Квазичастицы у анизотропных и неоднородных кристаллических структурах. Модели, которые имеют сложные решения тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

Р Г Б ОД

Î 9 ОЕВ 19$ШОН1МЫМ ШШЕШЯ 1ШК УКРИ1НИ IНСТИТУТ "МЗИКИ

На гшапах пукомису

ГАУШКО Евгвн Якович

ШЭ1ЧЛСТИНКИ У /111130ТР0П11ИХ i riEOrtfIOPI аних KPICTflflUMHHX СТРУКТУРАХ. HOflEfll, ЯК1 пяить ТОЧИИЙ РОЗП'ЯЗОК

01.01.07 - «яэика тпсрдога ппп

АВТОРЕФЕРАТ яисертаин на эяооуттй вченогп ступени локторз чч эико-гтателагичних наук

Киге - Н)П5

Рооотв виконана в 1нституи спектроскоп! т РАН i в Кривор! эькопу лериавнопу пелагопчнопу i нстит уп

OílUlfiHI опонвши'.

доктор чм эико-патепатичних наук, npovecDP

Пашииький Е.Я.

, локтор *iэико-патепатичних наук, npD«ecop

Шейнкпан П.К.

вектор »Iэико-патвпатичних наук, профссор

KiB Я.Е.

Пров)дна установа

Нанеиький »Iзико-тсхм!чмия Iнстит УТ

Эахист В1доулеться "_15_ " питпгп_ 1996 р.

в .11__ гаяин на зааданн! спешат зованног вченот рай и

d 016.01.01 1нституту *1эики ПАИ Укратни

< 252650» Китв-26, ГСП. пр.Науки 4Б. It HAH Укратни)

3 лисерташев потна ознайопитись в науковш oionioieui

1нститугу viэики НЯН Укратни Автореферат роэ1с*шиия 14 " riчид_iggß p.

Вчений секретар спешат эоваиог Раяи канд. »о.- пат.наук

1ШУК В.Я.

ЭЛГЛПЬНЛ ХАРАКТЕРИСТИКИ Р0Б01И (1м»апьтпь трпи-

Властивосп квазичастинок в неолноР!лних сереловитах эяавна приваолювть увагу лослинииа завляки актуальносп I вашливих приклаяних аспект!в иих патериал!в. Р| энопанпшсть ч!зичних явищ в и!й срер1 нааэвичайно пагата, пачинаичи в1я ою»изичних основ життп I завершуичи Фенопенапи пап'яп в лаэерних патер!алах 11-61. Яккиипи паловишрнипи структурэпи сп» а вваиати оюлогичн! низки ( пепарани, полекУлярш I атопш ландомки, ПДН-структури» керашки, нашвпров!яников) супергратки та 1м. Зараз и! оо'скти яапть вирою пошливост! а ля випрооувэння 1яей ччэики ашзотропних та неоянор|яних систеп.

Явииа переноса в коняенсованих сереяовишах: наш впров! аниках, полекулярних кристалах, яюлектриках стеклах знахаяиться в основ! нап!впров!лниковат электроШки, лаэернот техшки, оптовлектрошки, хтичнаг ччэики крйсител!в та липинофор! в. У ссредиш 70-и рок|в зчорпувались п»ш«1 теорстичш петоли анашэу ччэичних явит, носопперея в оо'спних потер)плох, то оаэуютьси на д|вгрвпн!й техник та «рорпашзпу патрииь густини. Буп у ткроелектронню технолог!Т паливиШРних структур шаяуватих та !нтеРкальованих сереяовит» як(й виник у ней час, викликав неоох|ян!сть шлып повного врахування квашових вишрних ефект1в у таких неолнормних сереловимах, а такой в наш впров!иникович каналах та осластях воуяованого заряду. 0ск|льки <?|зичш оо'екти, про як! ояе пова, нааэвичайно склалш, а такой за в1лсУтн!сти оспвшених полелей, як! пають точний розв'пзок, розвиток теояотичних яосшдиснь гишов у напрппку втiлешш результат! в оо'спних теор(й до опису иеолнор!лних систсп. Иайо! лыл широко зпетоишпш наплимечнш туг с наалишення еч>ективно1 паси, наолимення трансляшйног 1нвар|антност|, наоли^еннп (зольованш зони, наалияенмп е»ективнот частички та !нш!.

йисерташп присвячена теоретичнопу яоел! дм*енни квантпвих яинапичних, к1не7ичних та оптичних власгивостей нсоянор|дних i иаруватих структур , а тако» нашвпров!дникових суперграток иляхоп вивчення полелей, як! пають точний розв'яэок.

Одержан! в лисертвии РеэУльтвти точних полелей шстять в coal пришшлово новУ 1н»0Рпаи!п, яка стосУсться властивостей эонних та локальних елвктронних cíame У оопешених пврЮдичних патенталах лля одно-» два- та три-вишрних структур. Iii реэУльгати «оэволяпть провести ошнку влекватност! популярних нволииених петое!в i э иовот стороии П1Я1Й1И to роэглпланнп аптичних та инетмчних характеристик оопешених неоднор)дних структур. Запропомований у дисеятвииг патегшичний петое роз'вязку задач! на власш значения для ооленеиии лерюличних погенш пШ в пас звстосуввнмя таком у ' випаяку кяасичних коливальних под одмовишрного оопеженого лонаюшкв, влвених електрапагн!тних под в вврУввт1й структур! та ДБПК1 i«ral.

Пснпяип п«»тп рпппти пояягве в теоретичнапУ восл1в«снн| неоднорниих яэичних систеп: ПЛП-структур, полскулярних кристол1в/ . нап)влов1дникових сУпергратак, л|сперсних ?ер1електричних структур за аопопогоп полелей, як! папть тачний розв'язох.

Яаууппд япииаца. РвэУльтати роооти осгрунтоэушь иовий нвуковий нэпряпок, який полягас у еикористанн! точнот подел! оолекемога кристэлу, склаленот на основ) одно- яоо- та три-вип1Рного потеки! ала Kpohi гв-ПенШ для лпетдшемь эагальних властивостей реальних патер|ал!в, а такой у поо эвстосуванни нволишень.

D poaoTi вперюв:

1. Энвйдено точний раэв'зок задач! но власш значения для оопеиеного одновишрного потеки!ала Крошга-Пеши. Эастосовамий внал! тичний петад две зпогу доел! лиги в г.виши схеш локальн!, поверхов! та эонн! стаии подсл!, txhi енерпт та виг ляд хвильових ¥Унки1й в эалежносп в|д napanetPiB потеншалу.

Z. ПооУловано основи теоРМ кристалу Kpohiга-Пенш - ава-та три-вишрно! поаел! на оаз! каноничного потеншала Крон1га-Пенн1. Показано» то зонна чветинв енергетичного спектру пас асипптотичну точшеть. г1окальш стани паить Розв'язУватись через теории эоурень. Показано таком», то поверхиев! стани кристалу Кпотга-Пенн! локал1зуптьси ciля nicub 13 зо1лыиеная кривизною.

3. Розвиную reopia електяоншх сташн в суппргратках

нового тип» - oonewenoi систепи смричних перюяичних квантових яп.

Л. Знайяено точний розв'язок заяач! коливвнь «ля оопеиеного овновитрного лпниишкв оеэ використвнмя наолишення трвнсляшйнот ihbbpibhthocti.

5. Знайяено точний розв'язок заяач! про власн! поли електропагмтного поля у пеяюяичтй иаруват1й структур». Показано, то подовий спектр пае зонний характер I ан!зотропну кутову запеи(Н1сть.

6. Знайяено та яосшежено новий тип ортогонального пакетного оазису хвильових функшй эонних квазичастинок, який проппнуеться лля анашэу палих неолнор) лностей в oo'cnl кристапу.

7. Показано напвшсть ечекпв ор|енташ иного упорпякуваннд в ультраяисперсшй систеш с»еричних частинок *ерр|еяектричного полекулпрного кристзлу. Тотояиелектричний ечект у таких структурах nown оути ксропвнип зовншшп злектричнип полеп, пш наяас пошливист« лля конструювання патер| ал» в та пристршв лля эапису та схову (н^орлашт.

