоіч* 701«! вдоль н пшюрсис сл'кш СиО :

.. , (И К)>- it/VcM?; Jj 1 (2-3і • кгЧ/ш1-.

Хлрпк-гири'яжн рр«ли:інтли"і> штокй - сродшш водичкію докшп.-юіу. 'кокні ІҐ’’ п их дждарсші о1'с - при Т<30К ирнктичоски «о агш.и-соди o? т»>шоритури. По tipa 40-60К наблюдалось доиольио рипкоо умоныннио ніш доля жжодпоі'о мнпіятноіч'» потока, так и к иоо-ла •¿{>:іі{мичнск{ія яітктмосеь наличии tiVr ¡1 о^1' от промини.

ііодійшіость ьихроиой <ri'[>v'K,pypu в этой облиоти томгтрятур июля мз-;. ;о н іі случво Y.VC-. Тг«, яри Тгч5К распрэдилягао локальних поло Є

н oííp-j:¡H'J wííüüb» чом чсрі/З 5 минут послі« шмьчашы її ---90шт, стаиоімлось здоцтичшы радлрнд«-№ііиа, получаемому при F0.

ііино !ííj¡;;ixc:niíutí ’'пироговий” характер процесса и навичко irpy

иржйдіїїні'.» с моденгч вшихлоша плотного поля (Т’ис.З). Высок»«

РйС.З Огнос'лтольпия скорость ИЗМИЖіііИЯ дисперсии полой грпдиоктноро потока для ZH'. и FrFG при 11« 0 и нрг»л!!ол:и‘йом;.т тимиорнтура илаплонин инхроъой решетки Ї I! зннисимосгн от II.

- ІЗ -

И»« ОбЛЯСТИ ТОМШ'фЯТур, » КОТОРОЙ с точением промопг происходит

только уво.глчоїшг! і«!Од;Кі[юдіюс:'Гі? локальних полой якхппчотюго магнитного ¡ют кз (Сис.З), затрудняет иіі'гарїціотациіо д.'іиішх » рлмкох лишь TopwuaKrutüCiuoHHC’-ro края». Том öojnu>, что отмочсіший per oVr (в «лучно Fi'ï'O) гіяФподоотел м в тих ооллотях oCpwiia, г Которых соглкєііо КУС ~ ¡vïMfpoHUü.M грлдионт .ч;.тііЧ'Шого потока долей... ríu отсутстиолнть. Эти oöooohikk.tii анггіитс'льао логчо обгноиить ііорю.о-Д:їМ ВИХрОПОЙ структури И "жидкую" ijwty » роаультото ІШіШНіИИЯ ро-шотки raxnoít, (Г№*ü. І! качос-гно 'I* нлАирилшм» томиорэтура, при которой » случаи Fr’rt! скорость íiopíicVaitmi oRr достигает мпкеимумл, а при ZPC - понпляот«: оцутимий крии вдтежп.) . ’

г.Л. líUMUpoiiHfi «юіістп керачичооких еоорхщхжодлшсов

УВи^СіцО, (х>С 40). Djik;шин технологии иуготоплоішл бретцов.

УїштгіїщГ длйтсІйГномії П~“Т'”їГ~ймГй^іт^їй 0\Г~)~:№Їодіюго

О" >К • О "л

ОКИ«ЛЯВДЗГО ОТ.ІПТГО Пріїїїодіию, 1ШС НраВІІШ, К УВОЛИ'ШНИК» Иїіморя-

Рик.4.Зависимости даспорсші ло- Рис.!».. Лїіііисимоити hüji./üîüu

IWJIUllUX Г ÍOJ.OÜ ¡гри ?0 ü УВа.,Си Ofe ( дисперсии o(‘í‘>0) и ri і Hl ! ti туннеле райноЯ иродолж’.гголыюсти ис- pi иероходя и m.'¡;yw фцзу

ХОД!!ОГО 0'ГСШ‘Л t-0.rf- ЛЧМИ - ЯМ Т ОТ СоДорХ'ІІІШІ ICÜI'J.’OJKWI II

;і}хчісим^ци;і нирихшшкн (!•'3). УІ<аоС'и.,0 <■ рои-аичішм \ҐГ,:-

Сі.ч-Тліг ГОЧі./І - (1-Î0 -?J\UA, T(¡Tt, ‘.híü' , ♦ -j"1** ЧЯГІОІ: ■

' Iw.ujíi точки •- cl If)- 2Пцм. ‘І“0те Ж!'і°С, t0<rf' І чяо.

