Сечения деления актинидов нейтронами с энергией 1 кэВ - 200 МэВ

Маслов, Владимир Михайлович

Сечения деления актинидов нейтронами с энергией 1 кэВ - 200 МэВ тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

Маслов, Владимир Михайлович АВТОР

доктора физико-математических наук УЧЕНАЯ СТЕПЕНЬ

Минск МЕСТО ЗАЩИТЫ

2005 ГОД ЗАЩИТЫ

01.04.16 КОД ВАК РФ

Диссертация по физике на тему «Сечения деления актинидов нейтронами с энергией 1 кэВ - 200 МэВ»

Автореферат диссертации на тему "Сечения деления актинидов нейтронами с энергией 1 кэВ - 200 МэВ"

ОБЪЕДИНЕНЫ?! ИНСТИТУТ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИХ И ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ НАЦИОНАЛЬНОЙ АКАДЕМИИ НАУК БЕЛАРУСИ

На правах рукописи УДК 539.172.4

Маслов Владимир Михайлович

СЕЧЕНИЯ ДЕЛЕНИЯ АКТИНИДОВ НЕЙТРОНАМИ С ЭНЕРГИЕЙ 1 кэВ - 200 МэВ

Специальность: 01.04.16 - физика атомного ядра и элементарных частиц

Автореферат диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Минск- 2005

Работа выполнена в Объединенном институте энергетических и ядерных исследований Национальной Академии Наук Беларуси

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук, профессор

Гангрский Ю.П. доктор физико-математических наук, профессор

Рубченя В.А., доктор физико-математических наук, профессор Юминов O.A.

Ведущая организация: ГНЦ РФ Физико-энергетический институт г. Обнинск, Калужской области.

Защита состоится

.{О, J01

.2006 г. в "_1 Q." часов на заседании диссертационного совета Д 720.001.06 при Лаборатории нейтронной физики им. И М. Франка и Лаборатории ядерных реакций им. Г.Н. Флерова Объединенного Института ядерных исследований, 141980, г. Дубна Московской области.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ОИЯИ

Ученый секретарь совета кандидат физико-математических наук

А.Г. Попеко

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ Актуальность проблемы

232Th, 232U, 233U, 234U, 238U, 231 Pa, 232Ра, 233Ра U-Th топливного цикла (http://ww*-

nds.iaea org/Minsk Actinide Library by Maslov et al.) показали несостоятельность во многих аспектах прежних библиотек нейтронных данных, доступных в МАГАТЭ. Для основных сырьевых изотопов 238U и 232Th -описание многих интегральных экспериментов было существенно улучшено за счет физически корректного описания дифференциальных нейтронных данных. Ранее такое описание интегральных экспериментов во многих случаях достигалось за счет некорректной и малообоснованной модификации представления дифференциальных нейтронных данных в файлах оцененных данных. Однако, до сих пор не все подобные противоречия в прикладных библиотеках устранены. К их числу относятся сечения деления и спектры мгновенных нейтронов деления делящихся и сырьевых изотопов, сечения неупругого рассеяния нейтронов для сырьевых изотопов (238U, 232Th), сечения реакций множественной эмиссии (23SU, 23JU, 239Pu и др.) и радиационного захвата нейтронов (Th, U, Pu, Am, Cm) и др. Библиотеки оцененных ядерных данных для актинидов равно необходимы и для решения проблем утилизации отработанного ядерного горючего. До недавнего времени в существующих библиотеках оцененных ядерных данных для минорных актинидов (Np, Pu, Am, Cm) использовались файлы, созданные не менее чем 15 лет тому назад. Однако, для их создания были использованы упрощенные методы, которые не были должным образом проверены на примере основных актинидов.

энергией до 200-400 МэВ ядер ^Th, 238U, 233U, 235U, 2,7Np, 239Pu, 240Pu, 242Pu и 244Pu

предоставляют возможность исследовать адекватность статистической теории ядерных реакций при высоких энергиях налетающих нейтронов. Важным вопросом является

рос ьи::. tnr>ts\n

- S

зависимость наблюдаемых сечений деления актинидов нейтронами от делимости ядра-мишени при Е„ -100-200 МчВ. Это очевидно в случае реакции 232ТЬ(п,0, но не столь очевидно в случае ядер-мишеней и, Ыр и Ри более высокой делимости, когда сечение деления асимптотически стремится к сечению поглощения нейтронов. Зависимость наблюдаемого сечения деления от типа налетающих частиц - нейтронов или протонов при Ещр) > 40 МэВ может быть иследована на примере реакций 23811(п,Р) и 238и(р,П.

Новизна работы

-интерпретированы надпороговые нерегулярности в сечениях деления под действием нейтронов четно-четных ядер-мишеней с 2=92-96;

-интерпретированы ступенчатые структуры в сечениях деления под действием нейтронов четно-нечетных и нечетно-нечетных ядер-мишеней с г=92-9б;

-показана необходимость учета квазичастичных эффектов в плотности уровней при низких энергиях возбуждения при анализе широкого круга экспериментальных данных - сечений эмиссионного деления, радиационного захвата, неупругого рассеяния нейтронов и (п,2п);

-получены барьеры симметричного деления 218и, 235и, 237Ыр нейтронами с Е„< 5 МэВ;

-получена систематика параметров плотности уровней и барьеров деления для описания сечений симметричного и асимметричного деления;

-исследован вклад симметричного деления в наблюдаемые сечения деления ядер 238и, 235и, 233и, 237Мр, 232ТЬ под действием нейтронов (Е„<200 МэВ) и 238и под действием протонов (Ер<200 МэВ);

-исследована энергетическая зависимость сечений эмиссионного и безэмиссионного деления в области энергий возбуждения до 200 МэВ для ядер ТЬ, II, Ыр, Ри;

-выявлены различия вкладов безэмиссионного деления в полное сечение деления под действием нейтронов и протонов;

-исследован вклад предделительных нейтронов в наблюдаемые спектры мгновенных нейтронов деления (МНД) ядер 235и, 238и, 232ть нейтронами с энергией до 20 МэВ;

-исследована корреляция спектров мгновенных нейтронов деления и их средних энергий с делимостью ядра-мишени и вкладом эмиссионого деления в наблюдаемое сечение деления для ядер иЛЬ цикла;

-предсказаны сечения деления нейтронами короткоживущих ядер 23711, 23|ТЬ, 229ТЬ;

-получен оптический потенциал для описания взаимодействия нейтронов и протонов с энергией 1 кэВ - 200 МэВ с ядрами 238и и 232ТЬ;

-выполнена теоретическая оценка сечения неупругого рассеяния нейтронов с энергией от 44 кэВ до 20 МэВ на ядрах 238и и 2,2ТЬ с учетом возбуждения коллективных вибрационных уровней;

-применение предложенных подходов позволило единым образом выполнить оценку нейтронных сечений под действием нейтронов с энергией 0.001 - 20 МэВ для ядер И8Ыр,

238Pu, 242Pu, 241 Am. 242mAm, 2248Am, 243Am, 243Cm, 245Cm, 246Cm, а в случае ядер 238U, 232Th, 232U, 234U, 233U,231 Pa, 233Pa и спектров МНД.

Основные результаты диссертации

На защиту выносятся:

-метод учета квазичастичных эффектов в плотности уровней сильно- и равновесно-деформированных ядер при низких энергиях возбуждения;.

-результаты исследований надпороговых нерегулярностей в сечениях деления четно-четных ядер-мишеней нейтронами;

-результаты исследований ступенчатых структур в сечениях деления N-нечетных ядер-мишеней нейтронами;

-метод согласованного анализа сечений реакций деления и (п,хп) и спектров МНД выше порога эмиссионного деления и до энергий возбуждения порядка 20 МэВ;

-результаты исследований влияния предделительных нейтронов на наблюдаемые спектры мгновенных нейтронов деления ядер 2 U, 238U и 232Th нейтронами с энергией до 20 МэВ;

-результаты исследований соотношения симметричного и асимметричного деления при делении ядер 233U, 2"U, 238U, 237Np, 232Th под действием нейтронов (Е„<200 МэВ) и 238U под действием протонов (Ер<200 МэВ);

-результаты исследований сечений деления ядер 212Th и 239Pu, 240Pu, 242Ри и 244Ри под действием нейтронов (Е„<200 МэВ);

-сечения деления нейтронами короткоживуших ядер 237U, 23lTh, 230Th, 229Th

-согласованная оценка сечений деления и неупругого рассеяния нейтронов на ядрах 238U и 232Th;

-оптический потенциал для описания взаимодействия нейтронов и протонов с энергией 1 кэВ - 200 МэВ с ядрами 238U и 232Th;

-библиотека оцененных нейтронных сечений под действием нейтронов с энергией 10"5 эВ -20 МэВ для ядер 238Np, 238Pu, 242Pu, 24lAm, 242mAm, 224*Am, 243Am, 243Cm, 24,Cm, 246Сш для задач трансмутации;

- библиотека оцененных нейтронных сечений под действием нейтронов с энергией 10 5 эВ -20 МэВ для ядер 238U, 232Th, 23ÍU, 234U, 233U, 23lPa, 233Pa для U-Th топливного цикла.

Апробация работы

Результаты, используемые в Работе были доложены автором на

Международных конференциях "Nuclear Data for Science and Technology" (Ядерные данные для науки и техники): Юлих (Германия), 1991; Гатглинбург (США), 1994; Триест (Италия), 1997; Цукуба (Япония), 2001; Санта Фе (США), 2004;

Международной конференции по нейтронной физике Киев (СССР), 1987;

Международной конференции "Деление ядер-50 лет", Ленинград (СССР), 1989; Международном семинаре по взаимодействию нейтронов с ядрами, Дубна (Россия), 1991, 1996,1997, 1998, 1999, 2000,2001,2002, 2003,2005; заседаниях Рабочего Совещания по Сотрудничеству в оценке ядерных данных Европейского агенства по атомной энергии (WPEC NEA) Париж (Франция), 1995; Аргон (США), 1996; Кадараш (Франция), 1997; Сан-Диего (США), 2003; симпозиуме по оценке ядерных данных, Брукхэйвен (США), 1992; совещаниях в рамках исследовательской координационной программы эталонных параметров для расчетов ядерных данных (RIPL) МАГАТЭ' Вена (Австрия), 1995, 1998; Триест (Италия), 1997;

совещаниях в рамках исследовательской координационной программы по выходам осколков деления МАГАТЭ Вена (Австрия), 1997, 1999, 2001, 2002; симпозиуме по ядерным данным Комитета по ядерным данным Японии, Токай (Япония), 1994;

международном симпозиуме по гамма-лучам и структуре ядра Будапешт (Венгрия), 1996; Прага (Чехия), 2002;

международной конференции по физике реакторов Мито (Япония), 1996; рабочем совещании по минорным актинидам, Токай (Япония), 1996; рабочем совещании по ядерным данным для высоких энергий, Токай (Япония), 1998;

56-м Совещании по ядерной спетроскопии и структуре ядра, Москва (Россия), 2002;

14, 15 и 16 Международных Совещаниях по физике деления, Обнинск (Россия), 1998,2000,2003;

лекциях в Центре теоретической физики в Триесте (Италия) 2000; совещании в рамках исследовательской координационной программы по ядерным данным для U-Th топливного цикла МАГАТЭ' Вена (Австрия), 2003, 2004;

международной конференции «Ядерная физика на пороге нового тысячелетия» Болонья (Италия), 2001;

международном совещании «Ядерные данные для трансмутации», Дармштадт, GSI (Германия), 2003;

семинарах, которые проводил автор в ЛЯР (ОИЯИ), 2003; ЛНФ (ОИЯИ), 2003; Лос-Аламосской Национальной Лаборатории (США, 2003), Институте Атомной Энергии (Япония), 1994, 1998, 2001; Институте Эталонных Материалов и Измерений (Бельгия), 1999, 2004; Циклотронном Институте, Техас (США) 1994; файлы оцененных данных для 238U, 232Th, 232U, 234U, 233U, 23lPa, 233Pa, 238Np, 238Pu, Pu, 241 Am, 242mAm, 242fAm, 243Am, M3Cm, 245Cm размешены на Интернет сайте Международного Агенства по Атомной Энергии (Вена, Австрия): (httpV/www-ncK laca org/Minsk Actinide Library by Maslov et al) Они используются для анализа интегральных критических экспериментов в различных ядерных центрах мира; В мае 2005 г файлы ядерных данных, подготовленные Масловым и др (232Th, 234U, 242mAm, 42íAm, 24 Am) были включены в новую версию библиотеки Европейского Агенства по Атомной Энергии (NEA) JEFF-3 1 (ИпрУ/цц-ц nea fr/html/dhdata/proiects/nds icfhtm) Эта библиотека предназначена для расчета/оптимизации нового поколения ядерных реакторов «GENERATION IV».

Файлы ядерных данных, подготовленные Масловым и соавторами (242mAm, 2428Am, 243Am, 24,Cm, 245Cm, 246Cm) были включены в новую версию японской библиотеки JENDL-3.3 (2003).

Файлы ядерных данных, подготовленные Масловым и соавторами ( 243Ст, 245Ст, 246Ст) были включены в американскую библиотеку ENDF/B-VI (2000).

Публикации

Основные результаты опубликованы в 101 статьях и докладах /1-101/, в том числе 29 в реферируемых журналах- Ядерная Физика - 5, Атомная Энергия - 3, Известия РАН Сер Физическая - 1, Nuclear Physics А - 7, EuroPhysics Journal А - 2, Physical Review - 2, Physics Letters В - 1, Nuclear Science and Engineering -2, Journal Annals of Nuclear Energy - 4, Zeit Phys. A, Hadrons - 1, Вопросы атомной науки и техники - 1.

Структура и объем

Диссертация состоит из введения, пяти глав, заключения и списка цитируемой литературы Диссертация написана на 179 страницах, содержит 152 рисунка, 7 таблиц и список литературы из 278 наименований на 15 страницах.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

ВВЕДЕНИЕ

Во введении определена актуальность исследований, сформулирована цель работы. Приведены основные результаты и положения, выносимые на защиту

Глава 1

СЕЧЕНИЕ ДЕЛЕНИЯ В ОБЛАСТИ ПЕРВОГО ПЛАТО

Первая глава посвящена применению статистической модели ядерных реакции для анализа сечений деления нейтронами ядер-актинидов с Z >90 [1, 2, 3]. Плотность уровней делящегося ядра и параметры барьера деления являются основными ингредиентами статистической теории реакций деления ядер актинидов нейтронами. Важным моментом является взаимозависимость барьеров деления и параметров плотности уровней. Она определяется зависимостью поверхностей потенциальной энергии ядер при седловых деформациях и вклада коллективных мол в плотность уровней от симметрии седловых конфигураций.

Парные корреляции очень важны для описания различных свойств низколежащих состояний ядер, таких как моменты инерции, спектры низколежащих состояний и т.д.. Нерегулярности в сечениях деления в МэВ-ной области энергий налетающих нейтронов могут быть связаны с возбуждением n-квазичастичных состояний в делящемся и остаточном ядрах Малоквазичастичные (п=1,2,3,4) эффекты, обусловленные парными корреляциями, существенны для описания плотности внутренних состояний при низких энергиях возбуждения. Наблюдаемые в нейтронных сечениях деления нерегулярности могут быть связаны с возбуждением мапоквазичастичных состояний в делящемся и остаточном ядрах. Предложен способ моделирования плотности внутренних состояний при равновесных и седловых деформациях. Показано, что проявление малоквазичастичных нерегулярностей в наблюдаемых сечениях деления зависит от структуры барьера деления и внутренней энергии возбуждения делящегося ядра (B„+E„-EfA<B>), соответствующей более высокому горбу барьера деления Егаш> [4, 5, 6, 7]. Парциальные плотности n-квазичастичных состояний, которые определяют плотность внутренних квазичастичных состояний, могут быть представлены с помощью модели Бозе-газа Ступенчатую структуру плотности уровней при низких энергиях возбуждения можно воспроизвести с помощью модели Бозе-газа для

-o(n,f)

— 0>4(U)

— CTM

0,1 1 En, МэВ

Рис !. Сечение деления и(п,П. Кривая а(п,Г) соответствует учету малоквазичастичных возбуждений для делящегося (214и) и остаточного (233и) ядер; кривая СТМ соответствует модели постоянной температуры; кривая ои - увеличенной плотности четырехквазичастич-

ных состояний делящегося ядра 1.8

234,

• Younes Britt, 2003

* Cramer and Bntt, 1970

--0>2.(U), §2=0 Мзв

--K*=0~ Г 2'

■ o(n,t)

Рис 2 Сечение деления "'ТМп.О; сплошная и штрих-пунктирная кривые демонстрируют чувствительность сечения деления положению октупольных полос для масс-асимметричных

деформаций внешней седловой точки в делящемся ядре 232ТЪ, кривая Ш2 четырехквазичастичных состояний делящегося 232ТЬ.

к плотности

со 2

СП

2 3 Еп, МэВ

Рис 3 Плотность уровней 219Ри для деформаций внутренней седловой точки, Р- расчет данной работы, СТМ - модель постоянной температуры, ЕЮ- модель больцмановского газа.

о.

-т 1 1 1 -г -т - Р 1—-—\< • > ■ т | 1 1 1 1

--СТМ

1 о вй

: /

/ п=2 п=4 п=в п=8 п=10

...... 1 . , .1. .1 Л , , ,1 , . ,

0 1 2 3 4 5 Еп,МэВ

Рис. 4. Плотность уровней 238Ри для деформаций основного состояния. Р-расчет, СТМ -модель постоянной температуры, ВО- модель больцмановского газа.

ий

"с

плотности одно- и трехквазичастичных состоянии ' модель постоянной температуры.

Ри для седловых деформаций; СТМ-

2,0

1 2 3 4 5 Еп, МэВ

Рис 6 Сечение деления 246Ст(п,0; -и 81 -кривые демонстрируют зависимость (7,^ от плотности одно- и трехквазичастичных состояний 247Ст для седловых деформаций; СТМ-модель постоянной температуры.

расчета плотности внутренних возбуждений, а также эмпирических параметров модели постоянной температуры. Значения этих параметров определены путем описания наблюдаемых особенностей в сечениях деления ядер под действием нейтронов.

Спаривание ослабляется при возбуждении состояний с большим числом квазичастиц п, в случае актинидов только возбуждение состояний с минимальным числом квазичастиц (п=2 для четно-четных ядер и п=1 для нечетных ядер) приводит к появлению структуры в плотности уровней. Вклад в полную плотность уровней коллективных и квазичастичных состояний в адиабатическом приближении факторизуется Вклад коллективных состояний в плотность уровней ядра при седловых деформациях определяется симметрией деформаций В модели двугорбого барьера деления симметрия седловых деформаций определяется оболочечной структурой спектра одноквазичастичных возбуждений. Мы примем асимметрии седловых конфигураций согласно расчетам Ховарда-Меллера по методу оболочечной поправки Асимметрии седловых конфигураций зависят от числа нуклонов (г,М) в делящемся ядре.

