Планарные дефекты в сверхструктуре L1 2 тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

О-А

и ^

Государственный комятот Г© по шсаэму образованию Алтайский государственный технический университет им. И.И. ПолзуноЕа

Ка правах рукописи УДК 548.4:54-8.571

БЛК/ЛМН АНДРЕЙ ВАЛЕРЬЕВИЧ ПЛЕНАРНЫЕ ДЕФЕКТЫ В СВЕРХСТРУКТУРЕ Ы, Специальность 01.04.07 - физика твердого тела

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени ■ кандидата физико - математических наук

Барнаул - 1994

Работа выполнена в Алтайском государственном техническом университете им. И.И. Ползунсва

Научный руководитель: кандидат физико-математических

наук, профессор Старосшенкоб М.>

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических

наук

Патекаев А.И.

кандидат физико-математических наук, доцент Демьянов Б.Ф.

Ведущая организация: Томская государственная архитектурно

строительная Академия

Защита состоится " 29 " ихмя 1994 г в 15 ч 00 мин. £ заседании специализированного Совета К 064.29.С6 при Алтайскс государственном техническом университете им. И.И.Ползунова г адресу: 656099 г.Барнаул, пр. Ленина, 46.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Алтайского

Отзывы на автореферат, заверенные гербовой печагь организаций, просим присылать в 2-х экз. на адрес университет ученому секретарю специализированного Совета.

Учены!* секретарь

государственного технического университета.

Автореферат разослан "«33 " лая 1994 г

специализированного Совета кандидат физико-математических наук

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы. Объектом пристального изучения являются упорядоченные твердые растворы, так как порядок в них определяют процессы, влияющие на разлгшые свойства материалов, а соответствующее изучение упорядоченных сплавов позволяет решить проблему создания материалов с заданными свойствами. Как известно, с порядком в спласе тесно связаны увеличение вектора трансляции сБ^рзрешеиш, дкиаглаа дислокация, даслокаццсишо роакща. ОссОуа роль в определенен свойств сш'.еваз :ар£,гс пэлгае плоских дофэктов, которое является пропятстзлеа для двигэния дислокаций. Именно плоские дефекты - сверхструктурные, типа границ антифазности, и структурные, типа дефектов упаковки, - во многом определяют физико-механические свойства упорядоченных сплавов, так как являются структуршая компонентами сверхдислокаций - основного "носителя" пластической деформации, а границы антифазных доменов, образуя пространственную структуру, оказывают сопротивление движению сверхдаслокаций. Если экспериментальное изучение кристаллогеометрии, анизотропии, порядка и других характеристик металлов и сплавов ведется с начала 60-х годов, то компьютерное моделирование стало возможно только с появлением могших вычислительных средств с ' одной стороны, . серьезного теоретического аппарата о другой.

Использование ЭВМ позволяет не только сократить число я время проведения дорогостоящие экспериментов, но и открывает труднодоступную в эксперименте возможность изучения антифазных границ (АФГ) и дефектов упаковки (ДУ) в области низких температур. Обзор литературы показал, что накопленный экспериментальный и теоретический материал относится в основном к изучению пленарных дефектов в сплавах сверхструктур L1Q а Lig. При этом анализировался ограниченный их круг в назкоиндексных ориентациях.

Целыа работы являемся изучение структурных и энергетических особенностей различных дефектов в сверхструктурв Ь11 на примере сплава СиРи При этом необходимо выполнить расчеты и получить аналитические выражения энергий образования АФГ без учета релаксации; построить потенциалы межатомного взаимодействия и, решив задачу локальной минимизации энергии, найти картины деформации кристаллической решетки вблизи дефектов; оценить ориентационную анизотропию энергий границ различных типов; провести сравнение с аналогичными результатами, полученными для сплавов других сверхструктур.

Научная новизна. Впервые применен комплексный подход к изучению кристаллогеометрии и энергетики пленарных дефектов в широком наборе ориентаций сверхструктуры ы, с использованием ЭВМ. Выявлены закономерности и характерные особенности атомных смещений, вызванных образованными АФГ и ДУ. Всего изучено ■десять типов дефектов и комплексов на их основе в 24 ориентация!.

