Расчет динамики решетки, упругих и магнитоупругих свойств ортоферритов тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

\ « ГОСТДАРСТНШШЙ К (MirИ РОССИЙСКОЙ вгДЕРАДИИ

t ^ по ШШШУ ot]í"i3ÚBiüQlí) u УРАЛЬСКИЙ Г'ОСУДАРСТШМЫЙ ИШИРОПЭТ

HU. A.U.ГОРЬКОГО

на праваг рукописи

rx*\t\tv tlr.rt п- ----- w - г.---» -------

l»UUM№U l><¡ VI Л f iJA^id lUtUII

« 1

УЖ ' 548:537.611 .44

РАСЧЕТ ДИНАМЖИ РЕШЕТКИ , УПРУГИХ И МАГНИТОУПРУГИХ СВОЙСТВ ОРТОФЕРРИТОВ

ot.04.07 - физика твердого тела

Автореферат диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Екатеринбург - 1993

Рабата шюменв в Уральском государственном университете ка. A.M. Горького

ИаучкмЯ руководитель - дочгор ©гзико-магематнческнх наук,

профессор МОСКВИН A.C.

1

а&тдавльике оппоненты - доктор физико-математических наук,

,мвду«яЯ научный сотрудник Найш D.E.

- кандидат фтзгою-математнчэских наук. доцент Взекитг C.D.

Ведуцев учрозденнэ - Уральский государственный техпя-

Задита состоится и6 " 99Зг. в часов на засе-

дания специализированного совэта К 063.78.04 по прасуядештю ученой степени кандидата физико-математических наук • в Уральском государственно» университете км. А.М. Горького - (620ШЭ, г.Екатеринбург, К-аз, пр.Легаша 51, кем.243)

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Уральского государственного университета.

Автореферат разослан " " 1993 г.

Ученый секретарь специализированного

о

ческяЯ университет

Совета кандидат физико-математическв неук, старший научный сотрудник

ОС^ая характеристике psöото

Актуальность гамц. Изучение упругих, магшгоупругих д СЕязашшх с шс.ш свойств артоф-фритов представляят одну из актуальных задач твердого тала, Интерес к неелвдовип®

ортоферритов связан не толыш с перспектмваин ta практического использования. Вольдоо «дагеюбразиэ различиих свойств позволяет изучать па примере ортоферритов закономерности, оОапге для широкого класса кристаллов.

В ортофзрритах шеет'я благоприятное сочетать магннтлоЗ анизотропии и намагниченности для образования цилиндрических я uojiu.ütiüx ¡.адгшшшх доменоз, учитывая високуи подвижность магнитных образований, относительно васокуп прозрачность, зивчительиув Еелк'Н'лу фарадеевского вращения, наличие разнообразных спишервориентациошшх пароходов и обнаруженные tipa 3?oíj аномала разлгишх фкэнчесних свойств, позволяет их рас- . сматривать как перегсектншшо материал! при разработке э.ш>!ои-тов памяти вичис.вдтблышх пргооров, в различных прикладных измэритолышх устройствах d качестве нагттшх, оптических, акустических и других датчиков :t т.д.

За последние два десятилетня в пошш&шт динамических свойств твердого тела, благодаря гтрикепешно новых эф!ектнвкцх аналитических, и в особенности численных методов,1' достигнуты большие успехи.

Подавля! цее большинство раоот по изучений упругих свойств проаедеш для высокосишетричишс с небольшим числом атомов з элймонтарАй ячейке кристаллов. Систематических исследований ниякреиммгтричних соединений кяк ортоферриты, с большим число?,! атомов о элементарной ячейке на проводились. Болеэ Topp, иссдедоыпния упругих и динамических свойств дака в простервд системах ограничиваются анализов упругих констант и дисперсия Фононов, ооз детального анализа таких вааных свойств как мапштоупругих, угтругооптичэских и т.д. В данной работе представлены расчет на только упругих, по и магнитоупругих, упругооптичиских, иагнитоанмзогропннх и др. свойств ортоферритов.