Няуипиа тд практична титгть, Наукова, а так сапо I практична шншсть росоти полягпе у топу, то олернгаш резУльтати та розрооленмй петол точно! пояел» кристзлу ааяуть зпогу л ля широких теоретичних та експерипентальних ласл1я»ень неолнор!лних патер|ал!в, иаруватих структур на основ! aiелектрик! в, полекулярних кристалю I ноШвпровояникЮ. Зопропоновано точно поеель таком поте слушити сазовоо пояеллю ллд шльи спешальних те0Р1й ctbhib У неоянор|лних сереяовишах.

Дятпр иинпгить на аяхигт:

1. Теорщ електронних станю в сепеиених олно-, лво- та три-вишрних систепах квантових яп - кристалах Крошга-Пенн!, яка Шстить ВИП1РШ еч>ек!и та тх полулииш эапляки тсплопип коливанняп мотсншвлу.

2. Ортогоняльнио паквтний оазис хпильових «ункшй квазичастинок в нооянормних структурах.

3. Teopin теппературнот заломносп ли<?узп екситашн у полекулярних кристалах э неаналиичнипи зонапи.

<1. Теорщ коливань в оопемених ояновиш рних ланишках.

5. Теории полового спектру злектропагштного поля в

порюаичних пврувв!их структурах.

Б. Теории петал! много гас1нмя когерентиих полек у лирник екситомю.

7. Тборш чорпи спуги липинесиеншт в липольних та пультипольних полекулррних кристалах, як| контактуить э петалап ми диелектрикоп та пають неаналничш знвргетичн! зони.

Б. Теор|ю гиро-екситонного мектУ пап'ят! в яиспсрсних ПОЛеКУЛЯРНИХ »ер»електричних структурах.

Роэциренв «орпульовкп полаиень, во звхитпються, приведена в эаклпчнопу разя!л« автореферату.

Дпрппдщ р РППП1И- Патер|али лисертаип о У ли представлен! I допов!дались на:

сешнарах I наукових конФереншях 1иститУтУ сппктрпск0п1 т РАН, I нс i ит у г у х1г11чиот »1эики РАН, I нстит ут у атопног снсрпт Р(1Н ип.Курчатова, (нстигуту зики твердого тша РАН, (нституту *1эики ИЛИ Укратни, 1нституту ?1эики нашвпров1йник1 в МЛН Укратни, йшпропетровського дермавного ун!верситету:

- Укратнсьюя кон9еренип "Патер|алоэнавство та 9(зика нагивпровюиикавих чаз зтнного складу" Шиии, 1993):

- Е-й та 3-й всерас1йськ1Я кон«?еренип з ф1эики нап!впров1яник1в <Нишшй Иовгороя, 1993» 1995):

- З-пУ всесоюзного сиппоэ1УпУ э евплово! луни та когерентно! спбктроскопП (Харшв, 1985):

3-й всесоязшя кон^епеншт 'Проолепи оптичнот пап'пт!" (Ереван, 19Э7):

- всесоюэних нараяах з полекУлпрнот люп|несиеншг < (1ьв1 в, 197В, ХаРК1в, 1982 ):

- вгрсоюзшй кшюсрмнн i э *|зики янппитриих систол <Мовосиоп'С1.к, 1907):

вг.осоюэних пгкаривгьких маралах з теоР1Т наш пиропi лник! о с Лшкшьк, 1909: (1ьшв, 1992: Олеса, 1991):

1пу п1 инароянопу кингрео э адгезюних маук | технологи < Апстерлап, Имерланли. 1995)

- евРО*|эичних кон^ереншях " йосл|л»еннп в *|эит конденсованаго стану' < Прага, 1992: Регемсоург, 1993 >:

- 2-пу Шинаролнапу кангресу э просторового звряду в тверяопу т 1 п1 < Интюе, Транши, 1995)

1-й пнииарояню Koiipcpenuii э naicpianio лля опюепеитрошKl С Eei?ifia, Великооритан1п, 1995> Пуп(И1/ли| | . з тепи писертаип опуошковано 1В pooit, список осмовних рог,и навелено в wtHut автореферату. Пгппмгтя учягть янтпри. РозУльтати тротьот гпави <§3> оаершаш Е.Я.Гпуйкоп э сшвавтороп П.О.ЕФРеповип на pibhmx основах. РезУльтати, виклалеш в четвсРПй глав! <§2,§3,?И > aeepwaiu Е.Я.ГлУшкоп э crilпаптапапи Лгранавичеп D.H. ти НальшУковип Л.Г. на pibhhx основах.

ГтрУ1/тvon i пп'гп рпппти- йисертпшп склаласться |э встУпУ, п'яти глав, висновх!в, эакличио? частини, чотирьох лоааткю, списку иитованог штератури э 33В найпснУвань. Оо'сп основного тексту - Z42 ctopihok. Кшьюсть палпнк1в - 1Б: таалииь - Э.

ОС НОВ НИИ 3 tt I С Т РОБОТИ

У дгтуш овгрутована актуальшсть тепи аисертаип, тт пракгичке значения , зроолено загальний огляя штсрэтури та привеяена структура ропоти. Огляя лПератУри яасться такой» у вступах до kowiiot глави.

Прршя гпяия присвичсна теоретичнопу лосл|дтеннп ортогональних пакетних пазиав хвильових функшй, як! поиуть оути застосоваш ллп опису неолнормних пвищ у нашвпров! яниках та полекулярних кристалах. Роэглянуп i систепагиэован! типи ортогонэльних пакетних пррлставленнь <0ПП) эонних квазичастинок в кристалах. йосшяиено повпота, ортогональн!сть та сипетр|я сазис1в. Показано, шо використання ОПП <к-пакст1в> яоэволяе эвести задачу проп!иного зв'яэку ла задач! теорп зоурень. Дли екситоню Френкеля ОПП лозволяс лосл|дити вит рис квантуваннп енеяги в кристален1й пл1вш.

Проолепа аяекватного оазису сташв ччзичнот систепи Blfllrpac значнУ роль в опмс! енергетичного спвктру квазичастинок у нбойнор!лних структурах, а такой шоло анализу кинотичних nnoueciii. У сташонарних эалачах иеолноР!aiiictb систепи ооуповлена, як правило, оориввпи периояичного потенииалУ, пов'пзанипи з ломали розлму сереловиа, а тако» 13 спровокованипи мшролнипи вклпчонняпи та оо'спнипи порУяешшпи. Роль своср!яного яо»октУ, як

в1аопа, в1Я1ГРавас таком вI льна нереконструйована повбркня кристапу. Нас шсие I 1нва чояпа неовноР1 дносп, яка »снуе навиь у ?1эично олнор1лних сереловипах, але у нестаи!онарних уповах: просторово-нболнор!лноп поме оути початкова патриия густини <ПГ>. ЗпУлиення I релакс&шя нвоанор» пного роэполту частинок у тверлопу ит опмсусчьсп за яопопогои к|нетичних Р1вняннь при неолнор|лних початкових уповах. Для шпстрашт пошна навести приклад екситошв у полвкулярнопу кристаш, по виникашь при л1т свила в ' шпульснопу чи сташонарнопу рс«ип| . Закрепа, в оствнньопу випаяку неол>шр|яи!сть розполшу пов'яэана э происсопи поглинання екситошв у сереяовии!. Характерною ознокои неоянор!дност! с порутення трансляи!йнот тважантносп <Т1> роэв'язку р1вняння Ирея1нгера. В олнаР1лиих мествшонвриих систепах так! трансляи»йно-не1нвар|антш роэв'язки завшли с нер!вновамнипи: вони еволюшонуить яо р|внова»них

розв'язк!в.

