Тепло- и температуропроводность органических жидкостей в потоке тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.14 ВАК РФ

УСЛОВНЫЕ ОБОЗНАЧЕНИЯ.

ВВЕДЕНИЕ.

Глава 1. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ИЗМЕРЕНИЯ ТЕПЛОФИ-ЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ЖИДКОСТЕЙ В ПОТОКЕ МЕТОДОМ ИМПУЛЬСНО НАГРЕВАЕМОЙ ПРОВОЛОКИ.

§1.1. Анализ существующих математических моделей теплообмена между импульсно нагреваемьш источником тепла и потоком жидкости.

§1.2. Математическая модель теплообмена между импульсно нагреваемой нитью и потоком вязкой несжимаемой жидкости.

§ 1.2.1. Постановка задачи.

§ 1.2.2. Геометрия расчетной области.

§ 1.2.3. Исходные уравнения.

§1.2.4. Уравнения в безразмерном виде.

§ 1.2.5. Расчет температуры.

§1.2.6. Граничные и начальные условия.-

§1.3. Влияние упрощения на точность решения модели.

§1.3.1. Влияние температурного изменения вязкости на теплообмен.

§1.3.2. Влияние температурного изменения коэффициента температуропроводности на теплообмен.

§1.3.3. Влияние температурного изменения плотности на теплообмен.

§ 1.4. Решение математической модели.

§1.4.1. Метод решения.

§1.4.2. Метод конечно-разностных соотношений.

§1.5. Теплообмен между импульсно нагреваемой нитью и не подвижной жидкостью.

§1.5.1. Теоретическое обоснование измерения в неподвижной жидкости.

§1.5.2. Идеальная модель.

§1.5.3.Отклонение модели от идеальности.

§1.5.3.1. Поправка на теплоемкость нити.

§1.5.3.2. Влияние внешней стенки.

§1.5.3.3. Влияние радиационного переноса тепла.

§1.5.3.4. Влияние естественной конвекции.

§1.5.3.5. Оценка концевых эффектов.

§1.5.3.6. Влияние температурной зависимости теплофизи-ческих свойств.

Глава 2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ТЕПЛОФИ-ЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ЖИДКОСТЕЙ В ПОТОКЕ.

§2.1. Экспериментальна установка.

§2.2. Описание измерительной установки.

§2.3. Методика измерения теплопроводности и температуропроводности.

§2.4. Оценка погрешности.

§2.5. Проверка работоспособности установки.

§2.6. Результаты экспериментального исследования ТФС жидкостей в потоке.

Глава 3. ОБОБЩЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ИССЛЕДОВАНИЯ.

§3.1. Результаты решения математической модели.

§3.2. Сравнение теоретического решения математической модели и результатов эксперимента.

§3.3. Одновременное измерение теплопроводности темпера»V-ропроводности и вязкости жидкостей.

§3.3.1. Модель идеального линейного источника тепла т'я измерения тепло- и температуропроводности.

§3.3.2. Модель идеального линейного источника тепла пя измерения вязкости.

§3.4. О возможности использования метода измерения Т<И' жидкостей в потоке для непрерывного контроля соо-1-ва продуктов в технологических линиях.

ВЫВОДЫ.

Увеличение уровня потребления энергии и очевидной ограниченности недр запасами органического топлива, привело к интенсивному поиску путей создания энергосберегающих и малоотходных технологических процессов.

Многие из таких процессов основаны на эффектах реализуемых при строго определенных условиях, отклонение от которых может привести к незапланированным потерям энергии и в конечном итоге браку выпускаемой продукции. Так, например, успешно используемый во всем мире процесс сверхкритической флюидной экстракции реализуется в узком диапазоне параметров состояния и чувствителен к составу входящего в аппарат сырья. Отсюда без постоянного контроля состава сырья и автоматизации процесса нельзя успешно применить современные технологии. Чистота жидкости может быть оценена измерением её теплофизических свойств (теплопроводность, температуропроводность и вязкость). Наличие примесей в том или ином веществе существенно влияют на теплофизические свойства (ТФС).

Производственные условия измерения ТФС налагают на метод определенные требования: возможность измерения з потоке, высокая точность измерения, возможность компьютеризации, простота измерительного узла, комплексность измерения.