сник iffui FC валлчин дисперсии локанышх мягштних полой с и сте-иеии вытеснения магнитного потока (1тВ/Н). Утл аяьисимость сохранялась и иря поелодумцем удалении кислорода (rtc.4,5) на фоне умоиыиемия о (Т->0) и ï о умваьшониом г, но п продолах не

сказывалась на анвчпшш х-0.40 -0.41, moto которого снорхпроаоди мость не наблюдалась. В интервала O.GGíxxO.Sü аавасимоста о<Т> и В(Т)Л1 удовлетворительно описимются вырижишымя (Т0)-(^2), вели предположить, что

• MÎ)=M‘N0>a-(T/ïo>'‘r1/'2 (13)

Анализ продставлошшх в дассортации данных {юкнзишют, что нааболоо вороятной причиной "тьхнологичоской" зависимости ирод-сташшотся нимононио Х'ЛубШШ проникновения, обусловленной, няпри-кер, неоднородностями кислородной подрошятки. ’

2.5. Оосуждсишо результатов ИССЛОАОШНГИЙ СШфХЛрОВОДЯЩГ'Й фл:Ш

;Шш7римо]тГ en идо те л ьУгйу irr, Tro ' п0)зд<Т|1И{1_шиУю’|к'Й "структуры в Бис.окотомгюратурннх спорхпроподннкпх п полом согляоуотсн с тчориьй Гишбурго-Лшщау ■ о учетои влияния пиннинга и ааигогропии i ВТСЛ. В посладнио годы теоретически покапано, что .пля снорхпро-водиика второго рода с нксимльной симмотриой алоктродииамичсских свойств при il»H , дясиорсип локялышх магнитных ПОЛОЙ » регулярной вихротй рототко опродаляется пиражониом (К)), гдо Х.СГ) я пля -ется зф^ктивиой шличиной. Когда окршшрующио токи токуг шоо цдоль плоскоотой СиО?, либо гюиорок НИХ, СООТИОТСТПОШЮ ИМ<ЮМ /5/: ЮС: к(Т)-Д,,<'Г); 1LC: МТЬ(Х, (Т)*\(Т)),/г, (14)

а для HöTOKCTvpupowüiHod керамики:

Л<Г)*1.23'А,(Т). если \/А.,>3. (1&>

Тогда для соедшюния 1.2.3. с х 0.95 '0)=Г.>/Ю-UiOL) А (оклхная

"технологическую" зависимость), что но противоречит литературным данным. В aii>Sr,('aCu.;0B(0 Л„(МЭЬ(:}.4±0.2)-К)3 Л и \>«.В-ГО3 А, но ужа rpyrt/ifl оценка влияния рлобросм осой 0 приводит к уноличинию Л, /Хв до 4.О-4.5. И;1 сопостздшнмя С )-(15) и ¡женоридентллымх функций о ('[') Омг-.fi) слодуот, что температурная ианисимость Х# (Т) н висмутосодержащих oöpuJiiax отличается от амггиричсского соотношо--НИН (ТЗ), свойстнонпого ш> только лирамичоским, но и минокристнл •

.личбеким образцам соодииошл i.2.3., и согласуется к расчетом « "чистом" пределе сильной спнэи Зависимость А (Т), очевидно, ОООТНОТС »i Г "гри-.шом; ■ щюдолу СИЛЬНОЙ СН)С!И. Причем отлично

Рис.6. Зависимости ггршюдонной дисперсии локальних полой (КС) в образца В1.,8г?СаСи О ^ для ТрОХ ВПЛИЧИН ВШЧШОГО поля п и в кврямичоском оОржіцо фазы 2.2.2.3. Сішошїшо линии -расчот воличиш Х'7(Т-0)/Х.',('Л) в "грязном" (иорхняя) и "чистом" (ннж: няя) прололах сильной связи из рм&опі /3/. Пунктирная линия -зависимость I- (Т/11 '4.