Полученные в работе результаты расширяют представление и углубляют понимание влияния границ различных типов на свойства материалов.

Практическая значимость работы. Развитая в работе методика исследования пленарных дефектов может быть применена к изучении многокомпонентных сплавов других сверхструктур, полученные схемы смещений и диаграммы распределения энергий могут использоваться' для анализа экспериментальных данных и выяснения влияния различных факторов на ориентационную анизотропию АФГ и ДУ в упорядочивающихся сплавах.

Разработанные компьютерные- программы с "дружественным" интерфейсом для персональных гви-совместимых ЭВМ, наглядно иллюстрирующие в виде таблиц, схем и графиков характер взаимодействия и поведения отдельных атомов вблизи границ, могут быть использованы так же в учебном процессе студентами вузов.

Основныэ положения, выносимые на защиту:

1) методика саредёло135л параметров потенциальных фушодЛ «орза дал ошсашш взаимодействия в сплава Си?1;;

2) ориектацистш шкзотрошя пл&^рных дефектов в сворх-структуре ы1;

3) метода компьютерного моделирования шанаршх дефектов а подходи к оцзп^апиь их знергетлческих и деформационных характеристик;

4) классификация дефектов .по результатам компьютерного моделирования.

Публикации. По материалам диссертации опубликовано II печатных раоот. •

Апробация работы. Основные результаты докладывались на следующих конференциях и совещаниях:

Меавузовская научная конференция "Физика твердого тела" (Барнаул, 1990); Всесоюзные семинары по моделирований радиационных и других дефектов на ЭВМ1 (Минск, 1991; Караганда, 19Э1; Тольятти, 1993); Европейский семинар по кристаллографии (Любляна, Триест, 1991); Конференция по электронным материалам (Новосибирск, 1992 ); I Международный семинар "Эволюция дефектных структур в металлах и сплавах" (Барнаул, 1992); Семинар "Моделирование на ЭВМ атомных процессов и дефектов в многокомпонентных материалах" (Одесса, 1992); хш мевдународная конференция "Физика прочности и пластичности металлов и сплавов" (Самара, 1992); VI семинар с участием иностранных специалистов "Структура дислокаций и механические 'свойства металлов и сплавов" (Екатеринбург, 1993). XXIX межреспубликанский семинар "Актуальные проблемы прочности: Функционально . - . механические .свойства материалов и их компьютерное конструирование" (Псков, 1993); Вторая международная . научно - техническая конференция "Актуальные

проблеглы фундаментальных наук" (Москва, 1994); Uateriale reeearoh society spring meeting (Pittsburg, 1994)•

Структура диссертации. Диссертация состоит из введения, пяти глав, зенлячекия и списка литературы. Работа содержит 105 страниц машинописного текста, Б8 рисункоь, 12 таблиц, сшсок литературы из 140 наименований (всего 193 страницы).

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении выделяется область исследования и обосновывается актуальность его проведения, подчеркивается роль компьютерного моделирования и конкретизируется решаемая задача.

В первой главе дается обзор литературы, связанной с изучаемыми в диссертации проблемами: описаны экспериментальные и теоретические "методы исследования дефектных структур в металлах и сплавах; приводится основное содержание работ, посвященных наблюдению образования различных фаз в сплавах на основе меди, зависимости степени дальнего порядка от характера термической обработки; излагаются известные теоретические подхода к изучэниз а классификации пленарных дефектов; анализируются различные методы построения межатомных потенциалов парного взаимодействия для изучения энергетики и кристаллогеометрии с учетом релаксации атомов вблизи дефектов; обосновывается структура диссертационной работа, делается постановка задачи.