R таких соединениях как ортофарритн, теоретическое а эксперимента;;! uae описание динамических свойств кристаллов наталкивается на серьоэлнв трудности. Сложность экспериментального исолодойяния связана с большой трудоемкость» выдал-

з -

нения таких работ, 8 такие с высокой' стоимостью нейтронных измерений, дапцих наиболее полное описание. Трудности теоретического описания и расчета упругих и- динамических свойств ортоферритов связаны с относительно низкой" симметрией решетки и большим числом" атомов в элементарной ячейке (20). Теоретические расчета в подавляющем большинстве основываются на различии* модельных представлениях, таких, как модель жестких ионов, простая оОолоч.даая модель и различные более сложные варианты последней. К сожалению, простые .модели не всегда удовлетворительно описывают реальную физическую картину , а сложные модели- содержат много подгоночных параметров, что делает задачу трудно разрешимой' в смысле корректного определения физически разумных- величия введенных параметров.

Цель«) настояаей работы являлось теоретическое описание упругих свойств редкоземельных ортоферритов в рамках оболочеч-ной модели, количественный' расчет таких характеристик как упругие константы, частоты длинноволновых оптических фононов, диэлектрическая проницаемость, магнитоупругие и магнитоупруго-оптич9ски0 константы, оценка вклада скрытых смещений в указанные константы, изучение электрических свойств этих кристаллов.

Важным элементом работы являлся выбор модели и определение ее . параметров, которые удовлетворительно описывали бы не только фононный спектр, но и упругие, магнитоупругие, электрические и другие свойства ортоферритов при соблюдении условия устойчивости решетки я отсутствия внутренних напряжений.

Научная новизна работы состоит в следующем: Впервые найдены параметра оболочечной модели для ортоферритов, которые удовлетворительно описывают не только упругие константы и частоты длинноволновых оптических колебаний решетки, но и многие другзе свойства. Вычисленные значения статической и высокочастотной диэлектрической проницаемости хорошо согласуются с экспериментальными данными. Расчет компонент тензора внутренних упругих напряжений в оболочечной модели, позволил оценить вклад скрытых смещений подрешеток в различные физические свойства ортоферритов. Так например,» в упругие константы этот вклад, в отдельных случаях, мэжет достигать ЗОЯ, в магнитоупругом взаимодействии сравним со еклэдом других основал механизмов, в расчеты изменения двупреломления при сшш-переоряентационном переходе показывают, что скрытые

смещения при определенных условиях могут приводить к определяющему вкладу.

Впервые описан и проведан количественна расчет вклада электронной поляризуемости ионов в ИРеО> в магнитнув и мапы-тоупругуи анизотропию. Из-за относительно большой спонтанной поляризации ионов, электродиполъниА вклад в порвую константу анизотропии оказиваэтся сравнимым со вкладом других механизмов.

Рассчитаны величины -локальных электрических полей в узлах

КрИСТЙЛЛИЧвСКОЙ рб!5еТК!! Р®»0 , И ,'ССГ.Л0"С!!7и ТСаЗСрЗ

свяг.чвапцего внутренние смещения с внешним электрическим полам. '

Практическая значимость."Результаты наша расчетов расая-ряют и углубляют представление о природа формировать упругих, мапштоупругм свойств и магнитной анизотропии сложных того-подреветочных кристаллов.

Многие определенные шершне параметры модаяI, такие как параметры мекатошшх связей, поляризуемость но нов кислорода и их анизотропные свойства, могут бить использованы для качественных расчетов в других соединениях.

КачествйшшЛ и количественный анализ роли скрытых сметания в упругих, магнитоупругих и мапштоупругооптич\; ских эффектах 'выходит за ражи только ортоферритов и моквт оить исцодь-з'ован при ис••двдовагош других соединений.

