Нестационарная КАРС-спектроскопия неоднородно-уширенных переходов атомарных газов в условиях спектрального обмена тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.21 ВАК РФ

V о О К 9 'й

ГОСУДАРСТВЙШЙ КОМИТЕТ СССР ПО НАРОДНОМУ ОБРАЗОВАНИЮ МОСКОВСКИЙ ОРДЕНА ЛЕНИНА, ОРДША ОКТЯБРЬСКОЙ РЕВОШШ ~ И ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В.ЛОМОНОСОВА

ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ

На правах рукописи УДК 535.376 + 621.373:536

ГАНШНОВ ФЕРУА ШШФУТДШОВИЧ

НЕСТАЦИОНАРНАЯ КАРС-СПЕКТРОСКОГШ НБОДНОРОДНО-УШИРЕННЫХ ПЕРЕХОДОВ АТОМАРНЫХ ГАЗОВ В УСЛОВИЯХ СПЕКТРАЛЬНОГО" ОШЕНА

в

Специальность 01.04.21 - лазерная физика

Автореферат диссертации йй соискание ученой степени кандидата йизико-матемапгческкх каз-к

о

Москва - ю:-Т

Работе "выполнена на кафедра общей физики и волновых процессов физического факультета МГУ им. М.В.Ломоносова.

Научный руководитель - кандидат фаз. - мат. наук, старший

научный сотрудник В.Г.Тункин. Официальные оппоненты - доктор физ.- мат. наук, ведущий

научный сотрудник Алексеев В.А. - кандидат физ.- мат. наук, старииЯ научный сотрудник Фабелкнский В.И. Ведущая организация - Ленинградский

Университет

Защита состоится "

Государственный

Сл

1991 Г. в

часов в аудитории /С-И О на заседании Специализированного Совета Л I Отделения радиофизики физического факультета Московского государственного университета им. М.В.Ломоносова (шифр К.053.05.21) по адресу: П9899, ГСП, Москва, Ленинские горы, МГУ, физический факультет, корпус нелинейной оптики.

о диссертацией -можно-ознакомиться.в-библиотеке физического факультета МГУ.

Автореферат разослан

А

л^ссис-

1991 г.

Ученый се

радиофизика (¡мзическо:

I Отделяй

¡а > Ъ\ факультета, "ЫГЗГ

кандидат физ. «Зит вздк» доцент.

А.Н.Гомонова

к

* .-А {

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

«хертаци.й

Актуальность исследования

Диссертационная работа посвящена экспериментальное рбгистрации в атомах с помощью одного из методов оптической спектроскопии ( нестационарной КАРС-слектроскогши) эф}екта спектрального обмена, и замедления допплеровско* дефазировки, обусловленного ограничением свободного движения атомов. До сих пор эти эффекта в оптической спектроскоп;® наблюдались только в молекулах.

Ограничение свободного движения атомов (молекул), приводи при достаточно малом столиновительном уширении к эффекту Дик», то есть к сужении допплеровскй узиренных спектральных лени*. В оптической спектроскопии ограничение свободного движения достигается за счет столкновений атомов или молекул между собой. Как было показано в теоретдаеской работе С.Г.Раутиана • И.К Собельмана (11, уменьшение ширины спектральной лшаш по сравнению о допплеровской имеет место, если Г-^ < 0.6, где Г -столкновительная ширине линии, т^ время корреляции тепловых скоростей. Указанный критерий несколько изменяется в зависимости от типа спектроскопии.

В нестационарной КАРС-спектроскопии информация извлекается из временного отклика исследуемого перехода, т. е. зависимости энергии импульса на антистоксовой частоте Ив(а) от времени задержки х между пробным импульсом и возбуждающими импульсами бигармонической накачки. Если определить время дефазировки т^, как время спада отклика Я ^ (т) до определенного уровня (К (т )/5Т г]0"га), го, как сало г.~кьзгно в теоретической

С иге

работе Ю.Е.Дьякова 121, при достаточно больших га максимум в зависимости тлф от давления газа р (замедленна допплеровской дефазироы'.:) в принципе должен также наблюдаться и для переходов со значением P»i > 0.5. Воэмокность наблюдения максимума в зависимости при значениях параметра r«tv > 0.5 ( а также

меньше, но близких к 0.5) не была ранее продемонстрирована экспериментально.

