Мессбауэровские методы исследования магнитных свойств ферритов и их прикладные аспекты тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.10 ВАК РФ

1 ДАГЕСТАНСКИЙ ОРДЕНА ДРУЖБЫ НАРОДОВ

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМ. В. И. ЛЕНИНА

Р-_______г______________ ___

Г'П' 'Уи 1 1 ■ 1 ' ' ~ ■

На правах рукописи

АЛИЕВ Шамиль Минкаиловнч

УДК 539.172.2: 549.622

МЕССБАУЭРОВСКИЕ МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ МАГНИТНЫХ СВОЙСТВ ФЕРРИТОВ И ИХ ПРИКЛАДНЫЕ АСПЕКТЫ

(01.04.10 — физика полупроводников и диэлектриков)

Автореферат

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Махачкала — 199^

Работа выполнена в Институте физики Дагестанского научного центра Российской Академии Наук.

доктор физико-математических наук, профессоо КАМИЛОВ И. К., доктор физико-математических наук, профессор ГАДЖИЕВ А. 3.

доктор физико-математических наук, профессор САФАРАЛИЕВ Г. К., кандидат физико-математических наук, доцент МАГОМЕДОВ М. А.

часов на заседании диссертаций ,

ученой степени кандидата наук в Дагестанском государственном университете

по адресу: 367025, г. Махачкала, ул. Советская, 8,

С диссертацией можно ознакомиться о библиотеке Дагестанского Государственного университета.

Научные руководители:

Официальные оппоненты:

Ведущая организация:

Институт кристаллографии РАН.

Защита диссертации состоится

Автореферат разослан

Ученый секретарь диссертационного Совета, доктор технических наук, профессор

Щ. А. ГАЙДАРОВ

f

ДкСТйлънсюдь.«» В. настоящее-время трудно назвать какую-либо о6лес,ть тохшпшг в, которой не использовались бы ферриты. Эти маг-хгктные материалы нашли широкое применение в технике сверхвысоких частотрадиоэлектронике, вычислительной технике, автоматике. Не менее вазнщл явилось использование ферритов в рачоства гштора-ала для постоянных магнитов » Достаточно ответить, что сайге пжро-ко прзглэдай.аа постоянные магниты изготовляется на ослопа ферритт барня fï} .

С открытием. эффекта Моссбауэрэ исследователи получили новый чрезвычайно пргс,тдпт,вл!бный инструмент для изучения шпттных свойств ¿&зрри,т;ов. Благодаря шсокой чувствительности месобауэров-ская спектроскопия позволяет различать шгнитныо подрепетки фор -риза. з. изучать злиянйо температуры и ?,ягнлтного поля на сшшову» снстейу отдельных поддешеток. Подрошеточнаг шнштная структура ферритов EKiQûJisp ярко, проявляется вблизи точки компенсации Тч , так как cam существование Т,, является слолствпек шпптоподрэше-точного строедшт ферритов. Эти благопршшшо обстоятельства позволили язя разработать новые метода Исследования магнитных свойств Фгидаоэ.в области Тк, основанные на эффекте Моосбауэра.

Мзсс.бауэровску» спектроскопию довольно часто применяют в качестве метода для определения" температуры Нэеля ферритов по то:,я1ературз печозновения штатной сверхтонкой структуры (ШТС) ядер fs » Однако экспериментально наст было установлено, что в !'лгкитпо—рззбавленннх ферритах ШТО ядер яелеза может исчезнуть при TOî.siepaTypax uzae, чем Т;/ . Это явление , затрагивающее основа магнитного упорядочения в ферромагнетиках, заслуживает спецн-

К

сльного изучения. В качестве объекте ш выбрали систему fU~ cd форрзтев..

Несмотря на уникальные возможности» мессбаувровскуо спектроскопию в основном применяют в чиотоэнаучных исследованиях,оо-

тавляя в стороне прикладные вопросы. Нами показано, что мессбэу-эровокая спектроскопия моает бить успешно применена в произвол -стве порошковых постоянных магнитов и определении магнитных свойств постоянных магнитов.

. Изучение закономерностей распределения магнитных минералов в земной коре и возможной связи рудообразования с магнитным по -лем Земли представляется весьма интересной проблемой как с научной, так и с практической точек зрения. В работе методом мессбэ-увровокой спектроскопии произведен фазовый анализ мэ-пштных минералов в кернах Саатлинской сверхглубокой сквзжинй (глубина-8267м, пробурена на территории Азербайджанской Республики"< и изучено распределение этих минералов по глубине скважины. ^

Цель работы.

1. Комплексное исследование системы ферритов л//*.* /^¿О/* (О^Х^ I) магнитным и мессбауэровоким методами с целью:

а) сравнения температур магнитного упорядочения, найденных двумя разными методами»

б) сравнения магнитных.свойств л//-с«*и /Л'-?« ферритов с одинаковой концентрацией диамагнитных ионов;

в) изучения релаксационных явлений и влияния' на динамику спиновой системы темперзтуры и магнитного поля.

2. Раарооотка на основе эффекта Мессбзуэрз новых методов исследования магнитных свойств ферритов в области Тк.

3. Применение меосбауэровской спектроскопии в процессе производства порошковых постоянных магнитов и определении магнитных свойств постоянных магнитов. _

4. Фазовый анализ магнитных минералов в кернах Саатлинской сверхглубокой скважины' и изучение закономерностей распределения этих минералов по глубине окаажиш.

*

Научная новизна и практическая ко.таость работы состой? в

следующем:

- В модели Гильо учтено влияние на температуру магнитного упорядочения изменение объема элементарной ячейки кристаллической решетки ферритов при их магнитном разбавлении.

- Обнаружено аномальное отсутствия 1.ЮТС ядер 5?ге в некоторых образцах системы (Л-Се£ ферритов в магнитоупорядочешюй области температур, дано объяснение этому явлению.

Предложены и экспериментально проверена следующие метода,

основанные на эффекте "ессбауэра:

- Метод определения точки компенсации феррита

- .'.¡о.тод исследования доменной структура а тонких пластинках шш пленках ферритов в области точки компенсации.

- Мотод определения направлений легкого намагничивания в монокри -стадиях Ферритов, обладающих точкой компенсации.

- ?.!отод исследования докзшюй' структуры в частицах магнитных порошков.

- Методы определения плотности энергии доменной граница и константы обменного взаимодействия ферритов, обладающих точкой компоксации.

- Методы определения угла рассеяния магнитной тогатуры, относн -тельной, остаточной намагниченности, коэффициента выпуклости кривой размагничивания и температурного коэффициента остаточной намагниченности постоянного магнита.