О(Т)/О<0) ОТ (13) нельзя Объяснить £П0!ГГШП1ЫМ ДВИЖОШЮМ ВИХрОЙ в "жилкой'' фаза вихревой структуры,ток как в ZU?Sr?CnCu? °о+п иомо-рснпшо при трех ЗНЯЧОНИЯХ ¿f>ГЗогс ЗАВИСИМОСТИ О- (?) XOfKWO СОВПИДЯ-

* ■ ¿ от и но шканнннит нарогулярностсй вОлиои Т (}'ис.Я,С>).

Пароход от "чистого" продола для X, (Т) к "грязному" для кА (Т) ГЮКПЗИВПЬТ, ЧТО НОСМОТрЯ НЯ МОЛУ*) длину КОГОрОНТНОСТИ иомоиоиио длчш свободного пробеги носителе* заряда могло би служить причиной обийружпшюЯ "тохнологичоской" опвисимости. Но в свяэи с том,

что величина о('Г-О) ршышчна и для ооряоцов фаз и 3.2. ».2., в которых ’зависимость о С) согласуется с "чистим'* продолом сильной связи, 1ГОЛ1ЛЯ ИСКЛЮЧИТЬ и роли концентрации носителей. В любом слу-чло мнличии роацнх шлкчил о(Т-0) и сверхпроводниках одного состава с одной и той w Т плохо согласуотсл в продлохэтюй в /?./ гииотозой о сущоствовниии в высокотемпературных СВОрХПрОЙОДНИКПХ однозначной "униворсвльвой” линоШюй свяаи моаду Т и получаомоЯ ш о ('¿»О) ьоличиной п /¡п* (гьчотшеть/эффок’ппшмя масса носитолой ягфяда), хотя отноентолыюо умоньионио о(Т-О) при умоньиогми х (Рис.5) довольно елпоо зависит-от анччотм оСГ-О) при хП.ЭЬ и обусловлено, очрчидчо, умшмониим п .

Глшзу а. ИССЭД10ПА1Ш МАГНИТНОЙ ФАЗУ В КЕРАМИКЕ УКх.Си. О , .

_____ ______________________ _ _ . ......... .........с.. _ «.? <.» гХ

3.1. Магиитнии пороходи и функция деполяризации ц+-мозсякт в мщчгкт^(кГр)№^М|7^,Г7:ооТо^^^

(д¡>^игуг_СГ6г?>’11;;УГя{Т;*16Ь11Итг>» чем дмпольшо пола ¡¡дор. Поэтому УМОПЬШОШО ИИГОГрГШМЮГО шкодя п _ (см.(5)) и УШ^Си 0^, с Х-:П,Ь5 при Н и опидотолып-вуат о шроходо и машиткуш фгк'у (Гис.7). Выход П (Т) II» урОВОНЬ II, /„~Г|т1г>-('1/3(п“а2: - Пго'1п) соотистств.уот случаю

О" I / •.) О О <•'

ииот^ишо' ориентированных шаг'стяти'чоигсвх полой, занимающих не юито У‘оЯ объомп обрлацон. Нижа лоро хода мюони в основном локгиш-зоналноь и днух танах моздоумчИ. Функция родиксздуги около 4ОХ из пик мо1‘лм Пип, линрокпшэдхшяпа шражошмм:

(:,(1)=1/Лн й/а-схр(~о*1'?)-01)Д(7 П^), (15)

