Теоретическое исследование ОЖЕ-спектров простых кластеров тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

РГВ

государственный комитет россипскоп федерации

по высшему образованию ростовскш1 государственный университет

Специализированный Совет Д 063.52.09 по физико-математическим наукам

На правах рукописи УДК 539.184.56:539.193

НОВИКОВ Сергей Александрович

ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ОЖЕ-СПЕКТРОВ ПРОСТЫХ КЛАСТЕРОВ

Специальность 01.04.07 — физика твердого тела

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Ростов-на-Дону 1994

Работа выполнена на кафедре «Физика» Ростовского государственного университета путей сообщения.

Научный руководитель: кандидат физико - математических

наук, доцент Кочур А. Г.

Официальные оппоненты: доктор физико - математических наук, профессор Саченко В. П. (РГУ).

кандидат физико - математических наук, доцент Демехина Л. А. (РГПУ).

Ведущая организация: Донской государственный технический университет.

Защита состоится « . . 1994 г.

в . часов на заседании Специализированного Совета

Д 063.52.09 по физико-математическим наукам в Ростовском государственном университете по адресу:

344090, г. Ростов-на-Дону, пр. Стачки, 194, НИИ физики при РГУ.

С диссертацией можно ознакомиться в научной библиотеке РГУ, г. Ростов-на-Дону, ул. Пушкинская, 148.

Автореферат разослан « £ •» . . 1994 г.

Ученый секретарь Специализированного

Совета Д 063.52.09, кандидат физико-

математических наук, старший научный

сотрудник А. Н. ПАВЛОВ.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

-В последнее время предельно актуальными а связи с совершенствованием современной технологии стали вопросы анализа поверхности и приповерхностных слоев. Это связано с тем, что многие макроскопические свойства материалов определяются электронным строением поверхностных слоев вещества. Одним из эффективных методов анализа поверхности является метод электронной Ояге-спект-росколии (ЭОС>, благодаря локальности, высокой характеристичности Оле—спектров и их чувствительности к изменении химического состояния элементов. Вместе с рентгеновской еотоэлектронной спектроскопией метод ЭОС сохраняет свои ведуоу» роль при исследовании поверхности С1,23.

Слоеная структура электронного Оже-епектра монет быть обусловлена как особенностями электронного строении вещества, так и многозлектронными эффектами, имекэдими место при Оке-эмиегсии. Пренебрежение многоэлектронными процессами, сопровождающими эмиссия О*е-»лектроноо, может привести к неправильной интерпретации Оже-спектроя и, как следствие, к неправильным оаклпчениян относительно электронного строения вещества. В связи с этим теоретическое исследование Оже-эффекта и создание адекватных моделей, позволяющих учитывать миогоэлектронные эффекты, представляется актуальными.

Dгневная научная задача , реяаемля • »• данной работе, заклм— чается » создании метода расчета Оже—спектров простых молекул, ггозаолнюяего учитывать многоэлектронмые эффекты но только для гидридмых молекул, но и для молекул с неводородными лигандами. В рамках метода при вычислении вероятностей Оже-переходов учитывается электронная плотность лигандоэ. Решени» этой задачи предусматривает разработку методики расчета энергетической структуры и имтенсивностей как для основных, Так и для еателлитных компонентов Оже—спектров молекул. Разработанная методика применен» для теоретического исследования!

- K-W О*е-спектрое молекул ИТ и СО и L — W Оже—tnmcrpoo ато-

2,3

ид Лг и молекулы НС1, с учетом процессов кратной ионизации]

- эффекта учета влияния электронной платности лиганда на результаты расчета вероятностей Owb переходов.

-л -

Выбор объекта исследования - атомы и простые молекулы -обусловлен тем, что иа данном этапе современное состояние теории Оже-спектров лишь в некоторых случаях позволяет одновременно учитывать влияние многоэлектронных эффектов и поля атомов окружения в сложных многоцентровых системах при расчете спектральных характеристик) Поэтому только для относительно простых систем возможна однозначное выяснение причин расхождения теоретических и эксперментольных спектров.