- Показана целесообразность введения в физику магнитных явлений понятия остаточной намагниченности подрешетки феррита»

- Методом мвссбауэровской спектроскопии произведен фазошй анализ магнитных минералов в кернах Саатлинской сверхглубокой ■ скважиш, изучено распределение этих ьшнералов по глубине сквз-юпш. Обнаружено периодичеокое изменение концентрации ыагзети-та по глубина скважины.

перечисленные вше научные результате, выводы и разработанные метода. °

¿лррбпгг-т x>b6oTiU Результаты работы докл&щважаь на Есесо-bbhoS конференции по физике каппгеншг явлений« (г-Хорьков е 1970); Всесоюзной конференция по т-эразодпяакш) н т'еянолопш ферритов (г.Ивано-ОрапкоЕск, 1981}; Всесоюзных-'сешкаразс но гэгяитнвм фазовым пероходам и крзгпгсбскам явлениям (г-,ЛЬхачЕзла, I3S4, 1989).; Всоосюзеом соззщанки по сверхтонким взанк^ойствшаг (г.Грозный, 1987) | Международных конференциях по применению зффект'а Мэссбоуе-ра (гДлкз-Атз, 1903; г.Будапепт,, I98S)-; -БазсдазнаП-конференции оло физике шгшшшх явлеякЯ (г.Каяпяин-, I98S'}? Магдувзродзом со-кяшзре ПО ЕРПОЯЬЗОБЗШаЭ банков ДЕННЫХ при рОГЕОШЗЛЬШл ессл6д0вп-ееях (гДйхачкала s 1983) Мепдунвродной кокфзрашога по сверхтонка; ЕЕЗЕлодвйствзиг (г»Прага, 1989)»

• иЩШЗьЗШ!» По тоыЗ етссвртедпа опубликовано 22 работа, получено 3--авторсisis свздвтаяхотвз нп изобретения.

Сттттктурз, и рбъе?з дтосертвшст« ДЕСС.зртецня coctozt ss вве-дэнеяа четырех главс ешшзчэни» П checks JiHTeps Гур£Г. Общий объем дассвртацЕй - 150 страниц шюнозшоеого текста,вклэ-чая 39 рисунков и 2. таблицы.

' СОДЕЕЕАНИЕ РАБОТЫ Го лгодвнтт даго обоснование шбора ш, дсссортсцпи» сфер-

цулирозанн целзг и вадачп работы, показана актуальность тем», es-лгсопы научная новизна9 практическая ценность работе н основные яоиазвншг, ваноснше ке вациту.

Глава Д. В падаем.дардтоМе, глагы крвтко рассмотрены КрН-

ст&ллохккм е кагьлтпио ОВОЙСТВа (роррятов 00 СТРУКТУРОЙ птшолн.

Доко ошюапие основах таделай нпгкяткого упорядочения фэррятон-

шпинелей при магнитном разбавлении.

вй,.:втопом лчпагта(т;е главы усовершенствов^. ■ .ячч.сиап

модель Гильо [2} относительно теории расчета температуры Не,еля магнитао-пэ.збавлвнных фер-\пт.ов. В существующей модели не учитываемся влияние изменения о.бъе.?ла' элементарной ячейки, кристалла на Тп Ферритов при магнитит разбавлении. Так, Т^ для - п ;*'/ - Сс1 ферритов по таотт Гильо. не должны отличаться друг от друга при одинаковой концентрации диамагнитных ионов. Однако вследствие различия в диаметрах заметающих диамагнитных ионов . 7*п {0,82Л) и СсТ2 (1.03А) наблюдается значительная разница в значениях ферритов [з] . Введенная на,ми в формулу Гильо поправка позволяет учесть эту разницу.

В третьем и четвертом параграфах главы рассмотрены методика эксперимента, основные параметры мессбэуэровских спектров, шс взаимосвязь с магнитными свойствами кристаллов.

В плто.'л папзгпаЕэ главы приведены результаты, исследования системи ферритов Ых ^¡^Ре^Ог^ (О ¿X ¿1) мессбауэровскшл и магнитным методами.

57

!<Ьссс5.кгс"я.оагэ спектры ядер ; Ро показали, что при замещении ионов' попами кадмия в &-подре,шетке феррита возникают г.аг-

китнонеэквнвалешчше позиции ионов железа. В ферритах о X >, 0,2 наблюдаются локальные отклонения магнитных моментов ионов аселеэа.. в В-подрешеисе от кодлатазрного уяорядочонич* что может бить объяснено в раьтах модели Ро.зещвейга. В спектрах всех магаитно-раз-* бавлошшх ферритов при некоторой температуре Т^ <. Т^ вместе с 1'ЙТС обнаруживаетсягатдрупольный дублет ЩО, характерный парамагнитному состоятго ионов железч, интенсивность которого возрастает при приближении к Т^ . Для ферритов о 0,6 .<Х< I. ШТС ядер железа исчезает прл ч'ошзратурах няне, чем Т^ . Однако во

внешнем магнитном пола ШТС проявляется, причем с ростом приложенного поля возрастает число ядер, обнаруживающих ЖТС. Показано, что появление парамагнитного КД в магнитоуиорядочонной области температур связано о релаксационным процессом ионных спинов. Установлено, что релаксационный процесс сшп го и в магнитно -разбавленных ферритах возникает вследствие кйукуредада межподре-шеточного и внутриподрешеточного обменных ваанмодеПствиЛ. Пока.за-ио, что а А- и В-подрешетках ферритов существуют группы спинов железа с различным« вроменамя релаксации и что враш релаксации спинов возрастает во внешнем магнитном поле. Установлена взагёло-связь между неколлинеарностью спиновой структуры'::'1!! низких

тешературах и появлением релаксационного процесса спинов с повы-

í

шением температуры. ' ■ '

Глава 2. В пеовом параграф глава кратко рассмотрены кристаллохимия и магнитные свойства редкоземельных ферритов-гранатов <№Г) - Щс (Fe3)d [Fe2]aO,2 j R-Cd, Tb, Py, H0] ^ ■ • •

Во втором параграфе главы предложен метод определения точют компенсации (Твррита -

Известно, что результирующая намагничешюсть подрешеток ВЙ? М3 = |Ма+ Мс (Ma, Me намагниченности а , с н d-

подрепеток феррита) меняет свой знак при переходе нероз Тк: hd < * Мс при Т <. тк и Md?ña + Мс при Т ? Тк." С другой стороны, известно j что направление аффективного магнитного поля, действующее т ядро иона колеза в данной; подршетке, антияарял-л<ргьно намагниченности этой подшзютки. Если наделить надравле-нив намагниченностей подрвтаток феррита путем приложения it образ-зу внешнего магнитного поля Н, то 'аффективные шгшгтше ■ ноля, действующие на ядрэ =ионов железа ь а - и. (í ~ гсодретиетклх и Hd будут менять свои направления относительно И "яри переходе

•тероз 7;:: ИаШ!, Н<*}(Н при 7<ТК 'н На? Г Н , На 11 Я при Т>ТК. Таким образом, по мессбауэрозским споктрам можно найти температуру (Тк), при которой происходит переориентация эффшс-тшигах магнитных полей, действующих на ядра ионов железо в а -я с1 - подрешгках относительно направления внешнего мапштного поля.

