Розвиток теорii повзання стосовно до опису пвидкiсних ефектiв i повзучостi матерiалiв тема автореферата и диссертации по механике, 01.02.04 ВАК РФ

РГ8 0,5

2 ü P'j'j АКАДЕМ!Я НАУК УКРА1НИ

ИЗИКО-МЕХАН1ЧНИЯ 1НСТИТУТ im. Г. В. Карпекка-

На правах руюпжу

ОСШКЕ ВАЛЕШ

РОЗЕМТОК ТЕОРП КОВЗАЯНЯ СТОООВКО ДО , ОПКСУ ЕВИДК1СНИХ ЕФЕДХ1В I ПОВЗУЧОСТ1 А5АТЕР1АЛ1В

CneuíanbrticTb 01. 0?. 04 - МеханЗка дефоркйвною

твердого 1Чла

АВТОРЕФЕРАТ дисертацн на здобутг,я наукового ступени доктора техн1чни;с паук

Дт.ыв -

199П

Риоита аиканака на кафедр 1 теоретично"! механики лл ?;ьського пол;-техтчного <нотитугу (Украина; : па кафедра оснив конструктй машин Вя.шгтокськог псштеятки (Польша)

0|'1ЩйН1 опоненги

академ]к АН Укра1ни, доктор техн'ччих наук, провесэр

левелев Анатолий Олекспйович

член - лор АН Украхни, дсгктор дигико^штематичких наук, професор

БУРАК Ярослав Йосипович

доктор ф13ико-математичних -квук, професор

ШАБЛ1Й ОДсГ Мичолайович

Пров 1 дна установи

Ки1ваький Г;ОЛ1Тех.ч1Чшга 1кттитут

гтьси М&^Л

З.ахиет В1дбудехьсй " " ^у^'10^ 1993 >, о год. на

зас1данн1 спешгицзовансг: вчеьсл ради Д. 016. 43.01 при <Злзико-ме хат «ному хнститут! :м. Г. Е Карпенка АН Украии (230601, и Льыв, ШС, вул. Наумова,5)

3 дисертащею кожна ознъйоттись у 610лютещ Фггико-мехатчного ¡нституту ¡к Г. Е Карпенка АН У кратка (280601. м. Ль»1«, МШ, Бул. Наукова,5)

■К

-"Автореферат роз;сланий

33 р.

. Учений .секрегдр сяецгал13овано1

(ради .. ' ¿/"¿¿с/<

вченот

V/

.-/¿и.

НЖОИОРЧИН Григорий Николаевич

■ 1. ЗАГАЛЬНА ХАРАКТЕРИСТИКА РОБОТ И

АКТУАЛЬНЮ'Та .РОВОГИ. В дакик час в умовах зростакня ви-юг в облает! конструювання багатьох машш та пркстрохв, у в'язку з шдвшцеяням гх ек:сш1уа?ац)йких параметров, все 1.*ь!ц необх1дним стае- врахування тих деформащйних ефегачв, кГце ьраховуют'ьея в клаеичних теориях пластичности I пов-учост1. Щ ефекти внникають при складнях швндкюних режимах алантаження : в багатьох вкладках являюгЬсч основниш фак-эраш, що впдивають на деформацш металчних матер^алив.

Як свдаать р^зк! експериментм, "ютотну. роль в протканы процесу незворотньо! деформацп В1Д1грають внутршш э^ентован) напруження, врахування яких.1 пропонуеться з да-(й робот 1. Бяутр^шкг напрузкення впливаоть на початок.виник-;ння пластичких зсув1в, на прот1канвя невстановленог повзу-х;Т1, а такеж пояснюють ряд дефсрмацШних-ефекпв.

Наука про поЕзуч^сть конструкщйних ьатер1аив на по-гаку свою рсзвитку користувалась досягненнями теорий плас-[Чност1. 1снуюче до нашого часу лоняття Ч1Тко визначено'г ¡анищ текучос.'ч е одн'Гею з причин в.^дмелування теорий аетичносп в!д теорий пошучосп. Загатьчоприйнято "митте-" шасгмчну • деформацИо 1 деформац!» поазучост! опиеувати энкми ргвняннями. Результат« багатьох досшджеяь вкаэуюп'ь, природа обох деформаций однакова 1 застосуваиня окремих вйянь в дъому випадку не огюв'язкове.

В улий робои залкшкова деформащя не подиметься на кттеву" та в'язку чаетини, а рсаглядаеться як неаворотня |юрмац1ч,,шо прот1кае в чао1. Одержан! в по5от1 результат« куть служити основою розрахунку детатей машин, що працюкгь

•в складних умовах зм: иного в час 2 на&чнтаче^ая, а також для розрахунку деяких задач' технологзчних процесса обробки й&та-Л1В. Еикон-.чн'. доедддження ' буцуть сприлти рсзвитлу наукь-ва-техт иного прогресу.

МЕТА РОБОТИ. Основною метою даног роиоти являться мо-диф1к&Ц1Я те. развнток теорп ковзэннн стосовто до огшсу швидкюних ефгкт1В 1 повзучост1 матердсшв. Натрямок розв,*т~ ку гпдкрююегься физичною ¿ятерпре-гьщею. СформудьсвагЧ егпнвхдношення зазнають експериманталыют переварки. Програ-ма дослзджень.лобудована таким чином, шрб 11 можна буж ви-ксриетовувчти дая лереЕгрки ¡.нших теор1Й 1 для пояснения де-яких деформащйних явящ, як» ло-ризкому вкладаюгься в рамки багу.тьох вже :снуючкх пдотег.

НА ЗАХИСТ ВйНОСЯТЬСЯ: _

3. Матештичн! модели дефоршвного металдчното матер'а-лу, ер враховують внутршнГ напряжения 1 .^ефекти структура

2. Результате аналдтичяого опису та експериментальних дослдджень модуля дованчаження 0<1 яА функц* 1 ор1бнтог-,них вн/тршндх напру«екь.

Результата теглегичних та експериментальних дослдд-кень деФэрмацдйни;: ефектдв п!сл» ьеттево'г зм!ни р!£ня иапру-

4. Нова -конотрукц!я пристрою для проведение доелдджеш деформац'':них ефекхдв.

5. Доел 5 ялетш впливу гстор!! оеьового навактаження нг протыкания зсувно'1 деформацд1 повзучостд при складному нал-руле ному стат.

- о -

6. Доелгдження релакоат I налружекь при одноосному 1 при складному лавантаченнях.

7. Дослидтення стаб^изац-л матер1алу при пульеуючому спеетр! навантаження.

8. Розв'язок технологшног задача холодног прокатки з викорястагням теорш ковзання.

МЕТОДИКА Д0СЛ1ДЖЕКЬ. В робот 1 використов/вався анал1з цоеягяень фгзики твердого ила ¡нших . наук, по проблем! пластичного деформуваккя метшквих ыатер1ал!В. Шзшше вико-ристовуЕалися-анал1Тичн1 та експериментальн! методи дос.тд-кень. .Вид посгавлэних <?!'.сперимент1в ел!дував э слешзу мате-латичних моделей доели дженог теорп. Сформульован1 сгпвв^д-ющрння зазнали шроког експердаентально! .переварки. Наступ-шм завданням була 1дентиф1КгЩ1я параметр1в в гоийнятих ¡Ш'Шдношеянях таг, дзб довести в1дггов\дн1сть прийнято; мо-;ел1 досл1ди;ш результатам.

