Изучение реакции e+e-→π+π-π° в области φ-мезонного резонанса с детектором КМД-2 тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

На правах рукописи

ЕПИФАНОВ Денис Александрович

ИЗУЧЕНИЕ РЕАКЦИИ е+е" -» тг+я-тг0 В ОБЛАСТИ ^-МЕЗОННОГО РЕЗОНАНСА С ДЕТЕКТОРОМ КМД-2

01.04.16 - физика атомного ядра и элементарных частиц

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

1 о ДЕИ 2009

НОВОСИБИРСК - 2009

003487645

Работа выполнена в Учреждении Российской академии наук Институте ядерной физики им. Г.И. Будкера Сибирского отделения РАН.

НАУЧНЫЙ РУКОВОДИТЕЛЬ:

Шварц — доктор физико-математических наук,

Борис Альбертович Учреждение Российской академии наук

Институт ядерной физики им. Г.И. Вудкера СО РАН, г. Новосибирск.

ОФИЦИАЛЬНЫЕ ОППОНЕНТЫ:

Топорков — доктор физико-математических наук,

Дмитрий Константинович Учреждение Российской академии наук

Институт ядерной физики им. Г.И. Будкера СО РАН, г. Новосибирск.

Кожевников — доктор физико-математических наук,

Аркадий Алексеевич Учреждение Российской академии наук

Институт математики им. С.Л. Соболева СО РАН, г. Новосибирск.

ВЕДУЩАЯ — ГНЦ РФ "Институт теоретической и

ОРГАНИЗАЦИЯ: экспериментальной физики", г. Москва.

Защита диссертации состоится _ 2009 г.

в " °° " часов на заседании диссертационного ¿совета Д.003.016.02 Учреждения Российской академии наук Института ядерной физики им. Г.И. Будкера СО РАН.

Адрес: 630090, г. Новосибирск-90,

проспект академика Лаврентьева, 11.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Учреждения Российской академии наук Института ядерной физики им. Г.И. Будкера СО РАН.

Автореферат разослан

" 2Р " ш (Г)А_2009 г.

Ученый секретарь диссертационного совета, доктор физ.-мат. наук, профессор * B.C. Фадин

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы

В Институте ядерной физики им. Г. И. Будкера СО РАН с 1992 по 2000 год был проведен цикл экспериментов с криогенным магнитным детектором (КМД-2) на накопителе со встречными электрон-позитронными пучками ВЭПП-2М в области энергии 0.36 — 1.4 ГэВ в системе центра масс. Целью этих экспериментов было прецизионное измерение полного сечения е+е~ аннигиляции в адроны, а также изучение свойств легких векторных мезонов: р, и) и ф.

В экспериментах по изучению ф мезона с детектором КМД-2 набраны данные с интегральной светимостью около 14 пб-1 (более 20 миллионов ф мезонов произведено в е+е~ столкновениях), что позволяет изучать редкие моды распада на уровне 10~4 — Ю-5 - на два порядка ниже, чем с предыдущим поколением детекторов.

Сечение реакции е+е~ —»7г+7г~7г° в области энергии ф изучалось различными группами в Орсэ, в Новосибирске, а также с помощью метода радиационного возврата на В-фабрике в Стэнфордском центре линейного ускорителя (ЗЬАС). Несмотря на почти сорокалетнюю историю изучения этой реакции интерес к ней по-прежнему сохраняется. Это связано с важной задачей прецизионного измерения параметров ф — ш-интерференции, а также параметров ф мезона в трёхпионном канале распада.

Основной целью данной работы является измерение сечения реакции е+е~ —> 7Г+7Г~7Г° в области с/>-мезошюго резонанса, в диапазоне энергии в системе центра масс е+е~ пучков 2Е = 984 -т-1060 МэВ, а также исследование динамики распада ф —► 7г+тг~7г°. Кроме того в данной работе

ПРОВОДИЛСЯ ПОИСК распадов ф —> 7Г+7Г~77 И ф —* 1Г+Ж~Г].

Распад ф —> 7Г+7Г~7Г° является одной из основных мод распада ф мезона. Измерение сечения е+е_ —> 7г+7г_7г° в области 0-мезонного резонанса позволяет получить информацию о структуре ф мезона и найти параметры и> — ф интерференции. Большой интерес представляет также исследование динамики распада ф —» Зяч Согласно предсказанию Гелл-Мана, Шарпа, Вагнера, этот распад идёт с образованием промежуточного ртг состояния. Однако, во многих работах обсуждалась возможность наличия прямого контактного перехода ф —* тт+тс~п0. Следует отметить, что

спектр конкретных теоретических предсказаний на величину контактного члена достаточно широк.

Первое экспериментальное свидетельство доминирования piг механизма в распаде ф —> 7Г+7Г~7Г° было опубликовано группой из Орсэ. Позднее в экспериментах на детекторах КМД-2 и СНД на большей статистике было подтверждено доминирование рж механизма, помимо этого получены ограничения на величину контактной амплитуды. Последние наиболее точные измерения величины контактной амплитуды были сделаны почти одновременно в эксперименте KJIOE и в настоящей работе с детектором КМД-2. Результаты этих измерений хорошо согласуются между собой и не противоречат предсказаниям моделей эффективных лагранжианов, однако, как показано в данной работе, их также можно объяснить вкладом состояния р'(1450)7г.

В настоящее время в Институте ядерной физики им. Г. И. Будкера СО РАН начал работу е+е~-коллайдер ВЭПП-2000 с энергией в системе центра масс до 2 ГэВ. Для экспериментов на ВЭПП-2000 создан новый криогенный магнитный детектор КМД-3 и проведена модернизация детектора СНД.

Увеличение светимости ВЭПП-2000 по сравнению с ВЭПП-2М на по- "> рядок, более широкий диапазон энергии в экспериментах на новом накопителе, а также улучшение параметров детекторов позволят точнее измерить полные и парциальные сечения процессов е+е~ аннигиляции в адроны, в частности сечение процесса е+е~ —> тг+п~п°.

Детектор КМД-3 унаследовал общую структуру детектора КМД-2, однако основные характеристики, такие как импульсное и угловое разрешение для заряженных частиц, а также координатное и энергетическое разрешение для фотонов, будут существенно улучшены.

Одной из наиболее важных систем детектора является электромагнитный калориметр, основные задачи которого - измерение энергии и координат гамма-квантов с высоким разрешением в широком диапазоне энергии, от ЮМэВ до 1ГэВ, разделение электронов и адронов, а также формирование сигналов для нейтрального и заряженного триггера. Цилиндрический электромагнитный калориметр детектора КМД-3 состоит из двух подсистем: ближайшего к оси пучков калориметра на основе жидкого ксенона и сцинтилляционного калориметра на основе кристаллов CsI(Na) и CsI(Tl). Существенной частью данной работы является разработка и создание Csl калориметра. При этом был использован опыт многолетней работы с калориметром детектора КМД-2, а также большой опыт создания калориметров на основе кристаллов Csl для детекторов КЕДР, WAS А и Belle, накопленный в ИЯФ. В новом калориметре в ка-

честве фотоприёмников используются полупроводниковые фотодиоды с PIN-структурой. Эти компактные и нечувствительные к магнитному полю приборы позволяют обеспечить лучшую, по сравнению с КМД-2, долговременную стабильность работы калориметра. Для обработки сигнала была разработана новая электроника с высоким уровнем интеграции, которая обеспечивает достаточно низкий уровень электронных шумов. Методические разработки, сделанные в настоящей работе, будут использоваться при проектировании новых детекторов ИЯФ.

Цель работы состояла в следующем:

• Измерение сечения реакции е+е~ —> 7Г^7Г-7Г° в области энергии 2Е = 980 -г 1060 МэВ.

• Изучение динамики распада ф —> 7Г+7Г"~7Г°.

• Поиск распадов ф —» 7г+7г_77 и ф —► тт+/к~т].

• Разработка и создание электромагнитного калориметра на основе сцинтилляционных кристаллов CsI(Tl) и CsI(Na) для детектора КМД-3.

Научная новизна работы

В диапазоне энергии от 980 до 1060 МэВ измерено сечение процесса е+е~ —> 7г+7г~7г°. Результаты имеют лучшую в мире точность и согласуются с предыдущими измерениями.

Установлены верхние пределы на относительные вероятности распадов ф —> 7г7гу7 и ф —> 7Г7ГГ/. Верхний предел на величину относительной вероятности распада ф —> 7Г+7Г~77 улучшен приблизительно в 4 раза по сравнению с предыдущим измерением. Верхний предел на величину относительной вероятности распада ф —» тг+тт~г], т? —> 77 улучшен приблизительно в 5 раз по сравнению с предыдущим аналогичным измерением.

Научная и практическая ценность работы

Полученные результаты по измерению сечения е+е~ —► п+п~п° и изучению динамики распада ф —> 7г+7г_7г° позволяют улучшить точность вычисления параметров «^-мезона: массы, ширины, фазы ф — ш-интерференции, сечения в пике. Также они позволяют проверить справедливость различных моделей, описывающих рождение трёхпионной системы, в частности модели со скрытой локальной симметрией и модели эффективных лагранжианов.

В вычислениях на основе дисперсионных соотношений часто используются адронные сечения электрон-позитронной аннигиляции. Эти сечения активно используются многими группами физиков при вычислении адронного вклада в аномальный магнитный момент мюона и бегущей константы электромагнитного взаимодействия.

