Критический ток высокотемпературной сверхпроводящей керамики Bi2223 в магнитном поле и под давлением тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.22 ВАК РФ

iШДОПАЛЬНА АКАДЕШЯ НАУК УКРА1НИ ФГЗИК0-ТЕШ1ЧИШ 1НСТИТУТ НИЗЬКИХ ТМЕРАТУР ÍM. B.í. BEPKÍHA

КРИТИЧНИИ СТРУМ ВИССШГЕШЕРАТУИЮ! ШДПГОВ1ДН01 КЕРАМ1нИ В12223 У МАГН1ТНСМУ ШЛ1 ТА ШД ТК-СКСИ

■ 01.04.23 - надаров1дн1сть

АВТОРЕФЕРАТ дисертецИ на здобуття паукового ступени кандидата фзико-математичних наук

РГ6 0/1

УДК 537.312.62.

XapKlB - 2000

Дисертац!ею е рукошс.

Робота викоыана у Донецькому ф!зико-техн!чному !нститут! 1м. 0.0. Галк1на HAH Укра1ни.

Науковий кер!вник: доктор ф!з-мат. наук, професор Свистунов Володимир Михайлович, Донецький ф! зико-техн! чний 1нститут 1м. 0.0. ГалкШа ШНУ, зав. в!дд!лом,

0ф1ц!йний опонент: доктор ф1з-мат. наук, професор, Дмитр1ев В1тал!й Михайлович. Ф! зико-техн1 чний !нститут низьких температур 1м. Б.1. ВеркШа ШНУ, зав. в!дд1лом,

0ф!ц!йшй опонент: доктор ф!з-мат. наук, професор,

Оболенський Михайло Олександрович, Харьк!вський нацЮнальний уШверситет, зав. кафедри,

Пров!дна установа: Донецький державний ун!верситет. кафедра ф1зики твердого т!ла 1 ф!зичного матер1-алознавства, М1н!стерство осв1ти 1 науки Укра1ни, м. Донецьк

Захист в!дбудеться 24 жовтня 2000 р. о годин; на зас!данн! Спец1ал1зовано1 вчено1 ради К 64.175.03 Ф! зико-техн!чного !нсти-туту низьких температур 1м. БЛ. Верк!на НДНУ (63164, м. Харк!в, пр. Лен!на 47).

3 дисертац!ею можна ознайомитися в науковШ б!бл!отец1 Ф!зико-техн! >шого 1нституту низьких температур !м. БЛ. Варк!на ШНУ

Автореферат роз!слано 14 вересня 2000 р.

Вчений секретар спец1ал!зовано1 ради, доктор ф!з-мат. наук,

ЗАГАЛЬНА ХАРАКТЕРИСТИКА РОБОТИ

Дкгуалыйсгь теми. Найб1льш шрспектквним матер1алом для виготовлення пров1дник1в струму, надпройдшп при "азотйй" температур! , е керам1ка В12223. ГнтенсивШ. досл!даення призвели до створенкя текстуровашх стр!чок, критичн! параметр» яких набагато кради у пор1шягш1 31 звичайною керам!кою. Значка шдайнн1сть властивостей две п!дстави пояснквати струмопромдну спрошкйсть (у великому магвДтажу пол!) присутМстю залишкових перколяц1йннх шлях!в, як1 не м1стять контвкив джозефсойвського типу. Однак, питания цро характер м1жзереншп контакт1в В12223 та 1х вшшв на критичний струм, до цього часу не мае одаоаввчш1 в!дповШ. Тому лоаук фзично обгрувтоваяого критер!я оц!нки. сорумопров1дао1 спроможносг! контакПв видаеться актуальною задаче».

В Шй робот! суттево яову 1нформац1в щодо характеру Шазерен-1шх контакт! в отримшю, застосовуши Пдростатичний тиск для виявлення "слабких" м1сць перколяшйного кластера даозефсойвсь-кого середовища. В основ! методу - знатна чутлив1сть критичного струму контакту до зм1нення параметр!в мгжзереншго прошарку п!д тиском. Рсвкц1я критичного струму на тиск е своер1дною ознакою структура контакту 1 меда вказувата на зм1нн, до в1дбуваються в проверках при р!зних режимах тармообробки В12223.

Зв'язок робота з науковии планами. До складу дасертаци ув1йшли робота, виконан! в мехах тематичвого шину ДонШ, по темам, що фШансувалися Держаниям Ксм!тетом у справах науки та технолог! й (номера державно1 реестрацЦ: 0190>Ю13545 1991-1993 р.; 09.01.04/065-93 1993 р.; 06.01.00/014-95 1995 р.). Автор приймав участь у виконанш експеримвнйв та йдготовц! зв1т1в по цим роботам.

Метою досл1джвш> в зв'язок м1ж характере»! м1жзереннкх контак-Пв га щ!льн1стю критичного струму текстуроваш! керевйки В12823.

Для досягнення поставлено! мети вир!нюно так1 задач!:

- дослютено вшшв р!зних режим1в тернчжЯ обробки В12223 керашки на нормальн1 та надпров1дн1 властивост!;

- синтезоваш В12223 керам!ку I наготовлено зразки композитного мэтало-кераи! чного дроту методам ПдроекструзП.

Об'ектоы досл1дасэння е струмолров1дна слрожяпйсгь даозефсо-швських контакт!в. що формувться при р1заих режимах вШялешя керам!ки В!2223.

Предметом доел!дгення е реакфя критичного струму контакт!в керам1ки на д!ю зовнИайх иагн! гного поля та тиску.

Методом доййдяення е вксоериментальне вим!рювання транспортного критичного струму керам1ки.

Наукам новизна одеркаиих результат!в полягае в тому то:

1. Второе виявлвно явшце змвнтення критичного струму п!д д!ею г1дростатичного тиску (при зростянн! крктично1 температуря 1 е лектропров1 даост1 у нормальному стан!) у эразках ВТНП керайки В12223. Така незвичайиа повед1нка критичного струму не в1доов1 две 1снуичим моделям м1жэереншх контакт! в 1 моя» вказувати на при-сутн1сгь локал!зованих стан1в у м1жзеренних прошарках.

2. Вперюе виявлвно "норыальний" пстерезис транспортного критичного струму у мапйтному пол!, що, вивикае цри деяких режимах термообробки керам1ки В12233. Истерезисн! явща пояенть ються неодазначною залежа1стю Шн1нгово1 складово1 поверасневого крипганого струму зерен кераШки в1д зовн1шнього магн1 тного поля.