Научная новизна основных выводов и результатов диссертации определяется тем, что

— впервые создан оригинальный достаточна простой метод расчета Оже-спектров молекул, позволяющий одновременно учитывать многоэлектронные эффекты и э.лектронную плотность лигандов при расчете Оже-спектров негидридных молекул]

— впервые рассчитаны спектры кратной ионизации в молекулах HF, СО , HCl;

впервые показано, что эффекты учета электронной платности лигандов и конфигурационного взаимодействия конечным двухдыроч-иых состояний, при вычислении Оже—ширим, одного порядка и их необходимо учитывать ¡совместно.

Все основные выводы диссертации . является новыми и получены впервые.

Научная и практическая ценность результатов данного иссле-вания заключается в следующем*

— разработан оригинальный метод расчета Оже-спектров .простых молекул) метод алгоритмизирован, и создан комплекс программ на IBM PC , что дает возможность применить предложенный метод к систематическому исследованию Оже—спектров простых молекул. Практическая ценность разработанного метода заклинается в том, что при его разработке общеизвестная методика (см., например, 133» расчета матричных элементов электронного гамильтониана на детерминантных волновых функциях, описывающих нейтральную систему, была обобщена на случай использования детерминантных волновых функций, описывающих систему с произвольным числом аакансий|

— исследована роль учета электронной платности лигандов при расчете Оже-юирин]

— исследована роль сателлитов кратной ионизации а Оже-сгтектрах молекул HF, СО . HCl)

улучшено понимание процесса Оие-змиссии в неоноподобных и «ргоноподойных молекула* , что, в частности > позволило, уточнить структуру и - >Л> 0*е-спектра молекулы НС1 в области 2,3

139-163 эВ, отнеся ее к проявлении сателлитов двойной иониаа-

ОСНОВНЫЕ НАУЧНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ, ВЫНОСИМЫЕ НА ЗПЩИТУ«

1. Создан метод расчета Ояе-споктроэ молекул с неводор дными лигандами, позволявший учитывать!

- мультмплвтное расщепление и конфигурационное взаимодействие конечных состояний Ожо—переходов!

- локализованные на лигандах части волновых функций при расчете вероятностей Ояе-Переходов|

- процессы кратной ионизации.

2. При учете локализованных на лигандах частей валентных волновых Функций изменения рассчитанных вероятностей Ояе-пврахо— до* в низкоэнергетической овласУи спектра могут достигать 13-20Х в гидридных молекулах и 30-503С а молекулах с ли-гандями типа С, О.

3« Интегральная интенсивность сателлитов двойной ионизации составляет 20-302 в К-УУ 0*е-спектрах молекул № и СО и 13%

О I, - УУ Оже-спектре молекулы НС1.

2,3

Личный вклад автор* в диссертационном работу.

Лично автором написаны и протестированы программы, реализующие разравотанный метод рвсчагш молекулярных Ожш—спектроя, к проведены все расчеты.

Лично автором применена техника спаривания для расчета матричных элементов электронного гамильтониана на детерминант**« Функциях несвязанных моментов, что позволило ововамть известную

- ь -

методику расчета матричных элементов СЗЗ на случай использования волновых Функций, описывающих систему с произвольным числом вакансий.

Вывод формул метода и разработка алгоритмов программ проведены автором совместно с Д.Г.Кочуром.

Постановка задач , решаемых в данной работе , обсуждение и анализ результатов« формулировка выводов и основных научных положений, выносимых на защиту, выполнены совместно с Кочуром А.Г. и Сухоруковым Вт П.

Апробация работы. По материалам диссертации опубликовано 16 работ, список которых приведен в конце автореферата. Результаты работ обсуждены на

1. XXI —ой Всесоюзной конференции по эмиссионной электронике

(Ленинград, 1990г.)

2. V -ом Всесоизном совещании по изучению структуры молекул в газовой фазе (Иваново, 1990г.)

3. 4 -ой Европейской конференции по атомной и молекулярной

физике (Рига, 1992г.)

4. 10 -ой Международной конференции по вакуумной ультрафиолетовой радиационной физика (Париж, 1992г.)

5. 12 —ом Международном вакуумном конгрессе и 8-ой Международной конференции по изучений поверхности Vаага, 1992г.)

6. 5 -ой Международной конференции по электронной спектрос-

копии (Киев, 1993г.)