Для оптимизации технологических процессов и аппаратов, а также для автоматизации химических производств необходим непрерывный контроль качества продукции, который может быть осуществлен путем определения теплофизических свойств (ТФС) веществ в потоке. В связи с этим необходимо разработать методы, позволяющие измерять ТФС в потоках жидкостей и газов. 7

С этой целью выполнен анализ методов пригодных для измерения ТФС в потоках жидкостей и газов. Попытку измерения теплопроводности жидкостей в потоке по методу ламинарного режима была сделана Грэтцем, Нуссельтом, а также Шумиловым и Яблонским [1]. Суть измерений сводился к следующему. Через трубу пропускалась жидкость, стенки трубы охлаждались или нагревались (в зависимости от варианта метода). При этом измерялась температура жидкости в начале и конце трубы и скорость протекания жидкости. Искомое значение X определялось по уравнению, выведенному из решения, описывающего теплообмен при ламинарном течении. Варгафтик-[2] подверг разбору и критике принятые авторами допущения. Так, принятое параболическое распределение скоростей по сечению трубы при ламинарном режиме имеет место только при изотермическом течении жидкости.

Михеев и Малофеев [3] показали, что второе допущение, сделанное при разработке метода ламинарного режима, об отсутствие конвективного переноса тепла в радиальном направлении при числе Рейнольдса Ле меньше критического, также оказалось неправильным.

В результате погрешность измерения X методом ламинарного режима, разработанным Гретцем, Шумиловым и Яблонским, может доходить до 100-т- 200%.

Пономарев с сотрудниками. [4 -г 7], с учётом замечаний Варгафтика, усовершенствовали метод ламинарного режима. По оценке авторов [4 - 7] погрешность измерения X составляет 6 7%. Дополнительно, с А, Пономарев с сотрудниками предлагают использовать метод ламинарного режима для измерения а и комплекса ¡Ш, представляющего собой произведение динамической вязкости на температуропроводность. Погрешность измерения а определена [5, 6] 8 -т- 9%. Погрешность 8 измерения ¡да не приводится. Однако, метод ламинарного режима, как и стационарные методы измерения X и а, определяет искаженные радиационным переносом значения ТФС. Следовательно, оцененные Пономаревым с сотр. погрешности измерения ТФС несколько занижены.

Еще одним недостатком метода ламинарного режима является малая допустимая скорость потока жидкости, порядка 0,05 м/с. Хотя, Пономареву с сотрудниками удалось увеличить скорость потока до 0,2 м/с, однако применительно к промышленным условиям измерения ТФС этого мало, т.к. скорость потока может превышать 1м/с.

Следующий метод, специально разработанный Вестенбергом с сотрудниками [8] для измерения Л, жидкостей в потоке, - метод линейного теплового источника в ламинарном потоке. Метод заключается в том, что проволоку размещают перпендикулярно ламинарному потоку, нагревают постоянным током и измеряют локальные значения температур теплового следа линейного источника тепла в заданных точках вниз по потоку. При этом устанавливается одномерный ламинарный поток по сечению канала с помощью экранов с калиброванными отверстиями.

Недостатками метода линейного теплового источника в ламинарном потоке являются: Во-первых, необходимость точного измерения абсолютных значений скорости потока, которая должна быть достаточно малой для обеспечения 0,1 < Яе < 1. Во-вторых, X определяется в предположении того, что линейный источник не вносит гидродинамического и теплового возмущения в ламинарный поток. С поверхности проволоки идет достаточно большое тепловыделение, т. к. требуется создать перегрев жидкости или газа 1 ч- 10К на расстоянии нескольких сантиметров от линейного источника. Эти явления могут служить серьезным источником погрешности определения X. 9

Погрешность измерения X методом линейного теплового источника превышает 10 -н 20 %.

Одним из перспективных методов исследования ТФС жидкостей в потоке является метод периодического нагрева в автоматизированном варианте реализованный Филипповым с сотрудниками [9]. Ранее метод периодического нагрева успешно использовался Филипповым с сотрудниками для измерения ТФС неподвижных жидкостей. Для установления пределов частот греющего тока, начиная с которых сказывается влияние гидродинамического течения на значения ТФС, Кравчуном и Тлеубаевым проведены эксперименты [10]. Линейный источник тепла располагался вдоль потока. Изменяя частоту греющего тока изменяли глубину проникновения тепловой волны от линейного источника в исследуемую среду. Так как на поверхности линейного источника образуется гидродинамический пограничный слой, то тепловая волна зондирует практически в неподвижную жидкость. В [10] делается вывод, что толщина слоя прилегающего к линейному источнику, в пределах которого измеряются практически не искаженные потоком значения ТФС, связана с толщиной не гидродинамического пограничного слоя, а с толщиной температурного пограничного слоя. Кравчуном и Тлеубаевым погрешности измерения X и теплоемкости единицы объема

Срр оцениваются, в 2 3 % и 4 6% соответственно.