3. Експериментально доведено, по максимальву критичну щ1ль-н1сть транспортного струму в В12223 забезпечують слабкозв'язенн1 контакта БИБ типу, з тонкими метал1зованшн прошарками.

Практична значения одерасаад результата.:.Задропоноввно ©злч-но обгрунтован1 рекомендаШ! визначення температурного режиму оптимального в1доалення виробАв 13 312223 керам1ки, урахування яких дозволило отримати лабораторн! зразки (струмовводу, дроту та стр1чки) э високою и!льн1стю критичного транспортного струму. Показано перспектавн1сть методу г1дроекструэ11 для внготовлешя метало-кврам1чного дроту промислово1 довжини.

В надрукованих разом 31 сШвавторами статтях особнстий внесок здобувача полягае: в сиитвв1 керан!ки та виготовленн! зразк1в [1-83; виДрювана! критичного струму керам!чннх зразк1в в р!зних експерименталышх умовах (I, 3. 4. 6, 81; нашеанн! тексту статей (I, 4, 5, ?, 8); формулюванн! мети 1. задач ,досл1дкення 12, А, 51, Автору належать весь обсяг .раб1т,./дов.'язанний з.розра-хункаш 1 анййэом одерканих результатов., г ; ^

Апробафя результат1в робота в!дбулася на таких конференц!ях;

- Четвертей Всесоюзний симпозиум, "Неоднор!дн1 електронн1 стани", Новос1б1рськ, 1991 р.

- Четвертий двосторонйй радянсько- н!мецький сем1нар з висо-котемпервтурио надпров1дност1. Санкт-Петербург, 1993 р.

- перша шзадержавна конференция "Ыатер1 елознавство високо-тевдературних надцров1дник1в". Харк1в. 1993 р.

- Другий м1жнародшй сшпоз1ум по високотемпвратурйй надпро-в1даост1 та тунельним явкщам. Слав'яногорськ, Укра1на, 1994 р.

- "Нов! матер1али та технологи в електротехн1ц1", Лодзь, Полыаа, 7-9 литая 1995 р. —

Публ1каи11. Результата дасертацП опубл1 ковано в 13 наукових роботах, в тому тисл1 у 8 статтях 1 в тезах 5 ковференцШ.

Структура 1 обсяг робота. Дисертац1я складвтся 1з вступу, чотирьох розд!л1в, висновк1в; мае 143 стор1нки тексту, у тому 'шел! 33 рисунки на 29 стор1нках» та список л!тератури 1з 144 найменувань.

ЗШСТ РОБОТИ

Всгуп м1 стать обгрунтуванвн актуальное?! теми, вдзначення мети 1 задач досйдаення, обговорення науково1 новизна та црак-тичвого значения одержаних результайв.

У первому розд!л1 подаво огляд використано! л!тератури» що м1 стать сучаой у явления про структуру та властивост1 керам1ки Щ2223. Розглянуто деяк1 експвримевгалый результата та творетич-н! модел1, як1 описують повед1нку критичного струму у зразках керам!кн п1д д1ею магн1тного поля 1 зовйшнього тиску.

Другая розд1л м! стать опис процесу виготовлення екслершивн-твльних зразк!в з кврам1ки, а також в1домэст1 про особливосй втайрюваяня 1х криястш струм!в та вшйрювальне устагкування.

Кврам1ка (фаза В12223) була виготовлена методом твердофазного синтезу. Використовували такий склад оксидао1 шихта та режим терм1чво1 обробки, як1 дозволяла отриыати максимальна значения пИльност! транспортного критичного струну у зразках керамИси.

Зразки для доел! дань було виготовлено пресуванюш порошку кврам1ки п1д тиском до 40 кбар, (рози1рамн 0.1x1x15 ш), як1 надал! шдавали двоступенема термомехан1чн1й обробц! Ш. Зразки композитного дроту, довжиною дек1лька десятк1в метр1в> було виготовлено г1дроекструз1ею ср1бво1 трубки, наповвено! порошком кэрам1ки Ш. Досл1даенао вшшв температура в! давления Та на кри-тагшу ш1льн!сть струму Оптимальну температуру Т0 в1дпалення зразк!в визначали 13 умови досягнеяня максимально! /"3,3/.

НЯДО&хаЩю влаетнвоствй м1жзвнвнних контакив виконували зШною температурно-часового режиму терюобробки керам!ки. При малому теры!н1 lta<t0" 30 хввлин) та температур1 менлйй за. олти-мальву (Гд« (830-840)°С<Т0 ) суттевих зм1в в зернах керам1ки не вШуваеться. змЮэються лише властивосй м!жзереяних прошар-к1в, шо позвачаеться на реакцЦ Jct на тиск та магн!тне поле.

В третьему роздШ подано результата екешриментального досл1-даешя впливу режиму термообробки, магн!тного поля та высокого теску на 1фияга1 параметрл зразк!в В12223 керагйки.

Проведений анал1э ншшву таску на механ1зш п1в1вгу потоку шказав, да в визькотемперетурвих надпров1даиках вшшв таску на критачний струм Jc керам1ки незначний i добре пояснюеться малою злйною критично1 теиператури Тс [Ъ1:

апп jcj aan q) tíTc dm тс) аап с; -; ~ - +---- с--; (I)

<2Р dP (Тс-Т) dP ÚP

Величина Q пов • язана з елекгронниш влаетавостями надцров!д-шка i мало залегать в!д тиску (через влектрохгров1да1сть ап" tif(0)Kaif, да НЛО) - вцлыйсть стай в на plBHí Ферм!, a коефИйвнт двфузп квазичастинох). Тому в ВТНП керамЩ головний внесок в реакШю криичвого струму JQ мереж! джозефсомвских контакт1в ва отек две третШ додаток з Ç, який залежять в1д структура та в1дстан1 D м!ж "берегами" контакту. Експонвшййно пшидае зростання критичного струму ni д тиском Icj ~ expï-Çj мае споствр1гатися при peajiiaaiül тунелышх контакт! в (SIS, SiïfflS тш!вЛ для яких Ç-=(4D(/U?/2J, де товщина 1золвючого црошарк^ а У-висота бар " еру. В слабкозв ' язаних SNS контактах з метаМзованим проверкой Сп"дао30фсон1вськ8 складове" можебутавагома у випадку значно! товщини Dn (Ç^/Ç^IO. çn- довжина когеренгност! ), i перевшцуе у вшедку кола

IdÇ/âPI (Т^Т) > ct-dCln Tçj/àP -, (2)

Якяо метал!зований црошарок в!дносно тонкий №n<Çn;, то тиск не може зм1нивати критичней струм суттево швидше змШення параметр! в крисгал!чно1 гра.тки прошарку.

