Обратное рассеяние света в сильнонеоднородных средах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.14 ВАК РФ

■г» (у 'О а " 9

санкт - петербургский госудакязенши университет

«§»»»111 »■■■■«¡■■■вввяяиимя «■»Шнадяасджаие ееяа вакааа а

На правах рукописи

АЗдуламир Кхалаф Орт Альмамури

удк 535.38 i 532.783

ОБРАТНОЕ РАССЕЯНИЕ СВЕТА В СИЛЬНОНЕОДНОРОДНЫХ'СРЕДАХ

01.04.14 - теплофизика и молекулярная физика

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-ыатекатита ских наук

САНКТ - Ш'КРЬт' 1992

Забота вьтолаена в ВаучЕО-исслздзвдтвльсксти жясткгутэ физиии Санкт-Петербургского государственного унжаврскгэта.

ЕаучяыЯ руководитель« доггор (вяопншпйтпвсш Елук, ведущв$ научных сотрудник Зубков Л.А.

Официальные оппоненты' доктор фиицнимии'юсш наук, ведувди научны» сотрудник Кшзин В.В, доктор фиамго-матэмащчесыа наук» прс*1вссор Кузьмин В.Л.

Ведущая организация -Московские Идсшгут нефт* к газа»

Зачета диссертации состоятся " 8 - № , 1902г. в ^ час.на ааседашш специализированного совета Д 063.G7.32 по ващпв дассергащв на соискание учекоа стеов-ни доктора наук при Санкт-Петербургском государственной университете ю адресу» 199034, Санкт-Петербург. Лшверсвтетсяая наб., 7/9.

С диссергацизн кдоно ознакомиться в биНиотеке СШ7.

Автореферат разослан _Лвав г.

УЧ0НЫ2 СЗКрУНфЬ (гТУ \ щщрцр^ущого

совета, доктор Сиз.-мат. наук,

профессор йжвю

госу/:: :!, .¡ !aii i ,,г; БЧБЛ'ЛОГБКА t :—-

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Аетуахьность_темы. Важной проблемой физики конденсированного состояния вещества язляется изучение свойств сильноЕооднородаых сред, таких как разнообразные физическиэ объекта около точэк фазовых пароходов, готерогопзке системы, азро и щцро золи и т.д.. Одни* из основных методов при исследовании таких систем является метод молекулярного рассеяния света. Однако этому методу присущ принципиальный недостаток» наиболее просто, а, следовательно, и надежно, информации о свойствах исследуемых систем можно получить, измеряя параметры однократно рассеяного света. В реальных условиях очень часто приходятся икать дало о силыюрассеивающики системами, например, различного рода суспензиями, где коэффициент зкетинкции достигает значения lCp-lO4 CM-1.

В последние насколько лет ситуация существенно изменилась в связи с обнаруженным в ряда лаборатория эффектом усиления обратного рассеяния (УОР), Этот эффект ккеет непосредственный аналог в современной физика твердого тела, где хорошо известно явление слабой андерсоновской локализации электронов. Эти явления имеют общую физическую причину, заключавшуюся в многократном рассеянии электронов или фотонов на расположенных случайным-образом примесях или оптических неодаородностях. В оптических экспериментах наряду некогерентным многократным рассеянием света, возникает узкий когерентный пик обратного рассеяния(шириной несколько десятых градуса) на угла рассеяния 180?

В многих лабораториях были изучены основные свойства и зависимости когерентной составляющей обратного рассеяния при различных условиях эксгориментов при временах регистрации порядка долей и единиц секунд, за которые в таких системах как растворы латексов происходит усреднение в интенсивности рассеянного света за счет изменения пространственного расположения рассеивателей. Однако в литературе отсутствует данные систематических исследований при малых временах регистрации, когда ряссеиватели можно считать неподвижным:!.

Представляет большоа интерес исследования формы пика обратного рассеяния, в случае ограниченная размеров системы в направлении распространения возбуждающего света.

Иэлыо диссертационной работа является изучение изменения формы пика обратного рассеяния в кюветах малой толщины, постановка экспериментов по многократному рассеянию света и нахождения особенностей в картгоэ светорассеяния в природных объектах, таких как молоко и молочные изделия, а также систематические исследования функции распределения фотоотсчетов в растворах полистирольных латексов к математический анализ полученных данных.