Калориметр на основе сцинтилляционных кристаллов CsI(Tl) и CsI(Na) установлен в детектор КМД-3 и в ближайшее время начнёт набор экспериментальной информации. Методические разработки, сделанные при проектировании и изготовлении калориметра, планируется использовать в будущих детекторах ИЯФ.

Апробация работы

Работы, положенные в основу диссертации, неоднократно докладывались и обсуждались на научных семинарах в ИЯФ СО РАН. Кроме того, результаты работы докладывались на Сессии-конференции "Физика фундаментальных взаимодействий" (Протвино, декабрь 2008) и на Международной конференции DAFNE 2004 (Фраскати, Италия, июнь 2004).

Структура работы

Диссертация состоит из Введения, четырех глав, Заключения и Приложений. Объем диссертации составляет 122 страницы, включая 75 рисунков и 15 таблиц. Список литературы включает 96 наименований.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во Введении кратко сформулированы основные задачи данной работы. Обсуждены актуальность работы, результаты предыдущих аналогичных экспериментов. Описаны структура и содержание диссертации.

В первой главе диссертационной работы представлено описание ускорительно-накопительного комплекса ВЭПП-2М и детектора КМД-2. Детектор КМД-2 позволяет регистрировать и измерять с высокой точностью параметры заряженных частиц и фотонов. Схема детектора представлена на Рис. 1. Координаты, углы вылета и импульсы заряженных частиц измеряются координатной системой детектора, состоящей из дрейфовой (2) и Z-камер (3), расположенных в магнитном поле, создаваемом сверхпроводящим соленоидом (4). Цилиндрический (7) и торцевой (6) электромагнитные калориметры, изготовленные Из сцинтилляционных кристаллов Csl и BGO соответственно, обеспечивают

Рис. 1. Схема детектора КМД-2. 1 - вакуумная камера, 2 - дрейфовая камера, 3 - Z-кaмepa, 4 - основной сверхпроводящий соленоид, 5 - компенсирующий соленоид, 6 - торцевой калориметр на основе ВСО, 7 -цилиндрический калориметр на основе Сз1, 8 - пробежная система, 9 -ярмо магнита, 10 - квадрупольные линзы.

измерение энергии и углов фотонов, а также позволяют разделять электроны и адроны. Пробежная система (8) служит для разделения мюонов и адронов.

В работе анализировались данные, набранные детектором КМД-2 в 1997-1998 г.г. Полная интегральная светимость, набранная в диапазоне энергии в системе центра масс пучков 2Еъеат — 984-г1060 МэВ, составила около 11.3 пб-1.

Во второй главе изложены общие характеристики и условия отбора событий процесса е+е~ —> 7г+7г_7г°.

Измерение сечения процесса е+е~ —► 7Г+7Г-7Г0 и анализ динамики распада ф —> 7г+7г~7Г° основывается на наборе событий с полной реконструкцией трёх пионов. События, принадлежащие к основному анализируемому набору, содержат два противоположно заряженных трека, а также не менее двух реконструированных фотонных кластеров. На Рис. 2 показано распределение отобранных событий на плоскости Р7Г+ — Рп~ при энергии пучков -Еъеат = 509.5 МэВ. Во всём диапазоне энергии было отобрано 104849 событий.

о

П,

Рис. 2. Распределение экспериментальных событий на плоскости 1\+ — Рп-. Показаны: граница разрешённой кинематической области для системы 7г+7г_7г°, расчётная кривая зависимости Р+(Р_), вдоль которой группируются события распада ф —» КьКв, две расчётных прямых линии, вдоль которых группируются события распада ф —> К+К~.

Для исследуемой реакции основными фоновыми процессами являются:

• е+е~ —¥ ф —» К^К.д или К+К~\

• е+е~ —¥ ф —¥ 777, г] —> 7Г+7Г-7Г° или 7Г+7Г~7;

• е+е_ —> 7Г+7Г_7Г07Г°;

• е+е~ —» е+е-7(7);

• е+е~ —¥ 7г+7Г-7(7);

• е+е~ —¥ 7.

Моделирование событий фоновых процессов не позволяет определить с нужной точностью их число, особенно в области энергии на краях ф-мезонного резонанса. Поэтому для оценки фона проводилась процедура аппроксимации экспериментального распределения по инвариантной массе двух 7-квантов 7г°-кандидатов.

600

Р{ 7г+), МеУ/с

Total efficiency correction

MC

Рис. 3. Распределение по величине для разных точек по энергии пучков вблизи ф-мезонпого резонанса.

Эффективность регистрации событий изучаемого процесса, которая определялась с помощью полного моделирования, составила еЗтгС = (4-71 ± 0.02)%. Следует отметить, что моделирование не воспроизводит все особенности отклика детектора, поэтому для уменьшения неопределённости находятся поправки к эффективности. Для этого используются экспериментальные события с двумя пионами. На Рис. 3 показано распределение по величине полной поправки к эффективности регистрации для разных точек по энергии пучков вблизи <^-мезонного резонанса.

В третьей главе описаны основные физические результаты, полученные в данной работе.

Сечение реакции е.+ е~ —► 7г+7г~тг0 в борновском приближении определяется выражением:

= *оЬв/(1 + ¿гасО = + ^ + _ ¿МС) ' (!)

где: N3^ - число отобранных 37Г событий, Ь - интегральная светимость, ~ эффективность триггера, е^0 - эффективность регистрации 37Г событий, ¿гаа - поправка, связанная с излучением фотонов начальными электроном и позитроном (т.н. радиационная поправка), - поправка, учитывающая влияние разброса энергии частиц в пучке,

- поправка

к эффективности. Наблюдаемое сечение а0ъв представляет из себя сечение процесса е+е- —> тг+7г~7г° с учётом излучения фотонов начальными е- и е+. Оно связано с борновским сечением согласно формуле:

1 1

оъьзО) = JУ ¿х20(х1,з)0(х2,з)азп(з(1 - хг)^ - х2))£(х1,х2) = о о

= (1 + ^(^)0-3» (а), (2)

где: В(х,1<2, я) - функция вероятности испускания начальным е± фотон-

1Ё

ной струи, уносящей долю энергии сс^г = 0-3^(5(1 — 11)(1 — 22))

- борновское сечение в зависимости от энергии в новой системе центра масс, е{х\,х2) - функция эффективности, которая определяется как эффективность регистрации 7Г+7Г-7Г° после испускания фотонных струй, нормированная на эффективность при Х1 = х2 — 0. Зависимость борнов-ского сечения от энергии описывается суммой амплитуд, соответствующих ф(Аф) и си(Аш) резонансам:

а3х(з) = . + Афе"*-» + Ла<и|2- (3)

Постоянная амплитуда Аасм добавлена для описания вкладов вышележащих радиальных возбуждений лёгких векторных мезонов, таких как о/ и и)" в области ^-мезонного резонанса.

Аппроксимация наблюдаемого сечения проводилась путём минимизации функции х2'

Х " к Ле2хР(^) ' ^

где: «ТоЬзС5») ~ экспериментально измеренное наблюдаемое сечение в ь ой энергетической точке = 41?^еат(г)), о^ь/^г) - расчётное значение наблюдаемого сечения в 1-ой энергетической точке, Лехр(зг) - ошибка

На Рис. 4 показано наблюдаемое сечение в зависимости от энергии вместе с оптимальной кривой, полученной в результате аппроксимации. Оптимальное значение сечения оказалось равным:

стР^ = (637 ± 23(стат.)±16(сист.)) нб .

Рис. 4. Наблюдаемое сечение вместе с оптимальной кривой: слева - линейная шкала сечения, справа - логарифмическая шкала.

Важной физической величиной, связанной с сечением Зл- в пике является произведение относительных вероятностей распадов ф —> тг+7г~7г° (Взл-) и ф —» е+е~ (5ее):

^реак т2

Яеейз, = Ф. (5)

Результат этой работы, предыдущие наиболее точные измерения, сделанные в экспериментах КМД-2, СНД и ВАВА11, а также среднемировое значение ВееВзж приведены в Табл. 1. Как видно из Табл. 1 результат этой работы находится в хорошем согласии с предыдущими измерениями и имеет лучшую точность.

Таблица 1. Данные по измерению В^В^.

Эксперимент Год

КМД-2 1998 4.35 ± 0.27 ± 0.08

СНД 2001 4.665 ±0.042 ±0.261

ВАВАИ 2004 4.30 ±0.08 ±0.21

РБв 2004 4.52 ±0.19

Эта работа 4.51 ±0.16 ±0.11

Dalitz diagram

т

300 •

ъ.

§200

1

\ /

i

\

100 I

\ /

Sl

Л /

N t

ч /

>

$00 100 0 100

X,MeV

Рис. 5. Слева показана диаграмма Далида в переменных X = Е" ^7Г+ и У = ~Еп+ -т,о. Сплошной линией показана граница кинемати-

чески разрешённой области для системы трёх пионов, которая разделена на 198 ячеек с размерами 20 х 20МэВ2. Заштрихованные ячейки исключались из анализа. Справа - распределение экспериментальных событий.