Аля неопнор|лнот систепи «ппУльсне зоорашення оазису хвильових «ункшй <Х7> 1к~*> не поме вваиатися за алекватне, асо зручне эосраиення, осюльки ннетичне мвняння лля лиагональнот ПГ у иьопу випаяку эовс!п не шстить 1н?0Рпаип шоло ступени неоянор!яност!. Така 1н»орпаи!я шститьсп У нея1агоиальшй частит ПГ. Эпдна з лоояе в|допою проиелурою роэпия!лу на лиагонлльну та нелиагпнальнУ рполютпт 11ваниига-Г1ор1 17.8] , при леяких Уповах внескоп нелиагональнот частини полно знехтУвати. Зокрспа. при перекал! яо авскватного эоопаисннп оаз1СУ X? початкова упова заласться лиагональнои ПГ I в полальшй еволвип нел!агоналын складов! ПГ Участ! не осруть.

Лналогичн! шркування пашь оути наведен! i по в!лноиенню ло координатного базку 1й > < й - вуэол криствлшног гяатки).

Иакетне зоораиення оазису X? квазичастинок с пропеинип Ши коорлинатнип та шпульснип оаэисапи: воно описУс стани э розпитипи тпульсапи та «оорвинатапи. У леякопу сена воно поте претенлУвати на алекватний опис неолнор|дно1 к!нетики. Поперея усе, систепа пакетних X? повинна пати ус| властивосп оазиса: оути повною, ортогональною та норпирусшш (П1. Кит того, пакети пять пути стпп)онярнипи.

тоото нерозпливагачипи протягоп асипптотично великого часу. Запропонована в I глав! гюоиелура чорпування пакетних прелставлень тстить у cool певний контроль за повнотои» та ортогоналынсти imeipy X?. Показано, то ¡?-пакетнопу возису BianoBiflac HaoiP квантавих чисел ( Я.? J. ле N/П векторю f? завдаить я зпш Бр!лиспа иентри пакет!в коиний оо'споп AV, пкин вшщус !1 стяшп, а П эначень ? сшвтворюить супсргрэтку н коорлинппшпу iipocinpi. Сипппчя супгргратки повинна сшвпалати з сипетри.ю гратки. Хнилыта «ункшн пазисУ и олновип!Р1ШПУ нипалкУ с

,хк > = ЪСХКгК It > .

С1)

СХК,к- &к.Кс ' Vf /Г1 о, к 4 LV

PI3HI типи кваз|сташонарних пакетних зоорашень розр|знпптьсп за спосоооп в1ло!ру сташв зони Бр|люена в пакет! 8-пакети. А£-пакети. Afc-пакети. Тут розглянуто cnibbiдношення невизначенастей в пакетних станах, проанал!зовано залешшсть в1л координатного квантового числа Х~* та bi л числа сташв у лакел П. Ортогональний пакетний оаз!с никористано ллп роэв'пзку провлепи поренорпуваннп спектру зонних квазичастинок у присутнпсти просторових иеолноР!лностпй. Гапильтошан систппи, ркий шстить поряя з проиесапи переносу тако« i ненлнор1лну залемпсть енепгн вы координати, за лопоппгои уштарного перетворення переводиться ло пакетного зосраиення. Така процедура лозволпс звести задачу прошwhot сипи зв'яэку ло залач! тб0р1т зсурень. При иьопу, порял з основной частиною переносу, л1агоналыи елспенти патриш rani льтош ана вшшуить 1 координатну зале^шсгь. Зроолено анал!з оптипальних парапетр|в 0П11. Розглянуто таком проолепу спектру екситома Френкеля в пезоскош чш й плюш. ОПП, яко провелене лля поперечного руху, лоэволяе врахувати неолноР!дшсть зоннш енерги екситона. 1нтегрування в повздовшщх нанпяпках у випалку диполь-яипольного резонансного ппроносу зроолено точно. Показано, та екситони В1лчуппит|, пргктионп biлштппхувпння вi л граничь кристэлу, а гнко« ша псэоскаш чний нипплик пшмуг эпрплки е»ек!у

невнвлитичностм эшшот енерги яипольних екситошв у tint Kl нчрниоп* KPHciani .

п /1рупд гпяя! роэяиита icopin електронних cibhib в оопеиених систепах «ваитових пп (.MQWS). У порвих параграфах глави роэглямую систепа N оаиовищрних плоских потеншйних яп шириноп a, posaiленин неск|нчено юнкипи ¿-«ункиюиальнипи сар'срвпи э кае»1шснтапи непроэоросп пс£). пк| запевать в» а снсргп £ <пал.п

Un

и.

а 2» ....

N*

МзлЛ в-шмешийна систстапп - вирвивського греомшп:

о-стала гр81ки: t/ni- эовкюн! osp'cpm: u-uae«iulcHi непроэоросп внутринх obp'cpi .

Гапипыошан танщ повел! пас вигляя

г—û'i

H =-ûf m

I ♦ ОСЕ^г'аС* - ta) ) 1=1

(2)

Енеягетичний спектр I власния оазис эвявч| ояершвно в пряпоп* розв'пэку сипели 2N+2 гряничних упов «ля Xt та lî похинот. Натриия систепы граничнмх упов навеяена у таол.1. йетеиинант uici патриш пас струмуру

; Г U: ]

(3)

ее

Xrttf-ic'îslnta ♦ SOiccosica. »=slnna. ц --П sln»ca-Kcos»ca.

А0-к(Пис)со5*д ♦ tIпкд. t»0-«c0slr)mi»icco5iui.

^ С2m(EJÎ^ft : к = C2m Е)1/?Л Парапетpm iipbboi гпаииш визначаптьси так село, як i

«ля л1во| грании) вс треоа эрооити эшму тяексУ О

■» 1. t/0=» t/, 3£вяикм сшвпаааннп виагспальник елепенпв » патриш 2"2 Л. ступен! Лт вирвшвпться через пврн! те непэрн! лояанки о>ноп1ального роэклалу

ТАБЛ. 1 Патриип систепи грэничних упов. Z0=l. A=-Z,=-l. Yp-iCp. Y, =к, . W = Vr-iK . 0

A хм

С = ПюП) P

i км

n ?.. i \ г a ? ? 4

0 Li А

. D= -Ik + п.

. -3-Я -P -Я -1 -1 О

1 1

2 2 3

3

4 4

Y V V 'о

в и л

А

D*

в» А А

С* D D*

В Вм А А

С С4 D D'

В в!

D D В 0й .

D D

В В* А A

С С* D D"

В В А A С С" D D* В В* Z

ТПГ 1 1

i

Ат--

_ г il _ m гг.—• _ m _ m

^im/Tin *(i¡r-^js-), (iir-vjü )2

m - уг—

(H+/TF ) -(,1-/75 j )e/£_. (lL*vTv ) ♦ (flr-V At» )

"1 7J

Ç = signCP) Ç -signCA). ( 4 )

ио дизвилис эиииини летгрщнпнт y копппкпшпу виг лилf. Паючи на Уваэ! , ma Del повинен лпр|вннвати нулев! , э урахуваннпп <3> олершуспо лисперсюне pibhphhp для спектру стан1в. Янал13 иього cmbbiдношеннд приводить до висновку, шо повёрхневi !эольиваш чи локальш pibhi (снуить лиие в

ооласт! > О PiBHPHun локальних стан!в эалошить Bia

С

О

знаку Ц:

/а: ^

V

. I = 0.1

СЗ)

С = 5 51дпСдЗ . В оолвстi Д« < 0 стани вильно эгруповвш в

енсргетичнопУ |н!срнал1, який оппешений суоднщи нуляпи *»».