Апробация раооти.. Основные положмшя рзйоти докладам аДйс^> на Всес'МозноЯ шфзрзнцин по физике магштцих , йвлеНйЙ (Ташкент, 1991) и опубликороны в 5 стзтьчх.

Структура и объем работы. Диссертационная работа состой* из введения, трех глав с бывсдачи к каздой главе, заключений, списка литература и приложения. Она излонона иа 134 страница* машинописного текста, включая з рисунка, 33 таблицы, списка литературы из еа наименований и 5 страниц прилоЕенця.

Основное содерйанае работы

ЙОйавшш проведен краткий обзор литературы, обоснована актуальность исследования, сформулированы основные цели и задачи работа.

ьирвая глава посвящена описанию оболочечных моделей для ЯРеО), шиа упругой энергии в оболсчечной модели, устойчивости кристаллической решетки, схемы нахождения параметров и обсуждаются результаты вычисления.

Поскольку в расчетах широко используются данные о кристаллической и магнитной структуре ортофэрритов и теоретико -групповые методы, в этой главе п,вводятся необходимые сведения и определения.

За основу расчетов принята простая об"лочечная модель, в которой кокдый ион представляется как массивный остов с зарядом X, окруженный жесткой недеформируемой оболочкой внешних электронов с зарядом У. г = X + У - есть заряд иона.

Пря вычислении силовых матриц в уравнениях движения, силы вэаимодэйствяя между частицами подразделялись на два типе: дальнодэйствувдие кулоновские силы, рассматриваемые как взаимодействия точечных зарядов, расположенных в центрах ионов, и близкодействующе силы некулоновской природы. Близко действие мевду ионами определено в виде аксиально-симметричного тензора, взаимодействие ионов осуществляется через их оболочки, а остов и оболочка связаны квазиупругой силой;

В различных вариантах моделей, близкодейс.твие вводилось или с помощью параметров Келлермана А1 » и В( ■

(йУ*/йН1)/П1, где Т - потенциал близкодействия, или использовался потенциал Борна-Майера V"1 = аш егрС-г^). где вш и г% -параметры, характеризующие, связь. Поляризуемость ионов в большинстве рассматриваемых моделей изотропная, за исключением моделей II и IV, где анизотропия поляризуемости о2" определена с учетом локальной симметрии иона. Эффективные заряды ионов ъ рассматривались как параметры и ограничивались только условием электронейтральности элементарной ячейки. Недостаточность экспериментального материала не позволяет корректно описать поляризуемость Уеа*. Поэтому, оболочечные параметры Ре3* мы не рассматривали.

Расчеты параметров проведены для следующих'моделей:

- б -

Модель I. Близкодействиа для связей о*', тт"- о*" и

о'"- о2" описывались потенциалом Борна-Майера. Осталыш« типы связей нв учитывались. Поляриз;, .мость Есех иолов изотропная. Модель содоркит i... параметров, включашш f> параметров для потенциала Бсрна-МаЯ-.'ра, по два для зарядов ионов и их оболочек, и изотропной квйзиулруго£ К8СТКОСТИ связи остов-оболочка. Модель II. Плизкодействие определено так se, как в модели I, поляризуемость ионов кислорода внизот{ющтя. Виодя 6 параметров квазиупругоя кастах ги о1" (различая их по позиция*!), будем юмть всего 17 пз[ пмотроп.

Модель ill. Близкодайствие для српйП Ре*'- о*" и Тга"- о'-опмсиьались потенциалом Борнг; Uaflo¡..-j, а для о*"- о1" пчеданм три пари гшршетров Келлермана. остальное определенно как в модели I. В модели всего 16 параметров.

Модель IV. Блиакйдейстиие определено как в модели III, остальные параметры как н модели п. Здесь всего 21 параметров. Модель V. Учитывашси все во-. чомшв типы связей потенциалом Борна-Майоря. Остальные параметры такие т, как в модели I. Модель содериит ia паргшбТ|)Ов.

