Прецизионная лазерная спектроскопия дублетов отдачи F2(2)P(7)v3 линии метана тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.05 ВАК РФ



российская академия наук

'11 ул^ сибирское отделение

институт лазерной физики

На правах рукописи УДК 621.373

ОХАПКИН МАКСИМ ВИКТОРОВИЧ

ПРЕЦИЗИОННАЯ ЛАЗЕРНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ ДУБЛЕТОВ ОТДАЧИ Е2(2,Р(7)у3 ЛИНИИ МЕТАНА.

01.04.05- Оптика.

АВТОРЕФЕРАТ

ДИССЕРТАЦИИ НА СОИСКАНИЕ УЧЕНОЙ СТЕПЕНИ КАНДИДАТА ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКИХ НАУК

НОВОСИБИРСК-1995

Работа выполнена в Институте лазерной физики Сибирского Отделения Российской Академии Наук (ИЛФ СО РАН, г. Новосибирск).

Научный руководители: академик

С.Н. БАГАЕВ,

кандидат физико-математических наук А.К. ДМИТРИЕВ.

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук М.А. ГУБИН,

доктор физико-математических наук Л.Н. СИНИЦА. Ведущая организация: Институт спектроскопии РАН.

Заишта диссертации состоится ^¿¿е^/кР 1995 г. и ¿^часов на заседании специализированного Совета К200.18.01 но присуждению ученой степени кандидата наук в Институте лазерной физики СО РАН по адресу: г. Новосибирск, пр. Лаврентьева 13/3.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института лазерной физики СО РАН.

Автореферат разослан "/3" ¿¿¿¿<£<$4 1995 г.

Ученый секретарь специализированного Совета к.ф.-м.н.

1. Общая характеристика работы

Актуальность теми

Развитие метода насыщения поглощения в нелинейной лазерной спектроскопии привело к появлению лазерных спектрометров сверхвысокого разрешения, что способствовало переходу спектроскопии на новый качественный уровень. Разрешающая способность данных установок позволила регистрировать резонансы в газах с относительной шириной ~Ю12 [1], уверенно наблюдать такие тонкие эффекты, как отдача частиц при взаимодействии со световыми полями, влияние квадратичного эффекта Допплера на форму резонансов и др. На основании экспериментальных результатов возникает возможность проверки и уточнения теоретических моделей, применяемых в спектроскопии. Изучение поведения нелинейных резонансов в зависимости от внешних факторов, определение абсолютных частот переходов, уточнение констант магнитной сверхтонкой структуры (МСТС) находят применение при создании лазерных стандартов с высокими характеристиками долговременной стабильности и воспроизводимости частоты, используемых при проведении высокоточных исследований.

Наиболее узкие резонансы в оптической области спектра в настоящее время получены на колебательно-вращательных переходах молекул и, в частности, на р2<2)- линии сн4. Молекула метана, обладающая сферической симметрией пространственной структуры, является постоянным объектом спектроскопических исследований. С использованием метана в качестве частотного репера были созданы наиболее стабильные источники лазерного излучения. Одним из эталонов частоты оптического диапазона является Не-Ке/СН4 лазерный стандарт [2] (стабилизированный по - линии метана на длине волны 3.39

мкм) на базе которого созданы мобильные установки, применяющиеся в качестве частотных реперов для физических экспериментов [3,4]. Повышение воспроизводимости частоты Не-Ие/СН» лазеров тесно связано с дальнейшим развитием рассмотренных выше вопросов спектроскопии сверхвысокого разрешения.

Нель работы:

Прецизионные спектроскопические исследования нелинейных резонансов на компонентах дублетов отдачи Б22)Р(7) у3- линии метана.

В основные задачи работы входило:

1. Измерение параметров МСТС р22)Р(7)Уз линии метана.

2. Исследование влияния квадратичного эффекта Допплера на сдвиги компонентов дублета отдачи в пролетной области.

3. Изучение аномального эффекта Зеемана на компонентах дублетов отдачи переходов магнитной сверхтонкой структуры.

4. Измерение абсолютного значения частоты невозмущенного перехода 7—>6 р22)Р(7)Уз- линии СН4 с точностью на уровне 10'12 и

выше.

Научная новизна

Научная новизна диссертационной работы определяется следующими результатами, полученными впервые:

1. Осуществлено прямое наблюдение влияния квадратичного эффекта Допплера (КЭД) на положение нелинейных резонансов на компонентах дублета отдачи в пролетной области.