У в!дпов1даост1 з (ф.1) слабкозв'язан! контакти в керамЩ! можлнво вияшгаи по суттевш зм!н! критичного струму niд тиском.

Така поввд1нка властава 1тр1ев1й керам1ц1, для яко1 спостер1гав-ться зб1лыпевня критичного cipyMy у 2-3 рази п1д отеком 10 кбар» тод! як критична температура зерен ТС(Р) зб1лывуеться лисе на дек1лька процент1в.

В керам1ц! В12223 виникае 1нша ситуац!я. Шд тиоком 10 кбар спостер1гаеться лише (10-20)« зб!лывення транспортного критичного струму Jct (рисунок I, суц!льн1 л1н11), яке може бути викликане як звичайними мехвн!змами закрШяення потоку, так i реал!зац1ею струмопров!двих шлях1в з1 слабкоз'язаними контактами SNS типу, (або закороточного ScS типу).

Про присутйсть мерей слебкозв ' язанних контакт1в св1дчить реакция й(Т)~ переходу на зовйшне магн!тне поле. Спостер1гавться значне поширення флуктуац!йно1 чйстини ЩТ)~ переходу нав1ть у малому пол!, з поступовим змевшення реакц11 в пол! Н>1 кЕ 1Ы. однак, верхня частина залеякост1, лк> в!дпов1дае переходу верен карам!ки у нащров!дний стан, мало чутДива до д!1 поля. Така яовед!нка резистивного переходу характерна для неодвор!даих над-пров!дник1в, що складаються 1з надиров! дних зерен та слабких зв'язк1в м1г ниш.

На зразках керам!ки виготовлених в оптимальному режим (Т0*>Та»&170С<Т0, tçptQ« 8 годин; зовйшнШ г1дростатичний тиск (Р=Ю кбар) викликае зб1льшення Тс та перем!иення R(T)~ переходу в сторону б1лыпих температур з! швидк1стю dTç/dP = 0,3±0,02 К/кбар (рисунок 2, штрихова л1н!я) [Ы. Це св1дчить цро те, що в межах модел! джозефсон1вських контакт! в тиск мало вшшвае на дараметри контакт!в BÎ2223; в 1ывому раз1 мали б спостер1гатися значш зм1ни флуктуац!8но1 частини R(T,P) - переходу, яка пов'язана з терм1чними флуктуаШями в структур1 слабких эв'язйв. Тому зм!на R(T.P) - переходу Шд тиском повйетв поясшовться зростанням критично! температури зерен кераМки 1 не пов'зана з явищами на контактах.

Досл!дження впливу тиску на температур залежйсть критичного струму Шдтверджуе цей висновок. Шд тиском 10 кбар спостер1га-еться паралельне перемщэння Jct залезшост1 (рисунок 2, штрихова л!н1я). яке повйстю поясшгеться зб1льшенням Т0(Р) зерен керамики Î6J. Отже, внесок дкозефсовйвсько1 складово! в зб1лывення критичного струму п1д тиском незнающий, да мае спостер!гатися у випадку реал!заШ1 струмопров1дних шлях!в з метал1зованими контактами SUS типу.

115

< 90 г

Л 65 40 15

0

100

200

300 Н, Е

Рис. I. Протилажна реакц1я критичного струму В12233 на Пдроста-тичвий тиск. Зразки термооброблен1: при температур! та>то (суШльШ л1н11) та Та<Т0 (штрихов! л1н11), (31рка - Р=1 кбар; коло - Р=Ю кбар). Температура вим!ршання 77 к.

95 'Г, К 105

Рис- 2. Температуры! залежиост! критичного струму та йег;-юрехо-ду В12223 п1д тиском: Р =1 кбар (суц!льн1 л!н11) та Р=Ю кбар (штрихов! Л1Н11). Зразок виготовлено при Та=8бО°С>Т0.

Одаак, якщо зразки були виготовлен! у неоптимальному режим!, то тиск викликав розшрення флуктуац!йно! частини переходу (рисунок 3), то вказуе на зменшення енергИ даозефсошвсысвх контвкт1в йкби ширина ИСТ)- переходу була обумов-

лена наоднорШостями параметра порядку, то його зм!на п1д г!дростатичнкм тиском була б нвзначно». До того ж поввЯика зеренно! частини ИСТ)- переходу в!дпов1дае тому» яке властнее зразкам вигоачэвленим в оптимальному режим!. Ней факт доводить, то пеоптимальний режим термообробки веде до зм!ш властивостей м!жзсрвнних прошарк!в, але не самих зерен. Таким зразкам власзяве також змешеши критично1 щ!льност1 струму ^(Р=Ю)Лс(Р=0) <1 гйд тиском (рисунок I, штрихова л!н!я) f2,ЗJ, незважаючи на те, що Тс та е лекгропров! дн1 сть керам1ки у нормальному стан1 при цьому зб1льиувться й(1п оп)/вР 0.0?« кбар"1.

Иезвичайп1сть в!дкритого явища полягае у тому, ню у межах 1снуичих простих моделей джозефсойвсыаге контвкт!в мае виконува-тася в! доме сп!вв!дношвнвя ^^Т^Д* - д^. тобто спостер1гвтася зб)лыаення ¿С(Р). а не його зменшення. Таке протир1ччя вказуе на можлив1с.ть 1снування в В12223 Шжзеренних контакт!в э б!лып

Рис.3 Валив Пдростаотшого тиску Р=1 кбар (суЩльна лшя) та Р=10 кбар (штрихова л1и1я) на Я(Т)~ перех!д в В12223 керам1ц1, тсрмообробленШ при температур! Та==дго°С<Т0

111 експерименти показали, що реаюЦя критичного струму В12223 на тиск суттево залежить в1д температуря та терм! ну в!дпалвння, а знак пох1дно1 <К^)Л№ зм1нюеться в!д в!д1 емкого (щш Уа<Г0, *а<х0) до додетнього (при Та>Т0). Таким чинш, величина нох1дно1 йисХ)/<& можс бути критер1еы оШнки транспортних властивостей м!жзеренних контакт!в.