НАУКОВА НОВИЗНА.

1. Роэроблепо нсв1 математичн 1 модель як; в рамках -ге-рн ковзання дозволяить дати фгзичну ттерпретац'Ю бататьом ефорчщцйиим ефектам 1 опксати зворотню товзу асть, кугову очку, г.ялив ютор\ ? оеьового навактаженкя на зеувяу дефор-ацш повэучост! при складному нелропорц* йному наьанталешп т.д.

?.. Проведено новь 0рипндльн1 експерименти в обласи )СЛ1Д«эння повед1нки материалу при зм1ниих в час 1 г;аванта-гннях.

Я. Ьиявлено 1 описано оргентовний характер внутр^лшх

напружжь. Ьказыю на ,:х ¿стотну роль, в upoueci протчкання гючатковмх стадий незвороткьо1 деформацП.

4. Викладено ;iOBi сгивв^дношення удосконалено* ^ecjni ковзання,' сформульоват на основi ф^зичног модели що воображав дШсШ проц^и в метал^чиому матер!а.Л1.

5. Пркведеко ф1зичну ¡нтерпретащю нового доняття, 'гак званог гранит акомодадгг,' а також визначено, пов'язану з Uiero границею, умову стаб:л1зац1i материалу.

ДфТ0В1РЩСТЬ BtaHOBKIB I ЕОТАНОВЛЕНИХ ЗАЛЕННОСТЕЙ ^шдтвердлуеться хорошею збикнютю теоретичних та екснеримен-■тальних результата. . Ця збишеть сдержана для широкого спектру pisHDMiHiTHoro екеперимектального мат&р^алу, кикона-ного автором, а також запозиченого з публ1кащй ii-ншх дос-л{дншс1В. .'Описан! результата мають одчоман)тну ф1зичну ih-терпретацш.

IP АНТИЧНА Ц;Ш1 СТЬ РОБОТ И. Представлена в робот i концепция удосконалення Teopii ковзання дае можгашеть правильно описати i пояснити механ;зми пчастично* деформацп,-а га-кол Ti, f.Ki до ьього часу не знаДшш достатньо однозначног iKfepnpejaui'i,, Ця концопщя шдтверджузться досв1дом i. на наш погляд, представляв безпосереднШ интерес у в:гвценк1 пластичных властивостей мета;ичних матер1ал1в, шзнанн! законом гркостей- протыкания незворогяьо'1 деформащг, Одержан! в po6^Ti результаты можуть служити основою рс:срахунку деталей машин, щз працюют'ь в складних умовах навантаженяя, а також ро&в'язування задач технолог1чиих прецееяв обробки металiв.

- ? -

РЕАЛ13АЦ1Я РЕЗУЛЬТАТ F РОБОТИ. Розраховако процес хо^ :о,■тог прокатки полоси'з алюмшевого сплаву, а також релак-ац1й болта при складному напрукеному стань Результата цих ospaxYHKiB одержали апробацию на техшчтй нара'д1 та ак-уачьно викоргстоЕуються на заЕодГ ВСК ГОЛ у Варшавь

АПРОБАЩЯ РОБОТИ. Питания, ир складають зм'.ст дисерта-ií, допов!дались i одержали схвалення на мютародних конфе-?НЦ1ЯХ ( симпозиумах ): по проблемах поззучостх матер1ал1в, ¡¡листок - 1989 р.; по повзучост1 i cynyi'Hix прсдесах, Бя-лсток - 199.-í р.; на з^'адьнодержавних^кокферентях: по рео-эгн, Вроцлав - 1987 р. , по основах конструкщй машлн, Ще-1н-Св1ноуйсце - 1987 р.-, но досл1дницьк1й механик твердого ¡ла, Варшава - 1988 р.; на науковкх сем!нарах мехач1чдих 1культет1В полИехшчних шститут íb, Бялисток - 1992 р. , ;знанг. - 1992 р.; на техшчн!й нарадх ВСК ПЗЛ, Варшава -192. р.

В ровному об'ем1 дисертац1йна робота викладеяа i рекс-ндовака до захисту на наукових семинарах кафедр <5сно'в нетрукип маиин i прикладное Mf'ханши ¡тялоотокського кип ■ хшчного петитуту ( 1992 р.), .на яауково>«т ceMiHapi кадри теоретнчнох механики i на míжфакультетському науковому

MiHapi Льв1веьког<з гсшгехшчнсго. Шеткгуту ( 1992 р.). -

-

ПУБЛ1КАЦП. По тем1 дисертацп опусшкозано 15 наукових аць, з них 7 - г вигчизадших та заруб1>них акадешчних риалах, 2 - в материалах míжяародних конферечщй,- 1 ав-рст.ке св1доцтво.

ОПУКТУРА I ОВ'бК: РОВОТИ. ДисертаЩйна ропота скла-

даешься з ветупу, -.одивздцяти глаз i заключения. -Ыюти'.-о 211 u'i'opiHOK друксвакэго .тексту,'. 49 рисунка, 5 таЗлиць i дода-тог. на 1 CTop.iHUi. '.Список використаних .птературких джерел включав ISO' иай.ченувань-; з них 99 надноземних мовах.

,2ч ОСВОЕНИЙ ЗМI ОТ РОВОТИ

У -ВСТУПГ." визначёнс основку мету 1 направленхстъ дисер-таидпоказано."актуальнасть^проблеми 1 -дано загальну характеристику робота •'. . -

В ДРУГОМУ РОЗДШ " Ф1вичН1 основи пластично! деформа-ЦП' металевях матёр1ал1в " приводиться характеристика меха- • Н1эм1в неавэротньо* деформации щс горкаатьоя як "миттево1", та1: 1 деформацГ1, прот1Ка;Счо1 в чась Вказуетъся на ¡стотну роль внутршнлх М1Кронапрузеень в проц.еС1 пластичного дефор-мування.

В ТРЕТЬОМУ РОЗДШ " ОсоблиЕост! повзучост1 металевих матер1ал1В у свид} нов1тн1х наукових досягнень " обгово-рквться'питания затрч>.Л1 повзучост!, а таког. ефекти тимчасо-вог'о послабления 1 тимчасового омхцнення.

В сучасн1Й литератур! вживаютьсл синошми затримки пов-зучость а саме: .запгзнювання текучост!-, гнкубащйниА-пе р!-од, затГзнхшання'повзучоси. Ефект затримки повзучосп поля-гее в тому, ■ що Шсля доз-тагнт.о швидкого зниження напружння зразка, який знал'одиться в стан! повзучост1, В1дм1чавться 1нкусад1йний перюд, тобто'швидюсть повзучост1 В1дразу пю-ля зниження напруиення дор1внюе нулю. Такого ж ефекту мо.таа досягти у випадку високошвидкюногс назантаження за класичну

етатичну границ» текучость С.шз зауважити, ир пигамя про к-аримку повзучосп до цього часу т знайвяо однозначного пояснения.'

