Многочастичная теория электронных явлений переноса в неупорядоченных металлах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

ЛЬВОЗСКйП ГСС/ЛА?СТЗЕКЕЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

Га превзх рукописи

СЗЕЦ

ВАЯЕРЯЛ ТИМОФЕЕВИЧ

МКОГОЧАСТИЧН.4Я ТЕОРИЯ-ЭЛЕКТРОННЫХ ЯЗЗЕШЯ ПЕРЕНОСА В КЕУКРЯДОЧНЖНХ ЯЕ1А1Ш

Gl .O'f .02 - тесрегичесхая

АВТОРЕФЕРАТ

диссертац;;;; на соискание уч;гиэй с? спета

вдггора-.$аэипо-ка?екатапеских науп ЛЬВОВ - 1992

Работе выполнена в Институте физики кокдексирозанкшс систем АН У:фаины.

Научнь'Я консультант - .доктор' физнБО - математических наук, старпий научны" сотрудник З.А.Гурсг.кй.

Официальные опгонекта: доктор б::зяко - математических наук, стерсиЯ научкай сотрудник М.В.Ваврух, доктор физкко -математических наук, профессор Л.В.Чалшй, доктор бизико -математических наук, профессор В.Г.Морозов. -

• ■ Ведуиая организация - Институт атомной энергии км. И.В.Курчатоза.

Зацита состоится "_"_;_ 1952 г. з

_часов на заседании специализировашгого совета

Д-063.26.05 Ери Тизовскон государственном университете им. 15.фрака го адресу: 290С05,' г.Львов - 5, ул.Ломоносова, Ва, Болыеая физическая аудитория.

С дассертапней ножо ознакомиться в научной библиотеке Львовского государственного университета им, Я.Франка, г.Львов, ул.Драгомакова, 5. '

. Автореферат разослан " " _^_ 1992 г-

Учений секретарь специализированного созета, . домер ф1:зико-ма?ематичес~кх

. каук,профессор . л П.Полозки»'

СБ ПАТ ХЛ?.УПТ?;'СГУ,РЛ РАБОТУ

Аятуллзность ггаэблены. Узка бгЛкз дззух дэсятилоткЗ продолжается йктзасизгае раззитяа э г:зпер;г;-сктгль яис ir теэретй'ггс.тах иссдегэзгнйЯ з ойластл неупорядоченных азтьрвадоэ Лаанзе несто спали ¡их занимает я амэрфае металла.Перзокачглыл

г ли г.'-т. aái>e:tTou 11 о с л а до 2 а н и• б л гл ¡ждете металлу,кагедща применение з яачгстзе теплоносителе:* з регктопах' из йистр;;х наЯтрояах.pat'5'ПХ ?е-т- э ХГД-среэбргзозатезях к т.3.-3: гасдедззг зрежг на пгрзггЛ вагла аморфнее «ггалльг,сол«г'зд;,,5 таг.:;»;;: ушлальэтк! ¿p ir.™орстзазгзксояаа механячес?:с.я з»зг.зсть" н зисокиЯ предел текучостя.кеэсЕггкз лгаэхэо" сопротивление горро-зии и crida- от тгхпезатури ■здгг.тросзпрстизлгказ.вка-

дляие <5ялгздаря эт:гд сзэЯстзгм зса более npoicoa праг.тнчесг.эг яссэзьзззйвяе. ...•...-

Элглтрокет? л^.тепия лерензсг. э кеуаорядэчеггаас .четаллах, о тз;-~:: зреккя их теоретического опксашм,откосятся с чполу слзянейзпс.ОЕИ. нмгпт -подобный за?гктгр з ждаг й еаззфнщ: тs"5.x п обладает рядом »аркиеркшс вссбекностеЯ то сразнеяиа з ^ р ■: с: л -:: ч с í »:: :<•,: пеупзрядо чгкннх нет алла» прояз-

лягтгя ряд надо 'или недостаточно изучеиизх {ахтзроз.гсотэр'.гв для крясталгичеегяя ::е7зллзв л::с>э кегудеотзеяаз.лябо ггргвт ияуг рэдь.З-азе теслу о?Е2сятся:стрггтгэяз,1 квуаорядзчепксс« ггзкаэК пздаэттвка^гасфг.дхзасйя состояния элгктронзз■ прсгодикоета различных Ti.-noa,близость з ряде случаев дляет сгзбодкзго пробега одеятрсиа'гроаодяаэс?а'"е кзклзнпому расстояния,призодтеэд я пгойхэдкигстаг учёта • кзегсовоизхгккчесхня зф^ехтоз.кгюздих порядок 2 сднчина r¿ »где /Г икест по ряда л гелячазн зреиени релаксация, ¿ус .-энергия берая.вэкэдвнга ди<йузкого иехпккзма серекосч злеятроноэ.калозсенве кеугар.гвдченкости ноняоЯ сэдсис-на яозиог,иуз упорядоченность сспгоз иотоз и т.д. Особое значепиз з нзупорядочегалс кгталлгс приобретает 740т различие; иногачастпчисх эфЗеЕТов^сзязаянздс с электрон-электрон-пка,¡íок-г!о , с пл м-свйгознм взаяаэхейстзклми.а тщяэ зсеиа зоз-коййыш» ПЕрегрёстниг;» азаккэдейстзяяия.Еелп з крнеталдачеехкх »гтплдах эти эффекты достаточно било изучать з таз зга порядхзя гиорка зозиуаеяиЯ,то з неупорядоченных металлах возникает необходимость в учёте в членоз стазсего порядха.а следовательно в

построении последовательной тиоркп воэкус;ений,если хакке-лкбо взаимодействия ко гут считаться достаточно калкия параметрами теории.При отом все остальнке гявн взаимодействий,не кзгясяя-еся слабыми, следует учитнвгть в по л ко г-: обьсие.Телая последовательная теорий ккветичесг.их "коэ&*иянектоз неупорядоченных металлов ранее не была построена,в отличие от теории разноаеснкх свойств гростых хркоталлическкх (Бровкан Е.Г.,Каган D.M. ) и жи дк их'С ~ ло в алекко Н.П. ) кетаязов.

Цель заботе.

1;?азвкть козкл подход для нахог.денкя skkotkwsceks козф-фиавевтов.харазгсеркзувстос электроннпе яздзнел переноса э неупорядоченных ксталл&г,основанный ка использозен::и грибдикент: времени релахсааии. ~ '

23 рамлел этого подхода построить принципиально иногочас-ткчнуг теорст олектрокпш; явлений'переноса в'проел« i: ряде переходник а редкогенельнас кеталдов.Лри этом"описеть лак п-:ра-изгнитнуо.таг. и иагнктеузорпдо'чениую фазу последних.

З.Разработсть истодшунахокдеккя и усгаяэ.-.кть -свойства сикиетрки кногочасткчных ди,ча»тчес?-"их электронике и смепаккгх элехтроя-иоиккл структуркос факторов,г.оторкз является клзчеви-кс олемектаки в разз::ва2иои подходе. '.

А.Резработать теория электронных ЕзлеккЯ переноса з неупо-рйдочеяпех кетвплЕх.оснсваккув ка методе квиетического ургзне.чкя, м вюседкч^в.за ргчхи приближения временя релаксации.