В отличие от металлов и регулярных твердых растворов, в сверхструктурах - упорядоченных сплавах и интерметаллкдах -наблюдается значительное разнообразие дефектов. Превде всего, к ним относятся антифазные границы, дефекты упаковки, частичные и сверхчастичные дислокации. Антифазные границы образующиеся при скольжении и расщеплении полных дислокаций на частичные, что не связано с переносом массы, являются консервативными или

сдЕИГОвыкз (САФГ). Возможно образование особых комплексов СА<5Г - трубок антифазных границ (ТрАФГ) а их частного случая при минимальном расстоянии между соседними границами - полосок аатифазности (ПА). При росте доменов упорядоченной фазы, в месте их стыка могут возникать дефекты другого типе - С-домены. А перемещение краевой дислокации под некоторым углом к своей плоскости сколькения, сопровождающееся диффузией атомов, влечет образование термических АФГ (ТАФГ).

Такое разнообразие дефектов приводит к необходимости их классификации на основе анализа тонкой структуры, энергия образования и деформации кристаллической решетки. Первые попытки оценки энергии были предприняты в рамках приближения Жестких" сфер, что позволяло не учитывать процессы релаксации, ограничившись лишь пересчетом числа изменившихся связей пар а-эмов разного сорта вблизи антифазной границы. Так работала модель Флинна, модифицированная впоследствии Пайдаром, расширенная и обобщенная в ряде более поздних работ.

Однако, модель жестких сфер дает неравновесную конфигурацию АФГ, соответствует несколько завышенной энергии образования. Возмущение, созданное пленарным дефектом распространяется на некоторую область кристаллической решетки, "непосредственно прилегающей к границе- Искажения кристаллогеометрии и, соответственно, свойства сплава меняются перманентно и образуют профиль, требующий дальнейшего изучения. Равновесный профиль АФГ можно определить, решив задачу релаксации атомов вблизи дефекта с минимизацией свободной энергии упорядоченного твердого раствора, содержащего антифазную границу. Первые расчеты были проведены по модели Изинга с использованием приближения Горского - Брэгга -Вильямса. Затем были предприняты попытки учесть зависимость энергии взаимодействия атомов от расстояния меэду ними. При оценке взаимодействия использовались различные приближения. Наибольшее распространение получили полуэмпирические потенциалы парного центрального взаимодействия типа Морза, Ридберга,

-е-

-;-^О

Ч/Ь

Рис. I

Варшни, Ми-Грюнайзена и др. Эти потенциалы наряду с относительной простотой представления достаточно хорошо описывают основные конфсурационные и энергетические характеристики дефектов в упорядоченных сплавах, что было проверено для представителей сверхструктур 110 и Ыг с базовой .ГЦК решеткой.

Компьютерный подход к основным проблемам, сформулированным в первой главе позволяет провести комплексное исследование сверхструктуры и1 на примере сплава СиЗД в приближении кубичности элементарной ячейки (рис. I) по следующей схеме:

-феноменологическое (аналитическое) описание антифазных границ и комплексов на их основе;

-построение потенциалов для описания взаимодействия атомов в сплаве сирь; .

. -определение атомной конфигурации вблизи дефектов. САФГ, ТрАФГ, ТАФГ, дуальных комплексов, ДУ, С-доменов;

-определение энергетических характеристик пленарных дефектов с учетом релаксации;

-классификация пленарных дефектов по характеру смещений а'.омов и энергиям образования.

Во второй главе подробно анализируются ориентации с индексами Миллера {Ыс1}, лежащими в диапазоне [юо] - [323] на предмет существования в них антифаэшл границ сдвигового и термического типа, С-доменов и границ антифазных доменов,

названных в работе дефектами ротационного типа. В приближении жестких сфер выписаны выражения энергии образования названных дефектов и комплексов на их основе, исследована зависимость этих энергий от размеров (высоты) комплекса: предложен новый подход к оцениванию энергии ГАФГ. Так в ориентациях {т> изучалось образование САФГ, С-доменов и дефектов ротационного типа; были получены следующие выражения:

САФГ 4т?