В случае г-четных, М-нечетных делящихся мишеней ступенчатые нерегулярности в сечении деления обусловлены возбуждением двухквазичастичных состояний в четно-четном делящемся ядре и одноквазичастичных состояний в остаточном четно-нечетном ядре [8, 9, 10]. Наиболее красноречиво этот эффект проявляется в случае реакций " (Рис. 1) Двухквазичастичные состояния в делящемся ядре 234и при деформациях внешней седловой точки (ЕгА<Е[в) возбуждаются при энергиях налетающих нейтронов Е„ >0.1 МэВ Они объясняют ступенчатую структуру в сечении реакции 233и (п,0 при энергии нейтронов выше 0.1 МэВ. В сечении реакции 235и(п,0 порог возбуждения двух-квазичастичных состояний при деформациях внешнего горба Ег = ЬЬ+Еге-Вп соответствует энергии налетающих нейтронов Е„ >0 8 МэВ, здесь также ныблюдается ступенчатая структура. Внутренний горб барьера деления ядер II с А<236 аксиально-симметричен и аксиально-асимметричен при А>236. При энергиях налетающих нейтронов Е„ <Е2 сечение деления определяется коллективными уровнями, лежащими в щели спаривания [11] Структура таких уровней также определяется симметрией седловых конфигураций Для аксиально- и масс-симметричных равновесно-деформированных состояний актинидов, кроме ротационной полосы основного состояния К*= 0+, идентифицируются уровни октупольной полосы (К*= 0), (3-колебательной полосы (К*= 0*), у-колебательной полосы (К"= 0* ) и К*= 2* полосы Массовая (зеркальная) асимметрия в области внешнего горба приводит к понижению положения уровней октупольной полосы К*=0. Нарушение аксиальной симметрии в области деформаций внутреннего горба приводит к понижению уровней аномальной ротационной полосы К*= 2* При делении нейтронами ядер-мишеней таких как 23311 и 23'ТЪ, когда сечение деления определяется внешним, более высоким внешним горбом, уровни октупольной полосы К*=0, возбуждаемые р-нейтронами, имеют определяющее значение для описания сечения деления в кэВ-ной области энергий нейтронов (Рис. 2). Это обусловлено и положительной четностью основных состояний 233и и "'ТЬ. Влияние понижения уровней аномальной ротационной полосы К"= 2* на сечение деления проявляется в случае ядер с более высоким внутренним горбом, например в реакции 237и(п,0, но гораздо слабее.

В случае сечений деления 7-четных, М-нечетных ядер-мишеней нейтронами наблюдаются ступенчатые (и, Ри) и квазирезонансные (Сш) структуры. Мы полагаем, что они связаны с возбуждением одноквазичастичных состояний в нечетных делящихся ядрах (Рис 3) и двухквазичастичных состояний в четно-четных (Рис. 4) остаточных ядрах В сечении деления

"«Ри ступенчатая структура наблюдается при энергии налетающих нейтронов выше ~1 МэВ (Рис. 5) [12] Энергия налетающих нейтронов Еч = 111+Ега-В„ - 1 45 МэВ соответствует возбуждению трехквазичастичных состояний в делящемся ядре 239Ри. В случае сечений деления других четных изотопов Ри величина энергии порога Е3 возрастает и равна -1.6 МэВ, -1.7 МэВ и -1.83 МэВ для реакций 24ОРи(п,0, 242Ри(п,0, """Р^п.О,

соответственно При более низких энергиях налетающих нейтронов сечение деления определяется плотностью одноквазичастичных состояний в делящемся ядре. Таким же образом можно воспроизвести и квазирезонансные структуры в случае сечений деления изотопов Сш (Рис. 6) [13] и и [14,15, 16].

В случае сечения деления г-нечетной, М-нечетной мишени 242тАт ступенчатая структура в сечении деления при энергии нейтронов ниже -1 МэВ обусловлена исключительно плотностью уровней 7-нечетного, 1Ч-четного делящегося ядра, поскольку в нечетно-нечетном остаточном ядре 242Ат ступенчатая структура отсутствует.

Возбуждение двухквазичастичных состояний в Ы-четных остаточных ядрах проявляется и в реакциях (п,2п) на М-нечетных ядрах-мишенях, например 239Ри [17,18,19] и и [20]. Возбуждение одноквазичастичных состояний в нечетных ядрах проявляется в реакциях радиационного захвата нейтронов (п,у) на Ы-четных ядрах-мишенях [21, 22], например 32ТЬ [23], существенно сказываясь на энергетической зависимости радиационных силовых функций Систематика параметров плотности уровней актинидов с г=90-98 при низких энергиях возбуждения и вблизи энергии связи нейтрона изложена в [24,25]

Глава 2

СЕЧЕНИЯ ДЕЛЕНИЯ. (1Ч.Х№ РЕАКЦИЙ И СПЕКТРЫ МГНОВЕННЫХ НЕЙТРОНОВ ДЕЛЕНИЯ В ОБЛАСТИ ЭНЕРГИЙ НЕЙТРОНОВ ДО 20 МЭВ

Вторая глава посвящена совместному анализу сечений деления, (п,хп) реакций, множественностей и спектров мгновенных нейтронов деления в области энергий нейтронов до 20 МэВ Определяющим моментом здесь является оценка вкладов эмиссионного и безэмиссионного деления в наблюдаемое сечение деления [26, 27, 28, 29] Данные по сечениям нейтронных реакций для ядер 235и, 238и и 232ТЬ, для которых измерены сечения реакций деления, а также (п,2п) и (п,3п), предоставляют уникальную возможность извлечь ненаблюдаемую энергетическую зависимость безэмиссионного сечения деления, а также определить вклады эмиссионного деления (п,п0 и (п,2пП в наблюдаемое сечение деления 232ТЬ [11], 235и [20], 238и [30] и 23,Ри [19].

В случае четно-четных ядер-мишеней 238и и 232ТЬ удается достичь согласованного описания измеренных данных по сечениям деления (Рис. 7, 8), неупругого рассеяния нейтронов, радиационного захвата, полному сечению взаимодействия и дифференциальным сечениям упругого и неупругого рассеяния нейтронов [31, 32, 33, 34, 35, 36, 37, 38]. Длительное время в библиотеках оцененных ядерных данных сечения реакций взаимодействия быстрых нейтронов с ядрами 218и и 232П1 являлись результатом произвольной нормировки рассчитанных сечений к измеренным. Ввиду того, что нормировка к сечениям деления, неупругого рассеяния и радиационного захвата производилась независимо, возможность согласованного описания сечений взаимодействия нейтронов с ядрами-мишенями 238и и 232ТЪ до недавнего времени оставалась неисследованной Вместе с тем, ситуация еше более осложнялась наличием систематических расхождений в данных измерений неупругого рассеяния, как интегрального, так с возбуждением дискретных уровней, а также в сечении радиационного захвата. Подобная ситуация имела место и в случае ядра-мишени 235и [39,40].

Выше порога реакции (п,п0 вклады в наблюдаемое сечение деления безэмиссионного (п,0 и эмиссионного деления (п,п0, (п,2п0 и (п,3п0 крайне важны для анализа спектров и множественностей мгновенных нейтронов деления актинидов под действием нейтронов. В спектрах мгновенных нейтронов деления (МНД) актинидов можно выделить несколько источников нейтронов Прежде всего это предравновесные нейтроны, испускаемые до достижения ядром равновесного состояния Далее, председловые нейтроны могут быть испущены, прежде чем делящееся ядро достигнет седловой точки. Энергия возбуждения

1,6 1,4 1,2 1,0

ьо

О 0,8 0,6 0,4 0,2

10 20 Еп, МэВ

Рис. 7. Сечение деления И8и(п ,Р); кривые демонстрируют зависимость ОпР от плотности двухквазичастичных состояний 238и (рг) и положения аномальной ротационной полосы К*=2* при седловых деформациях 238СГ. 1-, 2-, 3- и 4- сечения (п,0, (п,пГ), (п,2п0 и (п,3п0.

0,7 0,6 0,5 | 0,4 ° 0,3 0,2 0,1

5 10 15 20

Еп, МэВ

Рис. 8. Сечение деления 232ТЬ(п,Р); кривые оь и Е(К*=0', 1 , 3 ) демонстрируют зависимость ОпР от плотности двухквазичастичных состояний 232ТЬ и>2 и положения октупольных полос К"=0', Г, 2" в 232ТЬ при седловых деформациях; 1-, 2-, 3- и 4- сечения реакций (п,0, (п,п0, (п,2п0 и (п,4п0-

Рис. 9 Сравнение сечения деления 23,1Лп,Р) и вкладов эмиссионного и безэмиссионного деления данной работы и оценки американской библиотеки ЕМЭР/В-У1; кривые 1-, 2-, 3-сечения реакций (п,0, (п.пГ) и (п,2п0-

Е„, МэВ

Рис 10 Сечение деления 2,71Лп,Р); кривые демонстрируют сравнение оценок наблюдаемого сечения деления и шансов эмиссионного деления ЦЕГТ-3.1 (1], 2), ЗJ, 4)) и данной работы).

е, МэВ

Рис. 11. Спектр мгновенных нейтронов деления 238U(n,F) для Е„=7 МэВ.

1,6

0,8

0 3 6 9 12

е, МеВ

Рис. 12. Спектр мгновенных нейтронов деления 238и(п,Р) для Е„=14.7 МэВ; кривые а] О]=0.8 демонстрируют влияние параметра модели на форму спектра МНД.

е, МэВ

Рис 13. Спектр мгновенных нейтронов деления 218и(п,Р) для Е„=17.7 МэВ; кривые 01=1 и О|=0.8 демонстрируют влияние параметра модели на форму спектра МНД.

2,8 2,4 2,0 1,6 1,2 0,8

• ВСНКОУ, 1991 » 1_ОУСН1КОУА. 2000 --,)ЕШ|_-3 2 — ЕМСЯ/ВАЛ а,=1 1

-а,«0 8 /

/ I к /А \ У / т/ /

* * \

е, МэВ

Рис 14. Спектр мгновенных нейтронов деления для Е„=14.7 МэВ; кривые сп=1 и

01=0.8 демонстрируют влияние параметра модели на форму спектра МНД.

при этом должна быть выше порога реакции (n,nf). При деформации ядра до точки разрыва в принципе могут быть испущены предразрывные нейтроны. Как председповые, так и предразрывные нейтроны делают деление актинидов существенно эмиссионным При энергиях налетающих нейтронов до 20 МэВ в наблюдаемые делительные характеристики вносят вклад реакции (n,nf), (n,2nf) и (n,3nf). После разрыва делящегося ядра, осколки деления также могут испускать нейтроны. Вклады 1-го, 2-го и 3-го нейтронов реакций (n,nf), (n,2nf) и (n,3nf) в наблюдаемые спектры мгновенных нейтронов деления существенно зависят от делимостей ядер, делящихся в (n,xnf) реакциях. Исследовать особенности спектров мгновенных нейтронов деления удобно на примере реакций 232Th(n,f) [41, 42], 238U(n,f) [30, 41, 42, 43] и U(n,f) [20] (Рис. 9), для которых вклад шансов эмиссионного деления в наблюдаемое сечение деления весьма различен Оценка абсолютных вкладов предделительных (председловых) нейтронов деления основана на согласованном описании сечений реакций 238U(n,f), 238U(n,2n) и 5l,U(n,3n); 235U(n,f), 235U(n,2n) и 235U(n,3n); 232Th(n,f) и 232Th(n,2n). Примечательно, что остаточным ядром в реакции 235U(n,2n) является четно-четное ядро 234U. Возбуждение двухквазичастичных состояний в равновеснодеформи-рованном ядре 234U проявляется как изменение энергетической зависимости сечения реакции 235U(n,2n) при Е^»6.5 МэВ.

Председловые нейтроны существенно влияют на спектр МИД. Фактически, спектры МИД составного ядра (А+1) для энергий выше Е,ь = En - Bf соответствуют делимости ядра А, где Bf - эффективный барьер деления этого ядра Энергетическая зависимость МНД 232Th(n,F), 238U(n,F) и 235U(n,F) для £<E,h соответствует делимостям 232Th, 238U и 235U, соответственно. Детальный анализ структур в сечениях деления 232Th(n,F) и " U(n,F) выше порога эмиссионного деления (n,nf), обусловленных возбуждением двухквазичастичных состояний в четно-четных делящихся ядрах 232Th и 238U позволил определить делимости ядер и U. Делимости этих ядер в нейтронных реакциях исследовать затруднительно, ввиду того что ядра-мишени 23lTh и U очень короткоживущие. На Рис. 2 и Рис. 10 показано, что полученная оценка сечений деления 3lTh(n,f) [11] и 217U(n,F) согласуется с результатами измерений делимостей в реакциях 230Th(t,pf), 236U(t,pf) и 238U(d,d'f) [44]. Это является независимым свидетельством в пользу адекватности измерений делимостей короткоживущих ядер с помощью реакций (t,pf) и (d,d*f)

Анализ наблюдаемых спектров МНД реакций 232Th(n,f) [41, 42] и 238U(n,f) [30, 41, 42, 43] (Рис. 11-15) показал, что целый ряд особенностей спектрах МНД может быть скоррелирован с влиянием эксклюзивных парциальных спектров (n,xnf) нейтронов на наблюдаемые спектры МНД. Спектры нейтронов из осколков воспроизводились с помощью распределения Уатта, они в данном случае, являются фоном, на котором наблюдается проявление парциальных спектров (n,xnf) реакций Важным параметром является скорость центра масс, мы учитываем некоторое его уменьшение выше порога реакции (n,2nf). Это позволило описать наблюдаемые спектры для реакций

Th(n,F) и U(n,F) в области энергий мгновенных нейтронов выше -0.5 МэВ. Увеличение энергии обрезания спектров E,h = Е„ - Bf для (n,nf) реакций с ростом энергии возбуждения делящегося ядра воспроизводится для Е„ = 7-18 MeV. Ступенчатые структуры для энергий мгновенных нейтронов деления 3-5 МэВ для Е„ выше порога реакции (n,2nf) коррелируют со спектром первых нейтронов реакций 238U(n,2nf) и ^Thin^nf) (Рис 12-15). Моделирование наблюдаемых спектров МНД реакций 232Th(n,F), 238U(n,F) и 215U(n,F) [20] позволило получить гибкий и простой инструмент для моделирования и предсказания спектров МНД ядер актинидов [45, 46]. Для ядра-мишени 23SU расчетный спектр МНД для Е„ = 7 МэВ адекватно воспроизводит избыток мягких нейтронов в экспериментальном спектре Фрео и др. (1975) (Рис. 16) [20]. Именно с эмиссией председловых нейтронов связана характерная зависимость средней энергии МНД от энергии налетающих нейтронов для 235U(n,F) (Рис. 17) и 238U(n,F) (Рис. 18). Уменьшение средней энергии МНД вблизи порогов реакций (n,nf) и (n,2nf) для разных ядер-мишеней определяется вкладом эмиссионного деления в наблюдаемое сечение деления. Из

е, МэВ

Рис. 15. Спектр мгновенных нейтронов деления 212ТЬ(п,Р) для Е„=17 7 МэВ; кривые си=1 и О1=0.8 демонстрируют влияние параметра модели на форму спектра МНД

е, МэВ

Рис. 16. Расчетный спектр мгновенных нейтронов деления 235и(п,Р) и 238и(п,Р) для Е„= 7 МэВ и экспериментальные данные для 235и(п,Р) для Еп= 7 МэВ.

2.5

2.4

2.3

7- 2.2

л ш

2.1 2.0 1.9

□ Коггак» е! а1,1998 ▲ Этжепкт ей а| 1994 ▼ Воуктма! 1994

О Е»ллдпо1е1а|, 2005

--ЕНОВВЛЛ

— - ,1ЕМО|_3 3

-- ВЯОЫО2

-О1-0 7

— - а1=0 8

0 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20 Еп> МэВ

Рис. 17. Средняя энергия спектра мгновенных нейтронов деления для И51)(п

8 10 12 14 16 18 20 22

Е„, МэВ

Рис. 18. Средняя энергия спектра мгновенных нейтронов деления для 238и(п,Р).

рассмотренных ядер для реакции 232Th(n,F) уменьшение средней энергии МНД наибольшее.

Реакция деления под действием протонов, по-видимому, мало отличается от реакции деления под действием нейтронов при энергиях налетающих частиц менее -40 МэВ [47, 48] Выше порога эмиссионного деления важное значение имеет вклад безэмиссионного деления в полное сечение деления Описание сечений зарядово-обменной реакции 238U(p,n) и реакции 2,8U(p,3n) 216sNp может служить свидетельством обоснованности статистического описания и наблюдаемого сечения деления 2,8U(p,F) [49] В случае взаимодействия протонов с ядром 238U, вклад предравновесной эмиссии в спектр вторичных нейтронов существенно ниже, чем в случае налетающих нейтронов. Можно сравнить вклады сечения деления первого шанса в измеренное сечение деления составного ядра 239N]3, образующегося при взаимодействии протонов и нейтронов с ядрами-мишенями 38U и "38Np, соответственно Барьер деления ядра 239Np можно фиксировать с помощью данных по делимости в реакции 238U(3He,df)219Np, параметры барьеров деления других ядер были получены путем описания наблюдаемого сечения деления 23 Np(n,F) нейтронами с энергией до 20 МэВ [50, 51]. В случае деления под действием протонов вклад безэмиссионного деления в полное сечение деления ядер 238U существенно выше, чем в случае деления под действием нейтронов Выше порога реакции (n,2nf) различие достигает -50 %. Это означает, что при одинаковых энергиях возбуждения, отношения выходов симметричного и асимметричного деления Ys/Ya будут весьма различными Это обстоятельство следует учитывать при согласованном анализе массовых распределений осколков деления. Вклады первого шанса в наблюдаемые сечения деления 23 U(n,F) и 238Np(n,F) различаются существенно меньше. Это означает, что они более чувствительны к типу частицы во входном канале, чем к делимостям ядер

Глава 3

СЕЧЕНИЯ СИММЕТРИЧНОГО И АСИММЕТРИЧНОГО ДЕЛЕНИЯ В ОБЛАСТИ ЭНЕРГИЙ НЕЙТРОНОВ ДО 200 МЭВ.

Третья глава посвящена анализу сечений деления в области энергий нейтронов до -200 МэВ. Определяющим моментом является оценка вкладов эмиссионного и безэмиссионного деления в наблюдаемое сечение деления При высоких энергиях возбуждения исследовано влияние на наблюдаемые сечения деления затухания вклада коллективных мод в плотность уровней при седловых и равновесных деформациях, а также влияние барьеров деления и плотности внутренних возбуждений нейтронодефицитных ядер, образующихся при испускании нейтронов в (n,xnf) реакциях при Х-1СИ-20. Известно, что с ростом энергии налетающих частиц, наблюдаемое массовое распределение осколков деления соответствует все росту вклада симметричного деления ядер, поэтому важным является учет не только конкуренции деления и эмиссии нейтронов, но и конкуренции симметричной и асимметричной мод деления [52].

Ядра-актиниды вблизи долины стабильности делятся под действием нейтронов с энергией ниже порога реакции эмисионного деления (n,nf) преимущественно асимметрично В случае реакций 218U(n,f) и 235U(n,f) вклад симметричной (SL) моды не превышает нескольких процентов. Анализ вклада SL-моды в сечение реакций 2,8U(n,f) и 235U(n,f) позволил определить параметры барьеров симметричного деления составных ядер 239U и 236U [52]. Энергетическая зависимость сечения симметричного деления оказалась весьма чувствительной к симметрии масс-симметричной внешней седловой конфигурации делящеюся ядра Аксиальная асимметрия внешней масс-симметричной седловой конфигурации позволяет воспроизвести сравнительно быстрый рост сечения симметричного деления в реакциях 218U(n,f) и 23,U(n,f) [52]. Иными словами, удается воспроизвести сечение симметричного деления в реакциях 238U(n,f) и 2"U(n,f) в модели двугорбого барьера деления в предположении, что симметричному делению соответствует гораздо более высокий внешний барьер В случае реакции 2,8U(n,F) вклад симметричного деления был исследован

10 100 Еп> МэВ

Рис. 19. Наблюдаемое сечение деления 238и(п,Р) и вклады эмиссионного симметричного и асимметричного делений.