2. Наблюдалось существенное влияние квадратичного эффекта Зеемана на форму и сдвиги компонентов дублетов отдачи переходов в продольных магнитных полях напряженностью Н«3*5 Э. Достигнуто разрешение резонансов, образованных переходами между зеемановскими подуровнями с правилом отбора Дт=±1 на переходе 8—>7 в слабых магнитных полях.

3. Измерен спиновый gI- фактор и определены g- факторы уровней Р{22)Р(7)уз- линии СН».

4. С наиболее высокой точностью определены частотные интервалы между уровнями основного и возбужденного колебательных состояний, образующими переходы 1^2)Р(7) Уз- линии метана. В процессе эксперимента наблюдались раздельно все перекрестные резопансы данной линии.

Практическая ценность работы

Создан автоматизированный лазерный спектрометр сверхвысокого разрешения, позволяющий выполнять прецизионные спектроскопические исследования с разрешающей способностью 10"12-Н0"13. Результаты измерений по определению КЭД- сдвигов компонентов дублетов отдачи, влиянию эффекта Зеемана и данные по исследованию МСТС были использованы при создании оптических стандартов частоты и для повышения точности определения абсолютного значения частоты невозмущенного 7—>6 перехода.

Защищаемые положения

1. Частотные интервалы между уровнями МСТС Б2(2)Р(7)уз линии метана, приведенные на схеме, имеют значения (I- спин ]-вращательный момент Б- полный момент молекулы): у3 =1, 1=1,1=6, Б=5 _

6 7

у3 =0, 1=1,1=7, Б=6 7

а=57.12±0.16 кГц Ь=88.2б±0.20 кГц

Г7_»6=88376181600038±35 Гц

А=68.1б±0.17 кГц В=99.50±0.27 кГц

2. Экспериментальные результаты показали, что благодаря оптической селекции холодных молекул сдвиг нелинейных резонансов из-за квадратичного эффекта Допплера при малых значениях пролетного параметра Гто (Г- однородная полуширина линии, то- время пролета среднетепловой частицы через световой пучок) существенно уменьшается по сравнению со сдвигом для среднетепловых частиц.

3. В слабых магнитных полях на компонентах дублетов отдачи 1=22) линии метана наблюдается асимметрия формы и сдвиги

резонансов, вызванные влиянием квадратичного эффекта Зеемана.

4. Экспериментальные значения орбитального g] и спинового gI - факторов Бг(2) - линии метана равны:

gj = 0.313±0.023 gj = 5.32 ±0.31

На основании результатов измерения орбитального и спинового g-факторов величины я- факторов уровней основного и первого возбужденного колебательных состояний составляют:

Переход Уровни g- факторы

эксперимент расчет

8—>7 (v3=l, 1=1, 3=6, F=7) 1.029+ 0.048 1.064 ±0.005

(v3=0,1=1, J=7, F=8) 0.939± 0.044 0.9732+ 0.0002

7—>6 (v3=l, 1=1, 1=6, F=6) 0.432+0.024 0.436+ 0.006

(v3=0,1=1, J=7, F=7) 0.404+ 0.023 0.4124± 0.0002

6—>5 (v3=l, 1=1, J=6, F=5) -0.522± 0.060 -0.568±0.007

(v3=0,1=1, J=7, F=6) -0.402 + 0.053 -0.43985 ±0.0002

Апробапия работы

Результаты работы докладывались на:

1. 4th European Quantum Electronics Conference and 7th Italian Conference on Quantum Electronics, Firenze, Italy, September 10-13, 1993.

2. German-Russian Symposium on Laser Physics, Kassel, Germany February 28- March 2, 1994.

3. Conference on Precision Electromagnetic Measurements, Boulder, USA, June 27- July 1, 1994.

4. Fourteenth International Conference on Atomic Physics, Boulder, USA, July 31- August 5, 1994.

5. Twelfth International Conference on Laser Spectroscopy, Island of Capri, Italy, June 11-16, 1995.

6. 15th International Conference on Coherent and Nonlinear Optics, St. Petersburg, Russia, June 27-July 1, 1995.

7. семинарах Института лазерной физики СО РАН.

Структура и объем диссертапии

Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка литературы из 66 наименований. Общий объем диссертации, включая 19 рисунков, составляет 81 страницу.