суттеве зменшення J<л текстуровано1 керанйки п1д тиском доводить. що струм шреНкве по мерех1 слабкозв'язаншс контакт!в (а не сильних зв'язк1в як вважаеться в модел1 "зал1зничних стр!лок", у як12 кригичний струм контакт!в в!д таску не залежнть)

Аномальну давед1нку 1С(Р) можна поясните {3.77, якш припус-тити, що температурио-часовий режим виготовлення зразкв впливае на дефектну структуру контакт!в, зм!ншчи концентрат» локал1зо-ваних стан!в у бар'ер*« При незначнШ цельности локал!зованих стан!в проварки поводять себе як зшчайн! д1електрики !» в1дпо-в1дно, пох1два по гиску буде додахньою (<1Гс/йР >0). Зростання вцльност! локал1зованих стан1в у бар'ер! призводаь до зростання електропров! дност! контакт1в у нормальному стан! за рахунок резонансного проходивши електрон!в.

Окр!м того, локал!зоввн1 стани вшшвають на величину параметра порядку д^ щжконтактно! облает!, У купратах щ!льи!сть У таких стан!в духе значна, (И ~ ю20+1О31 см"3), в1даов1дао. 1х шлив на параметр д^ маке бути значним. Найб!льш важливим фактором видаеться можлив!сть зменшешш параметра порядку дс п1д д1ею тиску у систем1. що розглядаеться: локал1зовн! р!вн! в бар'ер! -надцров1дник.

Реал!зац1я в В12223 м!жзеренних контакт!в з р!зними властивос-тями гйдтвврдауеться характере« г1стврезису транспортного критичного струму у мапйиюму пол!, вийрювання якого виконан! на зразках. шо розр!зняються лише температурою виготовлення. Для зразк!в керам!кй, виготовлевих в оптимальному режим! ( Гд»^;, спостер1гаеться "аномальний" г1стерезис, властивий слабкозв'яза-ним структурам, амшИтуда якого &]сг(Н)=^с1:(Н<-) - JQ-t(Hт)<0 зб!льшуеться при змешенв! температур« вшлрхшання НА].

Однак, для зразк!в, як! були термооброблен! у неоптимальному режим1 (1а<*0. Та<?0) гаюстер!гаеться "нормальний" г1стерезис ■Ш, при якому виконуеться нер!вн1сть: Jct(ff'■) "Норма-

льний" гЮтерезис критичного струму властивий металевим

надиров!дникам другого роду, (у яких в!н зумовлений зм!ною м!жзеренного поля) 1 у ВТШ керам1ках райше не спостер!гався. Але у иерам1ках критичней струм обмежують слабк1 зв'язки, про ею св1дчить його значив зм1нення Шд тиском незанежно в1д режиму виготовлення зразка. Тому "нормальней" г!стерезис вказуе на зм!ни, що в1дбуваються у контактах.

Для ЮТврпретацЦ результат! в ехсдаримент1в викорзстана модель польово1 залеиаост! крятичного струму даозефсойвських контакт! в JCj(H) у пол! Н>Нс1 [A.I.P'yachetäo. Ibyelca С 1993.- 7.21Э Р. 167], яка лередбачае, що у загвльному вшадку Jcj(H) визначаеться р!знщео фаз <р м1ж "берегами" та II розподалом вздовк "берег!в". Магн!тта поле !ндукуе екранувчий повврхневнй струм з критичною пЦлыйстю J3ft який тече вздовк иберег1в" контакту, що призводить до виникнення град1енту немагн! чешет!. у великому пол1 JQj складаеться з двох компонент; мейснер!всько1 Jm- пов'язано! з! зворотньою нам8гн!чен!стю, та п1н!нгово1 JCß, пю повязана з незворотньою намагйченГстю. Проникнення абрикос!в-ських BSKoplB у зерна карам! ки викликае обмеасення магйтвого моменту М, що звлежить в!д гранично1 умови м!ас HIB, (1, отже. компонента J^« И « tf/xb Виникае також п!н1нгйва компонента JCg" S^^ß Фр- розм!р зерна), яка пов'язана з град1ентом ицлькост! вихорТв у зернах. Знак при Jm визначееться знаком зовйшнъого мапйтного поля, а знак при JC(, залажить в!д напряму поля: (+ для й*. - для й4),

" Jc/Jsm ±Jcb} " Jc(-Mßm/X * (3)

Дв1 компонента, що визначають Jsp мають црошлежиу залежйсть в!д поля 1 будуть додаватися або в!драховуватися у облает! слаб-кого зв'язку, вд призведе до неоднозначно! залежност! критичного струму даозефсон!вськнх контакт!в jßj 1, отже, критичного транспортного струму Jct керайки в1д зовнишього поля.

У в1даов1даост! з ц!ею моделлв "нормальний" гистерезис обумов-лений захопленням мапйтного потоку у зерна керайки, ! мае спо-стер1гатися, якао эфективне поле у зразку Ве менше в зроставчому пол!. н1ж у спадаючому, ! мейснер1вська складова поверхневого с груму переважае Um>JCf,} fi,6J. Ш шве в!дбуватися якаю внутр!шн! критичн! струми'щжпйчен! внасл!док якихось причин,

ншриклад, пригн!чення параметра порядку tg на поверхн! зёрен. Тому "нормальний" пстерезис можв вказувати на адарф1зацию поверхн! зерен внасл1док неодтагально1 тармообробки.

Експериментальне спостереження передбаченого моде длю "нормального" гистерезису у керамид п!дтвврджуе слушшсть модел1 а дозволяе використати II висновки для отримадая 1нфэрыаШ про стан поверхн! зерен. Методика грунтуеться на зв' язку амоШтуда "аномального" Пстерезису &Jtc(B) з величиною п1н1нгово1 складо-во1 Jcß поверхневого критичного струму Jsj надпров!дних зерен (у шар! товщиною х)<

При виконанн1 умови Jm< JC(,,Пстерезис J^iHO визначаеться не величиною внутр!шнього поля, а г1стереэисом у зернах. У

такому вшадку ампл1туда &Jct(H) характеризуе п!н!нг потоку у зернах керам1ки (тобто <7С„). ефективйсть якого залежить як в!д температури експерименту тт> так i в1д стану поверхн! зерен. Тому амшйтуда &Jct(ti) "аномального" г1стерезису зб1лыяуеться у зраз-ках, оброблених за оптимальним режимом Та~Т0), який

сщшяе кристайзацИ поверхн! зерен.