Научная новизна диссертационной работы. Экспериментально показано, что в кюветах малой толщины ширина пика когеретного обратного рассеяния возрастает, за счет уменьшения его центральной части. Впервые доказано существование пика когерентного обратного рассеяния в молоке и молочных продуктах и доказана возможность его использования для определения концентрации частиц жира. Впервые подробно изучена Функция распределения фотоотсчетов в Еироком интервале времени регистрации рассеянного излучения в концентрированных растворах латексов. Доказано, что по норе уменьшения времени регистрации функция стремится к распределению Бозе-Эйнпгтеана. Не когерентная и когерентная составлящио рассеянного света характеризуются разными функциями распределения, что следует из анализа высших моментов.

ПЕШШЦ§£кая^нз5^ость_работа состоит в том, что результаты исследований доказывают возможность использования этого аффекта для получения данных о системах, обладающих очень большим коэффициентом зкстинкции. Концентрацию взвешенных частиц можно подучить из измерений пика обратного рассеяния. Эксперименты по функции распределения фотоотсчетов показывают перспективность подобного рода исследований при определении размеров броуновских частиц.

Ап2обация_рзбота.Основные результаты данной работы доложены на Втором Всесоюзном семинаре "Оптика жидких кристаллов" (Красноярск,1990г.), ва научных семинарах в институте Общзй физики Академии Наук и Институте нзфти и газа Академии Наук,в .университетах г.Иенсу (Финляндия) и г.Магдебурга (ФРГ).

По материалам диссертации опубликовано 2

печатные работы: 1 в тезизах указанного семинара и 1 статья в куряало "йЭТФ".

Диссертации состоит из введэния, четырех глаз, основных выводов, приложения и списка цитированной литературы(58 наименования). Обша ее объем- АО6 страниц машинописного текста,включая 11 таблиц и 34 рисунка.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснованы актуальность темы и выбор объектов исследования, сформулированы сель и основные задачи работы, ее научная новизна и основные положения, выносимые на защиту.

В пэрвоа главе приведен подробный обзор экспериментов то эффекту усиления обратного рассеяния. Основнш результаты этих работ сводятся к нескольким выводам. Интегральная интенсивность пика пропорциональна объемной концентрации взвешенных частиц в растворах латексов. Однозначной зависимости параметров пика обратного рассеяния от размеров лэтоксэ не обнарукено. Описанный эффект такта наблвдзется при рассеянии от даффузЕых рассеивателеа в неориентированных кэдких кристаллах. Кроме того, во втором параграфе этоа главы приведено-теоретическое обоснованкэ изучаемого явления. Изложение построено на основе работы Кузькина, Кузьмина, Г'оязнова, где для описания явления используется диаграмная техника. Интенсивность рассеяния в микропооднородеоа с рода записывается в виде

I - С Т Т +Т* Т* Т Т +..... )Е Е*, <1»

где т - дкд-оетльвыа пропагатор, п< г )«=£о<?хр( tkr) — - падаицая плоская волна. Отдельные слагаемые в этой выражении описывает однократное i, , двукратное i2 и т.д. рассеяния.

Можно выделить два ввда двукратного рассеяния, описываемого различными диаграммами

42 к-к, 1 * 2 1 к "¡гк-{(,1к г

+ ■•• (2)

аналогичные диаграммы можно написать для лобой кратности рассеяния. Первые слагаемые, описываемые лестничными диаграммами, соответствуют последовательности независимых вереизлучений и в общем рассеянии суммируется их интенсивности. Циклические диаграммы, представленные во второй части слагаемых, соответствующие рассеянии па последовательности неоднородноростей в прямом и противоположном направлениях. Удаэтся вычислить вклад в рассеяние от лестничных и циклических диаграмм всех порядков. Причем показано, что выражения для интенсивности рассеянного света для суммы циклических диаграмм эквивалентны выражениям лестничных диаграмм, что

соответствует равенству вкладов от этих двух типов рассеянии при ¡Г.- -к ( где к и к3 - волновыэ вектора падающего и рассеянного света ), т.е. при рассеянии строго назад. Оказалось, что угловая зависимость содержится только во вклада циклических диаграмм, причем их вклад резко возрастает в узком диапазоне углов рассеяния назад в < х / этом

диапазоне углов вклад в рассеяние от лестничных диаграмм практически постоянен.