Недостатками метода периодического нагрева при измерении ТФС жидкостей в потоке можно считать следующее:

1. Т. к. в методе периодического нагрева тепло от линейного источника в поток жидкости поступает постоянно, то при измерении ТФС зонд нагревается не только от проходящего по нему синусоидального тока, но и за счет тепловой волны отраженной от стенок канала и движущихся слоев жидкости. В результате в определенном диапазоне скоростей потока

10 наблюдается максимум перегрева зонда (см. рис. 1.1, приведенный из [10]). Для измерения ТФС теоретически обосновано использование лишь горизонтальных участков зависимостей относительного перегрева зонда от скорости потока ö/jöoj = f(u*). Авторами же [10] для измерения ТФС используется и участок зависимости öj/[9o| = f(u*) с максимумом, что, несомненно, увеличивает погрешность измерений.

1,02 1 е/е0 о,98

0,96 0,94 0

20

40

60

U*, см/с

Рис. 1.1. Зависимость относительных значений амплитуды пульсации температуры зонда от скорости потока и* для частоты (0=119,0 Гц [10].

2. Т. к. в методе периодического нагрева тепло от зонда поступает в окружающую среду постоянно, то в теплообмене между линейным источником и потоком жидкости вместе с теплопроводностью и вынужденной конвекцией участвует и третий механизм передачи тепла -естественная конвекция. При этом передачу тепла радиационным механизмом можно не принимать во внимание, т.к. измерения ТФС проводились при комнатной температуре. Хотя, вынужденная и естественная конвекция в пределах тонкого слоя, прилегающего к линейному источнику тепла, практически не влияет на измеренные

11 значения ТФС. Однако, за пределами этого слоя становится проблематичным использование информации о пространственно -временных изменениях температурного поля для повышения информативности эксперимента из-за сложности математического описания совместного кондуктивно - конвективного теплообмена. Речь идет о возможности дополнительно измерять вязкость жидкостей, как это показано при использовании метода импульсного нагрева (см. §3.3.2).

Другим перспективным методом измерения ТФС в потоке жидкости является метод импульсного нагрева [11 -г 13], одна из особенностей которого - малая глубина проникновения- температурной волны в исследуемую среду, обеспечивает в определенном диапазоне скоростей пренебрежимо влияние потока на результаты измерения. Сущность метода заключается в регистрации изменения во времени температуры металлической нити погруженной в исследуемую среду и нагреваемой постоянным электрическим током. В качестве зонда используется платиновая проволока радиусом Г «2,5 мкм. В случае моделируется линейный источник тепла.

Импульсным методом с помощью линейного источника тепла можно измерять теплопроводность X или температуропроводность а.

При обтекании нити потоком несжимаемой вязкой жидкости из анализа теории пограничного слоя следует, что существует тонкий, прилегающий к поверхности нити слой жидкости, в пределах которого теплопередача осуществляется теплопроводностью [14]. Если длительность греющего импульса столь мала, что глубина проникновения температурной волны в обтекающую нить жидкость много меньше толщины пограничного слоя, то зондируется практически неподвижная жидкость.

12 »

Для того чтобы теоретически обосновать применимость метода импульсного нагрева для измерения ТФС жидкостей в потоке, разработана математическая модель процесса [15].

В настоящей работе поставлены следующие цели:

1. разработать и создать автоматизированную систему измерения ТФС веществ в потоке по МИНП на базе персонального компьютера;

2. разработать теоретические основы комплексного измерения ТФС жидкостей в потоке по МИНП;

3. получение экспериментальных данных по ТФС органических жидкостей в потоке;

4. провести обобщенный анализ экспериментальных данных целью получения единых уравнений, описывающих ТФС жидкостей в потоке;

5. оценка состава жидкой бинарной смеси по результатам измерения её теплопроводности в потоке.