Завляки залешносп »с в1 я $ у СВ). ооласть эшни $ яля Р1зних зон вп1иуе в!л »я ло N шлих эначень при упов! |>С$)= агссозС-ц/к). Вплив гяанииь ^р'*1! япп т ие вмано 3

вмгукустьсп на станах $ поолизу в1л лна чи стел! зони. Роль транслпшйного хвильового вектора в1д|грас величина и/т. Число стан!в в зонах эшнюеться в!л N-2 ло Н'. нелоствтн! стани визначапться розв'яэкапи (5). Пасться на Уваэ! таком, ио розглянута процедура розв'язку заяач! на власн| значения лопускас эалешшеть паяапетр|в о. □в!л енерги Е

Гряничм переходи П =» П =* 0 у С5) > (6) даить в1яоп| наоори розв'язкив для 1зольпваних потеншйних яп шириною а У перпопУ випалку I спектр в пп| шириною N0- у другопу. Розв'язок рюняннь (5).СБ) для конкретного значения О в ооласп Е(и0 веле до систепи дозволених та заооронених зон, то чергупться, з оо'спнипи I поверхневипи локвльнипи станапи в заооронених зонах. Сукупн1сть таких реэультапв для Р1эних П, як| належать деяк(й ооласт!, лас ЕО-жвгрэпу сташв (пал.2)- К1ниев1 потени1али при иьопу *|ксован|. £П-диаграпа дозволяс наглядно представити знергетичний спектр систеп |з эштшп прозор!стьп внутренних оар'ср|в ПСЕ)- Спеии*!ка в-виглядних потени1ал!в з'являсться тут у сп1вв1 дноюенн! для зонних стель к^М/а <нул1 ">; дно зон заласться нуляпи А.

Проста З-потеншяна поиель дозволяс лосл!аити фемопвн энергетичного зсуву зон у присутности оо'спнот чи приповерхневог неодноР!дност!. О дан1й глав! розраховано £П-д|аграпи контакту систппи квамтових яп при парапстрах ОаА% з петалоп та ввкуупоп. РозглпнУто такой вплив параоол!чнот оо'спнси потеншйнот япи на енергетичний спектр. Одержано точний розв'язок для о!льш складного

Пал. 2. 0|аграпа знергетичного спектру сипйтричмог систепи плоских потеншйних яп для ак0СО)=/2. Позволен! эони енеяпт эаоарвлеш . <1|н!я А с гранииеп В1локреплення локальних Р1вшв в заооронених зонах. Поверхнев! Р1вн| - неперервш шнп 1-8.

випалку олновитрно! канон« чно! лолел! Крашгв-Ценш э оая'ерапи, як1 паигь инисву ювиину. йисперс1йне Р1вняння тут пас виглял СЗ)

- п{ о. ,

сло- "о3 ^ [-1,] =0 • "=ЛИ.

(7)

о ~ "о '""о • Т ^ -Д . X, = X

ле А„ = я„ -а»0 . к

к^пка эИкб - кк соъка сЬкя

М =- к Мпка - юс со5ка сИка; Лр [ • ] ;

и - к этка сЫсЬ + к созкд вЫса ; ^

£ =кк(к созка $Ьк1> - кх 51пка сЫса);

Граничний перехм (Ю. к3Ь=2П. лас розв'яэок, який йуло олериано више лля 8-вилного оспеменого лотеншяно го грео1ния. йиагональш елепенти патриш ^ не лор1внюпть олне олнопу» то ш використовувати сшвв! лношення (4? не потна. Олнак i в иьопу випалку спропоин1сть аналитичного роэв'язку С7) визначасться спролошн!стю прелставити стушнь

(9)

пагриш А, через ,леяку стушмь елепенлв шст патриц!. Или досигнення лети \ представлисться у вигляд! супсрпоэшп дпах цатрииь X,. Х7. як! пають репрояукп вш властивасп : Л^а^ кР1 п того, „эа/овальняшь упоВ| ортогональност»

Х,нЛ2=0.

{А ц] = I 1 гу 1 + [-Ы -I,] 1

Розв'язок систепи С9) та постановка ступешв Л, в С75 лас эагальие дисперс!йне Р1вняння лля оопеиеного патенталу Крон1га-Пенн|

р+ АГ1 ^г - v/) ♦[ р - ]-

(10)

*(50» Яд/к Я ^ р + ¿¡,Яп = О. Д=1(1*11'1/2. Д-#1*

яе нУл| круг лих думик виэиачашь (ширрхнсв! стони, в нул)

- прш| зон. Р| вняннп лля зонних сташв пас виглял полиФ1хаип канон!много роэв'яэку Крон!га I Рент НО], який оуо оасршамий для нсоопоиеши систепи в наалишенн! трвнсляшрнот iнвар|антностi . Ризрахован! у друмя глав! £П-лиаграпи лепонструить повний спектр систеп квантових яп в эалемност! в!л иирини та висоти внутр|шн1Х та зовншнж пар'ерю. 11ля чрагпенту X? в (-елепемтврмш кошрш паспо »

ле I- ♦ 1. 1>; = "!1!!(«,). А, = -КСОЗ(КДГ(), 1»0 = 1.

1»,=-51пЬСЮ:,). Л^-кссгеМ«,), х=х-1а*а . Л- кое*!шснт норпуватт. Верхня частина (И) описус виглял X? всеяелин! япи, а ни»ня - всереяиш оэр'сру. Сшвв!лнопення СИ) описУЕ як локалыи , так I зонн! стани.

За логшпогою З-потрншйног полел! роэглянуто такой проолепу огинаючого руху кваэичастииок. Результат* аналпичного розрэхунку систепи шо чергуються,

покаэУпть, то якто к!льк!сть яп у ияру отьиа н|«и 10-15. ю

вплив внутр1ин1х контакт!в на зонн| pibhi та положения крвтв енергетичних зон палия. Застосояания патспптичния петое япс зпогу одериати точний розв'язок три-вип1рних MQVFS нового типу - сч>еричних, п«1 экоппоновяш э сфсричних ипр1в р!эник патер|ал1в, шо чвргуються. Приведем! шлмошлш СП-дивгрвпи.

Зроолено анал!з полельних кваэюлновишрмих структур-низок Крошга-Пенш . Аля оопеиених ланшашк|в в потентат й скриньш , а такош лля иилтдричного ланиюшка з фИНтнипи потеншйнипи япапи одержано, в1лпов|дно, точний та асипптотично точний розв'пзок эалач! на власн! значения. Показано, то попвречне вишрнб квантУвання веле ло хвилеволного зсУвУ вс!ст спектрально! картини.

Копоинашя одновитрних розв'язшв лас зпогу розвинути творил лвовип!рнпго та тривип!рного кристал!в Крон!га-Пенн1. З'ясовано, по зонний спрктр, а такош инутршн локалып стани в таких полелях олериуитьсп анал!тично з асипптотичнои точн!стыч. Шоло граничних сташв кристалу Kpomiга-Пенн!, то вони потрйоуить використэннп теор|т зпурень.

для анал!зу к! нетики кваэ! частинок - рлектрошв та екситошв у неолнор!лних i ашзотропних сереловишах. За лопопогою шоРпал!эпУ ИГ розглпнуто дсрю загалын проолепи квантовот к|нвтики неолнор1лних систеп з слапкою взаепод|си. Безпасереяшй розклал форпзпышго роэв'язку рюняння í1» ув! лля-Фон-Нейпана лозволяс оез врахування ппотези про хаотизашп одер«ати патриии густини у лругопу та наступних порядках теорц зоурень по взаспол!Т. Запропоновано л1аграпнс представления рплу ИГ по вэасполп лля результуячого статистичного оператора. Використання у иьопу випаяку ОПП лозволяс за лопопогоп проиедури Uaanulга-Нор| олериати розв'яэок квантового ктетичного р!вняння лля неолнор|днот систепи.