7. 16 -ой Международной конференции по рентгеновским лучам и процессам во внутренних оболочках (Девроиен. 1993г.)

Овьем и структура диссертации. Диссертационная работа состоит из введения, четырем глав. Заключения, изложена на 136 страницах машинописного текста, включая 16 рисунков, 27 таблиц и список используемым источников из 112 наименований.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ

. ПЕРВАЯ глава носит обзорный характер. В ней анализируется современном состояние теории Оже~спектроа молекул. Рассмотрены основные теоретические соотношения для описания Оже-эФФекта.

Рассмотрены неэмпирические и палуэмгтирические методы расчета полных энергий молекулы и молекулярных орбиталей.

Подробно проанализирована одноцентропая модель Зигбона С43 для расчета интенсионостой 0*е—эмиссии и поставлена додача исследования влияния неучтенной о модели Зигбана электронной плотности лигандоо на расчет вероятностей Оже-переходоэ.

В настоящее время установлено существенное влияние многоэлектронных эффоктров на Оже-спектры атомов и молекул СЯ-93. Существует несколько различных методов расчета молекулярных Оже— спектров, учитывающие многоэлектронные эффекты С3—93. Однако эти методы имеют ограничения как на пид учитываемых многоэлектронных корреляций, так и на выбор объекта исследования, В связи с этим ставится задача о разработке метода расчета Оже-спектроо молекул с тяжелыми (неводородными) лигандами, а также включение при расчете молекулярных Оже-спектров новых видов многоэлектронных корреляций.

Во ВТОРОИ главе описан метод расчета Оже-спектроа молску-" с учетом процессов кратной ионизации.

В разделе 2.1. описан метод расчета компонентов основного Ожв-спектра.

Для нахождения энергий и интенсивностей Ояе-спектря молекулы необходимо рассчитать»

- полную энергию Е^ и волновую функцию |1 т^ > начального однодырочного состояния;

- полные энергии Е^ и волновые функции конечных двухА^рочных состояний молекуль^

- волновые Функции Оже-электрона

Волновая Функция |1 г» > , описывающая начальное состояние молекулы с внутренней вакансией к , представлена е виде (М-1)— электронного детерминанта Слейтера I к ) (здесь и далее подчеркивание означает отсутствие соответствующих спин-орбиталей е Н— электронном слейтерояском детерминанте, описывающем молекулу с заполненными оболочками).

При данной выборе волновой функции полная энергии Е^

начального однодырочного состояния равна!

Е Ч к I Н | И "Е- £ .

I - О к

- а -

Здесь Н — электронный гамильтониан молекулы]

Е - полная хартри-фокооская <Хф. энергия нейтральной О

молекулы в основном состоянии;

£ - одноэлектронная Хф энергия молекулярной орбитали к. к

Для описания конечных двух дырочных- состояний молекулы построен базисный набор <N-2)-электронных детерминантов

С I аЬ > > <1>

переборам всех возможных пар вакансий валентных спин-орбиталей а и Ь , участвующих в Оже-переходах.

Диагонализация матрицы электронного гамильтониана Н на ба-оисе (1) позволяет найти энергии Е^ и волновые функции конечных состояний 1^ ш ^ > О ВИДВ1

Ну

» /._г С<аЬ; ) I а Ь ). (2)

аЬ

Выражения для матричных элементов электронного гамильтониана на базисе (1) получены с использованием техники спаривания СЗЭ.

Представление I } т ^ > в виде <2> учитывает не только муль-типлетное расщепление, но и конфигурационное взаимодействие конечных двухдырочных состояний» Отметим преимущество использования базисных наборов несвязанных моментов (1>. Оно закачается в отсутствии необходимости разработки техники сложения моментов в зависимости от типа молекулярной симметрии. Симметрия электронного гамильтониана позволяет автоматически получить правильную энергетическую структуру молекулярного иона.

Волновая функция Оже-электрона описана разложением

я. ^ ■ / С<1ш {¿М.> (£.1т > 1т£>

* £_/ 1 & 1 я

1 п 1

по Функциям с Фиксированными орбитальным моментом 1 и его проекцией в при заданной проекции спина га^ и энергии £ Оже—

1 в

электрона.