5-?асч;гтать олелтросоглотгсзлеиге' простых л переходные не-уггорядоченкьгл металлов в широком диапазоне 'температур с учётом различите нехадкзиоз рассеяния электронов проводимое?::, во зте-рон и третьем порядках теории возиупекй по олсхтрзЕ-кинкоку взен>:одеЙств;п).Исследовать особенности температуркой зевискмос-тя элег.троеопротгзленяя ряда металлов,соотпопелвд »-сяду ра?дич-h'jkü лингткчеслюя: ко офф::ц кееталя, эфрелт'X о лла и р;д другие эффектов. " "

Ддучная уовчзт-а. В дкссертетк;: предлэкен коввй иетод вы-чксдекия во ел:5 к релаксации для элеЕтрогроводности.элелтронного вклада в теплопроводность и термо-г.д.с. простых к ряда пэре-ходнюс у. редлозеиехькшс металлов.

Впсрзке устгкозлена сзязь у.-азашшх кянетячасх:« коэ6'>г-цлектоз о кногсчастачиами динамически::!; структуркаич факторами олектронкоя подсистемы, смесгншнш злсгстрон-иотти структурвк-

факторам!.-,а тar.se иагниттга ¡шэптсги'йшк» динамическими структурными факторами ионной иолехтронноЯ подсистем.При этом разработана по с л г до а ат ел ь на я процедура учёта много частичных взоииодеЯстзиЯ-яая тех,которое езугат• калами' параметрами теории, гак и тех';»оторио не является слабыми .Разработана методика зачисления динамически структурных йахтороз электронной подсис-гея» и 'сиепагегих •электрон-иотнк структурных фзктороз при учете элехтрон-электроктгх и элезгсроЕ-иотпа: взаимодействия.

Впервые подучено кинетическое уразненяе для дзухврекеннкх зсгшдывеегхх 'унпияй Рркпа.опредедяЕзах-различные кшетичеохиа мэёфициенты простых неупорядоченных иеталлоз.спроведглзое з -произвольном порядке по элеьтрон-ионному ззатзде1:стзап; предложен кетод его ревенка п способ учёта электрон-электронного зза-¡модеЙстзяя.В результате наПдени зквагегш для кооффздиентоз »леятропрозодкостй и теплопроводности простых неупорядоченных ¡еталлоз.висздясиа'за ранки•приблияенля времени реяахсапии к ■ 'читнгавцяе кзантоммехапячесхие эффекты, имевшие пор я до г: зели-[!г:ш [р £ .Те г:е эйокты учтени и при нахождении постоянной

олла этих металлоз. • ........

. Вперзые пред-'ояен способ ога'сангт" электропроводности не-» пзрядочеяняс переходя« иетадлоз,основанная ка' одновременной сподззошж! приближения сильной и-слабой езязя.Приближение' ияьяоЯ связи ксетдьзсггно для" описания с/ -злектрзноз,слабай-5 -электронов.Получено соответстгупцеа зираэтние для гооф-кциекта элиггропрогодности.Детвдьно исследована роль гибркди-

5 - к а -состоянии элехтронов проводимости переходных таких'металяэз; .

Совокупность получении результатзз теследованкй гадких и кррфшл простых,переходных и редхоземмьшз кеталлоэ маает йыть залифяирозанз гас новое направление в теоретичесхоЯ £изике, 5стоячее а рвззйтшг, кетодоэ расчёта кинетических свойств неу-зрядочешгах 'састея с маогочастичныни взаимодействиями.

Па аттическая ценность. ПредлонеяныЯ в работе подход по-золяет расчитывать электропроводность, электронный вклад

з теплопроводность,тер::о-з. д.с. в-вязкость простыла таг.г.о ряда переходное и редкозекельиж неупорядоченных металлов.

- Численный расчет попрали третьего порядка по пс-зздопотеи-цкаду г. обратной? зренеки релаксации для эдептропрозоаноств, ввполнений для гсех простых г; благородна неупорядоченное металлов позволяет'оценить сходимость ряда теорий газкуг.сний для стга: кеталлсв.

Чпзхснний расчёт температуркой зазисжост:: злактросогпо-сиилешя акэрфнзго зглаза^/^. '¿-¡¡-у зозкэанэсть обьяе-кигь набдгодгемие экспер::кен?'ая>но вкзкэтемпературние особенности эдектросопротиздения отого сплава.

Получешке з работе мракгнкя длк яагнигкнх зкладоз з тросопротизденке я теплооояротЕзлекие "магиэтн»:" кстадяоз по-гзодяет объяснить особенности температуркой зависимости одектро-сеггрот: злежя ряда переходил и редкоземельна металлов- при зы~ сог.гх температурах, а такяс Эь'кэкть допэликтгдьи^е фскторк.при-зодядие х .иарупеизо для нкх закона Зидекзна-^ранцд.

Численный расчёт одектрзеотрэтизздекЕи ряда переходных ¡гадких металлов- обьяовяст ■ эксперккектсльйг.-с даикае по экеокочастотной электроюезодности чкетнх. ютадлоз и концентрационной зависимости эяеятросэосгпвлекяя -ряда сг.дазэз,а такяе даёт'зоз-гатаость оценить адекватность, используемой для зтпх металлов теоретической модели. • ' ,

Часть результатов предстаз-ена ъ законченном виде, кие о? характер расчётных £ор«уд,которые .могут непосредственно использоваться для интерпретации различных зкеяернкектазькых дакких. ' Другая часть результатовсодержт'з себе возиокаость дальнейшего раззпт'.тя теория; сз уточнения.

Ага о б аи и ч работ в ^ М стер ".алы .диссертации долладизались 55 обе/кдадась на: ф , Ц,' , ]У . .' Всесоюзных кзнферешиях по строению и свойствам кеталлнчесигх я е.'.зковнх расшшзоз С Сзерд-лсазск,1978г.,1580г.; 1983г.Д2С6г. Зсесовзгай конференции по строен ¡я к свойстзаи кетелличеекдх я пЛаэтгкх рааплазоз С Челябинск,1990г. ) .Всесоюзной корферепайи '.Оозрекгнные проблемы слгтистической физики" ( Льэоз,1987г..) .Всесоюзной конференции "Современные проблемы статистической гизикк" С Харьков,1591 г. ), /V/ ВсесоЕзнои согедеш: "§из ¡геохимия аморфных стеклообразных

металлическихсплавов" ( Москва,1959г. Всесоюзном семинаре по микрокеодлородностям и ннэгочастичнак зг^ектни э металлических расплавах С Одесса, 1ГВ1г. ) .Конференции молода учёных по теоретической физике С Киев,1980г."),сколе "Исследование энергетических спектров алектронов и теория фаз з сплавах" С Майкоп, 1968г. ),научно-координационной сессн;: Секши- по вопросу "Исследования яеидеальной плазмы" С •Москва;IS90r. ), X Всесоюзной' теплоф'кзачесхоЯ сколе ( Такбоэ ,1990г. ), Ц/- Ростовской конференции по классически:.! хидяостям и растворам ( Росток,ПР,1990г. ).

Публикеопч. Основные результата диссертации опубдпхозени 2 45 работах,з том числе з одной какография и одной учебном пособм.Перечень 35 из них^пргасдеи вкокЦе автореферата;

Ctotktvs« я обьём лкссеотакии.диссертация состоит из введения,песта глав,двух приложения,закллчеякя и списка цитируемой лп?ергтурн.В тексте обьеиом 286 страниц содержится р:то., 9 таб.,список литературы из 220 наименования.

Во взечеягя обсснозаттцель и задачи диссертации,их актуальность и значение,Кратко опксапы структура и содержание работы, сборкулирогакц основные полохения,выдвигаете на зацагу.