Е лек|лька ситуашй, коли використання паквтних сташв у к| нетин! зонних квпз! чяг.тинпк пас пути зручнип. Иасапперпл, попа nowp йти про систепи, де iiupibhpho легк» кваэ!частинки вэасполтть з неоднор! лног.тяпи типу притшаерхневого зсуву зон, леФоктапи, дошшкапи та ни. Kptn того, нав!ть у oíзично-олнор!дно! систепи подлив! неолнор|лн! початков! упови лля кваз!частички. У глав! розглянуто ki нетику

результати пормих днох глав використовуються

неолнор|лног систепи ексиюнних пакет! в. pki слаоо вэасполшть э «оноиапи. На овэ1 cni bbi лноиення л ля inoBlPHicil перехояу пакета у фээовопу простору Х-К олершано критер|й ли9Уэ1иного наолииення. Показано, шо проиес встановлення Р1вновагн в олнор1ли1й систеш екситошв, по взасполшть Ильки з акустичнипи »ононапи, ложна представши у вигляя! наклалання кониентричних хвиль густини, пк! роэхояяться в1л tipiiipn эоми Бршлпсно э ивиякистьв, по наростас, та ппплитулии, ип зппнгаусться. на <?акюр Болмшана ехрС-сСК~*)/Т). Онесок оптичних «oiioki в у оволпиш пас виглял плоских хвиль густини в шмульснопу простор! , як! рухаться вэловш кооряинятних осей э «аэовипи ввилкостяпи.

При яеяюй гсопетр!т неояиоР!лного зоуяшення екситошв у кристош заселен!сть в1яавлено1 чвстини криствлу аоериено пропоршйна квалрату в!лстаи! яо поверхи! зоулиеннп I Л1Н1ЙНО росте з часоп. йисперс1я заселеност! повторюс «оионний спрктр . У терпшах ОПП эааача про роэаювання зонних част инок на просторових неолноя!лностях звеяена ао задач! T9UPIT зоурень.

Питания прорву ашэотрошт в ni грани енермт елвктроного зоуа«еннр в полекулпрних кристалах, а таком про характер ulci nirpauiT налешить ло найо1лья лавн|х пяоолеп инетики. Взасшшп когеяентних електронних зоулшень э «ономвпи у сильно вшэотроннопу ссрсяовии! < полекулярнопу кристалО з великая неаналпичшстп в яиспеясм эоинот знсргп шстить оагато нез'ясованостей иояо впливу pi эних 93KT0PIB ашзотропп на юнвтику. Ваиливип показникоп характеру nirpaulT у таких сереяовишах с тип теппервтурно» залвмност! коер|и1ситу лирузп СШ. D таслиш 2 мавелен! загвльн! взаспозв'язки niw хвяактероп наолишень у розяахунках та теппературноп залешшстю коппонент тензора

ли9уэ1т.

Олночасне врахування тэних дактор|в, як| впливаить на теппервтурну эале»н!сть KiH невмвш тичностI зоннот енерги, ан!эотропп екситоннот паси та екситон-рононно! вэаспояи. вих|л за newl ловгохвильового нволииення, врвхуввння геопетр|т пряпот та ооернено! граток кристэлу, вяахуваннп непрумност! роэсшввння тв, К1неиь-К1 нисп, внеску оосртовогп руху полекул у пкситпн-рононну взасполш лас

Таблиця 2

Характер нзближення 0 «1 %

Анал1тична ¡зотропна 9Кситонна зона. ЛоБгохвильове 1 пружн9 нэближення. г- 1/2 т-1/2 т-\п

Ькситонна зона з ¡зотропною ана-л1тичноп частиноо та сильною неа-нал!тичн1стьп. Довгохвильове 1 пру^нс? наближення. г-1 т-} т-1

Ащзотропна екситонна зона з сильноп црямалитичн1сты). Ловго-хвильовр 1 пружив нэближення. Г 0 у-3/4 Г

Ан1зотро!!на зона з сильноп неа-нал1тичн1стьо. Вих1д за меж1 довгохвильового 1 пружного нэб-лиження. врахування взасмодП з обептзпчими «юнонами. у-1/2 т-\/2 Г

зпогу ош нити роль кожного з шх чакторю. Розрвхунки вказуить на валике значения експерипентальних Упов спостбр! гання шграшт енерги електронного эбУлнтння в ашзотропних полекулпрних кяисталах.

Реэультати яругот глави використэш тут яля ояершання точного розв'озку задач! про коливальш поли оопеиеного класичного ояновишрного ланидака, оез урахування в1яопих пбрюяичних граничних упов та наслиюеннп транслпшйнот 1нвар|антност1. Роэглянута таком взасполш частинки, яка рухасться в пояельнопу З^-потеншат Крошга-Пенш з коливанняпи нього потеншалу. Показано наявшеть палого парапетра в иьопу випалку. Роэпинута теор|я розс!пввння • частинок на коливаннях потеншалу квантових яп. Супергратков! фонони лип! тушь рухошсть i ли*уз1и частинок у таких систепах.

Я мртярртю г ядиi розглпную оптичн! прояви взасполп електронних зоулдаень з пемапи Розпов1ЛУ екситонний "кристал-петал", "екситоний кристал-вакУУп" з врвхуввнняп ан1зотропи кристалу I просторовот лиспеяси в ооласп 1зольованого екситонного резонансу. Розв'пзана проолепа власних електропагш тних пол оопешенот перюличнот иаруватот структури оез використання наолишення транслпшйнаг 1нваР1антност1 . Розглянута налгратка шетить N пар чергУючих шар|в з яиелектричнипи проникностппи с, та с2. Показано, то у неперервнопу спектр! власних частот при 20 виникаогь и!лини, як| паять 1нтерференшйну природу I лоаре

вирашсму пер|ояичшсть. Проанал!зовано кутову та геопетричну заленшсть эонних парапетр|в електропагн! того поля, а таком локальних поя, рк1 в!докрепились. Передпачено е*скт фокусувзннп юриьового випрошняванпп надграток. Одержано норпалын электропагштш поди у ашзотроннопу ссредовиту <понаклинна сингошя) э просюровоп лисперасл. Пля випадкУ ЙГУ загалышго вигляяу розглянуто задачу про рух енеягп ексигомноТ хвил! через кордон роэпол1лУ сереливив. Зроолсно розрахунки косфииснту пропускания енергп яов1льно полириэованот хвил!, яка паяас э са'спу кристолу на грвниил з петалоп. Розрахована таком константа пвиякост! гас1ння когеяентних екситон!в на грании! розпоашу "петал-нап|впров!яник". Одержано залеиност! 1нтвгрально1 швиякост! гас1ння екситонних хвиль в1д тепператУри, типу АГУ та зазору пни поверхняпи петалу та екситонного криствлу.

Поляритоннв люпинесивни! я дигшльного екситонного криствлу, який граничить э петалоп, розглянутэ у эавсршальнт частим! глави. У зпрооеиш полел! екситон-Фоминнщ вэасподп роэрахвваш лиспсрсшн! золенное! I кое*1и!снтв припУскання яля р1эних напряпк1в. б1льо складна пидель занропонована для опису спектру лип!несиеншт в ооласт1 синглетного екситона яля кристал!чного антраиену, який копт акт ус з р|знипи середовишапи. Поаель впровадиус як летал! фононного спектру кристалу, так I неаналитичн! сть зоннот енергп: вона яозволяс провести анал1з похояиення основних П1К1В спУги люлинесиеншi. Розглянуто такой внесок ооертапчих фононних гI лок у форпу спектра люпинесиеншт. Розвинено поляритонну пояель I на випалок пультипольного криствлу. Запропонована теор|я оазусться на Уивленн! про этшаш пультипольш попенти, як| лають оезпосерелн!й експерипентальний сенс. Вирээ яля електростатичнот енергп вэасподп явох розгшвсюлмоних у простор! эарля!в щсля роэклалу у рял по I Факюш эаш т нимазу шл знакоп мпсгсалу прийпос виг лил

ле зтшан! пулыипольн! попенти (ЗИП):

оф. к> - < ^ * 'УХ' > m,

Koevi lit сити роэклпяу а5' Pj • Рл> та граниш зп1ни

mmckuln виэначапться пронопурои роэклэду С1?Л. Onenautn усереднення в прав1й частит С13) проводиться по координат! 7 полркули Йа На biinihy Bi л ЭНИЧайНИХ пультипол!в, ЗПП с тенэори не с!пьш як п'ятого рангу. Un ооставина поряд э властив1стп аддитивност! iciothd полсгиус позрахунок ЗНН старших гшрядк!в. R п'ятщ гпян! розглянуто деяк! питания Ф1эики оо'спних та дисперсних полекуляриих Фер|електрик|в, тодо прояву св! тловот ян на ч>ер|електрих та ор|снтаи1йного упорядкувэння в диспеясшй фбр1влбктричн1й структур! . Аля кваэ!кристалУ, якия складасться з однакових сФеричних кристал1чних частинок пплгкулярного фср!плектрика роэрахована снсрпп пзасппди пари сфсричних частинок» при иьопу використованп припушення при пануочу квадруполь кваярупольну взасполш У так1й систпш .