Тшчаеове послабления - пе процес, эикликений тимчаоо-вим тдви'денням швидкoct'l повзучост) niow стрибьопод^бного зростання навактаження, той самйй ефе-ст сп.естер1гаетъя при oraiHi головни/ напрямк1в тензора напружен^.

Тимчасове змщнёння - це процес змен'Скння швндкосгч повзучостч безпосереднъо пюля стрибкоподдоного зниження на-вантакення.

Т'лумачагься поняття порогового напруженяя, а- т-акох зво-ротнього i ефектквяого напруиення.

Обговорет в цьому' роздш ф!зичн1 яви'ца м-;:«>ть ¡стотне значения для удоск^налечня теорГт ковзання, ¡до розвиваеться автором. Вони будуть вжористан! в настулних частинах дисер-та.щ 1.

В ЧЕТВЕРТОМУ РОЗДIЛI " Teopri HeaBopoTHioi "деформац;г, що грунтуються на кони-тщг* ковзання " представлено огляд i эчал13 опублтованил po6iT по проблем!.

Оеговна увага при цьсму првдилена анализу ¡снулых тео-р1й, до грунтуються на концепц1г ковзання.

За останн! роки onyöJii ковано npaui багатьох автор ¡в, що внесли значлий внесок у доел; длсення процесу незворотньо: пе-формац!г, а еаме: С. Б. Батдорфа, В. Будяноького, 7. 1.Бл)Нова, М. Л Бернитейна, П. Длужевсь'*ого, А. М. Жукова, В. А. ЗайУ^коько-го, Ю I. Кадыювича, А. А. Ка^лнського, В. Д. Клюшюкова. М. Я. Ле-очоьа, Т. Г. Я)ня. В. А. Л1хачова, А. К. Мэчмейсч'нла, М. М. Мишляг-ва Б. Поля, Б. М. Ровшського, К. М. Русинка. В. П Тамужа, !'. А. Т^т.-ро.ч, Г. Дк. Фроста. Й. Чадека, Н. Ю. Пвнйк.-t, HhEiuöi та

in.

Приведено опис сис^еми ковзання (*рис. I). Розглядаються тестш ковзання Батдорфа - Будянського, М. Я Леонова та КМ.Русинка, Представлено ochcbhi сшввгдношеннл цих теорАй.

По Батдсрфу i Будянському ыакроскошчна деформатя об-числюеться по формул 1: Уг

^.-JJjOiiti + ^iOVnicla-dij

Л ц),

(1)

(Ч=*>У,2),

де 5с. - область швсфери, в як1й в1дбувгвться ковзання;

. CJg . - границ! в1яла ковзань в площинах дотичних до швсфери в облаетi ii n, , ij - напрягi к^спнуси осей n i l в1дносно фасовано* систеыи координат Л' , lj , Z (рис. 2); dft=COSfid<(dfi; c^ - функщя h'tihchb-hocti ковзання, яка'визначалася:

P=i LT '

Ym-0

drnL

= 0

при tnl=tnl>rr

При tf>l < Xf

a

при Т^СТ,,!^

(2)

Де Tnl - компонента логичного напружеяня в систем! г, L ; t- - найб1льше значения за всю icropiro наван-таження; ТГт - границя текучост! при чистому scysi; Qо -

nocTiitHi материалу.

п

17

V

Т

Рис. 1. Схе№ ковзення кристгиичного" зерна. Вектори п. вкзначрдаь систему ковзання.

Рис.2. Координата ллощини ковзаюм.

Напрямн* косшуси осей I i П . в^дносно фжсованог системи координат X , у • , Z вирсикаються:

lx = - sin ос COS СО - cos ОС Sl'nji sin CJ-,

(_у = С05 ОС cosco - sen ос SinjjStnCJ;

iz — COSjb sin (i) } Пх = COS o( C05 Jb 5 (2.a)

ny = since cos (i); n2=s¡-nj5. ,

В теориях Леонова i Русинка не використовуеться фуыгшь ковзання у виглядi (2), а вводиться поняття опору пластичному зеувов! SKL , що визначаёться по формула

sNL=fCtt)Cf + RN^ni) ,

де rL - iнтенсивнiсть дотичних напружень, RNL - оператор, що визначае змщнення в слоге"! осей N , L зада-них кутами сС0 , ft0 , D0 , hkí в^драховуються так само, як i координата сС , , (рис. 2).

В теорп Русинка oníp пластичному eeyBOBi в систем! N , L лриймаеться у' виг ляд i:

s nl = s ml Ofnl) }

де - Функщя iнтенсивностi дефектíb. Функщя 1рп1 зв'я-зуеться £ CJ)^ наступною диферентальною залежи стю

<4,1= -КООУп!^

дс О. - постдйна, Функция гомолог 1чног температуря,

t - час.

Введения цього диферекшального рдвняння дозволяв зас-тосовуватя теорио ковзання до опису встаковлено1 повзучость ■ В теор1Ях Леонова д Русинка умова ковзання приймаеться у вигляд1

Г _ с (3)

- ;

¿ь ГН1 означав компоненту дотичного напружння в ■ системд N ,1 .

Автори вищевказаних теордй внесли щнний внесок в роз-витсж кехшики деформдвного твердого Т1ла, але Ц1 теорп не позбавлен! деяких недолшв. Автор дано'х'дис.ертацгг робить критичний огляд вищевказаних теорий д пропонуе новд концеп-цП для ix удосконалення.

1ГЯТИЯ.Р03Д1Л " Сп1Вв;дноаення, що використовуються в удосконале'Пй т.еорп ковзання " приевячений опису нових сп!вв1дноЕень, використовуваних в тверд г ковзання, яка. роз-виваеться автором. . Особлива роль належит ь внутришм напру-яенням. Викладенд *в цьому роздш сп1вв1дношення використовуються в наступних частинах роботи при опис! незворотньог деформацп та швидкюния ефектдв.

ФунюЦя неоднорддностд внутр1ишх ордентованих напру-жень, шр надалд носить назву параметра неоднорддностд, виз-начветься в. систем! N , Ь наступною формулою

= (4) о

де Б - структуральна посийна матер! алу; 0, - спадна

функшя' часу: 1 - моменту б1лыв шзнього, текучого, який доел 1 д.деться 1 5 - моменту б^льш раннього, в яхий В1дбу-лася якаеь тця налружепня Г^., . ПриАыаеться

де Ь означав лоспяну матер!алу. Еимоги. щр торкамгьея функЩ 'i параметра 3Н1, випливаить з характеристики виник-некня V поведении виутривпх. напружень з материал! шд д1ею навантаж>ння. Фуикц1я (4) харагсгеризуг поле активних внут-Р1ен:х напружинь, др1ентованкх з'пдно закону Ле Шателъе.. Щз ФункШя в 1 добрамае .м 1 кренапружння, нк1 вшшкли в результат впливу конкретного виду напрузвекого стану.