Настоящая работа выполнена в соответствии с координационным планом НИР РАН по комплексной проблеме «Теплофизика и - теплоэнергетика» 1996 -г 2000 (п. 1.9.1.1.2.1.). "

Автор выражает глубокую благодарность своему научному руководителю профессору Амину Афтаховичу Тарзиманову и научному консультанту д.т.н Фаризану Ракибовичу Габитову.

13

выводы.

1. Разработанная математическая модель теплообмена между импульсно нагреваемой нитью и потоком вязкой жидкости текущей в цилиндрическом канале позволила определить характеристики температурного пограничного слоя, внутри которого измеряются не искаженные потоком теплофизические свойства.

2. Разработаны теоретические основы одновременного (в течение одного импульса нагрева 0,1-7-5 с.) измерения теплопроводности, температуропроводности и вязкости в потоке методом импульсного нагрева.

3. Создана экспериментальная установка по МИНП для исследования комплекса ТФС органических жидкостей в потоке. При этом измерения проводились в автоматизированном варианте. Автоматизированное устройство защищено патентом на изобретение.

4. Получены обобщающие зависимости, описывающие ТФС жидкостей в потоке.

5. Предложена методика оценки состава смеси по результатам измерения её теплопроводности в потоке.

6. Впервые измерены теплофизические свойства (X, a, v) ряда органических жидкостей в потоке.

1. Цедерберг H.B. Теплопроводность газов и жидкостей. М.-Л: Госэнергоиздат. 1963. 408с.

2. Варгафтик Н.Б. Критика данных по теплопроводности нефтепродуктов. // Нефтяное хозяйство. 1938. №9.

3. Михеев М.А., Малофеев М.М. Турбулизирующее действие изменения плотности жидкости. /УЖТФ. 1956. Т.26. С. 1251.

4. A.C. 1223110 СССР, МКИ4 G01N25/18. Способ определения температуропроводности жидкости. / C.B.*Пономарев, Л.И. Епифанов, Э.А. Шуваев, Ю.В. Семьянинов Опубл. 07.04.86, Бюл. №13. - 4с.

5. A.C. 1673940 РФ, МКИ4 G01N25/18. Способ комплексного определения теплофизических свойств жидкостей. / C.B. Пономарев, В.Н. Петров. -Опубл. 30.08.91, Бюл. №32. 4с.

6. A.C. 1681217 РФ, МКИ4 G01N25/18. Способ определения теплофизических характеристик жидкостей. / C.B. Пономарев, C.B. Мищенко, Б.И. Герасимов, В.М. Жилкин, Г.Ш. Карждуов Опубл. 30.09.91, Бюл. №36.-4с.л*

7. A.C. №1711054 РФ, МКИ4 G01N25/18. Способ определения температуропроводности жидкости. / C.B. Пономарев, Б.И. Герасимов, В.Н. Петров Опубл. 01.02.92, Бюл. №5. - 4с.

8. Горшков Ю.А., Уманский A.C. Измерение теплопроводности газов. М.: Энергоиздат. 1982. 224с.

9. Филиппов Л.П., Нефедов С.Н., Кравчун С.Н., Колыханова Е.А. Экспериментальное исследование комплекса теплофизических свойств жидкостей. //ИФЖ. 1980. Т.38. №4. С.644-649.1 13

10. Кравчун С.Н., Тлеубаев А.С. О возможности измерения теплофизических свойств жидкостей в потоках методом периодического нагрева. //ИФЖ. 1984. Т.46. №1. С. 113-118.

11. Габитов Ф.Р. Применение метода импульсного нагрева для измерения теплофизических свойств жидкостей в потоке. // Вестник Казанского технологического университета. 1999. № 1. С.47-54.

12. Габитов Ф.Р. Математическая модель теплообмена между импульсно нагреваемой пластиной и потоком вязкой несжимаемой жидкости. Деп. ВИНИТИ, М. 1998. В98. 33с.

13. Шлихтинг Г. Теория пограничного слоя. М: Наука, 1974. 712с.

14. Г. Карслоу и Д. Егер. Теплопроводность твердых тел. М.: Наука, 1964. 488с.

15. Жукаускас А.А. Конвективный перенос в теплообменниках. М.: Наука, 1982. 472с.

16. Воскресенский К.Д., Турилина Е.С. Приближенная оценка нижней границы области применимости теории пограничного слоя. // В кн. Теплообмен, гидродинамика и теплофизические свойства веществ. М. 1968. С.236-239.114

17. Эккерт Э.Р. и Дрейк P.M. Теория тепло- и массообмена. М.: Госэнергоиздат, 1961. 680с.