1.0

0.8

• 2оИетйа1,1995, (ТКЕ> О 2оИег«а1,1995, (А-ТКЕ) ■ 1уалоуе1а1,1992 -а/и.А), Ивакс Затух

— а,<и,А)

— а,(А), Неакс Затух

--а^А) __

50 100 150 200 Е„, МэВ

Рис. 20. Отношение сечения симметричного деления к полному сечению деления 238и(п,Р).

0,6

1. 0,3

0,0

0 5 10 15 20

Рис. 21 Распределение вкладов эмиссионного деления для реакции 238и(п,Р). 1.0

0.8

ес 0.6

0.2

50 100 150 200

Е„, МэВ

Рис. 22 Отношение сечения симметричного деления к наблюдаемому сечению деления 238и (п,Р).

для энергий нейтронов до -500 МэВ Из анализа распределений полных кинетических энергий осколков деления, а также двумерных распределений масс осколков и полных кинетических энергий было установлено, что вклад симметричного деления в наблюдаемое сечение деления быстро растет с увеличением энергии нейтронов. Выше порога эмиссионного деления наблюдаемые распределения полных кинетических энергий осколков деления представляют собой смесь парциальных распределений для ядер, образовавшихся после испускания х~1 -^20 предделительных нейтронов в реакциях (п,хп0-

В случае ядра-мишени " и наблюдаемое сечение безэмиссионного деления 238и (п,0 имеет классический пороговый характер. Расчеты по методу оболочечной поправки (МОП) предсказывают аксиальную асимметрию внутреннего, более высокого, горба делящегося ядра 23чи. Для ядер урана с А<235 внутренний горб ниже внешнего, ему соответствует аксиально-симметричная седловая конфигурация Для внешней седловой точки масс-асимметричному делению ядер I) соответствует масс-асимметричная седловая конфигурация. Для неё сохраняется аксиальная асимметрия Расчеты по МОП показывают, что массовая симметрия на внешней седловой точке ядер и может сопровождаться ее аксиальной асимметрией. Наблюдаемое сечение деления и(п,0 может быть описано в предположении Е/л > Е/и для 239и, тогда как сечение деления 235и(п,0 - в предположении Е{л < Е„ для делящегося ядра

236ц

Моделирование малоквазичастичных эффектов в плотности уровней при равновесных и седловых деформациях (см. Главу 1), позволяет описать наблюдаемое и симметричное сечения деления до порога эмиссионного деления. При энергии налетающих нейтронов выше -2.5 МэВ сечение деления 238и(п,0 было описано вариацией корреляционной функции Ду =Д„+<£. Масштаб её увеличения 6 зави-сит от соотношения параметров плотности уровней при седловой а/(и) и остаточного при равновесной ап (У) деформациях. Это соотношение определяется разницей оболочечных поправок (" - ). Можно полагать, что параметр 8 моделирует совокупное влияние оболочечных и сверхтекучих эффектов в плотности уровней при седловых и равновесных деформациях. На Рис. 19 показано сравнение сечения симметричного деления 238и(п,Р) с экспериментальными данными по выходу симметричной вЬ-моды для реакции 238и(п,Р) Е„ < б МэВ [52, 53, 54, 55]. Сечение симметричного деления удается воспроизвести при условии, что массовая симметрия на внешней седловой точке сопровождается аксиальной асимметрией. Для того, чтобы определить суммарный выход симметричного и асимметричного деления в области энергий возбуждения, где возможно эмиссионное деление, необходимо знать барьеры, соответствующие симметричному и асимметричному делению для ядер урана с А - 238-г218. Для ядер 23,и и 236и внешний барьер симметричного деления выше чем барьер асимметричного деления на -3.5 МэВ. Такое же соотношение Ет1 "Е/гач/1, было принято для всех ядер урана при расчетах сечений симметричного и асимметричного деления выше порога эмиссионного деления. На Рис.20 показано сравнение относительного вклада симметричного сечения деления в наблюдаемое сечение деления с данными Золлера и др. (1995), извлеченными из анализа кинетических энергий осколков деления (ТКЕ) и двумерных распределений масс и ТКЕ осколков деления.

Выход симметричной моды сильно зависит от вклада шансов эмиссионного деления в наблюдаемое сечение деления (Рис. 20). В случае преобладающего вклада шансов деления с малым числом предделительных нейтронов, что соответствует предположению о равенстве асимптотических параметров плотности уровней делящегося и остаточного ядер а) =а„,

вклад симметричного деления быстро возрастает с энергией при Е„ > 30 МэВ. Даже слабое затухание вклада неаксиальных деформаций в плотность уровней существенно снижает выход симметричной компоненты при Е„ > 70 МэВ, смещая его в сторону данных, полученных из массовых распределений осколков фотоделения 238и В случае преобладаю-

10 100 Еп, МэВ

Рис. 23 Сечение деления 215и(п,Р).

Е„, МэВ

Рис. 24 Отношение сечения симметричного деления к полному сечению деления для реакций 215"*и(п,Р), ш1Др,Р) и 237Ыр(п,Р).

FURSOVETAL 1991 GOVEROOVSKÜ ET *L 1966 KANOAETAL 1S66 BEHRENS ET AI. <962 MEAOOWS 1979 NOROBOflG ET AU 1978 EISMONTETAL 1997 0 SHCHERBAKOV E A 2001,^, "TU (n.F)

En, Maß

Phc. 25 CeneHHe aejieHH«

• FURSOVET AL- 1991

o GOVERDOVSKU ET AL 196 a KANDA ET AL 1986 t BEHRENS ET AL 1962 o MEADOW8 1979

* NOflOBOAG ET ALJ 1978 c EISMONT ET AL 1997

0 SHCHER8AKOV E A 2001

- "TTiJnF)

- mTh(n.F)Mfm

-**Th(n F)**™

"•nUnF)""""

En, Maß

Phc. 26 Cenemu üejieHH* 232Th(n,F) h 23ftTh(n,F).

Еп, МэВ

Рис. 27 Сечение деления 23аТЬ(п,Р).

Рис. 28 Сечение деления 229ТЬ(п,Р).

1.0

0.8

е 0.6

• ZoNer etal ,1995, fittoTKEdistr О Zolleretal.1995 Wiomass-TKEdMr ■ lvanovetal,1994 z^Ufn.F)

- 232Th<n.F)

— 230Th<n.F)

;— 229щгл

0.4

0.2

Рис. 29 Отношение сечения симметричного деления к полному сечению деления для реакций "Ч)(п,Р), 232ТЬ(п,Р), 230ТЬ(п,Р), 22чТЪ(п,Р) и 225ТЬ(п,Р).

3,0

2,5

ь 2,0

1,5

1,0

- YOUNG, 1998 (п)

___ — YOUNG 1998 (р)

* — — ^ - (п)

--(р)

\ \ ч.

n - - v / ^

// \ n. _

/ / / .

100

Е„, МэВ

Рис 30 Сечение реакции для п+23 и.

д' ВОУС£ Е^ А^ 1974 V КАМОС 1070 О МССОПМСК. 1954 О 8ТЕУЕМ80*ЕТА1_ 19» А Р1ЛМЕЯ 1999 > ВА&АЕ7А1. 1971

♦ ЭНЮАЕУеГАЬ 1973

• ОЕВЕАЦУА« ЕТ N. 197« О (УАКЛ/ 1956

9 СТЕПЕЙ 1966 — • 2Эви<рп*»т

гзву^р^ /

гзви<рП

е 1

ЕП(РМэВ

Рис. 31 Сечение деления и(р,Р)

— Е®. МагткЮиЪ в! а1, 199в

:--МашсЮи/1е1а1,1Э9в

Е®а,Мо«еге1а1,2004 .

* ЕИ,£ва,Е®5,Воппеаие1а1 2004 —— £м.НомпММо11ег,1980 — ед'.НомлИМоИег, 1980 □ е^.Моввг е! а! ¿004

••'•'•Ч'.Ч

210 220 230 240 250 260 270 >4

Рис. 32 Барьеры деления ТЬ.

шего вклада в наблюдаемое сечение деления шансов деления с большим числом предделительных нейтронов (сплошная кривая на Рис. 20) выход симметричного деления снижается и введение достаточно слабого затухания неаксиапьных деформаций на внешней седловой точке позволяет воспроизвести выход симметричного деления при энергии налетающих нейтронов Е„ < 200 МэВ Наблюдаемое сечение деления воспроизводится как сумма симметричного и асимметричного делений Распределение вкладов эмиссионного деления, показанное сплошной кривой на Рис. 21, соответствует асимптотическому уменьшению параметра плотности уровней af(U) с ростом энергии возбуждения от 20 до 200 МэВ на -10% [56]. На Рис. 22 показаны относительные выходы симметричного деления для парциальных вкладов реакций 238U(n,nf), 218U(n,3nf), 238U(n,8nf), 2,8U(n,17nf) Относительные выходы симметричного деления для реакций 2,8U(n,3nf) и 218U(n,8nf) подобны, тогда как относительный выход симметричного деления в реакции 238U(n,17nf) при Е„ ~ 200 МэВ остается втрое ниже. Это обусловлено низкой энергией возбуждения делящегося ядра 222U.

В статистическом подходе удается описать наблюдаемые сечения 233U, 235U (Рис. 23), 338U и 217Np нейтронами с энергией до 200 МэВ [56, 57, 58, 59]. Отношения выходов симметричного и асимметричного деления под действием нейтронов с энергией до 200 МэВ сравниваются на Рис. 24. Зависимость этого отношения от делимости ядра-мишени можно объяснить различиям вкладов эмиссионного деления в наблюдаемые сечения [59,60, 61]

В случае 212Th, ядра-мишени еще меньшей делимости, влияние затухания коллективных эффектов и уменьшения параметра af(U) на сечение реакции 232Th(n,F) при

энергии внутреннего возбуждения U>20 МэВ проявляется еще более ярко. В предположении отсутствия затухания вклада ротационных мод полное сечение реакции 232Th(n,F) увеличивается до уровня, наблюдаемого для ядер-мишеней 235U и 238U с гораздо большей делимостью. Чувствительность полного сечения деления 232Th(n,F) к вариации параметра плотности уровней делящихся ядер столь же значительна Данные Щербакова и др для 212Th(n,F) удается воспроизвести только с учетом обоих эффектов в плотности уровней (см. Рис 25). Таким образом, описание наблюдаемого сечения деления 232Th(n,F) до Е„ =200 достигнуто в предположении преимущественного вклада делений нейтронодефицитных ядер Th [62]. Это согласуется с распределением шансов эмиссионного деления, позволяющим описать экспериментальное отношение сечений симметричного и асимметричного деления для реакции 2JiU(n,F). Для реакции 232Th(n,F) соотношение сечений симметричного и асимметричного деления, показанное на Рис 25, получено основываясь на систематике разности высот внешних седловых точек для симметричного (SL) и асимметричного (S1+S2) деления для ядер U Однако, соотношение барьеров симметричного и асимметричного деления (Eßsl - Eßslt ) нейтронодефицитных ядер Th с А<226 может

меняться в сторону увеличения вклада симметричного деления (Itkis et al, (1995), Pokrovsky et al. (2000), К H. Schmidt et al (2000)) Для реакции 232Th(n,F) это обстоятельство может привести к существенному росту вклада симметричного деления в реакциях 232Th(n,xnf) в наблюдаемое сечение деления в диапазоне энергий налетающих нейтронов Е„= 50-200 МэВ На Рис 26 показано соотношение сечений симметричного и асимметричного деления для 232Th(n,F), когда (Eßs, - Eßsus2l) = 1.5 МэВ для ядер Th с А<226. Резкий рост сечения симметричного деления для Е„ >50 МэВ обусловлен существенным вкладом симметричного деления в деление нейтронодефицитных ядер Th при сравнительно низких энергиях возбуждения. Как видно на Рис. 26, 27, 28 при уменьшении числа нейтронов преобладание вклада симметричного деления в наблюдаемое сечение деления "ч'21° 23"Th(n,F) происходит при более низких энергиях Е„ Экспериментальные оценки (Itkis et al, (1995), Pokrovsky et al. (2000), K.-H. Schmidt et al (2000)) соотношения симметричного и асимметричного деления для ядер Th с А<226 весьма противоречивы, отчасти это обусловлено различным вкладом эмиссионного деления в наблюдаемые массовые распределения в реакции 208Pb('8O,f) (Pokrovsky et al. (2000)) и при делении релятивистского пучка ядер Th при электромаг-

нитном взаимодействии со свинцовой мишенью (К.-Н. Schmidt et al (2000)). В последнем случае энергия возбуждения делящихся ядер равна =11 МэВ. На Рис. 29 показан вклад симметричного деления в наблюдаемое сечение деления для реакций 232Th(n,F), 229Th(n,F) и 225Th(n ,F) Экспериментальная оценка вклада симметричного деления в наблюдаемое массовое распре-деление в 2ü8Pb('80,f) (Pokrovsky et al (2000)) показана для эквивалентной энергии нейтронов Е„ =20 МэВ. Как видно, вклад симметричного деления в наблюдаемое сечение деления нейтронодефицитных ядер Th (А<226) существенно зависит от соотношения барьеров симметричного и асимметричного деления.

В аналогичном подходе, в предположении (Е^ - Е^и521)=3.5 МэВ достигнуто

выделение симметричной и асимметричной компонент в наблюдаемых сечениях сечений деления ядер Pu нейтронами с энергией до 200 МэВ [63, 64,65, 66, 67].

Получен оптический потенциал модели жесткого ротатора, описывающий данные по рассеянию нейтронов и полному сечению 232Th и 238U до 200 МэВ с точностью -1 % [62, 68, 69]. Различия сечений реакции, для описания полного сечения с точностью ~1%, и согласованного описания сечений деления до Е„=200 МэВ и реакций (п,2п) и (п,3п) до 20 МэВ, может объясняться возбуждением коллективных уровней с энергией возбуждения Е„>1 МэВ. Симметричное/асимметричное деление 237Np [53, 59], 238U нейтронами и 238U протонами с энергией до 200 МэВ позволяет исследовать влияние входного канала на сечение деления. Обычно предполагается, что сечение поглощения протонов актинидами ниже сечения поглощения нейтронов, что существенно осложняет интерпретацию соотношения o(p,f)/o(n,f)>l для реакций 238U(n,f) и U(p,f). Для расчета оптических характеристик взаимодействия протонов с ядрами в нейтронный потенциал следует ввести изовекторные члены (с противоположными знаками), зависящие от параметра симметрии y=(N-Z)/A и кулоновскую поправку Действительная и мнимая компоненты потенциала

содержат изоспиновые члены. Для нейтронного и протонного потенциалов V™pl и W"1" изовекторные поправки входят с разным знаком, т.е. = VR° - 2ау, = WD" -2ßry. Это приводит к тому, что сечение поглощения протонов выше сечения поглощения нейтронов при Е„ > 50 МэВ (Рис. 30), такое же соотношение сохраняется и между сечениями реакции U(p,F) и 238U(n,F) (Рис. 31) [53, 59, 62].

Получено хорошее согласие теоретических и экспериментальных барьеров деления. Использованные предположения об асимметрии седловых конфигураций и относительных высотах внешних и внутренних горбов двугорбого барьера деления в целом согласуются с теоретическими расчетами для ядер Th [62], U и Pu. Барьеры деления 234U и 236U были вычислены Bonneau & Quentin (2004) по методу Хартри-Фока с учетом спаривания по методу БКШ с феноменологическим нуклон-нуклонным взаимодействием Скирмы. Их оценка внешнего масс-симметричного барьера деления для

236у

хорошо согласуется с

экспериментальной величиной, полученной из описания сечения симметричного деления 235U(n,f). Ввиду того, что микроскопические и макро-микроскопические расчеты проведены главным образом для нейтроно-избыточных ядер, для увеличения надежности далеких экстраполяций за пределы исследованного экспериментально диапазона массовых чисел, необходимы исследования в области нейтронодефицитных ядер Th, U и Pu. Сравнение теоретических и экспериментальных барьеров деления ядер Th приведено на Рис. 32.

Глава 4

ЯДЕРНЫЕ ДАННЫЕ ДЛЯ U-Tb ЦИКЛА

Методы теоретического анализа нейтронных сечений, описанные в главах 1 и 2 использованы для оценки нейтронных сечений и эмиссионных спектров ядер 238U [70, 71, 72, 73], 232Th [33,74,75], 2,2U [76], 234U [77], 233U [78,79], 231Pa [80,81, 82], 233Pa [81,82, 83] для

• TEWESE?AL 1960 ■ ВШЪЕЯ ЕГТ AL 1961

A COCHRAN ETAL 1966 ▼ RAtCS ETAL 1965

• PHESTVrfOOO ET AL 196

• KABIUSETAL 1979 О PEHKIN ET AL 1961 □ PHILLIPS ET AL 1936 Л CHATANI ET AL 1992 V ZYSINETAL 1960

О FILATENKOV ET AL 1991 О BATCHELOflETAL 1965

--JENOL 3 2

- ENDf/B-VI

JEF-2 HJ>

Рис. 33 Сечение реакции 232Th(n,2n).

• FURSOV ET AL 1978

• CARLSON ETAL.. 1978

• MEADOWS. 1974

1—.—

' TL'. В ZASADNY ETAL, 1984

• ADAMOVETAL 1977

« DUSHIN ET AL, 1983

• SHCHERBAKOV ET AL, 2001

--JENDL-3 3 W—--

" — ENDF/B-VI /

JEF-2 /

-PRESENT /

' — (n,f) /

. — (n nf) /

- (ninfl /

— (n 3nf) /

О 10 20

En, МэВ

Рис. 34 Сечение деления i33U(n,F).

0,100

£0,010 г

0,001

О 4 8 12

Еп, МэВ

Рис 36 Парциальные составляющие спектра мгновенных нейтронов деления 23311(п,Р) для Еп = 14 МэВ.

Рис. 37 Спектр мгновенных нейтронов деления для 2"и(п,Р), Е„ = 14 7 МэВ.

2,4

£ 2,2

л" ш

2,0

1,8

• этаюэтоу ет «_, 1983 о цита| ета|_, 1984

• вава ет /ц., 2001 --.№N01.-33

— ЕМЖВЛЛ "Ч)

Е„, МэВ

Рис. 38 Средняя энергия спектра мгновенных нейтронов деления для и(п,Р).

33 _

Г 1. , • I ' ¡Ь!1\Я

1 ....... ! Л

......"Г

Рис. 39 Средняя энергия спектра мгновенных нейтронов деления для ядер-мишеней и и ТЬ.

1,5

£ 1,о

0,5 0,0

0 5 10 15 20

Еп, МэВ

Рис. 40 Сечение деления 233Ра(п,Р).