Спектральный -обмен, обусловленная неадиабатичностью столкновений, и приводящий к слиянию и сужению- близко расположенных оптических спектральных компонент, бил впервые теоретически рассмотрен А.И, Бурштейном и Ю.И. Нзберухинш t3J, В.А. Алексеевым и И.И. СоОельманом [41 и неоднократно наблюдался различными методами частотной спектроскопии в Q-линиях некоторых молекул.

• Проявление спектрального обмана в нестационарной спектроскопии бало "рассмотрено теоретически в работа Фаянбергь Б Д 151. Спектральный обмен не только модифицирует амплитуда спектрзльных компонент и частотные интервалы между компонентами, но также, как показано в £53, приводит к появлению ненулевого фазового сдвига между ниш. Во Еременном отклике этот фазовый сдвиг проявляется в смещении квантовых биений по временной шкале, причем величина фазового сдвига при малых давлениях пропорциональна давлению. При этих же давлениях, частотный интервал мевду спектральными компонентами меняется незначительно. В результате, в нестационарной спектроскопиз возникает возможность идентифицировать спектральный обмен по сопоставлению положения на временной иоле локальных минимумов временного отклика, обусловленных квантоЕымл биениями. Ранее эта

зозможность не била продемонстрирована экспериментально.

Задачи, решаемые в ностационарной КАРС - спектроскопии требуют развитиэ техники генерации сверхкоротких импульсов. С точки зрения достоверности и качества получаемых результатов наиболее актуальной является проблема повышения стабильности временных и энергетических параметров этих импульсов. При использовании в схемах гсикосекундных спектрометров задаодих генераторов с пассивной синхронизацией мод проблема генерации стабильных пикосекундных импульсов принципиально решается путем применения отрицательной обратной связи. Ранее для этой цели использовались различные усилительные и детектирующие устройства,- но сильноточные фотоумножители нэ применялись.

Цель диссертационной работы

1. Разработка, создание и включение в схему пикосекундного КАРС- спектрометра пикосекундного генератора на YAG¡Hl3* о пассивной синхронизацией мод и отрицательной обратной связью, на основе сильноточного фотоумножителя с целью улучшения стабильности энергетических и временных параметров световых импульсов и повышения точности проводимых измерения.

2. Разработка методики и измерение методом нестационарной КАРС-спектроскопии временных откликов атомарных паров таллия (Т1) и тулия (Тт) в большом динамическом диапазоне ( до I07) а иироком диапазоне давлений буферных газов (0-20 атм).

3. Экспериментальная регистрация зпмадлэшм дспплеровскоЗ деф53)фошш в нестационарно! КАГС-спектроскопии па

комбинационно-активдам переходе 4гР7/г-4гР5/2 атомов тулия при использовании различных буферных газов.

4. ' лспериментальная ■ регистрация эффекта спектрального обмена в системе сверхтонких компонент перехода 4г?7/г~ 4гР5/2 атомов тулия.

5. Анализ полученных экспериментальных результатов и сравнение экспериментальных временных откликов с расчетными.

Научная новизна

1. Впервые в атомной оптической спектроскопии зарегистрировано замедление допплеровской дефазировки, обусловленное ограничением . свободного движения атомов столкновениями. Регистрация проведена на комбинационно -активном переходе атомов тулия при использовании различных буферных газов.

2. Экспериментально показано нв примере комбинационно -активного перехода *г?7/г ~ 4гР5/2. что в нестационарной спектроскопии ограничение движения атомов приводит к появлении максимума в зависимости времени дефазировки т от давления буферного газа нэ только для Г •'^<0.5, но и при Г*^>О.Б.-Это продемонстрировано при использований гелия в качестве буферного газа: Г'Т^О.67 - по расчетам сужение спектральной линии отсутствует. При использовании неона в качестве буферного газа: Г»ху=0.22 - по расчетам происходит уменьшение ширины спектральной линии по сравнении с допплеровской на 55, о измеренное время дефазировки ч увеличивается на 30«.