Вывод выражения для вероятностей Оже-переходов проведен в предположении , что молекулярные орбитали , из которых строятся волновые Функции начального и конечного состояний, ортонормировании Для хартри—ооновских орбиталей это означает, что наборы

орбиталей для начального и конечного состояний должны быть coi— ласоеаны для одной и той же конфигурации.

В разделе 2.2. описан метод расчета компонентов сателлитного Оже-спектра.

8 данной работе использовано приближение, в рамках которого

при построении волновых функций начальных и конечных состояний

Фиксируется не только оболочка < квантовые числа — п ,Ф ), но и

в, V ■

проекции орбитального m 1 и спинового п' моментов дополнитель-

tr 1 а

ной вакансии Y . Сателлитные Оже-спектры, соотпетствухкзив фиксированным вакансиям , суммируются.

Для вычисления интенсивности компонентов сателлитного Оже-спектра использована формула!

9

ф

где Г . - вероятность (Оже-ширина) распада начального двум-

дырочного сателлитного срстояния>

- относительная вероятность кратной ионизации, рассчитанная а приближении внезапных возмущений С103. В разделе 2.3. описано одноцентровое пер«разложение НО, использованное для расчета многоцентровых кулоновскии интегралов и вычисления интегралов ортогональности.

В ТРЕТЬЕЙ главе изложены результаты расчетов основных К-УУ

Оже-спектров молекул КГ и СО , 1_ — УУ 0*1--спектров атома Аг

2,3

и Молекулы НС1.

Исследовано влияние на расчет Оже-спектров различных приближения в частности,

- использование экспериментальных потенциалов ионизации при расчете матричных элементов электронного гамильтомианв|

- выбора исходного набора МО и выбора базиса АО для их расчвта|

- длины ряда олноцентрового переразложения НО на точность рас— четл Оже-епектра|

- уч(*тл электронной плотности лигандо» на результаты расчета Пже-иирин переходов.

Установлено, что наилучшее согласие с экспериментом достигается при использовании МО, согласованных Для начальной конфигурации с внутренней вакансией с использованием валентно—расв»еп— ленных базисов АО для их расчета.

Показано, что пренебрежение электронной плотностью лигандов при расчете Оже-ширин компонентов Ожо-спетров молекул в случае гидридмых молекул, может приводить к погрешностям 15-20% , а для молекул с тяжелыми лигвидами погрешность может достигать 50%,. s мизкоэнергетической области спектров.

На рис.! приведены экспериментальный С143 и теоретические спектры K-W Оке-спектре молекулы HF. Из рис.1 видно, что расчет Данной работы (кривая 1) хороша согласуется с экспериментом и расчетами других авторов (кривая 2 С93, кривая 3 СИЗ). Отметим, однако,-что расчет данной работы (см. рис.1> лучше передает относительные интенсивности для четырех главных групп компонентов I-1V (I/1I/III/1V), чем расчеты других авторов!

эксперимент С143 .054 / .18 / .050 / 1.

данная работа (кривая 1) »082 / .195 / .121 / 1.

расчет работы С9Э (кривая 2) . .153 / .396 '/ .119 / 1. расчет : работы СИЗ (кривая 3) .202 / .397 / .180 / 1.

Приведенные данные свидетельствуют о достаточной эффективности предложенного в Главе 2 метода расчета Оже-спектроа моле. кул.

6 ЧЕТВЕРТОЙ главе' приведены результаты расчетов сателлитов двойной ионизации в К-Оже-спектрах молекул HF и СО , и в L^ — Оже-слектрах атома fir и молекулы НС1, по методике изложенной' в Главе 2.

Рассчитанные относительные вероятности кратной ионизации валентных МО и относительные интегральные интенсивности сателлит-

ных П*е-споктрое ( О ■» ¿_ X / / I ) приведены в табл. 1 . ■ ~ сет оси

Результаты расчетов Оже-спектроа молекул HF, СО и НС1 с учетом процессов кратной ионизации приведены на рис.2-5.

Приведенные данные (см. рис.2-5) свидетельствумт о том, что учет сателлитов кратной ионизации пооеолмгг улучшить соответствие рассчитанных и экспериментальных Оже-спектроа.