Метод проверен на феррите-гранате гадолиния Сс13 0,г Получено энл"о;г,!о Т;?=*2С6К, совпадстадоо со значаниотл, полученным из шппгпшх измерений.

В третьем параграф глав» предложен метод исследования доменной стпуктупьг в тоягах шгпеттпеэх или планках Фэрвятоп.в области то^гки

В области Тк в 'Тхзпрпто происходит перестройка доменноА структура. Методом магнитооптического эффекта Фарадоя било показано, что при приближении к Тк размера доменов в феррите увеличиваются и вблизи Ти в' обрэзцо исчезает дометшая структура [4] . Лля изучения доменной структуры в воприте в области Тк могло при-»гегшгь моссбэузровскуп спектроскогало.

Известно-, что относительные плояиди линий массбауэровского спектра ядер^Ро в однородно намагниченном образце зависят от утла в мовду направление;.! распространения У - квантов и направлением намагниченности в обрязцо: ^

■А

2

с - 4 + 095 в

Свдюда bi; тно, что при 6 = 0 линии 2 и 5 в спектре исчеээят.Слэ-

«

дивэтвльно, если направление распространения - квантов совпадает с ось» л "кого намагничивания, то отсутствие доменной структура в образце вблизи Т проявится в мэссбйуэро-вском спектра отсутствием линиЯ 2 и 5. Появление лда доменной структуры в образца при удалении от Тк отразится в мессбауэровоком спектре появлением линяй 2 и 5 (поскольку появляются доменные стенки и, следовательно, угля 0 ), причем относительные плошади линий 2 и 5 будут зависать от количества доменов в единице объема образца.

Штод проверялся па феррите G<i3 Fcs ' . Из пжоктюталяа ojppnra была вырезала пластинка размером ~ 6 мм и толжшлй ~50 tasa по плоскости» перпендикулярной оси легкого кагапшчйва -кия. В феррпт-о Cd- fе5 Оп осями легкого намагничивания явлглзт -ся осп типа {lllj , все они равновероятны. Ораеш-ацпя ввк'тора намагниченности образца вдоль оси легкого нвкзгикчквапгш, п,эрп&и~ дккулярной плоскости образца, была осуществлена следукда.1 образом. Тешв^атура образца была дсиздэна до Тк, sasou к образцу было прзяоявно магнитное поле Н=5 кЭ, перце кдькуляркоз плсскоата образца, и выключено. При этом кз исходили из того, что поело кяючензя Н вектор намагниченности образца сохраняет света орген -гщцго вдоль выбранной оси легкого нсмаишчаваиня, так как б&шзя . Тк собственное размапшчиветацео поле образца блпько к луж». После этого, подчеркивая температуру образца яеизмашой, снимался квссбауэровский спектр» Типичный спектр приведен на рис.1а. Как видно на рисунка, лишш 2 и 5 в спектре отсутствуют, что гоЕорят od отсутствии доменной структура в образце. Путем постепенно.о. изменения температура от Тк в ту и другую сторону было установлено, что образец сходится в однодомошюм состоянии в области томяератур 2В4-288 К. За этим интервалом в образце возникала 'доданная структура оо все более мелкими доменами, об этом евпде-

о

тельствуют мессбаузровские спектра (рис.16,в). Таким образом, наряду с мапштооптическим методом Фарадея и мессбауэровская спектроскопия также может быть применена для исследования доменной структуры в ферритах в области Тк. Преимуществом мессбауэ -ровского метода является возможность исследования; оптически но прозрачных образцов и сразу в большом объеме кристалла.

В четвертом параграфе главы предложен метод определения поправлений легкого намагничивания в монокристаллах своррптов. об- ■ ладавщих точкой компенсации.

ЭТшект возникновения однородно намагниченного соотоятшя в образце вблизи Тк в отсутствие внешнего магнитного поля может быть использован для определения направлений легкого намагничи -вания в монокристаллах ферритов, обладающих точкой компенсации. Это видно из рис. 1а: при совпадении оси легкого намагничивания в образце, находящейся при Т=ТК (или в непосредственной близости к Тк), с направлением распространения У - квантов линии 2 и 5 з спектре пропадают. Следовательно, поворачивая произвольно выра-зашшй из монокристалла образец в разгах плоскостях на опреде -ленные и ггоддепяявая при этом температуру образца равной Тк, монно доОзтьпя исчезновения линий 2 и 5 в спектре. В этом случае направленна распространенна У - квантов и ось легкого намагничи-' ваши в образце будут параллельна друг другу. '

Задачу мовно упростить, если предварительно приложить к образцу внешнее'магнитное поле, перпендикулярное плоскости образца, и выключить его. После выключения поля вектор намагниченности образца ^переходит на ближайшую к направлению приложенного • поля ось легкого намагничивания в образце. При перпендикулярном направлении У - квантов к поверхности образца угол между этими двумя направлениями молено найти из выражения

о

с

О

_ 1 Ч-ЗС ■ _ 5г>5

Таким образом, из первого измерения мы можем найти угол между нормалью к плоскости образца и ближайшей к этой нормали осью легкого намагничивания в образце. Поворачивая образец на этот угол относительно направления распространения ^ - квантов,быстрее мешено добиться исчезновения линий 2 и 5. в спектре.

Аналогичным образом могут быть найдены и остальные направ -ления легкого намагничивания в многоосном кристалле.

В пятом параграфе главы предложен метод исследования домен-ной структуры в частицах магнитных порошков.

Известно, что при сильном измельчении магнетика возникают однодомонные частицы. Критический диаметр, при котором частица переходит из многодоменного состояния в однодоменное, определя -ется из выражения [5] Г

, <3'

где 6 - плотность энергии доменной границы, - самопроизвольная намагниченность частицы»

Магнитные полюшки из одаодомэнных частиц нашли широкое техническое применение; на их основе изготовляются постоянные магниты-, магннтн-е ленты для аудио-и видеозаписи, дискеты для ЭВМ [б],

. Для изучения доменной структуры в микрочастицах может быть применена мессбауэровокая спектроскопия.