Якщр напружекня Т^ задамо йо програм!, представленШ на рис. 3, параметр неоднор;дност) в даний момент часу на сснов! (4) виразеться:

при 04 ,

при ,

Г

Рис.3. Иаочне ьобракення параметра неодноргли'-стг 3Н1 (4) в змелнсст! В]Д программ яавантаження I часу 1 ; ирэграма кавантаглэнкя,

шлсливий XI д параметра при О. - вЛр(_-Ь(г-5)).

г ,

ВЛ1 !

На

| г^ос1-5)с15+|т(;^)аиаб при ии13

о 0

4 и

ПРИ ^

л ~

проминку часу Ос 1 , С0П5

На яром1жку часу 1 < 1 , Тни—0.

На проминку часу

При шттвв1й -ЗМ1Н1 значения напрулэння в систем^ N I. ка ДГ^ (за час 1=0) параметр зпдно (4) змшиткн на значения

ДЗщ. = вдг'Н1 .

При "Пост 1Йному напружень 1, у вкладку, кГУли 1 — оо параметр Л^т-«- 0 . Параметр неоднородное^ являеться основ ним Фактором, щр контролюе ранн 1 сгады процесу незворотньо деформац1г. 3 конструйовашй модел? деформ^вного пара метр ]„, зпливае через функцш опору пластичному ьсув

N4»

5 при вико.чгг.Ш умови ковзанкя (3).

= С5) -

Ошр пластичному зсувовг задеетьея формулой

«а

%1 = + ГвГ ^ С05(С00 - 0))с1(0 + ] ,

г 50 - почг-.тковкй (пороговий) оп!р пластичному асувовь 1б.то 5МЬ при срвь= Зк1= 0 ; Г^ - постгйна матерку; 05(Ъ)0-СО) - функция1, що визначае' залеяш.еть м!ж локальним эвванням в напрямку С 1 змгцнекням в напрямку в одн1й т 1 й сам' й плотин! N ; С^ . и)2 - ме>л В1яла, в якому '-никанггь дефект^. а стже, 1 ковзання в результат! прикла-эння ¿овтшнього нсшангадення.

В дксертацп викоркстовуються також 1нш1. види функцп тару пластичному зеуюв; 5К1,

фуякцш ьв'язуеться а ср^ сшввиношенням

= > (б)

э а - пост1йна; актив 1зуюча функции ¡нтенсийност!

этичних напрулсзнь, яка визначаеться за формулам

КС^).-АСТ^.- при г,>50,

ЬХ) = 0 при ^ < 50 ,

е А 1 т - посТ'йН! материалу.

В ШОСТОИУ Р03Д1Л1 " № дуль доваьтаження Стл' як функ-п ор1енто»:аник вау"р1шн£х натужень " розглянуто питания

опису модуля . Приведено результат» експеримзктальних дослндкенъ алюмдшевого еплаву. Враховуеться фактор часу. Дсвангадання дстичким напруиеняям проводилось через Р1ЗН1 строки витрижи П1д, постдййкм розтягушчш напруженням. Результата проведеного експерименту покаэуйть, адэ 1г год явлениям часу витршки значения модуля довантаяення зменшуеться. Доводиться, г» де зменшення вддбуваэться за рахунок релакса-ц; I внуурлшт: ор!бнтованих напрукень г дефект ¡в структури. Етоперимеьтя проведено на трубчастих зразках, еовнлшпй дда-метр якич 17. 5 мм, товщина спнки 0.75 мм, вимдрюзальна база 75 мм.

Про г рама прс^едення досгндаень' показана на рис. Л При аналничнэму описх ви'ссрисяаъо стввгдношеннл'Ш, (3), (4), (5), (б). В результат! того одержано:

Р'ввлнвя гранит облает 1 коязань ( на гранит об-ласа1! к'овзання срК1_ О,, у виглядд

1 вхдповхднс

де

гъ--г^* ■ '

Гхл

т =0

xz

с - const

лг,

xz

At

t¿t3 t

Рис. 4. Программ навантаження ( 6

180: 212; 227;

Î5Q Ша ) i довангажання (¿?.'Гхг). Час витримки ( t2 - t^ ) ¡pu б"= Const дор1внював 0; 1; 4 год.

де 12 - макскмапьне значения 3Я4 в напрямку 001 г формула, що визначае модуль -зсуву , у вигляд!

де. О - прулшй модуль зсуву, а ф - при ДТхг~*" 0 вира-жаетьея формулою

т 30гьа V \ 5,

Параметр Г) зростае з ростом часу 1 при 1 = 1, приймае

значения

1

а при ©о прямус до значения

П =

В таблиц! 1 поряд в досшдними результатами приведено

А

результати теоретиччих описав .модуля (приблизнэ для = 227 1 250 Ша ), одержан! при настулних значениях*пос-В = 8.8*10~(-2) Маа"(-1); Ь >0.33 А - 4.1*10~(-13) СМ1а~б*год. -1); 6"2 =76000 МПа*год~(-1). Стал1 В, Ь I т I А I визначен! з використан,-ям

КрИВО! рОЗТЯГу Та ОСНОВНИХ КрИВЮС ПОВЗулОСТ!.

Т1ЙИИХ: 50 = 10 МПа год. ~(-1); т -б Г5 - 1140; а - 1.5

Таблица 1

--1--

Чао витримки 1 при 6"г - сопбЬ|--

(и-12)[год.] | !ог = 227 ' № ] |---г-_

Значения Г МПа I

I експери-1 ментальш

Теоре-

ТИЧН!

6.

250 [ МТЬи

експери- | теоре-

ментальн! тичш

25932 23365 22600

26259 24440 24013

•25420 | 26020 23950 | 24363 | 23000 | 23978 !

1з запропонованог теор л, яка шдтверджуетьсл доел ¡дом, сл!дуе, що модуль довантаження &<1 зменшуеться 13 зроетан-ням витримки. Необидно вауважиш, до з анаЛ13у результатов пропеденого нам доелгду 1 дослав, проведених дншими дое-лгдникамк, сл1дуе, щь питания про ¿снування на поверхн1 на-вантажэння кутовог точки язляеться дуде складним. Автор ди-сертацн пояснюе нэ.явн1 нев1ДПов1Дност1, пов'язан1 з тим, що не врахозуеться швкдкють довантаження.

В робот 1. приводиться пирокий анализ 1 ¡нтерпретацш одержу них результат 1 в.

СЬОМИЙ Р0ЭД1Л " Леформад1Йих ефекти шеля миттсбог &М] -ни р1вня напруження " присвячений досл^дженням повед1нки гоазк!в з алюминиевого сплаву шеля ргзного значения розван-таження л1д час повзуост! при одноосному розтязк Проведений експеримент показуе, що на Х1д деформацн шеля частко-

вого роэвангаження сильно впливае чпе попер^длк■> нев'-таноь-лбно». повзучость 1з застосуваяням парнм-тр.^ неоднор^дк^стч внугр1ШРлх ор1бнтованих напружень приводиться анал тичний опис ! пояснения загримки повзучость

Екслеримектальт досл;дження прсводи^ись ? викогистан-ням спец)альногс пристрою, сконструйованого самим автором ( е патент ), схема якого ¿¡оказана на рис. 5. Застосовува-лиеь зразки д1эметром 4 мм 1 вим1.рювалы:ою дов^иною 40 мм.