Песззя глава посвязена вытисланет ¡и'-накаческих структурных Лекторов ионной л электронной подсистем гтостых металлов,а также смепаганх структурных факторов.являющихся клвчевыми объектами иногочастичноЯ теория электронных язленип переноса.З §1 Д с гомоцьв теорий отклика на механические возмущения построен ряд теории возмуцениЯ по электрон-ионному взаимодействия для сие-паинэго олектрон-иопного динамического структурного бактора простых металлов • ,

соврз тт р/вотн. .

о

(I)

Здесь

( 2 )

»

где Ы/.4Ю -с/рье-образ псЕвдэпотенгциеда элегстрок-ионкого вза-ккодеГ-стэм, - ) -функция отклика Л?-го порядка ил:

динамический -электротгай -¿1 -полкснях, 'S'i/бЩ,. - 1": -частичный динзническпй- структурный фактор конкой подсистемы .В первом порядке по псездопэтенцкалу

^(/м^2^^ С 3 )

Наряду о *унк»ивя> Г.харгстерязупскми -отклик ; электродной плотности на зкезнее полв.зведеки ъ .раескэтреняе Ьуиглг.у.Л1"' /' ) »хара-геркзуацие отк.тлк ка внутреннее; полз, образованное звезда-: полем и Епзваиии-! i:k изменение!-. плотности рлектронкого газа-Ме^ду раз ли чайки функция;.»: отг:л:;ха установлены сдедуЕс;:о соотношения

P^ip^p^Jf^M^/iff^), to Е{/1 a.iti)- .> 5 5 '

и т.д.,где/, ^//^-дколестркчгс^сг.стйииаекэсть электронного газа. •

В §1,2 вычкслек трёхчастичкый динемнеский структурой фактор нггзеякэдеЯствувсего^олектрсциого газа а предложен алгоритм зцчкслвнкя структура факторов йолве вваояо:«' порядтх.. Вычисления прсзедена для гроиззохькис значенвЯ аргументов„3 toi-: практически зежигк случае,когда заполняется хотя бы одно. ¡:з ке-резекстаТ -температура,

(_ iui/ur •■

I ^¿UiWkT^i^Ui^tn M7) "c 6}

__Uv-ï //,< т___/х

77, ß /k)ir)( i-e ~%tt,J< ) j/

&(&-!?,/2-Я,/2&1) 8 (fr-ir/;/2 kSj /¿¿'S O

¡ s ■ <• .1 i/ if/ "-1 ífl/JC/^ H //- ¿ ¿y ¿

■ n /4-// 4Kr /i. _

-с -аолгизсй'зе^оэ 6-/> -угол и-жу 3e:?ri>ca:s: а с/.,

Ii ,используя я-зтод ккзгсгремя^гих оепзддкзагюп: ?укд~ 3 Г1.и:-з,г.псдлзз5а способ учзта--о::',лтрз::-олгг;тр:гт1ого згаккэ-Пстзлл пртт этегслек;:" гс-хгззрс^с;::!»-: д:::га:.::гчзсха:; струг.турних кторзз ззеикодейетзуазегз олеЕтрскиого газа.При это:-.

_ ст)

/

случае дзухчастячЕяго дя-лакичсолсго структурного еакзоза экпогег газа .-рвклотсггбол.-з • последзгатслъжЛ стссб учЗта

гктрон-олгхтрзняого дзгх^одеЯсгзяя.............

3 §1Л аетадзи "гзухэреяеятк затаз^сзаэдах jjyraswa Гркяа чкслегд гвчвязпга длд п»ж:сае:<о;::::Ч! пподздь-

и пэссречжд: зосг.?та«!:гсстеЛ ззе::кгдеЯстзуасега

еетрзкпого газа гг.; уйте под^пЕ^етаздего дейстзкя üciíhoS

3 §1,5 методой д:ухпр«::?::г:« г^пдсд^гг^х фукг.цяЯ Гр;;:!а гучзко ьирд-знко для астг.чг.ого дннгз'.г.чоокзго отрухтурно-.»схтзра одектроаов прсгэдаюстп в гозстзх х-;тздлах,а тсхпе ^кагпйтгых" металлах о лагадйзозаивйая мзпагеним:: яакент&ип. л прост:« металлов

; //^//^/¿^-поляркзгдкзгаа* оператор неззаиходеПотзуяцего злек-

ю

троякого газе. •

В §1,6 вычислен в гармоническом-^иблиаении двухчастичный динамический структурный фактор иокпой подсистемы простых неупорядоченных металлов.В §1,7 вычислена магнитная воспри::мчйзое ионной шдсисте-м неупорядоченные металлов с лскализозантши Моментами.' * ' ."'.'-.

Вторая глава посвящена исследовании электронных явлений переноса в простых"металл-к з приближении времени релаксаяии.3 §2,1 развивается новый метод нахождения времён релаксанта,ха-рахтеризусцих различние язления переноса,Этот'метод-иетод аскм готического раз лог-опия-сводит вычисление кинетических чсоэффияи ентов к вычисления времэи релаксацик.вкраяавсяхся чергз более простые двухврекешие причинные или запаздываяяие сункции Грин чей исходное кинетические кооМиаиенты.Так для обратных врез-кн релаксации,характеризующих. процессы электропроводности к тепло проводности , * * ' * . ; -

где -оператор электрического тока,.^. -оператор потока тепла,создаваемого электронами проводлкостн.ДзоЯнзе угловые ..• скобки оЗозшгёш? дзухзремениуп згпаздававц/и- фуекцавГринами-ражсиия ( 9 ),( 10 ) допуска»? аепосредстзешзе-'разло:язнпе в' ряд по степекяи олехтрон-иэиного взаимодействия.3агаци ¿лстзк •■ ствсы зтих (¡.ормул является то,что при нахождении обратите времён релаксации з ииэзем приближении теории, аоэнуаекий достаточно пичкслять лйзь лрокэгсдяые операторов соотвстстаушдаг ю?о-"коз по времени.Эта операция лег:-э выполнила-для сколь/угодно сло-ксго гакидьтскиака рассматриваемой систе.чы.Гри этом ^ог.ио избежать упроцаяскх предположений относительно ризличках вза-п.'.'эдевств::." в систг::е,т.е. ресать принципиально многочастичнуо зсличу.

В §2,2 и §2,5 найдено.обратное зрекя релахссциа для электропроводности,представление е в виде ряда го степеням электрон-ионного взаиуодействия

¿5- =2 ч

-/

У?

/г -г

;ось -/

/

С ii ) ( 12 )

>2 СКПП'Лъ!

с ^'¡(/¡н') ' Г У^-¡зухчестичные д'/намичеспке структурные кторк ионной п электронной подсистем,не зэакмоде.Чотзуппих кду собоП.Вхлади дзетах горддкоз по поезде потенциалу в обрате Брест оедахсаааи опконзазтег. фовмудзка

7 Д /V 5/7Д +

т ( 13 )

12 V 7е Г> V/ / Ка ^ 'с '

* )] -Г'

знх у знака сумм» в правой части знр'аяеття ( 14 ) обозначает, > э-неЯ отсутствует слагаемые,для которых совпадает хотя бы 1а пара индексов. обозначает результат интегрирования яйии га соответстгуЕдеЯ частоте в пределах С *•" , ).3 чтениях.( 13 ) и ( Ю для удобства введены следующие обоз-гения

, Г/>' ' • //

С 15 )

Таким образом,обратное эрскл резаксайта .характер::зуадее данная нергз повес кий гроцесс, удаётся выразить через совокупность ¡.:по-гочастичкюс дикзкичесгло: разяозесккх иошлсс а электронны;; струггурякх секторов.Разложение С II ) имеет существенно кко-гочаотичкь'й л ар актер .Вся ■Енформаагяч-З электрон-электронном гоаи.колейст: сосредоточена з мнэгочзс?кчн:з; динайигеспэс структур:-:^ факторах "электронно Я подсистемы,об кон-йопяэм взаимодействии - з многочасткчкюгдкнгкичсспкх струптуркас'факторах ионпой подсистем,',сб электрон-фононком вгакмздеЯстзгл - з дккамкчеохом лараг.тгре мггогэчастнчккх структурних факторов иоккэВ н электронной подсистем. • - ■ - •

В скисло учгта хеогоч£стичи2х эффектов, ггредлггаи'-ыя теор:; злектрэпроЕОДкзсти аналогична мкогочаеткчкоП теории резиозеекк свойств проста: кеталлоз.ггастрбеккой Грозмано;.; Г..Г.- к Каганом ?аздэ:;;е;;::г С II ) в одинаковой г-:сре пригодно для опкеанля электропроводности гадких к аморфна; металлов,а таххе кркстал-л'лчеог.!::; металлов с кубической ревёт::оП.