Рассмотрим ансамбль неподвижных' однодоменных частиц, изо--тропно распределенных в пространстве. Вели прилетать к этому ансамЗли магнитное поле Н, достаточное, чтобы ориентировать век-

тори намагниченности частиц вдоль поля, и выключить ого, то векторы намагниченности чаотиц переедут на ближайшие к напра?лотш И оси легкого намагничивания в частицах. Так как частицы распределены в пространстве изотропно» то мвкоималышй угол 0», отклонения векторов намагниченности частиц относительно направления Н будет равен углу V между осями трудного и легкого намагничивания в данном магнетике. Для магнетиков с кубической анизотропной У = 55°, а для магнетиков с одноосной анизотропией V =90°. Таким образом, для ансамбля 'однодомэншх частиц в состоянии остаточной намагниченности 6>„ = 55° (^ическая анизотропия) и

вт =90 (одноосная анизотропия). Если лв в частицах существует доменная структура, то 0(я> 55°.н дм> 90°, поскольку в доменной структуре существуют доменные стенки, в которых магнитные моменты могут иметь.всевозможные направления в пространстве.

Пусть геометрия эксперимента такова, что направление рас -проотранешш Й"' - квантов совпадает о направлением Н. Тогда для параметра С мессбауэровского спектра .шшо записать:

С ~ , (4)

где в; - угол манду направлением распространения ^ - квантов и направлением намагниченности . I -ой частицы ( О $ 0т )

гп

с&з^ г

Лсб$г$SMiQdedy ' з .

• . _ c4s$m-i (5)

О о

2

Для однодоменных частиц получим: 6-L = 0,63 (кубическая aim-зогропия), ces&i ~ °»33 (одноосная анизотропия). Подставляя эти значения в (4), прихода? к следующим критериям:

если С +&С4- °»30 (кубическая анизотропия) и С + АС 0,67 (одноосная анизотропия), то частицы порошка Йшодоменны; АС -- экспериментальная ошибка в определении параметра С .

Если же С - ДС > 0,30 (кубическая анизотропия) и С - АС > 0,67 (одноосная анизотропия), то в частицах порошка существует доменная структура, причем по величине параметра С можно судить об относительном количестве доменов в частицах. 11а рис.2 приведена зависимость параметра С от утла Ощ ,полу -ченная из выражений (4) и (5).

Метод монет быть применен для исследования доменной струк -дуры как в ферромагнитных, так и 'Ъерримагннтннх частицах. Но наиболее благоприятными материалами для такого рода исследований являются ферриты, клешиа Тк, поскольку в области этой температуры и довольно крупные частицы могут стать однодомешшми. Кроме того, из-за малости магнитного момента взаимодействие между час -тицами вблизи Тк слабое. Если частицы имеют значительный магнит -ный момент, то' при изготовлении образца они могут слипаться друг с другом, образовывая комки и цепочки, что может привести к анизотропии и неравномерному распределению частиц в образце. В этом случае образец следует изготовить при температурах выше, чем Тс или Т^ , подобрав соответствующее связующее вещество.

Метод проверялся на Частицах порошка из'монокристаляическо-го феррита Со^ре* Ор • Пропуская порошок через набор тонких сит, были получены частицы с примерн одинаковым диаметром $ ~ 20 ;якм„ из которых изготовлялся образец. Образец приводился в состояние остаточной намагниченности в поле Н = 10 кЭ, - чи-ложенном перпендикулярно плоскости'образца. Типичные спектры, полученные в облает* Тк» приведены на рис. 3. Вблизи Тк параметр С удовлетворяет критерию однодоменности частиц. С удалением от Тк в частицах возникает доменная структура, причем по мере удало-

шш от Т„ возрастает количество доменов в частицах, об этом сои-дстельстзует увеличение относителышх интенсивлостей линий 2 и 5

У

в спектра 1рис.З}.

Наш исследовался также образец, вырезанный из поликристзл-лического феррита Gi{3 Q^ . Результаты был=" аналогичными, т.в« вблизи Т,, кристаллиты поликристалла переходили в однодомен-ное состояние.

Известно, что остаточная намагниченность ¡-^феррита Qa^0y¿ :з;с аз, так к кашгначенность насищения .уменьшается пои при-бхт&ят Ту ~¿ обращается а нуль при 7 и TR [?] . Уменьшение

относительна лателсивноотвй линий 2 и 5 секстетов, соответствуй -

í

шк сг - ¿Z- нодреавткаы, при нрчблшшши к Тк означает, что остаточтао ншлагничетгостп нодрвшоток феррита '-Va я 'VJ , "япрэпю, йог-растгюг збяззз Тк. Поскольку мзиптшо хокзнти ионов 2 подрстссках J3ppim Gd3 ?es®12 упорядочена :;оллпизарно, то -.глпо з^лпзл ?к ¿оэргстиот :: остаточная вгмзгшт&юсть

редкозеюльяои подрезеио: - !-Vc

Ранее было обнаружено рззкоо возрастание коэрцитивной о алы Ч0 фзргCc'3Fe3 0/2 - вблизи ?R [i] . Это явление используется для гпкфорглацж! горкома пяшшм мотором [S] . J& 'считае:.;, r¡to возрастаем Hc пблази является следствием возрастания сстаточшх пг:матаг~:ел® остей подрзшеток фэррята, так как чоа сишэ степень ориентации магнитных моментов ионов в подревотках, тем больнее обратное поло песбходош приладить, чтобы рйзориентиро -вать их. Тагам образом, введение в физику магнитных явлений по -йлтря остаточной намагниченности подрвшетки феррита позволяет глубиз изучачь процесс перемапшчивания в ферримагнетиках.

Одной из основных характеристик доменкой структура язяястся плотность'энергии дошнной границы, которую обычно определяют из выражения [ь] :

б = /АГ 46)

где А - константа обменного взаимодействия; К - константа а:-п:зо-тропии.

Задача определения б" дня юэргшзгнетнков является трудной задачей, так как для этих материалов лопстанта А зависит от «танов отдельных подрошаток я соотаототаувгда обмашпх кктег-ралов [д] , определение которых само но себы являемся сло;;щол задачей.

Наш-предлагается простой мояод опрей-. 5" , основанный

I

на эффекте глессбауэра.