18. Дроздов С.А., Салохин В.Ф. Импульсный разогрев пластины конечной ширины на границе раздела двух сред. // ИФЖ. 1972. Т.22. №6.1118-1120с.

19. Зигель Р., Хауэль Д. Теплообмен излучением. М.: Наука. 1975. 934с.

20. Адрианов В.Н. Основы радиационного и сложного теплообмена. М.: Энергия. 1972. 467с.

21. Спэрроу Э.М., Сесс Р.Д. Теплообмен излучением. Л.: Энергия. 1971. 294с.

22. Оцисик М.Н. Сложный теплообмен. М.: Изд. Мир. 1976. 616с.

23. Адрианов В.Н. Тепло- и массоперенос. М.: Изд. Наука и техника. 1965. Т.2. С.92-102.

24. Сэмпсон Д. Уравнение переноса энергии и количества движения в газах с учетом излучения. Изд. Мир. 1969. 204с.

25. Филиппов Л.П. Подобие свойств веществ. М.: МГУ. 1978.

26. Филиппов Л.П. Прогнозирование теплофизических свойств жидкостей и газов. М.: Энергоатомиздат. 1988. 168 с.

27. Филиппов Л.П. Закон соответственных состояний. М.: МГУ. 1983. 88с.

28. Тарзиманов A.A., Шарафутдинов P.A., Габшэв Ф.Р. Реализация метода импульсного нагрева для измерения молекулярной теплопроводности жидкостей и сжатых газов. // Метрология. 1989. №1. С.29-34.

29. Варгафтик Н.Б., Филиппов Л.П., Тарзиманов A.A., Тоцкий Е.Е. Справочник по теплопроводности жидкостей и газов. М.: Энергоатомиздат, 1990. 350с.

30. Варгафтик Н.Б. Справочник по теплофизическим свойствам газов и жидкостей. М.: Наука, 1972. 720с.

31. Варгафтик Н.Б., Филиппов Л.П., Тарзиманов А.А., Топкий Е.Е. Справочник по теплопроводности жидкостей и газов. М.: Издат. Стандартов. 1978. 472с.

32. Fleter R.D. Measurement and Analysis of the Thermal Conductivity of 39 Gaseous Systems. Ph. D. Thesis, Brown University. 1981. 217p.

33. Д. Ши. Численные методы в задачах теплообмена. М.: Мир, 1988. 544с.

34. П. Роус. Вычислительная гидродинамика.М.: Мир, 1980. 467с.

35. Шатунов Е.С. Теплофизические измерения в монотонном режиме. Л.: Энергия, 1973. 143с.

36. Спирин Г.Г. Методические особенности кратковременных измерений в стадии иррегулярного теплового режима. // ИФЖ. 1980. Т.38. №3.

37. Тарзиманов А.А., Габитов Ф.Р. Шарафутдинов Р.А., Применение метода импульсного нагрева тонкой проволоки для измерения теплопроводности жидкостей и газов. // Тепло- и массообмен в химической технологии: Межвуз. сб. Казань: КХТИ. 1985. С. 14-17.

38. Корн Г. и Корн Т. Справочник по математике для научных работников и инженеров. М.: Наука. 1968. 720с.

39. Knibbe H.G., Raal J.D. Simultaneous Measurement of the Thermal Conductivity and Thermal Diffusivity of Liquids /Tnt. J. of Thermophys. 1987. V.8. №2.

40. Wakeham W.A. Fluid Thermal conductivity measurements by the Transient Hot-Were Technique. // Symposium of Transport properties of Fluids Mixtures: Their measurements, estimation, correlation and use, 10-11 April, 1979.

41. Hedly Y. Y., de Grot Y.Y. and Kestm Y. Thermal conductivity of Gases. 11 Physic. 1976. № 82. P.392.

42. De Grot Y.Y., Kestin Y., Sookiazian H. Instrument to measure the Thermal conductivity of Gases // Physica. 1974. № 75. P.454^82. /

43. Тарзиманов A.A., Габитов Ф.Р., Поникарова И.Н. Измерение молекулярной теплопроводности жидкостей, относящихся к различным классам органических соединений. // В межвузовском сб. Тепло- и массообмен в химической технологии. Казань. 1995. С. 14-19.