Анал1тичний ипи: проведено з використанням сп1вв1дко-шення, яке враховуе як невстановлену. так 1 встановлену пов-зучост^ а саме: (4), (5), (6).

При опием обернено'г псвзучост1 умова ковзанчя (3) прий-маеться у вигляд1

5 = Г

Бикористовуеться закеж; 1 оть

_ 1 - Л

Ль

В результата опису одержано н.аступну (формулу для визна-чення часу затримки 1-

О

. Гв.ИМ- Шг Ю , •^Г! -н)

де 3-г - значения параметра неодчор1дност) 3 в мемект перед частковим розванта'хечням Лбг в напрямку ос! г ; В, 1 Ь - пост 1ЙН) материалу.

- Zi -

Ith rfi ■ L ..... ■ * _;__j£rr"T.___

ЧА

Рис. 5. ПристрШ для проведения дссндгкень деформатйних ефект!Е яри tMiHi наззантаження.

1- зразок, 2- ваяв л i, 3- затискач, 4- головн.'. навантажуваль-Hi rupi, 5- верхней затмасач розьивнси машини, 5- нлжн.'й за-тискач зрачка, V- колола регрутого* машин;",, рухомь балка рпкрикнм ма:ии;:<, £>- додатксф. гиги. Ю- з' едкувач.

Сформульозано також умову обернено» повзучссп при

/

часткозому розвантаженш на

¿1 О/ | -

4- + в,(ь,-к)

3 ачкиизу оде{.чаних формул випливас, що час оС^р.ченог повзучост1 залежить як в1д значения ьеличини . розвантаяення, так 1 В1д часу попередн'.ог повзучомч, який вираж-.еться че • рез параметр ^г .

На рис. 6 показано тишчш'й х^д криво* лс-взучост1 шсля розвантаження на А 6г, а на рис.7 - досл!днь 1 теоретичн: результати зале «носи часу обернечог повзучоси t- В1Д

о

значения розвантагення' & бг. для ргзни;- час ¡в попередн'ьо* плвзучост! 1П , одерзкаШ при наступни^ значениях пост1йних: Б - 8.8*1СГ(-2) Ща"(-1) ; Ь - С. 33 год. "(-1); 50 -ЮМПа; А - 4.1*}0"(-13) [МПа~6*год. 3 "(-Г.'; т - &; Ь, -52 год. В, 0.98 Ша'(-1); 6"2 - 2169600 МПа/год.;

6.та"' -227 МПа.

Запропонована теор:я правильно опчсуе" результати вико-ьаного експерименту.

Проьеден! досл1дмеяня мають поинц»шове значения в пи-тонн! ¿пування яотенщалу псвзучост*. У в*дпов1дност1.8 концепций повзучост : ввэлаеться,' що пшидкють встановлегох повзучост1 являеться однозначною функи':в напруженого стану в дйН1й точщ ксс-ал'ежю вхд того, яким чином цэй стан дося-гаеться. Проведений екслерк^ент доводить, що швидтсть повзучост! не являеться однозначною фуккщею .напруженого стану.

- -

_♦

I

1:

Рис.5. Типовий улд кривоI позгучосп п:сля розванта-ння на Л . 1п - чэо иовзучост! до моменту розв&нта-

ння, ин]

ч&о-обгрненог повэучоотз.

16,4 20,5 Р4,6 лсгг[МПа]

Ч мд

ззачтаження ; чаоу попередньог пгвзучост! 1.

Рис.?. Залелнють чаоу оС-зрненог повзучост! ^ В1д

— —

аде заложить В1Д шляху, по яксму дей стаи буи досягнутий.

У ВОСЬМОЙ/ РОЗДШ " Дослщяення впливу югсри осьово-го навантажения на яеуьну дефэрмащю повэучост! г.ри складному I апру.*еному ота:п " представлено результата досл1диення пове^нки зеумог деформацп повзучоеп при непропортйному наванталенн.-; кругрч: м моментом 1 зм!нною в час1 ррзтягуючок; силою. В рамках вар1анту теори лоьз^нчя.. щр розвиваеться, провожаться ^льглсний анал1тични^ опис експериментальних результат¡в. Враховуетьоя як неЕстаиовлена, так 1 встановле-на аовзучост!. Деформацп обчкелк»дься з використаннзы Е-'^ Одержано хороиу В1дпс-!днють розрахункоьи* 1 дослшних ре-зу."1.тат1в.

Досл!дк проведен! при кШнатя^й температур! ьа спе-'шальн!й машн з обладчзчням. що дозволяб 5Д!йснитг. екладнл напрудиI стани. Дос^пджекня проЕо. идись на тонкоспннж трубчаст'-'х зразках (див. розд. 6).

Ерогргли-:, по яких проводились дооиди, показан! нг рис. 8 19. На цих елмих рисунках вказаш експе.>иментальн!

резулыпги та :х теоре.тичний 'опис. *

3 приводу непролорцюнальиого наваитаження н^прямкк ксазань в дашй точщ швефэри будуть змшюватися в чась

Задача в цьому випадку эначно ускладнюеться. Ирб обчие-лення дедюр-латй повзучост1 зробити прост шими, а також вк-кориотати для иього ЕОМ, догиджен: пер10ди поЕгучосп роз-бивакя-ься мал! (елементарн!) часов? кроки, чле.чо яких ^ В такому випадку ошр пластичному з'сувов! на

к - му кроцг (точн!Ше, пгсля к- го кроку часу)-за.чи-шеться наступи и;< чйном:

[И Па]

100 izo t [г]

<r.¿

iМПа]-240210 -ISO-150-

сг,-227 МПа

-- 1

-2

ff., = 212 МПа

ffz -150 МПа

• 3

2С 40 I 60 SO 10V 120 t [г] I

20 40 60

100 120 tfr]

Рис.8. Програми наваитаження i в1дл0£)дн1 - im криы

ybhoi поьзучост!.

20 10 О

212

О

[мпо;

50

50

Гхв®

100

150

гой

ып

[МПь]

1 1 1 С ххх

1

юо

150

200

Цг]

Цг]

Рис. 9. Програш ЗМ1НИ в часа розтягуючого напруження 1 В1ДП0В1ДН1 ты крив! зсувног повзучость

.к „ г Н г*

к Г J- *

SNU = &"» J р Д^Г05^0 - C¿)d(J + к ? ■ Р

+ r&J cos (cje- cfcj +

fk

'ml

Композита логичного налруження вдднооно осей N , L випадку одночасно'1 дп i Гх2 при вддомому законд зансформаид i:

; 6\j - тензор напрузкень в полшристал!, L¿ i Nj - нап-шляючд косинуси осей L i М вддносно Фасовано! системм юрдинат х , у , z (див. форму ли (2. а)) - запитетьея

1-nl = ~2 6zsw 2$ sin goo + T.xz(cos ce cos2£> binu0-- sin-a: sinj3 cos бл/) .