Как отшчалось, вблизи Тк кикрочасх-аш йзрзата ;;ерк-:одяе а доыакное состояние.» .Путем постадошок* «шп;с:».?я тжзргтурц с? Тк в ту тк другую сторону по шсейзугрсношг! овялдаи ыскио на£-тп критическую тежшратуру тко, при ко юрой частиц« поуоходя? кь одаодомзниого состояния е каогодомэнноо ^г,до.4). '&го осяячзат, что прл Т = ТКр даах»тр чаотаца будот гэвон кр^гйчзски^- дадатру

определяем^ из шразлшш ^3). Тогда, зная сй^опролз -вольную шашгаиченноота М5- фэрр::то при Т а Т..ц, еэ (3) шш определять б" »

мотод ирогараяю.? га чзотаврг на иоиокркстсяякчосього ферпн-та - Яьг дшаэтроя ~ 20 ьаад. Но описанному матоду получено аначэкцо б" а 0,035 , что хорошо согласуется со

см*

значением, полученным из заргшзшк (5) 6 - 0,037 Щ-

Определив таким методой 0 и константу анизотропии к при Т « ТКр,» из (6) можно оценить такяо константу обменного взаимодействия А. Наш получено значение А = 18* Ю"8

сгл«

Пряподешшо методы свидетельствую? об уникальных г.озг-снкос-тж; кассбауэровской спектроскопии для исследования магнитных свойств ферритов в облвот ?1{.

ЁШ12_3* В первом ггэппгряФа глзва кратко рассмотрены маг -тгто свойства порезковнх постошпгых ?эгтттоа. Преимущество?,! порошковой технология является гыосяая прогзводатэльнооть п воз-гюаяссть аБТомзтазэцял прозз-эдотза, почти патгео отсутствие потерь материала, а татае получение изделий сиооюпе кяаоооа точности, по 55063^x2 дснолпп?з--гьпой г:зхапи«ооко2 обработки.

Процесс изготовления порапкогах постеггплх кэгкитов, а так-~о ¡дэгштшх лзнт для зудзэ-ц видоозапЕОЛ» диско? для ЭШ того-чаот а собя получение аз всходкого- гагпягоого материала порошка, ссэтаетго из огнег,"-'"^'^ чсотгц [X,б]Наличие доменкой отрук-туг-? а чеотгцзх сг:;т"лэт удеяытуо энергия кзгяпта н качество за -Езснваютх лент п.дискет [1,б] , ПрвджпшзЯ внпге мзтод кожет быть применен в прскзгодстпе йтзх вздоляй с 'дглвв контроля ва однодоменноотью частиц изгнлтда:: порезяоэ, что позволит изготовлять более качественную продукцию, сшх8птв брак п сэкономить га-ториал.'

Во дтопом гтраяп$з главы ппзялеяен гзтоя ¿проявления угла расошсп^ намагни-

ченности постояттого тлгтглта. . •

1*1 Г I ■ > И.11......... I I II 1 1>'ЙЧ1? «ТО!

Слодуязий процесс изготовления лоатсяшпх йдапгаов включает з ссбя прессование пелучагаого порога з гагнятном поле [8] . Пода создает аксиальную ьапстпуп текстуру» степень совершенства

которой характеризуй? углом рассеяния текстура &Т или относп-

М*

телыгаЛ остаточной наглагштеэппсстю гагпптэ.

Наш прэдлеяен меосбауэровскпй катод определения этих параметров.

Рассмотрим образец, выразапшй из магнита по плоскости,перпендикулярной осп текстуры. При условии параллельности нвправле-

кил распространения У - квантов с осью■текстуры угол 9К1 в вы-

с,

ражешт (В; мояно заменить углом дт ( .0 £ < вт ).

Представляя в (4)6 получим уравнение

+ г 0 (7)

т зс+Ц 7 Зс + Ц }

из которого можно определить угол &т по параметру С . Приве -денная на рис. 2 кривая есть графическое рошепие уравнения (7).

Графическое представление уравнения (7; удобно тем, что опреде -

1

ляя из мессбауэровского спектра параметр С из этого графика* можно сразу ке оценить угол 0Т .

„Идя относительной остаточной намагккчешюсти магнита полутом:

г ¿620: = (81

% 2 Таким образ«,г, пз одного мессбауэровского измерения могло

определить 0 и » Точность-определения этих параметров по-вашается, если образец предварительно размагнитить. При перпендикулярном направлении Г - квантов к поверхности образца месс • бауэровский спектр не различает симметричные п антискг^отрпчныо ориентации 'магнитных моментов частиц относительно оси текстур::,, так гак относительные площади линий мессбауэровского спектра определяются квадратам: тригонометрических функции (I). Поэто?<у в мэссбауэровсчих измерениях маяно использовать размагшгчошшй • образец. Но1поскольку на размагниченный образец но действует собственное размагшчиязнцее пoлet приводящее к разориентацш: ¡¿зг -нитных моментов частиц, то использование разматлпчзнкого образца повышает точность определения 8Т и .

Метод проверялся на постоянной магните маркй 16БЛ~190в который изготовляется на основе феррита бария Ва герО^* °бра -зец представлял собой пластинку толщиной ~ 70 г,гозл, вырезашг/ю из магнита по плоскости, перпендикулярной оси текстуры. Рвзмяг-

ничиватго образца осуществлялось а поремашгом магнитном поле о убывающей до нуля амплитудой, начальная амплитуда которого сос -тавляла 4 кЭ.

Мессбауэровский спектр образца (рис.Ь) представляет собой суперпозицию пяти зееиановских секстетов, обусловлошшх ионами яелоза в пяти мяпгатшх подреиэтках феррита бария. Лия дашюй •арки магнита по описашюму методу получено дт =» -10 1 3°,

= 0,88. Магнитные иэмэрашш дают значащи —г 3 0,86.

^ п ^

Преимуществом предлагаемого метода является простота, вноо-кая точность и возможность автоматизации процесса нзмэротиг. Отметим» что метод монет бктъ применен и для определения степени -5опоряенстаа токстурв в литых магнитах.