3. Впервые в атомной оптической споктроскопкг

засегистрирован эффект спектрального обмена. Эффект наблюдался в системе сверхтонких компонент комбинационно-активного перехода атомов тулия.

4. Показано, что нестационарная спектроскопия позволяет идентифицировать нэличие спектрального обмена меяду близко расположенными компонентами спектра по сдвигу квантовых биений во временном отклике.

Практическая ценность

1. На основе сильноточного ФЭУ реализована схема отрицательной обратной связи в лазере на УАСгН!3* с пассивной синхронизацией мод. Реализованная схема позволяет генерировать пикосекундные импульсы со среднеквадратичным отклонением энергетических и временных параметров, не превышающих 28. '

2. Экспериментально продемонстрирована эффективность использования лазеров, с отрицательной обратной связью в качестве задающих генераторов в схемах нелинейно - оптических спектрометров. '

3. Результаты выполненных экспериментов в атомарных газах показала эффективность котодики нестационарной КАРС-спектро-скошш при исследовании влияния столкновений на уширеше и сдвиг спектральных ' компонент неоднородно-уширенных переходов. Определены константы спектрального обмена и затухания для сверхтонких компонент перехода атомоа тулия при использовании буферных газов: гелий, неон.ксенон.

Зааицаемие положения

1. Сильноточный' ФЭУ позволяет реализовать отрвдателыг/Е обратную связь в пикосекундном генераторе на УАС:Ш3+ с пассивной синх ишзацией мод. При этом осуществляется генерация стабильны! по параметрам светових импульсов.

2. В нестационарной спектроскопии ограниченна движения атомов столкновениями приводит к наличию максимума в зависимости времени дефазировки 1 , от давления буферного газа

Дф

только при Г»гу<0.5, когда эффект Дике наблюдается, ко ш при Г«т;у>0.5 когда аффект наблюдаться на должен. Для случая, когда имеет место незначительное сужэниэ линии, в нестационарной спектроскопии существует возможность регистрировать закатное увеличение времени дефазировки т .

3. Нестационарная спектроскопия позволяет идентифицировать спектральный обмен между близкими спектральными компонентами да смещению квантовых биений во временном отклике.

Апробация работа и публикации

Результаты работы докладывались на следующих 'конференциях и симпозиумах:

1. На XII 1-ой Международной конференции то когерентной с нелинейной оптике (Минск, 1968 г.)

2. На Междунардном симпозиуме по когерентно® рамановско£ спектроскопии (Самарканд 1390).

3. Иа 10-м Обееевропейсгок склгозяукз по ГЛРС-спьг.тттоскош;г.-(Гарчгат, ФРГ, 1991).

Основные результата Езкогок: в Э щОжших, . К'.ьл-рнг. приведен в кошз ьвтсрсСоратв.

Структура и объем диссертации.

Диссертация состоит из введения, четырех глав и заключения. Содержание диссертации изложено на 80 страницах маяишгшсяого текста, иллюстрирована 48 рисунками. Список литературы включает IC5 наименований.

Содержание диссертации.

Во введении сформулированы цель и задача работы. Кратко изложено содержание диссертации.

Первая глава посвящена обзору современного состояния исследований по нестационарной КАРС-спекгроскопии газовых сред. В связи с развитием техники нестационарной КАРС-спектроскогаш рассматривается вопрос о генерации стабильных по параметрам сверхкоротких импульсов пикосекундаой и субпикосекундной длительности в твердотельных импульсных лазерах. Обсуждаются работы по теоретическому рассмотрению и экспериментальное регистрации проявлений эффекта Дикё (столкновительного сужения) в спектрального обмена в оптической спектроскопии.

В 5 I.I рассматриваются результаты экспериментов по исследованию ' комбинационно-активных переходов в молекулярных я атомарных газах иетодом нестационарной КАРС-спектроскопии с применение импульсов пико- к фемтосекундаой длительности. Высокое эквивалентное спектральное разрешение, продемонстрированное рядом экспериментальных работ, позволяет исследовать влияние столкновений на уширенив и сдвиг спектральных линий комбкнационш-активних переходов в атомарных газах.

