Трансформация доменной структуры в области спин-переориентационных фазовых переходов и в процессе перемагничивания редкоземельных тетрагональных магнетиков на основе железа тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.11 ВАК РФ

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ им. М.В. ЛОМОНОСОВА

ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ

На правах рукописи

ОД

2 1 Ш 7М

ПАСТУ ШЕНКОВ ЮРИЙ ГРИГОРЬЕВИЧ

ТРАНСФОРМАЦИЯ ДОМЕННОЙ СТРУКТУРЫ В ОБЛАСТИ СПИН-ПЕРЕОРИЕНТАЦИОННЫХ ФАЗОВЫХ ПЕРЕХОДОВ И В ПРОЦЕССЕ ПЕРЕМАГНИЧИВАНИЯ РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫХ ТЕТРАГОНАЛЬНЫХ МАГНЕТИКОВ НА ОСНОВЕ ЖЕЛЕЗА

Специальность 01.04.11 - физика магнитных явлений

Автореферат диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Москва - 2000

Работа выполнена на кафедре магнетизма Тверского государственного университета

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук,

профессор К.П.БЕЛОВ

доктор физико-математических наук, профессор А.С.ЛИЛЕЕВ

доктор физико-математических наук, А.Ф.ПОПКОВ

Ведущая организация: Уральский государственный универси-

тет им. A.M. Горького, г. Екатеринбург

Защита состоится 11 мая 2000 г. в 15 час. 30 мин. на заседании Диссертационного Совета Д.053.05.40 Отделения физики твердого тела физического факультета МГУ им. М.В. Ломоносова по адресу: 119899, ГСП, Москва, Воробьевы горы, МГУ, физический факультет, Криогенный корпус, ауд. 2-05.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке физического факультета МГУ.

Автореферат разослан 11 апреля 2000 г.

Ученый секретарь

Диссертационного Совета Д.053.05.40 Отделения физики твердого тела физического факультета МГУ доктор физико-математических наук, профессор

С.А.НИКИТИН

ьгплъч.^оз

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы.

Интерметаллические соединения редкоземельных металлов (Я, РЗМ) с 3 (^переходными металлами являются практически неиссякаемым источником разнообразных магнитных материалов с уникальными магнитными характеристиками [1-4]. Магнитное поведение редкоземельных интерметаллидов определяется свойствами, присущими как редкоземельным металлам (большая намагниченность насыщения, гигантские величины магнитокристаллической анизотропии и анизотропной магнитострикции), так и Зс1-металлам (высокие значения температуры магнитного упорядочения и намагниченности насыщения). Сочетание экстремальных свойств II и 3<1 металлов в одном соединении позволяет получать принципиально новые магнитные материалы, перспективные для применения в различных областях современной техники.

В последние годы пристальное внимание исследователей в области магнетизма редкоземельных соединений, занимающихся синтезом новых магнитотвердых материалов и разработкой теоретических представлений о высококоэрцитивном состоянии вещества, связано с II - 3(1 интерметаллидами с повышенной концентрацией Зс1-металла, среди которых выделяются тетрагональные интерметаллиды И2РемВ и ЫРецТ!. Соединения И^Ре^В являются основой для получения постоянных магнитов с максимальным энергетическим произведением (ВН)тах, а интерметаллиды ЯРецИ считаются наиболее перспективными для применения в качестве постоянных магнитов [4-7].

Несмотря на то, что соединения К^Ре^В, ЯРецИ и постоянные магниты на их основе активно исследуются, существует ряд проблем, не нашедших удовлетворительного понимания и адекватного модельного описания [4]. Это не позволило до настоящего времени реализовать на практике теоретически предсказываемые значения энергетического произведения (В-Н)та1 для всех типов постоянных магнитов на основе К - 3(1 интерметаллидов [5].

Поиск путей совершенствования магнитных материалов с экстремальными свойствами связан с глубоким пониманием природы их фундаментальных магнитных констант и выявлением взаимосвязи реальной структуры материалов и их микромагнитного состояния.

Магнитокристаллическая анизотропия (МКА) железной подрешет-ки в соединениях Я2Ре|4В и Ш-ецТ! сравнима по величине с анизотропией редкоземельной подрешетки. По этой причине в данных соединениях наблюдается большое разнообразие магнитных структур и спин-

переориентационных фазовых переходов. В интерметаллидах И^РенВ и КРепТ1 реалюуются все основные типы МКА тетрагонального магнетика. Однако экспериментальные данные о спин-переориентационных фазовых переходах (СПП) в этих соединениях, полученные на основе магнитных измерений и исследования кривых вращающих моментов, весьма противоречивы [6,8], что не позволяет их использовать не только для проверки адекватности теоретических моделей, но и при рассмотрении прикладных вопросов температурной стабильности магнитных свойств магнитотвердых материалов.

Новым методом, дающим возможность понять причины расхождений в оценках критических температур и характера СПП в данных соединениях, выяснить физически обоснованные пути дальнейшего улучшения свойств магнитотвердых материалов на их основе, является метод прямых наблюдений ДС в процессе спиновой переориентации или перемагничивания. Эта задача актуальна, так как ДС в области спин-переориентационных фазовых переходов в редкоземельных интерметаллидах практически не исследована [9], хотя перспективность данного подхода в изучении СПП показана на прозрачных магнетиках [10-14]. Появление в последние годы новых методов выявления ДС и значительное усовершенствование классических методик, использующих магнитооптический эффект Керра, позволяет перейти к количественным оценкам микромагнитного состояния редкоземельных интерме-таллидов в широком диапазоне температур [15]. Применение систем компьютерной обработки изображений дает возможность существенно расширить круг исследований ДС на основе эффекта Керра, в частности, решить проблему выявления ДС в области типов МКА «конус осей легкого намагничивания» (Ж), «легкая плоскость» (ЛП), критических точек спин-переориентационных фазовых переходов и получить новые экспериментальные данные, необходимые для развития фундаментальных представлений физики магнитных явлений. Цель работы.

Новым научным направлением, которое реализовано в диссертационной работе, является развитие физических представлений о закономерностях формирования и перестройки магнитной доменной структуры в области спонтанных и индуцированных магнитным полем ориен-тацлонных фазовых переходов в монокристаллах редкоземельных ин-териеталлических соединений, а также в процессах перемагничивания современных магнитотвердых материалов на основе редкоземельных металлов. В работе исследуется многодоменное состояние тетрагонального магнетика в области спиновой переориентации, изучается влияние магнитного поля и микроструктуры образцов на критические темпера-

туры и характер ориентационных фазовых переходов, анализируется картина процессов перемагничивания в магнитотвердых материалах на основе соединений Ш-Бе-В в области температур, соответствующих МКА «ось легкого намагничивания» (ОЛН) и «конус осей легкого намагничивания» . Научная новизна работы

Диссертация представляет собой первое комплексное экспериментальное исследование магнитокристаллической анизотропии, доменной структуры, основных магнитных характеристик интерметаллических соединений ШгРе^В и П(Ре,Со)ц'П в широком интервале температур, включающем температуры спин-переориентационных фазовых переходов, выполненное с применением монокристаллических образцов. В работе получены микромагнитные константы соединений Кс^Ие^В, Я(Ре,Со)цТ1 и предложена методика количественного анализа процессов перемагничивания в постоянных магнитах на основе этих соединений методом прямых наблюдений доменной структуры в широком диапазоне магнитных полей.

Выполненное исследование позволило:

наглядно представить характер распределения намагниченности в монокристаллах интерметаллидов ШоРемВ и Я(РсСо)пТ1 в диапазонах температур, соответствующих различным типам МКЛ («ОЛН», «ЛК», «ЛП» и метастабильных состояний); установить роль магнитной доменной структуры в процессах спиновой переориентации в данных материалах;

выявить влияние внешнего магнитного поля на характер и температуру переходов и уточнить критические температуры переходов; количественно оценить влияние на характер и температуру переходов особенностей микроструктуры образцов;

оценить адекватность модельных представлений, используемых для описания гистерезисных свойств современных постоянных магнитов, разработанных на базе соединений Ш2РемВ и К(Ре,Со)цТ1, и дать практические рекомендации по их совершенствованию; изучить роль многоосной анизотропии в формировании магнитных свойств Ш-Ре-В магнитов в области низких температур; оценить возможность получения информации о процессах перемагничивания в объеме магнита на основе изучения ДС на его поверхности.

Праетическая значимость работы

Накопление экспериментальных данных о виде и закономерностях перестройки доменной структуры в области магнитных фазовых переходов не только расширяет представления о действительных механиз-

мах формирования фундаментальных свойств магнетиков различной симметрии, но и позволяет выяснить особенности процессов намагничивания и перемагничивания в современных магнитных материалах, благодаря чему открываются перспективы повышения их основных магнитных характеристик.

Выполненное на одних и тех же объектах исследование МКА и доменной структуры дает возможность получить новый экспериментальный материал и сделать ряд принципиально важных выводов о характере трансформации многодоменного состояния в тетрагональных кристаллах в зависимости от типа ориентационного перехода, уточнить температуры переходов, обнаружить новые конфигурации основных и замыкающих магнитных доменов, сделать заключение о влиянии спиновой переориентации в реальном магнетике на процесс его перемагничивания.

Полученные в работе данные об основных фундаментальных константах материалов ШгРемВ, 11(Ре,Со)п'П и критических температурах переходов в них могут быть использованы для развития теоретических представлений в описании МКА редкоземельных интерметаллидов и при разработке новых магнитотвердых материалов.

Результаты анализа перестройки ДС под действием магнитного поля в магнитотвердых метериалах на основе соединений Я-Ре-В с различным уровнем коэрцитивности, количественные данные о величине и угловых зависимостях критических полей, контролирующих процесс перемагничивания в отдельных зернах постоянных магнитов, установленные связи конкретных особенностей микроструктуры и гистерезис-ных характеристик раскрывают природу магнитного гистерезиса в Ш-Ре-В материалах и полезны при совершенствовании технологий производства постоянных магнитов с экстремальными свойствами. Основные положения, выносимые на защиту:

1. Данные об основных магнитных характеристиках материалов Ш2Ре14В и К(Ре,Со)цТ1, критических температурах и типах спонтанных и индуцированных магнитным полем ориентационных фазовых переходов, полученные на монокристаллических образцах.

2. Обнаруженные закономерности в формировании ДС в монокристаллах тетрагональных интерметаллических соединений ^гРе^В и 11(Ре,Со)11'П в области типов анизотропии «ось легкого намагничивания», «легкая плоскость», «конус осей легкого намагничивания» и метастабильных промежуточных состояний.

3. Установленные закономерности трансформации ДС в монокристаллах Кс^е^В и ЩРе.СоЭп'П в области критических температур спин-переориентационных фазовых переходов.

4. Данные о влиянии микроструктуры и внешнего магнитного поля на температуры спин-переориентационных фазовых переходов в соединениях Nd2Fei4B и R(Fe,Co)nTi, позволяющие уточнить критические температуры ориентационных фазовых переходов.

5. Результаты анализа магнитной фазовой диаграммы тетрагонального магнетика с учетом МКА в базисной плоскости и расчетов поверхностной плотности энергии доменных границ новых типов.

6. Обнаруженные закономерности поведения ДС в отдельных зернах в процессе перемагничивания порошковых постоянных магнитов с учетом влияния соседей и особенностей микроструктуры. Количественные оценки критических полей, контролирующих перемагни-чивание отдельных зерен в магнитах. Данные об угловых зависимостях критических полей и их деформации в процессе изменения микроструктуры магнитов, уровня коэрцитивности материала, микромагнитного состояния окружения и степени магнитной изоляции рассматриваемых зерен.

7. Данные о влиянии магнитного поля на характер и поведение доменной структуры в моно- и поликристаллах тетрагональных магнетиков в области температур T<TSR, соответствующих магнито-многоосному состоянию. Построенные объемные модели доменной структуры тетрагонального магнетика для случаев анизотропии «конус осей легкого намагничивания», «легкая плоскость» и мета-стабильных промежуточных состояний.

8. Первые экспериментальные оценки коэрцитивности доменных границ и характера доменной структуры в постоянном магните Ndi6Fe76B8 в области температур 130 К > Т> 4,2 К. Анализ влияния процесса спиновой переориентации на температурную стабильность свойств постоянных магнитов данного типа.

Апробация работы:

Основные результаты диссертационной работы докладывались на следующих конференциях, совещаниях и семинарах: Всесоюзных конференциях по физике магнитных явлений (Пермь-1981, Тула-1983, Ка-линин-1988, Ташкент-1991), Всесоюзном семинаре по магнетизму редкоземельных сплавов (Грозный-1988), Всесоюзном совещании «Сплавы редких металлов с особыми физическими свойствами» (Москва-1980), Всесоюзном совещании «Химическая связь, электронная структура и физико-химические свойства» (Калинин-1985), научных совещаниях «Высокочистые материалы с особыми физическими свойствами» (Суз-даль-1993, Суздаль-1999), Всероссийском координационном совещании педвузов по физике магнитных материалов (Иркутск-1992), VI научном семинаре «Физика магнитных явлений» (Донецк-1993), Всесоюзных

(международных) конференциях по постоянным магнитам (Суздаль-1982, 1988, 1991, 1994, 1997), Международной конференции по физике магнитных явлений 1СМ'95 (Варшава-1995, Польша), Международной конференции по магнетизму (Стокгольм-1993, Швеция), 7-й международной школе-семинаре по магнетизму (Дрезден-1991, Германия), Ежегодном съезде немецких физиков (Мюнстер-1993, Германия), Европейских конференциях по магнитным материалам и их применению ЕМ-МА'91, ЕММА'95, ЕММА'98 (Дрезден-1991, Германия; Вена-1995, Австрия; Сарагоса-1998, Испания), Международной конференции "11ЕРЕ'97" (Париж-1997, Франция), Международной школе-семинаре Новые магнитные материалы микроэлектроники (Москва-1998), Международном симпозиуме по магнитной анизотропии редкоземельных соединений (Дрезден-1998, Германия), Международной конференции МКМ'99 (Москва-1999).

По теме диссертационной работы опубликовано 98 статей и тезисов докладов. Список основных публикаций автора по теме диссертации содержит 46 наименований и приведен в конце автореферата. Структура и объем работы.

Диссертация состоит из введения, пяти глав, заключения и списка цитируемой литературы. В конце каждой главы формулируются основные результаты и выводы. Диссертация содержит 170 рисунков, 22 таблицы и список литературы из 300 наименований. Объем диссертации составляет 389 машинописных страниц.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснована актуальность темы исследования, сформулированы цель и задачи работы, показана ее научная и практическая значимость, новизна, изложены основные положения, выносимые на защиту.

В первой главе «Магнитные свойства и магнитокристалличе-ская анизотропия интерметаллнческнх соединений Ш2Ее14В и 11(Ге,Со)иТ1» приведены результаты экспериментального исследования намагниченности и магнитокристаллической анизотропии (МКА) группы монокристаллов редкоземельных интерметаллидов с тетрагональной кристаллической решеткой Ш2Ре14В, ТЬРе11-хСох'П и ОуРеи.хСох'П, которое позволило для большинства из них получить достоверные количественные данные об основных магнитных характеристиках. Впервые получены температурные зависимости первых трех констант МКА, что дало возможность выявить тип МКА соединений в зависимости от концентрации и температуры, построить магнитные фазовые диаграммы и обсудить физическую картину спонтанных и индуцированных

магнитным полем спин-переориентационных переходов в них.

Для решения данной задачи была разработана методика и синтезированы монокристаллы интерметаллических соединений Ш^е^В, ТЬРец.хСохТ1 (х = О-г-5) и БуРец-хСох'П (х = 0+2) с тетрагональной кристаллической решеткой типа Ш2РеиВ и ТЬМп]2.

ст, Гс* см г1

0,0

2,5 5,0 7,5 10,0 Внешнее поле Н, кЭ.

12,5

Рис. 1. Кривые намагничивания монокристалла ТЬРе9Со2Т1, измеренные вдоль кристаллографического направления [001] при различных температурах

Измерены кривые намагничивания монокристаллов названных соединений в различных кристаллографических направлениях в диапазоне полей 0-140 кЭ и температур 4,2+500 К, а также кривые вращающих моментов в поле 12 кЭ (1 МА-м'1) в интервале температур 77-5-600 К. Методом интегрирования экспериментальных кривых Ц<р) определены угловые зависимости анизотропной части свободной энергии и ориентация осей легкого намагничивания в исследованных монокристаллах.

Установлено, что в соединениях ТЬРеи_хСох'П, начиная с концентрации кобальта х=1, наблюдается аномальный рост на кривых с(Н), измеренных вдоль направления трудного намагничивания. Данные аномалии соответствуют фазовым переходам типа РОМР [16] (рис.1). Построены зависимости поля перехода от температуры.

Константы МКА соединений Ш2Ре|4В и Я(Ре,Со)пТ1 определены на основании анализа кривых намагничивания вдоль различных кристаллографических направлений и методом вращающих моментов с использованием различных схем обработки кривых вращающих моментов, измеренных на монокристаллических образцах с различной ориентацией кристаллографических осей по отношению к приложешюму магнитному полю (второй метод был основным). Определялись «эффективные» константы МКА (далее просто константы). Термин «эф-

фективная» константа следует из предположения о жесткой связи между магнитными моментами подрешеток. Данный подход справедлив, если энергия обменного взаимодействия между ними существенно превышает МКА последних. На необходимость учета данного обстоятельства указано в работах [17-18].

В работе построены температурные зависимости первых трех констант магнитокристаллической анизотропии исследованных соединений. На основе полученных значений МКА и рассчитанной для случая трех констант МКА магнитной фазовой диаграммы тетрагонального магнетика определен характер спин-переориентационных переходов в данной группе интерметаллидов и построены магнитные фазовые диаграммы в координатах «температура» - «концентрация», «концентра-ция»-«магнитное поле» (пример на рис.2). Температурные зависимости констант МКА соединений ТЬРец.хСохТ1 показаны на рис.3.

800 _ беспорядок

600 400

ТЬРе^Со/П

ось легкого намагничивания (ОЛН)

200

плоскость легкого намагничивания (ЯП)

0 Ч-

2 3

X

Рис.2. Магнитная фазовая диаграмма соединений системы ТЬ(Ре,Со)пТ1

Сопоставление полученных значений констант МКА и критических температур спин-переориентационных переходов с литературными данными показывает, что приведенные в литературе сведения как о температуре, так и о характере фазовых переходов существенно различаются. Этот вывод относится ко всем исследованным соединениям, исключение составляет интерметаллид Ш2РемВ, дяя которого и тип перехода (фазовый переход второго рода) и его температура (ТСп=135 К) не вызывают сомнений. Природа спин переориентационных переходов в интерметаллидах ТЬРец.хСохТ1 и ОуРец.хСох'П требует уточнения. В первую очередь это относится к критическим температурам переходов, в ряде случаев необходимо выяснить характер перехода [6,8].

Кь К2, К3 *104 Эрг/г

К,, К2, К3 *104 Эрг/г

40 40

20 ■ к, \ __ ----- 20

/

-20 / -20 /

-40 / " л -40 у

-60 У ТЬ Ре^Т! -60 / ТЬ Ре!0Со,"П

-80 • К, I -80

100 -,-Г, 1 ,. 1 , 1 , 1 , -100 -.1.1,1.1.1.

О 100 200 300 400 500

О 100 200 300 400 500

Температура, К.

К,, К2, К3 *104 Эрг/г

К,, К2, Кэ *104 Эрг/г

АО 20 О -20 -40 -€0 -80 -100

- 40 -

•• „у г ^ 20

■ 0 -20

ТЬ •

Д -40

ТЬ Ре9Со2Т1 -60 к, ТЬ ГоаСо,Т|

-80 ь

-.1.1 1.1.1. -100 - 1,1.1.1.1.