О GUNTEN ETAL. 1966 » PETIT ET AL, 2004 " т HAM8SCHETAL 2002 — ËNDRB-VI

— PRESENT --JENDL-3 3

— ^Pafn.f), Petit et al. 2004

Hambsch et al __

ядер и-ТЬ топливного цикла. Оценка сечения реакции 232Т11(п,2п) (2001) [74], которая дает важный вклад в накопление 232и, была подтверждена новыми измерениями в 2003 г (Рис. 33). Выделение вкладов сечений деления 233и(п,0, 233и(п,п0 и 2331Г(п,2п0 в наблюдаемое сечении деления 233и(п,Р) (Рис. 34), и парциальных компонент в спектре 1-го (Рис 35), второго и третьего нейтронов позволяет предсказать парциальные вклады эмиссионного деления в наблюдаемый спектр МНД реакции 233и(п,Р) (Рис. 36). На Рис. 37 показано отношение наблюдаемого спектра МНД реакции 233и(п,Р) к максвелловскому спектру Широкий пик вблизи £-8 МэВ определяется вкладом предделительных нейтронов реакции 2,3и(п,п0- Этот же эффект существенно проявляется в средней энергии спектра МНД (Рис. 38) в виде «провалов» вблизи порогов реакций 233и(п,п0 и 233и(п,2п0 [46, 78]. Подобные «провалы» наблюдаются и в других ядрах, их величина коррелирует с вкладами реакций (п,хп0 в наблюдаемое сечение деления [45, 84, 85] (см. Рис. 39) Во всех библиотеках оцененных данных эта вариация средней энергии спектра МНД либо игнорируется, либо делаются попытки воспроизвести ее за счет произвольной вариации вкладов эмиссионого деления в наблюдаемое сечение деления.

Ключевое значение для описания наблюдаемых сечений деления актинидов имеет сечение деления безэмиссионного деления (первого шанса). Для взаимодействия п+232ТЬ согласованное описание сечении деления 232П1(п,Р) и 232ТЬ(п,2п), а также спектров МНД позволяет определить делимость ядра 232ТЬ, делящегося в реакции 232ТЬ(п,пО. Сечение деления !3|ТЬ(п,П, полученное с помощью данных 21°ТЬ(1,р0, хорошо согласуется с нашей оценкой делимости 232"П1 [11] Показано, что сечение деления ТЬ(п,0 существенно зависит от положения коллективных уровней отрицательной четности октупольной полосы К*=0' в делящемся ядре 232ТЬ и свидетельствует о значительном понижении полосы К*=0 приседловых деформациях Это означает, что конфигурация ядра" 'ТЪ в области внешней седловой точки является мягкой относительно масс-асимметричных деформаций отрицательной четности. Подобные эффекты проявляются и для ядра 230Т11 (см. сечения реакций 230"П1(п,Р) и 229ТЬ(п,Р) на Рис. 27 и Рис. 28, соответственно) Согласованность данных по делимостям ядер 232ТЪ и 236и, определенным в реакциях передачи типа (1,р0 с прямыми нейтронными измерениями сечений деления, позволяет использовать данные по делимостям из реакций передачи для оценки сечений деления выше порога реакции (п,п0. Эта возможность особенно актуальна для ядер Ра, где прямые измерения противоречивы. В случае реакций 23|Ра(п,П и 233Ра(п,0 исполь-зование данных по делимостям ядер 231Та, 231Ра и 23¥а позволяет воспроизвести наиболее надежные данные по сечению деления Ра(п,0 и предсказать сечение 2,3Ра(п,0 выше порога реакции 233Ра (п,п0 (Рис. 40). Получена согласованная оценка сечений деления 23|Ра(п,Р), 232Ра(п,Р) и 213Ра(п,Р) до Е„ = 20 МэВ [81, 82].

Глава 5

ЯДЕРНЫЕ ДАННЫЕ ДЛЯ МИНОРНЫХ АКТИНИДОВ (№>. РЦ. АМ. СМ)

Задачи трансмутации высокоактивных отходов ядерного топлива, содержащих изотопы нептуния, америция и кюрия, выдвигают доаольно высокие требования к библиотекам оцененных ядерных данных. Этим обстоятельством обусловлены новые экспериментальные исследования интегральных и дифференциальных сечений минорных актинидов. С другой стороны, возможности теории ядерных реакций низких энергий в этом отношении еще далеко не исчерпаны.

Методы теоретического анализа нейтронных сечений, описанные в главах 1 и 2, использованы для оценки нейтронных сечений для ядер 238Кр, 238Ри, 242Ри, 24|Ат, 242тАт, 2248Ат, 243Ат, 243Ст, 245Ст, 24Хт. На Рис. 41 (24|Ат(п,0), Рис. 42 (242тАш(п,0), Рис. 43 (243Ат(п,0), Рис. 44 (24|Ат(п,2п)) представлены результаты согласованной оценки сечений

□ ОАВВв ЕТ М- 1963 л КМГГТЕН ЕТ А1_, 1979 ■ -~<Г "ЗНИАСК ЕТ 1969 V КиРШ?ДМО¥ ЕТ АЬ, 1978

• НАвЕ ЕТ Аи ЯвК ^

С> УИЗЭНАКЕТА!-, 1980 —. О ВЕННЕ№ЕТА1., 1981

• РЮИЛЕЕТН-, 1979 ■ САМОЕ БТ N.. 1981

А ГОМиЗНЮЫ ЕТ А1., 1967

• КАгАЯНЮУА ЕТ А1., 1960

• РТОТОРОРОУ ЕТ А1_, 1959 - ("Л

--(п.Г)

10 Еп, МэВ

Рис. 41 Сечение деления 24|Ат(п,Р).

□ ОАВВв ЕТ А1., 1983 \ О гиявоу ЕТ А1. . 1994 7 ВЯОУМЕ ЕТ А1_, 1984 Л гомивнк^ ЕТ AL, 1981

-(п,П

- (п.О

(П.О^П.ПО

Еп, МэВ

Рис. 42 Сечение деления Ат(п,Р).

■ JENDL3 — ENDF/B-VI JEF-2

—i>_WISSHAK ET AL 1983

□ KXNQA ET AL, 1987

BEHRE"i»-EI^AL., 1981 « KNITTER ET АГГ 1SB8 О BUTLER ET AL 196l""^-._ ■ GOVERDOVSKY ET AL, 1989 V FURSOV ET AL. 1985 ▼ FOMUSHKIN ET AL 1984

- (n,F)

--(n.O

2 4 6 8 10 12 14 16 18 20

En, МэВ

Рис. 43 Сечение деления 243Am(n,F).

Еп> МэВ

Рис. 44 Сечение 24lAm(n,2n).

деления цепочки ядер америция, выполненные в 1995-1998 гг. В последующие годы оцененные сечения для ядер-мишеней 238Ыр, 238Ри, 242Ри,241 Аш, 242гаАт, 224*Ат, 243Аш, 243Сш, 245Сш, 246Ст, представленные в работах [86, 87, 88, 89, 90, 91, 92, 93, 94, 95, 96, 97, 98, 99, 100, 101], были подтверждены в ряде экспериментальных исследований.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ

1. Показана необходимость учета квазичастичных эффектов в плотности уровней при низких энергиях возбуждения при анализе широкого круга экспериментальных данных, включая сечения деления, захвата, неупругого рассеяния и реакции (п,2п).

□ Моделирование квазичастичных эффектов в плотности внутренних состояний делящихся и остаточных ядер позволило воспроизвести надпороговые ступенчатые структуры в наблюдаемых сечениях деления четно-четных ядер-мишеней. Эта нерегулярность обусловлена, главным образом, возбуждением одно- и трех-квазичастичных состояний в делящемся ядре. Оценки порогов деления и возбуждения трехквазичастичных состояний согласуются с наблюдаемыми сечениями деления как выше, так и ниже наблюдаемого порога деления.

□ В случае Ы-нечетных, г-четных ядер-мишеней моделирование квазичастичных эффектов в плотности внутренних состояний делящихся и остаточных ядер позволило воспроизвести ступенчатые структуры в наблюдаемых сечениях деления Полученные феноменологические оценки плотности уровней для нечетных и четных ядер могут быть полезны при микроскопическом моделировании плотности уровней при малых энергиях возбуждения.

2. Показано, что вклад предделительных нейтронов в наблюдаемые спектры мгновенных нейтронов деления ядер 235и, 238и, 32ТЪ нейтронами с энергией до 20 МэВ коррелирует со сгруктурами в наблюдаемых спектрах МНД Такие кореляции установлены для эксклюзивных спектров нейтронов реакций (п,п0 и первого нейтрона реакций (п,2п0. Это позволило принципиально улучшить методику предсказания спектров МНД для актинидов.

□ На основе согласованного описания сечений деления, (п,хп)-реакций и выделения парциальных составляющих, обусловленных (п,хп0 реакциями, в наблюдаемых спектрах МНД для ядер 2'5и, 238и и 232ТЬ получена теоретическая оценка сечений деления нейтронами короткоживущих ядер 23711, 23|П1, 23СкГ11, 229П1, что имеет важное значение для совершенствования методов непрямых измерений сечений реакций (п,Г) короткоживущих ядер в реакциях (3Н,рО, ((М'О и др.

3. Показано, что описание наблюдаемых сечений деления ТЪ, и, Ир и Ри Ь экспериментального соотношения вкладов симметричного и асимметричного деления в наблюдаемые сечения деления под действием нейтронов (Е<200 МэВ) может быть достигнуто при преимущественном вкладе эмиссионного деления (п,хп0, т.е. деления нейтронодефицитных ядер, в наблюдаемое сечение деления.

□ Выявлена зависимость вклада симметричного деления в наблюдаемые сечения деления ядер 231и, 3"и, 238и, 237Кр и 2,"ТЬ под действием нейтронов (Е<200 МэВ) и 238и под действием протонов (Е<200 МэВ) от делимости ядра-мишени и типа налетающей частицы.

□ Получен оптический потенциал для описания взаимодействия нейтронов и протонов с энергией 1 кэВ - 200 МэВ с ядрами 238и и 232Т11.

4 На основе моделирования коллективных, сверхтекучих и оболочечных свойств ядер-актинидов при описании сечений деления (п,Г) получены экспериментальные барьеры асимметричного деления ядер от ТЪ до СГ, и симметричного деления ядер ТЬ, II, Ир, Ри, весьма хорошо согласующиеся с данными расчетов по методу оболочечной поправки. Исследована зависимость величины барьера от асимметрии деформации

седловой точки. Параметры барьеров деления включены в качестве рекомендованных в библиотеку RIPL (Эталонных параметров для расчета сечений) в Секции ядерных данных МАГАТЭ.

5. В рамках единого подхода выполнена оценка нейтронных сечений для нейтронов с энергией 0.001 - 20 МэВ для ядер 238Np, 238Pu, 242Pu, 241 Am, 242raAm, 224gAm, 243Am, 243Cm, 245Cm, 246Cm, 238U, 232Th, 232U, 233U, 234U, 23lPa, 233Pa. Файлы оцененных нейтронных данных вошли в целый ряд библиотек ядерных данных.

□ Показана важность корректной оценки сечений деления для предсказания сечений конкурирующих реакций.

□ Проведен теоретический анализ наблюдаемых сечений неупругого рассеяния для ядра-мишеней 238U и 232Th с учетом возбуждения вибрационных уровней. Указаны причины расхождения оценок различных библиотек.

6. Совокупность выполненных работ представляет собой комплекс методов, который позволяет исследовать эволюцию коллективных, сверхтекучих и оболочечных свойств ядер-актинидов в широкой области энергий возбуждения и существенно повысить надежность оценки нейтронных сечений и спектров МИД для актинидов в области энергий нейтронов до 200 МэВ. Это имеет важное значение как для решения прикладных задач (трансмутация радиоактивных отходов ядерной энергетики, Th-U ядерный реактор), так и для физики деления.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах:

1. Maslov V.M., "Fission Level Density and Barrier Parameters for Actinide Neutron-Induced Cross Section Calculations", INDC(BLR)-013/L, 1998, IAEA, Vienna

2. Maslov V.M, "Actmide Neutron-Induced Fission up to 20 MeV", Nuclear Reaction Data and Nuclear Reactors, International Center for Theoretical Physics Lecture Notes, 14 March - 14 April, Trieste, Italy, No.l, pp. 231-268 (2001)

3. Игнаткж A.B., Клепацкий А.Б., Маслов B.M., Суховицкий Е.Ш. "Анализ сечений деления изотопов U и Ри нейтронами". Ядерная физика, 1985, т. 42, в. 9, с. 569.

4. Maslov V.M. "Fission Level Densities", In- Handbook for calculations of nuclear reaction data, Reference input parameter library, IAEA-TECDOC-1034,1998, IAEA, Vienna, p. 81.

5. Maslov V.M "Evidence of Pair Correlations in Neutron-induced Fission Cross Sections", Proc International Conf. Nuclear Data for Science and Technology, May 19-24, 1997, Trieste, Italy, p. 1320.

6. Maslov V.M. "Evidence of Pairing Effects in Actinide Neutron-Induced Fission", Proc. Intern. Workshop Physics of Fission, October, 12-16, 1998, Obninsk, Russia, pp. 19-30

7. Maslov V.M. "Above-threshold Structure in 244Cm Neutron-induced Fission Cross Section", International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei,April 27-30, 19%, Dubna, JINR, Russia, p. 326.

8. Ignatjuk A.V and Maslov V.M. "Pairing effects in neutron fission cross section for actinides", Nuclear Data for Science and Tech. Proc. Int Conf., Julich, Germany, 1991, pp. 153-155

9. Игнатюк A.B., Маслов B.M. "Эффекты парной корреляции нуклонов в сечении деления 235U нейтронами", 1991, т.54, в 3(9), с.647.

10. Ignatjuk A.V. and Maslov V.M., "Fission model for cross section calculations", Proc. Int. Symp. Nuclear Data Evaluation Methodology, Brookhaven,USA, October 12-16, 1992 (World Scientific, 1993) p.440.

11. Maslov V. M„ "Pairing effects in 232-Th neutron-induced fission cross section". Nuclear Physics (Elsevier), A743, 236-255,2004.

12. Maslov V M. 'Evidence of Pair Correlations in Neutron-Induced Fission of I38Pu", Ядерная физика, т. 626, cc. 214-222,2000.

13. Maslov V.M. "Above-threshold Structure in 244-Cm Neutron-induced Fission Cross Section" Selected Papers of ISTC Workshop on Nuclear Data for Minor Actinides, May 27-30 1996, JAERI, Tokaj, Japan, JAERl-Conf, 97-001, March, 1997,(Ed.) Jun-ichi Katakura, p.60

14. Maslov V.M and Kikuchi Y. "Statistical Model Calculations of the 232-U Fission Cross Section", Nucl. Sei. Eng., 124,1996,492-497.

15. Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A., Tetereva N.A "Neutron-induced fission of 212U", Proc. of the 10th International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 22-25, 2002, Dubna, E3-2003-10, Russia, pp. 233-240,2003.

16. Maslov V. M, Porodzinskij Yu.V., Tetereva N.A., Baba M., Hasegawa A., "Evaluation of the resolved and unresolved resonance range of mU", Journal Annals of Nuclear Energy (UK), vol. 30, pp. 1155-1179,2003.

17. Klepatskij A.B. and Maslov V.M., "Fast neutron nuclear data: 239-Pu revision and Am status". Nuclear Data for Science «nd Technology, Proc. Int. Conf. Jülich, 1991, 881. Springer-Verlag, 1992, Berlin.

18. Maslov V.M., "Pairing effects in actinide (n,2n) reaction cross sections", Proc. Int. Conf. Nuclear Data for Science and Technology, Gattlinburg, USA, May 13-17, 1994 (ANS,1992) p. 457.

19. Maslov V.M., 'Pairing Effects in 239Pu(n,2n) Reaction Cross Section", Zeit. Phys. A, Hadrons & Nuclei, 347(1994)211.

20. Maslov V.M., Kornilov N.V., Kagalenko А. В., Tetereva N.A. "Prompt fission neutron spectra of 235U up above emissive fission threshold", Nuclear Physics, Elsevier, vol. 760, 274-302 (2005).

21. Maslov V.M. "Actinide Capture Cross Section Analysis", Proc 9th International Conference Capture Gamma-Ray Spectroscopy and Related Topics, October 8-12, 1996, Budapest, Hungary, p..

22. Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A. "Actinide neutron capture cross sections" Proc. of Eleventh International Symposium on Capture Gamma-Ray Spectroscopy and Related Topics, September 2-6, Prague, 2002, pp. 757-760.

23. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V.Baba M„ Hasegawa A., "Neutron Capture Cross Section of 232Th", Journal of Nuclear Science and Engineering (USA). Vol. 143, N2, pp. 177 -187, 2003.

24. Maslov V.M, Porodzinskij Yu.V, "Actinide Level Density Parameter Systematic", JAERI-Research, 98-038, 1998.

25. Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh. and Maslov V.M. "Evaluation of Average Neutron Resonance Parameters for Actinides with Account of Experimental Resolution and Discrimination Threshold", Proc. International Conf, Nuclear Data for Science and Technology, May 19-24, 1997, Trieste, Italy, p. 937.

26. Игнатюк A.B., Маслов В M., Пащенко A.B. "Согласованный анализ сечений (n,f)n (n,xn) реакций для актинидов", Ядерная физика, 1988, т. 47, в. 2, с.355.

27. Ignatjuk A.V. and Maslov V.M., "Fast neutron fission cross sections for transuranium nuclei". Fiftieth anniversary of Nuclear Fission, Leningrad,USSR, 1989.

28. Игнатюк A.B., Маслов B.M. "Анализ сечений деления актинидов нейтронами", Ядерная физика, 1990, т. 51, с. 1227.

29. Maslov V.M. "Analysis of 232Th Reaction Data", Ann. Nucl. Energy, 19,181 (1992).

30. Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M„ Hasegawa A., Kormlov N. V., Kagalenko А. В., Tetereva N.A. "Prompt fission neutron spectra of U(n,f) above emissive fission threshold", EuroPhysics Journal, A18, 93-102, 2003.

31. Maslov V.M, Porodzinskij Yu.V., Baba M., Hasegawa A., "Evaluation of the unresolved resonance range of 238U", Journal Annals of Nuclear Energy (UK), vol. 29, No.14, 1707-1720, 2002.

32. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., 'Inelastic Scattering on U-238", Proc. International Conf. Nuclear Data for Science and Technology, May 19-24, 1997, Trieste, Italy, p. 1332

33. Maslov B.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A. "Neutron scattering on collective levels of U and Th nuclei" Изв. Академии Наук, Серия физическая, 67, 1597-1604, 2003.

34. Maslov V.M, Porodzinskij Yu. V, Baba M., Hasegawa A., Kornilov N.V., Kagalenko A.B. "Neutron Scattering on 238U and 232Th", Proc. of International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, October 7-12,2001, Tsukuba, Japan, p 148,2002.

35. Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A., Tetereva N.A. "Excitation of octupole, beta- and gamma-vibration band levels of 238U by inelastic neutron scattering". Nuclear Physics A, 764,212-245, 2006.

36. Porodzinskij Yu.V., Maslov V.M., Baba M., Hasegawa A. "Collective level structure of even-even actinides" Proc. of Eleventh International Symposium on Capture Gamma-Ray Spectroscopy and Related Topics, September 2-6, Prague, 2002, pp.753-756.

37. Maslov V M„ Hasegawa A., Porodzinskij Yu V, Shibata K., "Neutron data evaluation of 238U", JAERI-Research, 98-040, 1998.

38. Maslov V. M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A. "Analysis of neutron emission spectra from 232Th", Proc of the lO"1 International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 22-25,2002, Dubna, E3-2003-I0, Russia, pp 214-221,2003.

39. Maslov V.M. "Nuclear Data Evaluation for BROND and Beyond", Proc. Symp. on Nucl. Data,Tokai, Japan, November 19-20, 1994 (JAERI, 1995).

40. Maslov V M. and Kikuchi Y "Systematic Study of Neutron-Induced Reactions of the Actinide Nuclei", JAERI Research 96-030, JAERI, 1996.