Ttnu ■ -V3V6V2V6V4V%

СД 2-п2

(111] а УЗ 1 2 4 5 6 7 8

ТрСД ТрАФГ

г (h) - 4-7 (h), h = 0,1,2.....

1111] СИП

, П11] ж

2 ДТАФГ ^ а УЗ 1 2 4 5 6 7 8

М1П 2т)2

=Е (11=4)=-=—(6*, 121?? .-1г»в+12Я,+24да_-12»_), рот а УЗ

Здесь использованы обозначения:

\ = + 4Ъв<Гк> - 2<^к> -

энергия упорядочения в к-ой координационной сфере, Ф±<)(гк) -потенциальная функция, описывающая взаимодействие пары атомов А и в на расстоянии гк; т| - степень дальнего порядка; а -параметр решетки сплава; СД - С-домен, ДТАФГ - дуальной комплекс термических АФГ, "рот" - дефект- ротационного типа, ТрСД - С-доменная трубка; п - высота трубки (число плоскостей между парса границ комплекса)."

Б целом, сверхструктура, х.1, отягчается, большим разнообразием распределения вкладов энергий упорядочения по координационный сферам в зависимости от индексов Миллера. Для САФГ в ориентациях {100} ненулевыми оказываются вклады только четных координационных сфер. Неэквивалентные типы САФГ образуются из числа исследованных во всех ориентациях кроме (100} и {111}, где элементарные ячейки в плоскости имеют вид равностороннего четырехугольника: квадрат и ромб, соответственно.

Как выявлено, энергии СДФГ в ориентация! {hki) обладают закономерностью з распределении знаков коэффициентов при -четвертая и восьмая сферы - только отрицательные, вторая н шестая - только положительные. Знак перед выражением в анергии упорядочения в нечетных координационных оферах отражает преимущественное изменение в соседстве: "минус" - изменение моноатомных связей на биатоыше, "плюс" - биатомных на моноатомные. По-сидимому, вклады нечетных сфер в энергию образования АФГ являются корректирующими добавками по отношнив к вкладам во второй, четвертой сферах, определяющими характер превращения: образование длинаопериодаых сверхструктур.

Знакопеременный характер коэффициентов при v?k говорит об узкой области существования сверхструктуры ы 1 но сравнению с Lí0 и Х>12, а поэтому менее устойчивой и допускающей переход в ближайшую из названных по стехиометрии ы0.

Приведенные в работе соотношения и найденные кое<йициенты позволяют, при наличии экспериментальных сведений по образованию АФГ- нескольких ориентации, определить энергию упорядочения по координационные сферам и оценить энергта образования АФГ в других ориентация!.

В третьей гльве описывается процедура нахождения параметров сплавного потенциала типа Морза:

ф(г) - d [e-2a(r-ro3 - ee-f^'o»]

по методу виртуального (среднего) атома., где г0 - равновесное расстояние меаду атомами. По известной энергии образования твердого раствора строится потенциал, описывающий сплав с параметром дальнего порядка т]=о, затем производится упорядочение по типу сверхструктуры ы, (т)=1). Полученные значения 0=1.150961, р=29.67665, Е>=0.63028 удовлетворяют соотношениям Коши, соответствуют стабильной ГЩС сверхрешетке как по параметрам, так и по энергии, приходящейся на атом, что показано в следующей таблице:

Сверх- Состав Степень Параметры решетки, А

струк- дальнего ао Ь0 о0

тура порядка

111 Сг^ 1 3.775 3.775 3.775

111 Сирг 0 3.787 3.787 3.787

11о (ЛЙЧ 1 3.762 3.762 3.694

ыг Си3Р1 1 3.645 3.645 3.645

Энергия

-11.444 -11.047 -11.172 - 9.650

Графики функций найденных потенциалов приводятся па рис. 2.

В этой ¿9 главе приводится подробное описание алгоритмов процедтур, использованных при расчетах; дается оценка .точности, обеспечиваемой при релаксации атомов; формулируются проблемы, связанные с определением энергетики комплексов (ТрАФГ, КДУ, ДТАФГ и др.); найден энергетический критерий разделения пари дефектов в выбранном подходе, а так же поясняется состзв и характер программно генерируемой графической информации.