Медаль vi. Близкодействие уписывалось параметрами Келлермана для псм типов связей до з А. Для связей Ре'*-о"* ми ввели две .•inj« ,а для Tro*' - о1 * и для о' -о*' - по три пари ' аарамчтро^., остальные тшш сьязсП -j «niuiujuicb. Поляризуемости ijpftoft иаотропнан. Ы»д«!ль содержат 22 параметра.

При определении параметров моделей использованы извести, в литорачj'pu экспериментальные дашшо по упругим константу Ц частотам фоноююго спектра для ГтРеО . Особой внимание обращается нп условия УСТОЙЧИВОСТИ Кр.ЮТЯЛЛИЧЧСКОЙ роВОТКИ в оОода-

чсшой модели оггутотнио шутрвшшх напрякешй, имеющих нрикцшипл! ноч знчченнч при апрйЛ';ллаш параметров моделей.

Пслучон'Ш!.' значения параметров янляются физически разумными и кг;рр«лир уют мру г с другом п разных моделях и о литератур ниш; данными. Наиболее оптимальным по числу параметров а точности списания является модель п. В этой модели параметры ггаюнщпла Борна Майерч иолу.екы: дл.ч связей Fa"- О*" а, =

a о

1401 иВ, ,г i, : ¡ А 4; Tin5' - О* = М.'в аВ, - 2.97 А

и о'"- о" ав - -49,о аВ, -- i,tVi остальные параметры, а так ко элоктрошшо иолиризушости ;к.нои приведены в табл. 1.

Телица 1

Значения зарядов ионов г, ига оболочек У, постоянная квазиупругой г «с т кости к, поляризуемость ионов с... Поляризуемость Тш" изотропная, а для ионов о*" для К и о приведены соотР£тствувди8 компоненты (в локальной системе координат)

, ион Y.|e| k. eVv X ,] у | Z о . 1 а, А П 1 >7 5S

Fe" Tm" £ ?,?б г,72 -1,66 -1,55 -2,03 -2,03 1378 653 3250 69 5 844 2699 1160 1 - ; 0,67 | 0,87 0,01 ; 2,56 ; 0,89 0,29 ; 0,72

Из сравнения различных моделей находим, что наиболее ¡эффективным является увеличение числа параметров путем определения анизотропной поляризуемости ионов.

Величины частот длинноволновых оптических фоновов во.всех моделях находятся в пределах (73+860) см"', что хорошо согласуется с ¡экспериментальными данными.

Плотность упругой энергии в оболочечной модели имеет ввд

+1 £ * £ сгл^^5+

г 1^'WW + £ trmvjTu)VjT„).

где ач(Гм) - кошонента тензора деформации, Un {Г^) - линейные комбинации векторов смещений ионов, (Гм) - смещений оболочек ионов, преобразующиеся по неприводимому представлению пространственной группа кристалла D*"(q=o) (q - волновой вектор), суммирование производится по всем индексам при условии I>rM=IV Используя связь смешений Un и Яп с макродеформацией решетки, эффективные (соответствуйте экспериментально определяемым) упругие константы представлены в виде С = Cf н+ + где CijAkl + сди ^ и ^ - тензоры,

связывавдие скрытые смещения ионов и int оболочек с. тензором макродеформаций соответственно (тензоры внутренних упругих

[шпряко1шЛ). Вклад скрипи смещений в упругие константы в отдельных случаи достигает ЗОЯ (си. табл. 2), причем, вклада вида дСс,а атрпгцятольше' а ¿Са/) полозоттзлыше во ваег

моделях.