Використовуючи вищевказанi cniBBiдношення, а також умо-г ковзання (3), одержимо

г5 ду cos (Wo - cj) dcj

J ¡с

Ak - I (?)

= A1 sin cJo + A2 cos cj0 - I ,

де

А,'-

А; -

к

с " ¿хг

и!

С05ОССС52|) -Г

рН и

§3 1к 5а"

1к

5о

^г Р

^-1 I г

51ПОС51П^)-Г52_ I Ау с050)с1и>.'

Р

На- основ 1 С 4), одержимо

^ = Вегг ехр(-ЫЫ; , ВТхгехР(~Ы^)

р1зняння (7) яЕляеться штегральни:.: ришякням Фредголь-

ма першого роду з Ейродженим -ядром. ■ гшо мож? мнтн амют

Т1льки при дискретному зьаченн! 03 , причсму

63 £ (60* , С^гУ Б1ДМ1ТИМ0, що в Р1внянн1 (7), кр1м ш/канох

к V к

функи.11 , неВ1Д0М1 також границ! ¡нтеграла 1 и)2,

ЯК1, як 1 А* , А£ , являються функщями КУТ1В СС , 1

часу t . Розв'яэок ргвняння (7) представимо у вй-ляг-

де В - дельта - функидя Д1рака; ДШ 1 V/ - нов1 нев^до-

Л Ч

М1 функщ X КУТ1В СС 1 А . 3 розв'язку ВИДНО, И0 Д\р £0 тьчьки при = , тобто прирост ¡нтенсивносп дефекпв, а

- -

отж, 1 ковзань, в дан!й площши, в певний момент часу га»

к к ¡е

в!дбуватися лише в одному напрямку ( = = и^* ').

Врауовуючи, цо 5 У/ ТЯ1 , значения кута УК визначаетьея з умови дотику на плода! N кривих опору &сувов1 5 дотичцого напруяення £(

1

М1

Э5мь _ б Тки

ЗсЛ За? с

(сл<, = \/)

Б резул^гич дифеоепц? ювання одержимо 5Ш =

__а!

щт^шг,*

С05 VI/ -

■ Аз

При непропорцШгояу наьантаданн! визначэког кутами сС. ! пло:':и<:< N напрямок ковзань не сп! впадав з иапрямком повного дот/'шого напрузкення; Коефиизнти А^ ! А^ зкл-нюються в часа через змениення параметру неоднор!дноегп внутр!шн1 х напружень. ЗмШлться в час! ! нагтрямок ковзанл.

Прирют зсувно! деформац; г повзучост! на к - му кроц! часу буде

.к

де Л ср^ визначаетьея з- допомогою формула (6), а саме

ча довольному к - му крощ визначимо э ривняння (Ч), вико--ристовуючк УМОЕУ

Крива (10) разд1ляс швсферу единичного рад!уса на об-

Поставлену задачу розв'язуемо з допомогою ЕОМ. 3 шею метою розбиваемо швсферу единичного радиуса на ^остнгню мал: ёлементарн! поверхн; СОЭД/^ЛОС , а гнтегра-

лк в (8) эамтяёмо сумою.

Деформащя >ювзучост1 на к - му кроьи часу, - о умов лека коЕзаннями по элементарней 1-й поверхш зиразигьея

Формулою

>!= + 4 О?^^ . (И)

Шсля використання формул (й. п), в ягах кут СО £<ам1ня-

(10)

ьмо кутом V/ г (14), одержимо

к

= ^С05 5':п ^С05АС05 -

Аналоп ЧЯ1 отчисления проводяться для ВС1Х поверхо;:^ що утвор'чють пгвсферу, а результата еум/т ьея. Одеркуемл таким чином значения деформаций на чергових д^янках говзучое-Т1, а саче

АТ^ПАЙЛ >

де Г число елекентарних поверхочь Д^^, » яких Е1Дбу-лися ковзання, тобто 0 .

йкщо в дашй точи* швефери виконуеться нер!внють Лср^ 0 , то в Щй Тичщ на к - му крсш часу ковзакья В1 доутн 1, 1 приймаетьея ~ ^ ■ Значения V у

на чергових Д1лянт<х часу к - 1, 2, 3,. .. для калнот пло-щини .ловзання знаходятъея за формулами (7. а) 1 с9).

Для пор1вчяння теоретичних 1 експерим^чтальних-результат 1В виконак! 'июловх розрахунки, пр.;-юьу швсфера единичного рад1уса булд розСпга на 1296 елемектарних поверхокь (¿ОС* &Р~ 5° ) Етапи повзучоог! роз делено на 11 члсових КРОК1В, а саме-: ( - 1к ) - 0; 0.01; 0.09; 0.?; 0.7; 1.0; 3.0; 5. Э; 15.0; 25.0; 50.0 год. Вказаш делянки часу

4. к

являються рез/льтатами наетугошх чергових значень час¿в I , прийнятчх в обчислювальн1Й программ на ЕОМ, а -саме: 0; 0; 0.01; 0.1; 0.3; 1.0; 2.0; 5.0; 10.0; 25.0; 50.0; 100.0 год. Два перш1 нульов1 значения забезпечують можливють виз-начення "мкттево*" пластичной деформац!I при навантаженн1, тобто на первому крощ обчислень.

При значениях- пост 1йних материалу Г, - 1140; о -

э

1.5; Э0 = 10 МПа; В - 8. 8*10Л(-2)Щ]а~(~1): Ь -О.ЗЗгод. 1); . т = 6; А - 4.1*10~.(-13) ГМПа~6*год. Г(-1) одержано задовальний оппс експериментальн;« даних, шо зобра-кено на рис. 8 1 рис. 9.

Експериыентальк! дос-шдяення показують, шо у виг.адку > 0 тснуе значний вплив розтяг.уючого напрулення бг на зсувну деформацию повзучост! Тхг . Ветановлення всаемо-ди (впливу 6Ж на ) пояснюеться ¡снуванням сшльних областей ковзань, що виникають в результат! прикладання роз-тягуючо; сили : крутячого моменту. Експеримект, резуль'; зти якого ьказан! на рис.9, показуе, цр спогад мат,Ч1алу про ¡с-торхю навантаження згладяуеться з часом. В анаштичних роз-рахунках це враховуеться з <;спомогою пара»,игра неоднор^днос-т1 , який рекаксуе в час1 1 гсри 1 со прямуе до нуля. Таким чином, ефекти впливу Юторп наванталенкя на повзу-Ч1сть зменшуються ¡з зростанням часу 1 июля достатньо вели-' кот витриши елеыента ила 'тд посПйним наьантаданняк стають нецтотнимк.