2. Содержание диссертации

Во введении кратко представлено состояние работ в спектроскопии насыщенного поглощения, с помощью которого получены наиболее узкие резонансы в оптической области спектра [1], сформулированы задачи и кратко изложено содержание диссертации.

Глава 1. Спектроскопия магнитной сверхтонкой структуры

F2(2)Pí7)vr линии метана, растепленной из-за эффекта отдачи.

В первом параграфе рассматривается конструкция лазерного спектрометра на основе лазера с телескопическим расширителем пучка и внутрирезонаторной поглощающей метановой ячейкой (диаметр светового пучка -30 см), принцип работы схемы регистрации сигнала, приводятся характеристики блоков автоподстройки частоты и частотно-фазовой автоподстройки.

В последующих параграфах изложены результаты экспериментов по исследованию МСТС F^ линии метана.

Для определения частотных интервалов между уровнями МСТС необходимо с высокой точностью провести измерения относительного частотного положения разрешенных (AF = -1) и запрещенных (AF = 0) по правилу отбора переходов F^2)- линии. Поскольку вероятность запрещенных переходов приблизительно в 400 раз меньше вероятности разрешенных, трудно получить удовлетворительное отношение сигнал/шум при высоком разрешении. Однако, при взаимодействии среды с полем стоячей волны возникают перекрестные резонансы, частота которых лежит посередине между образующими его разрешенными и запрещенными переходами. Амплитуда перекрестных резонансов составляет около 1/20 от интенсивности разрешенных резонансов. Таким образом, измеряя частотные положения перекрестных резонансов и компонентов МСТС и принимая во внимание влияние эффекта отдачи, можно найти частотные интервалы между уровнями МСТС.

Для удобного графического представления нелинейных резонансов данной линии во втором параграфе рассматривается качественная картина образования провалов Лэмба с учетом эффекта отдачи. На основании данной интерпретации приводится схема частотного расположения кроссингов.

В §1.3 приводятся результаты измерения частотных интервалов между уровнями магнитной сверхтонкой структуры. Исследования, проведенные в [5], позволили получить данные константы с погрешностью в 1 кГц. Нам удалось повысить точность определения данных частотных интервалов приблизительно на порядок.

Измерения параметров МСТС проводились нами для различных давлений метана при малом параметре насыщения. Частота модуляции и амплитуда девиации пробного сигнала сответствовали условиям ДГШ«Г, ^«Г. Регистрация компонентов магнитной сверхтонкой структуры и перекрестных резонансов осуществлялась но записи сигнала второй гармоники в мощности излучения лазера относительно центра перехода 7—>6. Нам удалось достигнуть разрешения двух центральных перекрестных резонансов, образованных переходами (8—>7,7—>7) и (б—»5,6—>6), что позволило измерить частотную отстройку кроссингов с высокой точностью.

Перекрестный резонанс Отстройка частоты относительно перехода 7-»6, кГц

Работа [5] Наш результат

7->6,б-»б -35.3±0.5 -35.18±0.05

6-»5,6->6 -38.7±0.5 -38.52+0.07

8-»7,7->7 -39.7Ю.5 -39.59±0.07

7-»6,7-»7 -43.2±0.5 -43.00±0.08

Было уточнено соотношение интенсивностей переходов 6—>5, 7—>6 и 8—>7, и измерено относительное частотное положение данных переходов._

Переход Относительные интенсивности

Теория Работа [6] Наш результат

8-У7 1.168 1.20±0.10 1.18+0.2

7->6 1 1 1

б-»5 0.874 0.90±0.05 0.86+0.2

Переход Расстройка частоты, кГц.

Работа [6] Работа [5] Наш результат

8->7 11.4+0.3 11.34Ю.05 11.336±0.018

7->6 0 0 0

6->5 10.8±0.3 -11.06±0.05 -11.081 ±0.024

Полученные результаты позволили определить частотные интервалы между уровнями МСТС (используемые в таблице обозначения частотных интервалов а,Ь,А,В, приведены на диаграмме уровней линии метана стр.5):

Интервалы между уровнями МСТС Значение, кГц

Расчет [7,8] Работа [5] Наш результат

а 53.3+0.8 57.32+1.00 57.12+0.16

b 84.3+0.9 88.56+1.00 88.26+0.20

А 68.4±0.7 68.44+1.00 68.16±0.17

В 99.7+0.8 99.88+1.00 99.50±0.27

Экспериментальные значения частотных интервалов между уровнями МСТС совпали с расчетными для основного колебательного состояния (интервалы А,В). Для возбужденного колебательного состояния наблюдается несоответствие между теоретическими и экспериментальными результатами (интервалы а,Ь), связанное с трудностью расчета поведения облака электрических зарядов при колебаниях [8].