Таблица 2

"Вклада различных механизмов в упругие постоянные ТтРеОя, в ю" эрг/см3 (рассчитанше в оболочечиоа модели II)

«4M «КО

ta») « %

11 -0» 44 4,03 3,55 -0,57 2,72 2,91

22 -0,61 4,42 3,81 -0,84 2,97 3,23

33 -1 ,ба 4,09 3,21 -0,61 2,60 2,71

44 о.еб 0,41 1,27 -0,11 1,16 1,15

55 0,82 0,40 . 1,22 -0,29 0,93 0,87

66 -0,40 1,62 1,22 -0,44 0,73 0,80

12 -2,79 4,04 1,25 0,16 1,41 1,31

13 -1 ,26 "•,49 1.23 0,26 1,49- -

23 -1,22 2,49 1,27 0,34 1,61

Расчетная диэлектрическая проницаемость (« » ? t 12 в зависимости от модели) №вОа хорошо согласуется с экспериментальными даниш® = ю для Ьа?еОэ). Высокочастотная диэлектрическая проницаемость (с09 .«1*35 + 2,0) лэгят а разумных пределах. " ■ . •

Во второй глава проведено исследование нвгнитоупругих, мапитоупругоогггических свойств п магнитной анизотропии орто-феррлтов. Основная часть мэгнйтоупругой энергия НРеОя, квадратичная по иаиболызему из бззисгга секторов магнитной структуры - вектору антиферромагнетизма С fsM подрешэтни, играпдая главнув роль в магиитострикции, в оболочечной модели имеет вяд

суммирование производятся по всем индексам, при усл_>йш Г хГ =Г . Учитывая связь смещений U я W с макродеформацяяш

¿г Я 1> пп •

е. , рассчитаны эф&зктйвяыэ магштоупругие константы: =

-м K« f fV- + + с «0ЛЬй

сршшешя с экспериментом использовано виршито для капито-упругой энергии, связанное с вращением спинов или вектора антиферромагнетизма в в определенной кристаллографической плоскости, в фэрме

= (Ьве„ + ЧЛ., + V«) соВ(2в)_+ в1п(20),

где в - угол ориентации вектора й. Для констант ь и ^ неслоено найти вирашния чере-' константы типа Ь

Из-за отсутствия расчетов параметров оболочечной модели для ортоферритсш, оценка вклада смещений оболочек (третье слагаемое и (1)) как а матаггострикционные константы, так и ь константы магнитной лмзотропии в литературе отсутствуют. Поэтому, в диссертационной работе сделаны необходимые для расчетов выкладки. Исходя из общепринятой формы записи гамильтониана кристаллического поля, учитывая в разложении параметров по "мультипольным моментам вклад дипольних моментов, свободная &шр: ¡я представлена в виде

у,. = ^ <п>

(2)

.... ч

q m V

Здесь ff - смещение оболочки иона, V^ - компонинта смшноього неприводимого оператора второго ранга, а - шаятчя

магнитол-ругпми константам!, аналитические выражения для которых приьаданй в приложении к работе.

Проведанная численная оценка вклада индуцированных дипольных могjiitob р магшгоунругие константа, показывает незначительность ю3 арг/емв) вклада этого механизма ь магнитоунругу» анизотропию.

Р&счсзд Маищтоупругих констант, учитывая олизость пара-мэтров pfuatok ОрТОферрИТОВ i'i uOi И 1'uiFeO^, Ярове «*ННи Ш; примера VYrOb, длл которого наиболее полно прокидана экснири-ментальное к-осишдоваиио магнигостршсционшх свойств. h-муль-таты шшкзленмй, для случая переориентации спинов в (ач) плоскости, приводит в таблице 3. Б этой я» таблице нршмдвны экспзримвнтfiXibHue данные [; J (последняя строка) и вычисленный с использованием расчетных упругих констант ттРеС3 и мапштп-стршащошш дефорк.-щий Yi'eOa [3].