У ДЕВ'ЯТОЫУ Р03Д1Л1 " Релаксащл нзлруженъ в ракках те-ор1г ковзання " викладено застосування гар1анту теорп ков-зання, шо розвиваеться, да опйсу релаксаЩг напружень при одноосному розтяз1, а такок при одночасшй да одноосного розтягу 1 кручешш. Приведено приклад; числового роа чахунку релаксащх гвинтового з'еднання, яке працюе в умсвах одноосного напруженого стану з врахуванням иружнпте; з'еднаних елемент1в. Зроблено ккяькхсне пор1вняння георетичних результатов з експеримептом, проведении нами на алюм1н1евому сплав!. Приведено якхсний опис релаксацп щшндричниу зразюв з

о 20 40 60 80 100 г[г]

Рис.10. Запели 1сть релакеуючсго напруження б"г В1д часу с.

&(Гг 1

[НПа]-100-

-1—

1 -50 г

2 -100 г

3 -250 г

250 [М(1а]

Рис.11. Заложи 1еть падшня осьового яапруженкя & £>2 В1Д значения початкового дои-пного начружекня Тхг через р1зк£ протжки часу.

жаросийког аустенотног стало, як; перебувають под доею роз-тягуючо1 сили о крутячого моменту, при температуро 923 К Результати дос-туццв при складному напруленому стан* взят'. роботи В. В. Осасюка (1ПП АНУ).

В теоретичному анал1з1 використана функщя опору пластичному зсувоы у ВИГ ЛЯД 1

Обчислення проведено з використанням ЕОМ. Враховуючи деяку аналог о ю мш обчислювальними методами ц^ого 1 попе-реднього розд1Л1В, тут приведено лише к1ндев1 результати розрахунков, яко зображен1 на рис.10 1 рис.11. 3 рисунков видно, що теоретичн1 результати розрахунков задовольно сшв-падають з результатами експерименту. Особливо г увао1;: заслу-говуе огшс\ а також ф1зична онтерпреташя релаксацн при од-ночасной л 1т розтягуючог сили о крутячого моменту. Анало-тичне Еизначення впишу дотичного напруження Гхг на падон-ня осьового напруження явлнеться новим остотним елемен-•гом у питанщ проектування багатьох конструкцией их вузл1в. що працдагь в умовах складних напрутених стан 1 в.

" У ДЕВЯТОМУ Р03Д1Л1 " Знакоэмшне о цикл1чне навантажен-ня " приъед*.-:Ю жюний теоретичний опис повед1нки пластично деформацо , протокае в результат! анакозмонного, а також пульсу»!'а::- «гг-у иавантаження. 3 особливою увагою розгд*- . нуто яг.»:,.- Сйормульовано ' критерШ акомодац: ч,

який ди. ' :.•!•: 1СТ1 визшчити, при яких умовах наваятаження даний елем-.л;т буде в стано учл пристосуватися (досягти'тако! стабШзаШ х), що будь-яка колькЮть змон навантаження в метах цих уть не викличе наступного нагромадження пластичних

деформащй. • Для пульсуючого спектра навантаження критерий акомодацп одержано у вис ляд 1

бя = , (12)

50

с-Н -1

де Ь2 - максимальне значения напруження в цикл 1, 4 -

значения приросту параметра неоднородное^ при змениекш напруженая в!д Ог до нуля.

В кипц розд1лу вксуваються каступш припущ^ння: . границя акомодад!$ повинна враховуватась як одна з ос-новних посийних, що характеризуюсь влаетивост 1. конструкт й-них матер1ашв;

гршшця акомодацп являеться воображениям поведтки внутр1пшх напружень. в процес1 стабшзацп матер1алу.

ОДИНАДЦЯТИЙ Р03Д1Л " Розв'язування технолопчно! задач1 холодно* прокатки з використанням стввшюшень теорп ков-зання " -присвячена визначеннп впливу швидкост! прокатки на величину контактного тиску, щр Д1Е на полосу 1 прокаты валки Шд час холодно!'прокатки тонколистовой жерст! з алюмш-евого сплаву РА4.

Умова пластичяост1 для розглядуваного випадку плоско г деформац! г виражаеться наступним р1вняиням:

гьо^ + г^ + з],

де Р^ - пост1йна материалу, - почэткоеий огпр плас-

гишпй деформацгх, - ^нтенсивысть логарифм!чно1 дефор-мацн, 3 - параметр неоднор1дност1 внутришх напружень, який в нашому випадку визначаеться за формулою

- зе -

1- в2

о

до B¿ - послойна warepiалу.

С хеш поздобжньог прокатки i основш позначеяня в казан! на рис. 12.

В розрахунках враховуеться присутн1сть у вогнивц дефор-мацп двох зон - зони bíдетавааня i зонк випередженгтг. Кояна з цич зон поД1ляеться на три п1дзони, а саме: ковзаяня, гаяьмування i прилипания. Задача розглядаеться як одномерна. Лроводятьея чйсловi рсграхунки з зикириетанкям ЕОМ, при нас-тупних даних: рад i ус прокатних валков R - 40 мм; коефШх-ент тертя JH => 0.05; = 2 30 ; 0. 20 мы; h¿ - 0.12

мм; 50 - 10 МБа; Ь - С. ЗЗгод. - 11; Г„ - С. 18;

- €ж2 - 0. Дан1, ¿ас стосуються геометричних posMip'B, взят i з конкретного шестйвалкового прокатного стана, актуально -працюючого на завод!. Ihüií дан1 прийнлт! на ochcbí експеримзнт!Е, представлених нами'в 1;опередн1х розд!лах ц\-

т

eí робэти. Яри J4 = и. ОС' гидзош? гальмування в нашому ви-падку не зиникли.

На рис. 13 зображено епюри контактного тиску р та íh-тенсивност i сил тертя Т я залеяност1 ь .д висоту прокатува-hoí полоси К .

На рис. 14 представлено залежнють контактного тиску р в1д ивидкост! прокатки V, . 3 рисунку врдно, чю тиск при швидкостях, якл переЕИщукть 100 м/год. , практично.не 3Mí-нюеться. 'Де означав, шр г.рокатка при таких шввдкостях не викликае з51льшення однничного використа^я енерг;*.

1#-QCt-5)ds ;

í

Рис. 12. Схема прокатки i ochobhí позначен:«.

Рка. 13. Епюри контактного отпвв1дношення h. / h .

>:сирноот) сил тертя 'Г в залемгосп в i л

Рис.14. Залеюисть контактного тиску р шд швидкост! прокатки \У при Ь = 0,16 мм.

С;пд зауважити, шо сп!вв!днсшення тесрп ковзання мо-гкуть бути використаш при розв' язувашп 1нших задач, в яких ивидкост1 дефор.мацп менш*, шж при прокати; (наприклад при листовому ататувашп).

ЗАКЛЮЧИ I ВИСЮВКИ

В дашй робот! представлено широкий наб1р р1аноман1Тно-го материалу, виконачого автором, а такой запозиченого з Л1-тератури. Його можна вважати Щнною доо/ядною базчь длл пояснения 1 затвердження багатьох ¿снуючих г;потез.