Б §2,2 получено т?.:::се д-цраггекке для обратного зремеш: ре-лаксыига для олектроккого склада з тегдзпрозэдкость ¡^эет:./: ;:с таллоз.З лряйдиггьии среднего поля .

ЖлЧЧ'е ¿Г

16}

Если зоопол^гсь£.тьсй для• дзухчгсткчпзс лкиаш:чгских структурно факторов электронно Г; подскстеш и скепаичщс-структурных фактор виомгекиямк С 3 ),{ 6 ).то

¿ rz = it,¡ ее С 13 )

■Г ' - _£í— fl ■ btemT U'ÏÎÛ S'ipiOll+3(hco/UsT)2(i/o//Г J -

слад з обратное зре:а редгг. садят длг. ?ег_-ог<ро2эдности-,а5'уздоз-гпиП раосеян'.;с:-: оясхтрокоз проаодимост/г на флуктуации плэг-:•:;■! попов ( для ол-згтгрогрозодностл ото е-динстэенннЯ оклад ),

=___^-ÏWfl,

го )

:дад,обус.-2лденн-П расссяжгм зляктроноъ прозэппкост:: на ' 'лтуащтлд плотности эдектроают: гача.ие гзгк:<одоЯстзуззЕ:гз :окной подсхстеиэй; ...

2 52, V охадчко.что тариэ-з.д.с..поскольку она огпеделдот-дз/х разл::ч!пд< ¡:::не?>:чесг»:х коо$0;!ц:!г:ггоз,характе-ivcTcrr и ра;л;;ч:Ем;1 гпзксгак:: рела:ссоц::::,одко из кстэ-

: У;- .адругьз. ^ са

Зараязетя С IT )~С 21 ) гаедстгэдязт одну из зозто'лнш ре-зап;:Я формул тига ( 12 },( 16 ) к :-:згут непосредотзгико ио-íboosaTic.t длд pao'-'ÏTo:'E0 3í$:n¡::suT02 олсктроггрозодкостк, ^тройного з;:лада з тзплзпроээдгюс?:. и термо-о.д.с. простых :t:rX н1 аморфных кзталлоэ во всёа температурим диапазоне .::< ;еотзовения.После пехогорых у прошения,езязаянкк о учёте« олгх-к-злектроттого' В2а::мздсйстлия,£ормула (17 ),С 19 ) могут ь езедекн к классический формула« БеПкг.Л области за з'цооких псоатур 17 ),( 19 ),С 21 ) могут быть езедот; х известно я муле ЗаЯмана.

В §2,3 формула ( Г7 ) использована для расчёта температурной

зависимости электросопротивления простщ неупорядоченных металлов в области низких температур.При этом ис пользовался модельный псевдоготекцвсл Краско-Гурского-и двухчастичный динвкнчее-еий структурныЯ фактор-ионной*подсистеж,получетшЯ в главе!. В результате удалось объяснять характерное поведение электро-сопротиздеяяя'акорфного оплева^/^,^^ .

-В третьей главе рассмотрены олектропнае явления переноса з тек переходных и редкоземельных металлах,!; которнм шмепимо приближение времени релаясацикДляот.та. металлов макет бить •существенным рессеяние-олектрокоа трозодииости на, сшжах локализованная электронов,образукскх незаполненные ¿г/ - йлгг_/ -оболочки конов,либо взаимное рассеяние алег/грокоь проводимости с раздичнемз одфех1к»8ннз ¿-»ссаки. " • .. -

В гзрвом случае ряд теории зоз*удею:П' строится как'--да паевдопотекичалувлектрон-йокного изаь'.чаде?.стзив;так-в та. го-тенииаду обменного- взаимодействия локадгзозаннкх к коллзктиви-зйрэзанксх зле;.троов $р (&} .Кудокозское- ззаггкагдейсгвке* отих ' злег.тросоз сходится г. модификации 'азаю»дсйстакд.аоалеетмзвзи-розгпцц?: ол;::гр:коз с пека;:;:; • .. . \ ,'-..' г ."■..

- Опиоазая обменное ®заикэдвйсгз::с з^диеса: *.а'эд^Д!1-Зонс2в-спого.в §3,1 • вздучево экрсаекиетле?-гкеи» рплакса- ' V.:'.'/, для одептрггреводносяа ао згеоом -..грядке: то Ц/: к '3 • • учйтнзазеее формально точно ^се.осталькдз ткга: взсккодеЯстзаЭ 2 спстече.При этак в теории естествен:«!.:, ооразоя зозпн: ряд кознгс.по сэадкешю с гао-оту::;: казаллаха,ха?схгермзт!я;,в Ь:5вно: гэздолыгис и т-зперзчкиз нагкктаае дзухчйсткчааа, динамические • струптурше фактора зонеой к злсхтрэккэД 'Бодсаегея .Ясводьзуя для последних гь-ражешгд,пздучеикие в глазе 1,-для кагкпткзгЬ этапе в обратное зрекя 'реддгеацод: для олехтро пзолоддоотк кие см

^ 1- 01^ XI + .

Здесь , 2Кг • .

. ¿Ы-,77777777^77 ШГШ

_*____. V ■ '

1 -7 Iли А у

-вклад,обусловленный рассеянием злектроноз проводимости на по о дольных флуктуациях сгиноа ионной подсистемы,

г" - Г/,, ww

»?.„i ¿4

-вклад „сЛзатшй с рассзяЕпем- олегтроноз'прэзодтмостн на поперечных флуктуация;« плотности спипэз ио.чноЯ подсистемы,-

с-'' _ ш f сhirlf :. Г/ . Ьм/ХвТ

• »//.а-/!' . .............

-зклад,обусловленная рассеянием злептронзз■ проводимости на среднем спина иэвоз.Последний вклад имеет несто только для магнита-упорядочеипзЯ фези. металла.3 зирагсняях С 23 }-С £5 -

факте*? иоаов, JL*?' >X*f у -продольная я попсрзчиые наг- • нитние воспрннмт.тзости ионной подсистему,/'/¿^гУ-магнитлая прокпцаегость олектронного газа. 5/ -средни!! сган кока.

На основан:::! форхуяЧ 23 25 ) детально проанализирована температурная зазисккость,электросопротивления кагггатэупор.ч-дзчетггах кстеллоз сзя низких температурах,предлокен нззый механизм . для:объяснения низкотемпературного кккиму^! электросопротивления магнитаас аморфных иетзллоз.Для температур, презн-сегпглх температуру магнитного упорядочения,получена асимпт зти-.ческая ¿оркула _' . ¿¡¿г- г '

^.i lit kgT f j j ¡iffJ v ж _

¿ф'*'^ 26>

позволяпцая объяснить нелинейный характер температурной зависимости электросопротивления больснгстза редкоземельных металлов.