Изучение динамики распада ф —> 7Г+7г-7г° проводилось с помощью анализа распределения событий на диаграмме Далица, показанной на Рис. 5. Число событий, попадающих в к-тую ячейку, определяется выражением:

^theory = No Г dXdY^+ х р-_|2|Ар7г + Апае^\2, (6)

^ Jk

где: Z - это нормировочный множитель, Nq - полное число событий 37Г, Ар7Г - амплитуда, описывающая /ж-механизм рождения Зтг, Апаег{р - контактная амплитуда, описывающая прямое рождение 37Г (Ап = 7.52 - нормировочный множитель, а - абсолютная величина, ip - фаза контактной амплитуды). Расчётное число событий в г-той ячейке определяется по формуле:

198

Ni3ic = J2 £ik^heory, (7)

к=1

где £;к - это 198 х 198 матрица отклика детектора, учитывающая вероятности перехода событий из ячейки в ячейку. Распределение экспериментальных событий на диаграмме Далица показано на Рис. 5. Для

аппроксимации этого распределения минимизировался функционал х~\

* ДГ?хр + и^ШсгХсу

г=1 г г *

где: Лг1:хр - число экспериментальных событий в г-той ячейке, <Тг(Д''са1с) - расчётное число событий и его ошибка в г-той ячейке. Свободными параметрами аппроксимации были: ЛГо, а и ¡р. В Табл. 2 приведены оптимальные параметры аппроксимации вместе с результатами измерений контактной амплитуды группами с детекторов: КЛОЕ, СНД и КМД-2. Основным источником систематической ошибки величины и фазы контактной амплитуды является неоднородность поправки к эффективности регистрации в зависимости от точки на диаграмме Далица.

Таблица 2. Результаты измерения абсолютной величины и фазы контактной амплитуды.

КМД-2 эта работа а = 0.101 ± 0.044(стат.)±0.017(сист.) <р = -2.91 ± 0.14(стат.)±0.07(сист.) = °-95 значимость З.Зег

КЛОЕ (2003) а = 0.104 ± 0.010(стат.)±0.020(сист.) у? = —2.47 ± 0.08(стат.)±0.08(сист.)

снд (2002) -0.06 < а < 0.06 (90% СЬ) <р = 0 - зафиксирован

КМД-2 (1998) -0.15 < а < 0.10 (90% СЬ) <р = 0 - зафиксирован

Из Табл. 2 видно хорошее согласие между результатами измерений КМД-2 и КЛОЕ. Следует отметить, что контактная амплитуда может быть полностью объяснена вкладом состояния р'( 1450)7Г.

Поиск распадов ф —> 7г+тг_77 и ф —> 7Г+7Г~г] (где 77-мезон реконструируется по двухфотонной моде распада 77 —> 77) проводился с тем же набором данных, что использовался для изучения реакции е+е_ —> 7г+7Г~7г°. Поиск событий ф —> 7г+7г~77 и ф —> 7Г+7Г"77 проводился в два этапа. На первой стадии отбирались события с двумя заряженными частицами и двумя фотонами. На Рис. 6 показано распределение отобранных событий на плоскости инвариантная масса фотонов М-п — энергия наиболее энергичного фотона Е1тах. В отобранном на первом этапе наборе данных

Рис. 6. Распределение экспериментальных событий НЗ- ПЛОСКОСТИ Е

доминировали события распадов ф —> 7г+7г_7г° и ф —> 777(77 —> 7г+7Г_7, 77 —>

7Г+7Г~7Г°).

На втором этапе проводился анализ событий на плоскости М77 — Е1ТПах, для этого рассматриваются четыре области: (1) — 80МэВ/с2 < М77 < 180МЭВ/С2, где доминируют события распада ф 7Г+7Г-7Г0. (2) - М77 > 180МэВ/с2 и 330МэВ< Е-,тах < 400 МэВ, в этой области доминируют события распадов ф —> 777(77 —> 7г+7Г~7, 77 —> 7Г+7Г-7Г0). (3) - 180МэВ/с2 < М77 < 510МэВ/с2 и £7тах < ЗЗОМэВ, в этой области сосредоточена большая часть событий искомого распада ф 7Г+7Г-77. (4) - 510МэВ/с2 < М77 < 590МэВ/с2 и (£7тах < ЗЗОМэВ или Е1 тах > 400 МэВ), в эту область попадают события искомого распада ф —> 7Г+7Г_ 77(77 —> 77). Для событий из каждой области вычислялось и аппроксимировалось сечение. На Рис. 7 представлены борновские сечения процессов е+е_ —»777(77 —> 7г+7г~7) (область (2)), е+е~ —► 7Г+7Г~77 (область (3)) и е+е~ —> тг+п~г)(т] —> 77) (область (4)) вместе с оптимальными кривыми. По результатам аппроксимации определялись относительные вероятности распадов. В Табл. 3 приведено сравнение результатов, полученных в настоящей работе, с предыдущими измерениями, а также с теоретическими предсказаниями.

Четвёртая глава посвящена разработке электромагнитного калориметра на основе сцинтилляционных кристаллов Са1(Т1) и СэДИа) для детектора КМД-3. Описана технология производства и тестирования основных элементов механической конструкции калориметра. Изучены характеристики компонентов электронного тракта канала калориметра. Приведены результаты тестовых измерений с калориметром после его установки в детектор.

2Е(ШУ)

Рис. 7. Результаты измерения сечений. Точки с ошибками - экспериментальные значения, сплошными линиями показаны результаты аппроксимации.

Таблица 3. Сравнение результатов, полученных в этой работе с предыдущими измерениями (СМ098), (СМБОО).

Распад Результат Предыдущие Теория

этой работы измерения

7Г7Г77 < 1.2 х Ю-4 ^ С 1 чу 1 П—5 < 5 X 10-4(СМ098) ^ о чу 1п-4/г«Л/г™10\ 1.3 х Ю-4 О С .у 1П-7

< 1.8 х 10~5(СМР00)

В Заключении приведены основные результаты работы:

1. С лучшей в мире точностью измерено сечение процесса е+е~ —> тг+7г-7г0 в пике ф-мезонного резонанса:

з* = (637 ± 23(стат.)±16(сист.)) нб, ВееВз* - (4.51 ± 0.16(стат.)±0.11(сист.)) х Ю-5.

2. Проведён анализ распределения событий распада ф —» тг+7г_7г° на диаграмме Далица. Измерены абсолютная величина (а) и фаза (<р) амплитуды прямого рождения адронной системы 7г+7г~7г°:

15

а = 0.101 ± 0.044(стат.)±0.017(сист.), <р = -2.91 ± 0.14(стат.)±0.07(сист.).

3. Установлены верхние пределы на относительные вероятности распадов ф —> 7Г7Г77 И Ф —> 7Г7Г77:

В{ф 7Г7Г77) < 1.2 х 10~4 (CL = 90%), В(ф -* 7Г7Гrj) < 6.1 х 10~5 (CL = 90%).

4. Разработан и изготовлен электромагнитный калориметр на основе сцинтилляционных кристаллов Csl для детектора КМД-3.

Основные положения диссертации опубликованы в следующих работах:

1. D.A. Epifanov, New Study Of ф тт+тг~п° Decay With Cmd-2 Detector, Prepared for DAFNE 2004: Workshop on Physics at Meson Factories, Rome, Frascati, Italy, 7-11 June 2004.

2. E.R. Akhmetshin, V.M. Aulchenko, ..D.A. Epifanov et al, Study of ф -> 7г+7г~7г° with CMD-2 detector, Preprint Budker INP 2006-028, Novosibirsk, 2006.

3. R.R. Akhmetshin, V.M. Aulchenko, ..D.A. Epifanov et al, Study of ф 7Г+7Г-7Г0 with CMD-2 detector, Phys. Lett. В 642 (2006) 203.

4. B.M. Аульченко, P.P. Ахметшин, ..., Д.А. Епифанов и др., Поиск распадов ф —> тг+7г_77 и ф —»7Г+7Г~?7 с детектором КМД-2, Письма в ЖЭТФ т.88, вып. 2 (2008) 93.

5. В.М. Аульченко, P.P. Ахметшин, ..., Д.А. Епифанов и др., Проект детектора КМД-2М, Препринт ИЯФ 2001-45, Новосибирск, 2001.

6. В.М, Аульченко, А.Е. Бондарь, ..., Д.А. Епифанов и др., Электромагнитный калориметр на основе сцинтилляционных кристаллов Csl для детектора КМД-3, Препринт ИЯФ 2008-39, Новосибирск, 2008.

Епифанов Денис Александрович

Изучение реакции е+е —> 7г+7г 7г° в области 0-мезонного резонанса с детектором КМД-2

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Сдано в набор 30.04.2009 г. Подписано к печати 4.05.2009 г. Формат 60x90 1/16 Объем 1,0 печ.л., 0,8 уч.-изд.л.

_Тираж 100 экз. Бесплатно. Заказ № 13_

Обработано на IBM PC и отпечатано на ротапринте ИЯФ им. Г.И. Будкера СО РАН, Новосибирск, 630090, пр. академика Лаврентьева, 11.

Введение

1. Ускорительный комплекс ВЭПП-2М и детектор КМД

1.1. Комплекс ВЭПП-2М.

1.2. Детектор КМД-2.

1.3. Проведение эксперимента.

2. Общие характеристики и условия отбора событий процесса е+е~ —у 7г+тг~тг°

2.1. Общие характеристики процесса.

2.2. Условия отбора событий.

2.3. Фоновые процессы.

2.4. Эффективность регистрации ^.

2.5. Эффективность регистрации 7г°

2.6. Определение полной поправки к эффективности регистрации е+е~ —»• 7г+7г-7г°.

3. Сечение реакции е+е~ —> тг+тг~7г

3.1. Определение сечения изучаемого процесса.

3.2. Эффективность триггера.

3.3. Аппроксимация наблюдаемого сечения

3.4. Систематические погрешности.