Как видно, вклад скрытых смещений одного порядка и обратного знака но отношению к суммарному вкладу остальных

о

Таблица з

Значения мэгнитоупругих констант УТе05, в ю7 эрг/см® (в расчета/ использованы данные (41)

Вклада Ь О Ч X С

Основной -1.9 -1,6 3,5 4,8

Скрытых смещений КЗ 0,9 -0,6 -1,6

Суммарный -0,6 -0,7 2,9 3,2

Вычаленные по

расчетным С1 -0,6 -0,7 1.7 2,2

Эксперимент [2] -1 ,6 -1,3 2,9 2,4

механизмов.

Так как ионы кислорода и редкой земли в М"еоа смеще:ш с. центра шшррсии, они оказываются поляризованными, т.е. о Оле -дают собственным дшголышч моментом. Тогда, подставив вместо индуцированных смещений в (2) их спонтанные значения,, получш вырокние для вклада электрических диполей в первую константу магнитной анизотропии. Величина компонент векторов смещений оболочек ионов кислорода, рассчитанные в модели II, в позициях

о о о

4о П = -0,167 А; Я = 0,298 А, И В ПОЗИЦИЯХ б<1 &0)(= -0,062 А;

* о у о

Поу = о.огб А; 0о, = 0.04.1 А (данные приведены для ионов с меньшим номером). Большая величина спонтанных смещений приводит к существенному вкладу этого механизма в магнитную анизотропию (см. табл. 4). По сравнению со вкладом точечных зарядов, джтольнкй вклад носит доминирующий характер. Как видно, описываемый здесь механизм играет немаловажную роль в магнитной анизотропии.

В этой ке главе представлены оасчеты изменения диэлектрической проницаемости и двупреломления У¥еОя при спиновой переориентации. Согласно расчетов, вклад скрытых смещений в изменении двупреломления, в дпаЬ и компоненты лгц'(Щ) диэлектрической проницаемости, почти на порядок превосходит вклад других основных механизмов.

Результаты расчетов, проведенных в этой главе, показывают значительность вклада и необходимость учета при вычислениях скрытых смещений подрешеток.

Таблица 4

Вклада°осноышх механизмов в первую константу магашюЯ анизотропии ортофаррцта У?еОв, в единицах юа spr/см*

Вклада К,(ab) Kt(ao; К,(be)

Цагнцтодщолышй [4] 3,1 -0,8 -3,9

Антисимметричного 0,9 -0.2 -1,1

обмана 151

Деформационный -1,5 -5,8 -4.2

Точеных зарядов -0,0 -0,1 -0,0

Электродиполыиа .-1,0 0,1 1.5

Суммарный 1,5 -6,8 -7,7

Эксперимент [21 2,1 -5,7 -7,8

В третьей.' г^ава проведаны исследования алектричесгппс полей в узлах кристаллической раиотки и связанны». с зтщщ полями .смешений подраиаток в кристаллах с перовскигаоЯ структурой.

В предположении, что детальный комант иона во внешнец электрическом поле опрздаляется сутой собственного (спонтанного) и индуцированного моментов, получено выражение

• Е0 * \ + Idep + + Et + Е„ (3)

г о

для дайстцувдого а кагсдиД ион ноля. Здось Ёо прилоклшоо полз, - полэ Лорантца = (4л/з)? (Р - поляризация), -деполяризующее поле, возникащев вследствие появления поверх-йостннх зарядов, Sd » - поля индуцированных и спонтанных дащолышх моментов соответственно, и 1\ - поле, определяемое распределение зарядов в реиатке, В (3) первые три слагаемых одинаковые для всех ионов, а остальные определяют неоднородность локального поля. Причем, в случае Ео <= о, четыре первых слагаемых (3) обращаются а нуль и получим уравнения для локальных полай Е1'сс в отсутствии внешнего поля. Величины Ej' сс, полученные в результате . самосогласованного решения уравнаний и \ приведеш в табл. 5.