Прсцес пластичного деформування, в.тому числ! 1 повву-чост1, дул<е складний. Якщо врахувати, що розкид дослтдних даних по пивзучост! являеться досить великим, прагнення по-будувати феноменальн1 теорП для духе точного анад!тичного опису класичних кривих повзучбст1 стае недощльним 1, на наш погляд,- недостаткьо наблилае До п::зналня явишд. Здаеться, Шр набагато ютстшшу роль для Д0сл1Д»ення ть пояснения процесу пластичного деформування вгд1грае рац10нальн!сть поставлених експеримент1в. Вид поставлених екоаериментхв повинен випли-вати з передумов дослх'джень таорп, в такому раз!, Щ ек-спершенти визначаюгъ пркдатност! даког теор1 т !, одночасно, являеться основою для пояснения фцзичних явищ. Запропонована нами, удосконалена теор1я ковзання, волод'ючи ф!зичною базою, зб1льшуе можлив1Сть рац1онаяьного планування експери-ментхв, а таколс моле бути вккористана для- рацюнального нап-рямку розьитку шших теоргй необернекох деформацП.

Виквадений нами вариант теор!Т ковзання правильно опи-суе результати проведших експегимент!в, а саме: прлму та

ноериену погзучость затримку повзучоси,' ефести .тимчасового юелабле'нння 1 тимчасового зЛцненнп, вплиь 1Сггорп осьового 1аьантаження на про ¿кання зсувног деформацН повзучоет! при : клади ому напруженому стань релаксацш напружень при одно-; )сному га при складному кавг.нтаженнях, а також стаб! л^зацГю <атер1алу 1 г. д.

ЗапропоноЕана теор!я 1 проведен! досл1дления дають мож- . швють описати 1 поясниги ряд деформац:йних еф'ецт1В, ЯК1 у.ь ¡кладают'-ол в рамки юнуючих до цього часу теорий.

НеобХ1'дно зауважити, що автор не вважав концепцш удос-юналення теор! г ковеання едино можливою ■■ вона являеться шше одним з кроК1В у вивченн1 пластичних 1ластиво?тей мета-ичних матер!ал1в, б шзнанн! законом¿рностей проикання не-'бернено! деформаид:.

Як сл1дуе з приведених в робот 1 анал!з1в, ведучу роль а почагковях стадиях пропканкя необерненог деформащг ! 1-!.грають внутрити нзпруження. Початков! стадах деформування п.шваюгь на наступи! дглянки кривих деформацп/ 1 в такому ипадку значения внутриших напружень зростав. Внутртчш аируженнл характеризуются функцдею неоднородность яка на-иваеться параметром неоднородность Параметр неоднор1д:;ост1 це ор^ентсвоча величина, що е функтею в1д часу. Впутр1ШН1 апруження через параметр неоднорхдност! враховугаься у ви-ористовуваних сшвв^нЬ'исчнйх теор11 ковзання, що розви-зе^ься. Збыьшення активних'внутр1шн1х напружечь викликае эостання олору пластичному зсувочь ир у випадку зд1йснення эоцесу. деформування приводить до ?.б!лыпення одиничного спо-■1ваяня енерпь

По вищевказаних причинах сшвйднояення удосконаленог

теорп ковгання можуть бути застосован! г рограхунках техю-лоПчних задач пластичност1 та повзучост1, в яких авидкють деформащ* 1 одиничке споживання енерггг являються ютотни-. ми.

ОСНОВН1 РЕЗУЛЬТАТА ДИСЕРТАЦ1I ОПУТШКОВАШ В НАСТУПНЙХ ПРАБ.ЯК

1. Оеишок 3. Затрикка повзучост1 алюмхшввого сплаву шсля понижения нелруження. /У Матер¡али 23 симпозиуму основ конструкщй МсШШН, Щешн-Свшоуйсце: 1987, с. 312-313. (на польеыШ мов1).

2. Осииюк В. ДеформаШйШ ефеети шсля понижения напру-.жвння шд час яовз^чост! алю1л1н1бвого сплаву РА4. // Матер 1-али 10 симжшуму реолот, Вроцлав: 1987, с. 79-83. (на польсьмй МОВО-

3. Осипюк Я Невстановлена повзуч1сть в рамках теорп ковзання. // Материалы 13 симпоз1уму експеримектальниг меха-нши твердого т^ла. т. 1, Варшава: -1983, с. 240-243. (на польмшй ШВ1).

4. Осшюк В. Екенэрименталън! Д0СЛ1Дження обернешь повэучост1 шсля часткового розаантаженнн. // Матер 1али 3 шждародкого симшшуму проблем повзучосп матер1ал:в, Бя-листо:* 1989, с, 343-349. (на польськИ! мои 1).

5. Осишок а Обернеда повзучють в рамках теор 1 т тов-залня. // рсзправи Ишэнерське, ПАК 1"ПТ,. 1990* .38, 2, с. '259-271. (на подьськ1й мовО-

6. Осыдк В. До вжначь^нч модуля довантаженнн в рамках т;»ор1г ковзаана. // Юриклвдна механ¡ка, 1990, т. 26, N 11,

г. Т'9-104. (lia росписью»} mobí).

V. Осипюк В. , Качйнск1 P. • ПристрП! д.к навактачення i Д0СД1ДЖ»ння повзучосп. АО. Fil. N 4'r480r 1990.

о. Осипюк К Поьед1чка алкштевого сплаву РА4 гид час доЕшГталгння. // .Механжа теоретиша i ctvoo в л на, 1s91. т. Г'-. M 3-4, с. 509-51?. (на польсшй mobí).

vi осипга В. Bt.'iffi роепяг/ючого иапрулгяня ка xcyi »'у д^формацш повзучост!. // бнпнг. Транс. ПАН 1ЛПГ, 1991, SQ, с. 181-190 (на англ!йськ1й мов;).

10. осипюк-В. Р»л.-:'К.; щ:я напружень в рамка? ivopi i ков-зання. ' // ApxiB машин-будувачня, 1991, т. 38, с. 223-231. (на англ1йськ1,й моы).

11. Ссипюк IX Д-j питания пояснения i ананличного опиеу гатримки повзучост!. // Прикладна мехатка, 1931. т. 2?, с. 52-57. (на рос1йськ1й mobí).

12. Осипw В. Про повзучють в пружнгй cD.ra;?i д-форм?-ьання ' при i стадному навсштаиеши. // Прикдадпа uexaHiKa, 1991, т. 27. II 10, с. 67-72. (на рос1йоьк;й mobí).

13. Ооипюк В. Релаксашк в плоскому на^руженому сташ. // Ыатер1али '4 míхнародного сишоз1уму по. поозучос-t'í i су-nya'Hix пооцеса::, Вял'леток: 1992, с. 185-iSl. (на англИюьки"! мозi).

14. Осипюк В. , Рогоз! HCKi Т. Дефор.уац: йне зшцнеяня в

решая Tecpiï ковзання ■// Науноз г зоевти БП, MexaeiKa, i

1&93, N 10, с. 17-25. (на польськгй mc-bí). '

15. Осипюк В. , Ярошевич е. Вешш íéiopír нат^лаяешк на Х1Д невстановленс i повзучост! аявшя^ешгэ славу. // ffey-kobí зопитя ЯП, хаи i кз, 1953, M ií, е. 28-35'. {яя. полъеь^

Kiâ MOBi).

íioLк,