О 100 200 300 400 500

О 100 200 300 400 500

Къ К2, К3 *104 Эрг/г

Температура, К.

Кь К2, К3*104 Эрг/г

40 20 О -20 -40 -60 -80 -100

К,

О 100 200 300 400 500

О 100 200 300 400 500

Температура, К.

Рис.3. Температурные зависимости констант МКА соединений системы ТЬРе| |-,\Сох'П

На основании данных магнитных измерений и анализа кривых вращающих моментов, в базовом соединении TbFenTi нами обнаружен только спин-переориентационный переход первого рода ОЛН-ЛП при температуре ТСп = 300 К. В работах других авторов [6] этот переход определяется как переход первого, так и второго рода, при этом температура перехода указывается в пределах Тсп = 220+330 К.

В соединении DyFei0CoTi обнаружены два СПП: высокотемпературный переход второго рода «ОЛН»-«ЛК» при ТСгп = 325 К и низкотемпературный при ТСп2 ~ ЮО К. Тип этого перехода требует уточнения. До сих пор нет единого мнения и о характере низкотемпературного перехода в базовом соединении DyFenTi [8].

В связи с этим для уточнения физической картины и критических температур спин-переориентационных переходов в соединениях Nd2Fe14B, TbFcn-xCoxTi и DyFen.xCoxTi в данной работе выполнено первое исследование доменной структуры в процессе спиновой переориентации.

Во второй главе «Магнитная доменная структура в монокристаллах интерметаллических соединений Nd2Fe14B и R(Fe,Co)nTi»

дано краткое описание особенностей оригинальной методики выявления и регистрации ДС, позволившей впервые выполнить наблюдения ДС редкоземельных интерметаллидов в широком диапазоне температур, от температуры Кюри исследуемых материалов до температуры жидкого гелия. Алгоритм получения изображений ДС, примененный в работе, показан на рис.4.

В результате анализа ДС получены значения основных микромагнитных параметров соединений Nd2Fei4B, Tb(Fe,Co)nTi, Dy(Fe,Co)uTi, SmFenTi (энергия и толщина ДГ, параметр обмена, критический размер однодоменности, - константы, широко используемые в микромагнитном рассмотрении гистерезисных процессов в постоянных магнитах).

Исследование доменной структуры монокристалла Nd2Fc14B на поверхностях различной ориентации в широком температурном интервале 4.2 К< Т < 293 К, включающем область спиновой переориентации «ось легкого намагничивания» - «конус осей легкого намагничивания», показало наличие в образцах ДС двух типов для двух интервалов температуры: выше и ниже температуры спиновой переориентации ТСц=135К.

В интервале температур Т>ТСп на призматических плоскостях типа (hkO) в монокристаллических образцах Nd2Fc,4B обнаружена полосовая ДС, типичная для одноосных высокоанизотропных магнетиков, таких как Со, SmCo5. Распределение намагниченности для этой структуры

Рнс.4. Алгоритм получения изображения при температурных исследованиях ДС

определяется наличием одной оси легкого намагничивания, что обусловливает существование в массивных образцах только двух магнитных фаз, разделенных 180-градусными границами блоховского типа.

В интервале температур Т<ТСП обнаружена доменная структура нового типа, соответствующая угловой фазе. Новая структура представляет собой полосовые домены, дополненные замыкающими доменами, что типично для кристаллов с несколькими осями легкого намагничивания. Распределение намагниченности в объеме основных доменол в этой структуре отлично от наблюдаемого в таких многоосных кристаллах, как Ре и №. Обнаружены новые конфигурации магнитных доменов

для МКЛ «ЛК». В объеме основных доменов выявлены чередующиеся области в виде слоев, перпендикулярных доменным границам между основными доменами. Предложена возможная модель ДС такого типа (рис.5).

*

' I " 1

1

ч •+ХЩ

\

«А А

<-

м

¿Г

Лг

М

Рис.5. ДС на плоскости (100) монокристалла Ш2Ре14В и ее расшифровка. Т=298 К (а) и 4,2 К (Ь)

В результате анализа ДС монокристалла Ш2Рс14В на плоскости (001) (рис.6) построена схема трансформации ДС тетрагонального магнетика в области ориентационного фазового перехода второго рода, которая далее была применена для анализа трансформации ДС в процессе СПП в соединениях Г<(Рс,Со)пТ1, фундаментальные константы которых приводят к более сложным закономерностям в изменениях типа МКА с температурой. Выделены основные закономерности в трансформации ДС при спонтанном СПП второго рода «ось легкого намагничивания» — «конус осей легкого намагничивания»: 1. В области температур Т>ТГп=135 К (магнитоодноосное состояние) доменная структура на базисной и призматической плоскостях мо-

Рис.6. Трансформация ДС на плоскости (001) монокристалла КсЬИсмВ в области спин-переорнентационного фазового перехода второго рода. Т-285 К (а), 200 К (Ь), 165 К (с), 1 IX К ((1), 113 К (с), 20 К ГП

нокристалла Nd2Fe14B соответствует ДС одноосного высокоанизотропного магнетика (рис.ба). Приблизительно за 30 К до точки перехода происходит первая перестройка ДС. Участки ДГ основных доменов располагаются в плоскостях {100}. Углы между отдельными участками ДГ составляют 90° (рис.6с).

2. При температуре Т = ТСп и несколько ниже происходит второе изменение в ДС. Углы между участками ДГ основных доменов постепенно увеличиваются (рис.бё). Однако доменные границы в целом не меняют своего положения. Образование новой (низкотемпературной) магнитной фазы происходит в объеме основных доменов (намагниченность в объеме основных доменов постепенно отклоняется от тетрагональной оси с в одной из плоскостей {110}).

3. При Т<ТСп (магнитомногоосное состояние) в области температур, соответствующих углам отклонения намагниченности 0>5°, ДГ основных доменов располагаютя в плоскостях {110} (рис.6е-61). Такое расположение обусловлено положительным знаком константы МКА К3.

4. ДГ, разделяющие основные домены в области МКА «ЛК», имеют особую структуру. Их тип и распределение намагниченности в окрестностях ДГ уточняются в заключительной главе работы. Отмеченные закономерности перестройки ДС в процессе спонтанного спин-переорнентационного перехода «ОЛН» - «ЛК» в тетрагональном магнетике соответствуют случаю, когда константа МКА К3, определяющая анизотропию в базисной плоскости, положительна. В случае отрицательной константы Кз ДГ в области температур, соответствующих многоосному состоянию, располагаются в плоскостях {100}.

Строгая симметрия в расположении ДГ в кристалле Nd2Fei4B во всем температурном интервале МКА «конус осей легкого намагничивания» обусловлена, с одной стороны, спецификой формирующейся ДС. С другой стороны, отсутствие искажений ДС связано с высокой степенью совершенства использованных в работе для наблюдений ДС монокристаллов Nd2Fei4B. Соединение Nd2Fe14B выбрано в работе за базовое для выяснения картины трансформации ДС в области спиновой переориентации в силу его уникальных констант (высокие намагниченность насыщения и МКА, низкая магнитострикция и др. [4,6]). Кроме того, в работе применена специальная схема закрепления образца, не приводящая к напряжениям в нем при изменении температуры.

Исследование ДС соединений R(Fe,Co)uTi где R=Tb, Dy позволило уточнить критические температуры и типы спин-переориентационных переходов в них и выявить особенности ДС, формирующейся в тетрагональных магнетиках с анизотропией типа «легкая плоскость» и в облас-

тн промежуточных состояний при фазовых переходах первого рода.

В соединении ОуРеюСоИ высокотемпературный фазовый переход определен по характеру перестройки ДС как СПП второго рода (зафиксировано плавное изменение угла отклонения намагниченности 9 от оси с при переходе через критическую температуру Тспш^ЗЗ К), а характер изменения ДС подтвердил сделанный на основании магнитных измерений вывод о том, что отклонение намагниченности от тетрагональной оси кристалла происходит в кристаллографических плоскостях {110}. В области низких температур обнаружены различия в характере формирующейся ДС при Т=20+140 К и закономерностях ее перестройки при изменении температуры в зависимости от наличия или отсутствия напряжений в рассматриваемом участке образца. Для низкотемпературного фазового перехода также выявлено плавное изменение керровско-го контраста магнитных доменов в области перехода, что позволяет трактовать низкотемпературный переход как переход второго рода. Для обоих переходов показана возможность смещения температуры перехода в пределах 25+30 К за счет магнитоупругого вклада в МКА соединения. Критическая температура ТСпп2=Ю0 К. Анализ кривых намагничивания, кривых вращающих моментов и имеющийся массив данных по изменениям ДС позволяют сделать вывод о существовании дополнительных особенностей в изменении МКА соединения ОуРе10СоТ1 в области температур 4,2+100 К. Таким образом, природа низкотемпературного фазового перехода в ОуРе|0СоТ1 требует дальнейших уточнении.

Исследование трансформации ДС соединений ТЬРеп'П и ТЬРе9Со2Т1 в процессе спиновой переориентации обнаружило наибольшее для всех исследованных соединений расхождение данных магнитооптических исследований и результатов магнитных измерений.

Так, по данным наблюдений ДС температура СПП первого рода в различных участках монокристалла ТЬРепТ1 может отличаться на величину до 55 К. Интегральное значение Тщ по данным магнитных измерений составляет 300 К, а перестройка ДС в отдельных участках образца происходит в области температур 285+340 К. Это факт является следствием магнитоупругого вклада в МКА соединения (А.-10'4) [19]. В низкотемпературной фазе ясно прослеживаются направления намагниченности вдоль двух взаимно перпендикулярных направлений <110>. Ниже температуры Т-200 К в ДС появляются элементы кооперативной ДС [20], что свидетельствует о влиянии блочной структуры кристалла на ДС.

Для соединения ТЬРе9Со2Т1 рассмотрен экстремальный случай влияния напряжений на перестройку ДС при СПП: переход из магнито-одноосного сосотояння в состояние «легкая плоскость» с выделенным

направлением легкого намагничивания за счет магнитоупругого вклада в MICA. Как известно [18-19], мапштоупрупш вклад в МКА соединений системы Tb(Fc,Co)nTi является наибольшим в рассматриваемой группе. Поэтому в области анизотропии «легкая плоскость» в соединениях Tb(Fc,Co)nTi часто реализуется ситуация, когда одна из ОЛН типа <110> выделена в качестве оси легчайшего намагничивания за счет имеющихся в образце напряжений. Такой кристалл является квазимаг-нитоодпоосным и в низкотемпературной области при Т<ТСп- В переходной области, где энергии высокотемпературной (I) и низкотемпературной (II) фаз сравниваются, наблюдаются две системы ДС, соответствующие низкотемпературной и высокотемпературной фазам (рис.7).

Фаза (II) представлена ДС типа «звездочек». Она расположена непосредственно под поверхностью наблюдения. ОЛН этой системы доменов, совпадающая с кристаллографической осью [110] тетрагональной решетки, составляет приблизительно 60° с поверхностью наблюдения (рис.8). ДС типа (I), представляющая магнитную фазу с анизотропией ОЛН, расположена под доменами фазы (II). Это полосовые 180-градусные домены, намагниченность которых лежит вдоль оси [001]. ДС (I) подмагничивает систему доменов (II), вследствие чего ширина доменов в системе «звездочек» периодически меняется (рис.7). В данном случае фазы (I) и (II) сосуществуют одновременно в температурном интервале 360+230 К. Этот интервал согласно фазовой диаграмме (рис.2) значительно уже. Таким образом, напряжения в объеме соединения ТЬБедСогТ! приводят к смещению критических температур перехода на 30+50 К.

В перестройке ДС в соединении ТЬРедСогТ! отмечен температурный гистерезис. Однако последний вопрос требует специального рассмотрения в каждом конкретном случае, так как ДГ в низкотемпературной области во всех исследованных соединениях испытывают заметную задержку смещения. Поэтому характер перестройки ДС зависит от того, приводится ли ДС в равновесное состояние при заданной температуре воздействием переменного магнитного поля или нет.

В третьей главе «Магнитная фазовая диаграмма и доменные структуры тетрагонального магнетика» с целью анализа экспериментальных данных о поведении доменной структуры тетрагональных магнетиков в области спин-переориентационных фазовых переходов, а также не исследовавшихся ранее детально типов МКА «легкая плоскость», «конус осей легкого намагничивания» и метастабильных состояний выполнен анализ магнитной фазовой диаграммы тетрагонального магнетика с учетом констант МКА высшего порядка (К2 и К3). Получены значения энергии МКА, соответствующие абсолютным и относительным минимумам и максимумам энергий, вычислены положения основных направлений в тетрагональном кристалле (ОЛН, ЛОН, ОТН, ТОН), определяющих распределение намагниченности и ориентацию доменных границ в зависимости от соотношения величин и знаков констант МКА. Для проверки правильности выводов о типах МКА исследованных соедтшений построены темперагурные траектории образцов на магнитной фазовой диаграмме тетрагонального магнетика, характеризующие изменение МКА с температурой и концентрацией. В заключительной части главы приведены данные количественных оценкок поверхностной плотности энергии ДГ в рассматриваемых материалах.

Магнитная фазовая диаграмма тетрагонального магнетика в координатах К]/1К3! и К2/1К31 показана на рис.9.

К^КзН-К/^И х \

Рис.9. Магнитная фазовая диаграмма тетрагонального магнетика пг IН = 0. Обозначения областей приведены в таблице 1

Как следует из рисунка 9, в зависимости от соотношения величин и знаков констант МКА в тетрагональном магнетике можно выделить десять диапазонов значений констант магнитокристаллической анизотропии К[, К2 и Кз, характеризующихся различным характером магнитной анизотропии, то есть числом и ориентацией осей легчайшего намагничивания (ЛОН), легкого намагничивания (ОЛН), труднейшего намагничивания (ТОН) трудного намагничивания (ОТН) и соответствующих им значений энергии кристалла.

В таблице 1 дается детальная расшифровка обозначений областей МКА 1+10, использованных при построении приведенной на рис.9 магнитной фазовой диаграммы для случая Н=0.

Таблица 1. Положение легких и трудных направлений в тетрагональном кристалле в зависимости от значений констант анизотропии К\, К2 и Къ

Угол Основные направления Знак Соотношение между

ЛОН олн отн ТОН к, К,иК2,К3

1. Ф 0,71 - - я/2 Кх>-2{Кг-\Къ\)

Ф - - - ** Фо +

2. Ъ 0, л я/2 - я/2 + К,<-2{Кг-\К,\) \К3\) К,>-2(К2+\К,\)

Ф - Фо ** Фо

■5 0, Я 71/2 - К^-К Кх>-(Кг- |АГ3|)

э. Ф - Фо - ** Фо + ^<-2(^+1^1)

4. я/2 0, 7Г - я/2 + Кх>-{Кг-\Къ\)

Ф Фо - - ** Фо К, > -2{К2 + |К3|)

5. Ф 71/2 0,71 -

Ф Фо - - ** Фо + Кх<-2{Кг+\Кг\)

6. О я/2 - - 0, я АГ,<-2(Д:2+|Л:З|)

Ф Фо - - -

7. Ф я/2 - тс/2 0, я К, > -2(К2 +|А'з|) кх <-(АГ2+|К3|)

Ф Фо - ** Фо -

Ф я/2 - 0,71 я/2 АГ,<-2(А:2-|^з|)

8. Ф Фо - - ** Фо К, > ~{К2 +|лг3|)

9. О - я/2 я/2 кх>-2{к2-\к3\)

Ф Фо - ** Фо - АГ, <-(А:2+|^,|)

10. Ф - 0, Я я/2 КХ>-2{К2-\Къ\)

Ф Фо - - ** Фо Кх>-{К2+\Кг\)

Значения углов Фи ср в таблице 1 определяются следующими выражениями: л*=агс5;п I ф* =1 ■>£ II при К2>0 или \ 2(К2-\К,\) То 4'4'4'4

m*_n % w 3:1 при a:, <0. ■ I % , 71 _ Зя при

л:3>0 или .. 37Г 7тс при к3<0-Vo 4' 4 ' 4 ' 4

Анализ МКА соединения TbFe9Co2Ti в рамках данной схемы показывает, что критическими температурами, разделяющими области с различными типами МКА в нем являются: 269 К, 256 К, 244 К, 225 К и 180 К. При Т>269 К соединение TbFe9Co2Ti магнитоодноосно. В диапазоне температур 269 К>Т>256 К реализуется промежуточное состояние ОЛН+ЛП, а при 256 К>Т>244 К - ЛП+ОЛН (первым указан тип МКА, соответствующий абсолютному минимуму энергии). При более низких температурах соединение TbFe9Co2Ti имеет тип МКА «легкая плоскость»

В заключительных разделах главы 3 анализируются возможные типы ДГ тетрагонального магнетика. Получены выражения для расчета поверхностной плотности энергии основных типов ДГ, реализующихся в тетрагональном магнетике с МКА «легкая плоскость» и «конус осей легкого намагничивания».

На основании полученных аналитических выражений и экспериментально определенных первых трех констант МКА рассчитана поверхностная плотность энергии основных типов ДГ в интерметаллидах Nd2FeI4B и Tb(Fe,Co)nTi.

Показано, что в области МКА «конус осей легкого намагничивания» в соединении Nd2Fei4B максимальной энергией у обладают 180-градусные ДГ. Меньшую энергию имеют 180-28-градусные ДГ. Минимальной энергией обладают 20-градусные и границы.

Показано, что в области МКА «легкая плоскость» ДГ, нормали к которым параллельны тетрагональной оси кристаллической решетки, имеют слабую температурную зависимость поверхностной плотности граничной энергии у. Энергия ДГ с нормалями <100> и <110>, напротив, сильно изменяется с температурой, убывая при приближении к точке фазового перехода ЛП-ОЛН. С использованием численных методов рассчитаны угловые зависимости энергии ДГ различных типов в области МКА «легкая плоскость» в зависимости от температуры. Полученные данные использованы для интерпретации температурных изменений ДС в исследованных тетрагональных кристаллах.

Приведены аналитические выражения для оценки поля анизотропии тетрагонального магнетика для всех рассмотренных типов МКА при отклонении намагниченности от тетрагональной оси в призматической и базисной плоскостях.

В четвертой главе «Доменная структура и процессы перемаг-ничивания в магнитотвердых материалах на основе соединений ШгГемВ (магннтоодноосное состояние)» исследуется доменная структура монокристаллов (отдельных зерен) №2Ре14В, включенных в состав порошковых постоянных магнитов, в области температур Т>ТСп (Тсп-температура спиновой переориентации) в термически размагниченном состоянии и в магнитном поле. Выполнен анализ ДС магшггот-вердой фазы Я^е^В в порошковых постоянных магнитах Ш^Ре^В.?, Ис11з,5Пу1,5Ре77В8, Кс120Ре7з15В(;,5+1,48 вес.% А1203, магнитах с нетрадиционной микроструктурой Ш1512Ре78тзСао,4В6д а также модельных образцах Ш16Ре5бВ28 и Рг1бРе57Взо, в которых зерна основной фазы разделены парамагнитной прослойкой и занимают около 35% объема магнитов.

Полученные в эксперименте зависимости ширины Б доменов от размера зерен Ь проанализированы в рамках соотношения [15]: И = аЪт (1)

Вычисленные значения а, и основных микромагнитных параметров ^тах-расстояние между ДГ на базисной плоскости; у-энергия ДГ; критический размер зерен, выше которого для оценок у может быть использован метод Хуберта [15]; ^-коэффициент, характеризующий маг-нитостатическую связь зерен) приведены в таблице 2.