Четвертая глава посвящена описанию и анализу атомной конфигурации вблизи пленарных дефектов. Текст описания сопровождается иллюстративным материалом в виде копий полученных на экране компьютера схем векторных полей атомных смещений.

Графики потенциальных функций Морза

В результате компьютерного моделирования получены сложные и разнообразные картины деформации кристаллической решетки вблизи дефектов различного типа. Проводится классификация полученных результатов в приближении кубичности элементарной ячейка сверхструктуры ы,.

Одним из критериев классификации может выступать сложность (или комплексность) поведения атомов вблизи границы. Первый класс в таком подходе представлен дефектами с наличием только трансляции плоскостей в направлении нормали к поверхности де<£экта. Сюда можно отнести САФГ в ориентациях [110]; ТАФГ и ДУ всех типов, включая комплексные в [111].

Второй класс образуют дефекты, вызывающие расщепление плоскостей [1гк1] на моноатомные подплоскости с одновременной деформацией элементарных ячеек каждой плоскости в виде сжатия -растяжения моноатомных рядов - это САФГ ориентация {юо>, [1101, {111}, [211], [212], [310], [311], [322], 1323]. '

К :третьему классу следует отнести дефекты, в которых наряду с • нормальными смещениями • хорошо выражена Однонаправленная для всех плоскостей трансляционная составлящая, - это С-домен в ориентации [110], САФГ в [1121, (324}, СЭ231 и ТАФГ в [311].

420T!i дс£з::тоз сизксаст сдвсга úic;.:gü, »¿шцздзсд ш чплрпзлогаоо от плоскости it плсзкоста, 1ш?эрлрзифуогл:з :сж

r»rrrr Прг^С'ЛЛ Г .. Г..*!.¿ _ . »vt.wMVtwU

¡»о 'ттг|»»тп TV г> т» тт гг^> .-»»•»»■> *** — - х ...» —. , . ^ ■ "

. _ . . «,'. .-.»/-О V -»W-AVw.»* ■ «^»«-»V V^w л» Л. м .J J fcW « A jrf ¿

гслпсс ч ;; "ггл относятся С-до::он в [гп] л СА2Г s срисйтацллх {210}, [212], [301], [311], [320], [321], [322].

Виязлепп так по сбщрв закономерности a zapax'ícpo uíübpikü етомсв вблизи дяфэктов. Размер зош, охваченной ролаксацнеЗ, зависит от индексов Миллера - чем больше индексы, тем больше зона релаксации. Протяженность области возмущения связана с количеством ненулевых индексов {hkl} и наибольшее значение достигается при h*o, kjíO, 1*0. Обнаружена осцилляция внутри-плоскостных сдвигов атомов как по амплитуде с образованием ступенчатого профиля (САФГ [112], [з?о]; ТАФГ I3T1]), так и по направлению либо с винтовым профилем, либо с искажением углов элементарных ячеек.

Как наглядно демонстрируют картины усредненных векторных полей в плоскостях, параллельных дефекту, большинство последних обладает центром симметрии, принадлежащим плоскости симметрии, то есть любой вектор 5 по одну сторону границы имеет симметричный ему -¡J по другую сторону границы. Это условие не выполняется только в случае С-домена с ориентацией [110], в которой оба вектора сонанравлены.

В пятой главе приводятся энергетические характеристики изучаемых пленарных дефектов. Анализ результатов энергий образования САФГ и ТрАФГ выделяет ориентации с наибольшими и наименьшими значениями энергий, к первой группе относятся ориентации {по}, {210}, {311}, [321], а ко второй - ориентации {100}, [211], [212], [310], [321], {323}. Различия САФГ и ТрАФГ наблюдаются в наиболее плотно упакованной ориентации [111], где, во-первых, велик разброс энергий ТрАФГ, а, во-вторых, наблюдается их осцилляция, особенно заметная при высоте d € [6,16]. Некоторая осцилляция просматривается и в более высокоиндексных ориентациях: {210}, {212}, [ЗЮ], {321}, {322},

Распределение энергий САФГ по ориентация»

(323). Диаграмма распределения энергий САФГ по ориентация» приводится на рис. 3.