В J 1.2 приводится обзор работ по экспериментальной

реализации схемы импульсного твердотельного лазера с пассивное и активно-пассивной синхронизацией мод с применение« в резонаторе отрицательной обратной связи (ООО). Как следует из результатов работ, применение 00G приводит к существенной стабилизации параметров сверхкоротких импульсов.

В б 1.3 обсуждаются результаты теоретических я экспериментальных работ по исследованию и регистрации эффекте Лике в оптической спектроскопии различными спектроскопически« методиками. Сужение спектральной линии, обусловленное ограничением движения за счет столкновений (эффект Дике} наблюдалось в оптическом диапазоне только на молекулярных переходах. Как следует из результатов теоретических работ наблюдение сужения оптической спектральной линии возможно только для переходов, для которых соотношение T»tv < 0.5. В то же время в нестационарной КАРС-спектроскопии ограничение движения атомов (молекул) за счет столкновений проявляется в увеличения времени дефазировки ад#. определяемого, например, по спаду сигнала »4(t) до определенного уровня: Wä(t )»l4{0)*10"°. Как следует из результатов теоретической работы D.E. Дьякова [21 при достаточно большом m зависимость от давлвнкя имеет максимум даже в том случае, когда сужение спектральной лшшж я» наблюдается (r*tv > 0.5 ).

В § 1.4 рассматриваются работа по теоретическому к экспериментальному исследованию различных проявление спектрального обмена в оптике, вызванного неадивбапгчностьв столкновений. В условиях спектрального обмена модифицируются не только амплитуда и частотные интервалы между спектральными компонентами, но и их относительная фаза. В нестационарной

сггектроскспии эта фаза проявляет себя в сдвиге временного отклика по шквле времени задеркки i пробного ишульса.

Во второй глава описана экспериментальная установка для исследования комбинационно-активных переходов атомарных паров методом нестационарной КАРС-спектроскопии, а также методика проведения измерений временного отклика в большом динамическом диапазоне на примере атомарных паров таллия.

В 5 2.1 описывается схема лазера на YAG:Nd3,f с пассивной синхронизацией мод и отрицательной обратной связью на основе быстродействующего и сильноточного ФЗУ и электрооптического затвора МЛ-102А, что позволило в существенной степени стабилизировать параметры пикосекуцдаых импульсов. Относительное сред-на-квадратичное отклонение энергии второй гармоники, генерируемой одиночным импульсом не превышает t2%.

В § 2.2 .рассматривается схема пикосекундаого КАРС - спектро метра для - проведения экспериментов в атомарных парах." Описывается лазерная система формирования одиночных пикосекундных имульсов для возбуждения и зондирования исследуемого перехода и приводятся параметры этих импульсов. Описывается спектрометрическая часть установки для реализации поляризационной методики нестационарной КАРС-спектроскопии, а также система регистрации полезного сигнала.

В j 2.3 описана методика приготовления атомарных паров таллия и тулия в квветах с различными буферными газами. Для приготовления атомарных паров тулия используются кварцевые отпаянные кюветы, а также нагревательная кювета из нержавеющей стали с внешним контуром охлаждения. Кюветы позволяют проводить измерения при изменении давления буферного газа от 40 Topp до

100 атмосфер. Пары таллия приготовлялись при температура 650-750° С, а пары тулия при температуре П50°С.

^ В § .4 рассматривается методика регистрации и измерения сигнала нестационарной КАРС-спектросколии на примере комбин ационно - активного перехода б^^-б2?^ атомов таллия. Измерены времен ные отклики атомов таллия при давлениях 10,360 и 800 Topp неона. Зарегистрированы квантовые биения спектральных компонент перехода, обусловленных сверхтонким расщеплением уровня (0.0175 см-1), в условиях когда ширина линии в 4

раза превышает величину сверхтонкого расщепления. Период биений остается постояннныы в диапазоне изменения давления буферного газа до 800 Topp, что подтверждает результаты теоретических работ, в которых предсказывается равенство столкновительных сдвигов сверхтонких компонент перехода между уровнями с электронными моментами J^I/2 J2=3/2.