Якшо на Пстерезис Jct(ß) впливае поверхневий струм у "берегах" даозефсон!вського контакту, то зовйшнШ таек не зм1шть амшйтуда оск!льки нема Шдстав чекати суттевого вшш-

ву гиску на п1н1нг мапйтного потоку у зернах карам! ки. Для пере-в1рки цього приоущення проведено експериментальне досл!доення вшшву тиску на амплитуду бJct(H,P) "аномального" гистерезису на зразках В12223 з додатньою пох!дною dJct/c!P. результата якого наведвн1 на рисунку 4 (суц!льна л!н!я). Незважаючи на те. що тиск зм1шве критичний струм Jct(H,P) в абсолюта одиницях, однак, в!даосн! Пстерезисн! залежност1 при двох значениях тиску Р=1 та Р=Ю кБар Jc(m,P=l)/Jc(ä*,P^l} та Jcat>,P=W)/Jc(H*,P=lO), д!йсно ойноадають, 1 практично не залежать в!д поля (у полях Н > 70 £). У в1доов!дност1 з (ф.1) малий валив тиску на dJ^äP мае сгюстер1гатися у вшадку» коли слабк! зв'язки створен! тонкими метал1зованими прошарками, тшу по довжива когерентност! £ мета-лу, майхе не зм1нюеться п1д тиском. Таким чином, экспериментально Шдгверджено припуцення в1дносно можливост! реал!зац!1 в В12223 контакт!в SNS типу.

1.2

О1'1 К

¿1.0 О

Ж

Си

"о 0.8

кц

0.7

© -о- -е- е -<->-

о

100

300

300 Н, Е

Рис. 4. Вшшв тисну (э1рка - Р=1 кбар; коло -Р=10 кбар) на нормо-ваний г1стереэис 1,.<Р=1,н1-)/1с<Р=1.Н*) та 1С(Р=10Л1*)/1,.(Р=Ю.№-) зрвзк!в В12223 термооброблених при: Та>Т0 (суц!льна л!н1я) та Та<Т0 (штрихова лШя). Температура Бим1рввания Тп~77 к.

0.0 -

г-----' 1

6 Р.кбар 8

Рис. 5. Баричн! залежност! крититно1 нйльност1 транспортного струму зразк1в композитного дроту И2223, термооброблених при темаературах: I) Та=865 °С>Т0; 2) Та=860 °С«Т0; 3) Та=856 'С» Т0; 4) Та-В50 "С<Т0. Температура вийрввання Тт=77 К.

Схожа повед!нка амойтуди Пстерезису спостер1гаеться також на зразках з в1д*емною пох!дною áJct/úP гйд отеком Р=1 кБар (рисунок 4, штрихова л1н1я, нижня). Одвак, п!д тиском Р=Ю кбар спостер1-гаеться II помИве зменшення у в1даосних одиницях (виконуеться HepiBHicTb Jc№.10)/Jc(H*,P^10)< JC0P,F*1)/JC(N*,P=1) y пол! H>70 Э), (pic. 4, штрихова л!н1я. верхня). Ней факт доводить наявйсть суттевих розб1ясвостей у властивостях м!жзеренних контакт^, як! виникають нав1ть при незначних в1дхиленнях температури в1дпалення.

lía можлив! сть реал!зац11 SUS контакт! в вказують також досл!д-ження структура м!жзеренних контакт1в методом электронно1 м!кро-скоп!1 надвисокого розр!знення. Пей метод постачае 1вформац1ю про будову м!жзеренно1 меж! в атомарному масштаб!, але н1чого не говорить про II электричн1 властивост!. Вивчення повод! нки траые-портного критичного струму у магн1тному пол! та п!д тиском дозволило довести реал!зац!» у В12223 SUS контакйв з тонкими метал!зовашаш[ прошарками a oui нити Хх транедортн! властивост!.

У четвертому роздШ показана ефективйсть використання опти-м1зовано1 термообробки для п!двищення ш1льност! критичного транспортного струму лабораториях зразк!в кераи!чшго струмовводу f8J та метало-керам!чного дроту 141.

Залежн!сть Щльност! критичного струму Jct зразк!в дроту в!д температура першого ступени термообробки ("при ta*t0) мае максимум при температур! Та1-Т0= 855-860 °С 141. Гак! зразки мали в1 дносно невелику додатню пох1дну dJp/dP. На в!дм!ну в1д зразМв керам!ки без ср!бно1 оболонки, максимум зм!щений вб!к б!льших темаератур приблнзно на 10 °С. а його нашвширина в 4 рази мевша. TaKi в!да1нност! вказують на те, ио процеси, пов'язан! з вид!ленням кисню i зб!льшенням його таску п1д ср1бною оболонкою при термообробШ. Ictotho вшивають на формування струмопров! даого кластера. Наявн1сть духе малого температурного Штервалу, якому в!дпов1дае максимально значения Jct е головною причиною недостат-ньо1 в!дтворюванност! критичних показншйв зразк!в дроту.

Тйдвицення температури термообробки (Га- 865°C>TQ) зразк1в призводать до зменшення величини Jct, але зб!льшуе <3Jct/dP г4) (рисунок 5, зразок I). Така повед1нка Jct та <3Jçt/àPt властава SIS контактам, дозволяв придустити, що при Га>Г0 в!дбувавться д!влектризац1я м1жзеренних прошарк1в, яка призводить до сильно1 залежност! критичного струму контакт! в в!д прозорост! бар'ера.

Додаткова термообробка зразка (друга ступШь) при температур! ГдрчвЗБ °С зб1лыяувала його JCf I зменшувала значения йЗ^/ЗР (рисунок 5, зразки 2 та 3), Тому мсона вважати, що друга иуп1нь термообробки, при менвйй температур!, сприяе метал! зац!1 та амен-шевню товщйш м!жзерених 1грошарк!в. ню Я забезпечуе значн! кри-тичн1 струми у зразках В12223.

У зразках термооброблених у неоптимальному режим! (при Та~650 °С <Т0) тиск викликае нел!н1йнэ зменшення (рисунок 5, зразок 4). ¡во супроводауеться зростанням критачно1 температуря га елект-ропров!дност! керам!ки.