В §3,2 пзлученэ выражение для обратного времени релаксации для электронного вклада а теплоирозодность

»:-

Lvem ~ t-Xu * Lxi л ¡ xs ( 27 )

Здесь

in/Us)

*

С 28

'l'/тЗlfile /JQsT) (p//y^J/éJ/yï'J

Вклад С 28 ) икеет такой se скисл,-что к зклад С 23 ).При это: случае теплопроводности под знаком интеграла присутствует до! нктельннЯ соиногитзль з кзадргткнх скобках и отсутствует, фако магнитного усиления J/ ¡у ^¡i/.u -Точно таким не o6paoos отличаются к остальные вклада ъ заражении ( 27 ) от аналэгич! вкладов з выражении ( 22 ).Указанное стл;гч::л з магнитных зкл; дах в обратнзе времена релаксации.характеризующее процессы электропроводности теплопрозодности .является дополнительно! причиной парупения закона Знденека-Ёранца для редкоземельна металлов во всём температурном интервале суцествсзакия 'металлической ÇC3!i.

S §3,3 sвращения для обрсткь;;: времен релаксажьхараг.те; зуедкх процессы электропроводности и теплорозодксстн.найден; для «одели кзллекизкзкрозакных 'кагкитких слевтроков.При stoj глазное стлнчие кегду олектронсми различиях подсистем сводит« г. огдичкв ¡:х б^ентпзкпх. масс.З таком случае гуда под сков зза: модействкз электронов'различию: подсистем уке не сводится :: модификация электрон-ионного "ззш:юдзйотгия,а прпзод:;? к дот {¡ительноку текператур.чозазиеядему вкладу,пропорциональному (KfiT/) 1 ..заметному, экспериментально как для кристаллических,тек fr акоруних неталлоз.

Полученные для обратных времен релаксации знреяекгя позволяет проанадкеярозгть к объяснить те.чпергтурнув заз^си^-осс слектросопроткзлензд ряда а«орф:псс епдазов во всём темпирату: ком интервале сувеотаозапкя a.vopÇno?, £азы,для которых характ« на квадратичная зависимость згегтпосопроткзлегкя от те;-:перат^ при низких температурах и линейная при высоких.Объяснена и л; нейная температурная зависимость олектросопротизления ряда пс реходннх кристаллических металлэз при температурах, прсвисаг,с::

температура магнитного упорядочения.для этих :ie темгг-зтур предложен пополнят едьннЯ механизм, гриводячИП к кару и ..1:1:3 зако-.на Зиде;:ана-5ранца,свяган!шГ: с тем обстоятельством,что фактор . магнитного усиления проявляется только и процессе электропроводности.

Четрёттая глаза посзкцена иеелс-.озаккБ электронных явлений перекоса з простых неупорядоченных металлах методом кинетического уразпенкя.ТакоГ: подход позволяет избегать использования з качестве оскэзоголлгглиего принципа теорки-пэиблинення поемен:: релсксацни.й.хотя пон-тне времени релаксации возникает и з этом случае, появляется возможность исследовать точность гркблихония зреяенв релаксации,а так:.:е зозкояность зиГтн за его пределы.

55^,1; ^,2; 4,3 поезятшш получения кинетических урсзнениП, харектеризузпих различные электронные язлепия переноса.Тек для , процесса слехтрапроводносгм кинетическое уравнение имеет вид

hU- «{¡¿Н)ШН) % U)\, О¡ivJОц (о) У3 U j> +

„ ... ( 25 )

+ R(к,и ИТ[<gQin)flf(i) j .

■Зто уравнение. является квантс'зсмахакичесхп:: обобаением уравн;-нкя Больакана.Б кем. дзо~;ше углозке скобки обозначат дэухэре-неннув запаззизагсуэ йунккка Грина,определяздуэ коэф^саецг _ электропроводности,- Qjf -оператор-; рогдензл и уничтожения электронов-в-соотэявкн с ээлиоэим вектором / .При ото:.; член 7 {---I соответствует члену столкновений з ураз пении Больдмана, .учитцвая.з отличие от последнего, рассеяние олектроков проводимости на ионах зэ всех порядках теории зозмунекий го олек-трон-ионному ззаино действия .¡¡они при это:-: считазтся кепэддиа-вет v. случаЗнш обрезок расположен:;::!.;'.: в пространстве.Перзэе слагаете-а правой части уравнения С 29 ) издается аналогом гголезого члена s уравнении Еольдкана.$уикдня ¡¿.¿к.и У описывает перекрестное процессы рассеяния электронов пр^зодикости ионами к знеским полем.

3 §4.4 предложен новый метод ресе;п;я кинетического уравнения ( 29 ),оспованнкЯ на замене его уравнением для коэффициента электропрозодности.С точности до членов порядка (к'у, //' £ - J *

коэффициент электропроводности простых'неупорядоченных металлов оказывается равен

1 'Г . (30)

Ътлсъ^И) и у¿, //,7-соответственно, плотность состояетя электронов грог-одиности и кевзаимодеЯстЕувцих электронов,

Й = ( 31 >"■ Как величина '¿ 7 ,так и величина могут б'.ть гредстазле ни з виде рядов по степеням электрон-ионного-взаимодейстзая: Выход за рамки, грибликеняя времени релаксации как раз и сзяза с учётом величины /¡^ »обусловленной-перекрёстный!.' процессами рассеяния.Вычисленип величины ¿1$ пзезязён §4,7.

В §^,5 ,с тойже точностьа.что из случае коэффициента олектропроводкости,зачислен. косфридиент электронного вклада з теплопроводность просты.': неупорядоченных металлов

С 32 )

С :з >

- (/+/¡2) Учёт перекрёстках гаоцессоз .рассеяния приводит.!: кет^нз::-альному знракеют для числа Лоренца .. .

IУ:т--иIИ* А*)/(-Ь2}<>)1 ('и / й). с/°

с

дгде в том температурном.интерзале,где времена релгзхацил ¿$-и «ало отличаптса, г .Прич-той. отклонение

I от к:.;ест порядок величина , поскольху тагоп

пэрялг.а величина ¿¡/¡- и Д.что хсрою согласуется с экспериментальными данными. ,

В §4,9 получено кинетическое уравнение для компонент тензора олектролроводности простых неупорядоченные иеталлов ъ постоянном и огнороднои слабом магнитно;-! поле.£го репенне позволяет обосновать простоя полуфенонеталогическиП способ нахождения компонент тензора эдектропрозо~ности,в результате реализа-

lim которого для постоянной Холла получено следующее выражение !?= С 35 )

"Islsr'i/jUlClC- -постоянная Холла для модели свободных олек->ронов.

Учёт многочастичных аффектов в подходе,оснозанно.ч на ки-¡еткчесхом уравнении,представляет собой чрезвычайно сложную адачу и посзяксн изложении методики учёта как олектрон-:ононного,так и олектрон-электронногсззаимодеЯствия при нахок->етя: времени релакзааия длл злеиросрэзоскости.Получаз^нйсд рк ото» результат сказывается пригодным и для кристаллических :ет&ллоз.Судсстзеп?.и:< мокентом такого рассмотрения является спользование полученного з глазе 2 вврекенпя для обратного penemi релаксации для электропроводности проста« металлов.