Таблица 2. Параметры ДС исследованных постоянных магнитов

ш ** шах» мкм Ъ 2 Эрг/см 1-Тф> мкм а, мкм1/3 Ц

Нс12Ре,4В 0,55 23 80 0,202 -

Ш15Ре77В8 0,56 23 4 0,527 4

Ис11бРе56В28 0,6 25 8 0,303 2

Ж2оРе7з.5Вб.5+А12Оз 0,63 26 8 0,317 2

Ье(Т - эффективный размер зерен. ЬеН-г)Ь, где Г|=(сс/0,202 мкм1/3)3/2. Значения коэффициента Г| дают косвенную оценку степени магнитостати-ческого взаимодействия зерен.

Как видно из таблицы, наибольшая магнитная связь зерен наблюдается в материалах Ис1)5ре77В8, добавки окиси алюминия в сплав Кс12оРе7з,5Вб15+1,48 вес.% А1203 нарушают обмен, в модельных образцах Ш1бРе56В2з фаза Ш2Ре14В разделена парамагнитными прослойками толщиной порядка 10 мкм, что приводит к значительной магнитной изоляции зерен. В последнем случае результат оценок у на порошковых образцах наиболее близок к оценкам на монокристаллах.

В результате сопоставления результатов исследования ДС монокристаллов и порошковых магнитов показано, что прямой перенос ме-

тода Хуберта, разработанного для расчета у монокристаллов в виде пластин [15], на текстурованный порошковый магнит типа Ш-Ре-В приводит к завышению \Утах на 20-40% и, как следствие, завышению значения у так как

у = Ещи.мЪ (2)

Поэтому применение метода Хуберта к порошковым образцам требует коррекции коэффициента р. В качестве нового значения (3 следует брать Р' = 2Р, которое позволяет получить на порошковых образцах значения у, соответствующие значениям для монокристаллов.

Перестройка доменной структуры в процессе перемагничивания порошковых постоянных магнитов впервые изучена на поверхностях магнитов, содержащих ось текстуры, в области значений магнитного поля ЦоН= ±2,2 Тл и диапазоне углов ср между направлением внешнего магнитного поля и осью текстуры магнита 0+360°.

Доменная структура в магнитном поле наблюдалась как на плоскостях, параллельных оси текстуры, так и перпендикулярных к ней. В результате выявлено влияние отдельных элементов микроструктуры (размер зерен, отклонение ОЛН зерен от оси текстуры магнита, соседства с порами и немагнитными включениями, влияние поверхности образца) на процессы перемагничивания и формирования высококоэрцитивного состояния в порошковых постоянных магнитах Ш-Ре-В.

Показано, что в термически размагниченном состоянии зерна маг-нитожесткой фазы являются многодоменными, а рост концентраций замещающих элементов в магнитах Ш2оРе7з,5Вб15+1,48 вес.% А1203, (Н^,9ТЬо,1)1б(Рео,77Соо,2А1о,оз)7бВ8 приводит к более независимому пере-магничнванию отдельных зерен в связи с изменением структуры межзе-ренных прослоек. Наиболее слабо взаимодействуют зерна в модельных образцах Ш16Ре5бВ28 и Рг16Ре57Вз0.

Установлено, что при Т=293 К доменные границы в объеме основной фазы Ш^е^В практически не испытывают задержки при смещении (поле задержки смещения ДГ не превышает 200 Э).

Исследованы Ш-Ре-В материалы с различным уровнем коэрцитив-ности. Изменению уровня коэрцитивности материалов Ис1-Ре-В сопоставлено изменение характера процессов перемагничивания. Выделено две схемы перемагничивания:

(I) Низкокоэрцитивная схема. Процесс перемагничивания в этом случае начинается в зернах с минимальной коэрцитивностью и распространяется в объем магнита за счет образования в магните каналов из перемагниченных зерен. Каналы приблизительно параллельны оси текстуры

магнита, пронизывают весь объем и имеют диаметр 1-5 зерен. (II) Высококоэрцитивная схема. В этом случае поля зародышеобразова-ния в зернах с минимальной коэрцитивностью превышают размагничивающее поле магнита. В нулевом поле предварительно намагниченный образец не имеет зерен с ДС. Все зерна намагничены в положительном. направлении. По мере роста отрицательного поля происходит перемаг-ничивание отдельных зерен или групп зерен. Эти зерна не имеют правильного распределения по объему.

Показано, что материалы Ш-Ре-В, легированные А1 и Са, обладают более стабильными межзеренными прослойками, обеспечивающими лучшую магнитную изоляцию зерен, что позволяет рекомендовать эти материалы для изготовления миниатюрных магнитов.

Предложена методика количественных оценок критических полей в объеме магнитов по результатам наблюдений ДС, в основе которой лежит оригинальный способ определения величины размагничивающего поля в рассматриваемом зерне магнита. Построены спектры критических полей Нк (поле, необходимое для удаления из зерна зародышей перемагничивания), Н5 (поле насыщения зерна) и Н„ (поле зародышеоб-разовання), определяющих характер процессов перемагничивания.

Показано, что ключевым параметром, обусловливающим характер изменения магнитных свойств материалов с задержкой зародышеобра-зования, является поле Нк, разделяющее две схемы перемагничивания отдельного зерна в магните. Это поле экспериментально определяется однозначно для каждого из зерен при намагничивании образцов из термически размагниченного состояния.

Средняя величина поля |ДоНк для Ш-Ре-В магнитов составляет - 0,6 Тл, а спектр этого поля связан с распределением угла отклонения ОЛН зерен от оси текстуры магнита и другими особенностями микроструктуры.

Оценки Нк, выполненные методами магнитных измерений и наблюдениями ДС, хорошо согласуются между собой. Значения измеренные магнитооптически, напротив, занижены по отношению к корректным значениям. Эта особенность магнитооптических исследований обусловлена эффектом поверхностного намагничивания АНЭпн> связанным с более быстрым намагничиванием поверхностного слоя магнетика. Как показано в данной работе, АНЭПн является функцией размагничивающего фактора исследуемого ферромагнитного тела и убывает пропорционально величине размагничивающего фактора. В связи с тем, что средний размагничивающий фактор зерен в поверхностном слое магнита НПОв ~ 0,5- М0б, где 1\0б - размагничивающий фактор зерен в объеме магнита, для этих зерен величина ДНэпн не превышает 25%.

Разработана основанная на концепции магнитных зарядов программа расчета магнитных полей в объеме магнита, обусловленных его микроструктурой и магнитной предысторией. Вычислены локальные магнитные поля, действующие на рассматриваемое зерно в магните для рядг случаев (неверно ориентированное зерно, различное микромагнитное состояния окружения). Результаты расчетов сопоставлены с данными наблюдений ДС. Показано, что данный подход позволяет получать реальные значения магнитных полей в объеме магнитов, соотнося их конкретным особенностям микроструктуры.

Методом магнитооптического эффекта Керра изучена перестройка ДС отдельных зерен в порошковых магнитах типа Ш-Ре-В в магнитном поле, направленном под углом ф к оси текстуры образцов. В экспериментальных зависимостях критических полей Щср), На(ср), Н„(ф), контролирующих процессы намагничивания и перемагннчивания отдельных зерен, выделен вклад, связанный с влиянием полей рассеяния ок-

Рис.Ю. Угловая зависимость критических полей Н5(ф) и Нк(ф) идеально ориентированного зерна в магните НсПЪРеСоАШ

ружающих зерен и размагничивающего поля образца. В результате получены базовые зависимости Щф) критических полей, характерных для отдельного зерна в порошковом постоянном магните (рис.10-11).

Выполнен анализ ДС в зернах с экстремально неверной ориентацией (Фп, - 90°).

Рис.11. Характер угловых зависимостей Нп(ф) низкокоэрцитнв-ных зерен в порошковом магните Ыс1ТЬРеСоА!В в зависимости от величины поля зародышеоб-разования зерен Нп(0) (приведены на графике)

-1=0 -1ГГ! -:'Л О

V. [°]

Показано, что для всех критических полей основной является зави-Н,{ 0)

СИМОСТЬ Н;(ф)=-

(фш - угол между ОЛН зерна и осью тек-

соэ ((р-(р,„) стуры магнита).

Наибольшее отклонение зависимостей Н„(ф) от закона Ь'сояф обнаружено в модельных образцах Ш^Ре.^Вгв и Рг17Ре5зВ30, в которых высокоанизотропная фаза ЛгРемВ занимает около 40% объема магнита. На кривых Нп(ф) отдельных зерен в этих магнитах наблюдаются минимумы в диапазоне углов ф = 30+40°. Это приближает кривые Нп(ф) к предсказываемым в модели Стонера-Вольфарта [21] и позволяет предположить возможность изменения характера базовой угловой зависимости Н„(ф) при изменении расстояния между зернами в порошковых магнитах и ослаблении степени их магнитостатического взаимодействия.

Показано, что характер угловых зависимостей коэрцитивной силы в материалах Ш-Ре-В зависит от многих параметров. Поэтому использование кривых Нс(ф) для анализа механизма высококоэрцитивного состояния с целью выявления доминирующего механизма коэрцитивности не может быть надежным.

Предложена простая модель для описания гистерезисных свойств, в том числе угловых зависимостей коэрцитивной силы Ш-Ре-В магнитов, в которой магнит рассматривается как ансамбль невзаимодействующих высокоанизотропных частиц, разделенных немагнитной прослойкой. Эффективность данной модели подтверждена сопоставлением данных измерений угловых зависимостей коэрцитивной силы Нс и Нк

для магнитов Ш|()Ге76Вк и (К(]о.уТЬ0 |),6Ге76Вя, отличающихся величиной коэрцитивной силы.

В пятой главе «Доменная структура ннтерметаллидов Ш^е^В и Н(Гс,Со)цТ4 в магнитном поле (мапштомногоосное состояние)»

анализируется влияние магнитного поля на процессы формирования и перестройки доменной структуры в моно- и поликристаллических образцах тетрагональных магнетиков в области температур Т<Т5к. В этой части изложены результаты наблюдений доменной структуры монокристаллов Ш2РеыВ и К(Рс,Со)пИ в области температур 400 К > Т > 4,2 К как в нулевом магнитном поле, так и в присутствии магнитного поля, даются модели доменной структуры тетрагонального магнетика для случаев анизотропии «конус осей легкого намагничивания» и «легкая плоскость». Приводятся первые экспериментальные оценки коэрцнтив-ности доменных границ в данных структурах. Анализируется доменная структура порошкового постоянного магнита Ш1бРс76В8 в области температур 130К>Т>4,2К и обсуждается влияние процесса спиновой переориентации па температурную стабильность свойств постоянных магнитов данного типа.

Исследования ДС монокристалла Ш2РемВ на кристаллографических плоскостях (001) и (273) в магнитном поле позволили установить, что ДС в области МКА «конус осей легкого намагничивания» образована 180-20-градусными доменными границами, нормали к которым направлены вдоль кристаллографических направлений <110>.

Показано, что во всем температурном интервале исследований (4,2+300 К) доменные границы основных доменов остаются параллельными тетрагональной оси с кристалла. Отмстим, что ориентация нормалей к ДГ изменяется с температурой и в области температур 160-5-135 К совпадает с направлениями <100>, что может свидетельствовать о том, что в данной области температур константа К3<0. Однако исследования МКА, выполненные в данной работе и другими авторами [4,6], дают положительный знак К3 во всем интервале температур магнитного упорядочения соединения Ш2Рс14В.

На основании изучения влияния магнитного поля, параллельного и перпендикулярного тетрагональной оси с, па ДС монокристалла Ш2Рс|4В в области низких температур (рис.12) показано, что при ориентации магнитного поля вдоль направлений <110> ДГ, разделяющие основные домены, ориентируются перпендикулярно направлению поля. Это позволило выделить из всех возможных в области МКА «конус осей легкого намагничивания» типов ДГ 180-20-градусные ДГ и построить модель распределения магнитных моментов в соединении

100

> [100] -

Рис.12. Доменная структура на базисной плоскости монокристалла Ш2Ре]4В в магнитном поле Н=1,5 кЭ, параллельном направлению [ПО]. Т = 80 К (а), 89 К (Ь), 95 К (с), 120 (с!), 130 (е), 135(1")

Рис.13. Промежуточный ? Л контраст на фанице основ-

I * 4 * ных доменов в монокри-„ 3 сталле Nd2Fe|4B. Пригра-^ " ничный слой отмечен

1

>? | стрелками. Т=60 К.

Ктс12Ре14В в области низких температур. В окрестностях ДГ, разделяющих основные домены, обнаружена особенность в распределении магнитных моментов, которая проявляется на микрофотографиях ДС в'виде промежуточного керровского контраста (рис.13). Данная особенность требует дополнительных исследований.

Модель распределения магнитных моментов в соединении Ш2Ре|4В в области МКА «конус осей легкого намагничивания», являющаяся своеобразной элементарной ячейкой данного распределения, представлена на рис.14.

В результате анализа ДС на кристаллографических поверхностях (ЬкО), (001), (111), (273) монокристалла Ш^е^В в области МКА «конус осей легкого намагничивания» прлучен массив данных по новым конфигурациям магнитных доменов и их температурным изменениям, который может быть использован для развития микромагнитных представлений, применяемых в расчетах доменных структур многоосных магнетиков. В частности, вблизи поверхности типа (001) обнаружены новые конфигурации замыкающих магнитных доменов и выявлен характер их трансформации при изменении температуры.

На основании анализа перестройки ДС в области высокотемпературного и низкотемпературного фазовых переходов в магнитном поле, перпендикулярном тетрагональной оси соединения БуРеюСоТ!, показано, что магнитное поле величиной ~2 кЭ не сказывается заметным образом на критических температурах спин-переориентационных переходов. Однако, в присутствии поля в области низкотемпературного фазового перехода не наблюдается одновременного появления ДС, характерных для анизотропии «ЛП» и «ЛК» (рис.15).

приграничным слой А

Рис.14. Объемное распределение намагниченности в монокристалле Ш2Ре]4В в области анизотропии «конус осей легкого намагничивания»

180-20° доменные

Как следует из рис.15, в области температур 15+100 К наблюдается ДС, соответствующая частично намагниченному состоянию для типа анизотропии «легкая плоскость». Одна из осей легкого намагничивания выделена в качестве преимущественной за счет магнитного поля. ДС образована 180-градусными полосовыми доменами. Более светлые полосовые домены намагничены по направлению поля и имеют больший объем (схема на рис. 16а). Плавный рост угла О (угол отклонения намагниченности от тетрагональной оси с) в области температур 100+125 К приводит к полному исчезновению полосовых доменов низкотемпературной фазы (область слева на рис.15Ь, схема на рис.16Ь) и появлению ланцетоподобных доменов новой магнитной фазы (тип анизотропии «конус осей легкого намагничивания»). Критическая точка низкотемпературного фазового перехода, определенная по изменению ДС, составляет около 100 К, что соответствует ТСпг в ситуации, когда Нс,,=0. ДС, характерная для типа анизотропии «конус осей легкого намагничивания», показана на рис.15с-15е. Эта ДС наблюдается в области темпера тур 100+230 К, что также практически совпадает с интервалом температур ДС типа «ЛК» при наблюдении без поля (ТСш=235 К при Н=0). В этом диапазоне температур выделяется две области ДС: (I) ДС, соответствующая относительно малому отклонению ОЛН от плоскости образца (рис.15с-15с1; схема на рис. 16с), и ДС (II) - характерная для случая значительного отклонения ОЛН от поверхности образца (рис.15е, схема на рис. 16(3). При Т>235 К во всем рассматриваемом объеме наблюдается ДС, соответствующая типу анизотропии «ось легкого намагничивания»

Рис.15. Доменная структура на базисной плоскости интерметаллнда DyFc|()CoTi в магнитном поле Н=2 кЭ. Т = 15 К (а), 125 К (Ь), 158 К (с), 184 К (d), 200 К (е), 240 К (0

Рис.16. Схема перестройки доменной структуры па базисной плоскости литерме-таллида ПуРе1()СоТ1 в магнитном поле П~2 кЭ, показанной на рис. 15.

(рис.15.Г; схема на рис.! бе). Таким образом, приложение поперечного магнитного поля величиной =2 кЭ не сказывается заметным образом па критических температурах как низкотемпературного, так и высокотемпературного спин-переориентациоппых переходов. Однако, в присутствии поля в области низких температур не наблюдается одновременного

ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА 1. МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА И МАГНИТОКРИСТАЛЛИ- 13 ЧЕСКАЯ АНИЗОТРОПИЯ ИНТЕРМЕТАЛЛИЧЕСКИХ СОЕДИНЕНИЙ ШгРемВ И ЩРе.СоЬ'П

1.1. Кристаллическая структура и магнитные свойства интер- 13 металлических соединений Ш2Ее14В и 11(Ее,Со)пТ

1.1.1. Основные физические свойства интерметаллидов

ШгЕеиВ и К(Ее,Со)цТ1 как перспективных магнитотвер-дых материалов

1.1.1.1. Интерметаллические соединения ЯгЕе^В

1.1.1.2. Интерметаллические соединения 1ЦЕе,Со)1 гТ

1.2. Намагниченность и температура Кюри соединений 27 Ш2Ре14В и К(Ее,Со) д {П

1.2.1. Соединение ШгЕе^В

1.2.2. Соединения ТЬГец.хСохТ

1.2.3. Соединения БуБеп-хСохТ!

1.2.4. Соединения У(Ее,Со)цТ1. Намагниченность соединений 39 К(Ее,Со)пТ

1.3. Магнитокристаллическая анизотропия интерметаллидов 41 Ма2Ее14В и К(Ее,Со)цТ

1.3.1. Количественное описание магнитокристаллической ани- 41 зотропии в тетрагональных кристаллах

1.3.2. Основные типы МКА и спин-переориентационные фазо- 45 вые переходы в тетрагональных магнетиках

Магнитокристаллическая анизотропия соединений Ш2Ге14В и К(Ре,Со)игП

Магнитокристаллическая анизотропия Nd2Fel4B Магнитокристаллическая анизотропия К(Ре,Со)цТ1 Угловые зависимости вращающего момента и энергии анизотропии соединений ТЬРец.хСохТ1 Константы магнитокристаллической анизотропии соединений ТЬБеп-хСохТ!