Для пояснения експериментальних результата можна припустити, що змШа режиму термообробки В12223 впливае на дефектну структуру контакИв, тобто на концентраЩю локвл1зованих стан!в у бар"ер1. Тому, яюцо маемо за мету отримати контакта э максимальное величиною даозефсойвського параметру Ус=/(п1с, то в1д присутност1 лока-л!зованих статв у бар'ер! сл1д позбавитися. В1дпов1дао, й техно-лоПчний режим приготування контакйв необх1дао обирати таким, щоб отримати "Чнертний" 1золятор. Реакц1я на тиск буде у такому випадку своер1дною ознакою "бездефектност!" контакйв; змешеаня числа локал1зованих стан1в у бар'ер1 призводить до зростання пох!дно1 сМс)/йР.

Протилежна ситуация виникав, яхяо необх!дно вир1шти проблему зб!льшення транспортного критичного струму ^ керам!ки. Зростання и!льносгз локал1зованих стан!в у м1жзереяних ггростарках зменшуе 1х ошр Л^, що сприяе зростанню критшшого струму при ф!ксованому параметр! ^ » ?с, Одкак, в пром!*н1й облает! значень (1С>Я] > де хвильов! фуккцИ лежал! зоввних р1вн!в перекриваються ведостагаьо, проявляешься розпаровувчий валив кожного лакай зова-ного р!вня на параметр порядку д^,.

При мелих температурах термообробки Та< Та, мабуть виникае саме така ситу ад! я: И-^ у проверках значка, але ще недостатня для повноГ метал1зац!1 контакт1в. Насл1дком може бути розпаровуша д!я окремих локал1зованих р1вн!в, яка пригн!чуе д_, та

викликае в!д'емну шх1дау йГс{/й? (рисунок 5, зразок 4).

Якщо цЦлыйсть локал!зованих р!вн!в велика 1 контакт повв!стп метал1эувався (Яг»Яс), то параметр порядку л5 на поверхн! контакту будет пригн!чуватися у в1дпов1дност1 з теор1ею ефекту близкое-т!. У такому випадку, при в!дносно мал!й товщиШ метал!зоввного шару (£>п<£п) крити'ший сгрум контакту втрачае чутлив!сть до

тиску 1 досягав максимального вначеявя. Реакц!я критичного струму 1сг на тиск повинна бути в!дсутньою, тому що таек не впливае суттево на довжину когерентност1 нормального металу (рисунок 5, вразки 2, 3).

При значн1й щ!льност! у контакт! в!дбудеться андерсон1всь-кий перех1д метал - йелектрик, поблизу якого реакшя критичного струму контакт!в 1С, на тиск визначаеться кореляц!йним рад1усом: Ксог"1/2(х), 0,5<д<и де х - будь-який параметр,

зм!на якого впливае на стуйнь наближенвя система локалАзованих р1вн1в до переходу Андерсона. В нашему випадку це параметри, що характеризую» стуйвь вшшву тиску, концентраШ дом1шк1в, температуря та терШну термообробки на Псог та д^а=Та-Т0. У самому загальному внгляд! можно написати:

¿сг(х) - *!с(та)'&хр{ -&Шх)^(х0)12) (4)

Така Ошктя мае екстремум при певних значениях вказаних парамет-р!в (паприклад, температура термообробки Та). Параметр х0 в1д-шв!дае опгимальним технолог! чним умовам. Днал!з оксперименталь-отх залежностей по формул! (4) св1дчить, що критичний струм дося-гае максимума при температур! Т0, яка дещо перевицуе температуру пандерсон1всько1 локаМзадИ", При переход! через та зм!иметься знак пох!дно1 критичного струму ю тиску; отже, наблюкення до нуля сУр/ОР вказуе на оптимальну температуру в!дпалвння керам!ки.

Таким чином, оптимальною для досягненая високих значень в керам!Щ В12223, в температура термообробки Т0> поблизу яко! Шдбуваеться метал!зац1я м!жзеренних прошарк1в. Поблизу Т0 даозеф-сон!вський характер м1жзеренних ксштакт!в збер1гаеться. 1 не заважае досягпешю значного критичного струму ¿^(Ю У магн!тному пол!, якщо керам1ка добре текстурована, а п1н!нг потоку у зернах забвзпечуе жорстк!сть гратки магн1тних вихор!в.

Зб1лыаення текстур« зразк!в за допомогою додатково1 термомеха-н)чно1 обробки не призводало до зм!ни величини ?с зерен Ш, але зб!льшувало пров!дн1сть керам!ки у нормальному стан! ап та эменшувало флуктуац!йне роздарення ЩТ)- залежност! (до г к па краших зразках). Це св!дчить про зб!льшення енерги зв'язку джозефсон! всысих контакт! в п!сля тако1 обробки керам!ки. Спостер!галось також значне (в дек!лька раз!в) зб!льшення критич-

rol щ!льност! транспортного струму зразк1в. яке неможливо поясни-ти позначною зм1ною <тп» або <5ГС, або реакц1ею даозефсон!вського середовища на иск.

Тому значив зб1лыпвння критичного струму Jct текстурованих грезив мае бути нов'язане з впорядкованим розм!щенвям зерен керам!ки, при якому Jcj може зб1льшитися на величину, во дор!внюв в!дношвншо площ! ab та Ъс поверхонь зерен (тобто у ^{/^ас раз1в; №ab>>ffoc * у в1дпов!дност! з моделлю "цегельно1 ст!ни"). У результат!, у текстурованих зразках можлива ситуац!я, коли величина Jct досягав значевпя, характерного для зерен Jcg: C^ot/fj^^'^cj > JCg« Jct. Таким чипом, наяввЗсть у досл1дкених зразках впорядко-ваного розтащування плоских зерен, забезпечуе такой характер перет1кання струму, при якому присущ! сть слвбких зв'язкЛв майже пе позначаеться на залежносг! Jct(H).

Вфект в!двосно1 ctíBkoct! критичного струму до великого магн1тного шля в!домий давно. Зазвичай floro поясниоть наявйстю залишкових перколяд!йаих плях!в, як1 не мають kohtbktíb дкозефсо-н!вського типу. Наш! досл1даення ВИЛ карам!ки п1д тиском довели, то це пе так.