4я2а? я? г г (1) (2) (1) (2) (1) (2К (I) (2ь

г -COSZjSinZe, SinZjSillB, -COSZ,COS29, 1

= За0Р, slnz^me, 0 sinx^ose,

^ -cosz,cos29, sinZjCOsSj cosZjSinSe, J

Тут -оо'сп елепентарнот кошрки, 9, - сфбричний кут

диполя Р. кут Х^ запас ояиснташп плошини квадруполя

в1лносно напряпку Ру ХуХ^ виэначапть в1яносну ориснташи квалрупол1П q*''. q*2' На основ i роэрвхунку сивргп OPI снташйногп яп'язку частинок для дек!льких тишп гпатвк рооиться ниснопик про спшмонне uni i.iihuii инп пморплкунлшш таких систеп. Розвинено пюсну тсшчю зпши знаку фотодислрктричного в|дгуку о полекулярних фрр! плсктричних кристалах. Олермаш в лпш й глав! рпзультати викпристовУюи>сп лля аналоу еФектУ пяп'пт! н яиспепснипУ сереяовит! кристзшчних ч>ер| електричних кульок г I роекситомного пфсктУ пяп'ип. Показами, ши дисперсно Фешелектрична структура пас пути еФективнип патер!алоп для оооротнього записУ та схооу Щфорпаип, пка nnwe керуватися

сшльноп alen cBirna i статичного електричного поля. ВИСНОВКИ

В заклпчнопу розя)л1 диссргашт сфорпульовано основн) реэУльтати лосл1лшення, пи) яимпгатнгр ня знхиг.т. 1- Знайлено cin'n оятогональних пакетних эоораиень СОПЛ) эонних кваз)частинок. úocniflweho типи ОПП,. txhi, оазисн) влпстивоси i ортогонольн1сть.

2 úocntflweHo перенорпування спектру зоннот кваэ! частники в присутностi неопноР1яност1. Показано, шо в ОПП неоднор1аиа 'задача паше оути зведена да задач) tgopit эоуррнь, якип просторовв розлрюшсть пакету наоагато пеипа за характерний розшр неодноР!дност1. У випадку оо'спнот неодмор)лност) просторова залемшсть енепгИ ооУповленв координатнип квантовип числоп ~ * ^

3. йля полекулярних пл1вок з пезоскошчнипи тавтинапи розгляную проолепу вишрного квантування зонного спектру разоп з праапспоа вппивУ приповррхньогюго ооривУ hoiomuiany гратки.

4. Знайдено точний розв'язок ояновишрнот оппеменот систепи плоских потеншйних яп CMQVS). Розд1лених 8-потени)йнипи оар'срапи. Отрипано повний спектр ulci систепи, який шстить зонт, а таком павеяхньов! та оо'сти локальн! стани.

5. Одержано лисперойне pibhphhr для эонних стаж в -подиФЖоване pibmphhp Крошга-Пенш , а таком р|вняння оо'епних та повеяхневих локальних стан!о.

б Запрогшиовано наочний sacio представления квртини енергетичного спектру у залемност! в|д проникност! оар'срю за допопогоп Bl-диаграп.

7. Показано, то анал1тичмий розв'язок тснуе для ein'i в-потени1йних надграюк i олновишрних потсми)ал)в Крон1га-Пенн1 - екситалю, для яиих стала гратки та друг) пвропстри 1ш1сни1илу эпле«ать bi л снсрпт. 8 У S-потеншйнаг подел) розглпнуто проолепу зсуву

енергетичних зон в ирисутнастi оо'спнот чи приповсрхнсвот неоаноР!дност). Bi-диаграпи л л и контакту систепи квантових пп з петалоп та вакуупоп, а таком у нипалку зарядшенот повррхн!, покаэУшь виникнення олиз крат в зон вуэькот

ni лзони приповерхневих сташв. Вплив параоол1чнот оо'спнот потентлйнот ппи на енергетичий спектр прорвлпсться у bi лпнпленш в1л дна ycix зон систспи локальних сташв.

9. Знайлено точний розв'пзок оопеювнот ояновишрнот канон1чиот полел! Крошга-Пенн! э оар'срапи ск1нченот товшини оез використаннп наолишсння транслпш йнот Iнвар|внтностI. Отрипано ЕП-лиаграпи поеного спектру систепи яля р|зних парапетрю внутр1шн1Х та зовн1шн)х oap'cplB.

10. Розраховано повний спектр систепи чергуючих MQWS э в-виглялнипи пии'япнипи оар'срапи. Показано, шо ллп лостатньо товстих иар«в CWM0-15) вплив внутршшх контакт!в на зонн! pibhI та положения кратв зон с палий. Огинапча пояуляшя патент ал у nowe проявитися лише у в!лтепленш внутр!пн1х локальних сташв.

11 Розглянуто точний розв'язок тривип1 рних MQ9fS нового типу - с?еяичних, як1 складен! э чергупчих стеричних ваР1в р|эних патер|ал1в. Розраховано ЕП-диагяапи таких структур.

12. Приведено пношэ роэя'пэку цилимяричноТ низки потеншйних пп. Показано, то зонн! стани, а також внутр!иш локальн! стани паять асипптотичнУ точшеть. Иода спектру поверхневих сташв, то bih характеризусться парапетроп палост! - 01дношеннпп ловшини спаду стану зовш до ловжини спаду всередиш лантшика.

13. Розглянуто вплив поперечного вишрного квантування руху в аилинлричш й квазюлновишршй низш потеншйних яп на енергетичний спектр.

14. Закладено основи TeopiT лвовишрного та тривишрного кристалу Крон1га-Пенн1 як налзвичайног полел! твердого т|ла, по пас точний розв'язок. Показано, то зонний спектр, а таком внутр!dhi локальн! стани ulcT полел! пожуть оУти отрипан! аналитичнипи петолапи з асипптотичною точшетыо. Аля граничних стан!в розвинутэ теая!я зоурбнь по тснуичопу палопу парапетру.

15. Па приклал! подел!, яка пас точний розв'язок, показано, шо в оопежеш й кваз! одновиш рш й систепи зовшшш локальш стани зоспрол»еш о!ля topuib ланппика.

1G. Показано, то п лпопишршй систет потеши йних пп -ПРРП0КУЮВ1Й гтл!nut зовшшн! граничш стани локализован!

о!ля кут1в ил!вки чи ! нших пэкроскопичних вистул1в.

17. Наказано, мо в оопеиешй систрш патентйних пп -марвлелеш мея1 эопниан! нинерхнеш стани локал! зоваш олиз врр10ин кристялу чи друг их пнкроскипичних вистушв. 1В (1и{1л1э олнопищрнит пидсл! , яка пас ючний риэи'пэок показ ус, ош з ростоп n при Л/^15-20 встановлюсться асипптотична оайдуицсть енергетичного спектру шояо вигляяУ хвильово! функци <ХТ) мри упов| п непсреявност! I непепервност! И пох|янот. Показано, шп ючнс зоннв дисперс1йне (Ивнпния оопеиенот систепи при Ы* • переходить ,ло р1вияиня Крошга-11енш , яке отрипана у наолишенн! трансляшйнот Iнвар|антностI.

19. Показано прииипово неолоховий характер ХТ ояновип!рних, двовищ рних та тривишрних потени1ал!в Крон! га-Пенш .