Прямой расчет' данной работы L - Оже-спектра молекулы НС1

2,3

позволил дать митергфвтаци* особенности спектра при 159-163 «в , о природе которой авторы различным работ высказывали противоречивые утверждения. Так в работе Об] -авторы интерпретировали особенность спектра в области 159-163 эВ как связанную с проявлением сателлитов кратной ионизации, в то время как в работе

К-УУЛГ

IV

рис.1. К-УУ Оже-спектр молекулы НР,

Эксперимгнт ио работы 1143. Теоретические спектры!

1 - расчет данноП работы;

2 - расчет работы 193}

3 - расч1гг работы СИЗ.

При построении теоретического контура линии на каждом компоненте построена лоренцееа кривая с шириной 2 »В.

-г. 12 -

Таблица 1.

Относительные вероятности кратной ионизации и /а , парциальные

п1, т

О < ^р) и полные О относительные интегральные интенсивности сателлитов двойной ионизации.'

! Начальная Молекула ! вакансия, ! п! ! 'йопол. вакансия 9. * н п1 О , %

г 1 ■ 0121 1.9

НР Р1в з & х-ФГ .0700 . 0575 - .0375 10.6 8.2 8.2 29.1

3 4 .010) 1.3

4* .0391 5.8

СО ! 01б ■■5.4 2 .0391 .0384 .0584 7.2 8.1 8.1 30.7

з £ .0121 1.9

4 & .0224 4.1

СО С1в 3& .0498 6.3 21.5

1¡ГС 2 .0286 4.6

.0206 4.6

4 £ .0140 2.4

! ! НС1 СХ2р 5 & 2Л1 2 .0280 .0223 4.1 З.О 12.3

.0223 3.0

а

- при расчетах использованы значения интегралов ортогональности иа работы С123.

(173 эта особенность отнесен, к проявления диаграммного состояния 3& . Расчет данной работы подтверждает интерпретацию работы С16] пика при 159-163 >В как связанного с проявлением сателлитов двойной ионизации.

l,arb.un.

K-VV HF KV-VW

EXP

А Z

*s

K26-WZ&

*5

*S

K36-W3&

K1fc-W1ft

— т-гт nn rvn i i'ttт rrri Tiirrrm i n rm i i i~! rn

560 580 600 620 640

'"вё'0.....'säo

EteV

Рис.2. K-W и KV-VW Оже-спектры молекулы HF. Экспер»1мент из работы

1 - расчет данной работы выполненный с .'учетом процессов крат-

ной ионизации; ДЕ=-7.85 эВ- '

2 - расчет данной работы интегральной интенсивности сателли-

тов кратной ионизации! ДЕ"7.83 эВ|

3 - интегральная интенсивность'сателлитов кратной ионизации)

дачные работы CI33j А Е—0.15 iBj K2Ä-VV2Ö, K3&-W3¿, Kl3C-WliC - "парциальные" интегральные интенсивности сателлитов кратной ионизации, рассчитанные с участием только одной оболочки: а5, 3| ДЕ-7.83 >В| Теоретические спектры сдвинуты на ДЕ а сторону больших энергий для совмещения с экспериментом по Оже-линии liC (Д>, При построении теоретического контура линии на каждом компоненте построена лоренцееа кривая с шириной 2 »B.

- 1-4 -

ОК-УУ СО ] 1;*гь:ип. ОКУ- УУУ

,] 1Л

—

ЕХР

,1

1

2

*5

3 —

ОКЗб-г ТУЗ 6 0К46- УУ46 0К5Ь-ПГ56

Т'Т ♦ »' Г Т'Т' <41 » » I' >■ I' I ГЧ Г1 I1 • гг-т-ЛТ-.-рт-т

430 4^0 470 490

:тт тт тгт*и-.-Г';-гт'» .

5/0 550 ff.fr Г

Рис,3. ОК-УУ и оку-ууу Оае-спектры молекулы СО. Эксперимент иэ работы С153|

1 ~ расчет данной работы выполненный с учетом процессов крат-

ной. ионизации)

2 <~ расчет данной работы интегральной интенсивности сателли-

тов кратной, иоыиоации; Четыре никни* графика - "парциальные" интегральные интенсивности сателлитов кратной ионизации, рассчитанные с участием только одной оболочки: 3*5, 46, 52, 1ЙГ {

Теоретические спектры сдвинуты «а АЕ=в.З »В в сторону боль-вик энергий.