■ 3 ^'1,6 зыподнек численный расчет вкладов, второго п треть-го порядков- по: по овдо потенциалу, з разлояеяки о краткого- еме-:г релахсациг в ряд по ?// для", всех'простых л благородных гталлоз'С см.тагЗЛ ).Такой расчёт позволяет проанализировать ходг::-:ость ряда.теории зозиуцегхЛ для расспотренлпх металлов, .'тсохе уточнять р.лгоритч зачисления элзктросоерэтявяеиия в ех случаях.догда ряд теории зозмупетгЛ ;;огго считать сходя-ннся.Прн расчетах использовался козлльнцЯ пгездо потенциал ргс"о-?;/ро::ого х сздгтурпкЗ'¿актер иойезй подсистема для мо-еди твёрдых.ссер,Проанал;;зярззг:ш'различнее рантов;!,злняп-:<е ' результата■pao4iiT,oa,::x устоКчлвость.Зсе теоретические зкаче-ил олскгросопрэтязлгкия получена гра текпгргсузах пггзл81г:;г эогэетегзувцях металлов,одкапо.учитывая -сдабуа температувнул свнснкость злектросодроткзленая кеупорядочгкже: г'сталлоз'.в «этой тро 'оки пр;л;епж:и и для аморфных металлов.Э ведом,поп-гзка третьего .порядка по' пседдопогёжкалу да^е для проста; гу.порядоч'ет:2Х метилов '«кгздзается-весьма судестзенкой.Еа реднео значение для всех рассмотренных кетгллоз составляет $.Кся-и следовало огэдать,качисньаей эта поправка оказалась ея целочакх изталлоз,наибольшей "для дзухзалентшк к-оталлов. ss для ¿ц она составляет 45?,для //у -Sl£,a для деге i6*.bo3vb:srki объяснением такой ситуации для двухвалентных гталлов пзляется тали1-з у кнх вблкз;: хровкя Зерни годностьп

го

Табл.!

Соотношение зкладов зторсго к третьего порядка по поездо-поте-.пиалу э обратное зре::.с релахсадии.для кидких проста.-; и благородных металлов з точке плавления

п С /7г /ь- ¿■г ' ) л ' / "А //У- •¿¿Л;'

• и т 463 17% . &с/ • 3 . 323

- Ыи • к Т 37о 343 . С.Р . о/ % . • 1 С 3 О -> . 43'; 5ЕЗ ¿и,.; .

• н т 313 С'' 5; . . 1753 20;» .

' ц 303 . 102 . Й: . . 1253 .■ п:' .

• и-. 2 2 563 1123 . -2. . 20;? . 5» • Р4 • . 523 . 613 тС Т7С

• о а 2 1003 . 1455 . ' 5 . 933 17 Г? •

. г и 2 723 . - * # • 5 . 573

. и! 2 623 . I . 1423 <*г,

- //у л г>53 . 81.» . /у.. . 1273 . ГГ'.^ .

' АС 3 9« А, •• Г . 265'-.

Табл.2 ■ • .

Олснтро сопл от: гзлевие переходных ж;: мета ЛЛОЗ з 'оч.-е

плавления ( в ед.икОм сп )

* 1, • / • Ог. : Ли • Ъ • и • ¿V; -НУ. р7. Ю1 . 3€9 . 77 . 249 . 167 . 116 . 1С . 72 . . .У, . -'.00 . 200 . £0 .180 . 139 . 102 '..' 85 . 83 .

заполнена: или полностью пустых г/ -состоянии и необходимость рассматривать некоторые из них как переходные металлы.

Пятат глта>; диссертации по священ-; исследозапкв электропроводности переходных неупорядоченных металлов методом кинетического ураззсння.ХарактерноЯ особенностью рассмотрения яв-* ляется то обстоятельство,что для с! -электронов используется представление о г.очт:: свободных электронах,в то зрекк как для > а -электронов используется приближение сильной сзязи.При этом в неупорядоченных металлах рассматриваемого типа особув роль играет гибридизация 5 - к ¿1 -состояний электронов прозоци-кости.В результат? рассмотрения,з методическом отношении аналогичному изложенному з глазе для косффициента электропроводности .получается слелусцее заразен:: е

О - % г Ос! +£/5 ( Х '

Структура вклада '3', аналогична структура зырззеняя для У в случае простых металлов .Разумеется .кс-ханкз коз ргсселакя сказывается :-::зчгазлькэ бэлглз.К тем механизмам »которые Фигурируя? ъ зыраксп.:ях'С 17 ),( 22 )^следует добезкг.» ец5 и механизм, .сзязеккыП с расссяннси- 5 -злектроноз ка (* -5С стояния-:, в сбуслэзленны* потенциалом гибриадгешга ¿¡с ."тот вклад в прос-теЗлсм пр!:бл;:::<е:.пн имеет ьид

где ¿Л/'/'/Л-плоткость й/ -состэг.::::Я.З::лпд 05 ■' проанализирован з §5,2.5:3,^ посзязёа ¡кмохдениа вклада (51/ 4сбуслог"еп::огэ ту-нкел::розакием г/ -электровоз го с! -:остоя:-:::я::.3 низшем порядке теории зозмугхешй по резонансно^' :м:?егрг.лу '^/^.гдг ¡1 -расстояние мехду попами.

эс* >>

Злесь • -координационное число,углозке скобки сбсзкачавт конфигурационное усреднение по координатам конов.$5,3 поезяпён нахокдениэ вклада ,опиензаклего переходу злектроноз

ме^ду 5-м г! —;остэл:;::лм::.В низ се:: порядке теории возмущений по потенциалу гибрид «ации длл этого вклада получено сле-. дувшее .выражение

53,5 посзядзн численно:-:у расчету электросопротивления большой группа'жидких пс-рсходккх металлов.При этом ксполь?ОБс.!;а предложенные нага модельные всракекия для потенциала 'гибридизации к потенциала обменного взаимодействия $ ~ -■ и элеетропоз. Результаты расчета статического олсг.тросопротгалениI приведены з табл.2.На рис.1 и 2 представлены расчёты других характеристик переходных жидких металлов.выполненных з рамках тех модельных представлений.Численшге расчёты показызают,что-з тег случаях .когда туннельный вклад з электропроводность•не является ос-: нознам,глазник механизмом,определявсим електросопротивление по--реходнк;-: кетадлов,становится 5. - г/-гибридизация.Уг.с учёт только зтого механизма позволяет пс-асть температурную зависимость . . . электросопропэлсекя.его копцентрапконкуя зозипимость для сила-' воз,наличке характерного плато в частотной зависимости злекг тропрозодности в 'области' высоких частот и т.д.Вторым по ваднэсти вкладом для многих переходных нсуаэрядочещаое металлов яз;гется кагннтнзЯ' вклад." ' ' ' I

Етотая глава -носат математический характер и шезяаена установлении сзоПстз симметрии многочастнгких динамических ' ' : структурных факторов глектрэяиоЯ подсистемы,зкясненио их связи . с резлнчнами функциями Грига,?,е. получении эсех тех соотношений, которые штроко использустся з глазах I - Э.Так: в'§6,1 получены сдедувцие соотношения кезду структурными факторами ... '.'•:.

(р-»1*-'-' >У<>-;7 (!■■',■;■>)= " '

-. , . ' V. чи ^

-С- (//„Л",,

5-7рнч, и ¿1 ■„ } , .., </;/-?) =. 5с. 42) ;

и ряд других,справедливых также для ионных г смешанш« олек-

а 6 (pAt-CAtf'

In 2 -соотзетотвеняо,результата наших расчётов а по формуле 1руде-Лоре:-:ца, Q -экспериментальные данные

чёты, о - -экспериментальные данные.