Дефекты упаковки моделировались в моноатомных плоскостях [111], где образование ДУ вычитания проводилось как по сверхструктурному типу, так и по комплексному - с образованием термической границы. В зависимости: о? расположения плоскости симметрии СДУ относительно стехмометрически различных атомных плоскостей рассматриваются дефекты первого и второго типов( обладающих различными- значениями энергий образования (см. рис. 4). Показано, что наибольшим значением энергии обладает один из СДУ внедрения, а наименьшим - один из двойников. Значительное влияние на энергетику оказывает включение ТАФГ в комплекс с ДУ.

Приведенная оценка энергий образования дефектов различного типа позволяет провести их классификацию. Так, если в качестве критерия выбрать минимальную величину ' энергии среди всех дефектов одного .типа и комплексов на их основе, то полученный ряд в порядке возрастания будет иметь вид:

ПА < С-домотш < САФГ < РДК < СДДУ < ДТАФГ < КДУ,

где РДК - ротационный дуальный комплекс, СДЦУ сьерхструктурный двойниковый дефект упаковки.

Энергетические характеристики СДУ (а) и КДУ (б)

гг. I мкпт. II шеяр. 1 мелу. II В»»'*" I емймх II

а)

1.4«

1.Н

1X5 *.М

ш

М1

•

-«в

'Л»

•%«*т. С« птгт. В »*«£?. Р» ■ггадо. Са ттрм.-С«

0) Рис. 4

В то же время, одиночные дефекты, влекущие концентрационное нарушение могут иметь в рамках рассматриваемой модели гораздо более низкие значения энергий вплоть до отрицательных. Так, существенное понкчеение энергии кристаллита в области ротационных дефектов и ТАФГ с избытком говорит о нестабильности' сверхструктуры ы относительно фазовых переходов ы 1 * ы0 при нарушении стехиометрии.

В заключении сформулированы основные результаты и выводы работы:

Т) Полутону íüiiüjcmnoстзю выракогая сноргпЗ сбр'зозагт сдвигов!^ АФГ, тергягтоских А5Г, С-домонов, дефектов •ттекоек;: Г.гя encaso сг.«рхструг?уру м в модели жзспек сфор с учзтс:л взаимодействий атомов в первых восьми координационных сфэрах.

2) Влервнэ ксследовшх- дефектс реализуемый на границах анткфззннх доменов, названной в работе ротационным. Получено аналитическое выражение энергии образования такого дефекта как функции {w^} и (Ак) в восьми координационных сфэрах.

3) Выведены выражения энергий образования в связи комплексов дефектов типа трубок АФГ и дуальных комплексов.

4) Разработана методика определения параметров потенциала Морза применительно к сплаву cuPt сверхструктуры L11. Предложены процедуры проверки потенциала относительно параметров решетки, модулей упругости, типа упорядочения и степени дальнего порядка.

5) Разработана релаксационная процедура, выполняющая локальную минимизацию энергии модельного кристаллита в области дефекта.

6) Получены разнообразные и сложные картины смещений атомов и на их основе проведена классификация дефектов по критериям устойчивости, локальной сишетрии и характеру деформаций кристаллической решетки; описана ориентационная зависимость характера смещений и величины области распространения релаксации атомов. По характеру смещений выделены четыре класса дефектов: I) обладающие только нормальными смещениями; 2) сопровождающиеся расщеплением плоскостей с одновременным сжатиэм - растяжением моноатомных рядов; 3) с однонаправленной трансляцией плоскостей как целого; 4) вызывающие винтовые искажения .профиля кристаллита.

7) Выявлена отличительная особенность С-домена в ориентации [1.1 о], сдвиговую деформацию которого можно сравнить с прогибом стержня под действием силы продольного'сжатия..