41. Maslov V M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A., Kornilov N. V., Kagalenko A. B. "Prompt fission neutron spectra of U and Th", Proc. of the 10"1 International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 22-25, 2002, Dubna, E3-2003-10, Russia, pp. 222232, 2003.

42. Maslov V M , Porodzinskij Yu V , Baba M , Hasegawa A , Kornilov N. V , Kagalenko А. В., Tetereva N A "Prompt fission neutron spectra of 238U(n,f) and 232Th(n,f) above emissive fission threshold", Phys. Rev. C, 69,034607, 2004

43. Maslov V. M., Kornilov N.V., Kagalenko А. В., Tetereva N.A. "Multiplicities and spectra of prompt fission neutrons up to 200 MeV", Proc. of the International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, September 26 - October 1, 2004, Santa Fe, USA, p. 282.

44. V. M. Maslov, "237U neutron-induced fission cross section", Phys Rev. С 72,044607 (2005)

45. Maslov V M., Baba M., Hasegawa A., Kornilov N.V., Kagalenko А. В., Tetereva N A. " U-Th fuel cycle neutron data", Proc. of the International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, September 26 - October 1,2004, Santa Fe, USA, p. 191.

46. Maslov V M, Baba M., Hasegawa A., Kornilov N.V., Kagalenko А. В., Tetereva N.A. "233U neutron data analysis", Proc. of the International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, September 26 - October 1,2004, Santa Fe, USA, p. 354.

47. Maslov V.M. "Nucleon-Induced Fission Cross Sections of Uraniums up to 40 MeV", Proc. Intern. Workshop Physics of Fission, October, 12-16,1998, Obninsk, Russia, p. 138.

48. Maslov V.M. and Hasegawa A.,"Neutron-Induced Fission Cross Sections of Uraniums up to 40 MeV", Proc. of the Third Specialists' Meeting on High Energy Nuclear Data, March 30-31, 1998, Tokai, Japan, JAERI-Conf, 98-000, 1998.

49. Маслов B.M. "Изомерное отношение и сечение реакции 238U(p,3n)", Атомная энергия, 1990, т. 69, в. 4, с. 252-253.

50. Игнатюк А.В , Корнилов Н.В., Маслов В.М., Пашенко А Б. "Изомерное отношение и сечение реакции 23 Np", Атомная энергия, 1988, т. 47, в. 2, с.355.

51. Маслов В.М. "Анализ сечений деления и (п,хп) реакций для 237Np", Вопросы Атомной Науки и Техники. Серия: Ядерные константы, 1987, в 4, с. 19.

52. Maslov V.M. and Hambsch F.-J. "Symmetric uranium neutron-induced fission", Nuclear Physics A, v. 705, 352-363, 2002.

53. Maslov V.M., Forodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A. "Actinide Neutron Induced Fission up to 200 MeV", Proc. of International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, October 7-12,2001, Tsukuba, Japan, p. 80,2002.

54. Maslov V.M. and Hasegawa A. "Actinide Nucleon-Induced Fission up to 150 MeV" Proceedings of the International Conference Structure of the Nucleus at the Down of the Century, May 29-June 3, 2000, Bologna, Italy, 2002, pp 413-417.

55. Maslov V. M., "Symmetric/asymmetric uranium neutron-induced fission up to 200 MeV", 3d International Conference Fission and Properties of Neutron-Rich Nuclei, November 3-9, 2002, Sanibel Island, Florida, USA.

56. Maslov V.M., "Symmetric/asymmetric 238U Neutron-Induced Fission up to 200 MeV", Nuclear Physics (Elsevier), A 717, pp. 3-20,2003.

57. Maslov V.M., "Actinide Symmetric/asymmetric nucleon-induced fission up to 200 MeV", Proc. of the International Workshop on Transmutation of Nuclear Waste, September, 01-05, 2003, Darmstadt, Cermany (http //www-wnt gsi de/TRAMU).

58. Maslov V.M., "Uranium Symmetric/asymmetric neutron-induced fission up to 200 MeV", Proc. of the lllh International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 28-31, 2003, Dubna, Russia, pp. 159-168.

59. Maslov V.M., "Actinide Symmetric/asymmetric nucleon-induced fission up to 200 MeV", Physics Letters B, 581,56-61 (2004).

60. Maslov V.M., "Uranium Symmetric/asymmetric neutron-induced fission up to 200 MeV", EuroPhysics Journal, A, 21,281-286,2004.

61. Maslov V. M„ " Actinide symmetric/asymmetric nucleon-induced fission up to 200 MeV", Proc. of the International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, September 26 - October 1, 2004, Santa Fe, USA, p. 1104

62 Maslov V. M., "Analysis of n+'12Th interaction up to 200 MeV", Nuclear Physics, Elsevier, vol. 757,2005,390.

63. Scherbakov O.A., Donets A.Yu., Evdokimov A.V., Fomichev A.V, Fukahori T., Hasegawa A., Laptev A.B., Maslov V.M., Petrov G.A., Tuboltsev Yu.V., Vorobyev A S., Neutron Induced Fission of 233U, 238U, 232Th, ™Pu and 237Np in the energy range 1- 200 MeV, Proc.of the 8"" International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 17-20, 2000, Dubna, Russia, pp.268-276.

64. Donets A.Yu, Evdokimov A.V., Fomichev A.V., Fukahori T, Laptev A.B., Maslov V M, Petrov G A., Scherbakov O A., Tuboltsev Yu V, Vorobyev A.S., Neutron Induced Fission of 253U, 23SU, 238U, 232Th, 237Np, 239Pu in the energy range 1- 200 MeV, Proc.of the 9,h International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 23-26,2001, Dubna, Russia, pp.257-270.

65. Scherbakov O.A., Donets A Yu, Evdokimov A.V., Fomichev A.V., Fukahori T, Hasegawa A, Laptev A B , Maslov V.M., Petrov G.A., Tuboltsev Yu V, Soloviev S , Vorobyev A.S., "Neutron Induced Fission of 233U, 238U, 232Th, 237Np, ™Pb and 2№Bi relative to 23ÎU in the energy range 1- 200 MeV", Proc. of International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, October 7-12,2001, Tsukuba, Japan, p. 230, 2002.

66. Maslov V.M., Plutonium neutron-induced fission data analysis up to 100 MeV, Proc.of the 7"" International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 25-28, 1999, Dubna, Russia, pp.249-257.

67. Maslov V M., Yu V. Porodzinskij, A. Hasegawa, Actinide Nucleon-induced Fission Reactions up to 150 MeV, Proc of the 8,h International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 17-20, 2000, Dubna, Russia, pp.277-287.

68. Hasegawa,A., Maslov V.M , Porodzinskij Yu V , Shibata K , ',238U neutron-nucleus optical potential up to 150 MeV", Proc.of the 7lh International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 25-28,1999, Dubna, Russia, pp.249-257

69. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Tetereva N.A., Baba M., Hasegawa A., """U neutron-nucleus optical potential up to 200 MeV", Nuclear Physics A736, 77-92,2004.

70. Plompen A J M., Goddio C., Maslov V M, Porodzinskij Yu. V , Excitation of Octupole, Beta and Gamma Bands of 238U by Inelastic Neutron Scattering, Proc of the 8th International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 17-20, 2000, Dubna, Russia, pp. 153-158.

71. Maslov V M„ Porodzinskij Yu. V., Baba M , Plompen A.J.M., Analysis of neutron emission spectra from 238U, Proc.of the 8th International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 17-20,2000, Dubna, Russia, pp.409-415.

72. Simakov S P., Kobosev M.G , Lychagin A.L, Talalaev V A., Maslov V. M. "Benchmarking of Uranium-238 evaluations against spherical transmission and (n,xn) experimental data", Proc. of the International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, September 26 -October 1, 2004, Santa Fe, USA, p. 60.

73. Maslov V.M , Porodzinskij Yu V , Baba M , Hasegawa A., A B Kagalenko, Komilov N.V., Tetereva N.A. "Neutron Data Evaluation of 238U", 239 pp, INDC(BLR)-14, IAEA, Vienna, 2003.

74. Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A., Kagalenko A. B., Kornilov N V., Tetereva N A. "Neutron Data Evaluation of 232Th", 241 pp , INDC(BLR)-I6, IAEA, Vienna, 2003.

75. Maslov V M, " 232Th neutron capture cross section", Abstr of the 13"1 International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 25-28, 2005, Dubna, Russia, p. 43

76. Maslov V M., Porodzinskij Yu V., Baba M , Hasegawa A ,. Kagalenko A. B, Kornilov N.V., Tetereva N. A. "Neutron Data Evaluation of 232U", 129 pp., INDC(BLR)-15, IAEA, Vienna, 2003

77. Maslov V. M., Porodzinskij Yu. V., Baba M, Hasegawa A., Kagalenko A. B., Kornilov N.V., Tetereva N.A. "Neutron Data Evaluation of 234U", 135 pp., INDC(BLR)-17, IAEA, Vienna, 2003.

78. Maslov V M, Baba M., Hasegawa A , Kagalenko A B , Kornilov N V., Tetereva N.A. "Neutron Data Evaluation of 233U", 133 pp., INDC(BLR)-18, IAEA, Vienna, 2003.

79. Bakhanovich L A., Klepatskij A.B., V M Maslov et al "Nuclear data evaluation for U-233", Proc. Int. Conf Nuclear Data for Science and Technology, Jülich, Germany, May 13-17, 1991 (Springer-Verlag, Berlin Heidelberg, 1992) p. 153

80. Maslov V M., Baba M., Hasegawa A., Kornilov N V, Kagalenko A. B., Tetereva N.A. "Neutron Data Evaluation of 23lPa", 121 pp, INDC(BLR)-19, IAEA, Vienna, 2004

81. Maslov V. M, Baba M , Hasegawa A., Kornilov N.V., Kagalenko A. B., Tetereva N A. " 231Pa and 233Pa neutron-induced fission data analysis", Proc of the International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, September 26 - October 1, 2004, Santa Fe, USA, p 350.

82. Maslov V M, " J3lPa and 233Pa neutron-induced fission up to 20 MeV", Proc. of the 12,h International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 28-31, 2003, Dubna, Russia, pp. 306-315.

83. Maslov V M, Baba M , Hasegawa A., Kornilov N V , Kagalenko A B , Tetereva N.A "Neutron Data Evaluation of 234U", 115 pp., INDC(BLR)-20, IAEA, Vienna, 2004.

84 Kornilov N V., Kagalenko A B , Maslov V M , Porodzinskij Yu. V "Neutron multiplicity for incident neutron energy from zero up to 150 MeV» , Proc of the 12lh International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 28-31,2003, Dubna, Russia, pp. 306-315.

85. Komilov N V., Kagalenko A B , Maslov V M , Porodzinskij Yu V "Neutron multiplicity for incident neutron energy from zero up to 150 MeV» , INDC(CCP)-437, IAEA, Vienna, 2004, 27 pp.

86. Maslov V M. "Curium Fission Cross Section Analysis", Ann. Nucl. Energy, 20,163 (1992)

87. Maslov V M , Porodzinskij Yu V , Sukhovitskij E.Sh., Klepatskij A B , Morogovskij G B "Evaluation of Neutron Data for Curium-243",INDC(BLR)-2, 1995.

88. Maslov V.M., Porodzinskij Yu V., Sukhovitskij E.Sh, Klepatskij A.B., Morogovskij G.B. "Evaluation of Neutron Data for Curium-245", INDC(BLR)-3, 1996.

89. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., Morogovskij G.B."Evaluation of Neutron Data for Curium-246", INDC(BLR)-4, 1996.

90. Маслов B.M. "Анализ сечений деления изотопов америция". Атомная энергия, 1988,т. 64, в. 6, с. 422.

91. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., Klepatskij A.B., Morogovskij G.B. "Evaluation of Neutron Data for Americium-241 ",INDC(BLR)-5,1996.

92. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., Klepatskij A.B., Morogovskij G.B. "Evaluation of Neutron Data for Americium-243", INDC(BLR)-6, 1996.

93. Maslov V.M., Porodzinskij Yu V., Sukhovitskij E.Sh., Klepatskij A.B., Morogovskij G.B. and Y. Kikuchi "New Evaluation of Minor Actinide Nuclides", Proc. International Conference on the Physics of Reactors, September 16-20,1996, Mito, Ibaraki, Japan, vol 3, p.Fl.

94. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., Morogovskij G B."Evaluation of Neutron Data for Americium-242m", INDC(BLR)-7, 1997.

95. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V, Sukhovitskij E.Sh, Morogovskij G.B."Evaluation of Neutron Data for Americium-242g", INDC(BLR)-8, 1997

96. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., Morogovskij G.B. "Evaluation of Neutron Data for Plutonium-238", INDC(BLR)-9,1997.

97. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., Morogovskij G.B."Evaluation of Neutron Data for Plutonium-242", INDC(BLR)-10,1997.

98. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V, Sukhovitskij E.Sh., "Evaluation of Neutron Data for Neptunium-238", INDC(BLR)-11, 1998.

99. Maslov V.M., Porodzinskij Yu V., Sukhovitskij E.Sh., Morogovskij G.B. "Neutron Data Evaluation for Americium-241-242,-242m,-243", Proc International Conf Nuclear Data for Science and Technology, May 19-24, 1997, Trieste, Italy, p. 1317..

100. Maslov V.M. "Annual Report of the Project CIS-03-95, "Evaluation of Actinide Nuclear Data", Selected Papers of 1STC Workshop on Nuclear Data for Minor Actinides, May 27-30 1996, JAERI, Tokaj, Japan, JAERI-Conf, 97-001, March, 1997,(Ed ) Jun-ichi Katakura, p 3

101. Maslov V.M. "Evaluation of Neutron Data for Americium-241" , Selected Papers of ISTC Workshop on Nuclear Data for Minor Actinides, May 27-30 1996, JAERI, Tokaj, Japan, JAERI-Conf, 97-001, March, 1997,(Ed ) Jun-ichi Katakura, p.68.

РНБ Русский фонд

2006-4 1862

Содержание диссертации автор исследовательской работы: доктора физико-математических наук, Маслов, Владимир Михайлович

СОДЕРЖАНИЕ

СЕЧЕНИЕ ДЕЛЕНИЯ В ОБЛАСТИ ПЕРВОГО ПЛАТО

1.1 Малоквазичастичные эффекты в плотности уровней

1.1.1. Делительная проницаемость и спектр переходных состояний

1.1.2. Нейтронный канал

1.2 Систематика параметров плотности уровней 15 1.2.1. Плотность уровней А-нечетных ядер 22 1.2.2 Плотность уровней четно-четных ядер

1.3 Малоквазичастичные эффекты в сечении деления

1.3.1 Z-чeтныe, М-нечетные делящиеся ядра 25 1.3.1.1.232и, 234и, 236и, 238и

1.3.1.2 . 238Ри(пД 240Ри(пД 242Ри(пД 244Ри(п,

1.3.1.3 . 242Ст(пД 244Ст(п Д 246Ст(п Д 248Ст(п,

1.3.2 г-четные, Учетные делящиеся ядра 33 1.3.2.1.233и(п Д 235и(п,0 33 1.3.2.2.239Ри(пД 241Ри(пД 243Ст(пД 245Ст(пД247Сш(п,

1.3.3. Z-нeчeтныe, М-нечетные делящиеся ядра 39 1.3.3.1,241 Ат(п Д 243Ат(пД 237Кр(п Д 249Вк(пД 231Ра(п,Г)

1.3.4. 2-нечетные, Ы-четные делящиеся ядра

1.4 Влияние переходных состояний на сечения деления

1.5 Барьеры деления актинидов

1.6 Роль неаксиальности и массовой асимметрии седловых конфигураций

Введение диссертация по физике, на тему "Сечения деления актинидов нейтронами с энергией 1 кэВ - 200 МэВ"

Реакция деления тяжелых ядер уже более полувека является предметом интенсивных исследований. Деление тяжелых ядер имеет и существенное прикладное значение. Возможности экспериментальных исследований не в состоянии в полной мере удовлетворить потребности ядерной техники и технологии в ядерных данных для делящихся ядер. Вместе с тем расширение базы экспериментальных данных исследованных ядер как в отношении нуклонного состава делящихся ядер, так и диапазона энергий возбуждения и угловых моментов, позволяет совершенствовать методы теоретического анализа и предсказания сечений реакций деления, множественной эмиссии нейтронов, а также спектров и множественностей мгновенных нейтронов деления. Такие методы могут быть положены в основу создания библиотек оцененных ядерных данных для актинидов, которые требуются для перспективного планирования и развития ядерных технологий, например, U-Th топливного цикла (Th, Pa, U). Созданные на такой основе в 2000-2004 гг. файлы для ядер 232Th, 232U, 233U, 234U, 238U, 231 Pa, 232Pa, 233Pa U-Th топливного цикла (http://www-nds.iaea.org/Minsk Actinide Library by Maslov et al.) показали несостоятельность во многих аспектах прежних библиотек нейтронных данных, доступных в МАГАТЭ и ядерных центрах. Для основных сырьевых изотопов, U и Th, описание многих интегральных экспериментов было существенно улучшено за счет физически корректного описания дифференциальных нейтронных данных. Ранее такое описание интегральных экспериментов во многих случаях достигалось за счет некорректной и малообоснованной модификации представления дифференциальных нейтронных данных в файлах оцененных данных. Однако, до сих пор не все подобные противоречия в прикладных библиотеках устранены. К их числу относятся сечения деления и спектры мгновенных нейтронов деления делящихся и сырьевых изотопов, сечения неупругого рассеяния нейтронов для сырьевых изотопов (238U, 232Th), сечения реакций множественной эмиссии (233U, 233U, 239Pu и др. ) и радиационного захвата нейтронов (Th, U, Pu, Am, Cm) и др. Библиотеки оцененных ядерных данных для актинидов равно необходимы и для решения проблем утилизации отработанного ядерного горючего. До недавнего времени в существующих библиотеках оцененных ядерных данных для минорных актинидов (Np, Pu, Am, Cm) использовались файлы, созданные не менее чем 15 лет тому назад. Однако, для их создания были использованы упрощенные методы, которые не были должным образом проверены на примере основных актинидов.

Целью работы является теоретический анализ имеющейся экспериментальной информации как для основных, так и для минорных актинидов и разработка на этой основе теоретических методов предсказания сечений реакций деления под действием нуклонов для энергий налетающих частиц от ~1 кэВ до 200 МэВ, а также спектров мгновенных нейтронов деления. Эти методы должны быть достаточно простыми в реализации, но в то же время включать в себя современные представления о механизме ядерных реакций. Согласованное описание спектров и множественностей мгновенных нейтронов деления, а также наблюдаемых сечений деления и множественной эмиссии нейтронов позволяет исследовать роль эмиссионного деления в области энергий нейтронов Еп < 20 МэВ. На этой основе могут быть надежно предсказаны не только спектры мгновенных нейтронов деления ядер, для которых измерено сечение деления нейтронами, но и сечения деления короткоживущих малоизученных ядер-мишеней, такие как 237U, 231Th и 229Th. Наблюдаемые сечения деления ядер Th, U, Np и Pu, измеренные при энергиях налетающих нейтронов Еп < 200 МэВ позволяют исследовать применимость механизма конкуренции деления ядер и последовательного испарения нейтронов. Данные по сечениям деления нейтронами с энергией до 200-400 МэВ ядер 232Th, 238U, 233U, 235U, 237Np, 239Pu, 240Pu, 242Pu и 244Pu предоставляют возможность исследовать адекватность статистической теории ядерных реакций при высоких энергиях налетающих нейтронов. Важным вопросом является зависимость наблюдаемых сечений деления актинидов нейтронами от делимости ядра-мишени при Еп -100-200 МэВ. Это очевидно в случае реакции 232Th(n,F), но не столь очевидно в случае ядер-мишеней U, Np и Ри более высокой делимости, где сечение деления асимптотически стремится к сечению поглощения нейтронов. Зависимость наблюдаемого сечения деления от типа налетающих частиц - нейтронов или протонов при Е„(р) > 40 МэВ может быть иследована на примере реакций 238U(n,F) и 238U(p,F).