3.5. Обсуждение результатов по измерению сечения реакции е+е~ —у 7г+7г7г°

3.6. Изучение динамики распада ф —> 7г+7г-7г°.

3.7. Поиск распадов ф 7г+7г-77 и ф —7г+7г77.

4. Электромагнитный калориметр на основе сцинтилляциоыных кристаллов Св1 для детектора КМД

4.1. Разработка основных компонентов калориметра и его конструкции

4.2. Изготовление калориметра.

4.3. Первые результаты.

В Институте ядерной физики с 1992 по 2000 год был проведен цикл экспериментов с Криогенным Магнитным Детектором (КМД-2) [1] на накопителе со встречными электрон-позитронными пучками ВЭПП-2М [2] в области энергии 0.36-1.4 ГэВ в системе центра масс. Целью этих экспериментов было прецизионное измерение полного сечения е+е~ аннигиляции в адроны, а также изучение свойств легких векторных мезонов: р. и и ф.

В экспериментах по изучению ф мезона с детектором КМД-2 записаны данные с интегральной светимостью около 14 пб-1 (более 20 миллионов ф мезонов произведено в е+е~ столкновениях), что позволяет изучать редкие моды распада на уровне 10~4 — 10~5 - на два порядка ниже, чем с предыдущим поколением детекторов. Огромное количество записанных событий с основными модами распада позволило провести прецизионные измерения параметров самого ф мезона [3, 4].

Распад ф —► 7г+7г~7г° является одной из основных мод распада ф мезона, хотя, согласно правилу Цвейга, вероятность этого процесса должна быть подавлена. Измерение сечения е+е~ —»• 7г+7г~7г° в области ^-резонанса позволяет получить информацию о структуре ф мезона и найти параметры со—ф интерференции.

Кроме изучения полного сечения реакции е+е~ —> 7г+7г-7г°, представляет интерес исследование динамики распада ф —3-л\ Согласно предсказанию Гелл-Мана, Шарпа, Вагнера [5], этот распад идёт с образованием промежуточного р7г состояния. Однако, начиная с работ [6, 7], обсуждалась возможность наличия прямого контактного перехода ф —» 7г+7г~7г°, а в работе [8] было отмечено, что для того, чтобы выполнялись и условия КЭШ7 [9, 10], и низкоэнергетическая теорема [11], амплитуда 7 —> 3-7Г должна выражаться через амплитуды рождения ртт и 7Г° —»■ 27. Следует отметить, что спектр конкретных теоретических предсказаний на величину контактного члена достаточно широк [12, 13, 14, 15]. Кроме того, согласно [16], на динамику распада может влиять взаимодействие пионов в конечном состоянии.

Распад ф —» /5°77, р° —» тг+7г~, согласно работе [17], может идти через промежуточные состояния rj и г)'. Этот механизм приводит к увеличению вероятности распада ф —»■ р°77 по сравнению с предсказанием ки-ральной теории возмущений для векторных мезонов [18]. В работе [17] величина относительной вероятности распада ф —> р°77 предсказывается на уровне В{ф —► р°77) = 1.3 х Ю-4. Распад —> тг+7г—77, согласно работе [19], должен идти через промежуточное состояние pr¡. В этом распаде нарушается G-чётность и в работе [19] вероятность этого распада предсказывается на уровне В = 0.35 х Ю-6. Измерение относительной вероятности В{ф —> тг+7г~г}) поможет прояснить особенности механизма этого распада.

Сечение реакции е+е~ —»• 7г+7г-7г° в области энергии ф изучалось различными группами в Орсэ [20, 21, 22, 23, 24], в Новосибирске [25, 26, 27, 28, 30, 31, 32, 33, 34, 35] а также с помощью метода радиационного возврата на В-фабрике в Стэнфордском Центре Линейного Ускорителя (SLAC) [36]. Как видно, несмотря на почти сорокалетнюю историю изучения этой реакции интерес к ней по-прежнему сохраняется. Это связано с важной задачей прецизионного измерения параметров ф — а;-интерференции, a также параметров ф мезона в трёхпионном канале распада.

В первых экспериментах [20, 21, 25, 22], выполненных на электрон-позитронных накопителях ACO и ВЭПП-2, наблюдались события реакции е+е~ —>■ 37Г, и с небольшой точностью (10 20 %) было измерено её сечение. В следующих измерениях, проведённых детекторами M3N [23] на накопителе ACO и ОЛЯ [26] — на ВЭПП-2М, впервые наблюдалась ш — ф-интерференция в канале 37Г и было показано, что фаза интерференции близка к 180°. В более поздних исследованиях, проведённых с детекторами DM1 [24] на накопителе ACO, а также ОЛЯ [27] и НД [28] — на ВЭПП-2М, сечение измерялось в более широком диапазоне от 660 до 1400 МэВ с интегральной светимостью в несколько сот обратных нанобарн. При этом была определена вероятность перехода ф —> 37Г и фаза ш — ^-интерференции. В недавних экспериментах с детекторами КМД-2 [30, 31, 32] и СНД [33, 34, 35] на накопителе ВЭПП-2М, а также ВАВА11 [36] на ускорительном комплексе РЕР-П в Стэнфорде были выполнены прецизионные измерения сечения реакции е+е~ —7Г+7Г~7Г° в диапазоне энергий от 660 до 3000 МэВ.

В данной работе измерялось сечение реакции е+е" —> 7г+7г~тг0 в области 0-мезонного резонанса, в диапазоне энергии в системе центра масс е+е~ пучков 2Е — 984 -г-1060 МэВ. Величина сечения в пике ^»-мезонного резонанса была измерена с лучшей в мире точностью [37].

Первое экспериментальное свидетельство доминирования /ж механизма в распаде ф —»• 7г+7г~7г° было опубликовано в работе [29]. Позднее в экспериментах на детекторах КМД-2 [30] и СНД [38] на большей статистике было подтверждено доминирование ртг механизма, помимо этого получены ограничения на величину контактной амплитуды. В работе [39] динамика распада ф —7Г+7Г~7Г° была изучена на статистике около 2 х 106 событий, набранной детектором КЬОЕ на ^фабрике БАФИЕ (Национальная лаборатория ИНФН, Фраскатти, Италия). Одновременно с этой работой проводился анализ событий ф —»■ 7г+7г~7г° на диаграмме Далица с данными, набранными детектором КМД-2 [40, 37]. На статистике объёмом около 80000 событий, отобранных в области энергии в с.ц.м. л/з = 1017-^1021 МэВ, были измерены абсолютная величина и фаза контактной амплитуды, которые согласуются с результатом КЬОЕ.

Поиск распадов ф —► 7г+-7г77 и ф —> тг+тг~г) проводился в работах [30, 41], выполненных на детекторе КМД-2. В них были получены ограничения на относительные вероятности В(ф —»• 7Г7Г77) < 5 х Ю-4 (СЬ = 90%), В(ф —> 7Г7Г77) < 1.8 х 10~5 (СЬ = 90%). В данной работе [42] проводился поиск распадов ф —7г+7г-77 и ф —»• 1г+тт~г) на большей статистике, по сравнению с предыдущими работами.

В настоящее время в Институте ядерной физики им. Г. И. Будкера СО РАН завершено строительство е+е~-коллайдера ВЭПП-2000 [43] с энергией в с.ц.м. до 2 ГэВ. Для экспериментов на ВЭПП-2000 создан новый криогенный магнитный детектор КМД-3 [44, 45] и проведена модернизация детектора СНД [46, 47]. Важной задачей в экспериментах на новом накопителе является прецизионное измерение полного и парциальных сечений процессов е+е~ аннигиляции в адроны, в частности сечения процесса е+е~ —»7Г+7Г7Г°.

Детектор КМД-3 унаследовал общую структуру детектора КМД-2, однако основные характеристики, такие как импульсное и угловое разрешение для заряженных частиц, а также координатное и энергетическое разрешение для фотонов, будут существенно улучшены.

Одной из наиболее важных систем детектора является электромагнитный калориметр, основные задачи которого - измерение энергии и координат гамма-квантов с высоким разрешением в широком диапазоне энергии, от 10 МэВ до 1 ГэВ, разделение электронов и адронов, а также формирование сигналов для нейтрального и заряженного триггера. Цилиндрический электромагнитный калориметр детектора КМД-3 состоит из двух подсистем: ближайшего к оси пучков калориметра на основе жидкого ксенона (ЬХе) [48, 49] и сцинтилляционного калориметра на основе кристаллов Сз1(Ыа) и Сз1(Т1) [50].

Первая часть данной работы состоит из двух глав. В Главе 1 приведено описание эксперимента с детектором КМД-2. В Главе 2 описан анализ экспериментальных данных с интегральной светимостью около 11 пб-1, набранной детектором КМД-2 в области ^-мезонного резонанса, в диапазоне энергий в системе центра масс е+е~ пучков 2Е = 984 -ь 1060 МэВ. В работе представлены результаты по измерению сечения процесса е+е~ —> 7Г+7Г~7Г°, изучению динамики распада ф —> 7г+7г-7г° и поиску распадов ф —»■ тг+7г77 и ф —> ТГ+7Г~Г].

Вторая часть работы посвящена разработке и созданию электромагнитного калориметра на основе сцинтилляционных кристаллов Сз1(Т1) и Св1(Ка) для детектора КМД-3.

Основные результаты работы приведены в Заключении.

ГлявЭ) 1.