При построении теоретического контура,линии на каидом компоненте построена лорвмцееа кривая с шириной 2 »В.

ск~пг со

I, агЬ.ип. СКУ—УУУ

'т

ЕХР

*2

№

1

2

скза-уузб

СК4&-УУ-46 СК56-¥У56

~ отгпт и1гттгпп» г1тг 11 7г1 ппгггп'птг»гптппттг»п»< | пгтмн» п'ч 1п"т>

Ш 210 220 230 240 250 260 270 280 ' • Е<еУ

Рис.4. СК-УУ и СКЧМЛЛ/ Оже-спектры мо/юкулы СО. Эксперимент из работы'£ 1531

1 - расчет данной работы выполненный с учетом процессов крат-

ной ионизации)

2 - расчет данной работы интегральной интенсивности сателли-

тов кратной ионизации; Четыре нижних графика - "парциальные" интегральные интенсивности сателлитов кратной ионизации, рассчитанные с участием только одной оболочки» ЗЙ, 4&, 54, }

При построении теоретического контура линии на каждом компоненте построен лоренцева кривая с шириной 2 }В,

larbwn ' w HCl

*5

*5

*5

i1 'v EXF

L2,3 46-W46

___

h Jt

L2,3 56-W56

••» LZ,3 Zfi—WYZfC

i4J'

л/ч

■fnrrTT r t ГТ1Ч м м н »4M' i 1i r itv» i i г гуч >■: r< rrrmrr-jr- >v rrr» \rrm- r-m

120 130 140 150 160 170 180 190

__ E,eV

Рис.3. L - W и l V - VW Оже-опектры молекулы HCl . 2|3

Эксперимент иа работы С163;

1 - расчет данной работы выполненный с учетом процессов кратной ионизации;

? ~ расчет данной работы интегральной интенсивности сателлитов кратной ионизации; Три нижних графика - "парциальные" интегральные интенсивности сателлитов кратной ионизации, рассчитанные с участием только одной оболочки: 4о, 5Й, 23С

Теоретические спектры сдвинуты на ДЕ-=3.83 э8 а сторону Ёолыинх. энергий.

При построении теоретического контура линии на каждом компоненте построена лоренцева криоая с шириной 0.5 эВ.

КРАТКАЯ СВОДКА ОСНОВНЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ И ВЫВОДОВ

1. Создан метод расчета Оже-спектров молекул с учетом процессов кратной ионизации. В рамках нетода учитывается мультиплетноа расцепление и конфигурационное взаимодействие конечных двух— дырочных состояний, а также электронная плотность лигандоя при вычислении вероятностей Оже-лереходоо. Для вычисления матричных элементов кулоновского взаимодействия испольооавны одноцентровое переразложение валентных МО , предварительно рассчитанных в виде МО ЖАО и одноцентровые Хартри-вокоыгкие Функции Оже—электрона.

Метод алгоритмизирован и создан комплекс программ на IBM PC.

2. Разработана эффективная методика, основанная на применении техники спаривания, для расчета матричных элементов электронного гамильтониана на детерминантных волновых функциях, описывающих как нейтральную систему, так и систему с' произвольным числом вакансий.

3. Установлено, что учет конфигурационного взаимодействия конечных состояний Оже—переходов и учет электронной плотности ли— гандов при вычислении Оже—ширин привадят к Эффектам одного порядка, и их необходимо учитывать совместно.

4. При учете локализованных на лигандах частей валентных волновых функций изменения рассчитанных вероятностей Оже-перемо-доо в низкоэнергетической области спектра могут достигать 15-20% в гидридных. молекулам и 30-50Х■ в молекулам с ли— ганд'ами типа С, 0.

5. Shake-сателлиты в молекулярных Оже-спектрах не приводят к возникновению резких спектральных линий, а отличие от ситуации в атомах. Они образуют более или менее размытые профили с низкоэнергетической стороны интенсивных групп линий основного спектра. Энергетические отщепления вНаке-сателлитных профилей от компонентов основного Оже-спектра составляют величины порядка значения потенциала ионизации наивысшей валентной моле-ку.л«рной орбитали, т.е. около 10 эВ.