Научная новизна работы:

-интерпретированы надпороговые нерегулярности в сечениях деления под действием нейтронов четно-четных ядер-мишеней с Z=92-96;

-интерпретированы ступенчатые структуры в сечениях деления под действием нейтронов четно-нечетных и нечетно-нечетных ядер-мишеней с Z=92-96;

-показана необходимость учета квазичастичных эффектов в плотности уровней при низких энергиях возбуждения при анализе широкого круга экспериментальных данных, включая сечения эмиссионного деления, радиационного захвата, неупругого рассеяния и реакции (п,2п); л-зо TIS 'У'ХП

-получены барьеры симметричного деления U, U, Np под действием нейтронов с энергией до 5 МэВ;

-исследован вклад симметричного деления в наблюдаемые сечения деления ядер 238U, 235U, 233U, 237Np, 232Th под действием нейтронов (Еп<200 МэВ) и 238U под действием протонов (Ер<200 МэВ);

-исследована энергетическая зависимость отношения сечений эмиссионного и безэмиссионного деления в области энергий возбуждения до 200 МэВ для ядер Th, U, Np, Pu;

-исследован вклад предделительных нейтронов в наблюдаемые спектры мгновенных нейтронов деления ядер 235U, 238U, 232Th нейтронами с энергией до 20 МэВ;

-исследована корреляция спектров мгновенных нейтронов деления (МНД) и их средних энергий с делимостью ядра-мишени и вкладом эмисионого деления в наблюдаемое сечение деления;

-предсказаны сечения деления нейтронами короткоживущих ядер 237и,23'ТЬ, 229ТЬ;

-получен оптический потенциал для описания взаимодействия нейтронов и протонов с энергией 1 кэВ - 200 МэВ с ядрами 238и и ШТЬ;

-выполнена теоретическая оценка сечения неупругого рассеяния нейтронов с энергией от 44 кэВ до 20 МэВ на ядрах 238и и 232ТЬ с учетом возбуждения коллективных вибрационных уровней;

-применение предложенных подходов позволило единым образом выполнить оценку нейтронных сечений под действием нейтронов с энергией 0.001 - 20 МэВ для ядер 238Ыр, 238Ри, 242Ри, 24'Агп, 242п1Аш, 22%ш, 243Аш, 243Сш, 245Сш, 246Сш, а в случае ядер 238и, 232ТЬ, 232и, 234и, 233и,231 Ра, 233Ра и спектров МНД.

На защиту выносятся:

-результаты исследований надпороговых нерегулярностей в сечениях деления четно-четных ядер нейтронами;

-результаты исследований ступенчатых структур в сечениях деления И-нечетных ядер нейтронами;

-метод согласованного анализа сечений реакций деления и (п,хп) выше порога эмиссионного деления и до энергий возбуждения порядка 20 МэВ;

-результаты исследований влияния предделительных нейтронов на наблюдаемые спектры мгновенных нейтронов деления ядер 235и, 238и и 232ТЬ нейтронами с энергией до 20 МэВ;

-результаты исследований соотношения симметричного и асимметричного деления при делении ядер 233и, 235и, 238и, 237Кр, 232ТЬ под действием нейтронов (Еп<200 МэВ) и 238и под действием протонов (Ер<200 МэВ);

-результаты исследований сечений деления ядер 232ТЬ и 239Ри, 240Ри, 242Ри и 244Ри под действием нейтронов (Еп<200 МэВ);

-сечения деления нейтронами короткоживущих ядер 237и, 231ТЬ, 230ТЪ, 229ТЬ

-согласованная оценка сечений деления и неупругого рассеяния нейтронов на ядрах 238и и 232ТЬ;

-оптический потенциал для описания взаимодействия нейтронов и протонов с энергией 1 кэВ - 200 МэВ с ядрами 238и и 232Т1г,

-библиотека оцененных нейтронных сечений под действием нейтронов с энергией 10"5 эВ - 20 МэВ для ядер 238Np, 238Pu, 242Pu, 241Am, 242mArn, 224gAm, 243Am, 243Cm, 245Cm, 246Cm для задач трансмутации;

-библиотека оцененных нейтронных сечений под действием нейтронов с энергией 10"5 эВ - 20 МэВ для ядер 238U, 232Th, 232U, 234U, 233U, 231Pa, 233Pa для U-Th топливного цикла.

Практическое использование результатов: на основе разработанных методов созданы 1) библиотека оцененных нейтронных сечений под действием нейтронов с энергией 0.001 - 20 МэВ для ядер 238Np, 238Pu, 242Pu, 241Am, 242mArn, 224gAm, 243Am, 243Cm, 245Cm, 246Cm для трансмутации; 2) библиотека оцененных нейтронных сечений под действием нейтронов с энергией 0.001 - 20 МэВ для ядер 238U, 232Th, 232U, 234U, 233U, 23'Pa, 233Pa для U-Th топливного цикла; 3) результаты анализа сечений деления нейтронов с энергией до 200 МэВ будут использованы для создания библиотек нейтронных сечений для выработки технологий переработки активного топлива.

В 2002 г. файлы ядерных данных, подготовленные Масловым и др. (242mAm, 242gAm, 243Am, 243Cm, 245Cm, 246Cm) были включены в новую версию библиотеки оцененных ядерных данных Японии JENDL-3.3. В 2000 г. файлы 243Ст, 245Ст, 246Ст были включены в американскую библиотеку ENDF/B-VI. В 2005 г. файлы ядерных данных, подготовленные Масловым и др. (232Th, 234U, 242mAm, 242gAm, 243Am) были включены в новую версию библиотеки Европейского Агенства по Атомной Энергии (NEA) JEFF-3.1 (http://www.nea.fr/html/dbdata/projects/nds jef.htm). Эта библиотека предназначена для расчета/оптимизации нового поколения ядерных реакторов GENERATION IV.

Содержание диссертации

Диссертация состоит из введения, пяти глав, заключения и списка цитируемой литературы. Диссертация написана на 179 страницах машинописного текста, содержит 152 рисунков, 7 таблиц и список литературы из 278 наименований на 15 страницах.

Заключение диссертации по теме "Физика атомного ядра и элементарных частиц"

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ

Моделирование квазичастичных эффектов в плотности внутренних состояний делящихся и остаточных ядер позволило воспроизвести надпороговые ступенчатые структуры в наблюдаемых сечениях деления четно-четных ядер-мишеней. Эта нерегулярность обусловлена, главным образом, возбуждением одно- и трех-квазичастичных состояний в делящемся ядре. Оценки порогов деления и возбуждения трехквазичастичных состояний согласуются с наблюдаемыми сечениями деления как выше, так и ниже наблюдаемого порога деления.

В случае И-нечетных, 2-четных ядер-мишеней моделирование квазичастичных эффектов в плотности внутренних состояний делящихся и остаточных ядер позволило воспроизвести ступенчатые структуры в наблюдаемых сечениях деления. Полученные феноменологические оценки плотности уровней для нечетных и четных ядер могут быть полезны при микроскопическом моделировании плотности уровней при малых энергиях возбуждения.

2. Показано, что вклад предделительных нейтронов в наблюдаемые спектры мгновенных нейтронов деления ядер 235и, 238и, 232ТЬ нейтронами с энергией до 20 МэВ коррелирует со структурами в наблюдаемых спектрах МИД. Такие кореляции установлены для эксклюзивных спектров нейтронов реакций (п,п!) и первого нейтрона реакций (п,2п1). Это позволило принципиально улучшить методику предсказания спектров МИД для актинидов.

На основе согласованного описания сечений деления, (п,хп)-реакций и выделения парциальных составляющих, обусловленных (п,хп1} реакциями, в наблюдаемых спектрах МНД для ядер 235и, 238и и ТЬ получена теоретическая оценка сечений деления нейтронами короткоживущих ядер 237и, 231ТЬ, 230ТЬ, 229ТЬ, что имеет важное значение для совершенствования методов непрямых измерений сечений реакций (п,!) короткоживущих ядер в реакциях (3Н,рО, (с!,сГГ) и др.

3. Показано, что описание наблюдаемых сечений деления ТЬ, и, Ир и Ри Ь экспериментального соотношения вкладов симметричного и асимметричного деления в наблюдаемые сечения деления под действием нейтронов (Е<200 МэВ) может быть достигнуто при преимущественном вкладе эмиссионного деления (п,хп!), т.е. деления нейтронодефицитных ядер, в наблюдаемое сечение деления.

Выявлена зависимость вклада симметричного деления в наблюдаемые сечения деления ядер 233и, 235и, 238и, 237Ир и 232ТЬ под действием нейтронов (Е<200 МэВ) и 238и под действием протонов (Е<200 МэВ) от делимости ядра-мишени и типа налетающей частицы.

Получен оптический потенциал для описания взаимодействия нейтронов и протонов с энергией 1 кэВ - 200 МэВ с ядрами 238и и 232ТЬ.

4. На основе моделирования коллективных, сверхтекучих и оболочечных свойств ядер-актинидов при описании сечений деления получены экспериментальные барьеры асимметричного деления ядер от Th до Cf, и симметричного деления ядер Th, U, Np, Pu, весьма хорошо согласующиеся с данными расчетов по методу оболочечной поправки. Исследована зависимость величины барьера от асимметрии деформации седловой точки. Параметры барьеров деления включены в качестве рекомендованных в библиотеку RIPL (Эталонных параметров для расчета сечений) в Секции ядерных данных МАГАТЭ.

5. В рамках единого подхода выполнена оценка нейтронных сечений для нейтронов с энергией 0.001 - 20 МэВ для ядер 238Np, 238Pu, 242Pu,241 Am, 242mAm, 224gAm, 243Am, 243Cm, 245Cm, 246Cm, 238U, 232Th, 232U, 233U, 234U, 231Pa, 233Pa. Файлы оцененных нейтронных данных вошли в целый ряд библиотек ядерных данных.

Показана важность корректной оценки сечений деления для предсказания сечений конкурирующих реакций.

Проведен теоретический анализ наблюдаемых сечений неупругого рассеяния для ядра-мишеней 238U и 232Th с учетом возбуждения вибрационных уровней. Указаны причины расхождения оценок различных библиотек.

В заключение, пользуясь случаем, хочу отметить очень полезное сотрудничество с A.B. Игнатюком, Н.В. Корниловым, А.Б. Кагаленко, Ю.В. Породзинским, H.A. Тете-ревой, за которое автор им искренне признателен.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Список источников диссертации и автореферата по физике, доктора физико-математических наук, Маслов, Владимир Михайлович, Минск

1. Bohr А. Proc. 1.tern. Conf. On the Peaceful Uses of Atomic Energy, vol. 2, United Nations, New York, N.Y., 1956

2. Hauser W. and Feshbach H. The Inelastic Scattering of Neutrons. Phys. Rev. 87, 366 (1952).

3. Moldauer P.A. Why the Hauser-Feshbach formula works. Phys. Rev. С 11 (1975) 426.

4. Bohr A., Mottelson B. Nuclear Structure, vol. 2. New-York: Benjamin, 1975.

5. Игнатюк A.B. Свойства возбужденных атомных ядер. Москва, Энергоатомиздат, 1983.

6. Bonneau L., Quentin P. and Samscen D. Fission barriers of heavy nuclei within a microscopic approach, Eur. Phys. J. A21 (2004) 391.

7. Mamdouh A., Pearson J.M., Rayet M. and Tondeaur F. Large-Scale Fission-Barrier Calculations with the ETFSI Method, Nucl. Phys. A644 (1998) 337.

8. Mamdouh A., Pearson J.M., Rayet M. and Tondeaur F. Fission Barriers of Neutron-Rich and Superheavy Nuclei Calculated with the ETFSI Method. Nucl. Phys. A679 (2001) 337.

9. Moller P., Madland D.G., Sierk A.J, Iwamoto A. Nuclear Fission Modes and Fragment Mass Asymmetries in a Five-Dimensional Deformation Space. Nature 409 (2001) 785.

10. Moller P., Sierk A.J. and A. Iwamoto. Five-Dimensional Fission-Barrier Calculations from 70Se to 252Cf. Phys. Rev. Lett. 92 (2004) 072501.

11. Moller P., Nix J.R., Myers W.D. and Swiatecki W.J. Nuclear Ground-State Masses and Deformations. Atomic Data and Nuclear Data Tables 59 (1995) 185.

12. Moller P., Nilsson S.G. The Fission Barrier and Odd-Multipole Shape Distortions. Phys. Lett. 318 (1970) 283.

13. Pashkevich V.V. On the Asymmetric Deformation of Fissioning Nuclei. Nucl. Phys. A169 (1971) 275.

14. Strutinsky V.M. Shell Effects in Nuclear Masses and Deformation Energies. Nucl. Phys.A95 ( 1967) 420.

15. Шпак Д.Jl., Остапенко Ю.Б., Смиренкин Г.Н. Угловая анизотропия осколков деления нейтронами 239Ри. Ядерная физика 13(1971) 547.

16. Dossing Т., Khoo T.I., Lauritsen Т. et al. Effects of Pair Correlations in Statistical y-Decay Spectra. Phys. Rev. Lett. 75 (1995) 1276.

17. Boneva S.T., Khitrov V.A., Popov Yu.P., Sukhovoj A.M. In: Proc. IV International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, Dubna, Russia, April 27-30, 1996: JINR E3-96-336, 1976. P. 183.

18. Tveter T.S., Bergholt L., Guttormsen M. et al. Observation of Fine Structure in Nuclear Level Densities and у -Ray Strength Functions. Phys. Rev. Lett. 77 (1996) 2404.

19. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V.Baba M., Hasegawa A. Neutron Capture Cross Section of 232Th, Journal of Nuclear Science and Engineering, 143 (2003) 177.

20. Maslov V.M. Actinide Capture Cross Section Analysis. In: Proc. 9th International Conference Capture Gamma-Ray Spectroscopy and Related Topics, October 8-12, 1996, Budapest, Hungary, p. 676.

21. Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A. Actinide neutron capture cross Sections. In: Proc. of Eleventh International Symposium on Capture Gamma-Ray Spectroscopy and Related Topics, September 2-6, Prague, 2002, pp. 757-760.

22. Maslov V.M. Fission Level Density and Barrier Parameters for Actinide Neutron-Induced Cross Section Calculations, INDC(BLR)-013/L, 1998, IAEA, Vienna

23. Maslov V.M. Actinide Neutron-Induced Fission up to 20 MeV, Nuclear Reaction Data and Nuclear Reactors, International Center for Theoretical Physics Lecture Notes, 14 March 14 April, Trieste, Italy, No.l, pp. 231-268 (2001)

24. Maslov V.M. Fission Level Densities. In: Handbook for calculations of nuclear reaction data, Reference input parameter library, IAEA-TECDOC-1034,1998, IAEA, Vienna, p. 81.

25. Maslov V.M. Evidence of Pair Correlations in Neutron-induced Fission Cross Sections. In: Proc. International Conf. Nuclear Data for Science and Technology, May 19-24, 1997, Trieste, Italy, p. 1320.

26. Maslov V.M. Evidence of Pairing Effects in Actinide Neutron-Induced Fission. In: Proc. Intern. Workshop Physics of Fission, October, 12-16, 1998, Obninsk, Russia, pp. 19-30 (2000)

27. Maslov V.M. Above-threshold Structure in 244Cm Neutron-induced Fission Cross Section. In: Proc. International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei,April 27-30, 1996, Dubna, JINR, Russia, p. 326.

28. Maslov V.M. Pairing effects in 232Th neutron-induced fission cross section. Nucl.Phys. A743 (2004) 236.

29. Ignatjuk A.V. and Maslov V.M. Pairing effects in neutron fission cross section for actinides. In: Proc. Int. Conf. Nuclear Data for Science and Tech., Jülich, Germany, 1991, pp.153-155.

30. Игнатюк A.B., Маслов B.M. Эффекты парной корреляции нуклонов в сечении деления U нейтронами, Ядерная физика 54 (1991) 647.

31. Ignatjuk A.V. and Maslov V.M. Fission model for cross section calculations. In: Proc. Int. Symp. Nuclear Data Evaluation Methodology, Brookhaven,USA, October 12-16, 1992 (World Scientific, 1993) p. 440.

32. Maslov V.M. Проявление эффектов спаривания в сечении деления 238Ри нейтронами, Ядерная физика 63 (2000) 214.

33. Klepatskij A.B. and Maslov V.M. Fast neutron nuclear data: 239-Pu revision and Am status, In: Proc. Int. Conf. Nuclear Data for Science and Technology, Jülich, Germany, 1991, p. 881. Springer-Verlag, 1992, Berlin.

34. Maslov V.M. Pairing effects in actinide (n,2n) reaction cross sections. In: Proc. Int. Conf. Nuclear Data for Science and Technology, Gattlinburg, USA, May 13-17, 1994 (ANS, 1995) p. 457.

35. Maslov V.M. Pairing Effects in 239Pu(n,2n) Reaction Cross Section, Zeit. Phys. A, Hadrons & Nuclei, 347 (1994) 211.

36. Maslov V.M., Kornilov N.V., Kagalenko А. В., Tetereva N.A. Prompt fission neutron spectra of 235U up above emissive fission threshold. Nucl. Phys. A760 (2005) 274.

37. Maslov V.M. Porodzinskij Yu.V. Actinide Level Density Parameter Systematic, JAERI-Research, 98-038, 1998.

38. Игнатюк A.B., Клепацкий А.Б., Маслов B.M., Суховицкий Е.Ш. Анализ сечений деления изотопов U и Ри нейтронами, Ядерная физика 42 (1985) 569.

39. Maslov V.M. and Kikuchi Y. Statistical Model Calculations of the 232U Fission Cross Section, Nucl. Sci. Eng. 124 (1996) 492.

40. Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A., Tetereva N.A. Neutron-induced fission of 232U. In: Proc. of the 10th International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 22-25, 2002, Dubna, E3-2003-10, Russia, pp. 233-240, 2003.

41. Maslov V. M., Porodzinskij Yu.V., Tetereva N.A., Baba M. and Hasegawa A. Evaluation of the resolved and unresolved resonance range of 232U, Journal Annals of Nuclear Energy 30 2003) 1155.

42. Tamura T. Rev. Mod. Phys. 37 (1965) 679.

43. Porter C.E. and Thomas R.G. Fluctuations of Nuclear Reaction Widths, Phys. Rev. 104(1956) 483.

44. Tepel J.W., Hoffman H.M., Weidenmuller H.A. Hauser Feshbach formulas for medium and strong absorption. Phys. Lett. B49 (1974) 1.

45. Bjornholm S., Strutinsky V.M. Intermediate States in Fission. Nucl. Phys. A136 (1969) 1.

46. Hill D.L. , Wheeler J.A. Nuclear Constitution and the Interpretation of Fission Phenomena. Phys. Rev. 89 (1953) 1102.

47. Bjornholm S., Bohr A. and Mottelson B.R. In: Proc. Symp. on Physics and Chemistry of Fission. Rochester, New York, August 13-17, 1973. Vienna: IAEA, 1974. Vol. 1, p. 367.