Ст!йк1сть критичного струму даозефсоа вського середовища до поля може бути пов'язана з црисутйстю структур» вихор1в у зернах. Вплив поля на Jc, зд1йснюеться через поверхневий струм JQj, !ддуковаиий у падоров!дпих "берегах" контакту, а величина його залежить в!д копцентрац!1 та роапод!лу абрикос! вських вихор!в у зернах керам!ки. Циркулюш1 струми абрикос!вських вихор1в завжки протилеяза мейснер1вськ1й складов!й струму Jm, тому входкеная вихор! в у "береги" контакту гальмуе зростання величини при зростанн1 зовн1шнього поля. У пол! Н>Нс1 абрикос!вськ1 вихори яроникають у зерна херам1хи; 1 величина J^'tf^/x встановлхвться на р1вн1, якнй майже не залежить в!д зонШшиього поля. Зб!львення щ!льност! вихор1в у зростаючому пол! суттево зменшуе накали чен-iiicrb зерен I, в1дпов!дао. щ!лыйсть ооверхневого струму Jgjt що екв! валентно стаб!л!зац11

Метал!зован1 м1жзеренн1 контакти в В12223 здапй проводити значила 1фитичвий струм. Застосуванвя оптимально1 термообробки дозволило досягти критично1 щ1льност! транспортного струму Jcí«I,7-I05A/chP (при Т=4,2 К, В=0) в прокатаШй метало-керам!чн1й стр!чШ (з товщииою керам!чного стрижня 30 мкм).

16

висновки

В робот1 показано, во неоднозначна ре акт я транспортного критичного струму ВТНП керам!ки на тиск 1 магн!тне поле е своер!дною ознакою даозефсон!вського середовища 1 визначаеться структурою м1жэеренних контакИв. В В12233 мсдашва реал1зап1я контакт!в з р!зниыя бар'ервими властивостями. до призводить до залежвост! критичного струму в!д режиму термообробки керам1ки.

1. Виявлеве явише зменшення критичного струму у В12223 п!д д1бю Пдростатачного таску (при одаочасному зроствнн1 критично1 температур! та електропров!дност! у нормальному стан!) вказуе на мохлив!сть 1снування слабкозв'язаних контакт!в, реакц1я критичного струму яких на таек не в!даов!дае в!домим моделям контакт!в. зменшення критичного струму може бути обумовлене лрисутн!стю локал!зованих р!вн!в у м1жзеренних прошарках 1 значним пригн1чен-ням надпров1дного параметра порядку п!д тиском.

2. Поява "нормального" Пстерезису критичного струму у магн!тному пол! шв'язана з деградатвю адверхн! зерен при "неоптимальн^й" термообробц! В12223 керам!ки. Явище Пстерезису пояснюеться неоднозначною залежн!стю п!н1нгово1 складово! кри-тачного поверхневого струму зерен керш!ки в1д зовн1швього магн1тного поля (тобто. станет* IX повврхй).

3. Проведена експериментальне досл1даення вшиву г!дростатач-ного таску на амшйтуду "аномального" г!стереаису довело, що транспортний критичний струм тече по мереж! слабкозв'язаних контакте талу, з тонкими метал1зованними прошарками. Зроблено висновок. що став м!жзеренних прошарк1в близький до переходу метал - д!електрик.

4. Наявн!сть слабкозв'язаних контакт!в у В12223 не виключае можливоей досягпешш значного критичногоструму керам!ки нав1ть у великих ыаийгаих полях. Обмеження, пов'язан! з 1х ярисутн1стю. »южна подолаги, якцо забезпечита оптимальну структуру контакт1в. при як!й критичний струм керам!ки обмежують не слабк1 зв'язки, а о1н1нг вихор!в в об'еи1 надпров!даих зерен.

5. Повед1нка притачного струму у магн1тному пол! та п!д тис-ком може бути ввкористана для оц1нки струмопров1дно1 сцромоааюст! керам1ки. максимальна аипл!туда "аномальногои г1стерезису та м1н1-мальна пох!даа (по модулю) критичного струму по таску властав! контактам з максимальними струмами.

6. Використання вказанних критерПв дозволило виготовити на основ! В!2223 лвбораторн! зразки надпров1дно1 композитно! стр!тки, 3 критичною щ!льн1ст» транспортного струму 1/с£--1,7-105 А/см2 (при Т-4,2 к, в^О). показано перспективйсть використання пдроекстру-зИ (разом з прокаткою) для виготовлення пров!дник1в струму про-мислово! довжини.

СШСОК СТАТЕЙ ЗДОБУВАЧА, ОПУБШКОВАНИХ ЗА ТВКЖ ДИСЕРГАЦИ:

1. Perekreatoy B.I..Tarenkov V.Yu..Dyachenko A.I.,Svistunoy V.H. Hutka P. Critical parameter of Ag-BiSrCaCuO Ribbons // ФГВД,-1993,- т.З, й I.- С.131-135.

2. Тареяков D.B, Дьяченко А.И, Перекрестов Б.И. Аномальная' реакция критического тока керамики В¡2223 на гидростатическое сжатие // ФГВД.- 1993,- Т.З, *4.- С.42-46;

3. Таренков Ю.В., Дьяченко А.И., Перекрестов Б.И. Об аномальной реакции критического тока керамики Bt 2223 на гидростатическое сжатие // OSXT.- 1994.- Т.7, Л 3.- С.482-490.

4. Перекрестов Б.И., Таренков B.D., Дьяченко А.И., Свистунов В.М. Экструзия провода из высокотемпературной сверхпроводящей керамики В12223 // ЖГФ 1996.- Т.66, ВЫП.10.- С.128-138

5. Свистунов В.Ы., Дьяченко А.И., Таренков B.D., Перекрестов Б.Й. Влияние давления на характер токопереноса в висмутовых металло-оксидах // МВД.- 1992,- T.Z, » I,- С.5-15.

6. S vis turn у V.M., Dyachenko A.I..Tarenkov V.Yu., Perekrestov B.I. The critical currents oi superconducting BiSrCaCuO oxides under hydrostatic pressure // Cryogenics.- 1992.- v.32.-P.252

7. Okmev V.B, Paiomov N.N, Perekrestov B.I.I.Iguehl, Svlstunov V. /Localized States and superconductivity in BiPbSrCaCuO films / Second International Symposium. Hlgh-Tc superconductivity and Tunneling Phenomena. 1994, Slavyanogorsk, Ukraine, p. 139-143.

8. Таренков B.D, Перекрестов Б.И., Дьяченко А.И., Василенко А.В. Токовые элементы из высокотемпературной сверхпроводящей керамики с большими транспортными токами // Письма в ЮТ.- 1994,-Т.20, вып.23.- С.76-80

18 АНОВДП

Перекрестов Б.1. Критичний струм високотемпературно1 надпро-в1дво1 кераШки В12223 у матткому пол! та п!д тиском. Рукопис.