8) На основе диаграмм распределения уровней энерий указано на возможность осуществления фазового перехода сверхструктур ы, ■* ы0 вблизи дефектов, сопровождающихся стехиометрическим нарушением с локальным избытком Pt, причем меньшие значения анергии получены вблизи дефектов ротационного типа.

9) Предложено использоввть в качестве критерия стабильности дефекта значение энергии релаксации, приводящее к четкому разделении всех изученных одиночных дефектов на устойчивые и неустойчивые. При этом обнаружено, что существенная величина энергии релаксации вблизи САФГ 1/2<1ю>(100] делает этот дефект одним из самых энергетически выгодных в сплаве CuPt. Выявлено, что образование ряда ТрАФГ с высотой две плоскости в высокоиндексных ориентация! (1320], {Г 22], (3231) предпочтительнее, чем соответствующие САФГ; в еще большем наборе ориентации ([110], ¡210], [212], 1301], [320], [321], [322], [323]) меньшим чем у САФГ значением энергий обладают полоски антифазности.

10) Оценена достоверность модели жестких сфер применительно к сверхструктуре L1 .

Основные результаты диссертации опубликованы в следующих работах:

1. Старостенков М.Д., Бакалдин A.B. Моделирование потенциалов парного межатомного взаимодействия для описания свойств сплавов низкой симметрии кристаллической решетки // Физика твердого тела: тезисы докладов к межвуз. научн. конф.- Алт. политехи, ин-т.- Барнаул: Б.и.- 1990.- С. 76.

2. Полуэмпирические межатомные потенциалы в упорядоченных сплаЕах / Баранов М.А., Бакалдин A.B., Новичихина Т.К. и др. // Кинетика и термодинамика пластической деформации: Межвуз. сб.- Алтайск. политехи, ин-т.- Барнаул: Б.и., 1990.- С. 83-89.

3. Superlattioe defeote. The analitio description ot orientation anieotropy /or their energy formation / Staroetenkov M.D., Baranov M. A., Bakaldin A.V. eto.// Book ol abetraote: 13 Européen ory в t al 1ographiо meeting.-LJublJana, Trioste.- 1991.- P. 60.

4. Особенности в смещениях атомов в зоне формирования новых фаз в системах do3 1 В2 / Старостенков М.Д.', Бакалдин А.В., Цейзер А.Б., Евстигнеев В.В. // Конф. по электронным материалам: Тезисы докладов.- Институт неорганической химии СО- РАН, Институт физики полупроводников СО РАН.-Новосибирск, 1992, С. 298-299.

5. Бакадцин А.В., Старостенков М.Д., Жданов А.Н. Модель .. расчета термоактивируемых границ в сверхрешетках // Конф.

по электронным материалам: тезисы докладов.- Институт неорганической химии СО РАН, Институт физики полупроводников СО РАН.- Новосибирск, 1992, С. 302-233.

6. Claseiiioation ol planar deleots superlattioe and their rôle in dislooation transformations / Staroetenkov M.S., Volkova S.M., Bakaldin A.Y., Noviohihina T.I. // Материалы I Международного семинара "Эволюция дефектных структур в

. металлах и сплавах": сб. докл.- Барнаул: Б.и., 1992,-С. 67.

7. Старостенков Ы.Д., Бакалдин А.В. Атомная конфигурация АФГ в сплаве Cuit // Материалы I Международного семинара "Эволюция дефектных структур в металлах и сплавах": сб. ДОКЛ.- Барнаул: Б.и., 1992,- С. 74-75.

8. Бакалдин А.В., Ливень В.В., Старостенков . М.Д. Ор;гентационная анизотропия дефектов в сверхструктуре ы0 // функционально - механические свойства материалов и их компьютерное конструирование: Материалы XXIX межреспубликанского семинара "Актуальные проблемы Прочности".- ПСКОВ, 1993.- С. 483-486.

9. Бакалдин А.В , Старостенков М.Д. Спектр реакций дислокационных превращений в сплавах сверхструктуры L1. //