6. Интегральная интенсивность сателлитов двойной ионизации составляет 20—30% в K-W Оже-спектрах молекул HP и СО и л» 13%

в L - W Оже-спектре молекулы НС1.

2,3

7. Прямым расчетом дана интерпретация особенности L -Оже—спект-

2,3

ра молекулы НС1 при энергии 137-163 эВ как свяоанмого с сателлитами двойной ионизации.

ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА

1. Анализ поверхности методами Оже- И рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии / Под ред. Д.Бриггса и М.П.Сиха. — М.: Мир, 1987. - 598с.

2. Карлсон Т. фотоэлектронная и Ожв-спектроскопия. — Л-а Машиностроение» 1981. — 431с.

3. Реймс С. Теория многоэлектронных систем.—М.tМир,1976,—336с.

4. Siegbahn П., Asplund L., Kelfve P. The Auger—electron spectrum of Mater vapour // Chern.Rhys.Letters, 1975 , V.35, No 3, p.330-335.

5. Agren H., Cesar A., Liegener C.-M. Theory of molecular Auger Spectra //■ Adv.Chem.Phys., 1992, V.23, p.1-73.

6. Aaaad W.N. A new treatment of the KLL Auger spectrum // Nucl.Phys., 1963, V.66, p.494-512.

47. Kelly H.P. К Auger rates calculated for Ne // Phys.RBv.A,

1975, V.ll, No 2, p.556-565.

8. Howat G. , Aberg T. , Goscinski 0. Relaxation and final-state channel mixing in the Auger effect // J.Phys.B., 1978, V.ll, No 9, p.1575-1588.

9. Сухорукое В.Л., Петров И.Д., Сухоруков Б.Л., Демехин В.ф., Биркков А.П. Динамическая дипольная поляризация электронных оболочек в Оже-эмисси нвоноподобных молекул // Хим.физика, 1986, Т.5, № 7, с.891-897.

10. Саченко В.П., Демехин B.C. Сателлиты рентгеновских спектров // ЖЭТС, 1965, Т.49, » 3, с.763-769.

11. Faegry К.Jr., Kelly H.P. Calculated Auger transition rates for HP // Phys.Rev.A, 1979, V.19, No A, p.1649-1655.

12. Schirmer J., Braunstein M., Mckoy V. Molecular K-shel1 pho-toionization cross sections in the relaxed-core Hartree-Fock approximation // Phys.Rev.A., 1990, V.41, No 1, p.283-300.

13. Liegensr C.-M. Bouble-ionization Auger satellites obtained by the Oreen's function method // Chem.Physics, 1983, V.76, p.397-403.

14. Shaw R.W., Thomas Т.О. Auger—electron spectrum and ionisation potentials of the WF molecule // Phys.Rev.A.,1975,V.11, No 5, p.1491-1497.

15. Moddeman W.E., Carlson T.A., krause И.О., Pull en B.P., Bull W.E.,Schweitzer G.K. Determination of the K-LL Auger spectra

of N ,0 , CO, NO, H О and CO //J.Chem.Phys.,1971, V.S5, 2 2 2 NO 5, p.2317-2336.

16. Aksela H., Aksela S. , Hotokka M. , Jantii M. L - MM Auger electron spectrum of the molecule // Phys.Rev.A,* 1983, V.28, No 1, p.287-293.

17. Kvalheim O.M. Configuration interaction in the L - MM Auger spectrum of HCl and Ar // Chem.Phys.Letters,1933,V.9ft, No 5, p.457-462.

МАТЕРИАЛЫ ДИССЕРТАЦИИ ОПУБЛИКОВАНЫ В РАБОТАХJ

1. Кочур А.Г., Новиков С.А., Сухорукое В.Л. Простой метод оценки энергетических отщеплений сателлитов кратной ионизации в Ожв-спектрах // ВИНИТИ,1989, » 3209-ВВ9, Деп. 13с.

2. Кочур А.Г., Новиков С.А., Сухорукое В.Л. Метод расчета Оже— спектров молекул. KVV-спектр молекулы HF. - В кн.! Структура и энергетика молекул, Труди V Всесоюзного совещания по изучению структуры молекул в газовой фазе,Иваново,1990,с.77-81.