Глава 2. Сдвиги компонентов дублета отдачи из-за квадратичного эффекта Допплера в пролетной области.

Использование F22) линии метана при создании оптических стандартов частоты в качестве репера [2,3,4] привело к необходимости изучения КЭД- сдвигов нелинейных резонансов.

Результаты оценок показывают, что дальнейшее улучшение характеристик оптических стандартов с метановым поглотителем на длине волны 3.39 мкм связано с необходимостью перехода в область давлении Р-10"5 Topp [9]. В этом случае основным фактором, ухудшающим воспроизводимость частоты лазеров, является квадратичный эффект Допплера.

Поскольку в образование провала Лэмба в поле стоячей волны дают вклад частицы, летящие поперек светового луча, линейная часть разложения релятивистского эффекта Допплера, пропорциональная V-n/c (где V- вектор скорости частицы, й- направление распространения световой волны, с- скорость света), зануляется и не приводит к частотным сдвигам. Основной сдвиг определяется

1 V2 г,

квадратичным членом----—. Для среднетепловых молекул метара

2 с

значение красного сдвига частоты, обусловленное КЭД, составляет приблизительно 150 Гц.

В газе низкого давления, когда Г т0 < 1 при слабом насыщающем световом поле вклад быстрых молекул в лэмбовский провал становится незначительным, т.е. происходит селекция холодных частиц. Это приводит к тому, что частотный сдвиг провала Лэмба из-за КЭД существенно уменьшается по сравнению со сдвигом для среднетепловых молекул.

Экспериментальные исследования КЭД- сдвигов в зависимости от значения пролетного параметра осуществлялись по измерению частотного положения второй гармоники компонентов дублета отдачи на переходе 7—>6 магнитной сверхтонкой структуры F"22)P(7) V3- линии метана при изменении давления в области от 10 до 300 мкТорр, где можно принебречь столкновительным сдвигом [9]. В диссертации приводятся расчетные и экспериментальные зависимости сдвигов НЧ и ВЧ компонентов дублета от величины Гто, получено экспериментальное значение частотного интервала между ними для невозмущенного перехода, которое равняется 2166+14 Гц, что соответствует теоретической величине 25=2163 Гц. Для определения абсолютной частоты невозмущенного перехода приводится график КЭД- сдвига центра перехода (полусуммы частот компонентов дублета отдачи) в зависимости от пролетного параметра.

Полученные зависимости КЭД- сдвигов позволили нам пересчитывать измеряемые частоты переходов при любых параметрах пролета (и, следовательно, любых значениях поперечных скоростей частиц, дающих вклад в образование резонансов) к значению, соответствующему молекулам с нулевыми скоростями.

Глава 3. Исследование аномального эффекта Зеемана на компонентах дублетов отдачи переходов F2(2)P(7>vr линии метана.

При отсутствии магнитного поля нелинейные резонансы на исследуемых переходах в метане расщепляются под влиянием эффекта отдачи на величину 2.16 кГц при расстояниях между соседними компонентами МСТС порядка 11 кГц. В продольных магнитных полях происходит расщепление дублета отдачи на сг± компоненты, состоящие из

2Б1-1 (Т^- полный момент нижнего уровня) переходов между зеемановскими подуровнями с правилом отбора Ат=±1 (т- проекция полного момента). Большое количество ш- подуровней и малая разница g-факторов верхнего и нижнего уровней затрудняют наблюдение отдельных компонентов зеемановского расщепления в слабых магнитных полях (расщепление много меньше расстояния между уровнями МСТС).

Для изучения аномального эффекта Зеемана бьш использован лазерный спектрометр, конструкция которого рассматривалась в первой главе диссертации. Магнитное поле, направленное вдоль оси распространения волны с линейной поляризацией, создавалось в ячейке поглощения с помощью соленоида. Нам удалось впервые наблюдать нелинейные резонансы на переходах между зеемановскими подуровнями в метане.