Предположения, сделанные выше, позволяют определить вели-

0

Таблица

Величины локальных полей яа ионах в отсутствии внешнего поля (в единица! 1 о5 с5'0)

*;ос Кос! 1* • 1«Ч1

X У г X У 2

Ре" 0 0 0 0 0 0 0 0

-1.7 -1.3 0 2,2 -0,8 -0,2 0 0,8

о;; -о,. 3,5 0 3,5 -0,5 4,7 0 4,7

-2,1 -1,9 -2,8 3,9 -2,0 -2,2 -2,5 3,9

чину наведенного поля с учетом только первщ четыре* слагаемых в (3) , что в свои очередь позволило получить уравнения для наведенных полей при * о.

В конце этой главы приведены результата расчетов компонент тензора в связывающего скрытые смещения подреветок с внешним электрически» полем V = в В0 (с?:, табл.-6). Компоненты тензора з показывают, что во внешнем поле наиболее' сильным смещениям подвергаются ионы кислорода.

Таблица 6

Значения компонент тензора а связывающего скрытые смещения с внешним электрическим шлем (в единицах

10"* 1/(поле в СГС)) •

Л«*«) *»!- 8п.

0,00 -0,02. Ч. 0,01

Я» 0,98 Р, 0,00 0,78

а, -0,32 ■в," ' 1,83 0,00

2,92 0,95 . К 7,12

1С 1,07 р; 2,10

р; -3,19 а; -0,63 к -4,05

ч 2,16 г; -4,14

р. -4,76 и, 2,00 \ -2,85

и» 1,81 р» -3,92 7» 0,97

-4,64 6,95 р. -10,11

ÛCIIOEIUa ШВОДО

t. Впервые реализован ресчет динамики ре вотки, упругих свойств слопан. квогоподрзЕбточшх кристаллов - редкоземельных ортофэрритов в оболочечной модели. Получено хорошее количественное описание щрокого 1'абора зкспер.лдантальких данных по дшшоволяовин оптическим колебаниям, активных в комбинационном рассошши и шгфракраснок поглощении, упругим постоянным, диэлектрической проницаемости. Найдены численные значения компонент тензора внутренних упругих напряжений, олродоляы^эго Штд скрытых скацаний в различные физичасгаю явления.

2. Наиболее полно ir следовало условна устойчивости кристаллической ревоткн ортофорритов в оболочечной модели. Учат устойчивости раветки не только существенно влияет на результат расчетов, по становится вазайпл для корректной постановки и решения ьйда^и при опроделешш параметров «одели в условиях недостаточно ст: ^кспераденталыюго материала.

3. Вперша произведена оценка вклада электронной поляризуемости ? магштоупругув анизотропии и спонтанной поляризации ионов в ыагштную анизотропию ортоферритоб'. При деформации кристаллической ранетки, изменена дшюльного момента ионов располоканшх. на в центре инверсии, незначительно, что приводит к нр,значительности его вклада в магнитоупругув анизотропию. Тем на шнаа, значительная величина спонтанной поляризации этих ионов приводит к существенному (до 50)6 экспериментального auav ния в отдельных случаях), вкладу в мапштнув анизотропии.

4. Проаедьны расчеты рады упругооптических и мапштоупруто-аптачиских ягавпий в оргоферритах. Скрцтые^внутренние")сма!де1шя ионов вследствие отклонения ориентации вектора антифэрромуно-тизыа от кристаллогра][ической оси при плавной спиновой переориентации toryï превышать более чем на порядок соответствующие ввличшш, возникащиа при механической сдвиговой деформации решетки, что приводит к существенному, а в ряде случадв v определяющему вкладу скрытых смещений в магнитоунрупю у »вагнитоупрулооптичесюм константа.