44. Тарзиманов A.A., Габитов Ф.Р., Юзмухаметоз Ф.Д. Применение метода кратковременно нагреваемой проволоки для измерения температуропроводности жидкостей и газов. // В межвузовском сб. Тепло- и массообмен в химической технологии. Казань. 1991. С.3-7.

45. Тарзиманов A.A., Габитов Ф.Р., Поникарова И.Н., Юзмухаметов Ф.Д. Применение метода импульсного нагрева для различных теплофизических исследований. // ИФЖ. 1992. Т.63. № 4. С.436-441.117

46. Тарзиманов A.A., Габитов Ф.Р., Поникарова И.H. Теплопроводность различных органических жидкостей при высоких температурах // Журнал прикладной химии. 1999. Т.72. Вып. 2. С.325-327.

47. Холлэнд. Пленочная микроэлектроника. М.: Мир. 1968. С.338.

48. Спирин Г.Г., Глазкова Л.Ю., Лаушкина Л.А. Влияние излучения на результаты кратковременных измерений теплопроводности органических жидкостей. // В сб. Экспериментальные и теоретические вопросы прикладных физических исследований. М.: МАИ. 1985. С.45-49.

49. Салохин В.Ф., Спирин Г.Г. О влиянии излучения на результаты кратковременных измерений теплопроводности. // ИФЖ. 1978. Т.35. №4. С.633-637.

50. Menashe J., Wakeham W.A. // Int. J. Heat Mass Transfer. 1982. V.25. №5. P.661-673.

51. Спирин Г.Г. Кратковременные измерения в стадии иррегулярного теплового режима и диагностика теплофизических свойств диэлектрических веществ и материалов на их основе: Дис.докт. техн. наук. М. ИВТАН. 1986.390с.118

52. Шарафутдинов P.A. Молекулярная теплопроводность жидких н-алканов и алкенов при температурах до 650К и давлениях до 50 МПа. Дис. канд. техн. наук. Казань. 1988. 143с.

53. Филиппов Л.П. Измерения теплофизических свойств веществ М.: Энергоатомиздат. 1984. 160с.

54. Дроздов С.А., Салохин В.Ф., Спирин F.F. О влиянии собственной теплоемкости термоприемника в процессе импульсных измерений. // ТВТ. 1972. №6.

55. Тарзиманов A.A., Габитов Ф.Р., Поникарова И.Н., Юзмухаметов Ф.Д. Применение метода импульсного /нагрева для различных теплофизических исследований. //ИФЖ. 1992. Т.63. №4. С.436—441.

56. Спирин Г.Г. Исследование молекулярной теплопроводности органических жидкостей. // ИФЖ. 1980. Т.38. №4. С.656-661

57. ГОСТ 8.011-72. Показатели точности и формы представления результатов измерений. М.: Изд-во стандартов, 1972.

58. ГОСТ 8.207-76. Прямые измерения с много кратными наблюдениями. Методы обработки результатов измерений. М.: Изд-во стандартов, 1978.

59. Kashiwagi H., Oishi M., Талака J., Kubata H., Makita T. Thermal Conductivity of Fourteen Liquids in the Temperatuie Rande 298-313 К.// Int. J. Thermophys. 1982. V.3. №.2. P. 101-116.

60. Кравчун С.H. Исследование теплофизических свойств жидкостей методом периодического нагрева. Автореф. дис.канд. техн. наук. М.: МГУ. 1983. 18с.

61. Li S.F.Y., Maitland G.С., Wakeham W.A. Thermal Conductivity of N-Hexane and N-Octane at Pressures up to 0,64 Gpa in the Temperature Range 34-90°C. // Ber. Bunsenges Phys. Chem. 1984. V.88. №1. P.32-36.119

62. Nieto de Castro C.A., Calado J.C.G., Wakeham W.A. Thermal Conductivity of Organic Liquids measured by Transient Hot-Were Technique // High. Temp. High. Pressures. - 1979. - v.l 1, №5. - p.551-559.

63. Nieto de Castro C.A., Fareteire J.M.N., Calado J.C.G. Absolute Measurements of the Thermal Conductivity of Liquids with Transient Hotwire Technique. // Proc. 8. Simp. Thermoph. Prop. 1981. -v.l. - p.247-253.

64. Calado J.C.G., Fareteire J.M.N., Nieto de Castro C.A. and Wakeham W.A. Thermal Conductivity of Five Hydrocarbons Along Saturation Line // Int. J. Thermophys. 1983. V.4. №.3. P. 193-208.