Магнитокристаллическая анизотропия соединений

Оу(Ре,Со)„Т

ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ

МАГНИТНАЯ ДОМЕННАЯ СТРУКТУРА В МОНОКРИСТАЛЛАХ ИНТЕРМЕТАЛЛИЧЕСКИХ СОЕДИНЕНИЙ Ш2Ге14В И К(Ее,Со)„Т

Краткая характеристика методов наблюдения и регистрации ДС, использованных в работе

Обработка и регистрация изображения доменной структуры в статическом режиме при комнатной температуре Наблюдение и регистрация доменной структуры в динамическом режиме при комнатной температуре Наблюдение и регистрация доменной структуры в широком диапазоне температур

Доменная структура монокристаллов КсУРе^В и К(Ее,Со)цТ1 при Т>ТСп (магнитоодноосное состояние) Доменная структура монокристаллов ШгЕемВ при комнатной температуре

Зависимость характера ДС монокристаллов Ш^е^В от 84 толщины

Поверхностная плотность энергии 180-градусных ДГ в 88 монокристалле Ш2РеиВ при комнатной температуре Метод Боденбергера-Хуберта

Метод Киттеля

Основные микромагнитные параметры монокристаллов 95 Ш2Ре14В

Доменная структура монокристаллов ТЬ(Ре,Со)цгП, 98 Оу(Ре,Со)цТ1 и 8т(Ре,Со)цТ1 при Т>ТСп (магнитоодно-осное состояние)

Доменная структура монокристаллов КсУРе^ и 101 К(Ре,Со)цТ1 при Т<Тсп (магнитомногоосное состояние) Температурная зависимость доменной структуры моно- 101 кристалла КсУРемВ в области спиновой переориентации Доменная структура на призматических плоскостях мо- 105 нокристалла Ш^е^В в области низких температур Доменная структура Ш^е^В в области Теп

Доменная структура монокристалла Ш^е^В вблизи тем- 121 пературы жидкого гелия

Уточнение распределения намагниченности в монокри- 125 сталле Ш2РеиВ при температуре жидкого гелия а) Низкотемпературная ДС в магнитном поле б) Температурные изменения структуры замыкающих 128 доменов на призматической плоскости монокристалла Ш2РеиВ в) Исследование температурного поведения ДС монокристалла ШгРеиВ на поверхностях различной ориентации Основные особенности в перестройке ДС монокристалла Ш2Ре14В в процессе спиновой переориентации Доменная структура соединений Оу(Ре,Со)цТ1 в области спин-переориентационных фазовых переходов Трансформация ДС при спин-переориентационном переходе первого рода в соединениях ТЬРец„хСохТ1 Спин-переориентационный переход из магнитоодноосно-го в магнитодвуосное состояние в соединении ТЬБецТл Спин-переориентационный переход из магнитоодноосно-го состояния в состояние «легкая плоскость» с выделенным направлением легчайшего намагничивания ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ

МАГНИТНАЯ ФАЗОВАЯ ДИАГРАММА И ДОМЕННЫЕ СТРУКТУРЫ ТЕТРАГОНАЛЬНОГО МАГНЕТИКА Общие замечания

Положение осей легкого намагничивания Положение осей трудного намагничивания Магнитная фазовая диаграмма тетрагонального магнетика Поле анизотропии

Энергия доменных границ в тетрагональных кристаллах с неодноосной магнитной анизотропией МКА «конус осей легкого намагничивания» МКА «легкая плоскость»

Энергия ДГ в соединениях Nd2Fei4B и TbFe9Co2Ti. Маг- 189 нитомногоосное состояние

ДОМЕННАЯ СТРУКТУРА И ПРОЦЕССЫ ПЕРЕМАГ- 197 НИЧИВАНИЯ В МАГНИТОТВЕРДЫХ МАТЕРИАЛАХ НА ОСНОВЕ СОЕДИНЕНИЙ Nd2Fei4B (МАГНИТООД-НООСНОЕ СОСТОЯНИЕ)

Доменная структура постоянных магнитов Nd-Fe-B в 197 термически размагниченном состоянии

Микро- и доменная структуры в порошковых постоянных 197 магнитах типа Nd-Fe-B

Количественные оценки параметров микро- и доменной 202 структуры в порошковых постоянных магнитах типа Nd-Fe-B и магнитостатическое взаимодействие зерен Применимость стандартных методов количественных 211 оценок параметров доменной структуры к порошковым постоянным магнитам типа Nd-Fe-B Доменная структура порошковых магнитов типа Nd-Fe-B 217 в присутствии магнитного поля

Перестройка ДС в процессе намагничивания и перемаг- 217 ничивания Nd-Fe-B материалов (низкокоэрцитивный слу

Уровень коэрцитивности материалов Nd-Fe-B и характер 227 процессов перемагничивания

Соединение Nd2Fei4B Соединение TbFe9Co2Ti ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ

Получение высококоэрцитивного поверхностного слоя в постоянных магнитах Ш-Бе-В

Процесс перемагничивания в высококоэрцитивном поверхностном слое в постоянных магнитах типа Ш-Бе-В Магниты типа Ш-Бе-В: высококоэрцитивная и низкокоэрцитивная схемы перемагничивания Микроструктура и формирование высококоэрцитивного состояния в материалах Ш-Бе-В

Критические поля, контролирующие процессы перемагничивания в материалах с задержкой зародышеобразова-ния

Критические поля Нп, Нк и их экспериментальная оценка

Физический смысл поля Нк

Критические поля перемагничивания зерен в материалах Ш-Бе-В (низкокоэрцитивная схема перемагничивания) Критические поля в материалах Ш-Бе-В (высококоэрцитивная схема перемагничивания)

Эффект поверхностного намагничивания и количественные оценки критического поля Н

Размагничивающие поля, действующие в объеме порошковых постоянных магнитов

Расчет магнитного поля полиэдрического тела с однородной намагниченностью

Магнитное поле в окрестностях зерна с неверной ориентацией оси легкого намагничивания

Магнитное поле в рассматриваемом зерне в зависимости 384 от ориентации намагниченности в соседних зернах Угловые зависимости критических полей и анализ меха- 288 низма высококоэрцитивного состояния постоянных магнитов на основе интерметаллидов Ш2Ре14В и (Ре,Со)цТ1 Характеристика Иё-Ре-В материалов, на которых выпол- 289 нены исследования угловых зависимостей критических полей

Угловая зависимость критических полей в отдельных 294 зернах магнитов типа Ш-Бе-В

Угловые зависимости полей Н8 и Нк

Угловые зависимости поля Нп

Угловая зависимость поля Нп в материалах с низкой ко- 301 эрцитивностью

Угловая зависимость поля Нп в материалах со средней ко- 302 эрцитивностью

Угловая зависимость поля Нп в материалах с высокой ко- 304 эрцитивностью

Микроструктура и характер угловых зависимостей поля 308 Нп в материалах Ш-Бе-В

Угловая зависимость коэрцитивной силы порошковых 309 постоянных магнитов Ыё-Ре-В

ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ

ДОМЕННАЯ СТРУКТУРА ИНТЕРМЕТАЛЛИДОВ 319 Ш2Ре14В Я(Ре,Со)цТ1 В МАГНИТНОМ ПОЛЕ (МАГНИ-ТОМНОГООСНОЕ СОСТОЯНИЕ)

Доменная структура Ш2Ре14В в магнитном поле. МКА «конус осей легкого намагничивания» Доменная структура на базисной плоскости монокристалла №2Ре14В в поперечном магнитном поле Доменная структура монокристалла ШгРе^В на плоскости (273)

Доменная структура на базисной плоскости монокристалла ШгРемВ в магнитном поле, параллельном оси [001] Распределение магнитных моментов в объеме образца ШгРе^В в области МКА «конус осей легкого намагничивания»

Спин-переориентационные переходы в соединении

БуРеюСоТ! в присутствии магнитного поля

Доменная структура постоянного магнита Ш1бРе7бВ8 в области МКА «конус осей легкого намагничивания»

ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ

Интерметаллические соединения редкоземельных металлов (Л, РЗМ) с Зс1-переходными металлами являются практически неиссякаемым источником разнообразных магнитных материалов с уникальными магнитными характеристиками [1-12]. Это обусловлено тем, что магнитное поведение редкоземельных интерметаллидов определяется свойствами, присущими как редкоземельным металлам (большая намагниченность насыщения, гигантские величины магнитокристаллической анизотропии и анизотропной магнитострикции), так и Зс1-металлам (высокие значения температуры магнитного упорядочения и намагниченности насыщения). Сочетание экстремальных свойств II и 3(1 металлов в одном соединении позволяет получать принципиально новые магнитные материалы, перспективные для применения в различных областях современной техники.

Ы-Зс1 интерметаллиды одновременно являются хорошими модельными объектами для решения фундаментальных проблем физики магнитных явлений, поскольку позволяют изучать взаимодействие двух магнитных систем различной природы, образованных локализованными 4£-электронами и зонными Зс1-электронами. Одним из проявлений такого взаимодействия является своеобразный температурный ход констант магнитокристаллической анизотропии и, как следствие, появление в этих соединениях широкого спектра спонтанных и индуцированных магнитным полем ориентационных фазовых переходов [6-7,13].

В последние годы пристальное внимание исследователей в области магнетизма редкоземельных соединений, занимающихся синтезом новых магнитотвердых материалов и разработкой теоретических представлений о высококоэрцитивном состоянии вещества, связано с Я - 36. интерметаллическими соединениями с повышенной концентрацией Зс1-металла, среди которых выделяются тетрагональные интерметаллиды типа Б^Ре^В и КРецТл. Соединения К2Ре14В являются основой для получения постоянных магнитов с максимальным на сегодня энергетическим произведением (ВН)тах, а интерметаллиды КРецТ1 считаются весьма перспективными для применения в качестве постоянных магнитов [13-22].

Магнитная анизотропия железной подрешетки в соединениях ЯгРе^В и КРепТл сравнима по величине с анизотропией редкоземельной подрешетки. По этой причине в данных соединениях наблюдается большое разнообразие магнитных структур и спин-переориентационных фазовых переходов, результаты экспериментального изучения которых могут быть использованы для проверки основных положений различных теоретических моделей.

Несмотря на то, что интерметаллические соединения И-гРе^В, КРецИ и постоянные магниты на их основе активно исследуются [13,1719], существует ряд проблем, не нашедших удовлетворительного понимания и адекватного модельного описания. Общим недостатком Ы-Зс! интер-металлидов с повышенным содержанием железа, представляющих собой относительно дешевые аналоги материалов 8тСо5, является более низкое при комнатной температуре значение энергии магнитокристаллической анизотропии, с чем связаны большие сложности с реализацией Нс и проблемы температурной стабильности магнитных свойств данной группы постоянных магнитов [13,18]. Это, в частности, не позволило до настоящего времени реализовать на практике теоретически предсказываемые максимальные значения энергетического произведения (5 Я)гаах где В8

- индукция насыщения [2] для всех постоянных магнитов на основе Я - 3(1 интерметаллидов. Например, хотя теоретический предел энергетического произведения Ш-Бе-В материалов существенно превышает 500 кДж/м , это значение до сих пор не реализовано на лучших коммерческих образцах [20-22].

Ответ на вопрос о причинах отмеченного несоответствия связан с двумя основными направлениями исследований:

- более глубоким пониманием природы фундаментальных магнитных свойств Я-Зё соединений, направленным на выяснение механизмов формирования в них спонтанной намагниченности, магнитокристалли-ческой анизотропии, обменного взаимодействия;

- выявлением взаимосвязи реальной микроструктуры и процессов пере-магничивания в рассматриваемой группе материалов, в частности, влияния на эти процессы спин-переориентационных фазовых переходов.

Если в понимании природы магнетизма Я-Зё интерметаллидов достигнуты значительные успехи [1-4], и основные задачи здесь обусловлены необходимостью получения точных количественных данных о магнитных константах рассматриваемых материалов, то реализация второго направления исследований далека от завершения. Это обусловлено рядом экспериментальных трудностей в исследовании доменной структуры и процессов перемагничивания выбранной группы материалов (наличие спонтанных и индуцированных магнитным полем спин-переориентационных фазовых переходов; образование на поверхности низкокоэрцитивного слоя, не отражающего свойств в объеме материала; необходимость исследований ДС в широком диапазоне полей и температур; неадекватность перестройки ДС на базисной плоскости постоянных магнитов реальной картине процесса перемагничивания; предельно малый для оптической микроскопии размер доменов в порошковых материалах и др.). В то же время известно, что именно изучение доменной структуры является прямым методом, позволяющим установить связь между реальной структурой магнитного материала и особенностями процессов перемагничивания в нем.

Исследование доменной структуры (ДС), как одно из наиболее эффективных средств анализа распределения намагниченности в объеме магнитного материала, известно сравнительно давно [23-28]. Однако только появление в последние годы новых методов выявления ДС магнетиков и значительное усовершенствование классических методик, использовавшихся для этих целей, позволило перейти к количественным оценкам микромагнитного состояния магнитных материалов и процессов перемагничивания в них [29-39]. Наиболее привлекательными для выявления перестройки ДС в процессе перемагничивания металлических материалов стали безынерционные методы, основанные на использовании магнитооптического эффекта Керра [23,32-34], оказывающие минимальное воздействие на исследуемы образцы. Широкое применение последних затруднялось малой величиной керровского контраста и чрезвычайно низкой освещенностью объекта, что требовало длительных экспозиций при микрофотосъемке ДС и делало проблематичным изучение перестройки ДС в присутствии магнитного поля или при изменении температуры. Появление в последние годы систем компьютерной обработки изображений позволило существенно расширить круг задач, решаемых с использованием керров-ской методики, перейти к анализу ДС на призматических плоскостях постоянных магнитов в широком диапазоне магнитных полей и расширить температурный интервал наблюдений ДС [39]. Все это, наряду с бурным развитием технологий синтеза высокоэнергетичных постоянных магнитов на основе сплавов РЗМ, способствовало постановке новых задач в области анализа процессов перемагничивания в высокоанизотропных магнитных материалах и ответу на ряд принципиальных вопросов в области физики формирования высококоэрцитивного состояния вещества. Обобщению результатов экспериментов, полученных автором данной работы в результате решения ряда таких задач, и посвящена данная работа.

Новым научным направлением, развиваемым в работе, является анализ трансформации магнитной доменной структуры монокристаллов редкоземельных тетрагональных интерметаллических соединений Nd2Fei4B и R(FeCo)nTi в области спонтанных и индуцированных магнитным полем ориентационных фазовых переходов и в процессе перемагничивания маг-нитотвердых материалов на их основе, исследование влияния многодоменного состояния на процессы спиновой переориентации, теоретическое рассмотрение условий и характера ориентационных фазовых переходов в тетрагональных магнетиках.

Выбор редкоземельных интерметаллидов Nd2Fei4B и R(Fe,Co)nTi (R=Tb, Dy, Sm) в качестве объектов исследования связан с тем, что МКА этих соединений обусловлена конкуренцией вкладов со стороны редкоземельной и 3d подрешеток, что позволяет изменять тип МКА соединения при изменении температуры (кроме соединений с Sm) и получить в рассматриваемой группе интерметаллидов все основные типы МКА, реализующиеся в тетрагональных магнетиках.

Работа представляет собой комплексное экспериментальное исследование магнитной анизотропии, доменной структуры, основных магнитных характеристик монокристаллов Nd2Fei4B и R(Fe,Co)nTi в широком интервале температур, включающем температуры спин-переориентационных фазовых переходов, а также анализ процессов перемагничивания в постоянных магнитах на основе данных соединений методом прямых наблюдений доменной структуры в широком диапазоне магнитных полей.

Центром тяжести первой части работы является исследование характера магнитокристаллической анизотропии (МКА) совершенных монокристаллов соединений Ж2Ре14В и К(Ре,Со)цТ1 в области температур от температуры Кюри до температуры жидкого гелия, построение магнитных фазовых диаграмм для этих соединений, получение количественных данных о концентрационных и температурных зависимостях первых трех констант МКА и установление корреляции между изменением типа МКА и характером доменной структуры.

Наблюдения доменной структуры выполнены для всех исследованных монокристаллов на нескольких типах кристаллографических плоскостей, ориентация которых тщательно аттестована рентгеновским методом. Особо следует выделить проведенные впервые на монокристаллах редкоземельных интерметаллидов исследования доменной структуры в области спиновой переориентации для различных типов спонтанных ориентацион-ных фазовых переходов, которые позволили уточнить типы переходов и температурные диапазоны существования магнитных фаз.

Вопрос о перестройке доменной структуры в области спиновой переориентации изучен недостаточно [6]. Исключение составляют редкоземельные ферриты-гранаты и ортоферриты, для которых выполнены наблюдения доменной структуры и развиты модельные представления о роли доменной структуры в процессе спиновой переориентации [40-47]. Практически отсутствуют экспериментальные работы по данной проблеме для редкоземельных тетрагональных магнетиков.

В области температуры спиновой переориентации происходит компенсация локальных полей магнитокристаллической анизотропии, наиболее ярко проявляются процессы, связанные с намагничиванием, перемаг-ничиванием, перестройкой доменной структуры. Хотя многие вопросы прогнозирования поведения доменной структуры в области магнитных фазовых переходов успешно решались теоретически, этот анализ, как правило, выполнялся для одной доменной границы, так как многодоменное состояние в области спиновой переориентации не поддается простому теоретическому рассмотрению. Достоверность и полнота теоретического описания вида доменной структуры, процессов ее перестройки и влияния на свойства реальных образцов, решение сложных, обычно нелинейных, уравнений с учетом большого числа количественных параметров, определяющих поведение доменной структуры, невозможны без опоры на экспериментальные исследования. Поэтому накопление экспериментальных данных о реальном поведении доменной структуры в области магнитных фазовых переходов не только расширяет представления о действительных механизмах формирования свойств магнетиков разной симметрии и развивает теорию процессов намагничивания и перемагничивания, но и позволяет более полно выявить физическую природу изучаемых магнитных фазовых переходов.

Сопоставление полученных в настоящей работе данных по магни-токристаллической анизотропии с результатами исследования доменной структуры дало возможность получить новый экспериментальный материал, позволяющий сделать ряд принципиально важных выводов о характере трансформации многодоменного состояния в тетрагональных кристаллах в зависимости от типа ориентационного перехода, уточнить температуры переходов, обнаружить новые конфигурации магнитных доменов, показать, что наблюдение доменной структуры помогает выявить особенности перехода и сделать заключение о влиянии процесса спиновой переориентации в реальном магнетике на процесс его перемагничивания.

Центром тяжести второй части работы является исследование поведения доменной структуры монокристаллов (отдельных зерен) КсУ^еиВ, включенных в состав порошковых постоянных магнитов в области температур Т>ТСп (Тсп-температура спиновой переориентации), с учетом влияния соседей и особенностей микроструктуры на их перемагничивание. В этой части приведены количественные данные о критических полях, контролирующих процесс перемагничивания отдельного зерна в магните, зафиксированы угловые зависимости критических полей и их деформация в процессе изменения микроструктуры магнитов. Эти оценки стали возможными вследствие решения задачи о сохранении в поверхностном слое магнита высококоэрцитивного состояния и разработанных автором методик оценки величин размагничивающих полей и эффекта поверхностного намагничивания в отдельных зернах магнита.

Результаты количественного анализа микромагнитных параметров магнитно-твердых материалов необходимы для обоснования и развития моделей процессов перемагничивания, в которых требуют уточнения такие вопросы, как:

- качественный характер процесса перемагничивания в порошковом постоянном магните (последовательность перемагничивания зерен, влияние микроструктуры и уровня коэрцитивности материала на эти процессы и т. д.);

- магнитостатическое взаимодействие частиц в ансамблях и его влияние на характер процессов их перемагничивания;

- перестройка доменной структуры в основных фазах МсЫ^еиВ и К(Ре,Со)пТ1 в процессе изменения температуры и типа анизотропии;

- характер угловых зависимостей критических полей перемагничивания в отдельных зернах постоянных магнитов.

Последний вопрос имеет принципиальное значение, так как затрагивает основы построения моделей, описывающих процесс перемагничивания для различных механизмов коэрцитивности: задержки образования и роста доменов обратного знака (задержка зародышеобразования), задержки смещения доменных границ.

Выполненные ранее исследования процессов перестройки доменной структуры порошковых редкоземельных постоянных магнитов [48-53], как правило, использовали наблюдения доменной структуры на поверхностях магнитов, перпендикулярных к оси текстуры магнитов или осям легкого намагничивания малых ферромагнитных частиц, что в случае материалов с задержкой зародышеобразования не может быть корректным. В настоящей работе систематически исследована перестройка доменной структуры на поверхностях образцов, содержащих ось текстуры.