24 '

трен-пенни:: структурно факторов;

'В ?5,2 подучеш! ссотцосе^я.сзязызаоцао кгэг'очгстячнке дико.кнчс-сг.'.ге структурние ф-агторк электродного газа с злсг.трок-¡щ:-;;: динамически:.:;: г.когопэляскикамн,^ частности

•< {М/л ¿Щ 5 -

= и-п*,пс)с « )

- Г'"'/'//, ¿У, Д и-\ и}з-го') -

Из отогз состкосення следует .что ужо пз.ч;;::ая с трёхчасткчинх динахнчс-зпил структурных фа::тозоз,од:-;:трон!!иЯ д:;1:с1::;!чсс1:".:п ::нзгсг;зл;оск;::-: сзязсн н-з с кг::и:.:-г::5с одн;::1 структур:;:;:-: факторов,г: о ::х кзиЗкгкгмеЯ.зя.'^тсзЕей зое ¡ггзазкскяне стру::туо;:ис га::тзрц.Г-" числу послед:-:;::-: относятся то из ¡п:х,дсторпу не :г;ут •Зить Ейз-.310!.':.' друг через друга с езнз'дья сзстнэпг:::-' т;:г.--( 40 ),( 41 ).Тсяад нетсредс-иеяная езлзь суцзстдует толь-до для ,гзугчаз':;:ч;:'.:х струхтурго.:: ¿алтэроз.З о?оя ко параграфе устзнозлопз езязъ :.:::ого,:гс'.;чп::х динампче .<:::х струхтур::::;; тороз с более гтрост:-:ми,чем гугп-Г'.ки/""^«— ^ /Аягэззексаакмя зс-тшддигазс;:::!:,опере:'ззз;;;::;! :•■ сг:е;а:::;з:::1 функциях.и Гр'.п.з,'¡слоль-зуекгает г- гладе I для нахохлен;:.: струит урне; фаг.тозез.

2 установлена езягь трёх и чягирЗ.: зремекзхэс пзкчи:-изт '..унгд;:Я Грина с соотзе-тстдувд:;:-« динамическим;: струг.тур-фактора;::; электронного гг:за,так,2 частности,

%><Т1 7

' ' // Г'

>/-5V/,,л/-;Д¿у>5пф,&\Д¿у* <»о

- 5и\ * 5 7Д ^V/-V /

В приложениях I I! 2 приведена вычисления ряде интегралов, >дерааскх о -^унхц'ии и. йуклики §е?ми-Дкрака.

В зеклэченпи перечислен;; основные результаты работы.

саноэн'-Ш РЕзтт/л'н

1.Развит новый метод-метод асимптотического раздокекиа т нахождения кинетических коэффициентов,хараггерпзуэцих асетронкае явления дер еноса з гпдхих и аморфных меткллах.

2.Построена теория возмуцений для"обратных времён релех-дангддя олектропрозодкости,электронного вклада з тепло прочность и терно-э.д.с. простых метадлоз.Структура рядоз теории «мучения тпковн.чта з каждом порядке по олсг.трон-ионксму взгз-юдсЯстзкз элехтрон-элехтропкое и олектрок-Мпэпное ззпимоде*-з:.*я учктквазтед йрналько точно.зходя з соответствуем витания только через таогочастич-;ие динаничсскне электрон низ, пп:пе;: снезаннзе. эдектррк-иокпае структурное факторн.

3.?асч:-:ТЕ.к тр5хчастич:-гий динамический структурный фактор »заякэдействузчегз 'электронного гагз.Преллозтат способ -уч'г'та :гг.тгби-одсктранкэго ззаиетд'ейстекя г?:; нгхэгай*зга икогэчас-гчиюс ¿¿нзхйчевдях структурных йадтороз -взсяиогеКзтзуг.дего ижтроякогэ газа.31.-*:::идеи ¿¡ух'часгкчнаЯ данамкческкЯ струх-■рнкП г'актор олектронэз проаодлмости з грэстех к "наг'лвгпгх" :таллах2аоч;п:аии дщ^ничеекне смссаянис электрон-ионное струк-■рнь'о- ге::торц с учзтоп всех взаимодействиЛ з скстене.

Предложен способ учета ияаггчасяичтах ззапкодзГ.стзий при хоядекии обратных времён релаксации для электропроводнбет:: и . плопрозодпост:: "кагнкгнщс" кеталлсз.Нри атом рассмотрена как учэЗ локализованных на нонах,таз: и случай хэзлектквкзйрован-х."магнктккх" электровоз.

5.3 рамках много частичного полхоза обьяснони характернее обекноети температурной зависимости электросопротивления да переходных и редкоземельно: амэрфннх и кристаллических таллоз в зкрояом диаг-зокё температур,а такяе отклонения от кона Зкдекана-Зрвкиа для этих металлов.

б.Получено кинетическое уравнение для электронов проводи-

косс;! з простых неупорядоченных металлах«справедливое в про:: вольном порядке по электрод-дойному взаимодействии.

7.Предложат! метода решения этого урсэненпг и получены згаааения для коэффициентов электропроводности и олектронног вклада в.теплопроводность простых неупорядоченных'металлов,' в-теодядке -в рс.ккп приближения зреке;ш релаксация. '

8.Вычислено электросопротивление неупорядоченного маг-н.тк :;ри низких температурах при учёте элег.троп-дононг.'ого ззв-ииодеЯствяя и во втором порядке по электрон-ионному взаимодействию, чзр позволяло объяснить особенности температурной зависимости электросопротивления ряда аморфных сплавов простых металлов.

9.?асчитано электросопротивление всех простых и благоро; г'« тмдких металлов з точке плавления при учёте члета третьего порядка по псевдопотенциалу,что позволило проанализировав сходимость ряда теории возмущений для этих металлов. " ■

10 .Методом дзухвретшнх запаздывающих функций Грина в Р&мех теории линейной реакции Кубо получено кинетической уравнение для процесса олектпопрс.чодноети в простер неупорядоченных металлов в слабом постоянном и огчзродном магнитном голе.Регенае этого уравнения использовано для обсснозаш.-я . пр.стсгэ полуфеноменологичзехого способа яахоядения кочпокзн-тензора электропровс.-.кости.В результате получено выражение для постоянной Холла,учитывающее эффекты,кмевцке порядок, гели.чшщ I /■;,- . . "•:-'■

И.НсПдепо выражение для коэффициента' электропроводность металдоа,у которых. часть. электродов проводимости описывается г/ркблпгенаи слабой связи,а вторая часть з приближении сильной связи.Это выражение исполосовано для вычисления статической олектропроьодности большой группы переходных жидких металлов, олектрзеопротивления ряда сплавов этих металлов* с тавысок частотной проводимости жидкого кобальта.Исследована роль > --гибридизации для переходных неуторядочентве метеля».

12./становлены свойства симметрии иногочастичных динамических структурных факторов электронной подсистеиы.а таете нх связь с динамическими зле ктро юшки много сю отекикаки в другиик функциями Грина.

Эскозные результаты диссертации опубликован';'в слодукснх ах:

еа З.Т. ,Гел:,ч:;ны:иЯ Г .Р.илектроииые явления переноса в остих гзш:ях металлах.г:*!;..:i:,î?90.-152 с. ец 3.?.Неравновесная термодинамика неупорядоченных таллпчесг.их систем.~:;;:ез:?МК 30,1^90.-70 с. ец З.Т.Лп;!Емпчее;:нс структурные факторы ;• олсгг>ош:ые лени я пзпемоса в простых металлах.//"еор.н пат.ёпз.-

ец 3 .Т.У.-.ги-лтг.нГ. в хизэхотеапечатурноч олгхтросспро- .