Ускорительный комплекс ВЭПП-2М и детектор КМД-2

1.1. Комплекс ВЭПП-2М

Эксперименты, описанные в данной работе, проводились на установке ВЭПП-2М со встречными е+е~ пучками. Ускорительно-накопительный комплекс, схема которого приведена на Рис. 1.1, состоит из инжектора, синхротрона, бустера и самого накопителя [2]. Инжектором комплекса является импульсный линейный ускоритель электронов с максимальной энергией частиц 3 МэВ. Синхротрон Б-ЗМ ускоряет электроны до энергии 200 МэВ. В режиме накопления электронов пучок из Б-ЗМ перепускается в бустерный накопитель БЭП [51]. Для получения позитронов электроны из Б-ЗМ направляются на конвертор. Образовавшиеся позитроны собираются фокусирующей системой и накапливаются в БЭП. После накопления тока 10-20 мА пучок ускоряется до энергии эксперимента и перепускается в накопительное кольцо ВЭПП-2М.

Накопитель ВЭПП-2М представляет собой жесткофокусирующее кольцо с четырьмя прямолинейными промежутками. В одном из промежутков

Рис. 1.1. Схема ускорительно-накопительного комплекса ВЭПП-2М. Таблица 1.1. Основные параметры накопителя ВЭПП-2М.

Энергия пучков, МэВ 180-700

Количество сгустков в пучке 1

Периметр орбиты, м 17.88 Размеры пучка в месте встречи вертикальный, мкм 10 радиальный, мкм 400 длина сгустка, см 2

Ток в пучке, мА ~50

Максимальное поле в поворотных магнитах, Тл 1.8

Радиус кривизны орбиты в поворотных магнитах, м 1.22

Частота ВЧ резонатора, МГц 200

Средняя светимость при 500 МэВ, см-2 • с"1 2 • Ю30 находится ускоряющий резонатор, в противоположном — сверхпроводящий Виглер-магнит ("змейка") [51], служащий для получения большей светимости за счет увеличения фазового объема пучка. В двух других промежутках установлены детекторы КМД-2 [1] и СНД [46]. Основные параметры накопителя приведены в Табл. 1.1.

Рис. 1.2. Схема детектора КМД-2. 1 вакуумная камера; 2 — дрейфовая камера; 3 — Z-камера; 4 — основной сверхпроводящий соленоид; 5 — компенсирующий соленоид; 6 — торцевой калориметр на основе BGO; 7 — цилиндрический калориметр на основе Csl; 8 — мюонная система; 9 — ярмо магнита; 10 квадрупольные линзы.

1.2. Детектор КМД-2

Детектор КМД-2 позволяет регистрировать и измерять с высокой точностью параметры заряженных частиц и фотонов. Схема детектора представлена на Рис. 1.2. Координаты, углы вылета и импульсы заряженных частиц измеряются координатной системой детектора, состоящей из дрейфовой (2) и Z-камер (3), расположенных в магнитном поле, создаваемом сверхпроводящим соленоидом (4). Цилиндрический (7) и торцевой (6) электромагнитные калориметры, изготовленные из сцинтилляционных кристаллов Csl и BGO соответственно, обеспечивают измерение энергии и углов фотонов, а также позволяют разделять электроны и адроны. Пробежная система (8) служит для разделения мюонов и адронов.

Вакуумная камера в прямолинейном промежутке имеет диаметр 40 мм и длину 1 м. Для уменьшения многократного рассеяния ее центральная часть

Рис. 1.3. Расположение проволочек в ячейках дрейфовой камеры. Кружками обозначены положения полевых и потенциальных проволочек, косыми крестиками — положения сигнальных проволочек. длиной 20 см изготовлена из бериллия толщиной 0.8 мм.

Магнитная система детектора состоит из основного и двух компенсирующих сверхпроводящих магнитов. Основной магнит создает аксиальное магнитное поле ЮкГс вдоль оси пучков. Полная толщина катушки составляет 0.38 радиационных длин.

1.2.1. Дрейфовая камера

Регистрация заряженных частиц осуществляется дрейфовой камерой [52, 53], заполненной газовой смесью 80% аргона и 20% изобутана.

Камера состоит из трех слоев, разбитых на ячейки, как показано на Рис. 1.3. В первом, внутреннем слое содержится 16 ячеек по 6 сигнальных проволочек в каждой. Второй слой имеет 32 ячейки по 7 проволочек, третий — 32 ячейки по 6 сигнальных проволочек, как показано на Рис. 1.3. В общей сложности дрейфовая камера имеет 512 сигнальных проволочек.

Сигналы с обоих концов каждой проволочки после усиления поступают на плату Т2А [54], позволяющую измерять время прихода и амплитуды сигналов.

Координаты трека в плоскости проволочек (X, У) определяются по номеру сработавшей проволочки и времени дрейфа. Координата Z (вдоль проволочки или, соответственно, вдоль направления пучков) определяется методом деления заряда. Кроме того, измерение амплитуды сигнала используется для идентификации частиц по величине удельных ионизационных потерь <1Е/(1х.

Координатное разрешение дрейфовой камеры в плоскости Я — <р составляет 250 мкм, а вдоль проволочки — 4 мм. Импульсное разрешение камеры составляет 2.5-3.5% в зависимости от импульса, а разрешение по полярному и азимутальному углу трека — <тд = 0.02 и а^ = 0.007 радиан соответственно [55].

1.2.2. Z-кaмepa

Дрейфовую камеру охватывает двухслойная цилиндрическая пропорциональная й-камера [56, 57] со съёмом информации с катодных полосок и анодных проволочек.

-камера не только является координатным детектором, но также используется для формирования первичного заряженного триггера. С ее помощью осуществляется временная привязка события к моменту столкновения пучков. Для решения этой задачи в Z-кaмepe используется быстрая газовая смесь и маленькое расстояние (около 2.8 мм) между чувствительными проволочками. Для увеличения эффективности регистрации камера выполнена в виде двух независимых слоев. Каждый слой имеет 256 катодных полосок с независимым съемом сигналов и 704 чувствительных анодных проволочек.

Координатное разрешение %-камеры составляет 250 мкм для нормально падающей частицы и ухудшается до 700 мкм при угле падения 45°. Временное разрешение для одного трека составляет 4.7 нс.

1.2.3. Цилиндрический калориметр на основе кристаллов Сз1

Основой цилиндрического калориметра [58, 59] являются 892 сцинтил-ляционных кристалла СэЦТ!) и СэЦКа) с размерами 6 х 6 х 15 см3. Толчо 12 еч

ЬЗ

10 8 6 4 2 О

О 100 200 300 400 500 600

Рис. 1.4. Зависимость энергетического разрешения цилиндрического калориметра от энергии 7-кванта для процесса е+е~ —> 77. Закрашенные точки показывают экспериментальное разрешение; пустые кружки — моделирование без учёта неоднородности коэффициента светосбора кристаллов; квадратики — моделирование с учётом неоднородности коэффициента светосбора г] = 10%. щипа калориметра для нормально падающей частицы составляет 8.1 радиационных длин. Калориметр состоит из восьми октантов. Каждый содержит семь линейных модулей (линеек), закрепленных на дюралевой плите. В октант входят 5 стандартных линеек и 2 линейки счетчиков специальной формы для того, чтобы обеспечить сопряжение октантов без зазоров. Линейки представляют собой 16 счетчиков Csl , закрепленных на стальной полосе толщиной 10 мм. Сцинтилляционный свет регистрируется с помощью фотоумножителей ФЭУ-60, соединённых с кристаллом стеклянным световодом цилиндрической формы с диаметром 14 мм.

В калориметре Csl выделяется в среднем около 80% энергии падающего фотона, а энергетическое и пространственное разрешение определяется в основном флуктуациями утечек ливня и составляют соответственно о t п ' з" * о т t о о ф

• Data

0 MC , Т| = 0 % п МС, TI = 10 %

43 60 60

2 50 L 2 50

40 1 ^ 40 \ у? 30

20 20 г • •——•—

10 г 10 Е

0 - 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 0 - i i i I i i i i i i i i i , i

О 200 400 600 800

Е, MeV

О 200 400 600 800

Е, MeV

Рис. 1.5. Зависимость углового разрешения цилиндрического калориметра от энергии фотона, полученная с помощью моделирования.

К120 >о с D iioo ч— И С о

W+I++II,

60

40

20

О 50 100 150 200 250 300 350 400 450

Е,, MeV

Рис. 1.6. Эффективность восстановления фотона в цилиндрическом калориметре в зависимости от энергии, полученная с помощью моделирования. сге/Е = 8 -г-10 % и ах = 8-=-12 мм во всём диапазоне энергий [60]. На Рис. 1.4 показано энергетическое разрешение калориметра для процесса е+е~ —»• 77. Усредненное по телесному углу калориметра угловое разрешение для фотонов в зависимости от энергии, определённое с помощью событий моделирования процесса е+е~ —> 77, показано на Рис. 1.5. Эффективность восстановления фотона в зависимости от энергии, полученная с помощью событий моделирования показана на Рис. 1.6. Как видно из рисунка, для фотонов с энергией больше Е-у > ЗОМэВ эффективность восстановления выше 80%, а для фотонов с Е1 > 50 МэВ — выше 95%.