«1 И Ц оиродолпотся ¡Я.Л ЛТОНИОМ (10); 0( <1!( И 7 1)( (']' •П)/?,Т„ й 4Щ’Ц. 5и Ы>Я МЮОНОВ ИМШТИППЛИ 1Ш1:ШИ0 бОЛО» )]0<>ДШ'р<>Д!ШХ 1ЮЛПЙ с, распродблениеы тина лорсшциана:

С!?(1) = 1/3 + 2/3*ехр( 'Лг); А » о - (1(>)

связандам, очсшвдио, с локгигаоицир# (I1’ ии приморю рашом расстоянии от питифорромягиитно упорядоченных спиноп. При х<0.16 зафиксировано пилу.'то тротшй комнониитн 03 (I) вида (15), но с частотой

^ г в ✓" 1Г„СП А НОЗИТрОЖ») Пе(Т) при и-и I* ко-

»роцеосии IV-18 м!'ц и засолетшость» 7-8%.

УВа^Си^Од+х Н=0

/\ЛМсгфХУ? СИ—Ф-О-к — >£=

1Ш --Р-~а~ —.

1<яи п. иджпял - и"11'' ( сов 1 'З , ^. ,

раиико Y14.Cu.jO . Пушстиряшо линии: вьрхшш - п™“1 (соотиот-стиуст случаю л;(ПсЫ); срод-

отвлсгаует случаю * . Ш(1ии).

Л_____________________________________________1.

О ?л 40

60 Т.К

Несмотря па значительна ширину магнитного перехода, появление магнетизма в сверхпроводящих образцах (г>0.40) нельзя объяснить только разбросом х. Совместний анализ зависимостей и (Т) и 1*н(х) (Рис.5) позволяет оценить, что дисперсия распределения кислорода но превышает 0.15 (¡¡прмульшх единиц, а доля мюонов, деполяризация которых могла быть пЛлсвпп GM<t) вида (6), для хО.43 яри Т=4.БК но превышало 5-10*.

3.2. Температурные и концентрационные зависимости параметров локальных полой в магнитной фазе. Измерения показывают, что засо-лонности головных мост локализации ц* (С,(t) и G? (t)) практически но зависят от Т и х. Мало зависит от г также скорость релаксащг Л. которая в образцах с зкО.32 при Т<Г30К тоет постоянное значп-пи9 (12-15)*I0“6 с"1. Но самым примечательным фактом является очень слабая зависимость В,(Т-0) (Рис.8) даже при изменении Тн волов, чом на порядок, в диапазоне 0.3<х<0.4. Одаако, по море приближения к области сверхпроводимости происходят значительный рост о, (Рис.9), а сигнал на частоте 18 МГц вообще удается выде-

Рас .8. Температуршю зависимости частота прецессии vt(Gt(t)) в керчмичв V,[,a?Cu306 i (X'0.40) и

частот« прещ-осии v3

(!i3 ! t)) ДЛЯ X--0.08.'

10МГц

Ряс.9. .'еЮИ-ратурНЫО ЗЛПИСИВОСТИ скорости релчксации процессии с частотой “-«МГц (Я (t)) п магнит-под фаз», несйерх приводя::;;« об-

разцов V |:.г, Г

V Г1.И

!Х 0.40).

ЛИТЬ .ЛИШЬ при XiO.IO, ТО ОСТЬ, умеііьішімо Т при Х>0.2 СОіїрОВОЖ-дастся уволичонивк нсюдно^ыдаости локальних полой.

В образцах с х<0.32 при 'J'<I00K«i*M наблюдается рост роляксгиде» процессии для С. (t) вида (15), частота которой v1 <Т)=7 Ht (Т)/2и гаїоко имоет ив сивсом обычную для магаотиков температурную зависимость н атом интервале: лшюйно растит с понижшшом Т. Но исключено, однако, что C1(t) для О.ОСіхЮ.16 при 20-8UK имеет б^лчо слоа-ішй, чэм (15), ьвд. Что, шірочач, но плииот на дяннш. лолучоїшиї и области Т<Я0К. '

3.3 Обсуждении результатов исследования магнитной фсш.