Во второй глава приведено описание экспериментальных катодов и установки дгя исслэдования обратного рассеяния света в неоднородных средах. Особенности когерентного рассеяния требуяг создания специальной установки, так как изучаются параметры рассеянного излучения в направлении, противоположном направлению распространения возбуждающего света в небольшом диапазоне углов. При этом необходимо исключить или, ш крайней мере, обо ста к минимуму паразитные засветки . и блики, возникающие при отражении от поверхностей оптических элементов установки .

в

Основным элементом в установках го изучению эффекта усиления обратного рассеяния является разделительная пластинка, с помощью которой часть излучения лазера попадает в ¡к следуемую среду. Рассеянное излучение го пути к ротопрпемнику проходит через эту пластинку. Основное гребование, предъявляемое к этому оптическому элементу, гостоит в том, что он не должен искажать падающий пучок и увеличивать его расходимость.В нашем случае использовалась стеклянная пластина с параллельностью не хуже 30* и тавдшоа 20мм и линейными размерами 60 * 60мм.

Была разработана методика юстировки , заключающаяся в установке приемной даафрагммы таким образом, чтобы она перемещалась строго в фокальной плоскости, и было известно положение, соответствующее направлению рассеяния строго назад. Используемый в установке фотоумножитель марки ФЭУ-7Э работал в режиме счета фотонов. Получаемые на аноде ФЭУ электрические импульсы подавались на вход многоканального анализатора das-i Время накопления т в каздом канале можно менять от 1*10~5сек до '10 сек. При исследования распределения интенсивности обратного рассеяния в зависимости от угла рассеяния в время т устанавливалось в пределах 1, - 2сек. Приводом от электродвигателя медленно перемещали диафрагму в плоскости перпендикулярной направлении оптической оси установки. На экране дисплея одз - i получали индикатриссу обратного рассеяния; Эти данные передавались для дальнейшей обработки на компьютер Apple ir .

При анализе статистики фотоотсчэтов время накопления т . менялось в пкроких пределах. Измерения проводились при двух фиксированных положениях приемной диафрагмы, соответствующих в =180° и в =179°,после чего данные передавались на компьютер и записывались на гибкиэ диски. Анализировались массивы данных в несколько десятков тысяч фотоотсчетов.

В третьей главе изложены результаты исследования ЭУОР в молоке и молочных продуктах. Как известно, когерентный пик в обратном рассеянии проявляется в системах,у которых коэффициент экстинции достигает значения порядка 1СГ5-104см~1, и рассеяние происходит на частицах рззязроз от 0.1 до 10 мил. Таким требования;! по оптическим свойствам отвечают молоко и молочные

продукты . Как известно, молоко представляет собой смесь вода, жира, фосфатвдов, белков, молочного сахара, минеральных вещзств, витаминов, ферментов и газов. Воцества, входящие в его состав, находятся в различной степэни дисперсности. Молочный сахар и минеральные соли растворены в плазме молока, белки и часть солей находятся в коллоидном состоянии, жир представляет собой мельчайшие шарики. Размеры молочного сахара и минеральных солей но превышают 108. Коллоидные частицу органических вещзств и соло2 содержатся в виде мельчайших частичек диаиатром от 10 до 1000н. Наибольшими размерами обладают жировые шарики диаметром от 2 до 10 мкм в зависимости от порода коров. Шарики окружены белковой оболочкой, состоящей из ргттворимоа и нерастворимой в водил растворах фракций. Эта оболочка обладает свойствами, подобными свойствам поверхностно-активных веществ, используемых при стабилизации растворов лзтексов.Оценки показывают, что в одном миллилитре молока насчитывается от 3*109 шариков различного диаметра.

Проводились исследования' УОР в молоке в зависимости от количества взвешенных жировых шариков.Для повышения надежности получаемых результатов необходимо было использовать образцы с большой степенью монодциперсности, поскольку измерения проводились в широком диапазоне изменения концентрации жира, фактически от обезяарэиного молока (0.37. жира) до сливок (30"/.). При этом, в процессе приготовления молока различной жирности, возможно изменение функции распределения по размерам. Чтобы избежать этого, свежеприготовленные образцы молока на молочном заводе подвергались гомогенизации. Средний диаметр шариков уменьшается до 1-2 мкм одновременно с резким сужением функции распределения ш размерам. Поело гомогенизации в образцах с различной жирностью проводились измерения интенсивности рассеяния в течении 3 - б часов после приготовления.