Другой ваглшй характеристикой по^тсякисго кзгкпта яплястся :'.осфрщи82гг выпуалоота кривой- размагязчи5вн2я» которую определяют из внразенш [В] :

а _ (Ми)мах о, -

•я ~ Не

где {}&1)тах - энергетическое произведение, характеризуемо точку на кривой разкштчиввния, где проазйэденкэ (М-Н) максимально! .''}. и Нс - остаточная намагниченность я коорцитагкая сила магната о

Для кривой рэзмзгничкэгшш, зппрокекмлрувмой гиперболой,ко-р'К'пцпэнт мазко выразить чороз относительную остаточную намагниченность [9] % 9

6 = и

/ !-} ""

" ! 1к I \ % . /

Таким образом, из глессбауэрозекого спектра шшо оцонпть тзгсгл

кооЭДвдиоит выпуклости кривой размагничивания постоянного мэгпн-

та о

■В уретьем параграфе главн предложен метод-определения тем-

пературного коэффициента остаточной намагниченности шгнго

При ко. .труирования ¡.аппких приборов, предназначенных для работы при различных температурных режимах, необходимо знание температурного контингента остаточной намагниченности постоянко-го магнита, которую определяют из выражения [в] :

о£ г ^ ' (Ш

М1-(Т1)йТ

где М^. (Тт) - остаточная намагниченность шгнита при начальной температуре Тр ДТ = Т| - Т2 - изменение тоыперзтуры;

М^ (Т|) - М^ (Т2) - иаыэпешго остаточной но?.йгнЕчанноо.ти, вызванное изменением тешературы Л Т.

Для определения коэффициента с<. можно применить мзссбау:»-ровскую спектроскопия.

Исходя из (8), для двух значений температуры мажем записать:

Мг(Т1)=М5(Т1) -XíJ^DL (12)

2

Подставляя (12) и (13) в (II), получим

■ „С - Г, _ ЪШО+'ХУОтг) 7

~ Т?-Т2 I1 т,)(1 + с*$вп) J ^Ш

Ь'в (Т2)

Отношение —шзшо определить по эффактивпим магнитным. $ X

полям, действующим но ядра ионов келеза в подрешеткех ферр-та [10]*

Метод провегэн на образце из магнита марш! 16БА-190. Полу-

о т

чено значение о4 •*- 2« 10 град""1, совпадающее со значением, полученным из магнитных измерений.

Таким образом, ызссбауэровская спектроскопия мояот бить успошно применена в процессе производства порошковых постоянных магнитов, и определении магнитных свойств постоягашх магнитов.

Глава 4. В этой главе приведены результаты фазового анализа ?.»дгнптнчх г.знералов в корнах Саатлинской сверхряубохой скважины с примененном мессбауэроЕской спектроскопии, изучено распре -деление отих »яшердлов по глубине скважяш. Прежде чем привести полученные экспярямептальше результат», остановимся на цели лтлх псследозпняй.

Пзпеспто, что делезорудшю ттастороеядекшг (в осойзшюстп до-ке1.-.бри1!с:иэ/' пя всех контпнептах Земзз узких длинных

пояса лро?яг7/5пностьп в десятка и сотнт километров п моагноетью в несколько сот 1'отроз [и! . Дот объяснения этого природного явлено?-' (5'.»ло шдвинуто предположение 120-2Л , согласно хоторо-щ ч ^сксудляэнзг: магнитных мдаералов дшшвмя тонкзш слоя™ гст,нг";у.л могло енгрять »агютшов ист»© Зег.чп. Продаолопение сс-юг-тазотоя 1т лабораторном опате. Хорошо известно, что калвие г.зпглтннв' частшп, погппдашпш в магнитное поло постоянного шг -."лтз, г^потхгзэтоя вдоль енловнх линий поля, образуя в пространстве мег.чу полосами мзгнвта чоредуксгтеся узхшо'полосы сгустков и разряжений частиц. Такое расположение частмц в магнитном поло споргетическп енгощю. Этот лабораторный опыт наводит на мысль, что част:птд гагнзтнях «ипвраяов в магнитном поле Земли так яа шкет раопатеххться узким доганыки полосами вдоль силовнх линий этого поля5 сформировавшись впоследствии в :г.олезорудзше полосы. Причем гео'ягеггкоз поле могло влиять на частицы магнитных минералов только в приповерхностном слое Земли, где температуря пород из пролетает тптшэратуру Кори мэгпптшис мнералов.

С дельта обнаружения какой-ошбо закономерности в распредело-

о

ниц магнитных минералов по глубине исследовался керновый материал Саатлштской сверхглубоко!! скважины в интервалах глубин 5500-8200 м. Образцы из верхних слоев скваяины, к сожалонив, мы не имели.

Тщательное выделение магнитной Фракции из пород и изучений её методом мессбауэровской спектроскопии позволили установить, что основным носителем магнетизма в породах является магнетит -Ре^Оь . Размеры зерен магнетита колебались от нескольких до сти микрон» Вместе о магнетитом ь породах обнаруживается гематит -с(- 8 но концентрация гематите в породах нике, чем магнетита. Вероятно, это овявано о пооувпешшм окисленном магнетите к превращенном его в гематит« На рис.6 прашдоке меосбауэровскае спектры пород, взятых из разных глубин.

I

Исследования ползали, что концентрация магнетита в породах по остается постоянной по разрезу, а Поменяется периодически, образуя три горизонта повышенной концентрации в интервалах глубин 5500-6200, 6800-7700, 7900-8200 м (рис,7). Причем обнаруживается общее уменьшение концентрации магнетита с глубиной.

Ш далеки от шели утверждать,, что обнаруженные ззкеномер -поста являются зкенко слэдетвиои влпгнш геомагнитного поля из распределение магнитных материалов в земной коре, однако изучение такого механизма, как одного на взгеяяшх, представляется весьма ютерзонтл,, взовушвавитм вшшзтт геофизиков

КТЕЮЕКЧ1'! №зУТ1т.ф дг,»и V та тиши

I. В статистической модели Гильо учтено влияние на температуру магнитного упорядочения изменения объема элементарной ячейки кристаллической структуры при магнитном разбавлении Ферритов. На примере ' //' -5¿">? и. ьИ -Ы ферритов показана необходимость такого учета.

2. Мессбяуэровскзмя и магнитными исследованиями показано, что в ///- Ы ферритах угловая спиновая отруктура возникает при меньших концентрациях диамагнитных ионов, чем в л//- ферритах.

3. Проведено сравнение температур магнитного упорядочения ферритов Ге20* (0.<ХЧ<1), найденных из мессбауэровских измерений Тм и магнитных измерений Т^ , Для ферритов с

0,6 <:х <1 обнаружена разница в значениях Т„ и ., причем

4. Показано, что за отсутствие магнитной сверхтонкой структуры ядер лота за в магнитоупорядочошой области температур ответ -ственна ионная сгошоаая релаксация. Установлено, что в А - и В- подрещетках разбавленных ферритов существуют группы опиноз зеле за с различными врскэнамя релаксации и что время релаксаций ионных .'спинов возрастает во ЕНешяем магнитпом пале.

5. Установлено, что релаксационный процесо спинов возникает

■ Еоледствие конкуренции мз.жподрешаточного и внутрнподрешеточного обменных взаимодействий.