1.2.4. Торцевой калориметр на основе кристаллов В СО

Торцевой калориметр на основе кристаллов ортогерманата висмута В14Сез012 (ВОО) [61, 62] состоит из двух идентичных торцов по обе стороны от места встречи. Каждый торец представляет собой плотно уложенную матрицу из 340 кристаллов ВОО. Размер кристалла 2.5 х 2.5 х 15 см3. Таким образом, толщина калориметра для нормально падающей частицы составляет 13.4 радиационных длин. Свет регистрируется при помощи фототриодов, способных работать в сильном продольном магнитном поле. Энергетическое разрешение калориметра составляет (те/Е = 4 Ш/у/ЩЩ, а угловое — а^в = 2 • 10~2/у/Е(ГэВ) радиан.

1.2.5. Пробежная система

Пробежная система [1] служит для разделения мюонов и 7г-мезонов. Она состоит из двух частей: внутренней и внешней. Обе части выполнены в виде восьми октантов, каждый из которых представляет собой блок стримерных трубок. Каждая трубка в этом блоке представляет собой газовый детектор, работающий в ограниченном стримерном режиме. Катодом является тонкостенная (300 мкм) трубка из нержавеющей стали диаметром 20 мм для внутренней и 40 мм для внешней систем, а анодом — 100 мкм проволочка из золоченого молибдена. Координата вдоль трубки измеряется по разности времен прихода сигналов на концы проволочки. Точность измерения, достигнутая в эксперименте, составляла около 20 см. Поперечная координата определяется по номеру сработавшей трубки.

Рис. 1.7. Схема запуска КМД-2. ТР - трековый процессор, ]МТ - нейтральный триггер, - упрощённый нейтральный триггер, ВСО - триггер торцевого калориметра.

1.2.6. Система запуска детектора

Система запуска детектора состоит из трёх подсистем, которые используют сигналы с дрейфовой камеры (ЗТ), цилиндрического калориметра (НТ) и торцевого калориметра (ТТК). Перечисленные подсистемы триггера принимают решение независимо (хотя и могут использовать информацию друг друга для образования "смешанных" запусков) и включены по "ИЛИ". Система запуска КМД-2 представлена на Рис. 1.7. Сигнал ЗТ генерируется в случае совпадения сигнала о наличие трека в координатной системе детектора, выдаваемого трековым процессором [63], и сигнала превышения порога 25МэВ) хотя бы в одном модуле цилиндрического калориметра. Сигнал срабатывания калориметра генерируется не позднее чем через ~ 100 не после прохождения частицы. Начало работы трекового процессора инициируется сигналом срабатывания Z-кaмepы, стробированным сигналом фазы накопителя. Через 400 не, в случае наличия трека, трековый процессор выдает сигнал.

Основной анализируемой в НТ информацией является энерговыделение в каждой линейке цилиндрического калориметра. Если энерговыделение в линейке превышает некоторый порог, то она считается сработавшей. По расположению сработавших линеек определяется число кластеров в Я,—ср плоскости и углы между кластерами. Запуск осуществляется в случае превышения сигналом полного энерговыделения в калориметре некоторого порога, различного для каждого класса событий. Время принятия решения нейтральным триггером составляет 960 нс с момента старта, задаваемого сигналом "ИЛИ" срабатывания всех линеек, стробированного сигналом "фаза" ускорителя.

Триггер торцевого калориметра настроен на запуск от событий е+е~ —■» е+е~ и е+е~ —77, в которых конечные частицы регистрируются в торцевом калориметре. Такие события используются для оперативного измерения светимости в процессе набора статистики, а также для калибровки торцевого калориметра. Сигнал запуска ТТК вырабатывается при наличии двух противоположных групп кристаллов в разных торцах и превышении суммарным энерговыделением в этих группах некоторого порога.

Частота запусков детектора прр! светимости 2 • Ю30 с-1см~2 была около 30 -г- 50 Гц. Частота полезных событий, вызванных е+е~ взаимодействиями, составляла несколько событий в секунду, около 10 Гц было обусловлено космическими частицами, остальные запуски вызывались фоном частиц пучка, рассеянных на элементах накопителя.

1.2.7. Система сбора данных

Информация с подсистем детектора считывается в память ЭВМ и записывается на магнитные ленты. Эту функцию выполняет система сбора

CMD-2 Data Acquisition System

Raw Events Flow

Рис. 1.8. Система сбора данных детектора КМД-2. данных (ССД) детектора [66]. За время эксплуатации детектора система постоянно модернизировалась и развивалась. Схема ССД, применявшаяся во время набора экспериментальных данных, использованных в настоящей работе, представлена на Рис. 1.8.

Сигналы с детектора регистрируются быстрой оцифровывающей электроникой, выполненной в стандарте КЛЮКВА [64]. В случае положительного решения триггера, данные из информационных плат крейтов КЛЮКВА передаются в блоки обмена [64] крейта КАМАК, а затем в процессор АП-32 [67]. Управление передачей осуществляется программой, записанной в автоматический программируемый контроллер К-07 [68].

Центральная" ЭВМ служит для управления заходами, установки триггера, загрузки задач в автоматический контроллер К-07 и в процессоры ввода-вывода крейтов КЛЮКВА, а также для проведения калибровок систем детектора. Задачи контроля напряжений, температуры и магнитного поля выполняет компьютер /¿VAX. Максимальная частота считывания составляла около 70 событий в секунду при средней длине события около 1 кбайта и определялась скоростью записи на магнитную ленту.

1.2.8. Программа реконструкции событий

Для проведения анализа физических процессов информация, записанная во время эксперимента, должна быть преобразована в физические характеристики события (число частиц, их импульсы и направления, параметры, характеризующие тип частицы и т.п.). Для этого первичная информация обрабатывается программой реконструкции и помещается на "вторичные" ленты.

В процессе работы события записываются на магнитную ленту в виде записей переменной длины в формате ZEBRA [69]. Каждому событию соответствует запись. Записи разбиты на сегменты, каждый из которых содержит информацию с одной системы детектора. Информация представляет собой последовательность адресов каналов электроники и данных, считанных с них.

Для преобразования данных, считанных с первичной магнитной ленты в физическую информацию, используется программа реконструкции CMD20FF.

Определение траектории заряженных частиц в координатной системе

Кратко опишем алгоритм реконструкции треков [70]. На первом этапе по номерам сработавших проволочек, измеренным временам и амплитудам сигналов на концах проволочек восстанавливаются координаты точек — источников первичной ионизации. Затем точки в плоскости R—cp объединяются в группы, соответствующие трекам заряженных частиц. Каждая группа точек подгоняется окружностью, характеризующейся радиусом R и координатами центра. По этой информации определяется знак заряда частицы, рассчитывается поперечный импульс Р±, угол вылета ср, минимальное расстояние окружности до центра пучков е+е~ в R — <р плоскости Rmin и разброс точек относительно проведенной окружности sr. В случае двух и более треков происходит поиск вершин. Затем точки, принадлежащие одному треку, подгоняются отрезком спирали в плоскости R — Z, и определяются полярный угол вылета частицы в, Z-координата ближайшей к пучку точки Zmin и разброс точек относительно подгоночной кривой sz■ При подгонке в плоскости R—Z учитывается информация с Z-камеры (если есть срабатывание на продолжении трека). Точки двух треков, принадлежащих одной вершине, подгоняются одновременно, при этом требуется, чтобы точка пересечения треков в плоскости R — ip имела одинаковую Z-координату обоих треков. Информация для каждого восстановленного трека помещается в банки структуры ZEBRA.

Реконструкция фотонов в электромагнитном калориметре

Во время эксперимента для каждого события записывается информация для всех кристаллов, амплитуда сигнала с которых превысила 1.5 МэВ. При первичной обработке данных программа реконструкции проводит следующие операции [58, 60]:

1) Для каждой пары значений адрес-амплитуда происходит пересчет адреса в номер кристалла и производится пересчет амплитуды в энергию с учетом калибровочных коэффициентов.

2) Далее происходит поиск кластеров. Кластером называется связанная группа кристаллов с энерговыделением Е > 2 МэВ, содержащая хотя бы один счетчик с энерговыделением более 15 МэВ. Связанными считаются кристаллы, соприкасающиеся гранью или углом.

3) Энерговыделение кластера рассчитывается как сумма энерговыделений кристаллов, а координаты — как положение центра тяжести кластера. Для восстановления энергии фотона из энергии кластера вводилась поправка, зависящая от точки попадания фотона в калориметр.

Глобальная реконструкция события и запись информации

После восстановления треков и кластеров происходит создание банков глобальной реконструкции, объединяющих информацию со всех систем детектора. Для этого строится продолжение трека в область калориметра и, если это продолжение пересекает какой-то кластер или соседние с кластером кристаллы, кластер считается продолжением трека. Остальные кластеры в калориметре рассматриваются как фотоны.

Восстановленная информация записывается в виде банков структуры ZEBRA на вторичные магнитные ленты вместе с первичной информацией в том случае, если:

• имеются два восстановленных трека, соответствующие частицам с импульсом Pi < 1 •5-Ebeam)

• полное энерговыделение в калориметре Etot > 300 МэВ при любом числе треков.

Если ни одно из условий не выполнено, событие отбрасывается. Это позволяет отбраковать события пучкового фона и космических частиц на раннем этапе реконструкции. При таком отборе остается около 50% всех записанных событий. Полная длина информационной записи на событие увеличивается приблизительно в четыре раза.

Основные результаты данной работы состоят в следующем:

1. С лучшей в мире точностью измерено сечение процесса е+е~ —> 7г+7г~7г° в пике ф-мезонного резонанса:

7^ = (637 ± 23(стат.)±16(сист.)) нб, ДА* = (4-51 ± 0.16(стат.)±0.11 (сист.)) х 10~5.