Третья глава посвящена экспериментальной регистрации замедления допплеровской дефазировки сигнала нестационарной КАРС-спекгроскопии на комбинационно-активном переходе 4г¥7/г-4г¥^г атомов тулия (рис.1). Приводятся результаты расчета временных откликов о учетом столкновителышх параметров исследуемого перехода. Обсуждаются экспериментальные результаты.

В & 3.1 описываются результаты экспериментов по регистрации пикосекундного КАРС-спектра к сигнала нестационарной КАРС -спектроскопии электронного перехода 4гР7/г-4гР5/2 атомов тулия при низких ( - 40 Topp ) давлениях. Измеренная поляризационная зависимость сигнала КАРС свидетельствует о том, что сигнал антисимметричного рассеяния более чем гЛМцзёвыпает интенсивность сигнала анизотропного рассеяния. Спад временного отклике,,

О, ОЭсм;

Рис Л. Структура нижнего электронного дублета 42F7/2-42F5/,2 (0=8771 см-1) атомов тулия и квантовая диаграмма процесса КАР0. Указаны также сверхтонкие компоненты перехода, разрешенные .в антисимметричном рассеянии, и их относительные ' амплитуда.

измеренного с динамическим диапазоном около 6-ти порядков, соответствует при используемом давлении допплеровской дефазировяе. Зарегистрирована квантовые биения наиболее интенсивных в антисимметричном рассеянии сверхтонких компонент (относительные амплитуда относятся как 27:20) исследуекорй парохода. Пэриод биений определяется частотным интервалом (0.02 си-1) кеаду компонентами. Расчет временного отклика в

0

о-г

1000

-1 -2 -3

-5

гч

1д

НЯ(Г)

*мяке

2000 —,—

3000

1,ЯС

♦ _ ГГДФ(0) гТдф(7ш)

р-7атиНе 1:1450®К

♦ ♦

Рис.2. Временной отклик атомов тулия при давлении буферного газа неона 7 атм. Сплошная кривая расчитана для случая допплеровской (р=0) дефазировки.сигнала.

пределе допплеровской дефазировки дает хорошее совпадение с экспериментальной кривой.

В б 3.2 описываются эксперименты по измерению сигнала нестационарной КАРС-спектроскошш атомов тулия в буферных газах неоне и гелии, давление которых изменялось до 20 атмосфер. Прослежена трансформация давленном - временных откликов, нестационарной КАРС-спектроскогаш атомов тулия в буферных тезах неоне и гелии, давление которых изменялось до 20 атмосфер. Прослежена трансформация давлением временных откликов.

проявляющаяся, в увеличении времени дефазировки х для давлений используемых газов II атм На и 7 атм Не. Например, при использовании неона измеренное время 1^(7 атм.) для значения ш-5 увеличивается на 30% по сравнению с временем дефазировки тлф(0), обусловленным допплеровской дефазировкой сигнала нестационарной КАРС-спэктроскопии (рис. 2). Кроме того происходит сдвиг первого локального минимума, обусловленного квантовыми биениями, в сторону увеличения времени задержки т.

В 5 3.3 обсуждаются результаты экспериментов по измерению временных откликов атомов тулия в буферных газах неоне и гелии. Приводятся расчетные временные отклики атомов тулия в различных буферных газах в рамках модели, учитывающей ограничение движения атомов за счет столкновений в стожновительное утирание. Расчеты спектра для одной спектральной компоненты свидетельструют о незначительном (-5%) сужении линии атомов тулия при использовании неона в качестве буферного газа и отсутствия сужения линии при использовании буферного газа гелия.

Четвертая глава посвящена изложению экспериментальных результатов, связанных с регистрацией эффекта спектрального обмена в системе сверхтонких компонент комбинационно-активного перехода 4гР7/2-4г?5/2 атомов тулия при использовании ксенона в качества буферного газа. Приводятся расчетные временные отклики с учетом эффектов Дике« спектрального обмена и столкновительного уширекия.

В } 4.1 излагаются результаты теоретических работ а.и.Бурштейна и О.И.Наберухина (31 по спектральному обмену в оптической спектроскопии. Выписаны уравнения для оператора, вызывавшего оптичвскеэ перехода с учетом структуры уровней

0 1000 2000 .3000

1 I I I I I

С = 960 ПС ♦

' 1 Т",пс

С = 2540 пс

31$, = 2880 пс

I

-6

19

МГ)1

Нийкс

Р = 825 Торр Хе

Рис.3 Временной отклик атомов тулия в буферном газа ксеноне.