Перестройка доменной структуры в процессе перемагничивания порошковых постоянных магнитов впервые изучена в области значений магнитного поля ЦоН= ±2,2 Тл и диапазоне углов ф между направлением внешнего магнитного поля и осью текстуры магнита 0° - 360°. Это позволило выявить особенности перемагничивания в участках магнитов с экстремально высокими размагничивающими полями и высокой внутренней коэрцитивностью зерен основной фазы.

В третьей части работы анализируется влияние магнитного поля на процессы формирования и перестройки доменной структуры в моно- и поликристаллических образцах тетрагональных магнетиков в области температур Т<Тсп- В этой части изложены результаты наблюдений доменной структуры монокристаллов Nd2Fei4B и R(Fe,Co)nTi в области температур 400 К > Т > 4,2 К) как в нулевом магнитном поле, так и в присутствии магнитного поля, даются модели доменной структуры тетрагонального магнетика для случаев анизотропии «конус осей легкого намагничивания» и «легкая плоскость». Приводятся первые экспериментальные оценки ко-эрцитивности доменных границ в данной структуре. Анализируется доменная структура порошкового постоянного магнита типа Nd-Fe-B в области температур 130К>Т>4,2К и обсуждается влияние процесса спиновой переориентации на температурную стабильность свойств постоянных магнитов данного типа.

В качестве основных объектов исследования выбраны монокристаллы Nd2Fei4B, R(Fe,Co)nTi и металлокерамические постоянные магниты Nd15Fe77B8, Nd16Fe76B8, Nd15Fe36B28, , Pr17Fe35B28, Nd(Fe,Co)AlB, изготовленные на кафедре магнетизма Тверского государственного университета, а также отдельные образцы, предоставленные Макс-Планк-Институтом исследования металлов г. Штутгарта (ряд монокристаллов Nd2Fei4B), фирмами Sumitomo (Pri7Fe35B28) и Wakuumschmelze GMBH (NdisFe77B8, Pri5Fe77B8).

В работе получены и выносятся на защиту следующие новые результаты:

1. Данные об основных магнитных характеристиках материалов Nd2Fei4B и R(Fe,Co)uTi, критических температурах и типах спонтанных и индуцированных магнитным полем ориентационных фазовых переходов, полученные на монокристаллических образцах.

2. Обнаруженные закономерности в формировании ДС в монокристаллах тетрагональных интерметаллических соединений Nd2Fei4B и R(Fe,Co)nTi в области типов анизотропии «ось легкого намагничивания», «легкая плоскость», «конус осей легкого намагничивания» и ме-тастабильных промежуточных состояний.

3. Установленные закономерности трансформации ДС в монокристаллах Nd2Fe14B и R(Fe,Co)nTi в области критических температур спин-переориентационных фазовых переходов.

4. Данные о влиянии микроструктуры и внешнего магнитного поля на температуры спин-переориентационных фазовых переходов в соединениях Nd2Fei4B и R(Fe,Co)nTi, позволяющие уточнить критические температуры ориентационных фазовых переходов.

5. Результаты анализа магнитной фазовой диаграммы тетрагонального магнетика с учетом МКА в базисной плоскости и расчетов поверхностной плотности энергии доменных границ новых типов.

6. Обнаруженные закономерности поведения ДС в отдельных зернах в процессе перемагничивания порошковых постоянных магнитов с учетом влияния соседей и особенностей микроструктуры. Количественные оценки критических полей, контролирующих перемагничивание отдельных зерен в магнитах. Данные об угловых зависимостях критических полей и их деформации в процессе изменения микроструктуры магнитов, уровня коэрцитивности материала, микромагнитного состояния окружения и степени магнитной изоляции рассматриваемых зерен.

7. Данные о влиянии магнитного поля на характер и поведение доменной структуры в моно- и поликристаллах тетрагональных магнетиков в области температур T<Tsr, соответствующих магнитомногоосному состоянию. Построенные объемные модели доменной структуры тетрагонального магнетика для случаев анизотропии «конус осей легкого намагничивания», «легкая плоскость» и метастабильных промежуточных состояний.

8. Первые экспериментальные оценки коэрцитивности доменных границ и характера доменной структуры в постоянном магните Nd]6Fe76Bg в области температур130 К > Т> 4,2 К. Анализ влияния процесса спиновой переориентации на температурную стабильность свойств постоянных магнитов данного типа.

Основные результаты диссертационной работы были представлены на Всесоюзных конференциях по физике магнитных явлений (Пермь-1981,

Тула-1983, Калинин-1988, Ташкент-1991), Всесоюзном семинаре по магнетизму редкоземельных сплавов (Грозный-1988), Всесоюзном совещании по сплавам редких металлов с особыми физическими свойствами (Москва-1980), научных совещаниях «Высокочистые материалы с особыми физическими свойствами» (Суздаль-1993, 1999), Всероссийском координационном совещании педвузов по физике магнитных явлений (Иркутск-1992), Всесоюзных (международных) конференциях по постоянным магнитам (Суздаль-1988, 1991, 1994, 1997), Международной конференции по физике магнитных явлений 1СМ'95 (Варшава-1995), Международной конференции по магнетизму (Стокгольм-1993, Швеция), 7-й международной школе-семинаре по магнетизму (Дрезден-1991, Германия), Ежегодном съезде немецких физиков (Мюнстер-1993, Германия), Европейских конференциях по магнитным материалам и их применению ЕММА'91, ЕММА'95, ЕММА'98 (Дрезден-1991, Германия; Вена-1995, Австрия; Сарагоса-1998, Испания), международной школе-семинаре Новые магнитные материалы микроэлектроники (Москва-1998), Международном симпозиуме по магнитной анизотропии редкоземельных соединений (Дрезден-1998, Германия), Международной конференции М18М'99 (Москва-1999). По теме диссертации опубликовано 98 работ. Список основных публикаций автора приведен в конце диссертации.

5.4. ВЫВОДЫ К ГЛАВЕ 5

Исследования ДС монокристалла Ш^е^В на кристаллографических плоскостях (001) и (273) в присутствии постоянного магнитного поля позволили установить, что ДС в области МКА «конус осей легкого намагничивания» образована 180-20-градусными доменными границами, нормали к которым направлены вдоль кристаллографических направлений <110>.

Показано, что в соединении Ш2РемВ во всем температурном интервале исследований (4,2+300 К) доменные границы основных доменов остаются параллельными тетрагональной оси с кристалла. Однако ориентация нормалей к границам вблизи температуры Т=160 К меняет свое направление и в области температур 160-5-135 К совпадает с направлениями <100>, что может свидетельствовать о том, что в данной области температур константа К3<0. Исследования МКА, выполненные в данной работе и другими авторами [83-85,186-187], дают положительный знак Кз во всем интервале температур магнитного упорядочения соединения Ш^е^В.

На основании изучения влияния магнитного поля, параллельного и перпендикулярного тетрагональной оси с, на доменную структуру монокристалла №2Ре]4В в области низких температур построена модель распределения магнитных моментов в соединении Ш^е^В для МКА «конус осей легкого намагничивания», показывающая, что не все элементы данного распределения магнитных моментов соответствуют модельным представлениям, используемым для описания ДС магнитно-многоосных магнетиков.

В частности, в окрестностях ДГ, разделяющих основные домены, обнаружено особое распределение магнитных моментов, которое проявляется на микрофотографиях ДС в виде промежуточного керровского контраста. Данная особенность требует дополнительных исследований.

В области МКА «конус осей легкого намагничивания» в монокристалле Nd2Fei4B вблизи поверхности типа (001) обнаружены новые конфигурации замыкающих магнитных доменов и выявлены особенности их трансформации при изменении температуры.

В результате анализа ДС монокристалла Nd2Fei4B в области МКА «конус осей легкого намагничивания» на кристаллографических поверхностях (hkO), (001), (111), (273) и др. получен массив данных по новым конфигурациям магнитных доменов и их температурным изменениям, который может быть использован для развития микромагнитных представлений, используемых для описания доменных структур многоосных магнетиков.

На основании анализа перестройки ДС в области высокотемпературного и низкотемпературного фазового переходов в магнитном поле, перпендикулярном тетрагональной оси соединения DyFei0CoTi, показано, что, магнитное поле величиной ~2 кЭ не сказывается заметным образом на критических температурах спин-переориентационных переходов. Однако, в присутствии поля в области низкотемпературного фазового перехода первого рода не наблюдается одновременного появления ДС, характерных для анизотропии «ЛП» и «ЛК».

Обнаружено, что как и в случае Н=0., наличие в образце DyFeioCoTi напряжений вызывает смещение критических температур переходов на величину около 25 К, то есть исследования, выполненные на порошковых образцах, с этой точки зрения не являются надежными.

Выполнены первые экспериментальные исследования ДС магнита Ndi6Fe76B8 в области спиновой переориентации и оценки относительной коэрцитивности доменных границ в области МКА «конус осей легкого намагничивания».

Обнаружено, что охлаждение магнита до Т<115 К вызывает изменение формы доменов и постепенное понижение керровского контраста. В диапазоне температур 5СИ-15 К во всех зернах керровский контраст падает, что свидетельствует о том, что из четырех возможных ОЛН в области низких температур выбираются те, которые имеют наименьший угол отклонения от поверхности образца. Этот факт необходимо учитывать при описании текстуры магнита в области МКА «конус осей легкого намагничивания».

Выявлен различный уровень коэрцитивности ДГ, разделяющих замыкающие и основные домены, в области МКА «конус осей легкого намагничивания». Показано, что границы основных доменов в объеме зерен фазы ШгРе^В не испытывают серьезных препятствий к смещению и в области низких температур, тогда как замыкающие домены на участках границ зерен с ориентацией, близкой к (001), обладают значительной коэрци-тивностью.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Конкретные результаты и выводы по разделам диссертации приведены в конце каждой главы. В данном разделе сформулированы наиболее общие результаты и выводы диссертационной работы.

1. Проведенное экспериментальное исследование характера магнитокри-сталлической анизотропии (МКА) группы тройных редкоземельных ин-терметаллидов на основе железа и кобальта с тетрагональной кристаллической решеткой ШгРенВ, ТЬРец.хСохТ1 и ВуРец.хСохТ1 позволило для большинства из них получить достоверные количественные данные об основных магнитных характеристиках. Измерены температурные зависимости первых трех констант МКА и выявлен тип МКА соединений в зависимости от температуры и концентрации замещающего элемента, построены магнитные фазовые диаграммы и установлена природа спонтанных и индуцированных магнитным полем спин-переориентационных переходов.

2. Для уточнения физической картины и критических температур спин-переориентационных переходов в соединениях ШгРе^В, ШРе,Со)цТ1 (К = ТЬ, Бу) и процессов перемагничивания в магнитотвердых материалах на их основе впервые выполнено исследование ДС этих соединений в процессе спин-переориентационных переходов. Прямые наблюдения ДС в процессе спиновой переориентации позволили регистрировать ДС как без магнитного поля (что особенно важно для спонтанных спин-переориентационных переходов), так и в постоянном магнитном поле различной ориентации.

3. Установлен характер распределения намагниченности в соединениях Nd2Fei4B и R(Fe,Co)nTi в диапазонах температур, соответствующих типам анизотропии OJIH, JTK, ЛП и метастабильных состояний, уточнены критические температуры переходов, показана роль магнитной доменной структуры в процессах спиновой переориентации и выполнены количественные оценки влияния особенностей микроструктуры образцов на характер и температуру переходов.

4. В монокристалле Nd2Fei4B обнаружены новые конфигурации магнитных доменов в температурной области, соответствующей магнитной анизотропии «конус осей легкого намагничивания», расширяющие представления о возможных конфигурациях магнитных доменов в тетрагональных высокоанизотропных магнетиках. В результате исследования ДС на кристаллографических поверхностях (hkO), (001), (111), (273) монокристалла Nd2Fei4B получен массив данных по новым доменным структурам и их температурным изменениям, который может быть использован для развития микромагнитных представлений, применяемых для описания доменных структур многоосных магнетиков. Вблизи поверхности (001) обнаружены новые виды замыкающих магнитных доменов и выявлены особенности их трансформации при изменении температуры.

5. На основании изучения ДС монокристалла Nd2Fei4B построена модель распределения магнитных моментов в соединении Nd2Fei4B для МКА «конус осей легкого намагничивания» и схема трансформации ДС тетрагонального магнетика в области ориентационного фазового перехода второго рода. Показано, что не все элементы данного распределения соответствуют микромагнитным представлениям, используемым для описания ДС магнитно-многоосных материалов. В частности, в окрестностях ДГ, разделяющих основные домены, обнаружено особое распределение магнитных моментов, которое проявляется на микрофотографиях ДС в виде промежуточного керровского контраста.

6. В результате исследования ДС соединений R(Fe,Co)nTi (R=Tb, Dy) установлены основные закономерности формирования ДС в тетрагональных магнетиках с анизотропией «легкая плоскость» и ее перестройки при ори-ентационных фазовых переходах первого рода. Получены аналитические выражения для расчета поверхностной плотности энергии ДГ тетрагонального магнетика у с MICA, «легкая плоскость» и выполнены количественные оценки у в зависимости от температуры и ориентации ДГ в конкретных соединениях.

7. Для анализа новых экспериментальных данных о поведении ДС тетрагональных магнетиков в области спин-переориентационных фазовых переходов, а также не исследовавшихся ранее детально типов МКА «легкая плоскость», «конус осей легкого намагничивания» и метастабильных состояний построена магнитная фазовая диаграмма тетрагонального магнетика с учетом констант МКА высшего порядка (К2 и Кз). Показано, что в этом случае можно выделить десять диапазонов значений констант маг-нитокристаллической анизотропии Кь К2 и К3, характеризующихся различным характером магнитной анизотропии.

8. Предложена методика количественных оценок внутренних размагничивающих полей в объеме редкоземельных постоянных магнитов, основанная на оценке размагничивающего поля образца по поведению ДС в поверхностном слое с нулевой коэрцитивностью. Получены корректные значения полей, действующих в объеме магнита, необходимые для разработки моделей процессов перемагничивания в данной группе материалов. Составлена программа расчета размагничивающих полей, которая может быть использована при моделировании процессов перемагничивания с учетом реальной структуры рассматриваемых магнитных материалов.

9. Установлен характер угловых зависимостей критических полей Нк(ср), ВДф), Нп(ф), контролирующих процесс перемагничивания отдельных зерен в порошковых постоянных магнитах Кё-Бе-В. В экспериментальных зависимостях критических полей выделен вклад, связанный с влиянием полей рассеяния окружающих зерен и размагничивающего поля образца. В результате показано, что для всех критических полей основной является зависимость Щф)=Щ0)/Со8(ф-фт), где фт - угол между ОЛН зерна и осью текстуры магнита).

10. Построена модель для описания гистерезисных свойств, в том числе угловых зависимостей коэрцитивной силы Ш-Бе-В магнитов, в которой магнит рассматривается как ансамбль невзаимодействующих высокоанизотропных частиц, разделенных немагнитной прослойкой. Эффективность данной модели подтверждена сопоставлением данных измерений угловых зависимостей коэрцитивной силы по намагниченности Нс и коэрцитивной силы реманенца Щ для магнитов Ш]6Ре76В8 и (Шо,9ТЬод)16Ре76В8.

11. Обнаружен различный уровень коэрцитивности ДГ, разделяющих замыкающие и основные домены в основной фазе магнита Кс116Ре7бВ8 в области МКА «конус осей легкого намагничивания». Показано, что границы основных доменов испытывают меньшую задержку смещения, чем замыкающие домены, формирующиеся на границах зерен с ориентацией, близкой к (001).

В заключение считаю своим приятным долгом выразить искреннюю благодарность своему первому учителю в магнетизме, основателю кафедры магнетизма ТвГУ профессору Мишину Д.Д. за постоянный интерес к исследованиям, участие в постановке ряда задач, результаты решения которых составили предмет настоящей диссертации, большую помощь и поддержку работы.

Выражаю искреннюю благодарность доцентам Супоневу Н.П., Ляховой М.Б., Пастушенкову А.Г., старшему преподавателю Скокову К.П., аспиранту Непомнящему С.Г., всем преподавателям, сотрудникам и студентам кафедры магнетизма, без помощи и поддержки которых не было бы возможным выполнение данной работы.

Я глубоко благодарен профессору МГУ им. М.В. Ломоносова Никитину С.А. за плодотворные научные дискуссии, постоянное внимание и помощь, способствовавшие выполнению работы.

Я благодарен доценту МГУ им. М.В. Ломоносова Ивановой Т.И., многолетнее научное сотрудничество с которой существенно повлияло на проблематику данного исследования.

Выражаю искреннюю благодарность одному из руководителей Макс-Планк-Института исследования металлов (г.Штутгарт, Германия) проф. Г.Кронмюллеру и сотрудникам института А.Форклю, М.Зеегеру и Т.Драгон за интерес к теме работы, предоставленную возможность проведения части исследований в МПИ и помощь в работе.

Я также благодарен немецкой службе академических обменов (DAAD) за финансовую поддержку эксперимента, выполненного в МПИ исследования металлов г. Штутгарта.

1. Вонсовский C.B. Магнетизм. М.: Наука, 1971. С. 1032.

2. Мишин Д.Д. Магнитные материалы. М.: Высшая школа, 1981. С.335.

3. Белов К.П., Белянчикова М.А., Левитин Р.З., Никитин С.А. Редкоземельные ферро- и антиферромагнетики. М.:Наука, 1965. С.320.

4. Никитин С.А. Магнитные свойства редкоземельных металлов и их сплавов. М.: МГУ, 1989. С.248.

5. Deryagin A.V. Rare-earth magnetically hard materials. // Sov. Phys. Usp. (1977) V.U. P.909-933.

6. Белов К.П., Звездин A.K., Кадомцева A.M., Левитин Р.З. Ориентационные переходы в редкоземельных магнетиках. М.: Наука, 1984. С.320.

7. Белов К.П. Редкоземельные магнетики и их применение. М.: Наука, 1980. С.240.

8. Илюшин A.C. Введение в структурную физику редкоземельных интерметаллических соединений. М.: МГУ, 1991. С.176.

9. Тейлор К. Интерметаллические соединения редкоземельных металлов. М.: МИР, 1974. С.221.

10. Лилеев A.C. Процессы перемагничивания постоянных магнитов из одноосных высокоанизотропных сплавов с редкоземельными металлами. Дисс. д-ра ф.-м.н. // МИСИС. М., 1988.

11. П.Тейлор К., Дарби М. Физика редкоземельных соединений. М.: МИР, 1974. С.374.

12. Ермоленко A.C. Магнетизм высокоанизотропных редкоземельных соединений типа RCo5: Дисс. докт. физ.-мат. наук. - Свердловск, 1983.367 с.

13. Кудреватых Н.В. Спонтанная намагниченность, магнитокристаллическая анизотропия и анизотропная магнитострикция редкоземельных соединений на основе железа и кобальта.: Дисс. докт. физ.-мат. наук. - Екатеринбург, 1994.- 321 с.

14. Andreev A.V., Bartashevich M.I., Kudrevatykh N.V., Razgoniaev S.M., Si-gaev S.S., Tarasov E.N. Magnetic and magnetoelastic properties of DyFenTi single crystals // Physica B. 1990. 139-144.

15. Quang P.H., Luong N.H., Thuy N.P., Hien T.D., France JJ.M. Spin reorientation phenomena in Dyi.xYxFenTi alloys. // J. Magn. Magn. Mater. 1993. V.128. P.678-72.

16. Coey J.M.D. Intrinsic magnetic properties of compounds with the Nd2Fei4B structure.// J. Less-Common Met. 1986. V.126. P.21-34.