ДисертаЩя на здобуття наукового ступени кандидата ф!зико-математичних наук з1 спешальност! 01.04.22 - надпров1дн1сть. Ф!зико-техн1чний !нститут низьких температур НДИУ, Харк1в, 2000 р.

Досл1дкено вшив високого тиску, мапйтного поля та режиму термообробки на температуру нвдпров1даого резиспшного переходу та критичний струм зраэк!в В12223.

Виявлено неоднозначну повед!нку транспортного критичного струму В12223 п1д д1ею Пдростатичного тиску. В залажност1 в1д умов приготування зразк1в може спостер!гатися як зростання, так 1 значне зменшання критичного струму (при одночасному зростанн! критично! температури та елвктропров!дност1), во не в1дпов1да5 1снуючим моделям м1жзеренних контакт!в. Така незвичайна повед1нка критичного струму п1д тиском пояснюеться наявн1ст» локал1зованих стан1в у Шжзеренних контактах та послаблениям надиров! двого параметра порядку У них.

Виявлено можлив!сть появи "нормального" г!стерезису транспорт. ного критичного струму у магйтному пол!, якщо внасл!док "неоп-~тшвлшяп ~ термообробки керам!ки встановлдаться шжгранульн! зв'язки тунельного типу, 1 частка ххин!нгово1 складово! критичного поверхневого струму зменщуеться. Истерезисн! яввда поясвзигаься неоднозначною залежШстю критичного струму на поверхн! зерен в1д зовн1шнього мапйтного поля.

Запропоновано фзично обгрунтован! критерП визначення "оптимально!" термообробки вироб!в 1з В12223 керам!ки, використання яких дозволило виготовити лабораторн1 зразки композитно! метало-керам!чно1 стр1чки з критичною щ1льн!ств транспортного струму «7с=4ЫО* Д/СМ2 при 77 К ; 1,7-Ю5 Д/ СМ2 Щ)И 4.2 К. Юшчов! слова: слабкозв 'язан! контакта, г1стерезис критичного струму. локал1зован! стани, В!2223, ВТНП,

Поре крестов Б.И. Критический ток высокотемпературной сверхпроводящей керамики В!2223 в магнитном поле и под давлением. Рукопись.

Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук по специальности 01.04.22 - сверхпроводимость. Физико-технический институт низких температур НАНУ,Харьков 2000 г.

Исследована взаимосвязь между критическим током и характером межзёренных слабосвязанных контактов, возникающих при различных режимах териообработки ВТСП керамики В12223. Изучено влияние высоких давлений и магнитных подай на температуру сверхпроводящего перехода и критические токи керамических образцов.

в образцах В12223 обнаружено уменьшение критического тока под гидростатическим давлением, при одновременном росте критической температуры и увеличении проводимости. Такое необычное поведение объясняется ослаблением сверхпроводящего параметра порядка, для чего необходимо существование сильного, возраставдего с давлением, распаривавдего фактора в межзЭренных прослойках. Предполагается, что в металлокерамике таким фактором могут быть локализованные состояния. Сделан вывод, что критический ток контактов достигает максимального значения в окрестности андерсоновского перехода металл - диэлектрик в структуре локализованных уровней в межзеренннх связях.

Обнаружено проявление "нормального" гистерезиса транспортного критического тока в магнитном поле, которое связано с изменением пишинговых свойств поверхности з8рен щи "неоптимальной" термообработке керамики. Если в результате ев образуются межгранульные связи туннельного типа, то доля пивнинговой составляющей в критическом поверхностном токе уменьшается и гистерезис приобретает "нормальный" характер. И наоборот, если образуются металлизированные слабосвязаннке контакты, то пиннинговая составляющая растет и наблюдается "аномальный" гистерезис. Гистерезисные явления объясняются неоднозначной зависимостью критического поверхностного тока зерен керамики от внешнего поля.

, Экспериментально доказано, что транспортный ток в В12223 протекает по структуре слабосвязанных контактов с тонкими металлизированными прослойками, критический ток которых остается устойчивым (слабо меняется) даже в больших полях. Из этих данных сделан вывод, что критический ток образца ограничивается не слабыми связями, а шшнингом вихрей в збрнах.

.Предложены критерии оценки токонесущей способности керамики. Большая амплитуда "аномального" гистерезиса и минимальная производная критического тока по давлению (по модулю) характерен для керамики с высокой критической плотностью тока. Указанные параметры позволили определить "оптимальные" условия режима термообработки керамики и изготовить лабораторные образцы композитных лент

с критической плотностью транспортного тока Jc»2-10* А/см2 при 77 К; <ГС««1,7»10® А/см2 при 4,2 К.

Ключевые слова: слабосвязанные контакты, гистерезис критического тока, BI2223. ВТСП, локализованные состояния.

Perekrestov B.I. Critical current for htgh-Tc superconductive ceramic В12223 under magnetic field and high pressure. Manuscript.

Thesis for candidate degree in physical and mathematical science by specialty 01.04.22.~ superconductivity. Institut for Low Tenperature Physics, Charkov, 2000.

She influence of hi$i pressure, magnetic field and thermo-processing regime on the superconductive transition and the critical current was investigated for B12223.

The critical current was discovered to decrease considerably under hydrostatlcal pressure with simultaneous increase of the critical temperature and electrical conductivity for the samples of B12223. It Is contradictory with the existing lntergranular boundary model. Such an unusual behavior of the critical current Is explained by the presence of the localized states and decreasing the superconductive order parameter in an lntergranular Junction.

The possibility for manifestation of the "normal" hysteresis of the transport critical current in magnetic field was discovered. It takes place In an lntergranular Junction are farmed in the results "nonoptlmal" thermoprocesslng reglrae and the part of pinning component surface critical current is decreased. The hysteresis phenomenon are explained the inconsistent dependence of the grain surface critical current on the external eagnetlc field.

The physically Justified reconmendations was, proposed to improve processing B12223 ceramics; these allowed us to produce the laboratory samples of a composite metal-ceramic tape with the critical current density Jc « 2-104 A/cm2 at 77 К and JC«1,T-105 A/cm2 at 4,2 K.

Key words: lntergranular Junction, critical current, hysteresis, localized states, B12223, high-temperature superconductivity.