Показана взаимосвязь ?лозду неколлпнеэрностю опиновой структуры при низких температурах и появлением релаксационного процесса спинов с повышением температура. •

Предложены и экспериментально проворены следующие метода,, основанные на эффекте Меосбауэра.

6. Метод определения .точки компенсация феррита.:

7. Метод исследования- доменной структура в тонкие пластинках или пленках фэрритов в области точки компенсации.

8..Метод определения направлений легкого намагничивания в монокристаллах ферритов, обладающих точкой кошоноации.

9. Метод исследования доменной структуры в частицах магнитных порошков.

10. Метод.') определения плотности анергии доменной границы и кон-

©

станты обменного взаимодействия ферритов, обладавших точкой компеноац—I.

11. Метод определения угла рассеяния магнитной текстуры, относительной остаточной намагниченности и коэффициента выпуклости кривой размагничивания постоянного магнита.

12. Метод определения температурного коэффициента остаточной намагниченности постоянного магнита.

13. Показана целесообразность введения в физику магнитных явле -ний понятия остаточной намагниченности подрешетки феррита. В

с частности, с помощью этого донятая объяснено аномальное по -ведение коэрцитивной силы феррита вблизи точки компенсации.

14. Методом меосбауэровской спектроскопии проведен фазовый она -лиз магнитных минералов в кернах Саатлииской сверхглубокой скважины. Установлено, что основным носителем магнетизма в породах является магнетит. Обнаружено периодическое измене -ние концентрации магнетита по глубине скважины.

Основное содержание диссертации опубликовано в следу«цих.работах;

1. Алиев Ш.М., Анохдаа Л.К. Температура Нееля разбавленных твердых растворов ферритов. -В сб.: Теплофизические свойства твердых тел. - Махачкала. 1979. - С.65-69.

2. Алиев Ш.М. МагЕИТнрнезквиваяентнне позиции ионов железа в

у/ - Ы ферритах. Тез. докл. 7 Всесоюзно? конференции по термодинамике и технологии ферритов. - Ивано-Франковск, 1981.

- 225 с.' л

3. Камилов И.К., Алиев Ш.М., Алиев Х.К., Анохина Л.К. Релаксация спинов железа в феррите ^'е/ // Письма в ЕЭТФ.

- 1979. - Т.ЗО, № 9. ~ С.582-5В5.

4. Камилов И.К., Алиев Ш.М. Мессбауэровское исследование феррита

cdog tfï0г Fe2 Оц . Тез. докл. Всесоюзной конференции по физике магнитных явлений. - Ларьков, 1979. - Ь01 с.

5. M^-ï Sk.M. fJteC l'entperaiuhe аи-d Ayper-fine

tHCLgHeiic sir future op STFe I и fcrrify cdcj Fe j О if con-{ei-en.te on

the CLf>plications of ike Missbo-"-^ effieci

- Jaipur/ Jn-dla , iW. -369/>.

6. Алиев Ш.М., Камилов И.К., Батцрмурзаев А.С. Исследование эффекта Месс<5ауэра на ядрах Fe в феррите сл^л¡¡0i

// ФТТ. - 1983,. - Т.25, й 5. - С.1539-1542.

7. Алиев Ш.М. Температура Нееля и магнитная сверхтонкая структура ядер S*Fe в fji -c<L ферритах. Тез. докл. Всесоюзного семи -нара по магнитным фазовым переходам и критическим явлениям.

- Махачкала, 1984. - 173 с.

8. Алиев Ш.М.« Камилов И.К., Гадоев А.З., Алиев Х.К/, Гусейнов М.М. Сверхтонкие взаимодействия и спиновая релаксация в никель-кадмиевых ферритах. Тез. докл. П-го совещания по ядерно-спектроскопическим исследованиям сверхтонких взаимодействий.

- Грозный, 1987. - 257 с.

9. М^* Sh.MКлМ&Э I,f(n GtcselHoJ М.М.

К к К.} Owar-o* A.M. Ну/xr/lHt wa^Htiic Spettiihfl. &fS7pe nucUi W Ctiliat£ {etuperainre of dilute* ftrri^a^MÙcs vw Ut faiet-haiLena? cottf. on kffleffiM

10. f GuSelHfi&ПН, MBssUuer Kud^ofikt gcufcâtiron. yauft in ike -ûiсof ifte соы/>e*3(ïtion pot ni. faiehMtiicHG? cot* /et-ексе он. ¿he appticaiccH-t of

Messiah tfhtl l/S$R} J983

~ znup.

11. Алиев Ш.М., Алиев K.M., Кайсаров Г.С. Доменная структура ферритов в области точки компенсации. Тез. докл. П-го Всесоюзного семинара по магнитным фазовым пароходам и критическим явлениям. - Махачкала, 1989. -• 124 с.

12. Алиев III.М., Камилов И.К., Гадаиев А.З., Гусейнов М.М. Об ориентации магнитных моментов частиц силъномагнитной фазы в маг-нитотвердшс сплавах Fe- - Со . Тез. докл. ХУ111 Всесоюзной конференции по физике магнитных явлений. - Калинин, 1988. - 655 с.

13. Алиев Ш.М., Камилов И.К. Применение меосбауэровской спектроскопии для исследования доменной структуры ферритов в области точки компенсации. - В сб.: Фазовые переходы и теплофизи-ческие свойства многокомпонентных систем. - Махачкала, 1990. 1 - C.I67-I7I.

14. A&i'J Sh.M., I.K,, K.M.

liit @f MoisfiCUitr SfXidt-oScopy {v ziudy l!t* cta*<a.\n Slruj>iute of -feht-iits ншг Ш

Ue

CLfptica-iioHS fff Ш MosJaua- effeci

~ BuJafeii f 19S3, ~ Z-2-b p.

15. Алиев Ш.М. A.c. 1295900 ССОР, MKH3G0I ü 24/00. Способ определения магнитных свойств материалов.

16. Алиев Ш.М. A.c. 1369500 ОСОР, MKH3G0I й 24/00. Споооб определения магнитных свойств материалов.

17. Алиев'Ш.М.» Камилов И.К.» Гадкиев А.3,.Исследование магнитных овойств сплавов типа альнико методом меосбауэровской спектроскопии. В сб.: Оптические и фотоэлектрические свойства полупроводников. - Махачкала, 1987. - С.84-88.

27 \

18. Алиев ELM., Каюков И.К., Моялаев А.Ю., Сэйпуллзевэ Л.А. Повеление сстлточннх намэптченнсстей подрвшеток ферритэ-грэ-ната- гадолиния в области точки компенсации// ФТТ. - 1992.