17. Coey J.M.D., Li H.S., Gavigan J.P., Cadogan J.M., Ни B.P. Intrinsic magnetic properties of iron-rich compounds with the Nd2Fei4B or ThMni2 structure. Concerned European Action on Magnets СЕАМ. Elsevier Applied Science. London-New York, 1989. P.76-97.

18. Herbst J.F. R2Fei4B materials: Intrinsic properties and technological aspects // Rev. of Modern Phys. (1991) V.63. P.819-898.

19. Otani Y., Li H.-S., Coey J.M.D. Coercivity mechanism of melt-spun Sm(FenTi). // IEEE Trans, on Magn. 1990. V.26. N5. P.2658-2660.

20. Несбитт E., Верник Дж. Постоянные магниты на основе редкоземельных элементов. М.: МИР, 1977. С.168.

21. Kronmuller Н. Recent developments in high-tech magnetic materials. // J. Magn. Magn. Mater. (1995). V.140-144. P.25-28.

22. Kronmüller H. Micromagnetic background of hard magnetic materials. // in Supermagnets, Hard Magnetic Materials (1991) P.461-498. Kluwer Academic Publichers, Netherlands.

23. Hubert A., Schäfer R. Magnetic Domains. The analysis of magnetic microstructures. Springer-Verlag, Berlin Heidelberg 1998. P.696.

24. Bitter F. On inhomogeneities in the magnetization of ferromagnetic materials.//Phys. Rev. 1931. P. 1903-1905.

25. Кандаурова Г.С., Оноприенко Л.Г. Доменная структура магнетиков. Основные вопросы микромагнетики. Свердловск. УрГУ. 1986. 136 с.

26. Магнитная структура ферромагнетиков. Сб. под ред. С.В.Вонсовского. И. Л. 1959.

27. Craik D.J., Tebble R.S. Ferromagnetism and ferromagnetic domains. North Holland Publ. Co., Amsterdam, 1965.

28. Carey R., Isaac E.D. Magnetic domains and techniques for their observation. //. English Universities Press, London, 1966.

29. Kranz J., Hubert A. Die Möglichkeiten der Kerr-Technik zur Beobachtung magnetischer Bereiche. HZ. angew. Phys. (1963). V.15. P.220-232.

30. Kranz J., Drechsel W. Über die beobachtung von Weißschen Bezirken in polikristallinem Material durch die Vergrößerte magnetooptische Kerrdrehung. //Z. Phys. (1958). V.150. P.632-639.

31. Kranz J. Die Vergrößerung der Magnetooptischen Kerrdrehung Durch Interferenz. // Optik (1961) H.4. 370-378.

32. Parker M.R. The Kerr magneto-optic effect (1876-1976). // Physica (1977). V.86-88B. РЛ171-1176.

33. Носков M.M. Оптические и магнитооптические свойства металлов. Свердловск. Изд-во УНЦ АН СССР, 1983. С.356.

34. Соколов A.B. Оптические свойства металлов. М.: Физматгиз. 1961.

35. Kalvius G.M., Tebble R.S. Experimental magnetism. V.l. Jon Willey and Sons. New York, 1979.

36. Neudecker M.K., Boockmann K., Hubert A. A representative hard surface layer prepared and investigated on a cobalt-samarium magnet. // IEEE Trasn. Magn. (1990). V.26. P.2664-2666.

37. Badurek G., Giersig R., Grössinger R., Vieder A., Weinwurter H. Domain structure studies of hardmagnetic materials by neutron depolarization. // J. de Phys. (1988) Y.49. P.C8-665-C8-666.

38. Szmaja W. SEM investigation of the dependence of magnetic domain structure on the thickness of cobalt monocrystals. // J. Magn. Magn. Mater. (1994) V.130. P.138-146.

39. Kronmüller H., Forkl A. Licht-Mikroskopie bei Temperaturen bis zu -269° С. // Hamamatsu NEWS (1994). V.2. P.4.

40. Белов К.П., Волков P.A., Горанский Б.П., Кадомцева A.M., Усков B.B. Природа переходов при спонтанной переориентации спинов в редкоземельных ортоферритах. ФТТ (1969). Т.П. Вып.5. С.1148-1151.

41. Белов К.П., Звездин А.К., Левитин Р.З., Маркосян A.C., Милль Б.В., Мухин A.A., Перов А.П. Спин-переориентационные переходы в кубических магнетиках. Магнитная фазовая диаграмма тербий-иттриевых ферритов-гранатов. ЖЭТФ (1975). Т.68. Вып.З. С.1190-1202.

42. Звездин А.К., Каленков С.Г. Доменная структура ортоферритов вблизи температуры переориентации спинов и влияние ее на фазовый переход. ФТТ (1972). Т.14. Вып. 10. С.2835-2839.

43. Лисовский Ф.В. Влияние доменной структуры на поведение редкоземельных ферритов-гранатов в окрестностях точки компенсации. // ФТТ. 1975. Т.17. вып. 10. С.3042-3045.

44. Харченко Н.Ф., Еременко В.В., Гнатченко СЛ. Исследование ориента-ционных переходов и сосуществование магнитных фаз в кубическом фер-римагнетике GdlG. // Письма в ЖЭТФ. 1975. Т.69. вып.5. С.1697-1709.

45. Васьковский В.О., Кандаурова Г.С., Синицын Е.В. Особенности доменной структуры кристаллов ортоферритов в области спиновой переориентации. ФТТ (1977). Т.19. №5. С.1245-1251.

46. Кандаурова Г.С., Агамальян Т.Х., Есина Г.А., Осадченко В.Х. Модель доменной структуры магнитодвухосных кристаллов. ФТТ (1988). Т.30. №3. С.838-844.

47. Беляева АИ., Стельмахов Ю.Н., Потакова В.А. Визуальное исследование явления спиновой переориентации в DyFe03 вблизи температуры Морина. ФТТ (1977). Т.19. №10. С.3124-3125.

48. Bachmann К., Hofer F. Bereichstrukturen und Ummagnetisierungsvorgange in kleinen SECo5-K6rnern. HZ. angew. Physik (1971). V.32. P.41-44.

49. Livingston J.D. Domains in Sintered Co5Sm Magnets. // Phys. Stat. Sol. (a) (1973). V.18. P.579-588.

50. Livingston J.D. Magnetic domains in sintered Fe-Nd-B magnets. // J. Appl. Phys. (1985). V.57. P.4137-4139.

51. Westendorp F.F. Domain-Wall Energy and Coercive Force of Cobalt Rare-Earth Permanent Magnet Materials. // J. Appl. Phys. (1971). V.42. P.5727-5731.

52. Strnat K.J., Li D., Mildrum H.F. Magnetic domains and reversal mechanisms in sintered «SmCos» permanent magnets. // J. Appl. Phys. (1984). V.55. P.2100-2102.

53. Гречишкин P.M., Мишин Д.Д., Леонович И.Г., Кудреватых Н.В. Доменная структура и процессы перемагничивания в сплаве SmCo5. // В сб. Редкоземельные металлы, сплавы и соединения. М.: Наука. (1973) С.116-120.

54. Sagawa М., Fujimura S., Togawa N., Yamamoto H., Matsuura Y. New material for permanent magnets on a base of Nd and Fe. // J. Appl. Phys. (1984) V.55. N6. P.2083-2087.

55. Onodera H., Yamaguchi Y., Yamamoto H., Sagawa M., Matsuura Y., Yamamoto H. Magnetic properties of a new permanent magnet based on a Nd-Fe-B compound (neomax)//J. Magn. Magn. Mater. (1984) V.46. P.151-156.

56. Croat J.J., Herbst J.F., Lee R.W., Pinkerton F.E. High-energy product Nd-Fe-B permanent magnets // J. Appl. Phys (1984) V.44. P. 148-149.

57. Croat J.J., Herbst J.F., Lee R.W., Pinkerton F.E. Pr-Fe and Nd-Fe-based material: A new class of high-performance permanent magnets // J. Appl. Phys (1984) V.55. N6. P.2078-2072.

58. Дерягин A.B., Тарасов E.H., Андреев A.B., Москалев В.Н., Козлов А.И. Высокоанизотропные магнетики Nd5.xFe25+3xB3 и новые магнитотвердые материалы на их основе // Письма в ЖЭТФ (1984). Т.39. С.516-519.

59. Koon N.C., Das B.N. Crystallization of FeB alloys with rare earth to produce hard magnetic materials. // J. Appl. Phys (1984) V.55. P.2063

60. Кононенко A.C., Федякин B.B., Сергеев B.B. Влияние термической обработки на коэрцитивную силу магнитов из сплавов Nd-Fe-B. Известия АН СССР. Сер. Металлы. 1986. С.182-184.

61. Андреев В.А., Дерягин A.B., Исаичев Ю.В., Козлов А.И., Кудреватых Н.Е., Москалев В.Н., Плеханов А.Ф. Высокоэнергоемкие постоянные магниты из сплавов РЗМ-Fe-B. // Тез. VIII Всесоюзн. Конф. По постоянным магнитам. Новочеркасск, 1985. С.17-18.

62. Мишин Д.Д., Егоров С.М., Супонев Н.П. Порошковые постоянные магниты на основе сплава Nd-Fe-B. // Физика магнитных материалов. Калинин. 1986. С.68-75.

63. Лилеев A.C., Мельников С.А., Менушенков В.П., Сеин В.А. Гистерезис-ные свойства и механизм перемагничивания сплавов Nd-Fe-B. Металлы, №5.1988. С.165-168.

64. Андреев В.А., Дерягин A.B., Москалев В.Н. Постоянные магниты из сплавов Nd-Fe-B с низкими температурными коэффициентами остаточной индукции. // Тез. VIII Всесоюзн. Конф. По постоянным магнитам. Новочеркасск, 1985. С.18-19.

65. Hadjipanais G.C., Kim A. Domain wall pinning versus nucleation of reversed domains in R-Fe-B magnets. // J. Appl. Phys (1988) V.63. P.3310-3315.

66. Sm-Fe-Ti magnets with room-temperature coercivities above 50 kOe / K. Schnitzke, L.Schultz, J.Wesker, M.Katter // Appl. Phys. Lett. 1990. V.54. №5. P.587-589.

67. The magnetic properties of Sm-Fe-Ti and Nd-Fe-Ti hard and soft sputtered phases / N.Kamprath, L.Wickamasekara, H.Hegde, N.C.Liu, J.K.D.Jayanetti,

68. F.J.J.Cadieu // J. Appl. Phys. 1988. V.63. №15. P.3696-3698.

69. Magnetic and structural studies in Sm-Fe-Ti magnets / Y.Wang,

70. G.C.Hadjipanayis, A.Kim, N.C.Liu, D.JJ.Sollmyor // J. Appl. Phys. 1990. V.67. №1. P.4954-4956.

71. Magnetic hardening of Sm-Fe-Ti alloys / J.Wesker, M.Ketter, K.Schnizko, L.Schultz // J. Appl. Phys. 1990. V.67. №1. P.4951-4953.

72. Yang Y.-C., Sun H., Kong L.-S. Structure and magnetism of RTi Fen compounds (R = Nd, Sm, Gd, Tb, Dy, Ho, Er, and Y). // Sci. In China. Ser.A. 1989. V.32. №11. P.1398-1408.

73. Bo-Ping Hu, Hong-Shuo Li, J.P.Gavigan, G.M.D.Coey Intrinsic magnetic properties of the iron rich ThMnl2-structure alloys R(FenTi); R = Y, Nd, Sm, Gd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm and Lu. J.Phys.: Condens. Mater. V.l. (1989) P.755-770.

74. The magnetic and structural properties of R-Ti-Fe ternary compounds / K.Ohashi, T.Yokogava, R.Osugi, Y.Tawara // IEEE Trans. Magn. 1987. V.MAG-23. №5. P.3101-3103.

75. Magnetic and structural properties of melt-spun rare-earth transition-metal intermetallic with ThMni2 structure / E.W.Singleton, J.Strzeszewski, G.C.Hadjipanayis, D.J.J.Sellmyer //J. Appl. Phys. 1988. V.64. №15. P.5717

76. Herbst J.F., Croat J.J., Yelon W.B. Structural and magnetic properties of Nd2Fei4B.// J. Appl. Phys. (1985). V.57. P.4086-4090.

77. Givord D., Li H.S., Tasset M. Polarised neutron study of the compounds Y2Fe14B and Nd2Fei4B // J. Appl. Phys. (1985). V.57. p.4100-4102.

78. Buschow K.HJ. / Rare-earth-cobalt intermetallic compounds. / in Handbook on the Physics and Chemistry of Rare Earth (1984) V.6. P.l , edited by K. A. Gschneider, Jr. and L. Erling (North-Holland, Amsterdam)

79. Givord D., Li H.S., Perrier de la Bathie R. Magnetic properties of Y2Fei4B and Nd2Fei4B single crystals. // Solid State Commun. (1984) Y.51. P.857.

80. Sagawa M., Fujimura S., Yamamoto H., Matsuura Y. Magnetic properties of rare-earth-iron-boron permanent magnet materials. // J. Appl. Phys (1985) V.57. P.4094-4096.

81. Андреев A.B., Задворкин C.M., Квашнин Г.М., Терентьев С.В. Кристаллическая структура, тип магнитной анизотропии и тепловое расширение Nd2Fei4B. Тез. VIII Всесоюзн. Конф. По постоянным магнитам. Новочеркасск, 1985. С. 136.

82. Андреев А.В., Барташевич М.И., Дерягин А.В., Задворкин С.М., Тарасов Е.Н., Терентьев С.В. Кристаллическая структура и магнитные свойства Nd2Fe14B. Докл. АН СССР. 1985. Т.283. С.1369-1371.

83. Никитин С.А., Иванова Т.И., Пастушенков Ю.Г., Золотухин О.А. Магнитная анизотропия, магнитный гистерезис и доменная структура монокристалла Nd2Fei4B. // Физика магнитных материалов, Тверь (1990). С.56-67.

84. Tokuhara К., Otsu Y., Ono F., Yamada О., Sagawa М., Matsuura Y. Magnetization and torque measurements on Nd2Fei4B single crystals. // J. Appl. Phys (1986) V.59. P.873.

85. Durst K.-D., Kronmiiller Determination of intrinsic magnetic material parameters of Nd2Fei4B from magnetic measurements of sintered Ndi5Fe77B8 magnets. // J. Magn. Magn. Mater. (1986). V.59. P.86-94.

86. Coey J.M.D. Intrinsic magnetic properties of compounds with the Nd2Fei4B structure // J. Less-Common Met. (1986). V.126. P.21-34.

87. Cadogan J.M., Coey J.M.D. Crystal fields in Nd2Fe14B // Phys. Rev. B (1984) V.30. P.7326-3727.

88. Cadogan J.M. Relative strengths of second-order crystal-field interactions in R2MmB (R = Nd, Pr; M = Fe, Co) // J. Less-Common Met. (1988) V.144. P.L15.

89. Pique C., Burriel R., Bartolome J. Spin-reorientation phase transitions in R2Fei4B (R=Y, Nd, Ho, Er, Tm) investigated by heat capacity measurements.// J. Magn. Magn. Mater. (1996). V.154. P.71-82 .

90. Kuzmin M.D. Linear theory of magnetocrystalline anisotropy and magnetostriction in exchange-dominated 3d-4f intermetallics. // Phys. Rev. B (1992) v.46. P.8219-8226.

91. Leonovwicz M., Heisz S., Hilscher G. The effect of A1 addition on the magnetic properties of sintered Nd-Fe-B magnets. // J. de Physique (1988). V.49. C8-609-610.

92. Grieb B., Henig E., Martinek G., Stadelmaier H., Petzow G. Phase relations and magnetic properties of new phases in the Fe-Nd-Al and Fe-Nd-C systems and their influence on magnets. // IEEE Trans. Magn. (1990). V.26. P. 13671369.

93. Zhou S., Johansson P., Savage S.J., Cui L. Effect of Ga, Si and Nb additions on the phases and magnetic properties of melt-spun Nd-Fe-B alloys. // IEEE Trans. Magn. (1990). V.26. P.1739-1741.

94. Grossinger R., Kou X.C., Krevenka R., Kirchmair H.R., Tokunaga M. Studies on Nd(Fe0>92-xBo,o8Gax)555 permanent magnets. // IEEE Trans. Magn. (1990). V.26. P. 1954-1956.

95. Андреев A.B., Дерягин A.B., Кудреватых H.B., Мушников Н.В., Реймер В.А., Терентьев С.В. Кристаллическая структура и тепловое расширение Nd2Fe14B. // ЖЭТФ (1986) Т.63. С.68.

96. Friedt J.M., Vasquez A., Sanchez J.P., Hertier P.L., Fruchart R. Magnetism and crystal field properties of the RE2Fe14BHx alloys (R=Y, Ce, Dy, Er) from Mossbauer spectroscopy. // J.Phys.: F: Met. Phys. (1986). V.16. P.651-667.

97. Ohashi K., Yokogava Т., Osugi R. Identification of the intermetallic compounds consisting of Sm, Ti, Fe // J. Less-Common Met. 1988. V.139. P.L1-L5.

98. Lin N.C. Kamparath N., Wickamasekara L. Crystal structure of R(Ti,Fe)12 (R=Nd,Sm) compounds. //J. Appl. Phys. 1988. V.63. №8. Pt.2. P.3589-3591.

99. Zhang L.Y., Wallace W. E. Structural and magnetic properties of RTiFen and their hydrides (R=Y,Sm) // J. Less-Common Met. 1989. V.145. P.371-376.

100. Buschow K.HJ. Structure and properties of some novel ternary Fe-rich rare-earth intermetallics // J. Appl. Phys. 1988. V.63. №8. P.3130-3135.

101. De Mooij D.B., Buschow K.H.J. Some novel ternary ThMni2-type compounds // J. Less-Common Met. 1988. V.136. P.207-215.

102. Ни B.-P., Li H.-S., Coey J.M.D. Relationship between ThMn!2 and Th2Znn structure type YFenxTi alloy series // J. Appl. Phys. 1990. V.67. №9. P.4838-4840.

103. Buschow K.H.J., Van Vucht J.H.N., Van Den Hoogenhof W.W. Note on the crystal structure of the ternary rare earth 3d - transition material compounds of the type RT4A18 single crystal // J. Less-Common Met. 1976. V.50. P. 145-150.

104. Высокоанизотропные редкоземельные магниты RFe12-xMx /

105. A.В.Андреев., А.Н.Богатин, Н.В.Кудреватых, С.С.Сигаев, Е.Н.Тарасов // ФММ, 1989. Т.68. №1. С.70-76.

106. Fujiwara H., Lui W.-L., Kadomatsu H. Spin reorientation in the ternary compound GdFe4Al8 single crystal // J. Magn. Magn. Mater. 1987. №70. P.301-302.

107. Kou X.C., Zhao T.S., Grôssinger R., Kirchmayr H.R. Magnetic phase transitions, magnetocrystalline anisotripy, and crystal-field interactions in the RFenTi series (where R=Y, Pr, Nd, Sm, Gd, Tb, Dy, Ho, Er, or Tm). Phys. Rev.

108. B. V.47 (1993) N6. P.3231-3242.

109. Moze O., Pareti L., Solzi M., David W.I.F. Neutron Diffraction and Magnetic Anisotropy Study of Y-Fe-Ti Intermetallic Compounds // Solid State Communication. V.66 (1988) N5. P.465-469.

110. Bo-Ping Hu, Hong-Shuo Li, G.M.D.Coey Magnetization of a Dy(FenTi) single crystal. Phys.Rev. B. V.41. (1990) N4. P.2221-2228.