2. Проведён анализ распределения событий распада ф —>- 7г+7г~7г° на диаграмме Далица. Измерены абсолютная величина (а) и фаза (<р) амплитуды прямого рождения адронной системы 7г+7г7г°: а = 0.101 ± 0.044(стат.)±0.017(сист.), <р = -2.91 ± 0.14(стат.)±0.07(сист.).

3. Установлены верхние пределы на относительные вероятности распадов Ф —► 7Г7Г77 и ф —► 7Г7Г77:

В(ф 7Г7Г77) < 1.2 х Ю-4 (СЬ = 90%), В{ф 7Г7Г77) < 6.1 х Ю-5 (СЬ = 90%).

4. Разработан и изготовлен электромагнитный калориметр на основе сцин-тилляционных кристаллов Св1 для детектора КМД-3.

5. Калориметр установлен в детектор, продемонстрирована его работоспособность.

В заключение я хочу выразить благодарность моему научному руководителю Б.А.Шварцу за постоянное внимание и активное участие в этой работе, С. И. Эйдельману за полезные советы и обсуждения, а также А. Е. Бондарю за поддержку. Я признателен Л. В. Днепровскому, В. А. Игнатьеву, П. В. Кривенькому, А. С. Кузьмину, Д. А. Милыптейну, В. С. Охапкину, В.Е.Шебалину, которые участвовали в разработке, создании и эксплуатации калориметра, В. М. Аульченко, В. М. Титову, В. Д. Кутовенко, Ю. В. Юдину, А. Н. Козыреву, В. И. Свердлову, разработавшим и настроившим электронику, а также всем участникам коллаборации КМД-3.

Заключение

1. Г. А. Аксенов, В. М. Аульченко, JL М. Барков и др., Проект детектора КМД-2. Препринт ИЯФ 85-118, Новосибирск, 1985.

2. В. В. Анашин, И. Б. Вассерман, В. Г. Вещеревич и др., Электрон-позитронный накопитель-охладитель БЭП. Препринт ИЯФ 84-114, Новосибирск, 1984.

3. R. R. Akhmetshin, G. A. Aksenov, Е. V. Anashkin et al., Measurement of ф meson parameters with CMD-2 detector at VEPP-2M collider, Preprint BINP 95-35, Novosibirsk, 1995.

4. R. R. Akhmetshin, G. A. Aksenov, E. V. Anashkin et al., Measurement of ф meson parameters with CMD-2 detector at VEPP-2M collider, Phys. Lett. B398 (1997) 423-431.

5. R. R. Akhmetshin, G. A. Aksenov, E. V. Anashkin et al., Recent results from CMD-2 detector at VEPP-2M, Preprint BINP 99-11, Novosibirsk 1999.

6. M. Gell-Mann, D. Sharp, W. G. Wagner, Decay rates of neutral mesons, Phys. Rev. Lett. 8 (1962) 261.

7. S. G. Brown, G. B. West, Bjorken Limit and Pole Dominance, Phys. Rev. 174 (1968) 1777.

8. A. Ali, F. Hussain, Anomalous Ward Identities and tu-meson Decays, Phys. Rev. D3 (1971) 1206.

9. S. Rudaz, Anomalies, vector mesons and the to —»• 37r contact term, Phys. Lett. B145 (1984) 281.

10. К. Kawarayabashi, М. Suzuki Phys. Rev. Lett. Partially conserved axial vector current and the decays of vector mesons 16 (1966) 255.

11. Riyazuddin, Fayazuddin, Algebra of current components and decay widths of p and i^-mesons, Phys. Rev. 147 (1966) 1071.

12. M. V. Terent'ev, Process 7г+7г°7г- in Coulomb field and anomalous divergence of neutral axial vector current, Phys. Lett. 38B (1972) 419.

13. O. Kaymakcalan, S. Rajeev, J. Schechter, Nonabelian anomaly and vector meson decays, Phys. Rev. D30 (1984) 594.

14. Y. Brihaye, N. К. Рак, P. Rossi, Vector mesons within the effective Lagrangian approach, Nucl. Phys. B254 (1985) 71.

15. T. Fujiwara, T. Kugo, H. Terao et al., Nonabelian anomaly and vector mesons as dynamical gauge bosons of hidden local symmetries, Progress of Theoretical Physics 73 (1985) 926.

16. E. A. Kuraev, Z. K. Silagadze, Once more about the ш —> 37Г contact term, Ядерная физика т.58 вып.9 (1995) 1687.

17. N. N. Achasov, A. A. Kozhevnikov, Signature of the triangle singularity in the reaction e+e~ тг+тг-тг0, Phys. Rev. D49 (1994) 5773.

18. P. Ко, J. Lee and H. S. Song, Chiral perturbation theory vs. vector meson dominance in the decays ф —pjj and ф —> wyy, Phys. Lett. В 366 (1996) 287.

19. E. E. Jenkins, A. V. Manohar and M. B. Wise, Chiral Perturbation Theory for Vector Mesons, Phys. Rev. Lett. 75 (1995) 2272.

20. В. А. Карнаков, Нарушающие G-чётность распады ф —тттт, ф —> туки и ф тгш, Ядерная Физика т.42 (1985) 634.

21. J. Е. Augustin, J. С. Bizot, J. Buon et al., Study of the </>-meson production with the Orsay electron-positron colliding beams, Phys. Lett. В 28 (1968) 517.

22. J. С. Bizot, J. Buon, Y. Chatelus et al., Study of the ф-meson by e+e~ annihilation into charged K-mesons and tests of Vector Dominance Model, Phys. Lett. В 32 (1970) 416.

23. G. Cosme, В. Jen-Marie, S. Julian et al., 7г+7г7г° and irirj production by e+e~ annihilation in the ф energy range with the Orsay storage ring, Phys. Lett. В 48 (1974) 155.

24. G. Parrour, G. Cosme, A. Courau et al., Evidence for an interference effect between из and ф resonances in 7г+7г-7Г° production with the Orsay colliding-beam ring, Phys. Lett. В 63 (1976) 357.

25. A. Cordier, B. Delcourt, P. Eschstruth et al., Cross-section of the reaction e+e~ —> 7г+7г~7г° for center-of-mass energies from 750-MeV to 1100-MeV, Nucl. Phys. В 172 (1980) 13.

26. V. E. Balakin, G. I. Budker, E. V. Pakhtusova et al., Investigation of the ф-meson resonance by electron-positron colliding beams, Phys. Lett. В 34 (1971) 328.

27. А. Д. Букин, JI. M. Курдадзе, С. И. Середняков и др., ф-мезон: прецизионные измерения массы, наблюдение си — ^-интерференции, Ядерная Физика т.27 (1978) 516.

28. Л. М. Курдадзе, М. Ю. Лельчук и др., Изучение о; 0-резонансов и си — ф-интерференции, Препринт ИЯФ 84-07, Новосибирск, 1984.

29. S. I. Dolinsky, V. P. Druzhinin, M. S. Dubrovin et al, Summary of experiments with the Neutral Detector at e+e~ storage ring VEPP-2M, Phys. Rep. 202 (1991) 99.

30. G. Parrour, G. Cosme, A. Courau et al., Evidence for pir dominance in ф Зтг decay, Phys. Lett. В 63 (1976) 362.

31. R. R. Akhmetshin et al, Study of dynamics of ф —> 7г+7Г-7г° decay with CMD-2 detector, Phys. Lett. В 434 (1998) 426.

32. R. R. Akhmetshin et al., Measurement of omega meson parameters in tt+tt-tt0 decay mode with CMD-2, Phys. Lett. B 476 (2000) 33.

33. R. R. Akhmetshin, E. V. Anashkin, ., D. A. Epifanov et al., Reanalysis of Hadronic Cross Section Measurements at CMD-2, Phys. Lett. B 578 (2004) 285.

34. M. N. Achasov et al., Measurements of the parameters of the </>(1020)resonance through studies of the processes e + e--> K+K~, KsKl andtt+tt-tt0, Phys. Rev. D 63 (2001) 072002.

35. M. N. Achasov et al., Study of the process e+e~ —»• 7r+7r~ir° in the energy region Vs from 0.98 to 1.38 GeV, Phys. Rev. D 66 (2002) 032001.

36. M. N. Achasov et al, Study of the process e+e" —> 7r+7r~7r° in the energy region y/s below 0.98 GeV, Phys. Rev. D 68 (2003) 052006.

37. B. Aubert et al., Study of e+e~ —► tt+tt-tt0 process using initial state radiation with BaBar, Phys. Rev. D 70 (2004) 072004.

38. R. R. Akhmetshin, V. M. Aulchenko, ., D. A. Epifanov et al., Study of 0 -»• tt+tt-tt0 with CMD-2 detector, Phys. Lett. B 642 (2006) 203.

39. R. R. Akhmetshin, V. M. Aulchenko, ., D. A. Epifanov et al., Study of cf> tt+tt-tt0 with CMD-2 detector, Preprint Budker INP 2006-028, Novosibirsk, 2006.

40. M. N. Achasov et al., Study of the tttt mass spectra in the process e+e" —> tt+tt-tt0 at V^ — 1020 MeV, Phys. Rev. D 65 (2002) 032002.

41. A. Aloisio et al., Study of the decay $ —► 7T+7T-TT0 with the KLOE detector, Phys. Lett. B 561 (2003) 55 Erratum-ibid. B 609 (2005) 449].