перехода исследуемого в данной работе. Решения а тих уравнений определят поведение временных откликов к позволяют проанализировать различные проявления эффекта спектрального обмана в нестационарной спектроскопии. Решения этих уравнений определят поведение временных откликов я позволят проанализировать различные проявления аффекта спектрального обмана в нестационарной спектроскопии. Однозначное доказательство наличия спектрального обмена; как было показано в

теоретической работе Б.Д.Файнсерга (Ы, макет быть получено из временного отклика при сопоставлении положений первого и второго лекальных минимумов (г^ и т^), обусловленных квантовыми биениями, в которых заключена информация о соотношении фаз спектральных компонент. При спектральном обмене имеет место следующее неравенство т^ <

В § 4.2 приводятся экспериментальные результата по нестационарной КАРС - спектроскопии электронного перехода 4гРТ/,г - 4гР5/2 атомов тулия в буферном газе ксеноне. Замедление допплеровской дефазиропки проявилось в этом случае сильнее. Благодаря этому во временных откликах зарегистрированы даа полных периода квантовых биений (рис. 3). Сопоставление положений первого и второго локальных минимумов по времени задержки однозначно свидетельствует о наличии спектрального обмена в системе сверхтонких компонент исследуемого перехода.

В § 4.3 обсуждаются результаты экспериментов по нестационарной КАРС-спектроскопии атомов тулия с точки зрения проявления спектрального обмена. Из зависимости сдвига первого локального минимума временного отклика, обусловленного квантовыми биениями, от давления буферного газа оценены константы спектрального обмена для исследуемого перехода атомов тулия в буферных газах гелия, неоне и ксеноне. Экспериментальные результаты показывают тагам, что сдвиг первого локального минимума, обусловленного квантовыми биениями при малых давлениях, в основной, определяется относительной фазой ког.д» сверхтонки«! компонентами. Частотный интервал кэаду компонентам при этпх дазлешяг кэняется незначительно. Расчетк врекзшга оислпког; газЕалшс езрэдмзть веястйзта затухания амягату."

свархтонких компонент перехода, (расчеты временных откликов атомов тулия при учете спектрального обмена проводились И.Г.Коноваловым) .

В заключении сформулированы основные результаты работы:

1.Создан стабильный лазер на УАС:Ш3+ с пассивной синхронизацией мод и отрицательной обратной связью, на основе сильноточного фотоумножителя. Получена 100* синхрониза ция мод. Среднеквадратичное отклонение энергетических и временных параметров одиночного импульса, выделенного из цуга, не превышает ±2%. Включение такого лазера в схему пикосекундного КАРС-спектрометра позволило в значительной степени стабилизировать энергию сигнала нестационарной КАРС - спектроскопии.

2. Впервые в атомной оптической спектроскопии, наблюдалось замедление дошыеровской дефазировкя сигнала нестационарной спектроскопии, обусловленное ограничением свободного движения атомов. Эффект был зарегистрирован на комбинационно - активном перехода атомов тулия.

3. Впервые в атомной оптической спектроскопии зарегистрирован эффект спектрального обмена. Эффект был зарегистрирован в системе сверхтонких компонент перехода 4гР7/2 - 4г?5/2 атомов тулия.

4. Из экспериментальных результатов по нестационарной КАРС - спектроскопии атомов тулия оценены константы спектрального обмена и затухания для сверхтонких компонент исследованного перехода.

5. Эксперименты по нестационарной КАРС-спектроскопиа атомарных паров продемонстрировали, что замедление допплеровской дефазкропки, обусловленное ограничением свободного движения

атомов из-за столкновений проявляется достаточно ярко даже в тех случаях, когда ширина спектра исследуемого перехода испытывает незначительное сужение (-5%), либо сужение отсутствует. Кроме того, экспериментально показано, что спектральный обмен проявляет себя в нестационарной спектроскопии в сдвиге квантовых биений по шкале временной задержки.