111. Nagamine L.C.C.M., Rechenberg H.R. Spin reorientation transition in mixed (Dy,Gd)FenTi alloys. J. Magn. Magn. Mater. V. 104-107 (1992) P.1277-1278.

112. Garsia L.M., Bartolome J., Algarabel P.A., Ibarra M.R., Kuzmin M.D. Spontaneous and field induced spin reorientation transitions of DyFenTi single crystal. J.Appl.Phys. V.73 (1993) P.5908-5910.

113. Kou X.C., Christides C., Grôssinger R., Kirchmayr H.R., Kostikas A. Magnetic anisotropy and magnetic transitions in RFei0Mo2. J. Magn. Magn. Mater. V. 104-107 (1992) P.1341-1343.

114. Nagamine L.C.C.M., Rechenberg H.R. Spin reorientation in mixed (Dy,Gd)FenTi alloys. J. Magn. Magn. Mater. V. 104-107 (1992) P.1277-1278.

115. Luong N.H., Thuy N.P., France J.J.M. Spin reorientation in NdixYxFenTi. J. Magn. Magn. Mater. V. 104-107 (1992) P.1301-1302.

116. Buschow K.H.J. Permanent magnet materials based on tetragonal rare earth compounds of the type RFe12.xMx // J. Magn. Magn. Mater. 1991. V.100. №5. P.79-89.

117. Jang T.S., Stadelmaier H.H. Phase equilibrium and magnetic properties of iron-rich Fe-Nd-Ti and Fe-Sm-Ti alloys // J. Appl. Phys. 1990. V.67. P.4957-4959.

118. Magnetic properties of rapidly quenched and annealed FeioRTi and related alloys / Z.R.Zhao, Y.G.Ren, K.D.Aylesworth, D.J.Sellmyer, E.Singleton, J.Strzeszewski, G.C.Hajipanayis//J. Appl. Phys. 1988. V.63. P.3699-3701.

119. Intrinsic magnetic properties of SmTiFeio / Y.-C.Yang, L.-S.Kong, H.S.Sun, D.-M.Gu, B.-P.Cheng // J. Appl. Phys. 1988. V.63. P.3702-3703.

120. Novel high anisotropic compounds based on R-Fe-M system (M = Ti, V) / Ye.V.Shcherbakova, G.V.Ivanova, G.M.Makarova, Ye.V.Belozerov, A.S.Ermolenko //J. Magn. Magn. Mater. 1995. №144. P.1099-1100.

121. Long G.I., Grandjeam F. Eds Supermagnets, Hard Magnetic Materials // Klumer Academic Publishers. 1991. 680 P.

122. Терешина И.С. Магнитная анизотропия и спин-переориентационные фазовые переходы в интерметаллических соединениях типа R (Fe,Co)nTi //Дисс. канд. физ.-мат. наук. Москва. 1995. 179 С.

123. Magnetic properties of a series of novel ternary intermetallic (RFeioV2) / F.R.De Boer, Y.-K.Huang, De D.B.Mooij, K.H.J.Buschow // J. Less-Common Met. 1987. V.135. P.199-204

124. Magnetic properties of Fe-rich rare earth intermetallic compounds with ThMnn structure / K.Ohashi, Y.Tawara, R.Osugi, M.Shimao // J. Appl. Phys. 1988. V.64. №10. Pt.2. P.5714-5716.

125. Buschow K.HJ. De Mooij D.B, Brouha M. Magnetic properties of ternary Fe-rich rare earth intermetallic compounds // IEEE Trans. Magn. 1988. V.MAG-24. №2. P.1611-1616.

126. De Mooij D.B, Buschow K.H.J. A new class of ferromagnetic materials: R Fei0V2 // Philips J. Res. 1987. V.42. №2. P.246-251.

127. Magnetic properties of rapidly quenched and annealed Fei0RTi and related alloys / Z.R.Zhao, Y.G.Ren, K.D.Aylesworth, D.J.Sellmyer // J. Appl. Phys. 1988. V.63. №8. P.3699-3701.

128. Pincerton F.E., Wingerden D.J., Magnetic hardening of SmFei0V2 by melt-spinning. // IEEE Trans. Magn. 1989. V.MAG-25. №5. P.3306-3308.

129. Савченко А.Г. Колчин A.E. Магнитные свойства новых тройных интерметаллических соединений на основе Fe со структурой типа Th Mni2 // ВИНИТИ. Москва. 199. Реф. сборник. Вып.7. 65 С.

130. Wojciech Suski. The ThMni2 type compounds of rare earth and actinides: structure, magnetic and related properties // Handbook on the Physics and Chemistry of Rare Earth. 1996. V.22. Pt.149. P. 143-294.

131. Abadia C., Algarabel P.A., Garcia-Landa В., Ibarra M.R., Del Moral A., Ku-drevatykh N.V., Markin P.E. Study of the crystal electric field interaction in RFenTi single crystals // J. Phys.: Condens. Mater. 1998. V.10. P.349-361.

132. Coey J.M.D. Comparison of the intrinsic magnetic properties of R2Fei4B and R FenTi; R = Rare earth. // J. Magn. Magn. Mater. 1989. V.80. №13. P.9-13.

133. Yang Y.-C., Hong S. Crystallographic and magnetic properties of substituted YTi(Fei.xTx)ii // Solid State Com. 1988. V.68. №2. P.175-179.

134. Phase analysis and magnetic properties of RTi Fen-XCox (R=Y, Gd) (x=0- 11) / S.F.Cheng, V.K.Sinha, B.M.Ma, S.G.Sankar, W.E.Wallace // J. Appl. Phis. 1991. №69. P.5605-5607.

135. Yang Y.-C., Sun H., Kong L.-S. Neutron diffraction study of Y(FeTi)i2. // J. Appl. Phys. 1988. V. 64. №10. P. 5968-5970

136. Buschow K.H.J. Permanent magnet materials based on tetragonal rare earth compounds of the type RFe12xMx // J. Magn. Magn. Mater. 1991. V.100. №5. P.79-89.

137. Boltich N.B., Ma B.W., Zang L.I. Spin reorientation in RFenTi system (R=Tb, Dy, Ho). // J. Magn. Magn. Mater. 1989. V.78. №3. P.363-370.

138. Structure and magnetism of the RFenTi compounds (R=Gd, Tb, Dy, Ho and Er) / L.Y.Zhang, N.B.Boltich, V.K.Sinha, W.E.Wallace // IEEE Trans. Magn. 1989. V.25. №5. P.3303-3305.

139. Zhang L.Y., Ma B.W., Zheng Y., Wallace W.E. Spin reorientation phenomena in (TbxEri.x)TiFen system // J. Appl. Phys. 1991. V.70. №10. P.6119-6121.

140. On the spin reorientation in TbFenTi and related compounds / A.V.Andreev, N.V.Kudrevatykh, S.M.Razgonyaev, E.N.Tarasov // Physica B. 1993. №183. P.379-384.

141. Magnetic phase transition and magnetic crystalline anisotropy in R^xYxFenTi compounds (where R=Pr or Tb) / X.C.Kou, E.H.C.P.Sinnecker, R.Grössinger, G.Wiesinger, H.Kronmüller // J. Magn. Magn. Mater. 1994. V.137. P.197-204.

142. Kazakov A.A. Kudrevatykh N.V., Markin P.E. Magnetic properties of TbFenTi single crystal. // J. Magn. Magn. Mater. 1995. V.146, P.208-210.

143. Jurezik V. Rao K.V. Magnetic and structural properties of RFen.xCoxW alloys // J. of Alloys and Compounds. 1991. V.177. P.259-264.

144. Nagamine L.C.C.M., Rechenberg H.R. Algarabel P.A., Ibarra M.R. Magnetic phase diagram of (Tbi.xGdx)FenTi alloys. J. Appl. Phys. V.75 (1994) P.6223

145. Guslenko K.Yu., Kou X.C., Grössinger R. Magnetic anisotropy and spin-reorientation transitions in RFenTi (R=Nd, Tb, Dy, Er) rare-earth intermetal-lics. //J. Magn. Magn. Mater. 1995. V.150, P.383-392.

146. Пастушенков Ю.Г. Магнитные свойства и доменная структура монокристалла Nd2Fei4B. // Металлические монокристаллы. Сб. научных трудов. М.: «Наука». 1990. С.178-181.

147. Никитин С.А., Иванова Т.И., Пастушенков Ю.Г., Золотухин O.A. Магнитная анизотропия монокристалла Nd2Fei4B в диагональной и базисной плоскостях. Тезисы докладов XVIII Всесоюзной конференции по физике магнитных явлений. Тверь, 1988. С.963-964.

148. Пастушенков Ю.Г., Иванова Т.И.,, Золотухин O.A. Доменная структура, магнитные и гистерезисные свойства монокристаллов Nd2Fei4B. Тезисы докладов XVIII Всесоюзной конференции по физике магнитных явлений. Тверь, 1988. С.961-962.

149. Hock S. Züchtung und magnetische Eigenschaften von (Fe,Al)i4(Nd,Dy)2B -Einkristallen. Dissertation. Stuttgart. 1988.

150. T.I.Ivanova, Yu.G.Pastushenkov, K.P.Skovov, S.A.Nikitin, Spin reorientation in tetragonal Tb1+xFenTi compounds. Proc. of "REFE'97". Paris. France. 1997. P.72.

151. T.I. Ivanova, S.A. Nikitin, I.S.Tereshina, Yu.G. Pastuschenkov, K.P. Skokov // Cobalt contribution to the 3d sublattice magnetocrystalline anisotropy in

152. YTi(FeCo)n single crystals. Proc. of "EMMA'98 "-conference. Saragoza-1998, Spane. P.210.

153. Yang Y.-C., Sun H., Kong L.-S. Neutron diffraction study of Y(FeTi)i2. // J. Appl. Phys. 1988. V. 64. №10. P. 5968-5970.

154. Li Z.W., Zhoo X.Z., Morrish A.H. Mosbauer studies of YTi(Fe1.xMx)n (M=Co and Ni) //J. Appl. Phys. 1991. V.69. №8. P.5602-5604.

155. Глебова О.Д. Аномалии физических свойств в инварных редкоземельных соединениях на основе железа. Автореф. канд. дисс.физ.-мат.наук. Москва, МГУ. 1994. 17 С.

156. Тикадзуми С. Физика ферромагнетизма. Магнитные свойства вещества // Москва, Мир. 1983. 302 С.

157. G.Asti. First-order magnetic processes // Ferromagnetic materials. 1990. V.5. P. 397-464.

158. Ivanova T.I., Tokareva D.V., Telegina I.V., Pastushenkov Yu.G., Skokov K.P., Suski W., Midlarz Т., Nizanovskii., Skourski Yu. The magnetization processes and spin-reorientation transitions in Dy(FeCo)nTi single crystals // EMMA'2000. To be published.

159. Иванова Т.И., Пастушенков Ю.Г., Скоков К.П. Магнитные свойства интерметаллических соединений Dy(FeCo)nTi. ФТТ в печати

160. Kuzmin M.D., Garcia L.M., Artigas М., Bartolome J. as suscertibility of a DyFenTi single crystal. // Phys. Rev. B. V.54. 1996. P.4093-4100.

161. Birss R. Simmetry and magnetism. 1996. Ed. E.P.Wohlfarth. 265 P.

162. Брюхатов H.JI., Киренский Л.В. Влияние температуры на энергию магнитной анизотропии ферромагнитных кристаллов // ЖЭТФ. 1938. Т.8. С.198-202.

163. Sucksmith W., Thompson J.E. The magnetic anisotropy of cobalt // Proc. Roy. Soc. 1954. V.A225. P.362-375.

164. Dickford L.R. Perromagnetic resonance absorption in magnetic crystals // Phys. Rev. 1950. V.78. P.449-455.

165. Kneller E. Perromagnetismus. Springer Verlag, Berlin. 1962.

166. Левитин P.3., Савицкий E.M., Терехова В.Ф., Чистяков О.Д., Яковенко В.Л. Природа магнитной анизотропии Dy: исследование анизотропии сплавов Dy-Gd. //ЖЭТФ (1972). Т.62. С.1858-1866.

167. Cadogan J.M., Gavigan, Givord D., Li H.S. A new approach to the analysis of magnetisation measurements in rare-earth/transition-metal compounds: application to Nd2Fei4B. //J. Phys. F: Met. Phys. V.18. 1988. P.779-787.

168. Stevens K.W.H. Matrix elements and operator equivalents connected with the magnetic properties of rare earth ions. Proceedings of the Physical Society. LXV (1952). V.3. P.209-215.

169. Rudovitsch C. Transformation relations for the conventional Oqk and normalised 0'kq Stevens operator equivalents with k=l to 6 and -k<q<k. J.Phys.C.: Solid State Phys. (1985). Y.18. P.1415-1430.

170. Скоков К.П. Магнитокристаллическая анизотропия и доменная структура соединений TbFen.xCoxTi и Tbi;1Fen.xCoxTi. Дисс. канд. физ.-мат. наук. Тверь, 1998.

171. Bozorth R.M. Ferromagnetism. D. Van nostrand сотр., inc. 1949.

172. Мицек А.И., Колмакова Н.П., Сирота Д.И. Магнитные фазовые диаграммы и доменные структуры ферромагнитных кристаллов с осью симметрии высокого порядка // ФММ. 1974. Т.38. Вып.1. С.35-47.

173. Ю.Г.Пастушенков, Н.П.Супонев, А.В .Котиков Доменные границы в тетрагональных магнетиках с анизотропией «легкий конус» // Физика магнитных материалов. Тверь, 1997. С. 120-125.

174. Данилова Н.Е., Супонев Н.П., Пастушенков Ю.Г. Доменные границы в тетрагональных кристаллах с неодноосной магнитной анизотропией. Физика магнитных материалов. Тверь, 2000. С. 125-138.

175. Пастушенков Ю.Г., Долгих И.К. Доменная и дислокационная структуры монокристалла Tb2Fe17. // Физика магнитных материалов. Калинин. 1981. С.50-53.

176. Скоков К.П., Ляхова М.Б., Пастушенков Ю.Г., Иванова Т.И., Телегина И.В., Зубенко В.В. Получение монокристаллов интерметаллических соединений RFeCoTi (R=Y,Tb; х=0,1.5). // Ученые записки ТвГУ. Тверь. 1996. С.138-139.

177. Voigt С., Pelster Н.-Н. Torque curves in the presence of domains. Phys. Stat. Sol. (a) V.17 (1973). P.K97-K100.

178. Yamada O., Tokuhara H., Ono F., Sagawa M., Matsuura Y. Magnetocrystal-line anisotropy in Nd2Fei4B intermetallic compound. // J. Magn. Magn. Mater. (1986) V.54-57. P.585-586.

179. Ono F., Ohtsu Y., Yamada O. Precision determination of magnetocrystalline anisotropy constants in Nd2Fei4B intermetallic compounds. // J. Magn. Magn. Mater. (1987) V.70. P.319-321.

180. Itoh Т., Hikosaka K., Takahashi H., Ukai Т., Mori N. Anisotropy energies for Y2FeMB and Nd2Fe14B. // J. Appl. Phys. (1987) V.61. P.3430-3432.

181. J.F.Herbst, J.J.Groat, F.E.Pinkerton, W.B.Elon. Relationship between structure and magnetic properties of Nd2Fei4B. Phys.Rev.B. 1984. V.29. N.7. P.4176-4178.

182. S.Hirosawa, H.Yamamoto, S.Fujimura, M.Sagawa. Magnetization and magnetic anisotropy of R2Fei4B measured on single crystals. J.Appl.Phys. 1986. V.59. N.3. P.873-879.

183. K.Tokuhara, F.Ono, O.Yamada, M.Sagawa, Y.Matsuura. Magnetization and torque measurements on Nd2Fei4B single crystals. Solid State Commun. 1985. V.56. N.4. P.333-336.

184. Пастушенков Ю.Г. Перестройка доменной структуры в высококоэрцитивном поверхностном слое NdFeB магнитов. Тез. 6-го Всероссийского сов. вузов по физике магнитных материалов. Иркутск. 1992. С.93-94.

185. Ляхова М.Б., Скоков К.П., Зимина О.И., Пастушенков Ю.Г., Супонев Н.П. Исследование доменной структуры соединений Tb-Fe-Co-Ti с неодноосной магнитокристаллической анизотропией. Физика магнитных материалов. Тверь, 1999. С.25-37.

186. Пастушенков Ю.Г. Доменная структура монокристалла Nd2Fei4B в области температур спин-переориентационного фазового перехода // Физика магнитных материалов. Тверь, 1997. С. 108-119.

187. Fowler С.А., Fryer Е.М. Reduction of photographic noise. J. Opt. Soc. Am. (1954) V.44. P.256.

188. Кандаурова Г.С. Доменная структура и магнитный гистерезис одноосных ферромагнетиков. Докт. дисс. Свердловск 1973. С.357.

189. Пастушенков Ю.Г. Микромагнетизм магнитно-твердых материалов. Тверь (1992). С.82.

190. Suzuki Т., Hiraga К., Sagawa М. Lorentz electron microscope observation of domain walls in Fe-Nd-B alloy permanent magnets. // Jpn. J. Appl. Phys. (1984). V.23. P.L421-L423.

191. Szymczak R., Givord D., Li H.S. Dependence of domain width on crystal thickness in Nd2Fei4B single crystals. // Acta Phys. Polonica (1987). V.A72. P.113-115.

192. Luo Y., Ji Q.G., Zhang N., Han B.S. Domain structure variation with thickness of Nd2Fei4B single crystal. // J. de Phys. (1988). V.49. P.C8-589-C8-590.

193. Corner W.D., Hawton M.J. Magneic domains and domain wall energies in rare-earth-iron-boron intermetallics. // J. Magn. Magn. Mater. (1988). V.72. P.59-66.

194. Plusa D., Wyslocki J.J., Wyslocki D., Pfranger R. Domain structure and domain-wall energy in polycrystalline R2Fei4B compounds. // J. Less-Common Met. (1987). V.133. P.231-243.

195. Szimczak R., Burzo E., Wallace W.E. Domain wall energy in Nd2Fe14B and Pr2Fei4B compounds. // J. de Phys. (1988). V.46. P.C6-309-C6-312.

196. Киттель Ч. Физическая теория ферромагнитных областей. В. сб. Физика ферромагнитных областей п/ред. С.В.Вонсовского. М.:ИЛ (1951). С.19-116 (Kittel Ch., Rev. Mod. Phys., V.21. (1949). 541).

197. Kittel Ch. Theory of structure of ferromagnetic domains in films and small particles. //Phys. Rev. (1946) V.70. N.ll. P.965-971.

198. Bodenberger R., Hubert A. Zur Bestimmung der Blochwandenergie von ei-nachigen Ferromagneten//Phys. Stat. Sol. (a). 1977. Bd. 44. S.K7-K11.

199. Kazer J. On the domain structure on uniaxial ferromagnets // Sov. Phys. JETP. (1964) V.19. N.5. P.1204-1208.

200. Hubert A. Zur Theorie der Zweiphasigen Domänenstrukturen in Supraleitern und Ferromagneten. // Phys.Stat. Sol. (1967) V.24. P.669-682.

201. Szymzak R. Observation of internal domain structure of barium ferrite in infrared // Acta Phys. Polonica. (1973) V.A43. N4. P.571-578.

202. Кандаурова Г.С., Бекетов В.Н. Модель сложной доменной структуры магнитоодноосного кристалла. // ФТТ. (1974) Т. 16. С. 1857-1862.

203. Пастушенков Ю.Г., Хок С., Кронмюллер Г. Зависимость характера доменной структуры монокристаллов Nd2Fei4B от толщины. Физика магнитных материалов. Калинин, 1988. С.67-73.