- Т.3.4, й 7. - С.2290-2292.

19. Алиев Ш.М., Камилов И.К. A.c. 1589754 СССР, MKH?,GOI 1$ 24/00. Способ оппеделекпя магнитных свойств нэтешалоа.

20. Алиев Ш.ЛЛ., Камнлов И.К.» Бунин Г.Г., Алиев K.M. О периодичности концентрации магнетита в породах Савтяянской сверхглубокой скважины. Тез. докл. Международного.семинара по кополь-зовашта банков дшшых при регкональких исследованиях. - СССР{ Махачкала, 1953. - 22 с.

21. Алказ ffi.M.,-Каминов -И.К., Бунзн Г.Г., .fees K.M. Ossmmzm геомагнитного поля на распределено форрсглагяитннх кинзрздов в земной кора. В cd,: Теология твердая шлезних яакстаэтлтх Дагестана-.Г/ахачкала» 1990. - 0,14-17.

22. Sit Л, /X, . GM.

■ НвнЬешвг Sp.ecif-ojco^j Sciidtf of ¡■Ы-><z-ߣ

coc^ifzi.ü.1 in rec&s <?/ Saaiii '

aubferes'.ce съ appgica.¿icn3 of {h?

ttss?ha*e~ effad.-gtafajitsi, /Ш '-p.fafü " •'.

23. Алиэв й.М», Кегзлов И.К.» Соишэ 1.В. Оцрбдасгпке плотности энергии доменной грзгпщы ферритов з области точки кошеноа -цеп кетодс?.г кссебвуэровской опектроскогсга.// OTT» - 1994. -Т.36» В 2. - 0,5X8-520.

24. Алиев Ш.М., Кзгллов И.К., Савша Е.В, Прлдвкепза пессйаувров-ской спектроскопии при исследовании доменкой структуру ферритов в области точки 1;о:,яексзщш./7 ФТТ. - 1994. - T.3S,

И 2. - С.523-525.

25, Алиев Ш.М., Камалов IT.К. Определение 'степени совершенства >гагни.тной' структуры*в постоянных матнктал методом •шсо<5ауэ-ровской спектроскопии.// Письма в ГГФ. - 1™М.' - Т.20, Jí> 5. - С.9-И.

Цитированная литература

1. Порошковая металлургия в СОСР. Под ред. И.Н.Франиешчз к B.U» Трефиловз. - М.: Паука, I9BG. - 294 с.

2. С о М. А Supe/ч! ж склизе iniércbcéíw* i и

o ¡*.cai„f>eele ¿¿»ÁageIjJ.ptyL&e*«. - -Л/-Л/? Л-i3

3. Полкажиков С.А., Туркевич 3.IÍ. 'кздлодошние некоторых гаг -нитных свойств кикель-кадмиовых форритов// ФТТ. - 1966.

- Т.8, 1Í 5. - С. 1434-14/10. '

4. Барьяхтор В.Г., Яблонский Д.А. Доменная структура ферритов в -окрестности точки компенсации // ФТТ. - 1974. - Т. 16, О- II.

- C.35II-35I3.

5. Крухшчка С, Физика ферритов и родствоиных им мэтштхзх отелов. - М.: Мир, 1976, т.2. - 503 с.

6. Марк Х.Крайдер. Технология хранения данных. В журнале "В мира науки", 1987, В 12. - С.47-56.

7. йобутин И.О. Аномалии коэрцитивной силы и остаточной намагниченности в замещенных редкоземельных Ферритах-гранатах // ФТТ. - 1965. - Т.7, В 5. - C.I39V-I40I.

8. Преображенский А.А., Бииард Е.Г. Магнитные материалы и элементы. - М.: Высшая школа, 1986. - 352 с.

9. Бозорт Р. Ферромагнетизм. - ГЛ.: Ил. 1956. - 784 о,

Ю. Николаев В.И., iíonoB Ф.И., Черепанов В.М. О температурной зависимости намагниченности подрешеток Ферритов-хромитов лития// ЖЗТФ. - 1970. - Т.58, В 2. - С .¡=>15-521.

о .

II. Докамбрийскиа яодезорудаие формации мирз. Иод род. И.л.

Джеймса и O.K. Симе,а. - М.: Мир, 1975. - 3G8 с.

о

П5 cu

I £ о

' 41

3"

о

• . 'и1

. i"

' (I

i '

I

1 I.

1

а

Ч - A,. ,-V, -'V'V', ¿'. ;*'ц

vv ^

•i • i < )

i 'i i

VA. htü jj, u.'» i. i., ,V V'1'

У v ¿ 1 1

i

. i

i_Í_

i_i_i i_i_ia

Рис.I, Мессбауэровские спектры монокристаллической пла.стшгки феррита Ре20;£ в области точки компенсации:

а - Т = Тк; б т = Тк +9 К; в - Т = Тк +3-1 К. Плос -кость среза пластинки перпендикулярна оси легкого намагничивания.

б

i_

С

5"

Peo.2. График зависимости параметре С от угла Вт . Графическое решение уравнения (7)

i Iii_i i el

i__ j_i-1--1---j «

_Я__I.___Л—----I t —

a 4 3 V^.tb'c

Fno « 3 • Усесбвуэрозскзэ 'опзетра сбрзгцэ ss тлзнокрготажачооюг чеотии -феррита. ~ 20 юза. Обраввц

находился э соотдякн' сгтоточлой пп-.^зггтгсзгпссгп в нз-прапяоют, перпэвдгкуляряоа -пяоегсзтп образца прз: а - Т = Тк; б - Т - Тк •?• 33 К|. з - Т = ?„ + 45 К.

's?.! <ip?.

Rie.4. Переход сфвргеесксй чготяцн Фэрр~?а аз одаодомокного состояния в 1',1югодс:,Ш1П1са при удплевзз от точки коглвЕоа-цин.

*

х *

ш

а-§

■А, Ач*/»*^

12к га

> ч, ЧЬ ' 2Ъ

-8

О

У,нн(с

Рис.5. Месобауэровский спектр образца, вырезанного из постоянного магнита _маркп 16ЕА-190 по плоскости, пврпо!£дикуляп--

ной оси текстуры. ______

', ,; ,...}-; ГсД "|

го

<й>

о §

',( I,' 6075 Я Ш 7

» / 7003

Г

^; '1'

м

.1 !.

-8 ~ о 4-е"

■ ЦНх!;

Рис.6. Мессбауэровские спектры пород, взятых из разных глубин Саатлинской сверхглубокой окваяины.

Н

Рис.7. График зависимости содержания магнетита в породах от глубины их залегания в скважине.