Материалы диссертации отражены в следующих публикгциях:

1. Ахманов С.А., Веденин В.Д., Ганиханов Ф.Ш., Зверева М.Г, Коротеев Н.И. .Кулясов В.Н., Морозов В.В., Тункин В.Г. Пикосекундная KAFC - спектроскопия электронного перехода 6гР1/2-6гР3/2 атомов таллия. // Опт.и спектр., 1988, т.64, в.З, с.503-506.

2. В.Д.Ведешш, Ф.Ш.Ганиханов, Н.И.Коротеев, В.Н.Кулясов, В.Б.Ыорозов, В.Г.Тункин. Нестационарная поляризационная KAPG-спектроскопия паров металлов. Регистрация дефазировки различных мультипольных компонент. // Тезисы докладов XIII Международной конференции по когерентной и нелинейной оптика. Минск,1988 г., часть III, с.81.

3. V.D. Vedenin, ?.Sh. Ganlkhanov, S Dlnev, H.I. Koroteev, V.B.Horozov and V.G.Tunkln. Tljse-dojratn polarization coherent antl-Stokea Raman spectroacopy oí TI atona: dephaalng measure-menta of separate imütipole nomenta. // Opt. Lett. 1989, 714, яг, p.113-115.

4. А.И.Андреева, Ф.Ш.Ганиханов, В.Н.Гудилин, В.Б.Ыорозов, В.Г.Тункин. УАС:Ш-лазер в режиме пассивной синхронизации иод о отрицательной обратной связью на основа сильноточного фотоумно-кзталя. ft Квантовая злэктроника, 1939, t.16, £9, C.IGG4-I60S .

5. Ф.Ш.Ганиханов. В.Н.Кулясов, И.Г.Коновалов, В.Б.Морозов, В.Г.Тункин. Нестационарная КАРС-спектроскопия атомных паров таллия. Квантовые биения сверхтонких компонент перехода 6гР1/г - 6гР3/г в условиях существенного столкновительного утирания. // Опт и спектр., 1991, т.70, вьш.2.

6. Ф.Ш.Ганиханов, И.Г.Коновалов, В.Б.Морозов, Д.Л. Сандухчян , В.ГЛункин. Исследование столкновительных процессов в ато марных газах методом нестационарной КАРС. // Тез. докл. Мездународыого i симпозиума по когерентной рамановской спектроскопии. Самарканд, 1990, с.24.

7. Ф.Ш.Ганиханов, И.Г.Коновалов, В.Б.Морозов, Д.Л. Сендух-чян, В.Г.Тункин. Регистрация предельных концентраций методом пикосекундной КАРС-спектроскопии. //Тез. докл. Международного симпозиума по когерентной рамановской спектроскопии. Самарканд 1990, с.18.

8. F. Ganíkhanov, I. Konovalov, Y. Kullasov, V. Morozov, Y. Tunkln. Colllslonal effects" 1л nonatationary CABS oí lnhomogeneously broadened transitions of atomic gases. //In: Program and book of abstracts of the 10 th European CABS Workshop, Garching, 1991, p 13,

Литература

1. С.Г.Раутиан, И.И.Собольман. Влияние столкновений на допплеровское уишрение спектральных линий. //УМ, т.90, вып 2, о 209-236.

2. Ю.Е.Дьяков. Эффекты дефазировки в стационарной в нестационарной спектроскопии. //Письма в ЕЗТФ, 1983, т.37, вш I, с 14-18.

а

-19-

3. А.И.Бурштейн, Ю.Й.Набарухин. Фазовые эффекты в теории дарения спектральных линий в газах. //ХЭГФ. 1967, т.62, вып. 4, С I202-I2II

4. " В;А.Алексеев, И.И.Собельывн. О влиянии столкновений на вынужденное комбинационное рассеяние в газах. //ЮТФ, 1968, т.55,

ВВП. 6, с. 1874-1880.

í

Б. • Б.Д.Файнберг. Чэгырехфотонная спектроскопия близких или перекрывающихся резонансов при наличии спектрального обмена. //Опт. и спектр., 1987, т.62, шп. 3, с. 552-557.