Измерения были осуществлены в молоке шести различных концентрация жирности, от предельной 30*, до О.Зх. Эксгюримент показал наличие пика обратного рассеяния при всех концзнтрациях. Естественно, что более сильный эффект наблюдался при высокой концэнтрации жира. Из эксперимента можно заключить, что в гомогенизированном

молоко наблюдается пропорциональность между величиной пика и концентрацией взвешенных частиц жира, а, следовательно, и жирностью молока. Из этих экспериментов следует вывод, что ■явление когерентного рассеяния можно использовать дяя . праетических цолеа, например, для бесконтактного анализа молочных продуктов.

Одним из основных вопросов при исследовании ЭУОР является выяснение характера распространения рассеянного света в сильно неоднородной среде и опредэлениэ вида замкнутых траекторий (или гателв), вносящих вклад в когерентную составляющую. Естественно предполагать, что петли могут быть двух типов. Одни состоят из частиц, находящихся вблизи границы суспензии, а другие образованы за счет перерассеяния., в том числе па частицах, расположенных вдали от поверхности. Во втором случае путь, проходгаыа светом в суспензии, увеличивается. Поэтому при создании соответствующих условия моето в эксперименте достаточно легко ограничить вклад в рассеяние от длинных петель.

Существует два способа ограничения пути распространения СЕета в растворах латекса. Коано при заданноа концентрации латекса добавлять в малых количествах Бегство сильно поглощающее возбуждающий свот, и тем самым уменьшать вклад от частиц латекса, расположенных вдали от поверхности. Другим эффективным способом является использование кювет малоа толщины L . В этом случае свойства латекса но изменяются, что возможно при добавлении различного рода красителей.

В наших экспериментах использовались кюветы, в которых ложно было изменять толщину от 10 до ЮООмкм, т.е. в 100 раз. Эксперимент показал, что для кювет с толщинами от 1040 до 440мкм в пределах погрешности эксперимента не наблюдается заметного изменения формы кривой когерентного рассеяния. Дяя кюветы меньшей толщины в 10, 20, 40 и бОмкм. результаты измерения продемонстрировал:!, что при уменьшении толщины кюветы, линия обратного рассеяния рззмъгеаэтея, т.е. увеличивается ширина пика и уменьшается его относительная интенсивность по отношению к фону.

Кз этих экспериментов следует: что цзнтр^льЕгя часть пика связана с петлями, состоящими из частиц, расположенных, з

глубина жидкости.

в_ч9товв10г_главв диссертации изложены результата

исследований, касающиеся статистики рассеянного излучения в эффекте усиления обратного рассеяния. В начале приведены основные положения статистики фононов.

При изучении статистики какого-либо излучения конечным результатом является функция распределения регистрируемых штенсивностей, которая прздставляет сложную фушсцию, зависящую не только от свойств исследуемых сред, но и от статистических характеристик как источника, так м приемника излучения. Поэтому задача получения статистических свойств изучаемой среда, в значительной мере аналогична задаче, возншппцэй при спектральных исследованиях, когда нельзя пренебречь аппаратной функцией пряЗора. Статистика интенсивности определяется сверткой функции распределения фотопривмника, которая обычно имеет вид Пуассона, с функцией распределения исслэдуемог среды. В реальных экспериментах изучается вероятность р(п,1,т) регистрации п отсчетов за интервал времени от * до г + т. Количественное соотношение между интенсивностью рассеяния и вероятностью фотозмиссии, а, следовательно, и скоростью фотоотсчетов, было выведено вандалам.

Флуктуации Фотоэлектронной эмиссии обуславливаются двумя причинами:

1. Собственные флуктуации процэсса детектирования света.

2. Флуктуации интенсивности ко падающего на детектор света. Если флуктуации интенсивности ми отсутствуют, то имеем результирующее' распределение Пуассона.

< " >" -С п > Р( п,т >« -¡^— п Т (3)

где < п >- « I г и а- квантовый выход детектора.

В общем случав интенсивность кг) является случайной» стохастической функцией ъ . Тогда необходимо усреднить цуассоновское распределение отсчетов р< п,т > по соответствующему распределению интенсивностей.Положив:

т

Ц " / 1(1 о

В результате функция распределения ■ фото отсчетов Р(п,т) получаемая Мзнделзм имеет вид:

р<„,т, - '>ц - ; — ^рипй!

<4>

В случае произвольного т трудно вывести точное выражение для плотности вероятности величины и . Однако, можно получить асимптотическое выражение для рш> в предельных случаях для параметра т.