48. Howard W.M. and Moller P. Calculated Fission Barriers, Ground-State Masses, and Particle Separation Energies for Nuclei with 76 < Z < 100 and 140 < N < 184. Atomic Data andNuclear Data Tables 25 (1980) 219.

49. Игнаткж А.В., Истеков К.К., Смиренкин Г.Н. Роль коллективных эффектов при систематике плотности уровней. Ядерная физика 29 (1979) 875.

50. Bj0rnholm S. and Lynn J.E. The double humped fission barrier. Rev. Mod. Phys. 52 (1980) 725.

51. Myers W.O. and Swiatecky W.J. Anomalies in Nuclear masses. Ark. Fyzik. 36 (1967) 243.

52. Fu C. Implementation of an Advanced Pairing Correction for Particle-Hole State Densities in Precompound Nuclear Reaction Theory. Nucl. Sci. Eng. 86 (1984) 344.

53. Fursov B.I., Polynov V.N., Samylin B.F., Shorin V.S. Fast neutron-induced fission crosss sections of some minor actinides. In: Proc. of International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, Trieste, Italy, 19-24 May 1997, p. 488.

54. Фомушкин Э.Ф., Новоселов Г.Ф., Виноградов Ю.И. и др. Сечения деления нейтронами ядер 244Ст и 246Ст в околопороговой области энергий. Ядерная физика 31 (1980) 39.

55. Фомушкин Э.Ф., Новоселов Г.Ф., Виноградов Ю.И. и др. Параметры барьеров деления составных ядер 245Ст, 247Ст и 249Ст. Ядерная физика 36 (1982) 582.

56. Moore M.S. and Keyworth G.A. Analysis of the Fission and Capture Cross Sections of the Curium Isotopes. Phys. Rev. C3 (1971) 1656.

57. Maguire Jr.H.T.,Stopa C.R.S., Block R.C. et al. Neutron-Induced Fission Cross-Section Measurements of 244Cm, 246Cm, and 248Cm. Nucl. Sci. Eng. 89 (1985) 293.

58. Danon Y., Slovacek R.E., Block R.C., et al. Fission Cross-Section Measurements of 247Cm, 254Es, and 250Cf from 0.1 eV to 80 keV. Nucl. Sci. Eng. 109 (1991) 341.

59. Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A., Kornilov N. V., Kaga-lenko А. В., Tetereva N.A. Prompt fission neutron spectra of 238U(n,f) above emissive fission threshold, EuroPhysics Journal A18 (2003) 93-102.

60. Younes W. and Britt H.C. Neutron-induced fission cross sections simulated from (t,pf)Results. Phys. Rev. C67 (2003) 024610.

61. Younes W. and H.C. Britt. Simulated neutron-induced fission cross sections for various Pu, U, and Th isotopes. Phys. Rev. C64 (2001) 034610.

62. Plettner C., Ai H., Beausang C.W. et al. Estimation of (n,f) cross sections by measuringreaction probability ratios. Phys. Rev. C71 (2005) 051602(R).

63. Britt H.C. Experimental Survey of the Potential Energy Surfaces Associated with Fission. In: Proc. of Intern. Symp. on Physics and Chemistry of Fission, Julich, West Germany International Atomic Energy Agency, Vienna. 1979, vol. 1, p. 3.

64. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh. Inelastic Scattering on U-238. In: Proc. International Conf. Nuclear Data for Science and Technology, May 19-24, 1997, Trieste, Italy, p. 1332

65. Маслов B.M., Породзинский Ю.В., Баба M. И Хасегава А. Рассеяние нейтронов на ядрах U и Th с возбуждением коллективных уровней ядер. Изв. Академии Наук, Серия физическая, 67 (2003) 1597.

66. Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A., Tetereva N.A. Excitation of octupole, beta- and gamma-vibration band levels of 238U by inelastic neutron scattering, Nuclear Physics A 764 (2006) 212-245.

67. Porodzinskij Yu.V., Maslov V.M., Baba M., Hasegawa A. Collective level structure of even-even actinide. In: Proc. of Eleventh International Symposium on Capture Gamma-Ray Spectroscopy and Related Topics, September 2-6, Prague, 2002, p. 753.

68. Lynn J.E. and Hayes A.C. Theoretical evaluations of the fission cross sections of the 77 eV isomer of 235U, Phys. Rev. С 67 (2003) 014607.

69. Smirenkin G.N., Preparation of evaluated data for a fission barrier parameter library for isotopes with Z=82-98, with consideration of the level density models used. INDC(CCP)-359, 1993.

70. Demetriou P. and Goriely S. Microscopic Nuclear Models for Practical Applications. Nucl. Phys. A695 (2001) 95.

71. Игнатюк A.B., Маслов B.M., Пащенко А.Б. Согласованный анализ сечений (n,f) и (п,хп) реакций для актинидов", Ядерная физика 47 (1988) 355.

72. Ignatjuk A.V. and Maslov V.M. Fast neutron fission cross sections for transuranium nuclei. In: Proc. Int. Conf. Fiftieth anniversary of Nuclear Fission, Leningrad,USSR, 1989.

73. Игнатюк A.B., Маслов B.M. Анализ сечений деления актинидов нейтронами, Ядерная физика 51 (1990) 1227.

74. Maslov V.M. Analysis of 232Th Reaction Data. Ann. Nucl. Energy, 19 (1992) 181.

75. Maslov V.M., Hasegawa A., Porodzinskij Yu.V, Shibata K. Neutron data evaluation of 238U, JAERI-Research, 98-040, 1998.

76. Maslov V.M. Nuclear Data Evaluation for BROND and Beyond. In: Proc. Symp. on Nucl. Data,Tokai, Japan, November 19-20, 1994 (JAERI, 1995).

77. Maslov V.M. and Kikuchi Y. Systematic Study of Neutron-Induced Reactions of the Actinide Nuclei, JAERI Research 96-030, JAERI, 1996.

78. Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A., Kornilov N. V., Kagalenko A.B., Tetereva N.A. Prompt fission neutron spectra of 238U(n,f) and 232Th(n,f) above emissive fission threshold, Phys. Rev. C69 (2004) 034607.

79. Watt B.E., Energy Spectrum of Neutrons from Thermal Fission of 235U. Phys. Rev. 87 (1952)1037.

80. Корнилов H.B, Кагаленко А.Б., Хамбш Ф.-Й. Расчет спектров мгновенных нейтронов деления на основе новой систематики экспериментальных данных. Ядерная физика 62 (1999) 209.

81. Maslov V. M, Baba M., Hasegawa A., Kornilov N.V., Kagalenko А. В., Tetereva N.A. U-Th fuel cycle neutron data. In: Proc. of the International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, September 26 October 1, 2004, Santa Fe, USA, p. 191.

82. Ethvignot Т., Devlin M., Duarte H., Granier T„ Haight R.C., Morillon В., Nelson R.O., O'Donnel J.M, Rochman D. Neutron Multiplicity in the Fission of 238U and 235U with Neutrons up to 200 MeV, Phys. Rev. Lett., (2005) 052701.

83. Ethvignot Т., Devlin M., Drosg R„ Granier Т., Haight R.C., Morillon В., Nelson R.O., O'Donnel J.M., Rochman D. Prompt-fission-neutron average energy for 238U(n, f) from threshold to 200 MeV, Phys. Lett. B575 (2003) 221.

84. Ловчикова Т.Н., Труфанов A.M., Свирин М.И., Виноградов B.A., Поляков A.B. Спектры и средние энергии мгновенных нейтронов деления 238U при энергии первичных нейтронов 6 и 7 МэВ. Ядерная физика 67 (2004) 1270.

85. Maslov V. М, Baba М., Hasegawa A., Kornilov N.V., Kagalenko А. В., Tetereva N.A. 233U neutron data analysis. In: Proc. of the International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, September 26 October 1, 2004, Santa Fe, USA, p. 354.

86. Uhl M. and Strohmaier B. STAPRE: A Computer Code for Particle Induced Activation Cross Sections and Related Quantities. IRK-76/01, Vienna, 1976.

87. Young P.G., Chadwick M.B., MacFarlane R.E. et al. Systematic Analysis of Uranium Isotopes. In: Proc. of the International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, September 26 October 1, 2004, Santa Fe, USA, 2005, p. 290.

88. JEFF-3.1 (CD-ROM), published 2 June, 2005, NEA #06071 (available also via http://www.nea.fr/html/dbdata/JEFF/index.html)

89. Shibata K., Kawano Т., Nakagawa T. et al. Japanese Evaluated Nuclear Data Library Version 3 Revision-3: JENDL-3.3. Journ. Nucl. Sci. Technol. 39 (2002) 1125.

90. BROND-2. Library of Recommended Evaluated Neutron Data, Вопросы Атомной Науки и Техники, серия Ядерные Константы, выпю 2 (1991).

91. WWW of Nuclear Data Section of International Atomic Energy Agency (http://www-nds.iaea.org/minskact).

92. Барашенков B.C. и Тонеев В.Д. Взаимодействие частиц высоких энергий с атомными ядрами. Атомиздат (Москва) 1972.

93. Feshbach H., Kerman A. and Koonin S. The Statistical Theory of Multi-step Compound and Direct Reactions. Ann. Phys. (N.Y.) 125 (1980) 429.

94. Koning A.J. and Chadwick M.B. Microscopic Two-Component Multistep Direct Theory for Continuum Nuclear Reactions, Phys. Rev. C56 (1997) 970.

95. Cline C.K. The Pauli Exclusion Principle in Pre-Equilibrium Decay. Nucl. Phys. A195 (1972) 353.

96. Gadioli E., Gadioli Erba E., Sona P.G. Intermediate-State Decay Rates in the Exciton Model, Nucl. Phys. A217 (1973) 589.

97. Maslov V. M. 237U neutron-induced fission cross section. Physical Review С 72 (2005) 044607.

98. McNally J. H., Barnes J. W., Dropesky B. J., Seeger P. A. and Wolfsberg K. Neutron917induced fission cross section of U. Phys. Rev. С 9 (1974) 717.

99. Negele J.W., Koonin S.E., Moller P., Nix J.R. and Sierk A.J. Dynamics of induced fission Phys. Rev. Cl7 (1978)1098.

100. Hilscher D. and Rossner H. Dissipation in Nuclear Fission. Ann. Phys. Fr. 17 (1992) 471.

101. Эйсмонт В.П. Нейтроны деления возбужденных ядер. Атомная энергия 19 (1965)113.

102. Budtz-Jorgensen С. and Knitter Н.-Н. Simultaneous Investigation of Fission Fragments and Neutrons in 252Cf(SF). Nucl. Phys. A490 (1988) 307.

103. Бойков Г.С., Дмитриев В.Д., Кудяев Г.А. и др., Спектр нейтронов деления 232Th, 235U и 238U нейтронами с энергией 2.9 МэВ и 14.7 МэВ (ниже и выше порога эмиссионного деления) Ядерная физика, 53 (1991) 628.

104. Boykov G.S., Dmitriev V.D., Kudyaev G.A. et al. New data on prefission neutrons. Z, Phys. A Hadrons and Nuclei 340 (1991) 79.

105. Ш.Смиренкин Г.Н., Ловчикова Г.Н., Труфанов и др. Спектры нейтронов деления 238U, Ядерная физика 59 (1996) 1934.

106. Lovchikova G.N., Trufanov A.M., Svirin M.I. et al. Features of the Neutron spectra Accompanying the Fission of Actinide Nuclei. In: Proc. International Workshop on Nuclear Fission Physics, Obninsk, 2000, 72.

107. Свирин М.И., Ловчикова Г.Н., Труфанов A.M. Особенности формы спектров нейтронов, сопровождающих эмиссионное деление 238U нейтронами. Ядерная физика 60(1997) 818.

108. Kawano Т., Ohsawa Т., Baba М., Nakagawa Т., Effect of the Preequilibrium Process Upon Fast Neutron Fission Spectra from 238U, Phys. Rev., C, 63, 024601 (2005).

109. Lemaire S., Talou P., Kawano Т., Chadwick M.B., Madland D.G. Monte Carlo approach to sequential neutron emission from fission fragments. Phys. Rev. C72 (2005)034601.

110. Малиновский B.B. Полуэмпирический расчет среднего числа мгновенных нейтронов. Ядерные Константы 2 (1987) 25.

111. Frehaut J., Bertin A., Bois R., Нейтронная Физика. Труды 3-й Всесоюзной Конференции, Киев, 9-13 июня 1975, том 5, стр. 349.

112. Tamura Т., Udagawa Т. and Lenske Н. Multistep Direct Reaction Analysis of Continuum Spectra in Reactions Induced by Light Ions. Phys. Rev. C26 (1982) 379.

113. Nishioka H., Weidenmuller H.A., and Yoshida S., Ann. Phys. (N.Y.) 183 (1988) 166.

114. Maslov V.M. Nucleon-Induced Fission Cross Sections of Uraniums up to 40 MeV, In: Proc. Intern. Workshop Physics of Fission, October, 12-16, 1998, Obninsk, Russia, p. 138.

115. Maslov V.M. and Hasegawa A.,"Neutron-Induced Fission Cross Sections of Uraniums up to 40 MeV", Proc. of the Third Specialists' Meeting on High Energy Nuclear Data, March 30-31, 1998, Tokai, Japan, JAERI-Conf, 98-000, 1998.

116. Lisowski P.W., Gavron A., Parker W.E. et al. In: Proc. Specialists' Meeting on Neutron Cross Section Standards for the Energy Region above 20 MeV, Uppsala, Sweden, May 21-23,1991, p. 177, OECD, Paris, 1991.

117. Staples P., Morley K., Neutron-Induced Fission Cross-Section Ratios for 239Pu, 240Pu, 242Pu, and 244Pu Relative to 235U from 0.5 to 400 MeV, Nucl. Sei. Eng. 129 (1998) 149.

118. Vives F., Hambsch F.-J., Bax H., Oberstedt S. Investigation of the Fission Fragment Properties of the Reaction 238U(n, f) at Incident Neutron Energies up to 5.8 MeV. Nucl. Phys. A662 (2000) 63.

119. Hambsch F.-J., private communication (2001).

120. Maslov V.M. and Hambsch F.-J. Symmetric uranium neutron-induced fission. Nuclear Physics A705 (2002) 352.

121. Maslov V.M., Plutonium neutron-induced fission data analysis up to 100 MeV. In: Proc.of the 7th International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 2528,1999, Dubna, Russia, pp.249-257.

122. Maslov V.M., Yu. V. Porodzinskij, Hasegawa A. Actinide Nucleon-Induced Fission Reactions up to 150 MeV, In: Proc.of the 8th International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 17-20, 2000, Dubna, Russia, pp.277-287.

123. Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A. Actinide Neutron Induced Fission up to 200 MeV. In: Proc. of International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, October 7-12, 2001, Tsukuba, Japan, p. 80, 2002.

124. Maslov V.M. and Hasegawa A. Actinide Nucleon-Induced Fission up to 150 MeV. In: Proceedings of the International Conference Structure of the Nucleus at the Down of the Century, May 29-June 3, 2000, Bologna, Italy, 2002, pp 413-417.

125. Maslov V. M. Symmetric/asymmetric uranium neutron-induced fission up to 200 MeV, 3d International Conference Fission and Properties of Neutron-Rich Nuclei, November 3-9, 2002, Sanibel Island, Florida, USA.

126. Maslov V.M. Symmetric/asymmetric 238U Neutron-Induced Fission up to 200 MeV, Nucl. Phys. A717 (2003) 3.

127. Maslov V.M. Actinide Symmetric/asymmetric nucleon-induced fission up to 200 MeV. In: Proc. of the International Workshop on Transmutation of nuclear Waste, September, 01-05, 2003, Darmstadt, Cermany (http://www-wnt.gsi.de/TRAMU).

128. Maslov V.M. Uranium Symmetric/asymmetric neutron-induced fission up to 200 MeV. In: Proc. of the 11th International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 28-31, 2003, Dubna, Russia, pp.159-168.

129. Maslov V.M. Actinide Symmetric/asymmetric nucleon-induced fission up to 200 MeV. Phys. Lett. B581 (2004) 56-61.

130. Maslov V.M. Uranium Symmetric/asymmetric neutron-induced fission up to 200 MeV. EuroPhysics Journal, A, 21 (2004) 281-286.

131. Maslov V. M. Actinide symmetric/asymmetric nucleon-induced fission up to 200 MeV. In: Proc. of the International Conference on Nuclear Data for Science and Technology, September 26 October 1,2004, Santa Fe, USA, p. 1104.

132. Maslov V. M. Analysis of n+232Th interaction up to 200 MeV. Nucl. Phys. A757 (2005)390.

133. Gavron A., Britt H.C., Goldstone P.H., Wilhelmy J.B. and Larsson S. Complexity of the Potential-Energy Surface for Fission of 238U. Phys. Rev. Lett. 38 (1977) 1457.

134. Konecny E., Specht H.J., Weber J. Symmetric and Asymmetric Fission of Ac Isotopes Near the Fission Threshold. Phys. Lett. 45B (1973) 329.

135. Weber J., Britt H.C., Gavron A., Konecny E. and Wilhelmy J.B. Fission of 228Ra. Phys. Rev. C13 (1976) 2413.

136. Brosa U., Grossmann S. and Miiller A. Nuclear Scission. Physics Reports, 197 (1990)167.

137. Abfalterer W.P., Bateman F.B., Dietrich F.S., Finlay R.W., Haight R.C. and Morgan G.L. Measurement of Neutron Total Cross Sections up to 560 MeV, Phys. Rev. C63 (2001)14608

138. Jeukenne J.-P., Lejeune A. and Mahaux C. Optical-Model Potential in Finite Nuclei from Reid's Hard Core Interaction. Phys. Rev. C16 (1977) 80.

139. Kelly J.J. and Wallace S.J. Comparison between Relativistic and Nonrelativistic Models of the Nucleon-Nucleon Effective Interaction. 1. Normal-Parity Isoscalar Transitions. Phys. Rev. C49 (1994) 1315.

140. Koning A.J. and Delaroche J.P. Local and global nucleón optical models from 1 keV to 200 MeV. Nucl.Phys. A713 (2003) 231.

141. Hasegawa,A., Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Shibata K. 238U neutron-nucleus optical potential up to 150 MeV. In: Proc.of the 7th International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 25-28, 1999, Dubna, Russia, pp.249-257.

142. Maslov V.M, Porodzinskij Yu.V., Tetereva N.A., Baba M, Hasegawa A. 238U neutron-nucleus optical potential up to 200 MeV. Nucí. Phys. A736 (2004) 77.

143. Fotiades N., Johns G.D., Nelson R.O. at al. Measurements and calculations of 238U(n, xny) partial y-ray cross sections. Phys. Rev. C69 (2004) 024601.

144. Dietrich F.S., Anderson J.D., Bauer R.W. et al. Importance of isovector effects in reproducing neutron total cross section differences in the W isotopes. Phys. Rev. C67 (2003)044606.

145. Madland D. Progress in the development of global medium-energy nucleon-nucleus optical model potentials. In: Proc. of the Spec. Meeting on Nucleon-Nucleus Optical Model up to 200 MeV, 13-15 Nov. 1996, Bruyeres-le-Chatel, France, 1996, p. 129.

146. Young P.G. Experience at Los Alamos with Use of the Optical Model for Applied Nuclear Data Calculations. INDC(NDS)-335, 1994, p. 109.