В первом параграфе данной главы приводится выражение для коэффициента нелинейного поглощения с точностью до квадратичных поправок по магнитному полю и с учетом эффекта отдачи [10]. Исследования показали, что в полях напряженностью 3-ь5 Э существенное влияние на форму компонентов дублетов отдачи оказывает квадратичный эффект Зеемана. На основании полученного выражения для коэффициента поглощения с учетом поправок по Н2 были измерены орбитальный и спиновый я- факторы. Полученные в эксперименте значения спинового и орбитального gJ факторов равны:

=0.313+0.023

Б, = 5.32+0.31

Величина орбитального g- фактора совпала с измеренным ранее значением, полученным авторами работы [11], а спиновый ц- фактор соответствует величине 5.58534, измеренной для протона

На основании экспериментальных значений gI и gJ были расчитаны g- факторы уровней [10], представленные в таблице на стр.6.

Изучение влияния магнитного поля на положение резонансов проводилось в [12], где отсутствовало расщепление из-за эффекта отдачи. Нам удалось наблюдать поведение отдельных компонентов дублета переходов б—>5 и 7—»6 в полях Н~1-ь2 Э, когда еще отсутствует разрешение отдельных а±- компонентов. В §3.5 представлены сдвига главных экстремумов второй гармоники дублетов отдачи. Для перехода 6—>5 наблюдается явно выраженная квадратичная зависимость сдвига от значения магнитного поля.

Из экспериментальных результатов для перехода 7-»6 МСТС следует, что при напряженностях полей, сравнимых с магнитным полем Земли («0.5 Э), воспроизводимость частоты стабилизированных по дублету отдачи данного перехода оптических стандартов на основе Не-Ne/CH4 лазеров не ограничивается уровнем ~10'14. С помощью экранирования воспроизводимость частоты может быть улучшена до значения ~10"16 и выше.

Глава 4. Абсолютная частота 7->6 перехода f!2) Р(7) v3 линии метана.

Измерение абсолютной частоты невозмущенных переходов метана по сей день является актуальной задачей в связи с существующими разногласиями результатов, достигнутыми в различных научных коллективах [13].

В §4.1 главы приводится краткий обзор основных физических факторов, влияющих на частоту переходов F^ линии метана в области

давлений 10"4-П0"5 Topp, рассматривается методика проведения эксперимента и схема экспериментальной установки.

Результаты последних измерений абсолютной частоты невозмущенного 7-»б перехода приведены в §4.2. В наших экспериментах использовалась возможность наблюдения компонентов дублета отдачи, что уменьшало погрешность, связанную с определением центра перехода. С помощью результатов экспериментов, рассмотренных в предыдущих главах, была сделана оценка воздействия внешних факторов на переход. Поскольку основное влияние на сдвиги частоты перехода оказывает квадратичный эффект Дошшера, были проведены дополнительные исследования данного явления в зависимости от пролетного параметра для двух температур стенок поглощающей ячейки: Т=300 К и Т=77 К. Используя расчетные кривые КЭД- сдвигов для этих температур с помощью метода наименьших квадратов определялась абсолютная частота невозмущенного перехода._

Абсолютная частота 7—»6 перехода Fj2) - линии, Гц.

апрель 93г. 88376181600040±41

январь 95г. 88376181600038±35

Можно отметить хорошее совпадение результатов независимых серий измерений.

Основные результаты работы

1. Получены высокоточные экспериментальные спектроскопические данные на компонентах дублетов отдачи МСТС F^ линии метана:

- измерены характерные частотные интервалы МСТС,

- детально исследовано влияние квадратичного эффекта Зеемана на компонентах дублетов отдачи,

-определены g- факторы уровней,

- с наиболее высокой точностью измерена абсолютная частота перехода 7—>6.

2. Исследованы сдвиги компонентов дублетов отдачи:

- КЭД- сдвиги в зависимости от пролетного параметра.

- от продольного магнитного поля,

Основное содержание диссертации опубликовано в следующих работах:

1. Bagayev S.N., Dmitriyev А.К., Ohm А.Е., Okhapkin M.V., Nikulin V.A., Skvortsov B.N. Frequency Shift of Nonlinear Resonances in Transit Region due to the Second-Order Doppler Effect. // Las. Phys. -1994. - V.4. -N.2. - P.373-375.

2. Bagayev S.N., Dmitriyev A.K., KJementyev V.M., Ohm A.E., Okhapkin M.V., Pokasov P.V., Timchenko B.A., Zakharyash V.F. New Results of Absolute Measurement of Unperturbed Frequency of 7->6 Fj2)P(7) V3- Transition in Methane with Accuracy of 10'13. // Conference on

Precision Electromagnetic Measurements, -1994. June 27- Jule 1. Boulder, USA.