Хотя ію~даиЖ'іВП^5Лоду6т;“что"брошГЖіШПік»чГйгТіи^‘#уктуаііій’ ирі x-CUiO но прошиает 10"у - 10~|Ои., результата исследований мяпштной фази в полом .ю противочочят существующим н литератур* представленням о тимяиии днрок па характер мапштнозо уиорядочо-иші. Предполагаете)!, что локалязоввшшо на атомах кисло{юда дырки приводят к ферромагнитному обмену ближайших к тім атомов мода, нарушая с ¡vral* і р[х>маі 'і и ті її ja дорядок в С нО,, - плоскостях. С ростом J стоіюкь беспорядка должна ушличюзаться, что и наблюдается.

Анализ дпііішх цокязываог, что отмочипиоо ишии усложнению над,-

(J (t) для 0.0G^'Xit).I6 при 20-ЙСЖ вряд ли связано с измоіісшиоі* .1.

положения р и кристаллической ячейке, а скорое всего отражаоі зависимость разушрлдочилявдого воздействии дирок на мг.пм.лук иодеисто му от томпоратуры либо вследствие подвижности днро;с в некоторой замкнутой области, либо из-за образования связанной системи модь-дцрке чодь. Но дато наиболее разработанная тепретичоскаг модо ль /../, даккцан но противоречащую аксперимоату оценку томі юра-тур" "замерзания" спина днрок - TOOK, но,позволяет цока объяснить независимость от х іюллчиаи о((Ч'.О) для Х<0.,,0 и увеличении о прі Т .СЛЫ^СЖ (или существования п. атом интервала разупорядочениш магнітних областей, объем которых у пол і ивается с {х>стом х).

ШіОлвднпщшк'.я п магнитной фазо зф{хшти разуноридо1 иия май іінтиой структури но дії ют оці» основания заключить, что имеют моот< переход її (•.(»стоннисі снишяіот стоісла. Полно того, ш г-сех образца» с 0.0(')-.'х-0.40 в интервале 4.(;-'*0(Ж по обнаружат так назинаемш явлений иообрптимости (то ость, ’зависимости иамиртімш характерне, тик локальних мншитиих полай от чюсобл нол>'чонгія конечного со

К si g § I %-

ЭТТггог—-і ' г-

£

¡i

£ ~ o 4 g 8

M

S й

X ^

■e

с ^

S: Û*

S

5 =

-c *3 « » s ?

Ь -

5 6

¡I

2

-?

І

<£

5

S3

o

Так как определить объем сверхпроводщер фаза при Г<ТК с помощь» рББ затруднительно, он бил оценен из измерений магнитной восприимчивости в переменном пода 0.2Ь Гс, нормированных па данные для свинцового образца таких |ш размеров (Рис.11). Учитывая возможность экранировки за счет обогащения кислородом поверхностного слоя, были проведены контрольны« опыты, показавшие, что в образцах отсутствует сколько-нибудь заметный макроскопический градиент по содержанию кислорода. Итак, но крайней маре при *Г=4.6К для 0.41сХ?0.43 относительные обгемы магаитной и сворхпроводя^ой фаз составляют не менео 70-80?, и эти состояния должны сосуществовать на расстояниях не более носкольких элементарных ячеек.

ЗАКЛШКЧИЕ

С пошцью мюонпого метода прошдёш систематические исследования магштпых свойств мояофазншс керамических образцов соединения УВагСи306+х в зависимости от содержания кислорода и технологических условий их изготовления. Впервые методом рБИ исследованы магнитные свойства текстурированного образца В1гБггСаСиг °8-0*

Установлено, что в образцах УВагСи306+х, полученных путем отжига в нпертной срс;.э с последукцим моддьншм охлаздением, переход в сверхпроводящее состояние наблюдается в диапазоне 0.41£Х£0,95. При 1^0.40 имеют место лишь переходы в магнитоупорядоченное (аа.и-форромапгитное) состояние. Найдопные зависимости Тм(х.--:0.40) и То(г>0.40) согласуются с результатами других методов.