42. D. A. Epifanov, New Study Of (f> -> tt+7t~7t° Decay With Cmd-2 Detector, Prepared for DAFNE 2004: Workshop on Physics at Meson Factories, Rome, Frascati, Italy, 7-11 June 2004.

43. R. R. Akhmetshin et al, Observation of the ф to тг+7г~7г+7г~ Decay, Phys. Lett. В 491 (2000) 81.

44. В. M. Аульченко, Р. Р. Ахметшин, .Д. А. Епифанов и др., Поиск распадов ф —>- tt+tt~jj и ф —> тг+1г~т) с детектором КМД-2, Письма в ЖЭТФ т.88, вып. 2 (2008) 93.

45. Yu. М. Shatunov et al, Project of a new electron positron collider VEPP-2000, Proc. of EPAC-00, Vienna 2000, 439.

46. В. M. Аульченко, P. P. Ахметшин, ., Д. А. Епифанов и др., Проект детектора КМД-2М, Препринт ИЯФ 2001-45, Новосибирск, 2001.

47. G. V. Fedotovich et al., Cmd-3 Detector For Vepp-2000, Nucl. Phys. Proc. Suppl. 162 (2006) 332.

48. M.N. Achasov et al., Spherical neutral detector for VEPP-2M collider, Nucl. Instrum. Meth. A 449 (2000) 125.

49. Г. H. Абрамов и др., Детектор СНД: модернизация систем для экспериментов на ВЭПП-2000 и некоторые предварительные результаты экспериментов на ВЭПП-2М, Препринт ИЯФ 2007-020, Новосибирск, 2007.

50. L. М. Barkov, A. A. Grebenyuk, A. A. Ruban, P. Y. Stepanov and S. G. Zverev, The Readout And Timing Electronics Of The Liquid Xenon Calorimeter For The Cmd-2m Detector, Nucl. Instrum. Meth. A 379 (1996) 531.

51. A. A. Grebenyuk, Liquid noble gas calorimeters for KEDR and CMD-2M detectors, Nucl. Instrum. Meth. A 453 (2000) 199.

52. В. M. Аульченко, A. E. Бондарь, ., Д. А. Епифанов и др., Электромагнитный калориметр на основе сцинтилляционных кристаллов Csl для детектора КМД-3, Препринт ИЯФ 2008-39, Новосибирск, 2008.

53. Рабочие материалы. Накопительное кольцо БЭП, Препринт ИЯФ 83-98, Новосибирск, 1983.

54. Ф. В. Игнатов, П. А. Лукин, А. С. Попов и др., Дрейфовая камера КМД-2, Препринт ИЯФ 99-64, Новосибирск, 1999.

55. Е. V. Anashkin, V. М. Aulchenko, S. Е. Baru et al., A coordinate system of the CMD-2 detector, Nucl. Instrum. Meth. A 283 (1989) 752.

56. В. M. Аульченко, Б. О. Байбусинов и В. М. Титов, Информационные платы Т, ТП, Т2А системы сбора данных КЛЮКВА, Препринт ИЯФ 88-22, Новосибирск, 1988.

57. D. V. Chernyak, D. A. Gorbachev, F. V. Ignatov et al., The Performance of the Drift Chamber for the CMD-2 detector, Proceedings of The Instrumentation Conference in Vienna, Austria, 1998.

58. Э. В. Анашкин, А. А. Гребешок, И. Г. Снопков и др., Z-камера детектора КМД-2, Препринт ИЯФ 99-84, Новосибирск, 1999.

59. Е. V. Anashkin, V. М. Aulchenko, I. G. Snopkov et al, Z chamber and the trigger of the CMD-2 detector, Nucl. Instrum. Meth. A 323 (1992) 178.

60. В. M. Аульченко, В. О. Байбусинов, А. Е. Бондарь и др., Цилиндрический калориметр детектора КМД-2, Препринт ИЯФ 93-1, Новосибирск, 1993.

61. V. М. Aulchenko, В. О. Baibusinov, А. Е. Bondar et al., CMD-2 barrel calorimeter, Nucl. Instrum. Meth. A 336 (1993) 53.

62. А. С. Кузьмин, Изучение процесса e+e~ —> Sir в области энергий ф мезона с детектором КМД-2, Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук, ИЯФ СО РАН, Новосибирск, 1998.

63. Р. Р. Ахметшин, А. В. Брагин, Д. Н. Григорьев и др., Торцевой калориметр детектора КМД-2, Препринт ИЯФ 2000-25, Новосибирск, 2000.

64. R. R. Akhmetshin, D. N. Grigorev, V. F. Kazanin et al, The BGO endcap calorimeter with phototriod readout for the CMD-2 detector, Nucl. Instrum. Meth. A 453 (2000) 249.

65. В. M. Аульченко, Г. С. Пискунов, Е. П. Солодов и В. М. Титов, Трековый процессор для КМД-2, Препринт ИЯФ 88-43, Новосибирск, 1988.

66. V. М. Aulchenko, S. Е. Baru, G. A. Savinov et al, Electronics of new detectors of the INP for colliding beam experiments, Proceedings of the International Symposium on Position Detectors in High Energy Physics, Dubna, 1988, 371.

67. В. M. Аульченко, В. О. Байбусинов, А. Е. Бондарь и др., Электроника калориметра КМД-2, Препринт ИЯФ 92-28, Новосибирск, 1992.

68. G. A. Aksenov, Е. V. Anashkin, V. М. Aulchenko et al., The CMD-2 Data Acquisition and Control System, Proceedings of The International Conference on Computing in High Energy Physics (CHEP-92), Annecy (France), 1992.

69. Г. А. Аксенов, А. В. Кислиции, Ю. И. Мерзляков и др., Универсальный арифметический процессор АП-32, Препринт ИЯФ 89-175, Новосибирск, 1989.

70. Блоки выполненные в стандарте КАМАК. Информационный материал. Препринт ИЯФ, Новосибирск, 1985.

71. R. Bran and J. Zoll, ZEBRA User Guide, CERN, 1990.

72. П. А. Лукин, Восстановление треков заряженных частиц в ДК КМД-2, Дипломная работа, НГУ, Новосибирск, 1996.

73. П. П. Кроковный, Сшивка фотонов BGO и Csl калориметров, Меморандум КМД-2, Новосибирск, 2000.

74. К. Ю. Михайлов, Калибровка энергии магнитного спектрометра детектора КМД-2, Дипломная работа, НГУ, Новосибирск, 1998.

75. И. Б. Логашенко, Измерение светимости для заходов PHI-96, Меморандум КМД-2, Новосибирск, 1998.

76. R. Brun et al, GEANT detector description and simulation tool, Geneva, 1994.

77. Э. В. Анашкин и др., Моделирование детектора КМД-2, Препринт ИЯФ 99-1, Новосибирск, 1999.

78. Э. А. Кураев, В. С. Фадин, О радиационных поправках к сечению одно-фотонной аннигиляции е+е~-пары большой энергии, Ядерная Физика, т.43, вып. 3 (1985) 733.

79. S. Eidelman et al, Review of particle physics, Phys. Lett. В 592 (2004) 1.

80. G. J. Gounaris and J. J. Sakurai, Finite width corrections to the vector meson dominance prediction for p —e+e~, Phys. Rev. Lett. 21 (1968) 244.

81. R. R. Akhmetshin et al., Measurement of e+e~ —* 7г+7г~ cross section with CMD-2 around rho-meson, Phys. Lett. В 527 (2002) 161.

82. W.-M. Yao et al., Review of particle physics, J. Phys. G 33 (2006) 1.

83. G. F. Feldman, R. D. Cousins, A Unified Approach to the Classical Statistical Analysis of Small Signals, Phys. Rev. D 57 (1998) 3873.

84. R. R. Akhmetshin et al, Study of the process e+e~ —»• 7г+7г~7г+7Г~7г° with CMD-2 detector, Phys. Lett. В 489 (2000) 125.

85. В. Aubert et al, The e+e~ 2(тг+7г~)7г°, 2{-к+п~)т], K+K~тг+тг^тг0 and К+К~1г+Тг~г} Cross Sections Measured with Initial-State Radiation, Phys. Rev. D 76 (2007) 092005 Erratum-ibid. D 77 (2008) 119902].

86. M. E. Глобус, Б. В. Гринёв, Неорганические сцинтилляторы. Новые и традиционные материалы, Харьков, Акта, 2000, с. 139.

87. V. М. Aulchenko et al, CMD-2 barrel calorimeter, Nucl. Instrum. Meth. A 336 (1993) 53.

88. Э. В. Анашкин, В. М. Аульченко, .Д. А. Епифанов и др., Криогенный магнитный детектор КМД-2, Приборы и техника эксперимента 6 (2006) 63.

89. V. V. Anashin et al, Status Of The Kedr Detector, Nucl. Instrum. Meth. A 478 (2002) 420.

90. C. Bargholtz et al., The WAS A Detector Facility at CELSIUS, Nucl. Instrum. Meth. A 594 (2008) 339.

91. A. Abashian et al., The Belle detector, Nucl. Instr. Meth. A 479 (2002) 117.

92. C. Amsler et al., Review of particle physics, Physics Letters В 667 (2008) 1.

93. M .T Cheng et al., Belle Technical Design Report, KEK-Report 95-1, April 1994.

94. САМАС A Modular Instrumentation System for Data Handling, Revised Description and Specification, Report EUR 4100e, CEC, Luxembourg, 1972.

95. Д. А. Милыптейн, Процедура контроля характеристик Csl калориметра детектора КМД-3 и их измерение, Магистерская дипломная работа, НГУ (2008).