Для очень малых т по сравнению со временем то, характерном для излучающей фотоны системы, интенсивность мм за время т может рассматриваться как константа и для гауссовой системы и - 1т можно написать, используя формулу Манделл, слэдуюцее распределение для Фотоотсчетов:

< п >"

Р<л1--г— С3>

С 1 + < п >}

Это распределение Бозэ-Энптеана для одинаковых частиц в одном квантовом состоянии.

В том случае, когда т велико го сравнению со временем т0, величину и можно о достаточной степенью достоверности рассматривать кал постоянную. Следовательно, распределение для и манго полагать 6- функцией. В результате получаем распределение Пуассона (3).

Измерения проводились на двух группах монодасгюрсных полистарольных латексов, полученных из Института Синтетического Каучука с размерами 1.02 и 1.27 мкм с концентрациями 7х и 15* объемных процента, и 4.8 и 5.1 мкм . с концэнтрациеа 1.3?. и 5.1*. Относительно большэ латексы использовались свзцяально по двум причинам: 1} Поскольку коэффициент дффузии обратно пропорционален размеру латекса п ~ я/ то удается проводить измерения прн еэгодвнжгон рзспзлогэшга рассояватолзз щи врекена порядка

нескольких десятков шисросекунд.

2) Латексы таких размеров из-за разницы плотностей полистирола к вода оседают достаточно быстро (20 часов), что позволяет приготовить из исходной суспензии растворы требуемых повьшетпс концентрацией. Нужно отметить, что в процесс© длительных измерения, образцы латексов перемешивались энергичным встряхиванием во избежание изменения концентрации за счет оседания частиц латекса.

Записанные массивы экспериментальных данных подвергались статистической обработке с целью получения в конечном счете функкции распределения и ео основных свойств как дая когерентного, так и дяя некогерэнтного рассеяния. По программе, приведенной б приложении, вычислялась экспериментальная функция распределения и первые четыре момента. Пример типичной функции распределения для двух углов рассеяния приведен на ризЛ.

р(п) 0,75

0,50 0,25

-3

Т~Ю с ; с!А-5,1мкп

• - в = т°

о - 9=(79°

О о • •

0

20

40

60 п

Из рисунка видно, что среднее значение интенсивности для ® =180° сдвинуто в сторону больших интенсивностея по сравнению с функцией распределения для в =179°. Это связано с тем, ч>о интенсивность пика больше, чек некогерентного Ф^на.

Из математического анализа случагньа величин известно , что свойства функции распределения р<п,т> можно определять по

а

о

о

о

о

О

О

о

о

свойствам оэ высших моментов М4.

Как и следовало ожидать, за счет частичного усреднения вследствие дежзкяя рассеивателэй,.все высшие кокснты М1, М2 и М3 заметно убызаэт с ростом т . Как ухо говорилось, при ©=180° присутствует когерентное и некогерентЕое рассеяние, описываемое разными типами диаграмм. Поэтому вполне возможно, что они характеризуются разными функциями распределения. Задача выдзлания вклада , связанного с циклическими диаграммами является слитой математической задачей. В рамках диссертации ны ограничимся только анализом нескольких вксиих момантов. Если положить, что рассеяние строго назад щ»дстэзляет собой сумму двух случайных процессов, то из теор;га вероятностей и анализа случайных величин следует, что моменты для двух процэссов в таком случае связаны простым соотноканиом:

1 1 1 1 = 1.2,3; М4 = И4 +М4 + 2М2 (12 (В)

где м![й и и*0* -высшие моменты для процэссов,

ошгеыЕзекых циклическими, лэстнкчными диаграммами и суммой этих даух тапов процессов.

Резкое увеличение (приблизительно в 5-20 раз) величин высших отнормировапных моментов для чисто когерентного рассеяния свидетельствует в пользу того, что физические причины, приводящие к рассеянии, существенно другие, чем в случае некогерэнтного рассеяния. Функция распределения, описывающая когерентное рассеяние, много шире и вес фотоотсчотов с большой интенсивностью достаточно велик.

Для количественной оценки вида экспериментально, полученЕоа функции распределения, воспользуемся для аппроксимации Г-фунКЦКЗ?. В виде: аа г

р"'—г<ЗГ <<l>,<1,"1™^,■(-?1>) <7>

В начет анализе, в результате обработки мы получили не абсолютные, а центральные высшие моменты, поэтому, например, для второго момента »2 получаем связь с параметрами распределения « в виде <» » <1>2/ м2, где <1>= м^. Таким образом были проанализированы экспериментальные данные з латексах даух размеров при различных временах накопления т .Из полученных данных четко видно, что а растет по кэрэ увеличения т, наблхщзется отклонение от простой гауссовой сгсэкл-структуры, характерпзусаоа «»1.