зленаз персхлдн:'х металлов в модели кэллсигизмзнрозг.ншг/. акт? о нов. // 'ïf.3. тз. т ела. -I99J .-ЗЗ.И. -С .261-267. ец В.Т.Температурная зависимость олег.трзеэпротизления упорядочения:: парамагнитных чет&ллоз.// Язт...'Л СССР.

ллц. -I99I. ~.;2. ^С. 123-123. ец З.Т.1нкеиика ионной подсистемы и электронные язления тепоса в неупзрлг,очен;-шх системах.// 7мр.с;;:з.-1С-Э1.-

'.оз А.Ю. ,Гвец 3.Т,Э'Х:ектиз;:эо парное кехког.ксе ззакдачсП-зпе з щелочных металлах.// Укр.ф'з-1991 -

i69-,¡71.

г.оз ЗЛЗ .'.Кта.^лгнио K.IT. .Гзец З.Т.Нпзкоте^пературкп.! ссо-TüO'íT!: элептросопрстизлеиня-простых амор;~т;х мета, лов.//

ллэф::пива-Г55Г. -Ц,"®--^ .ГР-2Г. ;ц В.Т.!.'ап«Т5шЯ вклад з зис'онот^мпературное олектросопро-!Лса:г8 металлах,// .ф::з.к.-Г990.-35.-С.925-933. :оз 3.2. Дочаленло К.П.,Пзец Б.Г^Учёт гинамил:: ногптэД ;с::стемы при построении теории зог.чудеккЯ для электз'^-■зо дне зги тосты* металлов.// 7кэ.£из .а.-1950.-34, 5X-I5J7.

•ц 2.1,К теории алгктро пзово дно ста з неупорядоченных ме-;лМчески:: системах.// Teop.tr мат./л».-19^.-42,!52,-7Г-276. '

ц Влияние S - cl -гибридизации на злеггропрололнооть еходннх «кдких. мета л лоз.//Г ео р. и мат. '-из. -I9Ç 2. -33,'Я. -

'if-155. . - ■

ц 3.7'. .Онппешго 3 .П."елочное :зг.нгздействие з переход- '

ккх етдках металлов.// Теплофиз.вка.те:;п.-19бЭ.-22,П.~ С .171-174.

14. Белоз 3.В.,Коваленко Н. П.,Швед В .Т.Нкзкотеипературнке особенности олеггроиспротивления простах акорфиах металлов, // В кн.Строение и свойства металлических и влаковнх расплаве Til Всесоюзная конЁереггли.-.Г.I,ч.1 .Теория жидких и аморфных металлов.-Челябинск: 1990.-С.14-Г6.йзд-вэ УЩ Ш ссср.

Т5. Е!вец "З.Т.МагнктпыЯ склад в электросопротивление жпядих и аморфнпх редкоземельны:: металлов.// '''ам ;::e.-C.99-IGI. -

1С. И'веи В.Г.Динамические структурные йактори и электронные' явления переноса в хидких и аморфних металлах, // Там С.95-98.

17. Евеи В.Т .Электросопротивление переходных тадких металлов. //расплавы.-1387 .-Г,вип.4.-С.57-€2.

ГС. Свей Р .Т.Электропроводность суперионных проводников типа J_- figj з сакроволновом диапазоне.// 5из.гв.тела.-I960.-22 ,вип.7.-С.1971-1974.

19. ¿зец ¿.Т.Частотная зависимость электропроводности переходных хидкш: металлов.//Укр.физ.~.-1985.-30.54.-С.545-552.

20. В.Т.олеятронные явления переноса в простых жидких v.r-'u'z:.:..! 1 В кн.Современные -роб л ему статистической физи-ки.Тоуди Всесоязной конференции:!ьвов 3-5 февраля 1987 г., т.2.-Киев :Наукова думка,1989.-С.М2-4'г8.

21. Пзе:; Б.Т.Статическая проводимость переходных гидякх металлов.// Укр.фиэ.к.-1983*-&.H0.-C.R99-I503.

22. Kov3l«nko N. P.,Shvets V.t.Transport processes tn liquid ne> talg.// In book Proeedings of V Roatocfc .Conference on classical liquids ancf solutions.Sept'etrber.-Rostoele,1930.-0,25p.

23. Е'зен Л.".Влияние обменного взаимодействия S - с/-*>лек~ • траков на олектросэпротиэдзпле гкчеходнах гадких металлов. //3 кп.Тезнс-' cooiitetni"! Vf ¿саспгзноЯ ко;1фепсид:г.: по отроет::.: ¡г свойствам металлически и плановых расплавов. Ч.Г.Теория "с;:^г;Ил н амор£них мзталлов.-Свердловск: Пзд-оо 7Щ /Л СССР.-19%.-С .172-174.

24. Коваленко Н.П.,£зец З.Т .Электропроводность жидких металлов с учетом нолипеЯносги экранирования электрон-ионного вза-икодеРстгия.// Гхп.^пз.я.-^в.-гЗ^З.-С.^-»«.

>. !Гзец 15.Т .Злехтропрово дность жидаос металлов з магнитном голе.// Укр.4из.я".-1978. -22,''2. -С.303-307.

>. Швеи З.Т .Электропроводность сплавов переходнгх такта металлов.//3 ки .Тезисы научных сообщения »/ Веесозопог: кон.^еостаии ло стооениг1 и свойства" металлических и слаковых расплавов.Ч.Е.Теория гдазких и аморфных кеталлов,-Сзердлозск:Изд-зо Ш АН СССР.-1983.-С.56-57.

'. !Рвец В.Т.Электропроводность редкоземельных "идхих металлов.

-.//Там кз.-С.215-216.

5. Езец 3.?.,Тыков А.Р.К теории электрогаых явлпиЯ перекоса .з простнх металлах.// 3 'с^.?кз:и:а >та:того состояния.-1990. -?;18.-С .11-19.

!. Красный Р.П.Двзц Ь.Т.Электрокный вклад в зязкоеть зддкпх металлов.// -С.678-579.

>. !Гвец В.Т.Оптически; свойства тзрехэдних гн:дки;: иеталлоз. // 3 кн.Научные сообцснкя V/ Зсесь-^зкз"! коксзрен'ми пэ строению и сзойстзаи металлически: и плакозах расплазоз. 4.1.Теория кидких металлов.-Сзердловск:!"з5-зо 7Ы! Ал СССР. -1980.-С .85-88.

'.. Сзец З.Т.Электропроводность переходных легких ::еталлзз. // Там-кг.-С.175-178.

!. йзец 3 ¡.Т. Электро перенос в сплавах пере:одних хлдг.и.; г.етал-гоз.// 3 сб.5.:з"га югд-сого соссоякгя.-Г98б.-2Г4.-С.ГС-Гб.

I. Евец 3.Т.Электропроводность сплавов переходите гадких металлоз.// 3- сб.Физзгка га:дкого- состояния.-ГГс-

. С.33-37. " ■

Коваленко Н.П.,1,зсц В.Т.Эдектропрозодкость зта::!:х металлов с учётом мкогоиэвшх корреляций.// 3 сб.Физика хидкого состояния.--Г?78..,-С.52-60. .

Тзец 3.Т.Электросопротивление .".гтеллоз с учетом

трзхчастичн-;х межиовиых корреляций.// 3 сб.Сизяка едкого состояния.-19^.-С.(\Г-6?.

7//<Ч