65. Шульга B.M. Компенсационный метод периодического нагрева для измерения тепловых свойств жидкостей в широком интервале температур при давлениях до 1000 МПа. Дис.канд. техн. наук. М.: ВНИ Физикотехнических и Радиотехнических Измерений. 1985. 179с.

66. Wada J., Nagasaka J., Nagashima A. Measurements and Correlation of the Thermal Conductivity of Liquid N-Paraffin Hydrocarbans and Their Binary and Ternary Mixtures. // Int. J. Thermophys. 1985. V.6. №.3. P.251-265.

67. Тлеубаев A.C. Автоматизированные, системы измерений теплофизических систем. Теплопроводность и теплоемкость некоторых фторорганических жидкостей. Автореф. дис.канд. техн. наук. М. МГУ. 1986. 20с.

68. Takizawa S., Murata Н., Nagasima А. // Bull. Y.S.M.E. 1978. V.21. №152. P.273-278.

69. Ramires M.L., Nieto de Castro C.A. // Int. J. Thermophys. 1989. V.10. №.5. P. 1005—1011.

70. Юзмухаметов Ф.Д., Габитов Ф.Р., Шарафутдинов P.A., Тарзиманов А.А Тепло- и температуропроводность жидких ароматическихуглеводородов в интервале температур 293-593К. /7 В кн.: Научная сессия. Аннотация сообщений. Казань, КГТУ, 1999, с.67.

71. Ziebland H., Burton T.A. Transport properties of some organic TransfernFluids. Thermal Conductivity of Biphenyl, Phenyl Ether, Dowtherm A and Santowax R. // Y.Chem. Eng. Data. 1961. V.6. №4. P.579-583.

72. Debbade A.G. Physical properties of organic coolants. /7 Atomic Energy Establishment Winfrith England. 1963. Rep.256.

73. Hedley W.H., Milnes M.V., Yanko W.H. Thermal conductivity and viscosity of Biphenyl and the Thephenyls. 7/ Y.Chem. Eng. Data. 1970. V.15. №1. P.122-127.

74. Тарзиманов A.A., Габитов Ф.Р., Зайнуллин И.M. и др. Разработка метода и измерение теплофизических свойств органических жидкостей в потоках с целью контроля качества продукции. Отчёт НИР КГТУ. Казань. 1999 (г.б. 03-21-99) Гос. Per. №01920015098. 68с.

75. Нефедов С.Н. Метод исследования комплекса теплофизических свойств жидкостей. Дисс.канд. физ.-мат. наук, М., 1980. 146с.

76. Филиппов Л.П. Исследование теплопроводности жидкостей. М.: Изд. МГУ. 1970. 230с.

77. Сергеев О.А. Метрологические основы теплофизических измерений. М.: Изд. Стандартов. 1972. 156с.

78. Рид Р., Праусниц Дж., Шервуд Т. Свойства газов и жидкостей. Л.: Химия. 1982. 592с.

79. Чичибабин А.Е. Основные начала органической химии. iVL: Химическая литература. 1963. Т.1, Т.2. 1677с.

80. Перельман В.И. Краткий справочник химика. М.: Наука. 1973. 620с.

81. Гухман A.A., Зайцев A.A. Обобщенный анализ. М.: Факториал, 1998. 304с.

82. Филиппов Л.П. "Вестник МГУ. сер. физика", 1960, №3, с.61.

83. Филиппов Л.П. "Вестник МГУ. сер. физика", 1954, №12, с.45.

84. Филиппов Л.П. Исследование теплопроводности жидкостей. М.: изд-во МГУ, 1970, 230с.123 1

85. УТВЕРЖДАЮ» Главный специалист по АСУ ТП и метрологии ОАО «Казанкаееешггез»1. СПРАВКА

86. Об использовании результатов диссертационной работы Зайнуллина И.М. на тему «ТЕПЛО-И ТЕМПЕРАТУРОПРОВОДНОСТЬ ОРГАНИЧЕСКИХ ЖИДКОСТЕЙ В ПОТОКЕ».

87. Необходимость проведения данной научно-исследовательской работы обусловлена поиском путей создания современных энергосберегающих технологий, которые нельзя успешно применить без постоянного контроля состава сырья и автоматизации процесса.

88. Главный метролог з-да «Оргпродукты»1. ОАО «Казаньоргсинтез»1. С.А.Маршев