Слэдует отметить, даже для минимальных т, для лзтексов «1«1.27мкм, т» О.СБ*Ю-3 сек и для латекса л=5.1мкм,т=о.б* 10_3сэк о заметно больше единицы. Причина этого связана с величиной наблюдаемого фотодетектором объена, т.е. дан» в пределе неподвижных рассеивателэя, существует достаточно большое число конфигураций рассеивателэя, вносящих вклад в общую интенсивность. Для уменьшения наблюдаемого объема в устаиовке на расстоянии 40см от первой приемной диафрагмы была установлена вторая диафрагма диаметром 0.2мм . при одной диафрагве все точки освещенного лазерным лучом объема кюветы вносили вклад в интенсивность рассенного света. В модернизированном варианте, диаметр стал приблизительно равен диаметру диафрагмы и близок к области когерентности. В этом случае для угла рассеяния в=180° величина « резко упала и близка к 1.

Как уже отмечалось в вводной части, на очень коротких временах функция р<п,т> должна описываться функцией распределения Бозе-Энштеша (5)0 если изучаемая система подчиняется гауссовой статистике.

На рис.2 представлены результата измерений. Следует откатить, что сплошная линия соответствующая теории, проведена по

формул» (5) в которой нот ни одного подгоночного параметра, кроме <п>, который определяется из эксперимента.

Для достаточно больпих времен т, .когда происходит усреднение по всевозможным реализация;« гауссовой системы, получается распределение Пуассона (3 ).

РСп)

. 0,10 ■

0,05 ■

о 10 ¿0 30 П

На рис.3 изображены данные эксперимента и кривая, соответствущая рзецределзнет (3) с <п> та:же определяемым на опоте.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РА60ТЫ«

1. Модернизирована установка для изучения обратного рассеяния света« осуществлено сопрякениэ с многоканальной системой накопления даншх оаз-1 необходимое для автоматической пэродачи данных экспериментов на 2Щ для последукцрй математической обработки данных. Создан набор программ для персонального компьютера для анализа эвешримеягальшх результатов.

2.Проведено изучение э*Сэята усиления обратного рассеяния в природных объектах а взятм коэффициентом зкетинкции. Подробно ксслэдоваяы паргмзтры зссгерэнтпого пика в молоке и галочных продуктах различной аярноста. НаЗлэдалась пропорциональность

между величиной пика и жирностью молока, эти результаты возможно использовать в практических целях для бесконтактного контроля концентрации взвешенных частиц в сильнонеоднородных средах.

3.Осуществлены эксперименты го обратному рассеянию света в ограниченных объемах. Наблюдалось относительное уменьшение интенсивности центральной части пика обратного рассеяния. На основании этих данных сделан вывод, что центральная часть пика обратного рассеяния в основном возникает за счет перзрассеянии в глубине рассеивающего объема и имеет большую кратность рассеяния, чем боковые части пика.

4.Проведены подробные исследования функции распределения фотоотсчетов в широком даапозоне времен накопления интенсивности для полистирольных латексоз различных размеров как для когерентного рассеяния ( угол рассеяния е = 18СР) и для некогерентного фона (в = 179°).

5.На основании данных эксперимента показано, что ш пере уменьшения времен накопления интенсивности рассеяния ввд функции распределения фотоотсчетов меняется от пуассововского к распределению Бозе-Эинпггейна. Из' анализа высших моментов Функции распределегля следует, что когерентное рассеяние, описываемое циклическими диаграммами, характеризуется функцией распределения с большей шириной и шсишетричностш, чем получено для обычного некогерентного многократного рассеяния света, описываемого лестничными диаграммами.

Основные результата диссертации опубликованы в работах» Л.А.К.О.Альмамури, Л.А.Зубков, В.П.Рснанов. Особенности обратного рассеяния света в но ориентированных вдцких кристаллах // Тез.док. и Всесоюзного семинара -Оптика жидких кристаллов" Красноярск, стр.17, 1990.

2.А.Альмамури, Л.В.Власов, Л.А.Зубков. ВЛ1.Романов. Статистика фотоотсчетов в эффекте усиления обратного рассеяния. " КЭТФ,

1.99, в.5, С. 1431 -143в, 1991.