20. 3 аналпу форпэльного розв'язку р1вняння г1иув1ля- фон Пейпана яля патриш густини частички, яка слапо взаспоя1е э рононнип терпостатоп, отрипано рекурентне сшвв1дношеннп, пке лас зпогу лос:л1лити енолпш и систепи ло терполинапичнот р|внонаги. Зацропонивано процедуру частконши шдсупунання диаграп для оператора густини.

21 Показами, ши инесик акустичних фшшню в пронес

становлении тррпояинапичнот р|внпваги в оямшчшио систеш екситонт потна уявити як супррпозишп хпиль густини в щпульснопу простор!, ПК1 розхолнться В1л центру зони Бр|лиена э| зяостаичои швидкистю та апплПУлоп, ио зпеннусться, попношеною на Фактор Больилана. Внесок оптичних фоношв у становления терполинапичнот р|вноваги олнор1яно1 систепи екситоню полна представити сумерпозишсю плоских хвиль, як| рухаиться вздовл осей координат та оольиановского Фактору.

22. IIпи нсолиор! дного випаякУ, коли в пол1й чостин! екситонного кристэлу завниянипи Факторапи тятрипусться постшна густина зоуд^рнь, розо'язано квантове кшетичне ршняння. Илерипно простш'ши i часшн залешносп гкеитоннот густини. Показано, шо на початкший стаяп еволш! I лиспсрсi и заселеност! частини кристалу, яалркот ни зони накачки, повторис фононний спектр кристалу. 23 П задач! про тепгшпатурну залешшеть тпнзора дифузп електронного зоуд-енин п полекулпяних . кристалах з пш зотрощ сю та неанал! тичшетп зоннот енерпт екситона

виконано riocnl яовмп ирвхуппинп i впало шэмии фвктшчв: biii эотршн т рксинжмш nnt и ib ри.ипж »iiiiuiniof nmmifli i ,

ВИХ! Й lit nrwl ПНВГ(!ХНИЛЬ(1П(1Г(| НЯОЛИШРИНИ, УРЯХУНПННП

гсипеичт iir>nntiT ta '.шпротin»ol ipbikm, hoih>ywtitjt;11 розс1ювання, яиспорси фонониого спектру la вноску ooepianbiiHX ciynciilo своооди. Наказана, mo з урахуваннпп ycix uix Фактор|в теппературна зале«н!сть основних копппнтн тензора яифуэп сшвпадас з експерипенталыюи.

24. Знайдено точний роэв'пэок коливалышт задач! ллп oonewenoro простого flaHunwKa оез використаннп периояичних граничних упов. Одержано упови bi лпепленнп локально! акустичнот поли, ркшо с зовншня л1я на кишев! атопи.

25. Знайяено точний розв'язок pibmrhhr ллп коливальних пол в склалнопу л1н1йнопу ланихгаку. Роэраховано эоннУ структуру, а такой отрипан! упови biяиеплення локальних пол акустичнот та оптичнот як «ля В1льного ланишка, так ! при зови)mmй ли на Kiiuinni птппи.

20 На основ! тичногп роэп'изку плскгрошкп та кплипалышт задач| ллп пояелышго пптрншвлу Крония-Пошн < 1 -Е-З-вит phi випадки) Ризвинено тсорш зпуррнь лля слаокот електрон-Фонаннш взасполп. Плериаш ciiibbi янотеннп лля патричних елепенмв ЕТВ поиуть оути пезпосервдньо використаш у кшетиш таких пояельних систеп. 27. Знаядемо твчний розв'язок эаяач! про електропагн!ihi поли оопеиенот налгратки, яка шстить N пар чергупчих пар|в. з проникностяпи с^ | с2 оез викояистання наплишення трансляш йнот iнвар|антностi.

28 Показано, во в непеяервнапу спектр| власних частот при а^20 виникапть вилини, як1 паить iН1ерфереии|йну природу i яооре вира»ену перюяичн1сть.

29 3 анал!зу кутових i геопстричн<< залеиностей пврвпетпп зон рлектг'пппгмипюго тюлп гтррдовчпш рфгит

фокусуппнпп (прньопш'о вимрощннпвпннн нпдп'пмж.

30 Uflppwilltl МОРПЛЛЫН ХЦИЛМЛН РИЗП'ЯЗКИ П ПН| 3111РППНПП У СРРРЯ0ПИИ1 Э НРОСТОРПИВИ ЯИ(.МРМС| CKJ ЛЛЯ ПОНИКЛ! 1111(11

сипс1РИ. Отрипано вираз ллп коер|и1снтУ пропускания енррпт яовшьно поляризовано! ексиюнно! хвил!. Роэраховано залетисть ттегральнот ввидкосп гасшнп ексиюнних хвиль в!л тепператури, типу ЙГУ та зазору niw поверхняпи ппталу i

екситонного кристалу.

31. Запрояоновано icopIw полпритпннот лнпинесисншт

трьохшэрово! систспи. нка шстить липольний ексигонния кристал, лирлск1ричний иномарок ia wan пшалу lki нчриит товтини. п эпРйшсШй пвлел1 екситоннот i фононнот шдсистепи роэраховамп лисипрОйш эапс^наси коеФ1Шсн1У ПРомУсканни л ли роних нлпрнпкш.

зг! Сиэпинрнп торт 1ШЛ1ИЧ шиши лип1нпсппншт

кристального шпраипну, який контактус э р|знипи ссрсливитяпи. Пилсль, пка шстить летал! районного спектру кристэлу та неанал! тичш сть зонно! енергп, лала зпогу провести анашз прироли оснивних pikib спуги люп!nccuenuiт.

33. Показано, ио положения I тку люш несиенш т кристалу, який пас пешу з товстип иароп петалу, поше виконУвати роль Iлентиф|катора частоти екситонного резонансу.

34. Рознимую TGOPIB пслпритоннот лиги несиенш I пультипольного кристалу, яка оазустьсп на уявленш про зп|шан| пультипольш полети. Останш вшпупть у cool р|зн| пулыиполыи взаспоап з олнаковою просторовию залети стю i пашь оезпосерелн!й експереппнтальния сенс. Зд|яснени анал1з выносного внеску ноступивих та ооертаючих фоношв, а такой/ статичних in (ШРПХ1 лних эппааних пУлмипольних ntinenilo я форпу спектру лот несиенш т.

35 Показано, шо зп|нп знаку фотол!елпктричного шлгуку, яка пас nicue в ppai полскуляриих кристал1в поше оути спричинено поляриэашси екситонних лавиловських mлзон полвкулярного Ф0р|електрика.

36. Олериано cmвв!лношення лля снсрги dpi tmaul йнот взасполп квалруяоля э СФеричноп пакроскопичною кристаличною частичкою, склаленои з елепснтарних квалруполсй: лля енеяпт dpiCHiauiйнот взасполп пакроскогпчно! СФеричнот частички, склаленог э елепентарних квалруполей з петалевоп плоскою поверхнеи: для енерпт ор|снтац|йно! взасполп двох СФеричниХ пакроскоп!чних кристал1чних частинок, склалених э елепентарних ивадруполей.

37. Роэрахонанп оринташйну енерпи зв'язку лля налгратки, склалено! з српричних частинок полркулярного Фер|плпктпику лля кушчногп та гексагонального пакування.

38 Заппоиононано ф!зиччий принцип занису, схову та

шитування iMvopnauii. ркий оаэустьсп на votoaiелектричних эластивостих екситон1в Тренкели в дисперговпних fePtелектричних полекУлпРних кристалах.