204. Pastushenkov J., Forkl A., Kronmiiller Н. Magnetic domain structure of sintered Fe-Nd-B type permanent magnets and magnetostatic grain interaction. // J. Magn. Magn. Mater. (1991) V.101. P.363-366.

205. Бодряков В.Ю., Иванова Т.И, Никитин С.А., Пастушенков Ю.Г., Тере-шина И.С. Магнитные и магнитоупругие свойства постоянного магнита SmFenTi. ФММ, 1994, т.77, вып.5, С.77-82.

206. Исследование, разработка и изготовление опытных партий постоянных магнитов на основе сплавов P3M-Co-Fe-M с заданными параметрами температурной стабильности характеристик. Заключительный отчет по НИР. Тверь, 1990.

207. Yu.G.Pastushenkov, A.Forkl, H.Kronmiiller Temperature dependence of the domain structure in Fei4Nd2B single crystals during the spin-reorientation transition // J. Magn. Magn. Mater. 1997. V.174. P.278-288.

208. Hubert A. Magnetic domains of cobalt single crystals at elevated temperatures. // J. Appl. Phys. (1968) V.39. N.2. P.444-446.

209. Takahashi M., Suzuki T. Temperature dependence of magnetic domain structures in H.C.P. cobalt single crystals // JapJ.Appl.Phys. 1979. V.18. P.1071-1078.

210. Пастушенков Ю.Г., Форкл А. Температурная зависимость доменной структуры монокристалла Nd2Fei4B // Тезисы докладов XIX Всесоюзной конф. по физике магнитных явлений. Ташкент-1991. Т.1. С. 108.

211. Пастушенков Ю.Г. Доменная структура монокристалла Nd2Fei4B в области спин-переориентационного фазового перехода. // Ученые записки Тверского госуниверситета. Т.1. Тверь-1996. С.134-135.

212. Ю.Г.Пастушенков Доменная структура на поверхностях (100) и (001) монокристаллов Nd2Fei4B в области спиновой переориентации // Тезисы докл. XII Международной конференции по постоянным магнитам. Суздаль, 1997. С.44-45.

213. Пастушенков Ю.Г. Доменная структура монокристалла Nd2Fei4B в области спин-переориентационного фазового перехода. Тезисы докладов XVI международной школы-семинара "Новые магнитные материалы микроэлектроники". Москва-1998. С.547-548.

214. Pastushenkov Yu.G., Suponev N.P. The domain structure of tetragonal RE-3d intermetallic compounds in the spin reorientation region. Proceedings of

215. Moscow International Symposium on Magnetism (MISM'99, June 20-24, 1999) devoted to the memory of E.I.Kondorskii. Part 1. P.384-387.

216. Супонев Н.П., Лукин А.А., Дегтева О.Б., Горькая Н.А. Объемная конфигурация доменной структуры одноосного высокоанизотропного магнетика. Физика магнитных материалов. Калинин, 1981. С. 12-21.

217. Atkinson R., Kubrakov N.F., O'Nell M., Papakonstantinou P. Visualisation of magnetic domain structure through the interaction of their stray fields with magneto-optic garnet films. //J. Magn. Magn. Mater. (1995) V.149. P.418-424.

218. Grechishkin R.M., Goosev M.Yu., Ilyashenko S.E., Neustroev N.S. Highresolution sensitive magneto-optic ferrite-garnet films with planar anisotropy. // J. Magn. Magn. Mater. (1996) V.157/158. P.305-306.

219. Stankiewicz J., Bartolome J. Hall effect in Nd2Fe14B single crystal. J. Magn. Magn. Mater. V.196-197 (1999) P.712-713.

220. Chen D.-X., Skumriev V., Kronmuller H. AS susceptibility of a spherical Nd2Fei4B single crystal. // Phys. Rev. В (1992) V.46. N.6. P.3496-3505.

221. Пастушенков Ю.Г., Скоков К.П., Ляхова М.Б., Иванова Т.И. Доменная структура соединения DyFei0CoTi в области спин-переориентационных фазовых переходов. Физика магнитных материалов. Тверь, 1999. С.12-27.

222. Kronmuller Н. Magnetic techniques for the study of ferromagnetic glasses. Atomic energy review. Suppl. No.l (1981). P.255-290.

223. Andreev A.У., Zadvorkin S.M. Thermal expansion anomalies and spontaneous magnetostriction in RFenTi single crystals. Phil. Mag. В (1998). V.77 No.l. 147-161.

224. Algarabel P.A., Ibarra M.R., Bartolome J., Garcia L.M., Kuzmin M.D. Magnetic anisotropy and magnetic phase transitions in a DyFenTi single crystal. J. Phys.: Condens. Matter 6 (1994) 10551-10566.

225. Li H.-S., Ни B.-P., Coey J.M.D. Spin reorientation transitions in Dy(FenTi). Sol. State Comm. V.66 (1988). P. 133-135.

226. М.Б. Ляхова, К.П. Скоков, О.И. Зимина, Ю Г. Пастушенков, Н.П. Супо-нев, Исследование доменной структуры соединений Tb-Fe-Co-Ti с неодноосной магнитокристаллической анизотропией. Физика магнитных материалов. Тверь, 1999. С.8.

227. Пастушенков Ю.Г. Доменная структура постоянных магнитов на основе сплавов Ndi5Fe77B8 и Ndi3;5Dyi;5Fe77B8.// Физика магнитных материалов. Калинин, 1987. С. 105-117.

228. Пастушенков Ю.Г. Доменная структура и процесс перемагничивания постоянных магнитов Ndi5Fe77B8 и Ndi3;5Dyi 5Fe77B8. // Тезисы докладов Всесоюзной конференции по постоянным магнитам. Суздаль-1988. С. 18.

229. Pfanger R., Plusa D., Szymura S. Domain Structures and Anisotropy Constant in the Compound Dy2Fei7// J.Magn.Magn.Mater.-1980.-V.21.-P.43-46.

230. Forkl A., J. Pastuschenkov, К. Maki, H. Kronmüller Investigation of the angular dependence of critical fields In RE-Fe-B sintered magnets // J. Magn. Magn. Mater. 1991. V.101. P. 367-368.

231. Forkl A., J. Pastushenkov, K. Maki, H. Kronmüller Investigation of the angular dependence of the domain structure in Al -doped Fe73;5Nd2oB6,5 sintered magnets //Proc.Europ.Magn.Mat. and Appl.Conf., Dresden. 1991 .P. 417-418.

232. J. Pastushenkov, A. Forkl, H. Kronmüller Magnetic domain structure of sintered Fe-Nd-B-type permanent magnets and magnetostatic grain interaction // Proc.Europ.Magn.Mat. and Appl.Conf., Dresden. 1991 .P. 415-416.

233. Yu.G.Pastushenkov Angular dependence of magnetization reversal critical fields in individual grains of RE-Fe-B magnets // Abstracts International Conference on Magnetism, 1994. Warsaw, Poland. P.588

234. Pastushenkov J., Durst K.-D., Kronmüller H. Domain observations under applied fields of sintered Fe77Ndi5B8 permanent magnets. // Phys. Stat. Solidi (a). (1987). V.104. P.487-495.

235. Кондорский Е.И. Природа высокой коэрцитивной силы мелкодисперсных ферромагнетиков и теория однодоменной структуры. // Изв. АН СССР. Серия физическая. T.XVI. №4. (1952) С.398-411.

236. Craik DJ., Mclntyre D.A. Critical size of magnetic particles with high uniaxial anisotropy.//Proc. Roy. Soc. A. (1967) V.302. P.99-112.

237. Heineke U., Handstein A., Schneider J., Nothnagel P. Magnetization process in NdFeB-based magnets. // Acta Phys. Polonica (1989). V.A76. P.213-217.

238. Gabay A.M., Lileev A.S., Menushenkov V.P. Simulation of intergranular interaction in sintered magnets. // J. Magn. Magn. Mater. (1992). V.103. P. 151

239. Durst K.-D., Kronmiiller H. The coercive field of sintered and melt-spun NdFeB magnets. //J. Magn. Magn. Mater. (1987). V.68. P.63-75.

240. Kronmiiller H., Durst K.-D., Martinek G. Angular dependence of the coercive field in sintered Fe77Ndi5B8 magnets. // J. Magn. Magn. Mater. (1987). V.69. P.149-157.

241. Hiraga K., Hirabayaschi K., Sagawa M., Matsuura Y. A study of microstructures of grain boundaries in sintered Fe77Ndi5B8 permanent magnet by high-resolution electron microscopy. // Jpn. J. Appl. Phys. (1985). V.24. P.699-703.

242. Hiraga K., Hirabayaschi K., Sagawa M.,'Matsuura Y. High-resolution electron microscopy of grain boundaries in sintered Fe77Nd)5B8 permanent magnets. // Jpn. J. Appl. Phys. (1985). V.24. P.L30-L32.

243. Fidler J. Analytical microscope studies of sintered Nd-Fe-B magnets. // IEEE Trans. Magn. (1985). MAG-21. P.1955-1957.

244. Fidler J. The role of microstructure on the coercivity of Nd-Fe-B sintered magnets. // 5 Intern. Symposium on Magn. Anisotropy and Coercivity in RE -TM Alloys. Bad-Soden (FRG), 1987. Proc. Book. P.363-377.

245. Adler E., Hamann P. A contribution to the understanding of coercivity and its temperature dependence in sintered SmCo5 and Nd2Fei4B magnets. // Proc. 4th Int. Symp. on Magn. Anysotropy and Coercivity in RE-TM Alloys. Dayton (1985). P.747-760.

246. Adler E., Hilzinger H.-R., Wagner R. The influence of surface conditions on magnetic properties of sinteredCo5Sm magnets.// // J. Magn. Magn. Mater. (1978) V.9.P.188-190.

247. Adler E. Stabilitätsprobleme bei Sm-Co-Magneten und anderen Dauermagneten. // Berichten der Arbeitsgemeinschaft Magnetismus (1982) Band 1. P.41-50.

248. Neudecker M.K. Erforschung der Zusammenhänge zwischen magnetischer Mikrostruktur und den magnetischen Eigenschaften von Seltenerd-Dauermagnetlegierungen. Dissertation. Erlangen, 1990. 89 S.

249. K.Boockmann Untersuchung von Ummagnetisierungsprozessen in Seltenerd-Übergangsmetall-Dauermagneten//Niederlauer, 1994. S.81.

250. Pastushenkov Ju.G. The microstructure and magnetic hardening mechanism in Nd2Fei4B-type permanent magnets. Wissenschaftliche Zeitschrift der HfV, Dresden, Sonderheft 51,1989. P.S7-S10.

251. Pastushenkov Yu.G., Dyogteva O.B., Shipov A.W., Skokov K.P. Magne-tostatic grain interaction and angular dependence of the nucleation field in Fe-Nd-B and SmCo5 permanent magnets. // J. Magn. Magn. Mater. 1996. V.157/158. P.67-68.

252. Спиров E.B., Пастушенков Ю.Г. Определение локальных микромагнитных параметров NdFeB магнитов на основании наблюдений доменной структуры. Тез. 6-го Всероссийского совещания вузов по физике магнитных материалов. Иркутск. 1992. С.95-96.

253. Ю.Г.Пастушенков, О.А.Солохина Микроструктура и процесс перемагничивания постоянных магнитов Nd-Fe-B // Физика магнитных материалов. Калинин, 1987. С.4-13.

254. Yu.G.Pastushenkov, A.V.Shipov, R.M.Grechishkin, L.E.Afanasieva. Thermal remagnetisation effect in RE-Fe-B permanent magnets. J.Magn.Magn.Mater. 1995. V140-144. p.

255. Ю.Г.Пастушенков, М.Б.Ляхова, Ю.Е.Пушкарь, А.Г.Дормидонтов, Д.Е.Юсов. Влияние HDD-обработок на магнитные свойства порошков Nd-R-Fe-M-B. Известия РАН, Металлы. №4. 1996. С. 122-126.

256. Ю.Г.Пастушенков, Р.М.Гречишкин, A.B.Шипов, С.Е.Ильяшенко. Термическое намагничивание постоянных редкоземельных магнитов. Известия РАН, Металлы. №4. 1996. С. 117-121.

257. Пастушенков Ю.Г. Угловые зависимости критических полей перемаг-ничивания отдельных зерен в порошковом магните Nd-Fe-B // Электротехника (1997). №3. С.15-18

258. Скоков К.П., Ляхова М.Б., Пастушенков Ю.Г. Максимова О.Б. Высококоэрцитивные сплавы Nd-Fe-B. Электротехника (1999) №10. С. 10-13.

259. Ораби С., Непомнящий С.Г., Пастушенков Ю.Г., Мишин Д.Д. Кристаллическая структура и процессы перемагничивания в сплавах неодим-железо-ниобий-бор. ФТТ. Т.63. В.4. (1993). С. 171-176.

260. Пастушенков Ю.Г., Спиров E.B. Концепция критического поля и моделирование процессов намагничивания и перемагничивания порошковых постоянных магнитов типа Nd-Fe-B. // Физика магнитных материалов. Тверь, 1992. С. 105-116.

261. Pastushenkov Yu.G., Afanasieva L.E., Grechishkin R.V. Surface domain structure and local demagnetizing field in Nd-Fe-B permanent Magnets. // Phys. Stat. Sol. (a) V.142 (1994) P.K41-K45.

262. Forkl A., J. Pastuschenkov, K. Maki, H. Kronmüller Investigation of the angular dependence of critical fields in RE-Fe-B sintered magnets // J. Magn. Magn. Mater. 1991. V.101. P. 367-368.

263. Forkl A., J. Pastushenkov, K. Maki, H. Kronmüller Investigation of the angular dependence of the domain structure in Al -doped Fe73j5Nd2oB6)5 sintered magnets //Proc.Europ.Magn.Mat. and Appl.Conf., Dresden. 1991 .P. 417-418.

264. J. Pastushenkov, A. Forkl, H. Kronmüller Magnetic domain structure of sintered Fe-Nd-B-type permanent magnets and magnetostatic grain interaction // Proc.Europ.Magn.Mat. and Appl.Conf., Dresden. 1991 .P. 415-416.

265. K. Maki, A. Forki, T. Dragon, H. Kronmuller Investigation of the domain structure of sintered Fe-Nd-B-Al magnets // Phys. stat. sol. (a) .1989. V. 116.

266. Пастушенков Ю.Г. Угловые зависимости критических полей перемагничивания отдельных зерен в порошковом магните Nd-Fe-B. Тезисы докладов XI Всесоюзной конференции по постоянным магнитам. Суздаль, 1994. С.24

267. H.Träuble Magnetisierunhskurve und magnetische Hysterese ferromag-netischer Einkristalle // In Magnetisierunhskurve der Ferromagnetika. Red. H.Kronmüller. Springer Ferlag, 1967. P. 157-475.

268. Forkl A., Pastushenkov Y., Kronmüller H. Untersuchung der Domanen-struktur der Nd-Fe-B Sintermagneten // Ber. Jahrestagung Deutsch. Phys. Ges. (1991). Münster. S.135.

269. Yu.G.Pastushenkov Angular dependence of magnetization reversal critical fields in individual grains of RE-Fe-B magnets // Abstracts International Conference on Magnetism, 1994. Warsaw, Poland. P.588

270. Пастушенков Ю.Г., Егоров C.M. Влияние микроструктуры на характер доменной структуры постоянных магнитов (NdJx.yTbxDyy)i6(Fe1.a.b.cCoaCrb Мос)76В8. Тезисы докладов IX Всесоюзной конференции по постоянным магнитам. Суздаль, 1988. С. 19

271. Heineke U., Hanschtein A., Schneider J. Behaviour of minor loops for sintered Nd-Fe-B magnets. // J. Magn. Magn. Mater. 1985. V.53. P.236-242.

272. Kronmiiller H., Durst K.-D., Sagawa M. Analysis of the magnetic hardening mechanism in RE-FeB permanent magnets. // J. Magn. Magn. Mater. (1988). V.74. P.291-302.

273. Медведева O.H., Пастушенков Ю.Г. Анализ объемного и поверхностного вкладов в процессы намагничивания и перемагничивания. Физика магнитных материалов. Тверь, 1999. С. 104-109.

274. Wiirschmidt J. Theorie des Entmagnetisierungsfaktors und der Scherung von Magnetisierungskurven. Braunschweig, 1925. 119 S.

275. Wolnianski P., Chase S., Rosenvold R., Ruane M., Mansuripur M. Magneto-optical measurements of hysteresis loop and anisotropy energy constants on amorphous TbxFeix alloys. //J. Appl. Phys. 1986. V.60. P.346-351.

276. Никонова И.В. Доменная структура монокристаллических частиц Nd2Fe14B. Дипломная работа. Тверь, 1993. 48 С.

277. Пастушенков Ю.Г., Кристоф Ф. Расчет магнитного поля полиэдрического тела с однородной намагниченностью. Ученые записки ТвГУ, 1996. Т.1.С138.

278. E.C.Stoner, E.P.Wohlfarth A mechanism of magnetic hysteresis in heterogeneous alloys. // Phil. Trans. Roy. Soc. (London) V.240-A. (1948) P.599-642

279. Stoner E.C., Wohlfart E.P. Interpretation of high coercivity in ferromagnetic materials. //Nature (1947). V.160. P.650-651.

280. Кондорский Е.И. Природа высокой коэрцитивной силы мелкодисперсных ферромагнетиков и теория однодоменной структуры. // Изв. АН СССР. Серия физическая. T.XVI. №4. (1952) С.398-411.

281. Jahn L., Pastuschenkov Y.G., Christoph V. On the angular dependence of the coercivity of NdFeB hard magnets // Phys. Stat. Sol. (a). (1989) V.116. P.K179-K183.

282. Baranov N.V., Sinitsyn E.V., Ignatyev E.A., Andreev S.V. Magnetization reversal of Nd-Fe-B sintered magnets at low temperatures. // J. Magn. Magn. Mater. V.130. (1994). P.133-137.

283. Лилеев A.C., Аюян А.Г., Малютина E.C., Штайнер В., Райзнер М. Особенности гистерезисных характеристик спеченных магнитов NdFeB при низких температурах. Тезисы докладов XII Международной конф. По постоянным магнитам. Суздаль, 1997. С.46.

284. Lileev A.S., Ayuyan A.G., Steiner W., Reissner M. The features of hysteresis characteristics of sintered magnets Nd-Fe-B at low temperatures. // J. Magn. Magn. Mater. V. 157/158 (1996). P.373-375.

285. Gabay A.M., Lileev A.S., Menushenkov V.P. Magnetization reversal process of Nd-Fe-B sintered magnets. // J. Magn. Magn. Mater. V.97 (1991). P.256-262.

286. Otani Y., Miyajima H., Chikazumi S. Demagnetization process and magnetic seeds for R-Fe-B permanent magnets. // IEEE Trans. Magn. V.MAG-23. (1987). P.2527-2529.

287. Otani Y., Miyajima H., Chikazumi S. Large Barkhausen Jumps observed in Nd-Fe-B sintered magnets at very low temperatures. // IEEE Trans. Magn. V.MAG-25. (1989). P.3431-3433.

288. Otani Y., Coey J.M.D., Barbara B., Miyajima H., Chikazumi S. Anomalous demagnetization process at very low temperatures in Nd-Fe-B magnets. // J. Appl. Phys. V.67 (1990) P.4619-4621.

289. Han-min J., Kim Y.B., Park W.S., Park M.J., Xue-feng W. Hysteresis loops and the demagnetization process at 4,2 K for melt-spun Ndi3Fe77Bio. // J. Phys.: Condens. Matter. V.10 (1998). P.389-399.