5. Самосогласован: ie расчеты влектрическкх полой в узла s кристаллической решетки ортофорритов при отсутствии ьнеушоп алектричеокого поля показы и шг, что величина вклада точочшл

зарядов, и величина вклада индуцированиях диполышх моментов, сравни,ш. Расчет величины спонтзгешх смещений ионов с использованием получении* по/зП приводит к хорошему согласи» с

ССОТЕСТСТ"У^П£"*.!Н I™'.Г! СГГ^ДОЛОН^ПЛ™ ПО f*fmvwTVT'Tnr?-i

дагашм. Рассчитаны величины компонент тонзора, связивагаяго ннешное электрическое поле с внутренними смощетдаг! ионов.

Летвратура

1. Капитонов Л Л., Надощвпа A.M., Усков В.В. Анизотропия упругих свойств ортсзфзррита туляя // Всесоюзная конфоренцая по физике мапштншс явлений: Тезисн докладов (Допацх, 2023 сентября 1977г.). - Донецк. - 1977. - с.66.

2. Агафонов А.П. Иагнитная и магнитоупругая аюпотрошя орто-форритов: Автореф. дне. ... канд. Ста.-мат. наук. - Свердловск,. 1962. -14с.

3. Квдог.щвва A.M.', Агафопов А.П., Лукина U.U., ,Уилов B.JL , Москвин A.C. и др. Природа магнитной . анизотропии и магия-тоетрикции ортоферритов и ортохроиятов // ГОТФ. - 1?81. -Т.81, В.2(8). - С. 700-706.

4. Москвин A.C., Сшшцин Б.В., Смирнов A.D. Магнитодипольная анизотропия и магнитострикцля ортоферритов // ФГТ. -1978. - Т.20, В.11. - С.3465-3466.

5. Москвин A.C., синицня Е.В., Ан^стмчтЕВГпшй обмен и модель чётирех подреизток в ортоферритах // OTT. - 1975. - т.17, В.8. - с.2495-2497.

Основные реаулыхаа опубликованы в слвдущих работах:

1. Москвин A.C., Агафонов A.n., Бигкулов В.Т. Упругие и магни-тоупругие своАсгча ортоферритов в оболочэчной модели // Всесоюзная конференция по фяягасе магнптннх явлений: Тезисн докладов (Ташкент, 24-27 сентября 1991г.). - Ташкент. -1991. - с.78..

2. Москвин A.C., Агафонов А.П., Вяккулов В.Т., Латшгов Д.Г. Упругие и магнлтоулругяе свойства ортоферритов в оболочеч-ной модели // Сб. Ста^гка п динамика упорядоченных сред. -Уфа, 1993. - с.44-48.

3. Ыоскшн А.с., ArnlOHOB Л.П., Биккулов 'ft.Т., Латшов Д.Г. Дилашчискии и упругие свойства ортоферритов в оболочечной иодвля / Стврлитаиакский гос. пед. ин-т. - Стерлитамак, 1993. - 53С. - Деп. В ВИНИТИ 26.08.93. N 2340-В93.

4. Москвин Л.С., Биккулов В.Т. Уагнитоупругая и магнитная анизотропии ортофорритов в оболочечной модели / Стврлитаиакский гос. пед. нн-т. - Стерлитамак, 1993- - 19с. -деп. В ВИНИТИ 26.08.53, N 2341 - В93.

5. Москвин 1.С., Биккулов В.Т., Электрические свойства кристаллов с перовскигной структурой / Стерлитамакский гос. пед. ин-т. - Стерлитамак, 1993. - 20с. - Деп. в ВИНИТИ 26.08.93, И 2339 - ДЭЗ.

Подписано к печати 2.9 (О 'Л г. Формат 60*84 1/16. Бумага lcí i е т на ^ . Печать . »

Объем 1.0 уч. изд. л. тирак 100 акз. Заказ е ?9 Урал. уи-тГ 620083, Екатеринбург,'К-аз, пр. Ленина,-S1.

Тиаолаборотория УрГУ. бгооаз, Екатеринбург, пр.Ленина, 51.