ОСНОВПИЙ ЗШСТ ЙИСЕРТАШ I 0ПУБг11 КОВАНО В РОБОТАХ

L. Глушко Е. Я.. Мальшуков А. Г. в книге

В. М. Агрзновича и Н.Д.Галанинз Перенос энергии электронньми возбуждениями в конденсированных сродах.-М.: Наука. 1Q68.- 383 с.СГл.8, §6. стр.363-368). I. Глушко Е.П. Неоднородная кинетика квазичастиц в стационарном пакетном представпении//УФ1. -1981. -т. 2В. №12.-с. 2037-2043. Глушко Е.Я. Кинетические параметры экситонных пакетов//' Известия вузов, сер.Физика.-1981.-т.24. №11.-с.127-129. 1. Olushko Е-Ya.Monhomogeneous kinetics оГ quasl-particles in steady-stale packet representation// Phys. Stat. Sol. tb). 1982. V. 114 .P. 685-694.. 5. Глушко E.Я. Полнота пакетного базиса и процедура

пространственного огрубления в кинетике квазичастиц// Институт спектроскопии АН СССР, Троицк. (H74D-80, с.12. К Глушко Е.Я. Рассеяние когерентных квазичастиц на пространственных неоднородностях//ФТТ. -1093. -т. 35. №8. -с. 2201-2207. Глушко Е.Я. Движение и люминесценция экситонных пакетов. ^ФТТ. 1091. т. 33. »11. с. 3143-3152. I. Глушко Е.Я. Полньл спектр состояний в системе квантовых ям

//ФТТ.-1994-Т.35,»8. -с. 3147-3103. I. Глушко Е.Я. . Евтеев В.Н.Methods and Aspects оГ Exact Solvable Models or Quantum Wells Structures.- Препринт КрГНИ. КривоП Рог. - 1994 . - с. 56.

0. Глушко Е Я.. Евтеев В.Н Simulation оГ semiconductor super-

lattice spectra. - УФ*.-1995.-т. 40 .N>7 -с. 719-722.

1. Глушко Е Я. Неравновесная эволюция экситонов на малых

временах//сб.: Тез. докл. на XXV Совещании по люминесценции--Львов, 1978. стр.53.

2. Agranovich V. М.. Olushko E.Ya.. Efremov N. A. The

temperature dependence оГ exciton diffusion In molecular crystals. Preprint Institute of spectroscopy. Moscow. ig77.

3. Ефремов 11. A.. Глушко E.Я. Температурная зависимость диффузии

экситонов в антрацене. Препринт №1. ИСАИ СССР. 1984.

14. Qlushko E.Ya., Efremov N. A. Diffusion оГ Frenkel excltons

In anisotropic crystals

//Phys. Stat.Sol.-1983.-v.115. №2. -p. 529-538.

15. Qlushko E.Ya. Influence оГ charged surface on the

dielectric gap.-II Int.Conference on Space Charge In Solids 2-8 April. 1995. Antlbes. France.

16. Агранович 8.M. . Глушко E. Я . Мальшуков А.Г. Тушение эксито-

нов на плоской границе раздела металл-полупроводник. -ФТТ. -1982.-v. 24.№2.-р.534-538.

17. Глушко Е. Я. Металлическое тушение экситонной люминесценции I

молекулярных кристаллах.-ФТТ. -1983.-v.25. №3.-р.854-881.

18. Qlushko E.Ya. Metallic quenching оГ exclton luminescence In

anthracene. -Phys.Stat.Sol. (b).-1984.-v. 122. »2.-p.569-580.

19. Глушко Е Я. Экситонная люминесценция мулътипольного

кристалла, граничащего с металлом и диэлектриком. -Опт. и спектр. -1988.-v.69. №б.-р. 1268-1271.

20. Буткевич В. Г.. Глушко Е. Я.. Морозов Б. В. и др. К механизму

Фоточувствительности полукристаллических слоев PbS// Электронная техника, сер.Материалы -1981.- т 0. »1-е.32-34

21. Глушко Е.Я. . Синищук И К . Соловьев В.Н Оценка энергетичес-

ких параметров дефектных комплексов в Ое// -ФТП. -1080. -v. 14. Нв. -р. 1641-1644

22. Глушко Е.Я. Эффект памяти в дисперсной среде с экситона-ми Френкелял'-Письма в *ТФ. -1989.-v 15. №2. -р. 47-51.

23. Глушко Е Я. Ориентационное упорядочение в молекулярном дисперсном ферриэлектрике.//-Ш. -1939. -v. 30. №б.-р. 95-99.

24. Глушко Е.Я. Способ оптической записи информации//

Авт. свил- SU №1451770 от 15 09.88г.

25. Глушко Е.Я. Носитель информации//

Авт.свид. SU №1499402 от 08.04.89г.

26. Глушко Е.Я. Эффект памяти в ультрадисперсной среде с

экситонзми Френкеля//сб. ¡Тезисы докладов III Всес.конф. вычислительной оптоэлектронике "Проблемы оптической памяти", часть 2.-Ереван, 1-3 ноября 1987. с. 33-34.

27. Глушко Е.Я Гирозкситонньй эффект памяти в люминесцирующой мелкодисперсной молекулярной пленке//сб.: Тезисы докладов Семинар "Светоизлучаииие тонкопленочные структуры и их применение"//

Одессз. 12-16 октября 1937.-с.60-61.

28. Qlushko E.Ya. The Frenkel Excltons In Thin Fllms//Materlals

of' 13-th General Conference on the Condenced Matter.-Division European Physical Society -Regensburg. 29.03-03.04. 1093.

29. Qlushko E.Ya. Memory ofTect In dispersive media with Frenke! excitons//Proc. оГ the 1-st Int. Conference on Materials for Optoe1ectronlcs//ShefГ i e1d. GB.- 22-26 August 1995.

30. Глушко E.Я Энергетический спектр зонных частиц в кристаллической пленке //сб. •. Тезисы докладов II Всероссийской комф. по Физике полупроводников.-НишшП Новгород, сентябрь 1993.-с.63.

31. Глушко Е.Я. Каноническое пакетное преобразование и спектр-зонных частиц в пленке //сб.:Тезисы докладов 11 Украинской конф." Материаловедение и физика полупроводниковых фаз переменного состава". часть I// Нежин, 21-24 сентября 1993.-с. 105.

32. Глушко Е.Я., Евтеев В.Н. Влияние неоднородного рассеяния носителей на положение дна зоны проводимости// сб.: Тезисы докладов XV Пекзровского совещания по теории полупроводников.-Львов. 13-18 сентября 1992.-с.34

33. Глушко Е.Я Точны? решения для потенциалов Кронига-Пенни и моделирование спектра полупроводниковых сверхрешеток// сб.:Тезисы докладов XVI Пекзровского совещания по теории полупроводников.-Одесса. 4-7 октября 1994. -с.35-37.

34. Глушко Е.Я. Поверхностнмэ состояния в точно решаемой

модели полупроводниковой пленки.// -ФИ. -1996.-v. 38. №1.-р. 323-327.

ШПООЛИЛ ПИ1ЕРЛТУРА

1. Давыдов A.C. Биология и квантовая механика.-Киев: Наук

дута. 197g. - 290 с.

2. Андо Т.. Фаулер Д . Стррн Ф. Электронные свойства двумерных

систем- М: Мир. 1983.-415 с.

3. Электроника органических материалов, cd. статен

пол ррд Л.Л Овчинникова -М : Наука. 1083 -410 с

4. Васько Ф.Т. Электронны? состояния и оптические переходы полупроводниковых гетероструктурах.- Киев : Наукова думка. 1QE

5. Хермэн М. Полупроводников«? сверхрешетки.-М.:Мир. 1989.-582

6. Ill ЕЗсес.конф. но вычислительной огггоэлектронике "Продлс оптимескоП памяти" Ереван. 1-3 ноября 1987 - Материалы, ч<

1-2. 470 с.

7. Zwanzig R. On the identity of three generalized master

equations// Physica - 1964.-v.30. №6.- 1109-1128 p.

8. Mori H. Transport. Collective Motion and Brovoiian Motion//

Frogr.Theor. Phys. -1965. -v. 33. №3. - 423-455 p.

9. И. Фон Нейман. Математические основы квзнтовоП механики.-

М. .-Наука. 1961.-с.387.

10. Ландау Л.Д.,Ли4шиц Е. М.. Курс теоретической Физики, т.8.

М:Наука, 1984. с.620.