В диапазоне 0.4Т£Х£0.55 наблюдается порекрытин властей сущо-стиования сиорхпроводнщей и магнитной фаз. Обнаружено уменьшение ПШ13 водной с1Тм/(1х, подтверждаемое аналогичными рЗИ-исследования-ми. (Ькаэшю, что при х>0.60 отсутствуют протри пил корреляций элоктронннх магаитных момонтов с временем жизни Содое 10“9-10_1ос.

Умоньшепие X В СВОрХПрОВОДЯЩОЙ фазе приводит к росту глубины проникновения мщцитного поля, вызванное, очевидно, умоаьшо!шем концентрации носителей заряда. В магнитной фазе уменьшегао в диапазоне 0.20ос<0.40 сопровождается значителышм разупор :дочекиом магнитных моментов атомов меди, но их величина остается практически неизменной даже при переходе в область сверхпроводимости.

И диссертации.представлен ряд оригинальных результатов,

I. Провалена моде, шзация экспзримйнталыюа аппаратуры и

?л -

создана новая (іЗК-установка. '

2. ЙЗГЇОрОІШ ТОМПОрагурІШО Л ПОЛЄШО ЗАВИСИМОСТИ ХЭраКТОрИСТИК

ряспродзленш' локальнмх мапштшх нолей, анализ которых в рамках теории І’иіпбурга-Лшдау показывает, что в високотемпературних спархнроводгажах кмэнт рлісто образование достаточно рогулярной рн-ШЄТКИ ВИІ'реЯ АбрИ1«)СОИ:к Экспериментально обнаружено ЯРЛОНИО т-клонекия направления вихрой от направления вжшнего магнитного но -ЛЯ ПОД ТШЇЯШГОМ ШМЗОТРОНШ, прсдсказашюо теоретически в /4/.

3. В текстурировашгом обрапц» ВІ^.ЧГрСаСії^О^ ^ внервие с помощью мхэоншго метода исслодовани времояяно зависимости характеряс-г.пс локальних полей в условиях "гигантского" криста магнитного потока. Показано, что в атом процессе важкую р>ль может играть "олавлонив" вихревой структуры. Получена зависимость предполагаемой температури "плавления" в области полон Н<"90 шТ.

4. Показано, что в отличия от совдинепия Г.2.З., гдв зависи-

мость глубшш проникновения ?.(Т) ври 0.5Сктк0.95 согласуется с известной амияричэской зависимость» Мї)-\(ї-0)ГІ-(ї/Т н

висмутовых образцах 2.2.1.2. и 2.2.2.3. фаз ?-(Т) хорошо соответствует результатам расчетов в приближении сильной связи /3/. В Bi,.Sr,CâCii,,Oe_e обнаружен пороход от "чистого" предела для (Т) (Н»С) К. "грязному" пределу ДЛЯ З- (Т) (RiC).

5. В керамических сверхпроводниках КВг^,Си 06 обнаружена зависимость измеряемых нараметрон распределения локальних магнитных полой от условий исходного окислягі'дего отжига огіразцов, наиболее вероятной- причиной: которой является изменение величины глубиіга проникновения. Изморлемая в FC-эксиоримштах дисперсия локальних магаатіпіх ноле» по определяется однозначно ш тешврятурой сверх -проводящего перехода, ira содержанием кислорода,' противоречит предположению о наличии "универсальной” однозначной связи между Т и определяемой из ptSR-дашшх копцонтрациой носителей сворх^ска /2/.

fi. В мяпштоулорядочевнй фазе образцов YBa?Cu 0 при х-0.32 обнаружено увэдичзиио неоднородности локальних магнитных попей ira же i00К (то есть, при 1’<-я ), указывающее ча суирствовчиие температурной зависимости разунорядопивавдиго влияния спипоз ди;)Ок в й!гри'!<фром«гиитчом состоянии. Существуй::.!:» теоретические модола, онисшодлиим да кзміодг сішків дырок із магнитол Фд'ЗЬ, не поздоллмт полностью объяснить з то явленна.