3. Bagayev S.N., Dmitriyev A.K., Okhapkin M.V., Nikulin V.A., Anisimov K.M., Shalnev E.V. Direct Measurement of g- factors of Levels of Magnetic Hyperfine Structure in Methane Line. // Fourteenth

International Conference on Atomic Physics. -1994. July 1- August 5. Boulder, USA.

4. Анисимов K.M., Багаев C.H., Дмитриев A.K., Никулин В.А., Ом А.Э., Охапкин М.В., Скворцов Б.Н., Шальрев Е.В. Исследование аномального эффекта Зеемана на компонентах дублетов отдачи F^PC?) V3

линии метана. // Препринт 1-94, Новосибирск, Ин-т лазерной физики. -1994. -26с.

5. S.N. Bagayev, A.K. Dmitriyev, M.V. Okhapkin Investigation of anomalous Zeeman effect on the recoil doublet components in methane. // Twelfth International Conference on Laser Spectroscopy. -1995. June 11-16. Island of Capry, Italy.

Цитируемая литература:

1. Bagayev S.N., Chebotayev V.P., Dmitriyev A.K., От A.E., Nekrasov Yu.V., Skvortsov B.N. Second-Order Doppler-Free Spectroscopy. // Appl. Phys. В -1991. -v.52. -p.63-66.

2. Bagayev S.N., Chebotayev V.P. Frequency Stability and Reproducibility of the 3.39цт He-Ne Laser Stabilized on the Methane Line. // Appl. Phys. -1975, -v.7. -p.71-76.

3. Bagayev S.N., Dmitriyev A.K., Ohm A.E., Pokasov P.V., Skvortsov B.N. Portable He-Ne/CH4 frequency standard on cold particles. II CPEM. -1994. Boulder, USA.

4. Tyurikov D.A., Gubin M.A., Shelkovnikov A.S., Kovalchuk E.V. Accuracy of the computer controlled laser frequency standards based on resolved hyperfine structure of methane line. // CPEM. -1994. Boulder, USA.

5. Hall J.L., Borde C.J., Uehara K. Direct optical resolution of the recoil effect using saturated absorption spectroscopy. // Phys. Rev. Leet. -1976. -v.37. N20. -p.1339-1342.

6. Bagayev S.N., Vasilenko L.S., Goldort V.G., Dmitriyev A.K., Dychkov A.S., Chebotayev V.P. A tunable laser at ^=3.39 |дт with line width of 7 Hz used in investigation a hyperfine structure of the line of

methane. // Appl. Phys. -1977. -v.13. -p.291-297.

7. Hougen J,T. Tabulation of Hyperfine Splittings in Rotational Fj and F2 Levels of the Ground Vibrational State of 12СЩ for J<20. // J. of Mol. Spectr. -1973. -v.46. -№.3. -p.335-340.

8. Uehara K„ Shimoda K. Hyperfine Interactions in the v3=l Excited State of Methane. // -1973. -v.36. -№.2. -p.542-551.

9. Багаев C.H. Получение и исследование узких оптических резонансов, их применение в спектроскопии и для стабилизации частоты лазеров. Дис. д-ра физ.-мат. наук: 01.04.05. -Новосибирск, -1982. -337с.

10. Анисимов К.М., Багаев С.Н., Дмитриев А.К., Никулин В.А., Ом А.Э., Охапкин М.В., Скворцов Б.Н., Шальнев Е.В. Исследование аномального эффекта Зеемана на компонентах дублетов отдачи F22)P(7) V3

линии метана. // Препринт 1-94, Новосибирск, Ил-т лазерной физики. -1994. -2бс.

11. Uzgiris Е.Е., Hall J.L., Barger R.L. Precision infrared Zeeman Spectra of СЩ studied by laser-saturated absorption // Phys. Rev. Lett. -1971. -v.26. -p.289.

12. Bagayev S.N., Belyayev M.V., Dmitriyev A.K., Chebotayev V.P. An Anomalous Zeeman Effect in Methane at 3.39|am. // Appl. Phys. -1981. -24. -p.261.

13. Багаев C.H., Чеботаев В.П. Лазерные стандарты частоты. // Оптические стандарты времени и частоты.- Сборник научных трудов -1985. Новосибирск, Ин-т Теплофизики СО АН СССР.