147. Gooding T.J. Nucl. Phys.12 (1959)241.

148. Carlson R.F., Eisenberg R.M., Meyer V, In: Univ. of Minnesota Annual Progress Report. Minnesota (Nov. 1959). p. 2.

149. Meyer R.M. Eisenberg R.R., Carlson R.F. Total Reaction Cross Sections of Several Nuclei for 61-Mev Protons. Phys. Rev. 117 (1960) 1334,

150. Goloskie K., Strauch K. Measurement of Proton Inelastic Cross Sections between 77 MeV and 133 MeV. Nucl. Phys. 29 (1962) 474.

151. Kirkby P., Link W.T. Cañad. J. Phys. 44 (1966) 1847.

152. Cassels J.M., Lawson J.D. Proc. Phys. Soc. A67 (1954) 125.

153. Kirschbaum A.J. Ph. D. Thesis. UCRL-1967 (1952).

154. Turner J.F. et al. Nucl. Phys. 58 (1964) 509.

155. Carlson R.F.et al. Proton Total Reaction Cross Sections for the Doubly Magic Nuclei 160,40Ca, and 208Pb in the Energy Range 20-50 MeV. Phys. Rev. C12 (1975) 1167.

156. Menet J.J. et al. Total-Reaction-Cross-Section Measurements for 30-60-MeV Protons and the Imaginary Optical Potential. Phys. Rev. C 4 (1971) 1114.

157. Millburn P. et al. Nuclear Radii from Inelastic Cross-Section Measurements, Phys. Rev. 95 (1954) 1268.

158. Carlson R.F., At. Data Nucl. Data Tables, 63 (1996) 93.

159. Ingemarsson A., Nyberg J., Renberg P.U., Sundberg O., Carlson R.F., Auce A., Johansson A., Tibell G., Clark B.C., Kurth Kerr L., Hama S., Nucl. Phys. A 653 (1999)341.

160. Hansen G. and Jensen A.S. Energy Dependence of the Rotational Enhancement Factor in the Level Density. Nucl. Phys. A406 (1983) 236.

161. Junghans A.R., de Jong M., Clerc H.-G. et al. Projectile-Fragment Yields as a Probe for the Collective Enhancement in the Nuclear Level Density. Nucl. Phys. A629 (1998) 635.

162. Ivanov D.I., Kezerashvili G.Ya., Mishnev S.I. et al. Symmetric and Asymmetric Fission of 238U and 237Np Induced by Tagged у -Rays of Energy of 60-240 MeV. Sov. J. Nucl. Phys. 55 (1992) 506.

163. Poenitz W.P. Additional Measurements of the 235U(n, f) Cross Section in the 0.2- to 8.2-MeV Range, Nucl. Sci. Eng. 64 (1977) 89.

164. Czirr J.B. and Sidhu J.B. Fission Cross Section of Uranium-235 from 3 to 20 MeV, Nucl. Sci. Eng. 57, 18 (1975).

165. Leugers В., Cierjacks S„ Brotz P. et al. In: Proc of NEANDC/NEACRP Specialists Meeting on Fast Neutron Fission Cross Sections 233U, 235U, 239U and 239Pu (USA, Argonne,1976), ANL-79-90,1976, p.183.

166. Carlson G.W., Behrens J.W. Measurement of the Fission Cross Sections of Uranium-233 and Plutonium-239 Relative to Uranium-235 from 1 keV to 30 MeV. Nucl. Sci. Eng. 66 (1978) 205.

167. Душин B.H., Фомичев A.B., Коваленко C.C., и др. Статистический анализ экспериментальных данных по сечениям деления ' ' U, Np, ■ Pu нейтронами с энергией 2.6, 8.5 и 14.5 МэВ. Атомная энергия 55 (1983) 218.

168. Адамов В.М., Александров В.М., Алхазов И.Д. и др. Абсолютные измерения сечений деления тяжелых элементов быстрыми нейтронами. Ядерные Константы 24 (1977) 8.

169. Zasadny K.R., Agrawal Н.М., Mahdavi М., Knoll G.F. Measurement of the 14-MeV Fission cross sections for 233U and 237Np. Trans. Amer. Nucl. Soc. 47 (1984) 425.

170. Hambsch F.-J., Vives F„ Ziegler P., Oberstedt S. Study of the 237Np(n, f)-Reaction at MeV Neutron Energies. Nucl. Phys. A679 (2000) 3.

171. Pokrovsky I.V., Itkis M.G., Itkis J.M., Kondratiev N.A., Kozulin E.M., Prokhorova E.V., Salamatin V.S., Pashkevich V.V. et al., Phys. Rev. C, 62 (2000) 014615.

172. Schmidt K.-H., Steinhauser S„ Bockstiegel C., et al., Nucl. Phys. A, 665 (2000) 221.190.0htsuki T„ Nakahara H„ Nagame Y„ Phys. Rev. C48 (1993) 1667.

173. Specht H. J. Nukleonika 20 (1975) 717.

174. Иткис М.Г., Околович B.H., Русанов А.Я., Смиренкин Г.Н., Ядерная физика, 41 (1985) 849.

175. Маслов В.М. Изомерное отношение и сечение реакции 238U(p,3n). Атомная энергия 68 (1990) 252

176. Игнатюк А.В., Корнилов Н.В., Маслов В.М., Пащенко А.Б. Изомерное отношение и сечение реакции 237Np. Атомная энергия 47 (1988) 355.

177. Маслов В.М. Анализ сечений деления и (п,хп) реакций для 237Np. Вопросы Атомной Науки и Техники (сер. Ядерные константы) 4 (1987) 19.

178. Stainer Н. And Jungerman J.A. Proton-induced fission cross sections for238U, 235U,232Th, 209Bi and 197Au at 100 to 340 MeV. Phys. Rev. 101 (1954) 807.

179. Blons J., Mazur C. and Paya D. Evidence for Rotational Bands Near the 232Th(n, f) Fission Threshold. Phys. Rev. Lett. 26 (1975) 1749.

180. Nakagome Y., Block R.C., Slovacek R.E., Bean E.B. Neutron-Induced Fission Cross Section of 232Th from 1 eV to 20 keV. Phys. Rev. C 43 (1991) 1824.

181. Audi G., Wapstra A.H. and Thibault C. The AME2003 atomic mass Evaluation (II). Tables, graphs, and references. Nucl. Phys. A729 (2003) 337.

182. Duijvestijn M.C., Koning A.J., Hambsch F.-J. Mass Distributions in Nucleon-Induced Fission at Intermediate Energies. Phys. Rev. C64 (2001) 014607.

183. Kornilov N.V., Kagalenko A. B., Maslov V. M., Porodzinskij Yu. V. Neutron multiplicity for incident neutron energy from zero up to 150 MeV. INDC(CCP)-437, IAEA, Vienna, 2004, 27 pp.

184. Lopez Jimenez M.J., Morillon B., Romain P., Triple-humped fission barrier model for a new 238U neutron cross sections evaluation and first validations. Ann. Nucl. Energy, 32(2005)195.

185. Han Y. Calculation and Analysis of n + 233'235'237u Reactions. Nucl.Sci.Eng. 150 (2005) 170.

186. Y.Han Y. and Z.Zhang Z. Double differential neutron emission cross sections for n + 230,23i,232,233,234Th reactions Nucl.Phys. A753 (2005) 53.

187. Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A., Kagalenko A. B.,. Kornilov N.V, Tetereva N.A. Neutron Data Evaluation of 238U. INDC(BLR)-14, IAEA, Vienna, 2003, 239 pp.

188. Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A., Kagalenko A. B.,. Kornilov, N.V, Tetereva N.A. Neutron Data Evaluation of 232Th. INDC(BLR)-16, IAEA, Vienna, 2003, 241 pp.

189. Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Plompen A.J.M. Analysis of neutron emission spectra from 238U. In: Proc.of the 8lh International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 17-20, 2000, Dubna, Russia, pp.409-415.

190. Stavinskij V.S. and Shaker M.O. Nucl. Phys. 62 (1965) 667.

191. Moldauer P.A. In: Proc.Conf. on Neutron Cross Sections and Technology, Washington, D.C., USA, March 22-24,1966, p. 613-622, AEC (1966).

192. Maslov V. M. 232Th neutron capture cross section. Abstr. of the 13th International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 25-28, 2005, Dubna, Russia, p. 43.

193. Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A., Kagalenko A. B.,. Kornilov N.V, Tetereva N.A. Neutron Data Evaluation of 232U. INDC(BLR)-15, IAEA, Vienna, 2003, 129 pp.

194. Maslov V.M., Porodzinskij Yu. V., Baba M., Hasegawa A., Kagalenko A. B.,. Kornilov N.V, Tetereva N.A. Neutron Data Evaluation of 234U. INDC(BLR)-17, IAEA, Vienna, 2003, 135 pp.

195. Maslov V.M., Baba M., Hasegawa A., Kagalenko A. B.,. Kornilov N.V, Tetereva N.A. Neutron Data Evaluation of 233U. INDC(BLR)-18, IAEA, Vienna, 2003. 133 pp.

196. Bakhanovich L.A., Klepatskij A.B., V.M. Maslov et al. Nuclear data evaluation for U-233.In: Proc. Int. Conf. Nuclear Data for Science and Technology, Jülich, Germany, May 13-17, 1991 (Springer-Verlag, Berlin Heidelberg, 1992) p. 153.

197. Maslov V.M., Baba M., Hasegawa A., Kagalenko A. B.,. Kornilov N.V, Tetereva N.A. Neutron Data Evaluation of 231Pa. INDC(BLR)-19, IAEA, Vienna, 2004,121 pp.

198. Maslov V. M. 231Pa and 233Pa neutron-induced fission up to 20 MeV. In: Proc. of the 12th International Seminar on Interaction of Neutrons with Nuclei, May 28-31, 2003, Dubna, Russia, pp. 306-315.

199. Maslov V.M., Baba M., Hasegawa A., Kagalenko A. B.,. Kornilov N.V, Tetereva N.A. Neutron Data Evaluation of 233Pa. INDC(BLR)-20, IAEA, Vienna, 2004,115 pp.

200. Roussin R.W., Young P.G., McKnight R. In: Proc. Int. Conf. Nuclear Data for Science and echnology, Gatlinburg, USA, May 9-13, 1994, p. 692, J.K. Dickens (Ed.), ANS, 1994.

201. Weston L.W., Gwin R.,.De Saussure G., Foolwood R.R. and Hockenbury R.W. Measurement of the Neutron Fission and Capture Cross Section for the Uranium-233 in the Energy Region 0.4 to 2000 eV. Nucl. Sei. Eng., 34 (1968) 1.

202. Hopkins J.C., Diven B.C. Neutron capture to fission ratios in 233U, 235U and 239Pu. Nucl. Sei. Eng., 12, 169 (1962).

203. Маслов B.M. Оценка нейтронных данных для 231-,232-,233-Ра. Вопросы атомной науки и техники (сер. Ядерные Константы) 1 (1992) 80.

204. Tovesson F., Hambsch F.-J., Oberstedt A. et al. Neutron-Induced Fission Cross Section of 233Pa between 1.0 and 3.0 MeV. Phys. Rev. Lett. 88 (6) (2002) 062502-1.

205. Hambsch F.-J., Tovesson F., Oberstedt S. et al. First Measurement of the 233Pa fission cross section. In: Proc. 10th International Seminar on Interaction of Neutron with Nuclei, 22-25 May 2002, Dubna, 202 (2003).

206. Petit M., Aiche M., Andriamonje S. et al. Determination of the 233Pa(n, f) reaction cross section from 0.5 to 10 MeV neutron energy using the transfer reaction 232Th(3He, p)234Pa. Nucl. Phys. A735 (2004) 3.

207. Arthur E.D. Improved (n,f) cross sections using measured fission probabilities. Trans. Amer. Nucl. Soc. 1984 Annual Meeting, New Orleans, June 3-7, 1984, vol. 46, TNSAO 46, p. 759.

208. Britt H.C., Wilhelmy J.B. Simulated (n,f) cross sections for exotic Actinide nuclei. Nucl. Sei. Eng. 72, 222(1979).

209. Karamanis D., Andriamonje S., Assimakopoulos P.A. et al. Neutron cross-section measurements in the Th-U cycle by the activation method. Nucl. Instr. and Meth. A505 (2003)381.

210. Maslov V.M. Curium Fission Cross Section Analysis. Ann. Nucl. Energy 20 (1992) 163.

211. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., Klepatskij A.B., Morogovskij G.B. Evaluation of Neutron Data for Curium-243. INDC(BLR)-2,1995.

212. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., Klepatskij A.B., Morogovskij G.B. Evaluation of Neutron Data for Curium-245. INDC(BLR)-3,1996.

213. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., Morogovskij G.B. Evaluation of Neutron Data for Curium-246. INDC(BLR)-4, 1996.

214. Маслов B.M. Анализ сечений деления изотопов америция. Атомная энергия 64 (1988)422.

215. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., Klepatskij A.B., Morogovskij G.B. Evaluation of Neutron Data for Americium-241. INDC(BLR)-5, 1996.

216. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., Klepatskij A.B., Morogovskij G.B. Evaluation of Neutron Data for Americium-243. INDC(BLR)-6, 1996.

217. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., Morogovskij G.B. Evaluation of Neutron Data for Americium-242m. INDC(BLR)-7, 1997.

218. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., Morogovskij G.B. Evaluation of Neutron Data for Americium-242g. INDC(BLR)-8, 1997.

219. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., Morogovskij G.B. Evaluation of Neutron Data for Plutonium-238. INDC(BLR)-9,1997.

220. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., Morogovskij G.B. Evaluation of Neutron Data for Plutonium-242. INDC(BLR)-10, 1997.

221. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh. Evaluation of Neutron Data for Neptunium-238. INDC(BLR)-11, 1998.

222. Maslov V.M., Porodzinskij Yu.V., Sukhovitskij E.Sh., Morogovskij G.B, Neutron Data Evaluation for Americium-241-242,-242m,-243. In: Proc. International Conf. Nuclear Data for Science and Technology, May 19-24, 1997, Trieste, Italy, p. 1317.

223. Maslov V.M. Evaluation of Neutron Data for Americium-241. Selected Papers of ISTC Workshop on Nuclear Data for Minor Actinides, May 27-30 1996, JAERI, Tokaj, Japan, JAERI-Conf, 97-001, March, 1997,(Ed.) Jun-ichi Katakura, p.68.

224. Silbert M.G., LA-6239-MS (1976).

225. Фомушкин Э.Ф., Новоселов Г.Ф., Виноградов Ю.И. Измерение сечения деления нейтронами 243Ст. Атомная энергия 69 (1990) 258.

226. Фомушкин Э.Ф., Новоселов Г.Ф., Виноградов Ю.И. Измерение сечения деления нейтронами с энергией 0.02-3 МэВ 247Ст. Атомная энергия 62 (1987) 278.

227. Fursov B.I., Samylin B.F., Smirenkin G.N., et al. Fast neutron-induced fission cross sections of 242mAm, 245Cm, 247Cm. In: Proc. Int. Conf. Nuclear Data for Science and Technology, Gatlinburg, 1994, 269, ANS.

228. Фомушкин Э.Ф., Новоселов Г.Ф., Виноградов Ю.И. Измерение сечения деления нейтронами 245Ст. Атомная энергия 63 (1987) 242.

229. White R.M., Browne J.C. , In: Proc. Int. Conf. Nuclear Data for Science and Technology (North-Holland, 1983), p.281.

230. Maguire Jr. H.T., Stopa C.R.S., Block R.C. et al. Neutron-Induced Fission Cross-Section Measurements of 244Cm, 246Cm, and 248Cm, Nucl. Sei. Eng. 89 (1985) 293.

231. Fomushkin E.F., Novoselov G.F., Gavrilov G.F. et al. Measurement of highly active isotope fission cross sections with nuclear explosion neutrons. In: Proc. Int. Conf. On Nuclear Data for Science and Technology (Springer-Verlag,1992), p. 439.

232. Dabbs J.W.T., Johnson C.H., Bemis Jr. C.E. Measurement of the 241Am Neutron Fission Cross Section. Nucl. Sei. Eng. 83 (1983) 22.

233. Prindle A.L., Sisson D.H., Nethaway D.R., Kantelo M.V., Sigg R.A. Fission of241 Am with 14.8-MeV Neutrons. Phys. Rev. C20 (1979) 1824.

234. Фомушкин Э.Ф., Гутникова Е.Ф., Замятнин Ю.С. и др. Ядерная физика 5 (1967) 966.

235. Filatenkov А.А, Chuvaev S.V., Smith D.L., Ikeda Y., et al. In: Proc. Int. Conf. Nuclear Data for Science and Technology, Trieste, Italy, May 19-24, 1997, p. 1313.

236. Knitter H.-H., Budtz-Jorgensen C. Nucl. Sei. Engng. 99, 1 (1988).

237. Фурсов Б.И., Баранов Е.Ю., Клемышев М.П. и др. Измерение сечений деления 231Ра и 243Am быстрыми нейтронами. Атомная энергия 59 (1985) 339.

238. Говердовский A.A., Гордюшин А.К., Кузьминов Б.Д. и др. Измерение отношения сечений деления 243Am и 235U нейтронами с энергией 5-10.5 МэВ. Атомная энергия 67 (1989)30.

239. Behrens J.W., Browne J.C. Measurement of the Neutron-Induced Fission Cross Sections of Americium-241 and Americium-243 Relative to Uranium-235 from 0.2 to 30 MeV. Nucl. Sei. Eng. 77 (1981) 444.

240. Фомушкин Э.Ф., Новоселов Г.Ф., Виноградов Ю.И. Ядерные Константы 57(3), 17(1984).

241. Browne J.C., White R.M., Howe R.E. et al. 242mAm Fission Cross Section. Phys. Rev. 29(1984)2188.

242. Fursov B.I., Samylin B.F., Smirenkin G.N., Polynov V.N. In: Proc. Int. Conf. Nuclear Data for Science and Technology, Gatlinburg, Tennessee, USA, May 9-13, 1994, vol. I, p. 269.

243. Dabbs J.W. , Bemis C.E., Raman S., et al., Measurement of the 242mAm Neutron Fission Cross Section, Nucl. Sei. Eng. 84 (1983) 1.

244. Alam В., Block R.C., Slovacek R.E., Hoff R.W. Measurement of the Neutron-Induced Fission Cross Sections of 242Cm and 238Pu. Nucl. Sei. Eng. 99 (1988) 267.

245. Budtz-Jörgensen C., Knitter H.-H. and Smith D.L. In: Proc. Int. Conf. Nuclear Data for Science and Technology, Antwerpen, Belgium, September 6-10, 1982, p. 206, D/ Reidel Publishing Co., Boston (1983).

246. Ermagambetov S.B., Smirenkin G.N. Атомная энергия, 25 (1969) 1364.

247. Куприянов B.M., Фурсов Б.И., Масленников Б.К. и др. Измерение отношений сечений деления 240Pu/235U и 242Pu/235U в области энергий 0.127-7.4 МэВ. Атомная энергия, 46 (1979) 35.

248. Meadows J.W. The Fission Cross Sections of 230Th, 232Th, 233U, 234U, 236U, 238U, 237Np, 239Pu and 242Pu Relative to 235U at 14.74 MeV Neutron Energy. Ann. Nucl. Energy 15 (1988) 421.

249. Behrens J.W., Newbury R.S., Magana J.W. Measurements of the Neutron-Induced Fission Cross Sections of 240Pu, 242Pu, and 244Pu Relative to 235U from 0.1 to 30 MeV. Nucl. Sei. Eng. 66(1978) 433.