7. Гііюршо прошлой ;жси«римш1тя.нышЯ поиск іюрохода її состояние! ти;іа снячобш’о стічсло. Уотааиплс-п».», что и оіїрвоцах с х->0.40 » тіториада томпорктур (¡3-200Ж отсуттиуют яшіоші;' т'ібрвт. .¡ост, сшйотвоннш» атому фазовому сост п-гаю.

8. Установ. по, что, чо криПлой морі), для 0.4!<хя’).4;і ари

ï=4.GK. свэрхпроводшость к сильно рооуаорядоцошіая магштішл фазо (по ! it: фйза спинового стекла) сосуществуют на расстояния» но бшіоо нискольких зломонтарішх лчимс. А учитывал умоньшошю произиодшй Cl'í'(J/UX при X>0.4Í 1)0ДЪЗЯ ИСКЛ*-іИТЬ и болоо тоскую «вязь ВТСГІ и магнотиома спинов атомов мода. . •

Ocuûtiiiuo розультати диссортяции опубликовали в раоотах:

I. ВпрсуіГСГІ’ТТ'їїьсшіьоІ'ПіТАТ^^Геч^Шіп-^;!^ ТГСогтшНОІГ, Козлов С.М., Кузьмин Л.А., Мшсиртичьяц . С.М., Ншсо.иаоо Р. K., Сидоров 11.С., Федотов В.K., ‘'»Aojxjiin- Koiijijü. D.H., Щербаков Г.В. ІЛзмо . ринда мяпштних характеристик корамшси YEiüpCu,,0£ 0 цУН-мотодом.

- Пршршіт ЛШФ - Ä 1423, Л..19Ш - 2GC " ”

Z. Парсив С.Г., Ваеильов A.A., Гог :ов А.Л., Контоп В.П.. Коалой С.М., Кузьмин Л.Л., Микиртнчьянц С.М., Нкколти Р.К., Сидоров U.C., Фодотов К.К., Фидорооа-Коваль Э.П., Щнроакои Г.У. Мпмо-рмшо мнгнипшх хяря’.стористак ïlîa^Cu^O^ у - ¡¡шрамики pSK-мотодом. // Снирхпроіюдшооть: физика, химия, техника., І9ЯГ) -v.::. № - о.ІД-50.

3. Бирсов С.Г., Вясильон A.A., Готалов Л.Л., Коптоп В.П., Кузьмин

Л.А., Мшофтичмищ С.М., Николаев Р. К., СвдЗроп Н.С., «Хидотов U.K., Щапб;а<оа Г.В. Исследошшио магнетизма и сверхпроводимости n i:upa;..reto \Т!а^Си306, рйК-митодом. - Препринт ЛИЯФ - № 1529, ->., - ЇШУ - 14с. 1

4. Rurnov S.G. CoUüov Л.L., PcdotoY V.K., Koptev V.P., Ku/.iivtn Т..Л., Mlklrtyohyanto S.M., Nlcblaov R.K.. ñctiertsakov fl.V., Si-doro/ N.B., Vaalljev Л.Л. |iSK ntutlv oí тцгукЧІит antl cup'/r-coucluctlvlty In ynapCu.jO ceranilr namp' 'o. - Proceeding oí lmomat tonal Seminar on high (.отроги turo ¿¡uporconclucttvtty, llubnn. Ur.í’K, 28Juno~1 July VJV) - .Sérica on progrès ín lilgf, toínperaCuro niiporconauct.tv ity, World Se fontiJ*l<; í'tiM latí ігїд, Co. 140.LUI, 19‘.W - v.;M - р.‘>«-ЭТИ.