3. Кочур А.Г., Новиков С.А., Сухорукое В.Л., Васильева М.Е. Метод расчета Оже-спектров молекул с учетом процессов кратной ионизации. KW-спектры молекул ИР и СО // ВИНИТИ, 1991, № 4176 - В91, Деп. 47с.

4. Köchur A.B., Novikov S.A., Sukhorukov V.L. Calculation of KW Auger spectra of HP and CO molecules // 4-th European Conference on Atonic and Molecular Physic», ¿urophysice conference abstracts, Riga, Latvia, 1992, Vol. 161), Part 2,p.264.

3. Kochur A.G., Novikov S.A., Sukhorukov V.L. Double ionization processes in calculations of molecular Auger spectra // 4-th European Conference on Atonic and Molecular Physics, Europhysics conference abstracts, Riga,Latvia,1992, Vol.160, Part 2, p.263.

6. Kochur A.B., Novikov S.A., Sukhorukov V.L. Inclusion of linands electron density in calculation of eolecular Auger widths // 4-th European Conference on Atoaic end Molecular Physics, Europhysics conference abstracts , Riga , Latvia, 1992, Vol. 16B, Part 2, p.266.

7. Kochur A.G , Novikov S.A., Sukhorukov V.L. KW Auger spectra of HP and CO molecules calculated via a one-centra decoa— posftton of valence molecular orbitale ft 10-th Inter.Coo*.

cn Vacuum Ultraviolet Rad.Phys., Scientific Program and Abstracts, Paris, 1992, Th 72.

a. Kochur A.B., Novikov S.A., Sukhorukov V.L. Eouble ionization processes in molecular Auger spectra // Ю-th Inter.Conf. on Vacuum Ultraviolet Rad.Phys., Sclentif-fic Progral» and Abstracts,' Paris, 1992, Tu 103.

9. Kochur A.B., Novikov S.A., Sukhorukov V.L. Effect of Uganda electron density of calculated molecular Auger widths//10-th Inter. Conf. on Vacuum Ultraviolet Rad.Phys., Scientiffic Program and Abstracts, Parle, 1992, Ho 99.

10. Novikov S.A., Kochur A.C., Sukhorukov V.L. Method of calculating nolecular Auger spectra with inclusion of multiple ionization prasse» // 12-th inter. Vacuum Congress and a-th Inter. Conf. on Solid Surfaces, Scientific Program and Abstracts, Hague« Netherlands, 1992, TF-MoPB.

11. Новиков C.A., Кочур А.Г. , Сухорукое 8. Л. L - VV Оже-спек-

2,3

тры атома Ar и молекулы HCl с учетом процессов кратной ионизации // ВИНИТИ, 1993 , 6 523 - В93, йеп. 30с.

12. Kochur A.B., Novikov S.A., Sukhorukov V.L. Method of calculation of molecular Auger spectra based on one-centre decomposition of ПО LCAQ// Chem.Phys.Letters,1993,V.208, Mo 3,6 , p.341-544.

13. Novikov S.A., Kochur A.G., Sukhorukov V.L. Double ionization satellites in KW Auger spectra of the HF and CO molecules// Chem.Phys.Lettere.1993, V.20B, No S,& , p.343-347.

14. Novikov S.A., Kochur A.B., Sukhorukov V.L. Calculation of

double ionization satellites in L - W spectra of Ar and

2,3

HCl // 5-th Inter.Conf. on Electron Spectroscopy, Abstracts, Kiev, Ukraine, 1993, P2.02.

15. Kociiur A.B., Novikov S.A., Sukhorukov V.L. Calculation of L^ — W Auger spectrum of HCl with inclusion of double ionization satellite*//16-th Inter.Conf.on X-ray and lnnei—shell processes, Abstracts, Debrecen, Hungary, 1993, Pf-11, p.333.

16. Кочур А.Г., Новиков C.A., Сухорукое В.Л. Метод расчета Оже-спектров молекул, основанный на преобразовании базиса МО ЛКАО к одноцентровому базису // Поверхность, 1994, »I, с.71-79.