Г>. üi'pcoß С, і'., Ндшидьоп л.Л., Готалов Л 1., . .pao.'iüitüi í-.r., K.mrr-

Konoiwiîl Б.K., Когшш H.H., Куньмин Л.Л., Мшгиптичъянг О.М. ,11иг-мятулин Л,С. .Сиде}»« И.С., Щербаков Г.З. Аішаотрснші малштиих ci?oflorn т адтуриропатпюго образца ооодачолии ni^Sr Cafïu;,o<1l0 -Пршіриіії ЛМФ » 1Ь35, л., 1ÍW9 - .V.o. "

fj. Haraov ß.c., Gotalov Л.Г.., Ki.plijy V.P., Кікшіп Т.. A., Klklrlych-yanUi S.H., Sh(-.l:>'rl)akov (¡.V., Vaall.lev Л.Л., l'etlolov В.K., .лі-•l:».kov V.l., Nlcolaüv U.K.. SJdorov N.S., Hnkov:;kIl Y.M., Nlß-таїьііл ЛЛ’.., Stnmlit f>.E. InvestJ^atton of r.uperconiluotivity and magnatJam In coranilc YRa2Cu О . //Нуperilno Int., 1990 ~ v.ai - p. 161--1 ce. c " * *

7. Barsov S.C., fictatov Л.Ъ.’. Koptuv V.?., RorcnIUlt I.Ya., Kamlv I., A., Mlkirtychyunta Ö.M.. f> ficho rbakov G.Y-. Vanlljov K.k., 31-doiw M.S., KarafcashOY S.G., Nlgmatulln A.S. AnJcotropy oí menotte properties of textured nuporconrtuc-or B1L,Sr2c.aCu20 ö // Ilyporfino Int., 1090 - v.63 - р.ЯГ'К’. " " '

0. Парсов С.Г., iVmnoit А.Л., Копти» П.П., Куиі.міш Л.A-, r.îivkwp-

•шчьянц С.М., Щороякоц г.В. Глубина ирлшкіюг*отгая и подпижжчугь rnixpe.œit структури н В L.Sr^CuOu^O ô. - Пропркпт ЛШФ - tf 1734, Л., 1991 - 7Бо. ^ ' Л

9. Барсов С.Г., Готллоп А.Л., К.оитов Г..П., Куньмин Л.А.. Микир-тц’.'ьлнд С.М., ПонятонскиЯ tí. ., ‘hvipToi! í'.fi. Исч;лсіДов«ііиіі мап-іттоунарядочппіР'то оостониші n YR¡i Cu.,0^ (xvO.4) мотодом р:'.lt.

- Лрпнрип'" ЛМЯФ • >'■ І73Г>, Л., .№] —18c.

Цитированная .^.{'¡«ірягуря:

1. Kmc г у V.J. //['П^}.*йуЛаТШ7~Г'«Г'-‘'уЛ«Г- \і.г'(чл-р'і<Г(.

2. Uomu-a ï..f ,l,nko U.K.,Sl«rnl leb )¡.,i. et ni.// J’hya.lîov.Uitt.,

14&J - v.të - Ç).23t"~?.3:-!(h .

3. Kammer J. // K.urophya.I/itt., 19i>3 - v.f> - p.77-79.

4. ІїадацкиИ A.H. .Kyfur.-'iKDU .1.11. ,1'орыссл) Л.П. // Ю'(Ч>. Т3?ö - т.гХі

- С Л 47»-14ÍSG. '

ö. Harford W. ,Сшш J.M.P. // i'tiyc'ca О, IQft'i • v.lííf> - p.liiS -SP."'.

0. lirandt. K.II. // l’hy.’î.t'.ov.ü, VAVi - v.31? ■ р.;.'34Ч

7. ^rlïït'iV D.N., Mn ! <\yov S.V. - FiponpmtT ЛИЯЇ» - .4 ІЬ87,Л. (СЪО